WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

На правах рукописи

АСАДУЛЛИН ФАНУР ФАРИТОВИЧ

НЕЛИНЕЙНЫЕ И РЕЛАКСАЦИОННЫЕ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ В МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫХ СРЕДАХ

01.04.07 – физика конденсированного состояния

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание учёной степени доктора физико-математических наук

Челябинск - 2009

Работа выполнена на кафедре радиофизики и электроники Сыктывкарского государственного университета и на кафедре физики Сыктывкарского лесного института СПб ГЛТА им.С.М. Кирова

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Котов Леонид Нафанаилович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Голенищев-Кутузов В.А.

доктор физико-математических наук, профессор Бычков И.В доктор физико-математических наук, профессор Екомасов Е.Г.

Ведущая организация: Институт физики Дагестанского Научного Центра РАН.

Защита состоится «____» 2009 г. на заседании диссертационного совета Д 212.296.03 в Челябинском государственном университете по адресу: 454021, г. Челябинск, ул. Бр. Кашириных, 129, конференц-зал.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Челябинского государственного университета.

Автореферат разослан 2009г.

Ученый секретарь диссертационного совета, доктор физико-математических наук Е.А. БЕЛЕНКОВ

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. В настоящее время уделяется большое внимание разработке радиопоглощающих и отражающих материалов на основе магнитных поликристаллических или композитных материалов различного состава, что предполагает знание динамических магнитных характеристик ферритов [1-3].

Изучение нелинейных свойств магнитных систем и возможность получения высококачественных тонких плёнок и других наноразмерных магнитных объектов открывают возможности создания новых материалов для компактных ВЧ и СВЧ устройств, работающих в нелинейных режимах. В настоящее время исследование нелинейной магнитной и магнитоупругой динамики и её релаксационных особенностей [4] в тонких плёнках и частицах является перспективным направлением. Актуальность исследования связана также с возможностью разработки акустического усилителя, работающего на электромагнитной накачке, на основе магнитострикционного эффекта.

Другим перспективным направлением, является исследование динамических и релаксационных свойств нанокомпозитных магнитных пленок [5-7]. Современные энергонезависимые магнитные накопители информации характеризуются гигантской плотностью записи и малым временем доступа. Одним из альтернативных накопителей с очень малым временем доступа может накопитель, основанный на радиоимпульсной записи [8]. При взаимодействии магнетиков с переменными полями идет процесс магнитоупругого или магнитоакустического взаимодействия [4]. Результаты исследования явления МАЭ дают важную информацию о степени нелинейности системы и магнитоакустического взаимодействия, магнитоупругих константах, величине и динамике внутренних магнитных полей [9].

Цель диссертационной работы заключается в выявлении особенностей поведения магнитной динамики ферритовых поликристаллов и ансамблей частиц и поиска их применения, а также выявление критических явлений и новых особенностей релаксационных и нелинейных магнитных и магнитоупругих свойств тонких магнитных пленок, частиц и ансамблей частиц в радиочастотных (ВЧ и СВЧ диапазоны) магнитных полях, исследование свойств ориентированных однодоменных магнитных частиц. в зернах поликристалла.

Научная новизна работы состоит в следующем:

1) Предложен метод аппроксимации магнитных спектров и расчет средних полей поликристаллических ферритов с использованием модели постоянных внутренних полей в зернах поликристалла. Разработан метод расчета времен релаксации монокристаллов и поликристаллов с учетом зависимости параметра диссипации от частоты.

2) Показано, что изменение формы образца путем создания неполных, разрезов и изменение пористости образца приводят к эквивалентным изменениям спектра.

3) Определены магнитные характеристики порошков МЦШ с размерами частиц 0.05-5 мм в интервале частот до 100 МГц и различных температурах. Сделан анализ физических процессов, происходящих в магнитной подсистеме частиц порошка при изменении температуры.

4) Приведено решение уравнения Гильберта относительно неподвижной и подвижной системы координат, методом последовательных приближений.

5) Исследована нелинейная динамика колебаний и поступательного движения доменов на основе модели связанных осцилляторов и определена областей их существования.

6) Определены магнитные свойства композитных пленок при различной топологии наноструктурных элементов. Обнаружен эффект значительного изменения характеристик этих плёнок вблизи порога перколяции, вызванный изменением топологии наноструктуры элементов, происходящем при изменении состава и температурного отжига образцов.

7) Выявлено сильное влияние материальных параметров на релаксационные и нелинейные свойства ферритовых плёнок и частиц в области ФМР и акустического резонанса (АР).

8) Выявлены две области релаксации магнитоупругих колебаний после действия импульса переменного поля в ферритовой пленке, которые характеризуются сильно отличающимися временами релаксации r.

9) Определена область значений параметра магнитной диссипации , в которой взаимодействие магнитной и упругой подсистем является наибольшим.

10) Предложена методика определения времени релаксации магнитоупругих колебаний плёнок и частиц в нелинейном режиме по значению времени установления стационарного режима магнитных или упругих колебаний.

11) Показано возникновение магнитоупругих автоколебаний релаксационного типа в ферритовой пленке вблизи АР при превышении порогового значения амплитуды переменного поля. Вычислена пороговая амплитуда возбуждения магнитоупругих автоколебаний в зависимости от материальных параметров и внешних воздействий.

12) Получено аналитическое выражение и численное решение, описывающие поведение сигналов МАЭ в зависимости от параметров возбуждающих импульсов и внешних воздействий.

13) Показана возможность записи информации на ансамбли невзаимодействующих однодоменных частиц импульсами переменного магнитного поля.

Положения, выносимые на защиту:

1. Решение уравнения Гильберта относительно неподвижной и подвижной системы координат, используя метод последовательных приближений.

2. Метод расчета магнитных спектров и средних полей поликристаллических ферритов с использованием модели постоянных внутренних полей в зернах поликристалла.

3. Метод аппроксимации магнитных спектров и расчет времен релаксации монокристаллов и поликристаллов с учетом того, что диссипативный параметр является функцией частоты.

4. Эквивалентность изменения спектров ферритовых образцов при создании неполных разрезов различной глубины и ширины и при изменении пористости.

5. Исследование магнитных спектров ансамблей частиц МЦШ с размерами 0.05-5 мм при различных температурах.

6. Нелинейная динамика колебаний и поступательного движения доменов на основе модели связанных осцилляторов и определение областей их существования.

7. Динамика и механизм зарождения и гашения магнитоупругих автоколебаний релаксационного типа в тонких ферритовых плёнках и частицах.

8. Зависимости амплитуды сигналов двухимпульсного магнитоакустического эха для ансамбля ферритовых частиц от амплитуд возбуждающих импульсов, интервала между импульсами.

9. Исследование электрических и магнитных свойств тонких композитных плёнок, состоящих из ферромагнитной и диэлектрической фаз. Зависимость этих свойств от состава и внешних воздействий, приводящих к изменению топологии наноструктуры плёнки.

10. Исследование отклика невзаимодействующих однодоменных частиц под действием импульса слабопеременного магнитного поля.

Личный вклад автора заключается в выборе и постановке задач исследований, проведение аналитических и численных расчетов.

Научная и практическая значимость работы Полученные результаты могут быть использованы при дальнейших теоретических исследованиях радиоимпульсной динамики магнитной и упругой подсистем твёрдых тел, включающих в себя наноразмерные структуры. Приведённые в работе результаты могут оказаться полезными при решении нелинейных задач в других областях физики, изучающих нелинейные явления, например, в нелинейной оптике, физике плазмы.

Результаты работы показывают возможность создания принципиально нового носителя информации, основанного на частотном принципе записи-считывания. Такой носитель может быть реализован на ансамбле однодоменных невзаимодействующих частиц.

Апробация работы Основные результаты, приведенные в диссертации, докладывались Международных школах-семинарах «Новые магнитные материалы микроэлектроники» (Москва 1998, 2002, 2004, 2006); 16 Международном симпозиуме по нелинейной акустике (Москва, 2002);

Международном семинаре: «Выездная секция по проблемам магнетизма в магнитных пленках, малых частицах и наноструктурных объектах» (Астрахань, 2003); Международных зимних школах физиков-теоретиков «Коуровка» (Екатеринбург 2002, 2004, 2006); на III-ем Московском Международном Симпозиуме по Магнетизму (Москва, 2005); на III Объединенном Европейском симпозиуме по магнетизму (Сан-Себастьян, Испания, 2006);Международная конференция “Функциональные материалы ” (Украина, Крым, Партенит, 2003, 2005). 21 Международная конференция по нелинейным явлениям в твердых телах (Воронеж,2004). 6-й Международный семинар “Магнитные фазовые переходы” (Махачкала,2004). Международная конференция “Фазовые переходы, критические и нелинейные явления в конденсированных средах” ( Махачкала 2005,2007). 14-я Международная конференция (Венгрия, Балатон,1999). Международный форум по волновой электронике и их применения(С.-Петербург,2000). Выездной сессии научного совета РАН по магнитоакустике и акустоэлектронике (Сыктывкар, 1994); а также на республиканских, внутри вузовских и научных семинарах Сыктывкарского государственного университета и Сыктывкарского лесного института Санкт-Петербургской государственной лесотехнической академии им. С.М. Кирова.

Публикации Результаты работы опубликованы в 14 статьях в центральной печати и в том числе в международных реферируемых и рецензируемых журналах, 14 статьях в сборниках трудов международных конференций и 12 тезисах всероссийских и международных конференций.

Личный вклад заключается в выборе и постановке задач исследований, проведении аналитических и численных расчетов.

Структура и объём работы.

Диссертация состоит из введения, шести глав, заключения, списка цитированной литературы и авторского списка. Работа изложена на 315 страницах. Список литературы содержит 342 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность исследуемой проблемы, сформулирована цель и задачи диссертационной работы, обозначены полученные в диссертации новые результаты, раскрыты научная и практическая значимость работы, описана структура диссертации.

Первая глава посвящена обзору процессов, протекающих в ферромагнетиках, и факторов, влияющих на магнитные спектры ферритовых материалов. Процессы колебания доменных границ и компоненты проницаемости, обусловленные этими процессами, для случая независимых зерен подробно рассмотрены в [10]. Процессы вращения вектора намагниченности описываются уравнением Ландау-Лифшица, и его решение в приближении малых амплитуд полей для компонент проницаемости рассмотрены в[4].

Основные закономерности и факторы, влияющие на вид спектров, были описаны в работе [11].

Далее приведен литературный обзор по магнитной и магнитоупругой ВЧ и СВЧ динамике образцов и обзор литературы по исследованию ансамблей однодоменных частиц.

Во второй главе, в разделе 2.1. рассматриваются колебания вектора намагниченности в переменном поле с учётом диссипации. Для описания процессов используется уравнение Гильберта rr, (1) r r r dM dM = - M H + M dt M dt r где –гиромагнитное отношение, – параметр затухания, –вектор напряженности H r магнитного поля,. Найдены решения уравнения (1) в декартовой и M = | M | = const сферической системе координат (рис.1), при амплитуде переменного магнитного поля r r Рис.1. Изображение вектора M, поля H в неподвижной XYZ декартовой и сферической системе координат.

r r r r h << H и H = h + Hz, где H – постоянное магнитное поле.

z z Наиболее интересные эффекты наблюдаются при учёте первого приближения (рис.2).

M M t t Рис.2. Зависимость угла нутации и прецессии в первом приближении вектора намагниченности M от времени t и параметра диссипации .

Далее в разделе 2.2. рассматривается нутационные и прецессионные движения r r векторов и M, относительно вращающихся декартовых и сферических систем H координат (рис.3).

r r Рис.3. Изображение вектора, поля.

M H в неподвижной XYZ и вращающейся. X’Y’Z’ декартовых и сферической системе координат.

r На рис.4 приведены зависимости углов и (разность фаз между проекциями h и r M на плоскость X’Y’) в зависимости от времени и параметра диссипации при условиях, близких к резонансным. При некоторых значениях =0.4 также наблюдаются нутационные резонансные колебания.

• На рис.5 представлены зависимости угла и от частоты поля. В области ферромагнитного резонанса (ФМР) наблюдается значительное увеличение угла нутации до 1500, причём, чем больше параметр диссипации , тем меньше и шире провал.

Рис.4 Зависимость углов и от относительного времени t и параметра диссипации .

Рис.5 Зависимость угла и от относительного времени t и частоты переменного поля.

В разделе 2.3. приведены стационарные решения уравнений Гильберта (1).

В случае регулярной прецессии вектора напряженности магнитного поля общее решение уравнения имеет вид:

- gcos0t t t e t t µ = e- gcos0t C1sin + C2cos v = - C1cos cos0 cos0 . sin0 C2sin cos0 cos0 .

В разделе 2.4. рассмотрена модель постоянных внутренних полей в зернах образца, описывающая магнитные спектры в широком диапазоне частот и учитывающая колебания вектора намагниченности (ВН) и доменных границ (ДГ). Функция распределения ДГ ( f0d ) была взята из работы [10], а функция распределения для ВН ( f0) выбрана в виде ( f0) = Aexp(-( f0 - f0 min)2 / B2) (2) где A и B – некоторые коэффициенты.

Были получены расчетные кривые µ'( f ) и µ"( f ) для разных образцов приведены на рис.6 и рис.7.

Рис. 6. Магнитные спектры неполностью спеченных образцов никелевого феррита NiFe O с различной пористостью p : а) 0.24,б)0.43.

2 Рис.7. Магнитные спектры ЖИГ состава 3Y O (5-X)Fe O XAl O : а) X=0.0, б) X=0.7.

2 3 2 3 3 Сплошная линия с точками – экспериментальные данные, линия без точек – расчетные данные, точечная линия – данные по модели неоднородных внутренних полей [12].

В разделе 2.5. приведена методика расчета величины среднего поля поликристаллического материала от параметра диссипации , пористости материала p и относительной величины x =HA HP ( H - поле анизотропии, H - поле размагничивания).

A P. Дисперсия частот B1 определена соотношением:

p , B1 6Ms + 2K1 / M ( +1) S 1+ p где p – пористость поликристаллического материала, K1 -первая константа анизотропии.

На рис.8а приведена зависимость среднего поля H = H_sr от x и от пористости p.

x На рис.8б приведена зависимость среднего поля от и параметра диссипации при пористости материала p = 0.4.

а) < H > b) < H > x x x x Рис.8 Зависимость среднего поля H_sr от и от пористости p (а), от х и параметра диссипации при пористости материала (б).

p = 0.В разделе 2.6. рассматривается аппроксимация магнитных спектров с учетом параметра диссипации и выполнен расчет времен релаксации для поликристаллов МЦШ состава Mn0.63Zn0.29Fe2.08O4 и для монокристаллов МЦШ состава Mn0.54Zn0.36Fe2.09O4.

.Время релаксации рассчитывалось через параметр диссипации a по формуле = (af0)-1. Зависимость параметра a от функции распределения резонансных частот для поликристаллов и монокристаллов выбрана в виде:

a = a - b( f0) где a, b - некоторые коэффициенты.

Были оценены времена релаксации, найденные с учетом зависимости a( f0 ), обратного преобразования Фурье и стандартным методом с помощью ширины максимума µ"( f ).

В третьей главе исследуется нелинейная динамика колебаний и движения связанных осцилляторов (доменов или доменных стенок) на основе численного моделирования, и выясняются оптимальные условия возникновения поступательного движения системы осцилляторов.

Эта задача возникла для описания наблюдаемого экспериментально поступательного движения доменной структуры (ДС) в тонких ферритовых пластинах YIG [13-15] и в других ферромагнитных образцах[16]. Для анализа динамики доменной структуры, доменные стенки представлены в виде механических осцилляторов, расположенных на кольце (рис.9). На таком кольце могут реализовываться поступательное и колебательное движение.

Рис.9.Модель цепочки механических осцилляторов.

.

.

В основу анализа поступательного и колебательного движений доменов рассматривается система дифференциальных уравнений для замкнутой цепочки, в которой расположены N шариков, соединённых между собой пружинами.

При написании дифференциальных уравнений учитывались следующие свойства цепочки:

шарики с пружинами (взаимодействующие между собой домены и доменные стенки) представляются в виде осцилляторов, которые характеризуются собственными частотами;

взаимодействие между осцилляторами учитывается только с ближайшими соседями через упругие силы; внешнее воздействие на систему выбирается в виде параметрического возбуждения; зарождение и уничтожение доменов учитывается периодическими граничными условиями; потери в системе учитываются силой трения, пропорциональной скорости движения.

С учётом сделанных предположений и свойств цепочки дифференциальные уравнения, описывающие движения шариков, могут быть записаны в следующем виде [15]:

N && & y1 + y1 + k0 ( y1 - yN - l0 + 2 )[1+ 1(y1 - yN - l0 + 2 ) + 2 (y1 - yN - l0 + 2 )2 ] + k0 (y1 - y2 + l0 )[1+ 1(y1 - y2 + l0 ) + 2 (y1 - y2 + l0 )2 ] = 0, i && & yi + yi + k0-1(yi - yi-1 - l0 )[1+1(yi - yi-1 - l0 ) + ( yi - yi-1 - l0 )2 ] + i k0 (yi - yi+1 + l0 )[1+1(yi - yi+1 + l0 ) +2 (yi - yi+1 + l0 )2 ] = 0, N && & yN + yN + k0 -1(yN - yN -1 - l0 )[1+ 1( yN - yN -1 - l0 ) + 2 (yN - yN -1 - l0 )2 ] + N k0 (yN - y1 + l0 - 2 )[1+ 1(yN - y1 + l0 - 2 ) + ( yN - y1 + l0 - 2 )2 ] = 0, где yi – набор N независимых координат (значений центральных углов), = / m, i 2 коэффициент трения или затухания, k0 = 0 [1+ (-1)i-1 Acos pt], 0 = k / m, l0 = 2 / N, А – коэффициент, определяющий глубину модуляции параметра (параметр модуляции), циклические граничные условия представлены здесь в форме замкнутости цепочки на 2.

Рассмотрено параметрическое возбуждение колебаний осцилляторов (доменов).

Приведён также характерный фазовый портрет затухающих колебаний с параметрической накачкой. На рис.10 приведён частотный спектр колебаний системы для разного количества осцилляторов N в цепочке. При большем количестве осцилляторов значительно увеличивается количество мод. (рис.10).

Рис.10.Спектр колебаний при изменении количества осцилляторов.

(b) (a) Рис.11. Частотный спектр для системы из трёх осцилляторов(а) и для системы из девяти осцилляторов(б).

При увеличении параметра модуляции (амплитуды накачки) А от 0.1 до 0.6 эти частоты сдвигаются при увеличении амплитуды накачки А: одни увеличиваются, другие уменьшаются (рис.11). При изменении частоты накачки (А=0,56) в спектре колебаний возникают ещё и дополнительные слагаемые (рис.11b).

(b) (a) Рис.12.Фазовые портреты колебательного движения для системы из 3-х (i=0)(а) и для системы из 9-ти осцилляторов (i=0) (б).

Учёт нелинейности упругих сил (1,2 ) для двух и трёх связанных осцилляторов не приводит к существенным изменениям колебаний в интервале амплитуд А=0.1-0.6.

Фазовые портреты при увеличении количества осцилляторов перестают иметь характер квазигармонических колебаний (рис.12а,б).При большом параметре модуляции (А>0,92) колебания становятся хаотическими.

При определенных значениях A происходит перекачка энергии из одной моды в другую. Эта нестабильность колебаний перерастает в поступательное движение из-за наличия диссипации и накопления нелинейности системы со временем (рис. 13а,в).

a) b) Рис.13. Зависимость координаты 1-го осциллятора от времени и 1-ой константы нелинейности (a) от времени и параметра модуляции (b) для системы из девяти осцилляторов.

Пороговое значение Апор в зонах параметрического резонанса определяется константой затухания и константой нелинейности 1.На рис.14. приведены фазовые портреты поступательно-колебательного и поступательного движения осцилляторов.

a ) b) Рис.14.Фазовый портрет поступательно-колебательного движения (при i=0) (а) и поступательного движения (i0) (б).

На рис.15. изображены области существования поступательного движения для различного числа осцилляторов, в первой (n=1)(а) и во второй зоне (n=2) (б) параметрического резонанса.

a) b) Рис.15. Области существования поступательного движения для различного числа осцилляторов: I и II – зоны существования и отсутствия поступательного движения.Линии соответствуют разному числу осцилляторов: – 6 осцилляторов, – 8 осцилляторов, – 10 осцилляторов.

Четвертая глава содержит описание методик экспериментального измерения магнитных спектров и зависимостей магнитной проницаемости от температуры, а также приготовления порошков МЦШ. Измерения осуществлялись с использованием стандартных Q - метров. Компоненты проницаемости вычислялись по формулам:

µQF µ µ' = µ" =, QF +1 QF +В разделе 4.1 рассмотрено влияние и вырезов в торе поликристаллических образцов МЦШ различного состава на магнитные спектры. Графики зависимостей µ'( f ) и µ"( f ) при создании разрезов для двух исследованных образцов приведены на рис.16 и 17.

Рис.16. Изменение µ' образца феррита марки M2000HM-21 в зависимости от разрезов.

Экспериментально установлено, что размагничивающий фактор N описывается формулой N ~ (Vвырез / V )3, которая совпадает с формулой для N, обусловленного пористостью материала:

N 8p3 (2) где p = Vp /V, Vp - суммарный объем пор, V - объем всего образца. Если считать, что суммарный объем пор – это вырезанный объем ферромагнетика, т.е. Vp = Vвырез, то с помощью формулы (2) можно определить коэффициенты N и вычислить компоненты магнитной проницаемости.

Рис.17. Изменение компонент проницаемости образца феррита марки M1500HV3-1 в зависимости от разрезов. Цифрами обозначены: 1) неразрезанный образец, 2) разрез 0.5d глубиной и 1 мм шириной, 3) разрез шириной 3.5 мм, 4) два таких разреза, 5) K четыре таких разреза.

Также в разделе представлены графики зависимости µ' и µ" от среднего размера частиц на разных частотах.

Было исследовано влияние температуры на компоненты µ порошков МЦШ с размерами частиц от 0.05 мм до 5 мм без использования связующего материала на частотах 0.5, 6 и 25 МГц. Графики зависимостей µ' (T ) и µ"(T ) (при f = 0.5 МГц) представлены на рис.18.

Рис.18. Зависимость µ' и µ" от температуры и средних размеров частиц порошка.

Частота измерения f = 0.5 МГц.

В пятой главе рассмотрена методика численного расчета решения системы уравнений, описывающей магнитную и магнитоупругую динамику пленок и частиц.

Магнитная динамика описывалась на основе уравнения Ландау-Лифшица с релаксационным членом в форме Гильберта. Показано, что сильное влияние на время релаксации оказывают параметры, определяющие степень магнитоупругой связи:

r bконстанта магнитоупругой связи (рис. 19a) и намагниченность насыщения MS (рис. 19б). Выявлена область значений , в которой взаимодействие магнитной и упругой подсистем является наибольшим. Область минимума времени релаксации сужается при уменьшении B2 (рис.19). Определена пороговая амплитуда возбуждения Рис.19. Зависимость времени релаксации магнитоупругих колебаний от и br in при MS=600 Gs (a), а также от и MS при b2 = 1.8 107 erg/cm3 (b). H0 =10 Oe, h0 =3 Oe.

магнитоупругих автоколебаний от параметра магнитной диссипации , внутреннего in Hпостоянного магнитного поля, намагниченности насыщения материала пленки MS, константы магнитоупругой связи b2 и относительной расстройки частоты магнитной и упругой подсистем :

= (0 - 1 ) , где 1 - частота первой акустической моды, - частота нелинейного ФМР. Показано, что пороговая амплитуда возбуждения автоколебаний зависит от параметра диссипации , величины постоянного поля и от константы магнитоупругой связи b2.

Получено аналитическое выражение, описывающее сигналы магнитоакустического эха (МАЭ) для малых амплитуд возбуждающих импульсов.

Проведён анализ экспериментальных и расчетных данных времени релаксации в зависимости от величины постоянного поля.

В шестой главе приведены результаты исследований композитных пленок с сложными составами. В разделе 6.1. на рис.20 приведена микроструктура и электронограмма композитной пленки [17].

Рис.20.Микроструктура и электронограмма.

композита(Co45Fe45Zr10)0.624(SiO2)0.376.

Темные области на фотографии соответствуют металлическим гранулам. Размеры гранул изменяются в пределах 2 5 нм. На микрофотографиях видно, что гранулы окружены светлыми областями, которые соответствуют изолирующим барьерам из диэлектрика.

В разделе 6.2. приведены характеристики и электрические свойства плёнок.

Химический состав и толщина пленок с составами (Co45Fe45Zr10) x (Al2O3) 1-x (0.31

Пленки серии А получены в атмосфере аргона, а пленки серии В в атмосфере аргона с добавлением кислорода. Толщина пленок составляла 3-6 мкм и зависела от концентрации x. Наноструктура пленок, размер металлических и диэлектрических областей и степень их кристаллизации были изучены с использованием рентгеновского дифрактометра DRON-2.

Плёнки имели порог перколяции при процентном содержании металлической фазы X 42% X 42%. В пленках до порога перколяции ( аt. %) гранулы хаотично распределены в диэлектрической матрице. В пленках после порога перколяции происходит инверсия фаз.

На рис.21 показана рентгеновская дифрактограмма до и после отжига (отжиг производился 1.5 часа при 650 K ) для пленок серии А (рис.21 a, b) и. для пленок серии B (рис.21 c, d) Рис.21. Рентгенограммы до (черные линии) и после отжига (серые линии) для плёнок серий A (слева) и В (справа) с различным процентным содержанием металлической фазы X (a - 30%, b - 54%) (c – 26.3 %, d – 52.8 %).

Рис.21а и 21б показывают наличие двух пиков. Первый пик относится подложке, а второй пик соответствует ионам железа в кристаллических областях плёнки и возникает только для плёнок серии А. Это свидетельствует о наличии кристалличности структуры пленок серии А. Отжиг при малых x<0.35 приводит к исчезновению пика т.е.

кристалличность металлической фазы пленки формируется вблизи металл диэлектрической границы. Размер кристаллических областей растет с увеличением металлической фазы X от 2 нм при X = 32 % до 8 нм при X = 63 %. На рентгеновских спектрах для пленок серии В до и после отжига отсутствуют пики, что соответствует их полной аморфности. При изменении X, величина удельного сопротивления уменьшается, больше чем на два порядка для обеих серий пленок (рис.22).

Рис. 22. Зависимость удельного электрического сопротивления от концентрации металлической фазы X для композитных пленок серии А (квадраты) и для серии B (круги).

Для пленок серии А максимум удельного сопротивления наблюдается при X=37 %.

Эта концентрация соответствует области перколяции пленок серии А. Для пленок серии B область перколяции нечетко выражена.

Отжиг композитных пленок увеличивает удельное сопротивление до порога перколяции и уменьшает его для пленок после порога [18].

В разделе 6.3. рассмотрены сверхвысокочастотные магнитные свойства пленок.

Спектры ферромагнитного резонанса (ФМР) получены с помощью электронного парамагнитного спектрометра на частоте 9.45 ГГц с использованием стандартной модуляционной методики. Усреднённая намагниченность для композитных плёнок в зависимости от концентрации X была получена с использованием известной формулы Киттеля [4]:

= H + 4 < M >, res H res где 0 - частота переменного магнитного поля, Hres - напряжённость постоянного поля, при котором наблюдается резонанс, - гиромагнитное отношение для спина электрона.

На рис. 23 показаны зависимости усреднённой по плёнке намагниченности для двух серий плёнок A и B от концентрации металлической фазы X.

Распределение магнитной фазы в пленках обоих серий примерно одинаковое, особенно в области концентраций X=4050%.

Рис.23. Зависимости средней намагниченности композитных плёнок двух серий плёнок A (квадраты) and B (кружки) от концентрации металлической фазы X.

Это говорит о близкой топологии ферромагнитных наногранул в области этих концентраций. Поскольку средние значения близки друг к другу, то области окисления металлической фазы для плёнок серии B не значительны. Экстраполяция даёт значения 1500 Гс, которое совпадает с табличным значением бинарного сплава Co и Fe [19].

В разделе 6.4. рассмотрены магнитные и релаксационные свойства плёнок.

Рис.24. Резонансные кривые ФМР для трех различных значений процентного содержания металлической фазы (в ат. %): 1 – 31.4; 2 – 41.2; 3 – 59.8.

Были измерены положение и ширина линий ФМР в зависимости от концентрации х. Рис.24. показывает производную спектральных линий поглощаемой мощности при ФМР для трех различных значений содержания металлической фазы (1 – 31.4 %; 2 – 41.2 %; 3 – 59.8 %).

Hres На рис.25a показаны зависимости внешнего постоянного резонансного поля от концентрации металлической фазы X (резонансная частота переменного поля f=9.45 ГГц) для двух серий плёнок. Отметим, что Hin2 =Hres(Hres+Hdd), * * определяется формулой Кителя [4], где Hin = f = 3375 Э, =2.8 MГц/Э, Hdd - вклад диполь-дипольного взаимодействия во внутреннее поле. Уменьшение расстояния между ферромагнитными гранулами приводит к увеличению и, следовательно, к Hdd Hres уменьшению. На рис.30b показана зависимость ширины линии ФМР H от X.

Ширина линии ФМР определяет релаксационную частоту намагниченности в пленках [20]. Из рис.30b следует, что увеличение X и уменьшение расстояния между металлическими гранулами для пленок серии А приводит к уменьшению H, что свидетельствует о наличии сильного взаимодействия между ферромагнитными гранулами благодаря электронной проводимости, которая не имеет место для пленок серии B.

H Рис.25. Зависимость ферромагнитного резонансного поля (а) и ширины резонансной res линии H (б) от X для пленок серии А (квадраты) и для B (круги).

Ширина линии ФМР композитных пленок значительно превышает ее значение в объемных образцах. Такое различие для ширины линии связано с диполь-дипольным уширением, а также и с другими механизмами, такими как, спин-поляризационной релаксация через локализованные состояния аморфной диэлектрической матрицы.

Рассмотрено более подробно поведение ширины резонансной линии для пленки серии А.

На рис.26а и 26b показаны линии ФМР для пленок при двух концентрациях: до и после порога перколяции (при комнатной и азотной температурах, соответственно).При значительной металлической фазе (x>0.55) форма линии ФМР практически не меняется при уменьшении температуры (рис.26b), что свидетельствует о том, что наноструктура и проводимость плёнок остаётся почти постоянной. Другая картина наблюдается в пленках до порога перколяции (х <0.42). При уменьшении температуры от 300 K до 77 K для этих пленок наблюдается сильное изменение формы линии ФМР (форма линии становится релаксационной) (рис.31а).

a) b) Рис. 26. Форма линии ФМР для пленки ниже порога перколяции (x=0.35)(а) и выше порога перколяции (x=0.55) (b) при комнатной (сплошная) и азотной (штриховая) температурах, соответственно. е- поглощаемая мощность электромагнитного поля плёнкой.

В разделе 6.5. показано влияние отжига пленок на спектр ФМР.

Зависимость ширины линии ФМР H и значений напряжённости резонансного поля H от температуры отжига для пленок серии А и B с различным процентным Tan res содержанием металлической фазы X показаны на рис.27. Для пленок серии B при концентрациях X 50% на зависимостях и H от имеется экстремум. Для пленок H Tan res серии А и B при больших концентрациях X (за границей перколяции) наблюдается уменьшение внешнего резонансного поля и увеличение ширины линии ФМР. Такое Hres поведение зависимости H от можно объяснить увеличением размагничивающих Tan полей между группами ферромагнитных частиц вследствие их объединения в большие группы в результате отжига. Для пленок серии А вдали от порога перколяции (X> 50 %) форма линии ФМР остается почти такая же, как и после отжига, что в свою очередь показывает отсутствие изменения наноструктуры и удельной проводимости этих пленок.

Ширина линии ФМР H и величина резонансного поля значительно меняется ниже Hres порога перколяции для пленок серии А и B во всем диапазоне концентраций X при увеличении температуры отжига от до. Ширина линии ФМР растет с ростом 300K 800K температуры. Вблизи порога перколяции для пленок серии А наблюдаются значительные изменения ширины линии ФМР. Выше порога перколяции (X> 50 %) H и Hres мало изменяются. Подобное изменение формы кривой ФМР от резонансной к релаксационной имеет место и при отжиге плёнок с концентрацией x до порога перколяции. Была определена степень кристалличности ферромагнитных гранул. Для определения среднего размера кристаллической фазы металла в плёнке были проведены рентгеновские исследования с помощью рентгеновского дифрактометра ДРОН-2 для образцов с содержанием металлической фазы X= 0.32, 0.40, 0.52 и 0.63.

Исследовались плёнки до отжига и после отжига. Размер кристаллической фазы (кристаллитов) при увеличении х увеличивалась от 2 nm при x = 0.32 до 8 nm при x = 0.63.

После отжига (при температуре T=800 K) размер кристаллитов увеличивалась до 5 nm для x = 0.32, 3 nm для x = 0.4, и до 5 nm для x=0.52.

H Рис.27. Зависимость линии H от температуры ферромагнитной резонансного поля res Tan и ширины резонансной отжига для композитных пленок с различными процентным содержанием металлической фазы X для серии А: - - 31.2%, - 50% и серии B: - 30%, 54%).

Отжиг образцов с содержанием металлической фазы x 0.63 имеет слабое влияние на размер кристаллической фазы в ферромагнитных гранулах.

В главе 7. изучен отклик невзаимодействующих однодоменных частиц.

В разделе 7.1. приведены основные уравнения для описания взаимодействия N однодоменных ферромагнитных частиц под действием внешнего переменного поля.

Динамика намагниченности ансамбля частиц описана уравнением Гильберта.

r M Рассмотрены два случая для направления вектора намагниченности относительно оси r ОZ, которая параллельна вектору постоянного магнитного поля H0, а вектор переменного r M поля перпендикулярна оси OZ. Если вектор намагниченности направлена вдоль оси OZ r M то это соответствует логическому «1», а если перпендикулярна оси OZ то это соответствует логическому «0» записанной на частоте ФМР частицы.

В разделе 7.2. приведено численное решение уравнения Гильберта для отклика одной однодоменной частицы и для отклика ансамбля частиц на частоте ФМР. Отклик от одной частицы показано на рис.28а, а отклик от ансамбля из 8 частиц на рис.28b:

(a) (b) Рис.28.Электромагнитный отклик от одной и от ансамбля ориентированных частиц.

Как видно из рис.28b, на частотах 100, 103, 104 и 106 МГц, совпадающих с ФМР частиц, в которых вектор намагниченности направлен вдоль оси 0Z, наблюдается электромагнитный отклик, отличный от нуля и соответствующий логической «1». Для других частот (99, 101, 102, 105 МГц), совпадающих с ФМР частиц, в которых вектор намагниченности направлен вдоль оси 0Y, амплитуда отклика близка к нулю и соответствует логическому «0». Плотность записи в такой системе частиц определяется интервалом, с которым изменяются собственные частоты ФМР, зависящий от параметра затухания а ферромагнетика. Для ферромагнетика с = 0.005 плотность будет 1 бит / МГц. Увеличение плотности сводится к поиску материалов с меньшим .Время, которое требуется для того, чтобы считать информацию на одной частоте (время доступа). Это время намного меньше времени произвольной выборки, достижимого современными накопителями большой ёмкости.

В разделе 7.3. приведено численное решение уравнения Гильберта для отклика ансамбля большого числа однодоменных частиц на частоте ФМР.В качестве ансамбля частиц можно использовать ферромагнитный порошок. Для такого ансамбля характерно гауссовское распределение частот ФМР частиц. При переориентации вектора намагниченности частиц с некоторой частотой ФМР возможна переориентация соседних частиц с частотами, близкими к , и при чтении на частоте формируется отклик нескольких частиц с некоторым распределением по частоте f1(). Отклик такого ансамбля находится усреднением:

fГ где - функция распределения Гаусса для всего порошка. и -минимальная и максимальная собственная частота частиц ансамбля, ограниченные величиной поля анизотропии и поля размагничивания частиц:,. Для функции Электромагнитный отклик такого порошка приведена на рис.29:

Рис.29. Электромагнитный отклик ферритового порошка с гауссовским распределением частот ФМР частиц.

Минимальный шаг записи для такого ансамбля равен частоте релаксации r. На основе предложенного частотного способа выборки информации возможно создание накопителей большой емкости за счёт объединения нескольких ансамблей частиц в виде матрицы или детализованной обработки сигнала отклика, позволяющей считать более одной единицы информации на одной частоте ФМР.

Впервые показано, что явление ФМР можно использовать для считывания информации в ансамбле независимых однодоменных частиц, в которых запись информации осуществляется за счет переориентации векторов намагниченности.

Изменения спектра отклика после воздействия высокочастотным полем на ансамбль взаимодействующих частиц показано в работе, где отклик представляет собой сплошной спектр и определяется магнитной структурой ансамбля частиц, которая, может быть изменена воздействием импульса высокочастотного поля. Однако, в отличие от свободных частиц, изменения в отклике не столь очевидны, так как спектр отклика меняется во всем интервале частот.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. Приведено решение уравнения Гильберта относительно неподвижной и подвижной системы координат, методом последовательных приближений.

2. Разработан метод расчёта магнитных спектров и расчет средних полей в случае постоянных внутренних полей в зёрнах поликристалла с учётом вкладов колебаний доменных частиц и вектора намагниченности. Эта модель эффективно использована для описания ферритовых поликристаллов с большей пористостью и позволяет рассчитать константы материала.

3.Рассмотрено поведение диссипативного параметра в зависимости от частоты, предложены функции распределения резонансных частот. Предложен метод расчёта времён релаксации поликристаллов и монокристаллов. Экспериментально исследовано влияние конфигурации магнитопровода на магнитные спектры поликристаллических ферритов.

4. Проведены экспериментальные исследования порошков МЦШ с размерами кристаллических частиц 0,05-5 мм при различии внешних условиях (изменения температуры и другие).

5. Исследована нелинейная динамика колебаний и поступательного движения доменов на основе модели связанных осцилляторов и определена областей их существования.

6. Получена система уравнений магнитоупругой нелинейной динамики и выражения для компонент эффективных магнитных полей, которые были использованы для моделирования магнитных и упругих колебаний плёнок и частиц в зависимости от внешних условий и параметров материалаПоказано, что область минимума времени релаксации в зависимости от параметра диссипации сужается при уменьшении магнитоупругой связи. Определена зависимость времени релаксации магнитоупругих колебаний от разности времён релаксации магнитной и упругой подсистем при условии акустического резонанса. Обнаружены различные области релаксации нелинейных магнитных и упругих колебаний после действия импульса переменного поля в ферритовой пленке. Предложена методика определения времени релаксации магнитоупругих колебаний плёнок и частиц в нелинейном режиме.

7.Обнаружено возникновение магнитоупругих автоколебаний релаксационного типа в тонкой ферритовой пленке вблизи акустического резонанса. Определена амплитуда порога возбуждения магнитоупругих автоколебаний в широком интервале значений параметра магнитной диссипации, намагниченности насыщения материала пленки, константы магнитоупругой связи и относительной расстройки частоты магнитной и упругой подсистем. Выявлен механизм возникновения автоколебаний.

8.Получено аналитическое выражение, описывающее сигналы магнитоакустического эха для случая малых амплитуд возбуждающих импульсов. Для случая больших амплитуд возбуждающих импульсов численно исследована зависимость амплитуды сигналов эха от амплитуд возбуждающих импульсов. Сделан анализ экспериментальных и расчетных данных времени релаксации от величины постоянного поля.

9.Экспериментально исследована магнитные свойства тонких композитных пленок (Co45Fe45Zr10)x(Al2O3)1-x. Обнаружено зависимость резонансной частоты, ширины спектра и намагниченности от концентрации металлической фазы, а также зависимость от отжига пленок с различным составом, вызванное изменением топологии наноструктуры металлической и диэлектрической фаз плёнок и степени их кристалличности.

10. Показано, возможность изменения магнитной структуры ансамблей взаимодействующих частиц, которые приводят к изменениям в отклике в зависимости от импульса внешнего переменного магнитного поля;

Авторский список литературы.

А1. Vlasov, V.S. Nonlinear oscillations in a thin ferrite film close to the condition of magnetoelastic resonance / V.S.Vlasov, L.N. Kotov, F.F. Asadullin.// Journal of Magnetism and Magnetic Materials.v.300, Issue1,2006, P. e 48-e51.

А2. Kotov, L.N. Relaxation of magnetization in then composite (Co45Fe45Zr10)x (Al2O3)100-x films/ L.N.Kotov, V.K. Turkov,V.S.Vlasov, Yu.E Kalinin, A.V.Sitnikov, F.F. Asadullin // Materials Science & Engineering. V.442.№1-2,2006.P.352-355.

А3. Kotov,.L.N. Magnetic and relaxation properties of thin composite (Co45Fe45Zr10 )x (Al2O3)100-x films/ L.N Kotov., V.K Turkov., V.S Vlasov., Yu.E Kalinin, A.V Sitnikov., F.F. Asadullin //Journal of Magnetism and MagneticMaterials.V.316,2007,№2,e20-e22.

А4. Котов, Л.Н. Изменение магнитной структуры ансамблей однодоменных частиц и их отклик на импульс поля / Л.Н Котов, Л.С Носов., Ф.Ф. Асадуллин // ЖТФ, 2008, Т 78, вып.5, C.60-65.

А5. Шилов, С. В. Рентгеновские исследования термической и лазерной диффузии бора в кремнии / С. В Шилов., Л. Н. Котов, А. П Петраков., Ф.Ф.Асадуллин //Вестник Челябинского университета, Физика. Выпуск 3, №25(126), 2008г.,С.78-82.

А6. Асадуллин, Ф.Ф. Исследование магнитных и упругих колебаний в ферромагнитной пленке в области резонанса / Ф.Ф Асадуллин, Д.С Безносиков., В.С.Власов, Л.Н Котов //Вестник Челябинского университета, Физика. Выпуск 3, №25 (126), 2008г.,С.11-20.

А7. Асадуллин, Ф. Ф. Расчет среднего поля поликристаллических ферритов / Ф. Ф Асадуллин., Л. Н Котов., Л. С Носов, А. В Голов //Вестник Челябинского университета, Физика.Выпуск 3, №25 (126), 2008 г. С.5-11.

А8. Котов, Л. Н. Наноструктура, электрические и СВЧ магнитные свойства двух серий композитных пленок / Л. Н.Котов, Ф.Ф Асадуллин., Ю. Ю.Ефимец, В. С.Власов, В. К Турков., А.П. Петраков., С.Н Петрунев., Ю.Е Калинин., А.В Ситников //Вестник Поморского университета Т.11, №2, 2008 г С.60-65.

А9. Котов, Л Н. Исследование температурной зависимости затухания ультразвука в твердых растворах/ Л Н Котов, И.Д Пийр, Ф.Ф Асадуллин., В С Власов, Д С Безносиков //Известия ВУЗов. Физика. Т.51, №11/3, 2008 г. С.121-124.

А10. Асадуллин, Ф.Ф. Исследование динамики колебаний и движения в колебательной системе при параметрической накачке. Вестник Челябинского университета/ Ф.Ф Асадуллин., Л Н Котов, В С Власов,. С.М Полещиков,. В.В Коледов, В.Г.Шавров //Физика.Выпуск 4, №8(146), 2009г. С.17-24.

А11. Асадуллин, Ф.Ф. Влияние ионно-звуковой турбулентности на развитие параметрической неустойчивости вблизи нижнего гибридного резонанса/ Ф.Ф.Асадуллин, Г.М Батанов., А.В Сапожников., К.А Сарксян. // Физика плазмы,1978. Т..4, вып.5.С.11041113.

А12. Асадуллин, Ф.Ф. Модификация спектров низкочастотных дрейфовых колебаний в поле высокочастотной волны накачки вблизи нижнего гибридного резонанса / Ф.Ф Асадуллин., Г.М.,Батанов А.А. Веряев., А.В Сапожников., К.А. Сарксян // Физика плазмы, 1978. Т..5, вып.5 С.854-861.

А13. Асадуллин, Ф.Ф. Вынужденное рассеяние ленгмюровских волн на дрейфовых и звуковых колебаниях неоднородной магнитоактивной плазмы / Ф.Ф Асадуллин, Г.М Батанов., Г.П Дергачев., А.В Сапожников., К.А Сарксян.// Физика плазмы, 1978. Т..6, вып.1.С.137-145.

А14. Асадуллин, Ф.Ф. Динамика развития и нелинейное насыщение дрейфовых ионнозвуковых колебаний плазмы. / Ф.Ф Асадуллин, Г.М Батанов., Л.В Колик., А.В Сапожников., К.А Сарксян. // Физика плазмы, 1978. Т..7, вып.1.С.414-418.

А15. Kotov, L.N. Frequency and magnetic properties of polycrystalline jerrites depending on their sizes and form / L.N Kotov., K.Y Bajukov., F.I Demin., F.F Asadullin. // Proceeding 14 Int.

Conf. Hungary, Balaton, sept. 1999 p. 1701-1702.

А16. Kotov, L.N. The response of the Single-Domain Ferrite Particles Assembly / L.N Kotov., F.F Asadullin.., F.F Asadullin. // Proceeding International Forum on Wave Electronics and its Applications. St.Peterburg., 2000. p.414-416.

А17. Котов, Л. Н. Аппроксимация частотных спектров поликристаллических ферритов с учетом внутренних средних полей / Л. Н.Котов, Ю.В Гольчевский., Ф.Ф Асадуллин // Сборник трудов XVIII международной школы-семинара «Новые магнитные материалы микроэлектроники. Москва, МГУ, 2002.с.447-449.

А18. Асадуллин, Ф.Ф. Математическая модель поступательного движения коллектива доменных границ в переменном магнитном поле / Ф.Ф Асадуллин., В. В Коледов., Л. Н.

Котов, С.М Полещиков., А.А Тулайкова., В.Г Шавров. // Труды международного семинара по проблемам магнетизма в магнитных пленках, малых частицах и нанооструктурных объектах. Астрахань,2003..c.32-35.

А19. Власов, В С. Динамика намагниченности в ферритовых наночастицах с учетом магнитоупругой связи/ В С Власов, Л Н Котов, Ф.Ф Асадуллин //Труды международного семинара по проблемам магнетизма в магнитных пленках, малых частицах и наноструктурных объектах..Астрахань,2003.c.36-39.

А20. Asadullin, F.F. Nonlinear dynamics of the domain wall in a variable field in thin magnetic films / F.F Asadullin., V.V Koledov., L.N Kotov., S.M Poleshikov., A.A Tulaikova., V.G Shavrov. // Proceeding International Conference “Functional Materials” ICFM-003.Ukraine, Crimea, Partenit. 2003. p.20-21.

А21. Асадуллин, Ф.Ф. Нелинейная динамика доменных стенок на основе модели связанных механических осцилляторов/ Ф.Ф Асадуллин., Л.Н Котов., В.В Коледов., С.М Полещиков., В.Г Шавров., В.С. Власов // Труды XIX Международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”,МГУ, Москва, 2004. c.130-132.

А22. Асадуллин, Ф.Ф. Нутационная динамика намагниченности в ферромагнетиках / Ф. Ф Асадуллин, Г В Уфимцев,. Л Н Котов,, В С Власов, С М Полещиков.// Труды XIX Международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”,МГУ, Москва, 2004. c.119-121.

А23. Котов, Л.Н. Исследование релаксационных свойств намагниченности в ферритовых малых частицах / Л.Н Котов, В.С Власов., В.А Богданов., Ф.Ф Асадуллин. // Труды XIX Международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”, МГУ, Москва, 2004. c.304-305.

А24. Котов, Л.Н. Исследование релаксации намагниченности в ферромагнетиках/ Л.Н Котов, В.С.,Власов Ф.Ф Асадуллин. // Труды XX1 Международной конференции по нелинейным явлениям в твердых телах, Воронеж, 2004.с.153-154.

А25. Kotov, L.N. Nonlinear oscillations in a thin ferrite film close to the condition of magnetoacoustic resonance/ L.N Kotov., V.S Vlasov., F.F Asadullin. // Proceeding of International Symposium on magnetism. Moscow, 2005.p.406-407.

А26. Asadullin, F.F. Nonlinear dynamics of the domain walls in films at parametrical excitation/ F.F Asadullin, V.V Koledov., L.N.Kotov, S.M Poleshikov., V.S Vlasov., V.G Shavrov// Proceeding of International Symposium on magnetism. Moscow, 2005. p.452-453.

А27. Asadullin, F.F. Nutational dynamics of magnetization in ferromagnetics / F.F Asadullin, L.N Kotov., S.M Poleshikov., V.S Vlasov., G.V Ufimcev // Proceeding of International Symposium on magnetism. Moscow, 2005. p.430-431.

А28. Kotov, L.N. The magnetic and relaxation properties of the thin composite films/ L.N Kotov., V.K Turkov., F.F Asadullin,. Yu.E Kalinin., A.V Sitnikov // Proceeding of International Symposium on magnetism. Moscow, 2005. p.76-77.

А29. Котов, Л.Н. Об изменении магнитной структуры ансамблей частиц переменным полем/ Л.Н Котов., Л.С Носов., Ф.Ф Асадуллин. // Труды XX Международной школысеминара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”, МГУ, Москва, 2006. c.339341.

А30. Котов, Л.Н. Релаксационные нелинейные явления в тонкой ферритовой пленке вблизи акустического резонанса/ Л.Н Котов, В.С Власов., Ф.Ф. Асадуллин // Труды XX Международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”,МГУ,Москва, 2006. c.668-670.

А31. Асадуллин, Ф.Ф. Расчет средних полей поликристаллических ферритов / Ф.Ф Асадуллин., Л.Н Котов, В.С Власов., Л.С Носов.,. С.M Полещиков // Труды XX Международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”,МГУ,Москва, 2006. c.715-717.

А32. Котов Л.Н,. Магнитные и релаксационные свойства тонких металл-диэлектрических пленок / Л.Н Котов, В.С Власов., Л.С Носов., В.К Турков., Ф.Ф Асадуллин., Ю.Е.Калинин, А.В Ситников // Труды XX Международной школы-семинара “Новые магнитные материалы микроэлектроники”, МГУ, Москва, 2006.c.1041-1043.

А33. Asadullin, F.F. Calculations of average fields of polycrystalline ferrite/ F.F Asadullin,. L.N Kotov., S.M Poleshikov., V.S Vlasov., L.S. Nosov, N.S Asadullina..// Proceeding of III Joint European Magnetic Symposia, San-Sebastian, 2006.p.38-39.

А34. Kotov, L.N. Relaхation dynamics of nonlinear magnetoelastic oscillations in thin ferrite film / L.N Kotov., V.S Vlasov, F.F Asadullin. // Proceeding of III Joint European Magnetic Symposia, San-Sebastian, 2006.p.219-220.

А35. Носов, Л.С. Отражение изменения магнитной структуры в отклике от ансамбля частиц / Л.С Носов., Л.Н Котов., Ф.Ф Асадуллин. // Сборник трудов международной конференции “Фазовые переходы, критические и нелинейные явления в конденсированных средах”, Махачкала, 2007 г.с.40-43.

А36. Котов, Л.Н. Исследование поступательного движения в колебательной системе при параметрическом возбуждении/ Л.Н Котов, В.С Власов., Ф.Ф Асадуллин, С.М Полещиков., В.В Коледов., В.Г. Шавров // Сборник трудов международной конференции “Фазовые переходы, критические и нелинейные явления в конденсированных средах”, Махачкала, 2007 г.с.77-79.

А37. Котов, Л.Н. Магнитоакустические свойства порошков ферритов / Л.Н Котов., А А Назаров., Ф.Ф Асадуллин. // Тезисы докладов 16 Всероссийской конференции с международным участием по акустоэлектронике и физической акустике твердого тела.

Сыктывкар, 1994.c.82-83.

А38. Котов, Л.Н. Затухание и нелинейные взаимодействия упругих волн в ферритах / Л.Н Котов, С.Н Карпачев., Ф.Ф Асадуллин. // Тезисы докладов XXIX Международная зимняя школа по теоретической физике. Институт физики металлов, Екатеринбург, 2002 г.c.1011.

А39. Асадуллин, Ф.Ф. Моделирование нелинейной динамики доменных стенок на основе связанных механических осцилляторов/ Ф.Ф Асадуллин., В В Коледов, Л.Н Котов., С.М Полещиков., В.Г Шавров.// Тезисы докладов XXX Международная зимняя школа физиков-теоретиков «Коуровка-2004». Челябинск, 2004.c.181.

А40. Котов, Л.Н. Переориентация намагниченности в однодоменных частицах и их отклик/ Л.Н Котов., Л.С Носов., Ф.Ф Асадуллин. // Тезисы докладов XXX Международная зимняя школа физиков-теоретиков «Коуровка-2004». Челябинск, 2004.c.95.

Цитируемая литература 1. Бутько, Л.Н. Отражение электромагнитных волн от слоистой структуры ферромагнетик - немагнитный проводник-ферромагнетик /Л.Н. Бутько, В.Д. Бучельников, И.В. Бычков, В.Г. Шавров.// РЭ. 2007. Т. 52, №11, С. 1-11.

2. Бучельников, В.Д. Коэффициент отражения от поверхности пластины феррита кубической симметрии /В.Д. Бучельников, А.В. Бабушкин, И.В. Бычков // ФТТ.

2003.Т.45,№4, С. 663-672.

3. Babushkin, A.V The reflection of electromagnetic waves at the surfact of ferromagnetic insulator/nonmagnetic metal layer structure/A.V Babushkin,. V.D. Buchelnikov, I.V. Bychkov // JMMM. 2002.V. 242-245, Issue P2, P.955-957.

4. Гуревич, А.Г. Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках: монография/ А.Г.Гуревич. М.: Наука, 1973.592 с.

5.. Mitani, S. Anomalous behavior of temperature and bias-voltage dependence of tunnel-type giant magnetoresistance in insulating granular systems /S. Mitani, K. Takanashi, K. Yakushiji, H.

Fujimori. // J. Appl. Phys. – 1998. V. 83, №11. – P. 6524–6526.

6. Butera, J.N. Ferromagnetic resonance in as-deposited and annealed Fe-SiO2 heterogeneous thin films / J.N Butera. J.A Zhou. Barnard.// Phys. Rev. B. – 1999. V. 60, №17. – P. 12270– 12278.

7.. Аронзон, Б.А Концентрационное поведение аномального эффекта Холла в гранулированных пленках Fe/SiO2 ниже порога протекания /Б.А. Аронзон, А.Б.

Грановский и др. // Письма в ЖЭТФ. – 2000. –Т. 71, № 11. – С. 687–692.

8. Котов, Л.Н. Переориентация намагниченности в однодоменных частицах и отклик на импульс поля /Л.Н. Котов, Л.С. Носов.// ЖТФ. – 2005. – Т. 75, № 10. – С. 55–60.

9. Голдин, Б.А. Спин-фононные взаимодействия в кристаллах (ферритах):монография/ Б.А. Голдин, Л.Н. Котов, Л.К. Зарембо, С.Н. Карпачев. Л.: Наука, 1991. – 149 с.

10. Ранкис, Г.Ж. Динамика намагничивания поликристаллических ферритов/ Г.Ж.Ранкис.// Рига: Зинатне, 1981. 384 с.

11. Фоменко Л.А. Магнитные спектры ферритов / Л.А Фоменко. // УФН, 1958, т. 64, №4, С. 669-731.

12. Котов, Л.Н. Расчет проницаемости поликристаллического феррита / Л.Н.Котов, К.Ю.Бажуков // ЖТФ. 1998, т. 68, №11. С. 72-75.

13. Власко–Власов, В.К. Автоколебательный режим генерации доменных границ в ферромагнетике / В.К.Власко–Власов, Л.С. Успенская //. ЖЭТФ. 1986. Т. 91, С. 14831495.

14. Веселаго, В.Г. Трансляционное движение доменных границ в иттрий-железистом гранате при воздействии света / В.Г.Веселаго, И.В. Владимиров, Р.А.Дорошенко, М.С.

Сетченков // ФТТ. 1988. Т. 29, С. 2758-2762.

15. Cherechukin, A.A. Unidirectional self-sustained motion of magnetic domain boundaries in Yig plate in alternating magnetic field. Applications to digital optical sensors / A.A.Cherechukin, V.V. Koledov, A.Yu. Kuklin,V.G. Shavrov, A.A. Tulaykova // Proc. of Intern. Forum on Wave Electronics and Its Applications, 2000. St.Petersburg, P.426-430.

16. Драгошанский, Ю.Н. Непрерывное поступательное движение доменной структуры в переменных полях и его влияние на величину электромагнитных потерь в сплаве Fe-3% Si / Ю.Н.Драгошанский., Е.Б.Хан., В.А. Зайкова // ФММ. 1975. Т. 39, С. 289-294.

17. Калинин, Ю.Е. Гранулированные нанокомпозиты металл-диэлектрик с аморфной структурой /Ю.Е. Калинин, А.Т. Пономаренко, А.В. Ситников. // Физика и химия изготовления материалов. – 2001, № 5, – C. 14–20.

18. Калинин, Ю.Е. Электрические свойства аморфных нанокомпозитов. /Ю.Е. Калинин, А.В. Ситников, А.В. Ремизов.// ФТТ. – 2004. – Т. 46, № 11. – С. 2076–2082.

19. Петраков, А.П. Метод рентгеновской рефлектометрии и его применение для исследования лазерного испарения окисной пленки с поверхности кремния. / А.П.

Петраков //ЖТФ.—2003.—Т.73, вып.4.—С.129-134.

20. И.С.Григорьев (ред.), Е.З. Мелихов (ред.). Физические величины. Справочник. М.:

Энергоатом, 1991.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.