WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |

На правах рукописи

ИВАНОВА Юлия Евгеньевна МЕТОД ВОЗМУЩЕНИЙ В ДИНАМИКЕ ДЕФОРМИРОВАНИЯ НЕСЖИМАЕМЫХ УПРУГИХ СРЕД 01.02.04 – механика деформируемого твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Владивосток – 2007

Работа выполнена в Институте автоматики и процессов управления Дальневосточного отделения Российской академии наук.

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Буренин Анатолий Александрович.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Намм Роберт Викторович;

кандидат физико-математических наук, доцент Шаруда Владимир Алексеевич.

Ведущая организация: Тихоокеанский океанологический институт им. В.И. Ильичева Дальневосточного отделения Российской академии наук.

Защита состоится « » мая 2007 года в часов минут на заседании диссертационного совета ДМ 005.007.02 в Институте автоматики и процессов управления ДВО РАН по адресу: 690041, г. Владивосток, ул. Радио, 5, аудитория 510, тел./факс(8-4232) 310452, E-mail: dm00500702@iacp.dvo.ru, URL: http://www.iacp.dvo.ru.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института автоматики и процессов управления ДВО РАН.

Автореферат разослан « » апреля 2007 г.

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат физико-математических наук Дудко О.В.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы диссертации определяется тем, что в ней предпринято исследование закономерностей распространения по деформируемому телу деформаций изменения формы. В то время как такие закономерности в распространении объемных деформаций достаточно изучены, включая диссипативные и дисперсионные эффекты, для которых соответствующие эволюционные уравнения (квазипростых волн, Бюргерса, Кортвега де Вриза и др.) давно стали классическими, аналогичные уравнения в распространении деформаций изменения формы практически не изучались.

Ранее (работы Буренина А.А., Шаруды В.А., Рагозиной В.Е.) было указано, что эволюционные уравнения следуют в динамике деформирования в качестве соотношений, описывающих поведение решений краевых задач за поверхностями разрывов.

Это области внутренних разложений решения сингулярной задачи метода возмущений. Установить этот же факт для нелинейных краевых задач динамики, связанных с преимущественным распространением по среде деформаций изменения формы, получить соответствующие эволюционные уравнения и предложить для решения краевых задач нелинейной динамической теории упругости несжимаемой среды модифицированный вариант метода сращиваемых асимптотических разложений следует признать актуальной задачей механики деформирования. Эти же обстоятельства определяют цель и задачи диссертации.

К основным научным результатам диссертации относятся:

- сведение краевых задач ударного деформирования несжимаемой упругой среды к сингулярным задачам метода возмущений;

- вывод эволюционных уравнений, описывающих деформирование за поверхностью разрывов скоростей перемещений;

- разработка методики построения приближенных решений краевых задач динамики несжимаемой упругой среды, связанной со сращиванием разложений и построением равномерно пригодного разложения;

- решение ряда одномерных и двумерных краевых задач динамики нелинейной несжимаемой упругой среды.

Научная новизна полученных результатов связана с тем, что впервые указано отличие в эволюционных уравнениях, описывающих нелинейные закономерности в распространении граничных возмущений по деформируемым телам, для случаев распространения объемных деформаций и деформаций изменения формы. В последнем случае предложен приближенный метод решения краевых задач ударного деформирования и построены разложения решений ряда конкретных краевых задач динамики несжимаемой упругой среды.

Достоверность результатов диссертации предопределяется строгим следованием формализму метода возмущений и использованием классических представлений в математическом моделировании динамики несжимаемой упругой среды.

Практическая значимость результатов работы определяется необходимостью в сведениях о закономерностях распространения ударных граничных возмущений по деформируемым телам для постановки соответствующих краевых задач и расчета в технологиях изготовления и упрочнения изделий, использующих высокоскоростные импульсные и ударные воздействия (пробивка отверстий, высокоскоростное соударение, поверхностное упрочнение, ковка).

Апробация результатов диссертации. Отдельные результаты реферируемой работы докладывались и обсуждались на Всероссийской математической школесеминаре имени академика Е.В. Золотова (Владивосток, 2002, 2003, 2004; Хабаровск, 2005), V и VII Дальневосточной конференции студентов и аспирантов по математическому моделированию (Владивосток, 2001, 2003), Региональной научно-технической конференции «Молодежь и научно-технический прогресс» (Владивосток, 2001, 2002, 2003, 2004), научно-технической конференции «Вологдинские чтения» (Владивосток, 2003), Всероссийской конференции «Фундаментальные и прикладные вопросы механики», посвященной 70-летию со дня рождения академика В.П. Мясникова (Владивосток, 2006). Диссертация в целом докладывалась на семинаре лаборатории механики деформируемого твердого тела ИАПУ ДВО РАН под руководством д.ф.-м.н., профессора А.А. Буренина.

Публикации по работе. По теме диссертации опубликовано 16 работ, список которых приводится в конце автореферата.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы из наименований. Общий объем работы – страниц, в том числе рисунков, включенных в текст.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении к диссертации приводится краткий обзор литературы, описывающий тематику предпринимаемого исследования. Отмечается роль эволюционных уравнений в математическом совместном описании нелинейных, диссипативных и дисперсионных эффектов в распространении деформаций по твердым телам. Указывается, что эволюционные уравнения следуют в качестве уравнений для внутренних разложений в сингулярных задачах метода возмущений. При этом присутствует качественное отличие в этих уравнениях для случаев распространения объемных и сдвиговых деформаций. Отмечены успехи в изучении закономерностей распространения объемных деформаций, связанные с изучением эволюционных уравнений в работах Буренина А.А., Гельфанда И.М., Джеффри А., Заболотской Е.А., Зарембо Л.К., Липатова А.Н., Островского Л.А., Остроумова Г.А., Рагозиной В.Е., Рождественского Б.Л., Руденко О.В., Солуяна С.И., Хохлова Р.В., Шаруды В.А., Энгельбрехта Ю.К., Яненко Н.Н. На основе литературного обзора формулируются цель и задачи исследования, предпринятого в диссертации.

В первой главе диссертации, носящей вводный характер, записываются основные уравнения математической модели несжимаемой упругой среды, вычисляются скорости распространения возможных поверхностей разрывов деформаций изменения формы, указываются условия их существования.

Поведение динамически деформируемой нелинейно-упругой изотропной несжимаемой среды в переменных Эйлера xi определяется замкнутой системой уравнений, представленной в первом параграфе:

vi = ui + ui, jv, 2ij = ui, j + u - uk,iuk, j, ij, j = vi + vi, jv, ( ) ( ) j j,i j W ui ui ij =- pij + kj - 2kj, I1 = ii, I2 = ij, ui, j =, u =, (1) ( ) ji i ikj t x 23 4 2 W = a - µ I1 + aI2 + bI1 - I1I2 - I1 + cI1 + dI2 + kI1 I2 +, ( ) где ui, vi, ij, ij - компоненты вектора перемещений, вектора скорости, тензора деформаций Альманси и тензора напряжений Коши соответственно, p - функция добавочного гидростатического давления, = const - плотность среды, W I1, I2 - ( ) упругий потенциал, a, µ, b,,, c, d, k - упругие модули среды ( µ - модуль сдвига), I1, I2 - инварианты тензора деформаций.

Во втором параграфе приводятся геометрические, кинематические и динамические условия совместности разрывов на ударных волнах:

v j j - G = 0, [ ] ( ) ( j ) ij j = v+ j - G vi, vi vi [ ][ ] + ij vi = v+ - G + E qi (2) [ ] [ ]-[ ], j ( j j ) j = + g m x, m = m+ [ ], j, [ ] - m-, j m, j m [ ], xi, = xi m =-G +, = [ ] t y m, j j, g = xi, xi,,,, = 1,2, где m+, m- - предельные значения функции перед и за фронтом поверхности разрывов t соответственно; y - поверхностные координаты на t ; g - компо( ) ( ) ненты первой квадратичной формы на t ; G - скорость продвижения t ; - ( ) ( ) j компоненты единичного вектора нормали к t, направленной в сторону ее движе( ) ния; t - дельта-производная по времени.

В третьем параграфе, следуя (2), указываются два вида возможных одномерных плоских волн в несжимаемой упругой среде. Это плоскополяризованная и нейтральная волны. Их скорости соответственно равны:

2k-12k - -1 k f k 2, G1 = 2++ 2kk u2,1 - u2,1 -2, G2 = ( )- ( ) ( ) k= k=2 f = u2,1 + u3,1, 2 = ( ) u2,1, 1 = 0,5µ, 2 = 0,25 a + b + d +, (3) В (3) принято, что ось x1 совпадает с направлением движения поверхности разрывов, а ось x2 с направлением предварительных деформаций (только u2,1 отлична от нуля).

В четвертом параграфе получены сходным образом скорости ударных волн в задачах антиплоского деформирования с присутствием предварительных деформаций и без них, в задаче скручивающего деформирования, задаче с одновременным присутствием и антиплоского деформирования, и скрутки.

В пятом параграфе вычислена скорость ударной волны в задаче антиплоского деформирования, вызванного ударным воздействием на границу произвольной цилиндрической полости в среде.

Во второй главе диссертации проведено решение приближенным аналитическим методом ряда одномерных краевых задач ударного деформирования несжимаемой нелинейно-упругой среды. Указан способ сведения такого типа задач к сингулярной задаче метода возмущений, прифронтовые асимптотики которой строятся на основе эволюционных уравнений.

В первом параграфе построено решение одномерной задачи о плоской ударной волне нагружения. Во втором, третьем и четвертом параграфах получены решения одномерных краевых задач со сходящимися и расходящимися цилиндрическими ударными волнами в среде: об антиплоском нагружении цилиндрической полости (или цилиндра), основанием которой является окружность; о скручивающем деформировании среды и задачи о винтовом движении ее точек вследствие удара. В пятом параграфе найдено решение одномерной краевой задачи об антиплоском нагружении цилиндрической полости в среде, в которой присутствуют предварительные деформации, по типу сходные с искомыми. Предварительные деформации определяются на основании уравнений равновесия. Все задачи решались методом сращиваемых асимптотических разложений. Для всех задач построено равномерно пригодное разложение по малому параметру до третьего порядка включительно, определено положение переднего фронта поперечной ударной волны.

Приведем здесь в качестве иллюстрации выше сказанному постановку и решение одномерной задачи об антиплоском движении среды, нагружаемой по границе цилиндрической полости. Полагаем, что в момент времени t = 0 по границе цилиндрической полости в среде производится ударное нагружение. Возникающее при этом поле перемещений u = uz r,t, ur = u = 0 определяется соотношениями:

( ) 1 u,rr 1+ 3u,2 + u,r + u,2 = u,tt +, ( r) r r rC (4) u = f t = v0t + 0,5at2, v0 = const > 0, a = const, ( ) r=rt u ( ) { } G( )d, G = C 1+ 2, r=R t ( )= 0, R t = r0 + - [ ] ( ) r=R t ( )= u,r, = a + b + + d µ-1, C2 = µ, где r0 - диаметр полости, v0, a - граничные скорость и ускорение точек среды. Из (4) следует, что с момента t = 0 по среде начинает движение ударная волна, положение которой задается функцией R(t).

Для перехода к методу возмущений необходимо ввести безразмерные переменные. Их удобно выбрать в следующем виде:

-r - r0 -4 r - r0 - Ctvu, (5) -s =, m =, w s,m =, = ( ) r0 r0 r0 C где - малый параметр задачи.

Записывая в переменных (5) уравнения движения и условия на r0 и представив w(s, m) рядом по степеням малого параметра, методом последовательных приближений получим решение, называемое внешним:

w = f0 m s - m + - f0 m s2 + f1 m s + ( ) ( ) ( ) { } + f0 m s3 - f1 m s2 + f2 m s + ( ) ( ) ( ) - + f0 (m)s4 - f02 m f0 m s3 + ( ) ( ) (6) 2 a + f1 m s3 - f2 m s2 + f3 m s + m2, ( ) ( ) ( ) где fi m i = 0,1, 2, 3 - неизвестные функции. Для учета остальных краевых усло( ) ( ) вий и определения неизвестных функций построим дополнительное (внутреннее) разложение решения задачи. С этой целью изменим масштаб пространственной переменной, считая n = s. Именно при таком выборе масштаба для переменной n в нулевом приближении внутренней задачи приходим к эволюционному уравнению. Запишем уравнение движения и условия на фронте ударной волны (4) в переменных n, m, w :

2w,nm + w,nn 1+ 3 w,m + w,n + 3w,mm w,m + w,n + ( ) ( ) ( ) w,m + w,n w,m + w,n ( ) ( ) ++= 0, (7) 1+ n 1+ n w ( ) m= y nm= y n ( )= 0, ( )=- w,m + w,n, где y(n) - функция, определяющая положение фронта ударной волны.

Представляя w рядом по степеням, согласованным с (7), в нулевом приближении получаем следующую задачу:

w0,n 2w0,nm +3w0,m w0,mm + = 0, y0 n = 0,5w0,m, w0 m= y n = 0. (8) ( ) ( ) 1+ n Уравнение для определения w0 - эволюционное по типу. Отметим принципиальное отличие данного уравнения от уравнения квазипростых волн, задающего нелинейные искажения в распространении объемных деформаций. Такое отличие определяется тем, что w0,m в (8) присутствует во второй степени, а не в первой, как в классическом случае. В этом заключается основное качественное отличие в эволюции деформаций изменения формы от эволюции объемных деформаций. При этом одновременно определяется положение фронта ударной волны y(n) решением обыкновенного дифференциального уравнения, которое так же, как и w, уточняется на каждом шаге метода. Приведем общее решение (8) и его частное решение, соответствующее поставленным краевым условиям:

1 = h0 1+ n, = h0 (1+ n)ln(1+ n) - m, ( ) Am A3 ln(1+ n) w0(mn) =-, y0(n) = A2 ln(1+ n), (9), 1+ n 1+ n ( ) ( ) где h0 = w0,m, A - неизвестная константа. На основании правила аддитивного сопоставления получим такие значения для неизвестных константы и функции:

f0 m = 0, A =-1. (10) ( ) Для построения второго приближения решается следующая задача:

Pages:     || 2 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»