WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 |

На правах рукописи

Рыбалов Юрий Александрович ШТЕККЕЛЕВЫ ПРОСТРАНСТВА В НЕКОТОРЫХ КОСМОЛОГИЧЕСКИХ ЗАДАЧАХ 01.04.02 Теоретическая физика

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Томск – 2009

Работа выполнена в Томском государственном педагогическом университете на кафедре теоретической физики.

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Осетрин Константин Евгеньевич

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Галажинский Антон Владимирович доктор физико-математических наук, профессор Шаповалов Александр Васильевич

Ведущая организация: Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Татарский государственный гуманитарно- педагогический университет»

Защита состоится «24» сентября 2009 г. в 16.30 часов на заседании диссертационного совета Д 212.267.07 при государственном образовательном учреждении высшего профессионального образования «Томский государственный университет» по адресу: 634050, г. Томск, пр. Ленина, 36.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Томского государственного университета по адресу: 634050, г. Томск, пр. Ленина, 34.

Автореферат разослан «21» августа 2009 г.

Ученый секретарь диссертационного совета И.В. Ивонин доктор физико-математических наук 1

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы диссертации Одной из актуальных проблем современной физики является построение реалистичных моделей развития Вселенной. Современные наблюдательные данные противоречат стандартным космологическим моделям в рамках общей теории относительности. Решение этой проблемы идет через построение альтернативных (модифицированных) теорий гравитации. Эти теории используют новые подходы и методы (теории гравитации с высшим производными, со специальным гравитационными условиями, с высшими размерностями), в этих подходах используются дополнительные объекты для описания гравитационных эффектов (темная энергия и материя со специальными свойствами, дилатон и т.п.). При построении современных космологических моделей используются самые последние достижения различных физических теорий, таких как теории струн, теории бран, теории с лагранжианами, нелинейными по кривизне.

При этом полагается что жизнеспособная теория должна являться метрической теорией.

Усложнение появившихся при этом теорий и моделей приводит к трудности интегрирования полевых уравнений даже при рассмотрении самых простых моделей. Число точно решаемых моделей в таких теориях невелико. Невозможность аналитического исследования приводит к необходимости использования численных методов интегрирования, что связано с изучением проблем сходимости и контроля точности расчета, где для выверки методов большую роль играют точно решаемые задачи. При квантовании теорий также значительную роль играют точно решаемые классические модели.

Но численные методы не всегда достаточны для изучения физических свойств пространств, в которых рассматриваются космологические задачи.

Для этого необходимо получение аналитических решений полевых уравнений. В связи, с чем существует проблема точного интегрирования и классификации полученных решений для полевых уравнений в различных моделях в рамках модифицированных теорий. Классификация решений - это нахождение всех неэквивалентных решений полевых уравнений относительно определенной группы преобразований. По этой причине выбираются пространства, в которых рассматриваются метрики, обладающие какой-либо симметрией. Систематическое исследование проблемы аналитического интегрирования полевых уравнений Эйнштейна было связано с классификацией пространств, допускающих группы движения (см. работы Бианки, Петрова).

Обобщением таких пространств являются пространства, содержащие более сложные геометрические объекты (тензорные и векторные поля Киллинга). На эти объекты обычно накладываются дополнительные условия. Проблема построения классификации для пространственновременных метрик, допускающих наборы таких геометрических объектов, удовлетворяющих дополнительным условиям, имеющим физический смысл рассматривалась в работах Robertson H.P., Eisenhart L.P., Шаповалова В.Н., Багрова В.Г., Обухова В.В., Шаповалова А.В. и д.р.

Пространства Римана, позволяющие проинтегрировать уравнения геодезических методом полного разделения переменных в уравнении Гамильтона-Якоби для незаряженной массивной частицы, называются штеккелевыми пространствами. Теория полного разделения переменных в одночастичных уравнениях движения разработана усилиями многих исследователей, начиная с Фурье, Остроградского, Якоби. В настоящее время найдены условия полного разделения переменных в уравнении Гамильтона-Якоби в произвольном искривленном пространстве (в работах Benenti S., Miller Jr.W., Шаповалова В.Н. и др.). Первые примеры штеккелевых пространств, удовлетворяющих полевым уравнениям Эйнштейна, получил еще Шварцшильд. К штеккелевым пространствам относятся широко известные решения, такие как решения Керра, Казнера, де Ситтера и т.д. (см. например работы Boyer C.P., Kalnins E.G., Miller Jr.W.). Установлено, что принадлежность пространства к классу штеккелевых является необходимым условием для полного разделения переменных во всех основных одночастичных уравнениях математической физики: Клейна-Гордона, Дирака, Дирака-Фока-Иваненко и других (см., например работы Багрова В.Г., Обухова В.В.). Этим объясняется тот факт, что все известные аналитические решения уравнений математической физики получены в классе штеккелевых пространств (см. например монографию Обухова В.В.). В настоящее время классификационные задачи для штеккелевых пространств в достаточной мере изучены. Решены проблемы классификации штеккелевых метрик в пространствах Эйнштейна, Риччи-плоских пространствах, пространствах электровакуума и т.д. Так же данная проблема исследовалась для однородных пространств, и получено множество точных решений самых различных полевых уравнений (к примеру, совместные работы Обухова В.В., Осетрина К.Е., Филиппова А.Е. и д.р.). При изучении штеккелевых пространств были установлены ковариантные критерии принадлежности пространств к классу штеккелевых, этим критерием является наличие в пространстве так называемого полного набора взаимно коммутирующих векторов и тензоров Киллинга. Пространства, в которых имеются полные наборы взаимно коммутирующих векторов и тензоров Киллинга являются штеккелевыми пространствами.

При этом разделение переменных возможно только в специальных системах координат, называемых привилегированными. Так же штеккелевы пространства характеризуются наличием (или отсутствием) в привилегированной системе координат изотропных переменных, в связи с чем введено обозначение штеккелевых пространств с помощью пары чисел: (N.N0), число N отвечает за размерность группы, образованной взаимно коммутирующими векторами Киллинга, N0 - число изотропных переменных. Пространства, допускающие привилегированные системы координат, в которых присутствуют изотропные переменные, называются изотропными штеккелевыми пространствами. Интерес к таким пространствам вызван тем, что они могут быть использованы для изучения задач о распространении гравитационных волн и других видов излучения.

Таким образом, штеккелевы пространства вызывают к себе интерес в связи с тем, что в них возможно аналитическое интегрирование различных полевых уравнений (уравнения гравитации Эйнштейна, уравнения скалярно-тензорной теории гравитации Бранса-Дикке). Вместе с тем широкое применение таких пространств осложнено тем, что они заданы с достаточно большим произволом, и метрики этих пространств в общем случае имеют достаточно сложный вид. Поэтому возникает необходимость сформулировать физически и геометрически обоснованные дополнительные условия, ограничивающие этот произвол. Изучение дополнительных симметрий в пространствах призвано помочь в наложении дополнительных свойств, что решает проблему большого произвола в метриках штеккелевых пространств. Как дополнительное ограничение на метрики штеккелевых пространств можно рассматривать условие их принадлежности к классу конформно-плоских пространств.

Конформно-плоские пространства являются наиболее простым обобщением плоских пространств и представляют интерес как наиболее простой класс пространств, имеющих отношение к построению космологических моделей. С их помощью можно строить физически интересные космологические модели (напомним, что пространства де Ситтера, Фридмана-Робертсона-Уокера относятся к конформно-плоским).

Конформно-штеккелевы пространства в частности возникают при рассмотрении конформного отображения штеккелевых пространств на пространства Эйнштейна. Проблема конформного отображения римановых пространств на пространства Эйнштейна впервые изучалась в работе Бринкмана, где была получена первая серия уравнений совместности (условия Бринкмана). При рассмотрении метрик пространств с учетом условий совместности в метрический тензор пространства включается конформный фактор. Конформно-плоские штеккелевы пространства - это штеккелевы пространства, на которые накладывается дополнительное условие - равенство нулю тензора конформной кривизны Вейля.

Метрику конформно-плоского пространства в некоторой системе координат можно записать в виде:

ds2 = e2u(x,x1,x2,x3 )(dx0 - dx1 - dx2 - dx3).

Тензор конформной кривизны Вейля определяется в следующей форме:

1 R Cabcd = Rabcd + (gad Rbc + gbcRad - gacRbd - gbd Rac ) + (gacgbd - gad gbc ).

Условие равенства нулю тензора Вейля показывает, что конформноплоские вакуумные решения ( Rab = 0 = R ) являются плоскими. Все конформно-плоские решения для идеальной жидкости, электромагнитного поля или поля чистого излучения в общей теории относительности известны (см. обзор по точным решениям уравнений Эйнштейна под редакцией Шмутцера).

Конформно-плоские решения в случае идеальной жидкости - это или обобщенные внутренние решения Шварцшильда или обобщенные решения Фридмана, для пыли решениями будут только модели Фридмана, а единственным стационарным решением является статистическое внутреннее решение Шварцшильда. Конформно-плоские поля ЭйнштейнаМаксвелла дают либо метрику Бертотти-Робинсона (с неизотропным электромагнитным полем), либо они являются специальными плоскими волнами (с изотропным электромагнитным полем). Конформно-плоские поля чистого излучения содержатся в решениях специальных плоских волн; их всегда можно интерпретировать в терминах изотропного электромагнитного поля.

Конформно-штеккелевы пространства рассматривались в совместных работах Багрова В.Г., Обухова В.В., Осетрина К.Е. Классификация изотропных конформно-штеккелевых метрик рассматривалась в работах этих же авторов.

В диссертации рассматривается класс конформно-плоских изотропных штеккелевых пространств, интересующих нас с точки зрения возможности получения аналитических решений для полевых уравнений различных гравитационных теорий (не только ОТО), при этом полученные решения можно физически интерпретировать, что является немаловажным критерием для анализа альтернативных теорий гравитации.

Класс конформно-плоских изотропных штеккелевых пространств является интересным инструментом для исследования альтернативных теорий гравитации. В диссертации изучение конформно-плоских изотропных штеккелевых пространств начинается с наиболее простых космологических моделей: вакуумной конформно-плоской Вселенной, и вакуумной конформно-плоской Вселенной с космологической постоянной.

В итоге получены все неэквивалентные решения для вакуумных уравнений гравитации Эйнштейна (с учетом - члена) в конформно-плоских штеккелевых пространствах.

В настоящее время проблема поиска новых точных решений уравнений гравитации Эйнштейна не относится к наиболее популярным задачам общей теории относительности, поскольку число известных решений и без того внушительно. В диссертации же классификация осуществляется с целью перечисления всех неэквивалентных решений полевых уравнений – метрик штеккелевых пространств в привилегированных системах координат для конкретных задач.

Следующим этапом в диссертации является получение всех метрик для конформно-плоских штеккелевых пространств в задаче Вайдья (Вселенная с излучением). Задача Вайдья удобна для изучения движения безмассовых частиц и является более сложной и в тоже время физически интересной моделью с излучением (гравитационным, электромагнитным и т.п.). Логичным завершением исследования конформно-плоских штеккелевых пространств как класса штеккелевых пространств в рамках диссертационной работы является нахождение всех метрик конформноплоских штеккелевых пространств в скалярно-тензорной теории гравитации Бранса-Дикке. Скалярно-тензорная теория гравитации БрансаДикке является одной из первых модифицированных теорий гравитации.

В настоящее время скалярно-тензорные теории вызывают интерес как низкоэнергетические приближения квантово-полевых теорий. На основе рассмотренных задач можно сделать вывод о возможности использования конформно-плоских штеккелевых пространств для нахождения аналитических решений в более сложных космологических моделях, получаемых в рамках других метрических теорий гравитации.

Цель работы 1. Классификация конформно-плоских штеккелевых пространств типа (N.1) как математического инструмента для построения аналитически интегрируемых моделей в метрических теориях гравитации.

2. Апробация конформно-плоских штеккелевых пространств типа (N.1) в конкретных космологических задачах, в том числе в альтернативных теориях гравитации.

Научная новизна работы В диссертации впервые проводилось исследование конформноплоских изотропных штеккелевых пространств с целью построения на их основе космологических моделей для последующего использования в анализе существующих альтернативных теорий гравитации и получения решений, подходящих для физической интерпретации. Впервые получены следующие результаты:

1. Из множества изотропных штеккелевых пространств выделены классы конформно-плоских штеккелевых пространств как удобный инструмент для получения аналитически интегрируемых космологических моделей.

2. Проведена классификация конформно-плоских штеккелевых пространств типа (1.1) и типа (2.1) для вакуумных уравнений гравитации Эйнштейна и вакуумных уравнений гравитации Эйнштейна с - членом.

3. Проведена классификация конформно-плоских штеккелевых пространств типа (1.1) в задаче Вайдья (гравитация с излучением).

Pages:     || 2 | 3 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»