WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 || 5 | 6 |   ...   | 15 |

«FOUNDATIONS OFGAS RECOVERY TECHNOLOGY ОСНОВЫ ТЕХНОЛОГИИ ДОБЫЧИ ГАЗА A.Kh. Mirzadzhanzade O.L. Kuznetsov K.S.Basniev Z.S.Aliev FOUNDATIONS OF GAS RECOVERY TECHNOLOGY Ш Moscow NEDRA 2003 А.Х. ...»

-- [ Страница 4 ] --

5 C B V 7 = 0,3830. При определении текущей нефтенасыщенности первых двух моделей ввиду низкой остаточной водонасыщенности использовали формулу (2.229). Результаты измерений и расчетов текущих значений нефтенасыщенности 5„.т приведены в табл. 2.28. Нефтенасыщенность моделей III- VI определяли по формуле •" т = [С„.т - G c y x ]/[G H H - G c y x ] 5н (2.230) и по формуле (2.229). Результаты этих измерений и расчетов также даны в табл. 2.27. Нефтенасыщенности, вычисленные по формуле (2.230), включают г, мин Рис. 2.33. Кривые изменения нефтенасыщенности пласта во времени при прорыве газа и остаточную водонасыщенность. Такой способ определения необходим при построении кривых фазовых проницаемостей для жидкой (нефть и остаточная вода) и газовой фаз. Определенные таким образом средние начальные и текущие водо- и нефтенасыщенности моделей, имеющих сравнительно однородную структуру, не противоречат физической сущности опытов при моделировании, так как по длине моделей градиент давления имеет практически постоянное значение. Как правило, в начальной стадии вытеснения нефти газом перепады давления имели максимальные значения. После прорыва газа и выноса 25-50 % жидкости из пористой среды темпы изменения давления на выходе, а также дебитов нефти и газа снижались. Это позволяло снять индикаторные кривые и определить коэффициенты фильтрационного сопротивления а и Ь. На рис. 2.33 отмечены значения 5 ИТ, при которых снимались индикаторные кривые. Видно, что чем выше проницаемость образца и лучше отсортирован состав, из которого составлена пористая среда, тем быстрее вытесняется нефть из модели. Существенную роль играют и поверхностные явления. Опыты с использованием смеси маршаллита с песком в соотношениях 1:2 и 3:2 (модели III, VI), а также смеси 1,5 % бентонитовой глины с 98,5 % песка (модель IV) показали, что высокая абсорбционная способность смеси глины с песком по сравнению со смесью маршаллита с песком приводит на модели IV к 5СВ = 0,359 и 5Н.Т = 0,256 через 900 мин продувки образца газом. По остаточной водонасыщенности только модель VI превышает аналогичный параметр модели IV. Результаты опытов на модели VI показывают, что для полного вытеснения нефти из нее потребуется достаточно длительное время, так как после 940 мин продувки этой модели суммарная остаточная насыщенность нефтью и водой составляла 0,609. На модели V суммарная остаточная насыщенность нефтью и водой 5 Н Т составляла 0,464 через 1050 мин продувки. Уменьшение размеров частиц в составе смеси, состоящей из песка и маршаллита, путем изменения их соотношений при приготовлении образца приводит к увеличению остаточной водо- и нефтенасыщенности. Интенсивность изменения насыщенности нефтью каждой модели, кроме их фильтрационных свойств и происходящих в них поверхностно-молекулярных явлений, тесно связана с депрессией на образец пористой среды. При проведении опытов стремились к поддержанию одинаковых депрессий на образцы, хотя бы после прорыва газа к выходу. Увеличение депрессии на пласт приводит к ускорению вытеснения нефти и воды из пористой среды. Существующая закономерность между изменением нефтеводонасыщенности, депрессией на пласт и продолжительностью продувки позволяет сделать вывод о том, что на практике характер изменения дебитов нефти и газа во времени определяется не только фильтрационными свойствами пористой среды и свойствами нефти и газа, но и депрессией на пласт, причем на количественное изменение водо- и нефтенасыщенности влияет форма границы раздела фаз, зависящая в свою очередь также от депрессии. Полученный характер изменения 5 Н Т во времени для разных пористых сред можно выразить формулой SH(t) = 1 - a In t, < оо).

(2.231) где а - коэффициент пропорциональности между „() и временем t (I < t < Коэффициент а определяют исходя из известного конечного значения 5„ при конечном L При условии, что остаточная насыщенность жидкостью всех моделей должна быть SOCT = 0.2, коэффициент а в формуле (2.231) для изучаемых моделей пористой среды имеет следующие значения: а 7 = а# = 0,1176;

аш - 0,1088;

a,v = 0,0970;

av = 0,0779 и av, - 0,0573. Для полученных закономерностей изменения SH во времени продолжительность вытеснения газом нефти из моделей I-VI до остаточной насыщенности 50СТ = 0,2: t, = tu - 900 мин;

tm = 1560,78 мин;

tIV = 3817,17;

tv = = 28 842,34 мин;

tvi = 1 143 266 мин. Полное прекращение поступления нефти произойдет через 0,6 сут для первых двух моделей;

через 1,08 сут для модели III;

через 2,65, 20, 793,9 сут соответственно для моделей IV, V, VI. Эти результаты справедливы на всех участках по длине и сечению изучаемых моделей. В реальных условиях депрессия на пласт существенно изменяется от стенки скважины к контуру питания и поэтому нефтенасыщенность зоны прорыва газа в нефтеносном пласте будет переменной величиной, возрастающей при увеличении радиуса. Следовательно, при решении задач по прогнозированию дебитов нефти и газа скважин, вскрывших газонефтяные пласты, в исходную формулу необходимо внести нефтенасыщенность, изменяющуюся во времени и по радиусу. Установление закономерности изменения нефтенасыщенности в зоне прорыва газа во времени и по радиусу позволяет определить изменение коэфициентов относительной проницаемости по газу и жидкости. По известным значения водо- и нефтенасыщенности образцов моделей, полученным экспериментальным путем, рассчитаны относительные фазовые проницаемости по газу kT и нефти кя: k,. = i-6Sl, + 8Slr -35,1Т;

(2.232) (2.233) *. = [5.. t /(l - SCB)]3, или kH = Si, где 5 Н Т - текущая нефтенасыщенность образца, (см. табл. 2.26).

Рис. 2.34. Кривые изменения коэффициентов проницаемости по газу (/) и нефти (2) моде лей I-VI 0, • Применение двух формул для определения фазовой проницаемости по нефти вызвано тем, что при значительной остаточной водонасыщенности образца использование формулы с учетом 5СВ дает завышенное значение kH до тех пор, пока не будет удовлетворяться условие 5НТ < (1 - 5СВ). Определение kH без учета 5СВ, физически означает, что под kH понимается относительная проницаемость модели по жидкости в целом, а не по нефти. При незначительном 5СВ, как при опытах на моделях / и II, фазовую проницаемость по нефти определяли с учетом наличия в образце связанной воды. В остальных случаях фазовую про кг, мкм', 1 6 „ • 2 I/ т^ и^ А i —г-л—°-i _ •— -а 4 _»———_ о О — / —-—: i,п i i —6 tlO\ с Рис. 2.35. Зависимости коэффициента проницаемости моделей I-V1 от продолжительности продувки нефтенасыщенных образцов породы газом, полученные при обработке индикаторных кривых ницаемость по нефти определяли как проницаемость по жидкой фазе (см. табл. 2.26). Установлено, что при увеличении продолжительности продувки нефтенасыщенных образцов газом относительная проницаемость по газу растет (рис. 2.34, 2.35). Причем по мере ухудшения фильтрационных свойств пористой среды интенсивность роста фазовой проницаемости по газу снижается. Полученные по результатам опытов кривые изменения фазовых проницаемостей полностью соответствуют аналогичным кривым, исследованным другими авторами. Проведение эксперимента позволило оценить связь между интенсивностью изменения водо- и нефтенасыщенности, фильтрационными свойствами пористой среды и продолжительностью вытеснения нефти из пористой среды газом при заданной депрессии на пласт. Полученные зависимости имеют огромное значение для прогнозирования дебитов нефти и газа, при прорыве газа к скважине через перфорированный нефтеносный интервал. Для получения подобной информации в пластах с разными фильтрационными свойствами эксперименты необходимо продолжить в широком диапазоне изменения депрессий на пласт, свойств нефти, воды и газа.

2.7. ИССЛЕДОВАНИЕ СКВАЖИН МЕТОДОМ УСТАНОВИВШИХСЯ ОТБОРОВ ПРИ ДЛИТЕЛЬНОЙ СТАБИЛИЗАЦИИ ДАВЛЕНИЯ И ДЕБИТА В скважинах, вскрывших пласты с низкими коллекторскими свойствами, перераспределение давления при их пуске и остановке происходит медленно. Это приводит к значительной затрате сил и средств для испытания таких скважин методом установившихся отборов, поэтому их исследование при стационарных режимах фильтрации становится нецелесообразным. Для применения метода установившихся отборов в скважинах с длительной стабилизацией забойного давления и дебита предложены различные модификации этого метода, позволяющие ускорить процесс исследования таких скважин. Каждая из модификаций допускает возможность использования нестабилизированных значений давления и дебита скважины. Следовательно, неточности определяемых параметров пласта, коэффициентов фильтрационного сопротивления будут обусловлены правильностью принятых допущений о возможности использования нестабилизированных значений пластового и забойного давлений и дебитов на разных режимах работы скважин. Как известно, метод установившихся отборов требует полной стабилизации забойного давления и дебита скважин на каждом режиме и полного восстановления давления между режимами. Стабилизированным считается режим, если в течение определенного отрезка времени забойное давление и дебит практически не изменяются. Но иногда изменение давления и дебита используемыми приборами не фиксируется. Условия стабилизации соблюдаются достаточно надежно только в случае применения высокочувствительных приборов. Характер изменения давления на устье после пуска скважины и перед Рис. 2.36. Кривые изменения давления на устье (/) и перед диафрагмой на ДИКТ (2) в процессе стабилизации режима работы после пуска скважины диафрагмой на диафрагменном измерителе критического течения (ДИКТ) в процессе стабилизации режима работы иллюстрирует рис. 2.36. Далее описаны наиболее известные ускоренные методы исследования скважин при длительной стабилизации давления и дебита - изохронный и экспресс-методы. ИЗОХРОННЫЙ МЕТОД ИССЛЕДОВАНИЯ СКВАЖИН Для двучленного закона фильтрации газа к скважине результаты испытания изохронным методом обрабатывают по формуле P )Q4)> (2.234) где p3(tp) ~ забойное давление, соответствующее времени tp;

tp - время работы скважины, не превышающее 60 мин и одинаковое на всех режимах испытания скважины;

a(tp) ~ коэффициент фильтрационного сопротивления, зависящий от свойств пористой среды и насыщающих ее жидкостей и газов, а также радиуса дренирования;

Q(tp) - дебит скважины, соответствующий времени tp. В данном случае изменчивость коэффициента a(tp) обусловлена не только радиусом зоны дренирования, который зависит от продолжительности работы скважины tp на разных режимах. При значении tp, равном ст - времени полной стабилизации давления и дебита, радиус зоны дренирования доходит до контура питания. Чем больше tp, тем ближе значения a(tp) к истинному значению аист. Рассмотрим структуру коэффициента a(tp): ~ Lln^^, (2.235) где гс - радиус скважины;

R(tp) - радиус зоны дренирования, охваченной скважиной за время работы tp. При постоянстве всех параметров, входящих в формулу (2.235), величина a(tp) зависит только от R(tp). В зависимости от коллекторских свойств пласта и продолжительности работы скважины на разных режимах, изменение значения a(tp) может составлять от нескольких процентов до нескольких раз. Значение Ь также зависит от продолжительности стабилизации давления и дебита скважины. Однако эта зависимость настолько несущественна, что ею можно пренебречь. Для подтверждения изложенного рассмотрим структуру коэффициента b для совершенной скважины:

f l }R(t ) } p (2.236) где / - коэффициент макрошероховатости, зависящий от пористости, проницаемости, формы и извилистости фильтрационных каналов. Коэффициент макрошероховатости / можно определить только экспериментальным путем. Предложенные формулы для расчета / дают весьма приближенное значение и базируются на обобщении опытных и промысловых данных зависимости / от пористости, проницаемости и диаметра частиц. Представим коэффициент Ь в виде b\ где Ь'=Рс1р.лгТ„л2/(2п2Ш2Тс1).

(2237) (2.238) Для выяснения причины быстрой стабилизации коэффициента Ь оценим влияние радиуса зоны дренирования R(tp) и радиуса скважины на значение Ь. Радиус гс для газовых скважин колеблется в пределах 0,075-0,150 м. Если принять в среднем гс =0,1 м, a R(tp) равным хотя бы нескольким десяткам метров (например, радиус зоны дренирования при испытании скважин изохронным методом пластов с очень низкими коллекторскими свойствами равен 50 м), то нетрудно убедиться, что Ъ = 6*0/0,1 - 1/50) * 106*. Это означает, что радиус зоны дренирования практически не влияет на коэффициент Ъ. Приведенный пример показывает, что коэффициент Ь практически не зависит от продолжительности работы скважины на режимах. Следует подчеркнуть, что за время tv (как правило, не более 60 мин) радиус R(tp) составляет не менее нескольких десятков метров. Поэтому возможность пренебречь влиянием продолжительности периода стабилизации на значение b практически всегда будет оправдана даже для пластов с наилучшими коллекторскими свойствами. Это оправданное пренебрежение позволяет определить коэффициент b по нестабилизированным значениям забойных давлений и дебитов на разных режимах. Обработав результаты испытания в координатах [р'*л - Р-| (,,)] / Q(|>) ~ Q(^p) определяют коэффициент a(tp) как отрезок, отсекаемый на оси ординат, и коэффициент b как тангенс угла наклона прямой. Практически точное значение Ь, найденное по нестабилизированным значениям забойных давлений и дебитов, позволяет без труда определить и истинное значение аист. Для этого можно применить два метода. 1. При известном коэффициенте b необходимо на одном из режимов дождаться полной стабилизации забойного давления и дебита, а затем использовать уравнение ЯисТ = Ы, ~ РЖТ)] / Q ( O - bQ(ta), (2.239) где p3(tCT) ~ забойное давление на выбранном режиме после полной стабилизации работы скважины;

Q(fCT) - дебит скважины после полной стабилизации работы на данном режиме;

ст - время, необходимое для полной стабилизации давления и дебита на одном из режимов работы скважины;

Ъ - коэффициент при квадратичном члене уравнения притока газа к скважине, определяемый по результатам испытания скважины изохронным методом. Определив по результатам испытания скважины с применением изохронного метода значение a(tp), соответствующее нестабилизированным значениям забойных давлений и дебитов, искомый коэффициент можно вычислить по формуле аист - a(tp) + p \n(tCT/tp), (2.240) где (3 - тангенс угла наклона кривой восстановления давления, обработанная в координатах p\(t) ~ lg t, *ст = сг^пщАкРал), или tcr = crl/x;

(2.241) (2.242) tp =0,348-КГ &р ср /(тпцг к );

с - численный коэффициент, изменяющийся в пределах 0,122 < с < 0,350 в зависимости от условий задачи, принятых разными авторами. При испытании скважины с применением изохронного метода одним из обязательных условий является полное восстановление давление между режимами. При этом получают столько кривых, сколько режимов, поэтому для определения коэффициента а ист необходимо одну из кривых восстановления давлений обработать в координатах p](t) ~ с. Далее, определив р, ст и tp, по формуле (2.240) вычисляют значение аист. 2. Если на кривую восстановления давления влияет зона с ухудшенной проницаемостью пласта, т.е. эта кривая состоит из двух участков, то аи„ = e ( t p ) + p 1 l n ( t 1 / t p ) + p 2 ln(t C T /* 1 ), (2.243) где Р(, р 2 - угловые коэффициенты первого и второго прямолинейного участков КВД;

^ - время, соответствующее точке пересечения двух прямолинейных участков КВД, построенной в координатах р\ (t) - lg t. Технология испытания скважин с применением изохронного метода (рис. 2.37) заключается в следующем: перед началом испытания скважины измеряют пластовое давление или определяют его расчетным путем, измерив статическое давление на устье. Далее скважину пускают в работу с дебитом Q( на время tp я 30 4- 60 мин. К концу этого времени измеряют затрубное и буферное давления, при возможности - забойное давление глубинным манометром, температуру газа, а также давление и температуру газа на ДИКТ. Если расход газа измеряется дифманометром, то измеряют давление и температуру перед диафрагмой и перепад давления на диафрагме. Величину дебита на первом режиме при испытании скважины через ДИКТ следует оценить по формуле (2.244) _| л— Y \ i i V i i i 'pi s— V 'в,,'J,.'?!« '•, 'pi 'в J. « -H 'ст — 1 —• Рис. 2.37. График изменения давления во времени, полученный при использовании изохронного метода (1-6 - режимы испытания) где С - коэффициент расхода диафрагмы;

ра - давление газа перед диафрагмой;

8 - поправка на адиабатическое расширение газа;

z - коэффициент сверхсжимаемости газа при рд и Гд;

р - относительная плотность газа;

Та - температура газа перед диафрагмой. При расчете Qt взамен рд можно использовать статическое давление на устье скважины и ориентировочное значение параметра yJzpTA, которое колеблется в пределах 12-13. В зависимости от заранее предусмотренного числа режимов следует выбрать значение дебита на первом и последующих режимах. При известных рл ~ рст и,Jz рТЛ дебит скважины на первом режиме будет зависеть от диаметра диафрагмы и линии измерения дебита. Зная диаметр ДИКТ и выбирая диаметр диафрагм, можно определить коэффициент расхода С, от которого в основном зависит расход газа. При выборе режима испытания следует обратить особое внимание на следующие факторы. 1. Дебиты скважины на всех режимах испытания должны обеспечить вынос с потоком газа жидких и твердых примесей и исключить возможность загрязнения призабойной зоны пласта, образования жидкой и песчаной пробки. Образование пробки или очищение от нее забоя в процессе испытания приводит к изменению коэффициентов фильтрационного сопротивления, что в свою очередь является одним из факторов, влияющих на форму индикаторных кривых. Таблица 2. Данные обработки результатов исследования изохронным методом Номер режима 1 2 3 4 5 6 Рж,, МПа 11,59 10,89 9,92 8,48 7,33 6,36 р„(„ МПа 13,48 12,89 11,57 10,17 8,52 7,34 Рнл-Рз('р), МПа Q(t,,), тыс. м 3 /сут 52,0 94,6 158,8 203,0 243,5 266, P'L ~ Рз2(«,>) <2<*р) 0,259 0,309 0,387 0,453 0,502 0, 13,47 29,29 61,56 92,01 122,85 141, Ар\ МПа 2/s} 1, Рис. 2.38. Зависимости, полученные в результате исследования скважины изохронным методом:

1 - Ар2 от Q(t p );

2 - A?/Q от Q(tp) Q(tp) 2. Параметры режима должны исключить возможность образования кристаллогидратов в призабойной зоне пласта и в стволе скважины. 3. Режим скважины должен исключить возможность подтягивания конуса подошвенной воды в процессе испытания. На втором и последующих режимах, аналогично первому, по истечении времени tp измеряют давление, температуру, расход газа и закрывают скважину до полного восстановления давления. Таким образом, пуск скважины на разных режимах на время и остановка между режимами до полного восстановления давления позволяют получить представление о характере изменения устьевого давления во времени (рис. 38). Основной недостаток изохронного метода - необходимость полного восстановления давления между режимами. Если считать, что время, необходимое для полной стабилизации, равно времени восстановления давления, то применение изохронного метода позволяет сократить продолжительность испытания скважины почти в 2 раза. П р и м е р. Рассмотрим порядок обработки результатов испытания скважины изохронным методом на шести режимах. Время работы скважины на режимах t? = 3600 с;

р п л = 13,98 МПа. Параметры стабилизированного режима: = 3 Рз(^ст) =10,35 МПа;

Q(CT) Ю5,4 ТЫС. м /сут. Результаты обработки приведены в табл. 2.28. По рис. 2.28 определены значения а( р ) = я(3600) = 0,17 и b(tp) = = b(tCT) = 0,0015. Зная b{tv), Q(tCT) и p3(tCT), можно вычислить ашт: а и с т = [13.98 - 10,35 - 0,0015105,4 ]/105,4 - 0,68. Сравним значения a(t?) и а ист : aBCT/a(t?) = 4,7.

2 2 ЭКСПРЕСС-МЕТОД ИССЛЕДОВАНИЯ СКВАЖИН Исследование скважин изохронным методом проводят с обязательным восстановлением давления между режимами. Для пластов с низкими коллекторскими свойствами, требующих восстановления давления после каждого режима иногда в течение 10 ч, исследование скважины на пяти - восьми режимах продолжается несколько дней. Так, если продолжительность процессов полной стабилизации давления и дебита и полного восстановления после каждого режима составляет 10 ч, то при числе режимов, равном шести, и испытании скважины изохронным методом, общая продолжительность исследования достигает 66 ч. Для скважин, не подключенных в систему сбора и подготовки газа, как, например, на поисково-разведочных площадях и при первичном испытании эксплуатационных скважин с выпуском газа в атмосферу, исследование в течение продолжительного времени недопустимо. Выпуск газа в атмосферу запрещен законом об охране окружающей среды и природных ресурсов, особенно в том случае, если в составе газа присутствует сероводород. С учетом этого предложен экспресс-метод, который значительно сокращает длительность процесса исследования скважин [85]. Уравнение притока газа к скважине при соблюдении условия экспрессметода имеет вид PL - РЖ) = e(t p )Q(t p ) + bQ\t]y) + Mtv). (2.245) Коэффициент c(tp) зависит от числа режимов и порядкового номера режима. Его можно легко определить. Значения с,(р) для каждого режима вычисляют по следующим формулам: с, = 0;

с 2 = 0,176(2!;

с 3 = 0,097Qi + О. с4 = 0,067(2, + 0,09702 + 0,176(2з;

с5 = 0,051(2, + 0,067(22 + 0,097<2з + 0,176(24;

с 6 = 0,041(2! + -: (2.246) с7 = 0,034(2, + •• с 8 = 0,030(2, + •• с9 = 0.026Q, +...;

сю = 0.024Q, +...;

•;

•;

с„ = 0,021(2, +.» • Если скважина перед исследованием экспресс-методом значительное время продувалась, а затем закрывалась непродолжительное время, в течение которого пластовое давление не полностью восстановилось, то при этом зависимость р1л - р] (t p ) = &pf от Q, отсекает на оси ординат отрезок, равный c,-=PQ,, p ln t | "' + f a f T, 'ост (2.247) где Qnp - дебит скважины при продувке перед закрытием на исследования;

tnp, ост - продолжительность продувки и остановки после продувки. В этом случае результаты испытания экспресс-методом следует обрабатывать по формуле Р1, - РзЖ) = ( p) О/Ср) * 0 Ж ) Обработка результатов af + + Рв('р) о1[р пл +с (pli(.tp) ) испытания в координатах Рс,<Гр)]/(1<*р) или [pi - pl(tp) - p(c,(tp) + co))/Q(tp) - Q(tp) позволяет определить коэффициенты фильтрационного сопротивления a(tp) и Ь. Как видно из формулы (2.245), результаты испытания экспресс-методом обрабатывают только при известном коэффициенте р\ определяемом как тангенс угла наклона кривой восстановления давления, обработанной в координатах p](,t) от lg t. Следовательно, для обработки результатов испытания этим методом требуется снять хотя бы одну КВД. Если такая кривая по какой-либо причине не снята и коэффициент р неизвестен, то поступают следующим образом. Первую точку принимают за начало отсчета и вводят обозначения Ух = [p'L - p'UhWQ^y Ут = [p'L pL(tv)]/Q,,xtpy, (2.249) *m=cm(tt)/Qm(tv). Затем полученные результаты испытания обрабатывают по формуле */,„-*/.

=*,,,[Q,,,('P)-Q,(',,)] (2.250) Построив зависимость (ут - у\)/хт от QJJ^) - Qi(tp), определяют коэффициент (3 как отрезок, отсекаемый на оси ординат, и коэффициент Ь как тангенс угла полученной прямой. Если в скважине перед началом испытания экспресс-методом давление полностью не восстановилось, то х т = [c,,,(t ) - co]/Qm(t ).

(2.251) Истинное значение коэффициента a(t?) при испытании скважины экспресс-методом определяют так же, как и при изохронном методе, используя формулы (2.240)-(2.243). Технология испытания скважин экспресс-методом следующая (рис. 2.39). Перед началом испытания измеряют пластовое давление или определяют его по известному статическому давлению. Если нет возможности дожидаться до полного восстановления давления, то необходимо фиксировать продолжительность продувки или работы скважины tnp и продолжительность остановки ост. Далее скважину пускают в работу с дебитом Qi на время tpi = 1200н-1800 с. К концу времени tpi измеряют затрубное и буферное давления, при возможности забойное давление следует определить глубинным манометром, давление и температуру - на ДИКТ или дифманометре, перепад давления - на дифманометре. Дебит на первом режиме оценивают предварительно по формуле (2.244). Затем скважину закрывают на время tBi. Время работы скважины на режимах и время остановки между режимами следует принимать одинаковым, т.е. tp = tB. Тогда результаты испытания получаются более корректными, формула для обработки Рис. 2.39. График изменения давления во времени, полученный при использовании экспресс-метода {1-6 - режимы испытания) становится менее сложной. Следовательно, одним из условий испытания экспресс-методом является t-pl Ср рЗ ••• р п Гд ] ГВ ^вЗ ^вп Далее скважину пускают в работу на втором режиме на время р2. К концу времени tp2 фиксируют затрубное и буферное давления, давление и температуру на ДИКТ или давление, перепад давлений и температуру на дифманометре. Затем скважину закрывают на время tB2. Аналогичные действия проводят и на последующих режимах работы скважины. Полученные результаты обрабатывают по формуле (2.245) или (2.248). Чтобы определить коэффициент (3, необходимый для обработки результатов испытанным экспресс-методом, следует снять одну КВД перед началом испытания, либо после последнего режим. Это же значение коэффициента р следует использовать при определении коэффициента а ист по формуле (2.240). Для приближенных расчетов, в случае отсутствия возможности снятия КВД, по которой определяют коэффициент |3, можно использовать его значение, найденное при более ранних исследованиях скважин. Преимущество экспресс-метода заключается в том, что он практически до минимума доводит продолжительность испытания скважин. Например, если продолжительность процессов полной стабилизации давления и дебита и полного восстановления давления после каждого режима равна 10 ч, то при шести режимах на испытание скважины экспресс-методом требуется всего 6 ч, из которых 3 ч занимают остановки между режимами и 3 ч - продувка на шести режимах. В принципе экспресс-метод можно использовать на всех месторождениях, если даже процесс стабилизации давления и дебита на режимах и восстановления давления между режимами продолжается 1 ч и более. Однако при некачественном определении значения р слагаемое PQ(tp) в формуле (2.245) может оказаться больше слагаемого р2П1 - p23i(.tv). Тогда результаты испытания экспресс-методом не поддаются обработке. Например, результаты испытания скважин севера Тюменской области экспресс-методом не обрабатываются, так как разность квадратов давления при депрессиях, характерных для этих скважин, значительно меньше значений Рс,(р). Пример. Рассмотрим порядок обработки результатов испытания экспресс-методом. Скважина исследована на пяти режимах. Продолжительность работы на каждом режиме и остановки между режимами одинакова: tpi = „, = = 1800 с. Пластовое давление р п л = 14,67 МПа. Параметры стабилизированного режима: p3(tcr) = 9,59 МПа;

Q(tCT) = 35 тыс. м3/сут. Определенный по кривой восстановления давления коэффициент р = 1. Результаты обработки приведены в табл. 2.29. По рис. 2.40 определяем a(tp) = а(1800) и b = 0,0010.

Таблица 2. Данные обработки результатов исследования экспресс-методом Номер режима 1 2 3 4 Р:ит, МПа 12,19 11,72 10,79 9,75 8, МПа 14,34 13,88 12,65 11,45 10, Р, 2 (' Р >, МПа 2 205,56 192,56 160,04 131,20 108, p'L-pUtf), МПа Рс, 0 1,93 2,91 10,30 15,60 0 1,93 2,91 10,30 15, Арг ~ Р ct 9,65 20,72 52,26 73,71 90, е(г,,), тыс. м'Усут 11,0 21,5 43,0 54,0 63, р2-рС/ С(«р) 0,877 0,964 1,215 1,365 1, 9,65 22,65 55,17 84,01 106, /•Дп -(3с )/Q(t 2, р ) ^ - 2.40. Зависимости, полученные в результате исследования скважины экспресс-методом: 2 1 - Ар - рс, от Q(tp);

2 - Ap*/Q от Q ис 12, 25, 37, 50, 62,5 Q(tp) Истинное значение коэффициента по известному коэффициенту Ъ и p^( Q(*cr) аа„ - (14.672 - 9,59 - 0,001-352)/35 = 3,48. = 2.8. МЕТОДИКА ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТОВ ФИЛЬТРАЦИОННОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПО ДАННЫМ ЭКСПЛУАТАЦИИ СКВАЖИН В настоящее время основным способом определения параметров пласта являются газогидродинамические методы исследования. Необходимость установления этих параметров существует на всех этапах работы месторождения. Задачи и объемы этих исследований на различных этапах разработки месторождения разные. В периоды разведки и опытно-промышленной эксплуатации месторождения проведение газогидродинамических исследований считается обязательным условием. В процессе разработки залежи с целью контроля за разработкой также проводятся газогидродинамические исследования скважин. В этот период объем исследовательских работ, проводимых в целях анализа разработки и контроля за разработкой, зависит от изменения параметров пласта во времени. Как правило, коэффициенты фильтрационного сопротивления определяют по результатам испытания скважин методом установившихся отборов или с применением модификации этого метода при длительной стабилизации забойного давления и дебита. Продолжительность испытания газовых скважин методом установившихся отборов на шести - восьми режимах в зависимости от коллекторских свойств пласта колеблется от нескольких часов до нескольких недель. Проведение исследований за столь короткий срок (по сравнению с продолжительностью всего процесса разработки залежи) методически оправдано, так как за это время некоторые параметры пласта и свойства насыщающих его жидкостей и газов практически не изменяются. На основании этого можно утверждать, что коэффициенты фильтрационного сопротивления, определяемые по результатам испытания, характеризуют состояние коллектора и флюида в момент исследования скважины. В процессе разработки месторождения изменяются состояние призабойной зоны, физико-химические свойства газа или газоконденсатной смеси, положение контакта газ - вода, содержание конденсата в пласте и др. В результате этого изменяются и коэффициенты фильтрационного сопротивления. Запишем уравнение притока газа к скважине: Рпл-Рз=«а+^а2;

(2.252) (2.253) xkhTa { rc ) 2n2lh2Tcr где k - коэффициент проницаемости пласта, зависящий от загрязнения или очищения призабойной зоны в процессе эксплуатации от горного и гидродинамического давления, от выпадения, накопления и выноса конденсата и т.д.;

h толщина газоносного пласта, изменяющаяся в процессе разработки газовых месторождений с подошвенной водой;

гк, гс - радиусы контура питания и скважины, зависящие от подвижности краевых вод, производительности соседних скважин, деформации призабойной зоны и др. Таким образом, изменение по разным причинам одной или нескольких из перечисленных величин может изменить коэффициенты а и Ь, определяемые по данным испытания. Наиболее часто коэффициенты фильтрационного сопротивления изменяются в результате изменения физических свойств газа ц и z, a также проницаемости пласта. Влияние изменения физических свойств газа {\i и г) и свойств пористой среды (k и /) в зависимости от давления рассмотрено ранее. Если использовать данные эксплуатации скважин за сравнительно небольшой отрезок времени разработки месторождения (на ПХГ такое допущение неприемлемо), то незначительное изменение пластового давления практически не повлияет на коэффициенты вязкости и сверхсжимаемости. Известно также, что несущественное изменение состава газа практически не влияет на z, если при исследовании скважин депрессии на пласт незначительные. Коэффициент проницаемости пласта k зависит от пластового давления. Характер изменения k от давления обусловливается минералогическим составом нефтегазоносных коллекторов, степенью их сцементированности, пористостью и др. При увеличении плотности пород и уменьшении пористости уменьшается степень изменения проницаемости в зависимости давления. Проведенные эксперименты показывают, что основные изменения проницаемости происходят в пределах изменения давления от 0 до 50 МПа. При решении задач подземной газогидродинамики большинство исследователей считают характер изменения проницаемости от давления экспоненциальным. Если принять, что зависимость коэффициента макрошероховатости от давления имеет аналогичный характер, то приток газа к скважине при нелинейном законе сопротивления можно представить в виде - 1) - ll = aoQ + KQ\ (2.254) где a = aK - a^ (aK, а ц - коэффициенты изменения проницаемости и вязкости при изменении давления на 0,1 МПа);

рн - начальное давление;

< о о - коэфя> > фициенты фильтрационных сопротивлений, полученные при начальных условиях. При выводе формулы (2.254) принято, что а = а/, где а;

= 1,45сск - коэффициент изменения параметра макрошероховатости;

отметим, что выбор экспоненциальной зависимости k(p), ц(р) и 1(р) в определенной степени связан с упрощением при этом решения исходного дифференциального уравнения. При иных функциональных зависимостях, более правильно отражающих характер изменения этих параметров в зависимости от давления, решение дифференциального уравнения значительно усложняется. Следует подчеркнуть, что пористость пласта также изменяется при изменении пластового давления. При повышении давления от 0 до 30 МПа пористость песчаника в среднем уменьшается на 10 %, поэтому изменением пористости, а также толщины пласта в процессе сравнительно непродолжительной эксплуатации скважины можно пренебречь. Если толщина пласта вследствие внедрения воды изменяется интенсивно, то эти изменения должны быть учтены в соответствии с промысловыми наблюдениями. Одно из основных условий возможности использования данных эксплуатации - полная стабилизация давления и дебита. Это означает, что радиус дренируемой скважиной зоны в разное время и на разных режимах должен быть одинаковым. Метод определения коэффициентов фильтрационнго сопротивления по данным эксплуатации скважин допускает возможность изменения во времени пластового и забойного давления, а также и дебита газа. Для использования данных эксплуатации в качестве исходной информации, необходимой при расчетах коэффициентов а и Ь, формулу (2.252) перепишем в виде + bQW, (2.256) где рпл{и), р3(и), Q(ti) - пластовое, забойное давления и дебит скважины в момент времени,:. При исследовании скважин методом установившихся отборов и обработке полученных результатов значение рвл принимают постоянным для всех режимов. Считают, что за время испытания скважины пластовое давление не изменяется. В процессе испытания изменяют только забойное давление, а следовательно, и дебит газа путем замены диафрагмы или изменения площади проходного сечения с помощью регулируемого штуцера. При этом получают зависимость между установившимися значениями забойного давления и дебита газа, обрабатывая которую определяют коэффициенты фильтрационного сопротивления. Для использования данных эксплуатации, которые накапливаются за сравнительно длительное время, необходимо доказать возможность использования переменного значения пластового давления. Из формулы (2.255) следует, что при постоянных а и Ь каждому значению времени при определенном p3{t) соответствует свое значение р„л(0- Следовательно, существуют две возможности использования данных эксплуатации: 1) на скважине устанавливают определенный режим, и она длительное время работает на этом режиме. За это время изменяются рпл, р3 и Q Фиксируя Pxm(td> Pi(ti) и Q(ti) в разное время и используя несколько значений этих величин, по формуле (2.255) определяют коэффициенты а и Ь;

2) за продолжительное время работы скважины происходит изменение [1 И ЭТ0М н а Рпл(0> Р скважине изменяется режим эксплуатации, т.е. происходят естественное снижение пластового давления и принудительное изменение режима эксплуатации. Эти данные используют для определения коэффициентов а и Ь. Правомерность приведенных выше условий для определения коэффициентов фильтрационного сопротивления проверена экспериментально на линейной неоднородной, параболической и круговой моделях пласта. В соответствии с общей схемой экспериментальной установки (рис. 2.41), модель пласта 9 можно заменять в зависимости от необходимости подключения тех или иных моделей. Установка состоит из баллона с газом 1, редуктора 5, вентилей 2-4, 6, 10, модели пласта 9, образцовых манометров 7 и 8, расходомера 11. Такая схема позволяет проводить опыты при постоянном давлении на входе (рвх = рил = const), которое поддерживается с помощью редуктора, и при переменном - без использования редуктора 5. При рвх = рпл = const принцип работы установки следующий: газ из баллона через вентили 2, 3 поступает в редуктор 5. Давление после редуктора зависит от рабочего давления используемой модели. Вентиль 4 при этом закрыт. После редуктора через вентиль 6 газ подается в модель пласта. При закрытом вентиле 10 давление в модели соответствует пластовому. Для построения зависимости между забойным давлением (давлением на выходе из модели) и расходом газа, путем частичного открытия вентиля 10 устанавливают разные режимы работы системы. Как правило, для построения индикаторной линии устанавливают шесть - восемь режимов. При проведении опытов соблюдали натурные условия по скорости фильтрации в призабойной зоне пласта. Построением зависимости забойного давления от расхода газа при постоянном входном давлении имитируется процесс исследования скважины методом установившихся отборов. Коэффициенты фильтрационного сопротивления а и Ъ определяют в результате обработки этих данных. При переменном входном давлении принцип работы установки следующий. Разные режимы работы установки получали при включении редуктора 5 на схеме и снятии зависимости между рвх = р3 и расходом газа путем снижения (или повышения) давления psx на входе в модель с помощью вентиля 6. При Рис. 2.41. Схема экспериментальной установки для изучения возможности использования данных эксплуатации в целях определения коэффициентов фильтрационного сопротивления этом вентиль 3 закрыт, а вентиль 4 открыт. Регулированием проходного сечения вентиля б в модели пласта создавались определенное давление и соответствующий расход газа. Каждому значению входного давления соответствовало забойное давление, отличающееся от входного на величину потерь давления в модели пласта. Таким образом, каждая точка на индикаторной линии соответствовала определенному пластовому давлению. Анализ результатов опытов (табл. 2.30, 2.31) показал приемлемость данных эксплуатации для определения коэффициентов фильтрационного сопротивления а и Ь. Как видно на рис. 2.42, значения а и Ь, полученные разными способами, абсолютно идентичны. Пример. Рассмотрим порядок расчета коэффициентов а и b по данным эксплуатации скважин 1, 5 и 26 Мастахского месторождения Республики Саха (Якутия). Для применения метода использования данных эксплуатации скважин необходимо учесть влияние изменения давления на реальные свойства газа, т.е. на ц и z. Диапазон изменения давления в скважинах этого месторождения колеблется в пределах 4-18 МПа, диапазон изменения температуры составляет 26-42 °С. Для указанных диапазонов изменения давления и температуры определены зависимости коэффициентов вязкости и сверхсжимаемости газа от этих параметров. Для сравнения коэффициентов фильтрационного сопротивления, определенных по данным эксплуатации и исследования, обработаны индикаторные кривые, построенные по результатам испытания этих скважин. В частности, скв. 1 исследовалась 20.05.75 г. и 18.06.76 г.;

скв. 5 - 16.04.75 г. и 07.05.76 г., скв. 26 - с 11.07.73 г. по 31.07.73 г.

Таблица 2.30 Исходные данные и результаты обработки опытов на круговой модели при р в х = 0,5 МПа Номер режима 1 2 3 4 5 6 7 Давление на выходе, МПа избыточное 0,340 0,300 0,240 0,180 0,110 0,030 0,001 абсолютное 0,440 0,400 0,340 0,280 0,210 0,130 0, Рвых. Рвх - Рвых.

2 МПа 2 0,1936 0,1600 0,1156 0,0784 0,0441 0,0169 0,0101 Т а б л и ц а 2. МПа 2 0,0564 0.0900 0,1344 0,1716 0,2059 0,2331 0, Q-10"6, м 3 /с 140 185 240 275 305 325 '°0,0400 0,0486 0,0560 0,0624 0,0675 0,0717 0, Исходные данные и результаты обработки опытов на круговой модели при переменном входном давлении (МПа) Давление на Номер входе режи- избыабсома ное лютное 1 2 3 4 5 6 7 0,60 0,58 0,55 0,50 0,40 0,35 0,30 0,70 0,68 0,65 0,60 0,50 0,45 0,40 Давление на выходе избыточ- абсолютное ное 0,3915 0,3790 0,3654 0,3220 0,3400 0,2350 0,0590 0,4915 0,4790 0,4654 0,4220 0,4400 0,3350 0, ГВЫХ Рвх „ МПа 2 0,2484 0,2331 0,2060 0,1716 0,1344 0,0900 0, м 3 /с ЛР Q - 0,4900 0,4624 0,4225 0,3600 0,2500 0,2025 0, 0.2416 0,2293 0,2166 0,1884 0,1936 0,1125 0, 340 325 305 275 240 185 0,0730 0,0717 0,0675 0,0624 0,0560 0,0486 0, Рис. 2.42. Зависимости Др2 (1) и Ap2/Q (2) от Q, полученные при постоянном (о) и переменном (+) входном давлениях Ар,.,д U,SU МПа Данные эксплуатации этих скважин за 1974-1980 гг., которые обрабатывали по формуле (2.255), приведены в табл. 2.32. Для каждой скважины на произвольную дату взяты данные по среднему перепаду давлений и дебиту, имеющиеся на месторождении. По промысловым данным построены зависимости давления рпл от времени t для каждой скважины. Зная среднее значение депрессий на пласт, рассчитывали р3, а затем разность р?ш (О - р\ (О и отношение &p2(t)/Q(t). Результаты расчетов по скважинам 1, 5 и 26 также приведены в табл. 2.32 и показаны на рис. 2.43.

Таблица 2.32 Данные эксплуатации скважин Мастахского месторождения Месяц и год измерения параметров XI 1974 VI 1975 X 1975 XII 1975 VI 1976 IX 1976 II 1977 V 1977 VII 1977 XII 1980 IV 1974 VIII 1974 XII 1974 II 1975 V 1975 IX 1975 I 1976 IV 1976 VIII 1976 V 1980 Исходны? параметр рш, МПа 16,57 16,20 15,98 15,88 15,56 15,41 15,24 15,16 15,11 14,90 16,90 16,74 16,58 16,49 16,38 16,22 16,08 15,99 15,84 15,37 р,, МПа Др, МПа Скважина 1 14,57 15,20 13,88 12,88 13,66 12,71 12,54 12,46 13,31 13,16 15,90 15,44 15,48 15,59 14,98 15,12 14,58 14,29 14,74 12,93 2,0 1,0 2,1 3,0 1,90 2,70 2,70 2,70 1,80 1,74 Скважина 5 1,0 1,30 1,10 0,90 1,40 1,10 1,50 1,70 1,10 2,44 180 210 190 165 224 189 237 250 181 330 32,80 41,84 35,27 28,87 43,90 34,48 45,99 51,48 33,64 69,06 0,182 0,199 0,186 0,175 0,196 0,182 0,194 0,206 0,186 0,209 380 224 376 478 333 425 407 308 300 310 62,28 31,40 62,71 86,28 55,51 75,93 75,01 74,58 51,15 48,82 0,164 0,140 0,167 0,181 0,167 0,179 0,184 0,196 0,171 0,157 Q, тыс. м'/сут Др', МПа Продолжение Месяц и год измерения параметров III 1973 VII 1973 XII 1973 IV 1974 VII 1974 XII 1974 II 1975 VI 1975 X 1975 II 1976 V 1976 X 1977 р„л, МПа 17,21 17,11 16,97 16,88 16,81 16,72 16,70 16,64 16,60 16,56 16,54 16,40 р3, МПа 16,11 14,61 13,47 14,38 15,81 14,42 14,90 13,84 14,70 14,66 15,24 13, т а б л. 2.32 параметр Q, тыс. м /сут 320 525 634 520 280 490 439 548 440 390 350 ИСХОДНЫ!' Ар, МПа Скважина 26 1,10 2,50 3,50 2,50 1,00 2,30 1,80 2,80 1,90 1,90 1,30 2, Ар, МПа 36,65 79,30 106,54 78,15 32,62 71,62 56,88 82,35 59,47 59,31 41,31 31, Ap'/Q 0,115 0,151 0,168 0,150 0,117 0,146 0,130 0,156 0,135 0,152 0,118 0, Как видно на рис. 2.43, а, для скв. 1 из всех точек только одна, снятая в мае 1977 г. (на рисунке зачернена), сильно выделяется из общей закономерности расположения остальных точек. Для скважин 5 и 26 точки с большими отклонениями практически отсутствуют (см. рис. 2.43, б, в). Сравнение коэффициентов а и Ъ, определенных по результатам исследования и данным эксплуатации показывает хорошую сходимость значений а и Ь, полученных разными Ap2/Q, МПа2 /(тыс. м'/сут) а Ap2/Q, МПа2/(тыс. м'/сут) 400 600 Q, тыс. м 3/сут 200 300 Q, тыс. м3/сут Apz/Q, МПа 2 /(тыс. м3/сут) 400 600 Q, тыс. м 3/сут Рис. 2.43. Зависимости Ap2/Q от Q, построенные по данным эксплуатации скважин Мастахского месторождения: а - скв. 1;

б - скв. 5;

в - скв. Таблица 2. Сравнение результатов определения коэффициентов а и Ь по данным испытания и эксплуатации скважин Мастахского месторождения Номер скважи- Дата испытания ны 1 5 26 20.05.75 07.05.76 11.07.75-31.07.75 По данным испытания а 0,12 0,12 0,10 6-Ю" 14,00 35,00 5, По данным эксплуатации а 0,12 0,12 0,10 й-КГ 14,00 33,33 8, методами. Анализ результатов определения этих коэффициентов по данным эксплуатации скважин позволил установить следующее (табл. 2.33): для использования описываемого метода необходима устойчивость коллекторов;

качество определяемых коэффициентов существенно зависит от достоверности данных эксплуатации;

пластовое давление следует определять непосредственным измерением, по карте изобар или по уравнению материального баланса;

при обработке данных необходимо учитывать изменение физических свойств газа ц и z в зависимости от давления;

при значительных изменениях параметров пласта в процессе разработки использование данных эксплуатации для определения коэффициентов фильтрационного сопротивления не допускается.

2.9. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПРОНИЦАЕМОСТИ ГАЗОНЕФТЕВОДОНОСНЫХ ПЛАСТОВ В ЛЮБОМ НАПРАВЛЕНИИ Условия осадконакопления в различные геологические эпохи, а также последующие процессы уплотнения пород и их цементация, переотложение солей и многие другие явления, происходившие в процессе генезиса нефтяных и газовых коллекторов, способствовали образованию пластов с неоднородными физическими свойствами пород. Неоднородность обусловливается структурой пустотного пространства и в первую очередь разномерностью поперечного сечения проточных пор. При изучении генезиса нефтяных и газовых коллекторов отмечено, что значительная часть коллекторов характеризуется неоднородностью текстуры, минералогического состава и физических свойств по вертикали и горизонтали. В связи с этим оценка неоднородности в виде соответствующего коэффициента, в частности коэффициента проницаемости, имеет большое практическое значение. Абсолютно непроницаемых тел в природе не существует. Однако в нефтяных и газовых пластах при небольших перепадах давления вследствие незначительных размеров пор породы оказываются мало или совсем непроницаемы для жидкостей и газов. Проницаемость пористой среды зависит не только от размера пор, но и от характера движения в них жидкостей и газов. В связи с этим при изучении фильтрационных свойств нефтегазосодержащих пород, проницаемость определяется не только как параметр, характеризующий свойства пород, но и как па раметр, характеризующий физико-химические свойства жидкостей и газов, а также условия их движения. Поэтому для характеристики фильтрационных свойств породы введены понятия абсолютной, эффективной и относительной проницаемости. Для экспериментального определения проницаемости пласта необходим керн, отбираемый в процессе бурения скважин. Керн имеет слишком малую площадь поперечного сечения по сравнению с общей площадью изучаемого коллектора, приходящейся на одну скважину. По экспериментальным данным получают информацию о проницаемости призабойной зоны матрицы пласта и отдельных его прослоев. Эти данные в сочетании с результатами гидродинамических и геофизических исследований скважин позволяют раздельно оценить проницаемость матрицы коллектора и проницаемость, обусловленную трещиноватостью. Многочисленные экспериментальные исследования проницаемости горных пород показывают, что в разных направлениях она различна. Такое различие обусловливается, с одной стороны, наличием тонких глинистых перемычек, с другой стороны, - расположением частиц при их осаждении. В отсутствие глинистых перемычек проницаемость гранулярных пород в разных направлениях обычно различается. Неодинакова проницаемость пластов в вертикальном и горизонтальном направлениях, и объясняется это главным образом различной степенью их цементации в этих направлениях, направлением движения флюидов в процессе образования залежей, а также влиянием горного давления. Неоднородность пластов по проницаемости в вертикальном („) и горизонтальном (&г) направлениях характеризуется, как правило, параметром анизотропии, т.е. отношением коэффициентов проницаемости в вертикальном и горизонтальном направлениях: х = ^kB/kT. Неоднородность пород по проницаемости в разных направлениях - один из основных факторов, от которых зависит эффективность разработки нефтяных и газовых месторождений, поэтому определение проницаемости в различных направлениях имеет существенное значение для теории и практики разработки газовых месторождений. Коэффициент проницаемости, установленный по результатам гидродинамических и геофизических исследований скважин, можно рассматривать лишь в качестве источника информации о горизонтальной проницаемости. Были предприняты попытки аналитического определения вертикальной и горизонтальной проницаемости. В первом случае возможно использование обратных задач подземной гидродинамики, полученных для анизотропных пластов [85] и др. С применением схематизации, принятой З.С. Алиевым и другими исследователями, в той же работе была сделана попытка оценить вертикальную проницаемость. Однако такой способ определения анизотропии пласта носит весьма приближенный характер, поэтому аналитический способ оценки параметра анизотропии пласта не получил широкого распространения. Только экспериментальные исследования могут дать более точное решение поставленной задачи. Для экспериментальных исследований используют разнообразные приборы, несмотря на то, что принципиальные схемы их устройства большей частью одинаковы. В настоящее время с помощью экспериментальных исследований образцов керна, так же, как и гидродинамическими и геофизическими методами, определяют только горизонтальную или только вертикальную проницаемость пласта. Для экспериментального определения коэффициента проницаемости в вертикальном или горизонтальном направлении требуется изготовле ние образца керна, причем в лабораторных условиях этот процесс достаточно трудоемкий и, как правило, не всегда заканчивается удачно. Образец керна из слабосцементированных, трещиноватых и кавернозных коллекторов при изготовлении часто разрушается. На его изготовление расходуются средства, затрачивается время. С учетом изложенного создание экспериментальной установки и разработка методов определения проницаемости пласта во всех направлениях с минимальными затратами времени, сил и средств представляют большой практический интерес. Следует отметить, что экспериментальные установки и методы, позволяющие одновременно установить проницаемость в разных направлениях, отсутствуют. Ниже предложен экспериментальный метод определения неоднородности пористой среды по проницаемости при фильтрации в ней только одной жидкой или газовой фазы. Для определения абсолютной проницаемости обычно используют воздух или азот. Приведены также описание экспериментальной установки и способы, позволяющие определять проницаемость как вертикальную, так и горизонтальную, т.е. проницаемость по окружности. Описание установки. Для определения проницаемости пород из керна вырезают образец таким образом, чтобы основание цилиндрического образца, отобранного из скважины в процессе бурения, было строго перпендикулярно к образующей цилиндра. Основной элемент экспериментальной установки - это кернодержатель (рис. 2.44). Его отличительной чертой является возможность вращать образец под любым углом, поэтому установка позволяет определить коэффициент проницаемости под любым углом. В принципе это означает, что если раньше изучали только вертикальную или горизонтальную проницаемость пласта путем изготовления образца вдоль напластования или перпендикулярно к нему, то теперь можно учесть бесконечное число промежуточных направлений. При этом вместо изготовления образца в разных направлениях необходимо только вращение образца в кернодержателе. Возможность вращения образца и определение проницаемости в разных направлениях имеет огромное значение при исследовании трещиноватых кол Таз для Газ для обжима исследования Газ для исследования Рис. 2.44. Схема кернодержателя лекторов. Как известно, трещины развиваются по определенным закономерностям, и, если эти трещины не горизонтальны и не вертикальны, лабораторное изучение таких образцов дает отрицательные результаты. Как правило, из десятка образцов трещиноватых коллекторов только несколько оказываются проницаемыми. Предлагаемая установка, в отличие от других, позволяет определять проницаемость трещиноватых коллекторов независимо от направления изготовления образца. Существенное значение имеет заделка образца в прибор, которая должна обеспечить его неподвижность в процессе определения проницаемости и исключить возможность утечки газа мимо образца. В этом приборе для крепления образца породы используется резиновая манжета, которая имеет на внутренних стенках две ложбинки для входа и выхода газа. Ложбинки расположены в манжете под углом 180°, что способствует прохождению газа через образец по параллелограмму. Геометрия сечения, по которому фильтруется газ, показана на рис. 2.45. Манжету вставляют в корпус прибора. Чтобы газ не проходил через торец образца, т.е. по его длине, сечения образца заделаны специальным непроницаемым материалом. Газ входит только в ложбинку манжеты. Уникальным в приборе является фиксатор положения образца, который непосредственно соединен с образцом. При вращении ручки фиксатора, а соответственно и образца, при различных режимах определяют необходимые параметры для вычисления проницаемости. Проведение опыта. В соответствии с принципиальной схемой, основным узлом установки для определения проницаемости в разных направлениях (рис. 2.46) является кернодержатель с исследуемым образцом породы. Давление для обжима образца 5, вставленного в резиновую манжету 6, создается азотом, который подается из баллона 1. Давление, которое может быть доведено до 15 МПа, фиксируется образцовым манометром 4. Через исследуемый образец пропускают сжатый газ. Перепад давления на входе в образец и выходе из него определяют образцовыми манометрами 3 и 7 соответственно. Эксперимент проводят при различных режимах фильтрации газа. После достижения полной ста Рис. 2.45. Геометрия сечения фильтрации газа Рис. 2.46. Схема установки для определения анизотропии пласта билизации на каждом режиме фиксируются значения давлений на входе р в х и выходе р в ы х, а также расход газа Q (с помощью расходомера 8). Результаты опытов с образцом песчаной породы в разных направлениях приведены в табл. 2.34. Цикл измерений проведен для восьми уравнений, т.е. для положений образца под углами 0, 45, 90, 135, 180, 225, 270 и 315°, которые фиксировались фиксатором. Обработка результатов. Результаты, полученные для различных положений образца высокопроницаемой, практически изотропной породы на разных режимах, обрабатывали по двучленной формуле Рвх - Рвых = aQ + bQ2, (2.256) где р в х, р в ы х ~ давление на входе в образец и на выходе из него, Па;

Q - расход газа, мус. Коэффициент фильтрационного сопротивления а= 2L\xzp^T0TI/(FkTcr), (2.257) где ц - динамическая вязкость, мПа-с;

L - длина образца, м (в данном случае фильтрация воздуха происходит по параллелограмму);

z - коэффициент сверхсжимаемости (в условиях эксперимента принимали z = 1, так как давление газа не превышало 0,243 МПа);

Топ, 7"ст - температура газа в образце и стандартная температура, (в условиях опыта Гоп = Г ст );

F - площадь поперечного сечения образца, м";

k ~ коэффициент проницаемости, мкм. В формуле (2.256) Ь= /Гст), (2.258) где / - коэффициент макрошероховатости. По результатам, обработанным по формуле (2.256), при определенном угле фильтрации газа для каждого режима построены индикаторные кривые. Для вычисления проницаемости образца в разных направлениях полученные индикаторные кривые обрабатывали в координатах Ap 2 /Q " б и определяли для каждого изучаемого направления образца коэффициенты а и Ь. Далее to to to Таблица 2. Результаты измерений давлений и расхода газа при разных положениях образца Номер режима р.х-10э, Па р.ых-10, Па 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 2,433 2,233 2,033 1,833 1,733 1,633 1,533 1,433 1,333 1, Положение Q10, м /с 3 0/45° 90° /135° Др 10, Па 2 ш Положение Лр7<2 13,83/13,75 13,35/13,86 12,96/12,96 12,32/12,80 12,03/12,07 12,72/11,90 11,20/11,17 10,49/11,00 10,64/10,74 10,25/10,50 10,13/10,08 9,79/10,15 р. ых 10, Па 180°/225° 270°/315° Др21010, Па Q10, м /с AP2/Q 1,0665/1,0650 0,3457/0,3481 4,7821/4,7853 1,0668/1,0642 0,3581/0,3510 4,7811/4,7870 1,0580/1,0576 0,3021/0,2987 3,8669/3,8676 1,0583/1,0567 0,3137/0,3023 3,8660/3,8694 1,0512/1,0500 0,2025/0,2510 3,0281/3,0301 1,0514/1,0504 0,2583/0,2546 3,0276/3,0300 1,0450/1,0445 0,2025/0,2031 2,2679/2,2689 1,0455/1,0447 0,2159/0,2062 2,2669/2,2685 1,0424/1,0418 0,1801/0,1786 1,0425/1,0421 0,1869/0,1825 1,0402/1,0391 0,1564/0,1515 1,0404/1,0397 0,1619/0,1563 1,0381/1,0379 0,1333/0,1315 1,0380/1,0375 0,1357/0,1332 1,0366/1,0358 0,1055/0,1089 1,0365/1,0360 0,1116/0,1088 1,9164/1,9176 1,9163/1,9170 1,5847/1,5280 1,5848/1,5860 1,2723/1,2729 1,2726/1,2740 0,9785/0,9806 0,9887/0, 1,0662/1,0668 0,3465/0,3452 4,7827/4,7815 1,0672/1,0637 0,3589/0,3311 4,7806/4,7881 1,0582/1,0584 0,2974/0,3020 3,8665/3,8655 1,0588/1,0560 0,3043/0,2942 3,8653/3,8711 1,0509/1,0518 0,2598/0,2555 3,0286/3,0267 1,0514/1,0495 0,2610/0,2358 3,0275/3,0310 1,0449/1,0454 0,2073/0,2127 2,2680/2,2668 1,0453/1,0443 0,2119/0,2001 2,2671/2,2692 1,0423/1,0425 0,1872/0,1878 1,0429/1,0418 0,1871/0,1778 1,9169/1,9165 1,9157/1, 13,80/13, 13,52/14,45 13,05/12,80 12,70/13,46 11,66/11,85 11,60/12,13 10,94/10,65 10,70/11,34 10,44/10,20 10,24/10, 1,0401/1,0402 0,1583/0,1633 1,5849/1,5847 1,0404/1,0398 0,1598/0,1569 1,5847/1,5855 1,038/1,0383 0,1359/0,1386 1,2724/1,2721 1,0384/1,0380 0,1370/0,1308 1,2718/1,2727 1,0364/1,0366 0,1081/0,1118 0,9789/0,9785 1,0365/1,0363 0,1138/0,1076 0,9790/0,9791 1,0351/1,0351 0,0850/0,0871 0,7055/0,7055 1,0352/1,0350 0,0855/0,0828 0,7053/0,7057 1,0341/1,0342 0,0579/0,0593 0,4509/0,4507 1,0342/1,0342 0,0590/0,0590 0,4507/0, 1,0350/1,0352 0,0807/0,0838 0,7049/0,7053 1,0350/1,0350 0,0851/0,0820 0,7057/0,7059 1,034/1,0342 1,0342/1,0342 0,0550/0,0557 0,4508/0,4507 0,0580/0,0561 0,4507/0, 9,54/9,68 9,37/9,57 9,28/9,06 8,77/9,00 8,74/8,42 8,29/8,60 8,20/8, 7,77/8, 9,99/9,71 9,91/10,10 9,36/9,18 9,28/9,73 9,06/8,75 8,60/9,10 8,30/8,10 8,25/8,52 7,79/7,60 7,63/7, Рис. 2.47. Зависимость параметра анизотропии х = k,/k, от угла поворота образца к направлению напластования Градусы Таблица 2.35 Данные обработки результатов опыта Направление фильтрации (угол № п/п к направлению напластования, градус) 1 2 3 4 0 45 90 135 Направление фильтрации (угол № п/п к направлению напластования, градус) 6 7 а k, мкм X а к, мкм X 7,10 6,90 6,50 6, 0,676 0,643 0,618 0, 1,000 0,972 0,915 0, 180 225 270 7,07 6,50 6,45 6, 0,673 0,618 0,614 0, 0,996 0,915 0,908 0, по формуле (2.257) вычисляли коэффициенты проницаемости для различных направлений фильтрации газа (табл. 2.35). Параметр анизотропии определен как отношение UQ К О,, т.е.

х = kj/k0 = (2.259) Как следует из характера изменения параметра анизотропии в зависимости от направления фильтрации (рис. 2.47), для рассматриваемого образца максимальная проницаемость получена при угле его поворота по отношению к направлению напластования, равном нулю. Анализ зависимости проницаемости для разных направлений (см. табл. 2.35) показывает, что при уровнях 0 и 180° значения k практически одинаковы 2 (0,676 и 0,673 мкм ), что соответствует горизонтальному направлению. При 90 и 270° коэффициенты проницаемости соответственно равны 0,618 и 0,614 мкм2, что соответствует вертикальному направлению. При фильтрации газа под углом 45, 135, 225 и 315° проницаемости образца оказались меньшими, чем для горизонтального направления, но большими, чем для вертикального. Таким образом, определены проницаемости и доказано, что проницаемость образца изменяется в различных направлениях. Параметр анизотропии исследуемого практически изотропного образца х = kjkt = 0,618/0,676 = 0,915. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРА АНИЗОТРОПИИ ПЛАСТА ПО КВД Неоднородность пласта в вертикальном и горизонтальном направлениях характеризуется параметром анизотропии. Он имеет определяющее значение при прогнозировании технологического режима эксплуатации скважин, вскрывших пласты с подошвенной водой или нефтяной оторочкой, при оценке возможности прорыва газа в скважину через перфорированный нефтенасыщенный интервал, при изучении взаимодействия пропластков многопластовых залежей и др. Неоднородность пласта по проницаемости в вертикальном и горизонтальном направлениях изучают в основном экспериментальным путем. В настоящее время практически отсутствуют методы точного определения параметра анизотропии расчетным путем. Оценить значение этого параметра позволяют КВД, снятые в скважинах, вскрывших продуктивный пласт. Для этого, согласно [85], КВД необходимо обработать по формуле pl(t) = a-a/t°'\ где а = Qo »zPm ТШ1 /(пкгТ„ Д з ^ ). (2.261) (2.260) Здесь Qo - дебит скважины перед закрытием;

kr - коэффициент горизонтальной проницаемости пласта;

kB = кврпл/(пгц) - параметр анизотропии (пьезопроводность) в вертикальном направлении. В формуле (2.261) коэффициент горизонтальной проницаемости находят согласно методике, изложенной в [85]. Чтобы определить коэффициент вертикальной проницаемости kB, КВД обрабатывают в координатах p23(t) - i/t0'5. На полученной графической зависимости выделяют прямолинейный участок и по углу наклона этой прямой определяют параметр а. По известному а рассчитывают вертикальную пьезопроводность: х„ = 0,33[Qo Ц г рат Тал/(п К Гст о)] 2. (2.262) При известных рпл и пористости m коэффициент вертикальной проницаемости h = \x т/рпл. Зная kr и kB вычисляют параметр анизотропии (2.263) * = АА (2264> Порядок обработки КВД для определения параметра анизотропии следующий. По известным p3(t) и t рассчитывают pi it), lg t и i/t0'5. Далее строят зависимость p\(t) от lg t. По углу наклона конечного участка этой зависимости определяют значение р. По известному Р находят коэффициент горизонтальной проницаемости kT, затем строят зависимость p\(,t) от 1/t0'5. На графике выделяют прямолинейный участок так, чтобы время t, соответствующее его оконча нию, было меньше времени, соответствующего началу прямолинейного участка в координатах p](t) - lg t. По этому участку определяют уклон а. По известному а, используя р и с учетом формулы (2.263), определяют kB: kB = [Ap-Jm^/(2,09crp 0lD )] 2 = 0,229тр./г 2 р 2 /(р п л ст 2 ). (2.265) По известным значениям работающей (вскрытой) толщины /гвск, а и р, а также используя прямую, построенную в координатах p](,t) - 1Д0'5, можно вычислить толщину пласта к.

->/UFp/(2,09o)].

(2.266) По известному kTh/\x, найденному через Р, зная значение h, вычисленное по формуле (2.266), если другими способами h не удается определить, рассчитывают kr, а затем - по известным & и kT - параметр анизотропии. При пра„ вильно проведенной обработке отношение hBCK/h не должно превышать 0,4. В противном случае результаты могут быть искажены. П р и м е р. Рассмотрим задачу определения параметра анизотропии и работающей толщины пласта по КВД, снятой в скважине с исходными данными, приведенными в табл. 2.36, и при Qo = 10б м3/сут;

/гвск = 6 м;

т = 0,08;

ГП1 = = 318 К;

ц в л = 0,012 мПа-с;

г = 0,84. Результаты обработки также приведены в табл. 2.36 и показаны на рис. 2.48. По рис. 2.48, а определена величина р = 13 МПа 2. Первая точка прямолинейного участка на рис. 2.48, а соответствует t = = 10 800 с. На рис. 2.48, б выделен прямолинейный участок с уклоном а = = 440 МПа2-с °'. Окончанию этого прямолинейного участка соответствует время t = 3000 с. По формуле (2.266) определена относительная толщина hBCK/h = = 0,226 и h = 26,7 м. С учетом р и h = 2,67 м вычислены kT = 0,0146 мкм 2 и къ = 0,00407 мкм 2. Следовательно х = 0,00407/0,0140 = 0,28.

Igt " 0, 0, 0,06 lit 0, Рис. 2.48. Результаты обработки КВД в разных координатах 8 — Т а б л и ц а 2.36 Данные для вычисления параметра анизотропии t, с p3(t), М П а 120 180 399 600 900 1200 1800 2400 300 3600 4200 4800 22,93 22,98 23,07 23,09 23,16 23,21 23,25 23,28 23,30 23,30 23,34 23, plit), МПа 525,78 528,08 532,22 533,15 536,39 538,70 540,56 541,95 542,89 544,29 544,75 546, we* 2,079 2,255 2,477 2,778 2,954 3,079 3,255 3,379 3,477 3,556 3,623 3,681 0,0913 0,0745 0,0577 0,0408 0,0333 0,0289 0,0236 0,0204 0,0183 0,0167 0,0154 0, t, с p3(t), М П а 6000 7200 8400 9600 10 800 12 000 13 200 14 400 18 000 86 400 172 800 23,39 23,43 23,46 23,48 23,50 23,52 23,53 23,53 23,56 23,73 23, plit), МПа 547,09 546,96 550,37 551,31 552,25 553,19 552,66 553,66 555,07 563,11 566, 1Д ' 3,778 3,857 3,924 3,982 4,033 4,079 4,120 4,158 4,255 4,939 5, 0,0129 0,0118 0,0109 0,0102 0,00962 0,00913 0,0087 0,0083 0,00745 0,0034 0, РЕШЕНИЕ ОБРАТНЫХ ЗАДАЧ ПО ОПРЕДЕЛЕНИЮ ФИЛЬТРАЦИОННО-ЕМКОСТНЫХ СВОЙСТВ ПЛАСТОВ Значительное число процессов, связанных с освоением газовых месторождений, можно описать дифференциальными уравнениями. В связи с этим важное значение имеет изыскание методов решения обратных задач. Класс обратных задач довольно широк. Это могут быть инверсные, или коэффициентные обратные задачи (идентификация параметров изучаемого объекта по экспериментальным данным), граничные обратные задачи (определение граничных условий - при известной математической модели и наличии информации о поведении системы, времени - по известным состояниям в более поздние моменты времени или по дополнительно заданной граничной информации). При решении обратных задач возникают трудности как чисто технические, например методическая организация вычислений, так и носящие принципиальный характер, т.е. могут отсутствовать однозначность, сходимость, возникать неустойчивость к погрешностям входной информации. Ряд задач газонефтепромысловой механики, таких, как нестационарная фильтрация жидкости и газа в пористой среде, могут быть описаны уравнениями в частных производных параболического типа. Следовательно, исследование таких процессов требует постановки соответствующих граничных и начальных условий, а также знания характеристик исследуемых систем. 1. В случаях когда скважина (галерея скважин) эксплуатировалась длительное время при нестационарных режимах, постановка информации о процессе на границах рассматриваемых систем имеет определенные граничные условия при отсутствии начальных. Задачи подобного типа, например, возникают, когда по результатам измерений забойного давления и дебитов скважин, изменяющихся во времени, необходимо восстановить распределение пластового давления вокруг скважины (галереи скважин) в нефтяном или газоносном пласте. Возникающая при этом задача определения начальных условий из дополнительно заданных условий на границе относится к классу обратных задач и является в общем случае некорректной задачей в смысле устойчивости к малым возмущениям входной информации и требующей построения регуляризующих алгоритмов получения приближенных решений. Математическая постановка задачи следующая:

^ = fc^4, t<0, dt dx 0<х<1;

(2.267) J u(0, t) - ф,(0, н(1, 0 ~ Фг(О;

k dt (2.268) (2.269) Необходимо восстановить и{х, 0). Здесь t - время стабилизации режима. Рассмотрим подход к решению поставленной задачи. Обозначив неизвестное пока начальное распределение и(х, 0) через v(x), составим формально две задачи: первая - уравнение (2.267), условия (2.268) с начальными условиями v(x);

вторая - уравнение (2.267), второе условие из (2.268) с теми же начальными условиями v(x). Тогда за приближение к истинным начальным условиям и(х, 0) берется функция v*(x), минимизирующая некоторый функционал от разности двух выше введенных задач, т.е., рассматривая как управление, задачу нахождения можно сформулировать как оптимизационную. Возьмем в качестве функционала, подлежащего минимизации, функционал т(о) = ||и, - и2||2, (2.270) где щ и щ - решения выше определенных задач. Известно, что минимизация функционала является в общем случае некорректной задачей, поэтому введем в рассмотрение функционал т.(о) = T(I») + Е|М| 2, (2.271) где е - положительный параметр. Минимизация этого функционала является уже корректной, и при те -> 0 v\ -> v. Выбор параметра е зависит от уровня погрешности входной информации. Следует отметить: в случаях когда известно, что искомое распределение и(х, 0) является монотонной функцией, задача минимизации функционала (2.270) считается из 12(0, 1). Численную реализацию такого подхода можно осуществить следующим образом. Производя дискретизацию пространственной и временной координат, задачу минимизации функционалов (2.270) и (2.271) можно рассматривать как задачу векторной оптимизации. Решения щ и и2 на каждой итерации можно находить тем или иным сеточным методом. С использованием одного из методов нелинейного программирования алгоритм реализован на ЭВМ в виде пакета программ. Проведен ряд тестовых экспериментов. Полученные результаты (рис. 2.49) дали удовлетворительное совпадение с проверочными (истинные и расчетные значения показаны соответственно точками и линией). 2. Часто в процессе разработки и эксплуатации нефтяных, газовых и газоконденсатных месторождений фильтрационные параметры пласта изменяются во времени вследствие отложения парафина, выпадения конденсата, ползучести горных пород и т.д. При изучении таких процессов в уравнении (2.267) коэффициент k является функцией времени. Важный практический интерес представляет определение этого коэффициента по измеряемым в ходе процесса параметрам. Постановку задачи можно записать в следующем виде: 8« 1, Рис. 2.49. Зависимость функционала т(») от координаты границы 1,0 t Рис. 2.50. Зависимость функции k(t) от времени dt dx2' (2.272) (2.273) (2.274) t> 0, 0

" ( 1. 0 =/г(0;

(2.275) (2.276) Условия (2.273), (2.274) и (2.276) можно интерпретировать как значения давления или температуры, измеренные на границах и в начальный момент времени. Тогда принятое условие можно трактовать как измерение расхода или величины теплового потока. Используя информацию (2.273)-(2.276), определение коэффициента k(t) можно свести к следующей оптимизационной задаче. За приближенное решение принимают функцию k\t), на которой достигается минимум функционала (2.277) где Г - время наблюдения за процессом на границе исследуемой системы;

щ решение задачи (2.272), (2.274)-(2.276);

е - параметр регуляризации. Выбор параметра Е обусловлен дисперсией погрешности измерений. Если решение ищется в классе монотонных функций, то минимизация функционала (2.277) является корректной в условиях е = 0 и и(0, t). Численную реализацию этой задачи можно осуществить методом, рассмотренным ранее. Апробацию алгоритма проводили на модельных задачах. На рис. 2.50 приведены результаты истинного решения и решения, полученного с помощью использованного алгоритма (показаны соответственно линией и точками). 2.11. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ФИЛЬТРАЦИОННОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПО РЕЗУЛЬТАТАМ ИССЛЕДОВАНИЯ ВЕРТИКАЛЬНЫХ ГАЗОВЫХ СКВАЖИН ПРИ НЕСТАЦИОНАРНЫХ РЕЖИМАХ В настоящее время газогидродинамические методы исследования скважин и пластов можно применять лишь к условиям однородного пласта и строго радиального притока. Имеется ограниченное число методов, учитывающих простейшие неоднородности [85]. Практически невозможно разработать гидродинамическую модель, учитывающую все макро- и микронеоднородности нефтегазоносного пласта. Для обработки данных исследования скважин и пластов предлагают применять методы идентификации. Рассмотрим газовый пласт как объект автоматического регулирования, на вход которого подается некоторый сигнал x(t), а на выходе регистрируется реакция y{t). Задачу идентификации можно сформулировать следующим образом: по результатам наблюдений над входными и выходными переменными объекта подобрать оптимальную модель, а по выбранной модели оценить параметры объекта. Примем в качестве входного воздействия депрессию на пласт x{t) = Ap2{t), а выходной реакцией будем считать дебит: y(t) = Q(t). Уравнение, описывающее работу газового пласта, запишем в виде d ^l bQ2(t), (2.278) где Т - характерное время переходного процесса в пласте;

Q (t) - дебит газа, приведенный к нормальным условиям. Определим коэффициенты а, Ь и время Т из уравнения (2.278). Для этого проинтегрируем (2.278) по t и разделим обе части равенства на Ap2(t): 1 = aQ(t) + b Q2(t), где ' \Q.(t)dt (2.279) Ap'(t) Арг < > В случае дискретности измерений имеем при i = 1, п (2-281) Таблица 2. Результаты измерения давлений t, с 5 10 20 30 р у, МПа Рз, МПа t, с РУ, МПа р„ МПа 19,5 21,0 22,2 23,0 23, 23,5 25,3 26,7 27,6 28, 50 60 120 180 23,8 24,0 24,1 24,2 24, 28,5 28,8 28,9 29,0 29, Решив уравнение (2.278) и использовав опытные данные, найдем а, Ъ и Т. Разделив обе части уравнения (2.279) на L(t), получим Ш) Lit) (2.282) Построив опытные данные в координатах [Г + q>(0] ~ ДО и F(t) - L(t), получим прямую, отсекающую на оси ординат отрезок, равный Ъ\ тангенс угла наклона прямой дает искомый коэффициент а. Согласно приведенной методике обработки кривой восстановления забойного давления, необходимо рассчитать приток газа в скважину после ее закрытия. Для газовой скважины где ftCKB - геометрический объем скважины, м 3. Суммарный приток в случае дискретных измерений «скв^ [>(0 Pit = 0) р„Тср zit) Пример. В табл. 2.37 приведены данные о восстановлении давления в скв. 56 месторождения Шатлык. Коэффициенты фильтрационного сопротивления, определенные по индикаторной диаграмме: а = 253 МПа2/(тыс. м3/сут);

Ь = 0,13 МПа2/(тыс. м3/сут)2. Вычисленные значения: а = 312 МПа2/(тыс. м3/сут);

Ъ = 0,019 МПа2/(тыс. м 3 /сут) 2. На рис. 2.51 представлен график обработки КВД по этой скважине. ср+Г 0,005 0, F/L Рис. 2.51. Результаты обработки КВД по скв. 56 месторождения Шатлык В соответствии с указанной методикой были обработаны также КВД по скважинам 22, 29, 32, 38 месторождения Восточный Шатлык. Коэффициенты фильтрационного сопротивления, полученные по индикаторной диаграмме (в числителе) и рассчитанные данным методом (в знаменателе), приведены ниже:

Номер скважины Коэффициенты:

22 3,870 4,69 0, 0, 29 4 1,90 0, 0, 32 3,86 1,49 0, 0, 38 2,25 2,81 0, 0, ГЛАВА ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА ГАЗА И ГАЗОКОНДЕНСАТНЫХ СИСТЕМ В ПОРИСТЫХ СРЕДАХ 3.1. ЗАКОНЫ ФИЛЬТРАЦИИ ПРИРОДНЫХ ГАЗОВ Фильтрацию природных газов традиционно изучают на основе двучленного закона фильтрации [12] av+b | v | v = -Vp, (3.1) где v - вектор скорости фильтрации;

a, b - коэффициенты фильтрационного сопротивления. При малых скоростях квадратичным членом в уравнении (3.1) можно пренебречь. Тогда оно переходит в закон Дарси av = -Vp, (3.2) так, что становится ясным смысл коэффициента а = \i/k. Квадратичный член в уравнении (3.1) обусловлен инерционными сопротивлениями при движении газа через систему поровых каналов. Кроме того, в некоторых случаях фильтрация газа описывается законом с начальным градиентом давления [12]: |Vp2| > G;

v = О, |Vp| < G, где G - модуль начального градиента давления. Закон (3.3) выполняется при фильтрации газа в глинизированных и карбонатных породах в присутствии остаточной насыщенности порового пространства жидкостью. Исследования показали, что значение G зависит от проницаемости, пористости, внутрипорового давления, эффективного напряжения в скелете породы, остаточной насыщенности жидкостью. При малых давлениях нелинейность закона фильтрации может быть связана с проскальзыванием газа относительно стенок поровых каналов (эффект Клинкенберга). В 1901 г. Форхгеймер, ссылаясь на исследования Мазони, рекомендовал выражать зависимость градиента давления от скорости (при больших градиентах) формулой вида (3.1): 232 (3.3) Ap/Al = au + bu2, (3.4) где а и b - эмпирические коэффициенты. Будем считать выражение (3.4) моделью 1. Однако ученый отметил, что еще лучше зависимость Ар от и будет выражать трехчленным законом (модель 2) Ap/Al = аи + Ьи2 + си3, (3.5) где с - эмпирический коэффициент. Для проверки этого положения были обработаны индикаторные диаграммы некоторых скважин Уренгойского месторождения. Обработка проведена следующим образом. По начальному участку, содержащему 50-60 % точек измерения Ap2(Q), методом наименьших квадратов рассчитывали коэффициенты a, b и с для обеих моделей и процент ошибки описания начального участка этими моделями. На оставшиеся точки измерений выполняли прогнозирование с помощью моделей 1 и 2, а также рассчитывали ошибку прогноза. Сравнивая ошибки обучения и прогноза, полученные по моделям 1 и 2, можно судить о том, какая модель лучше описывает индикаторную кривую. Как следует из табл. 3.1, в которой приведены результаты обработки изложенным методом, в качестве аппроксимирующих обе модели достаточно хорошо описывают индикаторную кривую и с практически одинаковыми ошибками. Однако для прогноза модель 2 дает результаты значительно точнее, чем модель 1. Были обработаны лабораторные данные по зависимости расхода газа от Ар2 в пористой среде с разным процентным содержанием глины, кварцевого песка и при различной водонасыщенности. Для выбора вида модели применяли метод структурной минимизации риска, заключающийся в следующем. Предположим, что в некоторой среде, которая характеризуется плотностью распределения вероятности Р(х), случайно и независимо появляются ситуации х. В этой среде работает преобразователь, который каждому значению х ставит в соответствие число у, полученное в результате реализации случайного испытания, согласно закону Р(у/х). Ни свойства среды Р(х), ни закон Р(у/х) не известны. Однако известно, что существует регрессия у = у(х). Требуется по случайной независимой выборке пар хи г/ь...;

х/, г/ восстано/ вить регрессию, т.е. в классе функции F(x, а) отыскать функцию F(x, ос*), наиболее близкую к регрессии у(х). Таким образом, задача сводится к минимизации функционала Ясс) = J[у - Fix, а)] Р(у/х)Р(х)dxdy, (3.6) или в условиях, когда не известна плотность P(z), но заданы функция двух пеТаблица 3. Результаты обработки индикаторных кривых скважин Номер скважины 56 95 146 115 208 217 Число точек в обучеОшибка обучения, % Число точек прогноза Ошибка прогноза, % нии 1 И 13 9 10 9 9 2 11 13 9 10 9 9 1 1,2 1,1 1,1 1 0,9 1,5 2 0,7 0,9 0,8 0,3 0,4 0,5 1 9 8 8 11 10 8 2 9 8 8 И 10 8 1 14 13 20 14 6 И 2 8 0,7 3 1,5 3 1, ременных Q(z, a ) - ф у н к ц и я потерь и случайная независимая выборка z{, г2, •• •, 2/ объема /, I(a) = \Q(z,a)P(z)dz. (3.7) Эта задача называется задачей минимизации среднего риска по эмпирическим данным.

Проведенный анализ показывает, что справедливость трехчленного закона обусловливается не улучшением аппроксимации зависимости Ар/1 за счет увеличения числа эмпирических коэффициентов, а физическими особенностями процесса фильтрации. Так, для одночленного закона характерно определяющее влияние вязкости, для двучленного - вязкости, инерции или массообмена;

трехчленный закон связан с неравновесностью фильтрационного потока. Известно, что неравновесность определяет явление гистерезиса расхода, поэтому дискриминирующим эксперимента является проверка гистерезиса при фильтрации исследуемой системы. Эксперименты показали, что во всех случаях указанное соответствие выполняется. Свойство неравновесности фильтрационного потока можно использовать в целях улучшения технологических показателей добычи газа. Например, по аналогии с фильтрацией полимерных растворов может быть эффективной периодическая эксплуатация газовых или газоконденсатных скважин. Соотношения (3.1)-(3.3) можно рассматривать как зависимости, аппроксимирующие экспериментальные данные, и соответствующим образом трактовать входящие в них параметры как регрессионные коэффициенты. В этом смысле с расчетной точки зрения особых трудностей при описании фильтрационных течений газа не возникает. Вообще говоря, возможны и другие виды аппроксимации нелинейных законов аналогично тому, как это делается при изучении фильтрации нефти, например, в виде степенной зависимости между перепадом давления и скоростью фильтрации. Использование соотношения (3.1) обусловливается удобством его применения при проведении расчетов. Важнее качественная определенность фильтрационного потока. Здесь надо иметь в виду два принципиальных обстоятельства. Для целей разработки и эксплуатации газовых и газоконденсатных месторождений существенно определение причин, обусловливающих тот или иной закон, поскольку только при этом условии возможна правильная организация технологических мероприятий. Зависимости (3.1)—(3.3) являются равновесными и устанавливают связь между установившимися значениями v и Vp. В то же время исследуемый процесс может иметь неравновесный характер, время релаксации которого значительно превышает время наблюдения. В этом случае обнаруженная в эксперименте связь между v и Vp носит фиктивный характер и в зависимости от условий проведения экспериментов может иметь любой вид. Таким образом, выяснение физико-химических причин, определяющих фильтрацию природных газов, имеет непосредственное значение для получения как количественных, так и качественных выводов. Одна из наиболее распространенных гипотез, объясняющих нарушение линейного закона фильтрации (3.2), заключается в том, что при увеличении скорости вследствие хаотического движения в пористой среде возникают инерционные сопротивления, обусловливающие справедливость закона (3.1). Отметим, что предлагались и другие виды нелинейных зависимостей, например г>(Ур). При этом предполагается, что режим движения может быть ламинарным и турбулентным. В некоторых случаях нарушение линейного закона фильтра ции связывают непосредственно с турбулизацией потока. На основании этого осуществлялись неоднократные попытки, по аналогии с трубной гидравликой, связать нарушение линейного закона фильтрации с критическим значением числа Рейнольдса. Предлагались различные модификации этого параметра применительно к условиям пористой среды. Тем не менее, сильный разброс критических значений Re (часто на порядок и более) не позволяет сделать определенного заключения о причинах нарушения линейного закона фильтрации. Таким образом, можно сделать вывод, что механическое взаимодействие фильтрационного потока с пористой средой не является единственным определяющим фактором: на движение жидкости влияют также физико-химические факторы. Рассмотрим результаты экспериментальных исследований, методика проведения которых заключается в следующем. Колонку, после ее заполнения испытуемой пористой средой, соединяли с контейнером, который, в свою очередь, связан с баллоном высокого давления. Через пористую среду пропускали газ или воздух (на каждом режиме более 100 объемов пор). Пористую среду составляли из смеси кварцевого песка с глиной и чистого кварцевого песка. Из данных экспериментов следовало, что при фильтрации как воздуха, так и газа через пористую среду, составленную из кварцевого песка с проницаемостью 20 мкм2, зависимость между Ар2 и Q подчиняется линейному закону фильтрации. При добавлении глины в кварцевый песок указанная зависимость нелинейна и состоит из двух характерных участков, причем с увеличением содержания глины в песке характерные участки изменяются. На рис. 3.1 видно, что при фиксированном значении Ар2 объемный дебит газа больше, чем дебит воздуха. Это можно объяснить взаимодействием между фильтрующимися фазами и глиной, в частности сорбционным эффектом. В определенных условиях при фильтрации газа проявляется начальный градиент давления. Характерными являются опыты на искусственной модели пористой среды (смесь кварцевого песка и монтмориллонитовой глины) при прокачке через нее воздуха. Опыты показали (рис. 3.2), что предельный градиент действительно существует, поскольку до достижения порогового значения разности давлений, зависящего от содержания глины и воды, движение газа не происходило. В контрольных опытах, когда при том же содержании воды (40 %) глину заменяли маршаллитом, порога перепада давлений обнаружено не было и фильтрация газа подчинялась закону Дарси. Рассмотрим одно из возможных объяснений нелинейного эффекта. Такие эффекты могут возникать при движении газа в пористой среде, содержащей некоторое количество не участвующей в основном движении жидкости в виде слоев, обволакивающих частицы пористой среды и перекрывающих (частично или полностью) поровые каналы. При достаточно больших градиентах давления должна начинаться перестройка этих слоев, сопровождающаяся изменением гидродинамического сопротивления пористой среды. В результате естественно ожидать непропорционально быстрого увеличения расхода фильтрующегося газа при росте перепада давления, т.е. закон фильтрации газа в среде, которая содержит слои связанной жидкости, обладающие упругостью, будет иметь вид, характерный для псевдопластичных неньютоновских жидкостей. В частности, если начальное содержание связанной жидкости настолько велико, что все поровые каналы в начальном состоянии перекрыты, то движение прокачиваемого извне газа, как предполагается, начнется только после то 1, 2, 2, ApVQ 200 О 0, 1, 1, 2, 2, Ap2/Q Рис. 3.1. Зависимость Q от Ap2/Q при фильтрации воздуха (а) и газа (б) через пористую среду го, как слои связанной воды будут частично прорваны. В связи с этим в таких условиях возможно появление предельного (начального) градиента для фильтрации газа. Это может происходить при фильтрации газа в глинизированных породах, содержащих остаточную воду, поскольку вода образует с частицами глины коллоидный раствор, который обладает некоторой устойчивостью на сдвиг. Значение предельного градиента должно зависеть от абсолютного давления, так как помимо подвижного газа в пласте в тупиках пор содержится защемленный газ в виде несообщающихся газовых пузырьков. При увеличении давления эти пузырьки снижаются, в результате чего изменяется положение жидких пленок, уменьшающее сопротивление. Поэтому предельный градиент давления Vp/7 должен уменьшаться при увеличении давления, а с уменьшени Q, см 3 /с Apt МПа' Рис. 3.2. Зависимость Q от Ар2 при фильтрации воздуха через глинизированную пористую среду с отстаточной водой: 1-75% песка + 25 % глины, 40 % воды;

2 70 % песка + 30 % глины, 40 % остаточной воды 70 2 МПа Рис. 3.3. Зависимость Q от Ар2 при фильтрации газа через пористую среду: 1 - без остаточной нефти;

2 - 30 % малоактивной остаточной нефти;

3 - 30 % высокоактивной остаточной нефти ем давления снова возрастать. Однако такое восстановление может быть неполным вследствие возможных необратимых перестроек распределения фаз в пористом пространстве под действием приложенного градиента. Одной из причин, вызывающих нелинейность фильтрационного закона, может служить эффект гистерезиса угла смачивания. Существенное влияние на фильтрацию газа оказывают наличие и свойства присутствующей в пористой среде жидкости. В этом отношении характерны результаты опытов по изучению фильтрации природного газа через пористую среду, состоящую из 20 % кварцевого песка, 20 % кальцитовой и 40 % кварцевой пыли и 20 % глины (рис. 3.3). В отсутствие жидкости фильтрация происходит в соответствии с законом Дарси. При наличии же в пористой среде определенного количества углеводород2 ной жидкости (нефти) линейная зависимость Q = Q(Ap ) нарушается и проявляются нелинейные эффекты, существенно зависящие от физико-химических свойств используемой остаточной нефти. Как следует из сопоставления кривых 2 и 3 на рис. 3.3, сопротивление движению газа больше в среде, содержащей высокоактивную нефть. Отмеченное явление связано с устойчивостью взаимодействия нефти с твердой поверхностью и высыханием глины при контактировании с полярными компонентами, содержащимися в углеводородной жидкости. Чем больше концентрация полярных веществ в нефти, т.е. чем больше активность нефти, тем прочнее ее связь с твердой поверхностью и тем труднее происходит отрыв пленки нефти от твердой поверхности. Это объясняется тем, что полярные компоненты нефти, адсорбируясь на твердой поверхности, особенно на поверхности глинистой частицы, сильно снижают поверхностное натяжение на контакте твердого тела с нефтью, чем и вызывается увеличение краевого угла смачивания. На основании этого прочность связи высокоактивной нефти с твердой поверхностью оказывается больше. По всей вероятности, этими явлениями можно объяснить увеличение нелинейных эффектов при фильтрации газа через глинизированную среду, содержащую высокоактивную нефть.

Как видно, во всех случаях, исключая отсутствие нефти, закон фильтрации газа нелинейный, при этом проявляется начальный градиент давления. Последний факт можно объяснить следующим образом: если углеводородная жидкость содержит полярное вещество, то на твердой поверхности образуется слой жидкости, обладающей аномальными свойствами. В этом слое, как и в гидратном (набухшие глинистые частицы), начинается сдвиг, и он приобретает большую вязкость. Чтобы при таком слое происходила фильтрация жидкостей или газа, необходимо создать определенный перепад давления, который будет тем больше, чем больше содержится глинистых частиц. Очевидно, при фильтрации газа через глинизированную пористую среду, содержащую остаточную нефть, последняя, удерживаемая поверхностью твердых частиц породы, препятствует возникновению явлений фильтрации. При увеличении градиента давления до некоторого значения, называемого начальным (Дро), под воздействием разности давлений пробки связанной нефти разрушаются и начинается фильтрация. В дальнейшем с увеличением перепада давления непропорционально быстро увеличивается расход фильтрующегося газа вследствие перестройки слоев, сопровождающейся изменением сопротивления пористой среды. В тех же условиях при использовании керосина взамен нефти (см. рис. 3.3, кривая 1) закон фильтрации для газа становится линейным. Следует отметить, что линейная зависимость Q = Q(Vp2) сохраняется для любых значений концентрации керосина в пористой среде (в отсутствие остаточной воды). Это объясняется тем, что неполярная жидкость (керосин) около самой границы твердой поверхности сохраняет свою подвижность. По этой причине она легко смывается с твердой поверхности, и фильтрация газа происходит по линейному закону Дарси. Если в пористой среде присутствуют одновременно нефть и вода, то нелинейные эффекты проявляются более существенно, что связано, по всей видимости, с дополнительной гидратацией и набуханием глинистых частиц при наличии связанной воды. В связи с разработкой и эксплуатацией газоконденсатных месторождений необходимо рассматривать фильтрацию смесей. Обычно исследования проводят на основе псевдобинарной модели фильтрации. В качестве компонентов принимают стабильный конденсат и газ, каждый из которых переносится в жидком и газообразном состоянии. При такой постановке фильтрация газоконденсатных систем описывается следующими уравнениями: ^ ^ p ю ;

(3.8) р Здесь vv v2 - векторы скорости фильтрации соответственно газовой и жидкой фаз;

(3(р), сс(р) - соответственно объемная усадка жидкой фазы и объемное количество газа, растворенного в жидкой фазе в нормальных условиях;

Pi2 - плотность газа жидкой фазы в нормальных условиях;

т - пористость;

t время;

pi, рю - соответственно плотность газа газовой фазы в пластовых и нормальных условиях;

p2i, Ргг ~ соответственно плотность стабильного конденсата газовой и жидкой фаз;

S - насыщенность пористого пространства жидким конденсатом;

V(p) - объемное количество стабильного конденсата в газовой фазе (в нормальных условиях). Параметры V(p), Р(р), а(р), ph p t 0, P21, Р22 определяют как функции давления непосредственно из эксперимента. Для этого ставят специальные опыты на пробах газоконденсатных систем, взятых из месторождений, с созданием условий истощения в бомбе PVT. Падение давления в бомбе осуществляется контактным (расширение ее объема) и дифференциальным (выпуск газовой фазы из бомбы) способами. На основе проб, отобранных из бомбы, путем составления соответствующих уравнений баланса масс определяют указанные параметры в зависимости от давления. По уравнениям (3.8) и (3.9) находят распределение давления р и насыщенность конденсата S в газоконденсатном пласте во времени и в пространстве. Фильтрацию газоконденсатной системы можно изучать на основе бинарной системы в другой форме. Эта псевдобинарная модель описывается уравнениями div[iF 2 p e / ) +o 1 p 2 (l-g 2 )] = - m | [ 5 p 1. / 1 + ( l - 5 ) p 2 ( l - g 2 ) ] ;

div[v2ptl2 + vip2g2] = -m^[Spil2 +(l-5)p2g2]. (3.10) (3.11) Здесь U, /2 - соответственно массовая концентрация газа и стабильного конденсата в жидкой фазе;

р ь р 2 - соответственно плотность газовой и жидкой фаз;

g2 - массовое содержание стабильного конденсата в газовой фазе. Из уравнений (3.10), (3.11) следует, что для нахождения 5 и р в газоконденсатных пластах необходимо иметь зависимости l\(p), hip), g2(p), Pi(p). которые можно получить расчетным путем. Нетрудно показать, что уравнения (3.10) и (3.11) баланса масс для фильтрации бинарной системы, выраженные через массовые концентрации, ( р ) ^ ;

/, = р ( р ) ^ ;

Pi (3.12) (3.13) Р) 92= Р приводятся к уравнениям (3.8), (3.9) баланса массы, выраженным через объемные соотношения. Следовательно, системы уравнений (3.8), (3.9) и (3.10), (3.11) эквивалентны. Уравнения в форме (3.8), (3.9) удобно использовать, когда искомые зависимости свойств фаз получены на основании экспериментальных данных, а уравнения в форме (3.10), (3.11) - когда зависимости определены по данным расчета. Подход к описанию фильтрации газоконденсатных систем, использующий бинарную модель в виде (3.8), (3.9) и (3.10), (3.11), основан на предположении, что фазы в поровых каналах движутся отдельными слоями. Это учитывается использованием проницаемостей для каждой фазы. В частности, предполагается, что при давлении ниже давления начала конденсации выделяющийся из газообразной пластовой системы конденсат сразу же оседает на поверхности поровых каналов. Однако при этом не учитывается, что движение газо конденсатной системы в пласте сопровождается непрерывным снижением давления в каждом элементарном объеме пласта и выделением жидкой фазы из системы. По формуле Стокса можно оценить максимальное время существования аэрозоля в статических условиях: тс - 9я ц а/(г2 рк g), (3.14) где ц - вязкость газовой фазы;

а — радиус порового канала, см;

г — радиус капелек конденсата, см;

рк - плотность конденсата, г/см3. Нетрудно проверить, что для капелек конденсата размером 10~4 см максимальное время составит десятки секунд, а выделенный объем газоконденсатной системы в призабойной зоне пласта за этот период пройдет несколько метров. Следовательно, если при эксплуатации скважины депрессия составляет 5-6 МПа (что типично, например, для скважин Вуктыльского месторождения), то давление в этом объеме системы может снизиться на доли или единицы мегапаскаля. В связи с этим можно сделать вывод, что, по крайней мере, в призабойной зоне скважин фильтрующаяся газоконденсатная система находится в аэрозольном состоянии. Правомерность предположения об аэрозольном состоянии газоконденсатных систем подтверждается косвенными результатами исследований. Так, наблюдаемые в опытах различия в проницаемостях пористой среды при фильтрации газоконденсатных систем (нисходящий и восходящий потоки) объяснялись поперечной миграцией частиц дисперсной фазы. При этом предполагалось, что выделяющийся конденсат находится во взвешенном состоянии. Были выполнены эксперименты для оценки проницаемости пористой среды при фильтрации разных газов: азота, природного газа и газоконденсатной системы с газоконденсатным фактором Г = 3620 м3/м3. При этом вязкость и сжимаемость рассчитывали по псевдокритическим параметрам, а состав газа, выходящего из модели пласта, контролировали с помощью хроматографа. Эксперименты проводили в определенной последовательности. Сначала определяли проницаемость для азота при t = 19 °С. Перепады давления на модели изменялись от 0,054 до 0,212 МПа, а абсолютное давление — от 6,7 до 33,4 МПа. Проницаемость во всех случаях оказывалась равной 47±3 мкм2, т.е. при фильтрации азота ни перепад давления, ни абсолютное его значение не влияли на коэффициент проницаемости данной пористой среды. Затем при t = 14,5 °С оценивали проницаемость при фильтрации природного газа. Перепады давления на модели изменялись от 0,082 до 0,217 МПа, а абсолютное давление - от 3,1 до 25,3 МПа. Коэффициент проницаемости снова оказался равным 47 мкм2. Для контроля была повторно определена проницаемость при давлении 16,7 МПа в начале и в конце серии;

результаты получились идентичными. Далее на той же модели провели серию экспериментов с фильтрацией газоконденсатной системы. Давление начала конденсации при 17 °С было равным 21,6 МПа. Абсолютное давление при экспериментах изменяли от 25,2 до 33,3 МПа. По мере замещения природного газа в модели пористой среды газоконденсатной системы коэффициент проницаемости уменьшился с 47 мкм2 для при2 родного газа до 35 мкм для газоконденсатной системы. Отметим, что в таких условиях одновременное влияние коэффициентов вязкости и сжимаемости может изменить коэффициент проницаемости не более чем в 1,025 раза. Поскольку, как уже упоминалось, проницаемость практически не зависит от состава газа, остается предположить, что вязкость, рассчитанная по псевдокритическим параметрам на основе закона соответственных состояний и хорошо подтвержденная экспериментальными данными для газовых смесей в вискозиметрах различного типа, в пористой среде на самом деле имеет иное значение. Это может происходить вследствие наличия в газовой фазе конденсата в аэрозольном состоянии. Исходя из состава газоконденсатной системы массовое содержание См компонентов, способных образовать конденсат, составляет 26,5 %, что соответствует объемному содержанию Со = 10 %. Если для оценок использовать формулу Эйнштейна ц = цо(1 + 0,25С), то вязкость на самом деле должна быть на 25 % больше принятой в расчетах. Это соответствует наблюдавшемуся изменению проницаемости пористой среды. Таким образом, судя по результатам экспериментов, можно сделать вывод о том, что в процессе разработки газоконденсатных залежей, по крайней мере, часть конденсата находится в аэрозольном состоянии. На основании этого при математическом и физическом моделировании фильтрации газоконденсатных систем в пористой среде следует исходить из предположения, что конденсат может быть в двух возможных состояниях при непрерывном массообмене между ними: в аэрозольном и в виде жидкости, осевшей на поверхности поровых каналов или трещин. Можно отметить аналогию между свойствами фазовых проницаемостей и общими результатами теории протекания, что позволяет расширить возможности моделирования двухфазных нелинейных течений, например, на электрических моделях. То же можно отнести и к проявлению начального градиента давления. В целях проверки предположения об аэрозольном состоянии газоконденсатных систем было исследовано влияние ультразвуковых колебаний на состояние систем, выпускаемых из бомбы и фильтрующихся в пористой среде. Как известно, воздействие ультразвука на аэрозоли приводит к коагуляции взвешенных частиц жидкости, что обусловливает их быстрое осаждение. Естественно считать, что если фазы разделены, то ультразвук не влияет на состояние газоконденсатной системы, и наоборот, если газоконденсатная система — аэрозоль, то «ультраозвучивание» в какой-то мере должно изменять параметры фильтрации системы. Для проведения экспериментов использовали систему, составленную из газа и конденсата Вуктыльского месторождения, с давлением максимальной конденсации 5 МПа. В первой серии экспериментов в бомбе газовая фаза выпускалась с темпом около 3 МПа/ч без озвучивания и после предварительного озвучивания ультразвуком частотой около 1 кГц (использовали ультразвуковой генератор УЗМ-1,5). После озвучивания выход С5+ заметно уменьшился. Полученный результат вполне объясним, если предположить, что капельки конденсата находятся в аэрозольном состоянии. Для исключения влияния возможной неравномерности выпуска системы из бомбы на результаты экспериментов опыты повторяли с темпом выпуска около 3 МПа/ч. Фракции Cs+ после озвучивания вообще не было обнаружено. Во второй серии экспериментов исследовали влияние ультразвука на фильтрацию газоконденсатной системы через естественный керн, отобранный при бурении одной из скважин Вуктыльского месторождения. Проницаемость керна - 55 мкм2, пористость - 0,3, длина - 30 см. Давление на входе в керн поддерживали равным 1 МПа, на выходе 0,9 МПа. Перед началом опытов пористая среда насыщалась до стабилизации проницаемости. Без озвучивания проницаемость керна не изменялась. После включения ультразвуковой установки проницаемость керна уменьшилась и в последующем оставалась неизменной даже после прекращения озвучивания. Анализ проб газоконденсатной смеси на хроматографе ХЛ-4 показал, что содержание тяжелых компонентов уменьшилось: С5+ - с 52 до 42,3 г/см3, С4 - с 0,45 до 0,3 молярных долей. Полученные результаты, очевидно, объясняются только выпадением конденсата в керне. Следовательно, поведение газоконденсатной системы в ультразвуковом поле качественно то же, что и в полой бомбе. Это позволяет считать обоснованным предположение об уменьшении проницаемости пористой среды в связи с коагуляцией частиц конденсата, находящихся во взвешенном аэрозольном состоянии.

3.2. ОЦЕНКА НАЧАЛЬНОГО ГРАДИЕНТА ДАВЛЕНИЯ ПРИ ФИЛЬТРАЦИИ ГАЗА В ПОРИСТЫХ СРЕДАХ В разрезах газовых и газоконденсатных залежей наряду с газонасыщенными пластами, в которых процесс фильтрации описывается законом Дарси, имеются газонасыщенные пласты, в которых фильтрация газа происходит лишь при градиентах давления, превышающих некоторую величину — начальный градиент давления grad p. Наличие газонасыщенных пластов, в которых фильтрация происходит с начальным градиентом давления (далее такие пласты называют пластами с начальным градиентом давления, или пластами с grad р Ф 0), установлено экспериментально в результате многочисленных лабораторных и промысловых исследований, проведенных в течение последних 15-ти лет. При этом определено, что газоотдача пластов с grad p Ф 0 существенно меньше, чем пластов с grad p = 0. Газ из пластов с grad p Ф 0 извлекается лишь в режиме истощения, вода в такие пласты практически не поступает. При разработке газовых и газоконденсатных залежей пласты малой толщины с grad p Ф 0 превращаются в полупроницаемые мембраны, которые отдают газ и пропускают его через себя, но не отдают и не пропускают воду. Мощные толщи пород с grad p Ф 0 разделяют газовую залежь на части, практически не связанные между собой в газодинамическом отношении. Столь существенное различие в закономерностях процессов фильтрации газа и воды в газонасыщенных пластах без начального градиента давления и с начальным градиентом давления обусловливает необходимость качественного разделения их в разрезе. Все газонасыщенные пласты с grad p = 0 кондиционны при любом режиме разработки;

из газонасыщенных пластов с grad p Ф 0 кондиционны лишь те, для которых обоснована возможность извлечения газа при оптимальном режиме разработки. Выделение в разрезе газонасыщенных пластов с grad р Ф 0 позволяет оптимизировать систему разработки газовых и особенно газоконденсатных месторождений на основе выявления и учета значимой площадной и вертикальной неоднородности разреза при фильтрации газа. Информация о неоднородности разреза необходима для обоснованного выбора мест заложения добывающих скважин, установления интервалов перфорации, а также для оценки коэффици ентов газо- и конденсатоотдачи в зависимости от принятой системы разработки. Выявление пластов с начальным градиентом давления позволяет перейти к системам разработки на основе регулируемого вытеснения газа водой. Для газонасыщенных пластов с grad p Ф 0 выделение и оценка должны проводиться в процессе разведки залежей газа, так как знание их доли и распределения в разрезе необходимо для проектирования системы разработки. Указанные оценки по результатам разработки могут быть сделаны лишь после значительного падения давления в залежи. Выделение в разрезе и оценка пластов с начальным градиентом давления требуют широкого использования результатов гидродинамических и промыслово-геофизических исследований, а также данных лабораторного изучения процессов фильтрации газа на образцах керна. Экспериментально установлено, что в некоторых пористых средах, насыщенных газом и остаточной водой, фильтрация газа происходит лишь после создания градиента давления, превышающего некоторое начальное значение grad p, которое изменяется в широких пределах и в большинстве случаев тем выше, чем больше остаточная водонасыщенность 5В, а также чем больше эффективное давление рэ. Представляется, что в газонасыщенных породах с grad р Ф О часть поровых каналов перекрыта водными барьерами, которые газ преодолевает лишь начиная с определенного перепада давления. До достижения некоторого порогового предельного значения перепада давления (в расчете на единицу длины образца) движение газа через пористую среду не происходит. Явления создания и разрушения барьеров могут быть полностью или частично обратимы под действием капиллярных сил, а также за счет упругости защемленных в порах пузырьков газа. Наличие начального градиента давления при фильтрации пузырьков газа подтверждено и лабораторными экспериментами на гидрофобизированных кварцевых капиллярах (диаметром до 10 мкм). При этом установлено, что начальный градиент давления определяется гистерезисом краевого угла смачивания, разницей косинусов отступающего и наступающего краевых углов, т.е. начальный градиент зависит от степени деформации пузырька газа при его фильтрации. При наличии предельного градиента давления фильтрация газа между двумя точками пласта отсутствует, если перепад давления между этими точками Ар < grad pL, где L - расстояние между точками. В связи с этим, если при отборе газа через скважину из бесконечного пласта с grad p Ф 0, находившегося первоначально при давлении ро, прекратить отбор, то давление восстановится не до пластового, а до более низкого значения р„ которое определяется тем, что вблизи скважины распределение давления соответствует достижению предельного градиента: P(r) = Pi + grad p(r - r c ), (3.15) поэтому pi = ро - grad pR, где R - радиус зоны дренирования скважины. Таким образом, следствие наличия предельного градиента давления - недовосстановление давления в скважине после испытаний. Последнее подтверждено многочисленными промысловыми наблюдениями (в том числе и двухлетними после кратковременных испытаний). По мере отбора газа из залежи при давлении р3 на забое скважины приток в нее из пластов с grad р Ф 0 прекращается, когда вблизи скважины устанавливается неравномерное распределение давления по закону (3.15). В результате оказывается, что каждая скважина дренирует лишь прилегающую к ней часть пласта с grad p * 0 радиусом # » = R ~ (Ро - Pa)/grad p. (3.16) Таким образом, из-за предельного градиента давления снижается как размер зоны дренирования, так и полнота извлечения газа из этой зоны. Если газонасыщенный пласт А с начальным градиентом давления в разрезе контактирует с разрабатываемым пластом В без начального градиента, в котором при отборе газа пластовое давление понижается, то наряду с небольшими градиентами, направленными вдоль простирания пластов, возникают и значительные разности давлений поперек пласта А. В результате этого по мере снижения давления в пласте В газ будет поступать из пласта А в пласт В по всей площади контакта между ними. Дренирование пласта А будет происходить на глубину А/г от плоскости контакта пластов, равную А/г = Apj/grad p, А/г < /г„ (3.17) где Ар, - снижение пластового давления на г'-й момент времени в пласте В;

h, - толщина пласта с grad p Ф 0. Очевидно, что в этом случае Д/г изменяется в процессе разработки и зависит от давления забрасывания залежи. С учетом зависимости grad p формулу (3.17) необходимо уточнить следующим образом:

7.,, А/г > 0,01 МПа/м и более) превращаются в полупроницаемые мембраны, которые пропускают вверх газ и не пропускают воду. Последнее необходимо учитывать при разработке газовых и особенно газоконденсатных залежей как при расста новке добывающих скважин и определении оптимального положения в них интервалов перфорации, так и при применении различных систем поддержания пластового давления. В реально осуществимых условиях заводнения газовых залежей вторжения воды в пласты с начальным градиентом не происходит. Таким образом, вследствие наличия начального градиента давления при фильтрации газа и соответственно воды эффективная газонасыщенная толщина при режиме истощения больше, чем при водонапорном режиме или при эксплуатации газовой залежи с поддержанием пластового давления закачкой воды. В последнем случае для увеличения коэффициента газоотдачи целесообразно снижать начальное пластовое давление к концу разработки залежи. Наличие в газонасыщенных пластах начального градиента давления обусловливает необходимость при подсчете извлекаемых запасов газа и конденсата учитывать все газонасыщенные пласты с grad р = 0, а газонасыщенные пласты с grad p Ф О включать в извлекаемые запасы лишь при условии, что для них обоснован коэффициент газоотдачи. Методика выделения и оценки газонасыщенных пород с grad p Ф О включает следующие этапы работ. I. Предварительное диагностирование газонасыщенных пород с grad p Ф О по каротажу. II. Выявление пород с grad p Ф 0 по результатам лабораторного изучения образцов керна. III. Оценка начального градиента давления и зависимости grad p{p) на образцах керна. IV. Промысловые исследования пород с grad p Ф 0. V. Уточнение правил выделения по данным каротажа пород с grad p Ф 0. Рассмотрим каждый из указанных этапов. I. Предварительное диагностирование газонасыщенных пород с grad р Ф 0 по каротажу. Цель работ на этом этапе - выделение в разрезе всех газонасыщенных пластов, в которых наиболее вероятно наличие начального градиента давления при фильтрации газа, а также ранжирование их по фильтрационно-емкостным свойствам (ФЕС). В результате этих работ определяют число пластов, однородных по ФЕС, которые необходимо исследовать на наличие начального градиента давления. Выделение по данным каротажа пластов, в которых вероятно grad р Ф 0, проводят путем вычитания из суммы всех газонасыщенных отложений доли пород, представленной пластами заведомо без начального градиента давления. К пластам с grad p = 0 относят газонасыщенные пласты, в которых по каротажу фиксируется вытеснение газа водой или воды газом в прискважинной части пласта в процессе формирования или расформирования зоны проникновения, образующейся в результате разбуривания продуктивных отложений или при специальной закачке в пласты индикаторного флюида с вязкостью, большей вязкости газа. Ранжирование по ФЕС пластов, в которых вероятно grad р Ф 0, проводят по данным каротажа и результатам изучения т, 5В и kT на образцах керна из этих пластов. II. Выявление пород с grad p Ф 0 по результатам лабораторного изучения образцов керна. Цель работ - определение наличия начального градиента при фильтрации газа в каждом пласте, выделенном на этапе I. В результате этих работ определяют породы, в которых grad p Ф 0. III. Оценка начального градиента давления и зависимости grad pip) на. образцах керна. Цель работ - количественная оценка средних значений grad p для каждой совокупности пластов по ФЕС, а также определение для них усредненных зависимостей grad pip). В результате этих работ выявляют совокупности пород, из которых можно извлечь газ в процессе разработки залежи, а также устанавливают исходные данные для оценки газоотдачи из этих пластов. IV. Промысловые исследования пород с grad р Ф 0. Цель работ - получение промысловых данных, подтверждающих возможность извлечения газа из пластов с grad p * 0, выделенных на этапе III. Результат этих работ - выделение пластов с grad p Ф 0, содержащих извлекаемые запасы газа при оптимальном режиме разработки исследуемой залежи. V. Уточнение правил выделения по данным каротажа пород с grad p Ф 0. Цель работ - установление статистических правил наиболее достоверного выделения в разрезе по результатам каротажа пластов с grad p * 0, из которых можно извлечь газ при разработке залежи. Результат этих работ - выделение в разрезе всех пробуренных скважин газонасыщенных пластов с grad p * 0, содержащих извлекаемые при оптимальном режиме разработки запасы газа. Увязку всех результатов изучения газонасыщенных пород, характеризующихся наличием начального градиента давления, с данными каротажа проводят в связи с тем, что лишь данные каротажа позволяют дифференцировать по ФЕС всю вскрытую скважинами толщину исследуемой залежи. Тем самым данные каротажа, прокалиброванные по результатам гидродинамических исследований, позволяют воссоздать геолого-промысловую модель залежи, по которой можно провести гидродинамические расчеты, необходимые для оценки извлекаемых запасов газа и конденсата, а также для выбора оптимального режима разработки залежи. Выделение газонасыщенных пород с начальным градиентом давления по данным каротажа позволяет качественно выявить пласты, для которых необходимы количественные оценки начального градиента. Эту задачу решают по результатам изучения образцов керна в определенной последовательности. В пределах каждой совокупности пластов (группа по ФЕС, выделенная по каротажу как вероятно обладающая предельным градиентом давления) исследуют однородность слагающих ее пород. С этой целью для пород каждой группы анализируют распределения величин т, kr и 5В, определенные на образцах керна, который отобран из интервалов разреза, представленных породами этой группы согласно данным каротажа. Группа однородна в масштабе образцов керна и в большем масштабе, если т и 5В распределены по закону, близкому к нормальному, a kT - по закону, близкому к логарифмически нормальному. Для таких групп определяют средние значения т, 5В и kr и их а. Если какая-либо группа пород неоднородна, то она в дальнейшем характеризуется минимальными т и kT и максимальными SB. Для групп, представленных тонким переслаиванием пород с разными ФЕС, определяют среднюю долю пород каждого типа в пределах пласта. Для лабораторных исследований на начальный градиент давления можно использовать образцы керна, отобранного в скважинах, которые пробурены как на безводных, так и на водных промывочных жидкостях (ПЖ). Это обусловлено тем, что в породы с grad p Ф 0 практически не проникает фильтрат ПЖ. Образцы керна представительны для выявления пород с grad p, если они отвечают следующим требованиям. 1. При выбуривании керна и подъеме его на поверхность не нарушены структура пород и распределение в них газа и воды. Это контролируют по результатам измерения на кернах электрических и акустических параметров. При этом акустические параметры используют для обнаружения нарушений струк туры, вызывающих искусственную трещиноватость пород. Она устанавливается по затуханию упругих волн. Удельное электрическое сопротивление (УЭС) пород позволяет контролировать неизменность распределения в породе газа и воды, а в случае отбора керна на водной ПЖ - и сохранность структуры. Образец керна представителен, если его УЭС при термобарических условиях пласта ррТ соответствует УЭС пласта рп, т.е. выполняется соотношение \ррТ - рп| < 2ар;

W > 2 + 4 )2. (3.19) (3-20) где <трл., а Рп - погрешность оценки УЭС соответственно по керну и каротажу. Измерения ррт возможны на образцах стандартных размеров, так как они проводятся в специальных кернодержателях. С учетом этого предварительно представительность образцов керна определяют по измерениям УЭС скола р (скол - это образец горной породы с конфигурацией, определяемой диаметром колонковой трубы и условиями отбора). Для этого по нескольким образцам устанавливают зависимость р„ = /(р). Затем по исследуемому сколу определяют р;

от р по зависимости ррТ = /(р) переходят к ррТ, а затем по соотношению (3.19) определяют сохранность образца. Если соотношение (3.19) соблюдается, то скол пригоден для дальнейших исследований;

в противном случае он непригоден для выявления grad р. 2. Из групп, однородных в масштабе образцов керна, пригодны любые, случайным образом отобранные образцы. Из неоднородных групп для исследований на grad р пригодны образцы с предельными значениями m, Ss и kT. Так как тп и 5В по стандартным методикам оценивают лишь после изменения насыщения, то для классификации образцов предварительно используют данные косвенных методов. Дальнейшие работы проводят лишь на представительных сколах. Из скола выпиливают не менее двух образцов керна: один - ориентированный вдоль напластования, а другой - поперек него. Образец, выпиленный по напластованию, используют для обнаружения grad p в исследуемой породе, а образец, выпиленный поперек напластования, - для оценки grad p (так как газ из пород с grad p * 0 практически извлекается за счет перетока во вмещающие пласты с grad p # 0) и для выявления пород, в которых имеются практически непроницаемые прослои (обычно глины), исключающие перетоки газа во вмещающие породы. Из представительных сколов изготовляют образцы цилиндрической формы, размеры которых определяются конструкцией кернодержателя измерительной аппаратуры. Образцы пород (керны) получают механической обработкой сколов с применением трансформаторного масла в качестве охлаждающей жидкости. Для изготовления образцов керна из сколов используют вертикальносверлильный, абразивно-отрезной станки и наждачный круг с приводом. Образцы изготовляют выбуриванием алмазной коронкой из скола с последующим подрезанием торцов алмазно-абразивным кругом или подравниванием их на наждачном круге. В случае если образцы керна представлены слабосцементированными породами, использование вертикально-сверлильного станка для выбуривания нежелательно, так как образцы разрушаются. В таких породах с помо щью алмазно-абразивного круга вырезают кубические образцы, а затем на наждачном круге (без промывки и охлаждения) обтачивают грани. Время процесса выбуривания образцов керна и их консервации (в поливинилхлоридный пакет, резиновую манжету) не должно превышать 10 мин. После изготовления образца керна на нем измеряют УЭС при термобарических условиях пласта. При этом пластовое давление может быть равно атмосферному, но давление обжима должно соответствовать эффективному давлению рэф = Рг - РоПластовую температуру можно не воспроизводить, но необходимо определять температуру, при которой находят УЭС, а затем вносят температурную поправку, равную рпв/рвг> гДе рпт Рвг ~ УЭС пластовой воды соответственно при пластовой температуре и лабораторных измерениях. Образец керна пригоден к дальнейшим исследованиям, если соблюдается соотношение (3.19). Затем образцы взвешивают на аналитических весах. После этого представительные образцы готовы к исследованиям на наличие начального градиента давления при фильтрации газа. Можно использовать стандартную аппаратуру для исследования проницаемости кернов, например типа АКМ-2 или УИПК-IV. Аппаратура рассчитана на давление газа до 30 МПа, давление обжима до 80 МПа, температуру обогревающего теплоносителя до 80 "С. Она позволяет измерять ртутным дифманометром перепад давления до 0,1 МПа с точностью ±100 Па. Испытания проводят на пластовом газе или газе, вязкость которого приблизительно равна вязкости пластового газа (±10 %). После окончания эксперимента постоянство остаточной водонасыщенности контролируют путем повторного взвешивания образца и по УЭС. Для образцов с неизменной остаточной водонасыщенностью определяют grad p. Отношение установившегося перепада давления к длине образца принимается за предельный градиент давления, МПа, v r - Ap'/l, (3.21) где Ар' - остаточный перепад давления, МПа;

/ - длина образца, м. В тех случаях когда установленные величины vr малы и соизмеримы с погрешностью оценки Ар', проводят оценки начального градиента давления при фильтрации жидкости vx, что повышает достоверность диагностирования пород с vr / 0. При исследовании пород из газоконденсатных залежей в качестве фильтрующей жидкости используют пластовый конденсат, при исследовании пород из газовых залежей - солевой раствор, который исключает разбухание глин в образце, например раствор СаС12. Выявление УЖ значительно проще, так как УЖ/УГ » Ц / г где цж - вязкость фильтрующейся жидкости. жЦ> На образцах керна из групп, для которых выявлено наличие начального градиента давления при фильтрации газа вдоль напластования пород, проводят исследования по оценке vr при фильтрации газа поперек направления напластования. Работы выполняют с целью выявить породы с непроницаемыми по газу прослоями при максимальном градиенте давления, который может быть реализован в пластовых условиях. Последний определяется из соотношения рй и конечного давления (на конец разработки залежи) р к = ехр(1293 • 10~ 9 Яр н ), где Н - средняя глубина залегания залежи, м;

рв - относительная плотность пластового газа по воздуху. Далее находят Ар' = р0 - рк. В результате проведенных работ выявляют группы, в которых по напластованию пород происходит фильтрация газа с начальным градиентом, и груп пы, в которых поперек напластования происходит фильтрация при градиентах давления, реализуемых в пластовых условиях. Очевидно, что все эти породы газонасыщенны. В дальнейшем лишь эти группы пород относят к породам с начальным градиентом давления. Породы, в которых фильтрация газа отсутствует, относят к породам, содержащим забалансовый газ, и их при проектировании системы разработки залежи считают непроницаемыми породами. Породы, для которых установлено, что при движении газа вдоль напластования grad р = 0, считают отложениями без начального градиента давления. В пределах уточненных совокупностей газонасыщенных пород с grad р * О проводят исследования по оценке grad p и установлению зависимости grad p(p). При этом все последующие лабораторные исследования выполняют лишь на образцах керна, выделенных перпендикулярно к направлению напластования пород. При исследовании пород из неоднородных групп целесообразно использовать колонки кернов, состоящие из нескольких образцов, которые представляют все составляющие пород в том же соотношении, в каком они находятся в пластовых условиях. Последнее определяют по данным каротажа в рамках модели анизотропного пласта или по результатам изучения образцов керна в интервалах разреза, где вынос керна из пород указанных неоднородных подгрупп равен 100 %. Исследования проводят с использованием кернодержателя. Применение колонок кернов целесообразно и для пород из однородных групп, так как с увеличением / можно работать при больших перепадах давления. Измерения для оценки grad p и установления вида зависимости grad p(p) выполняют с воспроизведением начального пластового давления и пластовой температуры с использованием при фильтрации пластового газа. При исследовании кернов газоконденсатных месторождений при фильтрации используют пластовую смесь газа с конденсатом;

при этом перед началом эксперимента при минимально возможных перепадах осуществляют прокачку не менее пяти объемов пор смеси через образец для удаления из образца жидкого конденсата, выпавшего при подъеме керна из пласта на поверхность. После этого проверяют стабильность УЭС образца. Если оно не изменилось и соответствует рп [см. соотношение (3.19)], то образец повторно взвешивают, и он готов для исследования на grad p. Начальный градиент давления и зависимость grad p(p) устанавливают по выравниванию давлений на входе и выходе образца (колонки образцов керна из неоднородных групп). Работы по установлению grad p(p) проводят следующим образом. В экспериментальной установке создают давление обжима, соответствующее рЭф. Пластовая температура, давление газа на входе и выходе из образца соответствуют пластовым условиям в начале разработки. Давление обжима и температуру теплоносителя во время испытания образцов поддерживают неизменными. Перед началом экспериментов по определению начального градиента установку выдерживают при заданных параметрах в течение 1-2 ч, а иногда и более в зависимости от длины колонки образца и характеристик пористой среды. Стабильность всех параметров - необходимое условие начала опыта. При перекрытом кране на входе в колонку или патрон и неизменном давлении на входе в образец снижают давление на выходе из образца на значение, которое соответствует чувствительности измерительной аппаратуры, и наблюдают в течение 3-4 ч, изменяются ли давление на входе и перепад давления и есть ли признаки фильтрации. Перепад давления измеряют дифференциальным манометром (типа ДМ, ДМЭ, ДСЭ, ДСП, которые при давлении до 64 МПа позволяют измерять перепады давления в пределах от 0,004 до 0,63 МПа). В отсутствие течения газа и изменений давления (перепада давления) вновь снижают давление на то же значение и наблюдают за приборами. Такое ступенчатое снижение давления и соответствующие наблюдения выполняют до возникновения фильтрации. После этого снимают пять-шесть точек прямого хода (увеличивая перепад давления Ар) и пять-шесть точек обратного хода зависимости Q = f(Ap), уменьшая перепад давления от максимально достигнутого при постоянном давлении на входе до значения, при котором возникла фильтрация.

3.3. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ПРОТЕКАНИЯ Теория протекания (или перколяции, от англ. percolation - просачивание, фильтрование) - очень молодая наука. Первую работу в этой области опубликовали в 1957 г. английские ученые Бродбент и Хаммерсхи в связи с изучением задачи о просачивании газа в угольный адсорбент противогазовой маски. Угольный порошок представляет пористую среду, в которую может проникать газ и адсорбироваться на поверхности частичек угля. Если поры достаточно широки и хорошо связаны друг с другом, то газ проникает внутрь пористой среды. В противоположном случае газ не проникает дальше поверхности угля. Теория протекания изучает условия, при которых жидкость (или газ) подается в некоторую область пористой среды и распространяется по порам сколь угодно далеко от исходного места. Рассмотрим простейшую модель, на которой можно продемонстрировать основные понятия теории перколяции. Представим пористую среду в виде регулярной структуры - квадратной проводящей металлической сетки (рис. 3.4). Пусть к двум противоположным сторонам квадрата подключена разность потенциалов. Очевидно, что схема на рис. 3.4 представляет собой замкнутую электрическую цепь, по которой течет ток. Будем случайным образом блокировать отдельные узлы схемы и изучать, как изменяется электрическое сопротивление в зависимости от числа блокированных узлов. Блокирование узлов состоит в перерезании всех четырех проходов, подходящих к этому узлу. На рис. 3.5, где приведен фрагмент решетки, блокированные узлы отмечены зачерненными кружками, неблокированные - светлыми. Очевидно, что через «черный» узел электрический ток не протекает вообще, через «белый» течет во всех направлениях. Понятно, что с увеличением числа заблокированных узлов общая электрическая проводимость сетки уменьшается. Обозначим через X отношение числа блокированных узлов к общему числу узлов в решетке. При увеличении X электрическая проводимость уменьшается, и при некотором значении Ху, которое называют критическим (пороговым), или порогом протекания, она обращается в нуль. Это означает, что не осталось ни одного пути, связывающего левую и правую границы исходной решетки. При достаточно большой решетке (большом числе узлов) величина Ху не зависит от выбора блокированных узлов и равна примерно 0,41. На основании этого в дальнейшем будем предполагать, что имеем дело с бесконечными решетками. Рассмотренная задача носит название задачи узлов. Аналогичным образом можно рассмотреть задачу связей. При этом случайным образом разрезают со о -о6 -О о о о Рис. 3.4. Модель пористой среды Рис. 3.5. Фрагмент решетки единительные электрические провода (связи), соединяющие два соседних узла решетки. Обозначим через X долю разорванных связей по отношению к общему числу связей в решетке, через Хкр - критическое значение этой величины, при достижении которого прекращается прохождение тока через решетку. Показано, что Хкр = 0,5. Таким образом, Х кр > Ху. Это неравенство означает, что, заблокировать систему легче, вырезая узлы решетки, чем разрезая связи. Доля блокированных узлов, при которой прекращается ток, меньше, чем доля разорванных связей. Это понятно, так как при блокировании одного узла разрывается не одна связь, а все связи, входящие в данный узел. В качестве примера приведем пороговые значения Хкр и Ху для плоских решеток трех видов:

Pages:     | 1 |   ...   | 2 | 3 || 5 | 6 |   ...   | 15 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.