WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

22 U Подчеркнем, что разные перенормировки при Jk -q в выражениях для массового и силового 0,операторов указывают на невозможность сведения 0,* описания t - J - к t - J - модели. Бесконечная 0,система уравнений (2) для d- симметрии параметра 0,порядка была решена 0.6 0.65 0.7 0.75 0.точно на основе n Рис.1. Концентрационные зависимости выведенных в диссертации критической температуры Tc для d - правил сумм. На рис. типа симметрии параметра порядка (сплошными линиям указаны кривые с показаны графики, учетом аномальных компонент силового отражающие результаты оператора, пунктиром – без учета) Tc/|t | численного расчета зависимости температуры перехода Tc в сверхпроводящее состояние с d- типом симметрии параметра порядка от концентрации n электронов. Графики приведены при различных значениях параметра перескока. Во всех случаях t = 0.2 t, а t = 0.1 t, 0.2 t, 0.3 t для графиков, помеченных цифрами 1, 2 и соответственно; сплошная линия без номера - t = 0.15 t. Видно, что без P12(k,in ) увеличение параметра t приводит к смещению максимума в зависимости Tc n в сторону больших n и увеличению ( ) максимального значения критической температуры. Если же теория сверхпроводящей фазы строится при учете аномальной компоненты силового оператора, то возникает качественно иная ситуация. При малых значениях параметра t включение P12(k,in ) приводит к значительному возрастанию Tc, причем данная тенденция имеет место и при дальнейшем движении в области низких концентраций. С ростом t максимальное значение быстро падает, т. е. имеет место качественно противоположная по сравнению с предыдущим случаем картина влияния t на область реализации сверхпроводящей фазы.

В четвертой главе показано, что вычисленные в однопетлевом приближении нормальные компоненты силового оператора P11(k,in ) также существенно влияют на область реализации сверхпроводящей фазы сильно коррелированных электронных систем. На рис. 2а приведены зависимости Tc(n) при тех же значениях параметра перескока, что и на рис.1. Для рис. 2б выбраны следующие значения 0.0.0.0.0.0.0.0.0.0.006 0.01 0.0.0 0.45 0.5 0.55 0.6 0.65 0.7 0.0.6 0.65 0.7 0.75 0.8 0.n n б а Рис.2. Зависимости Tc от концентрации электронов. (сплошными линиям указаны кривые с учетом аномальных компонент силового оператора, пунктиром – без учета).

параметров t = 0.2 t, а t =-0.1 t, - 0.05 t, 0.01 t для графиков, помеченных цифрами 1, 2 и 3 соответственно. Из представленных графиков видно, что совместный учет аномальных и нормальных компонент силового оператора существенно модифицирует концентрационные зависимости Tc(n). Это в наглядной форме демонстрирует важность учета спин-флуктуационных процессов рассеяния при описании сверхпроводящей фазы. Наиболее заметное влияние рассмотренных процессов на зависимость Tc(n) было обнаружено в том случае, когда параметры выбирались такими, чтобы в приближении среднего поля значение концентрации в точке максимума кривой Tc(n) соответствовало экспериментально наблюдаемому значению оптимального допирования. Результаты соответствующих расчетов представлены на рисунке 3а. Видно, что наиболее сильное изменение области реализации c T /|t | c T /|t | 0.0.0.0.t2=-0.2|t1| 0.t3=0.1|t1| 0.0.0.0.0.-4 -2 0 2 0.65 0.7 0.75 0.8 0.85 0. n а б Рис.3а. Зависимости Tc(n) от концентрации электронов в различных приближениях: пунктиром показана зависимость Tc(n) в приближении среднего поля; штрих пунктиром – кривая, полученная при учете только аномальных компонент силового оператора; сплошной линией – кривая, полученная при полном учете (нормальных и аномальных) компонент силового оператора.

Рис.3б. Функция распределения хаббардовских фермионов при конечных температурах.

сверхпроводящей фазы происходит при совместном учете нормальных и аномальных компонент силового оператора. При этом температура перехода в точке оптимального допирования уменьшилась более, чем в десять раз. В этой же главе установлено существенное влияние силового оператора (рассчитываемого самосогласованным образом за пределами приближения Хаббард-I) на свойства нормальной фазы. Показано, что в нормальной фазе учет нормальных компонент силового оператора приводит к не ферми-жидкостному поведению ансамбля хаббардовских фермионов. Это проявляется посредством существенного размытия c f( ) T /|t | функции распределения для чисел заполнения фермионов и к ее существенному отличию от "фермиевской ступеньки", несмотря на то, что температура много меньше значения химпотенциала. Этот результат продемонстрирован на рисунке 3б. Представленные на нем графики отражают зависимости функции распределения хаббардовских фермионов f от их энергии при температуре T = 0.01| t | при двух ( ) значениях концентрации носителей тока (и соответственно химпотенциала): n = 0.81, = 0.6 | t | (кривая 1), n = 0.93, = 1.5 | t | (кривая 2).

В заключении приводятся основные результаты, полученные в диссертационной работе.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. При учете нормальных P11(k,in ) и аномальных P12(k,in ) компонент силового оператора развита теория сверхпроводящей фазы сильно коррелированных электронов. Показано, что P12(k,in ) модифицируют уравнения Горькова, а также аналитические представления для нормальных и аномальных функций Грина. Установлена важная роль P12(k,in ) при вычислении аномальных средних.

2.

В однопетлевом приближении получены графическое и P12(k,in ). Показано, что аналитическое представления для трехцентровые взаимодействия по разному ренормируют константы обменной связи в выражениях для массового и P12(k,in )от мацубаровской силового операторов. Зависимость частоты приводит к бесконечной системе интегральных уравнений самосогласования для сверхпроводящей фазы. Для d- симметрии сверхпроводящего параметра порядка установлены точные правила сумм по мацубаровским частотам для амплитуд силового оператора. С помощью этих правил бесконечная система интегральных уравнений в точке перехода была решена точно, что позволило получить уравнение для критической температуры перехода в сверхпроводящую фазу.

3. На основе выведенных уравнений рассчитаны концентрационные зависимости критической температуры * перехода в сверхпроводящую фазу Tc(n) для t - t' - t'' - J - модели и проанализировано совместное влияние дальних перескоков, трехцентровых взаимодействий и спинфлуктуационных процессов рассеяния на эту зависимость.

Показано, что учет нормальных компонент силового оператора приводит к сдвигу кривой Tc(n) в сторону меньших концентраций и к существенному уменьшению области реализации сверхпроводящей фазы. Такая модификация Tc(n) связана с процессами рассеяния на спиновых степенях свободы, приводящими как к затуханию квазичастиц, так и к модификации их закона дисперсии.

4. Показано, что при выходе за рамки приближения Хаббарда-I, поведение ансамбля хаббардовских фермионов в нормальной фазе становится не ферми-жидкостным. Это проявляется в виде сильного размытия функции распределения. Физически это обусловлено процессами рассеяния на спиновых флуктуациях, а в математической форме является следствием учета вкладов от силового оператора.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. В.В. Вальков, А.А. Головня, Д.М. Дзебисашвили. Влияние силового оператора на условия реализации сверхпроводимости в t-J- модели // Вестник КГУ.-2005.-Т.1.-С.12-20.

2. V.V. Val'kov, A.A. Golovnya, D.M. Dzebisashvili. The role of anomalous strength operator in the high-Tc superconductivity theory // Physica B.-2005.-V.378-380.-P.465-466.

3. V.V. Val'kov, A.A. Golovnya. The influence of the spin-fermion scattering on high temperature superconductors // Uzb. J. Phys.2006.-V.8,N.4-5.-P.269-282.

4. V.V. Val'kov, A.A. Golovnya, D.M. Dzebisashvili. The role of anomalous strength operator in the high-Tc superconductivity theory // The International Conference on Strongly Correlated Electron Systems. Program and Abstracts. -Austria,Vienna.-July 26th-30th.2005.-P.134.

5. V.V. Val'kov, A.A. Golovnya. The description of the superconductivuty in atomic representation for t1-t2-t3-J* model // The International Conference on Strongly Correlated Electron Systems.

Abstracts.-Japan,Kyoto.-20th-25th August.-2006.-P.255.

6. В.В. Вальков, А.А. Головня. О роли аномальных компонент силового оператора при описании ВТСП и вычислении аномальных средних от произведения хаббардовских операторов // XXXI Международная зимняя школа физиковтеоретиков. Тезисы докладов. -Кыштым.-19-25 февраля.-2006.C.9.

7. В.В. Вальков, А.А. Головня, Д.М. Дзебисашвили. Проявление магнитных корреляций через силовой оператор в моделях сильно коррелированых систем // XXXI Международная зимняя школа физиков-теоретиков. Тезисы докладов. -Кыштым.-19-февраля.-2006.-C.12.

8. В.В. Вальков, А.А. Головня. Теория сверхпроводящей фазы сильно коррелированных электронов с учетом вкладов от компонент силового оператора // Международная конференция ``Физика конденсированного состояния вещества при низких температурах''. Тезисы докладов. -Харьков.-2006.-C.27-30.

9. В.В. Вальков, А.А. Головня. Условия реализации сверхпроводящей фазы оксидов меди при учете трехцентровых взаимодействий и спиновых флуктуаций // 9-й международный симпозиум. Порядок,беспорядок и свойства оксидов. Труды симпозиума. -Ростов-на-Дону-п.Лоо.-19-23 сентября.-2006.-Ч.1,С.55-58.

10. В.В. Вальков, А.А. Головня. Влияние спин-флуктуационного рассеяния на сверхпроводимость сильно коррелированных систем с трехцентровыми взаимодействиями // 34-е совещание по физике низких температур. Труды. -Ростов-на-Дону-п.Лоо.26-30 сентября.-2006.-Т.2.-С.219-220.

11. В.В. Вальков, А.А. Головня. Описание сверхпроводящей фазы хаббардовских фермионов при учете аномальных компонент силового оператора // 34-е совещание по физике низких температур. Труды. -Ростов-на-Дону-п.Лоо.-26-30 сентября.2006.-Т.2.-С.216-218.

12. В.В. Вальков, А.А. Головня. Сверхпроводимость хаббардовских фермионов при учете спин-релаксационных процессов и дальних перескоков //Вторая международная конференция «Фундаментальные проблемы высокотемпературной сверхпроводимости ФПС’06», 9-13 октября.-2006 года, г.Звенигород. Сборник трудов -Москва, ФИАН 2006.-С.42-43.

СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ 1. Р.О. Зайцев. Диаграммные методы в теории сверхпроводимости и ферромагнетизма. -Москва: УРСС,2004.-176 с.

2. Ю.А. Изюмов. Сильно коррелированные электроны: t-J -модель // УФН.-1997.-T.167,В.5.-C.465-497.

3. Н.М. Плакида, Л. Антон, С. Адам, Г. Адам. Обменный и спинфлуктуационный механизмы сверхпроводимости в купратах // ЖЭТФ.-2003.-T.124,В.2(8).-C.367-378.

Подписано в печать 17.11.2006.

Формат 60x85 16.у.-и. л. 1.

Усл. печ. л. 1. Тираж 70. Заказ № Отпечатано в типографии Института Физики СО РАН 660036б Красноярск, Академгородок, ИФ СО РАН.

Pages:     | 1 ||






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»