WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Авторефераты по темам  >>  Разные специальности - [часть 1]  [часть 2]

Электронное внутрирезонаторное управление и методы расчета параметров излучения СО2-лазеров с высокочастотным возбуждением

Автореферат кандидатской диссертации

 

УДК 621.373.826

На правах рукописи

 

 

 

Кириллов Иван Михайлович

 

ЭЛЕКТРОННОЕ ВНУТРИРЕЗОНАТОРНОЕ УПРАВЛЕНИЕ

И МЕТОДЫ РАСЧЁТА ПАРАМЕТРОВ ИЗЛУЧЕНИЯ СО2-лазеров

С высокочастотным возбуждением

05.11.07 – Оптические и оптико-электронные приборы и комплексы

 

 

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

кандидата технических наук

Воронеж 2012


Работа выполнена в Воронежском государственном техническом университете.

Научный руководитель:            доктор технических наук, профессор

Юдин Владимир Иванович

Официальные оппоненты:         доктор технических наук, профессор

Карасик Валерий Ефимович

МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва

                                                      кандидат технических наук

Ерофеев Андрей Николаевич

Военный авиационный инженерный

университет, Воронеж

Ведущая организация:               Институт лазерной физики

сибирского отделения РАН, Новосибирск.

Защита диссертации состоится 27 июня 2012 года в 10:00 часов

на заседании диссертационного совета Д212.141.19 в Московском государственном техническом университете имени Н.Э. Баумана по адресу: 105005,

г. Москва, 2-я Бауманская ул., д. 5.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МГТУ им. Н.Э. Баумана.

Автореферат разослан «      »    мая   2012 г.

Ученый секретарь

диссертационного совета

доктор технических наук                                                              Бурый Е.В.


Актуальность темы

Среди газовых лазеров наиболее широкое практическое применение нашли СО2-лазеры. Являясь молекулярными лазерами, работающими на колебательно-вращательных переходах молекулы углекислого газа, СО2-лазеры характеризуются высокой эффективностью преобразования энергии накачки в энергию когерентного оптического излучения. Характерная длина волны излучения СО2-лазеров (10,6•10?6 м) позволяет использовать их для обработки материалов, в медицине, в научных исследованиях, для решения задач газоанализа, а так же оборонных задач.

Перспективными приложениями СО2-лазеров являются системы открытой атмосферной оптической связи и оптической локации. Важным требованием к когерентным излучателям в таких системах является возможность электронного управления диаграммой направленности в широком секторе азимутальной плоскости.

Задача повышения выходной мощности СО2-лазеров за счёт увеличения объёма активной среды осложняется тем, что один из размеров области разряда в рабочей смеси газов должен быть небольшим, что необходимо для эффективного возбуждения плазмы активной среды и её охлаждения.

Работы в указанных областях ведутся во многих научно-технических центрах: в Институте общей физики им. А. М. Прохорова РАН (Москва), НПО «Плазма» (Рязань), ГОИ им. С. И. Вавилова (Санкт-Петербург), Институте лазерной фи­зики СОРАН (Новосибирск), НКТБ «Феррит» (Воронеж), United Technologies Corporation (США), Universal Laser Systems (США), Synrad, Inc (США). Широко известны работы Ю. А. Ананьева, Е. Ф. Ищенко, В. П. Быкова, Н. Н. Елкина, А. П. Напартовича, В. Виттемана, Г. Сегъюна, Д. Холла.

Однако, существующих математических моделей и методов расчёта оптических резонаторов не достаточно для инженерной разработки и проектирования СО2-лазеров новых типов. В частности, известные квазиустойчивые оптические резонаторы в СО2-лазерах позволяют осуществить поперечное к оптической оси секционирование объёма активной среды, что обеспечивает возможность наращивания выходной мощности с сохранением энергетических, массогабаритных и других характеристик СО2-лазеров, но, вместе с тем, приводит к сверхбольшим значениям числа Френеля оптических резонаторов отдельных секций. Практические методы расчёта таких резонаторов с учётом дифракционных эффектов в настоящее время развиты крайне слабо.

Один из эффективных методов электронного внутрирезонаторного управления характеристиками излучения СО2-лазера, зарекомендовавший себя при создании СО2-лазеров с электронной перестройкой длины волны излучения, основан на комбинированном воздействии на активную среду высокочастотного электромагнитного поля возбуждения и управляющего электрического поля. При этом управление спектральными характеристиками индуцированного излучения СО2-лазера достигается при помощи изменения пространственного распределения усилительных свойств активной среды. Очевидно, что при расчёте и проектировании подобных СО2-лазеров необходимо учитывать взаимодействие индуцированного оптического излучения и насыщающейся активной среды, то есть пространственные и энергетические характеристики индуцированного излучения необходимо вычислять совместно.

С учётом сказанного, тема диссертационной работы представляется важной и актуальной.

Цель работы

Цель работы – разработка и обоснование технических путей построе­ния дисковых СО2-лазеров с высокочастотным электромагнитным возбуждением и внутрирезонаторным электрон­ным управле­нием пространственными и энергетическими харак­теристиками ин­дуцированного излучения.

Объект исследования – пространственные и энергетические характеристики индуцированного излучения цельнометаллических дисковых СО2-ла­зеров с высокочастотным электромагнитным возбуждением активной среды.

Предмет исследования – методы совместного расчёта пространственных и энергетических характеристик ин­дуцирован­ного излучения СО2-ла­зеров.

Основные задачи

- разработать технические пути построения цельноме­талличе­ских дисковых СО2-лазеров с внутрирезонаторным электронным управ­ле­нием параметрами индуцированного излучения;

- разработать метод расчёта пустых оптических резонаторов с большим значением числа Френеля без использования параксиального приближения;

- разработать метод расчёта оптических резонаторов, заполненных попе­речно-неоднородной насыщающейся активной средой, обеспечивающий совместный анализ пространственных и энергетических характеристик индуци­рованного лазерного излучения.

Методы исследования

При выполнении работы использованы скалярная теория дифракции, тео­рия оптических резонаторов, теория плазмы высокочастотного газового раз­ряда, теория интегральных уравнений.

Научная новизна

1. Предложен и апробирован метод электронного внутрирезонаторного управления диаграммой направленности индуцированного излучения СО2-ла­зеров с высокочастотным возбуждением, основанный на применении комбинированного воздействия на активную среду высокочастотного поля возбуждения и управляющего электрического поля.

2. Предложена и аналитически обоснована модифицированная запись дифракционного интеграла Зоммерфельда, обеспечивающая возможность учёта плавной поперечной неод­нородности сре­ды и дифракции излучения на большие углы.

3. Предложен метод расчёта лазерных резонаторов, позволяющий во взаимо­связи рассчитывать про­стран­ственные и энергетические характеристики инду­цированного излучения СО2-ла­зеров с электромагнитным возбуждением.

Практическая ценность работы

1. Предложенный технический принцип построения СО2-лазеров с комбини­рованным воз­действием на активную среду позволяет осуществить внут­рирезонаторное электронное управление пространственными и энергетическими характеристиками лазерного излучения, включая формирование круговых, одно- и многолепестковых диа­грамм направленности с возможностью независимого управления отдельными лепестками. Лазеры с указанными свойствами могут быть использованы в системах атмосферной оптической связи, в том числе мобильных системах, в оптической локации и навигации, а также для управления и противодействия высокоточному оружию.

2. Модифицированная запись дифракционного интеграла Зоммерфельда может быть использована в расчётах при анализе и разработке оптических усилителей и других оптических систем, характеризующихся плавной поперечной оптической неоднородностью среды.

3. Предложенный метод расчёта лазерных резонаторов с учётом поперечной неоднородности активной среды, позволяет совместно вычислять пространственные и энергетические характеристики индуцированного излучения СО2-лазеров с высокочастотным возбуждением и, тем самым, усовершенствовать процесс их проектирования.

4. Разработанный алгоритм расчёта пустых оптических резонаторов, характеризующихся большим числом Френеля, позволяет значительно сократить время, затрачиваемое на вычисления при разработке дисковых СО2-лазеров.

5. В результате численного исследования квазиустойчивого резонатора обоснованы общие требования к конфигурации его зеркал, выполнение которых позволит обеспечить одномодовый режим генерации и высокий КПД.

Положения, выносимые на защиту

1. Математическая модель, основанная на модифицированной записи дифракционного интеграла Зоммерфельда и шеститемпературной квантово-ки­нетической модели активной среды СО2-лазера, позволяет со­вме­стно вычислять пространственные и энергетические характеристики ин­дуциро­ванного лазерного излучения.

2. Комбинированное воздействие на активную среду СО2-ла­зера высокочастотного электромагнитного поля возбуждения и постоянного управляющего элек­трического поля с использованием многослойного электрода, позволяет осуществлять электронное внутрирезонаторное управление диаграммой направленности выходного излучения.

3. Угловой диапазон изменения диаграммы направленности при электронном внутрирезонаторном управлении комбинированным воздействием на активную среду двух полей ограничивается апертурой зеркал резонатора и

достигает 180° при использовании зеркал кольцевой формы.

Внедрение результатов работы

Результаты работы использованы в НИР «Лазер» и «Антитеррор», вы­полненных по заказу ОАО «Концерн «Созвездие», а также в учебном процессе кафедры «Радиоэлектронные устройства и системы» Воронежского государственного технического университета.

Апробация работы

Основные положения диссертационной работы докладывались и обсуж­да­лись на четырёх международных научно-технических конференциях, а также на научных семинарах кафедры «Радио­электронные устройства и системы» Воронежского государственного техниче­ского университета.

Публикации

Результаты работы опубликованы в трёх статьях в журналах, входящих в перечень ВАК. Получены два патента РФ.

Структура и объем работы

Диссертация состоит из введения, трёх глав, заключения, библиографического списка ли­те­ратуры из 86 наименований. Работа изложена на 126 страницах и содержит 76 ри­сунков.

Содержание работы

Во введении обоснована актуальность темы исследования, сформулирована цель работы, задачи исследования, научная новизна и практическая ценность полученных результатов, приведено краткое содержание диссертации по главам.

В первой главе выполнен обзор известных схем построения газовых лазеров. Сделан вывод о том, что для повышения выходной мощности СО2-лазеров с сохранением высокого качества выходного излучения применяются, во-первых, нетрадиционные оптические резонаторы, во-вторых, увеличение объёма активной среды за счёт секционирования с использованием классических резонаторов и многопроходовых оптических схем, в-третьих –  секционирование активной среды с использованием оптически связанных резонаторов. Применение квазиустойчивых резонаторов позволяет объединить указанные методы. На рис. 1 показана схема одиночного квазиустойчивого резонатора, а на рис. 2 – схема системы связанных квазиустойчивых резонаторов:

                         

Рис. 1. Схема квазиустойчивого

резонатора

Рис. 2. Схема системы связанных

квазиустойчивых резонаторов

В квазиустойчивом резонаторе радиусы кривизны левого сферического зеркала и сферической части правого составного зеркала отличаются на удвоенное расстояние между зеркалами, так что фокусы зеркал совпадают. Вывод индуцированного излучения из резонатора осуществляется через окно в центре составного зеркала. Металлические зеркала оптического резонатора одновременно являются высокочастотными электродами системы возбуждения активной среды.

Использование связанных квазиустойчивых резонаторов позволяет наращивать мощность СО2-лазеров с сохранением эффективного охлаждения и возбуждения рабочей смеси, а также компактности излучателя. Для оптимального проектирования таких систем требуется эффективный метод расчёта свойств отдельно взятого квазиустойчивого резонатора. При этом основными особенностями, затрудняющими его расчёт, являются большое значение числа Френеля и сложная конфигурация выходного зеркала.

В результате рассмотрения методов расчета пустых оптических резонаторов, в первой главе сделан вывод о том, что наиболее подходящим применительно к дисковым СО2-лазерам является метод интегральных уравнений. Одна из эффективных методик его использования нуждается в модификации, которая позволила бы повысить универсальность применения и снизить вычислительные затраты.

Известно, что эффективным методом управления характеристиками излучения СО2-лазера является комбинированное воздействие на активную среду высокочастотного возбуждающего и статического управляющего полей. В частности, с использованием комбинированного воздействия двух полей на активную среду СО2-лазера достигнута немеханическая внутрирезонаторная перестройка длины волны индуцированного излучения. Управление характеристиками излучения СО2-лазера с использованием комбинированного воздействия на активную среду двух полей осуществляется при помощи изменения пространственного распределения усилительных свойств активной среды. Это приводит к необходимости учёта взаимного влияния активной среды и индуцированного излучения при разработке таких конструкций.

Из рассмотрения известных методов расчёта свойств активной среды СО2-лазера, сделан вывод о том, что наиболее отвечающей практическим целям является квантово-кинетическая модель, учитывающая основные энергетические процессы, протекающие в активной среде СО2-лазера.

Для совместного вычисления пространственных и энергетических характеристик индуцированного излучения СО2-лазера необходимо объединение метода интегральных уравнений и квантово-кинетической модели активной среды.

Во второй главе предложены модификации алгоритмов расчёта пустых оптических резонаторов с большими числами Френеля и резонаторов, заполненных поперечно-неоднородной активной средой.

Для составления системы интегральных уравнений зеркала квазиустой­чивого резонатора математически описаны с помощью корректирующих функций, отображающих влияние зеркал на амплитудно-фазовое распределение оп­тического поля. После преобразований полученная система интегральных уравнений имеет вид:

                             (1)

где

;                     (2)

u(t) и v(t) – амплитудно-азовые распределения поля соответственно на левом и правом зеркалах; ? – собст­венное значение; L – длина резонатора; ? – длина волны; t1, t2 – нормированные ради­альные координаты в плоскости соответственно левого и правого зеркал; F1(t) и F2(t) – корректирующие функции, соответствующие сферическому и составному зеркалам; a – радиус апертуры зеркал; k – волновое число; ? – угловая коорди­ната; d = L/a. Корректирующие функции F1(t) и F2(t) имеют следующий вид. Для сферического зеркала:

                                                  (3)

где R1 – радиус кривизны сферического зеркала; для составного –

,                                            (4)

,                                      (5)

               (6)

где Г – коэффициент пропускания материала окна для вывода излучения; k0 –радиус окна, нормированный к радиусу апертуры зеркала; m – параметр, опре­деляющий степень «сглаживания» края окна для вывода излучения; R2 – радиус кривизны сферической части составного зеркала; RS – параметр, оп­ределяющий радиус сопряжения сферической и плоской частей составного зеркала; k1 – радиус апертуры сферической части, нормированный к радиусу апертуры зеркала. Таким образом, корректирующая функция для составного зеркала учитывает наличие выходного окна, «сглажива­ние» краёв окна с помощью квазигауссовой     функции, наличие сферической и плоской частей, а также конечный радиус сопряжения между ними.

Интеграл по угловой координате (2) вычислялся при значениях параметров t1 и t2 соответствующим узлам интегрирования в (1) следующим образом. Аналитически получено выражение для числа осцилляций подынтегральной функции в зависимости от величин t1 и t2:

                     (7)

где floor(a) – целая часть числа а.

Согласно выражению (7) вычислялось количество осцилляций при текущем значении нормированных радиальных координат. Если это число оказывалось меньше заданного значения, интегрирование производилось методом Уэдля, в противном случае – методом стационарной фазы. Результаты расчёта интеграла по угловой координате, полученные методом Уэдля, сохранялись в постоянной памяти компьютера и использовались при решении системы интегральных уравнений (1) методом итераций. Таким образом достигнуто снижение объёма необходимых вычислений. Значительно снизить объём вычислений позволил также симметричный характер подынтегральной функции относительно параметров t1 и t2.

Показано, что математическое описание зеркал с помощью корректирующих функций позволяет решить задачу расчёта связанных резонаторов. В этом случае связь между резонаторами формально отображается с помощью корректирующей функции, описывающей отражение и пропускание промежуточного зеркала. Система инте­гральных уравнений имеет вид, аналогичный (1), поэтому при переходе к расчёту связанных резонаторов целесообразно использовать значения (2), получен­ные для одиночного резонатора, что уменьшает временные затраты.

Приведены результаты компьютерных исследований квазиустойчивого резонатора. В том числе, проведено исследование зависимости распределения поля от от­носительного диаметра сферической части составного зеркала k1, и коэффициента увеличения М, показавшее, что одномодовый режим работы ре­зонатора возможен в том случае, если величина k1 превышает значение, соот­ветствующее равноугольной конфигурации. Под равноугольной конфигурацией понимается такое соотношение параметров зеркал, при котором край сферического зеркала и край сферической части составного зеркала видны из общего фокуса под одним углом. Если величина k1 меньше величины, соот­ветствующей равноугольной конфигурации, резонатор при­ближается к устойчивому, при этом потери для высших попереч­ных мод малы вследствие большого значения числа Френеля.

Проведённые численные исследования показали, что диаметр окна для вывода излучения в центре составного зеркала сильно влияет на равномерность внутрирезонаторного поля. При увеличении диаметра окна потери увеличиваются немонотонно. Зависимости величины потерь и коэффициента равномерности распределения поля Кисп, определяемого как площадь под графиком нормированного распределения интенсивности, от относительного диаметра окна для вывода излучения k0 показаны на рис. 3:

Рис. 3. Зависимость ? и Кисп от k0

При увеличении коэффициента пропускания материала окна для вывода излучения Г, до значения Г = 0,2 потери увеличиваются монотонно до 0,12. Коэффициент равномерно­сти распределения поля при этом изменяется менее, чем на 10 %.

Амплитудные распределения излучения в дальней зоне при радиусе выходного окна, составляющем 30 % от радиуса зеркала, показаны на рис. 4. Левый график соответствует полностью прозрачному выходному окну (Г = 1), правый график – Г = 0,2. Угол расходимости излучения составляет порядка 5 мрад в обоих случаях.

Рис. 4. Амплитудные распределения излучения в дальней зоне

Учитывая, что при изменении диаметра выходного окна сильно изменяется профиль внутрирезонаторного индуцированного излучения и угол расходимости, а величина потерь изменяется немонотонно, на практике целесообразно регулировать величину потерь на вывод излучения изменением коэффициента пропускания выходного окна, а не его диаметром.

При изменении параметра RS, определяющего в выражении (6) радиус сопряжения сферической и плоской частей составного зеркала в пределах от 0 до 0,3 (что соответствует изменению радиуса сопряжения от 0 до 0,9 м) коэффициент равномерности распределения и потери поля изменяются не более чем на 5%.

Для решения задачи совместного вычисления пространственных и энергетических характеристик индуцированного излучения СО2-лазеров предложена запись дифракционного интеграла Зоммерфельда для сред, характеризующихся плавной поперечной неоднородностью комплексного показателя преломления. При выводе дифракционного интеграла использована функция излучения элементарного источника Гюйгенса, записанная в виде произведения двух функций, одна из которых  является искомой:

.                                                    (8)

R – расстояние от элементарного источника Гюйгенса в плоскости экрана до точки наблюдения, w – искомая функция.

Подстановкой (8) в уравнение Гельмгольца с учётом показателя преломления n и выписыванием явного вида частных производных, получено уравнение для функции w(R):

.                                    (9)

Уравнение (9) решено с предположением о выполнении условия (10)

,                                             (10)

решение имеет вид:

                                        (11)

Интеграл в показателе экспоненты вычислялся вдоль прямой, соединяющей элементарный источник Гюйгенса и точку наблюдения. Затем, формальным повтором вывода Зоммерфельда получено выражение дифракционного интеграла:

,                               (12)

где ,  – декартовы координаты в плоскости наблюдения, ,  – декартовы координаты в плоскости отверстия в экране;

.                              (13)

Вычисление мнимой части комплексного показателя преломления производилось с использованием известной квантово-кинетической модели активной среды СО2-лазера. Использовалось локальное описание активной среды, то есть усилительные свойства активной среды в некоторой точке полагались зависящими от параметров самой среды и интенсивности оптического излучения только в этой точке. Это позволило совместное вычисление пространственных и энергетических характеристик индуцированного излучения СО2-лазера разделить на два этапа. На первом этапе определялась зависимость усиления активной среды от интенсивности оптического излучения при различных значениях параметров активной среды, таких как температура и давление. На рис. 5 кругами показана рассчитанная зависимость усиления активной среды СО2-лазера от интенсивности излучения при давлении 2700 Торр и температуре 300 К. На том же рисунке сплошной линией показан график аналогичной зависимости, рассчитанный по формуле Ригрода, при этом малосигнальное усиление g0 и интенсивность насыщения IS подбирались так, чтобы минимизировать среднеквадратичное отклонение.

Рис. 5. Зависимости усиления

от интенсивности излучения

при р = 2700 Па и Т = 300 К

Рис. 6. Зависимости усиления

от интенсивности излучения

при р = 2700 Па

Расчёт показал хорошее совпадение двух моделей, относительная погрешность не превышала 5% при использованных предположениях и допущениях. Аналогичный вид имели зависимости усиления от интенсивности и при других температурах активной среды (рис. 6). Полученные результаты позволяют применять значения параметров малосигнального усиления и интенсивности насыщения, полученные как из других физических соображений, так и в результате непосредственных измерений, что значительно расширяет область применения разработанной модели.

С использованием предложенной записи дифракционного интеграла проведены расчёты внутрирезонаторного оптического поля в плоскопараллельном резонаторе. В том числе, для расчётов использовались различные поперечные распределения усиления активной среды (рис. 7), в том числе равномерное распределение усиления (сплошная), убывающее от оси к краю (пунктир), возрастающее от оси к краю (штрих-пунктир):

Рис. 7. Профили усиления, использовавшиеся при расчётах

В двух первых случаях нормированное поперечное распределение интенсивности внутрирезонаторного оптического излучения не более чем на 15% отличалось от соответствующего распределения в пустом резонаторе. В случае распределения усиления, возрастающего от оси к краю, на краю зеркал отличие достигало 45%. Заметному возмущению подверглось также распределение фаз. Графики зависимостей интенсивностей и фаз поля в случае возрастающего от оси к краю усилении показаны на рис. 8, круги соответствуют распределениям в пустом резонаторе.

Рис. 8. Поперечные распределения интенсивностей и фаз поля при усилении, возрастающем от оси к краю

На рис. 9 показаны зависимости интенсивности оптического поля на оси резонатора от номера итерации, левый график – равномерное распределение, средний график – убывающее от оси к краю распределение, правый график – возрастающее от оси к краю распределение:

Рис. 9. Зависимости интенсивности  оптического поля на оси от номера

итерации при различных профилях распределения усиления

Таким образом, математическая модель, основанная на модифицированной записи дифракционного интеграла Зоммерфельда и квантово-кинетической модели активной среды СО2-лазера, позволяет совместно вычислять пространственные и энергетические характеристики индуцированного излучения СО2-лазеров.

Третья глава посвящена исследованию СО2-лазера с электронным внутрирезонаторным управлением диаграммой направленности при комбинированном воздействии на активную среду возбуждающего и управляющего полей.

Для решения задачи управления диаграммой направленности излучения СО2-лазера в угловом секторе 180° в азимутальной плоскости с возможностью формирования многолепестковой диаграммы направленности и независимого управления отдельными лепестками, предложена схема построения СО2-лазера с резонатором, образованным кольцевым зеркалом и с комбинированным воздействием на активную среду двух полей (рис. 10).

Рис. 10. Схема лазера с электронным внутрирезонаторным формированием

диаграммы направленности

Разрядная система излучателя образована двумя дисковыми высокочастотными электродами. На верхнем по схеме электроде с внутренней стороны установлены дополнительные клиновидные электроды, радиально расходящиеся от центра диска к краю и изолированные от высокочастотного электрода слоем диэлектрика. Все дополнительные электроды, кроме одной пары (на схеме соответствующие электроды выделены двойной штриховкой) подключены к источнику постоянного отрицательного напряжения. После включения высокочастотного генератора возбуждения разряд возникает только над выделенными дополнительными электродами, на которых гасящее отрицательное напряжение отсутствует. Кольцевое зеркало оптического резонатора состоит из двух частей. В секторе 180 градусов зеркало является полностью отражающим, в противоположном секторе – частично пропускающим. Таким образом, диаметрально противоположные области кольцевого зеркала представляют собой концентрический резонатор. Генерация индуцированного оптического излучения происходит в направлении, соответствующем ориентации дополнительных электродов, на которых отсутствует гасящее отрицательное напряжение. Переключением гасящего напряжения на другие пары клиновидных электродов осуществляется изменение ориентации диаграммы направленности в азимутальной плоскости.

Для оценки влияния поперечного размера области, занятой активной средой, проведены расчёты внутрирезонаторного оптического поля в концентрическом резонаторе. Диаметр зеркал полагался равным 35•10?3 м, диаметр активной среды варьировался (рис. 11):

                

Рис. 11. Радиальные распределения

усиления

Рис. 12. Радиальные распределения интенсивности индуцированного

излучения

В случае диаметра активной среды, близкого к диаметру зеркал, распределения интенсивностей поля мало отличаются от соответствующего распределения в пустом резонаторе (рис. 12, круги). При уменьшении диаметра активной среды для компенсации потерь в резонаторе приходится увеличивать усиление активной среды на оси. Распределение интенсивностей при этом претерпевает изменения, а именно, в области, соответствующей активной среде, интенсивность начинает увеличиваться. На рис. 12 сплошной линией показан график распределения интенсивности при диаметре активной среды 6•10?3 м.

Минимально допустимый диаметр активной области определяется степенью превышения имеющегося усиления над пороговым значением, при котором генерация ещё возможна. Таким образом, при управлении пространственными характеристиками индуцированного излучения СО2-лазера комбинированным воздействием двух полей на активную среду, пространственное разрешение ограничивается как характеристиками моды используемого резонатора, так и усилительными свойствами активной среды.

Для проверки принципа управления диаграммой направленности комбинированным воздействием на активную среду СО2-лазера была изготовлена натурная модель с управляющим электродом, схема и внешний вид которого показаны на рис. 13 и рис. 14 соответственно:

Рис. 13. Схема применённого электрода

Рис. 14. Внешний вид применного электрода

Проводящие металлические дорожки, обозначенные на схеме цифрами 1 и 2, соответствующие крайним положениям плазменного пучка, имели ширину 6 мм и подключались к выходу высоковольтного усилителя. Площадки 3, 4 и 5 соединялись между собой и подключались к отрицательному полюсу источника напряжения, что соответствовало постоянному подавлению разряда над указанными площадками. Таким образом использованная натурная модель является фрагментом (угловым сектором) реальной структуры. Разрядная система, состоящая из двух полых электродов, к одному из которых с помощью теплопроводящего клея приклеен управляющий электрод, помещалась в трубу из нержавеющей стали, служащую корпусом модели. Для охлаждения разрядной области через электроды прокачивалась вода. Торцевые части корпуса с помощью герметизирующих фланцев закрывались прозрачными окнами для визуального наблюдения разряда. Излучатель заполнялся смесью газов СО2:N2:He = = 1:1:4 с добавкой 5% Xe до полного давления 3200 Па.

На рис. 15 показаны фотографии разряда в межэлектродном зазоре при различных значениях напряжения на токопроводящих дорожках:

а

б

в

       Рис. 15. Вид разрядной области при U1 = 0, U2 = -120 (а);

U1 = -120, U2 = 0 (б); U1 = U2 = 0 (в)

Величина напряжения, необходимого для гашения разряда, в сильной степени зависит от вкладываемой в разряд мощности возбуждения. Для мощности 60...70 Вт устойчивое однонаправленное возбуждение активной среды достигается при напряжениях порядка -90 В, с ростом мощности возбуждения величина необходимого напряжения  понижается  и  составляет  -120…-140 В при вкладываемой мощности более 100 Вт.

Для получения генерации к торцевым фланцам корпуса крепились система юстировки и зеркала концентрического резонатора. На рис. 16 показана схема натурной модели:

Рис. 16. Схема натурной модели

На рис. 17 показан внешний собранной конструкции:

Рис. 17. Внешний вид натурной модели

Мощность однонаправленного излучения составила 2,4 Вт. Проведенные исследования показали, что при низких частотах переключения форма импульсов излучения повторяет форму прямоугольных управляющих импульсов. С повышением частоты переключения до значения порядка 1000 Гц форма оптических импульсов изменяется, заметную часть составляют фронт и спад, и при более высоких частотах переключения амплитуда импульсов оптического излучения уменьшается. Поэтому время порядка 10?3 с определяет быстродействие предложенного метода.

В заключении сделаны следующие выводы:

1. Предложены технические пути построения СО2-лазеров с комбинированным воздействием на активную среду высокочастотного электромагнитного поля возбуждения и постоянного управляющего элек­трического поля, позволяющие осуществлять внутрирезонаторное электронное управление про­странственными и энергетиче­скими парамет­рами выходного излучения.

2. Разработан алгоритм расчёта пустых оптических резонаторов, характеризующихся большим числом Френеля, позволяющий отказаться от параксиального приближения при анализе резонаторов дисковых СО2-лазеров.

3. В результате численного исследования квазиустойчивого резонатора обоснованы общие требования к его зеркалам, выполнение которых обеспечивает одномодовый режим генерации и высокую равномерность  внутрирезонаторного излучения.

4. Предложена и аналитически обоснована модифицированная запись дифракционного интеграла Зоммерфельда, обеспечивающая учёт плавной поперечной неод­нородности сре­ды и дифракции излучения на большие углы.

5. Предложен метод расчёта лазерных резонаторов, позволяющий во взаимо­связи рассчитывать про­стран­ственные и энергетические характеристики инду­цированного излучения СО2-ла­зеров с электромагнитным возбуждением.

6. Результаты экспериментальных исследований макета лазера с электронным внутрирезонаторным управлением направленными свойствами излучения подтверждают возможность электронного внутрирезонаторного управления диаграммой направленности, при этом основным фактором, ограничивающим угловой диапазон, является апертура зеркал.

Основные результаты диссертации представлены в работах:

1. Кириллов И. М., Юдин В. И. Алгоритм расчёта амплитудно-фазового распределения оптического поля в гибридном неустойчиво-устойчивом лазер­ном резонаторе // Вестник Воронежского государственного технического уни­верситета. 2007. Т. 4, № 3. С. 37-39.

2. Кириллов И. М., Юдин В. И. Применение дифракционного интеграла в задача о радиально-неоднородных активных средах // Вестник Воронежского го­сударственного технического университета. 2009. Т.5, №1. С. 10 – 12.

3. Развитие техники цельнометаллических СО2-лазеров, возбуждаемых электромагнитным полем, с внутрирезонаторным управлением параметрами излучения / И. К. Архипов [ и др.] // Вестник Во­ронежского государственного технического университета. 2011. Т. 7, №1. С. 211-213.

4. Газовый лазер с высоко­час­тотным электромагнитным возбуждением. Патент РФ № 2345458 / И. К. Архипов, И. М. Кириллов, В. И. Юдин. Заявл. 19.11.2007; опубл. 27.01.2009. Изобретения. Полезные модели: офиц. бюл. №3.

5. Газовый лазер с внутрире­зонаторным сканированием излучения. Па­тент РФ №2359380 / И. К. Архипов, И. М. Кириллов, В. И. Юдин. Заявл. 11.02.2008; опубл. 20.06.2009. Изобретения. Полезные модели: офиц. бюл. №17.

6. Кириллов И. М. Алгоритм расчёта амплитудно-фазового распределе­ния поля в лазерных резонаторах с большими числами Френеля // Радиолока­ция, навигация, связь: Сб. док­л. междунар. конф. – Воронеж, 2007. Т. 3. С. 2216-2223.

7. Кириллов И. М., Юдин В. И. Расчёт амплитудно-фазового распределе­ния оптического поля в гибридном неустойчиво-устойчивом лазерном резона­торе // Лазеры в науке, технике, медицине: Сб. док­л. междунар. конф. – Адлер, 2007. Т. 18. С. 22-25.

8. Кириллов И. М., Юдин В. И. Применение дифракционного интеграла в задачах о радиально-неоднородных нелинейных активных средах // Радиолока­ция, навигация, связь: Сб. док­л. междунар. конф. – Воронеж, 2009. Т. 1. С. 562-566.

9. Кириллов И. М., Юдин В. И. Исследование амплитудно-фазового распределе­ния  оптического поля в неустойчиво-устойчивом лазерном резона­торе // Радиолока­ция, навигация, связь: Сб. док­л. междунар. конф. – Воронеж, 2010. Т. 1. С. 717-725.

 
Авторефераты по темам  >>  Разные специальности - [часть 1]  [часть 2]



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.