WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |

На правах рукописи

Мамонтов Александр Евгеньевич ГЛОБАЛЬНЫЕ ТЕОРЕМЫ СУЩЕСТВОВАНИЯ ДЛЯ МНОГОМЕРНЫХ УРАВНЕНИЙ СЖИМАЕМЫХ НЕНЬЮТОНОВСКИХ ЖИДКОСТЕЙ В ПРОСТРАНСТВАХ ОРЛИЧА 01.01.02 дифференциальные уравнения

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Новосибирск, 2008

Работа выполнена в Институте гидродинамики им. М.А.Лаврентьева Сибирского отделения Российской академии наук.

Официальные оппоненты: д.ф.-м.н., проф. А.А.Амосов д.ф.-м.н., проф. С.К.Водопьянов д.ф.-м.н., проф. В.В.Шелухин

Ведущая организация: Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова

Защита состоится 16 октября 2008 г. в 15:00 на заседании диссертационного совета Д 003.015.04 при Институте математики им. С.Л.Соболева СО РАН по адресу: 630090, Новосибирск, пр. ак. Коптюга, 4.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института математики им. С.Л.Соболева СО РАН.

Автореферат разослан 20 августа 2008 г.

Ученый секретарь диссертационного совета к.ф.-м.н. В.Л.Мирошниченко I. Аннотация1 Основной целью диссертационной работы является доказательство теорем существования в целом по времени и входным данным для уравнений многомерного движения вязкой сжимаемой неньютоновской жидкости. В связи с необходимостью оценки плотности изучается поведение решений транспортного уравнения с нерегулярными коэффициентами (особенно неограниченной дивергенцией коэффициента). Оказывается, что этот вопрос, а потому и вся исходная задача, естественным образом решаются с помощью аппарата пространств Орлича. В связи с этим возникает другая вспомогательная задача об экстраполяции линейных операторов в пространствах Орлича, которая решается в диссертации с помощью интегральных преобразований и представлений N-функций. В качестве еще одного приложения предложенных экстраполяционных методов приведена проблема единственности для уравнений Эйлера.

II.

Общая характеристика работы

II.1. Актуальность темы и ее разработанность в литературе.

Исследование уравнений механики сплошных сред является задачей, относящейся как к области механики и физики, так и математики. Ее актуальность обусловлена многочисленными приложениями, особенно ярко проявившимися в последнее столетие. Принятые в современной науке подходы требуют, чтобы формулировка и анализ физических моделей сопровождались их математическим исследованием. Возникающие при этом математические задачи оказываются весьма интересными, своеобразными и требовательными к применяемому математическому аппарату, приводя нередко к разработке специальных оригинальных подходов. Преодоление возникающих трудностей явилось одним из основных стимулов развития математики. Развитый при этом новый инструментарий обогатил как саму математику, так и возможности ее приложений.

Необходимо также упомянуть, что доказательство теорем о математической корректности физических моделей способствует обоснованию и развитию численных методов, значение которых в последнее время чрезвычайно возросло.

Для приложений особенную ценность представляют теоремы о существовании решений в целом, т. е. для любых интервалов времени и любых, сколь угодно больших, входных данных.

Все сказанное относится и к одной из наиболее известных моделей в механике сплошных сред модели вязкой сжимаемой жидкости (ВСЖ), описываемой системой дифференциальных уравнений в частных производных + div(u) = 0, (1) t u (u) + (u · )u + div(u u) = divP + f (2) t t Работа выполнена при поддержке РФФИ (проект 07–01–00309) и гранта Президента РФ (проект МК–213.2008.1).

это сокращенная форма модели (без уравнения энергии), возникающая в механике при описании некоторых классов течений и сред, и являющаяся естественным математическим приближением для полной системы. Даже в таком сокращенном виде модель достаточно богата с точки зрения приложений и представляет серьезные математические трудности. Так, уравнение (1) имеет гиперболический тип по, а (2) параболический по u, так что вся система не имеет определенного типа; теория таких систем (смешанного типа) развита еще недостаточно полно, и при исследовании (1), (2) необходимо прибегать к специальным подходам.

В системе (1), (2) есть плотность жидкости, u вектор скорости, P тензор напряжений; это неизвестные функции пространственных переменных x Rn и времени t; вектор внешних массовых сил f считается заданной функцией от t, x. Операторы и div действуют по x. Система (1), (2) незамкнута не хватает определяющего уравнения (ОУ) для напряжений: P = P(, u). Его выбор означает выбор определенной среды или, точнее, среды с классом течений. Физический смысл понятия жидкость, как правило, отождествляемого с постулатами Стокса, приводит к тому, что ОУ обязано иметь вид n-P = k(, {Js(D)}n )Dk, (3) s=k=где D = Sym(u) = ((u)+(u))/2 тензор скоростей деформаций, а {Js(D)} его основные инварианты. ОУ реальных сред достаточно сложны, и уже их описание представляет значительную трудность. Чаще всего при исследовании системы (1), (2) выбирают ОУ (3) с линейной зависимостью P от D (закон Стокса):

P = (-p + divu)I + 2µD, (4) в котором давление p и коэффициенты вязкости, µ могут быть функциями2 от. В случае (4) уравнения (1), (2) описывают ньютоновскую жидкость; тогда divP = -p() + µu + ( + µ)divu, и (1), (2) превращаются в уравнения Навье Стокса ВСЖ. Все прочие модели называются неньютоновскими, в их число входят и более общие ситуации, чем (3).

Мы ограничимся ОУ (3), что соответствует неньютоновским жидкостям дифференциального типа первого порядка. Даже для таких сред и даже в несжимаемом случае теория разрешимости развита недостаточно полно.

Нас интересует проблема разрешимости в целом начально-краевых задач для (1), (2). История этого вопроса показывает условность разделения на ньютоновский и неньютоновский случаи. Впрочем, по второму случаю результатов значительно меньше, и особенно в сжимаемом случае подавляющее большинство работ посвящено ньютоновсконо обычно и особенно µ считаются постоянными.

му ОУ (4). В развитии теории разрешимости уравнений (1), (2), (4) можно условно выделить несколько этапов.

Первый этап локальная теория был начат в 1950-е гг. в работах D.Graffi и J.Serrin’а и пережил свой расцвет в 1960–70-е гг. благодаря работам таких авторов как J.Nash, А.И.Вольперт, С.И.Худяев, N.Itaya, В.А.Солонников, A.Tani. Определенным итогом этого этапа можно считать работу A.Matsumura и T.Nishida (1980), в которой была впервые показана глобальная во времени (хотя пока локальная по начальным данным) разрешимость в многомерном случае. Впрочем, локальные (по времени или данным) результаты появлялись и после этого3.

Начало второго этапа глобальной одномерной теории можно связать с работой Я.И.Канеля (1968); расцвет этой теории пришелся на 1970– 80-е гг., когда благодаря работам авторов: N.Itaya, A.Tani, А.В.Кажихов, В.В.Шелухин, В.Б.Николаев, С.Я.Белов, В.А.Вайгант, А.А.Папин, А.А.Амосов, А.А.Злотник, T.Nagasawa, S.Kawashima, T.Nishida, S.Yanagi, M.Okada, B.Kawohl, D.Hoff и др., была построена целостная теория глобальной разрешимости основных начально-краевых задач и задачи Коши в случае n = 1. В 1980-90-е гг.4 акцент был в значительной степени смещен на исследование решений с разрывными данными.

В случае n > 1 для системы (1), (2) долгое время не было каких-либо глобальных результатов. В связи с этим интерес представляют работы, касающиеся специальных классов многомерных течений5, и по приближенным моделям для (1), (2), (4) в многомерном случае6.

На рубеже 1980-90-х гг. произошел прорыв в многомерной глобальной теории для системы (1), (2), (4), который был подготовлен многими работами, содержавшими ряд плодотворных идей. Так, была исследованаключевая роль так называемого эффективного вязкого потока (эффективного вязкого давления) S = ( + 2µ)divu - p(). В работах W.E и D.Serre было (в одномерном случае) открыто ключевое коммуникативное соотношение для слабых пределов8 S = S ·, доказанное и использованное затем в многомерном случае P.L.Lions’ом. Для транспортного уравнения (включая (1)) R.J.DiPerna и P.L.Lions усовершенствовали аппарат ренормализации, играющий ныне ключевую роль в математической теории ВСЖ.

Первая попытка решения двумерной задачи9 была предпринята M.PaA.Valli, P.Secchi, A.Matsumura, T.Nishida, N.Yamagata, D.Hoff, K.Zumbrun, G.Lukaszewich, A.Tani.

В.А.Вайгант, А.А.Амосов, А.А.Злотник, В.В.Шелухин, D.Serre, D.Hoff, M.Padula, A.Novotny, Song Jiang, R.Zarnowski.

В.Б.Николаев, D.Hoff, H.Fujita Yashima, R.Benabidallah, В.В.Шелухин (1980-90-е гг.).

А.В.Кажихов, В.А.Вайгант, Lu Min, S.Ukai и автор (1990-е гг.).

D.Hoff, A.Novotny, P.L.Lions, В.А.Вайгант, А.В.Кажихов, D.Serre, N.Masmoudi, E.Feireisl, H.Petzeltova.

для достаточно малых > 0; черта означает слабый предел.

в ограниченной области, p =.

dula (1986). Несмотря на наличие пробелов, эта работа содержит плодотворные идеи в частности, об эффективности оценок в классах Орлича.

Наконец, появились работы P.L.Lions’а (1993, 1998) о глобальной разрешимости уравнений (1), (2), (4) при p = с достаточно большими (показатель адиабаты) и произвольным n (для начально-краевой задачи).

Дальнейшее развитие этого результата, включая снижение, предпринято в работах E.Feireisl, S.Matusu-Necasova, H.Petzeltov, I.Straskraba. Имеются результаты и по стационарным задачам как локальные10, так и глобальные11.

Все упомянутые результаты касаются слабых обобщенных решений; в связи с этим особую роль играют работы В.А.Вайганта и А.В.Кажихова (1995–1996), в которых построены более гладкие (в том числе классические) решения ньютоновской системы (1), (2), (4), но при n = 2, = ().

Для классических уравнений Навье Стокса ВСЖ, даже при n = 2, проблема глобального существования гладких решений, и вообще, проблема единственности глобальных решений, остаются открытыми. Открыты и многие другие важные проблемы: дальнейшего снижения показателя для глобального существования хотя бы слабых решений; распространения результатов на случай теплопроводной жидкости, и т. д.

Среди упомянутых работ не уделено внимания неньютоновскому случаю12. Это связано со спецификой найденных методов и их жесткой привязке к ньютоновскому характеру ОУ. Нужно подчеркнуть, что неньютоновские ОУ лучше описывают поведение реальных сред; к тому же их роль оказалась важной в проблеме турбулентности13. С математической точки зрения теория разрешимости (особенно в классах достаточно регулярных решений) для неньютоновских уравнений сложнее, т. к. тогда в правой части (2) вместо линейного оператора Ламе возникает квазилинейный эллиптический оператор от u. C другой стороны, это придает проблеме дополнительный математический интерес и стимулирует ее изучение.

Для многомерных уравнений сжимаемой неньютоновской жидкости результаты весьма немногочисленны. В нескольких работах14 были построены так называемые мерозначные решения15. Эти результаты приведены в небольшом разделе монографии чешских авторов J.Malek, J.Necas, M.Rokyta, M.Ruzicka (1996), которая в остальном посвящена несжимаемым неньютоновским жидкостям; проблема существования хотя бы слабых обобщенных решений для случая сжимаемых неньютоновских жидкостей была обозначена в этой монографии как нереM.Padula, J.Heywood, H.Beirao da Veiga, A.Novotny, A.Matsumura, T.Nishida, A.Valli, R.Farwig, С.А.Назаров, K.Pileckas, P.Penel.

P.L.Lions, E.Feireisl, A.Novo, A.Novotny, I.Straskraba, П.И.Плотников, J.Sokolowski.

если не считать нескольких работ по одномерным движениям.

R.S.Rivlin (1957), Y.N.Huang, K.R.Rajagopal (1996), A.Yoshizawa, S.Nisizima (1993).

S.Matusu–Necasova, A.Novotny, J.Necas, M.Shilhavy, J.Neustupa (1990–1994).

т. е. такие, которые получаются без обоснования слабого предельного перехода в нелинейных вязких членах.

шенная. В определенной степени ее решение достигнуто в работах автора, лежащих в основе настоящей диссертационной работы.

C другой стороны, в несжимаемом случае16 теория разрешимости уравнений неньютоновской жидкости развита несравненно лучше. Начало этому положено в работах О.А.Ладыженской (1967–1968), где были показаны существование и единственность решений для широкого класса неньютоновских несжимаемых жидкостей, по существу степенных с достаточно быстрым ростом коэффициента вязкости17. Отметим также работу S.Kaniel (1970), где аналогичные результаты были получены для более общих диссипативных потенциалов V, т. е. потенциалов в представлении V (D) P = -p I +. (5) D В настоящее время представление (5) (имеющее физические основания) стандартная техника в теории несжимаемых неньютоновских жидкостей;

впрочем, обычно ограничиваются частным случаем18 V (D) = (|D|) это так называемые обобщенные ньютоновские жидкости. К настоящему моменту в теории несжимаемых неньютоновских жидкостей имеется ряд результатов19 о снижении скорости роста потенциала и обобщении вида V, а также о повышении гладкости решений.

Особое положение в этой теории занимают модели вязкопластических жидкостей Шведова Бингама20, которые находят свое применение при изучении движений таких сред, как пасты, цементы, суспензии, некоторые виды нефтей, буровые растворы. В несжимаемом случае здесь также построена развитая теория. В работах Г.Генки (1937), А.А.Ильюшин (1940) решен ряд плоских задач, причем в последней работе впервые предложена вариационная формулировка, позднее занявшая преобладающее место в теории21. П.П.Мосоловым и В.П.Мясниковым (1965–1981) предпринято одно из первых систематических исследований модели Бингама, но в рамках некоторых упрощений (стационарность или линеаризация). В книге т. е. когда в (1), (2), (3) полагают const.

Что характерно, эти работы были своего рода попыткой решения проблемы единственности для классических трехмерных уравнений Навье Стокса несжимаемой жидкости, нерешенной до сих пор и попавшей теперь в число проблем тысячелетия. Это еще раз показывает тесную связь между ньютоновской и неньютоновской моделями.

Здесь и далее для тензоров |A|2 = A : A, A : B = AijBij.

О.А.Ладыженская, Г.А.Серегин, J.Malek, J.Necas, M.Rokyta, M.Ruzicka, H.Bellout, F.Bloom.

Их характерным свойством является отсутствие жидкого течения в случае, если напряжения в рассматриваемом объеме не превышают заданного порога текучести, в противном случае течение происходит по закону вязких жидкостей. Таким образом, в этих средах возможно образование твердотельных зон (ядер), которые со временем могут исчезать, появляться и менять форму. Эти среды не являются жидкостями в смысле постулатов Стокса, но их традиционно все же именуют жидкостями.

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»