WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |

На правах рукописи

ГЕРАСИМЕНКО Екатерина Андреевна МЕТОД ПОСТРОЕНИЯ ЛУЧЕВЫХ РАЗЛОЖЕНИЙ РЕШЕНИЙ КРАЕВЫХ ЗАДАЧ НЕЛИНЕЙНОЙ ДИНАМИЧЕСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ 01.02.04 – механика деформируемого твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Владивосток – 2007

Работа выполнена в Институте автоматики и процессов управления Дальневосточного отделения Российской академии наук.

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Буренин Анатолий Александрович.

Официальные оппоненты: член-корреспондент РАН, доктор физико-математических наук, профессор Гузев Михаил Александрович;

кандидат физико-математических наук, доцент Зиновьев Павел Владимирович.

Ведущая организация: Воронежский государственный университет.

Защита состоится « » мая 2007 года в часов минут на заседании диссертационного совета ДМ 005.007.02 в Институте автоматики и процессов управления ДВО РАН по адресу: 690041, г. Владивосток, ул. Радио, 5, аудитория 510, тел./факс(8-4232) 310452, E-mail: dm00500702@iacp.dvo.ru, URL: http://www.iacp.dvo.ru.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института автоматики и процессов управления ДВО РАН.

Автореферат разослан « » апреля 2007 г.

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат физико-математических наук Дудко О.В.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы диссертации. Нестационарные задачи динамики деформирования в своей основе являются принципиально нелинейными, поскольку с необходимостью сопровождаются таким нелинейным эффектом, как возникновение и распространение поверхностей разрывов деформаций (ударных волн). Следовательно, для таких задач необходим соответствующий математический аппарат. Для деформируемых твердых тел, в отличие от газовой динамики, ситуация еще более усложняется необходимостью изучения двух взаимодействующих процессов распространения граничных возмущений: распространения объемных деформаций и деформаций изменения формы. Развитие приближенных методов имеет здесь, наряду с их самоценностью, еще и важное значение в качестве алгоритмической основы численных исследований. Эти обстоятельства предопределяют актуальность исследования, проведенного в диссертации, поскольку в нем развивается аналитический метод построения разложений решений за поверхностями разрывов, называемый лучевым методом.

Лучевой метод основывается на теории условий совместности разрывов. Эти ограничения на возможные разрывы диктуются законами сохранения, геометрией и кинематикой движущейся по деформированной среде поверхности разрывов. На наличие геометрических и кинематических ограничений на возможные разрывы указывал еще Дж. Адамар, Т. Томасом были записаны такие ограничения для производных функций, терпящих разрыв. Позднее Г.И. Быковцевым и его учениками была развита теория рекуррентных соотношений на разрывы производных любого порядка по времени и пространственной координате, что и позволило предложить им лучевой метод построения приближенных решений, который развивается в настоящей работе. Таким образом, целью настоящей диссертации является развитие лучевого метода решения существенно нестационарных задач нелинейной динамики деформирования на основе обобщения теории условий совместности разрывов на движущихся поверхностях в нелинейно-упругих средах.

Вытекающие из заданной цели задачи, таким образом, связаны с построением замкнутой теории условий совместности разрывов при задании движения деформируемой среды в произвольной криволинейной системе координат (обобщением теории Г.И. Быковцева и его учеников) и на такой основе с развитием лучевого метода. К задачам настоящей диссертации отнесем и иллюстрацию предлагаемого приближенного метода на примерах решения новых краевых задач нелинейной динамической теории упругости.

К основным результатам диссертации относятся:

- завершенная теория рекуррентных условий совместности разрывов функций и их производных при задании движения деформируемой среды в произвольной криволинейной системе координат;

- развитие на такой основе приближенного метода построения лучевых разложений за поверхностями разрывов деформаций;

- решение ряда конкретных краевых задач динамики деформирования нелинейно-упругой среды.

Научная новизна результатов диссертационной работы связана с - завершением теории рекуррентных условий совместности разрывов функций и их производных до любого порядка на движущихся поверхностях, потребовавшей новых корректных определений понятий дельта-дифференцирования по времени;

- обобщением методики построения лучевых разложений на случай криволинейных и расходящихся лучей;

- предложением использовать в разложениях интенсивностей разрывов сведений об их зависимости от кривизны фронта;

- решением новых краевых задач нелинейной динамической теории упругости.

Достоверность полученных результатов обоснована использованием классических подходов механики деформируемого твердого тела, методов математической физики и современной геометрии.

Практическая значимость результатов диссертационной работы обусловлена насущной необходимостью технологической практики в математическом аппарате, который послужил бы надежной алгоритмической основой для расчетов процессов интенсивного и импульсного или ударного деформирования в технологиях изготовления и упрочнения изделий и элементов конструкций.

Апробация результатов диссертации. Отдельные результаты работы докладывались и обсуждались на Всероссийской математической школе-семинаре имени академика Е.В. Золотова (Владивосток, 2003, 2004; Хабаровск, 2005), Научнотехнической конференции «Вологдинские чтения» (Владивосток, 2003), Всероссийской конференции «Фундаментальные и прикладные вопросы механики», посвященной 70-летию со дня рождения академика В.П. Мясникова (Владивосток, 2006), Fifth, Sixth International Young Scholars’ Forum of the Asia – Pacific Region Countries (Vladivostok, 2003, 2005), Всероссийской конференции «Аналитические методы в газовой динамике» САМГАД – 2006 (Санкт-Петербург, 2006). Диссертация в целом доклады валась на семинаре лаборатории механики деформируемого твердого тела ИАПУ ДВО РАН под руководством д.ф.-м.н., профессора А.А. Буренина.

Публикации по работе. По теме диссертации опубликовано 14 работ, список которых приводится в конце автореферата.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка литературы из наименований. Общий объем работы страниц, в том числе рисунка, включенных в текст.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Введение к работе содержит краткий обзор литературы, посвященной проблемам моделирования волновых процессов в нелинейно-упругих средах при импульсных и ударных воздействиях. Большое внимание уделено развитию лучевого метода, одному из наиболее эффективных в исследовании сингулярных поверхностей, являющихся необходимым элементом в постановке таких задач. Отмечается вклад в развитие метода Алексеева А.С., Ахенбаха Дж., Бабича В.М., Бестужевой Н.П., Булдырева В.С., Буренина А.А., Быковцева Г.И., Вервейко А.Д., Власовой И.А., Дуровой В.Н., Зиновьева П.В., Кукуджанова В.Н., Молоткова И.А., Подильчука Ю.Н., Россихина Ю.А., Рубцова Ю.К., Хилла Р., Шагалова А.Г., Шитиковой М.В., Reddy D., Sun C., Truesdell С. и др. Здесь же представлено содержание диссертации по главам.

В первой главе рассматривается модель нелинейно-упругой среды, приводятся некоторые необходимые сведения из тензорного анализа в евклидовом пространстве и соотношения на поверхностях сильных разрывов. Изложение материала проводится в криволинейной пространственной системе координат. Общая система уравнений, описывающая динамическое поведение нелинейно-упругой среды в переменных Эйлера, имеет вид:

i j i j vi = ui + u, jv,,ijj = vi + v, jv, ( ) W ii i 2ij = ui, j + u - uk,iu,kj, = k - 2k, (1) j,i j ( ) 0 kj 1/ 1= 2I1 + 2I1 - 2I2 - I1 + 4I1I2 - I3, I1 = ii, I2 = ijij, I3 = ijkjik, ui i ui ui k ui =, u, j = +ijkuk, ui, j = -ijuk, t xj xj 232 W = I1 + µI2 + lI1I2 + mI1 + nI3 + I2 +I1 I2 + I1I3 + I1 +, ij где ui, vi – компоненты векторов перемещений и скорости точек среды; ij и – компоненты тензоров деформаций Альманси и напряжений Эйлера-Коши; и 0 – плотность среды в текущем и свободном состоянии; W (I1, I2, I3) – упругий потенциал изотропной среды;, µ, l, m, n,,,, – упругие модули. Для несжимаемой среды ( = 0 ) лишь два инварианта I1, I2 оказываются независимыми, а в формулу Мурнагана следует ввести неизвестную функцию добавочного гидростатического давления.

На ударных волнах должны выполняться динамические условия совместности, как следствия интегральных законов сохранения массы, импульса и энергии:

vii - G ij j = + v j+ j - G [vi], = 0, ( ) ( ) (2) [vi][vi] ij+ j+ q j j, [vi ] = + v - G -[e] j ( j ) где индекс “+” означает величину, вычисляемую непосредственно перед поверхностью разрыва (t), G – скорость (t) в направлении ее единичной нормали с комi j понентами, e – плотность внутренней энергии, q – компоненты вектора теплового потока. В дальнейшем рассмотрим движение поверхности (t), заданной уравнениями xi = xi(y1, y2,t), каждая точка которой движется в направлении своей норi мали с сохранением постоянных значений y1, y2, так что xi (y,t) = G. Здесь и в дальнейшем греческие индексы принимают значения 1,2. Кроме (2), разрывы функций и их производных на поверхностях разрыва связаны геометрическими и кинематическими условиями совместности. Однако существующая теория таких ограничений изложена в декартовой пространственной системе координат, в то время как многие задачи эффективнее решаются в пространственных криволинейных системах координат, выбор которых диктуется конкретными краевыми условиями. С целью получения аналогичных условий совместности для произвольной криволинейной системы координат потребовалось, прежде всего, обобщение операции дифференцирования тензорного поля, которая определяется по-разному в зависимости от типа тензорного поля (пространственный, поверхностный или смешанный). Но в каждом случае -производная должна определять тензорный объект, для предельного перехода от криволинейных координат к декартовым -производные не должны противоречить друг другу.

Приведем, к примеру, следующую операцию -дифференцирования для смешанного тензора Aij ( y,t) :

Aij Aij k =+ i Alj -ljk Ali G. (3) { lk } t t На основании правил подобных (3) получены дифференциальные соотношения, отражающие динамику изменения геометрических характеристик поверхности: касательных векторов и вектора нормали, первой, второй и третьей квадратичных форм.

Рассмотрены некоторые свойства -производных, такие как правило дифференцирования прямого произведения, перестановочность с операцией свертывания и т.д. Условия совместности разрывов первого порядка в криволинейной системе координат выражаются формулами f [ f + + a f xi,, f = f - G, f = f - f, (4) f,i = [ ],. t ] [ ] i f i i.

, j.

= f,i gijx = xi,, a a =, a = x xi,, где f – компоненты некоторого тензорного поля, определенного в рассматриваемой области и, в частности, на (t). Также в первой главе получены рекуррентные формулы для разрывов производных k -го порядка, которые здесь не приводим только в силу их громоздкости. Отметим, что область применения полученных формул не ограничивается тематикой настоящей работы. Они имеют универсальный характер в евклидовом пространстве и могут применяться при решении динамических задач со слабыми волнами или же для задач, включающих стационарные поверхности разрывов и т.д.

Вторая глава посвящена изучению закономерностей распространения одномерных цилиндрических ударных волн в нелинейно-упругих средах. Из литературы хорошо известны описания таких процессов для плоских волн. Важным результатом здесь явилось разделение фронта деформаций изменения формы на квазипоперечную ударную волну и нейтральную ударную волну (волну круговой поляризации). Оказывается, что это справедливо только для данного идеального случая, наличие кривизны волнового фронта не допускает такого эффекта. Опираясь на результаты, полученные в первой главе, проведем изучение цилиндрических волн в наиболее удобной здесь системе координат x1 = r, x2 =, x3 = z. В рассматриваемом случае ur = ur (r,t), u = u (r,t), uz = uz (r,t). Основной характеристикой разрыва считаем волновой i i j вектор с компонентами =u, j, которые для нашей задачи в физических коор динатах принимают вид:

u ur uz r = [ur,r ], = [u,r ], = [uz,r ], ur,r =, u,r =, uz,r =. (5) z r r r Проецируя второе из уравнений (2), являющееся следствием закона сохранения импульса, на нормаль и касательные направления к (t) и предполагая нелинейные эффекты слабыми, можно представить искомые скорости в виде рядов, зависящих от предварительных деформаций и компонент волнового вектора. На основании (2) оказываются возможными три типа ударных волн. Первая из них будет квазипродольной: при наличии в среде предварительных деформаций она имеет как продольную, так и поперечную составляющую волнового вектора, но последняя оказывается величиной второго порядка малости относительно продольной. Скорости такой волны в -линейном приближении соответствует C1 = ( + 2µ)0. Остальные две волны квазипоперечные: на них изменяются главным образом сдвиговые деформации и уже затем объемные. На одной из поперечных волн основная составляющая вектора разрывов соответствует антиплоскому деформированию, на другой изменяются прежде всего скручивающие деформации. Ответить на вопрос о том, какая из поперечных волн движется быстрее, в общем случае оказывается невозможным. Такой сравнительный анализ был проведен для двух часто встречающихся случаев предваритель+ + + + + + ных деформаций в среде: 1) ur 0, uz 0, u = 0, 2) ur 0, u 0, uz = 0. Оказалось, что квазипоперечная волна, на которой в основном меняется, движется z быстрее, чем волна, на которой преобладает. Ни одна из сдвиговых волн не воспроизводит эффекта нейтральности, наблюдаемого в случае плоских ударных волн, т.е. в представленной здесь задаче на каждой поперечной волне меняется не только интенсивность, но и направляющие предварительных сдвиговых деформаций.

Pages:     || 2 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»