WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


 

  На правах рукописи

КОМИЛОВ Косим

 

СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ РЕЛАКСАЦИОННЫХ ПРОЦЕССОВ, ЯВЛЕНИЙ ПЕРЕНОСА, УПРУГИХ И АКУСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАГНИТНЫХ ЖИДКОСТЕЙ

Специальность 01.04.02 – теоретическая физика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

доктора физико-математических наук

ДУШАНБЕ 2009

Работа выполнена на кафедре теоретической физики физического факультета Таджикского национального университета.

Научный консультант:        академик АН Республики Таджикистан,

       доктор физ.-мат. наук, профессор

       Одинаев Саидмухамад.

               

Официальные оппоненты:        член-корреспондент НАН Украины, доктор

               физико-математических наук,

               профессор Головко Мирослав Фёдорович;

               доктор химических наук, профессор

               Абулхаев Владимир Джалолович;

               доктор физико-математических наук

               Рахимов Фарход Кодирович

Ведущая организация:        Лаборатория нейтронной физики им. И.М. Франка

               Объединенного института ядерных исследований

               (ОИЯИ), г. Дубна, Российская Федерация

       Защита состоится 24 сентября  2009 г. в 1000 часов на заседании объединенного диссертационного совета ДМ 737.004.04 по защите докторских и кандидатских диссертаций при Таджикском национальном университете по адресу: 734025, Республика Таджикистан, г. Душанбе, проспект Рудаки, 17, факс (992-372) 21-77-11. Зал заседаний Ученого совета ТНУ.

       Отзывы направлять по адресу: 734025, г. Душанбе, проспект Рудаки, 17, ТНУ, диссертационный совет ДМ 737.004.04, E-mail: tgnu@mail.tj.

       С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке ТНУ.

       Автореферат разослан «____» ___________ 2009 г.

Ученый секретарь

диссертационного совета ДМ 737.004.04,

кандидат физико-математических наук,

доцент Табаров С.Х.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ



Актуальность темы. Магнитная жидкость (МЖ) – это прежде всего жидкость, которая, сохраняя все физические свойства жидкости, обладает еще и способностью довольно сильно взаимодействовать с магнитным полем. МЖ, обычно, получают путем диспергирования твердых магнитных частиц до ультрамикроскопического размера (0.3–10 нм) с последующим покрытием их поверхностно–активным веществом (ПАВ), необходимым для стабилизации дисперсной системы. Концентрация твердых частиц порядка 1016–1018 в 1 см3. Благодаря довольно малым размерам магнитные частицы непрерывно подвержены хаотическим ударам молекул жидкости-носителя и поэтому находятся в состоянии броуновского движения, которое препятствует их седиментации. Совокупное действие ПАВ и броуновского движения обусловливает исключительно высокую стабильность МЖ. При помещении МЖ в неоднородное магнитное поле магнитные частицы испытывают воздействие магнитной силы, направленной в сторону большей напряженности магнитного поля. В процессе беспорядочных взаимодействий с молекулами жидкости-носителя магнитные частицы передают последним это воздействие и в конечном счете происходит соответствующее перемещение молекул жидкой основы, то есть движение принимает коллективный характер. Исследование физических свойств МЖ показывает, что коллективное движение в них является следствием существования определенной структуры. Под действием внешнего неоднородного магнитного поля нарушается состояние термодинамического равновесия МЖ и происходит перестройка её структуры. Восстановление структуры в МЖ сопровождается различными внутренними релаксационными процессами, в том числе и структурной релаксацией. Характер протекания релаксационных процессов существенным образом влияет в неравновесные свойства МЖ.

К настоящему времени физические свойства МЖ считаются хорошо изученными экспериментально и на основе различных теоретических представлений однако остается неразработанной последовательная молекулярно-кинетическая теория МЖ с учетом различных релаксационных процессов, в особенности с учетом структурной релаксации под действием внешнего неоднородного магнитного поля. Неопределен вклад релаксационных процессов в вязкоупругие, термоупругие, акустические и другие свойства МЖ в широком интервале изменения частоты внешнего воздействия и термодинамических параметров.

Благодаря весомым успехам в создании устойчивых МЖ на разной основе появились интересные и весьма разнообразные предложения по практическому их использованию: жидкие подшипники и магнитные смазочные материалы, магнитожидкостные уплотнители и демпферы колебаний, датчики и элементы автоматизации, транспортировка лекарственных препаратов, экология, магнитогравиметрические анализаторы и сепараторы и др. Такой пристальный интерес к МЖ требует знания вязкоупругих, термоупругих, акустических и других их свойств под действием внешнего неоднородного магнитного поля в широком диапазоне изменения термодинамических параметров и частоты. Однако из-за трудности выбора и обобщения кинетического уравнения (КУ), пригодного для описания необратимых процессов в МЖ, указанные вопросы не находили своего полного решения. К настоящему времени разработана молекулярно-кинетическая теория явлений переноса и упругих свойств простых, ионных жидкостей и растворов электролитов в широком диапазоне изменения частоты внешнего воздействия с учетом различных релаксационных процессов, в особенности структурной релаксации.

Относительно МЖ молекулярно-кинетическая теория вязкоупругих, термоупругих, акустических и других свойств до сих пор не разработана. Исследования динамических свойств МЖ в области дисперсии кинетических коэффициентов и модулей упругости не проводились. Не проведен последовательный учет вкладов релаксационных процессов в МЖ под действием внешнего неоднородного магнитного поля. Определение частотно-зависимых кинетических коэффициентов и модулей упругости на основе молекулярно-кинетической теории позволит подробно исследовать акустические свойства МЖ: дисперсию скорости и коэффициентов поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн, спектр коллективных колебаний и т.д.

Таким образом, исследование физических свойств МЖ на основе молекулярно-кинетической теории под действием внешнего неоднородного магнитного поля с учетом вкладов различных релаксационных процессов является актуальной задачей теории жидкого состояния.

Целью работы является построение молекулярно-кинетической теории вязкоупругих, термоупругих, акустических и других свойств МЖ с учетом вклада различных релаксационных процессов и внешнего неоднородного магнитного поля. При этом решались следующие задачи:

- выбор и обобщение исходных кинетических уравнений (КУ) для одночастичной и двухчастичной функций распределения (ФР), учитывающих вклады пространственной корреляции плотности и корреляции скоростей при наличии внешнего неоднородного магнитного поля, пригодных для описания неравновесных процессов в МЖ;

- вывод уравнений для бинарной плотности (БП) и бинарного потока частиц (БПЧ) в конфигурационном пространстве под действием внешнего неоднородного магнитного поля, а также их общее решение;

- вывод уравнений обобщенной гидродинамики МЖ при наличии внешнего неоднородного магнитного поля, коэффициенты переноса которых определены микроскопически;

- получение аналитических выражений для динамических коэффици-ентов переноса и соответствующих им модулей упругости, описывающих вязкоупругие, термоупругие и акустические свойства неэлектропроводящих МЖ и анализ их асимптотического поведения;

- изучение механизма процесса структурной релаксации в МЖ и его влияния на динамические коэффициенты вязкости, теплопроводности и модули упругости;

- исследование частотной зависимости кинетических коэффициентов, модулей упругости, скорости и коэффициентов поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн, а также изучение спектра коллективных колебаний в МЖ;

- проведение численных расчетов зависимости коэффициентов переноса, модулей упругости, скорости и коэффициентов поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн от параметров состояния и внешнего неоднородного магнитного поля.

Научная новизна работы:

- выбраны и обобщенны КУ для одночастичной и двухчастичной ФР с учетом вклада внешнего неоднородного магнитного поля, пригодные для описания необратимых процессов в МЖ;

- получены обобщенные уравнения гидродинамики МЖ с учетом вклада внешнего неоднородного магнитного поля;

- получены уравнения Смолуховского для БП и БПЧ МЖ и найдены их общие решения. Показано, что процесс перестройки структуры происходит по закону диффузии и описывается непрерывным спектром времен релаксации; установлено, что дальневременные поведения фундаментальных решений уравнений для БП и БПЧ совпадают с дальневременными асимптотиками автокорреляционных функций, то есть имеет место закон ;

- развита молекулярно-кинетическая теория вязкоупругих, термоупругих и акустических свойств МЖ с наиболее полным учетом и последовательным анализом механизма структурной и термической релаксации;

- получены динамические выражения как для коэффициентов сдвиговой , объемной вязкости и теплопроводности , так и для сдвигового , объемного и термического модулей упругости, выражающиеся через молекулярные параметры МЖ. Эти выражения являются более общими и учитывают вклад процесса перестройки структуры МЖ в широком диапазоне изменения частот под влиянием внешнего неоднородного магнитного поля;

- показано, что при низких частотах сдвиговый и термический модули упругости стремятся к нулю, а объемный модуль упругости стремится к адиабатическому модулю упругости по закону . Коэффициенты сдвиговой, объемной вязкости и теплопроводности стремятся к статическим значениям по закону . Установлено, что в высокочастотном пределе модули упругости не зависят от частоты, а коэффициенты переноса затухают по закону ;

- показано, что с ростом плотности, концентрации, намагниченности коэффициенты объемной и сдвиговой вязкости и соответствующие им модули упругости нелинейно возрастают;

- показано, что с ростом температуры коэффициенты переноса и модули упругости линейно уменьшаются;

- определено, что с изменением значения неоднородного магнитного поля наблюдается линейный рост значения коэффициентов переноса и модулей упругости;

- установлено, что частотные зависимости скорости и коэффициентов поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн в основном обусловлены вкладами трансляционных и структурных релаксаций и имеют широкую область релаксации.

       Практическая ценность. Полученные выражения для динамических коэффициентов объемной , сдвиговой вязкости и теплопроводности , а также объемного , сдвигового и термического модулей упругости позволяют изучить изменение структуры МЖ под действием внешнего неоднородного магнитного поля; использовать эти коэффициенты и модули упругости для интерпретации экспериментальных результатов по вязкоупругим, термоупругим и акустическим свойствам МЖ, а также для численного расчета последних в широком интервале изменения концентрации, плотности, намагниченности, температуры и частоты под воздействием внешнего неоднородного магнитного поля. Результаты исследования можно использовать для объяснения причин расхождения теорий с экспериментом. Теоретические результаты по исследованию явления переноса и упругих свойств МЖ с учетом вкладов различных релаксационных процессов можно использовать в курсах лекций и в других учебных пособиях по молекулярной физике и теплофизике.

Положения, выносимые на защиту:

- выбор и обобщение КУ для одночастичной и двухчастичной ФР с учетом вклада внешнего неоднородного магнитного поля;

- вывод системы уравнений обобщенной гидродинамики, описывающих неравновесные процессы в МЖ при наличии внешнего неоднородного магнитного поля;

- вывод уравнений Смолуховского для БП и БПЧ с учетом вклада релаксационных процессов под действием внешнего неоднородного магнитного поля в конфигурационном пространстве и их общие решения. Установлено, что дальневременное поведение фундаментальных решений уравнений для БП и БПЧ совпадает с дальневременными асимптотиками автокорреляционных функций, то есть ;

- полученные аналитические выражения для динамических коэффициентов объемной , сдвиговой вязкости и теплопроводности , а также соответствующие им объемный , сдвиговой и термический модули упругости с учетом вкладов структурной и термической релаксации, а также их асимптотическое поведение при низких и высоких частотах. Показано, что при низких частотах , , имеют асимптотику , а , , стремятся к статическим выражениям как функции ; в высокочастотном режиме модули упругости не зависят от частоты, а кинетические коэффициенты затухают по закону ;

- частотная зависимость скорости и коэффициента поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн с учетом вкладов различных релаксационных процессов в МЖ и их асимптотическое поведение как при низких, так и при высоких частотах; зависимость скорости и коэффи-циентов поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн от параметров состояния системы и внешнего неоднородного магнитного поля;

- проведенные численные расчеты зависимостей , , , , , , скорости и коэффициентов поглощения продольных акустических, сдвиговых и тепловых волн от частоты внешнего возмущения, параметров состояния и значения внешнего неоднородного магнитного поля на примере МЖ на основе керосина и воды с частицами магнетита . Установлена широкая область частотной дисперсии кинетических коэффициентов и модулей упругости, что в основном обусловлено вкладом структурной релаксации;

- полученные аналитические выражения для спектра высокочастотных коллективных колебаний в МЖ, их асимптотическое поведение при низких и высоких частотах, спектры коллективных колебаний в МЖ на основе метода Моунтейна.

Апробация работы. Основные результаты исследований по теме диссертации были представлены и доложены на: International conference «Physics of liquid matter: modern problems», Kiev, 2001, 2rd International conference «Physics of liquid matter: modern problems», Kiev, 2003, 3rd International conference «Physics of liquid matter: modern problems», Kiev, 2005 и 4th International conference «Physics of liquid matter: modern problems», Kiev, 2008; Международной конференции по «Физике конденсированных систем», Душанбе, 2001; Международной конференции «Старение и стабилизация полимеров», Душанбе, 2002; Международной конференции по «Физике конденсированного состояния и экологических систем», Душанбе, 2004, 2006; научно-теоретической конференции «Современные проблемы физики и астрофизики», Душанбе, 2005; III Международной конференции по «Молекулярной спектроскопии», Самарканд, 2006; научно-теоретической конференции «Проблемы современной физики», Душанбе, 2006; II и III Международных научно-практических конференциях «Перспективы развития науки и образования в XXI веке», Душанбе, 2006, 2008; научно-теоретической конференции. «Современные проблемы физики конденсированных сред», Душанбе, 2007; Республиканской научно-методической конференции «Современные проблемы физики», Душанбе, 2007; Международной конференции «Современные проблемы физики», посвященной 100-летию академика С.У. Умарова, Душанбе, 2008; научно-теоретической конференции «Проблемы физики конденсированных сред», посвященной 80-летию академика А.А. Адхамова, Душанбе, 2008; ежегодных научно-практических апрельских конференциях профессорско-преподаватель-ского состава ТГНУ, Душанбе, 1999–2008; научном семинаре Института физики конденсированного состояния НАН Украины, г. Львов, 2006, а также научных семинарах физического факультета Таджикского национального университета.

Работа выполнена в соответствии с планом НИР, проводимых на физическом факультете ТНУ, зарегистрированных в Министерстве образования Республики Таджикистан за номером Государственной регистрации 01.07. ТД 668.

Личный вклад соискателя. Все теоретические результаты – выбор и обобщение КУ для одночастичной и двухчастичной ФР с учетом внешнего неоднородного магнитного поля, вывод уравнения обобщенной гидродинамики МЖ, вывод уравнений для БП и БПЧ при наличии внешнего неоднородного магнитного поля, аналитические выражения для кинетических коэффициентов, модулей упругости, акустических параметров, а также спектров высокочастотных коллективных мод в МЖ на основе молекулярно-кинетических представлений получены автором. Все выводы и основные положения, выносимые на защиту, принадлежат автору. В диссертации использованы материалы, вошедшие в кандидатскую диссертацию Зарипова А.К., защищенную 26 марта 2009 г., руководителем которого был автор.

Публикации. По материалам диссертации опубликовано 36 печатных работ: в виде научных статьей (16) и тезисов докладов (20) в различных периодических изданиях и научных журналах.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, шести глав, заключения и списка цитируемой литературы. Содержание диссертации изложено на 191 страницах, включая 40 рисунков, 12 таблиц и список литературы из 179 наименований.

Основное содержание работы. Во введении обоснована актуальность темы, сформулированы цель работы и основные решаемые задачи. Отражена научная новизна и практическая значимость приведенных результатов исследования, выносимых на защиту.

В первой главе приведен обзор экспериментальных и теоретических исследований вязкоупругих, термоупругих и акустических свойств жидкостей. Проанализированы работы по исследованию коэффициентов вязкости, теплопроводности, модулей упругости и акустических параметров классических, ионных и МЖ. Рассматриваются причины расхождения экспериментальных результатов с теорией. Выявлено, что существующие теории не полностью описывают динамическую картину вязкоупругих, термоупругих и акустических свойств жидкостей вообще и МЖ в частности, не учитывают в полной мере вклад различных релаксационных процессов, в особенности структурной релаксации, вклада внешнего неоднородного магнитного поля.

Во второй главе приведено описание системы, обоснован выбор и обобщение исходных КУ для и ФР с учетом крупномасштабной флуктуации под действием внешнего неоднородного магнитного поля, которые имеют вид:





, (1)

(2)

где

, , , – масса, компоненты координат и импульса частиц, – относительный импульс, – коэффициент трения частиц,  – постоянная Больцмана, – локальное значение температуры, – оператор взаимодействия Уленбека, – сила действия внешнего неоднородного магнитного поля на магнитные частицы МЖ, – магнитная проницаемость вакуума, – вектор намагниченности.

       Особенностью взаимодействия МЖ с магнитным полем является, прежде всего появление пондермоторной силы. В МЖ объемная сила возникает из-за взаимодействия магнитного момента единичного объема с неоднородным магнитным полем. Носителями магнитного момента в МЖ являются однодоменные твердые частицы магнетита. В отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты отдельных частиц распределены хаотически и результирующий момент равен нулю. Однако в магнитном поле моменты частиц определенным образом ориентируются и МЖ намагничивается.

       Уравнения (1) и (2) отличаются от известных уравнений Кирквуда наиболее полным учетом коллективных явлений в жидкостях, однако они не замкнуты. Чтобы замкнуть эту систему уравнений необходимо использовать допольнительную аппроксимацию относительно крупномасштабных флуктуаций и выразить трехчастичную ФР через и . Для достижения указанной цели воспользуемся суперпозиционным приближением Кирквуда:

       .  (3)

       На основе КУ (1) и (2) с учетом крупномасштабных флуктуаций и последовательным применением импульсных моментов ФР получены уравнения Смолуховского для БП и БПЧ с учетом вклада внешнего неоднородного магнитного поля. Эти уравнения имеют вид:

       , (4)

где – оператор Смолуховского в конфигу-рационном пространстве, , – диаметр магнитных частиц, , а                 

       , ,

, – изохорная теплоемкость.

       ,  (5)

где

       , , ,  ,

.

       Найдены общие решения уравнений (4) и (5) в виде:

               , (6)

где функция Грина или фундаментальное решение однородного уравнения (4). Пространственно-временное поведение описывает процесс структурной релаксации. Из полученного решения уравнения следует, что процесс перестройки структуры в МЖ имеет непрерывный спектр времен релаксации и носит диффузионный характер

               , (7)

где – фундаментальное решение однородного уравнения (5). Фундаментальное решение (функция Грина) уравнения (5) позволяет определить вектор потока тепла .

       Уравнение (5) описывает динамику изменения БПЧ в процессе стремления системы к равновесному состоянию, нарушение которого было вызвано наличием в системе градиента температуры. Как видно, в динамику изменения наряду с членом , учитывающим вклад движений коллективного характера, вносит вклад член , связанный с трансляционной релаксацией и индивидуальным движением частиц. Уравнение для ,  как и уравнение для , описывает временную эволюцию МЖ в конфигурационном пространстве пары частиц.

       Для исследования неравновесных процессов в МЖ необходимо получение уравнения обобщенной гидродинамики. Используя импульсные моменты ФР и , из КУ (1) и (2) получены уравнения обобщенной гидродинамики с учетом вклада внешнего неоднородного магнитного поля

                       , (8)

                       , (9)

                       ,  (10)

где – плотность, – компоненты средней скорости частиц МЖ, а – тензор напряжения, который имеет вид:

       , (11)

– локально-равновесное давление,    – кинетическая часть тензора плотности потока импульса, – кинетическая часть неравновесного давления, – кинетическая часть вязкого тензора напряжения. Вектор плотности потока тепла определяется выражением:

                       , (12)

где – кинетическая часть вектора потока тепла.

       Для определения потенциальных частей , , а также получены уравнения, описывающие временную эволюцию кинетических частей давления , вязкого тензора напряжения и плотности потока тепла , которые выражены посредством потенциала межчастичных взаимодействий и функции БПЧ .

       Уравнения (8)–(10) имеют такой же вид, как и уравнения обычной гидродинамики, и они являются законами сохранения массы, импульса и энергии МЖ. Однако в этих уравнениях тензор напряжения и вектор плотности потока тепла определены микроскопически. Согласно (11) и (12), коэффициенты переноса , , , а также , и выражены посредством молекулярно-структурных функций. Коэффициенты переноса и модули упругости зависят от пространственных и временных масштабов действия градиентов плотности, температуры и средней скорости частиц МЖ. Уравнения обобщенной гидродинамики и уравнения для БП и БПЧ при наличии внешнего неоднородного магнитного поля учитывают вклады различных релаксационных процессов, главным образом структурной релаксации, и дают возможность исследовать вязкоупругие, термоупругие и акустические свойства неэлектропроводящих МЖ. 

В третьей главе, используя уравнения обобщенной гидродинамики и уравнение для БП, полученные в главе II, исследованы вязкоупругие свойства неэлектропроводящих МЖ. Найдены аналитические выражения для динамических коэффициентов объемной и сдвиговой вязкости, а также для объемного и сдвигового модулей упругости:

, (13)

, (14)

,  (15)

,  (16)

где

- действительная и мнимая части Фурье-образа фундаментального решения уравнения Смолуховского, - частота процесса, , – адиабатический объемный модуль  упругости, – время трансляционной релаксации вязкого тензора напряжений; –усредненное время структурной релаксации; – потенциал межчастичного взаимодействия, явный вид которого зависит от выбора модели МЖ,  – радиальная ФР. Последние члены выражений (13)–(16) являются вкладом внешнего неоднородного магнитного поля в вязкоупругие свойства МЖ.

       Как следует из выражений (13)–(16), частотная зависимость и обусловлены процессом структурной релаксации, а и – как трансляционной, так и структурной релаксаций.

       Из анализа асимптотического поведения выражений (13)–(16) следует, что при низких частотах () сдвиговый модуль упругости стремится к нулю, а объемный модуль упругости к адиабатическому значению согласно закону . Коэффициенты вязкости и стремятся к статическим значениям по закону . Эти результаты находятся в удовлетворительном согласии с результатами, полученными методом молекулярной динамики для простых жидкостей. В пределе высоких частот (), и стремятся к нулю по закону . Модули упругости перестают зависеть от частоты и по виду совпадают с высокочастотными модулями упругости, полученными Цванцигом для простых жидкостей. Таким образом, проведенные асимптотические анализы показывают качественное соответствие полученных результатов с общими выводами статистической теории вязкоупругих свойств простых жидкостей.        Для более тщательного исследования зависимости коэффициентов вязкости и модулей упругости от частоты, параметров состояния и внешнего неоднородного магнитного поля необходимо проведение численных расчетов, которые, существенным образом зависят от выбора конкретной модели МЖ. Представим МЖ как сплошную среду, содержащую большое число одинаковых твердых частиц магнетита диаметром и магнитным дипольным моментом , находящуюся во внешнем неоднородном магнитном поле. Положение -той частицы  и ориентацию ее магнитного момента описываем посредством и .

       Одной из самых сложных процедур при проведении численных расчетов является выбор потенциала межчастичного взаимодействия структурных единиц МЖ. Выбранный потенциал должен отражать физическую природу исследуемой среды, чтобы полученные с его помощью численные результаты были физически правдоподобными. С другой стороны, сам вид потенциала должен быть достаточно простым. Поэтому общую потенциальную энергию взаимодействия представим в виде:

,  (17)

где

– энергия взаимодействия частицы с неоднородным магнитным полем, – параметр Ланжевена, – энергия диполь-дипольного взаимодействия магнитных частиц, – параметр дипольного взаимодействия, – потенциал Леннард-Джонса, – взаимный вектор смещения частиц , , – расстояния между частицами.

Радиальную ФР в сферически-симметричном случае представим в виде решения уравнения Перкуса-Йевика:

               ,  (18)

где – бинарная ФР двух полостей. Поскольку выражения (13)–(16) являются довольно сложными функциями и , поэтому в качестве контактного значения на расстоянии используем выражение, найденное Карнаханом-Старлингом

               , (19)

где – приведенная плотность, – число Авогадро, – молярная масса.

       Численные расчеты были проведены на основе выражений (13)–(16) с учетом (17)–(19). В качестве объектов численного расчета были выбраны МЖ, приготовленные на основе воды и керосина с твердыми частицами магнетита . Частотная дисперсия коэффициентов объемной и сдвиговой вязкости, а также объемного и сдвигового модулей упругости в диапазоне () при температуре и концентрации , в МЖ на основе керосина при следующих значениях градиента напряженности магнитного поля: изображены на рис. 1 (а, б).

 

Рис. 1а. Зависимости коэффициентов (1–3) и (4–6) от приве-денной частоты при:

.

Рис. 1б. Зависимости релаксацион-ного объемного (1–3) и сдвигового (4–6) модулей упругости от приведенной частоты при: .

       Из рис. 1а следует, что  с увеличением значения приведенной частоты и уменьшаются и при больших значениях стремятся к постоянному значению. Отношение свидетельствует о вкладе структурной релаксации в восстановление равновесного состояния МЖ. Согласно релаксационной теории, дисперсия и проявляется при частоте и с дальнейшим ростом частоты, значения и резко уменьшаются. Однако, на основе предложенной нами теории, дисперсия коэффициентов вязкости начинается при частоте .

Как видно из рис. 1б, с возрастанием частоты динамические модули упругости нелинейно возрастают. Следует отметить, что большая ширина релаксационного спектра, обусловленная процессом перестройки локальной структуры, свойственна всем жидкостям, в том числе и МЖ. С увеличением приведенной частоты отношение остается неизменным. На основе численных расчетов установлено, что характер частотной зависимости коэффициентов вязкости и модулей упругости в МЖ, приготовленной на основе воды, аналогичен их зависимости в МЖ на основе керосина.

На рис. 2(а, б) приведена зависимость от концентрации для магнитных жидкостей, приготовленных на основе керосина и воды при , , .

 

Рис. 2а. Концентрационная зависи-мость магнитной жид-кости на основе керосина: 1 – расчет по формулам (13) и (14),

2 – результаты работы Соколова В.В. и его сотрудников.

Рис. 2б. Концентрационная зависи-мость магнитной жид-кости на основе воды.

Как видно из рис. 2а, отношение в диапазоне изменения концентрации от нелинейно увеличивается и при дальнейшем возрастании концентрации уменьшается. Этот результат качественно согласуется с результатом В.В. Соколова и его сотрудников. Согласно рис. 2б, с ростом концентрации отношение в МЖ на основе воды остается почти неизменным, что связано, по-видимому, со спецификой структуры воды.

На рис. 3(а, б) представлены зависимости коэффициентов вязкости () и модулей упругости () в МЖ на основе керосина и воды от концентрации при , .

 

Рис. 3а. Зависимости коэффициен-тов вязкости от концентрации в МЖ на основе: керосина (1 – , 2 – ) и воды (3 – , 4 – ).

Рис. 3б. Зависимости модулей упругости от концентрации в МЖ на основе: керосина (1 – ,

2 – ) и воды (3 – ,

4 – ).

       Как видно из рис. 3(а, б), при фиксированных значениях частоты , температуры и с возрастанием концентрации коэффициенты вязкости и модули упругости возрастают нелинейно. Проведенные численные исследования зависимостей , , и от плотности и намагниченности МЖ показывают, что характер изменения этих величин аналогичен их зависимостиям от концентрации.

       На рис. 4(а, б) изображены зависимости коэффициентов вязкости () и модулей упругости () в МЖ на основе керосина () и воды () от температуры при .

Рис. 4а. Зависимости коэффициен-тов вязкости от температуры в МЖ на основе: керосина (1 – , 2 – ) и воды (3 – , 4 – ).

Рис. 4б. Зависимости модулей упру-гости от температуры в МЖ на основе: керосина (1 – , 2 – ) и воды (3 – , 4 – ).

       Видно, что с ростом температуры коэффициенты вязкости и модули упругости нелинейно уменьшаются. Уменьшение коэффициентов вязкости и модулей упругости с увеличением температуры связано, скорее всего, с расширением МЖ и ослаблением межчастичных взаимодействий.

       На рис. 5(а, б) представлены зависимости коэффициентов вязкости () и модулей упругости () в МЖ на основе керосина () и воды () от при .

Рис. 5а. Зависимости коэффициентов вязкости от в МЖ на основе: керосина (1 – , 2 – ) и воды (3 – , 4 – ).

Рис. 5б. Зависимости модулей упругости от в МЖ на основе: керосина (1 – ,  2 – ) и воды (3 – , 4 – ).

       

Согласно рис. 5(а, б) с увеличением коэффициенты вязкости и модули упругости линейно возрастают. Под влиянием внешнего неоднородного магнитного поля, направленного параллельно течению МЖ, магнитные частицы постепенно переходят в упорядоченное состояние, то есть формируется некоторая динамическая квазикристаллическая решетка с характерными параметрами МЖ. Очевидно, что с ростом растет жесткость МЖ, которая и приводит к увеличению коэффициентов вязкости и модулей упругости.

В четвертой главе развита молекулярно-кинетическая теория переноса тепла с учетом вкладов различных релаксационных процессов в МЖ. Получены общие аналитические выражения для динамического коэффициента теплопроводности , а также для динамического термического модуля упругости в МЖ.

       

       ,  (20)

       

       , (21)

где        ; ,

       ,  .

       Частотные зависимости динамического коэффициента теплопроводности и динамического термического модуля упругости описываются функциями и , определяемыми из решения уравнений (4) и (5). Выражения (20) и (21) описывают динамическое поведение термоупругих свойств МЖ в широком диапазоне частот с учетом вклада внешнего неоднородного магнитного поля.

       При низких частотах, когда , из выражений (20) и (21) получаем низкочастотную асимптотику и

       ; .  (22)

Здесь – статический коэффициент теплопроводности, а – интегральные поправки к и , выраженные через и . Выражения (22) показывают, что при низких частотах асимптотически стремится к нулю по закону , а стремится к статическому значению по закону .

       В пределе высоких частот (), термический модуль упругости имеет конечное значение, не зависящее от частоты, а коэффициент теплопроводности уменьшается по закону , тогда как результат общей релаксационной теории .

Для количественного исследования частотной зависимости и были проведены численные расчеты на примере МЖ, приготовленных на основе керосина и воды с частицами магнетита . Результаты численного расчета зависимостей и в МЖ на основе керосина при , приведены на рис. 6(а, б).

Рис. 6а. Зависимость от приве-денной частоты в МЖ на основе керосина  при: (1), (2), (3).

Рис. 6б. Зависимость от при-веденной частоты в МЖ на основе керосина  при: (1), (2), (3).

       Характер зависимостей и в МЖ на основе воды аналогичен зависимостям в МЖ на основе керосина. Необходимо отметить, что ход всех кривых зависимостей и для обеих МЖ, а также их порядок согласуются с общими выводами статистической теории коэффициентов переноса и упругих свойств классических жидкостей. Ввиду отсутствия экспериментальных данных по частотной зависимости и , мы не имеем возможности их количественного сравнения.

       На рис. 7(а, б) представлены результаты численного расчета изочастотной зависимости и от концентрации в МЖ на основе керосина и воды при , .

Рис. 7а. Зависимость от кон-центрации в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2.

Рис. 7б. Зависимость от кон-центрации в МЖ на основе: керосина – 1, воды - 2.

Видно, что с ростом концентрации обеих МЖ  функции и нелинейно возрастают. Видимо, увеличение значения объемной концентрации существенно влияет на термоупругие свойства МЖ. Проведенные исследования показывают, что характер зависимостей и от плотности и намагниченности в обеих МЖ одинаков, то есть с ростом плотности и намагниченности и возрастают нелинейно.

На рис. 8(а, б) представлены зависимости изочастотной и в МЖ на основе керосина () и воды () от температуры при .

Рис. 8а. Зависимость от тем-пературы в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2.

Рис. 8б. Зависимость от тем-пературы в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2.

       Из полученных результатов следует, что с увеличением температуры и медленно уменьшаются. Это обстоятельство обусловлено уменьшением вязкости МЖ с ростом температуры.

На рис. 9(а, б) представлены изочастотные зависимости и в МЖ на основе керосина () и воды () от значения неоднородного магнитного поля при .

Рис. 9а. Зависимость от в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2.

Рис. 9б. Зависимость от в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2.

В обеих исследованных МЖ с увеличением , направленного параллельно течению МЖ, нелинейно возрастает, что качественно совпадает с экспериментальными результатами. Этот эффект, по-видимому, обусловлен образованием цепных структур в концентрированных МЖ в сильных магнитных полях. В таких структурах термическое сопротивление контакта частиц в оболочке стабилизатора должно падать с ростом поля, так как взаимное притяжение увеличивает площадь контакта частиц при деформации оболочек. С увеличением значение нелинейно возрастает, так как термическое сопротивление контакта частиц в оболочке поверхностно-активного вещества уменьшается с возрастанием поля.

Проведенный анализ показывает, что в динамических процессах переноса тепла при низких частотах преобладает теплопроводность МЖ, а при высоких частотах – ее термический модуль упругости. При высокочастотных процессах перенос тепла осуществляется посредством термического модуля упругости. Проведенные численные исследования зависимостей коэффициента теплопроводности и термического модуля упругости от частоты, параметров состояния и напряженности магнитного поля, а также сравнение полученных результатов с экспериментальными данными показывают правильность учета вклада различных внутренних релаксационных процессов, протекающих в МЖ.

В пятой главе на основе системы уравнений обобщенной гидродинамики МЖ определены выражения для скорости и коэффициентов поглощения акустических, сдвиговых и тепловых волн.

                 (23)

               ,  , (24)

,  (25)

На основе выражений (23)–(25) проведен численный расчет зависимости скорости и коэффициента поглощения акустических, сдвиговых и тепловых волн на примерах МЖ на основе керосина () и воды () с частицами магнетита от частоты при и . На рис. 10(а, б) изображены зависимости и звуковых волн от приведенной частоты в МЖ на основе воды.

Рис. 10а. Зависимость скорости звука от приведенной частоты в МЖ на основе воды: 1 – ;

2 .

Рис. 10б. Зависимость от приведенной частоты в МЖ на основе воды: 1 – ;

2 .

       Характер зависимостей и от приведенной частоты в МЖ на основе керосина аналогичен их зависимостям в МЖ на основе воды. Согласно рис. 10а, частотная зависимость наблюдается в широком диапазоне, а согласно релаксационной теории, частотная зависимость имеет место в диапазоне . Скорость звука в обеих жидкостях с ростом приведенной частоты возрастает нелинейно. Раннее появление зависимости и ее нелинейный характер обусловлены вкладами низкочастотных асимптотик модулей упругости и . Зависимость от частоты есть следствие правильного учета структурной релаксации в МЖ, которая не учтена в релаксационной теории. Согласно рис. 10б, частотная зависимость наблюдается начиная с частоты , причем значение резко уменьшается с увеличением частоты и при стремится к нулю. Этот результат качественно согласуется с экспериментальными результатами. Частотная зависимость обусловлена учетом вкладов низкочастотных асимптотик и . Характер зависимостей скорости и коэффициента поглощения сдвиговых и тепловых волн от частоты в МЖ, приготовленных на основе керосина и воды, аналогичен зависимостям этих величин от частоты для звуковых волн.

       На рис. 11(а, б) изображены зависимости () и () тепловых волн от концентрации в МЖ на основе керосина и воды при и .

Рис. 11а. Зависимость от концентрации в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2. 

Рис. 11б. Зависимость от концентрации в МЖ на основе: керосина – 1, воды – 2.

       

Наблюдается нелинейный рост этих величин с увеличением концентрации. Численным расчетом установлено, что зависимости скорости и коэффициента поглощения сдвиговых и звуковых волн от концентрации в обеих исследованных МЖ имеют аналогичный характер. Численные расчеты показывают, что характер зависимости скорости и коэффициента поглощения всех исследованных волн от плотности и намагниченности в обеих МЖ одинаков, то есть с ростом плотности и намагниченности эти величины возрастают нелинейно.

       На рис. 12(а, б) изображены зависимости () и () сдвиговых волн от температуры в МЖ на основе керосина () и воды () при .

Рис. 12а. Зависимость от температуры в МЖ на основе: керосина –1, воды – 2.

Рис. 12б. Зависимость от температуры в МЖ на основе: керосина –1, воды – 2.

Выявлено, что в обеих МЖ с увеличением температуры скорость и коэффициент поглощения сдвиговых волн нелинейно уменьшаются, что связано с уменьшением вязкости. Установлено, что с ростом температуры скорость и коэффициент поглощения звуковых и тепловых волн также уменьшаются.

       На рис. 13(а, б) представлены зависимости () и () от величины неоднородного магнитного поля в МЖ на основе керосина () и воды () при .

 

Рис. 13а. Зависимость скорости зву-ка от в МЖ  на основе: керосина – 1, воды –2.

Рис. 13б. Зависимость коэффициент поглощения звука от в МЖ на основе: керосина –1, воды – 2.

       Характер зависимостей скорости и коэффициента поглощения звука от значения в обеих МЖ одинаков, то есть с увеличением величины линейно возрастают. Возрастание скорости и коэффициента поглощения звука с увеличением , по-видимому, связано с приобретением МЖ свойства псевдопластичности. На основе численных методов исследован характер зависимостей скорости и коэффициента поглощения сдвиговых и тепловых волн от . Показано, что с увеличением скорости обеих волн нелинейно возрастают, коэффициент поглощения сдвиговых волн линейно растет, а коэффициент поглощения тепловых волн нелинейно увеличивается.

       В таблице представлены результаты численных расчетов скорости и коэффициента поглощения звуковых и сдвиговых волн в МЖ, приготовленной на основе керосина при , , , по формулам (23), (24). Для сравнения тамже приведены экспериментальные результаты измерения скорости и коэффициента поглощения звуковых () и сдвиговых () волн в МЖ на основе додекана () в магнитном поле, полученные Астаховым и Дмитриевым.

, м/с

, м/с

, м-1Гц-2

, м-1Гц-2

расчет по формуле (23)

эксп.

расчет по формуле (24)

эксп.

расчет по формуле (23)

эксп.

расчет по формуле (24)

эксп.

1318.72

1115

8.32

11.8

2.47·10-13

5·10-13

2.92·10-11

Как видно наблюдается удовлетворительное соответствие полученных нами результатов с экспериментальными данными.

Таким образом, проведенные численные расчеты зависимостей скорости и коэффициента поглощения звуковых, сдвиговых и тепловых волн в МЖ от широком интервале изменения плотности, концентрации, намагниченности, температуры и с учетом вкладов различных релаксационных процессов, в особенности структурной релаксации, показывают удовлетворительное их соответствие с имеющимися расчетными данными для классических жидкостей.

В шестой главе исследованы спектры высокочастотных колебаний в МЖ на основе обобщенного КУ для одночастичной ФР с учетом внешнего неоднородного магнитного поля, содержащего столкновительный член типа Фоккера-Планка. Столкновительный член типа Фоккера-Планка обеспечивает необратимость уравнения для по времени за счет теплового движения частиц. Уравнение для позволяет исследовать явления переноса, упругие свойства и спектры частот коллективных колебаний в широком интервале изменения термодинамических параметров МЖ. Полученные на базе КУ для дисперсионные соотношения в высокочастотном пределе, когда , имеют вид:

(26)

где , и являются сложными функциями - волнового числа. Следует отметить, что спектры высокочастотных коллективных колебаний в МЖ по виду совпадают с аналогичными для простых  жидкостей и жидких щелочных металлов. Для детального анализа зависимости необходимо проведение численных расчетов, что является предметом будущих исследований.

В связи с тем, что исследование коллективных колебаний в МЖ представляет значительный интерес, нами с целью выяснения характера теплового движения частиц и структуры МЖ на основе метода Моунтейна изучено возбуждение коллективных колебаний и определены спектры звуковых, сдвиговых и тепловых волн. Полученные на основе метода Моунтейна результаты совпадают по виду с выражениями, которые были получены на основе метода молекулярно-кинетической теории.

Основные результаты работы

  1. Обобщенны КУ для одночастичной и двухчастичной ФР, содержащие вклады крупномасштабных флуктуаций с учетом пространственной корреляции скорости и корреляции плотностей при наличии внешнего неоднородного магнитного поля.
  2. Получена система уравнений обобщенной гидродинамики МЖ, коэффициенты которых определены микроскопически на основе молекулярно-кинетической теории. Входящие в эти уравнения тензор напряжения и вектор потока тепла определены микроскопически посредством одночастичной и двухчастичной ФР.
  3. Получены уравнения Смолуховского для БП и БПЧ МЖ с учетом влияния внешнего неоднородного магнитного поля и найдены их общие решения. Показано, что процесс перестройки структуры МЖ происходит по закону диффузии и описывается непрерывным спектром времён релаксации. Определено, что дальневременное поведение фундаментальных решений уравнений для БП и БПЧ совпадает с дальневременными асимптотиками автокорреляционных функций, то есть оно пропорционально .
  4. Развита молекулярно-кинетическая теория явлений переноса и упругих свойств МЖ. Исследованы явления переноса и упругих свойств МЖ с учетом вклада процесса структурной релаксации и других релаксационных процессов. Получены аналитические выражения для динамических коэффициентов сдвиговой , объемной вязкости и теплопроводности , а также для соответствующих им объемных , сдвиговых и термических модулей упругости, выраженные через молекулярные параметры среды. Выявлено, что трансляционная и структурная релаксации в МЖ играют неодинаковую роль. Релаксация коэффициентов сдвиговой вязкости и теплопроводности, сдвигового и термического модуля упругости является как трансляционной, так и структурной, в то время как релаксация коэффициента объемной вязкости и объемного модуля упругости является только структурной.
  5. Полученные динамические выражения для коэффициентов вязкости и теплопроводности, а также для модулей упругости описывают частотную зависимость вязкоупругих, термоупругих и акустических свойств МЖ в широком диапазоне частот. Проанализировано асимптотическое поведение коэффициентов переноса и модулей упругости как при низких, так и при высоких частотах. Установлено, что при низких частотах релаксирующий объемный , сдвиговый и термический модули упругости имеют асимптотику, пропорциональную , а коэффициенты переноса , и стремятся к статическим значениям по закону . В высокочастотном пределе модули упругости не зависят от частоты, а коэффициенты переноса затухают согласно закону .
  6. Проведен численный расчет зависимости коэффициентов переноса и модулей упругости в МЖ, приготовленных на основе керосина, а также воды и частиц магнетита в широком интервале изменения концентрации, плотности, намагниченности, температуры, значения неоднородного магнитного поля и частоты. Установлена широкая область дисперсии этих коэффициентов и модулей упругости, что в основном обусловлено вкладом структурной релаксации. Показано, что при низких частотах определяющую роль играют кинетические коэффициенты, а при высоких частотах – упругие свойства. В дисперсионной области вклады дают как коэффициенты переноса, так и модули упругости. Показано, что с увеличением значения градиента магнитного поля коэффициенты переноса и модули упругости линейно возрастают. Обнаружено, что с ростом концентрации, плотности и намагниченности при постоянной температуре, частоте и градиенте магнитного поля коэффициенты переноса и модули упругости возрастают. Характер зависимостей коэффициентов переноса и модулей упругости от плотности, концентрации и намагниченности для обеих МЖ одинаков. С увеличением температуры при заданных значениях концентрации и неоднородного магнитного поля коэффициенты переноса и модули упругости уменьшаются.
  7. Обобщена и развита молекулярно-кинетическая теория переноса тепла в МЖ. Определена область частот, где в процессе переноса тепла существенную роль играет термический модуль упругости. Показано, что в этом случае механизм распространения тепла из диффузионного переходит в волновой.
  8. Установлено, что скорость и коэффициент поглощения акустических волн в МЖ в гидродинамическом пределе содержат частотно-зависящие слагаемые, пропорциональные , а в высокочастотном пределе стремятся к постоянным значениям. Получены аналитические выражения для скорости и коэффициента поглощения тепловых волн в МЖ.
  9. На основе численных расчетов показано, что с ростом частоты внешнего воздействия при наличии неоднородного магнитного поля в обеих МЖ скорость звуковых волн нелинейно растет, а коэффициенты поглощения нелинейно уменьшаются. Исследована зависимость скорости и коэффициента поглощения звуковых, сдвиговых и тепловых волн в обеих МЖ от параметров состояния. Показано, что с ростом концентрации, плотности, намагниченности скорость и коэффициент поглощения всех исследованных волн возрастают. С ростом температуры скорость и коэффициент поглощения звуковых, сдвиговых и тепловых волн уменьшаются. Обнаружено, что с увеличением значения неоднородного магнитного поля скорость и коэффициент поглощения волн возрастают.
  10. Получены аналитические выражения для высокочастотных спектров коллективных колебаний в МЖ на основе молекулярно-кинетической теории и метода Моунтейна. Установлено, что спектры высокочастотных колебаний, определенные методом Моунтейна, по виду совпадают с теми выражениями, которые были получены методом молекулярно-кинетической теории.

       

Список работ, опубликованных по теме диссертации

  1. Одинаев С., Комилов К. О пространственно-временном поведении бинар-ной функции распределения магнитных жидкостей // ДАН РТ.  – 1999. – Т. 42. – № 10. – С. 36–41.
  2. Одинаев С., Комилов К. О пространственно-временном поведении бинарного потока частиц магнитных жидкостей: Тезисы докл. Межд. конф. по физике конденс. систем. – Душанбе, 2001. – С. 75–76.
  3. Odinaev S., Komilov K. Equation of generalized hydrodynamics of magnetic of liquids: Proc of the Int. Conf. Physics of liquid matter: modern problems. Kyiv: Ukraine, 2001. – P. 34.
  4. Одинаев С., Комилов К. О пространственно-временном поведении бинар-ного потока частиц магнитных жидкостей // ДАН РТ. – 2002. – Т. 45. – № 9. – С. 21–24.
  5. Одинаев С., Комилов К. К теории вязкоупругих свойств магнитных жид-костей: Матер. Меж. конф. «Старение и стабилизация полимеров».  – Душанбе, 2002. – С. 140–141.
  6. Odinaev S., Komilov K. To the statistical theory of viskoelastic properties of magnetic liquids: Proc. of 2rd Int. Conf. Physics of liquids matter: modern problems. – Kyiv, Ukraine, 2003. – P. 118.
  7. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. Молекулярная теория вязкоупругих свойств магнитных жидкостей // ДАН РТ. – 2004. – Т. 47. – № 9–10.  – С. 17–24.
  8. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. К молекулярной теории вязкоупругих свойств магнитных жидкостей: Тезисы докл. Межд. конф. по физике конденс. состояний и экологических систем (ФКСиЭС). – Душанбе, 2004. – С. 11–12.
  9. Одинаев С., Комилов К., Зариопв А. Структурная релаксация и термо-упругие свойства магнитных жидкостей: Тезисы докл. науч.-теор. конф. «Современные проблемы физики и астрофизики», Душанбе, 2005.  – С. 32–34.
  10. Odinaev S., Komilov K., Zarifov A. On the space-time behavior binary density and binary flow of particles of magnetic liquids: Proc. of the 3rd Int. Conf. Physics of liquid matter: modern problems. – Kyiv: Ukraine, 2005. – P. 222.
  11. Одинаев С., Комилов К., Зарифов А. К молекулярной теории релаксационных процессов и вязкоупругих свойств магнитных жидкостей // ЖФХ. – 2006. –Т. 80. – № 5. –С. 864–871; Odinaev S., Komilov K., Zarifov A. On the molecular theory of relaxation processes and the viscoelastic properties of magnetic liquids // Rus. Journ. of Phys. Chem. – 2006. – V. 80. – № 5. – P. 751–757; Odinaev S., Komilov K., Zarifov A. On the molecular theory of relaxation processes and the viscoelastic properties of magnetic liquids // http://www.springerlink.com/content/h562q0lv63372h20.
  12. Комилов К. Молекулярная теория теплопроводности магнитных жидкос-тей // ДАН РТ. – 2006. – Т. 49. – № 9. – С. 813–818.
  13. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. К статистической теории вязко-упругих свойств магнитных жидкостей: Тезисы докл. III Межд. конф. по молекулярной спектроскопии. – Самарканд, 2006, – С. 27.
  14. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. О зависимости коэффициентов пере-носа магнитных жидкостей от параметров состояния: Материалы Меж. конф. по физике конд. сост. и эколог. систем (ФКСиЭС). – Душанбе, 2006. – С. 54.
  15. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. К молекулярной теории термоупругих свойств магнитных жидкостей: Материалы II Межд. науч.-прак. конф. «Перспективы развития науки и образования в XXI веке», часть II, Душанбе, 2006, – С. 83–85.
  16. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. Структурная релаксация и термоупругие свойства магнитных жидкостей: Тезисы докл. науч.-теор. конф. «Проблемы современной физики», Душанбе, 2006. – С. 54.
  17. Одинаев С., Комилов К. Зависимость коэффициента теплопроводности магнитных жидкостей от параметров состояния // ДАН РТ. – 2007. – Т. 50. – № 2. – С. 24–30.
  18. Одинаев С., Комилов К. О дисперсии скорости и поглощения сдвиговых волн в магнитных жидкостях // ДАН РТ. – 2007. – Т. 50. – № 5. – С. 420–424.
  19. Комилов К. О термическом модуле упругости магнитных жидкостей // Вестник ТГНУ, серия ест. наук. – 2007. – № 3. – С. 72–75.
  20. Комилов К. О зависимости коэффициентов вязкости магнитных жидкостей от параметров состояния: Тезисы докл. Респ. науч.-метод. конф. «Современные проблемы физики». – Душанбе, 2007. – С. 72–73.
  21. Odinaev S., Komilov K., Zaripov A. Structural relaxation and termoelastic properties of magnetic liquids: Тезисы докл. науч.-теор. конф. «Современные проблемы физики конденсированных сред», Душанбе 2007. – С. 23–24.
  22. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. О зависимости модулей упругости магнитных жидкостей от параметров состояния: Тезисы докл. Респ. науч.-метод. конф. «Современные проблемы физики». – Душанбе, 2007. – С. 71–72.
  23. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. Частотная дисперсия динамических коэффициентов переноса и модулей упругости магнитных жидкостей  // ЖФХ. – 2008. – Т. 82. – № 6. – С. 1120–1123; Odinaev S., Komilov K., Zaripov A. The Frequency Dispersion of Dynamic Transfer Coefficients and Elastic Moduli of Magnetic Liquids // Rus. Journ. of Phys. Chem. A. – 2008.  – V. 82. – № 6. – P. 986–989; Odinaev S., Komilov K., Zaripov A. The Frequency Dispersion of Dynamic Transfer Coefficients and Elastic Moduli of Magnetic Liquids // http://www.springerlink.com/content/x171101712134144.
  24. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. Зависимость модулей упругости магнитных жидкостей от параметров состояния // УФЖ. – 2008. – Т. 53. – № 3. – С. 235–239; Odinaev S., Komilov K., Zaripov A. Dependence of the moduli of elasticity of magnetic fluids on the parameters of state // Ukr. J. Phys. – 2008. – V. 53. – № 3. – C. 234–238.
  25. Одинаев С., Комилов К. Термоупругие свойства и структурная релаксация магнитных жидкостей // ЖФХ. – 2008. – Т. 82. – № 10. – С. 1989–1994; Odinaev S., Komilov K. The Termoelastic Properties and Structual Relaxation of Magnetic Liquids // Rus. Journ. of Phys. Chem. A. – 2008. – V. 82. – № 10.  – 1785–1789; Odinaev S., Komilov K. The Termoelastic Properties and Structual Relaxation of Magnetic Liquids  // http://www.springerlink.com/ content/b1l7735643t1212j.
  26. Одинаев С., Комилов К. Частотная зависимость скорости и коэффициента поглощения звуковых волн в магнитных жидкостях // Акус. журн. – 2008.  – Т. 54. – № 6. – С. 920–925; Odinaev S., Komilov K. Frequency Dependences of the Velocity and Absorption Coefficient of Sound Waves in a Magnetic Fluid  // Acoust. Phys. – 2008. – V. 54. – № 6. – P. 796–801; Odinaev S., Komilov K. Frequency Dependences of the Velocity and Absorption Coefficient of Sound Waves in a Magnetic Fluid // http://www.springerlink.com/ content/c253m2131nv4g250.
  27. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. О зависимости скорости и коэффи-циента поглощения сдвиговых волн в магнитных жидкостях от параметров состояния // ДАН РТ. – 2008. – Т. 51. – №2. – С. 107–112.
  28. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. О влиянии концентрации и намаг-ниченности на скорость и коэффициент поглощения сдвиговых волн в магнитных жидкостях // ДАН РТ. – 2008. – Т. 51. – №9. – С. 645–651.
  29. Odinaev S., Komilov K., Zaripov A. The frequence dependence of the dy-namical transport coefficients and elastic modules of the magnetic liquids: Proc. of 4th Int. Conf. Phys. of liquids matters: modern problems. – Kyiv: Ukraine, 2008. – P. 43.
  30. Odinaev S., Komilov K. Molecular theory of structural relaxation and termo-elastic properties of magnetic liquids: Proc. of the 4th Int. Conf. Phys. of liquid matter: modern problems. – Kyiv: Ukraine, 2008. – P. 43.
  31. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. К молекулярной теории структурной релаксации и термоупругих свойств магнитных жидкостей: Материалы III Межд. науч.-прак. конф. «Перспективы развития науки и образования в XXI веке», Душанбе, 2008. – С. 296–298.
  32. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. О частотной зависимости скорости и коэффициента поглощения звуковых волн в магнитных жидкостях: Материалы Межд. конф., посвященной 100-летию академика С.У. Умарова «Современные проблемы физики», Душанбе, 2008. – С. 16–18.
  33. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. Зависимость скорости и коэффи-циента поглощения сдвиговых волн в магнитных жидкостях от концентрации и намагниченности: Материалы Межд. конф., посвященной 100-летию академика С.У. Умарова «Современные проблемы физики», Душанбе, 2008. – С. 11–15.
  34. Одинаев С., Комилов К., Зарипов А. Исследование коллективных колеба-ний в магнитных жидкостях: Программа и тезисы докл. научно-теор. конф. «Проблемы физики конденсированных сред» посвященной 80-летию академика А.А. Адхамова, Душанбе, 2008. – С. 56–57.
  35. Одинаев С., Комилов К. Зависимость термического модуля упругости магнитных жидкостей от параметров состояния // ТВТ. – 2009. – Т. 47. – № 1. – С. 137–140; Odinaev S., Komilov K. Thermal Elastic Modulus of Magnetic Fluids as a Function of State Parameters // High Temperature. – 2009. – V. 47. – № 1. – P. 131–135; httpwww.springerlink.comcontent74n343602813340x.
  36. Одинаев С., Комилов К. К молекулярно-кинетической теории распрост-ранения высокочастотных тепловых волн в магнитных жидкостях // УФЖ. – 2009. – Т. 54. –  № 3. – С. 256–259; Odinaev S., Komilov K. To the molecular theory of propagation of high-frequency heat waves in magnetic fluids // Ukr. J. Phys. – 2009. – V. 54. – № 3. – P. 255–258.

Отпечатано в типографии ООО «Эр-граф».

Подписано в печать 05.06.2009. Печать офсетная.

Усл. печ. л. 1,5. Тираж 100 экз. Заказ № 36

 





© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.