WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


На правах рукописи

Артемов Анатолий Анатольевич

КАНОНИЧЕСКИЕ И ГРАНИЧНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ НА СФЕРЕ С ДЕЙСТВИЕМ ОБОБЩЕННОЙ ГРУППЫ ЛОРЕНЦА

01.01.01 – вещественный, комплексный и функциональный анализ

Автореферат диссертации на соискание учёной степени доктора физико-математических наук

Москва – 2011 год

Работа выполнена на кафедре математического анализа Табовского государственного университета имени Г.Р. Державина Научный консультант доктор физико-математических наук, профессор В. Ф. Молчанов Официальные оппоненты доктор физико-математических наук, профессор Р.С. Исмагилов, профессор МГТУ им. Н.Э.Баумана доктор физико-математических наук, профессор В.– Б.К. Рогов, профессор МГУ ПС (МИИТ) доктор физико-математических наук, профессор С.С. Платонов, профессор Петрозаводского ГУ Ведущая организация Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова

Защита состоится 7 июня 2011 года в 16 час. 30 мин. на заседании Совета по защите докторских и кандидатских диссертаций Д 212.203.27 в Российском университете дружбы народов по адресу:

117198 г. Москва, ул. Орджоникидзе, 3, ауд. 495a.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Российского университета дружбы народов по адресу: 117198 г. Москва, ул. Миклухо-Маклая, 6.

Автореферат разослан " " 2011 года

Ученый секретарь Совета по защите докторских и кандидатских диссертаций кандидат физико-математических наук, доцент Л. Е. Россовский

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы исследования. Канонические представления на эрмитовых симметрических пространствах G/K были введены в работах Ф.А.Березина1 и А.М.Вершика, И.М.Гельфанда, М.И.Граева2 – для нужд квантования и квантовой теории поля. Эти представления действуют сдвигами в функциях на G/K и являются унитарными относительно некоторого нелокального скалярного произведения, теперь называемого формой Березина. Они являются деформациями квазирегулярного представления группы G, действующего сдвигами в пространстве L2 на G/K (ядро скалярного произведения в L2 есть дельта-функция, это – локальное скалярное произведение). Разложение квазирегулярного представления на однородном пространстве на неприводимые составляющие есть основная задача абстрактного (некоммутативного) гармонического анализа. Появление нелокального скалярного произведения делает теорию (некоммутативный гармонический анализ) значительно более богатой и интересной – как для самой математики, так и для ее приложений.

Изучение канонических представлений на эрмитовых симметрических пространствах G/K стало в последнее время привлекательной и популярной задачей для математиков из многих стран: Г.ван Дейк3, С.Хилле4 (Нидерланды), А.Унтерберже5, М.Певзнер6, А.Паcкуале7 (Франция), Т.Номура, Т.Кобаяси (ЯпоБерезин Ф. А. Квантование в комплексных симметрических пространствах // Изв. Акад. Наук СССР, сер. матем., 1975, том 39, № 2, 363–402.

Вершик А.М., Гельфанд И.М., Граев М.И. Представления группы SL(2, R), где R – кольцо функций // Успехи матем. наук, 1973, том 28, № 5, 83–128.

Dijk G. van. Canonical representations // Вестник Тамбовского университета.

Сер. естеств. и технич. науки, 1997, Т. 2, вып. 4, 350–366 и др.

Dijk G. van, Hille S. Canonical representations related to hyperbolic spaces // J. Funct. Anal., 1997, vol. 147, 109–139.

Unterberger A., Upmeier H. The Berezin transform and invariant differential operators // Comm. Math. Phys., 1994, vol 164, No. 3, 563–597.

Dijk G. van, Pevzner M. Berezin kernels of tube domains // J. Func. Anal., 2001, vol. 181, 189–208.

Dijk G. van, Pasquale A. Canonical representations of Sp(1, n) accociated with representations of Sp(1) // Commun. Math. Phys., 1999, vol. 202, 651–667 и др.

Nomura T. Berezin transforms and group representations // J. Lie Theory, 1998, vol. 8, 433–440 и др.

ния), Г.Чжанг9 (Швеция), Б.Орстед (Дания), Я.Петре10 (Финляндия), Дж.Арази (Израиль), Г.Упмайер5 (Германия), М.Энглис11 (Чехия), В.Ф.Молчанов12, Ю.А.Неретин13 (Россия) и другие.

Новый подход к этому понятию канонического представления предлагается В.Ф.Молчановым12,14. Основная идея состоит в расширении этого понятия и распространении его с класса эрмитовых симметрических пространств G/K, рассматривавшегося ранее, на другие классы симметрических полупростых пространств G/H, используя для этого понятия надгруппы.

При этом оказывается естественным отказаться от слишком стеснительного условия унитарности, нужно позволить каноническим представлениям действовать в достаточно широких пространствах функций и даже более того – в пространствах сечений линейных расслоений, в частности, в пространствах обобщенных функций. Эти пространства не обязательно гильбертовы (или банаховы). Более естественной для такой цели является структура ядерного пространства. Кроме того, естественным является расширение рамок для изучения гармонического анализа: теория должна включать действие группы G не только на ее однородных пространствах, но и на многообразиях с нетранзитивным действием группы G. В качестве таких многообразий мы берем флаговые пространства надгрупп G.

Этот подход состоит в следующем. Пусть G – полупростая группа Ли и G – надгруппа для G, это означает, что G есть подгруппа группы G и эта подгруппа – сферическая, т. е. выделяется из G некоторой инволюцией. Пусть P – максимальная параболическая подгруппа группы G, пусть R, C, – серия представлений группы G, индуциZhang G. Berezin transform on line bundles over bounded symmetric domains // J. Lie Theory, 2000, vol. 10, 111–126.

Peetre J. The Berezin transform and Ha-plitz operators // J. Operator Theory, 1990, vol. 24, 165–186.

Englis M. Invariant operators and the Berezin transform on Cartan domains // Math. Nachr., 1998, vol. 195, 61–75 и др.

Молчанов В.Ф. Канонические представления на двуполостных гиперболоидах // Записки научных семинаров ПОМИ, 2006, том 331, 91–124 и др.

Neretin Yu.A. Boundary values of holomorphic functions and spectra of some unitary representations // Вестник Тамбовского ун-та. Серия: Естеств. и техн.

науки, 1997, том 2, вып. 4, 386–397 и др.

Молчанов В.Ф., Артемов А.А., Грошева Л.И. Канонические и граничные представления // Вестник Тамбовского унив. Сер.: Естеств. и техн. науки, 2009, том 14, вып. 6, ч. 3, 1367–1425. и др.

рованных характерами (одномерными представлениями) подгруппы P. Представления R могут зависеть еще от некоторых дискретных параметров, сейчас мы их не пишем. Как правило, представления R неприводимы. Они действуют в функциях на некотором компактном многообразии (пространстве флагов для надгруппы G).

Обозначим через R ограничения представлений R на группу G:

R = R.

G Мы называем эти представления R каноническими представлениями группы G. Они действуют в функциях на .

Вообще говоря, многообразие не является однородным пространством группы G, эта группа имеет несколько орбит на . Открытые G-орбиты являются полупростыми симметрическими пространствами G/Hi. Подгруппы Hi получаются как пересечения -Hi=G gi P gi, где gi – некоторые элементы из G. Эти подгруппы могут оказаться неизоморфными. Многообразие есть замыкание объединения открытых G-орбит.

Серия представлений R обладает сплетающим оператором A:

он сплетает представления со значениями параметра и =N-, где N – некоторое число, зависящее от . Композиция этого оператора и инволюции, выделяющей группу G в G, порождает некоторый оператор Q, который играет важную роль во всей теории. Мы называем этот оператор Q преобразованием Березина. Он сплетает канонические представления с параметрами и .

Наряду с указанным понятием канонического представления можно рассматривать несколько другую его версию (более раннюю): ограничение канонических представлений в первом смысле на какую-нибудь одну G-орбиту G/H в . Оба варианта должны быть предметом изучения. Но первый из них приводит к более естественной и прозрачной теории. Например, в первом варианте легко написать оператор, обратный к преобразованию Березина Q, это – оператор Q, а во втором – это трудная задача.

Граничные представления, порождаемые каноническими представлениями R, связаны с границами G-орбит G/Hi, эти границы состоят из G-орбит меньшей размерности. Граничные представления распадаются на два типа: представления одного типа действуют в обобщенных функциях, сосредоточенных на объединении S границ, представления другого типа действуют в струях, трансверсальных к S (в коэффициентах рядов Тейлора по степеням "расстояния" до границы). Эти два типа двойственны друг другу. Появление граничных представлений связано как раз с широкой трактовкой понятия канонического представления. Граничные представления интересны как сами по себе (вообще, изучение представлений в обобщенных функциях, сосредоточенных на подмногообразиях, – одна из самых "горячих тем" и интригующих задач в некоммутативном гармоническом анализе), так и с точки зрения разложения канонических представлений, они "склеивают" представления на отдельных орбитах G/Hi.

Квантование в духе Березина на пара-эрмитовых симметрических пространствах G/H тесно связано с каноническими представлениями.15 Здесь роль переполненной системы играет ядро (функция) сплетающего оператора для представлений группы G максимально вырожденных серий. С одной стороны, преобразование Березина переводит контравариантные символы в ковариантные, с другой – его ядро (функция) дает умножение в алгебре ковариантных символов.

Основными задачами

развиваемой теории являются следующие:

a) разложить канонические представления на неприводимые составляющие (тот факт, что канонические представления не обязательно унитарны, вносит особые трудности в эту задачу и предъявляет особые требования к построению теории);

б) найти дискретные составляющие канонических представлений, эквивалентные частям граничных представлений;

в) разложить граничные представления (решение этой задачи тесно связано с мероморфной структурой преобразований Пуассона и Фурье, ассоциированных с каноническими представлениями);

г) разложить преобразование Березина (основной объект в теории квантования) по операторам Лапласа;

д) найти асимптотику преобразования Березина, когда комплексный параметр, нумерующий канонические представления, стремится к бесконечности, это включает в себя отыскание принципа соответствия из теории квантования по Березину, заметим, что указанный параметр тесно связан с "постоянной Планка", таким образом, в теFujita E., Nomura T. Spectral decompositions of Berezin transformations on Cn related to the natural U(n)-action // J. Math. Kyoto Univ., 1996, vol. 36, 877–888.

орию включается постоянная Планка, принимающая комплексные значения;

Однородные пространства G/H, для которых ставятся сформулированные задачи, это – симметрические полупростые пространства. Такие пространства образуют обширный и крайне важный класс (как для математики, так и для приложений – в космологии, квантовой теории, теории относительности и т. д.) однородных пространств.

Подкласс римановых симметрических пространств (здесь инвариантная метрика положительно определена) более прост в изучении. При переходе от римановых пространств к другому подклассу – псевдоримановых симметрических пространств (здесь инвариантная метрика не является знакоопределенной) трудности в изучении гармонического анализа резко возрастают.

Среди всех симметрических полупростых пространств G/H (как римановых, так и псевдо-римановых) выделяется подкласс симплектических симметрических пространств. Именно на пространствах этого класса должно строиться квантование в смысле Березина.

Помимо симплектических симметрических пространств чрезвычайно важный класс образуют гиперболические пространства – вещественные (гиперболоиды), комплексные, кватернионные и октавное:

SO0(p, q)/SO0(p, q-1), SU(p, q)/S(U(p, q-1) U(1)), Sp(p, q)/Sp(p, q-1) Sp(1), F4,-20/Spin(9).

Именно вещественные гиперболоиды служат открытыми Gорбитами на многообразии в нашей работе.

Цель исследования. Данная работа посвящена решению важных задач некоммутативного гармонического анализа, а именно, развитию теории канонических представлений на многообразиях. В работе изучаются канонические и граничные представления на сфере с действием обобщенной группы Лоренца для двух вариантов надгруппы, следуя расширенному трактованию, см. выше. В этом случае сфера не является однородным пространством, дейcтвие группы не транзитивно, представления не унитарны.

Основной результат работы состоит в разложении канонических и граничных представлений на сфере для обоих вариантов по неприводимым представлениям, связанным с конусом, включающий формулу обращения и формулу разложения формы Березина. В работе содержится и ряд других результатов, связанных со сферическими функциями, "смешанными" сферическими функциями, сплетающими операторами, преобразованиями Фурье и Пуассона, мероморфной структурой этих преобразований, асимптотикой преобразований Пуассона, связанных с каноническими представлениями, асимптотикой преобразования Березина, гармоническим анализом на паре гиперболоидов, вычислением "собственных чисел" преобразования Березина и др.

Методы исследования. Мы используем как достаточно традиционные современные методы математических разделов, связанных с поставленными задачами (аппарат теории представлений групп, ограничение на максимальную компактную подгруппу, разложение в ряды Фурье, связь различных базисов в изучаемых пространствах, действие некоторых операторов Ли, спектральные разложения для оператора Лежандра на различных интервалах, инструментарий спецфункций,...), так и новые идеи, конструкции и методы (понятие канонического представления в широком смысле (не обязательно унитарного) для симметрических пространств и для G-пространств, в том числе связанного с линейным расслоением, разложение канонических представлений на неприводимые представления, сферические функции на псевдо-римановых симметрических пространствах, сплетающие операторы, композиция преобразования Березина с другими преобразованиями, вычисление "собственных чисел" преобразования Березина, метод аналитического продолжения по размерности пространства, граничные представления, связь мероморфной структуры преобразований Пуассона и Фурье с разложением граничных представлений, граничные операторы, использование полного асимптотического разложения преобразования Пуассона, изучение представлений в обобщенных функциях, сосредоточенных на подмногообразиях, новая форма разложения преобразования Березина по операторам Лапласа и др.) Научная новизна. Сформулируем основные результаты работы, вперые полученные автором и выносимые на защиту.

Как уже было сказано выше, основной результат работы состоит в разложении канонических представлений группы G = SO0(1, n-1) на сфере для обоих вариантов (A) и (B) по неприводимым представлениям T, C, группы G, связанным с конусом, – результат под номером 1 в списке, следующем ниже. Этот результат получен с помощью некоторых конструкций, методов и вычислений, составляющих результаты с номерами 2–15. Многие из них представляют и самостоятельный интерес.

1. Разложение канонических представлений R,, C, =0, 1, обобщенной группы Лоренца G=SO0(1, n-1) на неприводимые составляющие – с действием группы G на единичной сфере в пространстве Rn, порожденным надгруппой G, для двух вариантов надгруппы: (A) G=SL(n, R), (B) G=SO0(1, n).

2. Разложение граничных представлений, порожденных каноническими представлениями, группы G для обоих вариантов (A) и (B).

3. Определение (интегральное выражение) операторов, сплетающих канонические представления и представления T, связанные с ± конусом (преобразования Пуассона P,, и преобразования Фурье ± F,,).

4. Исследование мероморфной структуры преобразований Пуассона и Фурье как функций от параметра представлений, связанных с конусом, при фиксированных значениях параметров , канонических представлений (нахождение полюсов, вычетов и т. д.).

5. Описание операторов, сплетающих граничные представления и () представления, связанные с конусом ("граничных" операторов ,k и b,m), они появляются как вычеты преобразований Пуассона и Фурье.

6. Вычисление композиций преобразований Пуассона и Фурье и преобразования Березина (оператора, сплетающего канонические представления). Это – вычисление своего рода "собственных чисел" преобразования Березина (в случае (A) – это матрица второго порядка).

7. Вычисление композиций преобразования Березина и граничных операторов.

8. Описание частей граничных представлений, входящих в разложение канонических представлений: построение операторов, сплетающих канонические представления и неприводимые составляющие граничных представлений (операторы ,,m и ,,m), описание их свойств (соотношения проектирования, соотношения ортогональности).

9. Нахождение асимптотики преобразования Пуассона на границе. Здесь получено разложение в ряд по степеням "расстояния до границы" преобразования Пуассона от K-финитных функций, а также асимптотическое разложение для произвольных, не обязательно K-финитных, функций.

10. Разложение форм Березина на гиперболоидах и парах гиперболоидов. В частности, это дает другое, независимое, вычисление "собственных чисел" преобразования Березина.

11. Явная формула для полного асимптотического разложения преобразования Березина в терминах оператора Лапласа–Бельтрами на однополостном гиперболоиде при -. Первые два члена асимптотики дают аналог принципа соответствия из квантования.

12. Определение и вычисление в явном виде "смешанных" сферических функций. С их помощью делается разложение формы Березина на паре гиперболоидов.

13. Построение гармонического анализа на паре гиперболоидов.

14. Разложение функции Березина для пары гиперболоидов по смешанным сферическим функциям. Это делается на основе спектрального разложения оператора Лежандра на мнимой оси и с помощью аналитического продолжения по размерности пространства.

15. Явное выражение друг через друга различных базисов в пространстве обобщенных функций, сосредоточенных на границе.

Теоретическая и практическая значимость. Диссертация носит теоретический характер. Ее результаты могут найти применение в других областях функционального анализа и теоретической физике, а также в учебном процессе: при постановке спецкурсов, выполнении курсовых, дипломных работ и других диссертационных исследований. Идеи, конструкции, методы и вычисления, содержащиеся в диссертации, представляют самостоятельный интерес. Они могут быть использованы при изучении канонических и граничных представлений и связанных с ними вопросов на других многообразиях, а также применены при квантовании по Березину в достаточно более общей ситуации.

Апробация работы. Основные положения диссертации были представлены в докладах на следующих международных и общероссийских научных конгрессах и конференциях:

– Ежегодная общероссийская научная конференция "Державинские чтения", 1994–2011, Тамбов;

– Международная конференция "Современные физикоматематические и информационные методы в естествознании, технике и гуманитарных науках", 2010, Тамбов;

– Международная конференция "Некоммутативный гармонический анализ, теория представлений групп и квантование", 2009, Тамбов;

– Международная конференция "Колмогоровские чтения. Общие проблемы управления и их приложения", 2009, Тамбов;

– Международная конференция "Гармонический анализ на однородных пространствах и квантование", 2008, Тамбов;

– Международная конференция "Harmonic Analysis on Homogeneous Spaces and Quantization", 2008, Тамбара, Япония;

– Международная конференция "Современная математика и математическое образование, проблемы истории и философии математики", 2008, Тамбов;

– Международная конференция "Harmonic Analysis on Homogeneous Spaces and Quantization", 2008, Фукуока, Япония;

– Международная научная конференция "Гармонический анализ на однородных пространствах и квантование", 2007, Тамбов;

– Международный Конгресс Математиков (ICM), 2006, Мадрид, Испания;

– Международная конференция "Гармонический анализ на однородных пространствах, представления групп Ли и квантование", 2005, Тамбов;

– Международная научно практическая конференция "Фундаментальные и прикладные исследования в системе образования", 2003, Тамбов;

– Европейский Математический Конгресс (ECM), 2000, Барселона, Испания;

– Летняя Школа "Алгебры Ивахори-Хекке и теория представлений", 1999, Martina-Franca, Италия;

– Европейская Школа по теории групп, 1998, Лейден, Нидерланды;

– Международная Школа-семинар "Гармонический анализ на однородных пространствах", 1996, Тамбов;

– Европейская Школа по теории групп, 1996, Beilngries, Германия;

– Международная конференция "Группы в анализе и геометрии", 1995, Омск;

– Конференция "Классическая и квантовая геометрия однородных пространств", 1994, Москва;

– Летняя Школа "Гармонический анализ и геометрия", 1994, Тучно, Польша;

– Европейская Школа по теории групп, 1993, Тренто, Италия;

а также на следующих научных семинарах:

– Науный семинар по функциональному анализу профессора В.Ф.Молчанова (ТГУ им. Г.Р.Державина, Тамбов);

– Научный семинар по теории представлений групп профессора Д.П.Желобенко (РУДН, Москва);

– Научный семинар по общим проблемам управления и гармоническому анализу профессора В.М.Тихомирова (МГУ им.

М.В.Ломоносова, Москва);

– Научный семинар по теории функций и функциональному анализу под руководством чл.-корр. РАН, профессора В.Д.Степанова (РУДН, Москва).

Публикации. Основные pезультаты диссертации опубликованы в 20 pаботах, список которых приведен в конце реферата. В их числе 12 работ из действующего Перечня ВАК, 2 монографии, 6 материалов международных конференций, включая тезисы Международного Конгресса Математиков (ICM), 2006, Мадрид, и Европейского Математического Конгресса (ECM), 2000, Барселона.

Из совместных работ [10, 12, 15] в диссертации использованы только результаты автора.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения и 35 параграфов, объединенных в семь глав:

Глава I. Представления обобщенной группы Лоренца, связанные с конусом Глава II. Гармонический анализ на однополостном гиперболоиде Глава III. Гармонический анализ на пространстве Лобачевского Глава IV. Форма Березина на гиперболоидах с надгруппой SL(n, R) Глава V. Максимально выpожденные сеpии пpедставлений гpуппы SL(n, R) Глава VI. Канонические и граничные представления на сфере с надгруппой SL(n, R) Глава VII. Канонические и граничные представления на сфере с надгруппой SO0(1, n) Нумеpация фоpмул и теоpем (лемм) в pаботе единая. Пеpвый символ означает номер паpагpафа, втоpой – номеp фоpмулы или теоремы.

Список литературы, включенной в диссертацию, содержит 61 наименование.

Полный объем диссертации (с оглавлением) 170 страниц, набранных в TEX-е 12 шрифтом.

Благодарности. Автор выражает глубокую благодарность профессору В.Ф.Молчанову за внимание к работе, заинтересованное и плодотворное обсуждение по существу исследования.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Мы проводим изложенную выше программу для обобщенной группы Лоренца (псевдоортогональной группы) G = SO0(1, n-1), действующей на единичной сфере в пространстве Rn. Мы рассматриваем два варианта действия группы G на сфере . Они связаны с двумя вариантами надгруппы G.

Мы будем считать, что группы действуют в пространствах и на многообразиях справа: x xg, в соответствии с этим мы будем записывать векторы в виде строк.

Группа G – это связная группа линейных преобразований пространства Rn, сохраняющих билинейную форму [x, y] = -x1y1 + x2y2 +... + xnyn.

Ее орбиты в Rn – это однополостные гиперболоиды [x, x]=c, c>0, полы двуполостных гиперболоидов [x, x]=c, c<0, две полы конуса [x, x]=0, x =0, и начало координат x=0.

Первый вариант – вариант (A) – состоит в том, что в качестве G мы берем специальную линейную группу SL(n, R). На пространстве Rn она действует линейно: x xg. Это линейное действие на Rn дает действие u ug/|ug| на единичной сфере : |u|=1 (транзитивное) с помощью центрального проектирования x x/|x|. Здесь через |x| обозначается евклидова норма.

Соответствующее действие u ug/|ug| группы G на имеет 5 орбит. Это – три открытые орбиты: северная полярная шап ка + : u]<0, u1>1/ 2, южная полярная шапка - : [u, u]<0, [u, - u1<-1/ 2 и сферический пояс +: [u, u]>0, они отвечают двум полам Y+: [x, x]=-1, x1 1, и Y-: [x, x]=-1, x1 - 1, двуполостного гиперболоида [x, x]=-1 и однополостному гиперболоиду X : [x, x]=+1, соответственно. Еще две орбиты размерности n-2 (сферы):

имеется + : [u, u]=0, u1=1/ 2, - : [u, u]=0, u1=-1/ 2, находящиеся меж0 ду открытыми; они отвечают двум полам конуса [x, x]=0. Обозначим через - и 0 объединение полярных шапок и орбит размерности n-2, соответственно.

Таким образом, сфера получается "склейкой" двуполостного гиперболоида и однополостного гиперболоида по их границам ("бесконечностям").

Многообразие Y+ есть пространство Лобачевского размерности n-1. Однополостный гиперболоид X иногда называют мнимым пространством Лобачевского.

Пусть y0 = (1, 0,..., 0) и x0 = (0,..., 0, 1) – "начальные" точки многообразий Y+ и X. Стационарные подгруппы этих точек в G – это соответственно подгруппы K=SO(n-1) и H=SO0(1, n-2). Первая из них компактна, вторая – некомпактна, стало быть Y+ – риманово пространство, а X – псевдориманово пространство.

Второй вариант – вариант (B) – состоит в том, что в качестве надгруппы G мы берем обобщенную группу Лоренца б разольшей мерности, а именно, группу SO0(1, n). Мы расширяем пространство Rn до пространства Rn+1, добавляя координату xn+1, и рассматриваем в Rn+1 билинейную форму [[x, y]] = -x1y1 + x2y2 +... + xnyn + xn+1yn+1.

Сфера есть сечение конуса [[x, x]]=0 плоскостью x1=1. Надгруппа G действует линейно в Rn+1, она сохраняет конус [[x, x]]=0 и действует транзитивно на каждой из его двух пол x1>0 и x1<0, на сечении она действует с помощью проектирования x x/x1, это действие транзитивно. Группа G вкладывается в надгруппу G как подгруппа, сохраняющая координату xn+1. Соответствующее действие группы G на сфере имеет 3 орбиты. Это две открытые орбиты – полусферы xn+1>0 и xn+1<0, и орбита меньшей размерности – экватор xn+1=0.

Таким образом, сфера получается "склеиванием" двух пол двуполостного гиперболоида [x, x]=-1 по их границам ("бесконечностям").

Основной результат работы состоит в разложении канонических представлений группы G = SO0(1, n-1) на сфере для обоих вариантов (A) и (B) по неприводимым представлениям группы G, связанным с конусом.

Представления группы G, связанные с конусом. Напомним некоторый материал об этих представлениях, см. например16,17,18.

Виленкин Н.Я. Специальные функции и теоpия пpедставлений гpупп. М.:

Наука, 1965.

Желобенко Д.П. О бесконечно диффеpенциpуемых вектоpах в теоpии пpедставлений // Вестник МГУ. Cеp. матем., мех., 1965, № 1, 3–10.

Молчанов В.Ф. Пpедставления псевдооpтогональной гpуппы, связанные с Возьмем сечение S конуса C плоскостью x1=1. Оно состоит из точек s=(1, s2,..., sn), s2 +... + s2 =1, так что оно есть сфера в Rn-1.

2 n Пусть S – оператор Лапласа–Бельтрами на S и ds – евклидова мера на S.

Представление T, C, группы G действует на D(S):

sg T(g) (s) = (sg).

(sg)1 Эрмитова форма , = (s) (s) ds S S инвариантна относительно пары (T, T2-n-), т. е.

T(g), = , T2-n-(g-1).

S S Оператор A на D(S), определенный формулой 2-n- A (s) = - [s, t] (t) dt, S сплетает представления T и T2-n-:

T2-n-(g) A = A T(g), g G.

Он мероморфно зависит от с (простыми) полюсами в точках (2-n)/2 + N.

Композиция операторов A и A2-n- есть скалярный оператор:

A2-n- A =, 8() где n () = 2-n-2-nsin + · (2+n-2)(-)(+n-2) (1) (как мы увидим позже, () есть "мера Планшереля"). Представление T и оператор A могут быть продолжены на пространство D (S) обобщенных функций на S.

конусом // Матем. сб., 1970, том 81, № 3, 358–375.

Представление T неприводимо для всех , кроме N и 2-n-N. Если T неприводимо, то T эквивалентно T2-n- (с помощью A или его вычета).

Имеется три серии неприводимых унитаризуемых представлений T и их подфакторов: (1) непрерывная серия: T, (2-n)/2+iR, скалярное произведение есть , ; (2) дополнительная серия: T, S 2-n < < 0, скалярное произведение есть const · A, ; (3) дисS (d) (d) кретная серия: Tr, r N, представление Tr действует в факторпространстве D(S)/Er, где Er состоит из ограничений на S многочленов степени r, скалярное произведение индуцируется формой, аналогичной дополнительной серии.

Назовем расширенной дискретной серией совокупность представ(d) лений Tr, rN, дискретной серии вместе с представлениями Tr дополнительной серии с целыми r, (2-n)/2 < r < 0.

Рассмотрим подробнее вариант (A). Он значительно более труден, чем (B).

Максимально вырожденные серии представлений над± группы. Мы опиpаемся на19. Пусть C, =0, 1. Представления , надгруппы G=SL(n, R) получаются при индуциpовании характера ми (одномерными представлениями) параболических подгрупп P группы G, отвечающих pазбиению n = (n-1) + 1. Пусть D() обозначает пространство бесконечно дифференцируемых функций f(u) на сфере четности . Пpедставление , действует в D():

ug (,(g))(u) = |ug|.

|ug| + Пpедставление , есть , , где – автоморфизм g Ig -1I, I – диагональная матрица с диагональю {-1,..., -1, +1}.

± Пpедставления , непpиводимы, за исключением случаев (a) N, , (b) -n - N, + n.

Полуторалинейная фоpма f, h = f(u) h(u) du Dijk G. van, Molchanov V.F. Tensor products of maximal degenerate series representations of the group SL(n,R) // J. Math. Pures Appl., 1999, tome 78, No. 1, 99–119.

(du – евклидова мера) инваpиантна относительно паp ± ± (,, --n,), где беpутся либо веpхние, либо нижние зна± ки ” ± ”. Это позволяет распpостpанить пpедставления , на пpостpанство D() обобщенных функций на четности .

Представления этих двух серий обладают сплетающим операто± ром A,, он сплетает представления , и --n,.

Канонические представления R,, C, =0, 1, группы G=SO0(1, n-1) получаются при ограничении на G представлений , надгруппы G=SL(n, R). Представление R, действует в пространстве D() по формуле ug R,(g) f (u) = f |ug|--n, |ug| Оператор A, порождает оператор Q,, который сплетает R, с R--n,; он определяется формулой Q, f (u) = c(, ) [u, v], f(v) dv, где -1 - --n++c(, ) = (1-n)/2 .

2 2 Композиция Q--n,Q, есть тождественный оператор:

Q--n,Q, = E. (2) Мы называем этот оператор преобразованием Березина. Мы называем формой Березина полуторалинейную форму, порожденную этим оператором, т. е. форму B,(f, h) = Q,f, h, так что B,(f, h) = c(, ) [u, v], f(u) h(v) du dv.

Канонические представления R, могут быть распространены на пространство D() обобщенных функций на четности .

Граничные представления. Каноническое представление R, порождает два представления L и M, связанные с границей многообразий ±. Эта граница задается уравнением [u, u] = 0. Представление L действует в обобщенных функциях, сосредоточенных на 0, представление M действует в многочленах Тейлора (струях) от a = [u, u].

Рассмотрим "северную" полусферу N сферы , задаваемую условием u1 > 0. Введем на N "полярные" координаты (a, s), где a = [u, u] = 1-2u2, -1 a 1, s = (1, s2,..., sn) S:

1-a 1+a 1+a u =, s2,..., sn.

2 2 В этих координатах мера du есть du = 2-n/2 (1+a)(n-3)/2 (1-a)-1/2 da ds. (3) Для функции f D() рассмотрим ее ряд Тейлора по степеням a в области N :

c0 + c1 a +... + cm am +..., здесь cm – функции из D(S). Пусть c[f] – столбец, составленный из коэффициентов c0, c1, c2,.... Имея в виду (3), рассмотрим также функцию f(u) = (1+a)(n-3)/2 (1-a)-1/2 f(u), и ее коэффициенты Тейлора обозначим через c. Коэффициенты c m m выражаются через cm и обратно – с помощью треугольной матрицы с единичной диагональю.

Обозначим через k() пространство обобщенных функций из D (), сосредоточенных на + и имеющих в полярных координатах (a, s) вид = 0(s) (a) + 1(s) (a) +... + k(s) (k)(a), где (a) – дельта-функция Дирака на действительной прямой, 0,..., k – функции из D(S). Положим () = k(). (4) k=Каноническое представление R,, рассматриваемое на D(), сохраняет каждое k() и фильтрацию (4). Обозначим через L ограничение представления R, на ().

Сопоставим обобщенной функции столбец (0, 1,..., k, 0, 0,...) со счетным числом координат. Представление L есть верхняя треугольная матрица с диагональю T2-n-, T4-n-, T6-n-,....

Представление M группы G действует по формуле M(g) c [f] = c [R,(g) f].

Представление M не зависит от , поскольку в определении коэффициентов Тейлора cm участвуют значения функции f только в некоторой окрестности многообразия +. Представление M нижняя треугольная матрица с диагональю T--n, T--n-2, T--n-4,....

Имеется двойственность между пpедставлениями L и M.

Для обобщенной функции k() (напомним, что supp+), обозначим через () обобщенную функцию из D() такую, что ее ограничение на N есть , т. е.

()(u) = (u) + (-1)(-u).

Обозначим пространство обобщенных функций () через ()() и k обозначим ()() = ()(). Ясно, что ()() изоморфно k() k k и ()() изоморфно (). Ограничение представления R, на ()() эквивалентно представлению L.

Обобщенные функции из ()() можно распространить естеk ственным образом на некоторое пространство, более широкое, чем D(). А именно, пусть Tk()() – пространство функций f класса C на каждой G-орбите, четности и имеющих разложение Тейлора порядка k:

f(u) = c0 + c1a + · · · + ckak + o(ak), где cm D(S).

Преобразования Пуассона и Фурье, связанные с каноническими представлениями – это операторы, сплетающие канонические представления и представления, связанные с конусом. Они играют основную роль в построении теории.

± ± Преобразования Пуассона P,, и преобразования Фурье F,,, связанные с каноническими представлениями, определяются формулами:

± P,, (u) = [u, u](--n-)/2 [u, s], (s) ds, ± S ± F,, f (s) = [u, s], [u, u](-)/2 f(u) du, ± здесь и далее мы используем обозначение t,=|t|sgnt, C,=0, 1.

± Преобразование Пуассона P,, отображает D(S) в пространство C (±) функций класса C на ± и четности и сплетает пред± ставления T2-n- и R,. Преобразование Фурье F,, отображает D() в D(S) и сплетает представления R, с представлениями T.

Преобразования Пуассона и Фурье сопряжены друг другу:

± ± F,,f, = f, P--n,,.

S Со сплетающими операторами A и Q, (преобразованием Березина) на S и преобразования Пуассона и Фурье взаимодействуют следующим образом. Для первого оператора мы имеем ± ± P,, A = j±(, ) P,,2-n-, ± ± A F,, = j±(, ) F,,2-n-, множители j±(, ) являются аналогами c-функции Хариш-Чандры:

j±(, ) = J() µ±(, ), где 2-n J() = 2- (n-4)/2(+1) -, n n µ+(, ) = (-1) sin + - sin, 2 µ-(, ) = - sin .

Мы имеем:

j±(, ) j±(2-n-, ) = {8 ()}-1.

Обозначим -+ --n-+ 2 (, , ) =.

--+1 --n++ 2 Для параметров , общего положения имеют место следующие формулы - - + Q, P,, = --(, , ) P--n,, + -+(, , ) P--n,,, + - + Q, P,, = +-(, , ) P--n,, + ++(, , ) P--n,,, - - + F--n,, Q, = --(, , ) F,, + -+(, , ) F,,, + - + F--n,, Q, = +-(, , ) F,, + ++(, , ) F,,, где --(, , ) = (, , ) · (-1), - + sin + (-1)sin 2 -+(, , ) = (, , ) · sin ++n-2 --n+sin + (-1)sin 2 +-(, , ) = (, , ) ·, sin +n+-cos ++(, , ) = (, , ) ·.

+ cos Числа ±± образуют матрицу (зависящую от , , ):

-- -+ M =, +- ++ а именно, + + (, , ) cos cos 2 M(, , ) =.

+n- +n- - -cos -cos cos 2 Матрица M(, , ) есть своего рода "собственное число" преобразования Березина. Отметим ее свойства:

M(--n, , ) M(, , ) = E, M(, , ) = M(, , 2-n-), штрих означает матричное транспонирование. Первое свойство отвечает (2), второе отражает эквивалентность представлений T и T2-n-.

Явное вычисление матрицы M(, , ) оказывается трудной аналитической задачей. Мы вычисляем ее двумя способами. Первый способ состоит в прямом вычислении ядер преобразований в некоторых точках. Второй способ состоит в разложениии форм Березина на гиперболоидах и на парах гиперболоидов, см. ниже.

Важную роль играет разложение преобразования Пуассона ± P,, (u) по степеням переменной a = [u, u]. Обращение этой переменной в нуль как раз определяет многообразие 0.

Пусть (2-n)/2 + Z. Для K-финитной функции D(S) ее / преобразования Пуассона имеют следующие разложения по степеням a = [u, u]:

± P,, (u) = (-1)a(--n-)/2 2-/2 (C,m) (s)am+ ± m= +(-1) a(-+-2)/2 2(+n-2)/2j±(, ) (W,m)(s)am, (5) ± m=где u имеет полярные координаты (a, s), W,m – некоторые дифференциальные операторы на S (многочлены от S), C,m – интегральные операторы:

C,m = A2-n- W2-n-,m.

Множители a(--n-)/2 и a(-+-2)/2 ("ведущие множители") ± ± дают полюсы преобразования Пуассона в плоскости , зависящие от , они располагаются в точках = -2k, = 2-n- + 2l, k, l N. (6) ± Преобразование Фурье F,, имеет полюсы в точках = --n-2k, = +2+2l, k, l N. (7) Если две последовательности (6) или (7) не пересекаются, то полюсы преобразования Пуассона или Фурье – простые, если же эти последовательности пересекаются и полюс принадлежит их пересечению, то его порядок 2.

± Напишем вычеты P,,µ преобразований Пуассона в простых полюсах µ. Оказывается, что эти вычеты являются операторами, действующими из D(S) в пространство ()(). Определим сначала следующий оператор на северном полушарии N :

m m! ,m() = (-1)r W-2m,r() (m-r)(a), (m-r)! r=действующий из D(S) в m(). Для m 1 он зависит от мероморфно – с простыми полюсами в точках = m + r + (2-n)/2, r = 0, 1,..., m-1. В частности, ,0() = (a). Затем мы определяем () операторы ,m: D(S) ()():

m () () ,m() = ,m().

Пусть полюс =µ принадлежит только одной из серий (6), тогда он – простой и () ± P,,-2k() = 2(+n-2k)/2 (1)k (-1) j±(-2k, ) ,k(), k! ( ± P,,2-n-+2l = -2(+n-2l)/2 (1)l (-1) ,l) A-2l().

l! () Оператор ,k сплетает представление T2-n-+2k с представлением L:

() ,k T2-n-+2k = L ,k ± Напишем вычеты F,,µ преобразований Фурье в простых полюсах µ. Для этого определим "граничные" операторы b,m:

D() D(S), используя коэффициенты Тейлоpа c:

k m b,m(f) = W--n-2m,r(c ). (8) m-r r=В частности, b,0(f)=c=c0. Если полюс =--n-2k или =+2+2l – простой, то ± F,,--n-2kf = 2(2-n--2k)/2 (±1)k (-1) j±(--n-2k, ) b,k(f), ± F,,+2+2lf = -2(2-n-2l)/2 (±1)l (-1) A--n-2l b,l(f).

Оператор b,m сплетает представления R, и T--n-2m:

b,m R,(g) = T--n-2m(g) b,m, g G, он мероморфен по с простыми полюсами в точках =-(n/2)-m-r-1, r=0, 1,..., m-1. Граничные операторы b и операторы сопряжены друг другу:

() --n,m(), f = 2(2-n)/2(-1)m m! , b,m(f). (9) S Преобразования Пуассона и Фурье в полюсах друг друга имеют некоторые специальные свойства. Нам потребуются следующие линейные комбинации (m) + P, = P,,--n-2m + (-1)mP,,--n-2m, (m) + F, = F,,-2m + (-1)mF,,-2m, (m) где m N. Важно то, что для P, один из ведущих множителей есть am, это – многочлен. Поэтому для Re < -2k-1-n/2 и m=0, 1,..., k (m) разложение преобразования P, есть (m) P, (s) = (-1)2(+n+2m)/2am C--n-2m,r (s)ar + o(ak).

r=(Напомним, что C,0 = A2-n-.) Следовательно, мы можем приме(m) нить к P, граничные операторы b,m, 0 m k. Мы получаем:

пусть k N, пусть Re < -2k-1-n/2, тогда для m k мы имеем (m) b,m P, = (-1) 2(+n+2m)/2A+2+2m, и для r, m k, r = m, имеем (m) b,r P, = 0.

Теперь мы можем применить обобщенные функции из ()() k к образам преобразований Пуассона, указанным выше. Используя соотношение дуальности (9), получим: пусть k N, пусть Re < -2k-1-n/2, пусть r, m k, тогда имеют место следующие "соотношения ортогональности":

() (m) --n,m(), P, = (-1)+m2(+n+2m)/2m! A+2+2m, , S () (m) --n,r(), P, = 0, r = m.

(m) Это позволяет распространить преобразование Фурье F, на обобщенные функции ()(), m k. Для Re > 2k +1-n/2 преобраk (m) зования Фурье F, являются "обратными" отображениями к ,m с точностью до оператора A, а именно, имеют место следующие соотношения (m) () F, ,m() = (-1)+m m! 2(2-n-+2m)/2 A2-n-+2m , (m) () F, ,r() = 0, r, m k, r = m.

(m) Эти формулы показывают, что отображения F,, определенные первоначально как отображения ()() D (S), на самом деле k являются отображениями ()() D(S).

k (m) Преобразования P, появляются также при взаимодействии опе() ратора ,m и преобразования Березина. Имеют место следующие формулы () () (m) Q, ,m = K,m P--n, , (m) () Q, P, = L() --n,m(), ,m () множители K,m и L() даются формулами:

,m (-+2m) -+m+1-n/() K,m = 2(+2-n-2m)/2 (2-n)/2 -+2m+1-n/--+1 --n++1 - , 2 (+2m+1+n/2) L() = 2(/2)+n+m-1 (n-2)/2 ,m (+n+2m) (+m+1+n/2) +n-+1 ++ .

2 Разложение гpаничных пpедставлений. Для общего положения гpаничные пpедставления L и M диагонализуются с помощью операторов ,k и b,k.

Пусть V,k – обpаз опеpатоpа ,k. Это пpостpанство содеpжится в k(). Если +(n-4)/2 N, то представления T, стоящие на диа/ гонали в L, попарно неэквивалентны. Следовательно, () pазлагается в пpямую сумму пpостpанств V,k, kN, инваpиантных относительно L, и огpаничение пpедставления L на пpостpанство V,k эквивалентно пpедставлению T2-n-+2k.

Пусть --(n+4)/2 N. Тогда гpаничные опеpатоpы b,k опpе/ делены для всех k N. Обозначим чеpез отобpажение, котоpое каждой последовательности c[f] сопоставляет последовательность b = (b,0, b,1,...) согласно фоpмуле (8) – без f. Это отобpажение задается нижней тpеугольной матpицей с единичной диагональю.

-Оказывается, что M есть диагональная матpица с диагональю T--n, T--n-2, T--n-4,....

Для исключительных значений разложение пpедставлений L и M значительно более сложно, там появляются жордановы клетки.

Разложение канонических представлений по представлениям, связанным с конусом, состоит из двух формул разложения:

первая формула (формула обращения) восстанавливает функцию ± f D() по ее компонентам Фурье F,,f, вторая формула ("формула Планшереля") разлагает форму Березина B,(f, h) по инвариантным эрмитовым формам для представлений T. Формула обра± щения использует преобразования Пуассона P,,.

Для прозрачности изложения мы ограничиваемся тем, что формулы разложения пишем для общего положения, а именно, для из вертикальных полос ширины 2:

-n-2 2-n Ik : + 2k < Re < + 2k, k Z.

2 Для "центральной" полосы I0 формула обращения получается из объединения формул обращения для квазирегулярных представлений UY+ и UX группы G на гиперболоидах X и Y+. Напомним, что представление UY+ разлагается по непрерывной серии с кратностью 1 (это – классический результат, середина XX века, см. например,16).

Представление UX разлагается по непрерывной серии с кратностью 2 и расширенной дискретной серии с кратностью 1, см.20.

Формула обращения для R, есть - - + + f = () P,,2-n-F,,f + P,,2-n-F,,f d+ =(2-n)/2+i - (d) + + + r P,,2-n-r F,,rf. (10) где суммирование происходит по целым r > (2-n)/2 таким, что r+1 (mod2). Преобразования Пуассона и Фурье с тильдой получаются из преобразований Пуассона и Фурье, определенных выше, (d) делением на ((+1+)/2). Множитель () (см. (1)), r дается следующей формулой:

r+n-2+ r+2- (d) r =2-3 2-n (-1)(r-+1)/2 , r+1.

2 Форма Березина B,(f, h) для I0 раскладывается следующим образом B,(f, h) = () ,(, , 2-n-) , - F,,f, F,,2-n-h S d+ =(2-n)/2+i (d) + + + r ++(, , 2-n-r) F,,rf, F,,2-n-rh, (11) S где , {-, +}.

Таким образом, для I0 мы имеем следующую теорему.

Теорема 0.1 Для I0 каноническое представление R, разлагается в прямой интеграл представлений непрерывной серии с кратностью 2 и представлений расширенной дискретной серии с кратностью 1. А именно, сопоставим функции fD() совокупность Молчанов В.Ф. Гармонический анализ на однополостном гиперболоиде // Докл. АН СССР, 1966, том 171, № 4, 794–797.

± + ее компонент Фурье F,,f, =(2-n)/2+i; F,,rf, (2-n)/2

Имеет место формула обращения (10) и "формула Планшереля" (11) для формы Березина.

Продолжим теперь формулу обращения (10) аналитически по из I0 в Ik+1, k N. Некоторые полюсы по подинтегрального выражения пересекают линию интегрирования – прямую Re = (2-n)/2.

Это – полюсы = -2m и = 2-n-+2m, m = 0, 1,..., k, преобра± зований Пуассона P,,2-n-. Они дают дополнительные слагаемые в правой части. Пара полюсов (-2m, 2-n-+2m) дает дополнительный член, равный умноженному на 4 вычету подинтегральной функции в точке = -2m. После продолжения получим:

k f = + + ,,m(f), (12) r m=- где интеграл и ряд означают то же, что и в (10) и ,,m(f) = 4 (-2m) (-1)+m 2(+n-2m)/2 m! () (m) ,m A-2m F, f.

() () Образ оператора ,,m совпадает с образом V,m оператора ,m.

Продолжим в Ik+1 формулу разложения (11) формы Березина.

Сейчас полюсы = -2m и = 2-n-+2m, m = 0, 1,..., k, подинтегральной функции – это полюсы множителей ,(, , ). После продолжения получим:

k (m) (m) B,(f, h) = + + T (, , m) A-2mF, f, F, h, (13) S r m=- где интеграл и ряд означают то же, что и в (11), T (, , m) – некоторые множители, только множителем отличающиеся от () (-2m)K,m.

Операторы ,,m, m k, можно распространить с пространства D() на пространство ()(), потому что преобразования Фурье, k участвующие в этих операторах, уже распространены. Таким образом, операторы ,,m с m k определены на пространстве D,k() = D() + ()().

k Операторы ,,m, m k, действующие в пространстве D,k(), являются проекционными операторами, проектирующими на пространства V,m, т. е. имеют место соотношения:

,,m ,,m = ,,m, ,,m ,,r = 0, m = r.

Кроме того, на этом пространстве D,k() определена форма Березина B,, и имеют место "соотношения ортогональности":

(m) (m) B, ,,m(f), ,,m(h) = T (, , m) A-2mF, f, F, h, S B, ,,m(f), ,,r(h) = 0, m = r.

В частности, для обобщенной функции f ()() получаем ее k разложение по ее проекциям на пространства V,m, m k:

k f = ,,m(f).

m=Итак, для Ik+1, k N, мы имеем следующую теорему.

Теорема 0.2 Пусть Ik+1, k N. Тогда пространство D() () нужно дополнить до пространства D,k() = D() + (). В k этом пространстве представление R, раскладывается в сумму двух слагаемых: первое разлагается как R, в случае I0, второе разлагается в сумму k+1 неприводимых представлений T2-n-+2m, m = 0, 1,..., k. Имеет место формула обращения, см. (12), и "формула Планшереля" для формы Березина, см. (13).

Как следует из соотношений ортогональности, формула (13) есть "теорема Пифагора" для (12).

Наконец, продолжим теперь формулу обращения (10) аналитически по из I0 в I-k-1, k N. Здесь полюсы = +2+2m и = --n-2m, m = 0, 1,..., k, подинтегральной функции являются ± полюсами преобразований Фурье F,,. Они дают добавочные слагаемые в правой части:

k f = + + ,,m(f), (14) r m=- где интеграл и ряд означают то же, что и в (10), и ,,m(f) = (-1) 4 ( + 2 + 2m) · 22-n--2m)/2 (m) P, (A--n-2mb,m(f)).

Оператор ,,m сплетает T+2+2m и R,. Обозначим через W,,m образ пространства D() под действием преобразования ,,m.

Операторы ,,m с m k можно распространить на пространство Tk(), поскольку операторы b,m с m k определены на этом пространстве. В частности, можно применить ,,m к W,,r, r k, и мы вправе рассматривать произведения ,,m,,r, где m, r k.

Операторы ,,m, m k, являются проекторами на W,,m, а именно, имеют место соотношения:

,,m,,m = ,,m, ,,m,,r = 0, r = m.

Кроме того, имеют место "соотношения ортогональности":

B,(,,m(f), ,,m(h))=N(, , m) A--n-2mb,m(f), b,m(h), S B,(,,m(f), ,,r(h)) = 0, r = m, где n N(, , m) = (-1)+m 22-n -n/2 m! · sin + (+2m+2+n/2) (--2-2m) +n-+1 ++ .

(+m+1+n/2) 2 Продолжим из I0 в I-k-1 формулу разложения (11) формы Березина. Здесь полюсы = +2+2m и = --n-2m, m = 0, 1,..., k, подинтегральной функции оказываются полюсами обоих преобразований Фурье, так что каждое из четырех слагаемых (, {+, -}) имеет полюс второго порядка. К счастью, вся сумма этих четырех слагаемых имеет полюс только первого порядка (старшие лорановские коэффициенты взаимно уничтожаются) и вычет получается в обозримом виде. Мы имеем k B,(f, h)= + + N(, , m) A--n-2mb,m(f), b,m(h), S r m=- (15) где интеграл и ряд означают то же, что и в (11). Формула (15) есть "теорема Пифагора" для (14).

Таким образом, для I-k-1, k N мы имеем следующую теорему.

Теорема 0.3 Пусть I-k-1, k N. Тогда представление R,, рассматриваемое на пространстве Tk(), распадается на сумму двух слагаемых. Первое действует на подпространстве функций, для которых их коэффициенты Тейлора cm равны нулю для m k, и разлагается как представление R, в случае I0, второе разлагается в прямую сумму неприводимых представлений T+2+2m ( T--n-2m), m k, действующих на сумме пространств W,,m, m k. Имеет место формула обращения, см. (14), и "формула Планшереля" для формы Березина, см. (15).

Отметим, что одно из преимуществ изучения канонических представлений сразу на всей сфере , а не на гиперболоидах по отдельности, состоит именно в том, что подинтегральная функция в разложении формы Березина имеет полюсы только первого порядка, это позволяет написать дополнительные слагаемые при аналитическом продолжении в явном и прозрачном виде.

Формы Березина на парах гиперболоидов. Форма Березина B,(f, h) на порождает 4 формы (назовем их тоже формами Березина) на парах (Y+, Y+), (X, X ), (X, Y+), (Y+, X ). Ядра этих форм получаются из ядра c(, ) [u, v], формы Березина на переходом на гиперболоиды с помощью условий однородности. А именно, мы имеем 4 ядра -E, (x, y) = c(, ) -[x, y], x, y Y+, ++ E, (x, y) = c(, ) [x, y],, x, y X, -+ E, (x, y) = c(, ) [x, y],, x Y+, y X, +E, (x, y) = c(, ) [x, y],, x X, y Y+.

Два последних сводятся одно к другому, поэтому возьмем одно mix из них и обозначим E, :

mix E, (x, y) = c(, ) [x, y],, x X, y Y+.

-- ++ mix Обозначим через B,, B,, B, соответствующие полуторалинейные формы. Будем рассматривать их на функциях из D(Y+) и D(X ) (на функциях класса C на Y+ и X с компактным носителем).

±± Если мы в ядрах E, в качестве одного из аргументов возьмем начальные точки x0 = (0,..., 0, 1) X или y0 = (1, 0,..., 0) Y+, то мы получим функции от одного аргумента, назовем их функциями Березина. А именно, мы имеем -- E, (y) = c(, ) y1, y Y+, ++ E, (x) = c(, ) x,, x X, n mix , E, (y) = c(, ) yn, y Y+.

Сферические функции. Задача о разложении форм Березина сводится к задаче о разложении функций Березина по сферическим функциям на Y+, , на X и смешанным сферическим функциям , на Y+. (Сферические функции для гиперболоидов были вычислены, см.21.) В определении преобразований Пуассона перейдем от точек u сферы к точкам y, x гиперболоидов Y+ и X. Тогда зависимость от исчезнет. Мы получим преобразование Пуассона P:

D(S) C(Y+), определяемое формулой P (y) = -[y, s] (s) ds, S Молчанов В.Ф. Сферические функции на гиперболоидах // Матем. сборник, 1976, том 99, № 2, 139–161.

и преобразование Пуассона P,: D(S) C (X ) (последнее пространство обозначает подпространство в C(X ) функций четности = 0, 1), по формуле (мы заменили на ):

(P,) (x) = [x, s], (s) ds.

S Напомним, что стационарными подгруппами начальных точек yи x0 из Y+ и X, соответственно, служат подгруппы K и H. Сферические функции определяются как преобразования Пуассона Kинвариантов и H-инвариантов в D (S) относительно T.

Инвариант для K в D (S) относительно T есть функция , тождественно равная 1. Сферическая функция (y) на Y+ есть P (y):

(y) = -[y, s] ds.

S Вот ее явное выражение – через функции Лежандра:

- (y) = (2)+1 (y1-1)-/2 P+(y1), где мы для краткости обозначили = (n-3)/2.

Пространство инвариантов для H в D (S) относительно T двумерно, базис в нем состоит из двух ( = 0, 1) обобщенных функций ,(s) = [x0, s], = s,.

n Сферическая функция , есть обобщенная функция P,2-n-, (x) на X, она действует на fD(X ) по формуле ,, f = [x0, s]2-n-, ds [x, s], f(x) dx.

X S X На множестве xn = ±1 эта функция есть классическая функция - - |x2 -1|-/2 P+(xn) + (-1)P+(-xn) n с некоторым коэффициентом.

Определим смешанную сферическую функцию ,(y) на Y+ как преобразование Пуассона P2-n- (отвечающее K-инварианту ) от H-инварианта ,, а именно, ,(y) = P2-n- , (y) = s, [-y, s]2-n- ds.

n S Она есть классическая функция на Y, выражающаяся через функции Лежандра от мнимого аргумента:

-,(y) = (2)+1 ei/2 + (-1)e-i/2 - - (yn + 1)-/2 ei/2P+(iyn) + (-1)e±i/2P+(-iyn), где верхний или нижний знак "-" или "+" в показателях берется при yn > 0 или yn < 0, соответственно.

Для преобразования Пуассона P, от K-финитной функции D(S) справедливо разложение ее по степеням b = (x2 + 1)-1, аналогичное (5). Для произвольной функции D(S), не обязательно K-финитной, такое разложение является только асимптотическим.

Доказательство этого факта оказалось достаточно трудной задачей, см. об этом также в работах автора [1, 10, 12, 17] из списка в конце автореферата.

Разложения функций Березина по сферическим функциям при условии 2-n Re < (16) даются следующими формулами:

-E, = () --(, , ) d, =(2-n)/2+i - ++ E, = () ++(, , ) , d + =(2-n)/2+i - (d) + r ++(, , r) (d), r mix E, = () mix(, , ) , d, =(2-n)/2+i - где суммирование происходит по целым r > (2 - n)/2, r + 1, + cos mix(, , ) = (-1)-+(, , ) = (, , ).

+ cos Для этих разложений функций Березина по сферическим функциям мы применяем спектральные разложения для оператора Лежандра d2 d 4D = (z2-1) + 2z -, dz2 dz z2-где C, на следующих интервалах: интервал (1, ), вещественная ось R и мнимая ось iR. Для R и || < 1/2 мы используем теорему Титчмарша-Кодаиры (вариант), см., например,22. Заметим, что для R ситуация несколько отличается от ситуации, для которой сформулирована эта теорема (у нас оператор имеет особые точки внутри интервала, на котором он определен, это точки ±1), доказательство теоремы проходит – с некоторыми естественными изменениями. Затем мы продолжаем разложение аналитически по в точку = (n-3)/4.

Разложения форм Березина, полученные для области (16), можно было бы пытаться продолжить аналитически из этой области направо отдельно для каждого гиперболоида и пары гиперболоидов. Однако, более естественно делать это, как мы и сделали выше, в рамках разложения канонических представлений на сфере , причем в более общей ситуации, а не только для функций с компактным носителем из + или -.

Разложение формы Березина на паре гиперболоидов позволяет построить своего рода гармонический анализ на паре гиперболоидов X, Y+. Это – разложение полуторалинейной формы Am(f, h), где f D(X ), h D(Y+), ядро которой есть дельта-функция [x, y] или ее производные (m) [x, y] от билинейной формы [x, y] (здесь (t) – дельта-функция Дирака, x X, y Y+).

++ Асимптотика преобразования Березина. Ядро E, (x, y) по++ рождает оператор B, в L2(X, dx) с этим ядром, назовем его преДанфорд Н., Шварц Дж. Т. Линейные операторы. Спектральная теория. М.:

Мир, 1966.

образованием Березина. При условии -n/2 Re<(2-n)/2 он оказывается ограниченным оператором в L2(X, dx).

++ Оператор B,, получающийся из B, некоторой нормировкой, имеет следующую асимптотику при -:

B, E - X, 2 где X – оператор Лапласа-Бельтрами на X. Это соотношение аналогично принципу соответствия из квантования Березина для эрмитовых симметрических пространств, роль постоянной Планка играет число -1/(2). Более того, мы можем написать полное асимптотическое разложение: пусть стремится к вдоль луча в полуплоскости (16), отличного от вещественной отрицательной полуоси, тогда имеет место следующее асимптотическое разложение:

m-1 B X -2r(2r+n-2) ·, (17) m!22m {(--n)/2}(m) m=0 r=при m=0 произведение в ряде считается равным 1, так что весь член ряда с m=0 равен 1; разложение (17) понимается в том cмысле, что разность между оператором B и всякой частичной суммой ряда стремится к нулю на всякой функции из L2(X, dx):

N B -... f 0.

L2(X,dx) m=Аналогичные формулы справедливы для Y+.

Вариант (B) рассматривается вполне аналогично варианту (A).

Он в значительной мере проще, поскольку обе открытые орбиты на совпадают как однородные пространства. Поэтому, в частности, собственные числа преобразования Березина – это числа, а не матрицы.

Отметим явные формулы, связывающие различные базисы в пространстве обобщенных функций, сосредоточенных на границе. Это – "старый базис" (m)(un+1) и "новый базис" ,k:

m! (m)(un+1) = ,m-2r W2-n-+m-2r,r(), (m-2r)! 0 r m/ где W,k – многочлены от S степени k с коэффициентами, рациональными по .

Аналогичные формулы можно написать и для варианта (A).

СПИСОК ОСНОВНЫХ РАБОТ АВТОРА ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ Статьи в журналахиз действующего Перечня ВАК:

1. Артемов А.А. Преобразование Пуассона для однополостного гиперболоида // Матем. сб., 2004, том 195, № 5, 33–58. (Engl. transl.:

Artemov A.A. Poisson transformation for one-sheeted hyperboloids.

Sbornik: Mathematics, 2004, tome 195: 5, 643–667.) 2. Артемов А.А. Граничные представления на пара-эрмитовых пространствах ранга один // Вестник Тамбовского университета.

Сер. естеств. и технич. науки, 2007, Т. 12, вып. 1, 16–22.

3. Артемов А.А. Разложение формы Березина на сфере // Вестник Тамбовского университета. Сер. естеств. и технич. науки, 2008, Т. 13, вып. 1, 7–8.

4. Артемов А.А. Канонические представления на сфере с действием псевдо-ортогональной группы // Вестник Тамбовского унив.

Сер.: Естеств. и техн. науки, 2008, том 13, вып. 6, 445–473.

5. Артемов А.А. О собственных числах преобразования Березина // Вестник Тамбовского унив. Сер.: Естеств. и техн. науки, 2009, том 14, вып. 1, 325–327.

6. Артемов А.А. Канонические представления обобщенной группы Лоренца на сфере // Вестник Тамбовского унив. Сер.: Естеств.

и техн. науки, 2009, том 14, вып. 4, 656–659.

7. Артемов А.А. Разложение функции Березина на пространстве Лобачевского по смешанным сферическим функциям // Вестник Тамбовского унив. Сер.: Естеств. и техн. науки, 2010, том 15, вып. 1, 358–361.

8. Артемов А.А. Граничное поведение преобразования Пуассона для однополостного гиперболоида // Вестник Тамбовского унив.

Сер.: Естеств. и техн. науки, 2010, том 15, вып. 6, 1690–1698.

9. Артемов А.А. Гармонический анализ на паре гиперболоидов // Вестник Тамбовского унив. Сер.: Естеств. и техн. науки, 2011, том 16, вып. 1, 91–93.

10. Молчанов В.Ф., Артемов А.А., Грошева Л.И. Канонические и граничные представления // Вестник Тамбовского унив. Сер.:

Естеств. и техн. науки, 2009, том 14, вып. 6, ч. 3, 1367–1425.

11. Artemov A.A. Poisson transform for hyperboloids // Вестник Тамбовского университета. Сер. естеств. и технич. науки, 1998, Т. 3, вып. 1, 21–34.

12. Artemov A.A., Molchanov V.F. The Laplace-Beltrami operator on rank one semisimple symmetric spaces in polar coordinates // Вестник Тамбовского университета. Сер. естеств. и технич. науки, 2005, Т. 10, вып. 4, 350–356.

Статьи в реферируемых международных изданиях:

13. Artemov A.A. Asymptotic behaviour of the Poisson transform on a hyperboloid of one sheet // In: Komrakov B.P. et al. (eds), Lie Groups and Lie Algebras. Their Representations, Generalizations, and Applications. Dordrecht: Kluwer Academic Publishers, Math. Appl., Dordr. 433, 1998, 261–284.

Монографии:

14. Артемов А.А. Канонические и граничные представления на сфере с действием обобщенной группы Лоренца: монография. Тамбов: Издат. дом ТГУ им. Г.Р. Державина, 2010. 235 с.

15. Некоммутативный гармонический анализ и квантование на многообразиях: монография / В.Ф.Молчанов, А.А.Артемов, Н.Б.Волотова и др.; под ред. В.Ф.Молчанова. Тамбов: Издат. дом ТГУ им. Г.Р. Державина, 2010. 355 с.

Материалы международных конгрессов и конференций:

16. Артемов А.А. О некоторых многочленах, связанных с гипергеометрической функцией // Фундаментальные и прикладные исследования в системе образования: Материалы I-ой Междунар. научно практ. конф.– Тамбов: Изд-во Тамб. гос. ун-та, 2003, 139–141.

17. Артемов А.А. Канонические и граничные представления обобщенной группы Лоренца на сфере // Современная математика и математическое образование, проблемы истории и философии математики: Материалы международ. научн. конфер. – Тамбов: Першина, 2008, 12–13.

18. Artemov A.A. Asymptotic behaviour of the Poisson transform for hyperboloids // Материалы III Европейского математического конгресса. Барселона, 2000.

19. Artemov A.A. Canonical and boundary representations on rank one para-Hermitian spaces // International Congress of Mathematicians Madrid 2006: Abstracts - European Mathematical Society, 2006, 62.

20. Artemov A.A. Canonical and boundary representations on rank one para-Hermitian symmetric spaces // Гармонический анализ на однородных пространствах и квантование. Международная научная конференция. Тамбов: Изд-во ТГУ, 2007, 1.

АРТЕМОВ АНАТОЛИЙ АНАТОЛЬЕВИЧ КАНОНИЧЕСКИЕ И ГРАНИЧНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ НА СФЕРЕ С ДЕЙСТВИЕМ ОБОБЩЕННОЙ ГРУППЫ ЛОРЕНЦА В данной работе решается важная задача некоммутативного гармонического анализа, в ней изучаются канонические и граничные представления на сфере с действием обобщенной группы Лоренца для двух вариантов надгруппы. В этом случае сфера не является однородным пространством, дейcтвие группы не транзитивно, представления не унитарны.

Основной результат работы состоит в разложении канонических и граничных представлений на сфере для обоих вариантов по неприводимым представлениям, связанным с конусом. В работе содержится и ряд других результатов, связанных со сферическими функциями, "смешанными" сферическими функциями, сплетающими операторами, преобразованиями Фурье и Пуассона, мероморфной структурой этих преобразований, асимптотикой преобразованя Пуассона и преобразования Березина, гармоническим анализом на паре гиперболоидов и др.

ARTEMOV ANATOLI ANATOLIEVICH CANONICAL AND BOUNDARY REPRESENTATIONS ON A SPHERE WITH AN ACTION OF THE GENERALIZED LORENTZ GROUP This work covers the problem of non-commutative harmonic analysis.

Canonical and boundary representations on a sphere with the action of the generalized Lorentz group for two variants of overgroup are studied.

In this case, sphere is not a homogeneous space, the action of the group is not transitive, and the representations are not unitary.

The fundamental result of the work is the decomposition of canonical and boundary representations on a sphere for both variants into irreducible representations associated with a cone. The paper presents a number of accompanying results concerning spherical functions, "mixed" spherical functions, intertwining operators, the Fourier and the Poisson transforms, meromorphic structure of these transforms, the asymptotics of the Poisson and the Berezin transforms, harmonic analysis on a pair of hyperboloids, etc.







© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.