WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

загрузка...
   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 || 3 |

В разделе 1.5 приводятся данные об изученности аномальности температурных полей крупных водоемов. Объекты гидросферы являются достаточно чувствительными звеньями гидрологического цикла. Реакция озер на какие-либо воздействия индивидуальна, поскольку озера – продукт не только климата, но и своего собственного состояния, определяемого условиями прошлого и настоящего [Адаменко, 1985]. Более того, температура воды одновременно является причиной и следствием метеорологического, динамического и биологического режима водоемов [Гречушникова, 2002].

Аномалии формируются под воздействием как короткопериодных атмосферных процессов высокой интенсивности [Федоров, Гинзбург, 1988], так и внутренних изменений полей. Задачи, связанные с изучением аномалий поверхностных полей температуры, были впервые сформулированы океанологами. Аномалией принято называть разность между наблюденной (реальной) величиной характеристики и ее нормальным (типичным) значением [Словарь иностранных слов, 1989]. Вопросы, касающиеся генерации, времени жизни аномалий температуры поверхности, эффектов, производимых ими под поверхностью, механизма их затухания требуют дальнейших исследований. Для этого могут быть применены и дистанционные методы, позволяющие детально исследовать быстротечные явления с пространственными размерами до десятков километров и характерным временем жизни несколько суток [Бычкова и др., 1988].

Во второй главе приводятся сведения об исходных данных для расчета и построения пространственных аномалий температуры поверхности озера.

Излагаются теоретические основы, методы и средства исследования аномальности температурных полей.

Анализ случайных полей заключается в определение статистических характеристик (пространственное среднее, корреляционная функция, дисперсия и т. д.). Построение пространственных изолиний или карт является одной из наиболее важных практических задач анализа. В работе построение карт производилось с использованием статистико-графического пакета “Surfer”.

В разделе 2.1 описаны основные подходы и теоретические положения, применявшиеся для анализа аномальности термических полей.

Структура гидрометеорологических полей, в силу их изменчивости, изучается в рамках вероятностного подхода, основанного на рассмотрении особенностей не отдельных мгновенных полей, а некоторых осредненных свойств статистической совокупности реализаций поля [Казакевич, 1989]. В данной работе реализации поля представляют собой термические экспедиционные съемки акватории Ладоги. Наибольший интерес при статистическом изучении случайных полей представляет характеристика их аномалий.

Для изучения синоптической пространственной неоднородности температурного поля поверхности озера конкретной термической съёмки, выполненной в течение нескольких суток, температуру в конкретной точке поля T можно выразить в виде суммы детерминированной и случайной составляющей:

T = To + T, (1) где T – температура поля поверхности озера в конкретной точке конкретной термической съёмки (наблюденная величина), °С;

To – детерминированная компонента (типичная величина), °С;

T – случайное отклонение наблюденной величины от типичной, °С.

Для получения первой компоненты поля часто используют процедуру пространственно-временного осреднения. Масштабы осреднения зависят от особенностей решаемых задач и целей исследования. В работе эта компонента вычисляется аналитически с использованием полученной ранее зависимости, представляющей собой комбинацию двух функций, и называется типичным значением температуры поверхности для выбранной даты. Компонента T находится по данным термических съемок.

Применение аналогичной методики для расчета реальных наблюденных и типичных температур позволяет сравнить их, вычислить отклонение T.

Отклонения T, превышающие |0.5| °C, назовем аномальными. Выбранная величина не превосходит погрешности измерений и максимально возможное изменение температуры поверхности за период съемки – синоптический период. Если T, меньше |0.5| °C, то реальное поле соответствует типичному.

В разделе 2.2 излагается методика построения типичных полей температуры на любую дату периода открытой воды. Она позволяет определить синоптическую аномальность и при этом избежать влияния нерегулярного распределения наблюдений в озере во времени и пространстве на пространственное осреднение температуры поверхности [Науменко и др., 2000]. Для этого поверхность озера была разделена равномерной сеткой на 235 квадратов со стороной равной примерно 10 км. Величина ячейки сетки выбрана с учетом двумерной пространственной автокорреляционной функции термических съемок поверхности озера [Науменко, 1996].

Сезонный ход температуры поверхности каждого квадрата был аппроксимирован аналитической зависимостью, представляющей собой комбинацию двух функций, описывающих временной ход температуры воды в течение различных гидрологических сезонов. Для димиктического Ладожского озера ее сезонный ход является ассиметричным, поскольку нагревание поверхности озер умеренной зоны происходит несколько быстрее, чем охлаждение [Naumenko et al., 1998]. В результате интерполирования были построены 43 типичных поля температуры поверхности озера (рисунок 1 а) на даты начала пентад, на которые затем были построены реальные термические поля.

а б в Рисунок 1 – Пространственные распределения:

а – типичной температуры поверхности воды озера на 15 июня;

б – реальной температуры поверхности воды озера на 15 июня 1962 г;

в – отклонений реальной температуры поверхности воды озера от типичной на 15 июня 1962 г. (Знаком + обозначены термические станции, положение термобара соответствует 4 – х градусной изотерме) Построение реальных распределений температур поверхности описано в разделе 2.3. Для этого из базы данных Института озероведения РАН были выбраны 43 судовые съемки, выполненные за период открытой воды с по 2003 гг. в течение от 3 до 6 суток, т.е. за синоптической период. Самая ранняя съемка проведена c 17 по 20 мая 1989 г, самая поздняя – с 20 по 24 октября 1961 г, распределение их по месяцам неравномерно (рисунок 2).

Все съемки имели достаточное для компьютерной обработки число термических станций, распределенных относительно равномерно по акватории озера. Количество станций изменяется от 16 до 255 в зависимости от гидрологического сезона и метода измерения температуры (буксировка или выполнение термических станций). Для более корректного интерполирования в прибрежной зоне температура воды на нулевой изобате определялась методом полиномиальной регрессии.

Рисунок 2 – Распределение термических съемок по месяцам Дальнейшая обработка термических данных выполнялась по методике, аналогичной методике построения типичных пространственных распределений температуры поверхности Ладоги на конкретные даты.

В результате были рассчитаны 43 поля реальных температур (рисунок 1 б). Сравнив реальные и типичные поля, вычислим отклонения T.

Значения T для всех 43 случаев картировались с целью их последующего статистического анализа (рисунок 1 в).

В Разделе 2.4 описана процедура проверки значимости различий между реальными и типичными температурными полями. Для определения однородности средней двух выборок применялся критерий Стьюдента, а для определения однородности дисперсий – критерий Фишера [Колкот, 1978].

Исследуемые выборки являются независимыми, случайными. Распределение значений температуры поверхности озера не во все гидрологические сезоны соответствует нормальному закону в связи с особенностями ее годового хода.

Однако в гидрометеорологии такое несоответствие не служит препятствием для использования вышеуказанных критериев для оценки различий статистических характеристик исследуемых выборок [Рождественский, Чеботарев, 1974].

Раздел 2.5 посвящен корреляционному анализу, позволяющему оценить масштабы коррелированности и анизотропии исследуемых полей.

Данный метод исследования структуры случайных полей лимнологами применяется довольно редко. Приводятся сведения о ранее определенных корреляционных связях между типичной температурой поверхности озера, координатами и глубинами (рисунок 3).

Рисунок 3 – Сезонная изменчивость коэффициентов детерминации между: типичной температурой поверхности воды, координатами и глубиной места; типичной температурой поверхности воды и глубиной места; реальной температурой поверхности воды и глубиной места Данные зависимости свидетельствует об определяющем влиянии глубины на эволюцию термического состояния поверхности Ладоги с мая до середины июля. В период устойчивой стратификации такое влияние слабо и неоднородности термических полей формируются под влиянием синоптической ситуации над акваторией озера [Науменко, Каретников, 2002].

Для анализа исследуемых явлений важна и другая имевшаяся зависимость – пространственная автокорреляционная функция распределения глубин озера (рисунок 4).

Рисунок 4 – Автокорреляционная функция распределения глубин и большая ось симметрии Ориентация большой оси симметрии составляет 60 ° для уровня корреляции К = 0.5. Изотропия, в силу крайне неравномерного распределения глубин озера, отсутствует.

Для всех исследуемых полей рассчитаны пространственные автокорреляционные функции:

N -n-1 N -m-C(n,m) =, (2) T(i, j) T(i + n, j + m) N C(0,0) i=0 j=где C – значение автокорреляционной функции;

N – число информационных точек поля Т(i, j);

Т – температура, C;

i, j – номера информационных точек поля;

n, m – шаг расчета.

В связи с анизотропией полей формы, размеры и ориентация построенных эллипсов корреляции весьма разнообразны (рисунок. 5).

Рисунок 5 – Примеры двумерных автокорреляционных функций термических полей Статистически анализировались следующие параметры: большая и малая ось, эксцентриситет (отношение большой оси к малой) и ориентация эллипса – отклонение большой оси от направления З – В по часовой стрелке (см. рисунок 5). Эксцентриситет служит мерой анизотропии рассматриваемого поля, и равен 1.0, если оно изотропно. Ориентация показывает направление максимальной коррелированности параметров поля, длина большой полуоси – масштаб пространственной коррелированности.

Основное содержание третьей главы (разделы 3.2 и 3.3) посвящено представлению результатов статистического анализа аномальности и связности температурных полей и их обсуждению.

В Разделе 3.1 приведены результаты проверки однородности исследуемых полей. По критерию Стьюдента при 5 % уровне значимости разности между средними величинами температуры реальных и типичных полей оказались значимы для 38 из 43 проанализированных случаев.

Значения параметра F > Fкрит. для всех рассматриваемых пар при уровне значимости 5 %. Следовательно, различия их статистических характеристик не случайны и рассматриваемые выборки не принадлежат одной генеральной совокупности.

В разделе 3.2 приведены основные характеристики аномальности температурных полей. Были вычислены площади зон акватории озера, соответствующие типичной температуре поверхности и отличающиеся от таковой до5.0 °C (рисунок 6). Преобладающим является интервал отклонений температуры от +0.5 °C до +1.5 °C. В целом положительные аномалии температуры превалируют над отрицательными.

Рисунок 6 – Статистические характеристики распределения отклонений реальных температур поверхности воды Ладожского озера от их типичных значений Типичное распределение температуры поверхности воды Ладожского озера в среднем занимает не более 20 % его площади. Температура остальной акватории может отклоняться от типичной до 5.0 °С, а в мелководном районе – до 9.0 °С. Площадь зон с типичной температурой изменяется от 1 % до 44 % общей акватории (рисунок 7). Полученные результаты подтверждают существующее мнение о том, что в крупных озерах редко наблюдаются типичные поля элементов их режима [Бояринов, Петров, 1991].

Рисунок 7 – Статистические характеристики распределения площадей с типичными средними температурами поверхности воды Ладожского озера по месяцам В разделе 3.3 охарактеризована временная аномальность полей температур поверхности озера. Для всех месяцев исследуемого периода были рассчитаны площади зон, температура которых соответствует типичной.

Таким образом удалось определить, что июль является самым аномальным из рассмотренных месяцев. Только 13% поверхности озера в среднем не аномально, что почти в полтора раза меньше соответствующего значения для мая, июня и августа, наименее аномальных месяцев (см. рисунок 8).

В разделе 3.4 изложены результаты исследования пространственной аномальности и ее особенности. Наиболее аномальным распределением температуры поверхности характеризуется прибрежный мелководный район, обладающий минимальной тепловой инерцией. Это зона трансформации воздушных и водных масс, где наблюдаются бризы и сгонно-нагонные явления, сопровождающиеся апвеллингами и даунвеллингами. Здесь отклонения реальной температуры от типичной могут достигать 9.0 °С.

Над значительными глубинами центральной Ладоги, наиболее теплоинертной, в период гидрологической весны отклонения не превышают 1.0 °С. Это обусловлено существованием термического бара, препятствующего обмену водных масс, разграниченных им. После разрушения термобара аномальность глубоководного района увеличивается.

Совместный анализ полей аномалий синоптического масштаба всех съёмок не позволил выявить район озера, где всегда наблюдается типичное распределение температуры поверхности. Однако в С – З части Ладоги на картах аномалий имеется зона с типичной температурой. Это, возможно, объясняется как наиболее продолжительным существованием здесь термобара, так и относительной устойчивостью системы течений между островами архипелагов. Неоднородный характер пространственно-временной аномальности температурных полей поверхности Ладоги обусловлен как погодными условиями, внешними возмущениями синоптического масштаба, так и морфометрическими особенностями рассматриваемого водоема.

Раздел 3.5 посвящен анализу связности температурных полей в рамках теории корреляционных функций. В подразделе 3.5.1 характеризуется их пространственная коррелированность. Статистически обработаны длины больших полуосей корреляционных эллипсов (рисунок 8) и сопоставлены их средние значения для различных полей при одном и том же коэффициенте корреляции. Показано, что реальное температурное поле обладает большей коррелированностью, чем поле аномалий, но менее коррелированно, чем типичное поле. Масштаб коррелированности полей при К = 0.9 практически не изменяется во времени. При меньших К он изменяется в соответствии со сменой гидрологических сезонов для реальных полей и полей аномалий.

Pages:     | 1 || 3 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»