WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |
-- [ Страница 1 ] --

СЕВЕРО-КАВКАЗСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

ТОЛПАЕВ ВЛАДИМИР АЛЕКСАНДРОВИЧ МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ДВУМЕРНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ В АНИЗОТРОПНЫХ, НЕОДНОРОДНЫХ И МНОГОСЛОЙНЫХ

СРЕДАХ 05.13.18 – математическое моделирование, численные методы и комплексы программ Диссертация на соискание учёной степени доктора физико – математических наук

Научный консультант:

доктор физико-математических наук, профессор Семенчин Е.А.

Ставрополь 2004 КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ.................................................................................................................. 11 ГЛАВА 1. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛИНЕЙНОЙ И НЕЛИНЕЙНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ В ПЕРИОДИЧЕСКИХ И АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ.................................................................................... 29 ГЛАВА 2. УРАВНЕНИЯ ДВУМЕРНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ ЖИДКОСТИ В АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ.................................................................................... 62 ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЯ ТОЧНОСТИ ФИЛЬТРАЦИОННЫХ РАСЧЁТОВ В СЛОИСТЫХ СРЕДАХ МЕТОДОМ АНИЗОТРОПНОГО ЭКВИВАЛЕНТИРОВАНИЯ..................................................................................... 92 ГЛАВА 4. МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ФИЛЬТРАЦИИ ЖИДКОСТИ В ПРИЗАБОЙНЫХ ЗОНАХ СКВАЖИН (ПЗС)................................................... 131 ГЛАВА 5. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЙ К ОДИНОЧНЫМ И ГРУППОВЫМ СКВАЖИНАМ В НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ ПРИ ЛИНЕЙНОМ И НЕЛИНЕЙНОМ РЕЖИМАХ ФИЛЬТРАЦИИ............................................................................................................ 193 ГЛАВА 6. ТЕОРИЯ РАСЧЕТОВ ФИЛЬТРАЦИОННЫХ ТЕЧЕНИЙ В МНОГОСЛОЙНЫХ И НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ В ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ОБЛАСТИ.............................................................................. 233 ЗАКЛЮЧЕНИЕ........................................................................................................... 267 ЛИТЕРАТУРА............................................................................................................. 268 ПРИЛОЖЕНИЕ 1. ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЗАКОНЫ БАЗИСОВ, ОРТОГОНАЛЬНОГО ВЕКТОРОВ И КООРДИНАТ ТЕНЗОРОВ..........................................................................................................294 ПРИЛОЖЕНИЕ 2. КАТАЛОГ ТЕНЗОРОВ ПРОНИЦАЕМОСТЕЙ ДЛЯ ЛИНЕЙНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ В СРЕДАХ С КОНКРЕТНЫМИ ЗАКОНАМИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ГНА.................................................................. 304 РИСУНКИ.................................................................................................................... СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ............................................................................................................ 11 ГЛАВА 1. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛИНЕЙНОЙ И НЕЛИНЕЙНОЙ 1.1. ФИЛЬТРАЦИИ В ПЕРИОДИЧЕСКИХ линейной фильтрации И в АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ............................................................................... 29 Математическое моделирование периодических средах методом анизотропного эквивалентирования............ 29 1.2. Определения полей главных направлений анизотропии (ГНА) и главных проницаемостей в линейных анизотропных моделях периодических сред.............................................................................................. 38 1.3. Расчёт эффективных тензоров проницаемостей по заданным полям ГНА и главных проницаемостей при линейном режиме фильтрации............ 40 1.4. Математическое моделирование нелинейной фильтрации в анизотропных средах методами кристаллофизики........................................... 43 1.4.1. Векторно-матричная форма обобщённого закона Дарси (ОЗД) нелинейной фильтрации в анизотропных средах....................... 45 1.4.2. Задача построения тензоров заданной симметрии................... 46 1.4.3. Математические модели нелинейной фильтрации для конкретных примеров анизотропных сред............................................ 48 1.5. 1.6. Математическое Пример моделирование нелинейной фильтрации в анизотропных средах обобщённым методом С.Н.Нумерова........................... 52 построения математической модели нелинейной фильтрации в анизотропной среде обобщённым методом С.Н. Нумерова.... 56 ГЛАВА 2. УРАВНЕНИЯ ДВУМЕРНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ ЖИДКОСТИ В АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ............................................................................... 62 2.1. Уравнения неразрывности для пространственных, двумерных и плоскопараллельных и фильтрационных потоков жидкости........................... 62 2.1.1 Уравнение неразрывности для трёхмерного пространственного фильтрационного течения..................................... 2.1.2 Уравнение неразрывности для двумерных фильтрационных течений сжимаемой и несжимаемой жидкости в искривлённых слоях переменной толщины....................................................................... 63 2.1.3 2.1.4 Уравнение Уравнение неразрывности неразрывности для для двумерных течений несжимаемой жидкости в теории О.В. Голубевой................................ 65 плоскопараллельного фильтрационного течения. Функция тока плоскопараллельного течения........................................................................................................ 66 2.2. Уравнения линейной двумерной фильтрации несжимаемой жидкости в анизотропных искривлённых слоях переменной толщины......... 67 2.2.1. Вывод уравнений двумерной фильтрации в ортогональных криволинейных системах координат общего вида................................. 68 2.2.2. Расчёт коэффициентов проводимости для двумерной фильтрации в анизотропных искривлённых слоях постоянной конечной толщины...................................................................................... 74 Пример 1. Слои вращения................................................................ 75 Пример 2. Цилиндрические слои постоянной толщины............... 76 2.3. Уравнения плоскопараллельных фильтрационных течений несжимаемой жидкости в анизотропно-неоднородных средах и их связь с обобщёнными аналитическими функциями комплексного переменного.... 78 2.4. Уравнения плоскопараллельных фильтрационных течений несжимаемой жидкости в анизотропно-однородных средах и их связь с аналитическими функциями комплексного переменного................................ 80 2.5. Комплексные потенциалы плоскопараллельных фильтрационных течений в анизотропно-однородных средах со специальными законами распределения ГНА............................................................................................... 82 2.5.1. Теорема о комплексном потенциале для специальной серии законов распределения ГНА....................................................................... 82 2.5.2. Следствие 1. Конгруэнтные законы распределения ГНА............ 2.5.3.

Следствие 2.

Центрально-симметричные законы распределения ГНА..................................................................................... 84 2.5.4. Следствие 3. Изотермические законы распределения ГНА........ 85 2.5.5 Типичные граничные условия для комплексных потенциалов плоскопараллельных течений в анизотропных средах........................... 87 2.6. Комплексные потенциалы плоскопараллельных течений в однородных средах с прямолинейной анизотропией при произвольной ориентации ГНА.................................................................................................... 87 ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЯ ТОЧНОСТИ ФИЛЬТРАЦИОННЫХ РАСЧЁТОВ В СЛОИСТЫХ СРЕДАХ МЕТОДОМ АНИЗОТРОПНОГО ЭКВИВАЛЕНТИРОВАНИЯ................................................................................ 92 3.1. Исследования точности расчётов дебита центральной скважины в слоистой круговой области методом анизотропного эквивалентирования.... 92 3.1.1. Обобщение формулы Дюпюи для сред с центральносимметричными законами распределения ГНА........................................ 93 3.1.2. Постановка задачи и численные расчёты дебита центральной скважины в круговых анизотропных пластах................... 94 3.1.3. Исследования точности методов интегрального и локального однородно-анизотропного эквивалентирования в расчётах дебита центральной скважины в слоистой среде................................................. 101 3.2. Обобщение фильтрационных теорем об окружности и прямой для анизотропных сред................................................................................................ 104 3.2.1. Теорема об окружности.................................................................... 105 3.2.2. Теорема о прямой................................................................................ 107 3.2.3. Примеры применения теорем............................................................ 108 3.3. Искажение поступательного фильтрационного потока в изотропной среде круглым включением с прямолинейной анизотропией.......................... 111 3.4. Исследования точности аппроксимации включений из слоистых сред их анизотропными моделями..................................................................... 3.4.1. Искажение плоскопараллельных течений круглым слоистым включением..................................................................................................... 115 3.4.2. Сравнение фильтрационных потоков в слоистой среде и в её радиально-анизотропной модели................................................................ 117 3.4.3. Расчёт коэффициентов разложения для комплексных потенциалов изотропных колец.................................................................. 120 3.5. Исследование точности фильтрационных расчётов в слоистых средах методом однородно-анизотропного эквивалентирования.................... 122 3.5.1. Расчёт полного фильтрационного потока в прямоугольной анизотропной области................................................................................. 123 3.5.2. Расчёт фильтрационного потока в слоистой области................. 126 ГЛАВА 4. МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ФИЛЬТРАЦИИ ЖИДКОСТИ В ПРИЗАБОЙНЫХ ЗОНАХ СКВАЖИН (ПЗС)........................ 131 4.1. Причины выделения исследования течений в призабойных зонах скважин в самостоятельный раздел теории фильтрации.................................. 131 4.2. Влияние неопределённости в критериях существования линейного режима фильтрации на погрешность в расчётах дебитов скважин................. 133 4.3. Исследование фильтрации в призабойной зоне и в стволе нефтедобывающей скважины с гравийным фильтром..................................... 139 4.3.1. Постановка задачи............................................................................. 139 4.3.2. Вывод основных уравнений................................................................ 139 4.3.3. Анализ работы гравийного фильтра при при линейном режиме фильтрации..................................................................................... 145 4.3.4. Выводы:................................................................................................ 149 4.4. Точное решение задачи фильтрации к скважине с гравийным фильтром при линейном законе Дарси............................................................... 150 4.4.1. Постановка задачи............................................................................. 150 4.4.2. Уравнения и граничные условия......................................................... 151 4.4.3. Расчет потенциала 1(r,z)................................................................. 153 4.4.4. Расчет потенциала 2(r,z)................................................................. 4.4.5. Алгебраизация граничных условий сопряжения............................... 156 4.4.6. Вычисление дебита скважины.......................................................... 158 4.5. Математическая модель работы фильтра каркасно-стержневой конструкции........................................................................................................... 162 4.6. Математическая модель работы фильтра кольчатой конструкции.......... 165 4.7. Математическая модель работы фильтра перфорационной конструкции........................................................................................................... 167 4.8. Выводы из вычислительных экспериментов по исследованию работы фильтров нефтедобывающих скважин.................................................. 169 4.9. Теорема о подобии фильтрационных полей в грунтах со специальными законами изменения проницаемости и её применения........... 170 4.9.1 Теорема о подобии фильтрационных полей.................................... 170 4.9.2. Фильтрация под плоским флютбетом в кусочно-однородном грунте........................................................................................................... 172 4.9.3 Фильтрация к скважинам с кусочно – однородной призабойной зоной (1–ый способ расчета )............................................. 173 4.9.4 Фильтрация к скважинам с кусочно – однородной призабойной зоной. (2–ой способ расчета )............................................. 176 4.10. Математическое моделирование фильтрации к скважине с вертикальными трещинами гидроразрыва......................................................... 181 4.11. Математическое моделирование фильтрации к скважине с горизонтальными трещинами гидроразрыва..................................................... 186 ГЛАВА 5. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕЧЕНИЙ К ОДИНОЧНЫМ И ГРУППОВЫМ СКВАЖИНАМ В НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ ПРИ ЛИНЕЙНОМ И НЕЛИНЕЙНОМ РЕЖИМАХ ФИЛЬТРАЦИИ...................................................................................................... 193 5.1. Расчёт дебита и поля давления для одиночной скважины........................ 193 5.1.1. Методом функций Грина................................................................ 5.1.2.

Построение серий точных решений полуобратных граничных задач о дебите круговой скважины в однородных изотропных средах в постановке для двухсвязных областей................ 196 5.2 Применение вариационных методов для расчёта двусторонних оценок дебитов одиночных скважин в анизотропных средах при линейном режиме фильтрации............................................................................ 202 5.2.1. Метод пробных эквипотенциалей.................................................. 203 5.2.2. Метод пробных линий тока............................................................. 205 5.3. Расчёт двусторонних оценок дебитов скважин при нелинейных режимах фильтрации........................................................................................... 208 5.3.1. Уравнения движения и граничные условия.................................... 208 5.3.2. Вариационная формулировка краевых задач................................. 210 5.3.3. Верхняя оценка дебита скважины.................................................. 213 5.3.4. Нижняя оценка дебита скважины................................................. 214 5.3.5. Дебит скважины в пласте овальной формы................................. 216 5.4. Расчёт дебитов и поля давления для группы скважин (многоскважинная система без учёта ПЗС)........................................................ 218 5.4.1 Постановка задачи и общий метод решения................................. 219 5.4.2 Интерференция скважин, эксплуатирующих однородный круговой пласт............................................................................................ 221 5.4.3 Вычислительные эксперименты по интерференции скважин, произвольно расположенных в изотропном однородном пласте круговой формы........................................................................................... 222 5.5. Расчёт дебитов и поля давления для группы скважин обладающих индивидуальными фильтрационными свойствами в призабойных зонах (многоскважинная система с учётом индивидуальных свойств ПЗС)............ 225 5.5.1 Постановка задачи учёта особых фильтрационных свойств ПЗС и общий метод её решения.................................................................. 225 5.5.2 Пример. Влияние скважин, скачков проницаемости ПЗС на в интерференцию произвольно расположенных однородном пласте круговой формы. Обобщение формулы Щелкачева В.Н.............................................................................................. 227 5.6. Интерференция скважин с нелинейным режимом фильтрации в призабойных зонах................................................................................................ 230 ГЛАВА 6. ТЕОРИЯ РАСЧЕТОВ ФИЛЬТРАЦИОННЫХ ТЕЧЕНИЙ В МНОГОСЛОЙНЫХ И НЕОДНОРОДНЫХ СРЕДАХ В ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ОБЛАСТИ......................................................................... 233 6.1. Постановка задачи и принятые обозначения.............................................. 233 6.2. Граничные условия 1-го типа (Дирихле по одной паре противоположных сторон прямоугольника и смешанные — по другой паре)........................................................................................................................ 235 6.3. Передаточные функции. Переход к модельной задаче.............................. 236 6.4. Формулировка граничных условий в модельной задаче........................... 238 6.5. Представление решений w i ( x, y) рядами Фурье......................................... 239 6.6. Алгебраизация граничных условий в модельной задаче........................... 241 6.7. Вычисление коэффициентов в рядах Фурье методом прогонки............... 243 6.8. Применения развитой теории....................................................................... 245 6.8.1 Метод интегрального эквивалентирования кусочнонеоднородных сред. Однородно-анизотропное эквивалентирование... 246 6.8.2 Расчёт полей в изотропных неоднородных средах методом многослойного эквивалентирования........................................................ 251 6.9 Граничные условия 2 – го типа (Неймана по одной паре противоположных сторон прямоугольника и смешанные по другой паре)... 257 ЗАКЛЮЧЕНИЕ..................................................................................................... 267 ЛИТЕРАТУРА....................................................................................................... 268 ПРИЛОЖЕНИЕ 1. ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЗАКОНЫ БАЗИСОВ, ОРТОГОНАЛЬНОГО ВЕКТОРОВ И КООРДИНАТ ТЕНЗОРОВ............................................................................................................ 294 П1.1 Закон преобразования базисов................................................................... 294 П1.2 Закон преобразования координат векторов............................................... П1.3 Закон ортогонального преобразования координат тензора 2-го ранга........................................................................................................................ 298 П1.4 Законы ортогонального преобразования координат тензоров третьего и четвёртого рангов............................................................................... 300 ПРИЛОЖЕНИЕ 2. КАТАЛОГ ТЕНЗОРОВ ПРОНИЦАЕМОСТЕЙ ДЛЯ ЛИНЕЙНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ В СРЕДАХ С КОНКРЕТНЫМИ ЗАКОНАМИ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ГНА.............................................................. 304 П2.1. Тензор проницаемости для среды с прямолинейным законом распределения ГНА............................................................................................... 304 П2.2. Тензор проницаемости для среды с круговым цилиндрическим законом распределения ГНА................................................................................ 305 П2.3. Тензор проницаемости для среды со сферическим законом распределения ГНА............................................................................................... 307 П2.4. Тензор проницаемости для сред с цилиндрическими законами распределения ГНА............................................................................................... 309 П2.4.1 Общий случай задания цилиндрических законов распределения ГНА..................................................................................... 309 П2.4.2 Случай совпадения одного из ГНА цилиндрических законов с координатной осью (осью Оz)................................................................... 313 РИСУНКИ.............................................................................................................. ВВЕДЕНИЕ Актуальность темы и обзор литературы. Целый ряд актуальных проблем государственного значения связан с движением жидкости и газа в пористых средах. К таким проблемам относятся: водоснабжение;

добыча энергетического сырья (нефти и газа);

проектирование, строительство и эксплуатация гидротехнических и гидромелиоративных сооружений;

борьба с загрязнением и засолением грунтовыми водами сельскохозяйственных площадей и т.д. Решение таких проблем требует разработки теории фильтрационных процессов в моделях пористых сред, наиболее адекватных к естественным условиям. Процессы фильтрации нефти, газа, воды происходят в пористых средах, которые в зависимости от своих физико-механических свойств относятся к группе изотропных или анизотропных грунтов. Изотропными называются грунты, фильтрационные свойства которых в каждой точке одинаковы по всем направлениям. Анизотропными же называются грунты, фильтрационные свойства которых в каждой точке различны в разных направлениях. Кроме того, продуктивные природные пласты, содержащие нефть и газ, проявляют не только изотропные или анизотропные и однородные или неоднородные фильтрационные свойства, но они почти всегда искривлены и имеют переменную толщину. Именно поэтому теоретические исследования математических моделей двумерной фильтрации в анизотропных, неоднородных и многослойных средах являются актуальными. Поскольку аналитические методы исследования фильтрации существенно зависят от типа пористой среды, то литературный обзор уместно провести по типам пористых сред: изотропным, анизотропным, кусочно-непрерывным, в частности, кусочно-постоянным и др. Теория фильтрации в неоднородных изотропных средах представлена обширной литературой. Общим математическим аппаратом для исследования стационарной линейной двумерной фильтрации жидкости в таких средах слу жит теория р-аналитических функций, которая была развита в работах Л. Берса, А. Гельбарта, М.А. Лаврентьева, И.Н. Векуа, Г.Н. Положего и др. в [28, 234, 235]. Двумерными моделями описывают плоскопараллельную фильтрацию, осесимметричную и плановую фильтрацию в неоднородных средах, и фильтрацию в весьма тонких криволинейных слоях переменной толщины и проницаемости [41, 118]. С помощью методов теории p-аналитических функций описывается также нелинейная фильтрация с законом вида r Ф ( v) r v =, которая в плоскости v годографа вектора v приводится к системе линейных уравнений Г.Н. Положего [108]. Другой путь изучения двумерной фильтрации в неоднородных средах связан с выбором специальных классов дифференцируемых функций, характеризующих проницаемость k, для которых можно построить течения от всех типов (источник, диполь, мультиполи) особых точек с помощью метода перехода [32, 34, 127, 143, 155, 193]. В работах [23, 32, 34, 100, 101, 104, 155, 254] построены потенциалы течений от всех типов особых точек для проницаемостей k(у) вида еу, у, tgby, thby, lgby и др. В [35, 224, 225] построены потенциалы течений от источника в средах с проницаемостью k, задаваемой некоторыми цилиндрическими функциями или удовлетворяющей определенным уравнениям. В целом теория р-аналитических функций из-за громоздкости своего аппарата не получила такого же широкого, как аналитические функции, применения. К тому же функции изменения проницаемости k, для которых известны решения соответствующих уравнений двумерной фильтрации, как правило, неограниченно возрастают до бесконечности (или убывают до нуля), что затрудняет их применение для аппроксимации проницаемости естественных грунтов. Для расширения возможностей аппроксимации проницаемости реальных грунтов в теории фильтрации стали разрабатываться методы построения особых точек течений в средах с кусочно-непрерывными, в частности, с кусочнопостоянными функциями проницаемости. Это привело к необходимости решения задач сопряжения для эллиптических уравнений. Сложность решения задач сопряжения существенно зависит от числа неоднородных зон (слоёв), формы их границ, вида функции проницаемости в этих зонах и от характера особых точек течений в зонах. На практическую важность задач сопряжения для теории фильтрации обратили внимание давно. Ещё в 1942 г. П.Я. Полубаринова-Кочина рассматривала задачу о притоке к скважине в кусочно-неоднородном грунте. Заслуживает внимания и работа М.А. Лукомской [83], в которой по существу впервые была представлена модель работы скважины, учитывающая индивидуальные фильтрационные свойства призабойной зоны, отличающиеся от свойств пласта. Для двух однородных изотропных зон, разделенных или окружностью или прямой, О.В. Голубевой в [41, 42] задача сопряжения решена в общем виде методом изображений (теоремы об окружности и прямой). Применение методов изображений, преобразования Лапласа, последовательного применения теоремы об окружности и разложения в ряды Тейлора в [69, 71, 75] привело к общему решению задачи сопряжения в кусочно-однородных зонах с двумя и тремя параллельными прямыми или концентрическими окружностями. Затем полученное решение в [116, 231] В.М. Радыгиным и А.Г. Ярмицким с помощью дробнолинейных отображений и биполярных координат обобщено на две неконцентрические окружности. Общие решения задач сопряжения для двух однородных зон, разделенных кривыми второго порядка, указаны О.В. Голубевой и А.Я. Шпилевым в [46] на основе разработанного ими для этого класса задач метода конформных отображений с применением вспомогательных течений на римановых поверхностях. М.Ф. Бариновой в [9] методом изображений построено решение для восьми однородных зон, разделенных прямыми и окружностью, с двумя чередующимися значениями проницаемости в зонах. Особые точки течения должны при этом располагаться осесимметрично, а их мощности должны удовлетворять определённым уравнениям связи. В [74] была сделана попытка решить методом изображений задачу сопряжения для произвольного числа однородных зон, разделённых параллельными прямыми, что привело к много кратным рядам (с кратностью равной числу зон) и к сложной системе уравнений, оставленной без исследования. Диссертантом в [208] построено общее решение задачи сопряжения для n концентрических окружностей, когда произвольные особые точки потенциала поля располагаются во внешней зоне, а проницаемости в слоистой среде чередуются. Кроме того, автор этой работы в [165] показывает, как с помощью доказанной им теоремы о подобии фильтрационных полей можно строить серии точных решений задач фильтрации в n-слойных средах с кусочно-постоянной проницаемостью. Ещё один метод решения задач сопряжения в кусочно-однородных зонах основан на представлении потенциалов в виде интегралов по линиям сопряжения с сингулярными ядрами и неизвестной плотностью. Это приводит к системе интегральных уравнений или к задаче Римана [102, 110]. В [37, 38] задачи сопряжения для течения от источника решены для произвольного числа однородных зон, разделенных концентрическими окружностями, софокусными эллипсами или лучами. Конкретные краевые задачи сопряжения для двух, трех и четырех однородных зон, разделенных прямыми, приведены в [243]. Подчеркнём, что перечисленные методы становятся непригодными в случае неоднородных слоев с различными функциями проницаемости в них, так как полученные выше решения строились исходя из того, что потенциалы во всех слоях удовлетворяли одному уравнению (уравнению Лапласа). Для слоистой кусочно-неоднородной прямоугольной области, границы раздела n слоёв в которой параллельны одной из сторон прямоугольника, автором этой работы в [151, 162, 164, 167] развит метод точного решения задач сопряжения. Задачи фильтрации в кусочно-неоднородных средах с двумя зонами и с криволинейной границей их раздела решались в [110], где с помощью известной функции Грина для каждой зоны задача сопряжения сводилась к обобщённой задаче Римана. Для осесимметричных течений в кусочно-однородных пористых средах с одной или двумя концентрическими сферами раздела сред в [33, 70] дано обоб щение сферической теоремы Вейса [86]. Для течения типа поступательного потока через систему n круговых или сферических слоёв дано решение в [58]. Трудности аналитического решения многих практических задач в кусочно-неоднородных (например, в слоистых) средах способствовали появлению большого количества приближенных методов. В частности, Л.В. Старшинова для расчёта функции давления в макронеоднородном пласте предложила применять метод коллокации [132]. Для случая произвольной общей границы двух однородных сред М.И. Хмельником в работах [214, 215] развит приближенный метод, основанный на усреднении условий сопряжения на границах зон. (При этом потенциалы выражаются через решения двух вспомогательных задач обтекания, соответствующих непроницаемым и проницаемым границам, которые, в свою очередь, можно построить приближенно методом особых точек). Диссертант для приближённого решения задач сопряжения для расчёта течений под гидротехническими сооружениями в [146] предложил применять модифицированный им метод фрагментов акад. Н.Н. Павловского. Подводя итог, отметим, что аналитические решения задач сопряжения потенциалов течений с произвольными особыми точками построены в основном только для двух и трех однородных зон. Применяемые же методы решения этих задач с увеличением числа зон, изменением формы их границ и замене постоянной проницаемости на переменную становятся малопригодными. Более сложными по строению являются неоднородные анизотропные среды. Типичными представителями анизотропных пород являются трещиновато-пористые грунты и слоистые среды. Впервые исследования линейной плоскопараллельной фильтрации жидкости в анизотропных средах были, повидимому, проведены Р. Дахлером [236] и Ф. Шаффернаком [256] в 1933 г. В результате проведенных исследований Р. Дахлер в Ф. Шаффернак приходят к выводу, что плоскопараллельные течения жидкости в слоистых средах (составленных из изотропных слоев весьма малой мощности) эквивалентны однотипным течениям жидкости в некоторой фиктивной пористой среде, проницаемость k которой вдоль напластования изотропных слоев отлична от проницаемости k вдоль их простирания. Причем для определения k и k авторы указали расчётные формулы. В России плоскопараллельная фильтрация жидкости в прямолинейных слоистых средах изучалась в 1937 г. В.И. Аравиным [2-6]. В.И. Аравин показывает, что путем аффинного преобразования плоскости течения жидкости в рассматриваемой среде, которое сводится к увеличению или уменьшению масштаба одной из осей декартовой системы координат в n=const раз, изучение фильтрации в анизотропном грунте можно свести к изучению плоскопараллельного движения жидкости в некотором фиктивном однородном изотропном грунте. В 1940 г. В.И. Аравиным в работе [4] исследована плоскопараллельная фильтрация жидкости в однородных грунтах с радиальной анизотропией, то есть в таких мелкослоистых грунтах, чередующиеся изотропные слои которых располагались или по концентрическим окружностям, или вдоль лучей, выходящих из одной точки. И в этом случае, как показывает В.И. Аравин, расчёт фильтрации в анизотропном грунте с помощью подходящего преобразования области течения сводится к расчёту течения в изотропном однородном грунте. Заметим, что впервые указанный в работах В.И. Аравина метод сведения расчёта плоскопараллельной фильтрации в анизотропном однородном грунте к расчёту течения жидкости в изотропном однородном грунте был затем использован для решения различных фильтрационных задач и другими авторами. Так, В.С. Козлов [67] исследовал этим методом движения жидкости под гидротехническими сооружениями в однородных грунтах с прямолинейной анизотропией. П.Я. Полубаринова-Кочина [106] изучала в этих же грунтах приток жидкости к дрене на водоупоре. В первых трудах В.И. Аравина и в последовавших за ними работах других авторов закон Дарси для случая фильтрации жидкости в анизотропных средах выписывался путем формального обобщения закона Дарси для изотропных грунтов так, как это было в 1938 г. сделано [119] Б.К. Ризенкампфом. Впервые физическое и математическое обоснование обобщенному на случай анизотропных грунтов закону Дарси дал в 1948 г. в работе [237] Ж. Феррандон. Экспери ментальное подтверждение тензорной природы проницаемости анизотропных грунтов сделал в 1954 г., анализируя экспериментальные данные К. Джонсона и Р. Хагеса [240], А. Шейдеггер [257, 258]. Открытие в России в конце 50-х - начале 60-х годов крупных месторождений нефти и газа в трещиноватых коллекторах поставило перед исследователями новые задачи по теории фильтрации жидкости в анизотропных средах. В частности, стали предприниматься попытки дать объяснение анизотропии грунтов в отношении их фильтрационных свойств на основе менее грубых, чем модель Ж. Феррандона, представлений. Е.С. Роммом в работе [121], а также в его совместной с Б.В. Позиненко статье [122] вопрос о проницаемости трещиновато-пористых горных пород, характеризующихся наличием пространственно ориентированных систем трещин, решается на основе представления результирующей скорости фильтрации в виде суммы скоростей фильтрации трещинных потоков и скорости фильтрации в пористой среде. В результате проведенных исследований Е.С. Ромм другим путем доказал тензорную природу проницаемости трещиновато-пористых горных пород. Во всех моделях анизотропных сред, предлагаемых Ж. Феррандоном, Б.К. Ризенкампфом, А. Шейдеггером, априори предполагалось, что тензоры проницаемости положительно определены и симметричны. Для теоретического обоснования этих положений обычно используются энергетические соображения, теория кристаллографии и принцип Онсагера теории необратимых термодинамических процессов [49, 73, 93]. Экспериментальное определение компонентов тензора проницаемости основано на измерении направленных проницаемостей и направленных фильтрационных сопротивлений [12, 15, 49, 246]. При решении задач плоскопараллельной фильтрации в анизотропных средах в большинстве работ рассматриваются среды с постоянными диагональными тензорами проницаемости в некоторой изотермической системе координат. Это позволяет с помощью линейной изотропизирующей подстановки свести уравнения движения к уравнению Лапласа [21, 29, 47, 88, 113, 120, 121, 168, 170, 209, 216, 218] и др. Для анизотропных сред более сложной структуры уравнения движения приводятся к каноническому виду, соответствующему ргармоническим функциям [157, 218]. Основная трудность решения фильтрационных задач сопряжения для кусочно-однородных анизотропных сред в том, что при сведении этих задач к изотропным средам изотропизирующую деформацию зон однородности нужно строить так, чтобы она была непрерывной на границах раздела зон. Диссертантом это было сделано для двух однородных анизотропных зон, разделенных окружностью или прямой [45, 154]. Ряд конкретных краевых задач в кусочнооднородных анизотропных средах решён С.Е. Холодовским в работах [219, 220, 222]. Для линейной фильтрации в композитных средах с периодической структурой применяются методы осреднения дифференциальных операторов, основанные на разложении решений в ряды по степеням малого параметра - периода коэффициентов уравнений [17] или на осреднении уравнений движения по объёму элементарной ячейки с целью вычисления эффективного тензора проницаемости [11]. В работах С.Е. Холодовского эффективные тензоры проницаемости для линейного режима фильтрации строятся методом гидродинамического осреднения [216, 217, 223]. При изучении фильтрации в трещиноватых средах часто обнаруживается, что трещины имеют пространственную ориентацию. В этой ситуации в работах [66, 120, 121, 241] результирующую скорость фильтрации находили методом суммирования в элементарном объёме скоростей фильтрации в отдельных трещинах, считая справедливым для них закон Буссинеска, и по ней строили тензоры эффективной проницаемости для анизотропных моделей трещиноватых сред. В [6, 24, 260] методом осреднения потоков во взаимно перпендикулярных направлениях найдены компоненты тензоров эффективной проницаемости многослойных сред.

Для трещиноватых сред с хаотичным распределением трещин в пространстве применяют перколяционные модели, основанные на вероятностных методах и приводящие к изотропному континууму [82]. В работе [22] для слоистых сред развит метод осреднения, в котором в отдельных слоях потенциалы аппроксимируются полиномами, а уравнения осредняются по толщине слоёв. Теория нелинейной фильтрации в анизотропных средах стала развиваться с появлением в 1973 г. публикации С.Н. Нумерова [96, 250], а затем статей А.В. Костерина [73], Е.Г. Шешукова [227], Ю.М. Молоковича [93]. Математические модели нелинейной фильтрации они сводили к обобщению известного тензорного закона Дарси, основанного на тензоре 2-го ранга. Дальнейшее развитие теории нелинейной фильтрации в анизотропных средах сделали К.С. Басниев и Н.М. Дмитриев [13, 14, 15, 49, 50, 51]. Основываясь на том, что при фильтрации жидкости между полями v и P существует связь, которая в наиболее общем виде выражается формулами P = F(R, v,, µ ) (либо v = f (R, P,, µ )) и применяя rrr r rr r теорию (Л.И. Седов, В.В. Лохин [124, 125], Ю.И. Сиротин [128, 129] и др.) нелинейных тензорных функций нескольких тензорных аргументов, они предложили эту связь между полями v и P аппроксимировать зависимостями следующего вида (которые без принципиальных ограничений представим для ортонормированного базиса) i P = a ij v j + b ijk v j v k + c ijkl v j v k v l + K, r где a ij, bijk, c ijkl - тензоры, задающие нелинейные фильтрационные свойства пористой среды, а iP - проекции вектора P на соответствующие оси. Итак, в математическом моделировании нелинейной фильтрации в анизотропных средах существуют два внешне различных подхода: 1) берущий начало от работ С.Н. Нумерова и 2) развиваемый в трудах Н.М. Дмитриева. В целом, по обзору литературы можно сделать следующие выводы. Вопервых, требуется установить взаимосвязь двух разных направлений (Н.М. Дмитриева и Н.С. Нумерова) в моделировании нелинейной фильтрации в анизотропных средах. Во-вторых, существует ряд вопросов, касающихся обоснования моделей фильтрации в периодических, в частности, слоистых средах (как построить для слоистой среды, трещиноватой, периодической наиболее близкую к ней по фильтрационным свойствам анизотропную модель). Втретьих, какие возникают погрешности в значениях фильтрационных потоков и давлений в периодической (слоистой) среде, если расчёт течения жидкости в ней выполнять на анизотропной модели. В-четвёртых, несмотря на давний срок существования теории движения жидкости в искривлённом весьма тонком слое переменной толщины, оценок погрешности этой теории не делалось, и реального порядка толщины слоя, когда выводы теории двумерных течений верны, не сделано. В-пятых, практически нет исследований особенностей течений жидкости в призабойных зонах скважин. В частности, не исследовано, как влияет изменение проницаемости в призабойной зоне на интеференцию скважин. Вшестых, для уверенного применения в фильтрационных расчётах течений в слоистых средах метода анизотропного моделирования нужна теория точных послойных расчётов для многослойных областей конкретного вида. Тогда с помощью сопоставительных расчётов течений по этой теории и по анизотропной модели среды можно узнать границы применимости анизотропных моделей слоистых сред. В соответствии с наметившимися по обзору литературы вопросами в диссертации ставилась следующая цель исследования. Цель исследования – разработать общие методы решения задач двумерной фильтрации в анизотропных, неоднородных и многослойных средах и на их основе предложить математические модели для изучения конкретных инженерно-технических проблем в нефте- и газодобывающей промышленности, в водоснабжении, в проектировании гидротехнических и гидромелиоративных сооружений, а также для изучения других динамических процессов, описываемых двумерными эллиптическими уравнениями. Научная новизна и теоретическое значение результатов диссертации заключается в следующем.

Разработаны алгоритмы для расчёта эффективных тензоров проницаемостей периодических и слоистых сред при линейном и нелинейном режимах фильтрации. Проведены исследования точности расчётов фильтрации в периодических средах методом анизотропного эквивалентирования. Предложена новая математическая модель двумерных фильтрационных течений несжимаемой жидкости в неоднородных анизотропных искривлённых пластах с конечной переменной толщиной, которая по сравнению с известной в этом направлении моделью О.В. Голубевой [41, 43] точнее учитывает особенности двумерных течений и поэтому значительно повышает точность расчётов. Разработаны математические модели, учитывающие индивидуальные фильтрационные свойства призабойных зон скважин (ПЗС) при исследовании течений к одиночным и групповым скважинам. Развита теория расчётов двумерных фильтрационных течений в многослойных неоднородных анизотропных средах для областей, ограниченных дугами координатных линий изотермических систем координат. Предложены: качественная и точная количественная математические модели работы скважины с гравийным фильтром;

качественные математические модели работы основных конструкций промышленных фильтров нефте- и вододобывающих скважин;

качественные математические модели работы скважин при вертикальном и горизонтальном гидроразрыве пласта. Практическая значимость. Результаты диссертации могут найти применение: при исследовании фильтрационных течений в искривлённых слоях с конечной постоянной и переменной толщиной, пористые среды которых могут быть как анизотропными, так и изотропными, однородными и неоднородными;

в точных послойных расчётах фильтрационных течений в многослойных анизотропных и изотропных средах;

в расчётах фильтрационных течений в неоднородных средах методом эквивалентирования последних подходящими многослойными средами;

в расчётах течений к скважинам с вертикальными или с горизонтальными трещинами гидроразрыва, учитывающими конечную проницаемость и размеры трещин;

в разработке спецкурсов для студентов, специализирующихся по профилям: теория аналитических и обобщённых аналитических функций комплексного переменного и её приложения, механика, прикладная математика, а также для студентов нефтегазовых специальностей. Достоверность и обоснованность научных положений и результатов исследований подтверждаются следующим: 1) корректностью применения апробированного математического аппарата (теория аналитических функций комплексного переменного, теория уравнений математической физики, методы дифференциальной геометрии, линейной алгебры, тензорного исчисления);

2) результаты исследований других авторов (теория двумерной фильтрации О.В. Голубевой [41, 43];

теория фильтрации В.П. Пилатовского в тонких круговых конических и параболоидных пластах [102];

методы «изотропизирующих» преобразований для расчётов плоскопараллельной фильтрации в однородных анизотропных средах В.И. Аравина [2 - 6], Е.С. Ромма [121], Г.К. Михайлова [90, 91];

теория В.Н. Щелкачёва [229] работы круговой батареи скважин;

методика расчётов потенциальных полей в многослойных средах из однородных изотропных слоёв В.Н. Острейко [97]) следуют из результатов защищаемой работы как частные случаи;

3) результаты, вытекающие из предложенных математических моделей влияния особенностей ПЗС на дебиты скважин, согласуются с экспериментальными и теоретическими данными других исследователей (с теорией фильтрации В.П. Пилатовского [102] к скважине с системой круговых поро гов и с системой лучевых трещин;

с данными Г.Б. Пыхачева и Р.Г. Исаева [112] о влиянии призабойной неоднородности пласта на дебит скважины;

с результатами опытно-промышленных испытаний [31] Р.А. Гасумова, В.А. Машкова и др., исследовавших влияние глинисто-песчаных пробок на дебит скважины). Основные положения, выносимые на защиту: 1). Расчётные алгоритмы тензоров проницаемостей анизотропных моделей периодических и слоистых пористых сред для линейных и нелинейных режимов фильтрации жидкости. 2). Математические модели линейной фильтрации в искривлённых анизотропно-неоднородных (в частном случае, в изотропно-неоднородных и изотропно-однородных) пластах постоянной и переменной конечной толщины. 3). Математические модели фильтрации жидкости в призабойных зонах скважин (ПЗС). 4). Математические модели влияния особых фильтрационных свойств ПЗС на работу групповых скважин в неоднородных средах. 5). Теория расчётов плоскопараллельных фильтрационных течений в многослойных неоднородных анизотропных средах в областях, ограниченных дугами координатных линий изотермических систем координат. Апробация работы. Основные результаты работы по мере их получения докладывались: 1) на семинарах по гидродинамике и математической физике под руководством проф. О.В. Голубевой в МОИП при МГУ (1974-1978 гг.);

2) на семинарах по математической физике и гидродинамике под руководством акад. П.Я. Кочиной и проф. О.В. Голубевой в ИПМ АН СССР (1974-1985 гг.);

3) на семинарах по прикладной электродинамике под руководством чл.корр. АН СССР Н.Н. Тиходеева в НИИПТ АН СССР (г. Ленинград, 1987, 1989 и 1991 гг.);

4) на Воронежской весенней математической школе «Современные методы в теории краевых задач» (Воронеж, 1996 г.) и на зимней математической школе «Современные методы теории функций и смежные проблемы» (Воронеж, 1999 г.);

5) на 3-ем и 4-ом Всероссийских симпозиумах «Математическое моделирование и компьютерные технологии» (г. Кисловодск, 1999 и 2000 гг);

6) на Всероссийской научной конференции «Математическое моделирование в научных исследованиях» (г. Ставрополь, СГУ, 2000 г.);

7) на 1-ой и 3-ей региональных научных конференциях «Проблемы компьютерных технологий и математического моделирования в естественных, технических и гуманитарных науках», (г. Георгиевск, СевКавГТУ, 2001, 2003 гг.);

8) на 7-ой и 9-ой Всероссийских научно-технических конференциях «Современные проблемы математики и естествознания» и «Информационные технологии в науке, проектировании и производстве», (Нижний Новгород, НГТУ, 2003);

9) на 4-ой Международной научно-практической конференции «Методы и алгоритмы прикладной математики в технике, медицине и экономике» (г. Новочеркасск, Южно-Российский государственный технический университет, январь 2004 г.) 10) результаты диссертации в целом докладывались на научном семинаре кафедры прикладной математики и компьютерного моделирования в Российском государственном университете нефти и газа им. И.М.Губкина (г. Москва) 18 декабря 2003 г. (Рук. семинара – М.Г. Сухарев, доктор технических наук, профессор, заслуженный деятель науки РФ). Публикации. Основные результаты диссертации опубликованы в 82 научных статьях [18, 45, 53, 55, 56, 94, 126, 127, 136-210], 25 из которых – в центральной научной печати. Во всех совместных статьях автором работы поставлены задачи и получены их аналитические решения, по которым соав торы представляли решения иллюстративных примеров и проводили числовые расчёты. Краткое содержание работы.

Работа состоит из введения, 6 глав, заключения, списка литературы из 260 наименований, 2-х приложений, 17 таблиц и 69 иллюстраций. В 1-ой главе предлагаются математические модели линейной и нелинейной фильтрации жидкости в пористых средах с периодической структурой, получающиеся в результате трояко-периодического повторения в пространстве основного структурного элемента (ячейки) этой среды, имеющего в диссертационном исследовании вид прямоугольного параллелепипеда. В диссертации анизотропные среды рассматриваются как модели таких периодических, структурный элемент которых представляет прямоугольный параллелепипед с весьма малыми по сравнению с характерным размером области фильтрации размерами. К этим периодическим структурам относятся распространённые в естественных условиях слоистые среды, трещиноватые коллекторы с одной системой трещин или с двумя и тремя взаимно ортогональными системами трещин, осадочные породы, образованные частицами вытянутой формы с упорядоченной ориентацией их в пространстве и н. др. Метод построения линейной анизотропной модели пористой среды с названными периодическими структурами базируется на первичных понятиях главных направлений анизотропии (ГНА) и главных проницаемостей. Основное определяющее свойство ГНА в том, что в фильтрационных течениях вдоль них векторы v и P коллинеарны. Проницаемость пористой среды вдоль ГНА названа главной. Для линейных анизотропных моделей рассматриваемых периодических сред ГНА известны априори - ими служат перпендикулярные к боковым граням структурных ячеек оси симметрии h1, h 2 и h 3. Главные проницаемости 1, 2 и 3 в анизотропных моделях этих сред находим из решений задач усреднения. В зависимости от постановок задач усреднения главные проницаемости 1, 2 и 3 могут вычисляться в смысле метода 1) локального или 2) предлагаемого автором интегрального анизотропного эквивалентирований. Выбор метода зависит от вида r rr r расчётной области и геометрии конкретной периодической структуры и влияет на точность расчётов фильтрации в периодической среде, моделируемой анизотропной. Исследования точности метода анизотропного эквивалентирования слоистых сред в диссертации проводятся в 3-ей и отчасти в 6-ой главах. В прикладных задачах теории фильтрации поле ГНА и отвечающие ему поля главных проницаемостей часто можно рассматривать как заданные. В диссертации развиты способы задания широкого круга серий триортогональных систем криволинейных поверхностей, векторы нормалей к которым определяют ГНА, и для каждой серии выведены расчётные формулы для тензоров проницаемостей. В приложении 2 представлен каталог тензоров проницаемостей для различных серий законов распределения ГНА. Во 2-ой главе выводятся общие уравнения двумерной линейной фильтрации в анизотропных средах, указываются способы приведения их к каноническому виду и общие методы решения. В диссертации предложена теория линейной двумерной фильтрации жидкости в искривлённых однородных и неоднородных анизотропных слоях постоянной и переменной конечной (имеющей в нефтегазовой отрасли промысловое значение) толщины с непроницаемыми подошвой и кровлей. Как частные случаи двумерной рассмотрены уравнения плоскопараллельной фильтрации в однородных и неоднородных анизотропных средах. В 3-ей главе исследуется точность фильтрационных расчётов в слоистых средах методами однородно-анизотропного эквивалентирования. В методе локального однородно-анизотропного эквивалентирования расчёт главных проницаемостей анизотропной модели осуществляется в местных для ячейки декартовых координатах. Главные проницаемости находятся из равенства потоков вдоль осей симметрии h1, h 2, h 3 в ячейке соответствующим потокам (при тех же граничных условиях) в объёме, принятом за анизотропную среду с ГНА h1, h 2, h 3. В методе интегрального однородно-анизотропного эквивалентирования расчёт главных проницаемостей выполняется для всей многослойной области r r r r r r в целом в системе координат, координатные линии которой совпадают как с границами раздела чередующихся изотропных слоёв многослойной среды, так и с границами области. Они находятся из равенства потоков вдоль слоёв h1 и перпендикулярно к ним h 2 в многослойной области соответствующим потокам (при одинаковых граничных условиях) в этой же области, принятой за анизотропную среду с ГНА h1, h 2. Недостаток метода интегрального однородно-анизотропного эквивалентирования: координатные линии выбираемой системы могут совпадать с границами раздела слоёв, но не совпадать с границами расчётной области. В этом случае расчёт главных проницаемостей анизотропной модели неизбежно приходится выполнять по методу локального однородно-анизотропного эквивалентирования, что и объясняет его широкое применение на практике. В 4-ой главе исследуются особенности фильтрации в призабойных зонах скважин (ПЗС). В частности, влияние на дебит скачка проницаемости в ПЗС. Учёт конструктивных особенностей скважинных фильтров и наличия трещин гидроразрыва требует пространственной детализации картины течения в ПЗС. Изучение некоторых из этих проблем составило содержание четвёртой главы. В 5-ой главе исследуются математические модели интерференции нефтедобывающих скважин, уточняющие постановки В.Н. Щелкачёва для таких же задач. В ПЗС учитывается возможность, во-первых, скачков проницаемости и, во-вторых, перехода фильтрации от линейного режима к нелинейному. В 6-й главе разработана теория расчёта плоскопараллельных фильтрационных течений в многослойной области G в виде криволинейного четырехугольника, ограниченного дугами координатных линий ортогональной изотермической системы координат P, Q. В заключении перечисляются основные результаты работы. В приложении 1 приведены справочные сведения по законам ортогонального преобразования базисов, координат векторов и тензоров 2, 3 и 4 рангов.

r r r r В приложении 2 приводится каталог тензоров проницаемостей для линейной фильтрации в средах со следующими законами распределения главных направлений анизотропии: 1. Тензор проницаемости для среды с прямолинейным законом распределения ГНА. 2. Тензор проницаемости для среды с круговым цилиндрическим законом распределения ГНА. 3. Тензор проницаемости для среды со сферическим законом распределения ГНА. 4. Тензор проницаемости для сред с цилиндрическими законами распределения ГНА. 4.1 Общий случай задания цилиндрических законов распределения ГНА 4.2 Случай совпадения одного из ГНА цилиндрических законов с координатной осью (осью Оz) В заключение скажем о принятом в диссертации порядке нумерации параграфов и формул. В работе применяется двойная нумерация параграфов. При ссылке на параграф (например, на 2-ой) из главы (например, 1-ой) пишется §1.2. Аналогично даются ссылки на параграфы приложений. Например, запись §П1.2 обозначает 2-ой параграф из приложения 1. Для формул применяется традиционная тройная нумерация (например, (1.2.3) – формула (3) в §2 из 1-ой главы) в сокращённом, по примеру книги [17], варианте её записи. А именно, в пределах любого параграфа главы или приложения идёт сквозная одинарная нумерация формул. При ссылке внутри текущей главы на формулу (3) из §2 добавляется номер параграфа и в тексте в круглых скобках пишется (2.3). При ссылке в текущей главе на формулу (3) из §2 из другой главы (например, из 1-ой) добавляется номер главы, затем номер параграфа и потом номер формулы и пишется (1.2.3). Все ссылки на формулы из приложений делаются аналогично. Например, запись (П1.2.3) означает ссылку на формулу (3) в §2 из приложения 1.

ГЛАВА 1. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛИНЕЙНОЙ И НЕЛИНЕЙНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ В ПЕРИОДИЧЕСКИХ И АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ В 1-ой главе предлагаются математические модели линейной и нелинейной фильтрации жидкости в пористых средах с периодической структурой, которые получаются в результате трояко-периодического повторения в пространстве некоторого основного структурного элемента (именуемого также ячейкой, элементарным объёмом усреднения) этой среды. В диссертации рассматриваются только такие среды с периодическими структурами (сокращённо, периодическими средами), структурная ячейка которых представляет прямоугольный параллелепипед. К ним, в частности, относятся наиболее распространённые в естественных условиях 1) слоистые среды (рис.1), 2) трещиноватопористые среды с одной, двумя или тремя попарно ортогональными системами трещин, 3) осадочные породы из частиц вытянутой формы и расположенных в пространстве некоторым упорядоченным способом, 4) некоторые композиционные материалы [17] и др. 1.1. Математическое моделирование линейной фильтрации в периодических средах методом анизотропного эквивалентирования Будем изучать линейную фильтрацию в таких пористых изотропных грунтах с периодической пространственной структурой, коэффициент проницаемости в которых можно задавать в виде функции k = f (p, q, r ) = f1 [ p( x, y, z )] f 2 [q ( x, y, z )] f 3 [ r ( x, y, z )], (1) периодической по одному, двум или всем трём промежуточным аргументам p, q и r, зависящим от декартовых координат x, y, z. Практическая важность выбранной серии изотропных грунтов с проницаемостями (1) обусловлена тем, что они позволяют моделировать свойства всех выше перечисленных периодических сред. Роль промежуточных аргументов p, q и r в формуле (1) в том, что они задают геометрию периодической структуры пористой среды, а периоды по p, q и r - размеры повторяющихся ячеек, из которых составлена пористая среда. Для того чтобы коэффициент проницаемости в (1) описывал фильтрацион ные свойства периодической среды с ячейкой в виде прямоугольного параллелепипеда, от промежуточных аргументов p, q и r потребуем выполнения трёх условий: 1. Поверхности уровня p( x, y, z ) = const, q( x, y, z ) = const, r ( x, y, z ) = const образуют во всём объёме пористой среды триортогональную систему поверхностей, т.е.

(p, q ) = (p, r ) = (q, r ) = 0.

(2) 2. Всюду в области фильтрации длины l p, l q, l r дуг p, q и r координатных линий, соответствующих периодам Tp, Tq, Tr функции (1), бесконечно малы по сравнению с её характерным размером L. Другими словами, p+ Tp max(l p, l q, l r ) << L, где l p = r r r p r r r q +Tq r +Tr R R R dp, l q = dq, l r = dr, p q r q r (3) а R = x (p, q, r )i + y(p, q, r ) j + z (p, q, r )k - радиус-вектор точки наблюдения M(x,y,z). (Если вдоль какого-то направления, например, r проницаемость не меняется, то период этого направления можно брать любым, например, равным Tp или Tq).

~ 3. В криволинейном параллелепипеде, ограниченном координатными по r верхностями p = C1, p= C1+Tp, q= C2, q = C2+Tq, r = C3, r = C3+Tr (где C1, C2, C3 – постоянные), концы A, B, C координатных дуг lp, lq, lr отклоняются от концов A, B, C соответствующих касательных прямых столь незначительно, что (рис. 2) min( MA, MB, MC ) >> max( AA, BB, CC ).

(4) ~ При выполнении условий 10, 20, 30 криволинейный параллелепипед да лее будем рассматривать как прямоугольный с рёбрами |MA| = lp, |MB| = lq, |MC| = lr (рис. 2). Задачи фильтрации жидкости и газа в неоднородных изотропных средах с периодически изменяющейся проницаемостью вида (1) приводят к уравнениям математической физики с быстро осциллирующими коэффициентами, которые к тому же могут быть разрывными кусочно-непрерывными функциями. Найти решения конкретных краевых задач для уравнений такого типа бывает очень сложно. Именно поэтому встаёт вопрос о построении математической модели, описывающей в главных чертах фильтрационные свойства изотропных сред с периодической проницаемостью вида (1) и в то же время приводящей к более простым для решений уравнениям фильтрации (с непрерывными и не периодическими по координатам коэффициентами). Основная идея построения математической модели для упрощенного описания фильтрации в пористых средах с периодической проницаемостью (1) основана на том, что по отношению к трём одномерным потокам, направленным перпендикулярно к поверхностям p( x, y, z ) = const, q( x, y, z ) = const, r ( x, y, z ) = const, среда (1) обнаруживает разные фильтрационные сопротивления. Естественно поэтому моделировать среду (1) и, в частности, слоистые среды, некоторой фиктивной сплошной анизотропной пористой средой, проявляющей по отношению к этим потокам точно такие же фильтрационные сопротивления. В зависимости от того, на каком уровне проводится сравнение названных фильтрационных потоков - на уровне структурной ячейки или на уровне области фильтрации будем говорить о методе локального или о методе интегрального однородно-анизотропного эквивалентирования соответственно. Впервые в частном виде метод локального однородно-анизотропного эквивалентирования (как и сам термин) для расчёта магнитных потоков в пакете, собранном из отдельных плоских пластин, предложил Ф. Оллендорф [252]. Дадим обобщение метода Оллендорфа для построения анизотропных моделей сред с периодически изменяющейся в пространстве проницаемостью. Для этого сравним одномерные потоки, перпендикулярные к поверхностям p = const, q = const, r = const в ячейке, заполненной средой (1), и в этой же ячей ке, заполненной однородной средой с прямолинейной анизотропией. Поскольку все размеры ячейки много меньше характерных размеров области фильтрации, то в пределах характеристики флюида (плотность, динамическую вязкость µ, температуру T и т.п.) можно считать постоянными, а фильтрационный процесс рассматривать как мгновенный (т.е. не зависящий от pqr времени). Поэтому в локальной декартовой системе координат ~, ~, ~, связан ной с ребрами ячейки (рис. 2), уравнение фильтрации флюида для среды с проницаемостью (1) примет следующий хорошо известный вид [5, 6, 8, 16, 41, 108, 112, 113, 249, 258]:

P P P ~ f ( p, q, r ) ~ + ~ f ( p, q, r ) ~ + ~ f ( p, q, r ) ~ = 0, p p q q r r (5) где P - приведенное давление. После решения с соответствующими краевыми условиями уравнения (5) поле скоростей фильтрации в пределах найдется по закону Дарси:

r k f ( p, q, r ) v = grad P = grad P. µ µ (6) Из уравнения (5) для одномерного фильтрационного потока вдоль pкоординатной линии в пределах объёма усреднения найдём, что P = C ~ p d~ p + P0, f ( ~) p (7) P P где P0 - давление на грани ~ = 0 параллелепипеда ;

C1 = l 1 0 ;

P1 - давление p d~ p f1 ( ~ ) p p на грани ~ = l p ;

а l p - длина ребра MA (рис.2). С помощью найденного распреp деления давления (7) можно, на основании (6), вычислить полный фильтрациr R онный поток Q p флюида через грань, перпендикулярную : p r k dP C Q p = ~ d~d~ = 1 f 2 ( ~ )d~ f 3 ( ~ )d~. qr qq rr µ dp µ0 00 o lq lr lq l (8) Совершенно аналогично находятся полные фильтрационные потоки Qq и Q r в r r R R и : параллелепипеде через грани, перпендикулярные к q r r C C Q p = 2 f1 ( ~ )d~ f 3 ( ~ )d~;

Q r = 3 f1 ( ~ )d~ f 2 ( ~ )d~, pp rr pp qq µ0 µ0 o o lp l lp lq (9) где C 2 = lq P1 P0 P P0 ;

C3 = lr 1. В той же самой локальной декартовой системе ко~ d~ r dq f 3 (~) f 2 (~) r q 0 ординат ~, ~, ~ в пределах объёма уравнение фильтрации флюида в среде с pqr rr r R R R и сопрямолинейной анизотропией, проницаемости которой вдоль, p q r ответственно равны 1, 2 и 3, имеет вид [2-6, 16, 39-41, 47, 106, 108, 111, 119121, 170, 239, 242, 247-249, 258] 2P 2P 2P 1 ~ 2 + 2 ~ 2 + 3 ~ 2 = 0, r q p (10) а поле скоростей фильтрации в анизотропной модели найдется из тензорного закона Дарси по формулам vp = 3 P 2 P 1 P ~ ;

v p = µ ~ ;

v r = µ ~. µ p q r (11) Подчеркнём, что в пределах величины 1, 2 и 3 считаются постоянными. Решение одномерных фильтрационных задач для объёма усреднения, когда среда считается прямолинейно-анизотропной и, следовательно, выполняются уравнения (10) и (11), приводит к следующим результатам:

Qp = 1 P1 P0 lq lr;

µ lp Qq = 2 P1 P0 lp lr;

µ lq Qr = 3 P1 P0 lp lq. µ lr (12) Подберем теперь параметры фиктивной анизотропной среды, моделирующей в пределах фильтрационные свойства пористой изотропной среды с периодической проницаемостью (1) так, чтобы по отношению к трём рассмотренным одномерным потокам обе среды были идентичными. Для этого приравняем потоки в (8) и (9) соответствующим потокам в (12). В результате для проницаемостей локальной однородно-анизотропной модели вдоль p, q и r - координатных линий получим следующие значения:

lq 1 = lp lq lr qq rr f 2 (~)d~ f 3 (~)d~ 0 lp lr lp d~ p f ( ~) p 0 ;

2 = lq lp lr pp rr f1 ( ~)d~ f 3 ( ~)d~ 0 lq lr lp d~ q f ( ~) q 0 ;

3 = lr lp lq pp qq f1 ( ~)d~ f 2 ( ~)d~ 0 lr lq d~ r f 3 ( ~) r.

(13) В частности, применительно к рис.1 объём усреднения будет кубом с ребром l p = l q = l r = h1 + h 2. Поскольку вдоль p -координатной линии проницаемость не меняется, то f1 ( p) = 1. Точно так же f 3 ( r ) = 1. Функцию f 2 (q ) в соответствии с рис.1 задавали в виде f 2 ( ~ ) = q q k1, если 0 ~ h1.Поэтому формулы k 2, если h1 < ~ h1 + h 2 q (13) для проницаемостей 1, 2 и 3 анизотропной модели МС-среды на рис.1 дадут значения 1 = 3 = k1h1 + k 2 h 2 ;

h1 + h 2 = ( h1 + h 2 ) k1k 2. h1k 2 + h 2 k (14) Ранее формулы (14) для слоистой среды были выведены на основе кинематического анализа трубок тока Е.С. Роммом [120, 121]. Такие же формулы (14) для слоистых сред приводились Ф. Оллендорфом [252], Р. Дахлером [236], К. Маасом [243], В.И. Аравиным [2-6] и др. Естественно, применение формул (13) не ограничивается только лишь примером слоистых сред. Они, в частности, могут быть применены для построения анизотропных моделей «неправильно слоистых пористых сред» (по терминологии В. Зейла и Й.М. Стама [260]), а также некоторых композиционных пористых сред. В ряде частных случаев, когда 1) границы области фильтрации совпадают с координатными поверхностями p( x, y, z ) = p1, p( x, y, z ) = p 2, q ( x, y, z ) = q1, q ( x, y, z ) = q 2, r ( x, y, z ) = r1, r ( x, y, z ) = r ортогональной криволинейной системы координат p, q, r, задающей структуру периодической среды с проницаемостью (1) и 2), параметры Ламе системы p, q, r удовлетворяют следующим условиям:

H2 H3 H H H H = A1 (p ) B1 (q ) C1 (r ) ;

1 3 = A 2 (p ) B2 (q ) C 2 (r );

2 1 = A 3 (p ) B3 (q ) C 3 (r ), (15) H1 H2 H где Ai(p), Bi(q), Ci(r), (i=1,2,3) - некоторые функции одной переменной, для построения анизотропной модели может быть предложен другой подход – метод интегрального однородно-анизотропного эквивалентирования. Стационарные фильтрационные течения в области фильтрации = {p1pp2;

q1qq2;

r1rr2}, проницаемость периодической среды в которой имеет вид (1), описываются уравнением [8, 24, 38, 41, 44, 68, 79, 80, 81, 87, 102, 103, 113, 117] H2H3 P H 3 H 1 P H 1 H 2 P H k p + q H k q + r H k r = 0 p 1 2 3 (16) и законом Дарси (6). Если на границах p = p1 и p = p2 заданы постоянные значения приведённого давления P1 и P2 соответственно, а другие границы непроницаемы, то уравнение (16) с учётом формул (1) и (15) даёт следующее решение:

P(p ) = dp + P1, A1 (p ) f1 (p ) p p где = P2 P p dp A1 (p) f1 (p) p.

(17) Из найденного решения (17) и закона Дарси (6) вычислим распределение скоростей фильтрации, а затем и полный фильтрационный поток 2 k 1 dP 2 Q p = dq H 2 H 3 dr = f 2 (q )B1 (q )dq f 3 (r )C1 (r )dr. µ H 1 dp µ q1 q1 r1 r q r q r (18) Совершенно аналогично вычисляются полные фильтрационные потоки в области для двух других одномерных течений вдоль q- и r- координатных линий:

Qq = 2 2 2 2 f1 (p )A 2 (p )dp f 3 (r )C 2 (r )dr и Q r = f1 (p )A 3 (p )dp f 2 (q )B3 (q )dq, (19) µ p1 µ p1 r1 q p r p q где = q P2 P dq B2 (q ) f 2 (q ) q и =r P2 P dr C3 (r ) f3 (r ) r. В этой же самой области фильтрация в анизотропной среде, постоянные проницаемости которой вдоль p-, q- и r- координатных линий равны соответственно 1, 2, 3, описывается уравнением [111, 113, 117, 119, 258] H2H3 P H 3 H 1 P H 1 H 2 P H 1 p + q H 2 q + r H 3 r = 0, p 3 1 2 (20) а поле скоростей затем вычисляется по формулам vp = 1 1 P 1 P 1 P. ;

vq = 2 ;

vr = 3 µ H 1 p µ H 2 q µ H 3 r (21) Решение тех же одномерных фильтрационных задач для уравнения (20) в области, когда пористая среда в ней считается криволинейно-анизотропной, приводит к следующим значениям потоков:

r2 ~q 2 ~ (P P1 ), Q p = B1 (q )dq C1 (r )dr, где = 1p2 2 µ q1 dp r1 p (22) A (p) ~p r2 ~ (P P1 ) 2 Q q = A 2 (p )dp C 2 (r )dr, где = 2q 2 2, µ p1 dq r q (23) B (q ) q2 ~ p2 (P P1 ) Q r = A 3 (p )dp B3 (q )dq, где ~ = 3 r2 2. µ p1 dr q (24) C (r ) r1 Подберем теперь проницаемости 1, 2, 3 фиктивной анизотропной среды, моделирующей в пределах фильтрационные свойства пористой изотропной среды с периодической проницаемостью (1) так, чтобы по отношению к трём рассмотренным одномерным потокам обе среды были идентичными. Для этого приравняем потоки в (18) и (19) соответствующим потокам в (22)-(24). В результате для проницаемостей 1, 2, 3 интегральной однородноанизотропной модели вдоль p-, q- и r - координатных линий получим следующие значения:

p 2 2 dp f 2 (q )B1 (q )dq f 3 (r )C1 (r )dr A1 (p) q p1 r1 q r p 1 = p 2 2 dp B1 (q )dq C1 (r )dr A1 (p) f1 (p) q p1 r1 q r ;

2 = dq 2 f1 (p )A 2 (p )dp f 3 (r )C 2 (r )dr B2 (q ) p1 q1 r p 2 dq A 2 (p )dp C 2 (r )dr B2 (q ) f 2 (q ) r1 p1 q q r q r ;

(25) p 3 = p f1 (p)A 3 (p)dp f 2 (q )B3 (q )dq q1 p2 q2 r q r dr C 3 (r ) r dr A 3 (p)dp q B3 (q )dq C3 (r ) f 3 (r ) p1 r1.

(26) Из сопоставления формул (13) и (25)-(26) видно, что методы локального и интегрального однородно-анизотропного эквивалентирования периодических сред (1) приводят к разным значениям проницаемостей в анизотропных моде лях вдоль p-, q- и r-координатных линий. Поэтому встаёт вопрос, какой из подходов приводит к более точным расчётам фильтрации, например, в многослойных средах (МС-средах). Этому вопросу посвящена глава 3 и отчасти глава 6. Сейчас же отметим явный недостаток метода интегрального эквивалентирования: координатные поверхности системы координат p,q,r могут не совпадать с границами области фильтрации, а параметры Ламе не всегда удовлетворяют условиям (15). Поэтому на практике чаще приходится применять метод локального, нежели интегрального, однородно-анизотропного эквивалентирования. Однако, несмотря на отмеченный недостаток метода интегрального однородно-анизотропного эквивалентирования, формулы (25)-(26) позволяют повысить точность локального метода тогда, когда оказывается выполненным лишь одно условие (15). Тогда локальное эквивалентирование удаётся выполнить не ~ для идеализированной структурной ячейки, а для ячейки в виде криволи~~~ нейного параллелепипеда. Главные проницаемости 1, 2, 3 в точке p, q, r в уточнённой локальной модели будут вычисляться по формулам (25)-(26), в которых пределы интегрирования следует взять равными: p1=p, p2=p+Tp, q1=q, q2=q+Tq, r1=r, r2=r+Tr. Итак, исследование фильтрации в сложных средах с периодически изменяющейся по координатам проницаемостью можно выполнять с определённой точностью на эквивалентных анизотропных моделях этих сред. Для построения анизотропной модели нужно знать структурную геометрию периодической среды. В диссертации структурная геометрия периодических сред (1) и, в частности, МС-сред задаётся с помощью некоторой триортогональной системы поверхностей p, q, r. Нормали p, q и r к этой системе назовём полем главных направлений анизотропии (ГНА) среды, а проницаемости 1, 2 и 3 вдоль ГНА - главными проницаемостями. При этом поле ГНА и значения главных проницаемостей будем считать заранее известными. По ним нужно будет найти тензор проницаемости анизотропной модели. Решению этой задачи посвящены следующие параграфы данной главы. Начнём с уточнения понятий ГНА и главных проницаемостей анизотропных моделей периодических сред.

1.2. Определения полей главных направлений анизотропии (ГНА) и главных проницаемостей в линейных анизотропных моделях периодических сред В предыдущем параграфе ГНА были названы три попарно-ортогональных направления, вдоль которых сравнивались одномерные фильтрационные течения в периодической среде вида (1.1) и в её анизотропной модели. В одномерных фильтрационных потоках вдоль этих направлений вектора v и P были коллинеарными. Поэтому для ГНА дадим следующее определение. Определение 1. Главными направлениями анизотропии (ГНА) среды в точке M(x,y,z) области V назовём оси таких трёх попарно ортогональных единичных векторов h1 ( M ), h 2 ( M ), h 3 ( M ), при течении вдоль которых векторы скорости фильтрации v и градиента приведённого давления P в этой точке будут коллинеарными. Множество векторов h1 ( M ), h 2 ( M ), h 3 ( M ), заданных в каждой точке M ( x, y, z ) области V, назовём полем ГНА среды. Поле ГНА задаётся строением периодической структуры пористой среды. Например, если пористая среда составлена из различных чередующихся изотропных слоёв, толщины которых во много раз меньше размеров рассматриваемой среды, то в анизотропной модели такой среды одно ГНА перпендикулярно к поверхностям раздела изотропных слоёв, а два других ГНА лежат в касательных к изотропным слоям плоскостях. Для трещиновато-пористых горных пород, например, с одной пространственно ориентированной системой трещин закон распределения ГНА тоже известен априори - одно из ГНА ортогонально семейству поверхностей, в которых расположены трещины, а два других ГНА располагаются в касательных к поверхностям трещин плоскостях. Именно к такому выводу о распределении ГНА в трещиновато-пористых горных породах приводят работы [66, 120-122, 241, 259]. Поскольку вдоль ГНА векторы v и P коллинеарны, то для одномерных вдоль них течений жидкости остаётся справедливым линейный закон Дарси. Чтобы его записать, требуется знать главные проницаемости анизотропной модели периодической среды.

r r r r r r r r r Определение 2. Главными проницаемостями 1, 2, 3 анизотропной модели периодической пористой среды называем её проницаемости для течений жидкости вдоль ГНА h1, h2 и h3 соответственно. На практике главные проницаемости 1, 2, 3 должны определяться либо экспериментально, на основании исследования кернов пород конкретных пластов, либо теоретически, путём решения соответствующих задач эквивалентирования (примеры которых были представлены в §1). В этой работе поле ГНА и соответствующее поле главных проницаемостей принимаются в качестве исходной первичной информации, по которой вычисляются компоненты тензора проницаемости в выбранной системе координат. Аналитически поле ГНА можно задать с помощью какого-либо семейства триортогональных поверхностей. Для этого задаются функции p = p( x, y, z ), q = q( x, y, z ), r = r ( x, y, z ), удовлетворяющие условиям (1.2). Если та rr r кие функции выбраны, то тогда ГНА в точке M ( x, y, z ) будут задаваться векторами их градиентов по формулам r r r p q r. h1 = ;

h2 = ;

h3 = p q r (1) Это же поле ГНА (1) можно задать другими формулами r r r r r r 1 R 1 R 1 R, h1 = ;

h2 = ;

h3 = H 1 p H 2 q H 3 r (2) где H1, H2, H3 – параметры Ламе криволинейной системы координат p, q, r r r 2 2 2 2 2 2 x y z x y z R R = + + ;

H2 = = + + ;

H1 = p p p q q q p q, (3) r 2 2 2 R x y z H3 = = + + r r r r r r r r а R = x ( p, q, r ) i + y( p, q, r ) j + z ( p, q, r )k - радиус-вектор точки M ( x, y, z ). Аналитиче ские способы построения конкретных семейств триортогональных поверхностей и каталог соответствующих тензоров проницаемостей приведены в приложении 2.

Теперь же кратко изложим общий подход к расчёту компонентов тензоров проницаемостей анизотропных моделей периодических сред по заданным полям ГНА и главных проницаемостей. 1.3. Расчёт эффективных тензоров проницаемостей по заданным полям ГНА и главных проницаемостей при линейном режиме фильтрации Пусть в анизотропной модели периодической среды заданы 1) поле ГНА r r rr r rr r r h1 = e1, h 2 = e и h 3 = e 3 с помощью базисных ортов e1, e 2 и e 3 некоторой ортого нальной криволинейной системы координат (,, ) и 2) главные проницаемости 1, 2 и 3 вдоль соответствующих ГНА. В соответствии с определениями 1 и 2 в §2 для фильтрационных течений, направленных строго вдоль ГНА, остаётся справедливым линейный закон Дарси. Поэтому проекции v1, v2, v3 векто ра скорости фильтрации v = v 1 e1 + v 2 e2 + v 3 e на оси ГНА должны удовлетво r r r r рять следующим равенствам v1 = 1 P ;

µ S1 v = 2 2 P ;

µ S 2 v = 3 3 P, µ S (1) где через µ, P = p + gh и P/Si (i = 1, 2, 3) обозначены динамическая вязкость флюида, приведённое давление (p - гидродинамическое давление, - плотность флюида, g – ускорение свободного падения тела, h - нивелировочная высота) и производная по направлению i-го ГНА соответственно. В системе (,, ) уравнения (1) принимают вид 1 1 P v1 = µ H = 1 B1 1 2 1 P = 2 B v = 2 2 µ H 2 3 1 P = 3 B v = 3 3 µ H, (2) где через В1, В2, В3 и обозначены координаты вектора r 1 r 1 r 1 r B = grad = = e1 + e2 + e3 H 1 H H 2 (3) и функция = P p + gh, а через Н1, Н2 и Н3 – параметры Ламе системы = µ µ координат (,, ). Формулы (2) показывают, что скорость линейной фильтрации и в базисе из ГНА связаны друг с другом при помощи тензора второго ранга К следующим матричным уравнением v 1 1 0 v = 0 2 2 v 0 0 3 0 B1 0 B. 2 B 3 ) (4) r r Так как характер линейной связи векторных полей v и B не зависит от выбора базиса [19, 60, 72, 76], то форма уравнения (4) инвариантна по отношению к замене координат, и поэтому в любой другой ортогональной расчётной системе координат (,, ) связь между проекциями векторов v и B должна остаться линейной. Таким образом, в произвольной ортогональной системе координат (,, ) векторы v и B будут связаны друг с другом уравнением v 1 k11 v 2 = k 21 v k 3 31 k12 k 22 k 23 k13 B1 k 23 B2. k 33 B3 r r r r (5) В уравнении (5) через v1, v2, v3 и B1, B2, B3 обозначены координаты векторов r r r r v = v1e1 + v 2 e 2 + v 3e и r 1 r 1 r 1 r B = = e1 + e2 + e3, H 1 H 2 H 3 ) а через kij – компоненты тензора проницаемости К в базисе системы (,, ). Известный [19, 60, 72, 76] закон ортогонального преобразования компонентов тензора второго ранга позволяет вычислить значения kij в формуле (5) через значения главных проницаемостей i в формулах (1), (2) и (4). В развёрнутом виде применительно к рассматриваемому случаю этот закон запишется так:

k11 k 21 k 31 rr rr rr rr k13 ( e1, e1 ) ( e1, e 2 ) ( e1, e 3 ) 1 0 0 ( e1, e1 ) r r r r rr r r k 22 k 23 = ( e 2, e1 ) ( e 2, e 2 ) ( e 2, e 3 ) 0 2 0 ( e 2, e1 ) rr rr rr rr (e, e ) (e, e ) (e, e ) 0 0 (e, e ) k 23 k 33 3 1 32 3 3 3 3 1 rr r В формуле (6) e1, e 2 и e3 - ортонормированные векторы, k12 rr rr ( e1, e 2 ) ( e1, e 3 ) rr rr ( e 2, e 2 ) ( e, e 3 ). (6) 2 rr rr ( e3, e 2 ) ( e3, e3 ) задающие ГНА по ристой среды, а e1, e 2, e3 - ортонормированные векторы, определяющие базис ортогональной расчётной системы координат (,, ). Итак, если 1) задан закон rrr распределения ГНА пористой среды, 2) заданы главные проницаемости пористой среды, то формула (6) позволит вычислить компоненты тензора проницаемости в любой расчётной системе координат. Отметим наиболее общие свойства тензора проницаемости анизотропных моделей рассматриваемых периодических сред, которые вытекают из закона (6). Первое: в любой ортогональной расчётной системе координат тензор проницаемости анизотропной среды симметричен. Это вытекает из того, что в системе ГНА тензор К, заданный в формуле (4) диагональной матрицей, симметричен. Второе: в любой расчётной ортогональной системе координат инварианты [19, 60, 72, 76] тензора проницаемости связаны с главными проницаемостями анизотропной среды формулами:

I1 = k11 + k 22 + k 33 = 1 + 2 + 3 ;

I2 = k 22 k 32 k 23 k 33 + k11 k13 k 31 k 33 + k11 k12 k 21 k 22 k11 = 1 2 + 1 3 + 2 3 ;

I 3 = k 21 k 31 k12 k 22 k 32 k13 k 23 = 1 2 3. (8) k ) (7) После того как тензор проницаемости анизотропной среды по формуле (6) будет вычислен, с помощью уравнения (5) основной закон линейной фильтрации в анизотропной среде запишется так:

k11 k12 k13 v 1 = H + H + H 1 2 3 k 21 k 22 k 23 + +. v 2 = H 1 H 2 H 3 k 31 k 32 k 33 + + v 3 = H 1 H 2 H (9) В теории линейной фильтрации закон (9) называют тензорным законом Дарси. Впервые основы линейной теории фильтрации в пористых анизотропных средах были заложены в трудах Б.К. Ризенкампфа[119], Ж. Феррандона [237], Ф. Шаффернака [256], Р. Дахлера [236], В.И. Аравина [2-6], А. Шейдеггера [257], В.Е. Джонсона и Р.В.Хагеса [240] и др. Эти авторы к обобщению в виде (9) линейного закона Дарси на анизотропные среды пришли из других, отличных от изложенных рассуждений. В силу важности исследований фильтрации в анизотропных средах уравнениям движения жидкости в них продолжает уделяться большое внимание. Так, Н.С. Бахваловым и Г.П. Панасенко в [17] предложен вывод закона (9) методами теории осреднения динамических процессов в периодических средах. С.Е. Холодовским в [216, 217] предложен другой способ аксиоматического вывода закона (9), а для расчёта тензоров проницаемостей сильно неоднородных сред в [218-223] разработан метод гидродинамического осреднения. Расчёт тензора эффективной проницаемости в многопластовых системах и в трещиновато-пористых средах на основе теории осреднения процессов в периодических средах выполнили в [11] К.С. Басниев, П.Г. Бедриковецкий и Е.Н. Дединец. В заключение подчеркнём, что тензорный закон Дарси (9) может быть применён не только к исследованию линейной фильтрации, но и нелинейной. Ответ, каким образом, даётся в §5. А сейчас перейдём к изложению общих подходов к моделированию нелинейной фильтрации в анизотропных средах. 1.4. Математическое моделирование нелинейной фильтрации в анизотропных средах методами кристаллофизики Теория нелинейной фильтрации в анизотропных средах стала развиваться с появлением в 1973-74 гг. публикаций С.Н. Нумерова [96, 250], а затем статей А.В. Костерина [73], Е.Г. Шешукова [227], Ю.М. Молоковича [93]. Они сводили математические модели нелинейной фильтрации к обобщению закона (3.9) с применением только лишь тензоров 2-го ранга. Дальнейшее развитие этой теории сделали К.С. Басниев и Н.М. Дмитриев [13, 49-51]. В разработанной ими теории они исходили из того, что макроскопическое описание течений жидкости в пористых средах основано на существовании связи между векторным полем градиента P приведённого давления и полем вектора скорости фильтрации v, которая в наиболее общем виде выражается формулами rrr P = F R, v,, µ r ( ) (либо v = f (R, P,, µ )), r rr (1) удовлетворяющими в области фильтрации условию отрицательности скалярного произведения (P, v ) < 0. Последнее обусловлено тем, что течение жидкости направлено из области с большим давлением в область с меньшим давлением. Поскольку фильтрационные свойства анизотропной среды в направлении орта r n определяются соотношениями вида [12, 15, 245] r rr r r (n, P ) µ (n, v ) k (n ) = k n = r (n ) = rn = или r P µ v r r (2) (в первом равенстве (2) для коэффициента kn орт n совпадает с направлением P, а во втором для rn, орт n совпадает с направлением v ), то скалярное произведение (P, v ) с точностью до множителя определяет значения направленной проницаемости kn и направленного сопротивления rn, а условие r (P, v ) < 0 обеспечивает положительность этих величин. Применяя теорию r r r (Л.И. Седов [124], В.В. Лохин [125], Ю.И. Сиротин и М.П. Шаскольская [128, 129] и др.) нелинейных тензорных функций нескольких тензорных аргументов, они предложили общий вид связи (1) аппроксимировать зависимостями следующего вида, которые без принципиальных ограничений представим здесь для ортонормированного базиса i P = a ij v j + b ijk v j v k + c ijkl v j v k v l + K.

(3) В равенстве (3) a ij, bijk, c ijkl - тензоры, задающие нелинейные фильтрационные свойства пористой среды, а iP - проекции вектора P на соответствующие оси. Эти тензоры, зависящие в общем случае от координат точки наблюдения, коэффициентов µ и, инвариантов вектора скорости фильтрации, К.С. Басниевым и Н.М. Дмитриевым находятся из одновременного выполнения двух условий: 1) из инвариантности тензоров a ij, bijk, c ijkl относительно заданной точечной группы симметрии порового пространства [128, 129] и 2) из соблюдения требования (P, v ) < 0. Итак, в математическом моделировании нелинейной фильтрации в анизотропных средах существуют два внешне различных подхода: 1) берущий начало от работ С.Н. Нумерова и 2) развиваемый в трудах Н.М. Дмитриева.

r Задача этого и следующего параграфов – 1) показать, что глубокой принципиальной разницы в двух подходах к описанию нелинейной фильтрации в анизотропных средах нет, и 2) дать рекомендации к применению того и другого подходов. 1.4.1 Векторно-матричная форма обобщённого закона Дарси (ОЗД) нелинейной фильтрации в анизотропных средах. Для обобщения линейного закона Дарси (3.9) в диссертации вектор-функция (1) разлагалась в ряд Тейлора с центром в точке v = 0 по степеням координат вектора v до степеней 3-го порядка. Это разложение в ортонормированном базисе принимает вид (3), а в наглядном векторно-матричном виде записывается следующим образом:

P = F1 ( v ) + F 2 ( v ) + F3 ( v ) + …..

rrrr rr r r r (4) В (4) через F1 (v ), F2 (v ) и F3 (v ) обозначены соответственно линейное, квадратичное и кубичное слагаемые. В развёрнутой форме они запишутся так: линейное слагаемое в виде rr r F1 (v ) = (a 11 v1 + a 12 v 2 + a 13 v 3 ) e1 + r + (a 21 v1 + a 22 v 2 + a 23 v 3 ) e 2 + r + (a 31 v1 + a 32 v 2 + a 33 v 3 ) e ;

(5) квадратичное – в виде F 2 ( v ) = ( v T B1 v ) e1 + ( v T B2 v ) e 2 + ( v T B3 v ) e (6) и кубичное – в виде r F 3 (v ) = v1 v T C11 v + v 2 v T C12 v + v 3 v T C13 v e1 + 1 T [( + [v (v + [v (v C 21 C T )( v ) + v (v v ) + v (v 2 T C 22 C T )( v ) + v (v v ) + v (v 3 T C 23 C T )] v )] e v )] e + (7).

3 i = В формулах (5)-(7) через v1,v2,v3 обозначены координаты вектора v = v i e i, а через fki - координаты векторов Fk (v ) = f ki ei (где k = 1,2,3). Для матрицi = rr r rr столбиков из координат векторов v и Fk используются стандартные обозначения VT = (v1, v2, v3) и FkT = (f1k, f2k, f3k).

9 числовых коэффициентов aij в формуле (5) образуют тензор 2-го ранга, который записывают в виде квадратной матрицы A = (a ij )i3, j=1. Через Bk = (b ijk )3, j=1 в формуле (6) обозначены три квадратных матрицы i (33) с элементами bijk. Совокупность из 27 элементов матриц Bk образует тензор третьего ранга, который записывают в виде трехмерной [72] матрицы B, представляющей собой столбец из матриц Bk, т.е. BT = ( B1, B2, B3 ). Через Сij в формуле (7) обозначены девять матриц (3 3) с элементами C ij = (c kmij )3,m=1. Совокупность 81 элементов ckmij образует тензор четвертого ранk га, который записывают в виде четырехмерной [72] матрицы C = (C ij )3, j=1. i Специально подчеркнём, что компоненты тензоров A, B и C в формулах (5), (6) и (7) не могут зависеть от координат вектора v, т.к. эти компоненты получены как коэффициенты разложения функции (1) в ряд Тейлора с центром в точке v = 0. 1.4.2 Задача построения тензоров заданной симметрии. Анизотропия фильтрационных свойств пористой среды обусловлена наличием некоторого геометрического порядка в её строении, появляющегося в результате троякопериодического повторения в пространстве какого-то одного основного структурного элемента (ячейки ) пористой среды. Если размеры d ячеек значительно меньше характеристического размера L области фильтрации, то периодические среды моделируются анизотропными. Поэтому термины периодическая и анизотропная в случае d << L часто употребляются как синонимы. Как и в первых §§ 1-3 снова ограничимся (условие 10) рассмотрением периодических сред с ячейкой в виде прямоугольного параллелепипеда с тремя попарно ортогональными основными осями симметрии n1, n2, n3, проходящими через центры противоположных граней. Подчеркнём, что симметрические свойства структурной ячейки и заполняющего её порового пространства периодической среды в общем случае не совпадают. Поэтому для характеристики симметрических свойств порового r r r пространства необходимо указывать его точечную группу симметрии. Последнюю, с целью наглядности, удобно характеризовать некоторой геометрической фигурой, группа симметрии которой точно такая же, как и у порового пространства. Уточним теперь выбор периодических сред условием 20. У всех рассматриваемых периодических сред геометрическая фигура имеет: либо 1) центр симметрии, совпадающий с центром структурной ячейки ;

оси симметрии, совпадающие с основными осями ;

и другие, совместимые с первыми, возможные элементы симметрии, либо 2) одну, две или три полярные оси l симметрии, совпадающие с основными осями ячейки и другие, совместимые с l, возможные элементы симметрии. В математическом моделировании нелинейной фильтрации в таких анизотропных средах ортогональную систему координат (,, ), совмещённую с основными осями n1, n2, n3, считаем заданной. Кроме того, считаются заданными путём выбора конкретной геометрической фигуры все свойства симметрии порового пространства в ячейке. Все анизотропные среды, удовлетворяющие этим двум условиям, обладают важным свойством, которое непосредственно проверяется опытным путём и которое необходимо учитывать при расчёте тензоров A, B и C. Сформулируем это свойство в виде следующего предложения 1. В любой среде с периодической структурой, удовлетворяющей условиям 10 и 20, в фильтрационных течениях, направленных строго вдоль основных осей симметрии n1, n2, n3, векторы v и P коллинеарны. Поэтому основные оси симметрии n1, n2, n3 по аналогии с определением 1 в §1.2 назовём осями ГНА. Выясним, как влияет условие коллинеарности v и P вдоль ГНА на строение тензоров A, B и C фильтрационных свойств. Для этого в системе ГНА (,, ) вычисляем P по формулам (4) - (7) вначале для v = v 1e1, затем для r r r r v = v 2 e 2 и, наконец, для v = v 3 e 3. Требуя каждый раз, чтобы получающийся векr r r r r тор P был параллелен соответствующему вектору v, придём к следующему следствию 1. Для того чтобы векторы v и P были коллинеарными вдоль ГНА, в системе координат (,, ) тензор A должен быть диагональным aii = i ;

aij = 0 ;

i,j = 1,2,3, (8) (9) (10) а у тензоров B и C должны быть равными нулю компоненты b112 = b113 = b221 = b223 = b331 = b332 = 0, и c1121 = c1131 = c2212 = c2232 = c3313 = c3323 = 0. Другие особенности строения тензоров A, B и C фильтрационных свойств периодических сред можно установить по заданным видам симметрии порового пространства структурной ячейки с помощью принципа Кюри [129]. Предположим, что фигура отображается в себя при ортогональном преобразовании, заданном матрицей П = { ij }i3, j=1. Тогда условия инвариантности тензоров A, B и C по отношению к преобразованию П = { ij }i3, j=1, запишутся в виде следующих равенств [129]: aij = ipjsaps, bijk = ipjskmbpsm, cijkl = imjnkplrcmnpr. (11) Допустим, что для конкретной геометрической фигуры выписаны матрицы П1, П2, …., Пk ортогональных преобразований всех её видов симметрии. Потребовав, чтобы условия инвариантности (11) тензоров фильтрационных свойств были выполнены по отношению к каждой из этих матриц, мы и получим их общий вид в системе координат ГНА. После того как тензоры A, B, C в системе ГНА (,, ) будут найдены, можно будет вычислить их компоненты в произвольной расчётной системе координат (,, ). 1.4.3 Математические модели нелинейной фильтрации для конкретных примеров анизотропных сред. В качестве первого важного практического примера рассмотрим особенности строения тензоров A, B и C для слоистых сред и для трещиновато-пористых горных пород с одной пространственно ориентированной системой трещин. В каждом из этих двух случаев фигура, характеризующая свойства симметрии порового пространства, - круговой цилиндр, у которого две оси и, расположенные параллельно плоскостям изо r тропных чередующихся слоёв (другом случае, плоскости трещин) – оси симметрии 2-го порядка, а ось, перпендикулярная к напластованию чередующихся изотропных слоёв (перпендикулярная к плоскостям трещин) – ось симметрии бесконечно большого порядка. Кроме того, круговой цилиндр обладает центральной симметрией, наличие которой приводит к тому, что тензор B в соответствии с (11) в системе ГНА имеет все компоненты, равные нулю [129]. Тензоры А и C, инвариантные относительно всех видов симметрии фигуры, в системе ГНА имеют следующее строение: у тензора A компоненты 1, 2, и 3 удовлетворяют условию 1 = 2 3, а у тензора C не равны нулю только 9 следующих компонент: c1111 = c2211 = c1122 = c2222 = p1 ;

c3311 = c3322 = p2 ;

c1133 = c2233 = p3 ;

c3333 = p4. ОЗД (4) для нелинейной фильтрации в рассматриваемых слоистых и трещиновато-пористых горных породах в системе ГНА для найденных тензоров A и C запишется следующим образом:

P + [( r r r 1 (v1 e1 + v 2 e 2 ) + 3 v 3 e3 + r r r 2 2 2 2 2 p1 v 1 + v 2 + p 2 v 3 (v1 e1 + v 2 e 2 ) + p 3 v1 + v 2 + p 4 v 3 v 3 e3 = ) ] [( ) ] (12) Заметим, что в соответствии с (12) в системе ГНА скалярное произведение r (P, v ) < 0, если все компоненты i > 0 и pi > 0. Кроме того, из (12) вытекает, что для взаимно противоположных векторов v и v их скалярные произведения с P равны, что указывает на одинаковость фильтрационных свойств противоположных направлений в этих средах. В качестве второго примера рассмотрим строение тензоров A, B и C для композитов с взаимно перпендикулярными направлениями армирования [17] либо для трещиновато-пористой среды с тремя попарно ортогональными системами трещин. Структурная ячейка и фигура этих периодических сред представляет прямоугольный параллелепипед (в частном случае, куб), обладающий центром симметрии, тремя осями симметрии 2-го порядка и тремя ортогональными к осям плоскостями симметрии. Наличие центральной симметрии снова указывает на отсутствие тензора B в ОЗД (4). Инвариантные относи r r тельно всех остальных видов симметрии тензоры А и С в ГНА имеют вид: у тензора A не равны нулю только три диагональных компоненты 1 2 3. У тензора C не равными нулю могут быть следующие 21 независимых между собой компоненты: 3 коэффициента ckkkk;

6 коэффициентов ckkmm ;

6 коэффициентов ckmkm ;

6 коэффициентов ckmmk, (k,m = 1,2,3). (Для частного случая, когда и представляют куб, 1 = 2 = 3 = и все перечисленные 21 компоненты будут равны одной и той же величине, например, b). Выражение (4) ОЗД для нелинейной фильтрации в этих средах в системе ГНА принимает вид:

P = 2 2r + v 1 c1111v 1 + (c 2211 + c1212 + c 2112 )v 2 + (c 3311 + c 3113 + c1313 )v 3 e1 + 2. 2 2r + v 2 (c1122 + c1221 + c 2121 )v1 + c 2222 v 2 + (c 3322 + c 2323 + c 3223 )v 3 e 2 + 2 2 2r + v 3 (c1133 + c 3131 + c1331 )v 1 + (c 2233 + c 2332 + c 3232 )v 2 + c 3333 v 3 e 3 [ [ [ r 1 v1 e1 + r 2 v 2 e + r 3 v 3 e3 + ] ] ] (13) Скалярное произведение (P, v ) в соответствии с (13) будет (P, v ) < 0, если все компоненты i > 0, ckkkk > 0 и суммы в круглых скобках вида ckkmm + cmkmk + ckmmk > 0 (k,m = 1,2,3). Из (13) вытекает, что для взаимно противоположных векторов v и v скалярные произведения (P, v ) равны, что подтверждает одинаковость свойств противоположных направлений рассматриваемых пористых сред. Для частного случая, когда ячейка и фигура представляют куб, фильтрационное сопротивление, найденное из (2) и (13), для рассматриваемого композита оказывается равным 4 4 4 rn = + b 3 2 n1 + n 2 + n 3 v 2, r r r r r [ ( )] (14) где и b определяют компоненты тензоров A и C, а n1, n2, и n3 - направляющие косинусы вектора скорости фильтрации v. Полученная формула показывает, что для линейного режима фильтрации (когда b = 0) такой композит ведёт себя как изотропное тело, а анизотропию фильтрационных свойств этот композит проявляет лишь при нелинейном режиме. В качестве третьего представляющего теоретический интерес примера рассмотрим строение тензоров A, B и C для среды, содержащей трёхмерную периодическую систему одинаковых по размерам непроницаемых «зёрен» в ви r де круговых конусов, расположенных в вершинах структурной ячейки в виде прямого параллелепипеда с квадратным основанием. Причём в любом конусе вектор l, расположенный на его оси симметрии и направленный от основания к вершине, сонаправлен с ортом e3 оси перпендикулярной к основанию ячейки. Пространство между «зёрнами» внутри ячейки пусть заполнено пористой изотропной средой. Фигурой, характеризующей симметрические свойства, в этом примере будет правильная четырёхугольная пирамида. Ось будет осью симметрии 4-го порядка, а плоскости, и диагональные сечения - плоскостями симметрии фигуры. Тензоры А и С, инвариантные относительно перечисленных видов симметрии фигуры, в системе ГНА имеют вид: у тензора А не равны нулю только компоненты a11 = a22 = 1, a33 = 3, а у тензора С отличными от нуля могут быть лишь компоненты c1111 = c2211 = c1122 = c2222 = p1 ;

c3311 = c3322 = p2 ;

c1133 = c2233 = p3 ;

c3333 = p4, c1212 = c2112 = c1221 = c2121 = q1;

c1313 = c3113 = c1331 = c3131 = c2323 = c3223 = c2332 = c3232 = q2. У тензора В не равны нулю только компоненты b131 = b311 = b232 =b322 = a и b333 = b 0. ОЗД (4) для нелинейной фильтрации в этих средах в системе ГНА запишется в виде:

r r r r r r P = 1 (v1e1 + v 2 e 2 ) + 3 v 3e3 + v 3 [2a (v1e1 + v 2 e 2 ) + b v 3 e3 ] + 2 2r 2 2r + v1 p11v1 + p12 v 2 + p13 v 3 e1 + v 2 p 21v1 + p 22 v 2 + p 23 v 3 e 2 + 2 2 2 2r + v 3 p 31v1 + p 32 v 2 + p 33 v 3 e3, r r ( ( ) ) ( ) (15) где p11 = p22 = p1;

p12 = p21 = p1 + 2q1;

p13 = p23 = p2 + 2q2;

p31 = p32 = p3 + 2q2;

p33 = p4. Фильтрационное сопротивление рассматриваемой анизотропной среды вдоль направления n = v v в соответствии с формулами (2) и (15) оказывается равным 2 2 2 2 2 2 + n1 p11n1 + p12 n 2 + p13n 3 + n 2 p 21n1 + p 22 n 2 + p 23n 3 + n 3 2 2 r v {( r 2 2 2 2 r (n ) = 1 n1 + n 2 + 3n 3 + 2a n1 + n 2 + b n 3 v 3 + 2 ( ) ) ( [( ) ) ] (p 2 31n 2 + p 32 n 2 + p 33n 3 v 2. (16) )} Формула (16) показывает, что для течений в плоскости фильтрационное сопротивление одинаково для противоположных направлений. В частности, если q1 = 0, то плоскость будет, согласно (16), плоскостью изотропии. Однако для взаимно противоположных течений вдоль оси фильтрационные сопротивления r + и r – этой среды оказываются различными и соответственно равными r + = 3 + b v + p4 v 2 и r = 3 b v + p4 v, (17) где v = v3. Ранее теоретические обоснования асимметрии фильтрационных свойств некоторых анизотропных сред приводились в [14, 49, 187]. Полученные представления для ОЗД позволят исследовать фильтрационные эффекты, присущие нелинейным режимам фильтрации в анизотропных средах, и установить взаимосвязь с подходом С.Н. Нумерова. 1.5. Математическое моделирование нелинейной фильтрации в анизотропных средах обобщённым методом С.Н.Нумерова Перейдём к построению моделей нелинейной фильтрации в анизотропных средах обобщённым методом С.Н.Нумерова. В предыдущем §1.4 уже отмечалось, что обобщение закона фильтрации в рамках предположения (4.1) подразумевает разложение в ряд Тейлора по степеням vi (i = 1,2,3) функции F в окрестности v = 0. Такое разложение в ортонормированном базисе с учётом равенства F = 0 при v = 0 имеет вид (4.3). Если в правой части (4.3) вынести общий множитель vj, то это разложение примет вид i P = rij v j, r r r v r r r (1) где rij = a ij + b ijk v k + c ijkl v k v l + K. Формула (1) показывает, что связь между полями и v как для линейной, так и для нелинейной фильтрации в анизотропных средах в произвольном ортонормированном расчётном базисе vvv { e1, e2, e3 } аппроксимируется матричным уравнением одного и того же вида P = R V, r (2) где P = (1P, 2P, 3P)T и V = (v1, v2, v3)T – одностолбцовые матрицы из координат P и v, а компоненты матрицы R = (rij )3, j=1 образуют тензор 2-го ранга, наi v зываемый тензором фильтрационных сопротивлений пористой среды. Чтобы найти тензор R в произвольном ортонормированном базисе { e1, e 2, e3 }, надо 52 vvv предварительно определить его компоненты rij в некотором исходном базисе vvv { e1, e2, e3 } - базисе из главных направлений анизотропии пористой среды.

В диссертации ограничиваемся рассмотрением только тех анизотропных сред, ГНА у которых попарно ортогональны и известны априори. Примерами таковых, в частности, служат трансверсально-изотропные и ортотропные среды [16]. В базисе из ГНА уравнение (2) примет вид r11 P = 0 0 0 r22 0 0 0 V. r (3) Компоненты r11, r22 и r33 тензора R в формуле (3), определяющие фильтрационные сопротивления вдоль ГНА, назовём главными фильтрационными сопротивлениями среды (ГФС). Для слоистых, трещиновато-пористых, армированных сред и для сред с полярным ГНА в предыдущем §1.4 были указаны соответствующие варианты записи ОЗД. В ГНА все полученные в §1.4 ОЗД имели один и тот же вид (3) и отличались друг от друга только выражениями для ГФС среды. В первом примере (4.12) для слоистых и трещиновато-пористых сред ГФС r11, r22 и r33 среды оказались равны r11 = r22 = 1 + (V T D1 V ) ;

r33 = 3 + (V T D 3 V ), (4) где D1 = diag [p1, p1, p 2 ] ;

D 3 = diag [p 3, p 3, p 4 ]. Во втором примере (4.13) для периодических сред, представляющих композиты с взаимно-перпендикулярными направлениями армирования, r11, r22 и r33 оказались равны значениям rii = i + (V T D i V ) ;

i = 1,2,3, r (5) в которых матрицы Di тоже имеют диагональный вид. В третьем примере (4.15) для среды с кубической структурной ячейкой и с полярным ГНА e3 ГФС среды оказались равны rr rii = i + c i (v, e3 ) + (V T D i V ), (6) где i = 1 3, если i =, если i = 1, 2a, если i = 1,2, а Di = diag [pi1,pi2,pi3] для i = 1,2,3. В ;

ci = b, если i = формулах (4)–(6) через 1, 2, 3, a, b, c, p1, p2, p3 обозначены некоторые числовые параметры, а через D1, D2, D3 - диагональные матрицы, характеризующие фильтрационные свойства элементарных структурных ячеек названных сред. Эвристическое значение ОЗД (4)-(6), полученных в §1.4 состоит в том, что они позволяют выдвинуть гипотезу о строении тензора R в системе ГНА. Сформулируем её в виде предложения 1. Для всех анизотропных (периодических) сред со структурной ячейкой в виде прямоугольного параллелепипеда обобщённый закон Дарси нелинейной фильтрации в системе координат ГНА можно пред ставить в виде (3). Главные фильтрационные сопротивления r11, r22, r33 в (3) при нимают только положительные значения и представляют собой функции rr rii = f i (M, µ, v, (v, n k ), (V T D i V )), i = 1,2,3 r (7) зависящие от координат точки наблюдения М, коэффициента динамической вязкости µ и от инвариантных величин: модуля v = v вектора скорости фильтрации;

скалярных произведений (v, n k ) вектора v с некоторыми заданными векторами n k и от квадратичных форм (VTDiV). (Условия rii > 0 для всех i = 1,2,3 продиктованы необходимостью выполнения неравенства r (P, v ) < 0 в каждой точке области фильтрации). r rr r Приведённые примеры показывают, что функции (7) можно задавать в виде:

rr rii = i (M, µ, v ) + bik (M, µ, v ) (v, n k )m k + (V T Di V ) k. i = 1,2, (8) Сделаем некоторые замечания к формулам (7) и (8). В предлагаемой математической модели фильтрационные свойства пористой анизотропной среды в главных чертах определяются заданием: 1) ГНА, 2) направлений особых фильтрационных свойств n k (НОФС), 3) скалярных функций i(M,µ,v) и bik(M,µ,v) и 4) положительно определённых квадратичных форм (VTDiV). Функции i(M,µ,v) r принимают положительные значения, а bik(M,µ,v) – знакопостоянные. Первые слагаемые i(M,µ,v) позволяют учесть зависимость ГФС пористой среды от пространственных координат и от модуля скорости фильтрации. Вторые слагаемые rr b (M, µ, v ) (v, n ) ik k k mk позволяют учесть возможность наличия одного или нескольких НОФС пористой анизотропной среды. Причём в общем случае НОФС могут и не совпадать с ГНА. Если для течений вдоль орта n k наблюдается асимметрия фильтрационных свойств анизотропной среды, то показатель степени mk выбирается нечётным, а функции bik(M,µ,v) > 0 будут определять различие фильтрационных сопротивлений в противоположных направлениях. Если для течений в направлении орта n k фильтрационные сопротивления могут принимать экстремальные значения, то степени mk выбираются чётными. При этом, если вдоль n k ГФС достигают максимальных значений, то тогда функции выбираются bik(M,µ,v) > 0. Если же вдоль n k ГФС минимальны, тогда функции bik(M,µ,v) < 0. Наконец, если направлений с особыми фильтрационными свойствами нет, то функции bik(M,µ,v) = 0. Третьи слагаемые (VTDiV) в (8) - положительно определённые квадратичные формы от координат вектора скорости фильтрации. Собственные числа симметричных матриц Di тоже могут зависеть от скалярных аргументов М, µ и v. С помощью выбора матриц Di можно учесть какие-то дополнительные симметрические свойства порового пространства, которые нельзя определить одним лишь заданием ГНА. Первое обобщение нелинейной фильтрации на анизотропные грунты, предложенное С.Н.Нумеровым в [96, 250], из (7) и (8) получается как частный случай, когда все Di = 0, bik = 0, а i = ai + biv. Если уравнение (2) переписать в виде, разрешённом относительно компонент скорости фильтрации, то придём к обобщённому закону Дарси, по форме, совпадающей с (3.9). Поэтому (3.9) можно применять не только для описания линейной, но и нелинейной фильтрации в рассматриваемом классе анизотропных сред. Однако в случае нелинейной фильтрации главные проницаемости i нужно считать, по аналогии с ГФС r11, r22 и r33, функциями вида r r r r rr ~ i = fi (M, v, (v, n k ), (V T D i V )), i = 1,2,3 со всеми теми же замечаниями к ним, кото рые делались к формулам (7) и (8). Преимущество предлагаемого обобщённого метода С.Н. Нумерова: 1) его применение не требует решения сложной задачи построения тензоров высших рангов, отвечающих заданной точечной группе симметрии. Вместо неё решается более простая задача – построение симметричного в ортонормированном базисе тензора второго ранга по заданному полю ГНА. Решение последней автором дано в [166, 170, 188, 189, 196, 209];

2) предлагаемый способ позволяет свести расчёт фильтрации к решению краевой задачи для одного нелинейного уравнения. В случае применения ОЗД, предлагаемых Н.М. Дмитриевым [51], расчёт фильтрации сводится, как правило, к интегрированию системы нелинейных уравнений;

3) если расчётная система координат не совпадает с ГНА, то для перехода в неё в предлагаемом методе нужно пересчитывать лишь тензоры 2-го ранга. Если же применять математические модели [51], то кроме тензоров 2-го ранга нужно пересчитывать ещё и тензоры 3 и 4-го рангов по более сложным и громоздким формулам. 1.6. Пример построения математической модели нелинейной фильтрации в анизотропной среде обобщённым методом С.Н. Нумерова В качестве конкретного примера применения обобщённого метода С.Н. Нумерова предложим математическую модель плоскопараллельной фильтрации в среде с прямолинейной анизотропией и с полярным ГНА. Вдоль ГНА этой среды направим оси x, y и z. Пусть плоскость течения совпадает с xoy, а ось x-ов будет осью с особыми фильтрационными свойствами (например, она может быть полярной). Поэтому орт, задающий ГНА с особыми свойствами, совпадает с осью x-ов, и, следовательно, (v, n ) = (v, i ) = v x. Для конкретизации rr rr математической модели функции fi в (5.7) зададим равенствами r11 = r22 = µ µ, rr = (v, n ) vx kf kf v v (1) где под µ подразумевается динамическая вязкость жидкости, а k – постоянная с размерностью проницаемости. Сделанный в (1) выбор функций (5.7) позволяет записать ОЗД (5.3) нелинейной фильтрации в рассматриваемой среде в виде r kP v. v = f x, где = µ v (2) Формула (2) показывает, что рассматриваемая среда с прямолинейной анизотропией обладает следующими свойствами. Во-первых, в этой анизотропной среде векторы v и всегда коллинеарны. Во-вторых, проницаемость среды, равная k f vx v r, зависит от угла, который составляет скорость фильтрации v r с положительным направлением полярного ГНА. В-третьих, полярное ГНА может проявлять асимметрию свойств, т.к. для положительного и отрицательного направлений оси x-ов проницаемости kf(1) и kf(-1) могут и не совпадать. Запишем уравнения плоскопараллельной фильтрации в такой прямолинейно-анизотропной среде в декартовых координатах. Для этого сравним проекции скорости vx и vy из (2) с таковыми же, выраженными через функцию тока, которую обычным образом [16, 85, 86, 102] можно ввести в рассмотрение на основании уравнения неразрывности div v = 0. В результате получим следующую систему:

v vx = f x v = x y ;

v vy = f x v =. x y r (3) Система уравнений (3) нелинейная, но она позволяет провести исключение одной из функций и свести задачу к интегрированию уравнения для другой функ v ции. Для исключения заметим, что f x = f v = (, ), где и – x y x y 2 2 x + y x соответствующие частные производные. Выполняя в (3) перекрёстное дифференцирование, для функции получим нелинейное уравнение ( x, y ) x + y ( x, y ) y = 0. x (4) Для исключения введём в рассмотрение функцию F( x, y ) = 1, где vx f v y vx, а через x и y обозначены соответствующие частные производ= v 2 + 2 x y ные. Тогда после перекрёстного дифференцирования системы (3) для функции тока получим нелинейное уравнение F( x, y ) x + y F( x, y ) y = 0. x (5) Частные решения уравнений (4) и (5) описывают все плоскопараллельные течения в рассматриваемой анизотропной среде. Например, частным решением уравнения (5) выступает, как легко проверить, функция (x, y) = vxy - vyx + C, где vx, vy и C – произвольные постоянные, характеризующие поступательный фильтрационный поток со скоростью v = v x i + v y j. Два других точных решения системы (3) можно найти, если в ней перейти к полярным координатам r и. В полярных координатах (3) принимает вид v 1 vr = f x = v r r v f x v ;

v = r =. r r r r (6) С помощью (6) можно найти точное решение классической задачи о дебите центральной скважины в круговом пласте для рассматриваемой анизотропной среды. Допуская существование плоско-радиального течения к такой скважине, мы должны считать vx = vcos() и, следовательно, f vx v = f (cos ). Трансвер сальная составляющая v в радиальном течении отсутствует, поэтому, согласно второму уравнению системы (6), функции и будут зависеть только от одной переменной, а именно = (r) и = (). Тогда из (6) находим, что (r ) = A ln r + C ;

() = A f (cos ) d + D, (7) где A, C и D – произвольные постоянные. Удельный дебит Q добывающей скважины равен Q = v r r d = A f (cos ) d. (Знак «минус» поставлен ввиду 0 0 2 отрицательного знака проекции vr). Если на контуре скважины r=rc и на круговой границе r = R области питания будут, как обычно, заданы значения приведённого давления PC и PП соответственно, то с помощью (7) окончательно найдём, что Q= 2 k (PП PС ) R µ ln r С, (8) где через обозначено среднее по всем направлениям значение проницаемости рассматриваемой анизотропной среды, т.е.

1 k= k f (cos ) d. 2 (9) Решение (8) от классической формулы Дюпюи [7, 24, 103, 258] отличается только тем, что вместо проницаемости изотропного пласта появилось среднее значение проницаемости . Рассмотрим теперь другое течение типа точечного вихря, расположенного v в начале координат. В этом течении vx = -vsin(), поэтому f x = f ( sin ). По v скольку сейчас vr = 0, то из (6) вытекает, что = (), а = (r). Теперь из системы (6) находим следующее частное решение:

= A d + C ;

= A ln (r ) + D, f ( sin ) (10) где A, C, D - произвольные постоянные, которые можно определить, если будет задана конкретная область течения и граничные условия. Пусть, к примеру, область течения – четверть кругового кольца, ограниченная осями x, y и окружностями r = r1, r = r2 (где r1 < r2, 0 /2). В этом течении величина потока П от отрезка r1 x r r на оси x-ов к отрезку r1 y r2 на оси y-ов равна r П = v dr = A ln 2. Если на границах осей x и y будут заданы значения r 1 r ось x = П и ось y = C, то A можно вычислить из этих граничных условий. В результате для такого потока П получим значение r 2 (PП PС ) ln 2 r 1, П= 1 µ k (11) 1 2 d где =. Формулы (8) и (11) имеют важное практическое значеk k f (cos ) ние, т.к. с их помощью по результатам лабораторных испытаний можно было бы измерить средние значения k и 1. Затем по измеренным средним можно k найти параметры функции f(cos), которая аппроксимирует зависимость проницаемости среды от направления вектора v. Например, если ось x-ов обладает асимметрией и проницаемость, как функция направления вектора скорости фильтрации, аппроксимируется зависимостью вида f(cos ) = a0 + a1cos, то для средних значений k и где 0 < a1 < a0, (12) r 1 найдём выражения: k k = k a0 2. 1+ 1 1, где = arcsin a 1 = a 2 2 k a 0 a1 k (13) Теперь из системы уравнений (13) по измеренным величинам средних k и можно найти параметры a0 и a1 в формуле (12).

1 k Таким образом, обобщённый метод С.Н. Нумерова позволяет в рассмотренном случае предложить, с привлечением экспериментальных данных, математическую модель плоскопараллельной нелинейной фильтрации в анизотропной среде с весьма необычными свойствами. Основные результаты 1-й главы: 1) выведены формулы для расчёта главных проницаемостей по методам локального и интегрального однородноанизотропного эквивалентирований периодических сред специального класса, 2) развит метод расчёта тензоров проницаемостей анизотропных моделей периодических сред по заданным полям ГНА и главных проницаемостей как для линейного, так и для нелинейного режимов фильтрации;

3) дано развитие метода С.Н. Нумерова математического моделирования нелинейной фильтрации в трансверсально-изотропных и ортотропных анизотропных средах и указана его преемственная связь с методом К.С. Басниева и Н.М. Дмитриева;

4) создан каталог (в приложении 2) тензоров проницаемостей анизотропных сред для широких серий законов распределения ГНА.

ГЛАВА 2. УРАВНЕНИЯ ДВУМЕРНОЙ ФИЛЬТРАЦИИ ЖИДКОСТИ В АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ Во 2-ой главе выводятся общие уравнения двумерной линейной фильтрации в анизотропных средах, указываются способы приведения их к каноническому виду и общие методы решения. 2.1. Уравнения неразрывности для пространственных, двумерных и плоскопараллельных фильтрационных потоков жидкости Уравнение неразрывности представляет собой математическое выражение закона сохранения массы фильтрующейся жидкости в пористой среде. Закон сохранения массы обязательно учитывается при разработке математических моделей фильтрации в любых пористых средах (изотропных и анизотропных, однородных и неоднородных, деформируемых и недеформируемых и др.). В этом параграфе уравнение неразрывности записывается: 1) для общего пространственного фильтрационного течения, 2) специально выводится для двумерного фильтрационного течения в искривлённом слое переменной толщины и, как частный случай двумерного, 3) приводится для плоскопараллельного фильтрационного течения. 2.1.1. Уравнение неразрывности для трёхмерного пространственного фильтрационного течения Как известно [16, 24, 41, 78-80, 102 и др.], уравнение неразрывности для фильтрационного течения жидкости в пористой среде имеет следующий вид:

r (m ) div ( v ) + =0, t (1) где m – пористость грунта, t – время, а остальные обозначения прежние. Применяя известную формулу [61, 76, 213 и др.] для вычисления дивергенции, уравнение неразрывности (1) в ортогональных криволинейных координатах (,, ) в развёрнутом виде запишется следующим образом:

1 H1H 2 H 3 (H 3H1 V ) + (H1H 2 V ) + (mt ) = 0, (H 2 H 3 V ) + (1) где H1, H2, H3 – параметры Ламе. Для несжимаемой жидкости ( = const) уравнение неразрывности в недеформируемой (пористость m не зависит от времени t) среде принимает более простой вид:

r div V = () 1 H1H 2 H (H 3H1 V ) + (H1H 2 V ) = 0. (H 2 H 3 V ) + (2) 2.1.2. Уравнение неразрывности для двумерных фильтрационных течений сжимаемой и несжимаемой жидкости в искривлённых слоях переменной толщины Реальные фильтрационные течения жидкости протекают, как правило, в искривлённых слоях переменной толщины, ограниченных непроницаемыми подошвой и кровлей (рис. 3). Поэтому теория двумерной фильтрации в искривлённых слоях переменной толщины имеет большое практическое значение в задачах водо-, газо- и нефтедобычи. Исследованием двумерной фильтрации в искривлённых слоях занимались известные учёные-механики [91, 118] П.Я. Полубаринова-Кочина, О.В. Голубева и её ученики К.Н. Быстров, Ю.А. Гладышев и др. В диссертации автор предлагает собственный метода для исследования течений в искривлённых слоях переменной толщины. Метод О.В. Голубевой из предлагаемого в работе вытекает как частный случай. Перейдём к выводу уравнения неразрывности для двумерной ламинарной фильтрации сжимаемой жидкости в искривлённом слое переменной толщины (рис.3). Непроницаемые криволинейные поверхности подошвы и кровли слоя будем задавать координатными поверхностями = 1 = const (подошва) и = 2 = const (кровля) некоторой ортогональной криволинейной системы координат,,. Рассматриваем только такие фильтрационные течения, поверхности тока в которых стационарны и совпадают с координатными поверхностями = const. Это, конечно, идеализация, но в большинстве случаев реальная схема течения почти во всём пласте близка к ней. Предложенная схема течения могла бы быть реализована практически, если бы в пласте удалось построить тонкие непроницаемые поверхности = const. Эти поверхности = const увеличат фильтрационное сопротивление пласта и, следовательно, расчёты потоков по предлагаемой кинематической схеме окажутся заниженными против реальных значений. Предположение, что реальные поверхности тока почти во всём пласте близки к координатным поверхностям = const заставляет считать, что V = V3 = 0. Таким образом, в рассматривае мой схеме течения поле скоростей фильтрации аппроксимируется выражением r r r V = V (,,, t ) e1 + V (,,, t ) e 2, rr r (3) в котором e1, e 2, e3 - орты базиса в системы,,. Рассмотрим теперь поток сжимаемой жидкости с полем скоростей (3) через боковые грани криволинейного параллелепипеда = const, +d = const, = const, +d = const. Сечение ABCD этого параллелепипеда поверхностью = const показано рис.4. Через грань AB за время dt в параллелепипед втечёт масса жидкости M AB = dt (,,, t ) V (,,, t ) H 2 (,, )d H 3 (,, )d.

1 (4) Через противоположную грань из параллелепипеда за время dt вытечет масса жидкости M CD = dt ( + d,,, t ) V ( + d,,, t ) H 2 ( + d,, )d H 3 ( + d,, )d.

1 (5) Поэтому за счёт потоков через пару противоположных граней AB и CD внутри параллелепипеда за время dt накопится масса жидкости M 1 = M CD M AB = d d dt H 2 (,, ) H 3 (,, ) (,,, t ) V (,,, t ) d. (6) [ ] Совершенно аналогично подсчитывается накопленная за время dt масса жидкости за счёт потоков через противоположные грани AD и BC параллелепипеда:

M 2 = M BC M AD = d d dt H 1 (,, ) H 3 (,, ) (,,, t ) V (,,, t ) d. (7) [ ] Общее количество массы жидкости, скапливающейся за время dt в параллелепипеде ABCD за счёт потоков через боковые грани, равно M = M1 + M2. C другой стороны, это же количество накопленной массы через изменение плотности жидкости и пористости m среды можно подсчитать по формуле M = (,,, t + dt ) m(,,, t + dt ) H 1 (,, )d H 2 (,, )d H 3 (,, )d 1 (,,, t ) m(,,, t ) H 1 (,, )d H 2 (,, )d H 3 (,, )d, (8) или, применяя частный дифференциал по t, по формуле M = d d dt ( m ) H1H 2 H 3 d. 1 t (8) (Знак «минус» в (8) поставлен потому, что если жидкость накапливается за время dt в параллелепипеде ABCD, то сумма потоков через грани должна быть M <0, в то время как ( m ) > 0 ). Поэтому в соответствии с формулами (6), (7) и (8) равенстt во M1 + M2 = M приводит к соотношению H 2 (,, ) H 3 (,, ) (,,, t ) V (,,, t ) + 1 H 1 (,, ) H 3 (,, ) (,,, t ) V (,,, t ) [ ] + [ ]+ (9) + H 1 (,, ) H 2 (,, ) H 3 (,, ) ( m ) d = 0. t Последнее уравнение (9) и будет уравнением неразрывности в интегральной форме для двумерных течений сжимаемой жидкости в искривлённом пласте переменной толщины с деформируемой пористой средой. Для несжимаемой жидкости и недеформируемой в пласте пористой среды уравнение неразрывности принимает более простой вид H 2 (,, ) H 3 (,, ) V (,,, t ) + H 1 (,, ) H 3 (,, ) V (,,, t ) d = 0 (10) 1 [ ] [ ] Отметим два важных частных случая, вытекающих из общего двумерного уравнения неразрывности (10) – уравнение неразрывности в теории О.В. Голубевой и уравнение неразрывности для плоскопараллельных течений. 2.1.3. Уравнение неразрывности для двумерных течений несжимаемой жидкости в теории О.В. Голубевой В приближении О.В. Голубевой искривлённые слои переменной толщины считались настолько тонкими, что изменениями параметров Ламе по толщине слоя (по координате ) пренебрегали и считали, что H 1 = H 1 (,, 1 ) = h1 (, ) ;

H 2 = H 2 (,, 1 ) = h 2 (, ) ;

H 3 = H 3 (,, 1 ) = H (, ). 2 (11) Поэтому, предполагая справедливыми равенства (11), из (10) как частный случай получим уравнение неразрывности в теории О.В. Голубевой h 2 (, ) H (, ) V (,, t ) + h1 (, ) H (, ) V (,, t ) = 0.

[ ] [ ] (12) Функцию H(, ) в теории О.В. Голубевой считали заданной и называли толщиной слоя. Это связано с тем, что в случае (11) длина - координатной дуги от подошвы до кровли слоя оказывается равной H(, ). 2.1.4. Уравнение неразрывности для плоскопараллельного фильтрационного течения. Функция тока плоскопараллельного течения В теории фильтрации важную роль играют плоскопараллельные течения, происходящие параллельно некоторой зафиксированной плоскости. Если в плоскости течения выбраны ортогональные криволинейные координаты,, а прямолинейная ось будет всюду направлена перпендикулярно к плоскости течения, то V = V(, ), V = V (, ), V = 0, H1 =H1(, ), H2 = H2(, ), H3 = 1, и поэтому уравнение неразрывности (10) для плоскопараллельной фильтрации несжимаемой жидкости в пористой недеформируемой среде примет хорошо известный вид (H 2 V ) + (H1V ) = 0.

(13) Вместо параметров Ламе в уравнение (13) часто вводят коэффициенты 1-ой квадратичной формы [40, 43, 61, 76, 117] H 1 = E и H 2 = G ортогональной криволинейной системы координат и, поэтому (13) записывают также в виде ( G V + ) ( E V = 0. G V и, ) (13) E V выраE V =, Уравнение (13) будет тождественно выполнено, если зить через производные от одной и той же функции или, что одно и то же, V = 1 G, V = 1. E G V = (14) Введённую на основании уравнения неразрывности функцию (, ) называют функцией тока [86]. Основной её физический смысл в том, что вдоль траектории плоскопараллельного движения жидких частиц = const [16, 43, 78, 86, 102, 108, 117 и др.]. Это свойство функции тока позволяет также сделать заключение о виде граничного условия на контуре непроницаемого тела. Т. к. контур l непроницаемого тела сам является траекторией движения жидких частиц, скользящих вдоль него, то l = const. Вторым важным свойством функции тока является то, что с её помощью просто вычисляется поток ПАВ вектора V через любую ортогональную к плоскости течения цилиндрическую поверхность единичной высоты. А именно, если АВ – линия сечения этой цилиндрической поверхности с плоскостью течения, d то тогда [16, 43, 173 и др.] П АВ = dt = B A, т.е. поток вектора V через ли tA tB dt нию, соединяющую точки А и В, равен разности значений функции тока на концах линии. 2.2. Уравнения линейной двумерной фильтрации несжимаемой жидкости в анизотропных искривлённых слоях переменной толщины Впервые потенциальные движения идеальной несжимаемой жидкости, происходящие параллельно некоторой криволинейной поверхности, стали изучаться с 1878-1881 гг. в работах Е. Бельтрами [233], М. Хилла [238], А. Аллена [232], Н.А. Умова [211] и др. Работы этих авторов показали, что вопрос о потенциальном движении жидкости в весьма тонком слое постоянной толщины, расположенном на криволинейной поверхности, сводится с помощью конформного отображения к вопросу о потенциальном движении жидкости, параллельном плоскости. Через 70 лет начала заложенной в трудах этих авторов теории получили в 1950-х годах дальнейшее развитие и главным образом практические применения к задачам подземной гидромеханики в работах О.В. Голубевой [43] и П.Я. ПолубариновойКочиной [107]. Далее теория двумерных течений жидкости в искривлённых бесконечно тонких слоях постоянной и переменной толщины с приложениями к задачам подземной гидромеханики стала развиваться трудах учеников О.В. Голубевой: К.Н. Быстрова [23], Ю.А. Гладышева [32-34], М.И. Хмельника [214, 215], А.П. Черняева [255], В.Ф. Пивня [100, 101] и др. Независимо от школы О.В. Голубевой фильтрация жидкости в круговых конических, параболоидальных и сферических дов весьма тонких пластах системы постоянной толщины изучалась двумерной фильтрации В.П. Пилатовским [102], а также с позиций построения новых эффективных метоинтегрирования уравнений И.А. Амираслановым и Г.П. Черепановым [1]. Все процитированные работы объединяет то, что толщина искривлённого пласта в них считается бесконечно малой (по сравнению с наименьшим из главных радиусов кривизны подошвы слоя), а сам пласт – изотропным. В диссертации впервые уравнения двумерной фильтрации жидкости выводятся для анизотропных искривлённых пластов постоянной и переменной конечной (а не бесконечно малой) толщины. Если в выведенных автором уравнениях толщину слоя устремить к нулю, то в пределе получаются уравнения движения, совпадающие с уравнениями теории О.В. Голубевой. Другая новизна, вытекающая из предлагаемой уточнённой теории двумерных фильтрационных течений в том, что не во всех однородных изотропных искривлённых пластах постоянной толщины (как это получается в процитированных работах) движения жидкости можно описать методами теории аналитических функций комплексного переменного. 2.2.1. Вывод уравнений двумерной фильтрации в ортогональных криволинейных системах координат общего вида. Будем моделировать непроницаемые подошву и кровлю искривлённого слоя переменной толщины, в котором изучается двумерная фильтрация несжимаемой жидкости, координатными поверхностями = 1 = const и = 2 = const некоторой ортогональной расчётной системы координат (РСК),, соответственно (рис. 3). Сам слой считается заполненным пористой анизотропной (в частном случае – изотропной) средой, у которой одно из ГНА всюду направлено по касательным к - координатным линиям, а два других ГНА относительно - и - координатных линий имеют произвольную ориентацию. Требование, чтобы одно из ГНА среды совпадало с - координатными линиями, приводит к тому, что в РСК,, симметричный тензор проницаемости примет вид k11 К = k12 k12 k 22 0 0. k (1) Если все три ГНА среды будут совпадать соответственно с -, - и - координатными линиями, то тогда тензор К будет диагональным: kij=0, если ij и kii=i. Анизотропная среда с тензором (1), у которой главные проницаемости 1, 2, 3 = k33 вдоль -, -, - координатных линий соответственно удовлетворяют условию 12=3, может представлять модель слоистого грунта, со слоями, расположенными перпендикулярно к - координатным поверхностям =const. Если главные проницаемости удовлетворяют условию 1=23, то тензор К снова будет диагональным, причём k11 = k22 = 1, а k33 = 3. В этом случае анизотропная среда может представлять модель другого слоистого грунта, слои которого расположены на - координатных поверхностях. В дальнейших выкладках исходим из тензора проницаемости общего вида (1) и считаем, что его компоненты в РСК (,, ) заданы. Тензорный закон Дарси (1.3.9) для анизотропной среды с тензором проницаемости (1) приводит к следующему распределению проекций скорости фильтрации:

v1 = k Ф k Ф k 22 Ф k11 Ф k12 Ф + + ;

v 3 = 33. ;

v 2 = 12 H 3 H 1 H 2 H 1 H (2) Подчеркнем, что компоненты тензора проницаемости k11, k12, k22, k33 и параметры Ламе Н1, Н2 и Н3 в формулах (2) в общем случае зависят от всех координат,,. Поскольку сейчас рассматриваются двумерные течения, для которых - координатные поверхности представляют поверхности тока, то проекция скорости v3=0 и, следовательно, Ф = 0. Таким образом, одно из условий возможности существо вания двумерных течений в искривлённых анизотропных слоях переменной толщины заключается в том, что функция Ф, а значит и приведённое давление Р, должны зависеть только от координат и, т.е. Ф = Ф(, ). Предполагая последнее выполненным, из (2) получим следующее распределение проекций скорости фильтрации в искривлённом слое:

k11 (,, ) Ф k12 (,, ) Ф v1 = H (,, ) + H (,, ) 1 2. k12 (,, ) Ф k 22 (,, ) Ф v = + 2 H1 (,, ) H 2 (,, ) (3) Кроме уравнений (3), поле скоростей несжимаемой жидкости r r r v = v1 (,, )e1 + v 2 (,, )e2 должно удовлетворять уравнению неразрывности (1.2).

Если после подстановки (3) в (1.2) получится уравнение, не содержащее координаты, т.е. уравнение для функции только двух переменных Ф(, ), то это будет означать, что рассматриваемые двумерные течения действительно существуют в строгом математическом смысле. Но течения с заранее заданными поверхностями тока встречаются крайне редко – это лишь случаи плоскопараллельных течений и течений в сферическом слое [41], граничные поверхности которого имеют общий центр. Поэтому будем считать, что условие существования математически точных двумерных течений с заданными поверхностями тока =const не выполняется. В связи с этим вместо (1.2) применим интегральное по толщине криволинейного слоя уравнение неразрывности (1.10). Подставляя в него выражения (3), для функции Ф(, ) получим уравнение:

H2 H3 Ф Ф Ф H 1 H 3 Ф k11 + H 3 k12 k 22 d = 0. + H 3 k12 + H H1 2 (4) Выполняя в левой части (4) почленное интегрирование и учитывая независимость от производных Ф и Ф, а также считая, что функции H2H3 HH k11 ;

H 3 k12 ;

1 3 k 22 имеют непрерывные частные производные во всей обласH1 H ти фильтрации (вследствие чего операции дифференцирования по, и интегрирования по будут перестановочными [61, 213]), для Ф(, ) получим следующее уравнение:

Ф Ф Ф Ф T11 (, ) + T12 (, ) + T12 (, ) + T22 (, ) = 0. (5) В уравнении (5) через Т11(, ), Т12(, ), Т22(, ) обозначены выражения H H3 T11 (, ) = 2 k11 d;

T12 (, ) = H 1 2 (H H H k12 )d;

T22 (, ) = 1 3 k 22 d, (6) H 2 которые далее называем коэффициентами проводимости анизотропного искривлённого пласта. При решении конкретных задач уравнение (5) ламинарной фильтрации несжимаемой жидкости в искривлённых анизотропных пластах переменной толщины целесообразно рассматривать совместно с системой уравнений в частных T11 (, ) + T12 (, ) = ;

T12 (, ) + T22 (, ) =, (7) что позволяет применять методы теории обобщённых аналитических функций (И.Н. Векуа [28], L. Bers [234], L. Bers и A. Gelbart [235] и др.) к исследованию течений в искривлённых слоях конечной толщины. Взаимосвязь уравнения (5) с системой уравнений (7) обнаруживается при перекрёстном дифференцировании системы, которое приводит к уравнению (5) для функции (, ). Если в (7) перейти к новым переменным 1 и 1, связанным с прежними, системой уравнений Бельтрами [143, 157] T11 1 + T12 2 T11T22 T = T12 ;

1 + T22 2 T11T22 T = 1, (8) то (7) примет канонический вид p(1, 1 ) 2 = ;

p(1, 1 ) =, где p(1, 1 ) = T11T22 T12 1 1 1 (9) функции системы для p-аналитической (по Г.Н. Положему [104, 105]) (1,1) + i(1,1) = w(1) комплексного переменного 1 = 1 + i1. После перекрёстного дифференцирования системы (9) для функции Ф(1, 1) получается следующее каноническое уравнение:

Pages:     || 2 | 3 | 4 | 5 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.