WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


На правах рукописи

КОЛЕСНИКОВ АЛЕКСЕЙ АЛЕКСЕЕВИЧ

ФОНОВАЯ АКУСТИЧЕСКАЯ РЕГУЛЯЦИЯ ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СИСТЕМАХ

Специальность 02.00.04 – Физическая химия

Автореферат диссертации на соискание учёной степени доктора химических наук

САНКТ-ПЕТЕРБУРГ 2007

Работа выполнена в государственном образовательном учреждении высшего профессионального образования "Санкт-Петербургский государственный технологический институт (технический университет)"

Научный консультант: доктор химических наук, профессор Зарембо Виктор Иосифович

Официальные оппоненты: член-корреспондент РАН, доктор химических наук, профессор Жабрев Валентин Александрович доктор химических наук, профессор Пак Вячеслав Николаевич доктор химических наук, профессор Тойкка Александр Матвеевич

Ведущая организация: Институт проблем машиноведения РАН (Санкт-Петербург)

Защита диссертации состоится 19 февраля 2008 года в 1530, ауд. 61, на заседании диссертационного совета Д 212.230.07 при Государственном образовательном учреждении высшего профессионального образования "Санкт-Петербургский государственный технологический институт (технический университет)": 190013, Санкт-Петербург, Московский пр., 26.

С диссертацией можно ознакомится в библиотеке Санкт-Петербургского государственного технологического института (технический университет), Московский пр., 26.

Отзывы на автореферат в одном экземпляре, заверенные печатью, просим направлять по адресу: 190013, Санкт-Петербург, Московский пр., 26, СПбГТИ(ТУ), Учёный совет. Факс: +7 (812) 712 99 37.

Автореферат разослан ____ декабря 2007 года.

Ученый секретарь диссертационного совета д.т.н., профессор И.Б. Пантелеев ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ДИССЕРТАЦИИ



Актуальность темы. Управление физико-химическими процессами с целью получения продуктов и материалов с заданными свойствами и гомогенным распределением свойств по объёму всегда было и остается актуальной задачей любого технологического процесса. Эта задача становится особенно проблемной при создании скоростных технологических схем, где в гетерогенных реакторах протекают многостадийные термически активируемые процессы, сопровождающиеся массовым сбросом или поглощением энергии. Такие системы открыты, обладая тепловыми, механическими, материальными, информационными контактами с термостатом — окружающей средой: они неравновесны и диссипативны. Всё это — необходимые и достаточные условия для возникновения и устойчивого развития явлений самоорганизации, как в геометрическом пространстве, так и в пространстве других фазовых переменных.

Трудность управления гетерогенными процессами в масштабах реального промышленного производства усугубляется практической невозможностью локального контроля и влияния.

Исследователи продолжают искать альтернативные, нетрадиционные способы управления гетерогенными процессами. И если механические, в частности — акустические, методы влияния применяются давно и апробированы, то статическое или низкочастотное электромагнитное возмущение, с большим недоверием изучается исследователями и применяется практиками. Суть предложений обычно сводится к трем позициям: статическое либо стационарное “омагничивание” объектов влияния; электромагнитное облучение; пропускание через объект постоянного или (чаще) переменного электрического тока. Как правило, это эмпирика без теоретического обоснования. Трудность понимания и объяснения состоит, прежде всего, в онтологической сложности самих исследуемых систем и в многофакторности действия физических полей на различные физически неоднородные и химически изменчивые среды.

Большинство авторов считает управлением протекающими процессами принудительное, энергозатратное, т. е., директивное воздействие на систему. Неверие в возможность управления мощными процессами посредством слабых сигналов опирается на убеждённость в том, что энергия команды должна быть сопоставима с энергией объекта воздействия. В действительности энергетика эффективного управления несоизмеримо мала по сравнению с мощностью управляемых процессов. Только слабое, имманентное данному состоянию меняющейся системы внешнее действие, способствующее протеканию целевого процесса или выбору иного целевого направления в точке ветвления можно с полным правом называть управлением или, точнее, регуляцией. Такой подход естественен для дискретных искусственно создаваемых технических систем. Но в открытых конденсированных эволюционирующих средах, для которых часто неизвестными оказываются морфология и параметры состояния, "управление" до сих пор определяется подготовкой исходной массы реагентов и контролем доступной группы параметров на границе системы и термостата. Осуществление регуляции целевых процессов в неравновесных физико-химических системах представляется актуальной задачей: важной как в общенаучном, так и в прикладном аспектах.

Цель исследования 1. Обобщение большой группы апробированных результатов оригинальных экспериментальных исследований метода фоновой – постоянно сопровождающей неравновесный гетерогенный процесс – регуляции его самоорганизации путём подачи в конденсированную реакционную систему слабых периодических акустических импульсов.

2. Построение теоретической базы экспериментально разработанного метода фоновой регуляции физико-химических процессов в неравновесных конденсированных системах.

3. Теоретическое объяснение наблюдаемых кинетических и интегральных эффектов результата физико-химических превращений и количественное описание режимов метода регуляции.

Научная новизна 1. Исследованы и обобщены регулятивные эффекты слабого импульсного электрического тока, протекающего в непосредственной близости, либо через конденсированную среду, претерпевающую неравновесные физико-химические превращения.

2. Предложена и обоснована с позиций термодинамики необратимых процессов и кинетики конденсированных сред физико-химическая модель влияния слабых регулярных электротоковых импульсов радиочастотного диапазона в короткозамкнутой петле магнитного диполя (антенны) на физико-химические процессы и свойства конечных продуктов превращений в открытых неравновесных конденсированных системах с различными параметрами электромагнитной реактивности. Дано единое обоснование регулятивных эффектов синхронизирующим действием имманентной акустической волны, рождаемой в скин-слое антенны совокупным явлением, известным как электромагнитно-акустическое преобразование (ЭМАП).

3. Построена математическая модель наиболее значимого в большинстве реальных физико-химических задач механизма формирования акустического поля в скин-слое антенны как электромагнитно-динамического эффекта и произведены количественные оценки эффективности ЭМАП в магнитном диполе антенны для импульсов различной формы, частоты, скважности, полярности и амплитуды.

4. Теоретически и модельно обоснован режим фоновой регуляции физикохимических процессов ультраслабыми сигналами, отвечающими тонким механизмам самоорганизации диссипативных структур (или паттернов). Показано существование верхних амплитудных порогов имманентной, адаптивной фоновой регуляции, отличающей её от директивных методов грубого нарушения хода естественной самоорганизации.

5. Предложен механизм распространения акустического регулятивного сигнала в волновом канале мезофазы с резонансным усилением на частотах фазовой синхронизации за счёт нелинейного преобразования энергии высокочастотных мод, высвобождающейся в процессах физико-химических превращений и внутреннего диффузионно-конвективного транспорта.

6. В развитие теорий самоорганизации диссипативных структур в неравновесных нелинейных открытых системах Пригожина, Николиса, Климонтовича и др. построена теоретическая основа фоновой акустической резонансной регуляции самоорганизации (ФАРРС) как параметрической синхронизации автогенераторных вихревых структур мезофазы, образующих в режиме ФАРРС систему протяжённых когерентных кластеров с аномальными кинетическими свойствами интенсивного и экстенсивного переноса в реакционной зоне. Из положений этой теории вытекают такие эффекты ФАРРС, как экспериментально наблюдаемая кинетическая и фазово-переходная память реакционных сред, высокая скорость и энергетическая эффективность существенно неравновесных физико-химических процессов и однородность свойств их продуктов. В частности, теоретически предсказаны и экспериментально подтверждены модификации кинетических характеристик гетерогенных электрохимических процессов окисления и восстановления, а также изменения параметров образующихся веществ.

7. По данным прямого мониторинга кинетики гальваностегийных процессов проведены расчёты, показавшие ожидаемое снижение производства энтропии в стационарном неравновесном электрохимическом ФАРРС-процессе, что количественно подтверждает выполнение синергетического принципа Пригожина о минимуме производства энтропии в стационарно-неравновесных системах. Эти результаты подтверждают гипотезу о применимости названного принципа и к нелинейным объектам.

Практическая значимость 1. Исследовано и апробировано на действующих предприятиях применение метода ФАРРС для ускорения процессов твердения изделий из цементобетонов и железобетонов.

2. Разработана и апробирована на действующих предприятиях простая и малозатратная технология регулирования структуры и физико-механических свойств металлов и сплавов, а также изделий из них в процессе кристаллизации без изменения штатного технологического оборудования.

3. Графт-сополимеризация термоотверждаемых алкилакрилатов в режиме ФАРРС приводит к уменьшению доли активных центров в полимере, к повышению степени конверсии мономеров и росту средней молекулярной массы макромолекул. Морфологические и клинические исследования показали, что применение фоновой акустической регуляции графт-сополимеризации способствует уменьшению неблагоприятного влияния изделий из полимерного композита на биологические ткани и снижает токсико-аллергическое действие на пациентов.

4. Приложение метода ФАРРС в технологиях гальваностегии позволяет получать на существующих производственных установках катодные и анодные гальванические покрытия с высококачественными функциональными свойствами при значительных сокращениях времени электрохимических операций и с существенной энергетической эффективностью.

5. Предложены основы ресурсосберегающей химической технологии высокоэффективной регуляции параметров неравновесных физико-химических процессов в конденсированных средах, отличающейся предельной аппаратурной и эксплуатационной простотой наряду с возможностью полного сохранения штатного оборудования и технологических режимов.

Доклады по теме диссертации на научных форумах. Результаты работы докладывались на XX Всероссийском Симпозиуме молодых учёных по химической кинетике (Москва, 2002); XIV Симпозиуме “Современная химическая физика” (Туапсе, 2002); I Международной научно-технической конференции “Генезис, теория и технология литых материалов” (Владимир, 2002); II Всероссийской конференции (с международным участием) “Химия поверхности и нанотехнология” (Хилово, 2002); I Всероссийской конференции “Физико-химические процессы в конденсированном состоянии и на межфазных границах” ФАГРАН2002 (Воронеж, 2002); Десятой Национальной конференции по росту кристаллов НКРК-2002 (Москва, 2002); XV Симпозиуме “Современная химическая физика” (Туапсе, 2003); XXII Всероссийском симпозиуме молодых учёных по химической кинетике (Москва, 2004); IV Международной конференции “Химия высокоорганизованных веществ и научные основы нанотехнологии” (СПб, 2004); III Международной научной конференции “Кинетика и механизм кристаллизации” (Иваново, 2004); 5-й Российской выставке “Изделия и технологии двойного назначения. Конверсия ОПК” (Москва, 2004); X Международной конференции “Физика диэлектриков (Диэлектрики-2004)” (СПб, 2004); VI Международной Конференции “Действие электромагнитных полей на пластичность и прочность материалов (ДЭМП-05)” (Воронеж, 2005); XIV Российском симпозиуме по растровой электронной спектроскопии и аналитическим методам исследования твёрдых тел РЭМ`2005 (Черноголовка, 2005); XV Международной конференции по химической термодинамике в России “RCCT2005” (Москва, 2005); IX Международной конференции по проблемам науки и высшей школы “Фундаментальные исследования в технических университетах” (СПб, 2005);

Конференции “Фракталы и прикладная синергетика (ФиПС-05)” (Москва, 2005);

III Международном семинаре “Физико-математическое моделирование систем” (Воронеж, 2006); IV Международном Конгрессе “Слабые и сверхслабые поля и излучения в биологии и медицине” (СПб, 2006); V Международной научной конференции “Хаос и структуры в нелинейных системах. Теория и эксперимент” (Астана, Казахстан, 2006); IV Международной научной Конференции “Кинетика и механизм кристаллизации. Нанокристаллизация. Биокристаллизация” (Иваново, 2006); III Всероссийской Конференции (с международным участием) “Химия поверхности и нанотехнология” (Хилово, 2006); XI Международной научнотехнической конференции “Наукоёмкие химические технологии НХТ-2006” (Самара, 2006); VII Международной Конференции “Действие электромагнитных полей на пластичность и прочность материалов (ДЭМП-07)” (Воронеж, 2007); XVI Международной конференции по химической термодинамике в России “RCCT2007” (Суздаль, 2007).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 50 работ, в том числе статья в научных журналах и тематических сборниках, тезисы 19 докладов на научных форумах.

Апробация материалов диссертации. Представленные в диссертации результаты прямых и косвенных измерений получены с применением сертифицированной инструментальной базы, апробированных методик, имеют стандартизованную метрологическую достоверность данных числового и функционального характера. Результаты экспериментов по применению метода ФАРРС официально подтверждены экспертными группами в ходе независимых испытаний на действующих предприятиях: Гатчинский ДСК (г. Гатчина, Ленингр. обл.), ЗАО “ТОР” (СПб), ИЦ строительных материалов и конструкций “Прочность” при СПбГУПС, ЗАО “Завод строительных конструкций – 19” (СПб), ЗАО “ЖБИ – 6” (СПб), ЗАО “Метробетон” (СПб), ОАО “Акрон” (г. Великий Новгород), ОАО “Арсенал” (СПб), ОАО “Пекар” (СПб), ОАО “Мелаллоконструкция” (СПб), Лаборатория прочности материалов НИИ математики и механики СПбГУ (СПб, 2000), Санкт-Петербургский государственный медицинский университет им.

акад. И.П. Павлова (СПб); Моторостроительный завод им. М.В. Фрунзе (г. Самара); Завод ООО “Альфа-Люм” (г. Самара); ОАО “Авиакор – Авиационный завод” (г. Самара).

На базе теории ФАРРС и при непосредственном участии соискателя как соавтора публикаций и консультанта подготовлены с последующей защитой и апробацией в ВАК РФ пять диссертаций на соискание учёной степени кандидата химических наук (по специальности 02.00.04 – физическая химия): Подгородской Е.С. (2002 г.), Киселёвой О.Л., Трениной М.В. (2004 г.), Зевацким Ю.Э.

(2005 г.), Ивановым Е.В. (2006 г.).

Структура и объём диссертации. Диссертация объёмом 377 страниц состоит из введения, трёх глав, выводов и библиографического списка. Рукопись содержит 100 рисунков, 13 таблиц, список использованных источников, включающий 6наименования на 51 странице, и дополнена 15 приложениями на 73 страницах.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ Во Введении дано обоснование актуальности темы, формулируются основные цели и значимость научных и практических результатов исследований.

В Главе 1 (Метод фоновой акустической резонансной регуляции самоорганизации (ФАРРС) и его приложение к различным физико-химическим процессам), составленной шестью подразделами в соответствии с п.1 Цели диссертации, приводятся (п.1.1) общие аппаратурные и технологические характеристики оригинального метода фоновой акустической резонансной регуляции самоорганизации (ФАРРС) и обсуждаются экспериментальные данные его приложения к различным физико-химическим процессам. Источник регулятивного сигнала и устройство его ввода в технологическую схему (рис.1) принципиально и схемотехнически просты и представлены описательно. Генератор сигналов помещён в небольшой бокс с регуляторами частоты и амплитуды импульсов тока (ИТ) и выходной клеммной парой для подключения петли антенны-медиатора. Устройство ввода сигнала ФАРРС в систему влияния или антенна-медиатор представляет собой обыкновенный одножильный провод в твёрдой изоляции от внешних гальванических и химических контактов. Длина провода обычно не превосходит нескольких метров, и он замыкает выход генератора ИТ (ГИТ) на корпус, представляя короткозамкнутую петлю магнитного диполя. ГИТ ФАРРС устанавливается вблизи технологической зоны регуляции и обеспечивается электропитанием от однофазной сети 220 В.

Антенна вводится в Рис.1. Генератор импульсов механический контакт с тока (ИТ) – конденсированной (жидсигналов кой, твёрдой, пастообразФАРРС и его подключение ной) средой регуляции;

к акустичепетля антенны может скому волноводу посредст- иметь любую технологичевом петли ски удобную форму – магнитного вплоть до бифилярного диполя.

провода, что выгодно отличает режим работы устройства сниженным уровнем электромагнитных помех.

Наилучшие амплитудно-частотные показатели обеспечиваются при подаче в антенну униполярных импульсов полигармонического тока варьируемой скважности. Причём амплитуда его на всех испытанных объектах (протяжённостью до нескольких метров) не превышает 1.5 А, а колебательная мощность – 15 ВА.

При этом удаётся регулировать ход и параметры продукта в процессе мощностью в десятки и сотни киловатт – при условии, что найден амплитудно-частотный оптимум и способ введения сигнала в систему.

Среды влияния в поH(Ni-Cr-Mo) давляющем большинстве Рис.2.Вариации H(Co-Cr-Mo) микротвёрдости реактивны по отношению (Виккерс) для к электромагнитным посплавов КХС и лям (ЭМП). А поскольку НХС, прошедших кристаллизацию переменные токи и ЭМП в режиме ФАРРС способны возбуждать в на разных конденсированной среде частотах ИТ.

механические колебания 1 10 100 1000 100,кГц – акустические волны, то электромагнитный принцип сохранили как первичный эффект генерации акустического поля, и последний стали рассматривать как действующий регулятивный фактор. Влияние на процесс осуществляется не директивно, а имманентно характеру самого неравновесного процесса, т.е., путём фоновой (резидентной, постоянно присутствующей) подстройки под оптимальный отклик кинетических параметров и контролируемых свойств продуктов. Отсюда – название метода ФАРРС. Метод фоновой регуляции испытан на большой группе неравновесных процессов различной природы в открытых диссипативных системах (имеющих все виды термодинамических контактов с термостатом: материальных, механических, тепловых, электромагнитных). Методика бесполезна для предварительной “обработки” системы до включения её в неравновесный процесс.

Кристаллизация металлов и сплавов в режиме ФАРРС (п.1.2). Эвтектический чугун, кристаллизация которого осуществлялась методом ФАРРС на частоте 8 МГц, имел твёрдость на 40% выше, чем стандартный или полученный при H, МПа 12345других значениях частоты ИТ. При испытаниях на изгиб стержень выдержал %-ную перегрузку. Исследовались сплавы на основе хрома, молибдена, никеля (НХС) и хрома, молибдена, кобальта (КХС – "Бюгодент"). Исследование микротвёрдости сплавов КХС и НХС (Виккерс, ПМТ-3) показывает, что режим ФАРРС на стадии кристаллизации также влияет на пластические свойства твёрдой фазы. В области низких частот (100 - 400 кГц) микротвёрдость уменьшается, при более высоких частотах (400 - 3000 кГц) - возрастает в сравнении с образцами, прошедшими спонтанную кристаллизацию. Причём различия в значениях максимальной и минимальной твёрдости для НХС достигают трёхкратного уровня, а для КХС – почти семикратного.

Частоты выше 5 – МГц не оказывают влияния на микроРис.3. Фигуры травления сварных швов изделий из Стали 5 (сварка встык), полученных при дуговой электросварке переменным током твёрдость сплавов.

со стандартным электродом в штатном (а) и ФАРРС 270 кГц (б) режимах.

Приводятся данные зависимости микротвёрдости т.н. циркониевой бронзы от частоты ИТ ФАРРС кристаллизации. Мелкозернистая структура, уменьшение размеров и равномерное распределение зон ликвации — эти и другие результаты ФАРРС кристаллизации металлов и сплавов иллюстрируются на примере фоновой регуляции высокоточного вакуумного литья сопловых секций газовых турбин. Сварка стальных конструкций (электродная, контактная) также обнаруживает частотную зависимость различия микротвёрдости контрольного и ФАРРС сварных соединений стальной арматуры: проволоки ВР-1 и стержней A-II. В процессе ФАРРС контактной сварки визуально наблюдается значительное “размывание” зоны свечения с одновременным уменьшением его яркости, что свидетельствует о локальном снижении и “сносе” температуры в глубь металла. На рис.3 показаны фигуры травления сварных швов изделий из Стали 5 (сварка встык), полученных при дуговой электросварке переменным током со стандартным электродом. В контрольном образце (рис.3,а) отчётливо обнаруживается наличие оксидов (белая периферия зоны сварки) и явная неоднородность соединения, чего нет в ФАРРС-образце (рис.3,б).

Далее приводятся эффекты ФАРРС кристаллизации цинка, сплавов на основе алюминия.

В заводских условиях ОАО “Пекар” (СПб) двухкилограммовые отливки сложной конфигурации (корпус карбюратора) из Рис.4. Структура сплава ЦА4М1, прошедшего спонтанную сплава ЦА4М1 получали (слева) и ФАРРС – 250 кГц – кристаллизацию (справа).

кристаллизацией на литьевых машинах под давлением. Электрические импульсы частотой от 50 до 2кГц пропускались непосредственно через литьевую машину.

= 0 Размер зёрен Dср = 5 мкм = 100 кГц Размер зёрен Dср = 4 мкм = 500 кГц Размер зёрен Dср = 2.5 мкм Рис.5. РЭМ-фотограммы сколов чистого свинца, закристаллизованного в тигле спонтанно и при различных частотах ИТ режима ФАРРС.

На рис.4 представлены растровые электронно-микроскопические (РЭМ) фотограммы шлифов из этого сплава в отраженных электронах (режим zконтраста) для контрольного образца и закристаллизованного при частоте ИТ 250 кГц. Различия очевидны. Наблюдаемый рост твёрдости при частоте 250 кГц тоже свидетельствует о более мелком зерне полученного сплава в соответствии с формулой Петча – Холла.

На рис.5 сравниваются 5.D мкм Рис.6.

образцы чистого свинца, заЗависимость кристаллизованного в тигле среднего 4.размера спонтанно и в режиме зёрен свинца ФАРРС. Образцы охлаждаот частоты ИТ режима ФАРРС лись в жидком азоте, после 3.кристаллизации чего производился их изметалла лом. Полученные поверхнокГц (рис.5).

2.сти исследовались на РЭМ.

0 500 1000 1500 20Различия также очевидны.

Рис.6 показывает влияние частоты ИТ фоновой кристаллизации на размер зёрен.

Рис.7. Хронотермометрические кривые естественного (вверху) и ФАРРС (внизу) охлаждения олова (слева) и свинца (справа) на частоте ИТ 215 кГц (ордината горизонтального участка – температура плавления металла).

Масса металла в тигле 0.3 кг.

6,5 2,Pb Sn 2,6,2,6,5,1,5,1,5,5 5,5,1 1,1,1,5,1,7 1,5,1,4,1,4,1,1 2 3 4 5 6 1 2 3 4 5 Цикл перекристаллизации Цикл перекристаллизации Рис.8. Сокращение времени ФАРРС кристаллизации белого олова и свинца (цикл 2) по сравнению со спонтанным (цикл 1) и эффект фазово-переходной памяти при повторных процессах с теми же образцами, но без ФАРРС – спонтанно (циклы 3 – 6).

Кинетика кристаллизации и долговременная память. На рис.7 представлены графики компьютерной хронотермометрии – кривые изобарного охлаждения олова и свинца в естественных условиях (контроль) и режиме ФАРРС на оптимальной частоте следования ИТ (215 кГц). Кинетические кривые показывают сохранение скоростей остывания как жидкой, так и твёрдой фаз металлов (наклонные участки) и отчётливое сокращение времени фазового перехода (гоt, мин t, мин ризонтальный участок) в режиме ФАРРС. Сокращение длительности процесса твердения означает интенсификацию “сброса” внутренней энергии системы в термостат. Ещё одна особенность рис.7 – исчезновение переохлаждения жидкости также соответствует представлениям об организующем механизме ФАРРС.





Нами обнаружен эффект памяти однократного ФАРРС процессами плавления и кристаллизации металлов: длительность фазового перехода при повторных операциях спонтанной перекристаллизации сократилась. На рис.8 показано сохранение и постепенное разрушение фазово-переходной (долговременной) памяти олова и свинца о режиме ФАРРС (цикл 2) в серии последовательных неуправляемых циклов (3 – 7(6)) плавления – кристаллизации. Однако к исходному значению времени превращения (цикл 1) система так и не вернулась.

55,0 Pb Sn 50,45,40,0 35,30,25,20,0 500 1000 1500 2000 2500 300 500 1000 1500 2000 2500 30, кГц , кГц Рис.9. Зависимости микротвёрдости от частоты сквозных ИТ ФАРРС, подаваемых в процессе нагружения индентора ПМТ-3 для олова и свинца.

Пластические деформации металлических материалов в режиме ФАРРС. Данные опытов показывают, что микротвёрдость металлов при их ФАРРС-нагружении изменяется, максимальное влияние ИТ ФАРРС наблюдается для легкоплавких олова и свинца (рис.9). Для этих металлов эти изменения достигают 39%. В присутствии сквозных ИТ в некоторой полосе частот наблюдается возрастание микротвёрдости у группы металлов: алюминия, олова, цинка, меди, серебра, никеля, кобальта, циркония, тантала, ниобия и снижение - у свинца, висмута, молибдена, вольфрама. Погрешности измерений указанны размером вертикальных штрихов и составляют 2-3% (в тексте диссертации и в приложении приводятся графики для всех материалов).

Нами описан эффект проявления сверхпластичности медного прутка, подвергающегося деформации кручения на крутильной машине в режиме пропускания через испытуемый образец сквозных ИТ частотой следования Рис.10. Изменение хода кристаллизации NaCl из водного 500 кГц: зафиксировано раствора в присутствии сигнала ФАРРС 1500 кГц.

полное отсутствие наклёпа, который, однако, появился практически сразу после выключения ГИТ ФАРРС.

HV, Мпа HV, МПа ФАРРС кристаллизации неорганических веществ из водных растворов и расплавов обнаруживает однородность продукта и существенное подавление нуклеации в ходе роста крупных кристаллов (рис 10). Приводятся убедительные результаты улучшения гранулометрических показателей ФАРРС кристаллизации аммиачной селитры из расплава, что связано с ускорением процесса.

Твердение минеральных вяжущих и композитов на их основе в режиме ФАРРС обнаруживает ускорение процессов формирования продуктов и изменение их свойств: предела прочности на сжатие, пористости, морозостойкости, влагоёмкости, распределения неоднородностей фаз, теплопроводности и т.д.

а: х 1000 б: х 15Рис.11. Микрофотограммы образцов цементного камня ПЦ400, полученных штатно (а) и в режиме ФАРРС 1.5 МГц (б).

Установлено, что при малой, но достаточной (пороговой) мощности и некоторых частотах сигнала радиоволнового диапазона специальной (прямоугольной) формы, практически независимо от размеров и габитуса реактора наблюдается совокупный экстремум влияния ИТ ФАРРС на исследованные параметры.

При микроскоРис.12. Кинетипическом исслека набора прочности фунда- довании в обментного блока разце “ФАРРС”ФЛ (М200) при камня из це10оС в режиме ФАРРС (“резо- мента ПЦ4нансное ЭМИ” видны более 1.5 МГц) и штатмелкие, чем в ном (“без поля”).

контроле, и равномерно распределенные по объёму поры. При большом увеличении (рис.11) видно, что каждая крупная лакуна содержит в себе более мелкие поры. У исследованного “ФАРРС”образца, таких мелких сквозных пор меньше, а внутренняя поверхность крупных лакун более однородная. На поверхности “ФАРРС”-образца наблюдаются мелкие игольчатые кристаллы, тогда как в контрольном образце таких включений не выявлено. Исследование твердения напряжённого железобетона М200 в регулятивном режиме выявило ускорение. ФАРРС позволяет сократить время изотермического прогрева на 50%. Сокращение времени твердения изделий из цементобеторна без тепловлажностной обработки наблюдается также и в условиях цеха при температуре 10оС Рис.13.

(рис.12). Приводятся сравДейственнительные графики киненость ФАРРС в тики процессов твердения технологии бетонов и гипса Г13.

графт-сопоПолимеризация оргалимеризанических мономеров в реции стоматологичежиме ФАРРС иллюстриской руется на примере ФАРРС пластмассы процессов графт- сополимеФторакс.

ризации алкилакрилатных композиций, применяемых в стоматологической технологии зубного протезирования. Обнаружен широкополосный эффект фоновой регуляции, контролируемый по количеству остаточного мономера в изделии (бромное число - рис.13), структурным и механическим характеристикам полимера. Потребительские свойства изделий значительно улучшаются, что при сочетании высокой скорости и полноты реакции имеет первостепенное итоговое значение в медико-биологической сфере применения этой продукции. Приводятся данные изменения группы параметров четырёх видов пластмасс, выпускаемых промышленностью.

В заключение Главы 1 выносится краткий анализ эмпирических данных по эффектам приложения ФАРРС к различным неравновесным процессам.

Глава 2 (Построение теоретических основ метода ФАРРС) в соответствии с п.2 Цели диссертации несёт основную нагрузку исследования. В п.2.1. проводится морфологический и системотехнический анализ открытых конденсированных физико-химических сред. Вначале приводится классификация систем в эволюционных процессах, даётся энтропийный анализ систем, анализируются принцип Пригожина и S-теорема Климонтовича. Это своеобразное введение - вынужденная мера и связана с отсутствием апробированной референтной базы и тезауруса по теме диссертации. Особое внимание уделяется стационарно-неравновесному состоянию систем, в котором производство энтропии достигает минимального значения. Далее критически анализируется допустимость применения в описании эффектов ФАРРС принципа локального равновесия (означающего справедливость всех уравнений равновесной термодинамики для бесконечно малых элементов массы неравновесных систем).

Раскрывается суть и необходимость иерархического системного анализа. При описании эволюции синергетических систем учитывается, что они строятся подсистемами, описываемыми набором стохастических нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных широкого класса с иерархией информационных уровней. Первоначально обмен информацией носит случайный характер, затем возникает конкуренция и кооперация, завершающиеся новым коллективным состоянием, которое качественно отличается от ранее существовавшего неупорядоченного состояния. Анализируется ряд других референтов (управляющие и параметры порядка, факторы неравновесности, структурный фактор и др.). Далее обсуждаются условия самоорганизации диссипативных структур (ДС) или паттернов, т.е., локализованных пространственных образований, устойчиво существующих в диссипативных неравновесных средах и не зависящих (в конечных пределах) от граничных и начальных условий. Важнейшим аспектом анализа неравновесных гетерогенных самоорганизующихся систем является их нелинейность, что является предметом особого рассмотрения.

В следующем параграфе (п.2.1.2) утверждается необходимость учёта масштабной иерархии структур физико-химической системы. Отмечается категоричность требования конкретизации структуры и функций распределения её элементов в расчёте параметров состояния или процесса, не свойственных молекулам. Эти надмолекулярные (нано)структуры (НМС) известны как кластеры, а с позиций статистического формализма - большие флуктуации. Возникает проблема выбора геометрического объёма как элемента системы, фазового объёма, статистики. Поэтому, рассматривая структуру гетерогенной неравновесной среды, следует принять в качестве её базового элемента (паттерна, ДС) не молекулу, а кластер – наночастицу (рис.14). В контексте ФАРРС такой паттерн называется первичным кластером (ПК): это статические структурные единицы, из которых формируются иные функциональные кинетические паттерны – вторичные кластеры перколяции – ВКП, а также их устойчивые синхронные группы – третичные кластеры перколяции (ТКП). Терминология теории протекания (перколяции) используется как итог предшествующих теории ФАРРС моделей формирования НМС гель-фракции в эволюционирующих гетерогенных системах и как задел для перколяционного развития модельных представлений фоновой регуляции.

Т В Ё Р Д Ы Й П Р О Д У К Т ( К Р И С Т А Л Л ) Рис.14. Структура формирующегося фрагмента мезофазы в процессе производства кристалла из жидкой фазы.

Вертикальные стрелки – диффузионные и тепловые потоки.

Ж И Д К А Я Ф А З А Окружностями отображены вторичные кластеры перколяции (ВКП) как конвективные паттерны – автогенераторы Ван дер Поля.

Большая группа идентичных паттернов образует протяжённый третичный кластер перколяции (ТКП).

Далее обсуждается образование и трансформация иерархических структур физико-химической системы в неравновесных условиях переноса и химических реакций (п.2.1.3). ДС – это высокоупорядоченные самоорганизующиеся образования в системах, далеких от равновесия, обладающие определенной формой и характерными пространственно-временными размерами, они устойчивы относительно малых возмущений. Определяются важнейшие для ФАРРС характеристики диссипативных структур – время жизни, область локализации и фрактальная размерность. ДС отличаются от равновесных тем, что для своего существования они требуют постоянного энергетического питания, так как по определению, их самоорганизация связана с обменом энергией и веществом с окружающей средой. Одним из типичных примеров самоорганизации ДС является переход ламинарного течения жидкости в турбулентное, и в точке перехода путем самоорганизации ДС происходит упорядочение, при котором часть энергии системы переходит в макроскопически организованное вихревое движение. ДС разделяют на пять классов, используя систему классификации колебаний в сосредоточенных системах: свободные, вынужденные и автоструктуры. Приводятся примеры. И, наконец, обсуждается важнейший референт морфологической самоорганизации гетерогенной и очень далёкой от равновесия системы - мезофаза (рис.14). Как пример, рассматривается существенно неравновесная граница раздела между жидкостью и твёрдым телом, причём её свойства отличны от свойств расплава и твёрдого тела. Температурные флуктуации затухают здесь чрезвычайно медленно, что можно рассматривать как указание на критическое состояние всего слоя. В нашей задаче мезофаза определяется как промежуточное образование, составленное флуктуирующими кластерами жидкой фазы, динамическая устойчивость которой обусловлена переходными энергоэнтропийными процессами на межфазной границе твёрдого продукта. Геометрический размер мезофазы значительно превышает межатомные расстояния и достигает десятков нанометров. В границах мезофазы протекают лимитирующие реакции. Здесь же происходит рождение фазовопереходного (надтемпературного) сверхизлучения и распад высокочастотных фононных мод, питающих энергией акустическую волну ФАРРС. В этой области аномально высоких тепловых, диффузионных, акустических, оптических и др. сопротивлений создаются наибольшие градиенты интенсивных параметров состояния, происходит диссипация превратимой энергии. Здесь формируются синхронные низкочастотные резонансные колебательно-вращательные движения паттернов, способные образовать бесконечный кластер перколяции с новым набором физико-химических характеристик вещества. Мезофаза обеспечивает для этого благоприятные условия. И, наконец, в мезофазе происходит структурная трансформация кластеров реагента в кластеры продукта (рис. 14).

В следующем п.2.2. (ДС физико-химических систем) обсуждаются модели автоколебательных ДС в самоорганизации неравновесных физико-химических систем (п.2.2.1) для обоснования возможных приложений в теории ФАРРС. Критически анализируются (в аспекте возможности внешнего и внутреннего управления) системы уравнений Лоренца, Рёсслера, Чуа, Фитц Хью – Нагумо, брюсселятор и орегонатор и проч. И полагается, что в основе всех автоколебательных паттернов может находиться нечто общее, некая “элементарная” модельная сущность: это хорошо изученный для сосредоточенных систем автогенератор Ван дер Поля, принимаемый как концептуальная модель самоорганизации турбулентных ДС в мезофазе (п.2.2.2). Приводятся первоначальные обоснования этой модели.

В следующем подразделе исследуется специфика фоновой адаптивной регуляции физико-химических систем и формулируется лингвистическая модель ФАРРС (п.2.3). Критически сопоставляются директивные и фоновые методы регуляции (п.2.3.1). Подчёркивается, что энергетика эффективного управления несоизмеримо меньше мощности управляемых процессов. Управление – это имманентный сигнал, на который может откликнуться открытая, энергонасыщенная и находящаяся вдалеке от равновесия система. Способность к авторазвитию обусловлена здесь изначальной готовностью всей системы не только воспринять “команду”, но и, усиливая её за счёт внутренних источников, направить туда, где есть резервы. А директивное, силовое воздействие, часто подаваемое как управление, безусловно – и об этом свидетельствуют цитируемые факты – даёт некоторый прогнозируемый эффект, разрушая при этом внутреннюю согласованность и способность к самоорганизации, да и саму систему в целом. Сегодня опубликовано большое количество материалов по управлению различными процессами, но подавляющая часть их относится к сосредоточенным техническим системам. Управление, а точнее имманентная, адаптивная регуляция тонких процессов самоорганизации распределённых неконтролируемых сложных систем была и остаётся труднейшей задачей.

В публикациях, показывающих возможность управляемой хаотизации автоколебательных процессов различных моделей, вопрос о пороге регуляции остаётся открытым. И если нижние регулятивные пороги в диссипативных (незашумлённых) системах простираются к нулевым отметкам амплитуд сигналов, то о верхних ограничениях вообще не упоминается. Необратимое и глобальное разрушение системы директивным возмущением самоорганизованных диссипативных структур модельно демонстрируется в п.2.3.2, а динамические инвариантные многообразия на фоне слабого сигнала выглядят более упорядоченными и регулярными в противовес действию грубой управляющей силы. При исследовании трёхмерных фазовых траекторий такой системы, нами было использовано плоскостное (двумерное) отображение Пуанкаре, с выбором наиболее простой модели Дюффинга для систем с 3/2 степенями свободы. Второй выбор падает на модель автогенератора с внешней гармонической синхронизацией Дюффинга – Ван дер Поля. Выводы убедительны: фоновые, слабые сигналы конструктивнее директивных, мощных; диссипативные системы устойчивее консервативных; нелинейная диссипативность выдерживает больший "управляющий натиск" в сравнении с линейной.

Лингвистическая модель фоновой регуляции процессов в эволюционирующей системе (п.2.3.3) посредством наглядных аналогий позволяет упростить восприятие математического описания модели ФАРРС в терминах статистической и формальной термодинамики. Исходя из анализа экспериментальных данных (п.1) и современных представлений о строении конденсированных неравновесных диссипативных и нелинейных сред, изложенных в п.п.2.1-2.3, формулируется фабула задачи ФАРРС с опорой на два обобщённых тезиса:

I. Все реальные системы, даже замкнутые, открыты хотя бы по одному типу термодинамического контакта и, по крайней мере, стационарно неравновесны. В них протекают процессы, конечная скорость которых определяет детерминированную силу трения, (не)линейно-связанную со скоростью процесса.

Именно сочетание движущих сил и сил трения создаёт в системе устойчивые диссипативные структуры автогенераторного типа, способные к самостоятельному существованию в энегонасыщенной среде даже при изменении условий их флуктуационного зарождения.

II. На все замкнутые и, тем более, открытые системы и процессы в них действуют многочисленные внутренние и внешние стохастические источники Ланжевена: электромагнитные и акустические шумы различной интенсивности и цветности. Они способны проявиться только на определённом – соответствующем их масштабу – иерархическом уровне структурной и термодинамической организации системных паттернов, в частности, на уровне автогенераторных ДС, термодинамическая траектория которых приобретает броуновскую изломанность. Устранение этого фактора невозможно. И он случайным образом изменяет ход процесса и свойства образующихся продуктов превращений.

Задача: Следует включить в систему внешний, маскирующий ланжевеновские источники плектр – воспринимаемый системой паттернов и понятный для исполнения команды регулярный сигнал, на фоне которого неравновесные процессы обретут пространственно-временную упорядоченность. И тогда кинетика процессов в области эффективной регуляции станет глобально согласованной, продукт – однородным, а стохастический шум снизится, преобразуясь в авторегулятивный плектр. И такую регулятивную функцию осуществляет настроенный на конкретный процесс в конкретной системе ГИТ ФАРРС с выносной антенной-медиатором. И далее следует лингвистическое описание метода ФАРРС.

Следующий подраздел открывает математическую часть теории ФАРРС (Генерация сигнала Рис.15. Фрагмент плоского ФАРРС, его преобраa скин-слоя проводника B зование и ввод в сисантенны, его габариты и ортогональные линии тему (п.2.4). В п.2.4.1 обтоков I, магнитных полей B, суждается свойство элеки сил Ампера Fn.

тромагнитной реактивIn — ток в n-ом скин-слое;

B — линия проекций Fn ности сред регуляции в магнитных In частотном диапазоне полей токов, текущих l вне данного скин-слоя; сигналов ФАРРС и приFn — линия проекций нимается приближение сил Ампера, эффективной толщины действующих на данный слой.

скин-слоя для гармониn ческого процесса частоты (o = 4·10-7 Гн/м, - магнитная проницаемость, 0 - статическая электропро-водность среды) 00. Для меди в диапазоне /2 = 300-30 МГц и = 2 () = 1 (форм-фактор для плоской границы) получаем = 3-10 мкм, тогда как для акустических волн та же среда дисперсивна, и столь жёстких ограничений нет.

Т.о., доказывается безальтернативность в обосновании выбора явления ЭМАП в качестве базовой модели (п.2.4.2) ФАРРС. Приводятся экспериментальные факты, показывающие, что электромагнитное экранирование петли антенны-медиатора либо её бифилярность не меняет, но акустическая изоляция срывает регулятивные эффекты. Далее (п.2.4.3.) предлагается инженерное решение адаптации механизмов ЭМАП к задаче возбуждения акустических волн в методе ФАРРС на основе эмпирической пондеромоторной силы Ампера (рис.15), детали чего показаны в п.2.4.4 (Модель ЭМАП в скин-слое проводника антенны ФАРРС). Далее (п.2.4.5) следует конспективное - в силу громоздкости - математическое моделирование акустического давления в совокупном (для всех n гармоник сложного сигнала) скин-слое проводника антенны ФАРРС с выводом формулы акустического давления (объёмной плотности механической энергии) pум для тока амплитуды I0 формы униполярного меандра частотой -следования 1 (1) с вариантами скважности ( ) в плоском проводнике толщины b, ширины a (рис.15, 16):

N 0 I 1 1- -pум = + ( ) ( ) n sin n cos n1t 2 ab n=(1) N 1 m - + ( ) ( ) 1- m sin m cos m1t .

1- n b n m=n+ Расчёт регулятивного давления ЭМАП посредством знакогенераторной функции (2) обнаруживает почти полную идентичность с результатом (1):

psgn = 8-10 I0 a 1-1 b 1 + sgn cos1t .

( ) ( ) ( ) (2) { } Приводятся и количественно сопоставляются варианты ЭМАП для других сигнальных функций, представляющие интерес в плане модельного сопоставления действия отдельных гармоник на объект регуляции.

Проникновение и распространение акустических волн ФАРРС в среде регуляции обсуждается далее (п.2.4.6) с позиций теории пассивных и активных акустических волноводов в слоистых средах. Условия полного внутреннего отражения регулятивных волн в сочетании с отрицательным трением в энергопересыщенном мезофазном волноводе определяют высокую вероятность синхронного распада взаимодействующих мод и усиления сигнала ФАРРС в нелинейной среде мезофазы (п.2.4.7) сообразно законам волнового синхронизма и соотношениям Мэнли - Роу n (i) ± m (e) = (s); n k(i)((i) ) ± m k(e)((e) ) = k(s)((s) ), (3) (e) где (i), и (s) — частоты исходных (внутреннего (i) и регулятивного(e)) и k() сопутствующего (s) колебаний (волн); - соответствующие им волновые векторы; m, n — целые числа, равные количеству взаимодействующих мод. Далее обсуждается проблема соотношения длины акустической волны и пространственного распределение фаз регулятивного сигнала с классических и квантовых позиций (теорема Белла): применение детерминистических законов (3) снимает вопрос о пространственной локальности и выборе модели внешней и взаимной (последовательной или же параллельной) синхронизации паттернов.

Из соотношений (3) логически вытекает вывод о возможности накопления регулятивной информации в активной среде мезофазы, т.е., проявлении экспериментально обнаруженного эффекта (п.3.5.1) кинетической памяти регулятивных процессов как следствия многократного сложения квазиимпульсов паттернов мезофазы и регулятивного плектра k(e) e + k(i) i = k(s ) s e (здесь ( ) ( ) ( ) () i i - фаза волновой моды, индексы - в соответствии с комментариями к (3)).

1Кажущаяся проблема 1несоответствия энергетических масштабов физико-химических процессов и сигнала регуляции (п.2.4.8) разрешается кор- ректным сопоставлением 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 а плотности энергий фо4нонных мод и сигналь33ной волны не на макси2муме, а на пологом пери2ферийном участке в зоне 11сопоставимых частот соответствующих функций распределения фононов и 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 б либронов среды мезофазы.

Рис.16. Ток (А/м) формы униполярного меандра скважности 2 (а) Полного паритета уровней и создаваемое им давление ЭМАП (мПа) в скин-слое антенны (б).

Абсцисса – фаза в ед. . Модель MathCad.

плотности энергии удаётся достичь (приводятся количественные результаты расчётов) при использовании кластерной модели строения паттернов и построения иерархических распределений кластеров по энергиям. Этим исчерпывается концептуальная подготовка для определения модели баросенсора и механизма его резонансного отклика на регулятивный сигнал. В итоге п.2.4 завершается обоснованием явления параметрического резонанса (ПР) распределённых автогенераторных (АГ) паттернов как модели первичного регулятивного эффекта ФАРРС (п.2.4.9). Постановка задачи определяется данными наблюдений широкого частотного диапазона и малой амплитудой эффективного сигнала ФАРРС. Этим предпосылкам в наибольшей мере отвечает ПР, отвечающий нелинейным уравнениям Хилла и Матьё в модели регуляции параметров обратной связи (важность этого явления в аспекте теории ФАРРС подкрепляется подробным анализом решений этих уравнений). Уравнение Хилла для униполярного меандра регулятивного сигнала даёт простое решение для параметрической девиации частоты колебаний неавтономного генератора Ван дер Поля (НАГ ВдП) в сегменте [1 < 0;

0], что оптимально сочетается с регулятивной функцией (2):

2 t = 2-10 2 - sgn ; 1- ( ) 1 0.

( ) (4) { (1- sin((e)t)) } Аналитическое исследование частотных коридоров регулятивных зон отклика на меандровый сигнал в сравнении с другими формами плектра, в частности, описываемого уравнением Матьё для гармонической модуляции энергоёмких параметров паттернов мезофазы позволило выявить полное преимущество униполярного меандра (с вариациями скважности) и теоретически обосновать эмпирический выбор регулятивной функции для режима ФАРРС.

Следующий подраздел - Осцилляторная модель и анализ эффектов ФАРРС (п.2.5) - концептуально доминирует в данной главе: в нём последовательно с позиций неравновесной статистической термодинамики и нелинейной кинетики, на основе материала п.п.2.1-2.4 даются толкования обобщённых эмпирических результатов метода фоновой регуляции физико-химических процессов. В п.2.5.1 (Автономный и управляемый генераторы Ван дер Поля в детерминированной системе) приводятся типовые схемы и комментарии к модели АГ с сосредоточенными параметрами как базового элемента строительства ВКП. Подробно анализируется динамическое уравнение незашумлённого АГ и его параметры. Особо выделяются аплитудно-фазовое и энергетическое (W) ОДУ для АГ ВдП c обобщёнными параметрами накачки, линейного и нелинейного трения. Определяются частные задачи НАГ ВдП, имеющие прямое отношение к моделировании фоновой синхронизации ВКП и ТКП. В п.2.5.2 (Распределённая автоколебательная ДС в среде источников Ланжевена и размерный фактор) рассматриваются флуктуации и (аддитивные и мультипликативные) шумы в динамических системах, шумовые источники Ланжевена (классификация Шрёдера), задача идентификации шумового процесса в модели ФАРРС, уравнение Фоккера – Планка для описания эволюции функций распределения НАГ ВдП в средах с источниками Ланжевена. Приводятся сравнительные характеристики пассивных и активных стохастических осцилляторов в амплитудно-фазовом и энергетическом представлении, и критически анализируется стохастический пассивный бистабильный осциллятор и размерный фактор устойчивости паттернов в мезофазе. Составляется СДУ, содержащее скорость изменения массы осциллятора: это в модели ФАРРС отвечает процессу слияния синхронизированных сигнальной волной одиночных ВКП в ТКП и наращиванием его размеров N путём присоединения N1 ВКП m = m1 N1 t средней массы m1 со скоростью.Применение к ТКП (как tи ВКП) модели сфер с постоянной и идемичной плотностью , аппроксимация силы вязкого трения сферического осциллятора в сплошной среде формулой Стокса допускает оценку изменения энергии паттерна с ростом его размера как среднюю за период собственных колебаний T0 паттерна производную:

1 2 -1 -2 dW dN =- 6 m1 x2 N + m1 2D x t.

( ) В этом СДУ - коэф() TT0 T фициент динамической вязкости, - коэффициент соотношения объёма сферического ТКП размера N с суммарным объёмом сформировавших его N ВКП, x - осциллирующая переменная, D - интенсивность шума, t - функция шумово( ) го потока. В отсутствие корреляций собственных колебаний паттерна и источников белого гауссовского шума 2 2 -1 -2 3 -2 dW dN =-2-10 A2 6 m1 N -N. (5) ( ) TСледовательно, укрупнение осцилляторов ТКП приводит к уменьшению их коллективной “чувствительности” к действию факторов, способных изменить энергию на уровне самоорганизации. А поскольку энергия – далеко не последний по значимости параметр состояния системы, то это означает повышение устойчивости ВКП в процессе их синхронного укрупнения. Подчёркивается, что традиционное приведение ОДУ и СДУ к единичным значениям энергоёмких экстенсивных параметров (масса, момент инерции, упругая постоянная, теплоёмкость, электроёмкость, индуктивность и проч.) если и не нарушает корректности общих выводов, то приводит к потерям информации о реальных процессах.

Далее (п.2.5.3) проводится амплитудно-фазовый анализ внешней и взаимной синхронизации колебательных ДС и, главным образом, детерминированного генератора Ван дер Поля в модели ФАРРС. Даётся амплитудно-фазовый анализ синхронного отклика детерминированного НАГ ВдП и проводится аддитивное включение источников Ланжевена в уравнение НАГ:

2 1 -1 1- x2 x +0 x = 1 20 E0(e) cos (e)t + 2D0 t, x ( ) ( ) (6) ( ) (где коэффициенты - параметры НАГ), затем исследуется амплитудно-фазовое решение уравнения Фоккера - Планка для эволюции соответствующей функции распределения системы НАГ по фазам. Фазо-частотный анализ синхронизации НАГ при значительных частотных отстройках и взаимная синхронизация связанных НАГ Ван дер Поля - предметы особого внимания, поскольку определяют устойчивость эффектов ФАРРС к девиациям параметров регулятивного плектра и рассматриваются как фактор кинетической памяти.

Означенный параграф подготавливает референтную базу для п.2.5.4, в котором решается полученное из (6) уравнение стационарного состояния структур мезофазы в режиме ФАРРС, исследуется поведение НАГ ВдП в области бистабильности фазовой траектории и объясняется связанная с этой особенностью кинетическая память эволюционирующих физико-химических систем.

Для сопоставления с известными (Николис, Пригожин, Гленсдорф) и хорошо изученными кинетико-математическими моделями обширного класса явлений осуществляется приведение стационарного решения НАГ ВдП к виду брюсселятора (тримолекулярной модели). Это позволяет смоделировать и обсудить в известной терминологии катастрофы сборки Римана – Гюгонио (рис. 17, 18) бистабильность фазовой траектории для стационарного (s) режима ФАРРС.

Пренебрежение уровнем стохастического шума (что корректно для единичного паттерна в среде ТКП – большом ансамбле синхронных ВКП) приводит стационарное решение укороченного СДУ (6) (с заменой переменных и параметров:

x z, 2 0 - (e) -1, ) к форме кубической нелинейности:

-z(s) + 1 3-2 z(s) + a(2 -( ) 2 3 1 9+ 2 = 0: (7); или -z3 + z(s) + = 0 : (8) () () e s ) ( ) Общий вид уравнений (7, 8) математически изоморфен многим реальным процессам, как в сосредоточенных, так и в распределённых физических, химических, биологических (возбудимых) и др. системах, где характеристическая переменная x, y, z является интенсивной или экстенсивной величиной системы (или процесса в ней), эволюционирующей в фазовом пространстве под управлением двух параметров и , который в режиме ФАРРС включает a(2) - квадрат стаe ционарной амплитуды регулятивного сигнала.

Далее обсуждаются параметрические условия бистабильности, гистерезис и устойчивость стационарных состояний. Кинетическая память. Показано, что после попадания системы на устойчивую, к примеру, верхнюю ветвь z( ) с внешней регуляцией ( ) s (рис.18) система остаётся на ней и при выключении регулятивного сигнала a(2). Для e возврата “вниз” потребуется Рис.17. Катастрофа сборки Римана – Гюгонио: фазовый принудительное дестабипортрет стационарных состояний (7) в координатах:

лизирующее воздействие ордината – z, слева - a, справа - ).

(e ) . В реальности таким действием являются многочисленные флуктуационные шумы – стохастические источники Ланжевена, постепенно хаотизирующие систему регулярных аттракторов, организованных ФАРРС.

Энерго-энтропийную суть регулятивных эффектов ФАРРС раскрывает п.2.5.5. Отмечается непреходящая ценность теории Климонтовича, предложившего метод описания внешней синхронизации одиночных зашумлённых НАГ ВдП и их ансамблей, а также критерий уровня их организованности на основе S-теоремы в режиме прямого (директивного) возмущения. Задача состояла в том, Рис.18. Бифуркация Андронова – Хопфа чтобы сконструировать автомодельв параметрическом пространстве уравнения (8),:

петля гистерезиса и критические параметры 1, 2. ную функцию, со0(e) cos единяющую апробированный метод Климонтовича с моделью ФАРРС, опирающейся на математический аппарат ПР (1, 2, 4).

Энерго-фазовое представление внешней синхронизации (e) единичного паттерна ВКП и модель прямого возбуждения определяют стационарное (s) решение в форме канонического распределения Гиббса:

2 2 1 f(s),(e) W, =Qexp - 2 W - + 2W ( ) cosD-1, f(s),(e) W, =1, (9) ( ) ( )() ( ) ( ) 0 e { } 0 0(e) — амплитуда регулятивного сигнала в энергетическом (W) представлегде нии, — случайная резонансная фаза колебаний индивидуальных АГ, - параметр обратной связи АГ ВдП (накачка за вычетом линейного трения:

метр обратной связи АГ ВдП (накачка за вычетом линейного трения: = 0 - ), - коэффициент нелинейного трения. Автомодельное преобразование регулятивных сигналов прямого возбуждения и параметрической модуляции в режиме ФАРРС с выбором периодической функции, задающая частотную девиацию - 1 вблизи собственной частоты колебаний НАГ в виде (2):

0(e) = 2-10 2 - 1- sgn sin ; (e) = 0(e) - ( ) привело для режима ФАРРС в {} условиях малых девиаций ПР и развитой генерации к результатам:

2 2 - 0(e) = 0 D - / 4 - ( ) (0 -1 5 2 1- 0 ;

) 2 -1 - W f( s),(e) W, Qexp - ( - + 5 (10) ( ) ) ( 2 2 2D.

) ( ) ( ) { 0 } Энтропийный анализ регулятивного эффекта ФАРРС для одиночного ВКП показал более устойчивым по Ляпунову состояние синхронизации — по критерию отрицательности разности системных энтропий (критерий S-теоремы):

2 2 -1 -S = S(s),(e) - S(s),(0) = f(s),(e) ln f(s),(e) f(-1 d = - 4 0, = 2 0(e)D.

(11) ( ) ( ) () s, ) ( ) Эволюционное слияние паттернов ВКП в ТКП в режиме ФАРРС и формирование среды из связанных генераторов в энерго-фазовой модели с привлечением эволюционного уравнения Колмогорова — Петровского — Пискунова выявило сужение функции распределения N объединённых ВКП по энергиям W -2 - (12) W W = 4D ( - N.

( ) ) Далее показано, как с ростом размера ТКП происходит снижение уровня шума; производится перенормировка шумовой температуры, что эквивалентно автокатализу эффекта ФАРРС. Смысл такой перенормировки в том, что каждый ВКП в составе ТКП находится в поле регулярных сигналов точно таких же синхронных паттернов, а это соответствует состоянию пониженного стохасти ческого шума. Перенормируем температуру D D в формуле (12):

2 --1 -2 - (13) W W D-2, D = DN ; dD N dN = -DN = -D N N.

( ) ( ) ( ) Энтропийный анализ регулятивного эффекта ФАРРС для эволюционирующего ТКП. Количественную оценку увеличения степени упорядоченности даёт S-теорема Климонтовича: находится значения энтропии в системе N синхронизированных ВКП по формуле Больцмана — Гиббса — Шеннона для функции:

S =- f(S) W ln f(S) W dW + S0, (14) ( ) ( ) Разность энтропий (14) определяет относительную степень упорядоченности N синхронизированных по отношению к N спонтанных НАГ для N 1:

(15) S = S{ } N 1 = - 1 2 N lnN 0, S N = -( )( ) { }-S 12 ln N +1 <0, { } ( ) ( ) N 1 { } 0(e) Очевидно, что величина N (при 0(e) = const ) является управляющим параметром.

Поскольку оба неравенства (15) имеют одинаковые знаки, то в пространстве управляющего параметра N состояние отдельного НАГ неустойчиво, и росту N отвечает прогресс самоорганизации. И это - наиболее убедительное доказательство преимущества крупных синхронных паттернов ТКП перед разрозненными, хотя и синхронизированными ВКП. Эволюция мезофазы в режиме ФАРРС, таким образом, идёт в направлении экспансии слияния ВКП в группы, рекрутирования ПК из диффузионных каналов в новые ВКП и т.д. - вплоть до формирования ТКП.

Сценарий Фейгенбаума, рассмотренный для эволюции мезофазы, показал условия бифуркаций и выявил асимметричную мультистабильность фазовой траектории. Опять проявился экстенсивный фактор, определивший параметрическое нивелирование паттернов мезофазы в режиме ФАРРС. Количественный анализ дал доказательства прогрессивного возрастания коэрцитивной силы гистерезиса 2 и бифуркационного размаха z (рис.18) по мере увеличения размера ТКП (N). Однородность неравновесной системы и долговременная память (рис.8, 19), как показал анализ, связаны причинно-следственно.

Проводится эволюционный анализ распределения и относительной дисперсии (12, 13) в неблагоприятном приближении неизменного уровня интенсивности шума D по мере разрастания ТКП. Для этого находится зависимость положения максимума от размера ТКП для двух моментов времени t1 и t2, которым соответствуют числа синхронизированных ВКП в составе ТКП N1 и N2. Из него следует определяющий эффекты ФАРРС вывод. Поскольку все функции распределения нормированы на единицу, т. е., площадь под соответствующими кривыми постоянна, то уменьшение относительной дисперсии f (W) (её сужение) озf (W) начает взлёт и обострение максимума и, следовательно, кардинальное сближение энергий ВКП, составляющих ТКП мезофазы. Это означает выравнивание характеристик пассивных элементов Рис.19. Эволюция во времени ВКП, сопряжённых с ( t1 t2 ) бимоэнергией. А поскольку дальной функции таковыми элементами распределеявляются ПК, парания f ( X,t) метризуемые массами, за точкой размерами, зарядами, бифуркации в стохастическом формой и проч., мы режиме, получаем не только индуцированном мезофазу с регулярнофлуктуациями, и в условиях стью пространстФАРРС (e).

венных свойств, но и однородный продукт необратимых процессов. Однородная мезофаза – это бесконечный кластер перколяции внутренней энергии, электрического заряда, вещества, причём с иным – не диффузионным, а конвективным, или волновым типом проводимости. В параметрическом пространстве ТКП радиусы корреляций возрастают глобально, и кинетика процессов в области мезофазы значительно теряет стохастичность. Отсюда – однородность плотностей, температур, потенциалов и т.д., когерентный рост кристаллов на поверхности твёрдой фазы, подавление побочных реакций, близкие размеры зёрен, плотная упаковка. А т.к. с этими параметрами сопряжены скорости и константы скоростей реакций, то эффект ФАРРС усиливается многократно. Материальная система, претерпевающая необратимые превращения, сохраняет в твёрдой либо вязкой аморфной среде продукта “марковскую” информацию о последнем – регулярном течении неравновесных процессов в форме химических потенциалов производимых компонентов. Долговременная память, таким образом, связана не с молекулами, а с кластерами, которые в последующих циклах разрушения – синтеза макроскопической структуры вещества проявляют регулятивную функцию (рис.14). И подтверждается это не только приведённой моделью, но и тем фактом, что резонансные частотные зоны ФАРРС практически не коррелируют с традиционно-справочными свойствами молекул (атомов) и параметрами равновесных фаз – как реагентов, так и продуктов их превращений.

Энерго-энтропийный анализ химической кинетики в режиме ФАРРС (п.2.5.6) обосновывает экспериментально наблюдаемый эффект роста скоростей физико-химических процессов как естественное следствие влияния синхронизации на предэкспоненту и энтропию активации термоактивированного процесса в режиме ФАРРС. Согласно теории абсолютных скоростей реакций константа скорости элементарной стадии равна # # - ( ) где G# =H - T S#. (16) kr = kTh-1 exp G RT, Здесь - трансмиссионный коэффициент, k, h и R – постоянные Больцмана, Планка и Реньо (газовая) соответственно, T – температура системы реагентов, # # G# H S - соответственно макроскопические (мольные) энергия (ра,, бота) Гиббса, активационное изменение энтальпии и приращение энтропии образования переходных состояний (активированных комплексов). Теория Крамерса предлагает формулу скорости выхода из потенциальной ямы как -rK = 0 2 exp - Wact kT , ( ) ( ) (17) Wact где - энергетический барьер как промежуток между стационарной колебательной орбиталью НАГ ВКП и низшими возбуждённым состоянием активированного комплекса, синхронизированного НАГ. Уравнивание константы (16) и # k# = rK скорости (17) и принятие H = Wact, приводит к выражению для показателя предэкспоненты:

1 S#R-1 = ln kT.

( ) (18) ( ) { } 4 mA2 Для молекулярного уровня иерархии этим следовало бы завершить преобразования, но для паттернов мезофазы требуется иной – “присущий” системе НАГ – структурный уровень температуры. С помощью флуктуационно-диссипационной теоремы определяется связь -- kT = D = D N, (19) ( ) что при подстановке в (18) придаёт этому выражению вид локального стохастического уравнения 1 3 1 - 4 mA2 = R ln N D -1 4 mA2 .

S(# = R ln D ( ) (20) ( ) ( ) ( ) e { } { } ) Инкремент энтропии активации ВКП в режиме ФАРРС и такой же системы несвязанных в синхронный пакет ТКП паттернов находится как S(# =S(# -S# = R ln N.

(21) ee ) ) S(# Положительная зависимость инкремента энтропии активации ВКП от e ) размера ТКП аналогична (15). Если перейти от интенсивных мольных величин к экстенсивным, заменив в (20) и (21) число Авогадро, входящее в число Реньо, на размер ТКП, полагая его столь большим, что это не окажется противоречащим статистическому смыслу больцмановской (не шенноновской) энтропии, то:

S(# = S = kN ln N > 0; d S(# dN = dS dN = k ln N +1 > 0.

() (22) ( ) ee ) ) Из (22) вытекает неустойчивость переходных состояний ВКП по Ляпунову (S), входящих в состав крупных ТКП, т.е., барьерная активация ВКП в составе больших ТКП наносит системе больший структурный урон, чем такие же ВКП, но в составе маломерных ТКП. А поскольку размер ТКП определяет высокую скорость производства и однородность продукта в пределах своих границ, то становится очевидным практически полное подавление нуклеации в режиме ФАРРС: крупная “матрица” ТКП быстро встроит медленно растущий докритический зародыш в задаваемую ей структуру новой фазы, не дав ему создать свой индивидуальный кристалл. И чем медленнее химическая стадия, тем большую матрицу ТКП и более крупный, однородный кристалл можно выстроить.

Поскольку самоорганизация паттернов приводит к синхронному обмену механической энергией импульсами, моментами импульса, то это обусловливает высокоскоростной - волновой механизм перераспределения внутренней энергии в трёх измерениях мезофазы. В терминах теории подобия это Рис. 20. Изменение энтропии активации S# в режиме ФАРРС:

соответствует кардинальному So - энтропия основного состояния реагентов возрастанию значения теплов мезофазе; S# - энтропия переходного состояния;

вого критерия подобия Нус- So(e) - энтропия основного состояния в режиме ФАРРС;

1(e) – тактовая частота ИТ;

сельта (Nu). Как результат – 1(e) – частотный коридор химических эффектов ФАРРС.

пространственная однородность температур всех уровней иерархии (T, D). А так как температура входит в константу скорости, то это полностью замыкает фактор однородности и высоких скоростей термоактивируемых процессов на эффекте ФАРРС. Конвективный и адвективный перенос реагентов, входящих в состав ВКП – это высокая скорость и пространственная однородность концентраций компонентов, участвующих в химических и физических превращениях, что в терминах теории подобия означает повышение числа материального (диффузионного) критерия Нуссельта Nud. Этот фактор, очевидно, является определяющим и в безбарьерных, и в активационных процессах возрастания и выравнивания их скоростей.

Последний п.2.6 этой главы (Формально-термодинамическая модель макропараметрического отклика среды мезофазы в режиме ФАРРС) выполняет вспомогательную, но важную функцию: доказать положения и выводы п.п.2.4, 5 с независимых позиций формальной термодинамики и заменой фонового резонансного отклика паттернов моделью сплошной поляризации среды мезофазы в нулевом кулоновском поле. В п.2.6.1 приводятся базовые аналоги кинетического отклика реакционных сред на поляризационные воздействия и ставится задача термодинамической модели эффектов ФАРРС. Модель основана на реальных эффектах оригинальных наблюдений топохимического отклика предэкспоненты (23) на слабое кулоновское возмущение E:

# k0(E) exp S(# ) R = exp S# R exp E2 R, (23) () ( ) () E Ставится задача эквивалентной замены стационарного режима ФАРРС на квазистатическую электрополяризацию (в нулевом поле) системы диполей (аналогов ВКП), описываемых уравнением состояния Дебая – Ланжевена, и вычислением инкрементов энтропии и теплоёмкости. В п.2.6.2. строится термодинамическая модель поляризации мезофазы в нулевом кулоновском поле, после чего (п.2.6.3) обсуждается регулятивное проявление инкрементов энтропии активации и теплоёмкости мезофазы в режиме ФАРРС и их "полевых" аналогов.

Первый непосредственно влияет на константу скорости ((23, 24), рис.20). Второй – на коэффициент температуропроводности, в итоге - на теплопередачу (25).

(S(# )) = (S(# ) -S(e))-(S# -S0) = (S(# ) -S#)-(S(e) -S0) S(# ) -S(e). (24) ee e e - T = a22T, a2 cp. (25) ( ) # S(e) Обосновывается, что = 0. При этих условиях согласно рис.22 ускорение реакции будет обеспечиваться при S(e) < 0. А теплопередача сквозь мезофазу возрастёт при В п.2.6.4 производится вычисление инкрементов энтроC(e) < 0.

пии и теплоёмкости в модели Дебая – Ланжевена по алгоритму (26):

( S(e) =- F(e) ) T, (26) ( ) N,V C(e),x = T S(e) T.

x j Далее (п.2.6.5) проводится анализ и согласование решений (26). Определяется область существования совместного выполнения условий отрицательности полученных результатов для среды мезофазы как линейной комбинации идеальноS(e)m <0 C(e)m < го диэлектрика и проводника,. Кооперативный эффект снижения энтропии и теплоёмкости мезофазы (п.2.6.6) усиливает вывод п.2.6.5 и расширяет область параметров для совместного выполнения условий отрицательности инкрементов S(e) и C(e). Доказывается, что наиболее устойчивой является конфигурация антипараллельных идентичных диполей (структура (2) на рис. 21). Эта конфигурация соответствует синхронизированному ТКП, образованному идентичными ВКП. Есть основание утверждать, что в многомерной среде самоорганизация протяжённых кластеров обусловлена положительной обратной связью их размера и устойчивости. И только постоянное деструктивное действие многочисленных шумовых источников Ланжевена препятствует глобальному структурированию мезофазы.

Доменная модель в приближении Кюри – Вейсса (п.2.6.7) приводит к аналогичным, но более сильным доказательствам п.2.6.6.

Обобщающий анализ (п.2.6.8.) показывает достижение цели п.2.6, сопоставляет данные и подводит черту под всеми теоретическими выводами Главы 2.

В Главе 3 (Теоретический Рис.21. Плоские системы одномерных цепочек диполей анализ экспериментальных различных конфигураций в нулевом кулоновском поле.

данных приложений метода ФАРРС) приводятся положения теории ФАРРС, объясняющие все наблюдаемые эффекты фоновой кристаллизация из расплавов и растворов (п.3.1) как результат формирования ТКП. В п.3.2 с позиций неньютоновской реологии течений ТКП мезофазы под нагрузкой трактуются экспериментальные данные по пластической деформации металлических материалов. В п.3.3 обсуждается твердение минеральных композиций, а в п.3.4 - полимеризация органических мономеров как феномен глобального изменения и нивелирования параметров кинетики целевых реакций.

Наиболее обширный 0,подраздел п.3.5 посвящён 0,анализу группы гальвано0,химических процессов в Контроль 0,режиме фоновой регуляФон 20,ции. В п.3.5.1 с позиций 0,1 теории ФАРРС обсуждают0,05 ся данные по разряду мед0,01 1 100 100но-магниевого химического источника тока Время процесса, ч Mg NaCl,H2O CuCl. Этот Рис.22. Кинетика разряда медно-магниевого ХИТ в усХИТ с теоретической ЭДС ловиях ФАРРС и штатном режиме (контроль).

2.51В показывает напряжение на оптимальной нагрузке (1.2–1.5)В. Фоновый сигнал подавался через волновод в электролит. Усреднённые данные мониторинга разряда этого ХИТ приведены на рис.22 и в таблице. Обнаружен эффект кинетической памяти ХИТ:

кратковременная подача сигнала сохраняет установившиеся разрядные характеристики длительное время после выключения регуляции, что отвечает теории.

Для анализа вводятся диссипативная функция и производство энтропии (27) как Плотность тока, А/кв.дм функции тока I = q, переносимого заряда q, сопротивления электролита r и диффузионной ЭДС и температуры T :

E*(I ) 2 - (27) TS* = q qr0 + E*(I ) = I r0 + IE*(I ); p(S) S* = IT Ir0 + E*(I ).

() () Снижение неравновесной доли производства энтропии в приэлектродном пространстве (табл.) отражается - как это следует из теории ФАРРС - в упорядочении свойств и характера твёрдых продуктов: медь, полученная в фоновом режиме, имеет однородную поверхность без дендритов и выраженной нуклеации, что отвечает принципу минимума производства энтропии Пригожина и свидетельствует о более эффективной самоорганизации процесса.

Таблица. Сравнительные разрядные характеристики медно-магниевых ХИТ в регулятивном (Р) и штатном (К) режимах работы. Удельные параметры - по массе CuCl.

Время Ста- Удель- Удель- Внутрен- ПроизводР ра- цио- ная ная нее на- ство е Напря- КПД ж боты нар- ёмкость энергия пряжение энтропии жение , и ный c, w, Iro+E*(I), p(s), , ч U, В м % ток I,А А*ч/кг Вт*ч/кг В мВт/кг/К ± 15 с К 169 0.20 1.24 49 135 168 0.86 2.± 0.01 ± 0.15 ± 8 ± 8 ± 30 ± 0.16 ± 0.Р 169 0.30 1.86 74 203 380 0.24 1.± 0.19 ± 9 ± 8 ± 60 ± 0.20 ± 0.± 0.Катодное цинкование стали в режиме ФАРРС (п.3.5.2), как и ожидалось, даёт однородную поверхность тонкого и более плотного (на 130%) слоя, без сквозных канальных пор, характерных для штатного режима. Их планарный диаметр уменьшен вдвое, а относительная площадь – в 3,6 раза. По аналогии с (27), но с введением катодного перенапряжения (I,T ) получаем формулы (28) TS* = q((I,T ) + Ir(T )) = I(I,T ) + I r(T ); p(S) S* = IT-1((I,T ) + Ir(T )).

В полном согласии с прогнозами теории ФАРРС рентгеновский микроанализ покрытий обнаруживает фоновый рост концентрации целевого компонента – цинка и снижение доли железа, а также пространственное выравнивание размера цинкового зерна. Это реализуется повышенным током при неизменной температуре и ЭДС внешнего источника, что отвечает снижению перенапряжения и производства неравновесной энтропии (28), т.е., повышению целевой эффективности гальванического процесса – соответственно теореме Пригожина.

Не менее доказательны результаты ФАРРС (п.3.5.3) анодирования алюминия и его сплавов (рис.23). И здесь наблюдается резонансное кондиционирование покрытия: при его габаритной и химической однородности и сплошности кракелюрная сетка гидроксидного слоя (после завершающей технологический процесс гидротермальной обработки и сушки) неглубокая и слабо выражена.

Опытные феномены компьютерной инверсионной вольт-амперометрии (п.3.5.4) стали важными доводами в пользу механизма ЭМАП, а также существования верхних порогов сигнала проявления ФАРРС. Очевидно, что мониторинг ФАРРС электрохимических реакций может способствовать развитию изложенных здесь теоретических основ метода (п.2.5.6), что подчёркивается в п.3.6 (Перспективы применения метода ФАРРС). В этом подразделе анализируются задачи теории ФАРРС и потенциальные возможности реализации метода.

Рис.23. Графики зависимостей показателей алюмогидроксидных анодных покрытий от частоты основной гармоники униполярного меандрового сигнала ФАРРС.

Данные РЭМ.

ВЫВОДЫ 1. Проведено комплексное экспериментальное исследование и обобщение большой группы данных кинетического, термодинамического и структурно-параметрического характера, что позволило определить исследуемые эффекты как фоновую акустическую резонансную регуляцию самоорганизации (ФАРРС) неравновесных процессов, лимитирующих ход материальных превращений в гетерогенной физико-химической системе.

2. В развитие существующих теорий самоорганизации диссипативных структур в открытых неравновесных физико-химических системах предложена теоретическая и модельная база ФАРРС, объясняющая как ранее наблюдаемые, так и новые регулятивные эффекты электрохимических электродных процессов.

В основе теории ФАРРС лежит обоснованная модель регуляции самоорганизации диссипативных структур в переходной среде мезофазы гетерогенной системы, способных в резонансных условиях к когерентному сосуществованию, коллективному противодействию разрушительному действию стохастических шумов, экспансии своего влияния на хаотические зоны и процессы. Такие согласованные структуры меняют механизмы переноса интенсивных и экстенсивных термодинамических параметров физико-химической среды мезофазы (перколяционный пробой) и скорости целевых химических процессов.

3. В качестве базовой физической модели строения мезофазы используется теория кластерной иерархии надмолекулярных структур. Первичные кластеры (ПК) или – иначе – надмолекулярные структуры наноразмерного уровня пространственной организации являются строительным материалом для вторичных кластеров перколяции (ВКП) – турбулентных крупномасштабных флуктуаций (паттернов) материально-термодинамического потока, датчиков внешних и внутренних сигналов, способных к резонансному отклику на слабый периодический регулятивный сигнал. Для представления ВКП выбран обобщённый автогенератор Ван дер Поля. Этот выбор обоснован требованием поиска общих принципов ФАРРС для произвольной неравновесной гетерогенной системы.

4. Сигнал регуляции ФАРРС с частотой следования импульсов в диапазоне (10 – 104) кГц изначально формируется маломощным генератором электрического тока, направляемого во внешнюю петлю металлического магнитного диполя. В скин-слое провода как результат интегрального эффекта электромагнитно-акустического преобразования (ЭМАП) возникают слабые пульсации давления, для которых все конденсированные среды, даже реактивные для электромагнитных волн в указанном диапазоне, являются дисперсивными.

5. Математическим моделированием доказывается разрушительное влияние на самоорганизующиеся системы и процессы директивного (принудительного) внешнего действия независимо от его природы даже на резонансной частоте регуляции, тогда как слабый, но имманентный сигнал в энергонасыщенной и нелинейной среде мезофазы испытывает отрицательное трение и усиливается до регулятивного уровня по законам квантового синхронизма.

6. Предложена и обоснована модель параметрического резонанса ВКП на основной и ближайших гармониках Фурье-ряда регулятивного сигнала ФАРРС (первичный эффект приёма сигнала). На базе решений нелинейных уравнений Хилла показана результативность регулятивного действия именно униполярного меандрового сигнала малой амплитуды как наиболее адаптивного в распределённых системах в эффекте их параметрического резонансного отклика.

7. С позиций статистической термодинамики представлена стационарная модель ВКП мезофазы как стохастически зашумлённой термодинамической системы, характеризуемой функциями распределения ВКП по энергиям, амплитудам и фазам. Посредством решения кинетических уравнений, S-теоремы Климонтовича и энтропийных функционалов Ляпунова показана повышенная устойчивость неравновесной физико-химической системы в режиме ФАРРС и термодинамическая неизбежность укрупнения группы разрозненных ВКП в объединённую синхронную структуру – третичный кластер перколяции (ТКП), способную к длительному существованию без внешней поддержки.

8. Экспериментально обнаружено явление кинетической памяти стационарно неравновесной системы – возможности отключения внешнего генератора ФАРРС через некоторое время без ущерба для эффектов фоновой регуляции.

Этот эффект анализируется и объясняется с трёх независимых позиций:

– сравнительного анализа распределения фононных мод мезофазы по энергиям, что показывает реальность их взаимодействия и возможность накопления регулятивной информации объединёнными паттернами, становящимися при достижении критической массы самостоятельными репродукторами регуляции;

– амплитудно-фазового решения уравнения Ван дер Поля для одиночного ВКП показывающего, как в случае бифуркации режим ФАРРС обеспечивает большую в сравнении со стохастическим переходом устойчивость нового стационарного состояния и фазовой ветви одиночного и группы ВКП;

– энерго-фазового представления функции распределения, которая в режиме ФАРРС определяет пониженный энтропийный функционал Ляпунова, что свидетельствует о росте устойчивости (в противодействии шуму) одиночных синхронизированных ВКП.

9. Экспериментально обнаружено явление долговременной или фазовопереходной памяти неравновесных конденсированных сред, прошедших хотя бы однократное превращение в режиме ФАРРС. Объяснение данного эффекта даётся решением энерго-фазовай задачи для функции распределения системы ВКП как когерентной группы одинаково синхронизированных в режиме ФАРРС паттернов, т.е., ТКП, в реакционно-диффузионных средах. Показано, как по мере накопления регулятивной информации происходит сужение и обострение функции распределения системы ВКП в составе ТКП по энергиям, минимизация межкластерного химического сродства, что приводит в результате физико-химических превращений к образованию структурно и химически однородного продукта в широких пространственных пределах реакционной среды.

10. Методом сопоставления теории переходного состояния для конденсированных сред и кинетического уравнения Крамерса получен вывод о неизбежном повышении предэкспоненты константы скорости любого термоактивированного процесса аррениусовского типа как следствия появления неотрицательного регулятивного инкремента энтропии активации ВКП – участника процесса переноса или носителя химического реагента.

Размерный фактор, присутствующий в ФАРРС-решениях кинетических уравнений для одиночного ВКП и ТКП, позволил произвести перенормировку статистической температуры – интенсивности интегрального шума в расчёте констант скоростей процессов с участием синхронизированных паттернов. Показано, что увеличение размера ТКП эквивалентно снижению перенормированной температуры Ланжевена.

11. С позиций формальной термодинамики в задаче поляризационного отклика среды мезофазы в нулевом кулоновском поле как статической модели ФАРРС получен аналогичный вывод о росте предэкспоненты константы скорости любого термоактивированного процесса аррениусовского типа и об условиях, в которых локальная теплоёмкость мезофазы становится пониженной.

12. В экспериментально исследованных электрохимических гетерогенных процессах разряда химического источника тока, а также гальваностегийных катодных и анодных реакциях на основании отслеживания вольт-амперометрического временного тренда расчётом показано существенное уменьшение производства энтропии в регулятивном режиме в сравнении со спонтанным. В электрохимических опытах подтвердились теоретические выводы о влиянии на уровень регулятивного сигнала магнитных свойств материала антенны-медиатора.

13. Репрезентативно доказано проявление действия ФАРРС: в неравновесных процессах кристаллизации металлов и сплавов; при пластических деформациях материалов; в механохимическом разрушении твёрдых веществ; ионной кристаллизации веществ из их расплавов и водных растворов; при твердении минеральных вяжущих и бетонов на их основе; полимеризации термоотверждаемых алкилакрилатов и композитов на их основе; в кондиционировании процессов разряда и электродного структурообразования химических источников электрического тока; в повышении энергетической эффективности и структурной однородности продуктов электродных химических реакций в жидко-электролитных процессах катодной и анодной гальваностегии.

Основное содержание диссертации опубликовано:

1. Колесников А.А. Термическое разложение твёрдых веществ в однородных электростатических полях / ЛТИ им. Ленсовета. - Л., 1979. - 24 с. - Деп. в ОНИИТЭХИМ, г. Черкассы, 13.04.1979, №25402542/79деп.

2. Зарембо В.И., Киселева О.Л., Колесников А.А. Активация процесса гидратации минеральных вяжущих материалов с помощью слабых электромагнитных полей // Мат-лы I Всеросс. конф. “Физико-химические процессы в конденсированном состоянии и на межфазных границах” (“ФАГРАН-2002”), Воронеж, 11-15.11.02.

– Воронеж: Изд-во ВГТУ, 2002. - С.197.

3. Кинетические эффекты воздействия слабого электромагнитного поля на процесс твердения и свойства минеральных вяжущих сред / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А. Суворов // Тез. докл. 20 Всеросс. Симпоз. молодых учёных по химич. кинетике. - М.: Изд-во МГУ, 2002. - С.80.

4. Кинетические проявления слабых электромагнитных полей в процессе контактной электросварки / В.И. Зарембо, О.С. Алёхин, А.А. Колесников, Н.А.

Бурнос, К.А. Суворов // Тез. докл. 20 Всеросс. Симпоз. молодых учёных по химич. кинетике. - М.: Изд-во МГУ, 2002. - С.52–53.

5. Киселёва О.Л., Колесников А.А., Суворов К.А. Управление тепловыми процессами в кинетике твердения минеральных вяжущих веществ // Тез. докл.

14 Симпоз. “Соврем. химич. физика”. - М.: Изд-во МГУ, 2002. - С.103–104.

6. Новая технология литья чугуна / В.И. Зарембо, А.А. Колесников, Н.А. Бурнос, К.А. Суворов // Тез. докл. I Междунар. науч.-техн. конф. "Генезис, теория и технология литых материалов". - Владимир: Изд-во ВлГУ, 2002. - С.162–163.

7. Воздействие слабых электромагнитных полей на объёмные и поверхностные параметры пористой структуры минеральных вяжущих веществ в процессе их твердения / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А. Суворов // Тез.

докл. Второй Всеросс. конф. (с междунар. уч-ем) “Химия поверхности и нанотехнология” (СПб-Хилово, 23-28.09.02). – СПб.: Изд-во СПбГТИ(ТУ), 2002.

- С.112–113.

8. Феноменология кристаллизации металлов и сплавов в слабых радиочастотных электромагнитных полях / В.И. Зарембо, Н.А. Бурнос, А.А. Колесников, К.А.

Суворов // Тез. докл. Десятой Национальной конф. по росту кристаллов (НКРК2002), Москва, 24-29.11.02. - М.: Изд-во ИК РАН, 2002. - С.22.

9. Зарембо В.И., Киселёва О.Л., Колесников А.А. Скорость гетерогенных физикохимических превращений в режиме резонансного электромагнитноакустического преобразования // Тез. докл. 15 Симпоз. “Соврем. химич. физика”.

- М.: Изд-во МГУ, 2003. - С.213–214.

10. Технология твердения минеральных вяжущих в режиме резонансного электромагнитно-акустического преобразования / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А.

Колесников, О.С. Алёхин, К.А. Суворов // Химическая промышленность.- 2003.

- Т.80. - №1. - С.35–42.

11. Увеличение скоростей физико-химических превращений в режиме резонансного электромагнитно-акустического преобразования / О.Л. Киселёва, А.А.

Колесников, В.И. Зарембо, Н.А. Бурнос, К.А. Суворов // Химическая промышленность. - 2003. - Т. 80. - № 5. - С.12–24.

12. Гетерофазные превращения в реактивных конденсированных средах в режиме резонансного электромагнитно-акустического преобразования / В.И. Зарембо, Е.С. Подгородская, А.А. Колесников, Н.А. Бурнос, К.А. Суворов // Химическая промышленность. - 2003. - Т.80. - № 6. - С.7–14.

13. Изменение ликвации жаропрочных сплавов на основе никеля и кобальта при кристаллизации в слабых электромагнитных полях в токовом режиме / В.И.

Зарембо, Е.С. Подгородская, А.А. Колесников, Н.А. Бурнос, К.А. Суворов // Химическая промышленность. - 2003. - Т.80. - №9. - С.30–37.

14. Ресурсосберегающая технололгия изготовления бетонных и железобетонных изделий и сооружений / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А.

Суворов // Изделия и технологии двойного назначения. Конверсия ОПК: Сб.

научн. трудов и инж. разработок 5-й Росс. выст. / Под ред. К.В. Фролова. - М.:

Изд-во РАН. - 2004. - Т.1. - С.208–222.

15. Действие слабых импульсных электрических токов на гетерофазные процессы получения композитов и изделий / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А.

Колесников, К.А. Суворов // Изделия и технологии двойного назначения. Конверсия ОПК: Сб. научн. трудов и инж. разработок 5-й Росс. выст. / Под ред. К.В.

Фролова. - М.: Изд-во РАН. - 2004. - Т.2. - С.223–240.

16. Зарембо В.И. и др. Эффективность использования слабых импульсов тока для направленного изменения агрегатной структуры бетонов и железобетонов / В.И.

Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А. Суворов; СПбГТИ(ТУ) - СПб., 2004. - 19 с. - Деп. в ВИНИТИ 28.06.04, №1099-В2004.

17. Зарембо В.И. и др. Универсальность действия слабых импульсных электрических токов при гетерофазном синтезе многокомпонентных материалов / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А. Суворов; СПбГТИ(ТУ) - СПб., 2004. - 19 с. - Деп. в ВИНИТИ 28.06.04, №1100-В2004.

18. Зевацкий Ю.Э., Колесников А.А., Зарембо В.И. Термические эффекты электрической поляризации газообразных диэлектриков // Химическая промышленность. - 2004. - Т. 81. - № 12. - С.611–618.

19. Киселёва О.Л., Зарембо В.И., Колесников А.А. Гетерофазный синтез композитов в режиме резонансного электромагнитно-акустического преобразования // Материалы X Международной конференции “Физика диэлектриков (Диэлектрики-2004)”. - СПб.: Изд-во РГПУ им. А.И. Герцена, 2004. – С.353–355.

20. Зарембо В.И., Киселёва О.Л., Колесников А.А. Структурирование мезофазы в конденсированной среде при гетерофазных превращениях // Сб. докл. XXII Всеросс. симпоз. молодых учёных по химич. кинетике. - М.: Изд-во МГУ, 2004. - С.25.

21. Зарембо В.И., Киселёва О.Л., Колесников А.А. Химико-информационный синтез композитов в режиме резонансного электромагнитно-акустического преобразования // Тез. докл. 4 Междунар. конф. "Химия высокоорганизованных веществ и научные основы нанотехнологии", СПб, 28.06 - 02.07.04 – СПб.: Издво СПбГУ, 2004. - С.222–223.

22. Зарембо В.И., Киселёва О.Л., Колесников А.А. Увеличение скорости кристаллизации в режиме резонансного электромагнитно-акустического преобразования // Тез. докл. III Междунар. научн. конф. "Кинетика и механизм кристаллизации", Иваново, 12-14.10.04. - Иваново: Изд-во ИХР РАН, 2004. - С.26.

23. Структурирование неорганических материалов под действием слабых электромагнитных полей радиочастотного диапазона / В.И. Зарембо, О.Л.

Киселёва, А.А. Колесников, Н.А. Бурнос, К.А. Суворов // Неорганические материалы. - 2004. - Т.40. - № 1. - С. 96 –102.

24. Использование слабых импульсов электрического тока в технологии изготовления бетонных и железобетонных изделий и сооружений: Ч.1 / В.И.

Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А. Суворов // Строительные материалы, оборудование, технологии XXI века. - 2004. - №10 (69). - С.58–59.

25. Использование слабых импульсов электрического тока в технологии изготовления бетонных и железобетонных изделий и сооружений: Ч.2 / В.И.

Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, К.А. Суворов // Строительные материалы, оборудование, технологии XXI века. - 2005. - №1 (72). - С.76–77.

26. Зевацкий Ю.Э., Колесников А.А., Зарембо В.И. Электроимпульсные термические эффекты радиальной поляризации газообразных диэлектриков в трубчатых реакторах // Химическая промышленность. - 2005. - Т.82. - № 2. - С.55–59.

27. Механизм влияния переменного электрического тока на структуру и пластичность легкоплавких металлических материалов / В.И. Зарембо, А.А.

Колесников, Е.В. Иванов, Ю.Э. Зевацкий // Действие электромагнитных полей на пластичность и прочность материалов: Мат. VI Междунар. конф. (Воронеж, 21-23.04.05). - Воронеж: Изд-во ВГТУ, 2005. - Ч.1. - С.5–8.

28. Иванов Е.В., Колесников А.А., Зарембо В.И. Применение РЭМ для анализа структур твёрдой фазы "олово – свинец", полученных при кристаллизации в режиме электромагнитного кондиционирования // Тез. докл. XIV Росс. симпоз.

по растр. электрон. спектроскопии и аналитич. методам исслед. твёрдых тел РЭМ`2005, 30.05-03.06.05.- Черноголовка: Изд-во РАН, 2005. - С.112–113.

29. Колесников А.А., Зевацкий Ю.Э., Зарембо В.И. Пространственное управление гетерофазными процессами // Тез. докл. XV Междунар. конф. по химич.

термодинамике в России 27.06–02.07.05. - Т.I. - М.: Изд-во МГУ, 2005. - С.37.

30. Зевацкий Ю.Э., Колесников А.А., Зарембо В.И. Фазовые траектории термодинамических параметров при электрической поляризации газов // Тез.

докл. XV Междунар. конф. по химич. термодинамике в России 27.06–02.07.05.

Т.I. - М.: Изд-во МГУ, 2005. - С.73.

31. Влияние импульсов тока на процессы плавления и кристаллизации металлов / В.И. Зарембо, О.Л. Киселёва, А.А. Колесников, Е.С. Подгородская, К.А. Суворов // Литейное производство / Металлургия машиностроения. - 2005. - №1. - С.11– 15.

32. Зарембо В.И., Колесников А.А., Иванов Е.В. Влияние переменного электрического тока на структуру и пластичность металлических материалов // Нанотехника. - 2005. - №3. - С.120–129.

33. Метод электромагнитного кондиционирования в промышленных технологиях гетерофазных превращений / В.И. Зарембо, А.А. Колесников, Н.А. Бурнос, Е.В.

Иванов // Тяжёлое машиностроение. - 2005. - №11. - С.14–18.

34. Зарембо В.И., Колесников А.А., Иванов Е.В. Фоновое акустическое управление организацией конденсированной фазы // Фракталы и прикладная синергетика 2005: Сб. статей. – М.: Изд-во Интерконтакт-Наука, 2005. - С.56–57.

35. Иванов Е.В., Колесников А.А., Зарембо В.И. Влияние фоновых импульсов электрического тока на режим плавления - кристаллизации металлов // Мат-лы IX Междунар. конф. по проблемам науки и высшей школы “Фундаментальные исследования в технических университетах” 18-19.05.05. - СПб.: Изд.

СПбГПТУ, 2005. - С.276.

36. Зарембо В.И., Колесников А.А. Фоновое резонансно-акустическое управление гетерофазными процессами // Теоретические основы химической технологии. - 2006. - Т.40. - №5. - С.520-532.

37. Колесников А.А., Зарембо В.И. Верхние амплитудные пороги регуляции процессов в нелинейных системах // Мат-лы III Междунар. семинара "Физикоматематическое моделирование систем" 19-20 мая 2006 г. Ч.2. - Воронеж: Изд-во ВГТУ. - С.147–152.

38. Слабые ультразвуковые поля - катализаторы и инициаторы акустически спектрируемых физико-химических превращений в конденсированных средах / А.А. Колесников, В.И. Зарембо, А.П. Бобров, О.Н. Останина, Я.В. Зарембо // Сб. тез. IV Междунар. Конгресса "Слабые и сверхслабые поля и излучения в биологии и медицине", СПб, 03-07.07.06. -Т.2.– СПб.: Изд-во ПК "Нива". - С.6.

39. Зарембо В.И., Колесников А.А., Иванов Е.В. Фоновое электромагнитноакустическое управление структурными и пластическими свойствами металлических материалов // Известия РАН, Сер. Физич. – 2006. – Т.70. – №8. – С.1088–1091.

40. Зарембо В.И., Колесников А.А. Регулирование самоорганизации нелинейных процессов в конденсированных средах слабыми акустическими полями // Матлы 5-й междунар. научной конф. "Хаос и структуры в нелинейных системах.

Теория и эксперимент" 15-17 июня 2006 г., Астана, Казахстан. - Астана: Изд-во Евразийск. нац. ун-та, 2006. - Т.II. - С.42–46.

41. Колесников А.А., Зарембо В.И. Регулятивные пороги фоновой самоорганизации в нелинейных системах // Вестник Воронежск. гос. технич. ун-та, Сер. Физ.-мат.

моделирование. - 2006. - Т.2. - №8. - С.73–79.

42. Колесников А.А., Зарембо Я.В., Зарембо В.И. Регулирующее действие слабого акустического поля при электрокристаллизации меди // Тез. докл. IV Междунар.

научн. Конф. "Кинетика и механизм кристаллизации. Нанокристаллизация.

Биокристаллизация", Иваново, 19-22.09.06. - Иваново: Изд-во ИХР РАН, 2006. - С.227.

43. Зарембо В.И., Колесников А.А. Фоновое управление самоорганизацией мезофазы в гетерогенных процессах // Тез. докл. III Всеросс. Конф. (с междунар.

уч-ем) "Химия поверхности и нанотехнология" (СПб – Хилово, 24.09-01.10.06.).

- СПб: Изд-во ООО "ИК Синтез", 2006. - С.43–45.

44. Зарембо В.И., Колесников А.А., Зарембо Я.В. Действие слабого электромагнитно-акустического поля в процессе электрохимического цинкования стали // Тез. докл. III Всеросс. конф. (с междунар. уч-ем) "Химия поверхности и нанотехнология" (СПб – Хилово, 24.09-01.10.06.). - СПб: Изд-во ООО "ИК Синтез", 2006. - С.248.

45. Регулирующее действие фоновых электромагнитно-акустических полей на графт-сополимеризацию алкилакрилатных композитов / А.А. Колесников, В.И.

Зарембо, М.В. Тренина, О.Н. Останина, М.К. Фёдоров // Тез. докл. XI Междунар. научн.-техн. конф. "НХТ-2006", Самара, 16-20.10.06. - Самара: Изд-во СамГТУ, 2006. – Т.II. - С.21–22.

46. Регулирование самоорганизации нелинейных процессов на примере разряда медно-магниевого химического источника тока / А.А. Колесников, Я.В. Зарембо, Л.В. Пучков, В.И. Зарембо // Тяжёлое машиностроение. - 2007. - №2. - С.27-31.

47. Модель фазово-переходной памяти неравновесных гетерогенных систем в фоновых электромагнитно-акустических полях / А.А. Колесников, В.И.

Зарембо, Л.В. Пучков, Я.В. Зарембо // Действие электромагнитных полей на пластичность и прочность материалов: Мат-лы VII Междунар. конф. (Воронеж, 25-27.05.07). - Воронеж: Изд-во ВГТУ, 2007. - Ч.1. - С.41–48.

48. Experimental research of the entropy production in an open system under the influence of the control signal / Ya.V. Zarembo, A.A. Kolesnikov, L.V. Puchkov, V.I. Zarembo // XVI International Conference on Chemical Thermodynamics in Russia (RCCT2007), Suzdal, july 1-6, 2007. – Иваново: Изд-во ОАО "Издательство “Иваново”", 2007. – P.1/S-72 – 1/S-73.

49. Колесников А.А., Зарембо Я.В., Зарембо В.И. Разряд медно-магниевого гальванического элемента в слабом электромагнитном поле // Журнал физической химии. - 2007. - Т.81. - №7. - С.1339–1341.

50. Электрохимическое восстановление цинка на стальном катоде в слабом электромагнитном поле / А.А. Колесников, Я.В. Зарембо, Л.В. Пучков, В.И.

Зарембо // Журнал физической химии. - 2007. - Т.81. - №10. - С.1914–1916.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.