WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |

На правах рукописи

Хосам Елдин Хелми Фатхалла Хегази СОБСТВЕННОЕ ОПТИЧЕСКОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ И ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ ТВЕРДЫХ РАСТВОРОВ ПОЛУПРОВОДНИКОВ А3В5 Специальность: 01.04.10 - Физика полупроводников

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико - математических наук

Санкт-Петербург - 2009

Работа выполнена в Санкт-Петербургском государственном электротехническом университете «ЛЭТИ» им. В.И. Ульянова (Ленина) Научный руководитель - доктор физико-математических наук, профессор Пихтин А. Н.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор Барыбин А.А.

кандидат технических наук Александров С.Б.

Ведущая организация – Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе

Защита диссертации состоится " " 2009 г. в часов на заседании совета по защите докторских и кандидатских диссертаций Д 212.238.04 при Санкт-Петербургском государственном электротехническом университете «ЛЭТИ» им. В.И. Ульянова (Ленина) по адресу: 197376, Санкт-Петербург, ул. Проф. Попова, 5.

С диссертацией можно ознакомится в библиотеке университета.

Автореферат разослан " " 2009 г.

Ученый секретарь совета Мошников В.А.

3

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы:

После того, как в [1] было продемонстрировано, что твердые растворы в системе (GaAs – AlAs) близки к идеальным и с их помощью можно реализовать все преимущества гетероструктур, интерес к ним резко возрос. Особое значение имеют твердые растворы полупроводниковых соединений А3В5 с прямой структурой энергетических зон. Их применение в оптоэлектронике позволило создать инжекционные лазеры, светодиоды, оптические модуляторы и фотоприемники с рекордными характеристиками [2]. Свойства бинарных соединений А3В5, в том числе их спектры фундаментального оптического поглощения, изучены довольно хорошо и представлены в ряде справочников и обзоров. Для твердых растворов экспериментальные данные ограничены узким кругом как материалов, так и составов. Понятно, что экспериментальным путем получить данные по всем составам твердых растворов не представляется возможным. Поэтому особое значение приобретает моделирование их свойств, позволяющее предсказать характеристики твердого раствора AxВ1-x на основе измеренных параметров составляющих его компонент А и В.

Предложенные ранее модели не давали хорошего совпадения с экспериментальными данными в наиболее важной области спектра – вблизи края фундаментального поглощения. В диссертации предлагается и развивается метод расчета спектров собственного поглощения полупроводниковых твердых растворов AxВ1-x на основе известных спектров поглощения бинарных соединений А и В, содержащий минимум дополнительных подгоночных параметров, что делает его универсальным и удобным для практического применения. Полученные данные позволяют также рассчитать спектр собственной люминесценции твердых растворов.

Целью работы являлось развитие модельных представлений и разработка удобной для практического применения методики расчетов спектров фундаментального поглощения полупроводниковых твердых растворов с прямой структурой энергетических зон, создание программного обеспечения и проведение соответствующих расчетов для наиболее востребованных материалов в группе полупроводников А3В5.

Для достижения поставленной цели в работе необходимо было решать следующие задачи:

1. Определение наиболее важных факторов, влияющих на форму края фундаментального оптического поглощения твердых растворов полупроводников А3В5.

2. Аналитическое описание и моделирование спектров собственного поглощения в области прямых оптических переходов с введением минимума "подгоночных" параметров.

3. Разработка методики расчетов, проведение соответствующих расчетов и сравнение их с экспериментальными данными для наиболее изученных и важных в прикладном отношении твердых растворов.

В качестве объектов исследования были выбраны твердые растворы в группе полупроводниковых соединений А3В5:

- кристаллизующиеся в структуре сфалерита: AlxGa1-xAs; GaxIn1-xAs;

GaAs1-xPx; (AlxGa1-x)0.5In0.5P и другие;

- кристаллизующиеся в структуре вюрцита: AlxGa1-xN; GaxIn1-xN; AlxIn1-xN.

Научная новизна представленных в работе результатов заключается в следующем:

1. Предложена методика расчетов спектров собственного поглощения, учитывающая непараболичность зоны проводимости полупроводниковых твердых растворов с прямой структурой энергетических зон, кристаллизующихся в структуре сфалерита.

2. Создано программное обеспечение, проведены расчеты и сравнение с опубликованными экспериментальными данными для наиболее изученных твердых растворов полупроводниковых арсенидов и фосфидов.

3. Предложена методика расчетов спектров собственного поглощения твердых растворов полупроводниковых нитридов, кристаллизующихся в структуре вюрцита.

4. Создано программное обеспечение, проведены расчеты и сравнение с опубликованными экспериментальными данными для твердых растворов полупроводниковых нитридов (AlxGa1-xN; In1-xGaxN и AlxIn1-xN).

5. На основе рассчитанных спектров фундаментального поглощения получены данные по спектрам собственной люминесценции твердых растворов с прямой структурой энергетических зон.

Практическая значимость работы:

1. Разработанные методики расчетов спектров фундаментального поглощения твердых растворов удобны для практического применения, поскольку содержат всего один "подгоночный" параметр, определяющий неоднородное уширение и зависящий от технологических факторов;

2. Получены данные по важным в прикладном отношении твердым растворам полупроводников A3B5: AlxGa1-xAs, (AlxGa1-x)0.5In0.5P, изорешеточным с GaAs; GaxIn1-xAs изорешеточным с InP; AlxGa1-xN, In1-xGaxN и другие.

Научные положения, выносимые на защиту:

1. Для описания, как края собственного оптического поглощения, так и спектров собственной излучательной рекомбинации необходимо учитывать неоднородное уширение, величина которого в реальных случаях существенно превышает предел, определяемый статистическим беспорядком в идеальном твердом растворе.

2. На форму спектров поглощения при E0 полупроводников A3B5, кристаллизующихся в структуре сфалерита, заметное влияние оказывает непараболичность зоны проводимости. Ее учет совместно с учетом уширения позволяет по предложенному соотношению (3) рассчитать спектр собственного поглощения твердого раствора от "прямой" ширины запрещенной зоны E0 до начала переходов с участием отщепленной валентной зоны, т.е. до E0 + so.

3. Предложенное соотношение (4) позволяет без введения каких-либо "подгоночных" параметров учесть оптические переходы с участием валентной зоны отщепленной спин-орбитальным взаимодействием на величину so.

4. Для описания края собственного поглощения полупроводниковых нитридов и их твердых растворов, кристаллизующихся в структуре вюрцита, необходимо учитывать сложное строение валентной зоны и переходы в дискретные экситонные состояния.

Апробация результатов работы Основные результаты работы докладывались и обсуждались на следующих конференциях:

• 10-й научной молодёжной школы по твердотельной электронике:

«Физика и технология микро- и наноструктур» (Санкт-Петербург, Россия, 2007);

• 9-й Всероссийской молодёжной конференции по физике полупроводников и полупроводниковой опто- и наноэлектронике (Санкт-Петербург, Россия, 2007);

• Научно-технических конференциях профессорско-преподавательского состава СПбГЭТУ «ЛЭТИ» (2007, 2008, 2009).

Публикации Основные теоретические и практические результаты диссертации опубликованы в 5 статьях и докладах, среди которых 1 публикация в ведущих рецензируемых изданиях, рекомендованных в действующем перечне ВАК. Доклады доложены и получили одобрение на всероссийских научно-практических конференциях перечисленных в конце автореферата.

Структура и объем диссертации Диссертация состоит из введения, четырех глав с выводами, заключения и списка литературы, включающего 143 наименования.

Основная часть работы изложена на 121 страницах машинописного текста.

Работа содержит 45 рисунков и 7 таблиц.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность работы, определены цель и задачи диссертации. Сформулированы научная новизна, практическая значимость полученных результатов и научные положения, выносимые на защиту.

Первая глава носит обзорный характер. В ней рассмотрены особенности зонной структуры полупроводников A3B5, энергетические состояния в полупроводниковых твердых растворах, влияние флуктуирующего потенциала и эффектов беспорядка, а также влияние экситонных эффектов на край собственного оптического поглощения полупроводников. Особое внимание уделено анализу существующих моделей, описывающих диэлектрические функции и оптические константы в области собственного поглощения. Отмечается, что предложенные методы моделирования оптических свойств твердых растворов требовали введения от нескольких десятков до 144 (!) численных (подгоночных) значений параметров осцилляторов.

Вторая глава посвящена развитию модельныех представлений проведению расчётов спектров собственного (фундаментального) поглощения и их сравнению с экспериментальными данными для твердых растворов полупроводников A3в5 со структурой сфалерита. Известно, что для прямых разрешенных оптических переходов между валентной зоной и зоной проводимости при условии их параболичности спектр поглощения описывается классической формулой 3/2mr ( ) 1/ (1) k0 = const.

( - E) Здесь mp – приведенная эффективная масса, а E0 = Eg – энергия "прямого" энергетического зазора в точке Г. Учет непараболичности зоны проводимости, основанной на трехзонной модели Кейна [3], приводит к трансформации общепринятой "корневой зависимости " (1) в:

3/ 2mr k 0 = C (2) ( ) - E E Сравнение с экспериментальными данными для целого ряда бинарных соединений A3B5 показало, что при удалении от Е0 соотношение (2) лучше описывает спектр собственного поглощения, как это проиллюстрировано на рис.1. Расчеты по восьмизонной модели Кейна, выполненные по соотношениям [4], привели лишь к незначительному отклонению от (2).

В твердых растворах принципиально важную роль играют эффекты "беспорядка", вызванные статистически неупорядоченным распределением атомов составляющих компонентов по узлам соответствующей подрешетке. Вызванный этим беспорядком флуктуирующий потенциал может приводить к 2 кажущемуся нарушению InSb GaSb GaAS правил отбора по волновому вектору, но для прямых, вертикальных оптических переходов хорошо выполняется 0.0 0.4 0.8 1.2 1.6 2.приближение виртуального ћ, eV кристалла [5].

Рис. 1. Теоретическая аппроксимация края Микроскопические флуктуации фундаментального поглощения InSb, GaSb и GaAs при Т = 300 К. Сплошные линии: расчет состава, существующие даже в 1– (1), 2– (2) идеальном твердом растворе, приводят к неоднородному уширению спектров, описываемому функцией Гаусса. Тогда для прямых разрешенных оптических переходов край собственного поглощения в твердых растворах будет определяться сверткой функции (2) с функцией Гаусса, т.е.:

3/E - E)2mr 1( o 2 k = k gG = A.. E - E0.exp - 2 2 dE E (3) E - E) A ( 2 E - E0.exp dE - 2 E0 - N Здесь, в коэффициент А включены приведенная эффективная масса mr и пороговая энергия перехода E0 = Eg. Интегрирование проводится от энергии на N ниже пороговой E0. Обычно достаточно N 5 поскольку o - k, cm при этой энергии функция Гаусса спадает практически до нуля. Верхний предел интегрирования выбирается из разумных соображений. В нашем случае он выбран до критической точки E1, соответствующей максимуму в спектре 1().

При E0 +so к рассмотренным переходам добавляются переходы с участием валентной подзоны V3, отщепленной спин-орбитальным взаимодействием на энергию so. Матричный элемент для таких переходов в полупроводниках со структурой сфалерита в два раза меньше (2). Тогда спектральная зависимость коэффициента поглощения может быть записана в виде 3/2 3/Eso - E)A mr E0 1( kso =. E2 - ( ) (4) E0 +so 2.exp dE - 2 mr E0 +so E0 +so - -1 -1 -soso Здесь mr = me + mh ; so – величина спин-орбитального ( ) ( ) ( ) so расщепления валентной зоны с эффективной массой mh. Важно, что входящие в (3) и (4) коэффициенты А и Г одинаковы и одинаково изменяются с изменением состава твердого раствора.

В работе показано, что матричные элементы для однотипных переходов можно с хорошим приближением считать линейно изменяющимися с величиной Е0. Для энергетических зазоров линейное приближение оказывается недостаточным. Часто можно ограничиться квадратичной зависимостью от состава твердого раствора х:

AxB1- x AB E0 (x) = xE0 + (1- x)E0 - cx(1- x) (5) Коэффициент нелинейности с зависит от рассогласования постоянных решеток аА и аВ и для твердых растворов полупроводниковых соединений III и V групп он определен достаточно точно. Аналогичные данные имеются и для величин so и cso. Их значения приведены в диссертации.

Таким образом, для конкретного твердого раствора с известной величиной E0(x) = Eg (x) достаточно всего одного параметра Г, чтобы рассчитать спектр собственного поглощения для прямых (вертикальных) оптических переходов в области от EgГ до (EgГ+ so) для всего диапазона составов 0 x 1. Параметр Г определяет неоднородное уширение спектра и в конечном итоге – степень технологической неоднородности состава твердого раствора.

Дееспособность предложенной методики была опробована на твердых растворах AlxGa1-xAs; GaxIn1-xAs; GaPxAs1-x; GaxIn1-xPyAs1-y;

(AlxGa1-x)0,5In0,5P; GaxIn1-xAsySb1-y. В качестве примера на рис. 2 и результаты расчетов сравниваются с экспериментальными данными для AlxGa1-xAs и GaxIn1-xAs.

4 1 2 4 3 1 2 5 7 8 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.1.2 1.6 2.0 2.4 2.8 3.2 3.ћ, eV ћ, eV Рис. 2. Край собственного поглощения Рис. 3. Край собственного поглощения твердых растворов AlxGa1-xAs при Т = твердых растворов GaxIn1-xAs при Т = 300 К, x: 1 – 0, 2 – 0.099, 3 – 0.198, 4 – 300 К, x: 1 – 0, 2 – 0.2, 3 – 0.47, 4 – 0.7, 5 – 0.315, 5 – 0.419, 6 – 0.491, 7 – 0.59, 8 – 1. Сплошные кривые – расчет.

0.7, 9 – 0.804, 10 – 1. сплошные кривые – расчет.

Pages:     || 2 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»