WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

На правах рукописи

КОРОЛЕВ Дмитрий Александрович

ВЛИЯНИЕ ГЕТЕРОВАЛЕНТНОГО ЗАМЕЩЕНИЯ НА МАГНИТНЫЕ И ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЛЕГИРОВАННОГО ГАЛЛАТА ЛАНТАНА специальность

02.00.01 — неорганическая химия

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата химических наук

Санкт-Петербург 2012

Работа выполнена на кафедре общей и неорганической химии ФГОУ ВПО «Санкт-Петербургский государственный университет»

Научный консультант: доктор химических наук, профессор Чежина Наталья Владимировна кафедра общей и неорганической химии ФГОУ ВПО «СанктПетербургский государственный университет»

Официальные оппоненты: доктор химических наук, профессор Пак Вячеслав Николаевич кафедра физической и аналитической химии ГОУ ВПО «Российский государ ственный педагогический университет им. А.И. Герцена» доктор физ.-мат. наук, профессор, Семенов Валентин Георгиевич кафедра аналитической химии ФГОУ ВПО «Санкт-Петербургский государст венный университет»

Ведущая организация: ГОУ ВПО «Санкт-Петербургский госу дарственный политехнический университет»

Защита состоится «_____» мая 2012 года в _____ часов на заседании диссертационного совета Д 212.232.41 при Санкт-Петербургском государственном университете по адресу: 199004, Санкт-Петербург, Средний пр. В.О., д. 41/43.

С диссертацией можно ознакомиться в Научной библиотеке им. А.М. Горького по адресу: 199034, Санкт-Петербург, Университетская наб., 7/9.

Автореферат разослан «____» апреля 2012 г.

Ученый секретарь диссертационного совета, доктор химических наук М.Д. Бальмаков

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы.

Твердые электролиты, ионные, электронно-ионные проводники на основе оксидных матриц имеют колоссальное значение в технологиях твердооксидных топливных элементов (SOFC). Одним из наиболее популярных объектов, использующихся в SOFC является легированный галлат лантана вследствие высокой подвижности ионов кислорода и низких коэффициентов термического расширения.

Большое число работ посвящено изучению структуры и электропроводящих свойств легированного LaGaO3; поиску составов, обеспечивающих максимальную ионную проводимость. Введение в галлат лантана стронция и/ или магния зачастую приводит к выслаиванию вторичных фаз типа браунмиллерита LaSrGa3O7 и слоистых оксидов LaSrGaO4, La4Ga2O9, которые понижают проводимость и времена жизни материала. В тоже время отмечено, что введение наряду со стронцием и магнием катионов переходных металлов приводит к образованию однофазных образцов, т.е. способствует стабилизации структуры легированного галлата лантана. Кроме того, количество и природа вводимых заместителей кардинально влияет на величины проводимости. Считается, что наилучшими проводниками являются Ni- и Co-содержащие системы, наихудшими – содержащие хром и марганец. Причины такого влияния легирующих добавок, как правило, не обсуждаются. Остается непонятным, как влияет природа и количество введенных стронция и магния на валентное состояние атомов переходного металла и межатомные взаимодействия.

В связи с этим, знание об электронном строении твердого тела является чрезвычайно важным, поскольку мы будем иметь информацию о валентном состоянии атомов переходного металла, характере и особенностях межатомных взаимодействий в системе – эти факторы играют в процессах переноса заряда основополагающую роль.

Цель работы заключалась в изучении влияния природы и концентрации гетеровалентного заместителя (Sr, Mg) на валентное состояние атомов переходного металла, характер межатомных взаимодействий и электропроводность легированного галлата лантана.

Для достижения поставленной цели были решены следующие задачи:

§ Синтезировать однофазные образцы твердых растворов четырех типовых систем - La1-0.5xSr0.5xMxGa1-xO3-, LaMxGa1-1.2xMg0.2xO3-, LaMxGa1-1.5xMg0.5xO3-, La1Sr0.2xMxGa1-1.2xMg0.2xO3- (0.01 < x < 0.10; M = Cr, Ni);

0.2x § Провести аттестацию полученных препаратов методами рентгеновской дифракции; установить с помощью атомно-эмиссионного анализа количество хрома, никеля, магния и стронция в керамике после процедуры высокотемпературного синтеза;

§ Исследовать магнитные характеристики серий твердых растворов в интервале температур 77-400 K; определить валентное состояние атомов переходного металла в ряду твердых растворов, характер межатомных взаимодействий;

§ Измерить электропроводность твердых растворов в рабочем концентрационном интервале в диапазоне температур 300-973 K;

§ Провести корреляцию между электронным строением систем и проводимостью.

Научная новизна.

В результате систематического исследования ряда твердых растворов методами магнетохимии и электрохимии, показано, что увеличение концентрации стронция, а также введение магния усиливают кластеризацию атомов переходного металла с образованием прочных кластеров, включающих атомы гетеровалентных заместителей и вакансии, что приводит к уменьшению проводимости легированного галлата лантана.

Практическая ценность.

На основании исследованных электропроводящих, магнитных характеристик и проведенных теоретических расчетов построены модели, позволяющие на качественном уровне оценивать величины проводимости в зависимости от элементного состава керамики и предложить оптимальные соотношения переходный металл : диамагнитный заместитель для использования в качестве электролитов в твердооксидных топливных элементах.

Основные положения, выносимые на защиту:

• Зависимость кластеризации атомов переходного металла от природы и концентрации введенного диамагнитного заместителя;

• Существование при бесконечном разбавлении высоконуклеарных кластеров из атомов переходного металла, включающих в свой состав атомы гетеровалентного заместителя и сопряженные с ними кислородные вакансии;

• Обменные взаимодействия в пределах высоконуклеарных кластеров для хромсодержащих систем имеют преимущественно ферромагнитный характер, а в случае никельсодержащих систем – антиферромагнитный, что определяется различным электронным строением переходных металлов;

• Для систем, где существуют высоконуклеарные кластеры, отмечается уменьшение величин проводимости вследствие блокирования кислородных вакансий в пределах этих кластеров, что приводит в итоге к затруднению ионного транспорта.

Апробация работы.

Результаты работы доложены на Международной конференции «Основные тенденции развития химии в начале XXI века» (г. Санкт-Петербург, 2009); VII Всероссийской конференции «Керамика и композиционные материалы» (г. Сыктывкар, 2010); XVII Международной научной конференции «Ломоносов-2010» (г.

Москва, 2010); Всероссийской конференции «Твердо-оксидные топливные элементы и энергоустановки на их основе» (г. Черноголовка, 2010); Зимней школеконференции «Магнитный резонанс и его приложения» (г. Санкт-Петербург, 2009, 2010); IV Байкальской международной конференции «Магнитные материалы. Новые технологии» (г. Иркутск, 2010); 18th International Conference on Solid State Ionics (Warsaw, 2011); Всероссийской конференции «Химия твердого тела и функциональные материалы» (г. Екатеринбург, 2012).

Публикации.

По материалам диссертации опубликовано 12 печатных работ, из них 4 статьи и 8 тезисов докладов.

Структура и объем диссертации.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, выводов, списка литературы и приложения; изложена на 156 страницах, содержит 51 рисунок, таблиц и 2 схемы. Список цитируемой литературы содержит 165 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность исследования систем на основе легированного галлата лантана, содержащего различные гетеровалентные заместители и переходные металлы.

В первой главе приводится описание обширного фактического материала по данным литературы: выбираемые для исследований составы керамики; методики синтеза; структурные характеристики, связь последних с электропроводящими свойствами материалов. Критически проанализированы существующие на данный момент гипотезы о влиянии гетеровалентного заместителя на валентное состояние атомов переходного металла.

Сформулированы цель и задачи работы.

Во второй главе описаны объекты исследования; методики синтеза твердых растворов, подготовка шихты и условия синтеза; рассмотрены используемые в работе физико-химические методы исследования, получаемые величины, погрешности их определения.

Объектами исследования были системы (M = Cr, Ni; 0.01 < x < 0.10):

La1-0.5xSr0.5xMxGa1-xO3- (M:Sr = 2:1), LaMxMg0.2xGa1-1.2xO3- (M:Mg = 5:1), LaMxMg0.5xGa1-1.5xO3- (M:Mg = 2:1), La1-0.2xSr0.2xMxMg0.2xGa1-1.2xO3- (M:Sr:Mg = 5:1:1).

Синтез оксидов осуществлялся керамическим и золь-гельным методами.

Равновесность полученных образцов контролировалась с помощью рентгенофазового анализа и измерения магнитной восприимчивости в зависимости от времени прокаливания.

Рентгенографические исследования проводили на дифрактометрах ДРОН-3 и Rigaku Dmax-2200 в интервале углов 10 < 2 < 80° с использованием CuK излучения, в температурном диапазоне 298-1100 K.

Количественный анализ спеченной керамики на содержание стронция, магния, хрома и никеля проводили методом атомно-эмиссионной спектроскопии с индуктивно связанной плазмой на приборе Spectro Ciros.

Магнитная восприимчивость синтезированных препаратов измерялась по методу Фарадея при 16 фиксированных значениях температур в интервале 77 – 400 K. Относительная погрешность измерений составляет 1–2%.

Спектры ЭПР регистрировали при 298 K на спектрометре РЭ-1301 (Хдиапазон).

Спектры импеданса измеряли в диапазоне температур 298 – 1073 K и частотном интервале 3 МГц – 1 Гц на приборе Impedancemeter-Z3000. Обработку годографов вели с помощью программного пакета ZView [1].

Третья глава посвящена теоретическим основам магнетохимии: основным концепциям и моделям, применяемым в работе. Подробно описана модель разбавленного раствора; приводятся положения модели Гейзенберга–Дирака–ВанФлека, с помощью которых осуществлялся расчет эффективных магнитных моментов обменно-связанных кластеров. Описана методология расчета долей кластеров, одиночных атомов парамагнетика и величин обменных параметров.

Четвертая глава посвящена обсуждению результатов.

По данным рентгенографии все полученные образцы являются однофазными и имеют при комнатной температуре орторомбическую структуру (пр. гр. Pnma).

В области температур ~ 320-350 K для всех систем отмечен структурный переход в ромбоэдрическую сингонию (пр. гр. R3c), которая сохраняется вплоть до 11K, что наблюдается и у нелегированного LaGaO3.

Рассчитаны значения парамагнитной составляющей магнитной восприимчивости (Mпара) и эффективного магнитного момента (µeff) в расчете на 1 моль атомов парамагнетика. Изотермы магнитной восприимчивости существенно отличаются для никель- и хромсодержащих систем в зависимости от типа и количества введенного гетеровалентного заместителя(ей) – либо по абсолютным величинам Mпара, либо по характеру (рис. 1, 7).

4.1. Магнитные характеристики твердых растворов, содержащих хром Сравнивая поведение изотерм парамагнитной составляющей магнитной восприимчивости (рис. 1) для систем с гетеровалентным заместителем и системы LaCrxGa1-xO3, видно, что все изотермы систем с гетеровалентными заместителями лежат выше либо во всем концентрационном интервале, либо в области разбавленных растворов – при х < 0.02 для системы Cr:Sr = 5:1 [2], x < 0.06 для Cr:Sr:Mg = 5:1:1.

Экстраполяции на бесконечное разбавление позволяет получить температурные зависимости эффективного магнитного момента (рис. 2). Для системы LaCrxGa1-xO3 величины момента близки к чистоспиновому значению 3.88 МБ, характерного для изолированных атомов хрома. Во всех остальных случаях, температурно-зависимый характер и величины µeff существенно превышающие чистоспиновое значение для Cr(III) не могут быть интерпретированы с точки зрения существования изолированных атомов хрома, в каком бы валентном состоянии они не находились.

Cr:Sr:Mg = 5:1:400 Cr:Mg = 5:350 Cr:Mg = 2:Cr:Sr = 2: Cr:Sr:Mg = 5:1:300 Cr:Sr = 5: Cr:Sr = 2:1 Cr:Mg = 5:250 Cr Cr:Sr = 5:200Cr:Mg = 2:Cr 150µ spin-only Cr(III) = 3.88 µB 100µ АФ димер CrIII-O-CrIII 5050 100 150 200 250 300 350 40.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 0.x T, K Рис. 1. Концентрационная зависимость Рис. 2. Температурная зависимость парамагнитной составляющей магнитной эффективного магнитного момента при восприимчивости для всех хромсодержащих бесконечном разбавлении.

систем при 140 K.

Таким образом, введение стронция и магния, порознь или совместно в галлат лантана, легированный хромом, приводит к резкому усилению кластеризации атомов хрома и возникновению устойчивых агрегатов из парамагнитных атомов, существующих даже при бесконечном разбавлении.

Следует отметить, что для всех четырех рассмотренных систем магнитная восприимчивость является функцией напряженности приложенного поля во всем концентрационном интервале, чего не наблюдается для систем LaCrxGa1-xO3 и La1Sr0.2xCrxGa1-xO3-.

0.2x Анализ данных по магнитному гистерезису указывает на отсутствие петель гистерезиса для разбавленных растворов (рис. 3). Также имеет место совпадение величин намагниченности, измеренных при различных температурах (в координатах M – Н/T, рис. 4). Построение зависимостей в координатах H/M – M2 (рис. 5) в соответствии с теорией парапроцесса в ферромагнетиках [3] дает положительные величины термодинамического коэффициента , что указывает на отсутствие спонтанной намагниченности в образцах. Подобное поведение характерно для всех систем.

Полученные зависимости (рис. 3, 4) свидетельствуют в пользу существования в разбавленных растворах суперпарамагнитных кластеров [4].

Оценка размеров кластеров по методике [4] дает r ~ 1-1.8 нм. Исходя из структурных данных, следует, что высоконуклеарный кластер таких размеров должен состоять не менее чем из 20 парамагнитных атомов.

eff µ ( x =0), µ пара - 10, см * моль 77 K 90 K 140 K 180 K 293 K 400 K 0 20 40 60 80 1H/T, Э/K Рис. 3. Зависимость намагниченности от при- Рис. 4. Суперпозиция кривых намагничиложенного поля для системы Cr:Sr = 2:1 при вания для системы Cr:Sr = 2:1, x = 0.02различных концентрациях хрома. при различных температурах.

20350 K 293 K 15220 K 160 K 120 K 10100 K 77 K 50 20 40 60 80 1M2, Гс2/мольРис. 6. Экспериментальный и теоретичеРис. 5. Графики Белова – Аррота для ский спектры ЭПР (приведены для систесистемы Cr:Sr = 2:1, x = 0.0223.

мы Cr:Sr = 2:1, x = 0.0223).

Кроме того, отчетливая зависимость величин момента при бесконечном разбавлении от количества и природы введенного гетеровалентного замести теля позволяет предположить, что атомы заместителя(ей) и сопряженные с ними кислородные вакансии входят в состав высоконуклеарных кластеров.

Наличие кислородных вакансий определяется тем, что хром во всех системах находится в трехвалентном состоянии, о чем свидетельствуют данные ЭПРспектроскопии (рис. 6). Экспериментальный спектр имеет сложную структуру и состоит из нескольких линий. Проведенный теоретический расчет показывает хорошее соответствие экспериментальным данным, при этом каждая линия относится к трехвалентному хрому в сильно искаженном октаэдрическом поле. В низкополевой области отмечается сигнал (g ~ 8-10), появление которого связано с наличием высоконуклеарных кластеров.

Отсюда следует, что аномальные зависимости эффективного магнитного момента при бесконечном разбавлении (рис. 2) определяются, по всей видимости, -M, Гс см моль -H/M, Э Гс моль наличием высоконуклеарных кластеров, поведение которых сравнимо с поведением суперпарамагнитных частиц.

Расчеты парамагнитной составляющей магнитной восприимчивости в рамках моделей разбавленного раствора и ГДВФ с учетом восприимчивостей кластеров показали, что во всем концентрационном интервале, помимо высоконуклеарных кластеров существуют мономеры и низкоразмерные агрегаты – антиферромагнитные димеры и тримеры с параметрами обмена -12 и -20 см-1 соответственно.

Сходимость экспериментальных и расчетных данных для всех исследованных концентраций и температур оказалась не хуже 5%.

4.2. Магнитные характеристики твердых растворов, содержащих никель Характерной чертой систем Ni:Sr = 2:1, Ni:Mg = 5:1 и 2:1 и Ni:Sr:Mg = 5:1:является значительное уменьшение величин парамагнитной составляющей магнитной восприимчивости по сравнению с системами, содержащими только никель и никель вместе со стронцием Ni:Sr = 5:1 (рис. 7).

Существенное уменьшение величины эффективного магнитного момента (рис. 8) прежде всего связано с увеличением доли низкоспинового никеля при увеличении соотношения Ni:Sr до 2 и при введении магния, что определяется малой поляризующей способностью Sr и Mg и усилением ковалентности связи Ni-O, сопровождающейся усилением кристаллического поля.

Никель(III) имеет в любом спиновом состоянии электроны в группе egорбиталей, которые обеспечивают прямое перекрывание с р-орбиталями атомов кислорода что приводит к сильному антиферромагнитному взаимодействию.

При бесконечном разбавлении для никельсодержащих систем значения эффективного магнитного момента много меньше 1.83 МБ (соответствующего изолированным атомам низкоспинового никеля(III)) и характер наблюдающейся температурной зависимости не соответствует классическим представлениям об изменении величин магнитного момента в простых обменно-связанных кластерах (рис. 8). Таким образом, для систем Ni:Sr = 2:1, Ni:Mg = 5:1 и 2:1 и Ni:Sr:Mg = 5:1:1 можно предполагать существование высоконуклеарных кластеров с конкурирующим антиферро- и ферромагнитным типами взаимодействия, но превалирующей в данном случае оказывается антиферромагнитная компонента, что приводит к понижению эффективного магнитного момента.

В спектрах ЭПР всех четырех систем регистрируется уширенная линия (по сравнению с LaNixGa1-xO3) со значением g ~ 2.16, соответствующим низкоспиновому никелю(III).

Аномалии, встречающиеся на температурных зависимостях при бесконечном разбавлении, связаны с возникновением обратимого структурного перехода в ромбоэдрическую сингонию при ~ 320 K (рис. 9).

Ni 5. Ni:Sr = 5:5.µeff (4T1g) Ni3+ 100hs Ni:Sr = 2:4. Ni:Sr:Mg = 5:1:Ni Ni:Mg = 5:4.80 Ni:Mg = 2:3.Ni:Sr = 5:3.602.Ni:Sr:Mg = 5:1:µeff (Ni3+ ) = 1.83 µ 2.0 ls 40Ni:Mg = 5:1.1.20Ni:Sr = 2:Ni:Mg = 2:0.0 0.0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 50 100 150 200 250 300 350 4x T, K Рис. 7. Концентрационная зависимость Рис. 8. Температурная зависимость эффекпарамагнитной составляющей магнитной тивного магнитного момента при бесконечвосприимчивости для всех никельсодержа- ном разбавлении.

щих систем при 140 K.

T, °C ° ° ° 1Рис. 9. Терморентгенограмма образца Ni:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.0531.

4.3. Электрофизические характеристики твердых растворов Путем анализа годографов импеданса, разделяли вклады объемной и межзеренной компонент проводимости. Годографы интерпретировали в рамках блочной модели, в соответствии с которой для низко- и высокотемпературных пределов выделяли две эквивалентные электрические схемы. При низких температурах на годографах имеется две полуокружности, отвечающих вкладам как объемной (высокочастотная область), так и межзеренной (среднечастотная область) проводимости. Соответствующая эквивалентная схема отвечала последовательной комбинации параллельно соединенных сопротивлению и элементу постоянного угла сдвига фаз – (RbQb)(RgbQgb). При повышении температуры наблюдали депрессию второй полуокружности в среднечастотной области и тогда для расчета брали схему (RQ). Во всех случаях наблюдали меньшие значения межзеренной компо eff µ ( x =0), µ пара - 10, см * моль ненты проводимости при низких температурах и нивелирование величин проводимости в высокотемпературном пределе.

Для всех исследованных систем при низких концентрациях легирующих добавок наблюдается излом на зависимостях lg – T-1, наблюдается изменение величины энергии активации, что свидетельствует об изменении механизма переноса заряда: при низких температурах превалирует электронная компонента проводимости, при высоких – ионная (рис. 10, 11). По данным терморентгенографии, наличие излома не связано с возникновением полиморфных превращений и структурными переходами.

В большинстве случаев, при увеличении концентрации заместителей, изменения энергии активации не происходит, что связано, по всей видимости, с различным разупорядочением вакансий в матрице галлата лантана.

- Cr:Sr = 2:1, x = 0.010.35 eV Cr:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.01(± 0.01) Cr:Sr = 2:1, x = 0.04 Cr:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.06-2 - Cr:Sr = 2:1, x = 0.07 Cr:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.10-0.37 eV -3 T* ~ 230oC (± 0.01) 0.32 eV -0.23 eV 0.20 eV (± 0.01) (± 0.01) (± 0.01) -4 0.35 eV -T* ~ 270oC (± 0.01) 0.73 eV (± 0.04) -5 -0.33 eV T* ~ 500oC (± 0.01) T* ~ 380oC --0.23 eV 0.31 eV -(± 0.01) (± 0.01) --1.0 1.5 2.0 2.5 3.1.2 1.6 2.0 2.4 2.8 3.2 3.1000/T, K- 1000/T, K-0.70 eV -2. Cr:Mg = 5:1, x = 0.02(± 0.08) - Cr:Mg = 2:1, x = 0.01 Cr:Mg = 5:1, x = 0.07 Cr:Mg = 2:1, x = 0.04-3.0 0.46 eV Cr:Mg = 5:1, x = 0.09(± 0.02) Cr:Mg = 2:1, x = 0.08--3.T* ~ 380oC 0.67 eV (± 0.16) T* ~ 310oC 0.25 eV -4.0 -0.12 eV 0.65 eV (± 0.01) (± 0.02) (± 0.04) -4.0.24 eV -T* ~ 330oC (± 0.01) -5.0.32 eV -(± 0.03) T* ~ 200oC -5.0.33 eV 0.10 eV (± 0.04) (± 0.02) -6.-1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.1000/T, K-1000/T, K-Рис. 10. Зависимости логарифма объемной проводимости от обратной температуры для хромсодержащих систем.

На основании полученных зависимостей, были построены изотермы проводимости (рис. 12), судя по ходу которых видно, что максимальной проводимостью обладают системы с соотношением M:Sr(Mg) = 5:1, как для хром-, так и для никельсодержащих систем. Причем из пары M:Sr = 5:1 и M:Mg = 5:1, проводимость больше у стронцийсодержащего аналога.

lg lg lg lg Ni:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.01- Ni:Sr = 2:1, x = 0.01 Ni:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.050.20 eV - Ni:Sr = 2:1, x = 0.0508 Ni:Sr:Mg = 5:1:1, x = 0.08(± 0.01) - Ni:Sr = 2:1, x = 0.080.07 eV -T* ~ 290oC (± 0.01) 0.32 eV -0.26 eV (± 0.01) 0.06 eV (± 0.01) T* ~ 230oC (± 0.01) --0.23 eV 0.29 eV 0.37 eV (± 0.01) (± 0.03) -5 -(± 0.03) T* ~ 330oC 0.10 eV 0.09 eV (± 0.01) (± 0.01) -T* ~ 290oC -1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.1000/T, K-1000/T, K- Ni:Mg = 2:1, x = 0.01-1 Ni:Mg = 5:1, x = 0.01- Ni:Mg = 2:1, x = 0.04 Ni:Mg = 5:1, x = 0.05 Ni:Mg = 2:1, x = 0.08 Ni:Mg = 5:1, x = 0.07--0.47 eV 0.24 eV -3 (± 0.03) (± 0.01) 0.19 eV -(± 0.01) 0.33 eV -4 T* ~ 180oC (± 0.01) -0.80 eV 0.23 eV (± 0.01) 0.32 eV -(± 0.03) (± 0.01) -0.15 eV 0.09 eV -6 ± 0.T* ~ 460oC T* ~ 170oC (± 0.01) --1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.1000/T, K-1000/T, K-Рис. 11. Зависимости логарифма объемной проводимости от обратной температуры для никельсодержащих систем.

0.00.Cr:Sr = 2:Ni:Mg = 5:0.00.1.Ni:Sr = 5:0.Ni:Sr = 5:0.0Cr:Sr = 5:1.0.0.0.0Ni:Mg = 2:0.Ni:Sr = 2:Cr:Mg = 5:0.0.0Ni:Sr:Mg = 5:1:0.0.0.0.0Cr:Mg = 2:0.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 0.0.00 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 0.07 0.08 0.09 0.10 0.x x 0.0.Cr:Sr:Mg = 5:1:Ni:Mg = 2:Ni:Mg = 5:0.0.0.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.0.00 0.02 0.04 0.06 0.08 0.10 0.x x Рис. 12. Изотермы проводимости для хром- и никельсодержащих систем при 500°С.

Заключение Проведенное комплексное исследование ряда систем, заключающееся в исследовании магнитных характеристик и проводимости, позволяет отметить сле lg lg lg lg , См / см , См / см , См / см , См / см дующие особенности в поведении галлата лантана, легированного хромом, никелем и гетеровалентными заместителями (Sr, Mg).

Введение большего, чем 5:1, количества стронция по отношению к переходному металлу, и в целом введение магния приводит к изменению электронного строения твердого тела: формируются высоконуклеарные кластеры (n > 20) из атомов переходного металла. Характер обмена в пределах кластеров различен, что определяется электронным строением атома переходного металла.

Существование корреляции между количеством введенного заместителя, его природой и магнитными характеристиками систем объясняет тот факт, что формирование кластеров обязательно затрагивает обе подрешетки, – катионную и анионную, – поэтому, помимо магнитных атомов, в состав кластера будут входить атомы гетеровалентных заместителей и сопряженные с ними кислородные вакансии.

Рассмотрение изотерм проводимости также указывают на существование корреляции для всех изученных систем: повышение концентрации гетеровалентного заместителя приводит к понижению величин проводимости.

Таким образом, образование некоторого количества кластеров из атомов парамагнетика необходимо для стабилизации дефектной структуры галлата лантана, однако увеличение их нуклеарности и доли приводит к уменьшению проводимости, что объясняется непосредственным влиянием кулоновского поля кластера на процесс миграции ионов кислорода (схема 1).

Проведенное исследование позволяет теоретически обосновать выбор соотношения M:Sr(Mg) = 5:1, которое, судя по литературным данным, часто используется на практике.

ВВЕДЕНИЕ ГЕТЕРОВАЛЕНТНЫХ ЗАМЕСТИТЕЛЕЙ ФОРМИРОВАНИЕ УВЕЛИЧЕНИЕ КЛАСТЕРОВ КОЛИЧЕСТВА ВЫСОКОЙ КИСЛОРОДНЫХ НУКЛЕАРНОСТИ ВАКАНСИЙ УВЕЛИЧЕНИЕ ЗАТРУДНЕНИЕ ПРОВОДИМОСТИ ИОННОГО ПЕРЕНОСА УМЕНЬШЕНИЕ ПРОВОДИМОСТИ Схема 1. Иллюстрация влияния гетеровалентного замещения на межатомные взаимодействия и процесс переноса заряда в галлате лантана.

ВЫВОДЫ 1. В результате проведенного исследования ряда родственных систем на основе легированного галлата лантана, выяснено, что при изменении природы и концентрации гетеровалентного заместителя состояние атомов хрома и никеля не изменяется и остается трехвалентным.

2. Концентрация гетеровалентного заместителя играет решающую роль в процессах кластеризации атомов переходного металла. Увеличение количества стронция и/или магния приводит к формированию кластеров высокой нуклеарности, включающих в себя атомы парамагнетика, гетеровалентного заместителя и сопряженные с последними кислородные вакансии. Кластеры являются неотъемлемой частью структуры галлата лантана.

3. Нуклеарность кластеров зависит не только от количества введенного гетеровалентного заместителя, но и от его природы: если увеличение количества стронция в системах M:Sr = 5:1 (2:1) приводит к увеличению нуклеарности парамагнитных кластеров, то увеличение содержания магния в системах M:Mg = 5:(2:1) приводит к частичной деструкции кластеров, что находит отражение в данных по магнитному разбавлению и связано с различием занимаемых стронцием и магнием кристаллографических позиций в структуре галлата лантана. Благодаря тому, что атомы магния локализуются в тех же позициях, что и атомы галлия и переходного металла, нуклеарность кластеров в системах M:Mg = 5:1 выше по сравнению с M:Sr = 5:1, это объясняется увеличением степени ковалентности связи M–O в фрагменте {M–O–Sr(Mg)}.

4. Для всех случаев высоконуклеарных кластеров имеет место конкуренция антиферро- и ферромагнитного взаимодействия между магнитными атомами. Характер обмена внутри кластеров для хромсодержащих систем является преимущественно ферромагнитным, для никельсодержащих – антиферромагнитным, что связано с валентным состоянием переходного металла и теми d-орбиталями, которые участвуют в сверхобмене.

5. Полная проводимость достигает максимальных значений для систем с соотношением M:Sr(Mg) = 5:1, указывая на затрудненный ионный перенос в системах с большей концентрацией гетеровалентных заместителей. Это связано с непосредственным влиянием кулоновского поля кластеров на миграцию ионов кислорода, особенно, если перескок последних по вакансиям осуществляется внутри тела кластера.

6. Часто встречаемое в литературе соотношение металл : гетеровалентный заместитель, равное 5:1, не является случайным. В ходе проведенной работы впервые удалось показать, что при таком соотношении соблюдается тонкий баланс между факторами, влияющими на проводимость, – кластеризацией, количеством кислородных вакансий и состоянием атомов переходного металла, – позволяя, таким образом, рекомендовать системы M:Sr(Mg) = 5:1 в качестве электролитов для твердооксидных топливных элементов.

СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ:

1. ZView Version 3.1c, Derek Johnson, Scribner Associates, Inc.

2. Н.В. Чежина, Э.В. Бодрицкая, Н.В. Золотухина. Магнитное разбавление в системе LaCrO3 – LaGaO3 // ЖОХ. 2005. Т. 75. Вып. 8. – С. 1233-1236.

3. К.П. Белов. Магнитные превращения // М.: ГИФМЛ. 1959. 258 С.

4. Д.Г. Келлерман, Е.В. Шалаева, А.И. Гусев. Образование кластеров в LiNi0.4Fe0.6O2 // ФТТ. 2004. Т. 46. Вып. 9. – С. 1633-1639.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ИЗЛОЖЕНЫ В РАБОТАХ:

1. Н.В. Чежина, Д.А. Королев, С.М. Сухаржевский, О.В. Глумов. Влияние концентрации стронция на состояние атомов хрома и проводимость в галлатах лантана, легированных стронцием и хромом // ЖОХ. 2010. Т. 80. Вып. 5. – С.

745-749.

2. Д.А. Королев, Н.В. Чежина. Влияние концентрации стронция на особенности магнитного разбавления в системе La(Sr)CrO3 – LaGaO3 // ЖОХ. 2011. Т. 81.

Вып. 10. – С. 1614-1620.

3. Н.В. Чежина, Д.А. Королев. Влияние природы диамагнитного заместителя на динамику кластерообразования в галлате лантана, легированном стронцием, хромом и магнием // ЖОХ. 2012. Т. 84. Вып. 3. – С. 353-359.

4. Д.А. Королев, Н.В. Чежина, Ж.А. Лыткина. Влияние концентрации магния на состояние атомов хрома и межатомные взаимодействия в галлате лантана, легированном хромом и магнием // ЖОХ. 2012. Т. 84. Вып. 3. – С. 360-365.

5. Д.А. Королев, Н.В. Чежина. Влияние концентрации гетеровалентного диамагнитного заместителя на состояние атомов хрома, характер межатомных взаимодействий электропроводность в электронно-ионных проводниках на основе галлата лантана. // 6-ая Зимняя школа-конференция «Магнитный резонанс и его приложения». СПб. 2009. С. 130.

6. Д.А. Королев. Хромсодержащие электронно-ионные проводники на основе галлата лантана: концентрационные эффекты диамагнитных заместителей // XVII Международная научная конференция «Ломоносов-2010». Москва. 2010.

С. 1-2.

7. Д.А. Королев, О.В. Глумов, Н.В. Чежина, И.В. Мурин. Электронное строение и электропроводящие свойства легированных галлатов лантана La(Sr)Ga(M,Mg)O3 (M=Cr, Mn, Co) // Всероссийская конференция «Твердооксидные топливные элементы и энергоустановки на их основе». Черноголовка.

2010. С. 66.

8. Д.А. Королев, Н.В. Чежина. Влияние концентрации стронция и магния на магнитные свойства и электропроводность электронно-ионных проводников La(Sr)Ga(Cr,Mg)O3-. // VII Всероссийская научная конференция «Керамика и композиционные материалы». Сыктывкар. 2010. С. 47.

9. Д.А. Королев, Н.В. Чежина. Влияние концентрации стронция и магния на магнитные и электрофизические характеристики магнитноразбавленных систем на основе галлата лантана La(Sr)Ga(Mg,M)O3 (M = Cr, Ni) // IV Байкальская международная конференция «Магнитные материалы. Новые технологии».

Иркутск. 2010. С. 55.

10. М.Г. Шеляпина, В.С. Бессонов, Д.А. Королев, Н.В. Чежина. Теоретическое исследование аномальных магнитных свойств замещенного галлата лантана La1Sr0.5xCrxGa1-xO3-. // 7-ая Зимняя школа-конференция «Магнитный резонанс и 0.5x его приложения». СПб. 2010. С. 130.

11. D.A. Korolev, N.V. Chezhina. Influence of diamagnetic elements (Sr, Mg) on the transition metal clustering at electron-ionic conductors based on lanthanum gallate // 18th International Conference on Solid State Ionics. Warsaw. 2011, P. 180.

12. Д.А. Королев, Н.В. Чежина. Влияние концентрации гетеровалентного заместителя на электронное строение легированного галлата лантана. // Всероссийская конференция «Химия твердого тела и функциональные материалы». Екатеринбург. 2012. С. 165.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.