WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


На правах рукописи

Махмадуллоев Зафар Насуллоевич

О КОРРЕКТНОЙ РАЗРЕШИМОСТИ НЕСАМОСОПРЯЖЕННЫХ СМЕШАННЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ УРАВНЕНИЯ КОЛЕБАНИЙ МЕМБРАНЫ

01.01.02 - Дифференциальные уравнения, динамические системы, оптимальное управление

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Душанбе – 2012

Работа выполнена в Таджикском государственном университете коммерции

Научный консультант: доктор физико–математических наук, профессор Исмати Мухаммаджон

Официальные оппоненты: Курбонов Икром - доктор физикоматематических наук,член корреспондент АН РТ, профессор, Российско -Таджикский(Славянский) университет, заведующий кафедрой математики и ЕНД Шарипов Бобоали - кандидат физикоматематических наук,доцент,Институт предпринимательстваи сервиса,доцент кафедры математики в экономике

Ведущая организация: Курган - Тюбинский государственный университет имени Н. Хусрава

Защита состоится 4 апреля 2012 г. в 11ч. 00 мин. на заседании диссертационного совета ДМ 047.007.01 при Институте математики Академии наук Республики Таджикистан по адресу: 734063, г.Душанбе, ул. Айни 299/4.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института математики Академии наук Республики Таджикистан.

Автореферат разослан " " марта 2012 г.

Ученый секретарь диссертационного совета Халилов Ш.Б.

Общая характеристика работы



Актуальность темы. Диссертационная работа посвящена проблемам абсолютной и равномерной сходимости разложений по собственным функциям одной нелокальной (несамосопряж енной) краевой задачи и корректной разрешимости несамосопряж (нелокальных) смешанных задач для уравнения енных колебаний мембраны.

Разложение по собственным функциям дифференциальных операторов является одним из известных методов решения смешанных задач математической физики. Проблемам суммируемости и сходимости разложений по собственным функциям самосопряж енных дифференциальных операторов посвящены работы В.А. Стеклова (1901), Н.М. Гюнтера (1934), С.Л. Соболева (1945), Ю.М. Березанского (1965), В.А. Ильина (1955-1968), Е.И. Моисеева (1976), М.А. Красносельского, Е.И. Пустыльника (1958), О.А. Ладыженской (1950-1958), Б.М. Левитана (1950-1955), А.Я. Повзнера (1953), Э.Ч. Титчмарша (1960-1961), К. Фридрихса (1947), Г. Вейля (1915), Т. Икебе (1967) И.К.

Кенджаева (1967,1968), М. Исмати (1970-1992гг) и других авторов.

Методу Фурье для общего гиперболического и волнового уравнения за последние четыре десятилетия посвящено большое число работ. Среды них мы отметим лишь работы Х.Л. Смолицкого (1949), О.А. Ладыженской (1950), и В.А. Ильина (1957-1960). Наиболее точные условия существования классического решения смешанных задач для общего гиперболического уравнения установил В.А. Ильин (1960) для произвольной нормальной1 области .

Однако исследованию этих проблем для несамосопряж енных дифференциальных операторов посвящено сравнительно мало работ и эти проблемы далеки от своего полного разрешения. Это, прежде всего, относится и к спектральному разложению несамосопряж енных операторов. Хотя и относительно этой проблемы также появилось достаточно много работ (см. например, работы Я.Д. Тамаркина (1917), В.А. Ильина (1976, 1983,1986), М.В. Келдыша (1951), В.Б. Лидского (1962), М.Г. Крейна, И.Ц. Гохберга (1965), М.А.

Наймарка (1969), А.Г. Рамма (1970), Н.И. Ионкина (1977,1979), М. Исмати и имеющуюся там библиографию).

Выдающимся вкладом в науку являются работы В.А. Ильина по спектральной теории несамосопряж енных дифференциальных операторов, выполненные им, начиная с 1975г. Этим работам предшествовали известные работы М.В. Келдыша, в которых для широкого класса краевых задач установлен факт полноты специально построенной системы собственных и присоедин енных функций дифференциального оператора ( такую систему Келдыш назвал канонической). Следовательно, вышеупомянутые проблемы являются Области называется нормальной, если для этой области разрешима задачи Дирихле для уравнения Лапласа при любой непрерывной граничной функции актуальными.

Цель работы.Целью данной работы является установление корректной разрешимости несамосопряж енных (нелокальных) смешанных задач для уравнения колебаний мембраны.

Методика исследований. В работе используются методы разложения функций по собственным и присоедин енным (корневым) функциям несамосопряж енных (нелокальных) краевых задач для уравнения колебаний мембраны (метод Фурье), современные методы уравнений в частных производных и функционального анализа.

Научная новизна. Основные результаты диссертации являются новыми и заключается в следующем:

1. Найдена биортогональная система собственных и присоедин функенных ций рассматриваемой эллиптической нелокальной краевой задачи. Показано, что эта система не только образует базис в пространстве, но и образует базис Рисса. Найдено выражение для формального решения несамосопряж енных смешанных задач для однородного и неоднородного уравнений колебаний мембраны.

2. Дано обоснование метода Фурье для классического решения несамосопряж смешанной задачи и сопряж к ней задачи. Доказано сущеенной енной ствование и единственность классического решения смешанной задачи.

3. Найдены априорные оценки в различных нормах, из которых, в частности, следует устойчивость, а следовательно, и корректная разрешимость рассматриваемых задач.

Практическая и теоретическая ценность работы. Работа носит теоретический характер. Результаты диссертации могут быть использованы при решении соответствующих задач физики плазмы, в общей теории кратных ортогональных и тригонометрических рядов, теории самосопряж енных и несамосопряж енных дифференциальных операторов.

Апробация работы. Результаты диссертации докладывались на ежегодных конференциях Таджикского государственного университета коммерции, Института предпринимательства и сервиса, на научных семинарах Института предпринимательства и сервиса под руководством профессора М. Исмати;





на научном семинаре Таджикского национального университета под руководством профессора М.К. Юнуси, на международной конференции, посвященной 60-летию со дня образования Таджикского национального госуниверситета (апрель-май) 2009 года.

Публикации. Основные результаты диссертации опубликованы в 7 научных работах, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объ работы. Диссертация состоит из введения, двух ем глав и списка литературы, включающего 77 наименований. Объ диссертаем ции составляет 107 страницы компьютерного набора.

Содержание диссертации Во введении дается краткая историческая справка рассматриваемых вопросов, обосновывается актуальность темы и приводится краткое содержание диссертации с указанием основных результатов.

В первой главе доказывается существование классических в смысле В.А.

Ильина решений несамосопряж енных (нелокальных) смешанных задач для уравнения колебаний мембраны.

В первом параграфе первой главы дается определение обобщенной l производной, пространства Соболева W2 с целыми l и теоремы вложения.

Этот параграф носит вспомогательный характер. Однако основные результаты диссертации сформулированы именно в терминах пространства Соболева с целыми порядками частных производных l.

В втором параграфе первой главы дается постановка следующей нелокальной (несамосопряж енной) задачи:

Utt = Uxx + Uyy + f(x, y, t), (x, y, t) QT = (0, T ) U(x, y, 0) = (x, y), Ut(x, y, 0) = (x, y), (x, y) R R; R = [0; 1] (1.2.1) U(0, y, t) = 0, Ux(0, y, t) = Ux(1, y, t), y R, t [0, T ], U(x, 0, t) = 0, Uy(x, 0, t) = Uy(x, 1, t), x [0; 1], t [0, T ] Рассмотрим следующую редукцию этой задачи:

U(x, y, t) = V (x, y, t) + w(x, y, t) (1.2.2) где V (x, y, t) и w(x, y, t) являются решениями смешанной задачи (1.2.1) при f(x, y, t) = 0 и ненулевых начальных функций и при f(x, y, t) = 0 (x, y) = 0, (x, y) = 0 соответственно. Задача (1.2.1) является нелокальной смешанной задачей. Кроме того, она является несамосопряж задачей в силу енной граничных условий.

В третьем параграфе первой главы для двухмерной квадратной области R2 = R R = (0; 1) (0; 1) находится последовательность собственных и присоедин енными) задачи для енных функций нелокальной (несамосопряж уравнения Лапласа (x, y) + (x, y) = 0, (x, y) R R (0, y) = 0, x(0, y) = x(1, y), y R = [0; 1] (1.2.6) (x, 0) = 0, y(x, 0) = y(x, 1), y R и сопряж к нему задачи енной Z(x, y) + Z(x, y) = 0, (x, y) R R Zx(1, y) = 0, Z(0, y) = Z(1, y), y R = [0; 1] (1.2.7) Zy(x, 1) = 0, Z(x, 0) = Z(x, 1), y R (Мы сохраняем во введении те же самые номера формул, как в самих главах 1 и 2 диссертации). Отметим, что всюду в рассматриваемой диссертации мы сформулируем основные результаты для основного квадрата R2 = (0; 1) (0; 1), однако перенесение их для произвольного квадрата Ra = [0; a] [0; a] или прямоугольника Ra,b = [0; a] [0; b] не предоставляет трудности. А в этом параграфе мы приводим некоторые результаты из работы [24]. Сперва отметим, что смешанные задачи (1.2.6) и (1.2.7) при n = 2 (вместе с t) впервые были рассмотрены в работе [24] М. Исмати. Кроме того, смешанные задачи вида (1.2.6) и (1.2.7) для уравнения теплопроводности при n = 1 и n = 2 соответственно были рассмотрены и подробно исследованы в работах Н.И.Ионкина [21] и Н.М.Исматова.

Известно [24], что собственные значения и собственные функции задачи (1.2.6) имеют вид 0 = 0,0 = 0, k,m = (2k)2 + (2m)2, (1.2.8) 0 = 0,0(x, y) = x · y, k,m = sin 2kx · sin 2my Последовательность собственных функций (1.2.8) не образует ортогональную систему и эта последовательность не образует полную систему и базис в пространстве L2(R R). С этой целью, следуя работе В.А. Ильина [15], дадим следующее Определение 1. Под собственной функцией задачи (1.2.6), отвечающей собственному значению , понимается не равная тождественно нулю функция (x, y), которая принадлежит классу C1() C2(), = R R и является регулярным решением задачи (1.2.6).

Аналогично, под присоедин функцией порядка p(p = 1, 2,...), отвеенной чающей тому же и собственной функции (x, y), понимается вещественная функция (x, y), которая принадлежит классу C1() C2() и с точностью до ненулевого постоянного множителя Р является регулярным решением уравнения (x, y) + (x, y) = P (x, y) и удовлетворяет граничным условиям задачи (1.2.6) (явный вид постоянной Р указывается ниже). Известно [24], что задача (1.2.6) имеет следующие присоедин функции:

енные 2k,2m-1 = k,m(x, y) = sin 2kx · y cos 2my, k,m(x, y) = x cos 2kx sin 2my = 2k-1,2m(x, y) (1.3.2) 2k-1,2m-1 = (x, y) = x cos 2kx · y cos 2my, k,m где k,m, k,m, k,m, соответственно удовлетворяют уравнениям k,m k,m + k,mk,m = 0, (1.3.3) k,m + k,mk,m(x, y) = Pmk,m(x, y), (Pm = -4k), k,m + k,mk,m(x, y) = Pkk,m(x, y), (Pk = -4k), +k,m k,m (x, y) = Pkk,m + Pkk,m(x, y), (k, m = 1, 2,...) k,m Отметим, что при k, m = 0, то есть при = 0,0 = 0 и P = 0 (напри мер, при P = 1) присоедин функция 0,0(x, y) не существует. Систему енная всех собственных и присоединенных функций задачи (1.2.6) переобозначим следующим образом:

0,0(x, y) = x · y, 2k,2m = sin 2kx · sin 2my = k,m = 2k,2m-1 = sin 2kx · y cos 2my, (1.3.4) 2k-1,2m(x, y) = xcos2kx · sin 2my = k,m = 2k-1,2m-1 = y cos 2kx · y cos 2my k,m При этом видно, что при k, m > 0 каждому собственному значению k,m соответствует одна собственная и три присоедин функции.

енные Собственные значения и система собственных и присоедин енных функций сопряженной задачи (1.2.7) имеют вид:

0,0 = 0,0 = 0, k,m = k,m = (2k)2 + (2m)2, Z0,0(x, y) = 2 · 2, 2k-1,2m-1(x, y) = 4 cos 2kx4 cos 2my = Z2k-1,2m- Z2k,2m-1(x, y) = 4(1 - x) sin 2kx4 cos 2my = Zk,m Z2k-1,2m(x, y) = 4 cos 2kx4(1 - y) sin 2my = Zk,m Z2k,2m(x, y) = 4(1 - x) sin 2kx · 4(1 - y) sin 2my =, Z k,m (1.3.5) где присоедин функции Zk,m = Z2k,2m-1, Zk,m = Z2k-1,2m, енные = Z2k,2m соответственно удовлетворяют следующим уравнениям:

Z k,m Zk,m + k,mZk,m = PkZk,m (1.3.6) Zk,m + k,mZk,m = PmZk,m (1.3.7) и +k,m k,m= PmZk,m + PkZk,m (1.3.8) Z Z k,m и граничным условиям задачи (1.2.7). Имеет место Лемма. Последовательность собственных и присоедин енных функций задачи (1.2.6) и сопряж к ней задачи (1.2.7) образует биортогональную енной систему функции в L2(QT ). Имеет место Теорема. Последовательность собственных и присоедин енных функции {k,m(x, y)}, определенная по формулам (1.3.4), образует базис в проk,m=странстве L2(QT ) и для (x, y) L2(QT ) имеют место неравенства c 2 2 C L2(T ) k,m L2(T ) k,m=где c = 0.9, C = 272, то есть последовательности функций {k,m(x, y)} и {Zk,m(x, y)} образуют базис Рисса в пространстве k,m=0 k,m=L2(QT ).

В четвертом параграфе первой главы методом Фурье для решения смешанной задачи (1.2.1) при f(x, y, t) = 0 найдено следующее выражение:

2k-1,2m-V (x, y, t) = 2k-1,2m-1 cos k,mt + sin k,mt k,m k,m= Pkt2k-1,2m- 2k-1,2m-1(x, y) + 2k,2m-1 2 cos k,mt+ 2 k,m 1 Pk Pkt + 2k-1,2m + 2k-1,2m-1 + 2k-1,2m-1 sin k,mt 2k,m k,m Pmt 2k,2m-1 + 2k-1,2m - 2k-1,2m-1 cos k,mt + 2k,m k,m Pm Pmt 2k-1,2m + 2k-1,2m-1 + 2k-1,2m-1 sin k,mt 2k-1,2m+ 2k,m sin k,mt + 2k,2m cos k,mt + 2k,2m sin k,mt + (Pm2k,2m-1+ k,mt 2k,m t sin k,mt 3PkPm + Pk2k-1,2m) + 2k-1,2m-1 sin k,mt + 42 k,m 2 k,m k,m t cos k,mt Pm (Pm2k,2m-1 + Pk2k-1,2m) - · (2k,2m-1+ 2 k,m k,m Pk Pk Pm + 2k-1,2m-1 + 2k-1,2m + 2k-1,2m-1 + 2k,m 2k,m k,m PkPmt 2k,2m-1 PkPmt+ - cos k,mt + 2k-1,2m-1 sin k,mt - 2 4k,m k,m 4k,m 2k-1,2m- 2k-1,2m-1 cos k,mt + · sin k,mt 2k,2m (1.4.44) k,m где 2k-1,2m-1 = ((x, y), Z2k-1,2m-1), 2k-1,2m-1 = ((x, y), Z2k-1,2m-1),..., 2k,2m = ((x, y), Z2k,2m) -коэффициенты биортогонального разложения начальных функций (x, y) и (x, y) по биортогональной системе Zkm(x, y).

Следуя [15], дадим следующее определение.

Определение. Функцию V (x, y, t) из класса C1(QT ) C2(QT ) назовем классическим решением смешанной задачи (1.2.1), если:

1.она удовлетворяет внутри области QT однородному уравнению колебаний мембраны;

2. удовлетворяет начальным и граничным условиям задачи (1.2.1) в обычном классическом смысле.

Пятый параграф первой главы посвящается обоснованию метода Фурье для классического, в смысле В.А. Ильина, решения смешанной задачи (1.2.3) для однородного уравнения колебаний мембраны. Основным результатом этого параграфа является Теорема 1.5.1. Пусть начальные функции несамосопряженной смешанной задачи (1.2.1) удовлетворяют следующим условиям:

1. Функция (x, y) имеет в прямоугольнике R = [0, 1][0, 1] непрерывные производные до третьего порядка,интегрируемые с квадратом производные четвертого порядка и функции и удовлетворяют краевым условиям задачи (1.2.1) в обычном смысле.

2. Функция (x, y) имеет непрерывные производные до второго порядка,интегрируемые с квадратом производные третьего порядка в R и , удовлетворяют краевым условиям задачи (1.2.1). Тогда для любого отрезка времени t [0, T ] сумма биортогонального ряда (1.4.44) дает классическое, в смысле В.А. Ильина, решение смешанной задачи (1.2.1). При этом ряд (1.4.44) и ряды Vt, Vtt(i = 1, 2), полученные из него однократным и двукратным почленным дифференцированием по t, сходятся абсолютно и равномерно во всей замкнутой области R [0, T ] = QT. Кроме того, ряды, полученные из (1.4.44) двукратным почленным дифференцированием Vx,t, Vx,xj(i, j = 1, 2), сходятся абсолютно и равномерно в любой i i строго внутренней подобласти Q QT при t > 0.

T В шестом параграфе первой главы находится формальное решение несамосопряженной смешанной задачи (1.2.4). Это решение имеет вид t w(x, y, t) = f0,0(h)dh d Y0,0(x, y)+ 0 t + f2k-1,2m-1() sin k,m(t - )d Y2k-1,2m-1+ k,m k,m t Pk 1 + f2k-1,2m-1() + f2k-1,2m-1(h) sin ( - h)dh k,m k,m 0 t 1 sin (t - )d Y2k,2m-1(x, y) + f2k-1,2m()+ k,m Pm + f2k-1,2m-1(h) sin ( - h)dh sin (t - )d Y2k-1,2m(x, y)+ k, m t h 1 f2k,2m() + Pm f2k,2m-1(h) + Pk f2k-1,2m-1(h1) + k,m k,m k,m 0 0 Pk . sin (h - h1)dh1 sin ( - h)dh + (f2k-1,2m(h)+ k,m h Pm + f2k-1,2m-1(h1) · sin (h - h1)dh · sin (t - h)dh k,m sin (t - )d Y2k,2m(x, y) (1.6.22) Здесь же доказано существование классической в смысле В. А. Ильина смешанной задачи (1.2.4).

Теорема 1.6.1. Пусть плотность вынуждающих сил f(x, y, t) удовлетворяет следующим условиям:

1. функции f(x, y, t) имеет в области GT = R R [0, T ] непрерывные частные производные до второго порядка,интегрируемые с квадратом производных третьего порядка, 2. она такова, что функции f(x, y, t), f(x, y, t) для всех t [0, T ] и (x, y) R R по переменным x и y удовлетворяют граничным условиям задачи (1.2.4). Тогда ряд (1.6.22) и ряды, полученные из него однократным и двукратным почленным дифференцированием по t, сходятся абсолютно и равномерно в замкнутой области QT = R R, а ряды, полученные двукратным почленным дифференцированием по любым переменным x, y, и t, сходятся абсолютно и равномерно в любой подобласти QT = (0, T ] области QT при всех t > 0. При этом сумма ряда (1.6.22)определяет классическое решение смешанной задачи (1.2.4) в смысле В.А. Ильина.

Замечание 1.6.1. Условия 1) и 2) теоремы 1.6.1. могут быть обобщены следующим образом: Достаточно потребовать, чтобы n +([ ] ) f W2 (QT ) и по x удовлетворяла соответствующему краевому условию в обобщенном смысле (т.е. в среднем). Аналогично обобщаются и условия, наложенные на функции и теоремы 1.5.1.

В седьмом параграфе первой главы дается обоснование метода Фурье для классического, в смысле В.А. Ильина, решения несамосопряж енной смешанной задачи (1.2.1).

Методом Фурье для решения смешанной задачи (1.2.1) получим следующее выражение U = V (x, y, t) + w(x, y, t), где V (x, y, t) и w(x, y, t) соответственно определяются по формулам (1.4.44) и (1.6.22).

Основным результатом этого параграфа является Теорема 1.7.1. Пусть начальные функции (x, y) и (x, y) и правая часть f(x, y, t) задачи (1.2.1) соответственно удовлетворяют условиям теорем 1.5.1 и 1.6.1. Тогда ряд (1.7.1) и ряды, полученные из него однократным и двукратным почленным дифференцированием по t, сходятся абсолютно и равномерно в замкнутой области T = (0, T ], = R R, а ряды, полученные двукратным почленным дифференцированием по любым переменным x, y и t, сходятся абсолютно и равномерно в любой подобласти Q (0, T ] области QT при всех t > 0. При этом сумма ряда (1.7.1) T U(x, y, t) определяет классическое решение несамосопряж смешанной енной задачи (1.2.1) в смысле В.А. Ильина.

В восьмом параграфе первой главы найдено формальное решение сопряженной к задаче (1.2.3) смешанной задачи (1.8.1).

Решение задачи (1.8.1) дается формулой (1.8.36).

В пункте 1.8.2 доказывается существование классического решения сопряженной смешанной задачи (1.8.1).А именно, имеет место Теорема 1.8.2. Пусть в задаче (1.8.1) функции (x, y) и (x, y) удовлетворяют следующим двум условиям:

1. (x, y) в области = R R обладает непрерывными производными до третьего порядка и интегрируемые с квадратом производные четвертого порядка и такова, что функции , в классическом смысле удовлетворяют граничным условиям задачи (1.8.1).

2. (x, y) в области = R R обладает непрерывными производными до второго порядка включительно и такова, что функции , , в классическом смысле удовлетворяют граничным условиям задачи (1.8.1) Тогда ряд (1.8.36) дает классическое решение смешанной задачи(1.8.1) В девятом параграфе первой главы найдено выражение для формального решения смешанной задачи (1.9.1).

2w = w(x, y, t) + f(x, y, t), (x, y, t) QT, tw(x, y, 0) = wt(x, y, 0) = 0, (x, y) R R, (1.9.1) w(0, y, t) = w(1, y, t), wx(1, y, t) = 0, (y, t) R [0, T ], w(x, 0, t) = w(x, 1, t), wy(x, 1, t) = 0, (x, t) R [0, T ] Здесь же в теореме 1.9.1 дано обоснование метода Фурье для классического решения смешанной задачи (1.9.1). А именно,имеет место Теорема 1.9.1. Пусть функция f(x, y, t) удовлетворяет следующим условиям:

1. функции f(x, y, t) имеет в области GT = R R [0, T ] непрерывные частные производные до второго порядка 2. она такова, что функции f(x, y, t), f(x, y, t), для всех t [0, T ] и (x, y) R R по переменным x и y удовлетворяет граничным условиям задачи (1.9.1). Тогда ряд (1.9.14) и ряды, полученные из него однократным и двукратным почленным дифференцированием по t, сходятся абсолютно и равномерно в замкнутой области Q = R R [0, T ], а ряды, полученые двукратным почленным дифференцированием по любым переменным x, y и t сходятся абсолютно и равномерно в любой подобласти Q области QT = T R R [0, T ] при всех t > 0. При этом сумма ряда (1.9.14) определяет классическое решение смешанной задачи (1.9.1) в смысле В. А. Ильина Наконец, в десятом параграфе первой главы найдено формальное решение общей сопряж задачи енной d2u = u(x, y, t) + f(x, y, t), (x, y, t) QT dtu u(x, y, 0) = (x, y), (x, y, 0) = (x, y), (x, y) R R, t (1.10.1) u(0, y, t) = u(1, y, t), ux(1, y, t) = u(x, 0, t) = u(x, 1, t), uy(x, 1, t) = и дано обоснование метода Фурье для классического решения этой задачи (Теорема 1.10.1). В пункте 10.1 первой главы найдено выражение для решения смешанной задачи 1.2.4 при f(x, y, t) = f(x, y) В второй главе диссертации доказана единственность классического решения рассматриваемых задач и получены некоторые априорные оценки в нормах пространства L2 и W2. Из этих оценок, в частности, следует устойчивость решения и, в конечном итоге, корректная разрешимость рассматриваемых задач.

В первом параграфе второй главы доказана единственность классического решения смешанной задачи (2.1.1). А именно, имеет место Теорема 2.1.1. Пусть выполнены все условия теоремы 1.7.1. Тогда задача (2.1.1) имеет не более одного классического решения.

В втором параграфе второй главы 2 найдены выражения для формального решения задачи (1.2.4) из главы 1 при f(x, y, t) = f(x, y).

В третьем параграфе второй главы получены априорные оценки для решения неоднородного уравнения при f(x, y, t) = f(x, y), из которых, в частности, следует устойчивость задачи (точнее, непрерывная зависимость решения от правой части в норме пространства L2 ). А именно, имеет место Теорема 2.3.1. Для решения w(x, y, t) задачи (1.2.4) из главы 1 при f(x, y, t) = f(x, y) справедливы следующие двухсторонние оценки:

m MK f w(x, y, t) f, (2.3.1) MK m 2 где m = 0, 9, M = 272, K = A1 +A2T +A3T, а положительные постоянные A1, A2, A3 определены ниже (см. формулу (2.4.8)). При этом для решения задачи (1.2.4) при f(x, y, t) = f(x, y) получено выражение вида (2.2.4) Кроме того, имеет место Теорема 2.3.2. Решение смешанной задачи 1.2.4 из главы 1 при f(x, y, t) = f(x, y) непрерывно зависит от правой части уравнения f(x, y).

В четвертом параграфе второй главы получены априорные оценки для решения сопряж смешанной задачи (1.9.1) для неоднородного воленной нового уравнения. А именно, в пункте 2.4.1 найдено выражение (2.4.1) для формального решения задачи (1.9.1). В том числе имеет место Теорема 2.4.1.Для решения сопряж смешанной задачи (1.9.1) имеенной ют место оценки t t C-1 (x, y, t) 2d u(x, y, t) C f(x, y, t) 2d (2.4.1) 0 MC3 t2 2 8t2 80t где C =, а C3 = max,,,, а... - есть норма в m 2 1,1 1,1 1,пространстве L2(Q), Q = (0, 1)(0, 1). В частности, из оценки (2.4.1) следует непрерывная зависимость решения смешанной задачи (1.9.1) от правой части f(x, y, t) в норме пространства L2 (или устойчивость задачи (1.9.1)). Для формального решения смешанной задачи (1.9.1) при f(x, y, t) = f(x, y) получено выражение в виде (2.4.5).

В пятом параграфе второй главы получены двухсторонние априорные оценки для решения смешанной задачи (1.2.3) для однородного волнового уравнения в нормах L2(R R) через начальные функции. Из этих оценок, в частности, следует устойчивость решения, и с учетом результатов диссертации и корректная разрешимость соответствующих несамосопряж енных смешанных задач.

Наконец, в шестом параграфе второй главы получены априорные оценки в норме пространства W2 для решения смешанной задачи (2.6.1) для неоднородного уравнения при f(x, t) = f(x) В заключение автор выражает глубокую благодарность своему научному руководителю доктору физико - математичесих наук, профессору М. Исмати за постановку задач и обсуждение результатов данной диссертации.

Публикации по теме диссертации 1. Махмадуллоев З.Н. Решение одной несамосопряж задачи для неоденной нородного уравнения колебаний мембраны. // Вестник (Па Института ем) предпринимательства и сервиса, 2005, №13, с.62-2. Махмадуллоев З.Н. Об одной нелокальной краевой задаче для уравнения колебаний мембраны. //ДАН Республики Таджикистан,2006, т.49,№3, с.215-220.

3. Исмати М., Махмадуллоев З.Н. О корректной разрешимости самосопряж енных смешанных задач для уравнения колебаний мембраны.

//Вестник (Па Института предпринимательства и сервиса, 2007, №16, ем) с.34-38.

4. Исмати М., Махмадуллоев З.Н. Априорные оценки. Корректная разрешимость смешанных задач для уравнения колебаний мембраны //Известия Академии наук Республики Таджикистан.Отделение физ-мат,химии геолог.наук, 2007, №3(128), с.7-15.

5. Исмати М., Махмадуллоев З.Н. О существовании и единственности решения одной сопряж задачи для неоднородного уравнения колебаний енной мембраны. //Материалы международной научной конференции "Наука и современное образование: проблемы и перспективы", посвящено 60-летию ТГНУ, окт., 2008, - с. 21-23.

6. Махмадуллоев З.Н.- О существовании и единственности решения одной сопряженной задачи для неоднородного уравнения колебаний мембраны.

//Материалы республиканской научной конференции "Проблемы математических и естественных наук, ТГУК, март, 2010, - с. 122-124.

7. Махмадуллоев З.Н. Априорные оценки для классического решения одной несамосопряж енной задачи //ДАН Республики Таджикистан, 2011,т.54,№12, с.960-965.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.