WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

На правах рукописи

Князев Николай Сергеевич

ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК СФЕРИЧЕСКИХ РЕЗОНАТОРНЫХ АНТЕНН МАЛЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ РАЗМЕРОВ

Специальность 05.12.07 – Антенны, СВЧ-устройства и их технологии

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук

Екатеринбург – 2012

Работа выполнена в ФГАОУ ВПО «Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н.Ельцина» (г. Екатеринбург).

Научный консультант: Заслуженный деятель науки РФ, доктор технических наук, профессор Панченко Борис Алексеевич

Официальные оппоненты: Мартышко Петр Сергеевич Член-корреспондент РАН, доктор физико-математических наук, профессор, директор Института геофизики УрО РАН Нечаев Юрий Борисович Заслуженный деятель науки РФ, доктор физико-математических наук, профессор, главный научный сотрудник ОАО "Концерн "Созвездие"

Ведущая организация: Открытое акционерное общество «Уральское проектно- конструкторское бюро «Деталь» г. Каменск-Уральский.

,

Защита состоится 18 мая 2012 г. в 14 часов 00 минут на заседании диссертационного совета Д 212.285.11 при ФГАОУ ВПО «Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н.Ельцина» по адресу: г. Екатеринбург, ул. Мира, 32, к.2

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ФГАОУ ВПО «УрФУ имени первого Президента России Б.Н.Ельцина» Отзыв на автореферат в 2-х экземплярах, заверенный печатью, просим направлять по адресу: 620002, г. Екатеринбург, ул. Мира 19, УрФУ, ученому секретарю диссертационного совета Д 212.285.11 С.М. Зраенко Автореферат разослан 16 апреля 2012 г.

Ученый секретарь диссертационного совета Д 212.285.11, к.т.н., доцент С.М.Зраенко

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. В современных радиотехнических системах наблюдаются тенденции к миниатюризации устройств. Это связано с прогрессом в области мобильных средств связи и возрастающим проникновением телекоммуникационных устройств в повседневную жизнь общества. В связи с этим актуальной задачей является улучшение массогабаритных характеристик элементов и узлов радиоаппаратуры. Эти же проблемы возникают и при создании антенн для летательных аппаратов, в том числе и беспилотных, технологии производства которых бурно развиваются в последнее время. В этом случае выдвигаются также жесткие требования к аэродинамическим характеристикам антенн.

Совершенствование элементной базы в последние десятилетия привело к уменьшению габаритов радиоэлектронных устройств и увеличению плотности компонентов внутри них. Однако это касается в основном узлов радиоаппаратуры, размеры которых мало зависят от рабочей частоты.

Наиболее сложно подвергаются миниатюризации антенны и устройства СВЧ, так как их размеры определяются рабочей длиной волны. Так, при уменьшении электрических размеров антенн неизбежно возникает вопрос об эффективности излучения и согласовании с линией питания, что не позволяет добиться высокого КПД для подобных излучателей в частотной полосе их использования, поскольку существует связь между размерами антенны и её предельной добротностью (предел Чу-Харрингтона). Одной из причин низкой эффективности электрически малых антенн является запасенная в ближней зоне реактивная энергия, доля которой увеличивается с уменьшением размеров излучателя.

Как показывает анализ публикаций, прогресс в области создания антенн малых электрических размеров связывают с применением новых технологий и материалов. Особое внимание уделяется использованию нового типа материалов – метаматериалов (МТМ). Метаматериалы – это композитные структуры, которые обладают уникальными свойствами – отрицательными значениями диэлектрической и (или) магнитной проницаемости. Использование МТМ позволяет компенсировать реактивную энергию, запасенную в ближней зоне антенн и получить излучатели, характеристики которых превосходят фундаментальный предел Чу-Харрингтона. В связи с этим количество работ по вопросам использования метаматериалов в антенной технике постоянно растет. Предлагаются всё новые конструктивные решения, позволяющие улучшить характеристики метаматериальных сред и антенн, их содержащих. Уже появились первые промышленные образцы антенн мобильных устройств, использующих МТМ в конструкции.

С практической точки зрения важным вопросом также является применение в антеннах укрытий, в том числе многослойных. С одной стороны они могут использоваться в качестве обтекателей или защитных покрытий, предотвращающих негативное воздействие окружающей среды (температурное, механическое и т.д.), что имеет большую актуальность, так как антенны, как правило, устанавливаются вне помещений или на поверхности движущихся объектов. С другой стороны, так как укрытия располагаются в непосредственной близости от излучающих элементов, они могут быть использованы для оптимизации параметров антенн.

Цель диссертации. Теоретическое и экспериментальное исследование характеристик сферической резонаторно-щелевой антенны и её модификаций, оценка возможности получения на их базе антенны малых электрических размеров в частности при применении в конструкции антенны метаматериалов.

Объект исследования. Сферическая резонаторно-щелевая антенна и её модификации - полусферическая антенна, сферическая антенна с двумя кольцевыми щелями и сферическая антенна с многослойной оболочкой из различных материалов.

Задачи исследования. В рамках диссертационной работы было необходимо решить следующие задачи:

1. На основании известной модели излучателя, предложенной Стреттоном и Чу и уточненной автором, получить полное решение как внешней, так и внутренней электродинамической задачи для сферической антенны.

2. Установить механизм трансформации возбуждающего тока из точек питания антенны через резонатор и излучающую щель на поверхности сферы во внешнее пространство.

3. Используя аппарат тензорных функций Грина получить решение антенной задачи с учетом многослойного укрытия.

4. Получить расчетные формулы и численные результаты для электрических характеристик сферической антенны и её модификаций.

5. Исследовать методы уменьшения электрических размеров сферической антенны с условием сохранения эффективности излучения, в том числе при использовании в конструкции метаматериалов.

6. Создать макет антенны и исследовать его характеристики.

Методы исследования. Для определения характеристик антенны использовались следующие методы и методики:

• Метод частичных областей – эквивалентных токов;

• Метод электромагнитного возбуждения частичных областей, основанный на использовании тензорных функций Грина;

• Использование универсальных представлений функции Грина для областей радиальной и сферической конфигурации, на которые разбивается конструкция антенны.

• Длинноволновая и коротковолновая асимптотики специальных функций, применяемых для описания поля внутри резонатора и во внешней области, в частности, асимптотика функций Бесселя-Риккати.

Научная новизна. Получено полное решение антенной задачи, включающее возбуждение и излучение. При определении внешних характеристик, связанных с излучением, существенно расширено решение, полученное Стреттоном и Чу и другими авторами, в части учета реактивной энергии, определяющей резонансные и широкополосные свойства антенны. Решение учитывает ширину щели и её положение и справедливо не только для кольцевой щели на сфере, но и для ряда модификаций данной конструкции – кольцевой щели на полусфере над экраном, двух кольцевых щелях на сфере Впервые получены характеристики излучения кольцевой щели на сфере с учетом многослойной структуры во внешней области, при этом использовалось универсальное представление функций Грина, справедливое для любого числа слоев. Для упрощения записи решения и экономии машинного времени использованы комбинации сферических функций Бесселя-Риккати 2-х переменных, которые имеют хорошую сходимость и асимптотику.

Решения универсальны в части применения как обыкновенных диэлектриков, так и метаматериалов, обладающих отрицательными значениями диэлектрической и (или) магнитной проницаемостей.

Обоснованность и достоверность результатов. Достоверность и обоснованность результатов работы определяется: использованием при решении строгих методов, частичным совпадением результатов с ранее опубликованными, сравнением с результатами эксперимента и моделирования в среде Ansoft HFSS.

Практическая значимость диссертационной работы. На основании строгого решения электродинамической задачи составлена методика определения полевых и импедансных характеристик малогабаритной сферической резонаторнощелевой антенны, которая является комбинированным устройством, объединяющим в себе линию питания, резонатор и излучающую часть – кольцевую щель на поверхности сферы, укрытой многослойной структурой. Основная задача – уменьшение размеров достигается несколькими способами: заполнением резонатора диэлектриком, использованием многослойной диэлектрической оболочки, использованием в конструкции метаматериалов, а также комбинацией указанных выше методов.

Реализация и внедрение результатов.

Полученные при выполнении диссертационной работы результаты используются в научно-исследовательских и опытно-конструкторских работах ОАО «УПП «Вектор», ООО «Институт информационных датчиков и технологий», а также в учебном процессе кафедры «Высокочастотные средства радиосвязи и телевидения» ФГАОУ ВПО «УрФУ имени первого Президента России Б.Н.Ельцина», что подтверждается соответствующими актами о внедрении.

Основные положения, выносимые на защиту:

1. Электродинамическая модель антенны, содержащая линию питания, резонатор, излучающую щель на проводящей сфере или полусфере над экраном, в том числе с многослойным укрытием, учитывающая ширину щели и её положение на сфере.

2. Интегральные уравнения, позволяющие определить эквивалентные характеристики устройства: собственное сопротивление штыря, коэффициент трансформации между штырем и щелью, внутреннюю и внешнюю проводимость кольцевой щели с учетом многослойного укрытия, полученные на основе использования условий непрерывности векторов электромагнитного поля.

3. Решение интегральных уравнений с использованием вариационного метода, позволившее получить численные результаты для характеристик резонаторно-щелевой антенны и её модификаций, подтвержденные при проведении экспериментального исследования макета антенны 4. Методика уменьшения электрических размеров антенны с использованием в конструкции диэлектриков и метаматериалов.

Апробация работы.

Основные результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на: Всероссийской научно-технической конференции «Радиовысотометрия – 2004» (г. Екатеринбург, 2004); VII и IX Международных научно-технических конференциях «Физика и технические приложения волновых процессов» (г. Самара, 2008; г. Челябинск, 2010); Международной научно-практической конференции «СВЯЗЬ-ПРОМ 2009» в рамках 6го Международного форума «СВЯЗЬПРОМЭКСПО 2009» (г. Екатеринбург, 2009); Международной научно-практической конференции «СВЯЗЬ-ПРОМ 2010» в рамках 7го Международного форума «СВЯЗЬПРОМЭКСПО 2010» (г. Екатеринбург, 2010); Международной научно-практической конференции «СВЯЗЬ-ПРОМ 2011» в рамках 8го Международного форума «СВЯЗЬПРОМЭКСПО 2011» - работа отмечена золотой медалью (г. Екатеринбург, 2011);

Всероссийской научно-технической конференции «Современные проблемы радиоэлектроники» (г. Красноярск, 2011); Международной конференции 3rd European Conference on Antennas and Propagation - EuCAP 2009 (г. Берлин, Германия); Международной конференции 5rd European Conference on Antennas and Propagation - EuCAP 2011 (г. Рим, Италия).

Публикации.

По материалам диссертационной работы имеется 11 публикаций, в том числе:

2 статьи в научно-технических изданиях, рекомендованных ВАК РФ и 2 публикации в сборниках трудов зарубежных конференций.

Структура и содержание диссертации. Диссертационная работа состоит из введения, пяти глав, заключения и списка литературы из 85 наименований, содержит 125 страниц текста и 80 рисунков.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность темы диссертационной работы, сформулированы цели и задачи исследования, отмечаются научная новизна и практическая значимость полученных результатов, обоснована их достоверность, сформулированы основные положения, выносимые на защиту, приводятся сведения об апробации работы и структуре диссертации. Также выполнен обзор литературы, посвященной теме диссертационной работы.

В первой главе диссертационной работы описывается постановка задачи об излучении кольцевой щели на сфере, а также приведен анализ существующих решений.

Излучатель располагается в сферической системе координат и состоит из двух проводящих сферических сегментов радиусом a, разделенных малым промежутком с угловым раскрывом 2 (рис.1). Центр сферы совпадает с началом координат, угол 0 определяет положение щели на сфере (при экваториальном положении щели 0 = 90° ). Указанный зазор образует радиальный резонатор, при симметричном возбуждении которого сторонний магнитный ток может полагаться постоянным Рис.1 Расположение вдоль щели (нулевая азимутальная вариация тока).

кольцевой щели на сфере В этом случае силовые линии вектора сторонней напряженности поля в пределах заданного малого промежутка будут совпадать с меридиональными линиями на поверхности сферы. Так как высота радиального резонатора небольшая, то распределение поля в меридиональном направлении можно полагать постоянным.

Сторонний ток возбуждает электромагнитное поле во внешней области и вблизи поверхности проводящей сферы. Ток на поверхности сферы определяется азимутальной составляющей напряженности магнитного поля при r = a. Тогда на поверхности сферы граничные условия запишутся в виде:

0 при r = a ;0 - ; + ;

2 E = -Eст = (1) E при r = a ; - + ;0 2;

( ) 2 где E - составляющая вектора E, касательная к граничной поверхности; E - ( ) функция, характеризующая распределение сторонней напряженности поля в зазоре.

Уравнения Максвелла в сферической системе координат при условии д д = (так как искомое электромагнитное поле не зависит от угла ) запишутся в виде:

д дEr rE ( ) - = -iµrH, дr д 1 д H sin = iEr, (2) ( ) r sin д д - rH = irE.

( ) дr Первое решение данной задачи было опубликовано Д.Стреттоном и Л.Чу более 70 лет назад. Позднее появился еще ряд публикаций, развивающих эту тему.

Среди них можно выделить статью Й.Мушиаки и Р.Вебстера, в которой приведено решение внешней задачи при различном способе возбуждения и положении кольцевого резонатора, а также получены первые практические результаты. Из современных публикаций можно выделить работы К.Леунга, Г.Стюарта и А.

Пидвербетски, С.Беста. Однако до настоящего времени не было опубликовано общего решения внутренней и внешней задачи для сферической антенны, при произвольной ширине щели и её положении на сфере и при наличии многослойной оболочки. Также не была проведена в полной мере оценка возможных методов уменьшения электрических размеров антенны, в том числе при использовании в конструкции метаматериалов различных типов.

Во второй главе диссертационной работы приводится решение задачи об излучении кольцевой щели на сфере с использованием метода тензорной функции Грина, в том числе при наличии многослойной оболочки (рис. 2а). Также приведены решения для кольцевой щели на полусфере над экраном (рис. 2б) и двух кольцевых щелей на сфере (рис. 2в).

1,µ1 z z n,µn a 2a 2 2...

x an o o x 2an-aб) а) Рис. 2 а – кольцевая щель на сфере с многослойной оболочкой, б – кольцевая щель на полусфере над экраном, в – расположение двух кольцевых щелей на сфере Объемная плотность стороннего магнитного тока в щели задана следующим образом:

м I Jм r = r - a a,- 2 - 2 + , 0 2, (3) ( ) ( ) 2a м где r – радиус-вектор точки источника в сферической системе координат; I - амплитуда стороннего тока, r - a - дельта-функция, a - азимутальный ( ) единичный вектор сферической системы координат.

Решение уравнений Максвелла для магнитного поля может быть записано в виде интеграла от заданного распределения стороннего магнитного тока, ядром этого функционала является тензорная функция Грина:

H r = H r,, = (4) ( ) ( ) (r,r)Jм (r)dV, V где r – радиус-вектор точки наблюдения в сферической системе координат;

22 r,r - тензор Грина магнитных токов, V - объем распределения стороннего ( ) тока.

Чтобы получить выражение для напряженности магнитного поля во внешней области, нужно проинтегрировать поверхностный магнитный ток по поверхности апертуры щели с компонентой тензорной функции Грина 22;.

После интегрирования в (4) с учетом (3) получим:

( м (cos) hn2) k0r I H (r,) = i (5) n2n +1) Mn дPn д 1 ( ), (n 2Z0 n=1 +1 r ( hn2) k0a ( ) где Z0 =120 = 377 Ом – характеристическое сопротивление свободного пространства;

2+ (cos) 1 дPn Mn = sin d; (6) 2 д 2- ( Pn (cos) – полином Лежандра степени n ; hn2) () – функция Ханкеля второго рода ( hn2) () – ее производная; k0 = 2 0 – волновое число, 0 – длина порядка n;

волны в свободном пространстве.

Полная внешняя проводимость щели определяется методом наводимых МДС (методом "реакции"):

Yr = Gr + iBr = - Jм r 22 r,r Jм r dSdS. (7) ( ) ( ) ( ) 2 M I S S ( ) После интегрирования в (7) по поверхности щели S с учетом нулевой азимутальной вариации поля, Yr = Gr + iBr;

N (8) Gr = n2n +1) Mn hn k0a ;

Z0 n=1 n +( ( ) N jn k0a jn k0a + nn k0a nn k0a Br = - (9) n2n +1) Mn ( ) ( hn )k0a ( ) ( ).

Z0 n=1 n +( ( ) jn k0a – сферическая функция Бесселя первого рода; nn k0a – сферическая ( ) ( ) функция Бесселя второго рода (функция Неймана); jn k0a, nn k0a – производные ( ) ( ) указанных функций. Нормировка сферических функций Бесселя выбирается так, чтобы вронскиан удовлетворял условию jn k0a nn k0a - jn k0a nn k0a =1. При ( ) ( ) ( ) ( ) такой нормировке сферические функции называются функциями Бесселя–Риккати.

Проведенные исследования сходимости ряда для Br показали, что при k0a < и 2 = 5° достаточно принять N = 85.

На рис. 3 представлены зависимости активной (сплошные линии) и реактивной (штриховые линии) составляющих внешней проводимости от электрического размера k0a при 0 = 90° для различных величин ширины щели (кривые 1 – = 3°, кривые 2 – = 5°, кривые 3 – =10°).

Рис. 3 Зависимости активной Gr и реактивной Br частей внешней проводимости от k0a при = 1,3,5° и 0 = 90° Комплексная характеристика направленности определяется выражением i n Mn n(cos) F = (10) ( ) n2n +1 e hn2)' (k0a) .

( (n +1) n=Коэффициент направленного действия (КНД) рассчитывается по формуле:

i n 2n +1 Mn n(cos) e ( n(n +1) hn2)' k0a n=1 ( ) D =. (11) ( ) 2n +1 Mn ( n(n +1) n=hn2)' k0a ( ) На рис. 4 приведены диаграммы направленности излучателя F в ( ) меридиональной плоскости (плоскость вектора E ), рассчитанные по формуле (10) при Рис. 4 Диаграммы направленности k0a = 0,5;1,5;2,5;3,5 (0 = 90, = 5 ).

излучателя в меридиональной В азимутальной плоскости (плоскость вектора плоскости, k0a = 0,5;1,5;2,5;3,5 ;

H ) излучение не направленное и ДН представляет 0 = 90, = собой окружность.

Рассмотрим случай с двумя щелями на сфере с угловыми раскрывами 21 и 22, соответственно. Причем одна расположена экваториально 1 = 90°, а другая ( ) произвольно (рис. 2б). Тогда активная и реактивная части взаимной проводимости будут иметь вид:

Gr12 = (12) n2n +1) Mn1Mn2 hn k0a ;

Z0 n=1 n +( ( ) jn k0a jn k0a + nn k0a nn k0a Br12 = - (13) n2n +1) Mn1Mn2 ( ) ( hn )k0a ( ) ( ).

Z0 n=1 n +( ( ) +дPn cos1 ( )sin 1d, Mn1 = 21 д- (14) 2+дPn cos1 ( )sin 2d.

Mn2 = 22 2-2 дПри расположении полусферы над экраном (рис. 2в) в формулы (8) и (9) под 1+ (-1)n+1, так как в этом случае четные знак суммы следует внести сомножитель члены ряда в выражении для компоненты тензорной функции Грина 22, обращаются в ноль.

При введении многослойного укрытия (рис.2а), так как границы слоев являются координатами в сферической системе координат, изменению будет подвержена только характеристическая часть функции Грина gn r,r.

( ) Полная внешняя проводимость в этом случае определяется как:

N i 2n +1 Yr = Mn , (15) (n ) 120 n +(a) iZn n= (a) где iZn – ориентированный нормированный импеданс, направленный от поверхности сферы радиуса a внутрь оболочки, который в случае трехслойной оболочки имеет запись:

1 Cn k1a;k1a1 - iZn a1 Sn k1a;k1a( ) ( ) ( ) µµ iZn a = -, (16) ( ) 1 Cn k1a;k1a1 - iZn a1 Sn k1a;k1a( ) ( ) ( ) µгде µ12 Cn k2a1;k2a2 - iZ a2 Sn k2a1;k2a( ) n ( ) ( ) 1'µ2' µ iZ a1 = -, (17) n ( ) 2 µ1Cn k2a1;k2a2 - iZ a2 Sn k2a1;k2a( ) n ( ) ( ) 1µ µ23 Cn k3a2;k3a3 - iZ a3 Sn k3a2;k3a( ) n ( ) ( ) 2'µ3' µ iZ a2 = -, (18) n ( ) 3 µ2Cn k3a2;k3a3 - iZ a3 Sn k3a2;k3a( ) n ( ) ( ) 2µ( hn2) k0a( ), iZn a3 = - (19) ( ) ( hn2) k0a( ) 1,2,3, µ1,2,3 – относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости материалов первой, второй и третьей оболочек соответственно; a1,2,3 – внешние радиусы оболочек; k1 = k0 1µ1, k2 = k0 2µ2, k3 = k0 3µ3, Cn k1a,k1a1 = jn k1a nn k1a1 - nn k1a jn k1a1 ;

( ) ( ) ( ) ( ) ( ) (20) Sn k1a, x2 = nn k1a jn k1a1 - jn k1a nn k1a1.

( ) ( ) ( ) ( ) ( ) В случае двухслойной оболочки можно считать, что a3 = a2, тогда ( hn2) k0a( ).

iZn a2 = iZn a3 = ( ) ( ) ( hn2) k0a( ) Соответственно для однослойной оболочки a3 = a2 = a1 и ( hn2) k0a( ).

iZn a1 = iZn a2 = iZn a3 = ( ) ( ) ( ) ( hn2) k0a( ) (a) легко модифицируются для Выражения для определения iZn произвольного числа слоев.

В третьей главе диссертационной работы приводится решение внутренней задачи, методом частичных областей-эквивалентных токов определяется входное сопротивление сферической антенны.

Возбуждение щели производится с помощью низкого радиального резонатора, который в свою очередь возбуждается от коаксиальной линии питания (рис. 5).

Радиус резонатора приблизительно равен радиусу сферы a, его высота c 2a, – радиус штыря, являющегося продолжением проводника коаксиальной ,µ линии питания. Внутренняя полость c резонатора может быть заполнена 2 материалом с относительными a проницаемостями , µ. Волновое сопротивление коаксиальной линии для основного типа колебаний Zt.

Zt Для рассматриваемого способа возбуждения и низких резонаторов распределение электрического тока вдоль Рис. 5 Кольцевая щель на сфере, возбуждаемая низким радиальным штыря и напряженность электрического поля резонатором поперек щели можно считать постоянными.

Входное сопротивление антенны в точке питания может быть записано как:

Ni Zвх = Rвх + iXвх = Zi +, (21) Yi + Yr где Zi - собственное сопротивление штыря в резонаторе, Ni - коэффициент связи штырь-щель, Yi - внутренняя проводимость резонатора, Yr = Gr + iBr - внешняя проводимость щели, учитывающая излучение. Нормировка произведена к характеристическому сопротивлению свободного пространства.

При определении составляющих формулы (21) использовался аппарат тензорных функций Грина для внутренней области. В результате получены следующие формулы:

J0 k0a µ ( ) µ k0a c µ Zi = i J0 k0a µ ( ) (22) J0 k0a µ N0 k0a µ - N0 k0a µ J0 k0a µ ( ) ( ) ( ) ( ) , J1 k0a µ ( ), 2 Yi = i (23) µ c J0 k0a µ ( ) J0 k0a µ ( ) Ni =, (24) J0 k0a µ ( ) где c = c a; = a; J0 (); J1() – цилиндрические функции Бесселя нулевого и первого порядков соответственно; N0 () – цилиндрическая функция Неймана.

При k0a µ <1 для получения приближенных формул для параметров резонатора можно использовать первые члены рядов, которыми представляются функций Бесселя и Неймана.

Приближенные формулы позволяют определить характер (индуктивный или емкостной) внутренних сопротивлений и проводимостей. Для резонатора с воздушным заполнением эти формулы принимают вид:

k0a k0a ( )2, Y i iBi = i k0a ( )2 , Zi i X i = i k0a c a Ni 1+ 1+ ln (25) 4 c 8 2 Видно, что Bi >0 и внутренняя проводимость резонатора имеет емкостной характер. Характер сопротивления штыря в резонаторе Zi – индуктивный Xi >( ) С учетом преимущественно реактивного характера Z, Y (без учета i i омических потерь), формулу для входного сопротивления нагруженного резонатора можно переписать следующим образом Ni ( )2 = Z = R + iXвх = i X + вх вх i iB + G + iB i r r (26) Ni B + B ( )2 i r Ni G ( ) ( )2 r = + i X -.

i 2 2 2 G + B + B G + B + B r i r R i r ( ) ( ) ( ) ( ) Линия питания будет эффективно канализировать мощность генератора в антенну при выполнении условия B + B = 0.

i r ( ) В четвертой главе диссертационной работы приведены численные результаты расчета полного входного сопротивления сферической антенны, результаты моделирования в среде Ansoft HFSS и экспериментальные данные, полученные при исследовании макета.

На рис. 6а представлены расчетные зависимости активной и реактивной частей входного сопротивления, нормированных на волновое сопротивление линии питания Zt = 50 Ом, а на рис. 6б – зависимости потерь на отражение (return losses – RL) от электрического размера k0a для сферической резонаторной антенны без оболочки и заполнения резонатора.

Рис. 6 Электрические характеристики сферической антенны ( = µ = 1) а) зависимость Rвх и Xвх от k0a, б) зависимость потерь на отражение RL от k0a В этом случае резонанс наблюдается при достаточно больших значениях a 0 рез 0,57, k0a = 2a 0 = 3,5. При этом обратные потери в точке резонанса ( ) составляют -5,5 дБ (КСВ = 3,26).

Применение диэлектрического заполнения резонатора и обкладки из диэлектрика смещает резонанс в область меньших значений k0a. Для улучшения габаритных характеристик излучателя следует использовать полусферическую антенну над экраном (см. рис. 1б), так как при приблизительно равных электрических характеристиках можно поучить выигрыш в объеме и весе. На рис. представлены зависимости, аналогичные рис. 6, для полусферической антенны с двухслойной оболочкой и заполнением резонатора с параметрами 2 = 5, = 0,2, c = 0,175, = 1 =16 - i0,024, t1 =1,1, 2 = 2,3 - i0,001, t2 =1,3, µ = µ1 = µ2 =1. Здесь t1 = a1 a - относительная толщина первой оболочки, t2 = a2 a - относительная толщина второй оболочки.

Рис. 7 Электрические характеристики полусферической антенны над экраном с двухслойной оболочкой и диэлектрическим заполнением резонатора:

а) зависимость Rвх и Xвх от k0a, б) зависимость потерь на отражение RL от k0a Как видно из графиков рис. 7, хорошее согласование антенны (потери на отражение приблизительно равны -45 дБ, КСВ=1,01) достигается при k0a 0.9.

Для экспериментальных исследований был изготовлен макет полусферической антенны (рис.8). Параметры антенны: a =16,3 мм;

c = c a = 2 мм /16,3 мм = 0,12; = a = 0,3 мм /16,3 мм = 0,02 ; 2 = 7. Полусфера была изготовлена из стали, в качестве экрана использовался лист латуни размером 335х335 мм. В конструкции макета антенны была предусмотрена возможность заполнения резонатора различными диэлектриками. В ходе эксперимента применялись материалы пенопласт 1,µ =1 и ФЛАН-5 = 5 - i0,0075,µ =1.

( ) ( ) Питание к антенне подводилось с помощью коаксиального кабеля с волновым сопротивлением Zt = 50 Ом через разъем СРГ-50-751ФВ. Продолжение центрального проводника коаксиальной линии питания являлось штырем, возбуждающим резонатор (см. рис. 5). Измерения импедансных характеристик проводились на векторном анализаторе электрических цепей R&S ZVA 24.

Рис. 8 Макет полусферической антенны Для сравнения были проведены численные расчеты характеристик антенны с параметрами, соответствующими параметрам макета. На рис. 9а,б представлены экспериментальные и расчетные графики зависимостей потерь на отражение для макета полусферической антенны без оболочки и пенопластовым заполнением резонатора и при заполнении резонатора материалом ФЛАН-5 соответственно.

Рис. 9 Экспериментальные и расчетные графики зависимостей потерь на отражение от частоты а) = µ = 1, б) = 5 - i0,0075,µ = Анализ графиков показывает, что экспериментальные результаты во многом соответствуют расчетным значениям. Некоторое несоответствие, прежде всего в величине обратных потерь, можно объяснить потерями в металле, которые не учитывались при расчетах. Еще одной причиной погрешности может являться отклонение параметров диэлектриков от справочных значений.

Также было проведено моделирование характеристик антенны в среде Ansoft HFSS, данные которого дополнительно подтвердили расчетные результаты. Следует отметить, что при решении задачи в среде HFSS время вычислений увеличивается примерно в 20 – 30 раз. При этом расчетные значения ближе к экспериментальным данным, нежели результаты моделирования.

В пятой главе диссертационной работы рассматривается возможность использования метаматериалов для уменьшения электрических размеров антенны.

Анализ характера сопротивлений и проводимостей, входящих в выражение для определения входного сопротивления сферической антенны (26), показывает, что приемлемое согласование при малых размерах антенны можно получить лишь при условии компенсации внешней и внутренней реактивных проводимостей B + B, так как собственное сопротивление штыря Zi можно согласовать в линии i r питания. Это условие можно выполнить, применяя в конструкции антенны (в качестве обкладки и (или) заполнения резонатора) материалы с отрицательными диэлектрической и магнитной проницаемостями – метаматериалы (MTM).

Метаматериалы являются композитными средами, особые характеристики которых определяются, прежде всего, их структурой. Такие материалы обладают уникальными электрофизическими свойствами – отрицательными диэлектрической и (или) магнитной проницаемостями: '<0, µ' < 0. Данные среды в силу своих свойств, имеют ряд уникальных особенностей: в данных средах наблюдается отрицательный коэффициент рефракции, обратный эффект Доплера, модификация законов Снеллиуса и несоблюдение эффекта Черенкова.

Среды, у которых либо '<0, либо µ' < 0 принято называть SNG (SingleNeGative), причем если '<0, а µ' > 0 то среда называется ENG (Epsilon-NeGative), если же ' > 0 µ' < 0 - MNG (Mu-NeGative). В случае, если и '<0 и µ' < 0, то такая среда называется DNG (Double-NeGative). «Обычные» среды с ' > 0 и µ' > называют DPS (Double-PoSitive).

Для сферической антенны можно назвать три варианта расположения МТМ:

внутри резонатора, во внешней области в виде конформной обкладки вокруг проводящей сферы толщиной t1 с параметрами материала 1', µ1' и в виде оболочки, толщиной t2 с параметрами материала 2', µ2' отделенной от сферы слоем из обыкновенного диэлектрика.

На рис. 10 показан график зависимости величины обратных потерь от k0a при заполнении резонатора ENG материалами с величинами = -0,5;-1;-1,5;µ =1. Для сравнения здесь же приведен график при воздушном заполнении.

Рис. 10 Зависимость потерь на отражение RL от k0a при заполнении резонатора несколькими типами ENG материала При ' = -0,5;µ =1 потери на отражение составляют -11 дБ (КСВ = 1,78) при k0a 1. Для других значений , использовавшихся при расчетах, вследствие большой величины Xвх и малых значений Rвх антенна рассогласована с линией питания.

Рассмотрим антенну с МТМ оболочкой. Оболочка может либо непосредственно примыкать к проводящей сфере либо иметь прослойку из DPS материала, что дает возможность дополнительной регулировки параметров антенны при помощи изменения толщины оболочки и её расстояния от проводящей сферы.

Также может быть предусмотрен внешний защитный слой (укрытие), предохраняющий антенну от негативного влияния окружающей среды и придающий механическую прочность.

На рис. 11 показан график зависимости величины обратных потерь от k0a для полусферической антенны над экраном с трехслойной оболочкой. Первый слой – материал с параметрами 1 = 2,7 - i0,001; µ1 =1, относительная толщина первой оболочки t1 =1,025, второй слой - ENG материал с 2 = -5 - i0,001; µ2 =1, относительная толщина второй оболочки принята равной t2 =1,3, внешний слой - материал с параметрами 3 = 2,7 - i0,001; µ3 =1, относительная толщина внешней оболочки t3 =1,325, 2 =10, резонатор имеет воздушное заполнение ( =1,µ =1).

Рис. 11 Зависимость RL от k0a для полусферической антенны над экраном с трехслойной оболочкой, первый слой – диэлектрик, второй – метаматериал, внешний слой – диэлектрик Как видно из графиков, при использовании трехслойной оболочки удается достичь согласования антенны с линией питания ( RL = -17,2 дБ, КСВ=1,32) при очень малом значении k0a = 0,105, a = 0,02.

( ) В заключении сформулированы основные результаты, полученные в диссертационной работе:

1. Разработана методика решения задачи об излучении кольцевой щели на сфере, учитывающая положение щели и её ширину. Использование при решении аппарата тензорных функций Грина позволило получить результаты для ряда модификаций данной конструкции – кольцевой щели на полусфере над экраном, двух кольцевых щелях на сфере и сфер с укрытием, содержащим произвольное количество слоев.

2. Получено решение внутренней задачи для сферической антенны.

Определены импедансные характеристики устройства возбуждения, состоящего из линии питания, радиального резонатора и возбуждающей щели. Установлены пути минимизации электрических размеров излучателя при контроле степени согласования с линией питания и полосы рабочих частот.

3. Получены численные результаты расчета характеристик сферических антенн различной конфигурации. Исследована возможность использования диэлектриков в конструкции антенны с целью уменьшения электрических размеров излучателя и улучшения согласования с линией питания.

4. Исследованы возможности применения метаматериалов для оптимизации характеристик излучателя. Определены типы и параметры метаматериалов, позволяющие добиться наиболее существенного улучшения характеристик антенны.

5. Предложена конфигурация полусферической антенны над экраном с трехслойной (диэлектрик – метаматериал – диэлектрик) оболочкой, позволяющая добиться согласования антенны с линией питания при радиусе полусферы a = 0,02.

СПИСОК РАБОТ, ОПУБЛИКОВАННЫХ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ 1. Князев Н.С. Импедансные характеристики кольцевых антенн с радиальными резонаторами / Н.С. Князев, Б.А. Панченко, С.Т. Князев // Радиовысотометрия-2004: труды 1-й Всерос. научн.-технич. конференции.

Екатеринбург: АМБ. 2004. С. 223-229.

2. Князев Н.С. Импедансные характеристики кольцевых антенн с радиальными резонаторами / Н.С. Князев, Б.А. Панченко, С.Т. Князев // Вестник УГТУ-УПИ. Теория и практика радиолокации земной поверхности: Серия радиотехническая. 2005. № 19(71). С. 157-164.

3. Князев Н.С., Панченко Б.А. Полное решение задачи Стреттона-Чу об излучении сферической антенны / Н.С. Князев, Б.А. Панченко // Физика и технические приложения волновых процессов: тезисы докладов VII Международной научно-технической конференции, посвященной 150-летию со дня рождения А.С.

Попова: Приложение к журналу «Физика волновых процессов и радиотехнические системы» / под ред. В.А. Неганова и Г.П. Ярового – Самара: «Книга», 2008. С.128129.

4. B. Panchenko, M. Gizatullin, N. Knyazev. Enhanced radiation from resonatorslot antenna with metamaterial shell/ Program EuCAP 2009 – 3rd European Conference on Antennas and Propagation 23 – 27 March 2009, Berlin, Germany, p. 33.

5. Князев Н.С., Панченко Б.А. Полное решение задачи Стреттона-Чу об излучении сферической антенны / Н.С. Князев, Б.А. Панченко // Научные труды международной научно-практической конференции «СВЯЗЬ-ПРОМ 2009» в рамках 6го Международного форума «СВЯЗЬ-ПРОМЭКСПО 2009», посвященного 150летию со дня рождения изобретателя радио А.С. Попова. В 2-х томах. Екатеринбург:

УрТИСИ ГОУ ВПО «СибГУТИ», 2009. Т. 2. С. 235-237.

6. Н.С. Князев, Б.А. Панченко. Определение входного сопротивления сферической антенны / Н.С. Князев, Б.А. Панченко // Физика и технические приложения волновых процессов: материалы IX Международной научнотехнической конференции / под общ. ред. В.И. Тамбовцева. – Челябинск: Изд-во Челябинского государственного университета, 2010. С. 55.

7. Н.С. Князев, Б.А. Панченко. Определение входного сопротивления резонаторно-щелевой антенны / Н.С. Князев, Б.А. Панченко // Научные труды международной научно-практической конференции «СВЯЗЬ-ПРОМ 2010» в рамках 7го Евро-Азиатского форума «СВЯЗЬ-ПРОМЭКСПО 2010». Екатеринбург: ООО «Компания Реал-Медиа», 2010, С. 428-431.

8. Н.С. Князев, Б.А. Панченко. Полное решение задачи излучения антенны Стреттона-Чу / Н.С. Князев, Б.А. Панченко // Известия высших учебных заведений России. Радиоэлектроника. 2011, Вып.2, С. 3-8. Санкт-Петербург, издательство СПбГЭТУ «ЛЭТИ».

9. Н.С. Князев. Использование метаматериалов для уменьшения электрических размеров резонаторно-щелевой антенны // Научные труды международной научно-практической конференции «СВЯЗЬ-ПРОМ 2011» в рамках 8го Евро-Азиатского форума «СВЯЗЬ-ПРОМЭКСПО 2011». Екатеринбург: ООО «Компания Реал-Медиа», 2011, C. 407-410.

10. Н.С. Князев, Б.А. Панченко. Методика расчета входного сопротивления сферической антенны // Современные проблемы радиоэлектроники: сб. науч. тр. / науч. ред. д.т.н, проф. Г.Я. Шайдуров. - Красноярск, Сиб. федер. ун-т, 2011.

11. Panchenko, B. Knyazev, N. Shabunin, S. Useing of double-positive and double-negative materials for minimisation of stratton-chu antenna size / Proceedings of the 5th European Conference on Antennas and Propagation (EUCAP 2011), 11-15 April 2011, Rome, Italy, pp. 1582 – 1583.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.