WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

На правах рукописи

Гареева Зухра Владимировна

Статические и динамические свойства пленок феррита висмута и ферритов-гранатов с магнитными и кристаллографическими неоднородностями

Специальность 01.04.07– физика конденсированного состояния

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Уфа 2011

Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Институте физики молекул и кристаллов Уфимского научного центра Российской академии наук

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Дорошенко Рюрик Александрович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Тагиров Ленар Рафгатович доктор физико-математических наук, профессор, член-корреспондент РАН Ильгамов Марат Аксанович доктор физико-математических наук, профессор Екомасов Евгений Григорьевич

Ведущая организация: Институт радиотехники и электроники им. В.А. Котельникова РАН

Защита состоится 17 февраля 2012 г. в 14.00 на заседании диссертационного совета ДМ 002.099.01 в Институте физики молекул и кристаллов Уфимского научного центра РАН по адресу 450075, г. Уфа, пр. Октября, 71; телефон (347) 2921417, факс (347) 2359522.

Отзывы направлять по адресу: 450075, г. Уфа, пр. Октября, 151, ИФМК УНЦ РАН, диссертационный совет Д 002.099.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке ИФМК УНЦ РАН

Автореферат разослан «___»_____________

Ученый секретарь диссертационного совета ДМ 002.099.01 Ломакин Г.С.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. В настоящее время как теоретически, так и экспериментально активно исследуются тонкие пленки и многослойные структуры, в которых реализуются новые физические эффекты, важные как для фундаментальных исследований, так и для широкого круга практических приложений. Получение новых функциональных материалов связано с созданием в кристаллических средах статических и динамических неоднородностей, которые формируются в результате технологических процессов, а также при воздействии различных физических полей. Активные диэлектрики - тонкие пленки, многослойные структуры, материалы, в которых одновременно сосуществует несколько типов упорядочения, играют важную роль в развитии нанотехнологий, создании современных устройств спинтроники, сенсорных устройств, энергонезависимой памяти и др.

Непрерывное расширение области исследований физических свойств магнитоупорядоченных кристаллов приводит к необходимости изучения широкого спектра магнитных явлений, в том числе магнитоэлектрических, магнитоупругих, оптических.

Наиболее ярко данные свойства проявляются при наличии кристаллических неоднородностей, в роли которых могут выступать активные центры кристаллической решетки, поверхности, границы раздела многослойных структур, неоднородные распределения зарядовой и спиновой плотности.

В последние годы новые и нетривиальные эффекты обнаружены в мультиферроиках – материалах, в которых одновременно реализуется магнитное и сегнетоэлектрическое упорядочение. Сообщения о рекордно - высоких значениях намагниченности и поляризации, наблюдаемых в пленках феррита висмута, проводимости сегнетоэлектрических доменных границ имеют определяющее значение не только для фундаментальных исследований, они открывают широкие возможности для различных технологических приложений [1]. Для объяснения данных эффектов и прогнозирования новых, необходимо правильное понимание механизмов магнитоэлектрических взаимодействий. В настоящее время однозначного подхода к этому вопросу не существует. Наряду с классическим магнитоэлектрическим механизмом, обусловленным непосредственно взаимодействием сегнетоэлектрического и магнитного параметров порядка [2 – 4], активно обсуждается механизм неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия [5 - 9]. Исследования последних лет показали, что учет данного механизма, существенного при наличии магнитной неоднородности, приводит к новым физическим эффектам: появлению несобственной поляризации в мультиферроиках, возможности электрического управления магнитными доменными границами в пленках ферритов – гранатов, поверхностному флексомагнитоэлектрическому эффекту и др. [5]. Интересными, но неисследованными ранее объектами для реализации неоднородного магнитоэлектрического эффекта, являются двухслойные ферромагнитные пленки, представляющие собой композицию обменно – связанных магнитомягких и магнитожестких слоев. Магнитоэлектрический эффект в таких структурах реализуется на магнитной неоднородности, имеющей место в окрестности границы раздела слоев.

Важную роль в формировании статических и динамических свойств магнитоупорядоченных кристаллов играет магнитоупругое взаимодействие. Связь магнитной и упругой подсистем наиболее ярко проявляется при исследовании динамики поверхностных и объемных магнитоупругих волн, распространяющихся в многослойных магнитных структурах. В результате взаимодействия между упругой и спиновой подсистемами в магнетике возникают новые эффекты: дополнительные щели в спектрах связанных магнитоупругих волн, размерные резонансы, обусловленные конечностью размеров образца и др. [10 - 12]. Частоты размерных резонансов, эффективность их возбуждения зависят от множества факторов: эффектов спонтанного нарушения симметрии, взаимодействия поверхностных и объемных магнитоупругих волн, взаимодействия магнитостатических волн с акустическими модами, характера закрепления спинов на свободных поверхностях и др. [11 – 14]. Экспериментальные исследования показывают, что наличие немагнитной подложки приводит к особенностям магнитоупругих колебаний, толщинных мод в ограниченных структурах. Развитие теории магнитоупругих явлений в ограниченных структурах с магнитными и немагнитными слоями представляет научный и практический интерес.

Легирование кристаллов, с которым связано возникновение точечных неоднородностей, изменяет кристаллическую и магнитную структуру вещества, приводя к новым физическим эффектам - наличие анизотропных ионов оказывает воздействие на упругие, магнитные, электрические, транспортные и оптические свойства кристаллов. Локальное изменение симметрии лигандного окружения ионов, приводящее к расщеплению энергетических уровней основного состояния, приводит к изменениям спектров оптического поглощения [15 - 18]. Результаты экспериментальных исследований говорят о разнообразии спектров оптического поглощения.

Большинство экспериментально - наблюдаемых фотоиндуцированных эффектов на оптическом поглощении в иттрий железистых гранатах (ИЖГ) качественно объясняется перераспределением зарядовых центров, находящихся вблизи или вдали от легирующих примесей (вакансий). Теоретическая модель, объясняющая особенности оптического поглощения за счет учета нетригональных искажений кристаллического поля ранее не предлагалась.

В работе в качестве модельных объектов исследования выбраны магнитоупорядоченные кристаллы с антиферромагнитным и ферримагнитным упорядочением – мультиферроики феррит висмута и ферриты - гранаты. Активный научный интерес к данным материалам проявляется с 1960 – х годов, в феррите висмута и ферритах – гранатах реализуется широкий спектр различных физических свойств. Кристаллическая, магнитная структура, магнитные, оптические, упругие свойства монокристаллов BiFeO3, Y3Fe5O12 хорошо изучены. Исследования последних лет показывают, что легирование, создание тонких пленок, многослойных структур и композитов на основе феррита висмута и иттрий железистых гранатов приводит к усилению целого ряда эффектов, а также обнаружению принципиально новых явлений в данных материалах. В диссертационной работе рассмотрен круг задач, связанный с особенностями магнитоэлектрических, магнитоупругих и оптических свойств данных соединений, предложено теоретическое объяснение ряда эффектов, наблюдавшихся экспериментально, спрогнозированы новые физические эффекты, которые могут быть реализованы в перспективе. Наличие экспериментального материала позволило в ряде случаев апробировать теоретические модели и сопоставить проделанные теоретические расчеты с имеющимися экспериментальными данными.

Цель работы. Развитие теории магнитоэлектрического эффекта в тонких пленках мультиферроиков и обменно – связанных ферромагнитных структурах; построение теоретической модели размерных резонансов магнитоупругих и упругих волн в слоистых структурах вида магнетик – немагнитный диэлектрик, расчет спектров оптического поглощения при учете изменения локальной симметрии нетрехвалентных ионов железа в иттрий – железистых гранатах.

В связи с этим были поставлены и решены следующие основные задачи:

-выяснение роли механизмов магнитоэлектрических взаимодействий, существенных для реализации магнитоэлектрического эффекта в пленках мультферроиков и ферромагнетиков -определение структуры основного состояния и структуры антиферромагнитных доменных границ в тонких пленках мультиферроиков -исследование зависимостей энергии антиферромагнитных доменных границ мультиферроиков от положения магнитной доменной границы относительно сегнетоэлектрической доменной границы -исследование магнитоэлектрического эффекта и особенностей электрической поляризации, возникающей на магнитной неоднородности в области границы раздела в двухслойных обменно – связанных ферромагнитных пленках -расчет частот и эффективности возбуждения размерных резонансов в многослойных структурах вида магнетик – немагнитный диэлектрик, исследование особенностей данных характеристик, обусловленных наличием границы раздела -расчет спектров оптического поглощения нетрехвалентных ионов железа в октаэдрических положениях иттриевых гранатов при изменении параметров тригонального и нетригонального кристаллического поля.

Научная новизна диссертационной работы определяется тем, что в ней впервые выполнены теоретические исследования:

-эффекта магнитоэлектрического пиннинга в тонких пленках мультиферроиков: на примере использования ряда теоретических моделей показана стабилизация магнитных доменных границ сегнетоэлектрическими доменными границами -влияния неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия на структуру антиферромагнитных доменных границ в пленках мультиферроиков -магнитоэлектрического эффекта, реализующегося на магнитной неоднородности в двухслойной ферромагнитной структуре -особенностей трансформационных свойств электрической поляризации в магнитном поле в двухслойных обменно – связанных ферромагнитных пленках -размерных резонансов магнитоупругих и упругих волн в структурах вида магнетик – немагнитный диэлектрик - магнетик -спектров оптического поглощения октаэдрических ионов Fe2+, Fe4+ в монокристаллических пленках иттрий железистых гранатов -фотоиндуцированного эффекта на оптическом поглощении в монокристаллических пленках иттрий – железистых гранатов Практическая значимость результатов работы определяется тем, что полученные результаты представляют интерес для физики конденсированного состояния, теории магнетизма, теории магнитоэлектрических явлений, а также для использования их в устройствах твердотельной электроники, физической акустики, спинтроники, информационных системах, интегральной СВЧ – технике.

Основные положения, выносимые на защиту 1. Пространственная модуляция вектора антиферромагнетизма в основном состоянии мультиферроиков вида феррита висмута при наличии сегнетоэлектрической доменной структуры за счет механизма неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия.

2. Результаты исследования антиферромагнитной доменной структуры мультиферроиков. Выход спинов из плоскости разворота неелевских доменных границ в окрестности сегнетоэлектрических доменных границ.

3. Коэрцитивность антиферромагнитных доменных границ мультиферроиков. Энергетическое преимущество положения антиферромагнитной доменной границы на сегнетоэлектрической доменной границе.

4. Особенности неоднородного магнитоэлектрического эффекта в двухслойных обменно – связанных ферромагнитных пленках с ферромагнитным и антиферромагнитным межслойным обменным взаимодействием.

5. Результаты расчета электрической поляризации в двухслойных обменно - связанных ферромагнитных пленках в магнитном поле при различных константах магнитной анизотропии слоев.

6. Немонотонные зависимости частот размерных резонансов в слоистых структурах вида магнетик – немагнитный диэлектрик при изменении соотношений толщин магнитных и немагнитных слоев.

7. Неэквидистантное расположение гармоник частот размерных резонансов в слоистых структурах вида магнетик – немагнитный диэлектрик, обнаруженное и экспериментально в эпитаксиальных двусторонних пленках иттрий – железистого граната.

8. Спектры оптического поглощения октаэдрических ионов Fe2+, Fe4+ ферритов – гранатов иттрия в ближних относительно легирующих примесей положениях (в тригональном и нетригональном кристаллическом поле) и в дальних положениях (в тригональном кристаллическом поле).

9. Знакопеременный характер изменения оптического поглощения в иттрий – железистых гранатах при изменении соотношения количества ионов Fe2+, Fe4+ в ближних и дальних относительно примесей положениях, экспериментально наблюдаемый при фотоиндуцированном оптическом эффекте в феррите – гранате иттрия.

Достоверность полученных в диссертации результатов обеспечивается использованием апробированных методов теории конденсированных сред, строгой обоснованностью принятых допущений, совпадением предельных переходов с известными ранее результатами, совпадением результатов теоретического исследования с экспериментальными данными.

Апробация результатов. Основные результаты, полученные в диссертации, докладывались на следующих конференциях и научных школах: XIX международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники” (июнь 2002, Москва), XIX международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники” (июнь 2004, Москва), “Физика электронных материалов” (май 2005, Калуга), Moscow International Symposium on magnetism (June 2005, Moscow), 21 – th General Conference on Condensed Matter (March 2006, Dresden (Germany)), 8th International Workshop on Non-Crystalline Solids (June 2006, Gijon (Spain)), XX международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники” (июнь 2006, Москва), Moscow International Symposium on Magnetism (June 2008, Moscow), 11-th International Symposium on Physics of Materials (August 2008, Prague (Chekh Republic)), XXI Международной конференции “Новые магнитные материалы микроэлектроники” (июнь 2009, Москва), 3-rd European School on Multiferroics (September 2009, Groningen (The Netherlands)), 10th International Workshop on Non-Crystalline Solids (April 2010, Barcelona (Spain)), IV Euro-Asian Symposium “Trends in MAGnetism” Nanospintronics. EASTMAG 2010 (June 2010, Ekaterinburg), Moscow International Symposium on Magnetism, (August 2011, Москва), а также на научных семинарах стипендиатов программ немецкого общества академических обменов «Михаил Ломоносов II» 2007/20(апрель 2008, Москва), «Михаил Ломоносов II» и «Иммануил Кант II» 2009/2010 года, (апрель 2010, Москва).

Публикации По материалам диссертации имеется публикации; список основных работ под номерами A1 – Aприведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертации Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения. Работа изложена на 243 страницах, включая 57 рисунков, 4 таблицы, список цитированной литературы содержит 228 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении дан краткий обзор современного состояния исследований по выбранной тематике, определены цели и задачи диссертационной работы, сформулированы основные положения, выносимые на защиту. Кратко изложена научная новизна полученных результатов. Рассмотрена структура и содержание каждой главы.

В первой главе исследован магнитоэлектрический эффект в пленках мультиферроиков. Рассмотрены особенности магнитных структур, классифицированы основные магнитоэлектрические механизмы, ответственные за взаимодействие магнитного и электрического параметров порядка. В рамках теории микромагнетизма получены основные уравнения, описывающие распределение антиферромагнитного вектора мультиферроика, построены графики, иллюстрирующие изменение ориентации антиферромагнитного вектора, а также энергии антиферромагнитных доменных границ в зависимости от координат.

В качестве модельного объекта исследования рассмотрены пленки мультиферроика феррита висмута BiFeO3. Выбор модели обусловлен тем, что в данном веществе магнитное и сегнетоэлектрическое упорядочение существуют при высоких температурах (ТС = 8200 С, TN = 3700 С), в пленках BiFeOдостигаются высокие значения электрической поляризации.

Экспериментальные исследования показывают широкое разнообразие сегнетоэлектрических доменных структур, реализующихся в пленках BiFeO3. Тип доменной структуры зависит от ряда факторов: скорости роста эпитаксиальных пленок, кристаллографической ориентации пленок и др.

Исследован случай полосовой сегнетоэлектрической доменной структуры, в которой вектор поляризации в доменах ориентирован вдоль одной из главных осей кристалла <111> и изменяет свое направление скачком при переходе от одного сегнетоэлектрического домена к другому. В угловых переменных , плотность свободной энергии системы представлена в виде d d f A sin2 K1 sin2 K2 sin2 cos2 dx dx (1) D12 d Pz2 sin2 D2Pz cos 2 dx где А – константа неоднородного обменного взаимодействия, К1, К2 – константы орторомбической магнитной анизотропии, D1 – константа магнитоэлектричекого взаимодействия Дзялошинского – Мория, – магнитная восприимчивость, D2 – константа неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия, Pz – z - компонента вектора поляризации P=(0,0,Pz), направленного вдоль главной оси кристалла, и – полярный и азимутальный углы вектора антиферромагнетизма. Изменение поляризации вдоль пленки определено законом dPz 2P0 (1)n (x dn) dx n где d – ширина сегнетоэлектрического домена, P0 – величина поляризации в сегнетоэлектрическом домене.

В отсутствии магнитоэлектрических взаимодействий реализуются следующие виды решений, удовлетворяющие условию минимума функционала свободной энергии F fdx : 1) =0, , =(x); 2) =/2, =(x), которые соответствуют двум возможным вращениям спинов: вокруг нормали к пленке и в плоскости пленки.

Исследовано влияние магнитоэлектрических взаимодействий на распределение спинов в обеих ситуациях.

Проведенные расчеты показывают, что неоднородное магнитоэлектрическое взаимодействие, проявляясь в скачке производной на границе между сегнетоэлектрическими доменами, изменяет структуру основного магнитного состояния, усложняет распределение спиновой плотности в антиферромагнитной доменной границе, стабилизирует положение антиферромагнитных доменных границ в окрестности сегнетоэлектрических. На рис.1 показаны графики зависимости угла от координаты x, полученные для первого случая (основного состояния).

На графиках видно, что неоднородное магнитоэлектрическое взаимодействие приводит к отклонениям угла от равновесного положения =/2 в окрестности сегнетоэлектрических доменных границ. Это говорит о том, что сегнетоэлектрическая доменная структура оказывает влияние на магнитную структуру пленок мультиферроиков, магнитный и электрический параметры порядка взаимодействуют в окрестности сегнетоэлектрических доменных границ.

б 1a 11-10 -5 0 5 10 15 20 -100 -50 0 50 100 150 2x, nm x, nm Рис.1. Графики зависимости угла от координаты x (K1<0) a) d=nm, б) d=100 nm A=3·10-7 erg/cm, K=8·105 erg/cm3, P0=6·10-5 C/cm2, 4A ~ 5·10-5, D , =62nm.

P Основные особенности антиферромагнитной доменной структуры мультиферроика исследованы для второго случая - «легкая плоскость» (разворот антиферромагнитного вектора l происходит в плоскости пленки).

Графики зависимостей углов (), (), определяющие разворот вектора антиферромагнетизма (для случая, когда размеры P -P P -P P P антиферромагнитных и сегнетоэлектрических доменов совпадают), показаны на рис.2.

31211Pz -185 Pz -2-3-4-10 -5 0 5 10 15 -10 -5 0 5 10 15 Рис. 2. Графики зависимости углов , от параметра . A=2·10-erg/cm, |K1|=2·106 erg/cm3, |K2|=6·105 erg/cm3, P0=6·10-5 C/cm2, =62·104 A DP7 =0.58; =5.7·10-7 cm), cm, D2 (=|K1|/|K2|=3.3, P2 AKd=60 nm (d/=10.39).

На графиках видно, что заданной сегнетоэлектрической структуре соответствует определенное распределение антиферромагнитного вектора, при котором спины выходят из плоскости разворота в окрестности сегнетоэлектрических доменных границ. Эта особенность доменной структуры мультиффероиков принципиально отличает ее от доменной структуры обычного антиферромагнетика. Выход спинов из плоскости разворота при приближении к сегнетоэлектрической доменной границе обусловлен механизмом флексомагнитоэлектрического взаимодействия.

Проведенные расчеты показали энергетическое преимущество локализации антиферромагнитных доменных границ на границах сегнетоэлектрических доменов.

Явление магнитоэлектрического пиннинга, т.е. зацепления магнитных спинов за сегнетоэлектрическую доменную границу иллюстрирует также рассмотренная далее модель – цепочка сегнетоэлектрических доменов, расположенных на антиферромагнитной доменной границе. Графики зависимости углов (), () для данного случая показаны на рис. 3.

a б 111-8 -6 -4 -2 0 2 4 6 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 Рис.3. Графики распределения углов () (a), () (б), A=2·10-7 erg/cm, |K1|=6·106 erg/cm3, |K2|=1·106 erg/cm3, P0=6·10-5 C/cm2, =62·10-7 cm, DP0 A 4 A 0 (=|K1|/|K2|=6, =0.45; =4.4·10-7 cm).

D2 K2 AKPНа графике видно, что, как и в двух рассмотренных выше случаях наблюдается отклонение магнитных спинов от равновесного положения в окрестностях сегнетоэлектрических доменных границ.

Для энергетического обоснования эффекта магнитоэлектрического пиннинга проведен расчет зависимости энергии магнитной доменной границы от координаты, характеризующей относительное положение сегнетоэлектрической доменной границы.

График зависимости энергии магнитной доменной стенки от ее положения относительно сегнетоэлектрической доменной структуры показан на рис.4. На графике видно, что энергия антиферромагнитной доменной границы является периодической функцией от координаты, определяющей положение антиферромагнитной доменной границы относительно сегнетоэлектрической доменной границы. Минимум энергии системы достигается при совпадении центров обеих границ.

Трансляционная инвариантность изменяется на периодическую инвариантность, антиферромагнитная доменная граница попадает в потенциальную яму, образованную сегнетоэлектрическими доменами. Вследствие этого антиферромагнитные доменные границы мультиферроиков теряют свойственную им подвижность и становятся коэрцитивными.

1.71.71.71.71.7-4 -3 -2 -1 0 1 2 3 Рис.4. График зависимости энергии магнитной доменной границы DW от параметра 0, характеризующего смещение магнитной доменной границы относительно сегнетоэлектрической доменной структуры.

Таким образом, проведенное исследование позволило выявить следующие основные закономерности:

-имеет место корреляция между сегнетоэлектрической и магнитной доменной структурой мультиферроика, наличие периодической сегнетоэлектрической структуры приводит к особенностям микромагнитного распределения -при наличии периодической сегнетоэлектрической структуры однородное антиферромагнитное состояние не является состоянием с наименьшей энергией. Наименьшей энергии мультиферроика отвечает квазиоднородное состояние с пространственной модуляцией вектора антиферромагнетизма -основным физическим механизмом, отвечающим за корреляцию магнитного и сегнетоэлектричекого параметров порядка, проявляющегося в изменении структуры основного состояния, является механизм неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия, erg/cm DW -в результате взаимодействия магнитной системы с сегнетоэлектрической изменяется структура антиферромагнитной доменной границы и ее энергия. Сегнетоэлектрическая доменная структура выступает в роли коэрцитивного механизма для магнитной доменной стенки, в окрестности сегнетоэлектрических доменных границ изменяется распределение спиновой плотности.

Во второй главе представлены результаты исследований магнитоэлектрического эффекта в двухслойной ферромагнитной пленке с ферро - и антиферромагнитным упорядочением спинов на границе раздела сред. Рассмотрена двухслойная пленка, состоящая из двух ферромагнитных слоев, помещенная в постоянное магнитное поле H и электрическое поле E. При определенном сочетании физических параметров, а также в результате воздействия магнитного поля в окрестности границы раздела в двухслойной ферромагнитной пленке появляется магнитная неоднородность, которая индуцирует электрическую поляризацию. Исследованы трансформационные свойства полевых зависимостей электрической поляризации при изменении соотношений констант магнитной анизотропии, величины и направления приложенного магнитного поля, типа магнитного упорядочения (ферро – и антиферромагнитного) на границе раздела слоев. Показано, что воздействие электрического поля приводит к изменениям распределения намагниченности.

Представлена теоретическая модель магнитоэлектрического эффекта в двухслойной обменно - связанной пленке с разным характером обменного взаимодействия на границе раздела слоев.

Магнитные пленки различаются толщиной, величиной и знаком магнитной анизотропии K, Kпл, знаком константы обменного взаимодействия J на границе раздела слоев. Для случая J > исследованы две геометрии задачи: магнитное поле приложено перпендикулярно и параллельно поверхности. Плотность свободной энергия системы, включающая в себя энергии магнитных, электрических, магнитоэлектрических взаимодействий имеет вид Mix 2 Miy 2 Miz 2 f Ai K1 M1n K2 M2n i1 x y z (2) Px2 Py2 PzMH JM1M2 PE DP (MiMi ) Mi (Mi ) 2e iгде A1, A2 - константы неоднородного обменного взаимодействия для 1 – ого и 2 – ого слоев, К1, К2 – константы магнитной анизотропии 1 – ого и 2 – ого слоев, J – константа межслойного обменного взаимодействия, P – вектор поляризации, M – вектор намагниченности, E – электрическое поле, H – магнитное поле, D – константа неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия, e –диэлектрическая восприимчивость.

Равновесное распределение намагниченности и компоненты вектора поляризации определены из условия минимума функционала свободной энергии F f (z)dz. Рассчитаны зависимости (z) в электрическом поле и в отсутствии электрического поля, построены графики распределения локальной поляризации по толщине двухслойной структуры, графики зависимостей полной поляризации системы от постоянного магнитного поля и констант магнитной анизотропии. Показано, что изменение величины и направления приложенного магнитного поля влияет на магнитную конфигурацию, величину и направление электрической поляризации рассматриваемой системы. В зависимости от соотношений констант магнитной анизотропии слоев графики зависимости локальной поляризации от координаты и кривые распределения намагниченности могут иметь симметричную и несимметричную форму. На рис.5 показаны графики зависимости интегральной поляризации от величины магнитного поля при разных значениях констант магнитной анизотропии слоев (магнитное поле направлено вдоль поверхности). На графиках видно, что электрическая поляризация наблюдается в определенном диапазоне магнитных полей, ширина интервала зависит от констант магнитной анизотропии ферромагнитных слоев. В структурах с сопоставимыми по порядку величины значениями констант магнитной анизотропии электрическая поляризация наблюдается в отсутствии магнитного поля (кривая 1 рис.5 а, б). В структурах вида магнитожесткая – магнитомягкая магнитная пленка при Kпл>>K, Kпл<>K поляризация возникает при включении магнитного поля, как в положительном, так и в отрицательном направлении оси OZ, при увеличении величины магнитного поля величина поляризации уменьшается, плавно достигая нуля при критических значениях магнитного поля. При расчетах использованы следующие основные параметры: A1=A2=10-7 erg/cm, a=2·da, b=2·db, da 4 A1 / K, db 4 A2 / Kпл, M1=M2=90 G, e=102 CGS, D =10-9 CGSM.

а б 6 Py Py H3 H2 H-9000 -6000 -3000 0 3000 6000 9000 -3000 -2000 -1000 0 1000 20H, Oe H, Oe Рис.5. Графики зависимости полной поляризации Py от магнитного поля H а) Kпл>K,Kпл =2105 erg/cm3, K=2·104 erg/cm3 (кривая 1), Kпл =2105 erg/cm3, K=2·103 erg/cm3 (кривая 2) KплK. В остальных случаях изменение поляризации при изменении магнитного поля происходит скачком.

Распределение намагниченности изменяется под действием электрического поля. В области максимальной магнитной неоднородности достигается максимальная величина эффекта.

Отметим характерные особенности электрической поляризации в случае антиферромагнитного упорядочения спинов в окрестности границы (J < 0). При J < 0 локальная поляризация всегда присутствует в исследованной структуре (т.к. в случае антиферромагнитного упорядочения магнитная неоднородность реализуется в образце при отсутствии внешних воздействий), в магнитных слоях с разным типом магнитной анизотропии локальная поляризация имеет разную полярность, величина, знак и степень локализации поляризации определяются магнитными параметрами слоев.

В зависимости от соотношения констант магнитной анизотропии распределение локальной электрической поляризации и намагниченности по толщине образца может иметь как симметричную форму (в случае равных констант магнитной анизотропии), так и асимметричную форму (в случаях K1>> K2, K1<

Отмеченные особенности в распределении локальной поляризации отражаются на интегральных характеристиках. Интегральная поляризация может принимать положительные и отрицательные значения, а также отсутствовать в определенном интервале магнитных полей [Hc1, Hc2] при K2

Таким образом, в результате проведенного исследования установлено следующее -в обменно - связанной ферромагнитной структуре в окрестности магнитной неоднородности реализуется электрическая поляризация, величина и направление поляризации зависят от физических параметров слоев, величины и направления внешнего магнитного поля -форма кривых распределения намагниченности и локальной поляризации по толщине пленки зависит от физических и геометрических параметров слоев. Изменяя соотношения констант магнитной анизотропии можно получать как симметричную, так и асимметричные конфигурации распределения намагниченности и локальной поляризации -полная электрическая поляризация двухслойной ферромагнитной пленки может возникать и исчезать как плавно, так и скачком в магнитном поле H -наблюдаются характерные отличия электрической поляризации в случаях ферро- и антиферромагнитного упорядочения спинов в окрестности границы раздела между слоями. В случае ферромагнитного упорядочения спинов электрическая поляризация всегда реализуется в двухслойной обменно – связанной ферромагнитной структуре и является положительной величиной. В случае антиферромагнитного упорядочения спинов полная поляризация может принимать положительные и отрицательные значения, а также отсутствовать (эффект зависит от соотношений физических параметров слоев) -воздействие электрического поля приводит к изменениям распределения намагниченности. Максимальная величина эффекта наблюдается в области максимальной неоднородности намагниченности.

Третья глава посвящена исследованию размерных резонансов магнитоупругих и упругих волн в двухслойных структурах вида магнетик – немагнитный диэлектрик. Исследованы частоты размерных резонансов упругих и магнитоупругих волн. В основном состоянии намагниченность, намагничивающее поле H, волновой вектор k и переменное поле h взаимноперпендикулярны, при такой геометрии в системе реализуются сдвиговые волны.

Магнитоупуругие колебания возбуждаются переменным магнитным полем в магнитном слое и за счет наличия акустического контакта распространяются вглубь подложки, вызывая упругие колебания немагнитного слоя. При совпадении частоты переменного поля с собственной частотой колебаний системы, которая зависит от поперечных размеров слоев, имеют место размерные резонансы в перпендикулярном направлении или толщинные моды. Исследованы магнитоупругие и упругие волны, распространяющиеся в ограниченных по толщине (001), (111) – ориентированных планарных структурах, рассчитаны частоты размерных резонансов связанных магнитоупругих и упругих волн. Показано, что присутствие немагнитной компоненты приводит к ряду особенностей в поведении резонансных частот. Исследованы зависимости частот размерных резонансов от толщины магнитного слоя, упругих параметров сред, граничных условий на поверхности образца, величины приложенного постоянного магнитного поля.

Спектр связанных колебаний упругой и спиновой подсистем находится исходя из совместного решения уравнений Ландау – Лифшица и уравнений упругости для магнитной и немагнитной подсистем dm , mH eff dt ik d2ui f ik f f 1 (3) dt2 xk,где uik, ik s d2vi s ik f 2 vik xk dt f (4) Heff m M где - единичный вектор намагниченности, – m M гиромагнитное отношение, ikf, iks - тензоры напряжений магнитного и немагнитного слоя, ulm, vlm - тензоры деформаций в магнитном и немагнитном слоях, 1, 2 – плотность вещества магнитного и немагнитного слоя. Полная энергия системы включает в себя энергии упругих, магнитоупругих взаимодействий, энергию магнитной анизотропии и энергию взаимодействия с внешним магнитным полем H=(0, H, h). Плотность полной энергии для кубического магнетика имеет вид f Ciklmuikulm Ciklmvikvlm Biklmmimkulm , (5) 2 2 2 2 2 2 2 2 K1(mx my mymz mxmz ) K2mxmymz MH где Сiklm1 – тензор констант упругости магнитной пленки, Сiklm2 – тензор констант упругости немагнитной подложки, Вiklm – тензор констант магнитоупругой связи, К1, К2 – константы кубической магнитной анизотропии, M - намагниченность.

Для расчета частот размерных резонансов использованы два типа граничных условий: 1. условие непрерывности напряжений, 2.

условие непрерывности деформаций на границах раздела пластины с воздухом, а также условие непрерывности напряжений и деформаций на границе раздела пленка - подложка.

На рис. 6 показаны графики зависимостей первых четырех гармоник резонансных частот от относительной толщины магнитного слоя для двух типов граничных условий на поверхности пластины:

пунктиром изображены кривые, соответствующие свободным поверхностям, сплошной линией кривые, соответствующие структуре с закрепленными концами. На графиках видно, что имеет место нелинейная зависимость частоты размерного резонанса w (w=/(2)) от толщины магнитного слоя d. Характер изменения частот размерных резонансов в зависимости от магнитного поля показан на рис.7. На рис.7 видно, что частота возрастает с ростом H и в полях порядка 1000 Oe приходит к насыщению, характер изменения w(d) зависит от соотношения модулей упругости сред (кривая 1 (рис. 7), полученная для пластины со свободными краями, С441=С442 сопоставима с кривой 1 (рис. 6 а), полученной для пластины с закрепленными краями, С441<С442).

Рис. 6. График зависимостей гармоник частот размерных резонансов от толщины магнитного подслоя d, С441<С442, С441=6.641011erg/cm3,С442=7.641011erg/cm3,C11.=26.910 erg /сm3;

C12.=10.771011erg /сm3; К 1.3104erg /сm3;

B1 3.48106erg /сm3;

, B2 6.67106erg /сm3; m0 140G; 1.76107(Oes)l+d=const=0.055cm, кривая 1 получена при равенстве нулю деформаций на границах раздела пластины с воздухом, кривая 2 – при равенстве нулю напряжений на границах раздела пластины с воздухом а) первая гармоника, б) вторая гармоника, в) третья гармоника, г) четвертая гармоника.

Рис. 7. График зависимости первой гармоники резонансной частоты от толщины магнитного подслоя dпри равенстве нулю напряжений на границах раздела пластины с воздухом, С44 1=С44 2=7.641011 erg/cm3, кривая 1 соответствует H=100 Oe, кривая 2 - H=103Oe, кривая 3 - H=104Oe, l+d=const=0.055 cm.

Анализ полученных результатов позволяет выявить следующие закономерности:

размерные резонансы слоистых структур отличаются от резонансов однослойной магнитной пластины, а именно -зависимость резонансных частот от относительной толщины магнитного слоя является немонотонной функцией при различных упругих модулях, плотностях, магнитоупругих параметрах сред.

Немонотонный вид частотных зависимостей определяется в основном упругими свойствами системы. Форма немонотонных областей зависит от условий на поверхности образца (характера закрепления границ), а также от упругих свойств материалов (соотношений модулей упругостей и плотностей сред) -направление изменения частотных зависимостей определяется различием упругих модулей сред, которое проявляется в изменении скорости распространения упругих и магнитоупругих волн. Угол наклона кривых wi (d) изменяется при изменении значений упругих модулей, но при равных значениях плотностей сред -форма немонотонных областей в основном зависит от плотностей сред. При равных значениях упругих модулей и разных значениях плотностей материалов вид немонотонных участков на кривых wi (d) будет изменяться (на кривых появляются перетяжки) -влияние магнитных параметров на частотные зависимости wi (d) незначительно. Однако в магнитных материалах с высокими константами магнитоупругой связи частотный диапазон немонотонности приближается к соответствующим значениям изменения частот, наблюдаемым за счет эффекта упругих параметров в пленках с малыми значениями магнитоупругих констант.

В четвертой главе исследованы особенности размерных резонансов магнитоупругих и упругих волн в слоистых структурах, проведено сравнение результатов расчета толщинных мод для трехслойных и двухслойных структур. На основе проведенного анализа предложено объяснение экспериментально наблюдаемого неэквидистантного расположения гармоник резонансных частот толщинных мод. Исследованы эффективность возбуждения толщинных мод в двухслойной структуре вида магнетик – немагнитный диэлектрик, частоты размерных резонансов магнитоупругих и упругих волн, при учете взаимодействия сдвиговых волн в продольно намагниченной ферромагнитной пластине.

В рамках подхода, изложенного в главе 3, проведен сравнительный анализ результатов расчета частот размерных резонансов, полученных для двухслойных и трехслойных структур.

Показано, что в слоистой среде нарушается эквидистантное расположение гармоник резонансных частот, характерное для монослойных образцов в низкочастотной области спектра. Графики зависимости приведенных гармоник резонансных частот wn(l) / n (w=/2, n – номер гармоники) от толщины немагнитной прослойки l при различных значениях упругих и магнитных параметров (111) – ориентированных двухслойной и трехслойной системах показаны на рис. 8. При расчете использовались следующие значения параметров 1=5.17 g/cm3, 2=6.7 g/cm3, С44I=7.641011erg/cm3, С44II=8.8510erg/cm3, B1=3.48106 erg/cm3, B2=6.67106 erg/cm3, С12I=10.710erg/cm3, С12II=10.71011 erg/cm3, С11I,II= С12I,II+4С44I,II.

На графиках видно, что зависимость носит wn(l) / n немонотонный характер. Экстремальные значения на зависимостях наблюдаются при совпадении положения границы раздела сред с областью максимальной деформации стоячей волны, причем число немонотонных областей увеличивается пропорционально увеличению номера гармоники. В двухслойных структурах на частотных диаграммах (рис.8а) имеют место как четные, так и нечетные гармоники, в трехслойной структуре - только нечетные гармоники. Частоты первой, третьей и других нечетных гармоник обнаруживают равное число немонотонных областей, ход соответствующих кривых (1 (рис. 8а) и 1 (рис. 8б), 3 (рис. 8а) и (рис. 8б)) на выделенном участке АВ одинаков.

3.3. A B 3.3.2 A B 3.3.2.2.0.00 0.02 0.04 0.0.00 0.02 0.04 0.l, cm l, cm Рис.8. Графики зависимостей приведенных резонансных частот wn/n от толщины немагниной подложки l, а) двухслойная структура ИЖГГГГ: кривая 1 соответствует частоте w1, кривая 2- w2/2, кривая 3- w3/3, б) трехслойная структура ИЖГ-ГГГ-ИЖГ: кривая соответствует частоте w1, кривая 2- w3/3, кривая 3- w5/5.

Утверждение о неэквидистантом расположении гармоник частот размерных резонансов иллюстрирует рис. 9 – график зависимости приведенных резонансных частот от номера wn(l) / n гармоники n, полученный для трехслойной структуры ИЖГ-ГГГИЖГ. Кривая 1 соответствует экспериментальным значениям, кривая 2 расчетным данным. Сравнение полученных результатов показывает достаточно хорошее соответствие и подтверждает адекватность предложенной модели.

n w /n, MHz n w /n, MHz 3.3.3.3. 3.02 3.0 5 10 15 20 25 30 n Рис.9. Приведенные резонансные частоты wn/n от номера гармоники n для трехслойной структуры ИЖГ-ГГГ-ИЖГ, d=0.007 cm, l=0.05cm, кривая 1 – экспериментальные средние частоты зон, деленные на номер гармоники, кривая 2 – теоретические значения.

В двухслойной планарной структуре исследована эффективность возбуждения толщинных мод магнитоупругих волн.

Для расчета использованы уравнения Ландау – Лифшица с учетом релаксационных слагаемых dM (6) r1 , MHeff Heff r2 M MHeff dt где M – вектор намагниченности, – гиромагнитное отношение, f Heff - эффективное поле, определяемое уравнением (4), r1, r m – параметры затухания.

Расчет спектра магнитоупругих и упругих волн проводится для линейно-поляризованных плоских волн. Закон дисперсии определяется из линеаризованных уравнений динамики (6), амплитудные значения волновых компонент, а также резонансные частоты стоячих волн находятся из граничных условий. При учете релаксационных процессов из закона дисперсии определяются n w /n, MHz комплексные волновые вектора при фиксированных значениях действительной частоты : k = k + k, вещественная часть которых k определяет дисперсию, а мнимая k – пространственный декремент волн. Амплитуды намагниченности и деформаций, как функции частоты и материальных параметров системы находятся из граничных условий. Магнитная восприимчивость является функцией частоты и материальных параметров системы l (,Cik, I, II, K1, B1, B2, H0,l,d). На основе численного анализа получены следующие результаты. Наблюдается немонотонное изменение резонансной магнитной восприимчивости, обусловленное присутствием немагнитной компоненты в системе.

При толщинах магнитного слоя, равных половине и четверти длины волны на частотных зависимостях резонансных восприимчивостей наблюдаются особенности. В случае, когда на толщине магнитного слоя укладывается четное число полуволн, принимает нулевые значения, т.е. размерные резонансы перестают возбуждаться. В случае, когда на толщине магнитного слоя укладывается нечетное число полуволн, восприимчивость достигает своего экстремального значения. Особенности восприимчивости на резонансных частотах толщинных мод связаны с упругими свойствами слоев и с положением границы раздела.

Исследованы магнитоупругие волны и толщинные моды в ограниченной пластине изотропного ферромагнетика, намагниченной до насыщения в плоскости, параллельной поверхности. Связанные колебания намагниченности и сдвиговых упругих колебаний, возбуждаемые переменным магнитным полем распространяются одновременно в направлениях нормали к поверхности пластины и насыщающего магнитного поля. Рассчитаны резонансные частоты размерных резонансов магнитоупругих волн и исследованы их дисперсионные характеристики. Показано, что наблюдается зависимость частот размерных резонансов от волнового числа kz магнитоупругой волны, распространяющейся вдоль пластины.

Решение данной задачи осуществлено на основе методики, описанной в предыдущей главе. График зависимости резонансных частот размерных резонансов магнитоупругих волн от модуля волнового вектора kz магнитоупругой волны, распространяющейся в направлении намагничивания, приведен на рис.10. Семейство дисперсионных кривых, представленных на рис.идентифицируется с основными гармониками частот размерных резонансов. На рис.10 показаны случаи, соответствующие различным значениям модуля упругости С11. Меньшему значению модуля Cсоответствует семейство кривых 1, большему значению модуля Cсоответствует семейство кривых 2. Расчеты проводились при следующих значениях параметров Vt=3.93105 cm/s, С44=8.061011erg/cm3, B=6.67106 erg/cm3, H=1000 Oe, K=1104erg/cm3, m0=140 G, =1.76107(Oes)-1, =5.2 g/cm3.

0 20 40 60 80 100 1kz Рис.10. Зависимость резонансной частоты n от волнового вектора kz.

Кривые, обозначенные соответствуют семейству 1 – C11=16.91011erg/cm3, кривые, обозначенные соответствуют семейству 2 - C11= 26.91011erg/cm3, d=0.07 cm.

На рис. 10 видно, что наблюдается наклон дисперсионных кривых по отношению к оси, направленной вдоль kz. Величина угла наклона зависит от модуля упругости C11, плотности вещества и толщины пластины d. Таким образом, в зависимостях n(kz) при учете взаимодействия магнитоупругих волн, распространяющихся вдоль нормали к поверхности и перпендикулярно этому направлению, наблюдаются отличия по сравнению с законом дисперсии толщинных мод магнитоупругой волны, распространяющейся вдоль нормали к поверхности однородно n намагниченной пластины (в последнем случае имеет место гармоническое расположение основных гармоник приведенных частот). В рассмотренной ситуации наблюдаются отклонения от гармонического ряда, причем отклонения становятся более существенными при увеличении волнового числа kz.

В результате проведенного исследования получены следующие основные результаты:

-эффективность возбуждения гармоник резонансных частот определяется магнитной составляющей системы, зависит от упругих свойств слоев и относительной толщины магнитного слоя -эффективность возбуждения гармоник резонансных частот в многослойной структуре зависит от объема, числа и положения магнитных слоев. По заданной толщине, количеству магнитных слоев в многослойной структуре можно определить номера максимально резонирующих гармоник -частоты толщинных мод магнитоупругих волн в ферромагнитной пластине определяются не только поперечными, но и продольными размерами пластины. Частота резонансного возбуждения толщинных мод может изменяться при изменении волнового вектора kz и связанного с ним продольного размера пластины. Это указывает на то, что в реальных образцах при разбросе длины пластины может иметь место многомодовость магнитоупругих и упругих колебаний.

В пятой главе представлены результаты исследования особенностей оптического поглощения октаэдрических ионов Fe2+ и Fe4+ находящихся в ближних и в дальних относительно легирующих примесей положениях. Рассчитаны характеристики расщепления основного состояния и вероятности переходов между расщепленными уровнями ионов Fe2+ и Fe4+ с учетом только тригональных (дальние положения), нетригональных и тригональных (ближние положения) компонент кристаллического поля (КП).

Построены спектральные зависимости коэффицента оптического поглощения.

В номинально чистых и легированных монокристаллах иттрий - железистых гранатов (ИЖГ) наблюдаются изменения оптического поглощения под воздействием света. В кристаллах, кристаллическая структура которых допускает различные замещения и легирования, наличие вакансий, возникает большое количество неэквивалентных мест, различающиеся по величине и знаку компонент кристаллического поля. Большинство обнаруженных фотоиндуцированных явлений в ИЖГ на оптическом поглощении объясняется вкладами нетрехвалентных ионов Fe2+ и Fe4+, находящихся вблизи или вдали от легирующих примесей (вакансий).

На основе расщепления основного состояния октаэдрических ионов железа D в кристаллическом поле (КП) исследованы нетрехвалентные ионы железа в ИЖГ в кристаллическом поле кубической симметрии, с учетом тригональных и нетригональных компонент. Полный гамильтониан КП для данной задачи представлен в виде 0 3 0 2 (7) H B(O4 20 2O4 ) CO2 D(O2 O2 ) где 1-ый член определяет кубическое КП, 2-ой тригональное КП, 3ий - нетригональное КП. Гамильтониан (7) записан через эквивалентные операторы с осью квантования Z параллельной одной из тригональных осей [111].Основное состояние D ионов Fe2+ и Fe4+ расщепляется кубическим полем на дублет Eg и триплет 5T2g.

Тригональные искажения кубического поля приводят к расщеплению триплета 5T2g на дублет 5Eg1 и синглет Ag. Наличие нетригональных искажений полностью снимает вырождение энергетических уровней и приводит к появлению пяти синглетных состояний A1, A2, A3, A4, A5. Вероятность перехода между состояниями n и m определяется формулой 4w3 P N Mnm (8) 3 cгде w-частота перехода, N - среднее число фотонов при данной температуре, Mnm-матричный элемент вероятности перехода, - постоянная Планка, с – скорость света. Правила отбора для квантового числа L разрешают переходы между электронными уровнями ионов Fe2+ и Fe4+ для магнитного дипольного и электрического квадрупольного поглощения. Правила отбора для спинового квантового числа S запрещают переходы с опрокидыванием спина. В расчетах учтены только переходы, разрешенные по L и S. Область изменения параметров КП выбрана из экспериментальных данных. Используя распределение Гаусса при определенных значениях параметров КП, построены графики зависимости вероятности перехода (M Mnm ) от длины волны пропускаемого света (l=1/Ei). Рассмотрены отдельно положения ионов железа вдали и вблизи примеси. В первом случае гамильтониан КП содержит кубический и тригональный члены. Во втором случае учитывается также гамильтониан нетригональных искажений. В диссертационной работе приведены графики зависимостей вероятности перехода от параметров кристаллического поля В, C для ионов железа вдали от примеси, от параметра D для ионов железа вблизи примеси. График зависимости вероятности перехода от параметра кристаллического поля В для ионов железа вдали от примеси приведен на рис. 11. Он позволяет проследить, как изменяется амплитуда основных, т.е. наиболее вероятных переходов в теории КП (ТКП) при изменении параметра C. Как видно из графиков на ионах Fe2+ C<0 (C>0) при увеличении C вероятность переходов Еg1 Eg (Ag Eg, Еg1 Eg ) и Еg1 Ag (Ag Eg1) возрастает, причем переход Еg1 Аg смещается в коротковолновую область спектра. На ионах Fe4+ в ТКП реализуются переходы Еg1 Eg (C>0, C<0) и Ag Eg1 (C>0), интенсивность переходов с ростом C возрастает для случая C>0 и слегка уменьшается для случая C<0, длина волны перехода Ag Eg1 смещается в коротковолновую область спектра. Модель перераспределения ионов Fe2+ или Fe4+ из ближних относительно легирующих примесей (или вакансий) в дальние положения позволяет объяснить экспериментально наблюдаемый знакопеременный характер фотоиндуцированного изменения оптического поглощения.

Разностная кривая при определенных значениях параметров кристаллического поля определяется как разность вероятностей переходов вдали (Hтриг.) и вблизи (Hтриг.+Hнетриг.) примеси. Подбор параметров КП при учете неэквивалентности мест, занимаемых ионами Fe2+ и Fe4+ в структуре граната, дает возможность получить графики (рис. 12), согласующиеся с экспериментальными результатами.

а б в г Рис.11. Зависимость вероятности перехода от параметра кристаллического поля В2 для ионов железа вдали от примеси (Dq=9500 cm-1, D=500 cm-1) а) ионы Fe2+ (C <0), б) ионы Fe4+ (C>0), в) ионы Fe2+ (C>0), г) ионы Fe4+ (C<0).

На рис. 12 приведена разностная кривая M=M1-M2 между вероятностями переходов вдали и вблизи примеси. Ее можно интерпретировать как разностную кривую коэффицентов оптического поглощения до и после облучения ИЖГ. Меняя параметры кристаллического поля, можно изменить форму разностной кривой. Увеличение величины расщепления тригонального поля для ионов Fe2+ и Fe4+ вблизи примеси смещает правую границу отрицательного фотоиндуцированного эффекта в область меньших значений l. Например, при 10Dq = 9500 cm-1, C = 600 cm-1, D = 500 cm-1 смена знака M происходит при l=1.6 m, что наблюдалось в экспериментах. Аналогичная картина наблюдается для разностей вероятностей переходов разных знаков вблизи примесей.

Рис. 12. Разностная кривая M=M1-M2 между вероятностями переходов вдали и вблизи примеси, точечная кривая - ионы Fe4+, сплошная кривая - ионы Fe2+ (10Dq=9500 cm-1) а) D=500 cm-1, C =400 cm-1 (вдали от примеси), C =250 сm-(вблизи примеси), б) D=250 сm-1, C =600 сm-1 (вдали от примеси), C =250 сm-1 (вблизи примеси).

С помощью графиков зависимостей вероятности перехода от параметров кристаллического поля В, C для ионов железа вдали от примеси, от параметра D для ионов железа вблизи примеси, представленных в диссертационной работе при определенных значениях параметров КП можно определить дополнительную область отрицательного фотоиндуцированного эффекта на длинах волн порядка 1.6 m, что также наблюдалось экспериментально.

Проведенные расчеты показывают, что за счет вкладов тригональных и нетригональных компонент кристаллического поля спектры оптических переходов в ближней ИК области между расщепленными уровнями основного состояния имеют сложный и информативный характер.

Резюмируя, в данной главе -теоретически проанализированы особенности оптического поглощения ионов Fe2+ и Fe4+ при различных тригональных и нетригональных полях за счет переходов между уровнями расщепленного основного состояния -рассчитаны характеристики расщепления основного состояния и вероятности оптических переходов между расщепленными уровнями ионов Fe2+ и Fe4+ в октаэдрических положениях с учетом тригональных и нетригональных компонент кристаллического поля -анализ полученных зависимостей фотоиндуцированных изменений оптического поглощения на основе теоретических зависимостей вероятностей электронных переходов ионов Fe2+ и Fe4+ показывает, что изменение оптического поглощения в монокристаллах ИЖГ, экспериментально наблюдаемое во всей исследованной спектральной области объясняется соответствующим изменением количества ионов Fe2+ в ИЖГ:Si и Fe4+ в ИЖГ:Ba, знакопеременный характер фотоиндуцированного изменения оптического поглощения объясняется перераспределением ионов Fe2+ или Fe4+ из ближних относительно легирующих примесей (или вакансий) в дальние положения.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. Разработана теоретическая модель антиферромагнитных доменных структур мультиферроиков с учетом неоднородного магнитоэлектрического взаимодействия. Впервые исследованы свойства основного магнитного состояния, периодической магнитной доменной структуры, антиферромагнитной доменной границы мультиферроика. На основе проведенных исследований установлена корреляция между сегнетоэлектрической и магнитной доменной структурой мультиферроика. Показано, что при наличии периодической сегнетоэлектрической структуры однородное антиферромагнитное состояние не является состоянием с наименьшей энергией. Наименьшей энергии мультиферроика отвечает квазиоднородное состояние с пространственной модуляцией вектора антиферромагнетизма. Сегнетоэлектрическая доменная структура кардинально изменяет распределение спиновой плотности в антиферромагнитной доменной границе: за счет флексомагнитоэлектрического взаимодействия происходит выход спинов из плоскости вращения в окрестности сегнетоэлектрических доменных границ.

2. В рамках предложенной модели получено теоретическое обоснование эффекта магнитоэлектрического пиннинга - зацепления магнитных спинов за сегнетоэлектрические доменные границы.

Периодическая сегнетоэлектрическая доменная структура создает последовательность потенциальных ям, в которые попадает антиферромагнитная доменная граница, трансляционная инвариантность изменяется на периодическую инвариантность.

Антиферромагнитные доменные границы в мультиферроике приобретают новое свойство коэрцитивность, что принципиально отличает их от доменных границ обычного антиферромагнетика.

3. Впервые исследован магнитоэлектрический эффект в двухслойной ферромагнитной пленке с ферро - и антиферромагнитным упорядочением спинов на границе раздела сред. Показано, что в окрестности магнитной неоднородности возникает электрическая поляризация, величиной электрической поляризации можно управлять при помощи внешнего магнитного поля, внешнее электрическое поле влияет на магнитную неоднородность. Величина и характер изменения поляризации зависят от соотношений констант магнитной анизотропии, направления приложенного магнитного поля, типа магнитного упорядочения на границе раздела, а также толщин ферромагнитных слоев. Магнитная неоднородность и связанная с ней электрическая поляризация реализуются как в отсутствии, так и в присутствии магнитного поля H в зависимости от соотношений констант магнитной анизотропии слоев, полная электрическая поляризация двухслойной ферромагнитной пленки может возникать и исчезать как плавно, так и скачком в магнитном поле H. Положение, знак и величина локальной поляризации зависят от типа магнитного упорядочения на границе раздела слоев, соотношения физических и геометрических параметров слоев. Изменяя соотношения констант магнитной анизотропии можно получать как симметричную, так и асимметричные конфигурации распределения намагниченности и локальной поляризации по толщине пленки. Воздействие электрического поля приводит к изменениям распределения намагниченности.

4. Исследованы толщинные моды магнитоупругих и упругих волн многослойных структур вида – магнетик – немагнитный диэлектрик. Установлено неэквидистантное расположение гармоник резонансных частот слоистых структур в низкочастотной области спектра, достигнуто согласие результатов исследования с экспериментом. Исследована зависимость приведенных частот размерных резонансов от порядкового номера гармоники при разных граничных условиях на поверхности системы. Показано, что зависимость резонансных частот от относительной толщины магнитного слоя является немонотонной функцией от упругих модулей, плотностей сред, магнитоупругих параметров.

Немонотонный вид частотных зависимостей определяется в основном упругими свойствами системы. Форма немонотонных областей зависит от условий на поверхности образца (характера закрепления границ), а также от упругих свойств материалов (волновых сопротивлений сред). Влияние магнитных параметров на частотные зависимости незначительно для материалов с малыми значениями магнитоупругих констант. Показано, что частоты толщинных мод магнитоупругих волн в ферромагнитной пластине определяются не только поперечными, но и продольными размерами пластины. Частота резонансного возбуждения толщинных мод изменяется при изменении волнового вектора kz и связанного с ним продольного размера пластины, что можно использовать для объяснения экспериментально наблюдаемой многомодовости магнитоупругих и упругих колебаний в реальных образцах.

5. Получены зависимости эффективности возбуждения гармоник резонансных частот. Показано, что эффективность возбуждения гармоник резонансных частот в многослойной структуре определяется магнитной составляющей системы, зависит от упругих свойств слоев и относительной толщины магнитного слоя.

Установлено, что в двухслойной системе при толщинах магнитного слоя, пропорциональных нечетному числу половин и четвертей длин магнитоупругих волн наблюдаются экстремумы магнитной восприимчивости резонансных гармоник. При толщинах магнитного слоя, равных целому числу магнитоупругих волн, магнитная восприимчивость резонансных гармоник принимает нулевые значения (отклика системы на магнитное поле не наблюдается).

6. Проведено теоретическое исследование оптического поглощения октаэдрических ионов Fe2+, Fe4+ и фотоиндуцированного эффекта в монокристаллах ИЖГ. Установлено, что за счет вкладов тригональных и нетригональных компонент кристаллического поля спектры оптических переходов в ближней ИК области между расщепленными уровнями основного состояния имеют сложный характер. Величина и положение спектральных линий, на которых происходит увеличение оптического поглощения октаэдрических ионов Fe2+, Fe4+, зависят от соотношения тригональных и нетригональных компонент кристаллического поля. Обнаруженный знакопеременный характер фотоиндуцированного изменения оптического поглощения (наблюдаемый на эксперименте), объясняется перераспределением ионов Fe2+ или Fe4+ из ближних относительно легирующих примесей положений (учитывается вклад тригональных и нетригональных компонент кристаллического поля) в дальние положения (учитываются только тригональные компоненты кристаллического поля).

ПУБЛИКАЦИИ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ А1. Gareeva, Z. V. Interacting antiferromagnetic and ferroelectric domain structures of multiferroics / Z. V. Gareeva, A. K.

Zvezdin // Phys. Status Solidi RRL. – 2009. - Vol. 3. - №. 2–3. - P. 79–81.

А2. Гареева, З.В. Влияние магнитоэлектрических взаимодействий на доменные границы мультиферроиков / З.В. Гареева, А.К. Звездин // ФТТ. – 2010. – Т.52/. – №. 8. – С. 1595 -1601.

A3. Gareeva, Z.V. Pinning of magnetic domain walls in multiferroics / Z.V. Gareeva, A.K. Zvezdin // Europhysics Letters. – 2010. – Vol.91. – P. 47006 -1 – 47006 – 3.

A4. Gareeva, Z.V. Non–uniform magnetoelectric effect in bilayered ferromagnetic structure with antiferromagnetic coupling at interface / Z.V. Gareeva, R.A. Doroshenko // Solid State Phenomena. – 2011. - Vol. 168 – 169. – P. 241 – 244.

A5. Гареева, З.В. (2009/2010) Магнитоэлектрический эффект в двухслойной обменно – связанной структуре / З.В. Гареева, Р.А. Дорошенко// Cборник материалов научного семинара стипендиатов программ «Михаил Ломоносов II» и «Иммануил Кант II» 2009/2010 года. – Москва. – 2009. - С.

46 – 49.

A6. Гареева, З.В. Процессы намагничивания и неоднородный магнитоэлектрический эффект в двухслойной ферромагнитной пленке / З.В. Гареева, Р.А. Дорошенко // Ученые записки.Сборник научных статей физикоматематического факультета. Уфа : БГПУ. – 2011. – №12. – С. 64 – 68.

A7. Gareeva, Z.V. Non – uniform magnetoelectric effect in bi – layered ferromagnetic film / Z.V. Gareeva, R.A. Doroshenko, N.V. Shulga // Contributed posters 3-rd European School on Multiferroics. – Groningen (The Netherlands): Zernike Institute for Advanced Materials. – 2009. – P. 12.

A8. Гареева, З.В. Магнитоэлектрический эффект на неоднородности намагниченности в двухслойной ферромагнитной пленке / З.В. Гареева, Р.А. Дорошенко, Н.В. Шульга // Cборник трудов XXI Международной конференции «Новое в магнетизе и магнитных материалах» – НМММ – Москва: МГУ. – 2009. – С. 347.

A9. Gareeva, Z.V. Peculiarities of electric polarization in bi – layered longitudinally magnetized ferromagnetic film / Z.V.

Gareeva, R.A. Doroshenko, N.V. Shulga // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. – 2009. – Vol. 321. – P.

1163 – 1166.

A10. Гареева, З.В. Особенности магнитоэлектрического эффекта в двухслойной пленке с ферромагнитным взаимодействием спинов / З.В. Гареева, Р.А. Дорошенко, Н.В. Шульга // Физика металлов и металловедение. – 2009. – Т. 107. – №4. – C. 1-5.

A11. Гареева, З.В. Резонансы стоячих магнитоупругих волн в ферромагнитной пластине. Структурные и динамические эффекты в упорядоченных средах / З.В. Гареева, Р.А.

Дорошенко // Межвузовский сборник научных трудов. Уфа:

БГУ. – 2009. – C. 65 – 70.

A12. Gareeva, Z.V. Shear thickness modes in a presence of magnetoelastic waves parallel to a surface guided by ferromagnetic film / Z.V. Gareeva, R.A. Doroshenko // Solid State Phenomena. Trans. Tech. Publications. – 2009. – Vol. 1– 153. – P. 381 – 384.

A13. Gareeva, Z. Thickness shear modes and magnetoelastic waves in a bi-layered structure: magnetic film–non-magnetic substrate / Z.

Gareeva, R. Doroshenko // International Journal of Materials Research. – 2009. – Vol. 9. – P. 1210-1212.

A14. Гареева, З.В. Толщинные моды и магнитоупругие волны в ограниченной ферромагнитной пластине / З.В. Гареева, Р.А.

Дорошенко // Ученые записки. Сборник научных статей физико-математического факультета. Уфа : БГПУ. – 2008. – №9. – С. 40 – 44.

A15. Gareeva, Z.V. Thickness shear modes and magnetoelastic waves in a longitudinally magnetized ferromagnetic plate / Z.V.

Gareeva, R.A. Doroshenko // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. – 2008. – Vol. 320. – P. 2249 – 2251.

A16. Gareeva, Z.V. Standing magnetoelastic waves in bi – layered structure magnetic – non – magnetic dielectric / Z.V. Gareeva, R.A. Doroshenko, K. Harbusch // Cборник материалов научного семинара стипендиатов программ «Михаил Ломоносов » 2007/2008 года. – Москва. – 2007. – С. 56 – 58.

A17. Гареева, З.В. Эффективность возбуждения толщинных мод магнитоупругих и упругих волн в структуре магнетик – немагнитный диэлектрик/ З.В. Гареева, Р.А.Дорошенко // Ученые записки. Сборник научных статей физикоматематического факультета. Уфа : БГПУ. – 2007. – №8. – С. 59 – 63.

A18. Gareeva, Z.V. Efficiency of excitation of dimensional resonances of magnetoelastic waves in layered structure / Z.V.

Gareeva, R.A. Doroshenko // Journal of Non-Crystalline Solids.

– 2007. – Vol. 353. – P. 965 – 967.

A19. Gareeva, Z.V. Excitation of dimensional resonances of magnetoelastic and elastic waves in bi-layered structure / Z.V.

Gareeva, R.A. Doroshenko // Phys.Stat.Sol.(b). – 2007. - Vol.

244. – №. 6. – P. 2210 – 2216.

A20. Гареева, З.В. Толщинные сдвиговые моды в структурах с чередованием магнитных и немагнитных слоев / З.В. Гарева, Р.А. Дорошенко, С.В. Серегин // Физика металлов и металловедение. – 2007. – Т. 13. - №5. – C. 488 – 492.

A21. Gareyeva, Z.V. Peculiarities of resonances of elastic and magnetoelastic waves in (111)- oriented two-layered structure / Z.V. Gareyeva, R.A. Doroshenko, R.M. Vakhitov, O.G.

Ryakhova // Phys.Stat.Sol.(b). – 2005. – Vol.242. - № 7. – P.

1504-1509.

A22. Гареева, З.В. Исследование резонансов магнитоупругих и упругих волн в односторонних и двухсторонних пленках иттрий – железистых гранатов / З.В. Гареева, Р.А.

Дорошенко, С.В. Серегин // Физика в Башкортостане. – Уфа:

Гилем. – 2005 – С. 46 – 52.

A23. Гареева, З.В. Особенности возбуждения размерных резонансов магнитоупругих и упругих волн в двухслойной структуре: магнетик-немагнитный диэлектрик / З.В. Гареева, Р.А. Дорошенко // Cборник трудов XX Международной конференции «Новое в магнетизе и магнитных материалах» – НМММ – Москва: МГУ. – 2006. - С. 745.

A24. Gareyeva, Z.V. Dimensional resonances of elastic and magnetoelastic vibrations in two layered structure / Z.V.

Gareyeva, R.A. Doroshenko // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. – 2006. – Vol. 303. – № 1. – P. 221 – 226.

A25. Gareyeva, Z.V. Resonances of standing magnetoelastic and elastic waves in ambilateral YIG film / Z.V. Gareyeva, R.A.

Doroshenko, S.V.Seregin // Proceedings of the third Moscow International Symposium on Magnetism (supplementary issue). - 2005. – P. 36 – 39.

A26. Гареева, З.В. Размерные резонансы магнитоупругих и упругих волн в двухслойных и трехслойных структурах вида магнетик-немагнитный диэлектрик / З.В. Гареева, Р.А.Дорошенко, С.В. Серегин // Ученые записки. Сборник научных статей физико-математического факультета. Уфа :

БГПУ. – 2005. - №7. – С. 58 – 61.

A27. Gareyeva, Z.V. Magnetoelastic and elastic waves in the confined magnetic – dielectric structure / Z.V. Gareyeva, R.A.

Doroshenko, S.V.Seregin // Cборник “Физика электронных материалов”. Материалы 2-й международной конференции.

Калуга. – 2005. – Т.2. – С. 213.

A28. Гареева З.В., Размерные резонансы упругих и магнитоупругих колебаний в двухслойной структуре:

ферромагнитная пленка-немагнитный упругий слой / Гареева З.В., Дорошенко Р.А., Серегин С.В. // Cборник трудов XIX Международной конференции «Новое в магнетизе и магнитных материалах» – НМММ – Москва:

МГУ. – 2004. - С. 274.

A29. Gareyeva, Z.V. Optical absorption of octahedral ions Fe2+,Fe4+ and photoinduced effect in YIG single crystals / Gareyeva Z.V., Doroshenko R.A. // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. – 2004. – Vol.268. – № 1-2. – P. 1-7.

A30. Гареева, З.В. Влияние нетригональных искажений кристаллического поля на оптические переходы октаэдрических ионов Fe2+ в монокристаллах ИЖГ / Гареева З.В., Дорошенко Р.А. // Cборник трудов XIX Международной конференции «Новое в магнетизе и магнитных материалах» – НМММ – Москва: МГУ. – 2002. - С. 203.

A31. Гареева, З.В. Оптическое поглощение октаэдрических ионов Fe2+, Fe4+ и фотоиндуцированный эффект в монокристаллах ИЖГ / Гареева З.В., Дорошенко Р.А. // Исследовано в России. – 2002. – Т.144. – С.1609 – 1619.

A32. Vakhitov, R.M. Structure and properties of domain walls in a (111) – oriented plate of crystals with combined anisotropy / R.M.Vakhitov, R.M.Sabitov, Z.V.Gabbasova (Gareeva) // JMMM. – 1995. – Vol. 150. – P. 68 - 74.

A33. Vakhitov, R.M. Magnetic phases and spin-reorientation transitions in a (111)-oriented plate with combined anisotropy / R.M.Vakhitov, R.M.Sabitov, Z.V.Gabbasova (Gareeva)// Phys.stat.sol.(b). – 1991. – Vol. 165. – P.K87 – K90.

A34. Gabbasova (Gareeva ), Z.V. Bi1-xRxFeO3 (R=rare earth): a family of novel magnetoelectrics / Z.V.Gabbasova (Gareeva), M.D.Kuzmin, A.K.Zvezdin, I.S.Dubenko, V.A.Murashov, D.N.Rakov, I.B.Krynetsky // Phys.Lett.A. – 1991. – Vol. 158. – P. 491 – 498.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 1. Martin, L.W. Engineering functionality in the multiferroic BiFeO3 – controlling chemistry to enable advanced applications / L.W. Martin // Dalton Trans. – 2010. – Vol. 39. – P. 10813 – 10826.

2. Смоленский, Г.А. Сегнетомагнетики / Г.А. Смоленский, И.Е.

Чупис // УФН. -1982. – Т. 137. – №3. – С. 415 – 448.

3. Кричевцов, Б.Б. Гигантский магнитоэлектрический эффект в пленках ферритов – гранатов / Б.Б. Кричевцов, В.В. Павлов, Р.В. Писарев // Письма в ЖЭТФ. – 1989. – Т. 49. – С. 466 – 469.

4. Туров, Е.А. Новые магнитоэлектрические явления в магнетиках, связанные с магнитоэлектрическим и антиферроэлектрическим взаимодействием / Е.А. Туров, В.В. Николаев // УФН. – 2005. – Т. 175. – С. 457 – 473.

5. Звездин, А.К. Неоднородное магнитоэлектрическое взаимодействие в мультиферроиках и вызванные им новые физические эффекты / Звездин А.К., Пятаков А.П. // УФН. – 2009. – Т. 179. – С. 897 – 904.

6. Барьяхтар, В.Г. Теория неоднородного магнитоэлектрического эффекта / Барьяхтар В.Г., Львов В.А., Яблонский Д.А. // Письма в ЖЭТФ. – 1983. – Т. 37. – №12. – С. 565 – 567.

7. Барберо, Дж. Вихревые структуры нового типа в жидкокристаллических пленках / Дж.Барберо, З.В.Габбасова (Гареева), А.К.Звездин, М.-М.Тегеранчи // Краткие сообщения по физике ФИАН. – 1995. – Т. 9,10. – С. 10 – 17.

8. Barberi, R. Flexoelectricity and alignment phase transitions in nematic liquid crystals / R.Barberi, G.Barbero, Z.Gabbasova (Gareeva), A.Zvezdin // J.Phys.(Fr). – Sec.2. – 1993. – Vol.3. – P. 147 – 164.

9. Mostovoy, M. Ferroelectricity in Spiral Magnets / Mostovoy M.

// Phys. Rev. Lett. – 2006. – Vol. 96. – P. 067601-1 – 067601-4.

10. Туров, Е.А. Нарушенная симметрия и магнитоакустические эффекты в ферро – и антиферромагнетиках / Туров Е.А., Шавров В.Г. // УФН. – 1983. – Т. 140. – №3. – С. 429 – 462.

11. Луговой, А.А. Магнитоупругое возбуждение неоднородных колебаний намагниченности в ферромагнетике однородным магнитным полем / Луговой А.А., Туров Е.А. // ЖЭТФ. – 1988. – Т. 94. – С. 358 – 367.

12. Tiersten, H. F. Thickness vibrations of saturated magnetic plate / H. F. Tiersten. //Journal of Applied Physics // 1965. – Т. 36. – № 7. – С. 2250 – 2259.

13. Бугаев, А.С. Влияние магнитоупругого взаимодействия обменных спиновых волн на спектр магнитоакустических колебаний в планарных структурах / А.С. Бугаев, В.Б.

Горский // ФТТ. – 2002. – Т. 44. – С. 724 – 730.

14. Васильев, А.Н. Электромагнитное возбуждение звука в металлах / А.Н. Васильев, В.Д. Бучельников, С.Ю. Гуревич, М.И. Каганов, Ю.П. Гайдуков // Челябинск – Москва:

ЮУГУ. – 2001. – 339 С.

15. Рандошкин В.В., Червоненкис А.Я., Прикладная магнитооптика. – М. Энергоатомиздат.- 1990. – 320 С.

16. Абрагам А. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов. Т.1./ Абрагам А., Блини Б.// М.: Мир.

1972 – 652 C.

17. Rudowicz, Cz. Effects of a nontrigonal crystal field on spectroscopic properties of Fe2+ ions in yttrium iron garnet:

Si(Ge) / Rudowicz Cz. // Phys.Rev.B. – 1980. – V. 21. – P. 49– 4975.

18. Гижевский, Б.А. Оптические и магнитооптические свойства наноструктурированного железо-иттриевого граната / Б.А.

Гижевский и др. // ФТТ. -2009. – Т.51. – №9. – С. 1729 – 1734.




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.