WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


На правах рукописи

Семенова Оксана Рифовна

ЭФФЕКТЫ ОРИЕНТАЦИОННОЙ БИСТАБИЛЬНОСТИ И ТРИКРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ В ЖИДКИХ КРИСТАЛЛАХ

01.04.07 – Физика конденсированного состояния

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Пермь – 2012

Работа выполнена на кафедре физики фазовых переходов ФГБОУ ВПО Пермский государственный национальный исследовательский университет

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор Захлевных Александр Николаевич

Официальные оппоненты: Кротов Лев Николаевич, доктор физико-математических наук, доцент, Пермский национальный исследовательский политехнический университет, заведующий кафедрой прикладной физики Скалдин Олег Алексеевич, доктор физико-математических наук, профессор, Институт физики молекул и кристаллов Уфимский научный центр РАН, заведующий лабораторией физики твердого тела

Ведущая организация: Институт механики сплошных сред Уральского отделения Российской Академии наук

Защита состоится 27 марта 2012 года в 1515 на заседании диссертационного совета Д 212.189.06 при ФГБОУ ВПО Пермский государственный национальный исследовательский университет по адресу: 614990, г. Пермь, ул. Букирева, 15, зал заседаний Ученого совета ПГНИУ.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Пермского государственного национального исследовательского университета; электронная версия автореферата доступна на сайте Пермского государственного национального исследовательского университета по адресу: http://www.psu.ru.

Автореферат разослан февраля 2012 года.

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат физико-математических наук, доцент В.Г. Гилев

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ



Актуальность темы. Интерес к изучению мягких конденсированных сред обусловлен разнообразием наблюдаемых в них явлений. Примерами таких сред являются жидкие кристаллы (ЖК) и магнитные суспензии на их основе, которые обладают текучестью, анизотропией физических свойств и легко меняют свою ориентационную структуру под влиянием внешних воздействий, таких как электрические и магнитные поля, а также ориентирующего воздействия ограничивающих поверхностей. Исследование влияния свойств ограничивающих поверхностей на жидкий кристалл и происходящие в нем ориентационные и структурные переходы является одной из актуальных задач физики конденсированного состояния и физики фазовых переходов.

В последние десятилетия большое внимание уделяется таким композиционным материалам, как ферронематические жидкие кристаллы (ферронематики, ФН), представляющие собой магнитные суспензии однодоменных ферромагнитных частиц на основе нематических ЖК (НЖК). Магнитная восприимчивость ФН на 3-4 порядка больше, чем в чистых НЖК, что приводит к уменьшению величин управляющих полей, а ориентационная связь между анизометричными магнитными частицами и ЖК-матрицей позволяет влиять на поведение одной подсистемы путем воздействия на другую. Помимо прикладного значения этих сред в устройствах отображения информации, такие системы чрезвычайно интересны с фундаментальной точки зрения, т.к. их физические свойства богаче свойств отдельных компонент. Для ферронематиков существенным является так называемый сегрегационный эффект, заключающийся в концентрационном перераспределении магнитных частиц по образцу в однородном магнитном поле.

Миграция частиц в те области образца, где минимальна сумма их магнитной энергии во внешнем поле и ориентационной энергии в жидкокристаллической матрице, влияет на ориентационный отклик системы на приложенное магнитное поле и может привести к изменению характера индуцированных внешним полем ориентационных переходов. Изучение таких явлений является весьма актуальным для физики мягких конденсированных сред.

Исследования, представленные в диссертационной работе, выполнялись при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (гранты № 0702-96007, 10-02-96030), АВЦП Развитие научного потенциала высшей школы (2009–2010) и Американского фонда гражданских исследований и развития (CRDF РЕ-009-0).

Целью диссертационной работы является построение теории индуцированных внешним магнитным полем бистабильных переходов и трикритических явлений в жидких кристаллах и магнитных суспензиях на их основе в условиях слабого сцепления с поверхностью.

Научная новизна работы заключается в том, что в ней впервые:

• изучено влияние сегрегационных явлений на характер магнитного перехода Фредерикса в слое ФН с мягким сцеплением с границами в геометрии кручения;

• изучено влияние энергии сцепления с поверхностью на характер магнитного перехода ФН в состояние насыщения;

• определены трикритические значения сегрегационного параметра и модификационного параметра энергии поверхностного сцепления, определяющие границу ориентационных переходов первого и второго рода между различными состояниями ФН;

• изучена зависимость коэффициента пропускания света слоем ФН от напряженности магнитного поля и энергии сцепления;

• изучены индуцированные магнитным полем ориентационные переходы в слое ФН с бистабильным сцеплением на одной из границ;

• показана возможность магнитного перехода первого рода между различными состояниями ФН с вырожденной осью легкого ориентирования на одной из границ;

• показана возможность возвратных магнитных переходов первого рода в ФН с бистабильным сцеплением на одной из границ;

• изучено влияние модифицированного потенциала поверхностного сцепления Рапини на характер индуцированных магнитным полем ориентационных переходов холестерик - нематик в слое с гомеотропным сцеплением;

• установлена возможность трикритического поведения переходов между планарной и конфокальной холестерическими фазами и между конфокальной холестерической и гомеотропной нематической фазами.

Научное и практическое значение работы. Проведенные исследования расширяют существующие представления о роли и влиянии поверхностного сцепления на ориентационные переходы в ЖК. Полученные в работе уравнения для пороговых полей и трикритических параметров переходов могут быть использованы для определения энергии поверхностного сцепления и материальных параметров. Результаты исследования важны для понимания физических процессов функционирования устройств отображения информации на основе ФН и ЖК.

Достоверность результатов диссертационной работы подтверждается корректностью математической постановки задач; использованием проверенных аналитических и численных методов; согласованностью результатов, полученных различными способами, а также совпадением результатов в предельных случаях с данными других авторов.

Основные положения, выносимые на защиту:

• результаты исследования магнитных ориентационных переходов в слое ФН с деформацией кручения;

• вывод о том, что трикритическое поведение перехода Фредерикса в ФН обусловлено сегрегационными процессами, а перехода в состояние насыщения поверхностным сцеплением;

• аналитические и численные значения трикритических параметров поверхностного сцепления, индуцированных магнитным полем ориентационных переходов в слое ФН с деформацией кручения;

• аналитическое выражение для сегрегационного параметра, при котором происходит смена характера перехода Фредерикса в ФН;

• возможность бистабильного поведения слоя ФН, на границах которого имеется двукратное вырождение направления оси легкого ориентирования;

• вывод о том, что в ФН с бистабильным сцеплением на границе слоя в случае положительной анизотропии диамагнитной восприимчивости ориентационные переходы между гомеотропной и гибридной фазами обусловлены достаточно жестким сцеплением феррочастиц с нематиком и конкуренцией механизмов влияния магнитного поля на магнитные частицы и ЖК-матрицу; в случае отрицательной анизотропии диамагнитной восприимчивости эти переходы всегда возможны;





• возможность возвратных ориентационных переходов в бистабильной ячейке ФН;

• анализ влияния модифицированного потенциала Рапини на переход холестерик - нематик в магнитном поле;

• вывод о том, что изменение энергии поверхностного сцепления холестерика с границами слоя приводит к смене характера ориентационного перехода из холестерического состояния в нематическое, а также перехода между планарной и конфокальной холестерическими фазами;

• аналитические выражения для пороговых полей ориентационных переходов.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 40 научных работ, из них 4 статьи в научных журналах, рекомендованных ВАК [1–4].

Личный вклад автора. Аналитические и численные расчеты, а также разработка и тестирование численных алгоритмов принадлежат автору. Анализ полученных результатов выполнен совместно с научным руководителем.

Апробация работы. Основные результаты диссертации докладывались на следующих конференциях: Всероссийская школа - семинар Физика фазовых переходов (Махачкала, 2003; 2004; 2005); Конференция молодых ученых Неравновесные процессы в сплошных средах (Пермь, 2003 – 2006; 2008; 2009);

11-я, 12-я, 13-я Международная Плесская конференция по магнитным жидкостям (Плес, 2004; 2006; 2008); XXXII, XXXIII, XXXVI International Summer School-Conference Advanced Problems in Mechanics (C. Петербург, 2004; 2005;

2008); 14-я Зимняя школа по механике сплошных сред (Пермь, 2005; 2009); IX Всероссийский съезд по теоретической и прикладной механике (Нижний Новгород, 2006); VIII Международный семинар Магнитные фазовые переходы (Махачкала, 2007); VII Международная научная конференция по лиотропным жидким кристаллам и наноматериалам (Иваново, 2009); 23-rd International Liquid Crystal Conference (Krakow, Poland, 2010); 11-th European Conference on Liquid Crystals (Maribor, Slovenia, 2011).

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка цитируемой литературы из 125 наименований.

Общий объем диссертации составляет 172 страницы, включая 45 рисунков.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во Введении обоснована актуальность работы, сформулирована ее цель, научная новизна и практическая значимость, дана общая характеристика работы.

Первая глава посвящена обзору опубликованных работ по теме диссертации. В ней изложены общие сведения о ЖК и магнитных суспензиях на их основе, представлены известные экспериментальные и теоретические результаты для ФН и рассмотрены работы, посвященные способам учета влияния ограничивающих поверхностей на ориентационное переходы в ЖК. Обзор показывает, что при теоретическом описании ориентационных переходов в нематических ЖК используют различные виды потенциала поверхностного сцепления, в то время как для ФН обычно предполагают сцепление жестким, либо используют поверхностный потенциал в форме Рапини (Rapini A., Papoular M. // J. de Phys.

Colloq. 1969. T. 30. P. C4-54-C4-56.). Между тем ЖК вообще и ФН в частности являются чрезвычайно чувствительными средами, и индуцированные внешним полем искажения их ориентационной структуры оказываются существенными.

В этом случае, как известно, потенциал Рапини нуждается в уточнении путем учета следующих порядков разложения по отклонению директора n от оси легкого ориентирования e. Нами в дальнейшем использован потенциал с учетом анизотропии четвертого порядка:

1 Fsur = - w2(ne)2- w4(ne)4. (1) 2 Проведенный обзор показывает, что такая модификация энергии поверхностного сцепления позволяет корректно описать различные ориентационные эффекты в слоях НЖК в достаточно сильных полях. Отмечено, что в настоящее время широко исследуются ориентационные переходы в бистабильных ячейках на основе обычных ЖК, однако для ФН такие исследования не проводились.

Вторая глава посвящена теоретическому исследованию магнитных переходов Фредерикса в слое ФН в геометрии кручения.

Рассмотрен слой ФН с мягким планарным сцеплением директора n на границах. Магнитное поле направлено вдоль ограничивающих пластин поперек оси легкого ориентирования e и вызывает в слое деформацию кручения. Энергия сцепления магнитных частиц с НЖК предполагалась конечной, а условия сцепления гомеотропными (в отсутствие поля намагниченность и директор ортогональны). Задача решена в рамках континуальной теории ЖК и суспензий на их основе (Жен П. де. Физика жидких кристаллов. М.: Мир, 1977. 400 с.;

Burylov S. V., Raikher Yu. L. // Mol. Cryst. Liquid Cryst. 1995. Vol. 258. P. 107– 122). Выражение для полной свободной энергии ФН включает объемную и поверхностную части. Объемный вклад содержит энергию ориентационно-упругих деформаций поля директора, энергию взаимодействия магнитного поля с магнитными частицами и нематиком (анизотропия диамагнитной восприимчивости a > 0), энергию поверхностного сцепления магнитных частиц с ЖК, а также вклад энтропии смешения невзаимодействующих друг с другом магнитных частиц. Поверхностная часть функционала учитывает слагаемое четвертого порядка по отклонениям n от e (модифицированный потенциал Рапини):

Fsur = w0(n e)2 1 - (n e)2.

Минимизацией функционала свободной энергии получена система интегральных уравнений, определяющая углы ориентации директора (z) и намагниченности (z), а также функцию распределения магнитных частиц f(z) в слое ФН в зависимости от напряженности внешнего магнитного поля h, энергии сцепления магнитных частиц с нематической матрицей wp, констант поверхностного сцепления с границами слоя w0 и , параметра (характеризующего механизм влияния магнитного поля на ФН) и сегрегационного параметра .

Показано, что система уравнений ориентационного равновесия ФН допускает решения, отвечающие разным типам упорядочения. Однородному состоянию (ОС) соответствует решение (z) (z) 0, для которого директор n направлен вдоль оси легкого ориентирования e (n e), а магнитные моменты частиц m ортогональны директору (m n). Возмущенному (неоднородному) состоянию (ВС) отвечает упорядочение, при котором директор и магнитные частицы располагаются под некоторым углом к направлению внешнего магнитного поля 0 < (z), (z) < /2. Значения этих углов зависят от напряженности магнитно/2 /2 /m m m /4 /4 /=0 =0.=0.0 0 0 2 4 6 8 10 12 2 3 4 5 0 1 2 3 h h h Рис. 1. Зависимость угла ориентации директора в середине слоя m(h) для = 5, = 4·10-4, wp = 0.05 и w0 = го поля, материальных параметров и энергий сцепления. Состоянию насыщения (СН) отвечает решение (z) /2, (z) 0, для которого n m h.

Магнитное поле, направленное параллельно обкладкам слоя, воздействует как на ЖК (диамагнитный механизм), так и на магнитные частицы (ферромагнитный механизм), вызывая ориентационные переходы между этими состояниями. Показано, что эти переходы характеризуются полем перехода из ОС в ВС (поле Фредерикса hF ) и полем перехода из ВС в СН (поле насыщения hS).

Уравнения 2wphF 1 2wphF h2 - tg h2 - = w0, (2) F F 2wp + hF 2 2wp + hF 2wphS 1 2wphS h2 + th h2 + = w0(1 - 2) S S 2wp - hS 2 2wp - hS определяют зависимости пороговых полей от материальных параметров суспензии: параметра , энергии сцепления НЖК с магнитными частицами wp и энергии сцепления ЖК с границами слоя w0 и .

Установлено, что в зависимости от параметра переход между ВС и СН может быть переходом как первого, так и второго рода (рис. 1). Роль параметра порядка при переходах здесь и ниже играет величина sin2m. Найдено пороговое значение : при ориентационный переход из неоднородной фазы в СН происходит по типу перехода второго рода при h = hS, а при > первого рода при h = hC (здесь hC – поле равновесного перехода первого рода, которое находится из условия равенства свободных энергий сосуществующих фаз). Показано, что увеличение параметра приводит к росту скачка sin2m при фазовых переходах первого рода до максимального значения, так что при = 1 - (h2 - 2wp)/(2w0) возможен переход из ОС непосредственно в СН, F минуя ВС (ориентационная бистабильность). На рис. 2 кривая hC() является нижней границей области существования СН, для < кривые hC() и hF () =0. / h m =0.=/hC hF=2.hF h*=2.hS 0 h*/hF 0.9 1 1.0 0.2 0.4 0.6 0.8 h/hF Рис. 2. Зависимость пороговых полей hF, Рис. 3. Зависимость угла ориентации hC и hS от для = 5, = 4 · 10-4, директора в середине слоя m(h) для wp = 0.05 и w0 = = 10, wp = 1, w0 = 10 и = ограничивают область, где устойчиво ВС, а пространство между осью абсцисс и кривой hF () соответствует устойчивому ОС. Для ниже кривой hC() устойчиво ОС, выше кривой hC() СН. При поле равновесного пере хода hC = 2wp + 2w0(1 - ).

Вблизи перехода Фредерикса свободная энергия ФН представлена в виде разложения Ландау по параметру порядка, минимизация которого дает выражение для угла ориентации директора в середине слоя:

h - hF m = ± , > 0. (3) - Здесь поле Фредерикса определено соотношением (2) и введены обозначения 3(2- h2)2 2+ sin cos - 2 sin2 F =, (4) {3p( + sin ) + 2 [p - 162(1 + 3)] cos2(/2) sin } 2= h2 - hF s, s = 2wp/(2wp + hF ), p = 4h2 - hF s[4 - 3s(s - 2)2].

F F Как видно из (3), значение соответствует трикритической точке, при которой меняется характер перехода Фредерикса. Для (слабая сегрегация) этот переход является переходом второго рода (рис. 3, = 5), а при < (сильная сегрегация) он становится переходом первого рода (рис. 3, = 0.01).

В последнем случае ФН обнаруживает ориентационную бистабильность. Исследована зависимость трикритического значения (wp) для дипольного (ферромагнитного) режима; показано, что с ростом wp значение увеличивается, а при wp асимптотически стремится к величине, определяемой формулой (4), в которой p = 4h2 - hF и = h2 - hF. Увеличение энергии сцепления F F на границах слоя w0 приводит к увеличению .

Изучены зависимости коэффициента оптического пропускания от напряженности внешнего магнитного поля, энергии сцепления с границами слоя и материальных параметров ФН. Показано, что в ВС ферронематик представляет собой среду с заметным кручением плоскости поляризации света, что проявляется в уменьшении интенсивности прошедшего через ФН света.

В третьей главе рассмотрены индуцированные внешним магнитным полем ориентационные переходы в слое ферронематика с бистабильным сцеплением на одной из границ (рис. 4).

Предполагалось, что на верхней границе слоя директор направлен ( = /2) по нормали к поверхности (жесткое гомеотропное сцепление), в то время как на нижней границе имеется вырождение оси легкого ориентирования, так что возможны как гомеотропное ( = /2), так и планарное ( = 0) сцепление директора с поверхностью. Двукратное вырождение по ориентациям описывается потенциалом вида Fsur = 4w0 1 - (nex)2 1 - (nez)2, где ex и ez – единичные векторы, задающие направления осей легкого ориентирования. Планарное (n ex) и гомеотропное (n ez) состояния разделены потенциальным барьером конечной высоты, который благодаря гомеотропному сцеплению магнитных частиц с нематиком может быть преодолен воздействием внешнего магнитного поля h ez.

Показано, что в отсутствие поля ФН может находиться в одной из двух фаз, отвечающих разным типам упорядочения. В гомеотропной фазе (ГФ) директор ортогонален к обеим границам (рис. 4 а). В гибридной гомеотропно-планарной фазе (ГПФ) в объеме ячейки имеется градиент ориентации директора от планарного (или близкого к нему) упорядочения на нижней границе слоя до гомеотропного упорядочения на верхней границе (рис. 4 б).

Путем минимизации функционала пол z ной свободной энергии получена система = z = L интегральных уравнений равновесия для полей директора, намагниченности и концентрации магнитной примеси. Определено основное состояние ФН в отсутствие поля и пороговое значение энергии поверхностного сцепления w0c, определяющее область z = = = существования ГПФ (w0 w0c). Найдены критические значения материальных параметров ФН , энергии сцепления частиц с Рис. 4. Схема бистабильной ячейки ферронематика: (а) в гомеотропной фаматрицей wp, толщины слоя и напряжензе, (б) в гомеотропно-планарной фазе ности магнитного поля, при которых возможен переход первого рода из ГФ в ГПФ.

1 20/ 20/ f/fh = 0.5 0.h = h = h = h = 0 0 0 2 4 6 8 1 2 3 0 0.5 h h z Рис. 5. Зависимость угла наклона директора на нижРис. 6. Концентрационные ней границе ячейки 0 от напряженности поля h для профили для = 5, = 2, = 5, wp = 10 и w0 = 0.5: а – a > 0, б – a < 0. Штриwp = 10 и w0 = 0.5 в ГПФ в ховые кривые отвечают метастабильным и неустоймагнитном поле h (a > 0) чивым состояниям ФН; вертикальные отрезки прямых – переходам первого рода Показано, что при a > 0 переход ГФ–ГПФ возможен, если дипольный механизм ориентации ферронематика магнитным полем преобладает над квадрупольным ( ) и имеется достаточно жесткое сцепление феррочастиц с нематиком wp wp. В этом случае в ФН во внешнем магнитном поле происходит переход первого рода из ГФ в гибридную ГПФ, а при выключении поля обратный переход. При < и wp < wp такой ориентационный переход отсутствует. Показано, что при увеличении поля происходят возвратные переходы ГФ–ГПФ–ГФ (рис. 5 а). Установлено, что при h hp = wp[1 + 1 + 22/wp]/ ФН находится в состоянии с планарными условиями сцепления магнитных частиц с нематической матрицей, при котором m n.

Установлено, что сегрегационные эффекты влияют на поле перехода между ГФ и ГПФ, но возвратные переходы в случае сильного сегрегационного эффекта отсутствуют. Это обусловлено резким возрастанием концентрации магнитных частиц вблизи бистабильной поверхности (рис. 6), что препятствует полному повороту директора в направлении магнитного поля.

При a < 0 дипольные (ферромагнитные) и квадрупольные (диамагнитные) взаимодействия усиливают друг друга, что способствует ориентационному переходу из ГФ в ГПФ, однако в этом случае возвратный переход отсутствует (рис. 5 б).

В четвертой главе исследовано влияние поверхностной анизотропии четвертого порядка (1) на характер и особенности индуцированного внешним магнитным полем фазового перехода холестерик – нематик.

Рассмотрен слой холестерика толщиной L с мягкими гомеотропными условиями сцепления на границах в магнитном поле, направленном вдоль оси спирали. Предполагалось, что ось спирали холестерического ЖК (ХЖК) ориентирована по нормали к слою. Рассмотрены случаи как положительной, так и отрицательной анизотропии диамагнитной восприимчивости a. Энергия сцепления директора с поверхностью предполагалась конечной и была записана с учетом анизотропии четвертого порядка (1), где e – нормаль к слою.

Уравнения ориентационного равновесия получены путем минимизации функционала свободной энергии. Показано, что они допускают решения, отвечающие однородной гомеотропной нематической фазе (ГНФ), планарной холестерической (ПХФ) и конфокальной холестерической (КХФ) фазам. В последнем случае директор ориентирован под углом к оси спирали и образует коническую геликоидальную структуру.

Получены уравнения, определяющие зависимости поля перехода hc из ГНФ в КХФ (поля Фредерикса (5)) и поля перехода hs из КХФ в ПХФ (поля насыщения (6)) от отношения констант ориентационной упругости K1и K2, плотности поверхностной энергии сцепления на границах слоя w2, толщины слоя Q = q0L (q0 – собственное волновое число спирали холестерика) и константы сцепления 24= w4/w2, учитывающей четвертый порядок разложения потенциала поверхностного сцепления:

(K2Q)2- h2tg (K2Q)2- h2= w2(1 + 24), (5) c c Q2- h2 1 Q2- h2 ws s th =. (6) K1 2 K1 KЗдесь = sign(a). Установлено, что в случае a > 0 с увеличением w2 поле Фредерикса и поле насыщения уменьшаются, а в случае a < 0 – увеличиваются.

Показано, что поле насыщения hs, в отличие от поля Фредерикса hc, не зависит от константы сцепления 24: при 24 > 0 поле hc уменьшается, при 24 < увеличивается.

Установлено, что увеличение магнитного поля h способствует формированию ГНФ при a > 0, либо КХФ при a < 0. Показано, что переход между ГНФ и КХФ может быть переходом как первого (рис. 7 а), так и второго рода (рис.

7 б); при этом переход первого рода более выражен при 24< 0.

Вблизи точки перехода между ГНФ и КХФ построено разложение Ландау полной свободной энергии ХЖК и аналитически получено выражение для угла m ориентации директора в середине слоя -m = fh (K1, K2, Q, w2, 24)(h - hc). (7) //m m //1.5 2 2.5 3 0 0.8 1.h h Рис. 7. Зависимость угла ориентации директора в середине слоя m(h) для Q = 4.5: а – w2 = 4.41, б – w2 = 22.05 (a > 0). Кривые 1 – 24 = -0.2, 2 – 24 = 0, 3 – 24 = 0.2.

Вертикальные отрезки кривых отвечают переходам первого рода Из формулы (7) видно, что знак функции fh определяет характер перехода между ГНФ и КХФ: fh < 0 отвечает переходу второго рода, а fh > 0 – переходу первого рода, т.е. переход между ГНФ и КХФ обладает трикритическим поведением.

Построено разложение Ландау полной свободной энергии ХЖК вблизи поля насыщения hs, минимизация которого дает h - hs 8hs(G + shG) Q2- hs m = - 1 , 1= > 0, G =, 2 24- 24 3K1G2(1 + chG)shG Kгде 4K2G2(1 + chG)shG + [3Q2(K2- 1) - G2K2][3G + 4shG + shGchG] 24=.

6K1K2G2(1 + chG)shG Значение 24 = 24 отвечает трикритической точке, при которой меняется ха рактер перехода между КХФ и ПХФ. Для 24 24 этот переход является переходом второго рода (кривые 1 и 2 на рис. 7 а), для 24> 24– первого рода (кривая 3 на рис. 7 а).

В Заключении сформулированы основные результаты работы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. Изучены индуцированные внешним магнитным полем ориентационные переходы в плоском слое ферронематика с мягким планарным сцеплением директора с поверхностью в геометрии кручения.

1.1. Показано, что переход Фредерикса между однородной и неоднородной фазами обладает трикритическим поведением: при слабой сегрегации он является переходом второго рода, в условиях сильной сегрегации – первого рода.

1.2. Найдено аналитическое выражение для поля Фредерикса второго рода и трикритического значения сегрегационного параметра, определены их зависимости от материальных параметров ФН, энергии сцепления с границами и магнитных частиц с ЖК матрицей.

1.3. Обнаружен и изучен трикритический характер перехода между неоднородным состоянием и состоянием насыщения. Найдено трикритическое значение модификационного параметра поверхностного сцепления. Обнаружена возможность прямого перехода первого рода из однородного состояния в состояние насыщения.

1.4. Рассчитаны зависимости коэффициента пропускания света закрученным слоем ФН как функции напряженности магнитного поля и энергии сцепления.

2. Изучены индуцированные внешним магнитным полем ориентационные переходы в слое ФН с бистабильным сцеплением на одной из границ.

2.1. Показана возможность перехода первого рода между гомеотропной и гомеотропно-планарной фазами в дипольном режиме при достаточно жестком сцеплении частиц с ЖК матрицей.

2.2. Показано, что этот переход является результатом конкуренции дипольного и квадрупольного механизмов влияния магнитного поля на ФН.

2.3. Показана возможность возвратного перехода: “гомеотропная – гомеотропно-планарная – гомеотропная” фазы при слабых сегрегационных эффектах.

3. Изучено влияние поверхностного сцепления на магнитный переход холестерикнематик в слое с мягким гомеотропным сцеплением.

3.1. Получены аналитические выражения для полей переходов из гомеотропной нематической в конфокальную холестерическую фазу и из конфокальной холестерической в планарную холестерическую фазу как функции материальных параметров и энергии сцепления.

3.2. Установлен трикритический характер этих переходов.

3.3. Найдены аналитические выражения для трикритических точек как функций материальных параметров ЖК и энергии сцепления.

3.4. Показано, что модификационный параметр потенциала поверхностного сцепления Рапини определяет трикритический характер перехода между планарной и конфокальной холестерическими фазами, в то время как трикритичность перехода между гомеотропной нематической и конфокальной холестерической фазами определяется соотношением между толщиной слоя и собственным шагом спирали.

СПИСОК ОПУБЛИКОВАННЫХ РАБОТ По теме диссертации опубликованы 21 статья и 19 тезисов докладов конференций.

Статьи в ведущих рецензируемых журналах, рекомендованных ВАК:

1. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Бистабильные явления в слое ферронематика со слабым сцеплением // Жидк. крист. и их практ. исп. 2010. Вып. 2(32).

С. 67–74.

2. Zakhlevnykh A.N., Semenova O.R. First order orientational transitions in ferronematic liquid crystals // Mol. Cryst. Liq. Cryst. 2011. Vol. 540. P. 219–226.

3. Zakhlevnykh A.N., Semenova O.R. Optical transmission factor of a ferronematic liquid grystal under magnetic field induced orientational transitions // Mol.

Cryst. Liq. Cryst. 2012. Vol. 553. P. 220–232.

4. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Ориентационные переходы в слое ферронематика с бистабильным сцеплением на границе // Журнал технической физики. 2012. Т. 82. Вып. 2. С. 1–9.

Статьи в журналахи трудах конференций:

5. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние поверхностного сцепления на фазовый переход холестерик - нематик // Сб. трудов всерос. школы-семинара мол. уч. Физика фазовых переходов. Махачкала. 2003. С. 70–73.

6. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Ориентационные переходы в ферронематике с бистабильным сцеплением // Вестн. Перм. ун-та. Физика. 2004. Вып. 1.

Физика. С. 63–71.

7. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние гомеотропного поверхностного сцепления на переход холестерик – нематик // Вестн. Перм. ун-та. Физика. 2004. Вып. 1. Физика. С. 72–83.

8. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Поведение ферронематика с бистабильным сцеплением на границе слоя в магнитном поле // Сб. науч. трудов 11-ой междун. Плесской конф. по магнитным жидкостям, Плес. 2004. С. 124–129.

9. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Ориентационные переходы в бистабильных ферронематических ячейках // Сб. трудов всерос. школы-семинара мол. уч.

Физика фазовых переходов. Махачкала. 2004. С. 59–62.

10. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Ориентационная структура бистабильного слоя ферронематика в магнитном поле // Вестн. Перм. ун-та. Физика. 2005.

Вып. 1. Физика. С. 76–79.

11. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Ориентационные переходы в ферронематике с бистабильным сцеплением в магнитном поле // Сб. трудов всерос. школысеминара мол. уч. Физика фазовых переходов. Махачкала. 2005. С. 74–77.

12. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние внешнего магнитного поля на ориентационное упорядочение бистабильного ферронематика // Вестн. Перм.

ун-та. Физика. 2006. Вып. 1. Физика. С. 39–47.

13. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние поверхностного сцепления на ориентацию бистабильного ферронематика // Сб. науч. трудов 12-ой междун.

Плесской конф. по магнитным жидкостям, Плес. 2006. С. 118–123.

14. Семенова О.Р., Захлевных А.Н. Влияние поверхностного сцепления на пороговые поля ориентационных переходов в ферронематическом жидком кристалле // Сб. трудов VIII междун. семинара Магнитные фазовые переходы, Махачкала. 2007. С. 119–122.

15. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние анизотропии поверхностного сцепления на пороговые поля ориентационного упорядочения в ферронематических жидких кристаллах // Вестн. Перм. ун-та. Физика. 2008. Вып. 1(17).

Физика. С. 80–86.

16. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние сегрегационных эффектов на ориентационные переходы в ферронематике // Сб. науч. трудов 13-ой междун.

Плесской конф. по нанодисперсным и магнитным жидкостям, Плес. 2008.

С. 146–151.

17. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние анизотропии поверхностного сцепления на пороговые поля фазовых переходов в ферронематике // Материалы Всеросс. конф. мол. уч. Неравновесные процессы в сплошных средах.

Пермь. 2008. С. 126–129.

18. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние анизотропии поверхностного сцепления на ориентационные переходы в ферронемаках // Вестн. Перм. ун-та.

Физика. 2009. Вып. 1(27). Физика. С. 52–59.

19. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Влияние эффекта сегрегации магнитных частиц на переход Фредерикса в ферронематических жидких кристаллах // Материалы Всеросс. конф. мол. уч. Неравновесные процессы в сплошных средах. Пермь. 2009. С. 115–118.

20. Захлевных А.Н., Семенова О.Р. Коэффициент пропускания света ферронематиком при ориентационных переходах в магнитном поле // Вестн. Перм.

ун-та. Физика. 2010. Вып. 1(38). Физика. С. 39–47.

21. Semenova O.R., Zakhlevnykh A.N. Influence of segregation effect on the Freederiksz transition in ferronematics // 12th Intern. Conf. on Magnetic Fluids (ICMF12), Sendai, Japan. 2010. PS3-1124. P.230–232.

Подписано в печать 16.02.2012 г. Формат 60x84/16.

Усл. печ. л. 0.93. Тираж 100 экз. Заказ.

Типография Пермского государственного национального исследовательского университета.

614990, г. Пермь, ул. Букирева, 15.






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.