WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 |

На правах рукописи

Федоренко Андрей Анатольевич ДИНАМИКА МАГНИТНЫХ ЖИДКОСТЕЙ В СКРЕЩЕННЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ 01.04.07. - физика конденсированного состояния

Автореферат диссертации на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук

Пермь – 2007 2

Работа выполнена на кафедре экспериментальной физики Пермского государственного университета.

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Александр Фёдорович Пшеничников.

Официальные оппоненты:

Доктор физико-математических наук, профессор Михаил Андреевич Марценюк.

Кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Виктор Владимирович Русаков.

Ведущая организация: Уральский государственный университет.

Защита состоится _ ноября 2007 г. в 15 часов 15 минут на заседании диссертационного совета Д. 212.189.06 в Пермском государственном университете (г.

Пермь, ГСП, 614990, ул. Букирева, 15).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Пермского государственного университета.

Автореферат разослан _ октября 2007 г.

Учёный секретарь диссертационного совета Д. 212.189.06, кандидат физико-математических наук, доцент Г.И. Субботин.

3

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. Магнитные жидкости (МЖ) или ферроколлоиды представляют собой устойчивые коллоидные взвеси ферромагнитных частиц.

Пристальное внимание к ним обусловлено тем, что они широко применяются в технике и медицине как среды с управляемыми физическими свойствами. Макроскопические свойства ферроколлоидов зависят от дисперсного состава и межчастичных взаимодействий. Магнитные коллоидные частицы при размерах ~ 10 нм являются однодоменными, а их движение происходит в основном под влиянием тепловых флуктуаций. Межчастичные взаимодействия могут приводить к образованию агрегатов частиц, в том числе цепочечных. Эти агрегаты могут оказывать сильное влияние на магнитные, оптические и реологические свойства магнитных жидкостей, однако концентрация агрегатов в магнитных жидкостях и их структура остаются предметом дискуссий. Одна из главных причин такого положения состоит в отсутствии экспериментальных методов, чувствительных к структуре агрегатов, и, как следствие, в малом объёме экспериментальных данных, касающихся структуры агрегатов. Прямое наблюдение таких микроагрегатов неосуществимо, поскольку они не видимы в оптический микроскоп, а приготовление образцов для электронного микроскопа приводит к неконтролируемому изменению в их структуре. Наиболее простым и эффективным способом изучения дисперсного состава магнитных жидкостей является магнитогранулометрический анализ (МГА), но и данный метод не позволяет обнаруживать агрегаты.

Целью данной диссертации является разработка экспериментального метода, основанного на динамике МЖ в скрещенных магнитных полях, чувствительного к структуре агрегатов, получение информации об этой структуре, поиск цепочечных агрегатов.

Новизна работы заключается в том, что:

1. Теория метода скрещенных полей разработана с учётом межчастичных взаимодействий, полидисперсности частиц и размагничивающего коэффициента. Модернизирована установка для изучения МЖ методом скрещенных полей.

2. Впервые получено экспериментальное подтверждение существования цепочек в МЖ. Определены условия их появления.

3. Предложен новый вариант магнитогранулометрического анализа на основание опытов в скрещенных полях.

4. Проведён расчёт сигнала в области повышенных частот. Проведены измерения фазового сдвига между опорным и полезным сигналами на частотах зондирующего поля (f = 10 8000 Гц).

Практическая ценность работы заключается в том, что предложен новый метод анализа МЖ, чувствительный к структуре агрегатов, данный метод позволяет получать данные о составе ферроколлоидов, согласующиеся с данными магнитогранулометрии.

Результаты работы докладывались: на девятой международной конференции по магнитным жидкостям (г. Бремен. 2001); на конференции молодых ученых НОЦ “Неравновесные переходы в сплошных средах” (г. Пермь, 2002); на 10-й международной конференции по магнитным жидкостям (г. Плесе в 2002); на зимних школах по механике сплошных сред в г. Перми в 2003 и 2007 году. Основные результаты исследований опубликованы [1 - 10]. Работа выполнялась при поддержке РФФИ (гранты № 01-02-17839 и № 02-03-33003), Американского фонда гражданский исследований АФГИР (грант № РЕ-009-0) и НОЦ “Неравновесные переходы в сплошных средах” (грант № 02-01н-012и).

Работа состоит из введения, пяти глав и заключения. Работа изложена на страницах и включает 51 рисунок, список литературы из 109 наименований и приложения на 11 страницах.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении изложена постановка задачи диссертации, показана актуальность исследования магнитных жидкостей методом скрещенных магнитных полей, кратко сформулированы основные положения, выносимые на защиту.

Глава 1 носит обзорный характер. Рассматриваются общие сведения о магнитных жидкостях. Рассмотрены модели намагничивания магнитных жидкостей.

Предпочтение отдано модифицированной модели эффективного поля. Данная модель позволяет точно вычислять намагниченность в широком интервале концентраций и магнитных полей и требует небольших вычислительных ресурсов. Рассмотрены работы в области исследования динамики намагничивания ферроколлоидов, в том числе и метод скрещенных полей. Одним из методов, потенциально пригодных для экспериментального обнаружения агрегатов, является метод скрещенных магнитных полей (М. И. Шлиомис и Б. И. Пирожков Авт. св-во СССР № 1383839, 1987), т.к. данный метод является чувствительным к наличию в ферроколлоиде даже относительно небольшого количества частиц с диаметрами > 15 нм.

Однако, в первоначальном варианте метода его авторы применили упрощённую теорию метода, а в опытах не учитывалось действие размагничивающих полей. В результате оценки магнитных моментов частиц были завышенными на порядок.

Глава 2 посвящена теории и проблемам метода скрещенных полей в случае низких частот. Схема измерительной ячейки изображена на рис.1. Цилиндрический образец МЖ помещают во взаимно перпендикулярные переменное h(t) = h0 cos t и постоянное Hy магнитные поля. В пределе низких M частот ( « 1, где - характерное H h 1 время релаксации намагниченности), векторы М и Н параллельны.

x Ось постоянного поля совпадает с H0 M осью образца и измерительной катушки, намотанной вокруг образца. Проекция Мх намагниченности Рис. 1. Геометрия опытов в скрещенных. 1 – изМ на ось x изменяется со временем мерительная катушка, 2 – образец, 3 - кювета.

в виду нелинейности кривой М(Н), и в измерительной катушке возникает ЭДС Е. Величина ЭДС равна:

d dM d H0 d dH x, где Н0 – E(t) = -N = -0NS = -0NS M = -0NSH= dt dt dt H dH dt напряжённость постоянного поля, H = H0 + hin2(t), 0=4·10-7 Гн/м, – магнитная восприимчивость, S – площадь сечения образца, N – количество витков h(t) измерительной катушки, hin (t) = – переменное поле внутри образца с 1 + учётом размагничивающего фактора. Здесь = 0,5 поперечный размагничивающий фактор длинного цилиндра, в этом случае:

20 NS h0 H0 M M E0 (H0 ) =, M = M (H0 ) -. (1) (2H0 + M )2 H H Н =НВ случае разбавленных монодисперсных коллоидов M (H ) = nmL( ), где L() – 0mH функция Ланжевена, =, m – магнитный момент частицы, n – числовая kT плотность частиц. Из уравнения (1) в пределе малых полей « 1 получено выражеnm4H0h0 0 ние: E0(H0) = 0NS, которое демонстрирует очень сильную за 45 kT висимость ЭДС в измерительной катушке от диаметра магнитного ядра частиц: Е ~ x12 ! В полидисперсных коллоидах основной вклад в сигнал вносят самые крупные частицы. Это обстоятельство играет ключевую роль в данной работе, т.к. открывает возможность анализа магнитных жидкостей и цепочечных агрегатов.

Намагниченность полидисперсных коллоидов вычисляется как суперпозиция намагниченности отдельных фракций. Для учёта межчастичных взаимодействий при вычислении M(H) использовалась модифицированная модель эффективного поля MMF2 (Ivanov A.O., Kuznetsova O. B. // Phys. Rev. E. – 2001). В рамках этой модели равновесная намагниченность определяется системой уравнений:

0m(x)He M (H ) = n, e m(x)L( ) f (x)dx, e = kT M (H ) 1 dM L L (2) He = H + + M (H ), L 3 144 dH 0m(x)H M (H ) = n, L m(x)L( ) f (x)dx, = kT где f - функция распределения частиц по диаметрам магнитного ядра x, обычно дисперсный состав частиц характеризуется логарифмически нормальным, либо - Граспределением.

Экспериментальная установка изображена на рис. 2. Измерительная ячейка имеет элементы регулировки взаимной ориентации осей катушек. Неоднородность магнитных полей не превышала 2% в объёме измерительной катушки. Продольный размагничивающий фактор составил 0,0087, поперечный – 0,496 0,5. Переменный ток в катушках Гельмгольца 2 создаётся генератором звуковой частоты и контролируется цифровым амперметром. Постоянное поле создаётся лабораторным источником питания. Полезный сигнал усиливается и измеряется селективным микровольтметром. С выхода селективного микровольтметра сигнал поступает на контрольный осциллоПБ A граф и фазометр, который измеряет разность фазы между полезным и опор3 ным сигналом после удA G воения частоты.

В режиме калибровки (ключ К находится в нижнем по схеме положении) фазометр позвоf ляет настраивать избираV 2f К тельный фильтр селек тивного микровольтметра точно на удвоенную часРис.2. Схема установки. 1, 2 – катушки Гельмгольца для тоту, сдвиг фазы между создания постоянного и переменного магнитных полей, 3 – входным и выходным наобойма для кюветы, 4 – кювета с измерительной катушпряжением на селективкой и образцом МЖ, 5 – элементы настройки ориентации ном микровольтметре, реизмерительной катушки.

гистрируемый при этом фазометром стремится к нулю. Совокупная относительная погрешность измерений не превышает 7%.

В главе 3 рассмотрено влияние дисперсного состава на сигнал в скрещенных полях. Для опытов были приготовлены четыре образца А, B, C, D с различным дисперсным составом и одинаковой намагниченностью насыщения 20 кА/м. Состав этих образцов определялся методом МГА. Результаты измерений в скрещенных полях, а также результаты прямых расчётов по формулам (1) и (2) для трёх образцов А, В, С отражены на рис. 3. Экспериментальные и расчётные кривые совпадают в области больших полей, а также совпадает положение максимума. Расхождение кривых в близи максимума объяснено нами недостаточно точным определением параметров распределения с помощью МГА. Как уже говорилось, небольшие вариации в дисперсном составе частиц приводят к большим вариациям Е(Н).

С точки зрения оценки Е, мкВ метода представляет интеВ 2000 рес таблица, содержащая параметры образцов, полуA ченные из магнитогранулометрического анализа (столбец а), оценки магнитных моментов по методике Б. И.

C Н, А/м Пирожкова и М. И. Шлио0 2000 4000 6000 8000 10000 12000 миса (в) и результатов оптимизации кривых Е(Н) (б).

Рис.3. Результаты опытов (точки) и прямых расчётов по формулам (1) и (2) для образцов А, В, С.

Видно, что величины в столбцах а и в таблицы отличаются на порядок для магнитных моментов и в 2 – раза для диаметров магнитного ядра. Такое расхождение является естественным следствием того, что в ранних раТаблица. Средние магнитные моменты и размеры частиц образцов А,B,C,D. ботах по скрещенным полям не учитывались полидисперсность , нм , 10-19 А·мобразец а б в а б в частиц и межчастичные магнитоA 7,63 7,86 17,3 1,88 1,95 12,дипольные взаимодействия СтолбB 9,7 10,73 23,6 3,61 3,77 23,цы а и б отличаются незначительC 9,5 9,11 16,6 2,65 2,51 16,D 6,8 6,91 16,6 1,12 1,11 16,но, это позволяет надеяться на возможность проведения магнитогранулометрического анализа на основе метода скрещенных полей.

Непосредственно из дифференциальногого уравнения (1) следует выражение, связывающее кривую намагничивания с зависимостью Е(Н) в скрещенных полях:

H (3).

M (H0) = - 2HH1 + 2 E(H )dH 0 + 20NSh0 Результаты вычислений по формуле (3) и измерений М(Н) хорошо совпадают, что иллюстрирует рис.4.

Кривые расходятся не более чем на 5 %, что говорит, о возможности построения кривой намагниченности из опытов в скрещенных полях.

Для вычисления кривой намагничивания по M, кА/м формуле (3) не требуется знать дисперсный состав ферроколлоида, поэтому расхождение кривых на рис.3. можно объяснить не достаточно точным определением значений Н, кА/м параметров распределения.

Рис.4. Кривые М(Н) для образца А. точки – прямые изме- В 3 главе сделан вывод о рения, сплошные линии – вычисления по формуле (3).

том, что размер частиц ограничен предельным xmax~20 – 25 нм, более крупные частицы выпадают в осадок.

Глава 4 посвящена поиску цепочечных агрегатов. Исследованы магнитные жидкости с различной концентрацией магнитной фазы, подверженные действию внешнего магнитного поля и содержащие наиболее крупные частицы, что повышает вероятность образования цепочек. В данной серии опытов измерены зависимости Е(Н) в скрещенных полях для образцов № 1 - № 6. Образцы были приготовлены разбавлением одного базового коллоида высокой концентрации (№ 6). После изготовления образцов был исследован их состав, на основании данных измерений сделан вывод, что выпадения магнетитовых частиц в осадок не наблюдается, все образцы отличаются лишь концентрацией магнитной фазы.

Интенсивное агрегирование частиц наблюдается, если параметр агрегирования 0m. Это условие определяет наименьший диаметр частиц, способных = > 4 x3kT образовывать кластеры, x* 16 нм. Более мелкие частицы остаются уединёнными, их вклад в намагниченность определяется формулами (1), (2). Частицы c x > x* могут объединяться в цепочки с эффективным магнитным моментом qmc (q – число частиц в одной цепочке) и должны быть выделены в отдельную фракцию:

xm x* M (H ) = n (4) m(x) L(e ) f (x) dx + L(qc ) m(x) f (x) dx.

0 x* Здесь c - параметр Ланжевена, определенный через эффективное поле и средний магнитный момент mс агрегированных частиц. Формула (4) описывает намагниченность частично агрегированного коллоида при условии, что в МЖ присутствует лишь один тип агрегатов – агрегаты в виде жёстких цепочек и что распределение цепочек по числу частиц достаточно узкое.

Pages:     || 2 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»