WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

На правах рукописи

Катаева Лилия Юрьевна

Анализ динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера

01.02.05 – механика жидкости, газа и плазмы

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Н.Новгород - 2008

Работа выполнена в Нижегородском государственном техническом университете им. Р.Е.Алексеева и Российской открытой академии транспорта Научный консультант Доктор физико-математических наук профессор Владимир Борисович Карпухин (РОАТ МИИТ, Москва) Официальные оппоненты Заслуженный деятель науки РФ, доктор физикоматематических наук, профессор Владимир Федорович Формалев (МАИ, Москва) доктор физико-математических наук, профессор Юрий Федорович Орлов (НГТУ им. Р.Е.Алексеева, Н.Новгород) доктор физико-математических наук, профессор Гений Владимирович Кузнецов (ТПУ, Томск) Ведущая организация Федеральное государственное учреждение «Всероссийский научно-исследовательский институт противопожарной обороны» МЧС России

Защита диссертации состоится 27 мая 2009 г. в 15 часов на заседании диссертационного совета Д212.165.10 в Нижегородском государственном техническом университете по адресу: 603600, г.Н.Новгород, ул. Минина, 24.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке университета.

Автореферат разослан “11” февраля 2009 г.

Отзыв на автореферат, заверенный гербовой печатью, просим направлять по адресу диссертационного совета университета.

Ученый секретарь диссертационного совета Д212.165.10 А.А.Куркин

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Работа посвящена исследованию процессов, возникающих в аварийных ситуациях природного и техногенного характера. Естественное сочетание аксиоматического и феноменологического подхода при постановке рассматриваемых задач позволило уточнить, а в ряде случаев построить новые модели. Совместное использование понятий и методов механики жидкости и газа, механики многофазных реагирующих сред, компьютерного моделирования и современных вычислительных технологий позволило не только всесторонне изучить рассматриваемые явления, но и прогнозировать их возникновение и развитие.

Актуальность темы и востребованность результатов работы связана с возросшей антропогенной нагрузкой на биосферу и техносферу, что приводит к аварийным ситуациям природного и техногенного характера: лесным пожарам, выбросам вредных веществ в атмосферу и другим негативным последствиям.

Поэтому на первый план выходят задачи изучения динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера для их предотвращения, создания новых способов борьбы с ними и минимизации возможного ущерба.

Надо сказать, что до сих пор при исследовании динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера не существует общего методического, поэтому актуально совместное использование понятий и методов механики жидкости и газа и компьютерного моделирования для их решения.

Использование современных вычислительных технологий для компьютерного моделирования рассматриваемых задач, позволяющие существенно ускорять процесс счета и получать оперативную информацию.

Сочетание аналитических и численных методов позволяет всесторонне изучить механизм рассматриваемого явления и выявить основные факторы, влияющие на динамику процесса. Полученные асимптотические решения обеспечивают нахождение оценки сверху для рассматриваемых катастрофических сценариев.

Особенностью изучаемых в работе задач является необходимость использования математических моделей для описания разнообразных сред и явлений в различных частях исследуемого пространства в одно и то же время.

Адекватность этих моделей изучаемым явлениям достигается соблюдением законов сохранения на границе раздела сред.

В диссертации разработаны дискретные модели, позволяющие на каждом временном шаге переходить к системам обыкновенных дифференциальных уравнений трехдиагонального вида и решать их с помощью модификаций известных методов. В представленной работе рассмотрены различные математические модели динамических процессов в аварийных ситуациях природного и техногенного характера, проведен их численный анализ. Например, для прогноза лесной пожарной опасности в данной работе используется общая математическая модель лесных пожаров Гришина А.М., которая значительно упрощается с помощью физически содержательных допущений. На основе решения упрощенной задачи осуществляется краткосрочный прогноз лесной пожарной опасности. Использование численного решения в трехмерной постановке позволяет существенно уточнять прогноз на более длительный период.

Методология выполненных в диссертации исследований основана на трудах академика М.А.Лаврентьева, рассматривающих механизм возникновения Новороссийской боры (местного ветра ураганной силы), и С.С.Григоряна, посвященных механике природных процессов (теория снежных лавин, оползней и др.). Численный анализ задач дал возможность получить не только количественные характеристики рассматриваемых процессов, но и вывести новые уравнения и соотношения, что в свою очередь позволило установить новые закономерности в тех случаях, где прямые эксперименты невозможны, что в значительной степени определило актуальность выполненных исследований.

В диссертации рассматриваются трехмерные постановки задач, и осуществляется их численное решение на основе разработанных численных схем с использование методов оптимизации и распараллеливания. Сочетание метода усреднения и разложения по малому параметру позволило получить ряд упрощенных постановок задач и оценить их эффективность.

Целью диссертации является применение методов и понятий механики жидкости и газа для анализа и исследования динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера:

Для достижения поставленной цели:

1. На основе исследования процессов сушки с учетом многослойности (с заданием параметров среды для каждого слоя) среды и угла наклона подстилающей поверхности разработана региональная система прогноза лесной пожарной опасности.

2. Исследованы особенности зажигания и тепло- и массообмена типичного элемента ЛГМ с нагретой атмосферой.

3. Исследованы процессы возникновения и распространения лесных пожаров с учетом многослойности (с заданием параметров среды для каждого слоя) и двухтемпературности для гористой местности.

4. На основе теории термиков разработаны модели распространения загрязнений в результате аварийных ситуаций природного и техногенного характера с учетом рельефа местности.

5. Исследовано взаимодействие смерча-торнадо с прудами-отстойниками и решена задача о выбросах жидких радиоактивных отходов из прудов-отстойников.

6. Получены экономичные разностные схемы и разработаны эффективные алгоритмы на основе итерационно-интерполяционного метода для описания гидродинамики волн цунами.

Научная новизна результатов исследования заключается в том, что впервые:

- с единых позиций сформулированы физические, математические и вычислительные модели динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера;

- получен дискретный аналог на основе итерационно-интерполяционного метода для уравнений мелкой воды (как линейных, так и нелинейных) и создан программный комплекс, позволяющий моделировать цунами от динамического сейсмического источника;

- усовершенствован и адаптирован для трехмерного случая метод Патанкара и на этой основе создан инструмент, позволяющий моделировать распространение пожара по наклонной поверхности с учетом многослойности среды;

- в полной постановке получено численное решение задачи о сушке слоя лесных горючих материалов (ЛГМ) с учетом сопряженного тепло- и массообмена этого слоя с приземным слоем атмосферы и почвой, а также установлена связь между влагосодержанием ЛГМ и горимостью лесов, создан программный комплекс региональной системы прогноза лесной пожарной опасности;

- решена задача о зажигании типичных элементов ЛГМ (хвоинок и тонких веточек) в атмосфере нагретого газа, что позволило определить условия зажигания (результаты данной работы внедрены в ОАО «ЦНИЛХИ», акт о внедрении программного комплекса «Моделирование горения слоя пеллет»);

- создан пакет прикладных компьютерных программ для оперативного определения безопасных расстояний от фронта лесного пожара;

- учтены сублимация, гидролиз и диспергирование UF6 при моделировании разгерметизации контейнера с гексафторидом урана и численно решены задачи о выбросе вредных веществ, создан программный комплекс оперативного прогноза следа загрязнений на реальной местности, исследовано влияние стратификации и времени пожара на высоту подъема и характеристики термика;

- сделан анализ различных типов выбросов радиоактивной жидкости из прудов-отстойников под действием смерча-торнадо и предложены новые компьютерные модели выбросов жидкости;

- получены аналитические соотношения для определения характеристик выброса радиоактивной жидкости, приведены примеры расчетов выбросов для различных значений параметров.

Показано, что применение понятий и методов механики жидкости и газа позволяет решать актуальные задачи исследования динамических процессов в аварийных ситуациях природного и техногенного характера с помощью полученных в диссертационной работе экономичных разностных схем.

Достоверность полученных результатов основана на корректности постановок задач, строгом использовании качественных и численных методов, математическом моделировании в широком классе исходных данных, сравнении с результатами, полученными с помощью других методов, обсуждении на научных семинарах и конференциях. Для оценки точности численных решений использовались модельные задачи, допускающие точное решение, а также теорема Лакса о сходимости решения разностных уравнений к соответствующим точным решениям на последовательности сгущающихся разностных сеток. Для вновь полученных разностных схем достоверность решений подтверждается известными теоремами и исследованием на устойчивость и сходимость.

Практическая значимость работы определяется положительным опытом использования ее основных результатов (аналитических соотношений, программ, результатов расчетов) для создания информационно-моделирующих подсистем автоматизации действий служб предупреждения природных и техногенных катастроф.

Разработанные численные схемы и программные комплексы успешно используются для анализа динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера в рамках научной деятельности, выполнения производственных договоров и федеральных целевых программ: «Интеграция» (проект «Академический университет»), «Университеты России» - фундаментальные исследования, грантам РФФИ 96-01-00011 «Математическое моделирование некоторых экологических последствий природных и техногенных катастроф», 98-01, 99-01-00363, 93-01-17701-а – «Математическое моделирование газодинамических процессов и тепломассопереноса при природных и техногенных катастрофах» (1993 -1995), 96-01-00011-ННИО - а – «Cингулярно возмущенные системы уравнений в случае смены устойчивости» (1996 – 1997), 99-01-00363-а – «Общая математическая модель и предельные условия возникновения и распространения лесных пожаров» (1999 – 2001), 01-05-64548-а – «Анализ природы аномально сильных цунами и их связь с геотектонической моделью очага землетрясения» (2001 - 2003), 05-05-64685-а– «Комплексный анализ и математическое моделирование подводных оползней, генерируемых ими волн цунами и придонных турбидитных потоков» (2005 - 2007) и по хозяйственному договору с Сибирским Химическим комбинатом №306/1, государственная бюджетная тема №01200315389 – «Математические методы прогнозирования технического состояния элементов и систем железнодорожного транспорта».

Результаты численных расчетов, полученные при помощи программного комплекса “Моделирование горения слоя пеллет”, составляют основу моделирования горения слоя пеллет в ОАО «Центральный научноисследовательский и проектный институт лесохимической промышленности».

В результате автором получены экономичные разностные схемы. Показано, что применение понятий и методов механики жидкости и газа позволяет решать актуальные задачи математического моделирования динамических процессов в аварийных ситуациях природного и техногенного характера. Доказано, что горимость лесов однозначно связана с влагосодержанием лесных горючих материалов, поэтому результаты решения задачи о сушке слоя лесных горючих материалов (ЛГМ) использовались при создании региональной системы прогноза пожарной опасности. В работе на примере решения задачи о зажигании типичного элемента ЛГМ доказано, что коэффициент теплообмена этого элемента с окружающей средой является заранее неизвестной функцией времени. Полученный результат имеет фундаментальное значение для уточнения общей математической модели лесных пожаров. На основе методики определения безопасных расстояний от фронта лесного пожара могут быть созданы новые инструкции для обеспечения безопасности лесных пожарных при тушении лесных пожаров. Результаты компьютерного моделирования возможных негативных влияний на окружающую среду при разгерметизации контейнеров с гексафторидом урана, а также компьютерного моделирования выбросов радиоактивных веществ в атмосферу при прохождении смерча-торнадо над прудами-отстойниками с радиоактивными отходами, могут быть использованы для создания инструкций для служб ГО и ЧС по предотвращению и ликвидации последствий техногенных аварий.

Компьютерные программы внедрены в учебный процесс кафедры «Прикладная математика» НГТУ.

Методология исследования. Исследование динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера проведено на основе сочетания теоретических и опирается на современные информационновычислительные технологии, предусматривающие использование:

- математических методов и моделей механики сплошных многофазных сред;

- математических моделей волновой гидродинамики;

- эффективных вычислительных конечно-разностных алгоритмов;

- итерационно-интерполяционного метода;

- оптимизированного трехмерного случая метода Патанкара;

- качественных методов исследования сходимости и устойчивости разностных схем;

- алгоритмической и низкоуровневой оптимизации разработанных программных алгоритмов, а также их распараллеливания;

- принципов и технологий создания проблемно-ориентированных программных комплексов, характеризующихся интегрированностью моделирующих, информационных и интерфейсных компонент, обеспечивающих, в свою очередь, возможность эксплуатации систем пользователями различного уровня квалификации.

Положения, выносимые на защиту:

1. Показано, что применение понятий и методов механики жидкости и газа позволяет решать актуальные задачи динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера.

2. Исследование процесса сушки слоя ЛГМ, прогноз суточных и сезонных изменений влагосодержания ЛГМ. Связь горимости лесов с влагосодержанием ЛГМ. Программный комплекс прогноза лесной пожарной опасности.

3. Исследование тепло- и масообмена типичного элемента лесных горючих материалов с нагретой атмосферой и вывод о том, что коэффициент теплообмена является заранее неизвестной функцией времени, получаемой путем решения сопряженной задачи теплообмена или из соответствующих экспериментальных данных.

4. Исследование влияния угла наклона подстилающей поверхности на горение в многослойной двухтемпературной среде.

5. Компьютерный прогноз предельно-допустимых расстояний от фронта лесного пожара.

6. Компьютерная модель и численное исследование распространения ядовитых веществ в атмосфере при разгерметизации контейнера с гексафторидом урана.

7. Модель и результаты численного решения задачи взаимодействия смерчаторнадо с прудами-отстойниками.

8. Дискретный аналог уравнений мелкой воды, на основе итерационноинтерполяционного метода и программный комплекс, моделирующий цунами от динамического сейсмического источника.

По всем рассматриваемым в диссертации задачам построены математические модели и их численные дискретные аналоги, исследованы свойства моделей. На базе современных вычислительных сред разработаны новые информационные технологии и созданы программные комплексы для проведения вычислительных экспериментов.

Вычислительные эксперименты обеспечены эффективной алгоритмической реализацией и необходимыми базами данных.

Публикации. Основные результаты диссертации опубликованы в 50 работах, из них 12 работ опубликованы в рецензируемых журналах, рекомендованных ВАК России, 6 монографиях и книгах и других изданиях.

Личный вклад автора в проведенное исследование. Все результаты совместных работ, включенные в диссертацию получены лично автором.

Апробация работы. Результаты диссертации докладывались и обсуждались на Всероссийских и Международных научных форумах: Международной конференции «Сопряженные задачи механики и экологии» (Томск, 1996, 1998, 2000), международной конференции «Всесибирские чтения по математике и механике» (Томск, 1997), Международной конференции Пожары в лесу и на объектах лесохимического комплекса: возникновение, тушение и экологические последствия (Красноярск, 1999), Четвертый Сибирский конгресс по прикладной и индустриальной математике (ИНПРИМ-2000, Новосибирск), VI Международном конгрессе по математическому моделированию (Нижний Новгород, 2004), V Всероссийская конференция «Фундаментальные и прикладные проблемы современной механики» (Томск, 2006), 11th Int. Symposium HAZARDS’06, 2th Int.Workshop on Earthquake Prediction (Patras, Greece, 2006), IX Всероссийский съезд по теоретической и прикладной механике (Н.Новгород, 2006), Международная научно-практическая конференция по графическим информационным технологиям и системам КОГРАФ (Н.Новгород, 2007, 2008, 2009) и др.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения, списка цитируемой литературы и четырех приложений. Общий объем работы 263 страницы, в ней содержится 150 рисунков, 40 таблиц, список литературы включает 386 наименований, приложение к работе содержит страниц.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность темы исследования, формулируется цель и ставятся основные задачи работы, раскрывается научная новизна и практическая значимость работы.

Глава 1 посвящена созданию системы прогноза лесной пожарной опасности на основе решения задачи о сушке слоя лесных горючих материалов. Сделан обзор и критический анализ современных методик по прогнозу пожарной опасности.

Рассмотрены известные методики прогноза пожарной опасности, разработанные Г.В.Нестеровым, Г.Н.Коровиным, Г.А.Доррером и А.И.Сухининым, а также канадскими учеными по проблеме сушки напочвенного слоя лесных горючих материалов. Установлено, что физически содержательную постановку задачи о сушке слоя ЛГМ наиболее эффективно осуществлять на основе общей физикоматематической модели лесных пожаров А.М.Гришина при условии использования новых термокинетических постоянных, характеризующих процесс низкотемпературной сушки ЛГМ. На основе анализа современных методик по прогнозу пожарной опасности сделан вывод о том, что решение задачи о прогнозе пожарной опасность до сих пор не имеет обоснованного решения с точки зрения механики сплошных сред, а критерий Г.В.Нестерова, который, в основном, используется в практике охраны лесов от пожаров для определения лесной пожарной опасности, не является физически содержательным и обоснованным. В рамках этой методики не учитывается тип растительности, процесс сушки лесных горючих материалов (ЛГМ), их реакционная способность, впитывание осадков в почву и влияние ветра на сушку ЛГМ. Видоизменения этой методики, предпринятые Г.Н.Коровиным, Г.А.Доррером и А.И.Сухининым, не привели к принципиальным уточнениям лесной пожарной опасности. Канадская и американская системы прогноза лесной пожарной опасности с принципиальной точки зрения мало отличаются от методики Г.В.Нестерова. В работе был сделан вывод, что наиболее эффективная система прогноза лесной пожарной опасности может быть построена на основе общей физико-математической модели лесных пожаров.

В параграфе 1.1. Представлена новая постановка задачи о сушке слоя ЛГМ, полученная с использованием общей математической модели лесных пожаров Гришина А.М. Для прогноза влагосодержания слоя в общем случае необходимо рассмотреть тепло- и массообмен в многослойной термодинамической системе, представленной на рис.1.

Рис. 1. Схема сушки для моногслойной среды:

нижний слой - зона грунтовых вод (z=h0 - глубина зоны), средний - слой почвы (z=h1 - глубина слоя почвы), верхний слой состоит из слоя ЛГМ и слоя снега (z= h – общая толщина слоя), We, Ve, Ue - компоненты вектора скорости вдоль координат x, y и z соответственно, - угол наклона подстилающей поверхности Излагаются приемы осреднения параметров состояния слоя ЛГМ по высоте слоя.

Процесс сушки рассматривается при следующих допущениях: параметры состояния постоянны по вертикали (плоская задача); среда ЛГМ состоит из 4-х компонентов:

сухого органического вещества (объемная доля 1), воды в связанном с веществом состоянии (объемная доля 2), свободной воды (объемная доля 3) и газовой фазы (воздуха и паров воды - объемная доля 4); включения в газовую фазу (элементы ЛГМ) имеют один и тот же характерный размер и удельную поверхность и представляют собой капиллярно-пористые элементы коллоидных тел; газовая фаза внутри ЛГМ и в приземном слое атмосферы представляет собой эффективную бинарную смесь, состоящую из водяного пара и сухого воздуха; режим течения в пограничном слое над шероховатой подстилающей поверхностью может быть ламинарным, переходным или турбулентным; течение над подстилающей шероховатой поверхностью является установившимся и, в общем случае, скорость потока следует логарифмической зависимости от высоты.

На основе принятых допущений составлена система уравнений для приземного пограничного слоя, система уравнений тепло- и массопереноса для слоя ЛГМ, начальные и граничные условия.

Для упрощения исходной системы уравнений применяется прием осреднения по толщине слоя ЛГМ, в результате чего получена система обыкновенных дифференциальных уравнений:

d (w) = (R2 + R3 )-, dt h dC2 C = -Dэ™ +C2R2 z=h + (R2 + R3)(1- C2), dt z z=h+0 1 T [Cp1 +(Cp2 - Cp1)C2]dT = v(Ts -T )+ -•(T -T•) + dt h z z=h+0 (w) - (w) + CpT + T(Cp1 - Cp2)dC, h dt dTS cpii = qR(h)(1- A)cos -TS45 -(1-5)T + i dt i=+ Ia cos - q2(R2 + R3)-v(TS -T ).

Здесь (1) – уравнение неразрывности над подстилающей поверхностью; (2) - уравнение сохранения массы паров воды в слое ЛГМ; (3) - уравнение сохранения энергии в газовой фазе; (4)- уравнение сохранения энергии в твердой фазе с учетом допущения об адиабатичности нижней границы слоя; qR(h) - плотность Солнечного излучения на верхней границе слоя ЛГМ, А - альбедо слоя ЛГМ, s - коэффициент черноты слоя ЛГМ, - постоянная Стефана-Больцмана, - коэффициент черноты газовой фазы, Ja - лучистый тепловой поток длинноволновой радиации;

s=1+2+3 - объемная доля конденсированной фазы в слое ЛГМ; =4+5 - объемная доля газовой фазы в слое ЛГМ; 4 - истинная плотность газовой фазы соответственно, =44 - плотность газовой фазы в слое напочвенного покрова; - угол наклона слоя ЛГМ; t - время, z - вертикальная координата; R2- массовая скорость испарения связанной воды; R3 - массовая скорость испарения капель свободной воды, прилипших к элементам ЛГМ; n - количество типичных элементов в слое ЛГМ; Т - температура газовой фазы; w - вертикальная скорость течения газовой фазы; эфs - эффективный коэффициент теплопроводности бинарной смеси "водяной пар - сухой воздух" в слое ЛГМ; Ts - температура конденсированной фазы (сухое органическое вещество + свободная и связанная вода); v = sS - коэффициент объемного конвективного теплообмена между элементами ЛГМ и воздухом; s- коэффициент поверхностного конвективного теплообмена типичного элемента ЛГМ; S - удельная поверхность конденсированной фазы в слое ЛГМ; Ds = D12 (D12 - бинарный коэффициент молекулярной диффузии паров воды и сухого воздуха); q2 - удельная теплота испарения воды, абсолютная величина которой совпадает с теплотой конденсации паров воды; 1 и 2 - истинные плотности сухого вещества ЛГМ и связанной воды соответственно; Ре - давление поперек слоя ЛГМ и приземного пограничного слоя, которое определяется на основе метеорологических данных; М1 - молекулярная масса сухого воздуха; М2 - молекулярная масса паров воздуха; М - молекулярная масса влажного воздуха; ki3 - предэкспоненциальный множитель типичного i-го элемента ЛГМ; L - мольная теплота испарения для воды;

Р0 - предэкспоненциальный множитель; si - удельная поверхность частиц ЛГМ;

i1i1 - поверхностная плотность сухого вещества i - ой фракции; i2i2 - поверхностная плотность связанной воды в i - ой фракции ЛГМ; mi3 - поверхностная плотность свободной воды, налипшей на i - ую фракцию элементов ЛГМ, - угол наклона подстилающей поверхности к горизонту. Здесь индексы - и соответствуют значениям z=h-0 и z=0.

Выражение для плотности газовой фазы определялось из уравнения состояния, в предположении, что при сушке ЛГМ давление газа в слое ЛГМ Р совпадает с давлением во внешней среде Pe. В результате имеем:

PeM1M =.

RT[M + С2(M1 - M )] 2 Массовая скорость вдува (выброса) паров воды (w)- в приземный слой атмосферы определяется соотношением:

PeM1M 1 dT M1 - M dC2 2 (w) = hR2 + R3 - +, RT[M + C2(M1 - M )] T dt M + C2(M1 - M ) dt 2 2 2 2 величина (w)- необходима для явного определения параметров состояния газовой фазы в пограничном слое атмосферы, а допущение о постоянстве давления избавит от необходимости использовать закона сохранения количества движения.

Кроме того, необходимо использовать уравнения:

d2 22k2 E2 PeC2 2 = - P0 exp- -, C dt RT T M M = d3 23k3 PeC2 , - m3& & 2 = - P0 exp- L - + m3+ C dt RT T M2 M = которые выражают законы испарения воды, связанной с веществом внутри пор элементов ЛГМ и свободной воды в форме капелек, прилипших к этим элементам.

Здесь и выше E2 и L - энергии испарения моля связанной и свободной воды;

2 - плотность воды; Р0 - предэкспоненциальный множитель в законах испарения связанной и свободной воды; k2 и k3 константы испарения.

Для полноты системы уравнений для параметров состояния в слое ЛГМ необходимо использовать соотношения:

1 = const = 1, 4 = 1-1 -2 - 3, где 1Н - начальное значение объемной доли сухого органического вещества в слое ЛГМ.

Для определения параметров состояния среды в приземном слое атмосферы используется система уравнений Прандтля, записанная в переменных Дородницына-Лиза.

f 2 f 2 f f 2 f 2 f f 2g 2 - f - 2 + = - - sin .

l 2 2 2 e eµeue ( f C2 C2 f C2 l C2 R2s).

2 - f - 2 = - 2 Sc eµeue ( f f l 2Te Te 2Teq2R2s) 2 - f - 2 = + k ecp2µeue - wg cos +.

2 Pr cp2eµeue cp2eµeue T CЗдесь: = - безразмерная температура, C2 = - безразмерная концентрация Te C2e µ водяных паров в воздухе, l = - безразмерная функция, µ - вязкость смеси газов, µee µcpµ D - бинарный коэффициент диффузии, Sc = - число Шмидта, Pr = - число D C2 z =h-0 T z =h-Прандтля, а значения C2w = и w =.

C2e Te В предположении, что приземный пограничный слой является асимптотически тонким, а вдув паров мало влияет на поле скоростей в нем, начальные и граничные условия примут вид:

=0 = =f = 0, f = 0, f = 1, = w, = e,C2 =0 = C,C2 = = C.

2w 2e =0 = В параграфе 1.2 приведены результаты численного моделирования.

Выполнено решение как сопряженной, так и упрощенной постановок задачи, сделан вывод о хорошем согласовании результатов для однослойной среды. При этом для сопряженной постановки совместно решается система уравнений, описывающих течение в пограничном слое над шероховатой поверхностью лесных горючих материалов (ЛГМ), и система уравнений тепло- и массопереноса в слое ЛГМ.

Составлен алгоритм решения данной задачи. Проведен вычислительный эксперимент для Тимирязевского лесхоза Томской области. На основе данных Управления лесами Томской области всю территорию разбиваем на три основные подзоны: таежную, южнотаежную и подтаежную. Этим зонам соответствуют три почвенных зоны: с серыми лесными почвами на юге, дерново-подзолистыми в среднем поясе области и подзолистыми в северной зоне. В таежном районе преобладает сосна, кедр; в южнотаежном – береза, сосна, кедр; в подтаежном - береза, сосна. Используя термокинетические постоянные и данные по погодным условиям за период с 1995 по 1999 годы, были сделаны расчеты для таежного района и получены зависимости времени сушки от температуры окружающей среды для хвои сосны. Показано, что чем меньше влагосодержание на данной территории, тем больше пожаров происходило в данной подзоне. Так, наиболее пожароопасными по расчетам оказались конец июня и начало июля в 1995, 1996 и 1999 годах, несоответствие пожароопасного периода полученного по расчетам и реальным ростом пожаров в 1998 году можно объяснить тем, что в данной постановке не учитывается влияние на процессы сушки уже возникших пожаров.

Кроме того, на основании статистических данных показана прямая зависимость процессов сушки слоя лесных горючих материалов и количества возникших пожаров. На основе известной методики и экспериментальных данных Голованова А.Н. определены термокинетические постоянные для низкотемпературной сушки хвои сосны, ели и кедра. В данном параграфе получены следующие значения термокинетических параметров: энергии активации E2/R=169.09 и предэкспоненциальный множитель k2=0.004728 для хвои сосны. Соответственно, k2=0.00964, E2/R=172.6334 для хвои кедра и k2=0.006599, E2/R=178.35891 для хвои ели.

В параграфе 1.3 представлена разработанная система прогноза лесной пожарной опасности. Система является новой, продемонстрирована ее эффективность на примере Городецкого лесхоза Нижегородской области. Для разработки системы составлена и исследована на адекватность изучаемому процессу математическая модель, описывающая процесс сушки слоя лесных горючих материалов, выполнены необходимые упрощения. На основе полученной математической модели решена задача о сушке слоя лесных горючих материалов в вероятностной постановке. Проведен численный эксперимент для суточного и сезонного изменения пожарной опасности. Использованы среднесуточные метеоданные по Городецкому району Нижегородской области и статистические данные о пожарах по Верхневолжскому межрегиональному территориальному управлению по гидрометеорологии и мониторингу окружающей среды, а также материалы Государственного управления по природным ресурсам Нижегородской области.

Суточный расчет проведен для 4 июля 2002 г. с начальным влагосодержанием = 0.32% и его понижением за сутки до 0.25%. Влагосодержание упало ниже w* = 0.13% критического ( для опада из хвои сосны) спустя 4 дня и 16,3 часа после начала сушки. Вычислительный эксперимент показал высокую степень адекватность математической модели. Согласно данным ГУПР по Нижегородской области, в Городецком лесхозе, где преобладают сосновые леса в 2000 г. леса горели в конце апреля и в конце мая, в 2001 г. – в конце июля и в конце августа, 2002 г. выдался жарким и сухим – леса горели с апреля по сентябрь. Именно для этих периодов вычислительный эксперимент показал падение влагосодержания ЛГМ. Для повышения оперативности прогноза пожарной опасности по методу Гирра применены параллельные вычисления. На рис.2 приведен вид экрана в момент работы системы прогноза пожарной опасности. Разработано программное обеспечение для компьютерного моделирования многофакторного характера лесной пожарной опасности с учетом метеорологических данных, типа растительности, типа почвы, наличия угла наклона поверхности, удаленности лесной территории от населенных пунктов, наличия водоемов на рассматриваемой территории, грозовой активности и статистических данных о пожарах за предыдущие периоды.

Рис.2. Основные модули системы прогноза пожарной опасности Во второй главе исследуются методы математического и численного моделирования процесса зажигания типичного лесного горючего материала.

Рассматривается процесс распространения горения по наклонной плоскости.

Разработан программный продукт, позволяющий моделировать данный процесс с учетом многослойности среды, двухтемпературности и наличия наклона подстилающей поверхности в трехмерной постановке.

В параграфе 2.1 исследован процесс зажигания типичного элемента ЛГМ и его тепло- и массообмен с нагретой окружающей средой. Это исследование имеет большое значение для понимания механизма тепло- и массообмена элемента ЛГМ с нагретой средой с учетом испарения связанной воды, гомогенных и гетерогенных химических реакций. Формулируется физическая и математическая модель взаимодействия цилиндрического элемента с нагретой окружающей средой. В связи с тем, что длина типичных элементов (тонких веточек и хвоинок) значительно больше их характерного конечного размера, элемент моделировался в форме бесконечного цилиндра внезапно помещенного в нагретую среду. Делаются предположения о том, что в типичном элементе температуры в разных точках одинаковы (допущение о гомотермичности элемента) и равны Т0=Т0(t), а также о неизменности геометрических размеров элемента ЛГМ вплоть до момента зажигания. При записи законов сохранения на границе элемента учитывается пиролиз ЛГМ с образованием газообразных горючих и негорючих компонент и горение газообразных продуктов пиролиза. Кроме того, на границе раздела сред при r=r0, где r0 – радиус типичного элемента ЛГМ, учитывается сопряженный тепло- и массообмен между нагретым воздухом и типичным элементом ЛГМ. Здесь же приводятся результаты асимптотического решения, полученные при использовании метода малого параметра. Дается сопоставление аналитического и численного решений. Показано хорошее согласование аналитического и точного решений. На рис. 3 и 4 показано изменение температуры газовой фазы, полученное на основе численного решения данной задачи. На рис. 3 видно, что в начальный момент времени температура газовой фазы убывает, что объясняется вдувом относительно холодных паров воды и продуктов пиролиза, а последующий рост температуры газовой фазы объясняется тепловыделением в результате гомогенной химической реакции горения горючих продуктов пиролиза.

Рис.3. Изменение температуры газовой фазы Рис.4. Изменение температуры газовой фазы для случая горячей окружающей среды (Te=500K, для случая горячей окружающей среды Ts=300K) от времени в различных сечениях по r: (Te=500K, Ts=300K) по радиальной 1 - r=0.0025м, 2 - r=0.0026м, координате в различные моменты времени:1 - 3 - r=0.0028м, 4 - r=0.03м t=0c, 2 - t=0.0016c, 3 - t=0.002c,4 - t=0.005c В параграфе 2.2, как и в предыдущей главе, рассматривается многослойная среда, с учетом двухтемпературности и угла наклона подстилающей поверхности.

Уточнена математическая и физическая постановки задачи. Рассматривается однородный бесконечный массив, в котором существует область с повышенной температурой (очаг возгорания). В массиве выделяется несколько слоев, каждый со своими характеристиками. Кроме перечисленных слоев к модели добавляется пограничный слой (приземный слой атмосферы) с учетом внешнего потока.

Систему координат введем таким образом, чтобы оси Ox и Oy лежали в горизонтальной плоскости, а ось Oz была направлена вертикально вверх (рис.5).

Рис.5. Схема распространения пламени в многослойной реагирующей среде где h0,h1,h2 - высоты соответствующих слоев; x, y, z - размеры очага горения; l - его длина, а h - высота факела пламени (проекция l на ось Oz );

Ue,Ve,We - компоненты скорости ветра над пологом; x, , - углы отклонения факела y z пламени от осей Ox, Oy, Oz соответственно Начало координат расположим в непосредственной близости от одного из очагов возгорания. Результаты расчетов для различных углов наклона подстилающей поверхности представлены на рис.6. Расчеты показали, что при углах наклона более 200 при отсутствии ветра и тонком слое подстилающей поверхности происходит полное выгорание горючих материалов и в дальнейшем горение прекращается. Увеличение скорости ветра до 5 м/с и более приводит при подходе к наклонной поверхности к замедлению скорости растространения пожара, а затем к ее резкому росту, что согласуется с данными Ротермеля и Доррера.

= 10o = 45o Рис.6. Расчет при скорости ветра 20 м/с наклонная поверхность начинается с 50 м по оси Ox, центр очага в точке (40;40), радиус очага 5 м Определение безопасных расстояний рассмотрено в параграфе 2.3. Здесь сделан вывод универсальной формулы для определения безопасных расстояний при низовых лесных пожарах и исследуется влияние скорости ветра на концентрации и значение температуры на кромке пожара. Установлено, что с ростом скорости ветра значения безопасных расстояний от кромки лесного пожара растут (рис.7).

Одним из основных источников аварийных ситуаций техногенного характера является выброс вредных веществ в атмосферу в результате аварий на химических производствах, промышленных взрывов или пожаров. Эти вопросы исследованы в третьей главе диссертации.

В параграфе 3.1 рассматривается влияние времени пожара и параметра стратификации среды, на поведение образующегося атмосферного термика.

Приводятся результаты исследования и их анализ. При расчетах предполагалось, что T = T, P = P, z = 0 высота, соответствующая уровню моря, точнее, e0 e e0 e z=0 z=уровню подстилающей поверхности.

С С С 0,00,04 0,0000,00,0000,00014 0,00,0,0000,00,0000,00,0,0000,00,0001 1 0,01 0,00004 0,010 2 2 1 0,00002 0,00,0000,0,0-1,0 -0,5 0,0 0,5 1,0 ,м -1,0 -0,5 0,0 0,5 1,0 ,м -1,0 -0,5 0,0 0,5 1,,м а б с Рис.7. Влияние скорости ветра на концентрации вредных веществ (СО, NO, C): 1 - при скорости ветра 1 м/с, 2 - 3 м/с, 3 - 5 м/с Принимая, что термик - шар, получаем r = h / 2, где h - высота крон t =деревьев, r0 - радиус термика. Начальная масса определяется по формуле Pe( h / 2 ) R M = h3, где Pe( h / 2 ) = Pe z=h / 2, Rg = - газовая постоянная для воздуха, 6RgT MB Мв - молекулярная масса воздуха. При t>0 термик может принимать форму эллипса.

gh (T - T ) 2 e Начальная скорость центра масс W = W =. Поэтому начальная t=T e температура термика бралась T = T = 323K, T = T = 288K.

e e z=h / 2,t=0 t=Стратифицированная атмосфера: < а. Нейтральная стратификация: = а.

dTe g Неустойчивая стратификация: = < -. Из рис.8 видно влияние времени dz cp z=пожара на высоту подъема термика и на рост его массы. Видно, что после прекращения пожара термик по инерции еще некоторое время интенсивно поднимается за счет перегрева, а затем, начинается период его опускания, масса термика при этом тоже некоторое время интенсивно продолжает расти. Зависимость высоты подъема термика для различных видов стратификации представлены на рис.9. При уменьшающейся температуре воздуха с высотой термик поднимается быстрее, чем при температуре окружающего воздуха, увеличивающейся с высотой.

То же самое происходит при введении слоев инверсии. Это объясняется законом Архимеда: более теплые термики всплывают в холодной среде. Поэтому подъем термика в холодной среде происходит быстрее, чем в теплой.

Вопросы численного моделирования следа загрязнений в результате разгерметизации контейнера с ядовитым химически активным веществом исследуются в параграфе 3.2. Разработаны математическая модель явления, проведены вычислительные эксперименты с отображением следа загрязнений на реальной местности.

Рис.8. Изменение высоты подъема z термика в Рис.9. Зависимость температуры от высоты при зависимости от времени пожара: 1 – 50 сек, 1=0.04, 2=-0.04, 3=0.04, 4=-0.04, Z1=25м, 2 – 100 сек, 3 – 150 сек, 4 – 200 сек, 5 – 250 сек, Z2=45м, Z3=60м, Z4=500 м. 0 – температура 6 – 300 сек. (стратифицированная атмосфера) окружающей среды, 4 - температура термика Для проверки правильности численного моделирования использовались соотношения для объема каверны и суммарной массы всех веществ в каверне, включая и компоненты воздуха – кислород и азот.

При выполнении условия равенства давления в каверне и внешнего атмосферного давления тепло- и массообмен с окружающей средой осуществляется только в результате процессов теплопроводности и диффузии.

Если начальное давление в каверне превышает атмосферное Ре, то газ из нее вытекает. Существует режим дозвукового и звукового вытекания газа из каверны.

Наряду с режимом дозвукового и звукового истечения имеет место режим дозвукового и звукового втекания газа в каверну, причем в этом случае принято допущение о том, что в каверну втекает только чистый воздух.

Предполагается, что в приземном слое атмосферы в результате выброса вредных веществ образуется облако в состав которого входят: UF6 (гексафторид урана в газообразном состоянии), H2O (пары воды), HF (фтористый водород), О2 – кислород, N2 – азот, UOF2 - дисперсный уранилфторид, дисперсный UF6.

Газообразный гексафторид урана появляется в приземном слое атмосферы после его выброса из каверны, образовавшейся в результате разгерметизации ёмкости для хранения кристаллического гексафторида урана. Объем этого термика определяется в ходе решения задачи о распространении вредных веществ в атмосфере. Если выброс этих веществ носит пульсирующий характер, то в приземном слое атмосферы может быть несколько термиков, которые можно объединить в один “эффективный” термик, центр массы которого определяется с использованием координат и масс каждого термика по известному в теоретической r (i) NT r r m ri, М = me, где ri и mei) – радиус-вектор е (i) ( механике правилу: rэф = эф M i=эф r центра масс и масса i-го термика, а rэф и Мэф – радиус-вектор центра масс и масса суммарного («эффективного» термика). Альтернативой этому подходу является независимое математическое моделирование распространения в атмосфере каждого термика в отдельности. Поскольку в атмосфере содержатся пары воды, то газообразный UF6 взаимодействует с этими парами с образованием частиц уранилфторида. Предполагалось, что для малых значений времени термик скорее всего имеет форму шара, объем которого определяется соотношением:

1/ 3me me V1 = r3,r(t) =,V1 =, где r(t) – радиус шара-термика, - плотность газа и 4e e дисперсных частиц в термике.

Приведены результаты расчетов выброса из каверны при трех сценариях:

зимний, летний и выброс в условиях пожара. Получено, что в условиях пожара температура внутри каверны растет, что может быть объяснено теплопроводностью от реакции термогидролиза. При этом же сценарии происходит бурный рост общей массы вредных веществ в каверне, что обусловлено, в первую очередь, сублимацией насыпного UF6. На рис.10 показано изменение массы гексафторида при различных значениях температуры окружающей среды. Поскольку начало координат - центр отверстия, то поверхность Земли соответствует координате z=-1.65 м. Проектируем траекторию полета термика на эту поверхность и, откладывая по обе стороны от полученной кривой соответствующий текущий радиус облака вредных веществ, найдем площадь зоны заражения вредными веществами в любой момент времени (рис. 11). Знание траектории полета позволяет определить территорию, зараженную вредными веществами после аварии на промышленной площадке. Результаты вычислительных экспериментов показали, что ввиду большой плотности вредных веществ, сосредоточенных в термике, высота его подъема мала и он скорее течет вблизи подстилающей поверхности, чем летит.

Эта особенность полета облака вредных веществ усиливает негативные экологические последствия, возникающие при разгерметизации контейнеров с насыпным гексафторидом урана.

m1, кг 21110,00,00,00,00E+000 1,00E-013 2,00E-013 0,004 0,006 0,008t, c Рис.10. Изменение массы гексафторида в Рис. 11. След загрязнения в результате каверне: кривая 1 – 218К; 2 – 309К; 3 – 800К разгерметизации контейнера с гексафторидом урана на подстилающей поверхности В параграфе 3.3 разработана максимальная модель взаимодействия смерчаторнадо с радиоактивными прудами-отстойниками. Получено точное решение задачи для выброса идеальной жидкости. Представлена общая математическая модель и результаты расчетов. Разработана физико-математическая модель и получено численное решение задачи о взаимодействии смерча-торнадо с радиоактивной жидкостью в прудах-отстойниках.

Максимальная модель взаимодействия позволяет оценить значения выброса жидких радиоактивных отходов сверху. Точное решение для случая идеальной 1 dx жидкости имеет вид =, I2 = +, где I2 табличный интеграл и его dz I2 0 x z + x решение может быть представлено в следующем виде:

x + 1 1 + + 1+ x 2 2 .

x + 1 1 x + I2 = x2 + 1+ - + x2 ln Зная х=х(), x 2 2 x x x + +x находим величину массы радиоактивной жидкости М, выброшенной в атмосферу в любой момент времени M = r0 h00(1- x), а также размерное время выброса, в 2a g течение которого происходит опорожнение пруда-отстойника t = 0. Оценка r0 h массы выброса от движущегося атмосферного вихря определяется по формуле t 2a M = r0 h 0[1- x( )], =, t =, где –горизонтальную скорость, а – радиус t пруда-отстойника, r0 – радиус хобота смерча-торнадо.

Затем предлагается более точная физико-математическая модель взаимодействия смерча-торнадо с водоемами малой воды. В рамках этой модели радиоактивная жидкость находится в эффективной цилиндрической емкости, радиус которой а, а начальная высота уровня жидкости h0; атмосферный смерч моделируется вихревой нитью; "пыльный дьявол" и ветровой подъем вещества с подстилающей поверхности, сопутствующие вихрю-торнадо, игнорируются.

Жидкость в пруду-отстойнике под действием атмосферного смерча вращается вокруг оси z как твердое тело с угловой скоростью , в результате чего образуется лунка. Удельная радиоактивность жидкости в результате ее перемешивания одинакова для всех слоев жидкости и равна , Ku/кг. Кроме того, предполагается, что основной причиной выброса радиоактивной жидкости является резкое уменьшение давления на границе раздела сред, обусловленное действием атмосферного вихря, а газ в хоботе смерча-торнадо ведет себя как сжимаемая жидкость в соответствии с уравнением состояния Клапейрона-Менделеева.

Предполагается, что горизонтальная скорость движения вихря-торнадо по поверхности пруда известна и постоянна, а процесс взаимодействия смерча-торнадо и жидкости в пруду-отстойнике является квазиизотермическим. В данной модели не учитываются электромагнитные эффекты (вспышки молний) и испарение жидкости.

Глава 4 посвящена численному моделированию генерации и распространения цунами от сейсмического динамического источника. Впервые для моделирования цунами от сейсмического динамического источника на основе клавишной модели цунамигенных землетрясений и итерационно-интерполяционного метода разработана численная схема и создано вычислительное ядро.

Для описания процесса генерации и распространения волны была использована известная нелинейная система уравнений мелкой воды r r r r U + U grad U + g grad = F, t r + div((H + - B)U)= Bt.

t где -смещение водной поверхности, H – глубина бассейна, u и v- компоненты горизонтальной скорости волны, u u2 + v2 fv - g r r Ch2(H + - B) u F =, U = , v v u2 + v2 - fu - g Ch2(H + - B) где f = 2 cos - параметр Кориолиса, – угловая скорость Земли, – 0.(H + - B) географическая широта Земли, g – ускорение свободного падения, Ch = sh - коэффициент Шези, sh – коэффициент шероховатости, B(x, y,t) - описывает движение дна бассейна.

Получена оценка эффективности разработанной численной схемы и вычислительного ядра путем проведения вычислительного эксперимента на модельном примере формирования очага цунами с отрицательной волной в районе северной оконечности острова Суматра. Расчетные мореограммы в этом сценарии с высокой степенью точности согласуются с фактическими данными. Представленная в четвертой главе работа является впервые созданной эффективной методикой исследования цунами, порождаемого сейсмическим динамическим источником на основе итерационно-интерполяционного метода.

В пятой главе исследованы свойства дискретных моделей динамических процессов, наблюдаемых при лесной пожарной опасности, горении лесных массивов, распространении вредных веществ в атмосфере, генерации и распространении цунами. Получены и приведены новые результаты.

В параграфе 5.1. исследуются свойства и особенности разработаных разностных схем, как на основе метода контрольного объема, так и на основе итерационно-интерполяционного метода, для трехмерного обобщенного уравнения теплопроводности.

Для этого уравнения получена следующая разностная схема:

aPP = aRR + aLL + aBB + aFF + aUU + aDD + b, k V kr kl kb ku kd f aP = (t ) + z + z + xz + xz + x + x - SPV, y y y y t Г (x ) (x ) (y) (y) (z ) (z ) r l u d b f (y) (x ) (x) kr kl kb R L B aR = z + z, aL = yz - z, aB = xz + xz, y y y (x ) 2 (x ) 2 (y) r l b (y) k (z ) ku kd (z ) f F U D aF = xz - xz, aU = xy + x, aD = x - x, y y y (y) 2 (z ) 2 (z ) u d f V * b = (t) + SCV, t Г где ,,z – размеры КО по осям координат соответственно, V – объем КО, S – x y осредненный по КО источниковый член, J – плотность диффузионного потока, – коэффициенты дифференциального уравнения, t – шаг по времени, а обозначения индексов соответствуют рис.12. Представленная схема использовалась при решении сушки слоя ЛГМ и распространении пожара в многослойной среде с учетом угла наклона подстилающей поверхности.

z U y u B b L l P r R x f F d D Рис.12. Построение контрольного объема для трехмерного случая В этом же параграфе исследуются вопросы реализации метода для трехмерного случая, оптимизации и распараллеливания.

На основе итерационно-интерполяционного метода получены схемы для различных видов уравнений мелкой воды, которые стали основой вычислительного ядра при реализации программного комплекса моделирования генерации и u u распространения цунами. Рассмотрим два типичных уравнения g = -u - и x x t ((H +)u) = -. Применение итерационно-интерполяционного метода дало x t 2 ui2 ui-1 + & & & - + g(i -i+1) и следующий разностный аналог ui+1 + 2ui + ui-1 = h 2 & & & i+1 + 2i +i-1 = ([(H +)u] -[(H +)u] ). Далее можно разрешить получившуюся i i+h систему методом прогонки и получить решение уравнений мелкой воды относительно производных, а далее, применяя методы решения обыкновенных дифференциальных уравнений, решить относительно исходных величин. Такой подход позволят снять ограничения на шаг по времени. Для решения двумерных уравнений мелкой воды на первом этапе, применялось расщепление по координатам, а затем применялся описанный выше подход.

В работе также рассмотрен более общий случай, когда ((t, x)) g(t, x) = + F(t, x),0 x 1,0 t <= T, разностный аналог при этом принимает t x & & & вид ((1)g) + 2((1)g) +((1)g) = [((1)) -((1)) ]+ Fi-1 + 2Fi + Fi+1. Исследована его i-1 i i+1 i+1 i-x устойчивость и сходимость.

Как частный случай рассматриваются уравнения вида U U U +U +V + g = 0, t x y x V V V +V +U + g = 0, t y x y (UH ) (VH ) + + = 0, t x y где U,V – скорость движения жидкости по координатам x,y соответственно, H=h+ –общая высота столба воды (от дна до поверхности), - высота столба воды относительно нулевого уровня, h – глубина океана в невозмущенном состоянии без учёта деформации дна.

Применение итерационно-интерполяционного метода приводит к следующему дискретному аналогу:

1 3g & & & Ui-1, j + 4Ui, j +Ui+1, j + [Ui+1, j(2Ui, j +Ui+1, j)-Ui-1, j(2Ui, j +Ui-1, j)]+ [i+1, j -i-1, j]= 0, x y & & & Ui, j-1 + 4Ui, j +Ui, j+1 + [Ui, j+1(2Vi, j +Vi, j+1)-Ui, j-1(2Vi, j +Vi, j-1)]= 0, x & & & Vi-1, j + 4Vi, j +Vi+1, j + [Vi+1, j(2Ui, j +Ui+1, j)-Vi-1, j(2Ui, j +Ui-1, j)]= 0, x 1 3g & & & Vi, j-1 + 4Vi, j + Vi, j+1 + [Vi, j+1(2Vi, j + Vi, j+1)-Vi, j-1(2Vi, j + Vi, j-1)]+ [i, j+1 -i, j-1]= 0, x y & & & i-1, j + 4i, j +i+1, j + [(UH ) -(UH ) ]= 0, i+1, j i-1, j x & & & i, j-1 + 4i, j +i, j+1 + [(VH ) - (VH ) ]= 0.

i, j+1 i, j-y В результате проведения численных экспериментов получено, что точность, скорость и количество итераций итерационно-интерполяционного метода с последовательными приближениями выше, чем у шагового метода. Добавление метода переменных направлений к комбинации итерационно-интерполяционного метода с последовательным приближением, несмотря на существенное уменьшение числа итераций, не дает ускорение расчета, а общее время расчета меняется слабо, относительно исходной комбинации. Делается вывод о том, что наиболее эффективно сочетание итерационно-интерполяционного метода с методом последовательных приближений.

Параграф 5.2 посвящен математической технологии компьютерного моделирования жестких систем обыкновенных дифференциальных уравнений и обыкновенных дифференциальных уравнений с малым параметром. Для задач теплового взрыва, имеющих конечное время определения, возникают значительные трудности. Модифицированы основные методы решения жестких систем нелинейных обыкновенных дифференциальных уравнений, исследованы сходимость методов интегрирования и выбор шага.

Анализ тестов показал, что метод Гира применим для решения задач слабой и средней жесткости. В этих случаях, если число уравнений невелико, метод Гира более эффективен, чем другие, из-за меньших затрат машинного времени и большей точности. Надо отметить, что этот метод неприемлем для решения задач теории теплового взрыва имеющих конечное время определения, когда решение задачи имеет вертикальную асимптоту в момент времени воспламенения. Кроме того, при жесткостях основной системы уравнений, превышающих 1012 - 1014, при использовании метода Гира наблюдается измельчение шага с постепенным его убыванием до нуля. Другой особенностью этого метода является неустойчивость, если число уравнений в жесткой системе становится больше пяти. Метод КранкаНикольсона с итерациями или метод пошаговой линеаризации с итерациями не обладают этими недостатками, хотя иногда при решении затраты машинного времени при использовании этих методов несколько возрастают.

В заключении сформулированы результаты диссертационной работы:

1. Разработаны и модернизированы с учетом специфики решаемых задач эффективные конечно-разностные алгоритмы на основе метода сеток, итерационно-интерполяционного метода и метода контрольных объемов для решения уравнений параболического и гиперболического типов.

2. Получены результаты компьютерного моделирования и новые аналитические решения для актуальных задач аварийных ситуаций техногенного и природного характера, а именно:

a. Разработана трехмерная модель возникновения и распространения лесных пожаров с учетом многослойности (с заданием параметров среды для каждого слоя), двухтемпературности, нескольких очагов возникновения для гористой местности.

b. Разработана вычислительная модель сушки слоя лесных горючих материалов (ЛГМ) с учетом сопряженного тепло- и массообмена с приземным слоем атмосферы и почвой, создана система прогноза лесной пожарной опасности.

c. Разработана модель распространения загрязнений в результате техногенной аварии.

d. Исследованы особенности зажигания, тепло- и массообмена типичного элемента лесного горючего материала с нагретой атмосферой.

e. Разработана модель прогноза выброса вредных веществ в результате разгерметизации контейнеров с гексафторидом урана и распространения частиц уранилфторида и паров плавиковой кислоты в приземном слое атмосферы с учетом рельефа местности.

f. Разработана модель выброса жидких радиоактивных отходов из прудовотстойников в результате воздействия смерча-торнадо.

g. Для проверки качества вычислительных алгоритмов построены наборы тестовых и модельных задач. Проведены соответствующие вычислительные эксперименты и анализ их результатов.

3. Разработано вычислительное и программное обеспечение нового поколения для решения теоретических и прикладных задач анализа динамических процессов аварийных ситуаций природного и техногенного характера.

В приложении представлено описание разработанных новых программных комплексов:

1. Система прогноза лесной пожарной опасности.

2. Реализация метода Патанкара применительно к задаче о распространении пожара.

3. Итерационно-интерполяционный метод, моделирование цунами от динамического сейсмического источника.

4. Математическое моделирование распространения загрязнений на местности.

РАБОТЫ, В КОТОРЫХ ОПУБЛИКОВАНЫ ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ 1. Гришин А.М., Катаева Л.Ю. Математическая модель выброса жидкости из прудов-отстойников под действием интенсивного атмосферного смерча и ее приложения. Монография - Томск: Изд-во ТГУ, 1999 г. 44 с.

2. Катаева Л.Ю., Карпухин В.Б. Математическое и численное моделирование аэро- и гидродинамических процессов природного и техногенного характера.

Монография – М.: Изд-во РГОТУПС, 2007. 208 с.

3. Катаева Л.Ю. Постановка и проведение вычислительного эксперимента по исследованию аэро- и гидродинамических процессов в аварийных ситуациях природного и техногенного характера. Монография – М.: Изд-во РГОТУПС, 2007. 218 с.

4. Гришин А.М., Голованов А.Н., Катаева Л.Ю., Лобода Е.Л. Постановка и решение задачи о сушке слоя лесных горючих материалов// Физика горения и взрыва, 2001, Т.37. №1. С.65-76.

5. Катаева Л.Ю. Определение времени наступления пожарного сезона для Городецкого лесхоза Нижегородской области на основе модели низкотемпературной сушки// Естественные и технические науки, 2009, №3.

С.26-34.

6. Гришин А.М., Катаева Л.Ю., Лобода Е.Л. Математическое моделирование сушки слоя лесных горючих материалов// Труды Международной конференции RDAMM–2001, 2001 Т. 6, Ч. 2, Спец. Выпуск, Новосибирск, С.140-144.

7. Гришин А.М., Голованов А.Н., Катаева Л.Ю., Лобода Е.Л. О сушке слоя лесных горючих материалов// ИФЖ. 2001.Т74, №4. С.58-64.

8. Катаева Л.Ю. Применение параллельных вычислений к решению задачи прогноза пожарной опасности// Наука и техника транспорта, №4, 2007. С.47-54.

9. Лобковский Л.И., Мазова Р.Х., Баранов Б.В., Катаева Л.Ю. Генерация и распространение цунами в Охотском море: возможные сценарии // ДАН, Т.410, 2006. С.528-532.

10.Катаева Л.Ю., Карпухин В.Б. Численное моделирование динамических систем, описываемых обыкновенными дифференциальными уравнениями// Наука и техника транспорта, № 1, 2008.- М.: РГОТУПС.

11.Катаева Л.Ю., Карпухин В.Б. О методе Гира численного моделирования динамических систем описываемых жесткими обыкновенными дифференциальными уравнениями// Наука и техника транспорта, № 2, 2008.

М.:РГОТУПС.

12.Катаева Л.Ю., Романов А.В. Метод Патанкара и возможности его оптимизации// Наука и техника транспорта, № 3, 2008. М.:РГОТУПС.

13.Катаева Л.Ю., Лобковский Л.И., Мазова Р.Х., Баранов Б.В., Описание возможных сценариев распространения волн цунами в Дальнем востоке на базе клавишного механизма генерации в области сейсмической бреши Средних Курил, Океанология, 2006.

14.Катаева Л.Ю. Особенности дискретизации многомерных нелинейных задач// Наука и техника транспорта, № 4, 2008. М.:РГОТУПС.

15.Лобковский Л.И., Мазова Р.Х., Баранов Б.В., Катаева Л.Ю. Численное моделирование цунами в Охотском море на базе клавишной модели зоны субдукции// в книге: Основные исследования океанов и морей. Под редакцией Лаверова Н.П., Москва: Наука, Россия, 2006, том.1.

16.Kataeva L.Yu., Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Garagash I.A., Nardin I/ To Analysis of Source Mechanism of the 26 December 2004 Indian Ocean Tsunami //Preprint CSR1, N.Novgorod State Tech.Univ. Press, Nizhny Nivgorod, Russia, 2006 – 30 p.

17.Катаева Л.Ю., Гришин А.М., Мерзляков А.Л. Приближенное решение задачи о выбросе радионуклидов из прудов-отстойников// Избранные доклады международной конференции «Всесибирские чтения по математике и механике».

Т.II. Механика. Ч.I. Томск: Изд-во ТГУ, 1997. С.136-147.

18.Гришин А.М., Катаева Л.Ю., Лобода Е.А. Зависимость скорости сушки лесных горючих материалов (ЛГМ) от погодных условий, Типа почвы и типа ЛГМ.

Прогноз пожарной опасности// Вычислительные технологии-99: Современные методы математического моделирования природных и антропогенных катастроф.

V научная конференция, Красноярск, Академгородк, Институт вычислительного моделирования СО РАН, 17 - 23 августа 1999 года. С.64.

19.Kataeva L.Yu., Romanov A.V., Mazova R.Kh., Kozhevnikov I.V. The Set of Programm Products for Numerical Simulation of Tsunami Wave Generation by Dynamic Seismic Source and Their Propagation in Different Sea Basins.

http://dx.doi.org/10.2205/2006ES000220.Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Garagash I.A., Kataeva L.Yu, Nardin I. To Analysis of Source Mechanism of the 26 December 2004 Indian Ocean Tsunami http://dx.doi.org/10.2205/2006ES000221.Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Baranov B.V., Kataeva L.Yu. The Effect of Earthquake Source Dynamics to Characteristics of Possible Tsunami for Model Problem of Seismic Gap in the Middle-Kurile Region.

http://dx.doi.org/10.2205/2006ES000222.Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Baranov B.V., Kataeva L.Yu. Numerical Simulation of Generation of Tsunami 7 February 1963 in Corinth Gulf, Greece.

http://dx.doi.org/10.2205/2006ES000223.Катаева Л.Ю. О тепло- и массообмене бесконечного реагирующего цилиндра с нагретой средой с учетом вдува газообразных горючих продуктов, а также гомогенных и гетерогенных реакций// Изв. АИН РФ, ПММ Т.9, 2004.

24.Катаева Л.Ю., Николаенко Д.Ю. Численное моделирование сезонов пожарной опасности для Нижегородской области // Изв. АИН РФ, ПММ. 2004. Т. 9. С. 4553.

25.Катаева Л.Ю., Николаенко Д.Ю. Применение численных методов и параллельных вычислений в прогнозировании лесных пожаров // Изв. АИН РФ, ПММ. 2005. Т. 13. С.10-17.

26.Катаева Л.Ю. О тепло- и массообмене бесконечного реагирующего цилиндра с нагретой средой с учетом вдува газообразных горючих продуктов, а также гомогенных и гетерогенных реакций// Изв. АИН РФ, ПММ. 2004. Т.9.

27.Катаева Л.Ю., Романов А.В. Модификация программной реализации метода Патанкара// Изв. АИН РФ, ПММ Т20, 2007, с.55-67.

28.Катаева Л.Ю., Куркин А.А., Романов А.В., Крайнов С.В. Численные методы решения типичного уравнения задач зажигания// Изв. АИН РФ, ПММ Т20, 2007, с.26-32.

29.Катаева Л.Ю., Куркин А.А., Романов А.В. Исследование на устойчивость разностных схем жестких систем обыкновенных дифференциальных уравнений //Изв. АИН РФ, ПММ Т20, 2007, с.95-105.

30.Катаева Л.Ю., Мазова Р.Х., Пападопулос Г.А. Анализ сейсмичес-кого цунами февраля 1963 г. в Коринфской бухте, Греция: одномерная теория// Изв. АИН РФ, ПМ, Т.9, С.63-71, 2004.

31.Катаева Л.Ю., Мазова Р.Х., Петрухин Н.С., Донис Н.М. Численное моделирование волны цунами от оползня // Изв. АИН РФ, ПММ Т.9, С.54-62, 2004.

32.Гришин А.М., Катаева Л.Ю., Мерзляков А.Л. Приближенное решение задачи о выбросе радионуклидов из прудов-отстойников// Избранные доклады международной конференции «Всесибирские чтения по математике и механике».

Т.II. Механика. Ч.I. Томск: Изд-во ТГУ, 1997. С.136-147.

33.Катаева Л.Ю. О прогнозе безопасных расстояний от фронта лесного пожара// Материалы международной конференции Пожары в лесу и на объектах лесохимического комплекса: возникновение, тушение и экологические последствия, Красноярск, 1999. С.78-84.

34.Катаева Л.Ю., Алексеенко Е.М. Исследование влияния окружающей среды и слоя инверсии на параметры движения односкоростного, однотемпературного и однофазного термика// В сб. избранные доклады международной конференции «Сопряженные задачи механики и экологии», Томск, 2000. С. 175-189.

35.Гришин А.М., Крутых В.Н., Катаева Л.Ю., Алексеенко Е.М. Математическое моделирование распространения вредных примесей в атмосфере при разгерметизации контейнеров с гексафторидом урана// Сб. тезисов международной конференции «Сопряженные задачи механики и экологии», Томск, 2000. С.85-87.

36.Катаева Л.Ю. Применение итерационно-интерполяционного метода к решению задачи зажигания элемента лесного горючего материала (ЛГМ) в форме бесконечного цилиндра// Материалы международной конференции «Сопряженные задачи механики и экологии». Изд-во Томского университета, 2000. С.122-125.

37.Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Garagash I.A., Kataeva L.Yu., Petrukhin N.S., Analysis of the 26 December 2004 Earthquake and Tsunami in the Indian Ocean on the Basis of the Subduction Keyboard Model// Geophys.Res.Abstr. of EGU Gen.Assembly, Vienna,Austria, 24-30 April 2005, V.7, P.00949, 2005.

38.Papadopoulos G.A., Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Garagash I.A.,Karastathis V., Kataeva L.Yu. and Kaz’min V.G. Numerical Modeling of Sediment Mass Sliding and Tsunami Generation: the Case of 7 February 1963, in Corinth Gulf, Greece // Marine Geodesy, V.30, 135-144 (2007).

39.Mazova R., L.Lobkovsky, B.Baranov, L.Kataeva, Morozova А. Realized earthquake and tsunami prognosis for Kurile-Kamchatka seismic gap // Geophys.Res.Abstr. of EGU General Assembly, Vienna, Austria, 15-20 April 2007, V. 9, 10245, 2007.

40.Катаева Л.Ю., Леонтьева А.В. Применение метода Блазиуса для аналитического решения задачи о сушке слоя лесных горючих материалов// Труды НГТУ, серия Информационные технологии, выпуск 3. 2006. С.63-69.

41.Катаева Л.Ю., Леонтьева А.В. Аналитическое решение задачи о сушке слоя лесных горючих материалов в сравнении с численным решением.// Материалы международной научно-технической конференции ИСТ-2007. 2007. С.154.

42.Катаева Л.Ю. О прогнозе безопасных расстояний от фронта лесного пожара// Материалы международной конференции "Пожары в лесу и на объектах лесохимического комплекса: возникновение, тушение и экологические последствия". – Томск: ТГУ, 1999. С.78-84.

43.Гришин. А.М., Катаева Л.Ю., Крутых В.Н., Алексеенко Е.М. Математическое моделирование распространения вредных примесей в атмосфере при разгерметизации контейнеров с гексафторидом урана// Сб. Тезисов международной конференции "Сопряженные задачи механики и экологии", Томск, 2000. С.85-87.

44.Гришин А.М., Катаева Л.Ю., Лобода Е.Л. Зависимость скорости сушки лесных горючих материалов (ЛГМ) от погодных условий, типа почвы и типа ЛГМ.

Прогноз пожарной опасности// Материалы международной конференции «Пожары в лесу и на объектах лесохимического комплекса: возникновение, тушение, экологические последствия». Томск: Изд-во Том. ун-та. 1999. С.55-56.

45.Гришин А.М., Катаева Л.Ю., Алексеенко Е.М. Исследование движения трехмерного термика// Материалы международной конференции «Пожары в лесу и на объектах лесохимического комплекса: возникновение, тушение, экологические последствия». Томск: Изд-во Том. ун-та. 1999. С.53-55.

46.Гришин А.М., Катаева Л.Ю., Дьяков И.В., Лобода Е.Л. Об одном подходе к численному решению сопряженных задач механики реагирующих сред//Материалы международной конференции «Сопряженные задачи механики и экологии». Томск: Изд-во Том. ун-та, 1996. С.79.

47.Гришин А.М., Мерзляков А.Л., Катаева Л.Ю., Перминов В.А., Щелканова Л.И.

Решение некоторых экологических задач методами механики реагирующих сред// Материалы международной конференции «Сопряженные задачи механики и экологии». Томск: Изд-во Том. ун-та, 1998. С.83.

48.Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Kataeva L.Yu. Seismic Gap in Kurile-Kamchatka Deep-Sea Trench and Possible Scenario of Strong Tsunami in Okhotsk Sea// 11-th Int.Symp. on Natural and Human Induced Hazards (Hazards’ 2006) and 2-th Workshop on Earthquake Prediction, June 22-25, 2006, Patras, Greece, Abstr. Vol., p.68.

49.Lobkovsky L.I., Mazova R.Kh., Kataeva L.Yu. Possible Explanation of Catastrophic Tsunami on 26-th December 2004 in Indian Ocean// 11-th Int.Symp. on Natural and Human Induced Hazards (Hazards’ 2006) and 2-th Workshop on Earthquake Prediction, June 22-25, 2006, Patras, Greece, Abstr. Vol., p.70.

50.G.A.Papadopoulos, L.I.Lobkovsky, R.Kh.Mazova, L.Yu.Kataeva, Numerical analysis of aseismic tsunami of 7 February 1963 in Corinthos bay, Greece, 22nd IUGG International Tsunami Symposium 2005, Chania, Greece, Symp.Abstr., p.294.

ОГЛАВЛЕНИЕ ВВЕДЕНИЕ Обзор относящихся к теме диссертации основных результатов и методов математического моделирования в задачах аварийных ситуаций природного и техногенного характера Обзор основных результатов и методов исследования устойчивости разностных схем для обыкновенных дифференциальных уравнений и уравнений в частных производных ГЛАВА 1. Прогноз пожарной опасности на основе исследования процесса сушки слоя лесных горючих материалов (ЛГМ) 1.1 Постановка задачи 1.2 Результаты численного моделирования 1.3 Вероятностный прогноз лесной пожарной опасности и система прогноза лесной пожарной опасности ГЛАВА 2. Возникновения и распространения лесных пожаров 2.1 Нестационарное термохимическое взаимодействие окружающей среды с реагирующим цилиндрическим элементом 2.3. Моделирование распространения пожара на гористой местности с учетом двухтемпературности среды 2.4. Определение безопасных расстояний от лесных пожаров ГЛАВА 3. Распространение вредных веществ в атмосфере 3.1. Образование и движение термика при лесном пожаре 3.2. Распространение загрязнений в результате разгерметизации цистерны с гексафторидим урана 3.3. Численное решение задачи и выбросе радиоактивных жидкостей из водоемов под воздействием смерча-торнадо ГЛАВА 4. Численное моделирование генерации и распространения цунами на основе итерационно-интерполяционного метода 4.1. Постановка задачи 4.2.Оценка эффективности разработанного алгоритма и результаты модельного расчета ГЛАВА 5. Дискретные модели 5.1 Дискретные модели для уравнений в частных производных. Сеточные методы 5.2 Дискретные модели жестких систем обыкновенных дифференциальных уравнений ЗАКЛЮЧЕНИЕ ЛИТЕРАТУРА ПРИЛОЖЕНИЕ «Описание программных комплексов» 1. Краткое описание программной реализации метода Патанкара применительно к задаче о распространении пожара 2. Краткое описание программной реализации системы прогноза лесной пожарной опасности 3. Краткое описание программной реализации итерационно-интерполяционного метода применительно к уравнениям мелкой воды 4. Краткое описание программного комплекса по моделированию распространения загрязнений




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.