WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


На правах рукописи

УДК 548.736, 548.4

ГОЛУБЕВ АЛЕКСАНДР МИХАЙЛОВИЧ КЛАСТЕРЫ НАНОМЕТРОВОГО РАЗМЕРА В СТРУКТУРАХ ФЛЮОРИТОВЫХ ФАЗ Ba1-xRxF2+x (R = Y, La - Lu) И УПОРЯДОЧЕННЫХ ФАЗ MmRnF2m+3n (M = Ca, Sr, Ba) С ПРОИЗВОДНОЙ СТРУКТУРОЙ

Специальность 01.04.18 – Кристаллография, физика кристаллов

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора химических наук

Москва, 2009 г.

Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Институте кристаллографии им. А.В. Шубникова РАН и в Государственном образовательном учреждении высшего профессионального образования Московском государственном техническом университете им. Н. Э. Баумана

Официальные оппоненты: доктор химических наук, профессор, заслуженный деятель науки РФ Л.А. Асланов доктор химических наук, профессор Н.Г. Фурманова доктор химических наук, профессор В.С. Сергиенко

Ведущая организация: Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского, г. Нижний Новгород.

Защита состоится «___» ______________ 2009 г. в ___ ч. ___ мин. на заседании диссертационного совета Д 002.114.01 при Учреждении Российской академии наук Институте кристаллографии им. А.В. Шубникова РАН по адресу: 119333, Москва, Ленинский проспект, 59, конференц-зал

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Учреждения Российской академии наук Института кристаллографии им. А.В. Шубникова РАН Автореферат разослан «___» ______________ 2009 г.

Ученый секретарь диссертационного Совета Д 002.114.01, канд. физико-математических наук В.М. Каневский

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. Монокристаллы неорганических фторидов с существенно ионным характером химической связи с середины 50-х годов прошлого века стали основными конструкционными оптическими материалами для устройств, работающих в УФ-, ВУФ- и среднем ИКдиапазонах оптического спектра. Промышленность производит кристаллы LiF, CaF2, BaF2, MgF2 и некоторых других однокомпонентных фторидов. Для квантовой электроники потребовалось усложнить их состав введением активаторных ионов (преимущественно редкоземельных элементов – РЗЭ).

Активированные фториды стали многокомпонентными по составу материалами. Однако при низких концентрациях второго компонента (десятые и сотые доли % активатора) основные физические характеристики таких кристаллов практически оставались такими, как у их однокомпонентных прототипов, наследуя как преимущества, так и недостатки простых кристаллических матриц.

Для получения фторидных материалов, существенно отличающихся по свойствам от производимых промышленностью, было предложено перейти к многокомпонентным по основе кристаллическим матрицам. Первый трехкомпонентный фторидный лазер Ca0.9Y0.1F2.1:Nd3+ получен в ИК РАН и ФИАН в 1965 году [1]. В середине 70-х годов прошлого столетия в ИК РАН была начата программа поиска новых многокомпонентных фторидных материалов, получения их в виде монокристаллов и исследования структуры и некоторых физических характеристик, определяющих области практического применения. Принцип поиска – физико-химические исследования фазовых диаграмм систем MFm – RFn (m < n 4). В качестве компонентов (MFm, RFn), образующих стабильные материалы, могут выступать фториды как минимум 27 элементов Периодической системы Д.И. Менеделеева. Основные итоги программы обобщены в [2, 3]. Автор участвовал в выполнении части программы, связанной с исследованиями структур кристаллов.

Из множества фаз двухкомпонентного состава, образующихся в системах MFm – RFn (m < n 4), наибольший интерес как кристаллы с необычным дефектным строением, определяющим их ценность как материалов, представляют фазы с флюоритовой структурой M1-xRxF2+x (M = Ca, Sr, Ba и R = Y, La – Lu).

Они представляют особый практический интерес как материалы, обладающие комплексом полезных свойств: суперионной проводимостью, высокой оптической прозрачностью при улучшенных механических характеристиках, лазерными, люминесцентными, фоторефрактивными и др.

свойствами. Принципиальным достоинством флюоритовых многокомпонентных кристаллов (в отличие от однокомпонентных) является возможность изменения их свойств за счет варьирования состава и дефектной кристаллической структуры. Эти кристаллы интенсивно изучаются учеными России, Германии, Франции, Великобритании, Австралии, Испании, Индии.

Они стали для физики и химии твердого тела модельными объектами с высокими концентрациями структурных дефектов и перспективными материалами с контролируемыми свойствами.

Основная структурная специфика флюоритовых фаз M1-xRxF2+x обуславливается гетеровалентным характером изоморфных замещений (M2+ на R3+), сопровождающихся нарушениями флюоритовой стехиометрии:

отношение катион:анион = 1:2. Эти фазы относятся к типу гетеровалентных твёрдых растворов с изменением числа атомов в элементарной ячейке.

Нестехиометрические фазы M1-xRxF2+x по степени нарушения стехиометрии и по численности лидируют среди всех нестехиометрических фаз во фторидах.

Химические взаимодействия структурных дефектов (разновалентных катионов, междоузельных ионов фтора и анионных вакансий) приводят к появлению в кристалле ближнего порядка - формированию комплексов дефектов (кластеров). Знание дефектной структуры кристаллов M1-xRxF2+x, её зависимости от ряда факторов - необходимые условия создания многокомпонентных фторидных материалов с управляемыми характеристиками. Структурные дефекты способны к агломерации, вплоть до формирования микрофаз, а затем и упорядоченных фаз MmRnF2m+3n с производной от флюорита структурой и дальним порядком в расположении кластеров, становящихся не дефектами, а строительными блоками.

Информация о структурах упорядоченных фаз необходима для объяснения строения неупорядоченных фаз, но такая информация ограничена вследствие объективных трудностей получения кристаллов, пригодных для структурного анализа. В связи с этим требуются наряду с экспериментальными и теоретические исследования для установления кристаллохимических закономерностей образования упорядоченных фаз.

Цель работы - разработка концепции строения упорядоченных фаз MmRnF2m+3n с производной от флюорита структурой на основе многоатомных структурных фрагментов (суперкластеров) и распространение её на флюоритовые неупорядоченные (нестехиометрические) фазы M1-xRxF2+x, в которых суперкластеры и их ассоциаты образуют неоднородности нанометрового масштаба.

Решение поставленной задачи включает в себя несколько этапов:

- экспериментальное изучение структуры неупорядоченных флюоритовых фаз в системах BaF2 - RF3 (R = Y, Dy, Ho, Er, Yb, Lu; 0 < x 0,5) и производных от них упорядоченных фаз Ba4R3F17 (R = Y, Yb);

- выделение базового многоатомного структурного фрагмента – суперкластера, как строительного блока упорядоченных фаз;

- установление разрешенных способов соединения суперкластеров в кристаллических структурах упорядоченных фаз и неупорядоченных флюоритовых фаз;

- вывод общей кристаллохимической формулы упорядоченных фаз, определение концентрационных границ их существования в двойных и тройных фторидных системах на основе найденных способов соединения суперкластеров в кристаллических структурах упорядоченных и неупорядоченных фаз;

- установление для упорядоченных фаз корреляций «состав-строение»:

- разработка алгоритма моделирования кристаллических структур упорядоченных фаз, включающего в себя определение пространственной группы симметрии, параметров элементарной ячейки и координат атомов, создание моделей кристаллических структур идентифицированных фаз и гипотетических химических соединений;

- теоретический вывод зависимости параметров элементарных ячеек неупорядоченных фаз M1-xRxF2+x от их состава и объема суперкластера;

- разработка алгоритма моделирования кристаллических структур неупорядоченных флюоритовых фаз (пр. гр. симметрии Fm3m ), включающего в себя определение параметров элементарной ячейки, координат атомов и заселенностей кристаллографических позиций;

- моделирование кристаллического строения неупорядоченных фаз Ba1-xRxF2+x на основе суперкластеров и сопоставление полученных результатов с экспериментальными данными.

Объекты исследования. Объектами экспериментального исследования выбраны фазы Ba1-xRxF2+x и Ba4R3F17, образующиеся в системах BaF2 – RF3 c R = Y, Dy, Ho, Er, Tm, Yb, Lu; (0 < x 0,5). Основаниями выбора объектов для экспериментального исследования были:

1) максимальные различия в размерах разновалентных катионов, обеспечивавшие максимальную тенденцию их дифференциации в структуре;

2) имевшиеся в нашем распоряжении данные об эволюции дефектной структуры флюоритовых кристаллов Ba1-xRxF2+x по ряду редкоземельных элементов (РЗЭ) на участке ряда R = La – Nd (получены в ИК РАН);

3) наличие в выбранных системах упорядоченных фаз Ba4R3F17, находящихся в равновесии с расплавом.

Объектами теоретического рассмотрения были флюоритовые неупорядоченные фазы M1-xRxF2+x (далее «флюоритовые фазы»), упорядоченные фазы MmRnF2m+3n с производной от флюорита структурой (далее «упорядоченные фазы»), а также родственные им по строению другие сложные галогениды, оксиды, оксогалогениды и т. д., объединенные нами с фазами MnRmF2n+3m в одно «семейство упорядоченных фаз» с производной от флюорита структурой.

Научная новизна работы. В качестве основного строительного блока флюоритовых фаз M1-xRxF2+x и упорядоченных фаз MmRnF2m+3n предложены многоатомные структурные фрагменты нанометрового размера суперкластеры {M8R6F69}, {M8[MR5]F69}, {M8[M2R4]F68}. Для этих суперкластеров получена формула в общем виде {A8B6X12Y56Z0-1} (в упрощенной форме - {A8B6F68-69}), в которой учтены кристаллохимические особенности катионов и анионов, входящих в состав суперкластеров.

Разработана суперкластерная концепция строения флюоритовых и упорядоченных фаз, интерпретирующая их структуры как совокупность флюоритовой матрицы или ее фрагментов и фрагментов нанометровых размеров – суперкластеров {A8B6X68-69} (или их ассоциатов).

Осуществлен вывод общей химической формулы упорядоченных фаз:

{A8-B6CX12Y20+2(-) Zn}m (в упрощенном виде {A8-xB6CyFn+2(y-x)}m). Показано ее распространение на соединения других химических классов: галогениды, оксиды, оксогалогениды, а также на отдельные интерметаллиды, карбиды, бориды, фосфиды.

Показано, что все кристаллические структуры представителей семейства упорядоченных фаз могут быть выведены на основе шести векторов, соответствующих найденным в работе разрешенным способам соединения между собой суперкластеров. Найденный набор небольшого числа векторов описывает большое разнообразие структур, кристаллизующихся во всех сингониях, кроме гексагональной, и характеризующихся широким диапазоном составов от 24 до 75 % (молярных) второго компонента (для двухкомпонентных систем).

Проведена классификация структур семейства упорядоченных фаз по четырем трансляционным подсемействам. Разработан алгоритм и осуществлен теоретический вывод кристаллических структур всех обнаруженных экспериментально на момент исследования фаз и получены составы и структурные мотивы 15 гипотетических фаз.

Впервые экспериментально установлено строение суперкластера {Ba8R6F69} (R = Y, Yb), на основании которого объяснены литературные и полученные в работе экспериментальные данные о строении неупорядоченных флюоритовых фаз (твердых растворов) Ba1-xRxF2+x, образующихся в системах BaF2 - RF3 (R = Y, La и лантаноиды).

Экспериментально установлено образование нового суперкластера {Lu8Ba6F71} в неупорядоченной фазе Ba1-xLuxF2+x.

На основе разработанной суперкластерной концепции строения флюоритовых фаз M1-xRxF2+x осуществлен теоретический вывод формулы зависимости параметра кубической элементарной ячейки этих фаз (для M = Ca, Sr, Ba, Pb, R = Y, La и лантаноиды) от состава и объема суперкластера:

{A8B6F69}. Проведено моделирование строения флюоритовых фаз M1-xRxF2+x, включающее в себя определение параметров элементарных ячеек, типа и заселенности кристаллографических позиций.

Впервые последовательно осуществлены все четыре этапа фрагментарного (блочного) или кластерного подхода в кристаллохимическом анализе на примере фрагментов - суперкластеров нанометровых размеров:

1) выделение основного структурного фрагмента – суперкластера;

2) определение правил (способов) соединения суперкластеров;

3) объяснение состава и строения известных структур;

4) моделирование (координаты атомов) неизвестных структур и их последующее экспериментальное подтверждение.

На защиту выносятся следующие основные положения:

1. Концепция строения упорядоченных фаз MnRmF2n+3m с производной от флюорита структурой, основанная на предложенном фрагменте нанометрового размера – суперкластере {A8B6F68-69}.

2. Экспериментальное доказательство конфигурации суперкластера {Ba8R6F69}, впервые установленного методом рентгеноструктурного анализа в структурах упорядоченных фаз Ba4R3F17 (R = Y, Yb), в которых он является структурным блоком.

3. Шесть разрешенных способов соединения суперкластеров {A8B6X68}, кристаллохимическая формула упорядоченных фаз {A8-B6CX12Y20+2(-) Zn}m (упрощенно {A8-xB6CyFn+2(y-x)}m) и концентрационные границы существования упорядоченных фаз в двойных и тройных фторидных системах MF - RF3, MF2 - RF3, MF - M'F4, MF - MF2 - RF3, MF - MF2 - MF4, MF - RF3 - MF4.

4. Алгоритм моделирования кристаллического строения упорядоченных фаз MnRmF2n+3m и созданные на его основе модели трех найденных экспериментально (Ca2ErF7, Ca17Yb10F27, K0,265Gd0,735F2,47) и гипотетических упорядоченных фаз.

5. Обобщение суперкластерной концепции на фазы с производными от флюорита структурами для других классов химических соединений:

оксогалогенидов (PbZr3O4F6, Ba21Bi9OF67), оксидов (-U4O9, U3O7), интерметаллидов (Tb5Rh6Sn18, Ca8In3, Mg2Ga5), карбидов (Cr23C6).

6. Распространение суперкластерной концепции строения на неупорядоченные флюоритовые фазы Ba1-xRxF2+x. Ее подтверждение найденными в структурах фаз с R = Dy, Ho, Er, Tm, Yb, Lu дефектами в анионной подрешетке и впервые установленном расщеплении катионной позиции.

7. Эволюция суперкластера по ряду РЗЭ с образованием нового суперкластера дефектов {Lu8Ba6F71}, объясняющего экспериментальные данные по структуре кристалла Ba0.75Lu0.25F2.25.

8. Формула зависимости параметров элементарных ячеек неупорядоченных фаз от их состава, объема соответствующих суперкластеров {Ba8R6F69}.

9. Построение моделей строения флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x, включающих расчет параметров элементарных ячеек, координат атомов и заселенностей кристаллографических позиций.

Практическое значение. Исследования нанокластерной структуры флюоритовых фаз вносит вклад в развитие раздела неорганического материаловедения – многокомпонентных фторидных материалов.

Ограниченный ассортимент кристаллов однокомпонентных фторидов, выпускаемый промышленностью (4 – 5 соединений), и фиксированный состав приводят к несоответствию их свойств требованиям современной техники.

Замена однокомпонентных кристаллов многокомпонентными требует знания зависимостей «состав - дефектная структура» для последних, полученных в настоящей работе.

Впервые обоснованное распространение на дефектную структуру флюоритовых нестехиометрических фаз M1-xRxF2+x представлений об атомном строении упорядоченных фаз с производной от флюорита структурой MmRnF2m+3n из блоков – суперкластеров, привело к выводу о том, что фазы M1RxF2+x являются наноструктурированными кристаллами (НСК). Трактовка x нестехиометрических фаз M1-xRxF2+x как НСК открывает новый подход к управлению их характеристиками на основе фундаментальных данных о дефектном (нанокластерном) строении. В результате становится возможным прогноз и получение фторидных НСК, эксплуатационные характеристики которых максимально удовлетворяют техническим требованиям.

Данные о структуре 20 упорядоченных и неупорядоченных фаз могут быть использованы для кристаллохимического анализа, установления закономерностей «состав – строение – свойства», уточнения структурных параметров. Алгоритм моделирования кристаллических структур на основе базовых структурных фрагментов – суперкластеров – применим при выборе структурных моделей фаз, для которых известны только параметры элементарных ячеек или состав, и для предсказания гипотетических фаз.

Личный вклад автора. Настоящая работа представляет собой обобщение результатов исследований, проведенных автором лично, либо при его непосредственном участии.

Апробация работы. Результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на научных семинарах в Институте кристаллографии РАН, в Институте физики Чешской академии наук (Прага, Чехия), на кафедре химии факультета фундаментальных наук МГТУ им. Н.Э.

Баумана, на заседании Московского кристаллохимического семинара (в ИОНХ РАН), на XII-ом Европейском кристаллографическом совещании (Москва, 1989), на Международном симпозиуме по химии твердого тела (Карловы Вары 1986), на Венгерской дифракционной конференции (Дьер, 1982), на Всесоюзных совещаниях по кристаллохимии неорганических и координационных соединений (Бухара, 1986; Владивосток, 1989), на Всесоюзных конференциях по физической химии и электрохимии ионных расплавов и электролитов (Ленинград 1983, Свердловск, 1987), на Всесоюзном совещании по применению рентгеновских лучей к исследованию материалов (Кишинев 1985), на Международном симпозиуме “Фазовые превращения в твердых растворах и сплавах” (Сочи, 2002, 2006, 2007, 2008), на Национальной Российской кристаллохимической конференции (Черноголовка, 2003, 2006), на Всероссийских конференциях «Необратимые процессы в природе и технике» (Москва, 2003, 2005, 2007), на Международной конференции “Образование через науку” (Москва, 2005).

Результаты проведенных исследований включены в отечественные и зарубежные обзорные статьи, а также в монографии Sobolev B.P. The rare earth trifluorides. Part 1. The high temperature chemistry of the rare earth trifluorides// Institute of Crystallography, Russia, and Institute d’Estudis Catalans, Spain. Ed.

Barcelona, 2000. 520 p.; Sobolev B.P./ The Rare Earth Trifluorides. Part 2.

Introduction in Materials Science of Multicomponent Metal Fluoride Crystals// Institute of Crystallography, Russia, and Institute d’Estudis Catalans, Spain. Ed.

Barcelona, 2001. 460 p.; Иванов-Шиц А.К., Мурин И.В. Ионика твердого тела: в 2 т. Т. 1. – С-Пб.: Изд-во С.-Петерб. Ун-та, 2000. 616 с.

Отдельные фрагменты диссертационной работы отмечены Премией имени А.В. Шубникова и Второй премией на конкурсе научных работ Института кристаллографии РАН, Премией «Международной академической издательской компании «Наука/Интерпериодика», бронзовой медалью ВДНХ СССР. Они были поддержаны Грантом Госкомитета РФ по высшему образованию в области фундаментального естествознания, Грантом РФФИ по моделированию структур органических и неорганических соединений, Грантом INTAS по химии нестехиометрических фторидов. Автору присужден Грант Международного научного фонда и Грант Американской кристаллографической ассоциации.

Публикации. По материалам диссертации опубликованы 54 печатные работы, в том числе 40 статей и 14 тезисов докладов на российских и международных конференциях, симпозиумах и совещаниях.

Структура и объем. Диссертация состоит из введения, 7 глав, общих выводов, списка литературы из 247 названий. Общий объем диссертации 2страницы, включая 96 рисунков и 37 таблиц.

Благодарность. Автор выражает искреннюю благодарность профессору Соболеву Б.П. за постоянную поддержку и помощь в работе, профессору Симонову В.И. за полезные замечания и советы, сотрудникам Института кристаллографии им. А.В. Шубникова РАН канд. физ.-мат. наук Максимову Б.А., канд. геолого-минер. наук Отрощенко Л.П., канд. хим. наук Молчанову В.Н. за помощь в работе и плодотворные дискуссии.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснован выбор направления исследований, обсуждена их актуальность, сформулирована цель работы, отмечена ее научная новизна и практическая значимость полученных результатов, представлены основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе («Состояние проблемы») сделан анализ имевшихся к началу исследования сведений по кристаллохимии неупорядоченных флюоритовых и упорядоченных фаз с производной структурой (флюоритоподобных фаз), образующихся в системах MF2 - RF3 (M = Ca, Sr, Ba, Pb, R = Y, La и лантаноиды) и сформулированы задачи исследования.

Предложенные в литературе [4 - 6] для упорядоченных фаз структурный фрагмент – октаэдрический кластер {R6F37}, замещающий фрагмент {M6F32} структуры типа флюорита, и общая формула гомологического ряда фаз MnF2n+k (k = 5 или 6), опирались на изменения в анионной подрешетке при переходе флюорит – упорядоченная фаза.

Использование кластера {R6F37} стало, несомненно, более рациональным подходом в кристаллохимическом анализе сложных кристаллических структур, содержащих десятки и сотни атомов в одной элементарной ячейке, чем рассмотрение отдельных координационных полиэдров. Этот кластер включает основные изменения по сравнению с базовой структурой флюорита:

ионы фтора, нарушающие анионный мотив флюорита, и катионы R3+, заменившие M2+. Для некоторых структур в состав кластера включались как трех-, так и двухзарядные катионы, и их состав записывался как {MR5F37} или {M2R4F36}.

Все катионы в формуле гомологических серий MnF2n+k описывались одним символом М, хотя в структуре содержатся как минимум два сорта катиона – M2+ и R3+. Кластер {R6F37} не отражает кубический катионный мотив упорядоченных фаз, так как содержит катионы только из двух слоев. Он включает в себя не все координационные полиэдры, изменившиеся по сравнению с базовой структурой флюорита. При соединении октаэдрических кластеров (катионы располагаются по вершинам октаэдра) возможно образование структур, как с кубическим катионным мотивом, так и с гексагональным. Внешняя оболочка кластера {R6F37} отлична от оболочки исходного фрагмента структуры флюорита, поэтому при встраивании кластера во флюоритовую матрицу или при соединении кластеров необходимо использование дополнительных координационных полиэдров. Первые результаты исследования структур неупорядоченных флюоритовых фаз интерпретировались без опоры на данные о структурах упорядоченных фаз по причине отсутствия последних. Это связано с трудностями получения монокристаллов, пригодных для структурного анализа. К началу 1980-х годов были определены структуры только двух упорядоченных фаз, относящихся к системам MF2 - RF3: синтетической BaCaLu2F10 (1976) и природного минерала твейтита, Ca14Y5F43 (1980) [4]. После публикации работы [4] для объяснения строения неупорядоченных фаз стали использовать кластеры {R6F37}.

Образование кластеров проявляется в физических свойствах кристаллов. Так, методами ЯМР и КРС показано наличие областей с неискаженной (или слабо возмущенной) структурой флюорита в неупорядоченных фазах M1-xRxF2+x с концентрацией RF3 до 30 % (мол.) [7, 8].

Это указывает на неравномерное распределение катионов РЗЭ в структуре, то есть на образование фрагментов с повышенной концентрацией РЗЭ относительно среднего по структуре. При равномерном распределении РЗЭ области с неискаженной или слабо возмущенной структурой флюорита должны были бы отсутствовать в структурах неупорядоченных фаз M1-xRxF2+x уже при содержании ~ 10 (мол.) % RF3.

Дифракцией электронов и катодолюминесценцией установлено образование областей с повышенным содержанием RF3 и при небольших концентрациях трифторида в M1-xRxF2+x, при которых в изовалентных твердых растворах отсутствуют даже парные взаимодействия активаторных ионов [6, 9]. Отсюда следует вывод об образовании в неупорядоченных фазах фрагментов содержанием трифторида, превышающем его среднее содержание в фазе. Примеры влияния РЗЭ-содержащих ассоциатов на свойства кристаллов многочисленны.

Структурные исследования неупорядоченных флюоритовых фаз M1RxF2+x давали только усредненную картину, представляющую суперпозицию x флюоритового мотива и фрагментов с повышенным содержанием РЗЭ. Для получения информации о строении этих фрагментов необходимо исследование упорядоченных фаз, полученных из неупорядоченных фаз такого же или близкого состава. Однако структурные исследования упорядоченных фаз затруднены отсутствием пригодных образцов, поскольку их большинство образуется при относительно низких температурах в субсолидусной области, где диффузия заторможена. Таким образом, имевшиеся в литературе (и появившиеся во время нашей работы) данные о строении упорядоченных фаз были отрывочны и не могли характеризовать дефектного строения всей совокупности нестехиометрических флюоритовых фаз.

На основании анализа литературных данных сделан вывод о необходимости развития и систематизации кластерных представлений о строении фаз, образующихся в системах MF2 – RF3 в результате гетеровалентных изоморфных замещений M2+ на R3+. Для этого экспериментальные структурные исследования необходимо дополнить теоретическими в области кристаллохимии флюоритовых и упорядоченных фаз для выявления корреляций «состав-строение». План исследований включал следующие основные составные части:

- кристаллохимический анализ структур известных упорядоченных фаз и разработка суперкластерной (базирующейся на многоатомных фрагментах нанометрового размера - суперкластерах) концепции строения упорядоченных фаз и неупорядоченных флюоритовых фаз;

- экспериментальное исследование структур неупорядоченных флюоритовых фаз и производных от них упорядоченных фаз;

- тестирование разработанной концепции путем сравнения теоретических кристаллических структур упорядоченных и неупорядоченных флюоритовых фаз с экспериментальными данными, полученными в настоящей работе и известным из литературы.

Объектами наших экспериментальных исследований были выбраны фазы, образующиеся в системах BaF2 – RF3. Выбор основан на данных [2] о кристаллизации из расплава монокристаллов упорядоченных фаз в системах MF2 – RF3 при M = Ba. Этот выбор совпадал с максимальной тенденцией к дифференциации для Ba2+ и R3+ в структурах как упорядоченных, так и неупорядоченных фаз благодаря наибольшей разнице в размерах.

В главе II («Разработка суперкластерной концепции строения упорядоченных фаз MmRnF2m+3n с производной от флюорита структурой») осуществлен вывод базового структурного фрагмента упорядоченных фаз – суперкластера {A8B6F68-69}, экспериментальное определение строения суперкластера {Ba8R6F69}, вывод шести разрешенных способов соединения суперкластеров, разбиение структурных типов упорядоченных фаз MmRnF2m+3n на четыре трансляционных подсемейства.

В результате анализа строения упорядоченных фаз нами был выделен структурный фрагмент минимального объема, включающий в себя все изменения по сравнению с базовой структурой флюорита, содержащиеся в кластере {R6F37}, плюс 8 дополнительных катионных координационных полиэдров, измененных по сравнению со структурой флюорита. Этот фрагмент - кубический суперкластер {A8B6F68-69} (рис. 1) лишен недостатков кластера {R6F37}, отмеченных в главе I, так как содержит катионы трех сортов из трех слоев кубической упаковки и имеет внешние грани одинакового мотива с базовой структурой флюорита.

Рис. 1. Фрагменты кристаллических структур флюорита и упорядоченных фаз:

(а) матричный суперкластер {A14F64}, (б) кластер {B6F36-37} ({R6F37}), (в) суперкластер {A8B6F68-69} и (г) его идеализированная форма.

Так как внешние грани суперкластеров {A8B6X68-69} являются фрагментами флюоритовой матрицы, они могут соединяться между собой, а также с фрагментами структуры типа флюорита с сохранением общего кубического мотива катионной упаковки. Их встраивание во флюоритовую матрицу сопровождается ее минимальными искажениями, что делает структурный тип флюорита необычайно изоморфноемким по отношению к RF3. Первоначально суперкластер обозначался как кластер {M8R6A68-69}, но затем было использовано название суперкластер (для отличия от предложенного ранее кластера {R6F37}). Для катионов нами введены обозначения A, B, C, а для анионов X, Y, Z, отвечающие используемым в базе данных по структурам неорганических соединений – Inorganic Crystal Structure Database (ICSD).

Катионы сорта А – входящие в состав суперкластера и располагающиеся в координационных полиэдрах с 10 и более вершинами, катионы В –входящие в состав суперкластера и располагающиеся в квадратных антипризмах (или одношапочных квадратных антипризмах) вокруг кубооктаэдра {F12} (или центрированного кубооктаэдра {F13}), катионы С – не входящие в состав суперкластера, координационные полиэдры которых – кубы или одношапочные кубы. В случае фаз MmRnF2m+3n в роли катионов сорта A и С выступают катионы щелочноземельных элементов (M), в роли катионов сорта В – катионы редкоземельных элементов (R), а также статистические смеси катионов (M + 5R) или (2M + 4R) в расчете на каждый суперкластер. Образование таких смесей связано с особенностями гетеровалентного замещения M2+ на R3+ и необходимостью компенсации избыточного положительного заряда для сохранения электронейтральности структуры в целом [4 - 6]. Анионы сорта X – образующие кубооктаэдр в центре суперкластера, анионы Y – расположенные по мотиву базовой структуры флюорита и анионы Z – расположенные внутри кубооктаэдров {X12} или кубов {Y8} (не входящих в суперкластер). В этом случае формула суперкластера запишется как {A8B6X12Y56Z0-1}. В дальнейшем будет использоваться формула в упрощенном виде с обозначением анионов обобщенным символом X - {A8B6X68-69}. Двойной индекс (68-69) для X использован ввиду возможности существования суперкластеров с пустым центральным анионным кубооктаэдром (68 анионов) или заполненным еще одним анионом (анионов). Исходный фрагмент структуры типа флюорита {A14X64} назван матричным суперкластером.

Строение базового структурного фрагмента упорядоченных фаз BamRnF2m+3n - суперкластера {Ba8R6F69} - установлено в результате проведенного нами рентгеноструктурного анализа упорядоченных фаз Ba4R3F17 (R = Y, Yb).

Суперкластеры {Ba8R6F69} (рис. 2а) построены из шести одношапочных квадратных антипризм {RF9} и восьми 10-вершинников {BaF10}. Между суперкластерами остается куб {F8}, окруженный шестью полиэдрами {BaF10}, в центре которого находится ион фтора, достраивающий их до 11-вершинников - одношапочных клинокорон (сфенокорон).

Антипризмы {RF8} соединены по ребрам в кластер {R6F37} таким образом, что в центре кластера образуется кубооктаэдр {F12}. В центральной части кубооктаэдра расположен еще один ион фтора, который статистически распределен по шести кристаллографическим позициям, каждая из которых соответствует девятому иону фтора, достраивающему соответствующий координационный полиэдр до одношапочной квадратной антипризмы {RF9}.

Суперкластеры, соединяясь между собой, формируют мотив, отвечающий пространственной группе симметрии R3 (рис.

2б).

Рис. 2. Суперкластер {Ba8R6F69} (а) и мотив из суперкластеров (б) в структурах Ba4R3F17.

Координационные полиэдры катионов R3+ – черные, катионов Ba2+ – серые, не заполненные полиэдры – белые.

Катионный мотив структуры является кубическим трехслойным мотивом плотнейшей упаковки, но катионы Ba отклоняются от идеального флюоритового мотива в большей степени, чем катионы Y и Yb (рис. 3).

Образование суперкластера, в котором в роли катионов B выступают трехзарядные катионы, вызывает необходимость присутствия в структуре дополнительного иона фтора, не входящего в состав суперкластера, компенсирующего избыточный положительный заряд. В случае исследованных нами фаз Ba4R3F17 этот дополнительный анион располагается в октаэдрической пустоте катионной упаковки структуры, являющейся кубической по анионному окружению пустотой. Внешние грани суперкластеров содержат анионы F, расположенные по мотиву флюорита, поэтому суперкластеры могут встраиваться во флюоритовые матрицы при образовании упорядоченных и неупорядоченных фаз (твердых растворов) с минимальными искажениями.

Наличие во всех известных кристаллических структурах упорядоченных фаз MmRnF2m+3n суперкластеров {A8B6X68-69}, соединенных между собой за счет обобществления анионов или анионов и катионов сорта А, явилось основанием для разработки суперкластерной концепции кристаллического строения таких фаз. Так как в структурах фаз сохраняется катионный мотив флюорита, а внешние грани суперкластеров {A8B6X68-69} повторяют анионный мотив флюорита, то для теоретического построения кристаллической структуры необходимо найти разрешенные по кристаллохимическим закономерностям способы соединения суперкластеров.

После создания мотива из суперкластеров пустоты между ними (в случае их наличия) заполняются катионами и анионами по мотиву флюорита.

Рис. 3. Катионные слои в структурах Ba4R3F17. Черные шары – катионы R, светлые шары – катионы Ba.

Для определения разрешенных способов соединения суперкластеров использовались следующие кристаллохимические ограничения:

1) межионные расстояния должны превышать минимально допустимые расстояния, 2) координационные полиэдры катионов должны совпадать с известными (включая, так называемые, шапочные полиэдры), 3) при соединении суперкластеров должен сохраняться кубический катионный мотив. Последнее условие предопределяет сохранение мотива для всей структуры и полное заполнение пространства катионами и анионами.

В результате выбора по заданным критериям из всех возможных способов соединения суперкластеров осталось только шесть (рис. 4). Каждый разрешенный способ соответствует семейству векторов базовой решетки типа флюорита, которые обозначены следующим образом: [1 1 0] – t1, [1 1 1] – t2, [3/2 1/2 0] – t3, [3/2 1 1/2] – t4, [3/2 3/2 0] – t5, [3/2 3/2 1] – t6. При соединении суперкластеров по векторам меньшей длины, чем t1 ([1/2 1/2 0], [1 0 0], [1 1/1/2]) получаются короткие расстояния анион-анион. Векторы большей длины, чем t6, соответствуют расположению суперкластеров, при котором они не имеют общих элементов, что не отвечает условию соединения суперкластеров.

При соединении суперкластеров по векторам t1 и t2 обобществляются и катионы сорта A, и анионы соседних суперкластеров. Соединение по остальным векторам приводит к обобществлению только анионов. Векторы tи t4 отвечают соединению суперкластеров по граням, а векторы t5 и t6 – по ребрам.

Рис. 4. Разрешенные способы соединения суперкластеров в кристаллических структурах: 1- [1 1 0], 2- [1 1 1], 3- [0 1/3/2], 4- [1/2 1 3/2], 5- [0 3/2 3/2], 6- [1 3/3/2].

В развиваемой концепции суперкластерного строения упорядоченных фаз их структура представляются как мотив из суперкластеров {A8B6X68-69}, соединенных между собой по векторам t1-t6. Если рассматривать только катионный мотив, то упорядоченные фазы можно трактовать как сверхструктуры по отношению к флюориту. Строго говоря, их следует рассматривать как сверхструктуры по отношению к неупорядоченным фазам соответствующего состава. Плотность упаковки суперкластеров определяет наличие в структуре только двух сортов катионов A и B, входящих в состав суперкластера, или трех сортов A, B и не входящих в состав суперкластера C.

Параметры элементарных ячеек упорядоченных фаз выражены нами через линейные комбинации векторов t1-t6 в следующем виде:

n n n 6 j 6 j 6 j a b c a = tij (1), b = tij (2), c = tij (3) kij kij kij i=1 j =1 i=1 j =1 i=1 j =Параметр “k” в уравнениях (3.1-3.3) может принимать значения 0,1,2,3….

Суммирование по i учитывает шесть типов векторов t1-t6, а суммирование по j – размножение векторов операциями симметрии точечной группы m3m (Oh).

В результате получается 128 векторов в соответствии со следующей схемой размножения: t1 – 12 векторов, t2 – 8, t3 – 24, t4 – 48, t5 – 12, t6 – 24. Используя комбинации этих 128 векторов в уравнениях (1-3), можно вывести все возможные кристаллические решетки упорядоченных фаз, как экспериментально установленных, так и гипотетических. В простейших случаях в каждом из уравнений (1-3) все коэффициенты kij, кроме одного, равны нулю. Тогда реперами кристаллической решетки являются сами векторы из набора t1-t6. Например, в структуре фазы Ba4Y3F17 (пр. гр.

симметрии R3 ), параметрами ромбоэдрической элементарной ячейки служат векторы типа t3 [3/2 1/2 0], [0 3/2 1/2], [1/2 0 3/2], в структуре фазы BaCaLu2F(пр. гр. симметрии Fm3m ) в качестве реперов кристаллической решетки выступают векторы типа t1 [1 1 0], [0 1 1], [1 0 1].

Векторы t1-t6 могут не являться базисными векторами кристаллической решетки упорядоченной фазы. В этом случае в каком либо из уравнений (1-3) минимум два коэффициента kij не равны нулю. В связи с этим нами предложено классифицировать анализируемые структуры по четырем трансляционным подсемействам:

1) подсемейство ttt – все трансляции примитивной элементарной ячейки относятся к векторам t1-t6;

2) подсемейство ttT – одна из трансляций представляет собой сумму векторов t1-t6;

3) подсемейство tTT – две трансляции - суммы векторов t1-t6;

4) подсемейство TTT – все трансляции - представляет собой сумму векторов t1-t6.

Фазы с производной от флюорита структурой, построенные по нашей трактовке из суперкластеров {A8B6X68-69}, образуются также в системах MF – RF3 и MF – MF4 (M = Na, K, Rb, M = Zr, Hf, Th, Np). На них распространяются установленные выше закономерности, вытекающие из суперкластерной концепции строения упорядоченных фаз.

Таблица 1. Примеры представителей трансляционных подсемейств.

Подсе- Базисные векторы кристаллической Пр. гр. Формула мейство решетки симм. соединения [3/2 -1/2 0] [0 3/2 -1/2] [-1/2 0 3/2] ttt Ba4Y3FR[3/2 0 1/2] [0 -3/2 1/2] С2/с ttT Sr6Yb6F[-1 1 2]=[0 1 1]+[-1 0 1] [0 1 1] [2 0 0]= [1 -1 0] + [1 1 0] Immm tTT K17Gd47F1[1 -3/2 5/2]=[1 0 1]+[0 -3/2 3/2] [3 0 0]=[3/2 –1/2 1] + [3/2 1/2 -1] [0 3 0] = [1 3/2 –1/2] +[-1 3/2 1/2] PaTTT Ca17Yb10F[0 0 3]=[1 -1/2 3/2]+ [-1 1/2 3/2] В литературе [6] к началу настоящего исследования описаны фазы, образующиеся в системах MF2 – RF3, MF – RF3 и MF – MF4, построенные из кластеров R6F36-37 (по нашей интерпретации из суперкластеров {A8B6F68-69}):

BaCaLu2F10 (структурный тип KY3F10), Ca8R5F31 (предположительно, структурный аналог Na7Zr6F31), Ca9R5F33 (предположительно, структурный аналог Nd14Cl32O), Ca14Y5F43. Нами добавлена на основании кристаллохимического анализа опубликованных структурных данных еще одна фаза – KHo2F7. Найденные впоследствии новые упорядоченные фазы в галогенидных и оксидных системах Sr6Yb6F29, K17Gd47F15, Rb4La9F31, Ba17Sm10Cl64, Ba21Bi9OF67, U4O8.94 (-U4O9) также соответствовали разработанной суперкластерной концепции, в том числе минерал твейтит-(Y) из месторождения на Кольском полуострове Na2.5Ca10Ln1.5Y5F42.

Все четыре предложенные трансляционные подсемейства структур, построенных из суперкластеров {A8B6X68-69}, иллюстрируют фазы, содержащие катионы щелочных и щелочноземельных металлов (табл. 1).

Представление структур упорядоченных фаз как совокупности суперкластеров {A8B6X68-69} существенно упрощает их описание и определение матриц перехода от базовой структуры типа флюорита.

Структурный тип флюорита характерен не только для фторидов и других галогенидов металлов, но также для оксидов, оксогалогенидов и интерметаллидов. Среди этих химических соединений также присутствуют фазы, построенные из суперкластеров {A8B6X68-69}. В табл. 2 приведены найденные матрицы перехода для основных структурных типов химических соединений разных классов (галогениды, оксогалогениды, оксиды, интерметаллиды, карбиды бориды, фосфиды), объединенных нами, как уже отмечалось ранее, в семейство упорядоченных фаз с производной от флюорита структурой (кратко – семейство упорядоченных фаз).

Таблица 2. Матрицы перехода от структуры флюорита к структурам упорядоченных фаз, содержащим суперкластеры {A8B6X68-69}.

Структурный тип, пр. Матрица Структурный тип, пр. Матрица гр. симметрии перехода гр. симметрии перехода BaCaLu2F10 (KY3F10), 2 0 0 3/2 1/2 Ba4Y3FCr23C6 Fm3m 0 2 0 0 3/2 1/R_ 0 0 2 1/2 0 3/Tb5Rh6SnF 4 3m Ca17Yb10F64 3 0 0 Ca14Y5F43 3/2 -1 1/0 3 0 1/2 3/2 -Pa3 R0 0 3 -1 1/2 3/U4O8.94 4 0 0 KHo2F7 2 1 -0 4 0 C2/c 0 1 I 43d 0 0 4 0 -3/2 3/-Ca2ErF7 3/2 -1/2 0 Sr6Yb6F29 3/2 -3/2 1/2 3/2 0 С2/с 3/2 3/2 I 4 / m 0 0 3 -1 1 Na3Yb5F18 2 -1 0 NaYb2F7 1 -1 1 2 0 Cc 1 1 I 4 / m 0 0 2 -3 3 K17Gd47F158 2 0 0 -U3O7 3/2 -1/2 0 1 1 P21/m 1/2 3/2 Immm 1 -3/2 5/2 0 0 Na7Lu13F46 1 1 0 Rb4La9F31 1 1/2 -3/Immm -5 5 0 0 1 P0 0 2 3/2 3/2 Ca8Y5F31 (Na7Zr6F31) 3/2 -1/2 0 Nd14Cl33 3/2 1/2 0 3/2 -1/2 0 -3/2 -1/R3 P-1/2 0 3/2 -1/2 -1/2 Применение суперкластерной модели дает возможность оценить соотношения между параметрами элементарной ячейки и определять угловые параметры с хорошей степенью приближения к экспериментальным данным (табл. 3).

Таблица 3. Соотношения параметров элементарных ячеек упорядоченных фаз, содержащих суперкластеры {A8B6X68-69}.

Сингония, Сингония, Параметры Параметры структура структура Эксп. Теор. Эксп Теор.

Кубическая a/a(флюорита) Ромбоэдр. с/а BaCaLu2F10 2 2 Ba4Ce3F17 1.844 1.8Ca17Yb10F64 3 3 Ba4Er3F17 1.840 1.8U4O8.94 4 4 Ba4Lu3F17 1.842 1.8Тетрагон. c/a Sr9Eu5F33 1.864 1.8Sr2SmF7 1.897 1.897 Sr4Eu3F17 1.841 1.8Sr2EuF7 1.902 1.897 Ca8Yb5F31 0.678 0.6Sr2DyF7 1.909 1.897 Sr8Eu5F31 0.682 0.6Sr2LuF7 1.909 1.897 Sr8Ho5F31 0.676 0.6Ca2ErF7 1.915 1.897 Ca14Y5F43 0.570 0.5Ca2TmF7 1.911 1.897 твейтит* 0.567 0.5Ca2YbF7 1.909 1.897 Моноклин.

Ca2LuF7 1.908 1.897 KHo2FРомбическая c/a 0.836 0.8K17Gd47F158 c/b 1.493 1.c/a 2.795 2.828 , град 125.33 125.c/b 3.995 4 KEr2FТриклинная c/a 0.835 0.8Rb4La9F31 c/b 1.492 1.c/a 1.564 1.558 , град 125.15 125.c/b 2.077 2.062 Sr6Yb6F, град 83.08 83.04 c/a 1.045 1.0, град 112.93 114.36 c/b 1.145 1.1, град 112.11 112.21 , град 100.3 100.*твейтит-(Y) Na2.5Ca10Ln1.5Y5F42 из месторождения на Кольском полуострове Описание кристаллических структур на основе суперкластеров {A8B6X68-69} позволяет, в ряде случаев, использовать только один структурный фрагмент, несмотря на большое количество атомов (ионов) в элементарной ячейке (nat). Так, структуры BaCaLu2F10 (nat = 112), Ba4R3F17 (nat = 144), Na7Zr6F31 (nat = 132), Sr6Yb6F29 (nat = 164), и Ca17Yb10F64 (nat = 364), составлены только из суперкластеров.

В элементарной ячейке U4O8.94 (-U4O9) содержится 828 атомов. Как показано нами, для описания такой сложной структуры достаточно трех фрагментов: суперкластеров {U8U6O69} и фрагментов структуры UO2 (типа флюорита) - кубов {UO8} и кластеров {U4O27}, составленных из четырех пустых кубов {F8} и четырех кубов {UO8}.

Применение суперкластерной концепции строения упорядоченных фаз дает возможность с единых позиций трактовать структуры соединений с различным типом связи (ионные кристаллы, ковалентные кристаллы, интерметаллиды), относящиеся к шести сингониям (кубическая, тетрагональная, ромбическая, тригональная, моноклинная, триклинная), существенно различающихся по составу и по объемам элементарных ячеек.

В главе III («Корреляции «состав-строение» для упорядоченных фаз MmRnF2m+3n») осуществлен теоретический вывод кристаллохимических формул {A8-xB6CyXn+2(y-x)}m и {A8-B6CX12Y20+2(-)Zn}m упорядоченных фаз MmRnF2m+3n и определены концентрационные границы существования таких фаз в двойных и тройных фторидных системах.

Полученные в главе II результаты свидетельствуют о правомерности применения концепции суперкластерного строения упорядоченных фаз MmRnF2m+3n в дальнейших исследованиях по установлению корреляций «состав-строение» и разработке алгоритма моделирования кристаллических структур.

Как говорилось, катионы в структурах упорядоченных фаз подразделены на минимально возможное число сортов – 3. Два сорта A и B представляют катионы, входящие в состав суперкластеров, а третий сорт C - катионы, не входящие в состав кластеров. Чтобы без необходимости не усложнять общую формулу анализируемых фаз, все анионы отнесены к одному сорту X, хотя известно много примеров оксогалогенидных фаз, содержащих как минимум два сорта анионов. Как будет показано далее, наиболее существенным оказывается суммарный заряд всех анионов, который должен компенсировать суммарный заряд катионов.

Образование суперкластеров {A8B6X68-69} приводит к добавлению 4 - однозарядных анионов X на каждые 6 катионов сорта B по сравнению с базовой структурой типа флюорита AX2. Если в роли всех катионов сорта B выступают трехзарядные катионы, то для компенсации суммарного заряда катионов необходимо добавить 6 однозарядных анионов. Таким образом, замена матричного суперкластера {A14X64} на суперкластер {A8B6X68-69} добавляет 4, 5 или 6 дополнительных анионов на каждые 6 катионов сорта B.

Следовательно, на 14 катионов каждого кластера должно приходиться 28 + (5 или 6) анионов X, то есть 32, 33 или 34 аниона.

При соединении суперкластеров между собой по одному из векторов t1-t6 количество катионов B в каждом суперкластере не изменяется, а количество катионов A может уменьшиться до 2 при плотнейшей упаковке суперкластеров, связанных по векторам t1. Количество катионов C, приходящееся на один суперкластер, ничем не регламентируется, поэтому может принимать целое или дробное значение (рациональная дробь).

Учитывая сказанное, общая формула упорядоченных фаз запишется как:

{A8-xB6CyXn+2(y-x)}m (4) где 0 x 6, y 0, n = 32, 33, 34, m = 1, 2, 3…. Параметр m необходим для получения целых чисел в общей формуле в случае, если параметры x, y принимают дробные значения.

Увеличение числа анионов в формуле относительно состава фазы типа флюорита AnX2n связано только с катионами B, поэтому к числу n добавляется удвоенное число катионов C минус удвоенный параметр x, показывающий уменьшение количества катионов A при объединении суперкластеров.

Практическое применение выведенной формулы иллюстрирует табл. 4.

Таблица 4. Интерпретация составов фаз {A8-xB6CyXn+2(y-x)}m Формула в общем виде, Кристаллохимическая Простейшая параметры x, y, n, m формула формула A8B6X33, 0 0 33 1 Ca8[CaYb5]F33 Ca9Yb5FA8B6X33, 0 0 33 1 Pb8Y6F32O Pb8Y6F32O A8B6X33, 0 0 33 1 Nd8[NdNd*5]Cl33 Nd14ClA8B6X33, 0 0 33 1 Nd8[Nd*6]Cl32O Nd14Cl32O A8B6X34, 0 0 34 1 Ba8Yb6F34 Ba4Yb3F{A7.5B6X32}2, 0.5 0 33 2 Ca15[CaYb5]2F64 Ca17Yb10FA7B6X31, 1 0 33 1 Ca7[CaY5]F31 Ca8Y5FA7B6X31, 1 0 33 1 Sr7Er6F30O Sr7Er6F30O A7B6X31, 1 0 33 1 Na7Zr6F31 Na7Zr6FA6B6X29, 2 0 33 1 Sr6[YbYb*5]F29 SrYbFA2B6X20, 6 0 32 1 Ba2[Ca2Lu4]F20 BaCaLu2FA2B6X20, 6 0 32 1 Rb2Eu6F20 RbEu3FA2B6X20, 6 0 32 1 Pb2Zr6F12O8 PbZr3F6OA2B6X21, 6 0 33 1 Tb2Rh6[Tb3Sn18] Tb5Rh6SnA2B6X21, 6 0 33 1 Cr2C6Cr21 Cr23CA8B6CX35, 0 1 33 1 Ca8[CaEr5]CaF35 Ca2ErFA8B6CX35, 0 1 33 1 Nd8[NdNd*5]NdCl35 Nd3Cl{A8B6C7.33X47.66}3, U24[UU**5]3U22O143 U4O8.0 7.33 33 A7B6C6X43, 1 6 33 1 Ca7[CaY5]Ca6F43 Ca14Y5F{A4.66B6C2.66X30.66}3, Na14[Lu18]Lu8F92 Na7Lu13F3.33 2.66 32 A4B6C2X28, 4 2 32 1 K4Ho6Ho2F28 KHo2FA4B6C3X31, 4 3 33 1 Rb4[La6]La3F31 Rb4La9F{A3.33B6C1.33X26.33}6, [K17Gd3][Gd36]Gd8F158 K17Gd47F14.66 1.33 33 *степень окисления +3 (для других атомов лантаноидов +2) *формальная степень окисления +6 (для других атомов урана +4) При записи кристаллохимической формулы в табл. 4 учтен тот факт, что в роли катионов A и B могут выступать статистические смеси разнозарядных катионов. Такая ситуация возникает, вероятно, вследствие невозможности реализации полностью упорядоченной структуры для данного химического состава. Механизм построения структур из суперкластеров предопределяет структурные типы, в которых могут кристаллизоваться соединения разного состава и разной степени разупорядочения. В качестве примера можно привести соединения с общей формулой A7B6X31. В структуре Na7Zr6F31 каждому сорту катионов и анионов соответствует один тип ионов. В структуре Sr7Er6F30O в роли анионов выступают ионы фтора и кислорода, а в структуре Ca7[CaY5]F31 (предположительно, так как структуры фаз подобного состава не расшифрованы) в роли шести катионов B выступает статистическая смесь из 5 Y3+ и одного катиона Ca2+.

Анионы в структурах упорядоченных фаз подразделены на три сорта:

X - образующие кубооктаэдр, Y - расположенные по мотиву флюоритовой матрицы и Z - заполняющие анионные кубооктаэдры или кубы. С учетом сортности анионов формула упорядоченных фаз запишется как {A8-B6CX12Y20+2(-) Zn}m (5) где 0 6, 0, n = 0, 1, 2, m = 1, 2, 3 …. Так как большинство рассматриваемых фаз относится к двойным фторидам, для которых X, Y, Z – анионы фтора, в дальнейшем будет использоваться более простая формула (4).

На основании выведенной общей формулы упорядоченных фаз (4) и установленных шести разрешенных способов соединения суперкластеров нами определены границы существования (по составу) этих фаз в двойных и тройных фторидных системах. Для решения этой задачи была составлена система из двух неравенств и одного уравнения, в которой учтены области допустимых значений параметров x и y в формуле (4) и условие электронейтральности кристаллической структуры в целом:

0 x 0 y (6) (8 - x)q1 + 6q2 + yq3 = n + 2(y - x) Параметры q1, q2 и q3 равны зарядам катионов A, B, C. Допустимые значения этих параметров найдены из анализа состава и строения известных упорядоченных фаз. Для параметра q1 были взяты значения 1 и 2, так как в роли катионов A выступают однозарядные катионы щелочных металлов и двухзарядные катионы щелочноземельных и редкоземельных элементов, а также свинца (2+). В качестве катионов B выступают трехзарядные катионы редкоземельных элементов и четырехзарядные катионы d-элементов (Zr, Hf) или f-элементов (Th, U, Np, Pu), поэтому рассматривались два значения параметра q2 - 3 и 4. Координационные полиэдры катионов C в анализируемых структурах – незначительно искаженные кубы или одношапочные кубы, в которых могут размещаться катионы с зарядами +1, +2, +3, +4. На этом основании для параметра q3 были приняты возможные значения 1, 2, 3 и 4. Из полученных значений параметров q1, q2 и q3 можно составить 16 вариантов, отвечающим различным соотношениям зарядов катионов A, B, C: 1-3-1, 1-3-2, 1-3-3, 1-3-4, 1-4-1, 1-4-2, 1-4-3, 1-4-4, 2-3-1, 2-3-2, 2-3-3, 2-3-4, 2-4-1, 2-4-2, 2-43, 2-4-4. Если в кристаллической структуре присутствуют катионы только двух сортов A и B, следует рассматривать только варианты изменения параметров qи q2: 1-3, 1-4, 2-3, 2-4. Таким образом, суммарное количество вариантов из двух и из трех параметров q равно 20.

Рис. 5. Границы существования фаз {A8-xB6CyFn+2(y-x)}m в двухкомпонентных системах (черный цвет n = 32, белый – n = 33, серый – n = 34).

Система уравнений (6) не имеет решений для четырех вариантов: 2-4, 2-42, 2-4-3, 2-4-4. Для других четырех вариантов: 1-3-1, 13-2 (n = 33, 34), 2-3-3, 2-3-4 система имеет решение при y = 0, то есть вариант из трех параметров q сводится к варианту из двух. Для варианта 1-3-2 при n = 32 система (6) имеет решение при x = 6 и y 0.Условие y = 0 отвечает двухкомпонентным системам. Условие x = 6 свидетельствует о плотнейшей упаковке суперкластеров, для которой y = 0, что также отвечает двухкомпонентной системе.

Рис. 6. Границы существования упорядоченных фаз {A8-xB6CyFn+2(y-x)}m в трехкомпонентных системах.

Сплошная линия n = 32, штриховая – n = 33, штрихпунктирная – n = 34. Кружками отмечены области существования суперкластеров {M(II)8[M(II)M(III)5]F68} (а), вариант 2-4-1 (б).

Цифрами обозначены (в) варианты 1-3-4 (1) и 1-4-(2).

Оставшиеся 12 вариантов отвечают трем типам двухкомпонентных систем и трем типам трехкомпонентных систем. Системам типа MF - RF3 отвечают варианты 1-3, 1-3-3;

системам MF2 - RF3 – варианты 2-3, 2-3-2;

системам MF - MF4 – варианты 1-4, 1-4-1, 1-44; системам MF - MF2 - RF3 – вариант 2-3-1;

системам MF - MF2 - MF4 – варианты 1-4-2, 24-1; системам MF - RF3 - MF4 – варианты 1-34, 1-4-3. Результаты решения системы уравнений (6) для разрешенных 12 вариантов проиллюстрированы рис. 5 и 6.

Составы всех найденных экспериментально упорядоченных фаз – двойных фторидов с производной от флюорита структурой - попадают в установленные нами границы. Систематические исследования образования упорядоченных фаз в трехкомпонентных системах не проводились.

Имеющиеся экспериментальные данные по системе NaF - BaF2 - GdF3 [11] свидетельствуют об образовании упорядоченных фаз в области составов, найденных в настоящей работе, или близких к ним.

В главе IV («Интерпретация атомного строения упорядоченных фаз MmRnF2m+3n на основе суперкластеров {A8B6F68-69}») произведена классификация структур упорядоченных фаз MmRnF2m+3n по 6 группам в зависимости от степени конденсации суперкластеров. Пять групп проиллюстрированы реальными структурами, для одной группы приведена модель гипотетической структуры.

В структурах, построенных из суперкластеров {A8B6X68-69}, имеются как выделяемые суперкластеры, соединенные только за счет общих анионов фтора на периферии суперкластера, так и ассоциаты суперкластеров, соединенных за счет обобществления и анионов, и катионов. Кроме суперкластеров и составленных из них структурных фрагментов в упорядоченных фазах присутствуют фрагменты базовой структуры флюорита – кубы {MF8}. По степени конденсации суперкластеров и наличия фрагментов структуры флюорита упорядоченные фазы разделены на 6 групп:

1 – структуры с выделяемыми суперкластерами (Ba4R3F17);

2 – структуры с выделяемыми суперкластерами, содержащие фрагменты структуры флюорита (Ca2YbF7);

3 – структуры с ассоциатами (конечными или бесконечными) суперкластеров (Sr7Er6F30O, Sr6Yb6F29);

4 – структуры с ассоциатами суперкластеров, содержащие фрагменты структуры флюорита (Ca14Y5F43);

5 – трехмерный каркас из суперкластеров (BaCaLu2F10);

6 – трехмерный каркас из суперкластеров и фрагменты структуры флюорита (гипотетические структуры).

В структурах Ba4R3F17, Sr4R3F17 суперкластеры {A8B6F69} соединяются только за счет анионов, но расположены таким образом, что между ними не остается места для расположения катионов сорта С (рис. 7а). В структурах Ca2RF7 суперкластеры {A8B6F69}, соединяясь без обобществления катионов, образуют тетрагональные слои, а в зазорах между суперкластерами расположены катионы сорта С, координационные полиэдры которых кубы, как и в структуре флюорита (рис. 7б). Эти структуры иллюстрируют группы 1 и 2.

Рис. 7. Суперкластеры {A8B6F69} в кристаллических структурах: (а) Ba4Y3F17 (группа 1), (б) Ca2YbF7 (группа 2), шары – катионы Ca2+, не входящие в суперкластеры.

В структуре Sr7Er6F30O и, вероятно, в структурах фаз с идеализированной химической формулой Ca8R5F31 и Sr8R5F31, суперкластеры {A8B6X69} ({Sr8Er6F68O}, {Ca8[CaR5]F69}) соединяются с обобществлением как анионов, так и катионов сорта А, образуя бесконечные цепи из суперкластеров с соотношением катионов А:В равным 7:6. Упаковка цепей осуществляется наиболее компактно, так что для катионов сорта С места не остается (рис. 8а). В структуре Sr6Yb6F29 суперкластеры {Sr8Yb6F69} соединяются таким образом, что образуют протяженные фрагменты, напоминающие «коленчатые валы» (рис. 8б), упакованные без зазоров. Соединение суперкластеров осуществляется с обобществлением 4 катионов сорта А из каждого суперкластера. Эти структуры иллюстрируют группу 3.

Рис. 8. Суперкластеры {A8B6F69} в кристаллических структурах, относящихся к группе 3: (а) Sr7Er6F30O, (б) Sr6Yb6F29.

В структуре твейтита-(Y) Ca14Y5F43, цепи из суперкластеров {A8B6F69} ({Ca8[CaR5]F69}), аналогичные цепям в структуре Sr7Er6F30O, расположены менее компактно, и между ними находятся катионы сорта С, по 6 катионов на каждый суперкластер (рис. 9а). Координационные полиэдры этих катионов – кубы. Эта структура иллюстрирует группу 4.

Рис. 9. Суперкластеры {A8B6F69} в кристаллических структурах: (а) Ca14Y5F43 (группа 4, отмечены грани, к которым присоединены кубы {CaF8}), (б) BaCaLu2F10 (группа 5).

В структуре BaCaLu2Fсуперкластеры {A8B6F68} ({Ba8[Ca2Lu4]F68}) образуют трехмерный каркас (рис. 9б). Каждый из восьми катионов сорта A входит одновременно в четыре суперкластера, поэтому в формульной единице на один катион A приходится 3 катиона B. Эта структура иллюстрирует группу 5.

Рис. 10. Схема соединения суперкластеров {A8B6F68-69} в гипотетической структуре A4B6C6F36-38. Пунктиром показаны ребра части кубов {CF8}, не входящих в состав суперкластеров, серый шар – один из атомов C.

Кристаллические структуры из группы к настоящему моменту не известны. Нами предложена модель структуры A4B6C6F36-38, пр. гр.

симметрии (рис. 10), построенная из Im3m образующих трехмерный каркас суперкластеров, соединенных по векторам t2. В зазорах каркаса расположены фрагменты структуры типа флюорита – кубы {CF8}. Представителями, относящимися к данной группе, могут быть гипотетические фазы типа Ca11Yb5F(Ca4[CaYb5]Ca6F37).

В главе V («Моделирование структур упорядоченных фаз {A8B6CyFn+2(y-x)}m на основе суперкластерной концепции их строения») x продемонстрированы практическое применение и корректность суперкластерной концепции при моделировании структур рентгенографически идентифицированных методом порошка фаз, а также при моделировании гипотетических (пока не обнаруженных) фаз, задавая только их состав или сингонию.

Упорядоченные фазы {A8-xB6CyFn+2(y-x)}m по характеру имеющейся о них информации могут быть разбиты на 2 основные группы: 1) изученные рентгенографически методом порошка с известным составом и параметрами элементарной ячейки; 2) гипотетические фазы, о которых нет никакой информации, но образование которых следует из развиваемой концепции.

Каждая из этих групп требует своего подхода при моделировании.

Моделирование структур упорядоченных фаз, идентифицированных рентгенофазовым анализом, осуществлено на примере пяти фаз: Ca2ErF7, Ca17Yb10F64, K0,376Gd0,624F2,468, Na7Lu13F46, NaYb2F7, для трех из которых предложенные нами модели были подтверждены впоследствии экспериментально независимыми исследованиями других авторов методом рентгеноструктурного анализа [12-14].

Метод порошка дает параметры элементарной ячейки и, в некоторых случаях, пр. гр. симметрии. Известен также состав фазы (с той или иной степенью приближения). По соотношению между параметрами примитивных элементарных ячеек определяется их соответствие векторам t1-t6 или их линейным комбинациям. Затем из суперкластеров, соединенных по установленным векторам t1-t6, моделируется кристаллическая структура и определяется общая формула и химическая формула моделируемой фазы.

Так для фазы Ca17Yb10F64 из рентгенограммы порошка были известны параметры элементарной ячейки и пространственная группа симметрии: a 3af, Pa3. На основании состава была определена кристаллохимическая формула {A7.5B6X32}2. Исходя из нее сделан вывод об объединении суперкластеров по вектору t2 в димеры. Модель структуры получена в результате упаковки димеров по мотиву пр. гр. симметрии Pa3 (рис. 11).

Сравнение полученной модели со структурой двойного хлорида аналогичного состава Ba17Sm10Cl64, определенной позже авторами [13], свидетельствует о полном соответствии созданной модели эксперименту (рис. 12).

Моделирование структур гипотетических фаз является более сложным случаем, так как неизвестен состав и параметры элементарной ячейки. Поэтому для построения модели необходимо задать состав фазы, либо сингонию или векторы t1-t6 по которым соединяются суперкластеры в гипотетической структуре.

Рис. 11. Модель кристаллической Рис. 12. Димеры из суперкластеров в структуры Ca17Yb10F64 как мотив из структурах (а) Ca17Yb10F64 (модель) и (б) димеров суперкластеров Ba17Sm10Cl64 (эксперимент).

{Ca8[CaYb5]F69}.

При моделировании структуры фазы по заданному составу на первом этапе необходимо вывести формулу (или несколько вариантов) в общем виде.

По виду формулы, в зависимости от значения параметра x, определяется тип векторов t1-t6, по которым соединяются между собой суперкластеры в структуре. Если x > 0, то соединение суперкластеров происходит с обобществлением катионов A по векторам t1 или t2, если x = 0, то соединения суперкластеров происходит без такого обобществления по векторам t3-t6.

Затем, в зависимости от значения параметра y, выбираются типы векторов для поиска реперов кристаллической решетки. Чем больше значение параметра y, тем меньше плотность упаковки суперкластеров и больше объем примитивной элементарной ячейки и длина вектора для выбора репера кристаллической решетки.

В качестве примера моделирования структуры по заданному составу были построены модели структур гипотетических упорядоченных фаз {A8B6CyXn+2(y-x)}m с содержанием RF3 10, 20 и 30 % (мол.) (табл. 5).

x Таблица 5. Результаты моделирования структур заданного состава.

Состав Матрица перехода от структуры Пр. гр. Кристаллофлюорита симм. химическая формула Примитивная Непримитивная элемент. ячейка элемент. ячейка 3/2 3/2 –1 5/2 0 –5/M0.9R 0.1F2.1 -1 3/2 3/2 –5/2 5/2 0 R3 M8[MR5]M36F13/2 –1 3/2 2 2 2 3/2 3/2 M 0.8R 0.2F2.2 1/2 3/2 –1 M8[MR5]M11FP-1 1/2 3/3/2 1 1/M 0.8R 0.2F2.2 -3/2 3/2 1 M8R6M16FP3/2 –3/2 1/2 3/2 1 2 1 M 0.7R 0.3F2.3 1/2 3/2 –1 -1 2 0 I4/m M8R6M6F–3/2 1/2 1 0 0 Для создания моделей гипотетических фаз с заданной сингонией и (или) векторами соединения суперкластеров, необходимо определить реперы кристаллической решетки, затем кристаллохимическую формулу, зависящую от найденного способа упаковки суперкластеров, и химическую формулу.

Ряд моделей структур гипотетических фаз {A8-xB6CyXn+2(y-x)}m подсемейств ttt и Ttt был создан на основе возможных способов соединения суперкластеров {A8B6X68-69}. Две созданные модели относятся к кубической сингонии, пять – к тетрагональной, семь – к ромбоэдрической. В литературе [6] имелись данные о выводе шести ромбоэдрических моделей на основании анализа способов упаковки кластеров {R6F37}, дающего непосредственно только параметр элементарной ячейки ”a” в гексагональной установке.

Предложенной нами подход дает все параметры элементарной ячейки и позволяет вывести еще одну гипотетическую ромбоэдрическую структуру, не описанную ранее.

Одна из гипотетических тетрагональных структур, полученных нами, характеризуется кристаллохимической формулой A8B6C6X12Y32Z0-2. На основе этой структуры были разработаны модели строения гипотетических фторидных фаз (K2Gd3F11 – K8Gd6Gd6F44, Ca3YbF9 – Ca8[CaYb5]Ca6F45, Na3Yb5F18 – [Na7.5Yb0.5]Yb6Yb6F45, Ba7Y3F23 – Ba8Y6Ba6F46), а также оксидных и оксогалогенидных (U4O9 – U8U6U6O45, Sr14Nd6Cl44O – Sr8Nd6Sr6Cl44O) (табл. 6).

Таблица 6. Атомные составы гипотетических структур A8B6C6F44-46.

Атом, Заселение позиций в модельных структурах.

позиция Ba7R3F23 Ca3YbF9 K2Gd3F11 Na3Yb5FA, 16i Ba1 Ca K (Na0.9375Yb0.0625) B1, 4e R1 (Yb0.833Ca0.167)1 Gd1 YbB2, 8h R2 (Yb0.833Ca0.167)2 Gd2 YbC1, 4c Ba2 Ca2 Gd3 YbC2, 8h Ba3 Ca3 Gd4 YbX1, 8h F1 F1 F1 FX2, 16i F2 F2 F2 FY1, 16i F3 F3 F3 FY2, 16i F4 F4 F4 FY3, 16i F5 F5 F5 FY4, 16i F6 F6 F6 FZ1*, 2a F7 F7 FZ2*, 2b F*В реальной структуре позиция может быть “расщеплена”.

Разработанная суперкластерная концепция строения упорядоченных фаз с производной от флюорита структурой применима не только к двойным фторидам, но также и к представителям других классов химических соединений: оксогалогенидам, оксидам, интерметаллидам, карбидам.

Несмотря на разный характер химических связей (ионная, ковалентная, металлическая) механизм внедрения в кристаллическую структуру дополнительных к составу 1:2 ионов (атомов) оказывается одним и тем же для соединений различных классов, как и закономерности образования структуры из суперкластеров {A8B6X68-69}, приводящие к соединениям с единой общей формулой {A8-xB6CyXn+2(y-x)}m.

По суперкластерной концепции строения упорядоченных фаз суперкластеры {A8B6X68-69} связаны между собой векторами t1-t6. Параметры примитивной элементарной ячейки образующейся структуры совпадают с векторами t1-t6 или являются их линейной комбинацией. Таким образом, для создания модели строения упорядоченной фазы необходимо найти реперы кристаллической решетки - три некомпланарных вектора, по которым соединяются суперкластеры {A8B6X68-69} или более сложные структурные фрагменты, составленные их этих суперкластеров. Состав фазы находится на основании кристаллохимических формул: {A8-B6CX12Y20+2(-)Zn}m или {A8B6CyXn+2(y-x)}m.

x В главе VI («Разработка суперкластерной концепции строения неупорядоченных флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x») на основании проведенных нами экспериментальных исследований структур неупорядоченных фаз Ba1RxF2+x установлены корреляции со строением упорядоченных фаз и показана x применимость суперкластерной концепции к неупорядоченным фазам.

В работе методами рентгеноструктурного анализа и нейтронографии исследованы неупорядоченные фазы, образующиеся в системах BaF2 - RF(табл. 7).

Таблица. 7. Результаты структурных исследований фаз Ba1-xRxF2+x.

Фаза Структурные характеристики Излучение N(рефл.)/N(пар.)* R-фактор, % Ba0.907Dy0.093F2.093 нейтроны 3.4 1.Ba0.90Ho0.10F2.10 рентген 9.2 1.Ba0.80Ho0.20F2.20 рентген 9.6 2.Ba0.625Er0.375F2.375 рентген 12 2.Ba0.75Er0.25F2.25 рентген 7.9 1.Ba0.75Tm0.25F2.рентген 5.4 1.T=110 K Ba0.75Tm0.25F2.рентген 5.7 1.T=293 K Ba0.835Yb0.165F2.165 нейтроны 3.4 1.Ba0.9Lu0.1F2.1 рентген 4.3 0.Ba0.82Lu0.18F2.18 рентген 7.6 0.Ba0.75Lu0.25F2.25 рентген 6.2 1.*Отношение числа независимых рефлексов к числу уточняемых параметров.

Выбор объектов обусловлен отсутствием структурных исследований фаз Ba1-xRxF2+x с фторидами лантаноидов середины и конца ряда РЗЭ. При структурных исследованиях неупорядоченных фаз Ba1-xRxF2+x, для которых сохраняется пр. гр. симметрии флюорита Fm3m, нами были найдены вакансии в основной анионной позиции Fc (8c), дополнительные позиции Fi (48i) и Fb (4b) (рис. 13, 14) и статистическое заселение катионами Ba и R позиции 4а. Анализ анионного мотива указывает на его суперпозиционный характер, связанный со статистическим разупорядочением координационных полиэдров {RF8-9} и {BaF10} объединенных в суперкластеры {Ba8R6F68-69}.

Рис. 13. Сечения разностных синтезов электронной плотности (фаза Ba0.75Er025F2.25) (а) и ядерной плотности (фаза Ba0.835Yb0.165F2.165) (б). Изолинии проведены через 0.2 э/3 (а) и 0.1 см·10/3 (б). Сплошные линии – положительные значения плотности, точечные линии – нулевые, пунктирные линии – отрицательные.

Рис. 14. Сечения нулевых синтезов электронной плотности (фаза Ba0.75Er025F2.25) (а) и ядерной плотности (фаза Ba0.835Yb0.165F2.165) (б). Обозначения изолиний как на рис. 13.

Таблица 8. Заселенности кристаллографических позиций ионами фтора в структурах неупорядоченных флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x.

Состав фаз, Заселенность позиций в расчете на одну формульную литература единицу Ba1-xRxF2+x 8c 48i 4b Эксп. Расч. Эксп. Расч. Эксп. Расч.

Ba0.69La0.31F2.31 [17] 1.53 1.59 0.78 0.62 0.0 0.Ba0.74Ce0.26F2.26 [18] 1.60 1.65 0.66 0.52 0.0 0.Ba0.73Pr0.27F2.27 [19] 1.585 1.64 0.68 0.54 0.0 0.Ba0.78Nd0.22F2.22 [20] 1.738 1.707 0.44 0.44 0.038 0.0Ba0.907Dy0.093F2.093 1.83 1.876 0.22 0.186 0.045 0.0Ba0.90Ho0.10F2.10 1.88 1.87 0.23 0.2 0.0 0.Ba0.80Ho0.20F2.20 1.73 1.73 0.38 0.40 0.0 0.Ba0.625Er0.375F2.375 1.50 1.44 0.80 0.75 0.08 0.1Ba0.75Er0.25F2.25 1.71 1.67 0.48 0.50 0.064 0.0Ba0.78Tm0.22F2.22 1.72 1.71 0.43 0.44 0.07 0.0Ba0.835Yb0.165F2.165 1.74 1.78 0.37 0.33 0.06 0.0Ba0.9Lu0.1F2.1 1.84 1.87 0.26 0.20 0.0 0.Ba0.82Lu0.18F2.18 1.85 1.76 0.26 0.36 0.07 0.Проведенные расчеты для исследованных нами фаз Ba1-xRxF2+x с РЗЭ второй половины ряда и изученных другими авторами (с РЗЭ начала ряда) свидетельствуют в пользу предлагаемой суперкластерной концепции (табл. 8).

Для фазы Ba0.625Er0.375F2.375, кристаллизующейся в пр. гр. симметрии, приведены заселенности позиций, соответствующих анионным I 4 / mmm позициям пр. гр. симметрии Fm3m. Максимальное различие между теорией и экспериментом в случае заселенностей позиции 4b связано, вероятно, с ее малым значением и трудностями надежной локализации в ней атома F.

При рентгеноструктурном исследовании фазы Ba0.75Lu0.25F2.25 «as grown» (то есть выращенный из расплава и не прошедший дополнительной термической обработки) нами были обнаружены на разностных синтезах электронной плотности (рис. 15) пики (F(1), F(2), F(3)), указывающие на образование суперкластеров, отличных от {Ba8R6F69}. Удовлетворительное согласие между экспериментальными и рассчитанными структурными параметрами достигнуто в случае представления строения фазы как совокупности матричных суперкластеров и новых суперкластеров {Lu8Ba6F71} (рис. 16). Фаза Ba0.75Lu0.25F2.25 отличается от исследованных ранее фаз Ba1RxF2+x понижением симметрии до Pm3m.

x Рис. 15. Сечение (1 1 0) разностной Рис. 16. Суперкластеры {Lu8Ba6F71} (а) электронной плотности структуры и {Ba8R6F69} (б).

Ba0.75Lu0.25F2.25. Изолинии проведены через 0.1 э/3. Сплошные линии – положительная плотность, пунктирные – отрицательная, точечные – нулевая.

Такое же понижение симметрии демонстрирует еще одна фаза - Ba0.8Yb0.2F2.2 [21], при исследовании которой были получены более сложные разностные синтезы электронной плотности. Использование суперкластерной концепции приводит к удовлетворительному совпадению рассчитанных и экспериментальных структурных параметров для этих фаз, если предположить для Yb-фазы одновременное присутствие суперкластеров двух типов (табл. 9).

Образование суперкластеров нового типа объясняется большой разницей ионных радиусов Ba+2 и R+3, максимальной для катионов конца ряда РЗЭ. Аналогичные изменения (эволюция) типа суперкластера (или кластера) по ряду РЗЭ отмечались ранее для неупорядоченных фаз на основе CaF2 и SrF2, в которых могут присутствовать суперкластеры {M8[MR5]F69} или тетраэдрические кластеры {R4F30} ({[MR3]F30}).

Таблица 9. Результаты моделирования заселенности анионных позиций в структурах фаз Ba1-xRxF2+x (R = Yb, Lu).

Позиция Заселенность Фаза Ba0.8Yb0.2F2.2 Фаза Ba0.75Lu0.25F2. Эксп. Теор. Эксп. Теор.

8g (x < 1/4) 5.636 5.600 6.72 6.8g (x > 1/4) 2,04 2,264 1.28 1.6e + 1b 0.84 0.728 - 1b - - 0.79 0.3d + 6e - - 0.21 0.12j 0.28 0.20 - Высокие содержания РЗЭ в исследуемых кристаллах Ba1-xRxF2+x позволяли полагать, что образование суперкластеров, предполагающее смещения катионов от идеальных флюоритовых положений, должны проявиться и структуре неупорядоченных фаз. Действительно, исследование нами фаз Ba1-xRxF2+x (R = Tm, Yb, Lu) впервые обнаружило наличие расщепленных катионных позиций (рис. 17). Возможны два варианта трактовки этого факта: существование так называемых сдвоенных полиэдров и смещения катиона от вершины исходного полиэдра к грани нового полиэдра при замене вершины на грань. В случае фаз Ba1-xRxF2+x реализуется, повидимому, второй вариант, связанный с заменой куба в базовой структуре флюорита на сфенокорону в структуре флюоритовой фазы. Подобное смещение существует в упорядоченных фазах, содержащих суперкластеры {Ba8R6F69} (рис. 18).

Рис. 17. Сечение z = 0.0375 разностной электронной плотности структуры Ba0.9Lu0.1F2.1.

Изолинии проведены через 0.1 э/3. Сплошные линии – положительная плотность, пунктирные – отрицательная, точечные – нулевая. Пики электронной плотности соответствуют смещенным из позиции 4а катионам.

Рис. 18. Смещение катионов Ba относительно тетрагонального катионного мотива (сетка) в упорядоченных фазах Ba4Y3F17 (а) и Ba4Yb3F(б). Черные шары – катионы Ba.

Для уменьшения влияния тепловых колебаний и более достоверной фиксации смещения катионов из позиции 4a было предпринято низкотемпературное (Т = 110 К) исследование кристаллической структуры фазы Ba0.78Tm0.22F2.22, которое подтвердило статическую природу катионных смещений (рис. 19, табл. 10).

Рис. 19. Сечения нулевых синтезов электронной плотности структуры кристаллов Ba0.78Tm0.22F2.при Т = 110 К (а, б) и при Т = 293 К (в, г), рассчитанные без учета смещения катионов из позиции 4а (а, в) и с учетом такого смещения (б, г).

Изолинии проведены через 0.5 э/3.

Соответствие типа линии значениям электронной плотности как на рис. 17.

Таблица 10. Значения заключительных факторов недостоверности для различных моделей структуры кристалла Ba0.78Tm0.22F2.22 (w = 1/2) T, K Количество Без учета смещения С учетом смещения части рефлексов части катионов Ba катионов Ba на уточняемый параметр Rw, % R, % Rw, % R, % 110 5.4 1.6 2.2 0.9 1.293 5.7 1.1 2.1 0.7 1.Нулевые синтезы, рассчитанные по результатам уточнения структур фаз Ba1-xRxF2+x (R = Tm, Yb, Lu) с учетом смещения катионов Ba содержали меньше пиков, что указывает на большую достоверность данной модели.

Межионные расстояния в неупорядоченных фазах, рассчитанные с учетом смещения Ва, демонстрируют хорошее совпадение с аналогичными расстояниями в упорядоченных фазах (табл. 11).

Таким образом, учет суперкластерного строения упорядоченных фаз позволил дать интерпретацию явления известного ранее анионного разупорядочения, а также предсказать и экспериментально доказать эффект катионного разупорядочения в твердых растворах Ba1-xRxF2+x. Это подтверждает наш вывод об их суперкластерном строении. Ранее образование кластеров фиксировалось только на основании изменений в анионном мотиве.

На основании проведенных экспериментальных и теоретических исследований предлагается модель строения неупорядоченных фаз Ba1-xRxF2+x как совокупность флюоритовой матрицы BaF2 и когерентно встроенных в нее отдельных суперкластеров {Ba8R6F69} и их ассоциатов (рис. 20), концентрация компонента RF3 в которых выше чем в среднем по всей фазе. Это приводит к микрогетерогенности на уровне нанометровых микровыделений и квазигомогенности по отношению к дифракции рентгеновских лучей, электронов и нейтронов.

Таблица 11. Сравнение экспериментальных данных для упорядоченной фазы Ba4Yb3F17 и неупорядоченных фаз Ba0.835Yb0.165F2.165 и Ba1-xLuxF2+x.

Параметр Значение параметра ( ) для фаз Ba4Yb3F17 Ba0.835Yb0.165F2.165 Ba1-xLuxF2+x х = 0.1 х = 0.1а (куб.) 5.8695 6.076 6.1061 6.05Расстояния: 4,837 4.883 4.823 4.8Ba - центр суперкластера R – центр 3,004 3.038 3,053 3.0суперкластера Ba-F (среднее) 2,759 2.80 2,697 2,R–F (среднее по 8 расст.) 2,243 2,24 2,255 2.В случае фаз Ca1-xRxF2+x суперкластеры {A8B6F68-69} образуются, если R = Y, Er - Lu, в случае фаз Sr1-xRxF2+x, если R = Y, Sm – Lu [2,3]. Для этих флюоритовых неупорядоченных фаз возможны варианты с кластерами {R4F30} или {MR3F30}, а также с одновременным присутствием кластеров и суперкластеров {A8B6F68-69}. Для твердых растворов Ba1-xRxF2+x суперкластеры {A8B6F69} являются преимущественным фрагментом, концентрирующим структурные дефекты при R = La - Lu и Y. При R = Yb, Lu, по-видимому, возможно также образование суперкластеров типа {Lu8Ba6F71}.

Рис. 20. Модели строения неупорядоченной фазы M0.6R0.4F2.(а) и катионный слой структуры Ba4Yb3F17 (б) с содержанием Yb 42.%. Белые кружки – катионы R(Yb), черные кружки – катионы M(Ba).

Предлагаемая концепция модифицирует и конкретизирует известные представления [22] о микроблочном строении нестехиометрических фаз.

Суперкластеры и их ассоциаты имеют нанометровые размеры, и на этом основании неупорядоченные фазы были отнесены нами к наноструктурированным материалам (НСМ). По современной классификации НСМ [23] по химическому и фазовому составу нановыделений фазы M1-xRxF2+x следует отнести к категории объемных твердых тел с микроструктурой нанометровых размеров (объемных наноструктур). Для данной категории предложены два класса НСМ: 1) с непрерывным изменением химического состава в атомном масштабе; 2) построенных из блоков с отличающимися от основной матрицы кристаллической структурой, кристаллографической ориентацией и составом. Кристаллы M1-xRxF2+x должны быть отнесены к новому классу с блоками, отличающимися по составу, но имеющими одинаковую кристаллографическую ориентацию и родственную кристаллическую структуру (рис. 21).

Рис. 21. НСМ, содержащий блоки с отличной от матрицы кристаллографической ориентацией (а) и НСМ на основе фаз M1-xRxF2+x с когерентно сопряженными блоками - ассоциатами суперкластеров (б).

В главе VII («Моделирование строения неупорядоченных флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x на основе суперкластеров {Ba8R6F69}») продемонстрировано применение суперкластерной концепции при моделировании строения неупорядоченных флюоритовых фаз. Рассмотрены модели на основе структурного типа KY3F10, вывод формулы зависимости параметров элементарных ячеек фаз Ba1-xRxF2+x от состава и объема соответствующего суперкластера и моделирование строения неупорядоченных фаз M1-xRxF2+x с определением параметров элементарных ячеек, координат атомов и заселенностей кристаллографических позиций.

В структурном типе KY3F10 реализуется вариант плотнейшей из возможных упаковки суперкластеров {A8B6X68-69}. В случае фаз Ba1-xRxF2+x, для которых характерно образование суперкластеров {Ba8R6F69}, такой вариант приводил бы к составу Ba0.25R0.75F2.75. Если принять этот состав за крайнюю точку с максимальным содержанием RF3, то путем замены суперкластеров {Ba8R6F69} на матричные суперкластеры {Ba14F64}, в общем случае {M14F64}, можно получить модели упорядоченных фаз с меньшим содержанием фторида редкоземельного элемента RF3. В соответствии с суперкластерной концепцией строения неупорядоченных флюоритовых фаз (твердых растворов) во флюоритовой матрице статистически распределены блоки суперкластеров или отдельные суперкластеры {A8B6X68-69}. Модель строения неупорядоченной фазы того же состава, что и упорядоченная, получится при нарушении упорядоченного расположения суперкластров. При дальнейшем увеличении доли матричных суперкластеров получатся модели неупорядоченных фаз с меньшим содержанием RF3. Дальнейшее понижение доли RF3 приведет к следующей гипотетической или реальной упорядоченной фазе, а затем снова к неупорядоченным фазам. Каждая упорядоченная фаза, с конкретной упаковкой суперкластеров и составом, служит моделью строения не только для данного фиксированного состава твердого раствора, но и для примыкающего к нему некоторого интервала составов (рис. 22).

Рис. 22. Области гомогенности гипотетических фаз M1-xRxF2+x (M = Ca, Sr, Ba).

В случае флюоритовых фаз на основе CaF2 и SrFдополнительно к приведенному механизму моделирования строения неупорядоченных фаз существует также возможность понижения содержания RF3 за счет замены катионов R3+ в суперкластерах на катионы M2+. Такая замена в упорядоченных фторидных фазах наблюдается экспериментально для фаз с Ca и Sr, а для фаз с Ba найдена только в двойных оксофторидах бария и висмута.

Параметр кубических элементарных ячеек неупорядоченных флюоритовых фаз практически линейно зависит от молярной доли второго компонента (правило Вегарда):

ax = ao + kx (12) где ax - параметр элементарной ячейки твердого раствора, ao - параметр элементарной ячейки MF2, x- молярная доля трифторида RF3.

Аналогичная зависимость имеется и в случае изовалентных твердых растворов. При этом молярный объем формульной единицы твердого раствора в системе, например, BaF2 - SrF2, оказывается примерно равным сумме молярных объемов компонентов, что соответствует правилу Зена. Подобный расчет для флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x демонстрирует явное увеличение теоретических значений параметра элементарной ячейки по сравнению с экспериментальными (рис. 23).

Суперкластерная концепция строения неупорядоченных фаз Ba1RxF2+x интерпретирует структуру этих фаз как совокупность флюоритовой x матрицы и статистически распределенных в ней суперкластеров {Ba8R6F69}.

При таком рассмотрении для расчета объема элементарной ячейки твердого раствора необходимо суммировать определенные доли объемов не BaF2 и RF3, а BaF2 и формульной единицы, отвечающей суперкластеру. Объем формульной единицы суперкластера мы находили из экспериментальных данных по кристаллическим структурам фаз Ba4R3F17.

Рис. 23. Зависимость параметров элементарных ячеек фаз Sr1-xBaxF2, La1-xNdxF3 и М1RxF2+x от состава: 1- эксперимент, 2-расчет по суперкластерной модели, 3- расчет по x правилу Вегарда.

Если обозначить молярную долю RF3 как “x”, то объем элементарной ячейки твердого раствора (Vx) будет связан с объемами элементарной ячейки BaF2 (Vo), матричного суперкластера (VMsup) и суперкластера (VRsup) следующим уравнением:

Vx = Zx(VRsup - VMsup)/у + Vo (13) где “y” – количество трехзарядных катионов в суперкластере, а Z – число формульных единиц, содержащих один катион в элементарной ячейке (в данном случае, y = 6 и для структуры флюорита Z = 4). Уравнение (13) допускает его использование и для других кубических неупорядоченных фаз, содержащих какие-либо суперкластеры или кластеры, так как в нем фигурирует отношение разности объемов примесного суперкластера и матричного суперкластера к числу примесных катионов.

С использованием этого уравнения были рассчитаны параметры элементарных ячеек твердых растворов M1-xRxF2+x. В случае Ba1-xRxF2+x при образовании суперкластеров вследствие большой разницы в объемах ионов Ba2+ и R3+ в роли катионов сорта R выступают только трехзарядные катионы, и состав суперкластеров выражается формулой {Ba8R6F69}, которой соответствует формульная единица Ba8R6F34 (Ba4R3F17). Для систем, содержащих фториды Ca и Sr, состав суперкластеров выражается формулой {M8[MR5]F69}, а состав соответствующей упорядоченной фазы – M9R5F33.

Параметры элементарных ячеек твердых растворов, рассчитанные из суперкластерной модели (рис. 23), практически совпадают с параметрами, полученными экспериментально [3].

Хорошее совпадение свидетельствует о возможности теоретического расчета коэффициента k в уравнении зависимости параметра элементарной ячейки твердого раствора (as) от молярной доли трифторида RF3. Из уравнения (13) получаем ax = (Vx) 1/3 = [Zx(VRsup - VMsup)/у + Vo] 1/3 (14) Разложив данную функцию ax = f(x) в ряд Тейлора и ограничившись первыми двумя членами разложения, получим ax = ao + [Z(VRsup - VMsup)/(3yao2)]x (15) Из этого уравнения следует, что k = Z(VRsup - VMsup)/(3yao2) (16) а объем суперкластера связан с коэффициентом k следующим уравнением:

VRsup = (Z/3)yao2k + VMsup (17) Рис. 24. Сравнение экспериментальных (кружки) и рассчитанных (крестики) значений объемов суперкластеров {A8B6F69} (а) и коэффициентов k в уравнении (12) (б). Расположение точек сверху вниз: Ba – Sr - Ca (а), Ca – Sr - Ba (б).

Формулы (16) и (17) позволяют производить как расчеты коэффициента k при известных значениях объемов кластеров (суперкластеров), так и объемы суперкластеров при имеющейся зависимости параметров элементарных ячеек кубических твердых растворов от молярной доли второго компонента. Полученные нами формулы выведены на основе суперкластерной концепции строения твердых растворов и не содержит минимизируемых эмпирических параметров. Предлагаемые ранее эмпирические формулы расчета k в зависимости от ионных радиусов катионов M2+ и R3+ содержали такие параметры [3].

Проделанные нами расчеты (рис. 24) свидетельствуют о небольших отклонениях теоретических значений от экспериментальных и о пригодности полученных уравнений и формул для моделирования строения твердых растворов, кристаллизующихся в кубической сингонии.

Результаты расчетов объемов суперкластеров и коэффициентов k приведены на рис. 24 для систем, в которых найдены упорядоченные фазы, или для которых есть экспериментальные данные, подтверждающие возможность образования суперкластеров {A8B6F69}.

Разработанная суперкластерная концепция была применена для создания моделей структур ряда неупорядоченных фаз Ba1-xRxF2+x. В качестве примера приведены результаты моделирования неупорядоченных фаз Ba0.835Yb0.165F2.165 и Ba0.9Lu0.1F2.1. Модели строения были созданы по следующей схеме: а) по составу фазы рассчитывается параметр элементарной ячейки; б) на основании строения суперкластера определяется тип кристаллографических позиций дополнительных ионов фтора – 48i для образующих кубооктаэдр и 4b для находящихся внутри кубооктаэдров {F12} и кубов {F8}; в) по расстояниям R – F определяются координаты ионов фтора в позиции 48i; г) по характеру смещения ионов Ba к центру суперкластера и расстояниям Ba - центр суперкластера определяется тип позиции (32f) и координаты ионов Ba; д) исходя из состава фазы и суперкластера рассчитывается заселенность позиций катионов и анионов.

Таблица 12. Результаты моделирования структур неупорядоченных фаз Ba0.835Yb0.165F2.165 и Ba0.9Lu0.1F2.1.

Параметр Фаза Ba0.835Yb0.165F2.165 Ba0.9Lu0.1F2. эксперимент расчет эксперимент расчет а, 6.076 6.075 6.106 6.1x(Ba) 0.035 0.040 0.051 0.0Q(Fc) 1.737 1.79 1.84 1.x(Fi) 0.162 0.162 0.163 0.1Q(Fi) 0.366 0.33 0.26 0.Q(Fb) 0.062 0.055 0.0 0.0Совпадение расчетных и экспериментальных величин структурных параметров вышеупомянутых фаз (табл. 12) указывают на корректность использованного подхода и перспективность его применения для моделирования строения неупорядоченных фаз.

Цитируемая литература.

1. Багдасаров Х.С., Воронько Ю.К., Каминский А.А., Осико В.В., Прохоров А.М. // Кристаллография. 1965. Т. 10. №5. С. 746.

2. B. P. Sobolev, The Rare Earth Trifluorides, Part 1: The High Temperature Chemistry of Rare Earth Trifluorides (Institute of Crystallography, Russia, and Institut d’Estudis Catalans, Spain. Ed. Barcelona, 2000. 520 p.).

3. B. P. Sobolev, The Rare Earth Trifluorides, Part 2: Introduction to Materials Science of Multicomponent Metal Fluoride Crystals (Institute of Crystallography, Russia, and Institut d’Estudis Catalans, Spain. Ed. Barcelona, 2001. 460 p.).

4. Bevan D.J.M., Greis O., J. Strhle. // Acta Cryst. A. 1980. V. 36. № 6. P. 889.

5. Bevan D.J.M., Strhle J., and Greis O. // J. Solid State Chem., 1982, V. 44. №. 1. P. 75.

6. Greis, O. and Haschke, J.M. // Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earths, Gschneidner, K.A., Jr. and Eyring, L.R., Eds., Amsterdam: North-Holland, 1982, vol. 5, 387 p.

7. Мацулев А.Н., Бузник В.М., Лившиц А.И. и др. // ФТТ. 1987. Т. 29. №11. С. 3247.

8. Kolesik M., Sobolev B.P. // Phys. Status Solidi. A. 1991. V. 166. № 1. P. 113.

9. Казанский С.А. // Спектроскопия кристаллов. Л.: Наука, 1989. С. 110.

10. Dib A., Aleonard S. // J. Solid State Chem.1986. V. 64. № 2. P. 148.

11. Федоров П.П., Павлова Л.Н., Бондарева О.С. и др. // Препринт №11. Институт кристаллографии АН СССР. Москва. 1990 г. 33 с.

12. Ness S.E., Bevan D.J.M., Rossel H.J.//Eur. J. Solid State Inorg. Chem. 1988. V. 25. № 5– 6. P. 509.

13. Guo Liu, Eick. H. A. // J. Solid State Chem.1999. V. 145. № 1. P.124.

14. Le-Fur Y., Aleonard S., Gorius M.F., Roux M.T. // Zeit. Kristallogr. 1988. V. 182. № 1-4.

P. 281.

15. Le-Fur Y., Aleonard S., M. Perroux et al. // J. Solid State Chem. 1988. V. 72. № 2. P. 173.

16. Мурадян Л.А., Максимов Б.А., Симонов В.И. // Координац. химия. 1986. Т. 12. № 10. С. 1398.

17. Otroshchenko. L. P., Aleksandrov V. B., Muradian L.A., Sarin V.A., Sobolev B.P. // Butll. Soc. Cat. Cien. 1991. V. 12. № 2. P. 383.

18. Александров В.Б., Отрощенко Л.П., Фыкин Л.Е., Быданов Н.Н., Соболев Б.П. // Кристаллография. 1989. Т. 34. № 6. С. 1497.

19. Александров В.Б., Отрощенко Л.П., Фыкин Л.Е. и др. // Кристаллография. 1984. Т.

29. № 2. С. 381.

20. Малахова Л.Ф., Журова Е.А., Максимов Б.А., Соболев Б.П., Симонов В.И. // Кристаллография. 1997. Т. 42. №. 2. С. 270.

21. Максимов Б.А., Губина Ю.Б., Белоконева Е.Л. и др. // Кристаллография. 2002. Т. 47.

№ 3. С. 417.

22. Ария С.М., Морозова М.П. // Журн. общ. химии. 1958. Т. 28. № 10. С. 2617.

23. Gleiter H. // Acta Mater. 2000. V. 48. №1. P. 1.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. Разработана концепция строения упорядоченных фаз MnRmF2n+3m с производной от флюорита структурой из суперкластеров {A8B6F68-69} нанометровых размеров. Суперкластер обогащен высокозарядными катионами и ограничен атомными плоскостями, сохраняющими мотив базовой структуры. Он может встраиваться во флюоритовую матрицу и соединяться с другими суперкластерами. Атомное строение суперкластеров {Ba8R6F69}, являющихся строительными блоками в структурах упорядоченных фаз, впервые определено методом рентгеноструктурного анализа в фазах Ba4R3F(R = Y, Yb).

2. Установлены шесть разрешенных по кристаллохимическим критериям способов соединения суперкластеров, соответствующих векторам базовой решетки флюорита: [1 1 0] – t1, [1 1 1] – t2, [3/2 1 0] – t3, [3/2 1 1/2] – t4, [3/2 3/2 0] – t5, [3/2 3/2 1] – t6. Выделены четыре трансляционных подсемейства кристаллических структур анализируемых упорядоченных фаз. Проведена классификация упорядоченных фаз MmRnF2m+3n по 6 группам в зависимости от степени конденсации суперкластеров и наличия фрагментов структуры флюорита.

3. Новая интерпретация строения упорядоченных фаз из суперкластеров описывает все известные структурные типы фаз MnRmF2n+3m, MnRmFn+3m, MnRmFn+4m в системах MFn – RFm (n < m 4) на основе различных вариантов упаковки суперкластеров и устанавливает матрицы перехода к ним от базовой структуры флюорита.

4. Разработан алгоритм моделирования структур упорядоченных фаз, базирующийся на шести разрешенных способах соединения суперкластеров.

Он позволяет определять параметры элементарной ячейки, пространственную группу симметрии и координаты атомов. Модели структур фаз Ca2ErF7, Ca17Yb10F64, K0,376Gd0,624F2,468 были впоследствии подтверждены независимыми структурными экспериментами на монокристаллах.

5. Выведена кристаллохимическая формула упорядоченных фаз {A8B6CyXn+2(y-x)}m, и продемонстрировано соответствие этой формуле составов x всех известных фаз. Определены границы существования (по составу) упорядоченных фаз, содержащих суперкластеры {A8B6X68-69}, в двойных MF2 - RF3, MF - RF3, MF - MF4 и тройных MF - MF2 - RF3, MF - MF2- MF4, MF - RF3 - MF4 системах.

6. Методами дифракции рентгеновских лучей и нейтронов изучено строение образующихся в системах BaF2 - RF3 неупорядоченных флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x (R = Dy, Ho, Er, Tm, Yb, Lu). Найден новый суперкластер {Lu8Ba6F71} в неупорядоченной фазе Ba1-xLuxF2+x. Установлена эволюция строения суперкластера по ряду РЗЭ с увеличением разницы в ионных радиусах Ba2+ и R3+.

7. Впервые экспериментально установлено, что образование суперкластеров в неупорядоченных флюоритовых фазах Ba1-xRxF2+x (R = Tm, Yb, Lu), помимо дефектов в анионном мотиве, проявляется в расщеплении катионных позиций. Оно является следствием смещения Ba относительно общего катионного мотива к центру суперкластеров {Ba8R6F69}.

8. Концепция суперкластерного строения упорядоченных фаз распространена на неупорядоченные флюоритовые фазы M1-xRxF2+x.

Установлена зависимость параметра элементарной ячейки флюоритовой фазы от состава фазы и объема соответствующего суперкластера. Многоатомные структурные фрагменты нанометрового размера (суперкластеры и их ассоциаты) указывают на принадлежность этих фаз к наноструктурированным кристаллам (НСК). Суперкластеры отличаются по составу от флюоритовой матрицы, но имеют родственную с ней кристаллическую структуру и одинаковую кристаллографическую ориентацию.

9. Проведено моделирование кристаллических структур неупорядоченных флюоритовых фаз M1-xRxF2+x с расчетом параметров элементарных ячеек, определением типа и заселенностей кристаллографических позиций и координат атомов. Получено удовлетворительное совпадение теоретических и экспериментальных структурных параметров.

10. Проведено обобщение суперкластерной концепции на фазы с производными от флюорита структурами для других классов химических соединений: оксогалогенидов (PbZr3O4F6, Ba21Bi9OF67), оксидов (-U4O9, U3O7), интерметаллидов (Tb5Rh6Sn18, Ca8In3, Mg2Ga5), карбидов (Cr23C6), боридов (Mn23B6) и фосфидов (Sn23P6).

Основное содержание работы

изложено в следующих публикациях:

1. Голубев А.М., Симонов В.И. Сверхструктуры на базе флюорита. // Кристаллография. 1986. Т. 31. № 3. С. 478-487.

2. Голубев А.М., Симонов В.И. Особенности строения флюоритоподобных сверхструктур MF2+x. // IV Всесоюзное совещание по кристаллохимии неорганических и координационных соединений. Бухара. 1986. Тезисы докладов.

С. 41-42.

3. Golubev A.M., Simonov V.I. Prediction of the fluorite-related superstructures MF2+x. // International Conference “Advanced Methods in X-ray and neutron-structure analysis of materials”. Karlovy-Vary. 1987. Abstracts.. P. 74.

4. Голубев А.М.// Принцип моделирования флюоритоподобных сверхструктур, содержащих анионные кубооктаэдры. Координационная химия. 1991. Т. 17. № 12.

С.1718-1719.

5. Голубев А.М. // Флюоритоподобные сверхструктуры, построенные из кластеров M8R6F68-69. Анализ известных и вывод новых структурных типов.// Неорганические материалы. 1994. Т.30. № 9. С.1142-1147.

6. Голубев А.М. // Кластеры U8U6O69, U4O27 и суперкластеры U91O392 в структуре U256O572. Координационная химия. 1992. Т. 18. № 9. С. 1001-1004.

7. Голубев А.М. Корреляции состав-строение для флюоритоподобных фторидов, содержащих кластеры M8R6F68-69. // Журнал неорганической химии. 1996. Т.41. № 3. С.505-510.

8. Голубев А.М. Структурный тип KY3F10 и близкие ему по строению соединения с химическими связями иной природы. // Координационная химия. 1990. Т. 16. № 4.

С. 461-465.

9. Golubev A.M. Similarity of the crystal structures of fluorite-related fluorides and some intermetallides. // 12-th European Crystallography Meeting. Moscow. 1989. Abstracts.

V. 2. P. 69.

10. Голубев А.М., Иванов-Шиц А.К., Сорокин Н.И. Атомная структура и электропроводность монокристаллов RbCl·nCuCl (n~1,5).// Кристаллография. 1985.

Т. 30. №5. С. 890 - 894.

11. Голубев А.М. Флюоритоподобный аспект кристаллических структур Ca8In3 и Mg5Ga2. // Кристаллография. 1989. Т. 34. № 6. С. 1457-1460.

12. Расцветаева Р.К., Буташин А.В., Максимов Б.А., Голубев А.М., Каминский А.А.

Синтез, кристаллическая структура и свойства CsBi2F7:Nd3+. // Кристаллография.

1996. Т.41. № 3. С.444-449.

13. Голубев А.М., Максимов Б.А., Расцветаева Р.К. Икосаэдрический катионный каркас в структурах фторидов MR2F7. // Кристаллография. 1997. Т.42. № 2. С.283-286.

14. Голубев А.М. Икосаэдрический каркас в –RbAg4I5. // Кристаллография. 1988. Т.

33. №5. С. 1276-1278.

15. Golubev A.M. Modelling of fluorite-related superstructures based on M8R6F68-69 clusters.

// Proceedings of the workshop on structure and properties of crystalline materials.

JINR Dubna. 1997. P. 216. Голубев А.М., Федоров П.П., Бондарева О.С., Симонов В.И., Соболев Б.П. Модель атомного строения флюоритоподобной фазы NaYb2F7. // Кристаллография. 1991. Т.

36. № 3. С. 656-661.

17. Голубев А.М., Федоров П.П., Бондарева О.С., Симонов В.И., Соболев Б.П. Модель атомного строения Na7Lu13F46. // Кристаллография. 1992. Т. 37. № 3. С.576-518. Голубев А.М. О возможности синтеза флюоритоподобных фторидов (M(II)R(III))nF2n+6. // Всесоюзное совещание “Дифракционные методы в химии”.

Суздаль. 1988. Тезисы докладов. Ч. II. С. 154.

19. Голубев А.М. Гипотетический структурный тип U4O9. // Координационная химия.

1992. Т.18. № 12. С.1232-1236.

20. Голубев А.М. Пятая ромбоэдрическая модификация флюоритоподобных сверхструктур, построенных из кластеров M8R6F68-69. // Координационная химия.

1993. Т. 19. № 12. С.939-943.

21. Голубев А.М. Вывод флюоритоподобных сверхструктур типа tititi, построенных из кластеров M8R6F68-69. // Кристаллография. 1997. Т.42. № 1. С.129-134.

22. Голубев А.М., Татьянина И.В., Березина С.Л. О возможном флюоритоподобном структурном типе M(I)3Ln(III)5F18. // Координационная химия. 1999. Т.25. №4. С.

310-313.

23. Голубев А.М., Горячева В.Н. Тетрагональные флюоритоподобные сверхструктуры, построенные из кластеров M8R6F68-69. // Координационная химия. 1999. Т.25. № 7. С 551-555.

24. Голубев А.М. Ромбоэдрические флюоритоподобные фазы {M8-xR6KyAn+2(y-x)}m. // Журнал неорганической химии. 2002. Т.47. № 3. С.437-452.

25. Голубев А.М., Дзябченко А.В., Татьянина И.В., Горячева В.Н., Березина С.Л.

Моделирование кристаллических структур флюоритоподобных фаз заданного состава. // «Необратимые процессы в природе и технике». Труды второй Всероссийской конференции. Москва. 2003 г. С. 176-180.

26. Голубев А.М. Уточнение химических формул по дифракционным данным с учетом баланса валентных усилий. // Всесоюзное совещание “Дифракционные методы в химии”. Суздаль. 1988. Тезисы докладов. Ч. II. С. 216.

27. Голубев А.М., Татьянина И.В., Горячева В.Н., Березина С.Л., Шаповал В.Н..

Моделирование структур ионных кристаллов с использованием концепции валентностей связей. // “Необратимые процессы в природе и технике”: Тезисы докладов третьей Всероссийской конференции. Москва. 2007. С. 106-108.

28. Голубев А.М., Татьянина И.В., Горячева В.Н., Березина С.Л., Шаповал В.Н..

Применение концепции валентностей связей при моделировании кристаллических структур. // IV Национальная кристаллохимическая конференция.

Черноголовка. 2006. Сборник тезисов. С.195-196.

29. Голубев А.М., Дзябченко А.В., Подгурский С.В. Моделирование кристаллических структур кубических двойных фторидов MR3F10. // Вестник МГТУ им. Н.Э.

Баумана. Серия “Естественные науки”. 2001. № 2. С. 100-108.

30. Максимов Б.А., Соланс Х., Дудка А.П., Генкина Е.А., Бадриа-Фонт М., Бучинская И.И., Голубев А.М., Лошманов А.А., Симонов В.И., Фонт-Альтаба М., Соболев Б.П.

Кристаллическая структура Ba4R3F17(R = Y, Yb), формирующаяся на основе матрицы флюорита. Упорядочение катионов и особенности анионного мотива. // Кристаллография. 1996. Т.41. № 1. С.51-59.

31. Голубев А.М., Соболев Б.П. Кристаллическая структура твердого раствора Ba0,625Er0,375F2,375. // VII Всесоюзный симпозиум по химии неорганических фторидов. Душанбе. 1984. Тез. докл. с. 112.

32. Голубев А.М., Соболев Б.П., Симонов В.И. Строение твердого раствора Ba0,625Er0,375F2,375 с тетрагонально искаженной флюоритоподобной кристаллической решеткой. // Кристаллография. 1985. Т. 30. №2. С. 314-319.

33. Голубев А.М., Сорокин Н.И., Федоров П.П., Соболев Б.П. Атомная структура и электропроводность твердых растворов Ba1-xHoxF2+x (0,05 < x < 0,28). // XIV Всесоюзное совещание по применению рентгеновских лучей в исследовании материалов. Кишинев. 1985. Тезисы докладов. С. 97.

34. Golubev A.M., Ivanov-Shitz A.K., Simonov V.I., Sobolev B.P., Sorokin N.I., Fedorov P.P. A structural model for fluoride ionic transport in Ba1-xHoxF2+x solid solutions (x 0.1).

// Solid State Ionics. 1990. V. № 1. P. 115-121.

35. Соболев Б.П., Голубев А.М., Кривандина Е.А., Марычев М.О., Чупрунов Е.В., Алькобе Х., Гали С., Паскуаль Л., Рохас Р.-М., Эреро П. Фазы Ba1-xRxF2+x (R = Gd - Lu) с искаженной структурой флюорита – продукты кристаллизации инконгруэнтных расплавов в системах BaF2 – RF3. I. Кристаллы Ba0.75R0.25F2.25 (получение и некоторые характеристики. // Кристаллография. 2002. Т. 47. №2. С. 237-248.

36. Голубев А.М., Отрощенко Л.П., Фыкин Л.Е., Молчанов В.Н., Жмурова З.И., Эреро П., Соболев Б.П. Сравнительный анализ нейтронных и рентгеновских исследований нестехиометрических кристаллов Ba1-xRxF2+x (R = Ce, Nd, Dy, Ho, Er) со структурой флюорита. // Международный симпозиум “Фазовые превращения в твердых растворах и сплавах”. Сборник трудов. Сочи. 2003. Ч. II. С.226-228.

37. Соболев Б.П., Голубев А.М., Отрощенко Л.П., Молчанов В.Н., Закалюкин Р.М., Рыжова Е.А., Эреро П. Фазы Ba1-xRxF2+x (R = Gd – Lu) с искаженной структурой флюорита – продукты кристаллизации инконгруэнтных расплавов в системах BaF2 – RF3. III. Дефектная струкутра кристаллов Ba0.75Lu0.25F2.25. Новый суперкластер дефектов {Lu8[Ba6F71]}. // Кристаллография. 2003. Т. 48. № 6. С. 1012 - 1020.

38. Калинин В.Б., Голубев А.М. Расщепление катионных позиций в структурах кристаллов с особыми физическими свойствами. // Кристаллография. 1990. Т. 35.

№6. С. 1472-1478.

39. Голубев А.М., Отрощенко Л.П., Молчанов В.Н., Фыкин Л.Е., Соланс Х., Соболев Б.П. Расщепление катионных позиций в структурах твердых растворов Ba1-xRxF2+x (R = Er, Yb, Lu, 0.1 < x < 0.3), вызванное кластерообразованием. // 9-й международный симпозиум «Упорядочения в металлах и сплавах». Труды симпозиума. Ч. I.Ростов н/Д: 2006. С. 137-140.

40. Петричек В., Фабри Я., Голубев А.М., Симонов В.И., Александров К.С.

Кристаллическая структура CsLiWO4. // Доклады АН СССР. 1987. Т. 293. №2. С.

358-361.

41. Голубев А.М., Клокова Н.Е., Максимов Б.А., Мельнников О.К., Тимофеева В.А., Сорокин Н.И., Симонов В.И. // Кристаллическая структура натрий-железо(III) фторфосфата Na4,6FeP2O8,6F0,4.//Кристаллография. 1989. Т. 34. № 6. С. 1574 - 142. Голубев А.М., Гаврилова Л.О., Татьянина И.В., Торченкова Е.А. Кристаллическая структура [N(CH3)4]2La[HMnMo9O32]6H2O. // Вестник МГУ. Серия Химическая.

1991. Т. 32. № 3. С. 261 - 264.

43. Калинин В.Б., Голубев А.М. Кристаллохимия и свойства цирконопо-добного сегнетоэлектрика-ионного проводника NaTh2(PO4)3. // Неорганические материалы.

1993. Т. 29. № 5. С. 676 - 681.

44. Ivanov-Shitz A.K., Golubev A.M. Ionic conductivity of Na3PO4 single crystal. // 11-th International conference on Solid State Ionics: Abstracts. C66. Honolulu, 1997. P.126.

45. Белик А.А., Быков А.Б., Верин И.А., Голубев А.М., Иванов-Шиц А.К., Нистюк А.В.

Структура и электропроводность монокристаллов Na3PO4. // Кристаллография.

2000. Т. 45. № 6. С. 982 - 985.

46. Голубев А.М. Фрагментарный подход в кристаллохимическом анализе флюоритоподобных фаз {M8-xR6KyAn+2(y-x)}m. // Национальная кристаллохимическая конференция. Черноголовка. 1998 г. Тезисы докладов. Ч. I. С.114.

47. Соболев Б.П., Голубев А.М., Эреро П. Флюоритовые фазы M1-xRxF2+x (M – Ca, Sr, Ba; R – редкоземельные элементы) – наноструктурированные материалы. // Кристаллография. 2003. Т. 48. № 1. С. 148-169.

48. Соболев Б.П., Голубев А.М., Отрощенко Л.П., Молчанов В.Н., Закалюкин Р.М., Фыкин Л.Е., Эреро П. Изменение дефектной структуры нестехиометрических фаз Ba1-xRxF2+x по ряду редкоземельных элементов. // Международный симпозиум “Фазовые превращения в твердых растворах и сплавах”. Сборник трудов. Сочи.

2002. Ч. II. С.89-93.

49. Голубев А.М., Отрощенко Л.П., Молчанов В.Н., Фыкин Л.Е., Соланс Х., Соболев Б.П. Кластерная структура флюоритовых нестехиометрических фаз Ba1-xRxF2+x (R = Dy, Er, Yb, Lu). // III Национальная кристаллохимическая конференция.

Черноголовка. 2003 г. Тезисы докладов. С. 102.

50. Голубев А.М., Гарашина Л.С., Закалюкин Р.М., Эрреро П., Соболев Б.П.

Моделирование строения флюоритоподобных твердых растворов M1-xRxF2+x из матричных и редкоземельных суперкластеров на основе структурного типа KY3F10. // Журнал неорганической химии. 2004. Т. 49. № 2. С.266 - 271.

51. Голубев А.М., Соболев Б.П. Специфика кластерного строения минерала твейтита из месторождения на Кольском полуострове. // Международный симпозиум “Фазовые превращения в твердых растворах и сплавах”. Сборник трудов.

Сочи. 2007. Ч. II. С.109 1 12.

52. Голубев А.М.. Кристаллохимический анализ и моделирование структур ионных кристаллов флюоритоподобных фаз. // “Образование через науку”: Тезисы докладов Международной конференции. Москва. 2005. С. 574.

53. Голубев А.М., Соболев Б.П., Отрощенко Л.П., Фыкин Л.Е., Молчанов В.Н., Кластерообразование в неупорядоченных флюоритовых фазах Ba1-xRxF2+x (R = Er, Yb, Lu) и структурные корреляции с упорядоченными фазами Ba4R3F17 (R = Y, Yb).

// Кристаллохимия и рентгенография минералов - 2007. Материалы XVI Международного совещания. Миасс: УрО РАН, 2007. С. 115-117.

54. Голубев А.М., Отрощенко Л.П., Молчанов В.Н., Соболев Б.П. Смещения в катионном мотиве нестехиометрических флюоритовых фаз Ba1-xRxF2+x как результат образования кластеров {Ba8R6F68-69}. I. Кристаллы Ba0.78Tm0.22F2.22. // Кристаллография. 2008. Т. 53. № 6. С. 986-993.







© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.