WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


На правах рукописи

ЕРОНИН Алексей Александрович

ОСОБЕННОСТИ ТЕПЛОВЫХ ПРОЦЕССОВ ПРИ КИПЕНИИ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЖИДКОСТЕЙ В НЕОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ

01.04.14 – Теплофизика и теоретическая теплотехника

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук

Москва – 2012

Работа выполнена в Федеральном государственном бюджетном учреждении науки Объединенном институте высоких температур Российской академии наук.

Научный консультант: доктор физико-математических наук Малышенко С.П.

Официальные оппоненты: доктор технических наук, профессор Ягов В.В.;

доктор физико-математических наук, профессор Ткаченко С.И.

Ведущая организация: Институт проблем химической физики РАН.

Защита состоится “_____”_____________ 2012 г. в _____ ч. ____ мин. на заседании Диссертационного совета Д 002.110.02 Федерального государственного бюджетного учреждения науки Объединенного института высоких температур РАН по адресу: 125412, г. Москва, ул. Ижорская, 13, стр. 2, актовый зал.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ОИВТ РАН.

Автореферат разослан “_____”___________2012 г.

Ученый секретарь Диссертационного совета д.ф.-м.н. А.Л. Хомкин © Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Объединенный институт высоких температур Российской академии наук, 202 

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ



Актуальность темы. Интенсификация теплообмена при фазовых превращениях является одной из основных задач инженерной теплофизики. Методы интенсификации теплообмена можно разделить на два типа: пассивные и активные, связанные с воздействием внешних полей на систему. Примерами пассивных методов интенсификации теплообмена являются: оребрение, использование пористых покрытий, использование поверхностно-активных веществ. Примерами активных методов интенсификации теплообмена являются воздействия на среду с помощью акустических, электрических и магнитных полей.

Воздействие электромагнитных полей на системы, состоящие из разных фаз, может приводить к изменению параметров фазового равновесия, изменению границ термодинамической устойчивости, приводить к созданию дополнительных сил, влияющих на гидродинамику процессов при фазовых превращениях. Эти эффекты могут оказывать существенное воздействие на тепловые процессы. Задачи экспериментальных и теоретических исследований влияния электрического поля на процессы теплообмена важны как для развития физики тепловых процессов при фазовых превращениях, так и для решения прикладных задач, связанных с разработками и созданием нового высокоэффективного и энергосберегающего оборудования.

В электрических аппаратах высокого напряжения, а также в блоках электронной аппаратуры часто используются жидкие диэлектрики, которые представляют собой электроизоляционные жидкости. Применение жидких диэлектриков обусловлено двумя качествами этих веществ: их высокой электрической прочностью и их способностью, как жидкостей, отводить большие потоки тепла от нагретых элементов. Исследование теплообмена и влияния на него электромагнитных полей в таких системах является важной задачей, т.к. перегрев отдельных участков электротехнического оборудования может привести к созданию аварийной ситуации. Не менее важным вопросом является изучение влияния электрического поля на парообразование в таких системах, т.к. появление паровой фазы в жидком диэлектрике существенно снижает его электрическую прочность.

Цель работы. Выявление особенностей тепловых процессов при кипении диэлектрической жидкости в электрическом поле. Для достижения поставленной цели сформулированы следующие задачи исследования:

1. Экспериментальное исследование зародышеобразования в диэлектрической жидкости в присутствии внешнего электростатического поля.

3  2. Экспериментальное исследование интенсификации теплообмена при кипении диэлектрической жидкости в неоднородном электрическом поле.

3. Экспериментальное исследование размерных эффектов при кипении диэлектрических жидкостей в неоднородном электрическом поле.

Научная новизна. В диссертации получены следующие новые результаты:

экспериментально исследован локальный теплообмен при кипении жидкого азота, результаты экспериментов подтвердили теоретические выводы работ [1–4], предсказывающие облегчение зародышеобразования в диэлектрической жидкости при воздействии внешнего электрического поля;

экспериментально обнаружен новый эффект полевых ловушек при кипении в неоднородных полях в основаниях выступов на обогреваемой поверхности и показано, что для интенсификации локального теплообмена характерные неоднородности на обогреваемой поверхности должны быть порядка 1,5–отрывных диаметров пузырей без поля;

выполнена серия экспериментальных исследований, показывающая возможность интенсификации среднего по поверхности теплообмена при кипении диэлектрической жидкости в неоднородном электрическом поле с использованием эффекта полевых ловушек.

Практическая значимость. Полученные результаты демонстрируют смещение параметров фазового перехода жидкость–пар в сторону меньших перегревов поверхности в присутствии внешнего электрического поля, подтверждая выводы работ [1–4], предсказывающих инициацию зародышеобразования электрическим полем.

Исследованный эффект полевых ловушек открывает новые возможности управления тепломассообменом при кипении диэлектрических жидкостей и его интенсификации с помощью внешних электрических полей.

Апробация работы. Результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на национальных и международных конференциях, в том числе:

Российские национальные конференции по теплообмену (РНКТ3, РНКТ4, РНКТ5 Москва 2002, 2006, 2010), XIV, XV и XVI Школы-семинары молодых ученых и специалистов под руководством академика А.И. Леонтьева (Рыбинск 2003, Калуга 2005, Санкт-Петербург 2007), 2003 ASME International Mechanical Engineering Congress (Washington DC 2003), 6th International conference on boiling heat transfer (Spoleto, Italy, 2006), 5th European Thermal-Sciences Conference, EUROTHERM2008 (Eindhoven, The Netherlands, 2008).

Публикации по работе. По теме диссертации опубликовано 3 статьи в журнале “Теплофизика высоких температур” и 12 работ, включенных в труды национальных и международных конференций.

Структура и объем работы. Диссертационная работа изложена на 1страницах, включает 18 таблиц и 65 рисунков. Состоит из введения, 4 глав, заключения, списка литературы из 91 наименования и 2 приложений.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность темы диссертационной работы, сформулированы цели и задачи исследования, определена практическая значимость.





Первая глава посвящена обзору работ по исследованию влияния электрического поля на зародышеобразование и теплообмен при кипении диэлектрической жидкости во внешнем электрическом поле.

Во второй главе рассмотрена теория, описывающая влияние электрического поля на зародышеобразование, описано действие сил электрической природы в однофазной жидкости и на границе жидкость–газ, выполнено сравнение Архимедовой силы, действующей на пузырек в жидкости, и электрической силы, действующей на пузырек в неоднородном электрическом поле. В конце главы приведены расчеты отрывного диаметра, растущего на обогреваемой поверхности пузыря в присутствии электрического поля. Результаты расчетов показывают, что в неоднородном электрическом поле отрывной радиус пузыря и время его роста до отрыва увеличиваются.

Третья глава посвящена экспериментальному исследованию влияния электрического поля на зародышеобразование и локальный теплообмен. В начале главы приведено описание экспериментальной установки и методики эксперимента, далее представлены результаты экспериментов, рассмотрен механизм попадания зародышевых пузырьков в полевую ловушку.

Экспериментальная установка, на которой выполнялись исследования локального теплообмена при кипении азота в электрическом поле, включает в себя сосуд Дьюара, заполняемый жидким азотом при атмосферном давлении, в который погружается рабочий участок. Рабочий участок заземляется. Над ним расположен плоский сеточный электрод, на который подается высокий положительный потенциал. Рабочий участок (рис. 1) представляет собой нихромовую пластину шириной 8 мм, нижняя сторона которой теплоизолирована. На верхнюю сторону пластины для создания неоднородного электрического поля, привариваются штырьки из нихромовой проволоки диаметром 0,2 мм. При пропускании через пластину переменного электрического тока I она нагревает5  ся. Во время эксперимента измеряется падение напряжения на пластине Uобр.

По измеренным значениям I и Uобр и известной площади поверхности пластины S рассчитывается плотность теплового потока q I Uобр S.

Перегрев поверхности T = ТС – TЖ измеряется дифференциальными хромель-алюмелевыми термопарами, горячие спаи которых приварены к нижней стороне нагреваемой пластины, а холодные находятся в жидком азоте вдали от области кипения.

Рис. 1. Гладкая поверхность Эксперимент проводится следующим обсо штырьками. Схема рабочего участка:

разом. Рабочий участок помещается в азот и в 1 – 4 – термопары течение 10 мин нагревается для активации возможных центров парообразования. После этого на верхнем электроде создается заданный потенциал и измеряется зависимость перегрева поверхности T от плотности теплового потока q (кривая кипения).

Затем электрическое поле выключается и измеряется кривая кипения азота без поля. Каждая точка кривой кипения измеряется с учетом времени выжидания необходимого для установления температуры после изменения нагрузки.

Измерения зависимости q(T) выполнены для гладкой поверхности с полем и без поля и для поверхностей с выступами различной высоты h < D0, h D0 и h > D0, где D0 – отрывной диаметр пузыря, равный примерно 0,8 мм.

В качестве выступов использовались приваренные к поверхности три стерженька из проволочки диаметром 0,2 мм различной высоты, мм: 0,5; 1; 1,5.

Схема рабочего участка представлена на рис. 1. Расстояние между 1 и 2 термопарами – 5 мм, между 2 и 3 – 4 мм, между 3 и 4 – 9 мм. Расстояние между штырьками таково, что их взаимное влияние отсутствует. Расстояние до верхнего электрода 7 мм. Потенциал на верхнем электроде 22,6 кВ.

Экспериментальные результаты представлены на рис. 2–5.

Из рисунков видно, что для термопар 3 и 4, расположенных под штырьками высотой 1 и 1,5 мм соответственно, электрическое поле приводит к смещению кривой кипения в область меньших перегревов поверхности, а для термопар 1 и 2, расположенных под штырьком высотой 0,5 мм и под гладкой поверхностью, электрическое поле не приводит к заметному смещению кривой кипения.

Экспериментальные исследования локального теплообмена показывают, что присутствие электрического поля приводит к смещению как точки начала, так и точки окончания пузырькового кипения, что подтверждают выводы работ [1–4], предсказывающие снижение перегревов поверхности, соответствующих 6  зародышеобразованию пара в диэлектрической жидкости при воздействии электрического поля.

Рис. 2 (слева). Начальный участок кривой кипения, прямой и обратный ход. Термопара № 1:

– в электрическом поле; – в отсутствие электрического поля Рис. 3 (справа). Начальный участок кривой кипения, прямой и обратный ход. Термопара № 2:

– в электрическом поле; – в отсутствие электрического поля Рис. 4 (слева). Начальный участок кривой кипения, прямой и обратный ход. Термопара № 3:

– в электрическом поле; – в отсутствие электрического поля Рис. 5 (справа). Начальный участок кривой кипения, прямой и обратный ход. Термопара № 4:

– в электрическом поле; – в отсутствие электрического поля Эффект интенсификации локального теплообмена на начальном участке кривой кипения в местах полевых ловушек, т.е. областях с минимальной напряженностью поля, обнаруженный в наших опытах, определяется действием двух факторов: облегченным зародышеобразованием в местах максимальной 7  напряженности поля и более длительным, по сравнению со случаем отсутствия поля, пребыванием пузыря на поверхности в области полевой ловушки, что приводит к тому, что пузырек вырастает до отрывного размера, существенно превышающего отрывной диаметр в отсутствие поля. Увеличение отрывного диаметра и времени роста пузыря в полевой ловушке связано с уменьшением интегральной силы плавучести за счет диэлектрофоретической силы, действующей на пузырек в неоднородном поле.

Увеличение коэффициента теплоотдачи в полевой ловушке за счет того, что растущий пузырь пара прижимается к обогреваемой поверхности (это приводит к увеличению интенсивности испарения перегретой жидкости под пузырем), подтверждает теорию Купера-Ллойда об основной роли микрослоя жидкости в отводе тепла от нагретой поверхности при пузырьковом кипении.

Показано, что характерные размеры неоднородностей обогреваемой поверхности, приводящие к образованию полевых ловушек и интенсификации локального теплообмена, соответствуют размерам порядка 1,5–3 отрывных диаметра пузырей при пузырьковом кипении на начальном участке кривой кипения.

Четвертая глава посвящена экспериментальному исследованию осредненного теплообмена. В начале главы дано описание рабочего участка и методики эксперимента, затем приведены результаты экспериментов для кипения на поверхностях с треугольными и прямоугольными ребрами.

Рабочий участок (рис. 6) состоит из латунного цилиндра I, в нижней части которого располагается нагреватель из нихромовой проволоки III, в цилиндр заделаны шесть хромель-копелевых термопар Т1–Т6. Сверху к цилиндру I сплавом Вуда припаивается исследуемый образец IV. Цилиндр I помещается в стакан из стеклотекстолита II. ПроРис. 6. Рабочий участок странство между стаканом и латунным цилиндром для исследования средней заполняется силиконовым герметиком V.

теплоотдачи Рабочий участок помещается в сосуд Дьюара с жидким азотом при атмосферном давлении. Запись показаний термопар осуществляется компьютером в автоматическом режиме.

Исследования проводились на поверхностях с двумя типами неоднородностей: треугольными и прямоугольными. При наличии электрического поля 8  максимум напряженности поля создавался в районе вершин ребер, а минимум – в районе основания ребер (рис. 7.) Рис. 7. Схематичное изображение конфигурации экспериментальных образцов Такое неоднородное распределение электрического поля создает в диэлектрических жидкостях пондеромоторные силы Fe, которые, во-первых, прижимают пузыри пара, находящиеся между ребрами к основанию ребер, а, вовторых, вытесняют пузырьки пара из областей близ вершин ребер. Кроме того, само наличие поля облегчает зародышеобразование [1–3], что приводит к уменьшению перегревов стенки, соответствующих началу или прекращению кипения. В итоге можно ожидать увеличения осредненных по поверхности коэффициентов теплоотдачи при кипении диэлектрических жидкостей на начальных участках кривых кипения. Отметим, что в опытах по кипению в поле и без поля, с целью исключения влияния гистерезисных эффектов, измерения проводились при обратном ходе, т.е. в режимах снижения тепловой нагрузки после достижения развитого кипения. Поскольку при атмосферном давлении характерный отрывной размер пузырьков пара составляет ~0,7 мм, характерные размеры неоднородностей на поверхности в наших опытах составляли около 2– 3 мм.

Результаты экспериментов на образцах с различными типами треугольных ребер представлены на рис. 8–10.

На рис. 11 представлены термограммы для двух значений теплового потока при изменении потенциала на верхнем электроде от 0 до 20 кВ.

Как видно из рис. 8–10, наличие неоднородного поля вблизи обогреваемой поверхности может приводить к заметной интенсификации теплообмена на начальных участках кривых кипения. При этом осредненный коэффициент теплоотдачи при включении поля, как видно из рис. 11, возрастает на начальном участке в 1,75 раза, а в области развитого кипения на 20 %. На рис. 11 видно, что характерное время гидродинамической и тепловой релаксации подложки составляет около 200 с, что существенно больше времени изменения потенциала на верхнем электроде, которое составляет около 50 с.

9  1.5 – – 5 0 2 4 6 T, K Рис. 8. Кривые кипения на образце с треугольными ребрами при = 60°, = 90°, h =3 мм, Н = 5 мм, U = 17,5 кВ, Emax ~ 5,7106 В/м, Emin ~ 105 В/м, Ecp ~ 3,6106 В/м. Обратный ход:

1 – в электрическом поле; 2 – в отсутствие электрического поля 1.5 – – 5 1 2 3 4 5 T, K Рис. 9. Кривые кипения на образце с треугольными ребрами при =45°, = 90°, h = 2 мм, Н = 6 мм, U = 20 кВ, Emax ~ 5,6106 В/м, Emin ~ 105 В/м, Ecp ~ 3106 В/м. Обратный ход:

1 – в электрическом поле; 2 – в отсутствие электрического поля Роль электроконвекции в увеличении коэффициентов теплоотдачи при кипении во внешних полях может быть оценена на основе сравнительных экспериментов на неоднородных поверхностях различной геометрии при близких условиях образования полевых ловушек, но при различных граничных услови10  q, Вт/м ях для конвективных потоков вблизи обогреваемой поверхности. Такие эксперименты выполнены для поверхностей с прямоугольными ребрами.

Рис. 10. Кривые кипения на образце с треугольными ребрами при = 45°, = 105°, h=2мм, Н = 6 мм, U = 20 кВ, Emax ~ 5,7106 В/м, Emin ~ 105 В/м, Ecp ~ 3,7106 В/м.

Обратный ход:

1 – в электрическом поле; 2 – в отсутствие электрического поля 5.U =0 В q = 3.7104 Вт/м4.U = 20 кВ U =0 В 3.q = 8.2103 Вт/м2.U =20 кВ 1.0 120 240 360 480 600 7Время, с Рис. 11. Термограммы для различных значений теплового потока на образце с треугольными ребрами при = 45°, = 105°, h = 2 мм, Н = 6 мм Результаты экспериментальных исследований кипения на образцах с различными типами прямоугольных ребер представлены на рис. 12–13.

11  q, Вт/м T, K Рис. 12. Кривые кипения на образце с прямоугольными ребрами при = 1 мм, h = 2 мм, L = 4 мм, Н = 4 мм, U = 23 кВ, Emax ~ 6,5106 В/м, Emin ~ 105 В/м, Ecp ~ 3,5106 В/м.

Обратный ход:

1 – в электрическом поле; 2 – в отсутствие электрического поля Рис. 13. Кривые кипения на образце с прямоугольными ребрами: = 1 мм, h = 1 мм, L = 4 мм, Н = 4 мм, U = 23 кВ, Emax ~ 5,4106 В/м, Emin ~ 2105 В/м, Ecp ~ 3,5106 В/м.

Обратный ход:

1 – в электрическом поле; 2 – в отсутствие электрического поля Сравнительный анализ данных рис. 8–10 и рис. 12–13 показывает, что на начальных участках кривых кипения при наличии внешнего поля влияние электроконвекции мало и основным механизмом, обеспечивающим интенсификацию теплообмена, является эффект полевых ловушек. Данный эффект приводит к образованию упорядоченной системы мощных стоков тепла, распределенных 12  q, Вт/м q, Вт/м по поверхности в соответствии с геометрией искусственных неоднородностей.

Естественно, это может приводить к изменениям гидродинамики двухфазных течений вблизи обогреваемой поверхности.

Визуальные наблюдения за процессом кипения показали, что электрическое поле кардинальным образом меняет гидродинамику процесса кипения.

При нулевой напряженности электрического поля пузыри пара распределены равномерно по всей поверхности образца и имеют малый размер. При воздействии электрического поля отрывающиеся от поверхности пузыри пара в области вершин ребер отсутствуют, парообразование сосредоточено в межреберном пространстве, откуда пар вырывается в виде энергичных паровых струй, состоящих из пузырей пара большего размера, чем при нулевой напряженности поля. Схематичное изображение кипения на образцах без поля и в поле показано на рис. 14.

Без электрического поля В электрическом поле ~ кВ q q Без электрического поля В электрическом поле ~ кВ q q Рис. 14. Схематичное изображение кипения на треугольных и прямоугольных образцах без поля и в электрическом поле Эксперименты показали, что электрическое поле существенным образом меняет гидродинамику процесса, замещая равномерное парообразование по поверхности образца струями пара из областей полевых ловушек.

13  Влияние полевых ловушек на теплообмен заключается в снижении перегрева поверхности и некотором уменьшении гистерезиса закипания. На исследуемых образцах, когда размеры полевых ловушек составляют порядка 1–3 отрывных диаметров пузырей, эффект, оказываемый полевой ловушкой, слабо зависит от формы ребер, образующих полевую ловушку.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Выполнен комплекс экспериментальных работ по исследованию особенностей тепловых процессов при фазовых переходах жидкость–пар в условиях воздействия внешних электромагнитных полей.

Получены следующие основные результаты:

Экспериментальные исследования локального теплообмена показали, что присутствие электрического поля приводит к смещению как точки начала, так и точки окончания пузырькового кипения в сторону меньших перегревов поверхности, что подтверждает выводы работ [1–4], предсказывающих инициацию зародышеобразования электрическим полем.

При экспериментальных исследованиях локального теплообмена в неоднородном электрическом поле обнаружен эффект полевых ловушек, который приводит к интенсификации теплообмена неоднородным электрическим полем.

Увеличение коэффициента теплоотдачи в полевой ловушке за счет того, что растущий пузырь пара прижимается к обогреваемой поверхности, в результате чего увеличивается площадь микрослоя перегретой жидкости под пузырем, подтверждает теорию Купера-Ллойда об основной роли микрослоя жидкости в отводе тепла от нагретой поверхности при пузырьковом кипении.

Результаты наших экспериментов показывают, что эффект полевых ловушек оказывается наиболее существенным для одиночных выступов в интервале их размеров h (1,5–3) D0. При h < D0 электрическое поле оказывает малое влияние на локальный теплообмен в районе выступа, что вполне естественно, поскольку в этих условиях конфигурация поля изменяется и силы, действующие на пузырек, не приводят к образованию полевой ловушки. При h > 3D0 уменьшается неоднородность поля в непосредственной близости к обогреваемой поверхности, что ослабляет эффект полевых ловушек.

Влияние полевых ловушек на средний теплообмен заключается в снижении перегрева поверхности и некотором уменьшении гистерезиса закипания. На исследуемых образцах, когда размеры полевых ловушек 14  были порядка 1,5–3 отрывных диаметров пузырей, эффект, оказываемый полевой ловушкой, слабо зависел от формы ребер, образующих полевую ловушку.

Эксперименты по исследованию влияния электрического поля на средний теплообмен показали, что электрическое поле существенным образом меняет гидродинамику процесса, замещая равномерное парообразование по поверхности образца струями пара из областей полевых ловушек. Такая перестройка областей парообразования может приводить к существенному снижению пробойного напряжения в кипящей жидкости.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНО В РАБОТАХ:

1. Борзенко В.И., Еронин А.А., Малышенко С.П. Экспериментальное исследование влияния электрического поля на тепловые процессы при кипении жидкого азота // Труды Третьей Российской национальной конференции по теплообмену РНКТ-3. М.: Издательский дом МЭИ, 2002. Т. 4. С. 45-48.

2. Leontiev A.I., Lloyd J.R., Malyshenko S.P., Borzenko V.I., Dounikov D.O., Eronin A.A., Nazarova O.V. New Effects in Interfacial Heat and Mass Transfer of Boiling and Evaporation in Micro-Scale Porous Materials // Proceedings of 20ASME International Mechanical Engineering Congress, November 15-21, 2003, Washington DC, V. 1.

3. Borzenko V.I., Eronin A.A., Malyshenko S.P. Experimental research of influence of the electric field on thermal processes at boiling liquid nitrogen // Proc. of 2th Int. Conf. on Heat Transfer, Fluid Mechanics and Thermodynamics, HEFAT 2003, 23-26 June 2003, Victoria Falls, Zambia.

4. Борзенко В.И., Еронин А.А., Малышенко С.П. Интенсификация процессов кипения жидких диэлектриков приложением электрического поля // Труды XIV школы-семинара молодых ученых и специалистов под руководством академика А.И. Леонтьева «Проблемы газодинамики и тепломассообмена в энергетических установках», 26-30 мая 2003 г., г. Рыбинск. Т. 1. С. 187191.

5. Борзенко В.И., Еронин А.А., Леонтьев А.И., Малышенко С.П. Эффект полевых ловушек в теплообмене при кипении диэлектрических жидкостей во внешних электрических полях. // Теплофизика высоких температур. 2004.

Т. 42. № 3. С. 456-460.

6. Борзенко В.И., Еронин А.А. Влияние параметров геометрических неоднородностей обогреваемой поверхности на теплообмен при кипении в элек15  трическом поле // Труды XV школы-семинара под. рук. акад. РАН А.И. Леонтьева. 23-27 мая 2005 г., Калуга, Россия.

7. Borzenko V.I., Eronin A.A., Malyshenko S.P. The influence of heated surface geometrical non-uniformity on heat transfer at dielectric liquid boiling in electric field // Proc. of 4th Int. Conf. on Heat Transfer, Fluid Mechanics and Thermodynamics, HEFAT 2005, 19-22 September 2005, Сairo, Egypt.

8. Еронин А.А., Борзенко В.И., Малышенко С.П. Кипение жидкого азота на геометрически модифицированных поверхностях в присутствии электрического поля // Труды Четвертой Российской национальной конференции по теплообмену: в 8 томах. Т. 4. Кипение, кризисы кипения, закризисный теплообмен. – М.: Издательский дом МЭИ, 2006. Т. 4. С. 104-107.

9. Eronin A.A., Borzenko S.P., Malyshenko S.P. Boiling of liquid nitrogen on geometrically modified surfaces at the presence of an electric field // Proc. of 6th International conference on boiling heat transfer. Spoleto, Italy, 7-12 May 2006.

10. Еронин А.А., Журавлев А.И., Борзенко В.И. Исследование влияния электрического поля на локальный и средний теплообмен при кипении жидкого азота // Труды XVI Школа-семинар молодых ученых и специалистов под руководством академика РАН А.И. Леонтьева, Санкт-Петербург, Россия, 21-25 мая 2007 г. Т. 1. С. 411-414.

11. Eronin A.A., Borzenko V.I., Malyshenko S.P., Zhuravlev A.I. Boiling of liquid nitrogen on finned surfaces at the presence of an electric field. Proc. of 5th European Thermal-Sciences Conference, EUROTHERM2008, Eindhoven, The Netherlands, 18-22 May 2008.

12. Еронин А.А., Малышенко С.П., Журавлев А.И. Размерные эффекты в локальном теплообмене при кипении жидкого азота в электрическом поле // Теплофизика высоких температур. 2010. Т. 48. № 5. С. 798-800.

13. Еронин А.А., Малышенко С.П., Журавлев А.И. Особенности теплообмена при кипении диэлектрической жидкости на неоднородных поверхностях в условиях воздействия внешних электрических полей // Труды Пятой Российской национальной конференции по теплообмену. М.: Издательский дом МЭИ, 2010. T. 4. С. 80-83.

14. Eronin A.A., Borzenko V.I., Malyshenko S.P., Zhuravlev A.I. The influence of external electric field on heat transfer at boiling on non-uniform surfaces // Proc.

of the International Heat Transfer Conference, IHTC14, August 8-13, 2010, Washington, DC, USA.

15. Еронин А.А., Малышенко С.П., Журавлев А.И. Особенности теплообмена при кипении диэлектрической жидкости на неоднородных поверхностях в 16  условиях воздействия внешних электрических полей // Теплофизика высоких температур. 2011. Т. 49. № 3. С. 444-448.

ЛИТЕРАТУРА 1. Воробьев В.С., Малышенко С.П. Термодинамика фазовых превращений в жидкостях во внешних полях // Теплофизика высоких температур. 2010.

Т. 48. № 6. С. 1005-1030.

2. Воробьев В.С., Малышенко С.П. Образование зародышей новой фазы в электрических полях // ЖЭТФ. 2001. Т. 120. Вып. 4(10). С. 863-870.

3. Vorob’ev V.S., Malyshenko S.P. Why does an external electrical field stimulate formation of new phase nuclei in dielectrics? // Appl. Phys. Lett. 2002. V. 80.

№ 2. Р. 371-373.

4. Vorob’ev V. S., Malyshenko S. P. Thermodynamics of phase equilibrium in nonuniform fields // Phys. Rev. E. 1997. V. 56. P. 3959.

ЕРОНИН Алексей Александрович ОСОБЕННОСТИ ТЕПЛОВЫХ ПРОЦЕССОВ ПРИ КИПЕНИИ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЖИДКОСТЕЙ В НЕОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ Автореферат Подписано в печать 17.09.2012 Формат 60х84/Печать офсетная Уч.-изд.л. 1,1 Усл.-печ.л. 0,Тираж 100 экз. Заказ № 212 Бесплатно ОИВТ РАН. 125412, Москва, Ижорская ул., 13, стр. 2.

17 






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.