WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

«ОСНОВЫ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОСНОВЫ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ Основные положения, допущения и обозначения Уравнения равновесия элементарного параллелепипеда и элементарного ...»

-- [ Страница 2 ] --

Случай 1. При одинаковом во всех точках одной окружности изменении температуры по толщине пластины, подчиняющемся прямолинейному закону (рис. 70), перемещение этих точек пластины, связанное с ее расширением или сжатием, происходит также одинаково по всем направлениям в плане.

В случае повышения температуры верхняя поверхность пластины получает большее расширение, чем нижняя, и пластина изгибается по шаровой поверхности радиусом выпуклостью вверх. На основании допущения о прямых нормалях можно считать, что относительная деформация (по отношению к срединному слою), происходящая на наружной поверхности в любом направлении,. (4.43) Рис. С другой стороны, относительная температурная деформация отрезка длиной l на наружной поверхности по отношению к срединному слою. (4.44) Приравняв выражения (4.43) и (4.44), можно получить формулу для определения кривизны шаровой изогнутой поверхности. (4.45) Если круглая пластина не имеет закреплений или свободно поворачивается на контуре (свободно оперта), то температурное искривление не вызывает дополнительных усилий. Если же пластина защемлена, на контуре возникнут погонные опорные моменты Мr, уничтожающие кривизну, вызванную неравномерным нагревом.

При сферическом изгибе моментами Мr кривизна. (4.46) Приравняв выражения (4.45) и (4.46), получим формулу для определения погонного изгибающего момента, а разделив это выражение на момент сопротивления и подставив вместо цилиндрической жесткости D ее значение из формулы (4.12), определим наибольшее напряжение:

. (4.47) Случай 2. Круглая пластина с центральным отверстием радиусом а подвергается действию температуры, имеющей радиальный перепад (рис. 71).

Рис. В дальнейшем t(x) обозначено для краткости t. Напряженное состояние в пластине считаем плоским, т. е. полагаем z = 0. В силу симметрии условий и расчетной схемы перемещения и зависят только от радиуса х, а перемещения v равны нулю.

Поэтому относительные деформации. (4.48) Если решить первые два уравнения (4.48) относительно r и Т, а в третьем заменить rT на, можно получить. (4.49) Подстановка значений (4.49) в уравнение равновесия плоской задачи в полярных координатах, принимающее в данном случае ( = х) вид, приводит к следующему дифференциальному уравнению для радиального перемещения:

.

Для интегрирования этого уравнения левая его часть записывается так [см.

аналогичное решение уравнения (4.36)]:

. (4.50) Первое и второе интегрирование (4.50) дает. (4.51) В выражении (4.51) через х1 обозначен переменный радиус, определяющий точки, расположенные между а и х. Если подставить это выражение в формулы (4.49), то получатся следующие выражения для температурных напряжений:

. (4.52) Постоянные С1 и С2 определяются из граничных условий на контурах пластины.

Если отверстия радиусом а в пластине нет, то интегрирование в формулах (4.52) выполняется в пределах от нуля до х.

4.8 Определение усилий в мембранах. Цепные усилия и напряжения Мембрана обладает малой жесткостью на изгиб и поэтому обычно рассчитывается лишь на действие цепных продольных усилий Nх и Nу в срединной плоскости и на вызываемые ими равномерно распределенные по толщине напряжения. Прогибы w мембраны составляют обычно не менее пяти толщин h и в большую сторону не ограничиваются.

Реактивные усилия S на закрепленном контуре (рис. 72) направлены по касательной к изогнутой срединной поверхности мембраны. Они могут быть разложены на составляющие: вертикальную Sz и горизонтальную Sx. Наличие горизонтальной составляющей реактивного усилия (распора), возникающей при действии вертикальной нагрузки, - особенность мембраны по сравнению с пластиной средней толщины и плитой.

Рис. Дифференциальные уравнения изогнутой поверхности мембраны получаются из дифференциальных уравнений (4.26) для пластины, у которой прогиб превышает половину толщины, если положить в них цилиндрическую жесткость D равной нулю. Так как в выражении цилиндрической жесткости модуль упругости Е нулю не равен, она будет равна нулю, если дробь можно считать пренебрежимо малой.

Функцию прогибов w и функцию напряжений в мембране можно найти из системы двух уравнений. (4.53) Уравнения (4.53) решаются приближенно. Если функция найдена, выражения для растягивающих цепных усилий Nx и Ny в мембране могут быть вычислены по формулам, (4.54) а соответствующие цепные напряжения найдены из выражений.

Изгибающие и крутящие моменты, а также перерезывающие силы и соответствующие им напряжения в мембране отсутствуют.

4.9 Приближенное определение прогиба и напряжений в круглой мембране При выводе приближенных формул предполагается, что защемленная на контуре мембрана радиусом а и толщиной h (рис.72) изгибается, образуя шаровую поверхность, и что нагрузка q действует по нормали к этой изогнутой поверхности.

При этих условиях усилия N и напряжение (рис. 73,а) а б Рис. по кромкам элемента, вырезанного из мембраны двумя взаимно перпендикулярными сечениями, окажутся одинаковыми. При размерах элемента, равных единице,. (4.55) Согласно уравнению равновесия сумма проекций нагрузки и усилий, действующих по кромкам элемента на нормаль z к поверхности элемента (4.56) Центральный угол выражаем через длину дуги кромки элемента и радиус кривизны. Замена в уравнении (4.56), ввиду малости, дает выражение:

- для усилия ;

- для кривизны. (4.57) Тогда для напряжения из формулы (4.55) получим. (4.58) Приближенное дифференциальное уравнение изогнутой срединной поверхности на основании зависимости (4.57).

Величина прогиба в середине мембраны получается на основании закона сохранения энергии U = A. (4.59) где U – потенциальная энергия деформации мембраны;

A – работа внешних сил на перемещениях, вызванных деформацией мембраны.

Потенциальная энергия мембраны, (4.60) где удельная потенциальная энергия деформации с учетом того, что на основании закона Гука, может быть выражена через напряжение следующим образом:

.

Тогда, на основании формулы, (4.58). (4.61) Зависимость между радиусом кривизны и прогибом w0 в середине мембраны (рис.

73,б) или после возведения скобки в квадрат и отбрасывания как величины высшего порядка малости откуда (4.62) Подстановка этого значения в формулу (4.61) и значения и в формулу (4.60) дает выражение для потенциальной энергии. (4.63) Работа А внешних сил получится как интеграл, взятый по площади мембраны, половины произведения элементарной силы qdxdy на прогиб w (ху):

(4.64) Интеграл в выражении (4.64) представляет собой объем Vш.с. шарового сегмента с высотой w0 и радиусом а:

или, если отбросить,.

Поэтому выражение (4.64) примет вид. (4.65) При подстановке значений (4.63) и (4.65) в выражение (4.59), получаем.

Тогда прогиб в середине мембраны Для стальной мембраны при µ = 0,3 прогиб. (4.66) Точное решение, полученное путем интегрирования дифференциальных уравнений (4.53), дает.

Нормальное напряжение получается, если в формулу (4.58) подставить из формулы (4.62) и w0 из формулы (4.66):

или.

Точное решение на базе системы (4.53) дает выражение.

4.10 Примеры расчетов Пример 4.1. Определить нормальные напряжения х и у в точке на верхней поверхности прямоугольной пластины, испытывающей изгиб от моментов М = 0, Мн м, распределенных по кромках AD и ВС (рис. 74). Определить радиус кривизны изогнутой срединной поверхности и наибольший прогиб w. Е = 2 105 Мн/м2;

µ = 0,27.

Рис. Решение. Отношение сторон пластины Следовательно, напряжения в средней части пролета можно вычислить по формулам цилиндрического изгиба.

Погонный изгибающий момент по кромкам AD и ВС.

Напряжения по формулам (4.21) и (4.22) Такие же напряжения будут во всех точках верхней поверхности в пределах цилиндрического изгиба.

Цилиндрическая жесткость Кривизна срединной поверхности по формулам (4.15) и (4.19) поэтому дифференциальное уравнение изогнутой срединной поверхности или Два последовательных интегрирования дифференциального уравнения дают (4.67) Условия для определения произвольных постоянных: 1) х = 0, w = 0 (прогиб по кромке AD отсутствует);

2) х = 0,30 м, (касательная к изогнутой срединной поверхности в середине пролета горизонтальна). Из первого условия следует, что С = 0. Из второго условия Подставляя найденные значения С1 и С2 в уравнение прогибов (4.67), получаем Наибольший прогиб при х = 0,30 м.

Пример 4.2. Для заданной схемы круглой пластины (рис. 75,а) построить эпюру погонных радиальных изгибающих моментов. Коэффициент поперечной деформации µ = 0,13;

модуль продольной упругости Е = 2 106 н/см2.

а б в Рис. Решение. Заданная схема отличается от схемы, для которой выведены формулы (4.40) и (4.41), тем, что на окружности радиусом а = 30 см нет равномерно распределенной нагрузки. Если эту нагрузку приложить, то для сохранения заданных условий нужно уравновесить ее аналогичной нагрузкой, приложенной снизу (рис.

75,б), которую можно заменить равнодействующей сосредоточенной силой на оси симметрии пластины. Кроме того, на этой оси действует реакция R, равная весу нагрузки, лежащей на пластине,.

Полная сосредоточенная сила на оси пластины (4.68) Знак минус введен потому, что сила Р направлена снизу вверх.

Таким образом, выражения (4.40) и (4.41) для и w могут быть использованы для схемы на рис. 75,а, если вместо Р подставить в них выражение (4.68). Интенсивность нагрузки q = 4000 н/м2 = 0,4 н/см2.

Уравнение углов поворота.

В формулу (4.31) для радиального момента входит, При подстановке этих выражения в формулу (4.31) получаем Цилиндрическая жесткость.

Так как то получим Момент угол Условия для определения произвольных постоянных: 1) х = а, = 0;

2) х = b, Mr = 0.

Из первого условия После выполнения арифметических действий Из второго условия После выполнения арифметических действий Совместное решение уравнения (4.69) и (4.70) дает значения произвольных постоянных:

Подставив значения D и найденные значения произвольных постоянных в выражение для изгибающего момента Mr, получим Подставляя последовательно значения х через 20 см в это уравнение, можно найти значения радиальных моментов (табл. 3). По этим ординатам построена эпюра радиальных моментов (рис. 75,в).

Таблица Номер х х2 lnx 6,342(2,26lnx+0,87) 0,00046x2 Mr точки нсм/см 1 30 900 3,401 54,2 0,414 18,853 2 50 2500 3,912 61,5 1,150 6,787 3 70 4900 4,248 66,3 2,254 3,463 - 4 90 8100 4,500 69,7 3,726 2,094 - 5 110 12100 4,700 72,9 5,566 1,402 - 6 130 16900 4,847 74,9 7,774 1,004 - 7 150 22500 5,011 77,3 10,350 0,754 Пример 4.3. Определить радиус кривизны изогнутой срединной поверхности круглой пластины толщиной h = 20 мм (рис. 76,а), если температура t2 на ее нижней поверхности изменилась от нуля до +100 °С, а температура t1 на верхней поверхности - от нуля до +10 °С.

Определить наибольший изгибающий момент и напряжения, которые возникнут в пластине. Коэффициент линейного температурного расширения = 0,000012;

Е = 105 Мн/м2;

µ = 0,28.

а б в Рис. Решение. Изменение температуры по толщине пластины (рис. 76,в).

Относительная температурная деформация нижнего или верхнего волокна по формуле (4.44) Кривизна изогнутой срединной поверхности по формуле (4.45) Радиус кривизны Напряжения, возникающие в пластине при изменении температуры, равны напряжениям, которые возникнут, если приложить по контуру пластины радиальные изгибающие моменты (рис. 76,б), вычисляемые по формуле (4.46),.

Напряжение на поверхности Ту же величину напряжения можно получить по формуле (4.47).

Пример 4.4. Составить выражение для температурных напряжений в сплошной круглой свободной на контуре пластине, температура которой падает от центра к наружному контуру по квадратичному закону Определить наибольшее окружное нормальное напряжение при следующих данных:

Е= 2 105 Мн/м2, температура в центре t0= +100 °С, на наружном контуре (х = b) tb, = +20 °С.

Решение. Граничные условия: 1) х = 0, t = t0;

2) х = b, t = tb. Условия для определения произвольных постоянных С1 и С2 следующие.

1. Перемещение и в центре пластины равно нулю. Следовательно, при х = 0 и = 0 и из формулы (4.51) С2 = 0.

2. На наружном контуре радиальный момент Mr = 0, и, следовательно, радиальные напряжения r отсутствуют. Поэтому при х = b r = 0 и из формулы (4.52) Если учесть в этом выражении заданный закон изменения температуры и произвести интегрирование, то.

Поэтому по формулам (4.52) получаются следующие выражения для напряжений:

.

или, в окончательном виде,. (4.71) На основании уравнений (4.71) можно заключить, что напряжения r во всех точках сжимающие (отрицательные), так как выражение в скобках (t0 – tb) положительно, а. Напряжение же T может быть и положительным. Это наибольшее (положительное) напряжение T получится при наибольшем отрицательном значении при х = b :

Пример 4.5. Определить радиальный и окружной изгибающие моменты и, пользуясь третьей теорией прочности, расчетные напряжения на нижней поверхности в центре круглой стальной крышки, опертой по контуру и нагруженной равномерно распределенной внешней нагрузкой (рис. 77).

Определить величину прогиба в центре крышки. Наружный радиус пластины r = мм, толщина h =10 мм;

интенсивность равномерно распределенной нагрузки q = н/см2;

E =2 107 н/см2;

µ = 0,3.

Решение. По формулам (4.40) и (4.41), полагая в них Р = 0, находим уравнения углов и прогибов w :

(4.72).

Граничные условия для пластины с опертыми краями: 1) х = 0, = 0;

2) х = r, w = 0;

3) х = r, Mr = 0. Из первого условия находим или С2= 0. Из второго условия получаем уравнение с двумя неизвестными C1 и С. (4.73) Рис. Для использования третьего условия составим выражение радиального изгибающего момента [см. формулу (4.31)]. (4.74) Дифференцируя (4.72) и учитывая, что C2 = 0, находим.

Подставляя это выражение и выражение (4.72) в формулу (4.74), получаем.

На основании третьего условия Отсюда произвольная постоянная.

Подставляя это значение C1 в уравнение (4.73), получаем произвольную постоянную.

При найденных произвольных постоянных выражение для радиального изгибающего момента примет вид:

. (4.75) Окружной изгибающий момент [см. формулу (4.31)] выразится так:

(4.76) Из выражений (4.75) и (4.76) видно, что наибольшие значения радиального и окружного изгибающих моментов Mr и MT получаются при х = 0, т. е. в центре пластины.

.

Соответствующие напряжения на нижней поверхности пластины растягивающие:

.

Главные напряжения 1 = 2 = 5940 н/см2, 3 = 0, поэтому, на основании третьей теории прочности, расчетное напряжение.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.