WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

На правах рукописи

КОРОТЕЕВА Екатерина Юрьевна

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ УДАРНОЙ ВОЛНЫ С ЗОНОЙ ИМПУЛЬСНОГО ПОВЕРХНОСТНОГО ЭНЕРГОВКЛАДА

Специальность 01.04.17 – химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва – 2012

Работа выполнена на кафедре молекулярной физики физического факультета Московского Государственного Университета имени М.В. Ломоносова.

Научный руководитель доктор физико-математических наук, профессор Знаменская Ирина Александровна Официальные оппоненты доктор физико-математических наук, Битюрин Валентин Анатольевич кандидат физико-математических наук, Георгиевский Павел Юрьевич Ведущая организация Институт проблем механики им.

А.Ю. Ишлинского РАН, г. Москва

Защита состоится 12 декабря 2012 года в ____ на заседании диссертационного совета Д 501.002.01 в Московском государственном университете им. М.В. Ломоносова по адресу: 119991, Москва, ГСП-1, Ленинские горы, д. 1, стр. 35, Центр коллективного пользования МГУ, конференц-зал.

С диссертацией можно ознакомиться в Отделе диссертаций Научной библиотеки МГУ имени М.В. Ломоносова (Ломоносовский просп., д. 27).

Автореферат разослан ноября 2012 года.

Ученый секретарь диссертационного совета Д 501.002.01, кандидат физико-математических наук Т.В. Лаптинская

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность За последние годы появилось большое количество работ, посвященных численным, экспериментальным и теоретическим исследованиям взаимодействия сверхзвуковых течений с областями локального подвода энергии. Прежде всего, это связано с развитием нового направления — плазменной аэродинамики, и интенсивным изучением методов активного управления высокоскоростными потоками с помощью внешнего энергетического воздействия [1]. В качестве источников энергии рассматриваются, в основном, различные типы газовых разрядов (т.н. «плазменные актуаторы»), а также сфокусированное лазерное излучение. Пробой газа приводит к образованию плазмы, область локализации и термодинамические параметры которой определяются параметрами разряда.

В зависимости от отношения времени воздействия источника энергии (td) к характерному времени протекания газодинамических процессов (tgas) различают стационарный (td/tgas 1) и импульсный (td/tgas << 1) режимы подвода энергии в среду. С точки зрения возможных практических приложений большой интерес представляет взаимодействие областей поверхностного импульсного и импульснопериодического энерговложения с высокоскоростными течениями с разрывами.

Согласно многочисленным обзорам по данной тематике, при всех известных способах энергоподвода основным механизмом воздействия на ударно-волновые структуры является тепловой, связанный с локальным повышением энтальпии в результате поглощения энергии средой [2-4]. В то же время исследование физических особенностей каждого конкретного типа энергоподвода является сложной задачей, требующей отдельного рассмотрения.

В представленной диссертационной работе выполняется анализ и численное моделирование взаимодействия плоской ударной волны с зоной поверхностного энерговклада, реализованного на основе распределенного скользящего сильноточного разряда наносекундной длительности типа «плазменный лист».

Принципиальным отличием данного типа разряда от ранее изучавшихся способов энерговложения является возможность осуществлять импульсный подвод значительной энергии за счет создания протяженного квазидвумерного плазменного слоя вблизи поверхности.

Несмотря на повышенный интерес к проблеме активного управления течением, на настоящий момент известно не так много работ, посвященных анализу влияния разрядов на нестационарный поток с ударной волной. В работах, в которых подобные исследования проводятся, геометрия задачи ограничена, как правило, точечными либо протяженными, но линейными источниками энерговыделения.

Для более сложных конфигураций основной проблемой является контроль пространственно-временного распределения плазмы разряда и борьба с плазменными неустойчивостями.

Помимо возможных аэродинамических приложений задача моделирования взаимодействия ударной волны с результатом импульсного поверхностного энерговложения представляет собой один из вариантов более общей, фундаментальной задачи о распространении ударных волн в средах с локальными неоднородностями различной природы. К таким задачам относятся, в частности, дифракция ударных волн на цилиндрических или сферических «газовых пузырях», на областях повышенной или пониженной плотности, движение ударных волн в неоднородных и турбулентных средах, и т.д.

В диссертации численно исследуется распространение плоской ударной волны по нестационарной релаксирующей области газа, образованной в результате инициирования разряда, – моделируется реальный физический процесс.

Сравнительный анализ экспериментальных и численных данных позволяет решить обратную задачу – восстановить начальные пространственно-энергетические характеристики разряда и динамику возникающего течения.

Постановка задачи С точки зрения всестороннего исследования возможного взаимного воздействия двух объектов – газодинамического разрыва (ударной волны) и импульсного разряда, интерес представляют три качественно различающихся режима:

инициирование разряда в потоке за ударной волной;

инициирование разряда в момент, когда набегающая ударная волна находится внутри разрядной межэлектродной области;

инициирование разряда за определенное время до вхождения ударной волны в зону разряда.

Первые два режима взаимодействия ударной волны с «плазменным листом» исследовались ранее на кафедре молекулярной физики Физического Факультета МГУ им. М.В. Ломоносова [5,6]. В данной работе рассматривается третий вариант постановки задачи: разряд инициируется в неподвижном воздухе на стенке канала рабочей камеры ударной трубы, а плоская ударная волна оказывается в разрядной области через заданный промежуток времени после его завершения.

Цели диссертационной работы 1. Решить обратную задачу – рассчитать величину и пространственное распределение энерговложения от импульсного разряда («плазменного листа») в момент его инициирования путем сравнения теневых изображений и результатов численного моделирования с различными начальными условиями.

2. Провести численный анализ воздействия области энергоподвода от импульсного распределенного скользящего разряда на набегающую ударную волну с числом Маха М=1.5-3.0 и поток за ней после прекращения тока разряда.

3. Исследовать динамику и механизм остывания неравновесного приповерхностного газового слоя, созданного «плазменным листом», путем анализа течения, возникающего в результате взаимодействия слоя с плоской ударной волной.

Научная новизна В данной работе впервые:

• Предложена методика анализа параметров возмущенного разрядом газа, основанная на взаимодействии плоской ударной волны с областью разряда.

• Решена обратная задача – рассчитаны величина и пространственное распределение энерговложения от импульсного разряда на основе сравнительного анализа теневых изображений и результатов численного моделирования движения ударной волны по зоне разряда с различными начальными и граничными условиями.

• При наличии начальной неоднородности в энерговложении, выявлено влияние областей турбулентного конвективного перемешивания на динамику остывания газа вблизи поверхности разряда.

• Выявлены и идентифицированы пространственные эффекты в структуре течения при распространении ударной волны по области импульсного поверхностного разряда на основе трехмерного численного моделирования задачи.

Достоверность полученных результатов Результаты численного моделирования, представленные в работе, были получены с использованием широко применимых и апробированных численных алгоритмов. Проводилась верификация программ реализации использованных алгоритмов на известных одно- и двумерных газодинамических задачах.

Достоверность представленных результатов также подтверждается прямым сравнением с экспериментальными данными.

Научная и практическая ценность работы Научная ценность работы состоит в детальном анализе воздействия неоднородной нестационарной приповерхностной области, образованной за счет реализации импульсного поверхностного энерговклада, на движение плоской ударной волны на основе сопоставления численного расчета с результатами экспериментов. Важным результатом диссертации является разработка и верификация численной модели и алгоритма расчета, применимой к численному анализу течений с импульсным локализованным энергоподводом различной геометрии.

Результаты работы могут быть применены в качестве рекомендаций при проектировании устройств активного управления высокоскоростными течениями, в т.ч. при обтекании поверхностей, а также при разработке методик интенсификации процессов перемешивания, зажигания и горения предварительно несмешанных горючих смесей.

Основные положения, выносимые автором на защиту:

1. Методика нахождения пространственного распределения энергии импульсного сильноточного разряда на основе варьирования начальных условий численного моделирования до совпадения с экспериментальными картинами взаимодействия области разряда с плоской ударной волной (решение обратной задачи).

2. Результаты двумерного численного моделирования распространения ударной волны по нестационарному газовому слою, образованному разрядом вблизи поверхности (для случаев однородного и неоднородного энерговклада).

3. Механизм быстрого остывания области возбужденного разрядом газа вблизи поверхности.

4. Результаты трехмерного численного моделирования задачи с учетом пространственной геометрии разряда в канале.

5. Времена проявления эффектов от различных механизмов воздействия импульсного распределенного поверхностного разряда на сверхзвуковое нестационарное течение с ударной волной в послеразрядной стадии.

Апробация работы Основные результаты диссертационной работы были представлены автором на следующих конференциях, семинарах и съездах: Международной конференции «Нелинейные задачи теории гидродинамической устойчивости и турбулентность» (Звенигород, 2010), Научных конференциях «Ломоносов – 2010» и «Ломоносов – 2011» (Москва), 10-й Международной школе-семинаре «Модели и методы аэродинамики» (Евпатория, Украина, 2010), International Advanced Workshop on the Frontiers of Plasma Physics (Триест, Италия, 2010), 4-й Всероссийской Школесеминаре «Аэрофизика и физическая механика открытых и квантовых систем» (Москва, 2010), 10th International Workshop on Magneto-Plasma Aerodynamics (Москва, 2011), 28th International Symposium on Shock Waves (Манчестер, Великобритания, 2011), 8th Pacific Symposium on Flow Visualization and Image Processing (Москва, 2011), 10-й международной школе-конференции молодых ученых «Актуальные вопросы теплофизики и физической гидрогазодинамики» (Новосибирск, 2012), а также на научных семинарах кафедры молекулярной физики физического факультета МГУ им. М.В. Ломоносова.

Публикации По материалам диссертации опубликовано 16 работ, из них 3 статьи в периодических изданиях из списка ВАК и 13 статей в трудах и тезисах докладов на всероссийских и международных конференциях.

Личный вклад автора Основные результаты, изложенные в диссертации, получены лично автором, либо при его непосредственном участии. Автором был реализован и оттестирован вычислительный алгоритм, выполнены расчеты, проведена обработка и анализ как численных, так и имевшихся экспериментальных данных, подготовлены печатные работы и доклады.

Объем и структура диссертации Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цитируемой литературы из 137 наименований. Объем диссертации составляет 125 страниц.

Работа содержит 35 рисунков и 1 таблицу.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность изучаемой проблемы, описывается постановка задачи, цели, а также научная и практическая ценность работы.

Приводятся положения, выносимые на защиту, а также сведения о публикациях автора по теме диссертации и апробации работы.

Первая глава носит обзорный характер и описывает современное состояние исследований по воздействию на распространение ударных волн путем внесения направленных изменений в газ перед ними.

В параграфе 1.1 представлен обзор существующих подходов к численному моделированию процессов с энергоподводом. Проводится анализ представленных моделей с точки зрения их применимости к исследованию взаимодействия ударной волны с областью импульсного энерговложения от распределенного поверхностного разряда.

Показано, что достижения в области плазменной кинетики позволяют строить достаточно детальные кинетические модели для описания различных плазменных механизмов подвода энергии в среду. Однако разработка методов численного расчета взаимодействия возникающей в результате энергоподвода неравновесной плазмы с высокоскоростными течениями все еще сопряжена с рядом вычислительных трудностей. Основная проблема состоит в необходимости одновременного учета сложных процессов (газодинамических, электродинамических, кинетических), имеющих различные порядки характерных временных и пространственных масштабов.

В связи с этим при численном исследовании воздействия плазменных образований на высокоскоростные течения и ударно-волновые структуры чаще всего используют упрощенные математические модели. Эти модели не учитывают всех физических механизмов подвода энергии в среду, однако позволяют удовлетворительно описывать газодинамические аспекты такого воздействия. При этом большая часть подобных работ носит чисто расчетный характер, вопрос о реализации энергподвода не рассматривается.

В параграфе 1.2 проанализированы исследования по взаимодействию ударных волн с различными типами модельных неоднородностей. Описываются явления, сопровождающие распространение ударной волны в среде при наличии в ней «теплого слоя», локальных неоднородных зон, «газовых пузырей» различной формы. Анализируются работы по взаимодействию ударных волн с областями турбулентности.

Вторая глава посвящена описанию общей постановки задачи и численной модели взаимодействия ударной волны с зоной импульсного поверхностного энерговлоРис. 1. Плоская ударная волна в разрядной камере.

жения. Выбор газодинамического подхода и модели «мгновенного» энерговклада обосновывается особенностями экспериментальной реализации задачи: время энерговыделения при инициировании наносекундного скользящего разряда не превышало 1 мкс (td/tgas << 1), а взаимодействие рассматривалось на относительно больших временах после прекращения тока разряда (десятки и сотни микросекунд). Кроме того, геометрия эксперимента позволила проводить расчеты в двумерном приближении.

В параграфе 2.1 описываются эксперименты, численное моделирование которых проводилось в диссертационной работе. Экспериментальная установка состояла из однодиафрагменной ударной трубы прямоугольного поперечного сечения высотой 24 мм и шириной 48 мм и разрядной секции, встроенной в камеру низкого давления. Толкающим газом служил гелий, рабочим – воздух при комнатной температуре и давлении p0 = 20-80 Торр. Рассматривались ударные волны с числами Маха М=1.5-3.0.

Завершенный скользящий разряд создавался на поверхности диэлектрика при приложении импульсного напряжения в 24-30 кВ к межэлектродному промежутку длиной 100 мм и шириной 30 мм, расположенному на нижней стенке разрядной секции (рис. 1). Ток разряда достигал 1-2 кА, а его длительность (td) составляла порядка 200 нс. Разряд сопровождался рядом кинетических процессов, приводящих к формированию вблизи поверхности слоя слабоионизованной неравновесной плазмы, и газодинамическими явлениями, свойственными взрывным процессам («плазменный взрыв»). Согласно [5], релаксация основной энергии из внутренних в поступательные степени свободы и нагрев среды в этих условиях происходили менее чем за 1 мкс. Формирование взрывных ударных волн при инициировании «плазменного листа» также свидетельствовало о быстром и значительном повышении давления (и поступательной температуры) в узком приповерхностном слое.

Рис. 2. Начальные условия численного моделирования. I — невозмущенный газ, II — область течения за ударной волной, III — зона энерговклада.

В параграфе 2.2 описывается постановка вычислительной задачи. Расчетная область с адаптированной сеткой представляла собой часть канала ударной трубы размерами 144х24 мм2 (рис. 2). Зона энерговклада (III) занимала пространство 24 < x < 124 мм, 0 < y < h(x) мм, где значение h(x) задавалось с учетом анализа экспериментальных картин свечения разрядной плазмы и ранее проведенных оценок [7]. На левой и правой границе ставились «мягкие» граничные условия, на всей твердой поверхности – условия прилипания. Начальные параметры на большей части расчетной области (I) соответствовали невозмущенному газу в экспериментальных условиях (p0, 0, T0). Инициирование «плазменного листа» задавалось как локальное повышение внутренней энергии в зоне энерговклада на W, которому соответствовало увеличение давления на величину p = -1 W /V, при неизменных значениях плотности и скорости (V - объем ( ) зоны III). При моделировании условий эксперимента это приводило к резкому росту температуры вблизи поверхности (до 1000-2000 К) и образованию взрывной ударной волны на границе зоны энерговклада.

Параметры газа за проходящей ударной волной (II) задавались в расчете с помощью соотношений Рэнкина-Гюгонио. При движении вдоль зоны III она взаимодействовала как с взрывной волной от разряда, так и с нестационарной нагретой областью вблизи поверхности.

Основные расчеты проводились в рамках двумерных нестационарных уравнений Навье-Стокса для вязкого сжимаемого теплопроводного газа.

Зависимость коэффициента вязкости от температуры описывалась формулой Сазерленда. Использовалась модель совершенного газа (воздух) с постоянным показателем адиабаты (=1.4) и числом Прандтля Pr=0.72. Для проведения расчетов с учетом изменения теплофизических параметров в зоне разряда за счет возбуждения внутренних степеней свободы был также реализован алгоритм, основанный на системе уравнений Эйлера для двухкомпонентной нереагирующей смеси газов.

Для численной аппроксимации уравнений была применена явная квазимонотонная конечно-объемная схема, представлявшая собой вариант метода С.К. Годунова повышенного порядка точности. Конвективные потоки через грани контрольных объемов рассчитывались независимо по каждому направлению на основе решения задачи Римана (точным или приближенным методом HLLC).

Повышение пространственного порядка точности схемы без потери монотонности алгоритма достигалось использованием двумерной процедуры восстановления параметров с применением ограничителя MinMod. Интегрирование по времени проводилось методом Рунге-Кутты второго порядка с неявной аппроксимацией источникового члена.

В параграфе 2.3 демонстрируется сходимость и точность используемого алгоритма и программы его реализации на ряде известных одно- и двумерных тестовых задач (распад разрыва, взаимодействие ударной волны с вязким погранслоем, дифракция ударной волны на гелиевом пузыре).

Третья глава содержит исследования двумерного взаимодействия плоской ударной волны с областью импульсного поверхностного разряда. Поскольку на протяжении первых 40 мкс после его инициирования течение в разрядной камере определялось, в основном, движением поперечных взрывных волн от энерговклада, интерес представлял диапазон времен 40-500 мкс. На основе сравнения экспериментальных данных и результатов численного расчета в рамках модели однородного энерговклада анализируется эволюция термодинамических параметров газа вблизи поверхности на послеразрядной стадии.

В параграфе 3.1 приводится методика обработки имевшегося массива экспериментальных данных. Расчеты проводились для каждого эксперимента с известными параметрами: p0, М, t (время между завершением разряда и моментом регистрации течения лазерным теневым методом) и tint (рассчитанное по экспериментальным данным время движения ударной волны по разрядной области). Для сравнения картин течения, соответствующих определенной стадии взаимодействия плоской ударной волны с зоной энерговклада, с численными результатами использовался метод теневой расчетной визуализации (визуализация функции от второй производной плотности).

В параграфе 3.2 описывается выбор оптимальной математической модели.

Проводилась серия расчетов с использованием различных приближений и граничных условий при одинаковых начальных условиях, в том числе по параметрам энерговклада. Численные результаты по структуре и характерным размерам образующегося течения сравнивались с одним теневым снимком. В итоге наилучшее совпадение с экспериментом давал расчет на основе уравнений НавьеСтокса с изотермическим граничным условием, позволяющим учесть наличие теплового потока из области энерговклада через стенку канала ударной трубы, и дальнейшие расчеты проводились уже в рамках только этой модели.

В параграфе 3.3 описывается серия численных экспериментов, проведенных в модели однородного «мгновенного» энерговклада, в которых варьировалась доля энергии, мгновенно переходящая в тепло ( K = W W ), и геометрия зоны энерговклада (h(x)), до достижения максимального совпадения расчетных картин течения с экспериментальными. Вся вкладываемая в «плазменный лист» электрическая энергия, W, принималась равной энергии, запасенной в основной накопительной емкости при рабочем напряжении, в предположении отсутствия потерь в цепи за время разряда, и составляла W~0.33 Дж.

И в расчетах, и в экспериментах до t ~ 250-300 мкс в структуре течения выделялась характерная ударно-волновая конфигурация с предвестником (рис. 3).

Схожая деформация ударного фронта описывалась в работах по «теплому слою» [8] и возникала при распространении ударной волны по узкому слою газа пониженной плотности, созданному за счет теплопроводности от нагретой поверхности. Совпадение расчетной визуализации с соответствующим экспериментальным теневым снимком (рис. 3, б-в) позволило расшифровать основные черты возникающего течения: косую ударную волну, обгоняющую основной фронт (предвестник), контактную поверхность, вихревое образование за фронтом, а также искривление основного фронта за счет взаимодействия с поперечной взрывной волной от разряда.

Рис. 3. Схема образования предвестника (а); теневой снимок течения в разрядной камере (б) и соответствующая расчетная теневая визуализация (в) при р0=25 Торр, М=2.5, t=74 мкс. ТС – теплый слой; УВ0 – фронт основной ударной волны; УВТ – ударная волна в теплом слое; Пр – предвестник; КР – контактный разрыв; ВУВ — взрывная ударная волна от разряда.

Принципиальные отличия исследованных процессов от задачи «теплого слоя» заключались, прежде всего, в скорости и механизме нагрева пристеночного газа (повышение поступательной температуры происходило за счет релаксации плазмы разряда, без предварительного нагрева поверхности), а также в существенной нестационарности и неоднородности нагретого слоя. В результате возникающее газодинамическое течение оказывалось более сложным, чем представлено схематически на рис. 3а.

В целом, сравнение численных и экспериментальных данных показало, что в случае однородного импульсного энерговклада воздействие разряда на сверхзвуковое течение через t > 40-50 мкс происходит за счет «ударно-волнового» (связанного с распространением по разрядной камере взрывных волн и газодинамических возмущений от разряда) и «теплового» эффектов (связанного с наличием нестационарного высокотемпературного слоя вблизи поверхности).

В параграфе 3.4 исследуются термодинамические параметры течения в разрядной камере, а также динамика остывания приповерхностного газового слоя, нагретого разрядом. На основании полученных результатов определяются характерные времена сохранения эффектов от различных механизмов воздействия импульсного энергоподвода на течение.

Приближенная оценка поступательной температуры газа в «теплом слое» (TTL) по экспериментальным теневым снимкам была выполнена с помощью формулы sin()= [8], связывающей отношение плотности газа в «теплом слое» к плотности невозмущенного газа = TL / 0 и угол косой ударной волны в вершине предвестника, :

TTTL =.

(1) sin2 Согласно экспериментальным оценкам (формула 1) и численным данным, средняя поступательная температура вблизи поверхности через 450-500 мкс приближается к комнатной, т.е. исчезает «тепловой» эффект от инициирования разряда Рис. 4. Средняя поступательная температура в теплом слое вблизи поверхности в зависимости (рис. 4). В то же время в эксперименте от времени после разряда, для М=2.4-2.6; p0=Торр и h(x)=0.5 мм (а); p0=75 Торр и h(x)=0.наблюдается тенденция к более мм (б). Пики на расчетных графиках (увеличение средней температуры вблизи быстрому остыванию пристеночного поверхности) соответствуют моментам, когда слоя, чем предсказывает расчет в взрывные волны, отразившись от верхней стенки, повторно проходят через зону рамках модели однородного энерговклада.

энерговклада.

Четвертая глава посвящена анализу газодинамических явлений, сопровождающих движение ударной волны по области разряда в случае неоднородного пространственного распределения начального энерговложения.

Обсуждается механизм возникновения интенсивного вихревого течения и турбулизации потока за фронтом. Рассматриваются причины быстрого остывания пристеночного слоя плазмы импульсного поверхностного разряда.

В параграфе 4.1 представлены результаты численного моделирования с учетом слабой неоднородности свечения разряда для теневых снимков, полученных при t < 120-140 мкс и p0 = 25 Торр. В начальных условиях суммарная энергия от разряда перераспределялась таким образом, что в отдельных областях (местах присутствия более ярких каналов в картине свечения) температура приповерхностного газа увеличивалась до 1200-1400 К, в то время как ее среднее значение по всей зоне разряда соответствовало случаю однородного энерговложения (рис. 5). Расчет в рамках модели неоднородного энерговклада позволил получить лучшее совпадение с экспериментальными теневыми снимками в отношении структуры вихревого течения за ударной волной в конфигурации с предвестником, чем модель однородного энерговклада.

В параграфе 4.2 рассматривается движение ударной волны по зоне разряда при t > 120-140 мкс в случае наличия существенной неоднородности в энерговложении.

Отмечено, что в экспериментах с увеличением начального давления в камере усиливалась неоднородность разрядного слоя, что заметно усложняло картину взаимодействия. В результате, помимо характерной ударно-волновой конфигурации с предвестником, наблюдалось возникновение интенсивного вихревого течения за фронтом ударной волны вблизи поверхности и последующая турбулизация течения в спутном потоке (рис. 6, а-б). Двумерные расчеты в модели Рис. 5. Сравнение экспериментальных и расчетных полей течения; р0=25 Торр, М=2.5, t=67 мкс.

(a) свечение разряда в начальный момент времени; (б) распределение температуры в численном моделировании, t ~ 2 мкс; (в) теневой снимок; (г) теневая расчетная визуализация. Пунктиром выделены области, видимые на экспериментальном и расчетном снимках, соответственно.

Ударная волна движется слева направо.

неоднородного «мгновенного» энерговклада позволили получить качественно близкие к теневым снимкам картины течения, однако не позволяли разрешить мелкомасштабную неоднородность, наблюдавшуюся в экспериментах за фронтом падающей ударной волны (рис. 6, в-г). Очевидно, что течение турбулизуется и становится существенно трехмерным, что осложняет прямое сравнение расчетных и экспериментальных полей.

В параграфе 4.3 исследуется механизм образования нестационарного, близкого к турбулентному течения при взаимодействии плоской ударной волны с зоной энергоподвода от импульсного скользящего разряда.

Известно, что уравнение эволюции завихренности () для сжимаемой среды можно представить в виде:

D =... + p, () (2) Dt где V, V - вектор скорости.

Из (2) видно, что возникновение вихревого движения возможно за счет бароклинного механизма – когда градиент давления в потоке оказывается неколлинеарен градиенту плотности. Это происходит, например, если фронт Рис. 6. Сравнение экспериментальных и расчетных полей течения; р0=75 Торр, М=2.53, t=1мкс. (a) свечение разряда в начальный момент времени; (б) теневой снимок; (в) распределение температуры в численном моделировании, t ~ 2 мкс; (г) теневая расчетная визуализация.

Пунктиром выделены области, видимые на экспериментальном и расчетном снимках, соответственно. Ударная волна движется слева направо. 1 – неоднородность перед фронтом («термик»); 2 – предвестник; 3 – вихревое течение за фронтом.

ударной волны набегает на локальную область нагретого, а значит, менее плотного газа, возникающую на месте более ярких плазменных каналов при разряде (1 на рис. 6). По аналогии с взаимодействием ударных волн с «газовыми пузырями» [9], при определенном соотношении числа Рейнольдса и степени неоднородности со временем может развиться вторичная завихренность и начаться турбулизация среды, что и наблюдается в спутном потоке за ударной волной.

Рис. 7. Сравнение экспериментальных (вверху) и расчетных (внизу) теневых изображений через 320 и 302 мкс после разряда. Ударная волна движется слева направо; р0=75 Торр, М=2.5.

1 – неоднородность перед фронтом («термик»);

2 – когерентные вихревые структуры за фронтом.

В то же время развитие турбулентности в газовом слое вблизи поверхности разряда, очевидно, происходит еще до начала взаимодействия с ударной волной. Из работ по механизмам остывания «горячих каналов», образованных за счет быстрого энерговложения в газ, следует, что в местах начальной неоднородности плазмы разряда возможно возникновение вихревых течений и формирование со временем областей турбулентного конвективного перемешивания [10, 11].

О наличии областей турбулентного конвективного перемешивания в случае энергоподвода от импульсного скользящего разряда свидетельствуют теневые снимки и результаты расчета на временах, превышающих 250-300 мкс после разряда (рис. 7). На них уже отсутствует конфигурация с предвестником, что означает, что температура вблизи поверхности, в среднем, приближается к комнатной. В то же время неоднородность перед фронтом остается, что приводит к образованию за фронтом крупномасштабных когерентных вихревых структур.

Турбулизация среды является основной причиной более быстрых темпов остывания нагретого разрядом пристеночного слоя, чем в случае, когда остывание определялось бы лишь молекулярной теплопроводностью воздуха. Это объясняет расхождение экспериментальных оценок с результатами газодинамического расчета в рамках модели однородного энерговклада на временах t > 180-200 мкс после разряда.

Пятая глава содержит результаты трехмерного численного моделирования движения ударной волны по разрядной камере после инициирования «плазменного листа». В расчетной области размерами 144х24х48 мм3 зона энерговклада занимала пространство 24 < x < 124 мм, 9 < z < 39 мм, 0 < y < h(x) мм. В расчетах учитывалось наличие в течении плоскости симметрии z = 24 мм (рис. 8а).

3D моделирование позволило восстановить пространственную структуру фронта ударной волны в зоне энерговыделения, Рис. 8. (а) Изоповерхности градиента плотности на различных временных стадиях после однородного не доступную для визуализации энерговклада, параметры расчета: р0=25 Торр, М=2.5, h(x)=0.5 мм, К=15%.

экспериментальными теневыми (б-в) Сравнение теневых снимков (слева) и численного моделирования (справа, визуализация прометодами.

дольных сечений плоскостями z=0 мм и z=24 мм) Расчет динамики трехмерной для двух экспериментов при p0=25 Торр, М=2.4.

Параметры расчета: неоднородный энерговклад, ударно-волновой конфигурации К=17% (б) и К=13% (в).

показал, что при данной постановке задачи отклонение от двумерности течения существенно лишь в небольших областях вблизи боковых стенок разрядной камеры, где плоский фронт ударной волны практически не искажается (рис. 8а). Наличие неискаженной части фронта ударной волны объясняет появление на многих теневых снимках, помимо характерного течения взаимодействия волны с зоной разряда, также прямолинейного скачка уплотнения. Максимальное совпадение численных результатов с экспериментальными было достигнуто при одновременной визуализации продольных срезов расчетных полей течения плоскостями z = 0 мм и z = 24 мм (рис. 8, б-в).

В заключении сформулированы основные результаты и выводы диссертационной работы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. Решена обратная задача определения величины и пространственного распределения импульсного энерговклада от распределенного поверхностного разряда («плазменного листа») путем моделирования взаимодействия области энерговклада с набегающей плоской ударной волной (М=1.5-3.0) и последующего анализа теневых изображений и результатов численного моделирования.

2. Определены характерные времена основных механизмов воздействия импульсного распределенного поверхностного разряда на сверхзвуковое нестационарное течение с ударной волной в послеразрядной стадии:

«ударно-волновой» эффект ослабевает к 40 мкс и практически исчезает на временах до 120-140 мкс за счет постепенного затухания взрывных ударных волн от импульсного энерговклада.

«тепловой» эффект снижается по мере остывания приповерхностного газового слоя и перестает существенно влиять на структуру течения с ударной волной в разрядной камере в среднем через 300-350 мкс после разряда (при однородном энерговкладе – через 450-500 мкс).

«турбулентный» эффект возникает через 150-200 мкс и сохраняется на временах порядка 500 мкс после инициирования «плазменного листа».

3. Выявлено два основных газодинамических аспекта взаимодействия плоской ударной волны с зоной поверхностного импульсного разряда на временах 40-500 мкс после вложения энергии:

возникновение ударно-волновой конфигурации с предвестником (вплоть до 250-300 мкс после разряда);

образование крупномасштабных когерентных вихревых структур и турбулизация среды вблизи поверхности в спутном потоке (на временных интервалах, превышающих 150-200 мкс после разряда, при наличии неоднородностей в энерговкладе).

4. Показано, что в модели изотермической стенки за 450-500 мкс происходит охлаждение приповерхностного теплого слоя с 900-1100 К до 300-350 К, что согласуется с экспериментальными данными для однородного энерговклада.

Расхождение между экспериментом и расчетом в темпах остывания при неоднородном энерговкладе объясняется формированием в слое областей турбулентного конвективного перемешивания, за счет которых осуществляется более интенсивный, по сравнению с молекулярной теплопроводностью, перенос тепла.

5. Впервые проведено численное 3D моделирование взаимодействия ударной волны с плоской зоной импульсного скользящего разряда. Показано, что влияние краевых эффектов на квазидвумерную структуру течения в разрядной камере выражается в появлении неискаженной части фронта ударной волны у стенки, визуализируемой на теневых снимках.

СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ 1. Коротеева Е.Ю., Иванов И.Э., Знаменская И.А. Развитие турбулентности за фронтом ударной волны при ее движении по неоднородной области // Письма в ЖТФ. 2012. Т. 38.

Вып. 11. С. 46-52.

2. Знаменская И.А., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю., Орлов Д.М. Газодинамические явления при движении ударной волны по области импульсного поверхностного разряда // Доклады Академии Наук. 2011. Т. 439. № 5. С. 609-612.

3. Знаменская И.А., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю., Орлов Д.М. Исследование взаимодействия ударной волны с областью поверхностного импульсного разряда в прямоугольном канале // Вестник МГУ. Сер. 3. Физика. Астрономия. 2012. №.6.

4. Koroteeva E.Yu, Ivanov I.E, Orlov D.M., Znamenskaya I.A. 2D phenomena of shock wave propagation along a non-equilibrium thermal zone formed by surface discharge // Proceedings of the 28th International Symposium on Shock Waves ISSW28 (Manchester, UK, 2012). 2012.

Vol. 2. Part 12. P. 1021-1026.

5. I.A. Znamenskaya, E.Yu. Koroteeva, I.E. Ivanov, D.M. Orlov. Analysis of shock wave/surface discharge interaction via shadowgraph and CFD visualization // 8th Pacific Symposium on Flow Visualization and Image Processing PSFVIP8 (Moscow, 2011). CD Proceedings. Paper ID: 086.

6. Znamenskaya I.A., Ivanov I.E, Koroteeva E.Yu., Mursenkova I.V., Orlov D.M. Energy characteristics and relaxation of a “plasma sheet” // Proceedings the 10th International Workshop on Magneto-Plasma Aerodynamics (Moscow, 2011). P. 75.

7. Знаменская И.А., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю., Орлов Д.М., Крюков И.А.

Взаимодействие ударной волны с пристеночным слоем остывающей плазмы импульсного поверхностного разряда // Сборник трудов 4-й Всероссийской школы-семинара «Аэрофизика и физическая механика классических и квантовых систем». Москва, 2010. C.

46-50.

8. Znamenskaya I.A., Ivanov I.E, Orlov D.M., Koroteeva E.Yu. Shock wave movement along nearwall layer of nonequilibrum gas // 14th International Symposium of Flow Visualization ISFV-14 (Daegu, Korea, 2010). 2C5069.

9. Znamenskaya I.A., Orlov D.M., Ivanov I.E., Kryukov I.A. and Koroteeva E.Yu. Surface non-equilibrium thermal layer analysis using shock wave // International Symposium on Transport Phenomena ISTP-21 (Kaohsiung, Taiwan, 2010). Paper ID: IS10-03. P. 1441-1445.

10. Коротеева Е.Ю., Орлов Д.М. Исследование тепловых процессов, сопровождающих взаимодействие ударной волны с разрядной областью, оптическими методами // Сборник тезисов X Международной конференции молодых ученых «Актуальные вопросы теплофизики и физической гидрогазодинамики» (Новосибирск, 2012). С. 68.

11. Коротеева Е.Ю., Знаменская И.А., Иванов И.Э. Термодинамика взаимодействия плоской ударной волны с пристеночным слоем, нагретым поверхностным разрядом // Сборник тезисов докладов научной конференции «Ломоносовские чтения — 2011».

Секция физики (Москва, 2011). С. 230-233.

12. Знаменская И.А., Орлов Д.М., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю. Исследование взаимодействия ударной волны с областью релаксации плазмы наносекундного поверхностного разряда // Сборник тезисов докладов научной конференции «Ломоносовские чтения — 2010». Секция физики (Москва, 2010). С. 212-214.

13. Знаменская И.А., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю., Орлов Д.М., Крюков И.А.

Взаимодействие неравновесной плазмы импульсного поверхностного разряда с ударной волной // Материалы VII Международной конференции по неравновесным процессам в соплах и струях NPNJ’2010 (Алушта, Украина, 2010). С. 251-254.

14. Знаменская И.А., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю., Орлов Д.М., Сысоев Н.Н.

Воздействие неравновесной приповерхностной области на течение за ударной волной // Материалы Десятой Международной школы-семинара «Модели и методы аэродинамики» (Евпатория, Украина, 2010). С. 70-71.

15. Знаменская И.А., Орлов Д.М., Иванов И.Э., Коротеева Е.Ю. Турбулизация пограничного слоя за ударной волной, движущейся по области импульсного поверхностного разряда // Тезисы докладов Международной конференции «Нелинейные задачи теории гидродинамической устойчивости и турбулентность» (Звенигород, 2010). С.

81-82.

16. Знаменская И.А., Иванов И.Э., Коротеева Е. Ю., Карацуба А.К., Мурсенкова И.В., Орлов Д.М., Сысоев Н.Н. Способ импульсного воздействия на взрывную волну вблизи поверхности // Сборник тезисов Научно-практической конференции «Фундаментальные и прикладные аспекты инновационных проектов Физического факультета МГУ» (Москва, 2009). С. 138-139.

ЦИТИРУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. Proceedings of the 1-11th Workshops on Magneto-Plasma Aerodynamics for Aerospace Applications // Ed. by V.A.Bityurin. Moscow: IVTAN, 1999-2003, 2005, 2007, 2009-2012.

2. Fomin V.M., Tretyakov P..K., Taran J.-P. // Aerosp. Sci. Technol. 8. 2004. P. 411421.

3. Knight, D. // J. Propul. Power. 2008. Vol. 24. P. 1153–1167.

4. Bletzinger P., Ganguly B., Van Wie D., Garscadden A. // J. Phys. D, Appl. Phys. 2005. Vol.

38/ R33–R57.

5. Знаменская И.А., Латфуллин Д.Ф., Мурсенкова И.В. // Письма в ЖТФ. 2008. Т. 34. В.

15. С. 75-80.

6. Ivanov I., Kryukov I., Orlov D., Znamenskaya I. // Exp. Fluids. 2010. Vol. 48. P. 607–613.

7. Знаменская И.А., Латфуллин Д.Ф., Луцкий А.Е., Мурсенкова И.В. // Письма в ЖТФ.

2010. Т. 36. № 17. С.35.

8. Артемьев В.И., Бергельсон В.И., Калмыков А.А., Немчинов И.В., Орлова Т.И. и др. // Изв. АН СССР. МЖГ. 1988. № 2. С. 158-163.

9. D. Ranjan, J. G. Oakley, and R. Bonazza //Annu. Rev. Fluid Mech. 2011. Vol. 43. P. 117140.

10. Greig, G.R., Pechacek, R.E., and Raleigh, M. // Phys. Fluids. 1985. Vol. 28. P. 2357-2364.

11. Коротаева T.A., Фомин B.M., Яковлев В.И. // Вест. НГУ. 2007. Т. 2. Вып. 1. С. 19-35.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.