WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 |

На правах рукописи

Лахтина Екатерина Владимировна МЕЖЧАСТИЧНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ И МИКРОСТРУКТУРА МАГНИТНЫХ ЖИДКОСТЕЙ 01.04.07 – Физика конденсированного состояния

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Пермь – 2008

Работа выполнена в Институте механики сплошных сред Уральского отделения Российской Академии наук

Научный консультант:

доктор физико-математических наук, профессор Пшеничников Александр Федорович

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор Спивак Лев Волькович доктор физико-математических наук, доцент Кротов Лев Николаевич

Ведущая организация: Уральский государственный технический университет – УПИ, г. Екатеринбург

Защита состоится 10 июня 2008 г. в 15 часов 15 минут на заседании диссертационного совета Д 212.189.06 в Пермском государственном университете (г. Пермь, ГСП, 614990, ул. Букирева, 15).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Пермского государственного университета.

Автореферат разослан «_» апреля 2008 г.

Ученый секретарь диссертационного совета Д 212.189.06, кандидат физико-математических наук, доцент Г.И. Субботин 2

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. Предметом исследований являются межчастичные взаимодействия и процессы агрегирования в магнитных жидкостях.

Магнитные жидкости или ферроколлоиды – это коллоидные растворы ферро- или ферримагнитных частиц в жидком немагнитном носителе. Они были синтезированы в 60-х годах прошлого столетия в связи с необходимостью получить вещества, сочетающие высокую намагниченность и высокую текучесть. Актуальность исследований магнитных жидкостей связана с их широким применением в современных технологиях: в качестве вакуумных уплотнителей – для герметизации ввода вращающихся валов; в качестве жидких подшипников, амортизаторов и демпферов; в рабочем зазоре громкоговорителей; в ультразвуковой дефектоскопии; в магнитогидростатических сепараторах; в измерителях наклона, ускорений и давления; в медицине в качестве магнитоуправляемого транспортирующего и рентгеноконтрастного вещества и для гипертермии опухолей. В связи с серьезностью и важностью перечисленных приложений к магнитным жидкостям предъявляются требования высокой стабильности и однородности свойств.

Физические свойства ферроколлоида во многом определяются его микроструктурой – параметрами распределения частиц по размерам, наличием или отсутствием агрегатов и количеством примесей. Проблема образования агрегатов обсуждалась уже в 60-х годах в работах Бибика. На сегодняшний день хорошо изучены условия образования и свойства так называемых микрокапельных агрегатов, появляющихся в магнитной жидкости при понижении температуры или под действием внешнего магнитного поля. Капельные агрегаты содержат 105108 частиц и хорошо видны в оптический микроскоп. Их появление, сопровождающееся расслоением системы на «газообразную» и «жидкую» фазы, является фазовым переходом первого рода (Чеканов, 1985). Все остальные (гипотетические) типы агрегатов – цепочки, кольца, сетки, квазисферические агрегаты с характерным размером в десятки нанометров – за малостью размеров не могут исследоваться прямыми методами. Выводы о наличии, размере и количестве таких агрегатов делаются по косвенным данным и остаются дискуссионными.

Наиболее дискуссионным, по-видимому, является вопрос о цепочечных агрегатах. Подавляющее число аналитических и численных работ строится на предположении о том, что наличие анизотропного диполь-дипольного взаимодействия является достаточным условием для появления в магнитных жидкостях длинных «полимерных» цепочек, которые при наличии внешнего поля ориентируются вдоль его направления. В то же время, известные экспериментальные данные (Бузмаков, Пшеничников, 1996; Skumiel с соавторами, 2003;

Пшеничников, Федоренко, 2005; Meriguet с соавторами, 2006) говорят о том, что в магнитных жидкостях нет условий для объединения частиц в длинные цепочки. С учетом того, что в обычных (немагнитных) коллоидах основной причиной агрегирования частиц являются ван-дер-ваальсовы взаимодействия, вопрос о роли магнитодипольных взаимодействий в формировании агрегатов остается открытым.

Таким образом, получение новых экспериментальных данных о размерах, условиях и причинах образования агрегатов, выяснение того, какие взаимодействия ответственны за их формирование, каким образом присутствие агрегатов влияет на физические свойства жидкости, является актуальной проблемой в физике магнитных жидкостей. Так как излишек стабилизатора и коагулянты, использующиеся в процессе приготовления магнитных коллоидов, потенциально способны вызывать агрегирование частиц, часть работы посвящена прояснению вопроса о влиянии этих примесей на процессы агрегирования. Отдельный интерес представляет проблема введения в магнитную жидкость молекул полимеров, которые могут быть полезными как средство увеличения оптической анизотропии магнитных жидкостей во внешнем поле. С другой стороны, эти примеси могут привести к агрегативной неустойчивости магнитной жидкости.

Целью работы является экспериментальное исследование межчастичных взаимодействий и их влияния на магнитные свойства магнитных жидкостей, определение условий образования агрегатов в магнитных жидкостях на основе жидких углеводородов, определение их характерных размеров и концентрации, и выяснение влияния примесей на процесс агрегирования.

Исследования, представленные в диссертации, выполнены при поддержке РФФИ (проекты № 01-02-17839, 02-03-33003, 04-02-96028, 07-02-96015), INTAS (грант № 03-51-6064) и CRDF (грант №РЕ-009-0).

Научная новизна работы заключается в том, что в ней впервые:

-в широком диапазоне температур, частот зондирующего поля и концентраций магнитной фазы измерена магнитная восприимчивость растворов с различной концентрацией свободного стабилизатора, коагулянта и полимерных молекул;

-разработан новый метод кластерного анализа магнитных жидкостей;

-показано, что средний размер агрегатов практически не зависит от температуры, концентрации магнитной фазы и присадок и в большинстве случаев находится в диапазоне 5080 нм;

-показано, что магнитодипольные взаимодействия слабо влияют на процесс формирования агрегатов, но играют решающую роль в формировании низкотемпературной восприимчивости магнитной жидкости;

-получены новые аргументы в пользу гипотезы, объясняющей образование квазисферических агрегатов наличием дефектов в защитной оболочке коллоидных частиц.

Научная и практическая значимость результатов состоит в том, что -разработан и апробирован новый метод кластерного анализа ферроколлоидов, основанный на разложении дисперсионных кривых для динамической восприимчивости в ряд по функциям Дебая;

-показано, что в ферроколлоидах существуют квазисферические агрегаты, характерный размер которых составляет 5080 нм и превышает диаметр одиночной частицы в 4-7 раз;

-выяснены причины формирования и температурное поведение агрегатов.

Автор защищает:

-результаты измерения динамической восприимчивости в широком диапазоне температур, частот зондирующего поля, концентраций магнитной фазы и примесей;

-метод определения средних размеров агрегатов и индивидуальных частиц по дисперсионным кривым для динамической магнитной восприимчивости ферроколлоида;

-вывод о том, что в магнетитовых коллоидах, стабилизированных олеиновой кислотой, содержатся квазисферические агрегаты со средним диаметром нм;

-вывод об экспоненциальном росте вклада агрегатов в статическую восприимчивость при понижении температуры за счет магнитодипольных взаимодействий между частицами внутри агрегата.

Публикации и апробация работы. Результаты исследований опубликованы в 25 работах и докладывались на Региональной школе-конференции для студентов, аспирантов и молодых ученых по математике и физике (Уфа, 2002);

ежегодных Конференциях молодых ученых «Неравновесные процессы в сплошных средах» (Пермь, 2002-2006); Всероссийской научной конференции студентов-физиков и молодых ученых (Красноярск, 2003; Москва, 2004; Екатеринбург, 2005); Зимней школе по механике сплошных сред (Пермь, 2003, 2005, 2007); Международной Плесской конференции по магнитным жидкостям (Плес, 2004, 2006); German Ferrofluid Workshop (Саарбрюкен, 2005); Научной конференции «Актуальные проблемы механики сплошных сред» (Пермь, 2005);

Научной конференции молодых ученых по механике сплошных сред «Поздеевские чтения», (Пермь, 2006); III Международной конференции «Высокоспиновые молекулы и молекулярные магнетики» (Иваново, 2006).

Структура и объем работы. Диссертационная работа состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цитированной литературы, содержащего 103 наименования. Общий объем диссертации 132 страницы, в том числе 32 рисунка и 6 таблиц.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ Во введении показана актуальность проблемы, сформулирована цель работы, обсуждается новизна и достоверность результатов.

Первая глава посвящена обзору опубликованных экспериментальных и теоретических работ по исследованию агрегатов и их влиянию на физические свойства ферроколлоидов. Показано, что к настоящему времени исследователи не пришли к единому мнению о структуре и форме агрегатов в магнитных жидкостях. В обзор литературы включено также обсуждение теоретических моделей, описывающих намагниченность ферроколлоидов с учетом межчастичных взаимодействий.

Вторая глава содержит описание нестандартного оборудования, методики измерения динамической восприимчивости и кривой намагничивания. Для измерения восприимчивости магнитных жидкостей в диапазоне частот 1.Гц нами был применен мост взаимной индуктивности, который обеспечивает большую точность при анализе разбавленных растворов и позволяет производить измерения на сверхнизких частотах f < 30 Гц. Погрешность измерения действительной части динамической восприимчивости 1 (0.2 + 31) 10-2 для диапазона частот f < 105 Гц. Погрешность измерения мнимой части восприимчивости 2 находится на уровне 0.01 для разбавленных магнитных жидкостей и не превышает 0.05 единиц СИ для концентрированных. Дисперсный состав частиц определялся из статической кривой намагничивания, которая получалась численным интегрированием зависимости дифференциальной восприимчивости от подмагничивающего поля по известной методике (Пшеничников, Лебедев, 1989). Вязкость жидкостей измерялась вискозиметром Брукфилда LVDV-II+PRO. Плотность образцов измерялась с помощью стандартного пикнометра и аналитических весов ВЛА-200.

В третьей главе описана методика кластерного анализа. Хотя этот метод не позволяет получить независимые данные о форме микроагрегатов, он дает вполне надежную информацию о характерных размерах агрегатов и их концентрации. При обработке результатов предполагалось, что форма агрегатов близка к сферической. В пользу такого предположения говорят результаты диффузионных измерений (Бузмаков, Пшеничников, 1996), малая вероятность обнаружения цепочек (Федоренко, Пшеничников, 2005) и результаты численного моделирования (Pshenichnikov, Mekhonoshin, 2001). Несмотря на то, что с увеличением числа частиц в кластере его магнитная структура хаотизируется, суммарный магнитный момент кластера растет по корневому закону. Поэтому в слабом магнитном поле такой агрегат должен вести себя подобно очень крупной коллоидной частице с собственным магнитным моментом.

Наш метод основан на известной зависимости броуновского времени релаксации магнитного момента частицы от ее размера. Для коллоидных часB тиц, форма которых близка к сферической, это время равно = 3 d3 /(6kT), (1) B где – динамическая вязкость дисперсионной среды, k – константа Больцмана, T – температура, d – диаметр частицы. Так как низкочастотная часть спектра восприимчивости формируется именно крупными «броуновскими» частицами, уравнение (1) позволяет определить средний диаметр этих частиц или агрегатов. В случае идеализированной монодисперсной жидкости время релаксации легко определяется из дисперсионных кривых – зависимостей действительной и мнимой частей восприимчивости от частоты зондирующего поля.

Действительная 1 и мнимая 2 части динамической восприимчивости в этом случае описываются формулами Дебая:

2 2 2 1 = 0 /(1 + ), 2 = 0 /(1 + ). (2) B B B Условие * = 1 определяет частоту *, при которой действительная часть B восприимчивости уменьшается в два раза, а мнимая часть достигает максимума. Определение времени релаксации и характерного размера частицы (или кластера) сводится, таким образом, к измерению характерной частоты *.

Полидисперсность реальных магнитных жидкостей и существование агрегатов приводят к тому, что спектр динамической восприимчивости оказывается “растянутым” на несколько порядков. В этом случае все частицы и агрегаты можно разделить на достаточно узкие фракции, отличающиеся временем релаксации магнитного момента, и формально представить восприимчивость в виде суперпозиции дебаевских функций:

N N 2 1 = [Ai /(1+ i2)], 2 = [Aii /(1+ i2)]. (3) i=1 i=В уравнениях (3) i – время релаксации намагниченности, соответствующее i–й фракции. Спектральная амплитуда Ai (вклад фракции в равновесную восприимчивость) подлежит определению из экспериментальных кривых 1 ( ) и 2 ( ).

Очевидно, что для нахождения N спектральных амплитуд Ai необходимо, как минимум, N независимых уравнений, соответствующих N значениям восприимчивости, измеренным на различных частотах.

Pages:     || 2 | 3 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»