WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 12 |

«М. Маскет Течение однородных жидкостей в пористой среде Перевод М. А. Геймана Москва • Ижевск 2004 УДК 622 The Flow of Homogeneous Fluids Through Porous Media ВУ М. MUSKAT, PH. D. ...»

-- [ Страница 2 ] --

Часть I. Основы 19. Залегание погребенных вод. Является вполне очевидным, что* любые морские осадки, которые после процесса отложения не были подняты над уровнем зеркала грунтовых вод и не были промыты атмосферными осадками вследствие просачивания грунтовых вод, должны содержать в себе воду, которая является, возможно, идентичной с той или происходит непосредственно от тех вод, что содержались в древних морях. Удержание воды пористыми разностями на протяжении геологических эпох становится еще более очевидным, если вспомнить, что пористость имеет свой максимум непосредственно вслед за отложением осадков, а по мере уменьшения пористости вследствие обжатия и цементации осадочных образований наблюдается явление вытеснения, жидкости из пор последних. За исключением некоторых определенных случаев, когда грунтовая вода имеет непосредственное проникновение в глубоко залегающие пласты и в них возможно смешение или даже полное замещение находящейся там воды HI грунтовую, а также при наличии открытых выходов пластов на дневную поверхность — первоначальная или погребенная вода (говоря более строго —часть ее) остается в залежи после ее образования, как в ловушке. Однако следует подчеркнуть, что погребенная вода, представленная в данном горизонте, не обязательно должна иметь местный характер и принадлежать к данной области или горизонту. Вследствие сложного процесса миграции, возможного в подземных горных породах, состав присутствующей в пласте воды может характеризовать погребенную воду, как проникшую в последний иа смежных источников или же путем миграции по проницаемым р а з н о стям с относительно далеких расстояний. Совершенно не следует ожидать, что вода из скважин, вскрывших определенные глубокие горизонты, будет по своему химическому составу соответствовать воде древних морей. Изменения в составе воды должны были произойти в течение геологической эпохи, прошедшей с момента отложения ныне глубоко залегающих формаций до настоящего времени. Химическая активность в течение этого периода имела место в форме растворения породообразующих минералов, реакций обмена солей, а также осаждения минералов, что подтверждается цементацией песков и иных пористых р а з н о с т е й во многих стратиграфических горизонтах. Глубокие изменения химического состава некоторых горных пород радикальным образом изменили их свойства, а такие изменения могли произойти только за счет работы миграционных вод. Представляет собой интерес исследование некоторых минерализованных вод или рассолов, взятых из глубоких скважин, а также из относительно неглубоких пластов, где они не смешались с атмосферными осадками. Типичные образцы приведены в табл. 2. Характерной особенностью этих рассолов является их большая соленость по сравнению с морской водой. Нельзя себе представить, что соленость воды в современном океане ниже, чем соленость океанской воды миллионы лет тому назад. Многие осадочные образования, ныне вскрытые бурением, без сомнения, отложились во внутренних морях, где вследствие повышенного испарения имелись весьма большие концентрации растворенных минералов. Громадные залежи почти чистой поваренной соли> образующие часть стратиграфического разреза во многих областях, дают вполне точное подтверждение существования засушливых условий,, Глава I. Введение господствовавших в указанных районах во время отложения осадочной соли. С другой стороны, повышение солености можно всецело отнести за счет физических и химических процессов, имевших место после отложения осадков и их глубокого погребения. Колебания в других химических компонентах являются результатом изменений, обусловленных длительным контактом с породами подземного резервуара и смешением вод в процессе миграции. Так, особенностью вод, показанных в табл. 2, является весьма низкое содержание сульфатов, характерное для бурог вых вод нефтяных месторождений. Полагают, что это явление обязано 2 восстановительному действию нефти. Равным образом поражает значиАнализы погребенных вод (в мг/л) Н Таблица я о н о ге* S О К N• О •* в с;

ге ге о о Q, ге U X О ге ^• к2 W* о ю а.~ ЭК DJ !

1| _ -S S эЯ X ге ге ге 1-М и, ге 5" S и S ож со s S Океанская 3 4 5 6 7 8 9 1 0 И 19 2700 — —.—. 48 — _ —. 70 _ 43 — — •1, 10 420 13 260 10 560 17 700 12210 11400 30500 28 1089 1350 16 1300 1940 2390 2541 2140 1950 3000 24 685 377.. — вода 420 77 340 730 1272,6 108 9Э0 455 — 152 100 319 403 90 540 140 82 350 351 1890 196 000 60 459 3 273 11 930 23553 18 735 16 640 1310 — 2 670 Следы i — — 3684 626 587 5120 650 31 950 54 363 73 620 140 40 100 260 36 300 78200 6250 47 3 350 13213 9318 4 125 1 30 10 127 300 70 150 190 4 11 Средний анализ из 77 проб океанской воды (экспедиция Чалленджер) Брадфордский песчаник, Брадфорд, Пенсильвания. Сент-Луисский песчаник, Сент-Луис, Оклахома. Песчаник Лейтон, месторождение Гарбер, Оклахома. Песчаник Бетлер, местечко Окленд, Пенсильвания. Песчаник Бетлер, местечко Центр, Пенсильвания. Песчаник Орискэни, Вашингтон, Пенсильвания. Некоррозийная вода из месторождения Сонсет Мидвей, Калифорния. Коррозийная вода из месторождения Сонсет Мидвей, Калифорния. Месторождение Эльдорадо, Канзас. Первый песчаник Уолл-Крик, восточная часть месторождения СолтКрик, Уайоминг. 12. Первый песчаник Уолл-Крик, западная часть месторождения Солт-Крик3 Уайоминг. Анализы, приведенные в табл. 2, являются типичными для образцов вод, взятых в нефтяных месторождениях и в примыкающих к ним районах. 2 R o g e r s С. S. U. S. Geol., Survey Prof. Paper, 117, Part. 2, 1—103, 1919;

E.S. B a s t i a, Amer. Assoc. Petrol. Geolog, Bull. 10, 1290, 1935.

1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. 11.

Часть I. Основы тельный рост содержания кальция в этих водах. Остальные рассолы содержат необычные количества брома, иода и других элементов и •являются экономически выгодными источниками получения различных химикалий. Когда стратиграфические формы и обнажения на выходах обеспечивают проникновение грунтовых вод в более глубоко залегающие участки пласта, такие сильно минерализованные воды служат объектом для смешивания их с миграционными грунтовыми водами и понижения концентрации солей. Например, в табл. 2 образцы вод 11 и 12 взяты из одного и того же песчаника, но так как последний выходит на поверхность около 24 км к западу (в горы) от нефтяного месторождения, то атмосферные осадки частично затопили песчаник и понизили концентрацию погребенной воды (интересно отметить, что наибольшее понижение концентрации рассола имело место в направлении против движения потока, что указывает на защитное влияние структуры, где скопились нефть и газ, которые принудили миграционную воду циркулировать вокруг нефтяной залежи). Можно привести и другой пример. Так, в одном пласте песчаника в Калифорнии на глубине 1800 м была встречена пресная вода. Выходы этого пласта в горах обеспечили свободный доступ грунтовой воде, которая благодаря крутому падению пласта и, невидимому, свободному, выходу из последнего обеспечила относительно быструю миграцию и эффективное замещение погребенной минерализованной воды. Выходы песчаника Вудбайн в северной части центрального Тексаса тянутся длинной грядой, проходящей через окрестности г. Даллас, где они получают обильное питание грунтовыми водами. Последние заместили погребенную воду в пласте, вплоть до зоны сброса Мексия. В этом песчанике к западу от зоны сброса по мере достижения области нарушения пресная вода постепенно становится минерализованной. К востоку от сброса и далее на протяжении всего остального бассейна в песчанике встречается типичная погребенная вода. Эти общие соображения служат для того, чтобы показать различие между погребенной и атмосферной водой. Становится ясным, что термин „погребенная вода" полагает содержание воды в горной породе, непосредственно связанное с самой породой, но такая буквальная интерпретация этого термина нами не имеется в виду. Так как структура горных пород в зонах погребенных вод аналогична зонам грунтовых вод, следует ожидать в горных породах комплексную миграцию жидкостей, распространяющуюся на далекие расстояния. Действительно, те немногие цитированные нами примеры, где произошло понижение концентрации погребенных вод грунтовыми, дают нам полное подтверждение подобного рода миграции. При такой широкой интерпретации термина „погребенная вода" исключается всякая путаница в представлении о том, что она находилась в каком-либо осадочном образовании с момента отложения осадков, с которыми она связана в настоящее время в застойном состоянии. 20, Миграция погребенных вод. Если существуют места поступления воды в топографически высоко расположенные выходы пласта и выход ее через дренажные каналы на нижней погруженной поверхности последнего, легко представить себе процесс миграции в глубоких зонах Глава I. Введение грунтовых вод. Высокодебитные источники из пластов, которые погребены глубоко под примыкающей к данной площади гористой местностью, являются вполне определенным и обстоятельным подтверждением механизма миграции вод. Следует ожидать также региональную миграцию, созданную проникновением грунтовых вод в приподнятые выходы пластов на дневной поверхности, которые имеют постепенное погружение в сторону выходов, залегающих глубоко под уровнем океана (фиг. 6). В свете,таких простых фактов нет основания подвергать дальнейшему рассмотрению миграцию погребенной воды, вызванную непосредственным проталкиванием ее по пласту наступающей сверху грунтовой водой, С другой стороны, при наличии закрытых бассейнов или же там, где крупное несогласное залегание, повидимому, исключает эффективные выходы пластов (фиг. 3), некоторые из них могут и не иметь вполне Фиг. б. Типовой разрез наклонно падающих слоев, которые выходят ниже уровня моря;

1 — уровень моря;

2 — песчаник.

определенных зон приема и стока, где могла бы возникнуть циркуляция подземных вод. Механизм миграции вод для этих условий не так ясен, хотя наглядность его существования за длительный геологический период подтверждается различными фактами. Упомянем только один из них. Осаждение силициевого или кальциевого цементирующего вещества в порах песчаного пласта, занимающее в некоторых случаях до 3 0 % или более всего объема пласта, не может явиться, повидимому, результатом действия стоячих вод. Заключенная в пласте вода физически не может иметь в растворе столь большого количества твердых веществ в непосредственной к себе близости, чтобы создать такие мощные отложения. Повидимому, следует предположить более осложненную механику миграции погребенных вод, чем та, которую мы рассматривали для объяснения этих явлений. 21. Влияние уплотнения осадков на миграцию жидкостей. Уплотнение осадков мы рассматривали вкратце в главе I, пп. 7—9. Теперь вполне уместно осветить всю важность этого явления, так как оно благодаря своей связи с миграцией погребенных вод затрагивает крупные геологические процессы. Мы уже видели, что вследствие уплотнения от веса перекрывающих осадочных пород глины, имевшие пористость от 45 до 5 0 % и содержавшие вследствие этого эквивалентное количество остаточной воды, теряют постепенно свою пористость с увеличением глубины погребения залежи. На глубине 1500—1800 м остаточ Часть I. Основы ная пористость и водонасыщенность составляют не свыше 5 %. Повидимому, процесс образования сланцев из первичного глинистого и илистого материала требует вытеснения огромных количеств воды, первоначально заключенных в осадочных образованиях. Уплотнение песков имеет меньшую значимость, так как их суммарное уплотнение под весьма большими нагрузками достигает всего лишь нескольких процентов. Тем не менее цементация песков, которая уменьшает их пористость с первоначальной величины 4 0 % до значений, колеблющихся в пределах от 30 до 5%, требует, повидимому, вытеснения соответствующего количества воды из этих осадков. Однако для песков этот процесс следует рассматривать скорее как вторичный эффект, чем как первопричину, так как осаждение цементирующего вещества было бы невозможно, если бы не циркуляция огромных количеств воды под действием иных агентов. Эти явления разъясняют нетолько необходимость циркуляции исключительно больших объемов погребенной воды через проницаемые отложения, с которыми она связана, но и механизм процесса миграции в течение геологического периода, истекшего с момента отложения и глубокого погребения залежи. Допущение процесса вытеснения воды требует некоторых умозрительных заключений. Не только величина уплотнения, необходимая для образования сланцев из глин и илистых отложений, показывает на эти осадочные образования как на первичный источник погребенных вод, но и преобладание сланцев в какойнибудь области с широко развитыми осадочными породами является дальнейшим подтверждением их ведущей роли в вышеуказанном процессе. Поэтому в последующем кратком изложении мы будем касаться только сланцев, полагая, что остальные осадки аналогичны по своему действию, но имеют меньшую значимость. В процессе первоначального формирования сланцеобразующие осадки постепенно погребаются под последовательно утолщающимися слоями добавочных отложений. Благодаря весьма большой восприимчивости к уплотнению в процессе формирования и относительно высокой проницаемости по вертикали перекрывающих разностей, безусловно, большая часть воды, выжатой из глин и ила, будет вытесняться в вертикальном направлении через налегающий массив. Этот медленный процесс может сопровождаться постепенным выпадением цементирующего вещества в песчаных и аналогичных отложениях, причем значительная часть его будет поступать из растворов минералов, входящих в состав глин и илов. Однако, по мере того как глубина залежи становится большей, а проницаемость сланцев становится все меньшей и меньшей, значительная часть выжатой воды будет вытесняться в примыкающие песчаные слои, где благодаря относительно более высокой проницаемости такой среды будет иметь место скорее широтная, чем вертикальная, миграция воды. В результате этих преобразовательных процессов сланцы становятся все более и более водонепроницаемыми и являют собой уже граничные перемычки, которые стремятся удержать вытесненную воду в смежных песчаных горизонтах. В этих горизонтах вода находит себе более легкий путь в области с пониженным давлением и покидает пористый резервуар, даже если процесс миграции происходит на далекие расстояния. Следует помнить, как Глава I. Введение уже отмечалось выше (гл. I, п. 18), что в этом процессе должно происходить вертикальное просачивание по направлению к дневной поверхности, через породы, дизъюнктивные трещины и плоскости сбросов в покрывающих образованиях. Вполне установленным фактом, доказанным наблюдениями, является то обстоятельство, что в целом давление жидкости в таких формациях довольно близко соответствует гидростатическому напору, равному глубине залежи, хотя в отдельных случаях, особенно на больших глубинах, можно столкнуться с повышенным и давлениями. Процесс вертикального просачивания, идущий совместно с процессом широтной миграции воды через проницаемые слои, является вполне обоснованным явлением, если представить себе грандиозный размах времени действия его и высокие давления, которые могут получиться, если вытеснение воды происходит с большой трудностью. Исключительно низкая проницаемость по сечению пород компенсируется, как уже отмечалось, до некоторой степени огромной площадью, принимающей участие в процессе вытеснения воды. В свете этого обстоятельства огромные количества воды, вытесняемые из глин, требуют лишь бесконечно малых средних скоростей потока в вертикальном направлении. Рассматривая типичный осадочный бассейн, где в центральной части его могут залегать от 3000 до 6000 тыс. м осадочных образований мы видим, что постепенное уплотнение сланцев, составляющих значительную часть отложений, приводит в результате к вытеснению воды в примыкающие проницаемые слои. Последние в свою очередь служат водопроводниками, где вода, двигаясь по пути наименьшего сопротивления, выжимается в конечном итоге через перекрывающие горные породы. Зоны сбросов, микротрещины, спайность в местах складкообразования являются вполне установленными участками для выхода воды на поверхность в дополнение к весьма медленному просачиванию ее на огромных пространствах через собственно горные породы. Вполне ясно, что в такой системе обшее направление миграции будет итти от центра главного источника водных рессурсов в сторону бортов бассейна. Общее направление потока может быть очень сильно осложнено геологическими факторами, которые нарушают непрерывность системы. Этот процесс нельзя рассматривать в любом случае как чисто широтную миграцию, т. е. как будто весь поток должен постепенно найти себе выход у бортов бассейна. Как уже было подчеркнуто, общий поток в радиальном направлении сопровождается вертикальным просачиванием, которое совершается постепенно по всей площади. Наши обобщения далеки от достаточного, чтобы создать полную и удовлетворительную картину всего процесса. Подробное разъяснение некоторых особенностей последнего будет по необходимости весьма умозрительным, так как совершенно невозможно развить такое неуязвимое детальнее объяснение, в котором были бы учтены миллионы лет действия процесса. Чтобы ответить на многие вопросы, возникающие при более близком рассмотрении этого явления, наши знания физических и химических процессов, учитывающих фактор времени такой величины, совершенно недостаточны. В свете существующих очевидных и известных фактов в отношении основы физического поведения таких систем представляется, что нарисованная здесь картина должна соответствовать действительной обстановке. Дополнительные подробности, которые Часть I. Основы можно добавить для полноты к сказанному выше, могут сделать более ясным представленный механизм процесса, но не изменить его глубоко. 22. Залегание газа и нефти. Погребенные воды сами по себе вряд ли подверглись рассмотрению в настоящем исследовании, даже оставляя в сюроне их непосредственную значимость при геологических процессах, а в отдельных случаях—вследствие необычных химических компонентов, обеспечивающих их промышленную эксплоатацию. Однако, как это хорошо известно, богатейшие залежи газа и нефти разведывают и эксплоатируют с помощью буровых скважин, которые проводятся на большую глубину от поверхности. Такие залежи не только тесно связаны с сопровождающей их погребенной водой, но скопления нефти и газа на определенных площадях в таких количествах, что делает экономически выгодной их разработку, могут быть связаны непосредственно с миграционными процессами этих вод. В процессе добычи нефти и газа из пород подземного резервуара вода участвует в работе последнего в различной степени. Роль буровой воды будет рассмотрена в подробном аналитическом исследовании, представленном в последующих главах. Теперь же мы ограничим свое внимание достаточно беглым обзором происхождения и формирования газа и нефти. 23. Происхождение газа и нефти. Возможно, что не существует еще таких залежей минералов промышленной ценности, происхождение, формирование и генезис которых подвергались бы такой дискуссии, как в отношении горючих ископаемых — газа и нефти. Газ, встречающийся совместно с углем и иными к нему тяготеющими ископаемыми, произошел исключительно из растительного вещества в процессе его преобразования в уголь. Почвенные газы, состоящие в основном из азота, углекислоты и метана, являются продуктами распада органических остатков, хотя в их формировании важным этапом было действие бактерий. Эти газы обычно настолько тщательно диспергированы, что их присутствие в почве можно обнаружить весьма тонким анализом. Во многих районах, например, в некоторой части долины реки Миссисипи, мощность болотистых отложений настолько велика, что в результате получились скопища значительного количества „болотного газа". Тщательный анализ такого газа показывает, что горючая или углеводородная часть его представлена метаном, с содержанием этана не более 0,001 %, при полном отсутствии более высокомолекулярных углеводородов. Встречающийся в природе нефтяной газ хотя сильно меняется по своему составу, но в основном состоит из смеси углеводородов, от метана до гексана. Метан может составлять до 9 5 % всего газа, но в некоторых случаях пропан и бутан имеют количественное преобладание. Это создает резкий контраст по отношению к обычным продуктам распада органической жизни, которые можно встретить в относительно неглубоких месторождениях, где, как уже было сказано, имеется только метан с небольшими следами этана. Вследствие этого до сравнительно недавнего времени исследователи считали, что генезис нефтяного газа следует отнести в основном к неорганическому происхождению. В настоящее время эта концепция почти совершенно заброшена, и действительным источником Глава I. Введение происхождения газа признается органическое вещество. Однако объяснение процесса формирования нефтяных газов остается в существенной своей части чисто умозрительным. Еще менее удовлетворительным является наше знание о процессах, имеющих место при формировании весьма сложных смесей жидких углеводородов, которые входят в состав нефти. Однако различные косвенные доказательства показывают окончательно, что, несмотря на неуверенность в процессе формирования, первичное генетическое вещество нефти является органическим. По вопросу генезиса уместно отметить тот факт, что газ и нефть в породах подземного резервуара всегда тесно связаны. Хотя большие залежи газа и встречаются иногда с небольшими признаками нефти и, обратно, некоторые нефтяные месторождения содержат только небольшое количество газа, но эти явления могут быть отнесены за счет других условий, отличных от проблемы генезиса. Возможно, что газовые месторождения, почти совершенно лишенные нефтесодержания, существуют как таковые вследствие случайных условий, благоприятных для формирования только газа или его скоплений. С другой стороны, не встречается нефтяных месторождений, совершенно лишенных газа, за исключением тех случаев, где геологические условия благоприятствуют непосредственному рассеиванию газа вследствие утечки его из подземного резервуара. Поэтому можно допустить, что нефть и газ имеют общий генезис и произошли от органических реакций, подробности которых неизвестны. В свете этого принятого органического происхождения нефти можно допустить, естественно, близкую генетическую связь между углем и нефтью. Однако большие углеразрабатываемые свиты обычно не являются нефтяными эксплоатационными горизонтами, хотя нефтяные горизонты в некоторых районах и связаны с богатыми слоями лигнита. Наиболее богатые нефтяные пласты встречаются обычно отдельно от залежей лигнита, и можно вполне утвердительно доказать, что нефтяные месторождения, приуроченные к залежам лигнита, составляют весьма небольшую часть известных нефтяных залежей, т. е. между углем и нефтью отсутствует внутренняя генетическая связь. При рассмотрении этой проблемы было отмечено, что для объяснения происхождения нефти и газа необходимо найти в обычных осадочных образованиях известняков, песков и сланцев первичное нефтепроизводящее вещество. Так как нефтепроизводящие свиты могут располагаться в образованиях, о которых известно, что они отложились в кислой среде, приуроченной или находящейся в пределах достижения миграционных жидкостей,—это должны быть осадочные отложения морского происхождения. Таким образом, следует допустить, что любая проницаемая горная порода или осадочное образование может быть соответствующим нефтяным коллектором. Однако наиболее важные нефтепроизводящие свиты ограничены морскими отложениями и особенно теми, которые отлагались в сравнительно неглубоких водах, где органическая жизнь была особенно обильна. Эта гипотеза является в настоящее время общепринятой, так как нам неизвестны отрицающие это общее положение доказательства. Подводя итоги научно-исследовательским работам, обнимающим изучение органического содержимого современных осадков, проделанных во всем мире, Траск пишет:

Часть I. Основы 1. Органическое содержимое осадков зависит в сильной степени от конфигурации морского дна. Отложения в депрессиях и закрытых бассейнах содержат больше органического вещества, чем те, которые расположены на прилежащих хребтах или склонах, имеющих более крутое падение по сравнению со смежными областями. 2. Органическое содержимое осадков увеличивается с тонкозернистостью текстуры. Глины содержат приблизительно в два раза больше органического вещества, чем илы, а последние содержат в два раза больше органического вещества, чем тонкозернистые пески. 3. Органическое содержание тонкозернистых осадков может значительно колебаться на расстоянии нескольких километров, без заметного макроскопического изменения в строении осадков. 4. Органическое содержание характерных морских отложений резко меняется в зависимости от обилия планктона в поверхностных водах, но в отложениях, встречающихся в неглубоких бухтах, лиманах и устьях рек, может зависеть больше от находящейся там растительности, чем от планктона. 5. Прибрежные отложения содержат больше органического вещества, чем океанские. 6. Органическое содержание осадков в областях земной поверхности, затопленных глубокими водами, достигает значительной величины. Полагают, что это затопление возникает вследствие прибрежного движения поверхностных вод в береговых районах с характерным подводным рельефом г. На основе работы Траска мы можем допустить, что глины и илы являются первичными источниками органического вещества не только вследствие их относительного богатства последним, но и вследствие обильного содержания глин в любом осадочном образовании значительной мощности. Пренебрегая также генетическими процессами, которые при этом имеют место, мы можем допустить с некоторой осторожностью, что в этих глинах, спустя значительное время после погребения залежи, образуются нефтяной газ и нефть. 24. Миграция и скопление газа и нефти. Влияние уплотнения на миграцию воды, содержащейся в глинах, было рассмотрено выше (гл, I, п. 21) достаточно подробно. Непосредственно показано, что газ и нефть, заключенные в глинах, будут постепенно вытеснены из них аналогично воде. При проникновении газа и нефти в примыкающие слои, например, в песчаники, имеющие достаточно высокую проницаемость и позволяющие широтную миграцию, нефть и газ примут участие в процессе миграции совместно с погребенной водой. В целом эта миграция будет направлена, как уже отмечалось, в сторону от площади с максимальным уплотнением, т. е. от наиболее мощной части разреза осадочных образований по пути к областям с наиболее свободным выходом. Здесь мы снова встречаемся с трудностью представить себе точный путь, каким образом свободный газ и нефть, которые не T r a s k P. D., Origin and Environment of Source Sediments of Petroleum, 1932 (API, Research Program, Project 4). В этой работе Траск показал, что недавно отложившиеся осадки не содержат нефтепроизводяшего материала.

Глава I. Введение смешиваются с водой, могут пересечь пористую среду. Простые эксперименты показывают, что небольшие глобулы нефти или пузырьки газа, сравнимые по величине с размерами пор коллектора, будут в значительной степени подвергаться закупорке в порах х. Если бы это явление имело место в природе, то нефть и газ были бы настолько широко рассеяны, что нельзя было найти рентабельных залежей нефти. Однако вследствие огромного интервала времени, на протяжении которого шел процесс, обеспечивший накопление больших количеств газа и нефти по сравнению с размерами порового пространства, влияние поверхностного натяжения, благодаря которому происходит закупорка пор малыми глобулами нефти, будет исключено, поскольку в процессе участвует огромный объем жидкости. Отсюда можно представить себе картину, как под влиянием приложенных градиентов давления нефть и газ мигрируют с водой в виде тонких пленок относительно широких размеров, плавающих ввиду их малой плотности на воде в самой верхней части проницаемого слоя. Вполне очевидно, что неправильности в форме кровли такого пласта коллектора, например, карманы или входящие куполообразные поверхности, должны способствовать улавливанию легких жидкостей вследствие их пловучести. ф и Р. 7. Типы ловушек, которые Действительно, при отсутствии раство- могут образовывать нефтяные или римости, которая могла бы разрушить газовые резервуары: 7 перекрыша;

такие скопления, более легкие жидко- 2 — водонепроницаемая — вода;

5 — на— газ;

3 — нефть;

4 сти остаются в граничных нарушениях, правление общей миграции;

6 — сбросовая зона. как в ловушке, хотя бы градиент давления в зоне водяного потока был бы достаточен, чтобы превзойти пловучесть нефти и газа и вымыть эти скопления из ловушки. На фиг. 7,а показан схематически идеальный разрез антиклинальной складки, где в результате гравитационного отделения происходит накопление жидкостей с низкой плотностью, приносимых водой. Аналогично этому возможное накопление нефти у сброса, как это показано на фиг. 7, Ь, или в стратиграфической ловушке в проницаемом слое (фиг. 7, с), являют собой типовые залежи, встречающиеся на практике. Необходимо заметить, что нефтяные и газовые коллекторы не всегда приурочены к антиклинальным складкам или тому подобным хорошим ловушкам, как это показано на фиг. 7. По всей вероятности, „замкнутость" подземного резервуара обязана резкому изменению в пористости коллектора, относительно большой величине залежи или линзовидности песчаных образований, которые могут встретиться среди Часть I. Основы высоконепроницаемых слоев глинистых сланцев. В таких ловушках могут аккумулироваться нефть и газ. Тем не менее какова бы ни была природа подземного резервуара, промысловая практика вполне определенно указывает, что за редким исключением нефть, присутствующая в залежи, не может быть жидкостью, образовавшейся на месте, но должна была мигрировать в ловушку из других источников. Миграция вод на расстояние нескольких километров является вполне установленной очевидностью. Поэтому мы не видим причины устанавливать какой-либо предел расстоянию, на которое может распространяться миграция, за исключением разрыва непрерывности проницаемых слоев, а также наличия промежуточных зон выхода, ограничивающих широтную циркуляцию погребенных вод. Представляет собою интерес остановиться на последствиях миграции с далеких расстояний, так как пловучесть газа на воде значительно выше, чем нефти. Газ в свою очередь будет вытеснять нефть из подземного резервуара, если его накопилось достаточное количество, чтобы заполнить ловушку. Отсюда можно предположить, что если вдоль направления миграции существует серия таких ловушек, то избыток газа будет занимать подземные коллекторы предпочтительно ближе к нефтепроизводящим свитам. Однако данных, подтверждающих этот вывод, не имеется. Что же касается соотношения между количеством нефти и газа, которое можно встретить в таких коллекторах, было установлено, что не существует и не следует ожидать количественной связи между ними. Практически все скопления нефти содержат достаточное количество газа, чтобы насытить нефть при давлении, существующем в подземном резервуаре. Кроме того, в последнем обычно существует избыточное количество свободного газа. Другие подземные коллекторы содержат только газ или очень малые количества нефти. На основании этих наблюдений можно притти к заключению, что большая часть органического первичного вещества превратилась в газ. То небольшое число случаев, когда нефть встречается в недонасыщенном состоянии, легко объясняется утечками в процессе накапливания или же после него. Следует напомнить, что механизм процесса миграции в большинстве осадочных бассейнов, как было здесь уже установлено, предусматривает постоянную утечку жидкостей в вертикальном направлении через перекрывающие свиты. Естественно возникает вопрос о величине суммарных потерь нефти и газа из первоначального резервуара. В одном случае, где имеются зоны сбросов, такие потери наглядны. В другом случае наблюдаемая недонасыщенность нефти или необычно малые объемы свободного газа дают предположительное доказательство того, что газ рассеялся, хотя перекрывающие пласты показывают нормальную степень непроницаемости. Поэтому можно сделать допущение, что пока в залежи существует ненормально высокое давление газа, его скопления будут медленно вытесняться через перекрывающие породы. Эта утечка прекратится, когда в резервуаре установится давление в равновесии с окружающими породами. Условие полного равновесия от поверхности вглубь требует, чтобы давление жидкости на любой глубине было равно гидростатическому напору столба воды этой длины,—условие, которое фактически наблюдается в большинстве случаев. Повидимому, отклонения от этой закономерности будут иметь место, если перекры Глава I. Введение вающая порода является действительно непроницаемой. Соответственно этому, если на подземный резервуар действует резкое оседание или подъем пластов и выравнивание давления недостаточно быстро реагирует на то чтобы сохранить равновесие, в резервуаре будет преобладать ненормально высокое или низкое давление. В этом явлении кроется еще одна причина резких колебаний соотношения нефти и газа при их скоплениях. Оставляя в стороне возможную изменчивость этого соотношения при формировании нефти и газа из органических осадков, мы заключаем, что случайные изменения в геологических и стратиграфических условиях воздействуют по необходимости на накопление нефти и газа в пределах подземных резервуаров. Насчитываются многочисленные подтверждения просачивания газа из, повидимому, запечатанных коллекторов. Наиболее интересной проблемой является то обстоятельство, что уходящий газ уносит с собой значительное количество водяного пара иа погребенных вод. Если объем потерянного этим путем газа достаточно велик, концентрация твердых веществ в растворе погребенных вод будет по необходимости возрастать. Таким образом, эта причина вполне объясняет один из наиболее удивительных вопросов высокой минерализации погребенных вод. Фактически эта гипотеза получила очень малое подтверждение при изучении содержания солей в песках Брадфордского месторождения и анализе присутствующих там погребенных вод 1. Не существует подсчетов относительно возможного объема газа, теряемого при вертикальном просачивании. Отсюда участие газа в процессе утечек воды является чисто спекулятивным рассуждением. Возможно даже, что действительный объем его намного превосходит всякое воображение. Траск 2 нашел, что для сравнительно молодых органических производящих осадков среднее количество газа, получаемого путем дестилляции, достигает 15 ж3 на тонну породы. Если только часть этого количества могла освободиться в течение природных процессов нефтеи газообразования, вполне резонно допустить, что действительный объем газа, ушедший из таких отложений со времени их образования, действительно грандиозен. Дальнейшее рассмотрение многочисленных интересных подробностей, относительно скоплений нефти и газа в настоящей работе не приводится. Те явления, которые были показаны, имеют своей целью обеспечить прочное обоснование для общей гипотезы, что в зоне погребенных вод миграция последних совершается под действием сил, отличных от продвижения атмосферных осадков (вод). В действительности уплотнение сланцев может создать огромный источник движущей силы. При этом нефть и газ, образовавшиеся в этих отложениях, богатых органическим веществом, вытесняются из этих нефтепроизводящих свит, чтобы принять участие в общем процессе региональной миграции. Таким путем можно себе представить картину формирования скоплений этих жидкостей, которая дает соответствующее освещение аналитическим исследованиям работы этих жидкостей, когда их извлекают из скважин, вскрывших породы подземных резервуаров. N e w l y J. В., Т о г г е у P. D., F e t t k e С. R, P a n y i t i, L. С. Structure of Typical American Oil Fields, Am. Ass. Petr. Geol., 2, 432, 1929. 2 Loc. cit.

Глава вторая ЗАКОН ДАРСИ И ИЗМЕРЕНИЕ ПРОНИЦАЕМОСТИ ПОРИСТОЙ СРЕДЫ 1. Закон Дарси. Для получения количественного представления о режиме работы жидкостей, движущихся в пористой среде, необходимо вначале установить физические основы, определяющие этот режим. Как более детально будет разъяснено в главе III, эти основы являются принципиально теми же, что и управляющие движением вязких жидкостей в обычных свободных сосудах, и выражаются уравнением классической гидродинамики Стокс-Навье [ур-ние (1), гл. III, п. 2]. Это уравнение налагает требование динамического равновесия при распределении скорости в каждой системе потока между силами инерции и силами внутреннего трения, а также внешними усилиями и распределением давлений внутри жидкости. Несмотря на вполне допустимое упрощение, т. е. пренебрежение инерционными усилиями, вследствие низких скоростей, обычно характеризующих течение в пористой среде, математические трудности применения этих уравнений к пористой среде х совершенно непреодолимы для практических целей. Когда Дарси в 1856 г. заинтересовался характеристикой течения через песчаные фильтры, он обратился к экспериментальному изучению проблемы и отсюда пришел к реальному обоснованию количественной теории движения однородных жидкостей в пористой среде. Его классические эксперименты дали весьма простой вывод, в настоящее время обычно называемый законом Дарси, а именно: дебит Q воды через слой фильтра прямо пропорционален площади А песка и разности Ah между давлениями жидкости при входе и выходе из слоя и обратно пропорционален толщине L слоя. Выражая эту зависимость аналитически, имеем:

О) где с —константа, характеризующая песок. Ввиду фундаментальности характера этого вывода вполне естественно, что изучение его справедDa г с у Н. Les fontaines publiques de la ville de Dijon, 1856. Этот вывод может быть непосредственно получен из классической гидродинамики по аналогии с законом Пуазейля. Однако приложение уравнений Стокса-Навье, дающих более близкое приближение к аналитическому подтверждению правильности равенства (1), возможно только в крайне идеализированном случае медленного движения (пренебрегаем величинами инерции) вязкой жидкости в сети параллельных круговых трубок (О. E m e r s l e b e n, Phys. Zeits., 26, 601, 1925).

2 Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды 59 ливости должно было явиться предметом многочисленных исследований. По существу эти исследования проводились в двух направлениях: 1) с объектом, который должен подтвердить уравнение (1) или установить соответствующее видоизменение последнего;

2) исследования, относящиеся к природе константы с, опрэделяемой свойствами песка или пористой среды. В следующем разделе мы подвергнем критическому рассмотрению выводы, которые могут быть получены от исследований первого типа. 2. Степень обоснованности закона Дарси. Чтобы понять более ясно общую природу „закона течения", на основании которого представлены данные экспериментов по движению жидкостей, например, проделанные Дарси, было бы полезно вначале подвергнуть рассмотрению те требования, которые налагаются при этом теорией размерностейх. Прикладывая хорошо известные правила этой теории2, можно легко установить, что падение давления Ар через колонку песка длиной As, обусловливающее движение жидкости с плотностью у, вязкостью /г и средней скоростью V, должно быть связано с этими переменными уравнением вида:

^(^)^), (1) где неизвестные функции F и <р определяются из экспериментов, a d является мерой, длины, характеризующей размер открытий пор или размер зерен песка. С физической стороны ясно, что функция у должна находиться в линейной зависимости О своего аргумента и, действит тельно, это положение является единственным элементом всего анализа, на котором сходятся все многочисленные исследователи закона Дарси. Это наблюдение приводит уравнение (1) к виду:

Лр s = и* ^ldvy\ const^F(-^-), (2) где левая часть равенства представляет собой градиент давления в ли3 нейной системе. Аргумент —— = /? функции F является хорошо известным числом при обычных гидродинамических расчетах в прикладной гидравлике, а именно при рассмотрении движения жидкостей через свободные от песка трубы 4. При d диаметре трубы член —— под названием числа Рейнольдса, 1 /О ч dv у известен VII, М * s k a t M. and В о t s e t H. G. Physics, I, 27, 1931. Например, работа Bridgman P. W. „Dimensional Analysis", главы VI и 1931. Благодаря постоянству уи по длине линейной системы в условиях уста новившегося движения ясно, что градиент давления — в случае движения жидкости будет постоянным вдоль всей системы, несмотря на природу функции F. Лр Отсюда будет постоянным характер течения, а также член у -г— в случае, если жидкость является газом. 4 Совсем недавно оно было приложено также к интерпретации проблем аэродинамики.

Часть I. Основы Уравнение (2) показывает, что его возможно приложить также к течению через сосуды, свободные от песка, ибо оно является не чем иным, как пространственным уравнением, определяющим характер течения. В частном случае при малых скоростях и плотностях жидкости или диаметрах трубы найдено, что функция F равна своему аргументу так, что As " Этот вывод является аналогичным тому, что приводится в классической гидродинамике для вязких жидкостей, где он известен под названием закона Пуазейля и где постоянный коэфициент имеет величину 32, a v представляет собой среднюю скорость по сечению трубы *. Уравнение (3) обычно указывает наличие градиентов давления в линейном „ламинарном потоке". Для более высоких значений d, v, у или l/ju,, особенно когда число Рейнольдса возрастает так, что оно превосходит свою критическую величину порядка 2000, характер потока в трубах, свободных от песка, внезапно меняется от плавного струйного движения к неправильному и неустойчивому распределению вихреобразований. Тогда движение принимает характер турбулентного, где переход в направлении повышения или понижения скорости (наиболее удобный параметр при непрерывных изменениях процесса) достаточно резок, хотя цикл повышения и понижения скоростей в переходной области обычно показывает некоторый гистерезис. Этот тип потока характеризуется динамически тем, что функция F становится пропорциональной второй степени 6 своего аргуВ этом можно снова заметить основную разницу между ламинарным движением в трубе, свободной от песка, и уже подчеркнутым здесь нами ламинарным движением, подчиняющимся закону Дарси, через трубу, заполненную пористой средой. В первом случае распределение скоростей представлено в основном параболой для данного отрезка трубы (особенно точно в случае круглой трубы), уменьшаясь от максимума в центре последней до нуля у стенок. Макроскопическая же скорость в линейной пористой среде постоянна по всему поперечному сечению. Таким образом, если при пуазейлевском потоке суммарный расход пропорционален квадрату площади поперечного сечения, то в линейной пористой среде он пропорционален только первой степени нлощади. Эта разница, повидимому, заключается в огромнейших поверхностях, развитых в пористой среде, и обязана их равномерному распространению внутри ее. При этом может создаться грубое представление об аналогии с большим количеством параллельных капилляров, средняя скорость жидкости в сумме которых остается той же самой. Без сомнения, в каждом из капилляров распределение микроскопических скоростей по сечению аналогично скоростям в свободных от песка капиллярах. 1 Это строго соответствует истине только для труб с шероховатой поверхностью. Для гладких труб показатель степени у скорости в числе Рейнольдса обычно близок к 1,75. Принято выделять коэфициент в уравнении (4) и рассматривать остающийся корректирующий множитель как „коэфициент трения", который в дальнейшем подвергается изучению путем построения его соотношения с числом Рейнольдса. Полный обзор экспериментальных данных по турбулентному потоку в трубах приведен в работе Е. Kemler, A. S. М. Ё. Trans., 55, 7, 1933, а также в работе J. R. S. Pigott, Mech. Eng., 55, 497, 1933. Исчерпывающее теоретическое исследование проблемы турбулентности можно найти в 3-й части работы Н. Bateman „Hydrodinamics" National Research Concil, 1932.

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды мента, в частности, скорости. При этом уравнение (2) принимает вид Ар vv,AS -f- — const -V • (4) чf As d Градиент давления здесь независим от вязкости жидкости, в то время как в ламинарном движении он прямо пропорционален вязкости. По аналогии с этими хорошо известными выводами из прикладной гидравлики вполне естественно воссоздать схожее представление результатов движения жидкости через песчаную колонку. Благодаря извилистым и неправильным каналам пористой среды следует, однако, ожидать, что переход от струйного к турбулентному типу течения будет не так резок, как при движении жидкости через сосуды, свободные от песка. Это обстоятельство приводит к представлению о градиенте -~ /л о как некоторой сумме величин скорости с различными показателями степени (макроскопическая скорость измеряется расходом на единицу площади среды). Действительно, попытки в этом направлении привели некоторых исследователей к выражению закона течения уравнением следующего вида:

Предлагалось даже ввести в это выражение скорость в третьей степени 2. Остальные же исследователи предложили соотношение следующего вида:

где п лежит в пределах 1—2. Мы не будем пытаться объяснить возможные причины несоответствия между выводами различных исследователей. Остановимся просто на том, что является правильным отражением результатов, полученных при наиболее тщательном исследовании проблемы, а именно:

F o r c h h e i m e r.Ph., Zeits. v. Deutsh. Ing., 45, 1782, 1901. Здесь п принято равным 2. 2 F o r c h h e i m e r Ph., Hydraulik, 3d edition, p. 54, 1930. 3 Следует отметить, что уравнения (5) и (6) являются принципиально согласными с требованиями размерности, выраженными уравнением (2), при условии, что константы anb подобраны так, чтобы поглотить влияние множителя dy 2 3 ju /yd и степенных выражений —, которые остаются при выделении скорости v из числа Рейнольдса. Действительно, поскольку к этому вопросу имеет отношение теория размерностей, F мижет быть представлено любой функциональной формой, включая даже такую, которая имеет бесконечный ряд показателей степени. С другой стороны, рассматривая вопрос с физической точки зрения, следует помнить, что выбор F влечет за собой осложнение вследствие изменения ApjAs с изменением остальных переменных d, у и \х. Так, в частности, при рассмотрении уравнения (б) значения л, превышающие 2, будут согласно уравнению (2) указывать, что Ар/As будет уменьшаться € повышением вязкости, а это физически совершенно невозможно.

fi Часть I. Основы Фиг. 8. Картограмма «фактора трения» для течения жидкостей через песчаники (по Фэнчеру, Льюису и Бернсу):

7 _ несцементированный песчаник;

2 — свинцовая дробь. Спецификация: — фактор трения;

d — диаметр среднего зерна;

Ар — падение давления;

L — длина керна;

у — плотность жидкости;

v — скорость = объемная скорость потокаЕЗ — — П площадь поперечного сечения абсолютная вязкость. Обозначения: а — нефть, б — вода, — воздух (представлены данные);

г — нефть по Ф В. Клауду;

д — газ по данным тарного бюро США.

/О3 0, woo Образец Песчаник Сцементиро ванный 7 2 3 4 5 б Пористость, % Образец 15 16 17 18 19 20 21 22 Песчаник Пористость, % 21,4 20,6 33.2 21,9 23,8 26,9 27,7 22,1 28,8 38,5 30,9 34,5 34, Брэдфорд 3-й Венанго Керамика А Робинсон Керамика В Вудбайн 3-й Венанго Робинсон » 3-й Венанго Вилькокс Уоррен » то и 11 12 8 Вилькокс 12,5 12,3 16,9 37,0 20,3 37,8 19,7 15,9 11,9 19,5 18,4 22,3 16,3 19, 3-й Венанго Робинсон Керамика С 3-й Венанго Вудбайн » » » » 24 25 26 п е с ц е ме н in рованныи Флинт Оттава Оттава 20—30 меш Свинцовая дробь Глава П. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды 1) при низких скоростях и малых числах Рейнольдса градиент давления изменяется строго линейно с изменением скорости v или Ар = const As (7) как это было установлено первоначально законом Дарси в противоположность уравнению (6);

по аналогии с описанием, принятым в обычной гидродинамике, течение, подчиняющееся уравнению (7), будет называться „ламинарным";

Фиг. 9. График зависимости произведения числа Рейнольдса и фактора трения (RC) от числа Рейнольдса для движения воды через дробь одинакового размера (по Линдквисту).

d — диаметр дробинки.

2) по мере увеличения числа Рейнольдса градиент ~- начинает* til О возрастать быстрее, чем скорость vt и вызывает изменения, которые лучше всего отражены в уравнении (5). Соответственное графическое подтверждение этого вывода, основанное на экспериментах с движением жидкостей, приведено на фиг. 8 и 9. На фиг. 8, опубликованной Фэнчером, Льюисом и Б э р н с о м 1, п р и ведены данные о течении для некоторого количества сцементированных и несцементированных песков, представленные в виде „графика F a n c h e r G. H., L e w i s J. A. and B a r n e s К. В., Min. Ind. Exp. Sta., Penn. State College Bull., 12, 1933. Единицы и обозначения, принятые этими авторами, были нами изменены так, чтсбы соответствовать единицам, принятым в настоящей работе.

Часть I. Основы % фактора трения". Здесь за ординату принята величина J — dA p\2Lyv, которая по своей размерности соответствует „коэфициенту трения" и которая широко применяется при изучении движения жидкости по трубам. Абсциссой же является число Рейнольдса — -, где d. так же как и в величине С, служит „средним диаметром зерна" 1, определяемым и з уравнения В последнем уравнении ds является среднеарифметической величиной отверстий в двух последующих ситах Тейлора и п — число зерен диаметра ds, найденного ситовым анализом. Оставляя в стороне физическую значимость определения d, фиг. 8 дает очень важное указание, что, пока величина числа Рейнольдса не достигает значения единицы, зависимость полученных данных строго подчиняется соотношению: lnf=a—In/?, из которого сейчас же следует, что 2 7 = const v, (10) (9) т. е. полностью согласуется с законом Дарси. Закон Дарси постепенно теряет свою справедливость, если течение становится частично или полностью турбулентным2. С ростом числа Физически величина d должна представлять размер средней поры, чем диаметр зерна. Однако пора может быть измерена непосредственно только путем микроскопического исследования поперечного сечения самой пористой среды. Бее попытки установить или применить значение d для введения его в число Рейнольдса относились до сих пор к средним величинам фактических диаметров зерен. 2 Следует заметить, что Линдквист и Немени приписывают отклонение от условий ламинарного течения с возрастанием скорости, по степени важности, скорее инерционным силам в сравнении с силами внутреннего трения и скорее даже, чем реальному вихреобразованию. Однако эта точка зрения остается открытой для дискуссии, так как в линейном канале отсутствует накопление кинетической энергии в чистом виде, и перепад давления употребляется только на возмещение потерь трения. Как было установлено Фенчером, Льюисом и Бэрнесом, турбулентный характер течения может быть свободно продемонстрирован нагнетанием струи раствора флюоросцеина в главный поток жидкости, движущейся через колонку дроби. При низких скоростях потока краска проходит через дробинки струйками с небольшой диффузией. Когда же будет превзойдена определенная скорость, струйки начинают хаотически отталкиваться от одной дробинки к другой и полностью диффундировать в жидкость. Наконец, как уже заметил Немени, тот факт, что числа Рейнольдса, при которых появляются отклонения от ламинарного режима течения, значительно ниже тех, при которых наступает вихреобразование в сосудах, свободных от песка, сам по себе не удивителен, если принять в расчет то обстоятельство, что фактические скорости в порах пористой среды выше в 4—8 раз,макроскопических скоростей у. Поток фактически имеет место в каналах с резко меняющимся поперечным сечением, т. е. соблюдено условие, которое, как это хорошо ^известно, способствует раннему появлению вихреобразования. Поэтому вполне правдоподобно, что отклонения от закона Дарси, появляющиеся при низких числах Рейнольдса — порядка 1 — 10 (фиг. 8 и 9), являются свидетельством реального вихреобразования, распространенного на всю систему потока.

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды Рейнольдса или скорости, повидимому, не существует характерного /.is видоизменения течения, которое бы допускало зависимость между -• и при высоких значениях последней, с возрастанием числа Рейнольдса и или скорости. Все, что было окончательно установлено в этом отношении, показывает, что эмпирические данные могут быть ео всех случаях выражены уравнением типа (5), где п имеет значение, близкое к 2. Возможно, что наиболее поразительный пример рассматриваемого типа течения, где п равняется точно 2, был опубликован Линдквистом х, чьи выводы по движению воды через колонку дроби одинакового размера показаны на кривой фиг. 9. В этом графике ординатой RC является произведение числа Рейнольдса на „фактор трения'' и потому она обратно пропорциональна скорости. Данные для R > 4 хорошо определяются линейной зависимостью:

(11) которая, очевидно, эквивалентна выражению:

(12) Число Рейнольдса, при котором имеет место перелом, показанный на фиг. 9, очевидно, едва дает указание на порядок величины зоны перехода между струйным течением, подчиняющимся закону Дарси {RC = const), и тем, которое подчиняется уравнению (12). Благодаря неправильной и капиллярной природе токопроводящих каналов в пористой среде отклонение от струйного типа течения, согласно уравнению (10), будет развиваться постепенно и не проявится внезапно, как в случае течения в сосудах, свободных от песка 1. Без сомнения, L i n d q u i s t EM Premier Congres des Grands Barrages. Communication, Stockholm, 1933. Эта фигура была использована Р. Nemenyi в журн. Wasserkraft und Wasserwirtschaft, 29, 157, 1934. Аналогичные результаты были получены в опытах с движением воды через отсортированный гравий, как об этом сообшают F. Schaffernack und R. Dachler, Die Wasserwirtschaft, 1, 145, 1934, которые также установили переходную область, имеющую место при числах Рейнольдса от 3 до б< 2 Является вполне правдоподобным то. обстоятельство, что переход между строго ламинарным и полностью турбулентным течением в пористой среие состоит в основном из постепенного распространения вихреобразования на все поры среды. Таким образом, первые отклонения от закона Дарси будут соответствовать началу заметных вихревых потерь в больших порах. По мере того как возрастает скорость, локальные зоны вихреобразования распространяются и на более мелкие поры, пока, наконец, вихреобразование не охватит весь объем среды. Сохранение линейной величины a'v при таких условиях полного вихреобразования, согласно уравнению (12), в противоположность трубам, свободным от песка, где турбулентное состояние характеризуется единой квадратичной величиной b'v2, следует отнести, возможно, к огромным поверхностям стенок, открытым для жидкости в пористой среде. Течение в трубах дает более резкий толчок силам трения, тормозящим поток, по сравнению со свободным поровым пространством, где вихревое движение может дать повышение потерь на трение. Так, если в свободном капилляре радиусом 1 см отношение поверхности стенок к свободному объему составляет 2 см~, отношение поверхности стенок к объему пор в песке с пористостью 20% и состоящему из одинаковых сферических зерен радиусом 0,1 мм соста1 вит 1, Часть I. Основы отсутствие столь резкого перехода явилось причиной, почему было предложено некоторыми исследователями уравнение (5), характеризующее течение в пористой среде даже при очень малых скоростях. В действительности ясно, что уравнение (5) должно существенным образом приблизиться к линейной зависимости по мере уменьшения v (в случае кривой Линдквиста — ~ х / 1 0 ) При этом данные взяты были со значительной точностью и для достаточно низких скоростей. Все же существование фактической области струйного течения, подчиняющегося уравнению (10), может быть легко пропущено. ^ Скорость потока, приведенная к среднему давлению, см3/сек/см 0,4 0,8 1,2 1,6 2, 2А 2,8 3,2 3.6 U. 0, 0, 0, 0J 0, Скорость потока, приведенная к среднему даОденаю ам3/сек/с#2 Фиг. 10. Кривые потока для воздуха через сцементированные песчаники (по Фенчеру, Льюису и Бэрнесу):

7 — читай верхнюю шкалу;

2 — читай нижнюю шкалу.

Весьма важно заметить, что поскольку число Рейнольдса принимается как основной параметр при установлении режима течения в пористой среде и используются основные представления, приведенные в уравнении (2), справедливость „закона течения" должна быть одной и той же для жидкостей и газов, в тех же самых пределах чисел Рейнольдса. Изменение плотности вдоль потока по колонке песка при движении газа может быть свободно принято в расчет, беря у-?- или AD /ЛЬ, v его эквивалент -~, при изотермическом движении газа (у = у0 р) — для зависимой переменной и скорость массы yv — для независимой переменной. Можно взять также фактор трения s как зависимую переменную, нанесенную на график, по отношению к числу Рейнолпдса или же, наконец, градиент давления Ар/As, построенный графически, как функция выделяющегося объема газа, приведенного к среднему давлению в колонке с потоком. На фиг. 8, где приведены вторые зависимости, т. е. график „фактор трения" — число Рейнольдса, можно наблюдать, к к это указано условными обозначениями, и закономерности движения газов. Фиг. 8 показывает, что в пределах чисел Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды Рейнольдса [где d определено по уравнению (8)], для которых уравнение (9), а отсюда закон Дарси справедливы для жидкостей, — тому же самому уравнению подчиняется и движение газа. Для интервала струйного движения плотность формально выпадает из уравнения и получается вид его, одинаковый с уравнением (10). Еще более поразительное подтверждение правильности закона Дарси для движения газа приведено на фиг. 10. Построение этого графика сделано авторами на основании иных данных. На нем представлено последнее из только что приведенных положений. Наконец, переходя к отклонениям от закона Дарси при более высоких скоростях, мы получаем условия, у I У < Ц08 ОД 0,16 0,20 0, •тяк Фиг. 11. Поток воздуха через стеклянные бусы со сред^ ним диаметром 0,063 см:

Ар2 — разность квадратов давления (по длине 92 см);

уо — скорость массы. Разрыв кривой соответствует jR ~ 12.

схожие с теми, которые мы рассматривали для движения жидкостей. Например, в качестве сопоставления к выводам Линдквиста на фиг. 11 приведены некоторые данные, полученные Маскетом и Ботсетомх при движении воздуха через стеклянную дробь. Линейность кривой для > 0,03, очевидно, подразумевает для данного диапазона условие: Ар As a(yv)-\-b(yv).

(13) С другой стороны, Челмерс, Телайферо и Роулинс нашли, что их опытные данные могут быть выражены лучше всего уравнением вида:

, (14) где значение п для различных взятых ими пористых сред лежит в пределах 1,753 и 2,018. Так как эти авторы обрабатывали свои данные на логарифмической бумаге, полученные ими кривые недостаточно чувствиМ u s k a t M. and В о t s e t H. G., Physics, I, 27, 1931. Gha l m e r s J., T a l i a f e r r o D. B. and R a w l i n s F. L, Petr. Developm. Techn. A. I. M. E., 375, 1932.

Часть I. Основы тельны к истинному режиму при очень низких скоростях г. Поэтому вполне возможно, что более тщательное изучение полученных ими данных путем построения кривых в прямоугольной декартовой системе координат подтвердит справедливость закона Дарси для низких скоростей. Действительно, рассмотрение численных подстановок в уравнении (14) показывает, что из 16 образцов пористой среды, которые эти авторы подвергли изучению, ни в одном случае величина второго слагаемого в уравнении (14) не превосходила 1%, хотя скорость достига ла 0,09 см/сек.

Высказанные рассуждения привели к заключению, что закон Дарси, утверждая наличие пропорциональности между макроскопической скоростью и градиентом давления, дает очень хорошее представление о „законе течения" для малых скоростей. Однако весьма затруднительно дать точные границы его применения. Основная трудность заключается в том, что определение величины d, входящей в число Рейнольдса, связано с присущей ей двойственностью, между тем как число Рейнольдса является независимой переменной, определяющей характер течения. Так, принимая d диаметром одинаковых дробинок в опытах Линдквиста, приходим, как это уже было показано на фиг. 9, к ограничению области применения закона Дарси R = 4, в то время как кривая фиг. 11, полученная из опытов над стеклянными шариками, ограничивает область для R приблизительно 1.2 2. Определение d по уравнению (8) для неоднородной и сцементированной пористой среды приводит к числу Рейнольдса порядка единицы, при котором начинают появляться отклонения от закона Дарси. Пониженное значение числа Рейнольдса, без сомнения, обязано частично большим колебаниям размера пор в сцементированной среде или неоднородных песках. Все же сомнительно, чтобы формальное определение d по уравнению (8), которое не учитывает угловатости зерен или степени их сцементированности, в случае уплотненных песков могло иметь точное физическое значение. Для настоящих целей, когда в основном мы заинтересованы скорее в установлении области применимости закона Дарси, чем в тщательном ограничении зоны отклонений, является достаточным принять за безопасный нижний предел, при котором отклонения от закона Дарси станут замет ными, число Рейнольдса, равное единице, где d выбрано по любому обоснованному среднему диаметру песчинки. Тогда остается вопрос, какие же значения числа Рейнольдса, включая сюда и единицу, можно принимать в реальных системах потока, представляющих практический интерес. Очень высокие расходы в отдельных случаях реальных систем потока будут, несомненно, соответствовать числам Рейнольдса, значительно превосходящим единицу. Однако не похоже, чтобы макроскопиБлагодаря весьма малой вязкости газов обычно происходят заметные отклонения от закона Дарси при более низких скоростях массы по сравнению с движением жидкостей. а Следует упомянуть об экспериментах П. Эренбергера (Zeitschrift Osterr. Ing. Arch. Ver., p. 71, 1928) над движением воды через неоднородные пески с диаметром зерен 3,0 мм, при которых было найдено, что закон Дарси оставался справедливым при скоростях жидкости до 0,3 см) секt что соответствовало числу Рейнольдса порядка 5.

Глава П. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды ческие скорости в действительных системах потока, несущих жидкость} превосходили бы нормальную величину ее, при которой число Рейнольдса составляет единицу. Так, скорость на обнаженном песчаном забое в скважине диамет3 ром 6" с дебитом 158 м /сутки из трехметрового песчаника составляет приблизительно 0,126 см/сек*. Принимая для плотности и вязкости жидкости величины 1 г/см3 и 0,01 пуаза, т. е. параметры воды (принимать параметры нефти значило бы еще более уменьшить числа Рейнольдса), а для d величину 0 } 05 см, что является верхним пределом для сцементированных песков, будем иметь число Рейнольдса для указанного случая равным 0,063. Аналогично этому газовая скважина того же диаметра, работающая при 20° С из песчаного пласта того же самого типа, с дебитом 2850 м3/сутки1 и дающая газ уд. веса 0.7 от уд. веса воздуха, имеет скорость массы на обнаженном фронте забоя 18,9 -10 г[см21сек. Если вязкость газа при этом равна вязкости метана, то соответствующее число Рейнольдса будет 0,79, т. е. опять ниже верхнего пределаединицы, на котором мы остановились выше при установлении области применения закона Дарси. Благодаря геометрической сходимости у скважины радиального течения (гл. IV, п. 2) вышеприведенные скорости и числа Рейнольдса уменьшаются до 1/10 их величины, существующей на обнаженном фронте пласта, если отойти на расстояние 0,75 м от центра скважины, при радиусе последней 0,075 м. Тогда можно сделать вполне безопасный вывод, что в значительном числе типов течения, представляющих физический интерес, движение жидкости будет строго подчиняться закону Дарси, за исключением, может быть, весьма локализированных участков пористой среды достаточно ограниченных размеров. Наконец, заметим, что мы сделали здесь попытку дать строгое обоснование приложения закона Дарси при количественном рассмотрении проблем течения на базе фундаментальных экспериментов, рассчитанных на проверку этого закона. Можно добавить к этому в качестве веского аргумента широкий охват явлений последними по сравнению с различными иными видоизменениями, которые были предложены для полного диапазона скоростей жидкости или же для области с повышенными числами Рейнольдса. Как это будет видно из последующих разделов, простота аналитических формулировок закона Дарси и непосредственно вытекающих из него заключений, например, уравнения Лапласа для распределения установившегося давления внутри пористой средьц делает возможным использовать его с количественной стороны для весьма различающихся между собой специфических проблем течения, *Обычное движение воды в артезианских бассейнах еще более медленно;

средняя скорость колеблется от 1,6 до 4,8 км/год или от 0,005 до 0,015 см/сек (см. работу С S. Slichter, p. 26, The Motion of Underground Waters, U. S. GeoL Surv. Water-Supply Paper, 140, 1902). 1 Газовые скважины с суточным дебитом до миллиона кубометров не являются чем-то необычным. Однако фактическая суточная добыча большинства газовых скважин обычно ограничивается величиной порядка 3000 м2/сутки. Кроме того, скважины, имеющие ненормально высокие дебиты, работают с пластов, мощность которых составляет более 3 м.

Часть I. Основы представляющих важную практическую ценность. Однако даже наиболее простые видоизменения этого закона, например, уравнения (5) и (6), непосредственно ведут к диференциальным уравнениям для распределения давления в пористой среде, которые легко разрешаются только в наиболее простых случаях. В настоящее время не представляется возможным обобщить и распространить опытные результаты основных экспериментов с линейными каналами на системы потока с отличной геометрией. Поэтому необходимо возвращаться к экспериментированию и изучать детально опытным путем каждую специфическую проблему течения отдельно для всей области геометрических измерений и приложенных перепадов давления. Никому нельзя извинить применения ошибочных основных законов только потому, что они аналитически просты. Однако автор считает, что именно практические соображения служат оправданием применения для решения проблем течения методов, которые приводятся в последующих разделах, где числа Рейнольдса могут несколько превзойти установленный предел— 1 и где вопрос о строгой справедливости закона Дарси остается открытым. Следует, конечно, предпочесть рассмотрение любой проблемы простыми методами, которые могут быть количественно и не точны, потому что основные допущэния, положенные в их основу, только приблизительно правильны, —строгому следованию основным законам, которые настолько сложны, если их выразить точно, что становится невозможным делать дальнейшие выводы или обобщения. 3. Постоянная в законе Дарси. Проницаемость пористой среды. Общая аналитическая формулировка закона Дарси относится к главе III. Однако мы подвергнем рассмотрению здесь природу постоянной пропорциональности между градиентами давления и скоростью течения в линейном канале и дадим обзор второму типу исследований, упомянутых в заключении к гл. II, п. 1. Обозначая градиент давления в линейном канале через -—- и макроскопическую скорость через У, можно выразить наиболее удобным ношением: образом эту постоянную следующим отdp v = const | -.

(1) Возвращаясь к размерным представлениям последнего раздела, замечаем, что преобразованием уравнения (4), гл. II, п. 2 постоянная из уравнения (1) может быть определена, как это показано в уравнении:

v = const — -f-, fi dx, d2 dp ' v (2) /оч ' где d является эффективным диаметром песчинки или открытой поры \ /г— вязкость жидкости, а остающаяся постоянная должна быть безразмерной величиной. Таким образом, физические элементы всей системы (пористая среда и жидкость), обладающие размерностью, выражены здесь через квадрат d для первой и через вязкость для второй. Плот См. сноску I на стр. 64, Глава II. Закон Дарен и изменение проницаемости пористой среды 71 ность жидкости в уравнении отсутствует, так что множитель —- будет отличаться для различных жидкостей, а также для газов и жидкостей по разнице в их вязкости 1. Остающаяся безразмерная постоянная должна содержать безразмерные параметры течения, которые могут включать только геометрические свойства пористой среды, например, пористость, форму зерен среды, степень цементации. Преполагается на один момент, что распределение зерен среды по их размерам включено в определение. Отсюда, в принципе подробное знание природы пористой среды и вязкости жидкости должно позволить заранее предугадать численное значение постоянной в уравнении (1). Определение зависимости, с помощью которой можно получить эффективное познание последней, было предметом многочисленных исследований. Однако, к несчастью, единственной общей чертой всех этих выводов является то, что константа должна изменяться соответственно квадрату некоего среднего диаметра зерна пористой среды, т. е. условие, требуемое уравнением (2) 2. Эти исследования проводились в очень широких размерах, начиная от классического анализа Слихтера3, где поток подсчитывался через индивидуальные поры укладки одинаковых по размеру шаров на основе закона Пуазейля, измененного так, чтобы принять в расчет отдельную форму и длину пор, до обширных экспериментов Фэнчер, Льюиса и Бэрнеса 4. Последними была сделана попытка классифицировать различные пески по их положению на линии, дающей изменения коэфициента трения по отношению к числу Рейнольдса среди аналогичных линий на графике единичных „коэфициентов трения" (фиг. 8). В свете полной невозможности достичь при проведенных исследованиях какого-то положительного результата, который обладал хотя бы небольшой областью справедливости и обобщенности, представляется наиболее обоснованной точкой зрения на эту проблему следующее:

См. главу III, п. 3, где приведено объяснение причины этого отсутствия плотности в уравнении. 2 Фактически вязкость \i не была представлена точно в большинстве аналитических выражений для постоянной уравнения (1). Это допущение является, возможно, причиной того, что большинство исследователей в своих опытах применяет одну какую-либо жидкость и уьпросто поглощалось их числовыми постоянными. Первое точное выделение величины /л, определившее исключительное влияние жидкости (или газа) на постоянную в уравнении (1), и отнесение остаточной постоянной к динамическим свойствам пористой среды принадлежат по всей видимости следующим авторам: Wyckoff, Botset, Muskat and Reed, Rev. Sci. Instr., 4, 394, 1933;

Bull. Amer. Assoc. Petrol. GeoL, 18, 16b 1934. 3 Критический обзор работ, так же как и обширное рассмотрение с качественной стэроны природы порового пространства при укладке шаров и его влияние на проницаемость, можно найти в трудах С. S, S 1 i c h t е г, U. S. Geol. Surv., 19th Ann. Rept, 1897—1898, pt. II, p. 295;

O r a t o n. H. and F r a s e г ri. J., Journ. Geol., 43, 785, 1935;

а также F r a s e r H. J., Journ, Geol, 43, 910, 1935. 4 В этой работе можно встретить большое количество ссылок на подобные же исследования, а также общий обзор литературы по вопросу проницаемости с исторической точки зрения. Другие ссылки можно найти в книге P. Nemenyi „Wasserbauliche Siromungs'lehre", pt. V, 1933, и книге Ph. FoKhheimer „Hydraulik", Chap. I I I. 3d edit, 1930 (есть русский перевод), а также в недавно подготовленной библиографии (С. U. Fischel, U. S. Geol. Survey, February, 1935).

dp ^ Часть I. Основы необходимо объединить вместе постоянную и величину d из уравнения (2) в единый параметр, не имеющий себе подобных и характеризующий пористую среду полностью по отношению к движению жидкости в ней. Общая постоянная, которая определяет собой в динамической форме полностью пористую среду как носитель однородной жидкости при ламинарном движении, обозначается символом к и выражает собой проницаемость. Обычно она применяется с множителем l/fi или без такового и известна под названием „коэфициент проницаемости" или „коэфициент передачи"—по-немецки, „пропускная способность" или „гидрогеологическая константа", и уравнение (2) в конечном итоге принимает вид:

v ~ p dx ' W На этом основании проницаемость пористой среды равна объему жидкости с вязкостью, равной единице, проходящей через поперечное сечение пористой среды, равное единице, в единицу времени под действием перепада давления, также равного единице. Эта постоянная определяется, несомненно, только структурой среды и совершенно не зависит от природы жидкости. Размерность проницаемости, как это видно из сравнения уравнений (2) и (3), является размерностью поверхности, или к = [Щ.

(4) Следует заметить, что размерность [L2] для к непосредственно вытекает из отделения \i от к и выражения вытесняющего источника энергии через перепад давления. Хотя анализ необходимо сделать достаточно обобщенным для включения в него всех типов однородных жидкостей и всех видов вытесняющих источников энергии, например, гравитационного напора, репрессии или же их комбинации, с практической точки зрения можно упростить его, чтобы специализировать определение к производством работ исключительно с ограниченным количеством жидкостей и рабочих агентов. Так, в области инженерных сооружений, которая имеет дело с просачиванием воды через плотины, в технике мелиорации с просачиванием воды через каналы и рвы, или же в любой другой области движения однородной жидкости через пористую среду, где сила тяжести является преобладающим рабочим агентом, градиент давления в законе Да реи может быть вполне обоснованно выражен через гидравлический градиент. Так как вода является исключительно интересующей нас в этом случае жидкостью, вязкость ее, учитывая температурные колебания, может быть также включена в проницаемость. Тогда закон Дарси может быть написан в такой форме:

d ~~ ц dx Алгебраический знак v является произвольным, В аналитических выводах последующих глав он будет выбран так, чтобы знак минус предшествовал правой стороне уравнения (3) при условии, что v будет положительно, если жидкость движется по направлению возрастающих значений координат, а обратное направление дает отрицательные значения для величины v (см. сноску 2 на стр. 113).

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды где h — напор жидкости и dhjdx — гидравлический градиент, Коэфициент к соответствует константе с в первоначальной формуле Дарси [уравнение (1), гл. II, п. 1] и определяет собой „эффективную" проницаемость сложной системы: пористая среда и жидкость. В действительности будет установлено, что к = kygjfi естественно выделяется во всех проблемах со строго гравитационным течением, например, рассматриваемых в главе VI, где он совершенно точно представлен символом к. Так как гидравлический градиент представляет собой безразмерную величину, размерность к будет такой же, как V, т. е. сантиметр в секунду, а по величине единица к, как это показано в табл. 4, будет эквивалентна 1,040 дарси. Возвращаясь теперь к вопросу непосредственной зависимости проницаемости от структурных особенностей пористой среды, например, пористости, распределения размеров зерен, формы зерен и степени сцементированности, видим, что с практической точки зрения любая частная формула будет относительно справедливой только для весьма ограниченной области типов песка. Так, например, заранее становится ясным, что пористость не будет решающим фактором при установлении величины к. Если принять во внимание, что пористая среда может иметь высокий процент порового пространства и быть почти непроницаемой вследствие отсутствия внутренних соединений между порами, то пористость войдет в величину проницаемости весьма сложным образом. С другой стороны, проницаемость песка, состоящего из сферических, зерен одинакового размера, при данном способе укладки может изменяться пропорционально квадрату диаметра зерна, даже если пористость среды остается постоянной1. Структура среды не может быть просто принята в расчет путем усереднения распределения размеров зерен, как, например, в уравнении (9), гл. 2, п. 2, чтобы получить „эффективный" d. Это доказано на том факте, что некоторые образцы, исследованные Фенчером, Льюисом и Бэрнесом, у которых значения d отличаются только на 2%, имеют значения /с, различающиеся между собой в 45 раз. Можно легко обнаружить и другие схожие наблюдения среди остальных данных, собранных этими авторами. Наконец, степень сцементированности, которая естественно является ве„ьма трудно устанавливаемым фактором, чтобы можно было его учесть, также отрицательно влияет на проницаемость уплотненных песков. Это достаточно ясно показана на табл. 3, заимствованной у Хоу и Хедсона 2, которые изучали влияние искуственно менявшегося состава глинистой связки на некоторые пористые плитки, состоявшие из глиноземных абразивных зерен.

Поразительный пример ошибки, которая встречается в теоретических и даже полуэмпирических формулах, дающих приближенно правильные значения к, можно встретить в работе Козени (Wasserkraft und Wasserwirtschaft, 22, 86, 1927), где приводится сравнение замеренных и подсчитанных значений к. Так, формула Хазена показывает несоответствие, колеблющееся в пределах — Зб-т-180%, формула Крюгера — 5 0 - г 8 4 % и Козени —68,7-85,7%. x H o u e W. L. and H u d s o n С. J-, Journ. Amer. Ceramic Soc, 10, 443, 1927.

Часть I. Основы Таблица Содержание связки, % 5,6 10,5 15,0 19,0 22,7 Пористость, °/ /О Проницаемость, дарси 375 317 243 200 46,2 40,8 35,2 32,7 27, Средний размер зерна в каждой из этих плиток был 0,787 мм. Можно себе представить, что в конце концов будет найдено соотношение между проницаемостью пористой среды и пористостью ее, размером зерен, их распределением и влиянием формы зерен. Но в настоящее время, конечно, гораздо проще и более правильно сделать непосредственный замер проницаемости путем эксперимента, чем заниматься трудоемким ситовым анализом, определением пористости, а затем уже производить расчет проницаемости на основе какого-то соотношения, которое в лучшем случае обладает приблизительной справедливостью. Как это будет видно из дальнейшего, непосредственное измерение к может быть сделано настолько несложным путем, поскольку техника его уже установлена, что с чисто практической стороны кажется трудным оправдать продолжительные и косвенные процедуры, заключающиеся в ситовом и зерновом анализе. 4. Единицы проницаемости и номенклатура. Проницаемость пористой среды, как это было показано в предыдущем разделе, имеет ту же размерность, что и площадь, т. е. L 2. Однако формальное определение ее приводит к выражению к через объем X (площадь1) и деленное на время х (градиент давления). Выбор единиц, которые характеризуют элементы этого выражения, в основном является совершенно произвольным. Спыт показывает, что наиболее подходящим комплексом будет, возможно: время в секундах;

длина в сантиметрах;

3 объем в см ;

давление в атмосферах (76,0 см рт. столба), вязкость в сантипуазах. Существующая абсолютная система единиц CGS требует, чтобы единицей давления была принята длина на см2. Это привело бы к неудобным в обращении малым численным значениям проницаемости пористой среды, встречающейся в природе. В табл. 4 даны коэ* фициенты перевода между различными предложенными единицами проницаемости, включая сюда и такие, которые применяются обычно в инженерной гидравлике и гидравлической литературе. Большая часть скорость градиент давления не может считаться удовлетворительным, так как член, выражающий скорость, может быть осложнен скоростью опережения жидкости при движении ее в среде, что объем/площадь определяется величиной —. время•пористость Кажущийся эквивалент выражения к Таблица 4 Переводные меры для единиц iпроницаемости 1фут) S !

и со ^-^ з?

о S Оч «о §:

Б" « «J еГ со б 'О к" S « & ? <& (М* 1 " S •2.

з?

Б с?

G о •& оо а * •г- о X се X ц (М о IM о о * О и о О ас ^, мин в о к X сек.

(М сек.

Б сек.

i 3J кБ и.

р;

л в CD CD В В Дарси 1 CM'S сек. см2 (am/см) сек.

~* 1 1,0132-106 9,2904-10 9,8697-10~7 1 9,1693-10~4 1,3475-10~ 1,0764-10~3 170906 • I О3 1 14,696 1,1198 7, 7,3243-10"~ 74, CD в 9,6130 10— 9,7399-102 0,89302 13, 1,4156-10~ 1 см3 см2(dit'-Jсм2)/см 1,4342-10* 13,151 1,9327-102 14,725 о в в р CD 1 кубофут се <. фут2 (ат/фт) ~" 1 кубофут сек. фут2 (англофунт!дм2)!фут 1 см? Н 2 О(20°С) 6,8046 10~ 2 1 7,6195-10~ ~~ _ 1,0403-Ю 70, о о н в а о о сек. см (1 см Н 2 0 / с м ) ~ ~ ~ 1,0267-10~ 6, в 1 6,7910 •10~ 1 галл. Н 2 0 (20° С) мин. фут2(\ фут И2О{фут) -ч " ло~ъ.ю 5, • ю- 3 о CD П р и м е ч а н и е. Первые четыре меры относятся к жидкости, имеющей вязкость 1 сантипуаз. Вязкость воды при 20° С принимается 1,005 сантииуаз.

О Часть I. Основы сцементированных песков, встречающихся в подземных резервуарах^ имеет проницаемость от 5,0 до 0,0005 в вышеуказанных единицах. Ввиду основной роли, которую играет закон Дарси во всех количественных рассмотрениях проблем движения однородных жидкостей в пористой среде, казалось бы правильным присвоить единице проницаемости наименование „ларси" в память пионера-исследователяг. Отсюда, приняв вышеуказанные единицы, имеем для к:

к=\ дарси ~ 1 (см31сек)/см21(ат1см).

В дальнейшем все численные значения проницаемости мы будем выражать в дарси или же во вполне определенных долях последнего. 5. Основы методики измерения и вычисления проницаемости пористой среды. Как это уже было показано в гл. I I, п. 3, принцип измерения проницаемости пористой среды в лабораторных условиях состоит в непосредственном определении расхода жидкости, определенной вязкости через единицу площади 2 линейного образца среды, и градиента давления, вызывающего это течение, а также в подсчете к из выражения:

Л dp/dx ' При фактических экспериментах производят непосредственные замеры суммарного расхода Q через образец, длины его L, площади А, а также граничных давлений Рг и Р 2. Те же величины, которые входят в состав уравнения (1), определяются расчетным путем. Так, зависимость v от Q определяется из соотношения «НЬ (2) Если протекающее вещество является жидкостью, то, очевидно, скорость v должна быть одинаковой по длине образца (пренебрегаем Это наименование первоначально было предложено в работе Wyckoff^ Botset, Muskat and Reed (Rev.-Sci. Instr., 4, 394, 1933). Оно тогда же было принято совместно с указанным комплексом единиц Американским нефтяным институтом. Приведенные выше единицы, за исключением того, что давление было выражено в 106 динах, или 0,99 amt было по всей видимости предложено впервые в работе P. G. Nutting, Amer. Assoc. Petrol. Geol., 14, 1337, 1930. 2 Ф. Т о л к [Ing. Archiv, 2, 428(1931)] дал полную теорию измерения проницаемости для сцементированной пористой среды (бетон) на образцах, изготовленных в виде лучевых дисков;

при этом жидкость нагнеталась в часть одной из сторон лицевой поверхности и покидала образец с другой стороны через цилиндрическую поверхность, а также в одном случае через остаточную часть поверхности нагнетания. Эти измерения были предложены под предлогом трудности обеспечить герметичность периферийной поверхности линейнога образца среды. Однако было найдено, что предложенная ниже техника эксперимента линейного течения оказалась не только точной, но вместе с тем простой и быстрой. Кроме того, метод Толка не свободен от замечания, что капиллярное противодавление на периферии и лицевых поверхностях лучевого образца, хотя бы он был погружен в жидкость, нарушит режим течения. Наконец, следует заметить, что окончательные формулы Толка для определения константы проницаемости включают комплексные функции размеров образца» которые при расчетах приводят к сложным и не так легко поддающимся интерпретации формулам по сравнению с теми, что были выведены для экспериментов с линейным течением.

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды 77 эффектом сжимаемости, который совершенно не представляет интереса при таких экспериментах). Отсюда по уравнению (1) градиент давления dpjdx должен иметь ту же самую величину вдоль всей длины колонки с потоком и должен быть равен своему среднему значению, т. е. *const = ^ ^ (3)х при условии, что к будет постоянным по длине образца. Подставляя эти значения v и dpjdx в уравнение (1), получим, что к можно подсчитать по следующей формуле:

к== А При экспериментах с газом скорость v не будет более постоянной по длине колонки с потоком. Она будет скорее всего возрастать благодаря расширению газа по мере достижения выхода из образца. Поэтому dpjdx будет также возрастать по мере приближения к выходной поверхности, и рост этот должен проходить таким путем, чтобы отношение,.. оставалось постоянным. С другой стороны, произведение уи будет одинаковым вдоль всей длины колонки с потоком. Полагая расширение газа изотермическим, как для идеального газа, что будет справедливым, за исключением высоких скоростей потока, получим, что произведение р-?~ будет также постоянным. Отсюда: ^ где Р —среднее алгебраическое давление, (5) —~——, После подстановки этих значений в уравнение (1) значение к примет вид:, 2/uvpL fivpL "" D2 *1 D2 ^2 ~ где v относится к скорости при давлении р. Т^ак как vp пропорционально скорости массы в системе, a vpjP является скоростью при среднем давлении Р, то, обозначая всю массу выходящего расхода газа через Q m, а его объем, замеренный при среднем давлении, Из этого вывода непосредственно следует, что давление изменяется лияейно вдоль колонки с потоком, —заключение, справедливое для любого режима течения жидкости в однородной линейной пористой среде (постоянство v), будет ли он струйным или турбулентным. Аналогично этому р 2 будет изменяться линейно в любой изотермической линейной системе, где движется газ, который можно считать идеальным. Поэтому линейные изменения р или р 2 не являются критерием для струйного режима потока в пористой среде.

Часть I. Основы через Q, получим, что в конечном итоге к можно представить в одном из следующих видов:

к=— или где у0—плотность газа при атмосферном давлении и дается для идеального газа формулой WJRT, где w — молекулярный вес, R— молярная газовая константа и Т— абсолютная температура. Таким образом, проницаемость может быть определена из экспериментов с движением газа фактически по той же методике и формуле (8), что и проницаемость при движении жидкости, при одном лишь условии, что объем расхода в первых опытах приводится соответственно к среднему алгебраическому давлению в канале потока. Вышеприведенные формулы дают возможность рассчитать к по единичному замеру выходящего объемного расхода и перепаду давления. Однако следует помнить, что эти формулы базируются на допущении, что эксперименты с потоком производятся в области струйного движения. Чтобы убедиться в этом, мы советуем при каждом определении проницаемости замерить несколько величин расхода при различных перепадах давления, сравнить зависимости между ними и определить к по вышеуказанным сравнениям для каждого измерения в отдельности. Постоянство результатов последнего или же прямолинейная зависимость его от перепада давления в декартовой системе координат, где связь 2 между расходом Q по отношению к АР (Pi— Р2), в случае движения жидкости, или Q по отношению к АР, или же Qm по отношению к ДР2(Р\ — Р | ), в случае движения газа, дается прямой, проходящей через начало координат, является необходимым и достаточным условием существования струйного режима потока. Наклон этих л^ний даст количество кА//лЬ для первых двух видов построения и yQkA/2fiL для последнего. Если течение в условиях эксперимента хотя бы частично 2 турбулентно, кривые имеют изгиб в сторону осей АР или АР, В конечном итоге можно притти к следующему. Для того чтобы получить численное значение к по вышеприведенным формулам, уравнения (4), (7) и (8) — непосредственно в единицах дарси—необходимо выразить /и,— в сантипуазах, Q, Q—в см3/сек, Qm—в г /сек, L — в см, А—в см2, Рг и Р2 — в am, а в уравнении (7) у0—- в г/смг, или в случае применения его эквивалента — идеального газа—w — вг,Т—в °К и R — имеет свое значение 82,07.

Из сравнения уравнений (7) и (8) следует, что если „проницаемость газа". /ра—^ГТ" »т о 2к она б к будет определена непосредственно по величине УДет я связана с истинной проницаемостью уравнением к= ——. Является необходимым условием того, что жидкость не обладает пластичностью и последнее обстоятельство не приписывается струйному режиму течения.

Глава II. Закон Дарен и изменение проницаемости пористой среды 6. Измерение проницаемости несцементированных песков. Как было замечено каждым, кто делал попытку определить проницаемость несцементированной пористой среды или песка, что получаемое значение ее изменяется в очень широкой области в зависимости от набивки песка в держателе образца. Хотя эффективный диаметр зерна для данного песка, несмотря на его тщательное определение, остается неизменным при различной набивке последнего, влияние последней 1 на пористость может выразиться в сильно увеличенных отклонениях проницаемости образца. Влияние пористости на проницаемость несцементированного песка можно продемонстрировать ссылками на теоретические формулы Слихтера* и Козени**, которые, будучрг, без сомнения, совершенно непригодными для определения абсолютных значений проницаемости, тем не менее дают порядок величины колебания пористости данного песка. Так, формула Слихтера, выведенная • ля. укладки шаров одинакового размера при различных видах набивки, дает отношение проницаемости при высшем значении пористости, возможной для одинаковых шаров, 4 7, 6 4 % (кубическая укладка) к низшему возможному значению пористости, 25,95% (близко к гексагональной укладке), равное 7,5. Формула Козени, показывающая изменение к от пористости /, определяемое зависимостью _,,2, дает колебания в вышеуказанном диапазоне — 2 6 — 4 7 % — в 11,5 раза. Поэтому, если нельзя получить одновременно последующую характеристику песка, где значения проницаемости были бы единственными и воспроизводимыми, только измерение проницаемости несцементированного песка само по себе имеет маловажное значение. Вполне вероятным является то обстоятельство, что пористость неоднородного песка является основным параметром, определяющим конечное значение проницаемости2 данного агрегата песчаных зерен. Вполне естественно, что одна пористость еще не дает полной и достаточной спецификации последнего, так как даже малые изменения в пористости дают заметные колебания в величине проницаемости3. В тех случаях, когда пористость оказывается достаточно устойчивой по отношению к проницаемости, последняя может быть замерена по следующей методике. Тщательно перемешанный песок насыпается в стеклянную трубку, размеры которой соответствуют объему взятого песка и снабженную По анализу зависимости набивки по отношению к пористости в случае однородных шаров см. работу W. О Smith, P. D. Foote and P. F. Busang, Phys. Rev., 34, 1271, 1929, а также весьма глубокое исследование L. С. Graton and H. J. Fraser, Journ. Geol., 43, 785, 1935 (см. также гл. I, п. 64 * S l i c h t e r С. S., Geol. U. S. Surv., 19th Ann. Rept., 1897-1898, pt. II, p. 295. * * K o z e n y J., Wasserkraft und Wasserwirtschaft, 22, 67, 86, 1927. 2 Внутреннюю связь между пористостью и проницаемостью для данного агрегата песчинок, обусловленную набивкой, не следует смешивать с той, которую обычно принимают в виде указания на признак единственной корреляции между пористостью и проницаемостью среди различных песков (см. гл. II, п. 3). 3 Для агрегатов, состоящих из одинаковых шаров, среды с различными проницаемостями, но одной и той же пористости, могут быть получены путем „сдваивания'4 или „страивания" некоторых из основных систем кубической или гексагональной укладки (см. работу Graton and Fraser).

Часть I. Основы сетками, чтобы удержать песок на месте, а затем трамбуется до желаемого значения пористости. Манометры, установленные на входе и выходе из песчаной колонки, должны обеспечить показания перепада давления, воздействующего на жидкость. Во всех случаях рекомендуется устанавливать трубку с песком вертикально во избежание оседания последнего и образования обходных каналов в верхней части трубки при ее горизонтальном расположении. Остальные подробности процедуры измерения, а также меры предосторожности, которые необходимо принять, чтобы обеспечить тщательность результатов, в основном будут те же самые, что описаны в гл. II, пп. 7—9 для измерений со сцементированными разностями. На фиг. 12 показана схематически установка аппарата по определению проницаемости помощью жидкости. Вполне понятно, что для экспериментов с движением газа необходимы соответствующие видоизменения установки. В целом необходимо знать значение проницаемости несцементированной пористой среды в своем первоначальном, ненарушенФиг. 12. Схема прибора для ном состоянии. Это особенно справедливо определения проницаемо- для гидрологических проблем, рассматристи несцементированных вающих движение воды в поверхностных песков: слоях почвы. В этом случае становится яс7 — питающая жидкость;

2 — ным, что если бы пористость даже была манометры давления 3 — песок;

4 — фильтры-сетки. универсальным параметром, который смог установить „состояние" почвы, все же пришлось бы столкнуться с проблемой определения той же пористости без нарушения структуры последней. При измерениях проницаемости необходимо убедиться, что почва при экспериментах остается в том же состоянии, в каком она находилась в грунте. Поэтому рекомендуется замерять проницаемость такой не сцементированной среды на месте или же отбирать образец почвы путем, который не оставлял бы сомнения в ненарушенности образца. Постановка первой задачи, как она решается для определения проницаемости методом опытных откачек из артезианских колодцев или скважин, пробуренных для добычи нефти или газа, будет рассмотрена в гл. I I, п. I I 2. Это может быть легче всего установлено по длине песчаной колонки, занятой данной навеской песка, средняя плотность зерна которого заранее установлена, или же по объему воды, необходимому для насыщения песка, по мере подъема воды в последний. 2 Обширное исследование по вопросу измерения проницаемости почв путем наблюдения за просачиванием воды в почву было проведено Kozeny J., Die Wasserwirtschaft, pp. 555, 589, 1931. Оставляя в стороне приближенный характер анализа, приведший Козени к конечным формулам для исчисления проницаемости, видно, что сами методы являются в своей основе неудовлетворительными для получения выводов, обладающих в какой-то степени точностью. В них не только не учитывается влияние капиллярных сил, но природа самого течения такова, что нельзя принять предварительных мер во избежание Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды Терцаги 1 описывает типовую методику,, которая была разработана им для отбора образцов почвы без нарушения ее структуры, т. е. второй тип предварительно поставленной задачи. Основные особенности этхэго метода заключаются в следующем: вокруг определенного образца почвы, предназначенного к испытанию, выкапывают кольцевую канавку, оставляя образец в виде столбика несколько больших размеров, чем он потребуется в конечном итоге. Затем на столбик надевают с обжатием металлический цилиндр, состоящий из двух половинок на шарнирном соединении, чтобы верхушка почвы находилась над головкой цилиндра. Сначала удаляют почву над верхней кромкой цилиндра, и образец отрезают от почвы, лежащей в подошве прибора. В то же самое время под нижний край цилиндра подкладывают пластинку, чтобы предохранить образец от выпадения. Цилиндр с образцом устанавливают на столе, цилиндр открывают и удаляют в сторону, а на образец надевают металлический кожух больших размеров. В зазор между образцом и кожухом, а также на торцевые поверхности образца заливают расплавленный парафин. В этом состоянии образец переносят в лабораторию. Здесь Фиг. 13. Аппарат для измерения проницаемости почв кожух и парафиновый покров аккуратно (по Терцаги): снимают с образца. Затем последний снова 7 — поступление;

2 — жесть покрывают тонким слоем горячего парафина. Образец помещают в цилиндрический держатель прибора по определению проницаемости, и свободный зазор между ними снова запошяют расплавленным парафином. Цилиндр переворачивают, удаляют около 2 см почвы и заменяют последнюю песочным фильтром. На нижний конец цилиндра навинчивают перфорированный башмак В (фиг. 13). После этого цилиндр Л устанавливается вертикально, верхняя поверхность почвы очищается, навинчивается сосуд С и добавзахвата пузырьков воздуха порами почвы. Хотя методы взятия образцов почвы и замер их проницаемости тем же техническим путем, что предназначен для сцементированных песков, не совсем свободен от замечаний, однако он является более предпочтительным по сравнению с методами* основанными на измерениях непосредственного просачивания влаги в поверхностные слои, почвы. 1 T e r z a g h i K.( Die Wasserwirtschaft, Nos, 18/19, 1930. Несколько похожая процедура взятия проб была описана Fraser H. J., Amer. Journ. Sci., 22, 9, 1931, для определения пористости почв. Однако предложенный им метод покрытия сухих почв парафином делает его неудовлетворительным при получении вполне надежных значений проницаемости таких образцов. Иные пробоотборники описаны Powell Е. В., Soil Sci., 21, 53 1921, and Veihmyer F. J., Soil Sci., 27, 147, 1929- Последний из этих пробоотборников рассчитан на взятие проб значительно ниже верхнего, поверхностного покрова почвы. Однако в этих пробоотборниках ни в одном случае не было сделано приспособления, чтобы применить их совместно с прибором по определению проницаемости образца почвы (см. раздел В, т. I, Proc. Intern, Conf. Soil Mechanics and Foundation Eng., 1936).

Часть I. Основы ляется еще один песочный фильтр. Весь прибор помещают в бассейн Е, имеющий слив W, находящийся поверх нижней кромки образца. Показания давления берут по двум манометрам, трубки от которых погружены в образец через стенки цилиндра Д. Расходы протекающей сверху 1 вниз воды замеряются по водосливу W. При исследовании образца с низкой проницаемостью Терцаги чаще применял метод, где велось наблюдение за величиной снижения верхнего уровня воды, связанного с трубкой небольшого сечения, нежели замерял установившуюся величину течения при постоянном напоре2. Однако при таких экспериментах уменьшение величины снижения уровня, возникающее от уменьшения напора, может быть замаскировано снижением величины проницаемости образца вследствие фильтрационного эффекта воды. Можно лвоверить отсутствие влияния последнего построением на логарифмической бумаге отношения суммарного напора ht к его первоначальному значению /?0 как функция времени. Линейная зависимость явится подтверждением, что течение не нарушено изменениями среды. Уравнение, определяющее зависимость между напором жидкости и временем /, пока уровень воды оставит верхнюю трубку, дается в следующем виде:

где As—площадь образца;

L—его длина;

At — сечение трубки, в котором наблюдается ht. С помощью этих констант, а также плотности у и вязкости /и, жидкости можно свободно определить значение проницаемости из наклонной прямой, даваемой уравнением (I). Если образцы были первоначально освобождены от влаги, то следует предпочесть применение воздуха воде при экспериментах с образцом, взятым и подготовленным согласно вышеизложенной методике. Это особенно удобно в тех случаях, где проницаемость достаточно низка. Подробная техника применения воздуха аналогична той, что описана ниже (гл. II, п. 9) при рассмотрении измерений проницаемости сцементированных пористых разностей. Если вода разрушает образец, разрыхляя его или способствуя разбуханию некоторых его компонентов, можно рекомендовать применение воды при опытах только при условии, что будет дано достаточно времени для выравнивания этих нарушений, чтобы обеспечить постоянную величину их раньше, чем будет приступлено к снятию наблюдений. В общем следует отметить, что единственная существенная разница между проблемой определения проницаемости сцементированных образцов, подробная техника которой будет описана в последующих раздеЧтобы избежать захвата воздуха, по мере того как вода начинает проникать в образец, по всей вероятности, будет, безопасным направить движение воды в этих опытах так же, как и при измерениях со сцементированными песками,— снизу вверх, разумеется, с соответственным изменением в конструкции 2аппарата. В этом случае должна быть в общем предпочтена фильтрация воды в направлении снизу вверх. 3 Вывод этого уравнения аналогичен описанному в сноске на стр. 531 (гл. X, п. 6) для нахождения величины проницаемости продуктивного пласта по величине подъема жидкости в эксплоатационной скважине.

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды лах, и не сцементированных пористых разностей, встречающихся в естественном состоянии, заключается в получении образца последних без нарушения их структуры. Следует заметить, что метод взятия проб, предложенный Терцаги, должен предохранить образец от разрушения, но все же следует считать, что более простой и удовлетворяющей процедурой будет такая, где пробоотборник будет составной частью прибора для определения проницаемости. Это даст возможность избежать частой смены держателей образца и будет иметь особое преимущество, когда образец обладает плохими связующими свойствами и будет распадаться на части, при открытии цилиндра пробоотборника. Однако, если образец уже взят и помещен в прибор по определению проницаемости, дальнейшая техника и меры предосторожности должны быть аналогичны тем, что описаны в последующих разделах для определения проницаемости сцементированных разностей. 7. Общая техника определений проницаемости сцементированной пористой среды 1. Будут ли производиться окончательные измерения проницаемости жидкостями или газами—безразличного существуют определенные правила всей процедуры испытания, например, связанные с подготовкой и установкой образца, которые необходимо выполнять во всех случаях. Только путем строгого подчинения определенной, вполне установленной методике можно получить воспроизводимые и весьма ценные значения проницаемости. Чтобы уменьшить влияние ошибочности, возникающей вследствие местной неоднородности, например, наличия конкреции или прослойков глин, рекомендуется применять образцы значительного размера, порядка 3 см диаметром и 1 см длиной. Если это возможно, образцы следует нарезать так, чтобы их оси были перпендикулярны или параллельны плоскости напластования песчаника, т. е. чтобы получить значения проницаемости в этих двух направлениях. Нарезка образцов осуществляется пропазованной медной трубкой, установленной в тихоходном сверлильном станке с подачей грубозернистого карборунда и небольшого количества воды. Полученный керн устанавливается в специальной машинке (фиг. 14), снабженной нортоновским режущим диском из карборунда на бакелитовой связке, диаметром 17,5 см и толщиной 1,5 ММ2. Соответствующая скорость диска составляет 1700 об/мин. На диск в процессе нарезки беспрерывно подается небольшое количество воды. Чтобы избежать затягивания мелких опилок в поверхность керна капиллярными силами с последующим заиливанием поверхности и закупоркой пор, необходимо предварительно пропитать керны водой Техника, описанная здесь и в последующих разделах, опубликована в работе R. D. Wyckoff, H. G. Botset, M. Muskat and D. W. Reed, Rev. Sci. Instr., 4, 394, 1933, а также в Bull. Amer. Assoc. Petrol. Geolog., 18, 161, 1934. В основном та же методика дается в работе Fancher, Lewis and Barnes, а также W. L. Homer (Petrol. Eng., 5, May, 1931). Детально техника измерений проницаемости, описанная здесь, была разработана на опытах с кернами из нефтяных песков. Вместе с тем она вполне приложима ко всем сцементированным пористым разностям. 2 Некоторые исследователи предпочитают метод расщепления. Но, если принять соответствующие меры предосторожности, как это показано на примерах, можно получить те же самые результаты способом нарезки.

Часть I. Основы тельная трубка с хлористым кальцием;

С—жидкостной газомер при измерениях с газами;

D—ртутный диференциальный манометр, показывающий перепад давления через образец;

Е—ртутный манометр, показывающий давление на выходе из образца;

F — баллоны, применяемые при опытах с жидкостями;

G — пружинные манометры для приблизительного определения давления, существующего в баллонах. Так как пружинные манометры недостаточно точны, чтобы получить удовлетворяющие результаты, то необходимы ртутные манометры. Для низких давлений можно применить водяные манометры. Для повышенных давлений следует применять ртутные манометры. При измерениях с помощью газа следует принять во внимание определение абсолютных давлений в системе наравне с суммарным перепадом давления. При производстве измерений проницаемости с помощью жидкостей рекомендуется, как и в случае работы с несцементированными песками, устанавливать к ер но держатели вертикально с входящим концом нагнетательной трубки в нижней его части. Тогда верхняя поверхность образца всегда покрыта жидкостью и устраняется возможность образования воздушного фильтра на выпускном торце последнего. Если же на этой поверхности существует неудовлетворительное смачивание, то результаты измерения могут быть серьезно испорчены капиллярными силами. Следует наблюдать при измерениях расходов течения, чтобы перепады давления были постоянны в процессе замера. В случае небольших расходов газового потока газ можно собирать над поверхностью воды. Конечный замеренный объем газа должен быть отнесен к известному атмосферному давлению. Более высокие расходы газа могут быть замерены с помощью аккуратно откалиброванного счетчика или газомера. Температуру жидкости следует отмечать во всех случаях, чтобы получить истинное значение вязкости жидкости. Это особенно важно в случае измерений проницаемости с помощью жидкостей, так как колебание температуры в 1° С может оказаться причиной изменения величины вязкости многих жидкостей при комнатной температуре порядка 2%. 8. Дальнейшие подробности измерений проницаемости с помощью жидкостей. Наиболее серьезной трудностью, с которой столкнулись в ранних измерениях проницаемости сцементированных пористых разностей с помощью жидкостей, была закупорка песка в процессе осуществления течения, с постепенным непрерывным уменьшением проницаемости во времени. Фактически в большей части ранней литературы, посвященной этому вопросу, значения проницаемости относятся к измерениям, взятым спустя определенный отрезок времени, следовавший за началом экспериментов с течением, с ясным сознанием об изменении замеряемой величины во времени. Однако эти выводы с точки зрения представления о динамической характеристике пористой среды скорее всего не имеют ценности, так как дают численное определение, свойственное исключительно специфическим особенностям эксперимента, при которых оно было получено. Одной из обычных причин закупорки пористой среды при непрерывном течении жидкости, например воды, является выделение воздуха Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды 87 «ли газа, растворенного в жидкости. Этот газ остается в порах среды в виде небольших пузырьков и может уменьшить конечную проницаемость для жидкости до небольшой доли ее первоначального значения 1. Эффективным средством для устранения этой трудности является применение дистиллированной воды, а в добавление к этому фильтрование ее перед поступлением в испытуемый образец. Менее определенной причиной закупорки пор сцементированной пористой среды даже в том случае, когда применяется дистиллированная вода, является растворение силиция из стекла, в котором хранится вода2, и отложение его из раствора в порах образца. В этом случае опять фильтрование воды через песчаный или алундовый фильтр непосредственно перед ее применением предупредит образование этой трудности. Кроме того, стенки сосуда с водой следует покрыть парафином, чтобы совершенно избежать растворения силиция. С другой стороны, когда в качестве опытной жидкости применяется нефть, закупорка может образоваться благодаря отложениям клейких, смолистых веществ в результате окисления ненасыщенных углеводородов. В этом случае нельзя получить воспроизводимых и надежных результатов, если только ненасыщенные углеводороды не будут удалены хорошо известными химическими средствами, и нефть будет находиться в неокисляющей атмосфере азота или естественного газа3. Следующая мера предосторожности, за которой следует вести наблюдение, заключается в том, чтобы воздух не был удержан в образце, когда опытная жидкость проникает в последний. Безопасной процедурой является отсос воздуха из системы вакуумным насосом, присоединенным к выходному отверстию. После того как давление в образце будет значительно понижено, дают жидкости проникнуть в образец. Применяемая жидкость, разумеется, не должна способствовать разрыхлению цементирующего вещества образца. Во многих случаях было установлено, что наиболее подходящей жидкостью является четыреххлористый углерод, так как вода разрушает цементирующее вещество. 9. Дальнейшие подробности измерений проницаемости с помощью газов. По аналогии с требованиями, чтобы образец, через который протекает жидкость при измерениях проницаемости, был свободен от Совместное присутствие газовой и жидкой фазы в пористой среде способствует возникновению системы неоднородной жидкости, рассмотрение которой лежит вне рамок настоящей работы. Однако можно упомянуть, что образование таких систем благодаря выделению газа из жидкой фазы состоит из первоначального этапа улавливания и аккумуляции выделяющегося газа в порах среды с непрерывным уменьшением проницаемости поотношению к жидкости. Этобудет происходить до тех пор, пока не будет достигнуто условие динамического равновесия, при котором дополнительное количество газа, выделяющегося из жидкости, достигнет своего максимального значения, а газовая и жидкая фазы займут в среднем какую-то часть порового пространства, определяемую первоначальной проницаемостью среды. Проницаемость по отношению к жидкости не будет уже больше снижаться, после того как это условие будет достигнуто, хотя бы количество газа, растворенного в жидкости, возросло (см, R. D. Wyckoff and H. G. Botset, Physics, 7, 325, 1936). 3 B o t s e t H. G., Rev. Sci. Instr., 2, 84, 1931. s Там же в работе Ботсета.

Часть I. Основы заключенного в нем воздуха или газа, необходимым предохранительным мероприятием в случае испытательного вещества—газа—является отсутствие в образце влаги. Жидкости, которые первоначально заключались в поровом пространстве, можно удалить тщательной длительной сушкой в соответствующей печи, хотя температуру в последних не следует поднимать выше 102° С, или же применением вакуума, чтобы способствовать улетучиванию жидкости. Опасность загрязнения образца влагой или иными посторонними веществами из проходящего через него газа может быть устранена фильтрованием или сушкой воздуха (пропусканием через трубу с хлористым кальцием) перед тем, как он поступает в испытуемый образец. Как уже быпо упомянуто в гл. II, п. 7, приоор для измерения проницаемости с помощью газа должен быть снабжен манометром,, показывающим абсолютное давление в системе в дополнение к диференциальному манометру, показывающему перепад давления в образце. Эти требования вытекают из того обстоятельства, что формула для1 подсчета проницаемости по замерам газового потока включает или квадраты абсолютных давлений [уравнение (7), гл. II, п. 5], или расход потока в объемных единицах, отнесенный к среднему давлению в системе [уравнение (8), гл. 2, п. 5]. 10. Сравнение газа и жидкостей при измерениях проницаемости. Хотя проницаемость пористой среды (как это было видно из предыдущих глав) является константой, определяемой только структурой среды, и не зависит от природы однородной жидкости, проходящей через нее,—это обстоятельство только недавно нашло свое признание в литературе. Фактическое ознакомление с литературой, посвященной* этому вопросу, оставляет впечатление, что если кто-либо займется практической проблемой движения определенной жидкости в пористой среде, определение проницаемости последней он должен делать только этой жидкостью. Проницаемость любой среды выражается обычно терминологически как „проницаемость по отношению к определенной, представляющей интерес жидкости". Так, практически во всей литературе, посвященной измерениям проницаемости в керамической промышленности, в связи с возникающими проблемами принято применение воздуха безвсякого упоминания о приложимости выводов с внесением поправки (даже на вязкость жидкости) к движению иной жидкости в среде. Определение проницаемости в гидрологической литературе почти исключительно выражается в величинах ее по отношению к воде жидкости,, которая применяется в этом случае почти без исключения. Однако в свете того обстоятельства, что измерение проницаемости пористой среды с помощью газа дает динамическую характеристику среды, приложимую к потоку газов или жидкостей сквозь последнюю, представляет собой практический интерес отметить, что в действительности существуют вполне определенные преимущества измерения проницаемости с помощью газов 1. Эти преимущества заключаются в устранении, Если не представляется возможным совершенно удалить нефть или другие жидкости, первоначально представленные в образце, гораздо безопаснее* применять в качестве опытного вещества жидкость, которая легко смешивается* с той, что находится в образце.

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды трудностей, возникающих вследствие закупорки образца веществами, которые отлагаются из жидкостей;

разбухания цементирующего вещества в сцементированной пористой среде;

исключение ошибок, возникающих вследствие захвата образцом воздуха;

необходимостью отсасывать воздух из образца и заполнять образец жидкостью под вакуумом;

уничтожение опасности разрушения сцементированного образца и разрыхления цементирующего вещества, а также легкость получения замеряемых потоков, даже для очень плотных образцов, без приложения повышенных давлений. Поэтому с точки зрения простоты, скорости и тщательности следует заметить, что измерения проницаемости с по-мощью воздуха или любого иного, удобного к применению газа, предпочтительнее измерения с помощью жидкостей. Проницаемость пористой среды является постоянным параметром ее и не зависит от жидкости, применяемой при определении проницаемости. Фактическая справедливость этого допущения видна из данных, приведенных в табл. 6. Данные эти, базирующиеся на результатах измерений одних и тех же образцов с помощью воздуха и жидкости и подсчитанные по формулам гл. II, п. 5, показывают, что в пределах ошибки эксперимента при таких измерениях конечные значения проницаемости фактически остаются теми же, не завися от примененной жидкости.

Т а б ли ц а 6 Проницаемость, Образцы к (измерения воздухом) дарси к (измерения жидкостью) 139,4 22,0 1,20 1,57 1,63 1,50 (Н 2 О) (Н 2 О) (СС14> (Н 2 О) (Н а О) (Н2О> Песок зернистостью 40— 45 меш » » 80—100 меш....... № 1 песчаник из пласта Вудбайн (В. Тексас) №2 »: » » » » №3 » » » » » №4 ) > » » Бири 139,13 24,90 1,18 1,56 1,63 1, Несоответствие между данными, относящимися к песку зернистостью 80—100 меш, следует, без сомнения, отнести за счет небольшого изменения в набивке при прохождении воды через песок, одновременно с неполным удалением захваченного воздуха. Следует также упомянуть здесь, что аналогичные несоответствия часто обязаны гидратации и разбуханию глины в песчанике. Для песчаников, не содержащих глин или иных легко гидратизирующихся веществ, например, песчаника Вилкокс* Если практическая проблема, в которой участвует величина проницаемости, включает поток воды и опытный песчаник показывает явление гидратации и разбухания, будучи смочен водой, не следует брать низких значений проницаемости, которые получаются при измерениях с помощью воды. Так как естественные горные породы нередко обладают тенденцией к гидратации и разбуханию при смачивании их водой, то если производятся измерения над еще не подвергавшимися исследованию горизонтами, рекомендуется предварительно испытывать образцы пород на э о эффект. тт Часть I. Основы (основной нефтяной пласт в штате Оклагома, США), между значениями проницаемости, измеренными с помощью газа и воды, существует согласие, аналогичное результатам, полученным в табл. 7. 11. Измерения проницаемости в полевых условиях. Измерение [Проницаемости пористой среды на соответствующем приборе и по определенной методике в лабораторных условиях, несомненно, дает наиболее тщательные результаты. Вместе с тем является обычно необходимым определить значение проницаемости в полевых условиях на осйове общих данных по движению жидкости в системе потока. Типичные условия, при которых возникает эта необходимость, встречаются в том случае, когда водоносные пески сложены несцементированными разностями и вместе с тем залегают на такой глубине, что к ним нельзя приложить метод отбора грунтов для поверхностных слоев почвы, описанный в гл. I I, п. 6. Зго представляет собой обычное явление при изучении артезианских бассейнов, подвергающихся дренированию скважинами, или же других искусственных сооружений каптажа по выводу потока на дневную поверхность. Другое типичное положение, обычно встречающееся при добыче жидкостей из подземных резервуаров, имеет место в том случае, где, несмотря на сцементированность пористой среды, нет керноз или образцов, необходимых для определения проницаемости в лабораторных условиях. До последних нескольких лет получение кернов со скважин рассматривалось как дорогостоящая роскошь. Однако и в настоящее время, когда взятие кернов из бурящихся скважин является вполне планомерным мероприятием, обнаруживается часто, что сам процесс бурения разрушает керны. Если сцементированность песчаника недостаточно прочна или же если песчаник, сохраняя свою структуру, может быть поврежден проникновением глинистого раствора, который оставляет в нем значительное количество твердого вещества, не представленного в среде в ее девственном состоянии, то полученная проницаемость не отразит истинного состояния среды. Поэтому значительный практический интерес представляет собой процедура, с помощью которой можно определить проницаемость пористой среды на месте ее нахождения, без какого-либо нарушения состояния среды, по характеристике течения в сложной системе песчаникскважина. Так как подобные методы найдут себе самое широкое применение в тех типах течения, где большие участки пористой среды дренируются скважиной малого диаметра, представленные в настоящем разделе формулы приложимы только к таким системам, гдережим потока принят радиальным по отношению к интересующей нас скважине. Чтобы не смешать основы подсчета с аналитическими подробностями, заранее будут рассмотрены специальные формулы, вывод которых дается в последующих главах. Однако следует уточнить, что применение любых формул к подсчету проницаемости песчаника по данным течения у скважины, дренирующей этот песчаник, требует предварительного знания размерностей параметров, характеризующих систему. 8 частности, необходимо знать радиус скважины r w, мощность песчаника h и глубину входа скважины в песчаник. В дополнение к этому следует знать или замерить вязкость жидкости, добываемой из сква Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды жины. Наконец, все формулы включают в себя радиус г е, который следует рассматривать как величину, определяющую „ внешнюю эффективную границу" системы песчаник-скважина. При выводе формул этот радиус, входит как величина расстояния от центра скважины до точки, где известно давление жидкости, соответствующее Ре—давлению резервуара. С другой стороны, последнее соответствует также давлению на обнаженном забое скважины после того, как она закрыта на некоторый, достаточно долгий промежуток времени, пока в ней не будет достигнуто равновесие. Радиус rej при котором давление жидкости в процессе фонтанирования скважины приблизительно равно давлению резервуара, заранее с достоверностью не известен. Следует заметить, что он входит в представленные формулы в логарифмическом виде. Отсюда значительная ошибка при исчислении ге приведет в целом к небольшому изменению в конечном значении к. Для целей фактического подсчета достаточно принять для ге половину среднего расстояния от рассматриваемой скважины до ее ближайших соседей, за исключением тех случаев, когда дебиты последних резко отличны от рассматриваемого. Давление в срединной точке между двумя соседними скважинами приблизительно равно (как это б^ло уже определено выше) давлению резервуара. Если не имеется достаточно данных относительно местоположения или дебитов остальных скважин, можно взять для ге значение 152,5 м. Ошибка в окончательно подсчитанной величине к будет только 10%, если истинное значение ге составляет половину или же двойную величину от 152,5 м. Допуская, что параметры, рассмотренные выше, были определены, можем окончательно установить проницаемость для несущего жидкость песчаного пласта из соотношения:

К /, дыге /r w 2nh(Pe-Pw) > где Q —расход жидкости в объемных единицах при давлении на забое скважины Pw за единицу времени. В случае, если скважина дает газ, соответствующая формула будет:

где Q —дебит газа в объемных единицах, приведенный к среднеалге(Pe + Pw) браическому давлению в пласте = 1 ч т — д е б и т газа в единицах массы;

у0 — плотность газа при атмосферном давлении и температуре замера, значение w/RT принимается для идеального газа. В обоих этих уравнениях конечное значение к будет выражено в единицах дарси при условии что [л выражено в сантипуазах;

Q и Q—в см3/сек;

h—в см;

Вывод этого уравнения дан в гл. IV, п 2. Здесь следует отметить, что значения логарифма во всех формулах настоящей работы относятся к основанию = 2,71828. Зависимость между основание^ е и основанием десятичных логарифмов дается соотношением logi 0 x~ 0,434291пех. 2 Вывод этих уравнений дан в гл. XI, п. 3.

Часть I. Основы Ре и P w — в am;

Q m — в г/сек;

уо—в г/см3. Если проницаемость подсчитывается по величине идеального газа, W выражается в г/моль;

Т —в °К, a Я = 82,07. Так как ге и r w входят в уравнение в виде дроби, то отношение их безразмерно только при условии, что оба радиуса выражены в тех же самых единицах. Эти формулы справедливы в том случае, если скважина полностью вскрыла песчаный пласт и когда столб жидкости соответственно уравнению (1), равный динамическому забойному давлению Pw, больше мощности песчаного пласта. Тогда течение горизонтальное, радиальное, без гравитационной составляющей. Если скважина не вскрыла полностью песчаный пласт и k в уравнениях (1) и (2) берется просто как мощность песчаника, открытого забоем скважины, следует ввести некоторую поправку в эти формулы, иначе применение их дает повышенное значение для к. Поправочные коэфициенты, на О Ю 20 30 40 SO SO 70 80 30 № которые должны быть умноПроцент бскрьпия пласта скваЖиной жены величины, полученные из Фиг. 17. Корректирующие множители для уравнений (1) и (2), чтобы поподсчета величины проницаемости по дан- лучить истинные значения проным текущего дебита скважин с частичным вскрытием забоя при мощностях песчаника: ницаемости, приводятся в виде графиков на фиг. 17 как функ/ — 15,25 м;

II —22,9 м;

III — 38,15 м;

ции вскрытия забоем различIV — 61 м. ной мощности песчаников для скважины радиусом 0,075 м. Эти графики получены на основе тщательного анализа проблемы течения в несовершенной скважине, т. е. вскрывшей пласт только частично (гл. V, пп. 3 и 4) 1. Поправочный коэфициент приме няется в обоих случаях: для скважин, дающих жидкости, и для скважин^ дающих газ, но применить его можно только в том случае, если известны действительное вскрытие пласта забоем и суммарная мощность песчаника. Если песчаный пласт представлен анизотропной средой, проницаемость будет отличной в различных направлениях как параллельно, так и перпендикулярно плоскостям напластования, и в видимое значение к, которое дается уравнениями (1) и (2), должен быть введен дополнительный поправочный коэфициент. Этот коэфициент довольно легко подсчитывается на основании выводов, развитых в главе V, п. 5 и представленных на фиг. 87. Однако, ввиду того что в целом заранее неизвестна величина анизотропии, мы и не дадим здесь точного представления об этом поправочном коэфициенте. С другой стороны, если высота жидкости в скважине в процессе испытания меньше мощности песчаника. Возможно, что наиболее простой путь получения поправочных коэфициQ ентов С дается формулой С = частичное вскрытие, где -~- является отноV шением дебита скважины с неполным вскрытием пласта к дебиту скважины с полным вскрытием, как это показано иа фиг. 264 и 265.

Глава II. Закон Дарси и изменение проницаемости пористой среды 93 следует быть осторожным в выборе и применении соответствующего видоизменения уравнения (1). Это положение обычно возникает в артезианских скважинах, где можно не получить значительных дебитов без дополнительной откачки и снижения уровня ниже кровли продуктивного пласта. В дополнение к фактической высоте жидкости необходимо знать также, является ли течение в скважину подчиняющимся строго гравитационному режиму с высотой стояния жидкости в отдаленной точке песчаного пласта соответственно ниже кровли последнего, или подчиняется сложной системе артезианского и гравитационного течения с высотой напора жидкости в отдельных точках пласта больше мощности последнего. Для первого случая—строго радиального гравитационного течения — было найдено опытным путем (гл. VI, п. 18), что проницаемость может быть определена из следующего уравнения:

г е где у — плотность жидкости;

g—ускорение силы тяжести;

hw—напор жидкости в скважине, считая от непроницаемой подошвы продуктивной зоны, и he—напор на расстоянии радиуса ге. Если he превышает мощность песчаного пласта h так, что существует перепад величиной y(he—/г), накладываемый на гравитационную составляющую течения, то результирующий поток в системе будет таков, что значение к будет даваться уравнением следующего вида (гл. VI, п. 19):

fi Q In — т Для обоих уравнений (3) и (4) опять делается допущение, что скважина полностью вскрывает продуктивный песчаник. Практически это всегда будет иметь место, когда давления жидкости настолько малы, что гравитационная составляющая течения становится важнейшим фактором суммарной отдачи песчаного пласта. В связи с этим можно напомнить о так называемом „методе Тима" для подсчета к. В этом случае,, применяя < ервоначальную интерпретацию Люпюи значений h в уравнении (3) как фактических высот жидкости (см. гл. VI, п. 17, в котором приведено более подробное рассмотрение этого вопроса) и беря любые две точки re, rw(ri, r 2 ) в песчаном пласте с соответствующими высотами жидкости hx и /г2, можно рассматривать выражение h\ — h\ как сомножители (hi-\-h2) (hi— h%) или произведение двойной средней мощности насыщения на разность депрессии при снижении уровня ниже его ненарушенного состояния ?^ежду г± и г 2. Связывая независимое установление первого сомножителя, с замером второго, определяют затем значения к для данного дебита откачки Q в двух пробных скважинах, пробуренных на расстоянии fi и г2 от эксплоатационной. Однако в свете сомнительной справедливости интерпретации Дюпюи величии h как высот жидкости и большой стоимости таких определений явствует, что предложенная здесь процедура, несмотря на ее ограничения, должна быть в целом более приемлема и более практична (см. также гл. VI. п. 18 краткий обзор применения этого метода в полевых опытах, описанный L. К. Wentzel).

Pages:     | 1 || 3 | 4 |   ...   | 12 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.