WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ СТАВРОПОЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ на правах рукописи НЕЧАЕВА Оксана Александровна СТРУКТУРНАЯ ОРГАНИЗАЦИЯ МАГНИТНЫХ КОЛЛОИДОВ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И ...»

-- [ Страница 2 ] --

Для выявления факторов, влияющих на структурообразование в магнитной жидкости под воздействием электрического поля, были проведены исследования дифракционного рассеяния света тонкими слоями магнитной жидкости при различной температуре [146]. Оказалось, что повышение температуры образца оказывает существенное влияние на начало образования структурной решетки. Так первоначальное повышение температуры до некоторого интенсивного роста значения приводит к снижению порогового при дальнейшем повышении значения напряжения Uр электрического поля, соответствующего началу светорассеяния, температуры величина этого поля начинает увеличиваться. На рисунке 4.3 представлен график зависимости относительной величины интенсивности рассеянного света от напряжения на электродах ячейки при разной температуре. Из рисунка видно, что при нагревании образца от 20 до 80°C пороговое напряжение уменьшается от 2,6 В до 1,9 В, повышение же температуры от 80 до 90°C приводит к повышению порогового напряжения от 1,9 В до 2,1 В. Кроме того, при повышении температуры изменяется и характер светорассеяния – уже при температурах свыше 40°С дифракционная картина, колец. Другой параметр, влияющий на начало структурообразования в тонком слое магнитной жидкости, - магнитное поле. При дополнительном воздействии магнитного поля происходит уменьшение Uр, причем оно наиболее существенно при совпадении направлений напряженностей электрического и магнитного полей (рис. 4.4). Дифракционная картина при наличии сонаправленных магнитного и электрического полей во всех случаях представляет собой светлое кольцо (рис. 4.5). Отметим, что при действии только одного магнитного поля (при отсутствии электрического напряжения или при его значении меньше Uр) дифракционного наблюдаемая после достижения критического значения электрического поля представляет собой одно или несколько дифракционных светорассеяния обнаружено не было во всем исследованном интервале значений напряженности магнитного поля. Таким появлению образом, в тонком проведенные слое экспериментальные жидкости исследования новой, более позволяют предположить, что действие электрического поля приводит к магнитной концентрированной фазы. Ее образование может быть связано в первую очередь с созданием зон повышенной концентрации дисперсных частиц за счет их электрофоретической миграции непосредственным влиянием к электродам, а также с электрического поля на устойчивость коллоидных систем к агрегированию. При этом, зародышами новой фазы повидимому являются микрокапли, которые сразу после достижения ими устойчивости объединяются в структурную решетку, которая в дальнейшем может трансформироваться под действием электрического или магнитного полей. Первоначальное повышение температуры способствует эффективности миграционных процессов, дальнейший ее рост препятствует появлению новой фазы. По-видимому, этим и объясняется характер полученной фазовой диаграммы в координатах U – Т, приведенной на рисунке 4.6. Действие же магнитного поля во всех случаях приводит к образованию новой фазы при более низких значениях напряженности электрического поля, что хорошо видно из фазовой диаграммы в координатах U – Н приведенной на рисунке 4.7, которая построена на основании результатов экспериментальных исследований. Большой интерес так же представляют и сами структурные образования, возникающие в тонком слое первоначально однородной магнитной жидкости при воздействии на него постоянного электрического, а также при дополнительном действии магнитного поля. В связи с этим, параллельно с наблюдением дифракционного рассеяния света тонким слоем магнитной жидкости проводились наблюдения формирования структурных решеток с помощью оптического микроскопа и цифровой видеокамеры с выводом изображения на монитор компьютера. Было обнаружено [147], что воздействие электрического поля на тонкий слой магнитной жидкости, расположенный в горизонтальной плоскости, приводит к появлению в ней системы микрокапельных агрегатов, которая при дальнейшем повышении напряженности электрического поля трансформируется в лабиринтную структуру. При этом размерный параметр лабиринтной решетки уменьшается при увеличении напряжения на электродах ячейки. Дифракционная картина, наблюдаемая в этом случае, представляет собой одно, или несколько дифракционных колец, диаметр которого увеличивается при повышении напряжения на ячейке. При достижении некоторого, критического значения напряженности электрического течения, поля в в образце чего развиваются лабиринты электрогидродинамические результате приобретают подвижность и в дальнейшем разрушаются. Оказалось, что регулирование размерным параметром лабиринтной структуры, полученной в электрическом поле возможно и с помощью дополнительного воздействия магнитным полем. На риcунке 4.8 представлены фотографии лабиринтной структуры когда магнитное поле отсутствует (а) и при различных значениях напряженности магнитного поля, направленного перпендикулярно плоскости слоя магнитной жидкости (вдоль вектора напряженности электрического поля): (б) - Н = 1,6 кА/м, (в) - Н = 3,6 кА/м. Дифракционная картина в этом случае также представляет собой дифракционное кольцо, диаметр которого зависит от величины напряженности магнитного поля. Так при увеличении напряженности магнитного поля 1 м увеличивается от 30 до 35 мм. Установлено, что характер образующейся в электрическом поле структурной решетки существенно зависит от расположения плоскости ячейки относительно направления силы тяжести [147]. Оказалось, что при изменении происходит положения образование плоскости полосовой слоя магнитной жидкости с от горизонтального к вертикальному первоначально вместо лабиринтной структуры, иногда редко от 1,6 до 7 кА/м диаметр кольца, полученном на экране, удаленном от слоя магнитной жидкости на расстояние расположенными перемычками между длинными, параллельными полосовыми агрегатами (рис. 4.9.а). Это наблюдается при напряжении на электродах ячейки равном пороговому, при котором дифракционная картина представляет аналогичную получаемой с помощью линейной дифракционной решетки (рис. 4.1). Расчеты периода структурной решетки при использовании условия максимума d sin = k дали значение, близкое к измеренному с помощью оптического микроскопа при использовании объект-микрометра (55 мкм). Для ширины полосового агрегата измерения дали значение порядка 14 мкм. Увеличение электрического поля приводит сначала к появлению перемычек между полосовыми образованиями, а затем и к трансформации в лабиринтную структурную решетку (рис. 4.9): (а) - U = 2,6 В, (б) - U = 5,1 В, (в) - U = 6,4 В. К аналогичному результату приводит и повышение температуры;

так при достижении температуры 80°С первоначально образовавшаяся полосчатая структурная решетка (при U = 2,6 В) трансформируется в лабиринтную. В случае, когда сначала производится нагрев жидкости свыше этой же температуры, а затем включается электрическое поле всегда происходит образование только лабиринтной структурной решетки. Трансформация полосчатой структурной решетки, образовавшейся при комнатных температурах при вертикальном расположении плоскости ячейки, наблюдается также при дополнительном воздействии на нее магнитного поля, направленного перпендикулярно плоскости ячейки. На рисунке 4.10 показана динамика перерастания полосчатой структурной решетки в лабиринтную при увеличении магнитного поля: (а) – Н = 0, (б) - Н = 1,6 кА/м, (в) - Н = 5,4 кА/м. Следует отметить, что при достаточно больших значениях напряженности магнитного поля размер лабиринтов становится настолько малым, что структурная решетка становится близкой к гексагональной (рис. 4.11). Отметим также, что дифракционная картина в случае действия магнитного поля всегда представляет собой дифракционное кольцо. Выключение магнитного поля (при сохраняющемся электрическом) приводит к росту в течение некоторого времени характерного размера лабиринтной структуры, сопровождающееся пульсациями интенсивности дифракционного кольца и изменением его диаметра. В работах [148, 149] сообщалось, что свет отраженный от тонкого слоя магнитной жидкости, заключенного между прозрачными электродами оказывается окрашенным, а действие электрического поля приводит к изменению цвета отраженного света. Объяснение этого эффекта авторами связывается с изменением показателей поглощения и преломления на границе с электродами в результате изменения концентрации магнетита. явлениями на сформировавшейся, в этом случае, Вместе с тем, можно предположить, что это явление обусловлено дифракционными cтруктурной решетке. Таким образом, результаты проведенных исследований позволяют сделать вывод о возможности фазового перехода в магнитной жидкости при воздействии электрического поля. При этом, возникающие в результате фазового расслоения структурные образования могут организовываться в структурные решетки с последующей их трансформацией при изменении напряженности электрического поля, температуры и дополнительном воздействии магнитного поля. Образование новой, более концентрированной фазы в первоначально однородной магнитной жидкости при воздействии постоянного электрического поля может быть интерпретировано на основе представлений об устойчивости коллоидов. Согласно теории устойчивости дисперсных систем ДЛФО [150] между любыми частицами при их сближении возникает расклинивающее давление разделяющей жидкой прослойки в результате действия сил притяжения и отталкивания. Поэтому, состояние системы зависит от баланса энергии притяжения и энергии отталкивания. Так как стабилизация магнитных коллоидов достигается в основном за счет отталкивающего действия сольватных оболочек, образованных длинноцепочечными молекулами ПАВ (в данном случае олеиновой кислотой), то энергию сил отталкивания в долях kT возьмем в виде [116]:

r + d d + 2 r U 1 = 2d 2 2 ln r+d на поверхности магнетитовой частицы, - длина молекулы полимера.

(4.1) где d - диаметр магнетитовой частицы, - концентрация молекул полимера Притяжение дисперсных частиц осуществляется за счет Ван-дерваальсовых сил и сил магнитодипольного взаимодействия. Энергия притяжения, обусловленная силами Ван-дер-Ваальса, изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния между частицами [151]:

A d2 d2 d 2 + + 2ln1 U2 = (r + d)2 12kT (r + d)2 (r + d)2 d 2 где А - постоянная Гамакера, k - постоянная Больцмана. Для энергии диполь-дипольного (4.2) взаимодействия используем выражение, ранее использовавшееся в [35]:

6 12 2 2 1 µ0m d 7 µ0m d U3 = + 3 4kTd 3 r + d 450 4kTd 3 r + d (4.3) где m - магнитный момент частицы. Кроме того, как показано в ряде работ (например, в [54, 152]), нарушение агрегативной устойчивости магнитных жидкостей может быть вызвано введением полимерных добавок, молекулы которых приобретают форму клубков. Согласно [54] роль таких добавок могут играть молекулы несвязанного поверхностно-активного вещества, находящегося в растворе дисперсионной среды. В этом случае, образование агрегатов связано с так называемой вытеснительной флокуляцией, которая приводит к появлению дополнительных сил притяжения за счет возникающего осмотического давления. Энергия взаимодействия частиц, обусловленная вытеснительной флокуляцией, согласно [54] зависит от концентрации полимерных клубков:

1 2 U 4 = n (d + h) 3 (r + d )(d + h) 2 + (r + d ) 3 4 3 (4.4) где n - концентрация полимерных клубков, h - диаметр полимерного клубка. Суммарную энергия системы из двух частиц получим сложением всех рассмотренных ее компонент:

U = U1 + U 2 + U 3 + U Отметим, свободного что вследствие небольшого объемного (ПАВ) в содержания наиболее поверхностно активного вещества распространенных магнитных жидкостях на основе керосина при рассмотрении их агрегативной устойчивости последний механизм, как правило, не учитывается [116, 151]. Действительно, потенциальные кривые взаимодействия коллоидных частиц, построенные с учетом U 4 при объемной концентрации свободного ПАВ 5% и без ее учета, имеют незначительные отличия (рис. 4.12, кривые 2 и 1 соответственно). Вместе с тем, воздействие электрического поля может привести к существенному повышению концентрации свободного ПАВ вблизи электродов. В этом случае вклад энергии взаимодействия частиц, обусловленной вытеснительной флокуляцией и способствующей образованию агрегатов из дисперсных частиц увеличивается. На рисунке 4.12 показана потенциальная кривая взаимодействия дисперсных частиц, рассчитанная при концентрации свободного ПАВ 40% (кривая 3). При этом в расчетах принималось, что молекулы олеиновой кислоты могут образовывать агрегаты в виде клубков, размером 15 нм. Как видно из рисунка, при таком объемном содержании несвязанной олеиновой кислоты глубина вторичного минимума значительно увеличивается и становится соизмеримой с энергией теплового движения kT. Это указывает на возможность обратимой коагуляции, что и наблюдается в эксперименте. С целью проверки обусловленности процесса агрегирования у электродов избыточным содержанием несвязанных молекул олеиновой кислоты было проведено удаление избыточного ПАВ в исходной магнитной жидкости. Для этого в исследуемый образец вводился порошок силикогеля (с последующим удалением), на поверхности частиц которого предполагалось адсорбирование избыточного ПАВ. Оказалось, что после выполнения такой процедуры образование структурной решетки не происходит, однако, оно вновь возобновляется после добавления в МЖ некоторого объема (порядка нескольких процентов от объема образца) олеиновой кислоты. Повышение концентрации свободного ПАВ у электродов может быть обусловлено различными процессами, в том числе и диполофорезом. В ряде работ (например [153]) сообщается о формировании в магнитной жидкости объемного заряда вблизи электродов при воздействии на нее постоянного электрического поля. В связи с этим, однородность поля внутри тонкого слоя магнитной жидкости между электродами нарушается. Механизм формирования объемного заряда может быть связан с электрофорезом как ионов, так и заряженных дисперсных частиц, а также с образованием непроводящего слоя на электродах в связи с адсорбцией на них ПАВ [153]. В любом случае неоднородность поля, обусловленная сформировавшимся объемным зарядом, приводит к появлению сил, действующих на свободные молекулы олеиновой кислоты, обладающие дипольным моментом. В результате этого несвязанные молекулы олеиновой кислоты начнут перемещаться в область с более высокой напряженностью поля, т.е. к поверхности электродов. Вместе с тем, как показали расчеты, вследствие малого дипольного момента молекул олеиновой кислоты, увеличение концентрации ПАВ у электродов за счет диполофореза не может быть значительным. Можно, однако, предположить, что действие электрического поля способствует объединению молекул олеиновой кислоты в мицеллы, которые в электрическом поле при условии наличия в растворе свободных зарядов могут приобретать дипольный момент, существенно превышающий дипольный момент отдельной молекулы. Изменение концентрации мицелл вблизи электрода может быть описано уравнением непрерывности:

c = j, t x где с - концентрация мицелл олеиновой кислоты (ОК);

определится в виде:

j = D c vус, x (4.5) j - поток мицелл.

Полный поток частиц с учетом процессов диполофореза и диффузии (4.6) где D - коэффициент диффузии мицелл;

v у - скорость упорядоченного движения (дрейфа) мицелл в неоднородном электрическом поле vу = D dE. p dx kT В стационарном случае ( c / x = 0) уравнение (4.6) сведется к виду:

v у dс d 2с + = 0. D dx dx распределению электрического поля:

(4.7) В [154] показано, что объемный заряд приводит к неоднородному dE =, dx так как он сам распределен неоднородно (4.8) = 0 e где l - x l, (4.9) – характерный масштаб, определяющий область локализации объемного заряда. С учетом (4.8) и (4.9) для скорости упорядоченного движения при диполофорезе получим выражение v у = v у 0 e - x l0, где (4.10) v у0 = Dp 0 0 kT (4.11) – максимальная скорость диполофореза вблизи электрода.

Решение уравнения (4.7) будем искать при граничных условиях: при x = с = с 0 ;

а при x концентрация стремится к значению с = с, где с концентрация мицелл ОК вдали от электрода. Кроме того, из условия, что на поверхности электрода суммарный поток (4.6) должен равняться нулю, получим :

dс dx где l1 = D. vу = x = с0 l При этих условиях решение уравнения (4.7) имеет вид с ( x ) = с 0 e x l1 + с 1 e x l1, ( ) (4.12) На основе анализа последнего выражения можно оценить возможное увеличение концентрации несвязанной олеиновой кислоты у электрода. Оказалось [155], что увеличение концентрации олеиновой кислоты, достаточное для образования вторичного минимума на потенциальной кривой взаимодействия с глубиной, превышающей kТ возможно, если дипольный момент мицеллы составит величину порядка p = 10-26 Клм. Сложность обоснования возможности у мицеллы момента такой величины не позволяет однозначно утверждать об определяющей роли диполофореза при повышении концентрации ПАВ у электрода. Возможно, последнее в большей степени связано с процессами адсорбции, т.е. со стремлением молекул поверхностно-активного вещества перейти из объема в поверхностный слой. При этом диполофорез лишь стимулирует интенсификацию этого процесса.

4.2. Структурные превращения в двухфазной магнитной жидкости в переменном электрическом поле Как было отмечено выше, возможность накопления свободного заряда на межфазных поверхностях приводит к ряду особенностей в процессе деформации микрокапли магнитной жидкости в переменном электрическом поле. В случае наличия в магнитной жидкости не одиночной микрокапли, а их ансамбля, действие электрического поля может оказывать влияние на макроскопические свойства такой среды, вследствие деформационных эффектов микрокапель и структурного изменения системы в целом. Действительно, ранее, в работе [87] указывалось на появление анизотропного светорассеяния переменного и изменения магнитной поля. В восприимчивости с этим, магнитной жидкости с хорошо развитой микрокапельной структурой при воздействии электрического связи представилось необходимым исследовать структурные превращения в тонких слоях двухфазных магнитных жидкостей в переменном электрическом поле. Фазовое расслоение магнитной жидкости на основе керосина проводилось путем добавления в нее некоторого количества минерального масла. В этом случае цепочечные молекулы масла могут образовывать клубки, наличие которых и приводит к появлению (вследствие вытеснительной флокуляции [54]), ансамбля микрокапельных фазу агрегатов, в виде взвешенных микрокапель, в менее так и концентрированной фазе. Таким образом, полученная среда содержит как высококонцентрированную слабоконцентрированную, в которой они взвешены. При этом концентрация магнетита в каплях может на порядок превышать его концентрацию в омывающей среде. При помещении тонкого (30 – 60 мкм) слоя такой среды в переменное электрическое поле частотой 20 –200 Гц и с величиной амплитудного напряжения не превышающей 5 В происходит сплющивание отдельных капель с последующим образованием устойчивой сотовой структуры (рис. 4.13) [156].

Дополнительное плоскости слоя воздействие магнитного поля, направленного вдоль к формированию на границах сот приводит высококонцентрированной фазы с последующей трансформацией их в полосчатую структурную решетку (рис. 4.14.а). Достаточно хорошая регулярность такой структурной решетки позволяет получать при пропускании через нее луча лазера дифракционную картину, содержащую несколько дифракционных максимумов (рис. 4.14.б). Расчет периода дифракционной решетки в этом случае дал значение 6,5 мкм, которое хорошо согласуется с измеренным посредством наблюдений в оптический микроскоп [156]. Период полученной дифракционной решетки оказалось возможным регулировать изменением напряженности электрического поля. На рисунке 4.15 представлен график зависимости периода дифракционной решетки от величины напряжения на электродах ячейки. Из графика видно, что при увеличении напряжения на электродах период решетки уменьшается. К уменьшению периода решетки приводит также и нагревание образца. Для иллюстрации этого на рисунке 4.16 приведен график зависимости периода дифракционной решетки от температуры образца. Надо отметить, что при температуре 20°C на экране можно видеть по три четких максимума справа и слева от центрального. С ростом температуры интенсивность наблюдаемых максимумов уменьшается, и, постепенно, сначала третьи, затем вторые, а при температуре около 90°C и первые побочные максимумы исчезают и на экране остается только центральный луч. Такая зависимость характера наблюдаемого дифракционного эффекта от температуры повидимому обусловлена влиянием последней на конвективный перенос заряда, а также частичным “растворением” сильноконцентрированной фазы при нагревании. Первоначально, все описанные выше наблюдения проводились в тонком слое толщиной 30 мкм. Для того, чтобы выяснить зависит ли период решетки от толщины слоя жидкости были проведены наблюдение и расчет периода дифракционной решетки, образующейся в слое толщиной 60 мкм.

Расчет периода производился по размеру дифракционной картины, получаемой на экране, расположенном на расстоянии 1 м от ячейки с жидкостью. Оказалось, что при прочих равных условиях период решетки, рассчитанный по формуле d sin = k, при толщине слоя 60 мкм равен 36 мкм, тогда как в слое 30 мкм d = 6,6 мкм. Этот результат плохо согласуется с полученным Цеберсом А.О. соотношением для периода гексагональной решетки, возникающей в тонких слоях слабо устойчивой к агрегированию магнитной жидкости при воздействии только одного магнитного поля [157]. Следует также отметить, что период структурной решетки, полученной в более толстом слое в меньшей мере поддается регулировке при варьировании напряжения на зажимах ячейки. Таким образом, описанные результаты исследования позволяют сделать вывод о возможности создания регулируемой дифракционной решетки, основой которой может служить полосчатая структурная решетка возникающая в тонком слое двухфазной магнитной жидкости при воздействии переменного электрического и постоянного магнитного полей. Создание такой решетки, по-видимому, становится возможным с одной стороны благодаря перемещению свободных зарядов, накапливаемых на межфазных поверхностях (что приводит другой стороны. При увеличении напряжения на электродах ячейки (в отсутствие магнитного поля) при некотором его значении в двухфазной магнитной жидкости развивается электрогидродинамическая неустойчивость, лимитируемая процессами релаксации заряда, накапливаемого на границах фаз, а также формой структурных образований из концентрированной фазы [158]. В результате этого в тонком слое такой среды наблюдаются характерные для вихревой неустойчивости ячейки Бенара. Дифракционная картина, наблюдаемая в этом случае, представляет собой дифракционное кольцо. Можно предположить, что природа рассеяния света, наблюдаемая к неустойчивости формы капельных образований) и упорядочивающему действию магнитного поля с благодаря вихревым течениям, имеет отличие от дифракционных эффектов на структурных образованиях. Так как скорость жидкости при наличии вихревых течений в различных областях слоя жидкости различна и изменяется от максимального значения на окраинах вихрей до нуля в их центрах, то, таким же образом изменяется и коэффициент преломления жидкости. В результате этого, участки с одинаковыми коэффициентами преломления оказываются упорядоченными в пространстве. Такую систему участков, можно представить в виде системы линз [159], прохождение параллельного участка света через которую и приводит к наблюдаемому оптическому эффекту. Увеличение частоты электрического поля до 2 кГц приводит к прекращению вихревых течений и формированию лабиринтной структуры, имеющей несколько иной характер, чем в случае действия на первоначально однородную МЖ постоянного электрического поля (рис. 4.17.а). При дальнейшем увеличении частоты электрического поля лабиринтная структурная сетка трансформируется в упорядоченную систему микрокапельных образований (при частотах свыше 10 кГц). На рисунке 4.17.б представлена одна из характерных для этого случая структурных решеток. Очевидно, при высоких частотах форма структурных образований в основном определяется только поляризационными эффектами вследствие отсутствия движения свободных зарядов. приводит сначала к уменьшению Отметим, что дополнительное лабиринтов, а затем к действие магнитного поля (перпендикулярного плоскости слоя жидкости) размера превращению лабиринтной решетки в гексагональную [160]. На рисунке 4.18 представлена динамика перехода структурной решетки лабиринтного типа в гексагональную при совместном действии переменного электрического и постоянного магнитного полей. Напротив, такое же воздействие магнитного поля на полученную при высоких частотах электрического поля систему микрокапель может приводить к возникновению из них лабиринтов. На рисунке 4.19 представлена динамика перехода гексагональной структуры в лабиринтную при воздействии перпендикулярного к слою магнитного поля (а- Н= 0, б- Н= 3,6 кА/м, в – Н= 5,4 кА/м). Теоретическая интерпретация образования структурных решеток в высокочастотном электрическом поле, когда движение свободных зарядов отсутствует, может быть построено по аналогии с интерпретацией образования подобной структуры в постоянном магнитном поле [65, 116, 161, 162]. При этом, предположим, что на стенках ячейки (электродах) находится адсорбированный слой олеиновой кислоты, образование которого возможно благодаря наличию в дисперсионной фазе некоторого количества несвязанного ПАВ. Наличие диэлектрической прослойки из олеиновой кислоты дает возможность силовым линиям собственного поля высококонцентрированной фазы частично замыкаться в ее объеме и тем самым создавать пондеромоторные силы, приводящие к возникновению неустойчивости и лабиринтной структуры. Хорошо развитую лабиринтную структуру в горизонтальной плоскости для целей анализа можно моделировать как периодическую структуру из параллельных полосок (рис. 4.20), омываемых преимущественно слабоконцентрированной фазой магнитной жидкости. Полную энергию одного элемента периодической структуры представим в виде суммы электрической энергии U e и поверхностной энергии U s. Выражение для средней энергии повторяющегося элемента структуры, приходящейся на единицу длины вдоль оси z, запишется в виде:

u= где l 0 – ширина полоски;

Ue +Us, l0 + l (4.13) l – расстояние между полосками.

Поверхностная энергия элемента, рассчитанная на единицу длины полоски, согласно рисунку может быть представлена в виде:

U s = 2 ab + 2 (l 0 + l )b, (4.14) где – коэффициент поверхностного натяжения между фазами жидкости;

– между слабоконцентрированной фазой и электродом;

a – расстояние между электродами;

b – ширина ячейки. Электрическую энергию элемента конфигурации запишем с точностью до постоянной выражением Ue = 1 1 PE 0 d V = 2 PE 0 abl 0, 2V (4.15) где P – поляризованность среды;

E0 – действующее значение внешнего что поляризованность электрического поля. При этом предполагается, соотношения одинакова во всех точках элемента. Поляризованность определяется в виде P = 0 E, величину деполяризующего поля (4.16) где E – поле внутри полоски, отличающееся от внешнего поля E 0 на E d, создаваемого всеми полосками системы;

– диэлектрическая восприимчивость среды. Согласно [137] для результирующего поля внутри полоски можно записать E = E0 nd P.

(4.17) Подставляя (4.17) в (4.16), для поляризованности получим P= 0 E 0 1 + n d.

(4.18) Подставляя (4.18) в (4.17), с учетом определения = E 0 E, получим = 1 + nd.

Тогда выражение для энергии U e можно записать в виде:

(4.19) 0 E 02 2 U e = abl 0. 1 + nd Подставив результаты преобразований получим (4.20) (4.20) и (4.14) в уравнение (4.13) после Nu = N Bo 2 (1 + r ), + +2 1 + n d z (4.21) где введены следующие обозначения.

u (1 + r ) Nu = ;

b Здесь l r= ;

l l0 z=. a (4.22) N Bo – электрическое число Бонда.

0 E 02 a = (4.23) Минимизируя энергию (4.21) при постоянной величине отношения объемов фаз r получим уравнение N u 2 N Bo n d 2 = 2 = 0. 2 z (1 + nd ) z z (4.24) Решение последнего уравнения позволяет определить минимальное число Бонда, при котором возможно возникновение лабиринтной структуры. Следует отметить, что для решения уравнения (4.24) необходимо определить коэффициент деполяризации полоски с учетом полосок, расположенных по обе стороны от данной, как функцию z. Согласно Розенцвейгу [116] для коэффициента деполяризации можно записать выражение N (n + 1)r + n + 3 2 (n + 1)r + n + 1 2 2 arctg n d = arctg z + arctg. (4.25) 1 2z 1 2z n =0 Из соотношений (4.24) и (4.25) следует выражение для критического числа Бонда N Bo N 2 (n + 1)r + n + 3 2 (n + 1)r + n + 1 2 arctg z + arctg = 2 2 1 + arctg 1 2z 1 2z z n =0 N 1 (n + 1)r + n + 3 2 (n + 1)r + n + 1 2 +2 2 2 1 + z 2 1 + 4 z 2 [(n + 1)r + n + 1 2]2 n =0 1 + 4 z [(n + 1)r + n + 3 2]. (4.26) Из общей зависимости числа Бонда N Bo от z,, r можно определить минимальное число Бонда, которого нужно достигнуть, чтобы появилась лабиринтная структура. Из формулы (4.26) следует, что между размером лабиринтной структуры и напряженностью электрического поля существует следующая связь E0 = 2a 1 2 1 + 0 l0 N arctg l0 + arctg (n + 1)r + n + 3 2 arctg (n + 1)r + n + 1 2 a n=0 a 2l0 a 2l0 N (n + 1)r + n + 3 2 (n + 1)r + n + 1 2 1 + 2 2 2 2 2 1 + (l a )2 1 + 4(l0 a ) [(n + 1)r + n + 1 2] n = 0 1 + 4(l0 a ) [(n + 1)r + n + 3 2] 1 (4.27) Из формулы (4.27) следует, что при l0 a << 1 можно воспользоваться приближенной формулой E 2 a 1. 0 l (4.28) Из выражения (4.28) определим критический размер лабиринтной структуры, наблюдающийся при данном значении напряженности электрического поля (l ) кр 2 a 1. 0 E (4.29) Оценим толщину лабиринтной структуры при следующих численных значениях, имеющих место в эксперименте: = 3, 7 10 Н/м;

a = 30 мкм;

= 0,61 (вследствие проведения эксперимента в переменном поле, при расчетах использовалось действующее значение напряженности электрического поля E 0 = E max 2 ). Подставляя численные значения в формулу (4.29), получим, что при данной напряженности электрического поля возможно образование лабиринтных структур микронных размеров, что действительно и наблюдалось в эксперименте. Кроме того, полученные экспериментально зависимости ширины лабиринта от напряженности электрического поля и от толщины слоя на качественном уровне согласуются с теоретическими зависимостями, следующими из выражений (4.28) и (4.29), сравнение которых представлено на рисунках 4.21, 4.22. В заключение следует отметить, что анализ в результатов главе, более экспериментальных появлению в исследований, слое представленных данной новой, позволяет сделать вывод о том, что действие электрического поля приводит к тонком магнитной жидкости концентрированной фазы. Ее образование может быть связано в первую очередь с созданием зон повышенной концентрации дисперсных частиц за счет их электрофоретической миграции олеиновой кислоты за счет к электродам. Кроме того, в и адсорбционных приэлектродном пространстве может повышаться концентрация несвязанной диполофоретических процессов. Это должно привести к возникновению дополнительных сил притяжения между дисперсными частицами за счет вытеснительной флокуляции, и как следствие к агрегированию. При этом зародышами новой фазы, по-видимому, являются микрокапли, которые сразу после достижения ими устойчивости объединяются в структурную решетку, которая в дальнейшем может трансформироваться под действием электрического или магнитного полей. Формирование регулярных структурных решеток возможно также при воздействии переменного электрического поля на магнитную жидкость, предварительно расслоенную на концентрированную и разбавленную фазы. При этом большее упорядочение структуры в этом случае достигается при использовании структурных совместно решеток с в переменным этом случае электрическим постоянного магнитного поля. Результаты интерпретации формирования периодических проведенной аналогично объяснению образования подобных структур в магнитном поле находятся в удовлетворительном согласии с экспериментом.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ В 1. заключении В сформулируем основные результаты и выводы диссертационной работы. результате систематического исследования особенностей деформации микрокапли магнитной жидкости в переменном электрическом поле, установлено, что кривые зависимости величины деформации от температуры при низких и высоких частотах имеют различный характер, на основании чего сделан вывод о различии механизмов деформации в этих случаях. Изучение процессов компенсации деформации микрокапли, обусловленной воздействием как низкочастотного, так и высокочастотного электрического поля с помощью дополнительного воздействия постоянным магнитным полем в широком температурном интервале показало, что условия компенсации при низких и высоких частотах различным образом изменяются при повышении температуры, согласно сделанному выводу о различии механизмов деформации капли при частотах выше и ниже критической частоты. При использовании энергетического подхода проведен анализ условия компенсации деформации капли, вызванной высокочастотным электрическим полем с помощью перпендикулярно направленного электрическому магнитного поля. 2. Обнаружено, что, как и предсказывалось ранее в теоретических работах, при повышении напряженности электрического поля развивается колебательная неустойчивость формы капли. Исследование влияния на характер этой неустойчивости дополнительного воздействия постоянного магнитного поля показало, что в некоторых случаях неустойчивость приобретает вращательный характер. 3. С помощью явления светорассеяния исследовано возникновение структурных образований в приэлектродном слое в постоянном электрическом поле. На основании результатов исследования этого процесса при изменении температуры и дополнительного воздействия постоянного магнитного поля, сделан вывод о возможности его интерпретации как фазового перехода типа конденсации. 4. В результате слоях изучения в формы структурных поле, образований в что приэлектродных электрическом обнаружено, первоначально образующиеся микрокапли в дальнейшем могут формировать регулярную структурную решетку лабиринтного или полосчатого типа в зависимости от условий эксперимента. Показано, что размерным фактором сформировавшейся в электрическом поле решетки возможно управлять с помощью дополнительного воздействия магнитным полем. 5. При исследовании формирования структурных на решеток сильнопод и воздействием переменного электрического поля в тонких слоях магнитной жидкости, предварительно расслоенной слабоконцентрированную фазы, установлено, что в зависимости от частоты электрического поля возможно формирование как лабиринтной, так и гексагональной структуры. Изучены особенности трансформации структурных решеток, полученных в переменном электрическом поле при дополнительном воздействии постоянного магнитного поля. На основе модельных представлений проведено обсуждение полученных результатов. 6. На основе результатов исследования дифракции света на полученных регулярных решетках, показано, что при совместном действии низкочастотного электрического и постоянного магнитного полей возможно создание управляемой полосовой дифракционной решетки. Сделан вывод о возможности применения изученного явления в приборостроении.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ. 1. Elmore W.C. Ferromagnetic colloid for studing magnetic structures // The Physical Review, 1938.- V. 54, N4.- p.309. 2. Бибик Е.Е., Бузунов О.Е. Достижения в области получения и применения магнитных жидкостей. - М: ЦНИИ, Электроника, 60 с. 3. Вонсовский С.В. Магнетизм. - М.: Наука, 1971. - 1032 с. 4. Neel L. Influence des fluctuations thermiques sur l'aimantation de grains ferromagnetiques tres fins // Academic des sciences. Comptes rendus.- 1949. - Vol.228, N8.- P. 1927-1937. 5. Bean C.P. Hysteresis loops of mixtures of ferromagnetic micropowdes // Journal of Applied Physics. - 1955.- Vol.26,N 11.- P.1381-1383. 6. Nouringer J.l., Rosensweig R.E. Ferrohydrodinamics // The Physical of Fluids.- 1964.-V.7,N 12. - P.1927-1937. 7. Shliomis M.I., Raikher Yu.L. Experimental Investigations of Magnetic fluids // IEEE Transactions on Magnetic. - 1980. - Vol. MAG - 16, N2.- P. 237-250. 8. Bean C.P., Jacobs I.S. Magnetic granulometry and superparamagnetism // Journal of Applied Physics. - Vol.27, N12.- P.1448-1452. 9. Elmor W.C. The magnetisation of ferromagnetic colloids // The Phisical Reyiew.- Vol.54. - 1938. - P. 1092-1094. 10. Kaiser R., Miscolezy G. Magnetic properties of staible dispertions of subdomain magnetic particles // Journal of Applied Physics. - 1970.- Vol.1, N3.- P. 1064-1072. 11. Бибик Е.Е., Матыгулин Б.Я., Райхер Ю.Л., Шлиомис М.И. Магнитостатические свойства коллоидов магнетита // Магнитная гидродинамика. - 1973.- N1.- с.68-72. 1979. 12. Мозговой Е.Н., Блум Э.Я. Магнитные свойства мелкодисперсных ферросуспензий, синтезированных электроконденсационным способом // Магнитная гидродинамика. - 1971. - N4.С.18-24. 13. Диканский Ю.И., Кожевников В.М., Чеканов В.В. Магнитная восприимчивость и электропроводность магнитной жидкости при наличии структурных образований // В сб.: Физические свойства магнитных жидкостей. - Свердловск: УНЦ АН СССР, 1983. - С. 28-33. 14. Гогосов В.В., Налетова В.А., Шапошникова Г.А. Гидродинамика намагничивающихся жидкостей. - ВИНИТИ, Итоги науки и техники, сер. Механика жидкости и газа. Т.16, 1981.- С.76- 208. 15. Шлиомис М.И. К гидродинамике жидкости с внутренним вращением //ЖЭТФ. - 1966. - Т.51, вып.1. - С.258-265. 16. Hall W.F., Busenberd S.N. Viscosity of magnetic suspensions // The Journal of Chemical Physics. - 1969. - VOL.51.- N1.- P.137-144. 17. Levi A.C., Hobson R.E., Mocourt F.R. Magnetoviscosity of colloidal suspensions //Canadian Journal of colloidal physics.- 1973.- Vol.51. - N2. P.180-194. 18. Цеберс А.О. Собственные вращения частиц в гидродинамике намагничивающихся и поляризующихся сред. Дисс.... канд. физ-мат. наук. Рига, Институт физики АН Латв. ССР.- 1976. - 145 с. 19. Шлиомис М.И. Эффективная вязкость магнитных суспензий //ЖЭТФ. - 1971.- Т.61, вып.6. - С.2411-2418. 20. Скибин Ю.Н., Чеканов В.В., Райхер Ю.Л. Двойное лучепреломление в ферромагнитной жидкости //ЖЭТФ. - 1977. -Т.72, вып.3.- С.949-955. 21. Майоров М.М. Экспериментальное в исследование магнитной поле проницаемости феррожидкости переменном магнитном //Магнитная гидродинамика.- 1979.- N2.- С.21-26. 22. Цеберс А.О. Вязкость мелкодисперсной суспензии частиц кубической кристаллической симметрии в магнитном поле //Магнитная гидродинамика.- 1973.- N3.- С.33-40.

23. Майоров М.М. Измерение вязкости феррожидкости в магнитном поле //Магнитная гидродинамика.- 1980.- N4.С.11-18. 24. Вислович А.П., Демчук С.А., Кордонский В.И., Фертман В.Е. Реологические характеристики феррожидкостей на ньютоновской основе //В кн.: Гидродинамика и теплофизика магнитных жидкостей.Саласпилс.- 1980.- С.97-104. 25. Бибик Е.Е. Некоторые эффекты взаимодействия частиц при течении феррожидкостей в магнитном поле //Магнитная гидродинамика.- 1973.N3.- С.25-32. 26. Диканский Ю.И., Майоров М.М. Реологические свойства концентрированной магнитной жидкости //Магнитная гидродинамика.1982.- N4.- С.117-118. 27. Евдокимов В.Б. Магнитное взаимодействие суперпарамагнитных частиц // Журнал физич.химии.- 1963.- Т.37, вып.8.С.1880-1882. 28. Евдокимов В.Б. О некоторых особенностях намагничивания системы суперпарамагнитных частиц //Журнал физич. химии.- 1963.Т.37, вып.9.- С.2128-2130. 29. Диканский Ю.И. Экспериментальное исследование взаимодействия частиц и структурных превращений в магнитных жидкостях: Дис..канд. физ.-мат. наук.- Ставрополь: Пединститут.1984.-125 с. 30. Morozov K.I., Lebedev A.V. The effect of magneto-dipole interactions on the magnetization curves of ferrocolloids // J. Mag. Mag. Mat. – 1990. Vol. 85, № 1-3. – P. 51-53. 31. Цеберс А.О. Термодинамическая устойчивость магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. – 1982. - № 2. – С. 42-48. 32. Иванов А.О. К теории магнитостатических свойств полидисперсных феррожидкостей // Магнитная гидродинамика. – 1989. - № 4. – С. 54-59. 33. Багаев В.Н., Буевич Ю.А., Иванов А.О. К теории магнитных свойств ферроколлоидов // Магнитная гидродинамика. – 1989. - № 1. – С. 58-62.

34. Иванов А.О.

Магнитостатические свойства умеренно концентрированных ферроколлоидов // Магнитная гидродинамика. – 1992. - № 4. – С. 39-46. 35. Иванов А.О. Фазовое расслоение ионных феррожидкостей // Коллоидный журнал. – 1997. – Т. 59. - № 4. – С. 482-491. 36. Диканский Ю.И. К вопросу о магнитогранулометрии в магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика. – 1984. - № 1. – С. 123-125. 37. Пшеничников межчастичного 37-43. 38. Morozov K.I., Pshenichhnikov A.F.,Raikher Yu.L.,Shliomis M.I. Magnetic properties of ferrocolloids: the effect of interparticle interaction // J. Mag. Mag. Mat./ - 1987/ - Vol. 65, № 2-3. – P. 269-272. 39. Диканский Ю.И. Экспериментальное исследование эффективных полей в магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. -1982.- N3.С.33-36. 40. Де Гроот С., Мазур П. Неравновесная термодинамика.- М.: Мир, 1964.456 С. 41. Бараш Ю.С. О макроскопическом описании действующего поля в некоторых диэлектриках // ЖЭТФ.- Т.79, вып.6.- С.2271-2281. 42. Киттель Ч. Введение в физику твердого тела.- М.: Наука.- 1978.- 792 с. 43. Krueger D.A. Theoretical estimates of equlibrium chain Lenghts in Magnetic colloids // Journal of Colloid and Interfase Science.- 1979.- V.70.N3.- P.558-563. 44. Krueger D.A. Review of agglomeration in ferrofluids // IEEE Transactions of Magnetics. - 1980.- V. Mag - 16.-N2.- P.251-256. 45. Чеканов В.В. О взаимодействии частиц в магнитных коллоидах / В кн.: Гидродинамика и теплофизика магнитных жидкостей.- Саласпилс, 1980.- С.69-76. А.Ф., Лебедев А.В., на Морозов К. И. Влияние свойства взаимодействия магнитостатические магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. – 1987. - № 1. – С.

46. Чеканов В.В. Возникновение агрегатов как фазовый переход в магнитных коллоидах / В кн.: Физические свойства магнитных жидкостей.- Свердловск: УНЦ АН СССР.- 1983.- С.4249. 47. Цеберс А.О. Термодинамическая устойчивость магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика.- 1982.- N2.- С.42-48. 48. Цеберс А.О. О роли поверхностных взаимодействий при расслоении магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика.1982.- N4.- С.21-27. 49. Цеберс А.О. Образование и свойства крупных конгломератов магнитных частиц // Магнитная гидродинамика.- 1983.-N3.С.3-11. 50. Sano K. Theory off agglomeration of ferromagnetic particles in magnetic fluids. - J.Phys. Soc. Japan. - 1983.V.52.- N8.-P.2810-2815. 51. Морозов К.И. К теории конденсации магнитной жидкости в антиферромагнитную СССР.1986.- С.9-14. 52. Peterson E.A., Krueger D.A. Reversible field - induced agglomeration in magnetic colloids // Journal of Colloid and Interface Science.- 1977.- V.62.N1.- P.24-34. 53. Hayes Ch.F. Observation of assosiation in a ferromagnetic colloid. // Journal of Colloid and Interface Science.- 1975.- V.52.- N2.- P.239-243. 54. Цеберс А.О. К вопросу о причинах образования микрокапельных агрегатов в коллоидах ферромагнетиков // Магнитная гидродинамика.1987.- N3.- С.143-145. 55. Буевич Ю.А., Иванов А.О. Кинетика образования сферических агрегатов в магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика.- 1990.N2.- С.33-40. 56. Неппер Д. Стабилизация коллоидных дисперсий полимерами.- М.: Мир, 1986.- 487 с. 57. Дроздова В.И., Шагрова Г.В., Черемушкина А.В. Исследование структуры магнитных жидкостей, содержащих микрокапельные фазу / В кн.: Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. Свердловск: УНЦ АН агрегаты // Тезисы докладов 3-его Всесоюзного совещания по физике магнитных хидкостей.- Ставрополь, 1986.- С.49-50. 58. Блум Э.Я., Михайлов Ю.М., Озолс Р.Я. Тепло и массообмен в магнитном поле.- Рига: Зинатне.- 1980.- 355 с. 59. Барьяхтар Ф.Г., Горобец Ю.И., Косачевский Л.Я., Ильчишин О.В., Хиженков П.К. Гексагональная решетка цилиндрических магнитных доменов в тонких пленках феррожидкости // Магнитная гидродинамика. - 1981.- №3.- С.120-123. 60. Барьяхтар Ф.Г., Хиженков П.К., Дорман В.Л. Динамика доменной структуры магнитных жидкостей. // Физические свойства магнитных жидкостей – Свердловск, 1983. – С. 50-57. 61. Bacri J.C., Salin D. Optical scattering on ferrofluid agglomerates // J. Physique (Lettres). –1982. - T. 43, № 22. – Р. L771-L777. 62. Bacri J.C., Salin D. Instability of ferrofluid magnetic drops under magnetic field // J. Physique (Lettres). –1982. - T. 43, № 17. – Р. L649-L654. 63. Горобец Ю.И., Ильчишин О.В., Макмак И.М. Особенности процесса структурообразования в пленках ферромагнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. – 1988. - №4. – С. 44-48. 64. Цеберс А..О. О роли поверхностных взаимодействий при расслоении магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. – 1982. - № 4. – С. 21-27. 65. Цеберс А.О. К вопросу об образовании коллоидами ферромагнетиков периодических структур в плоских слоях // Магнитная гидродинамика. – 1986. - № 4. – С. 132-135. 66. Зубарев А.Ю. Периодические доменные структуры в тонких слоях магнитных жидкостей // Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57. - № 5. – С. 684-687. 67. Диканский Ю.И., Бондаренко Е.Н., Рубачева В.И. Дифракция света на структурных образованиях в магнитной жидкости. //Материалы 13-го Рижского совещания по магнитной гидродинамике.- Рига.- 1990.- Т.3.С.15-16. 68. Дроздова В.И., Цеберс А.О., Шагрова В.Г. Магнитные неустойчивости микрокапель в тонких капиллярах.// Магнитная гидродинамика.- 1990.N3.- С.55-62. 69. Барьяхтар Ф.Г., Хиженков П.К., Дорман В.Л. Динамика доменной структуры магнитных жидкостей // Физические свойства магнитных жидкостей. – Свердловск, 1983. – С. 50-57. 70. Yang H.C., Yang S.Y., Tse W.S., Chiu Y.P., Horng H.E. and Chin-Yih Hong. Size effect on shape evolution of microdrops in magnetic fluid thin film under perpendicular magnetic fields // Magnetohydrodynamics.- Vol. 35, 1999.- № 4.- P. 328-334. 71. Chin-Yih Hong, Ho C.H., Horng H.E., Chen C., Yang S.Y., Chiu Y.P., Yang H.C. Parameter dependence of two-dimensional ordered structures in magnetic fluid thin films subjected to perpendicular fields // Magnetohydrodynamics.- Vol. 35, 1999.- № 4. - P. 364-371. 72. Cebers A. Magnetic colloid pattern formation at magnetic field induced phase separation // Magnetohydrodynamics.- Vol. 35, 1999.- № 4. - P. 344364. 73. Бибик Е.Е., Лавров И.С., Меркушев И.Н. Оптические эффекты при агрегировании частиц в электрическом и магнитном полях // Коллоидный журнал. – 1966. – Т. 28, № 5. – С. 631-634. 74. Бибик Е.Е. Магнитооптический эффект агрегирования в поперечном электрическом поле // Коллоидный журнал. – 1970. – Т. 32, № 2. – С. 307. 75. Hayes Ch.F. Observation of association in a ferromagnetic colloid // Journal of Colloid and Interface Science. – 1975. – V. 52, № 2. – Р. 239-243. 76. Райхер Ю.Л. Дифракционное рассеяние света ферромагнитной суспензией в сильном магнитном поле. / В кн.: Физические свойства магнитных жидкостей. – Свердловск: УНЦ АН СССР. – 1983. – С. 5865. 77. Кубасов А.А. Исследование структуры магнитной жидкости методом рассеяния света. // Магнитная гидродинамика. – 1986. – № 2. – с. 133135. 78. Чеканов В.В., Бондаренко Е.А., Кандаурова Н.В. и др. Свойства и применение электрохимической ячейки с магнитной жидкостью // 8-я международная плесская конференция по магнитным жидкостям. Тезисы докладов. – Плесс, 1998. – С. 36-40. 79. Пшеничников А.Ф., Шурубор И.Ю. Дифракционное рассеяние света тонкими слоями магнитной жидкости / В сб.: Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. - Свердловск: УНЦ АН СССР. – 1986. – С. 25-28. 80. Скибин Ю.Н. Молекулярно-кинетический механизм электро- и магнитооптических явлений в магнитных жидкостях.:

Автореферат диссертации … доктора физ.-мат. наук. – Ставрополь, 1996. – 34с. 81. Дроздова В.И., Скибин Ю.Н., Шагрова Г.В. Исследование структур разбавленных магнитных жидкостей по анизотропному светорассеянию // Магнитная гидродинамика. – 1987. - № 2. – С.63-66. 82. Диканский Ю.И., Ачкасова Е.А., Полихрониди Н.Г. Дифракционное рассеяние света структурированными магнитными жидкостями в сдвиговом течении // Коллоидный журнал, 1995. – Т. 57, № 1. – С. 113116. 83. Drozdova V.I., Shagrova G.V. Dynamics of optical scattering on ferrofluid agglomerate magnetic drops // J. Magnetism Mag. Materials. – 1990. – V. 85. – P. 93-96. 84. Диканский Ю.И., Катранова Н.И., Темирчев Г.И. О дифракции света в агрегированной магнитной жидкости // Материалы 18-й Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений. – Калинин, 1988. – С. 856857.

85. Балабанов К.А., Диканский исследование Ю.И., Полихрониди Н.Г. в Экспериментальное 117-119.

структурных превращений магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика. – 1989. - № 1. – С. 86. Dikansky Yu.I., Shatsky V.P. Electrohydrodynamics of magnetic emulsions and diffraction light scattering // XV international conference on magnetic fluids. Riga, 1988. – P. 99-100. 87. Диканский Ю.И., Цеберс А.О., Шацкий В.П. Свойства магнитных эмульсий в электрическом и магнитном полях // Магнитная гидродинамика.- 1990.- N1.- С.32-38. 88. Торза С., Кокс Р., Мейсон С. Электрогидродинамическая деформация и разрыв капель / Реология суспензий.- М.: Мир.1975.- С.285-331. 89. Диканский Ю.И. Эффекты взаимодействия частиц и структурнокинетические процессы в магнитных коллоидах / Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук. Ставрополь, 1999. – 305с. 90. Цеберс А.О. Внутреннее вращение в гидродинамике слабопроводящих диэлектрических суспензий // Механика жидкости и газа.- 1980.- №2.С.86-93. 91. Цеберс А..О. Лабиринтные структуры магнитных жидкостей и их электростатические аналоги // Магнитная гидродинамика. – 1989. – № 2. – С. 13-20. 92. Rosensweig R.E., Zahn M., Shumovick R. Labyrinthine instability in magnetic and dielectric fluids // J. Magn. and Magn. Mater. – 1983. – Vol. 39. № 1-2. – P. 127-132. 93. Гордеев Г.М., Матусевич Н.П., Ржевская С.П., Фертман В.Е. Электрические свойства магнитных жидкостей // Физические свойства магнитных жидкостей. – Свердловск,1983. – С. 98-102.

94. Орлов Д.В., Михалев Ю.О., Мышкин Н.К. и др. Магнитные жидкости в машиностроении// Сб. научных трудов под редакцией проф. Д.В. Орлова и В.В. Подгоркова. – М.: Машиностроение, 1993. – 272 с. 95. Дюповкин Н.И. Электропроводность магнитных жидкостей //Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57. - № 5. – С. 666-669. 96. Дюповкин Н.И., Орлов Д.В. Влияние электрического и магнитного полей на структуру магнитных жидкостей // Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. Свердловск, 1986. – С.29-34. 97. Берковский Б.М., Медведев В.Ф., Краков М.С. Магнитные жидкости. М.: Химия, 1989. – 240 с. 98. Фертман В.Е. Магнитные жидкости. - Минск: Вышейшая школа, 1988. - 184 с. 99. Рычков В.Г., Кафтанов А.З. Экспериментальное исследование температурных зависимостей диэлектрических свойств магнитных жидкостей / VIII международная Плесская конференция по магнитным жидкостям. Сб. научных трудов. 1998. – С. 70-73. 100. Дюповкин Н.И. Диэлектрическая проницаемость магнитных жидкостей в магнитном поле // Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57, № 4. – С. 476-479. 101. Зубков С.Ю., Митькин Ю.А., Орлов Д.В. Диэлектрическая проницаемость феррожидкостей в магнитном поле // Электронная обработка материалов. – 1981. - № 5. – С. 36-38. 102. Чеканов В.В., Кандаурова Н.В., Бондаренко Е.А. Изменение концентрации магнитной жидкости вблизи электродов в электрическом поле // Сб. науч. тр., серия «Физико-химическая», Ставрополь: СевКавГТУ, 1999. – С. 80-83. 103. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Мельченков Д.С. Электрофизика поверхностных явлений в коллоиде высокодисперсного магнетита // Материалы научно-практической конференции «Химия твердого тела и современные микро- и нанотехнологии». Кисловодск, 2001. – С. 76-77. 104. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф., Шаталов А.Ф., Малсугенов О. В. Исследование влияния температуры на параметры магнитной жидкости / Тез. докл. XXVII научно-технической конференции СтГТУ. Ставрополь, 1997. – С.77. 105. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф., Шаталов А.Ф., Малсугенов О. В. Электрические свойства тонких слоев магнитной жидкости различной концентрации при воздействии температуры / Тезисы докладов региональной научно-технической конференции «Вузовская наука – Северо-Кавказскому региону». Ставрополь, 1997. – С. 80-83. 106. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Морозова Т.Ф. Влияние приповерхностного / Материалы слоя магнитной жидкости на региональной научно-технической структуры проводимость 107.

конференции СтГТУ. Ставрополь, 1998. – С. 69. Морозова Т.Ф. Электропроводность магнитной жидкости в постоянном электрическом поле при изменении температуры / Материалы региональной научно-технической конференции СтГТУ. Ставрополь, 1998. – С. 82. 108. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Падалка В.В., Бутенко А.А. Свойства тонкого слоя магнитной жидкости в электрическом поле / XIII Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, 1990. – С. 89-90. 109. Морозова Т.Ф. Электрофизические свойства тонкого слоя жидкости / Материалы III региональной научномагнитной технической конференции «Вузовская наука – Северо-Кавказскому региону». Ставрополь, 1999. – С. 42. 110. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф. Электрофизические параметры тонких слоев магнитной жидкости и ее компонентов / Сб. научных трудов, серия «Физико-химическая», СевКавГТУ. Ставрополь, 1999. – С. 60-66. 111. Аверьянов П.В., Кожевников поля // В.М., Сб. В.М., Морозова науч. тр., Т.Ф. серия Т.Ф. Структурообразование в слое магнитной жидкости под воздействием постоянного 112. электрического П.В., «Естественнонаучная». – СевКавГТУ, Ставрополь, 2002. – С. 130-137. Аверьянов Кожевников Морозова Температурные зависимости электрофизических параметров слоя магнитной жидкости // Сб. науч. тр. I-й Российской научнопрактической конференции «Физико-технические проблемы создания новых технологий в агропромышленном комплексе», Ставрополь, 2001. – Т. 2. – С. 294-296. 113. Аверьянов П.В., Кожевников В.М., Морозова Т.Ф. Структурирование слоя магнитной жидкости в приповерхностных областях // Материалы научно-практической конференции «Химия твердого тела и современные микро- и нанотехнологии». Кисловодск, 2001. – С. 73-74. 114. Kozhevnikov V.M., Morozova T.F. Inductivity of a stratum magnetic fluid in electrical and magnetic fields // Magneto hydrodynamics. – 2001/ Vol.37. - № 4. – Р. 383-388. 115. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф., Шаталов А.Ф. Исследование тангенса угла диэлектрических потерь в тонких слоях жидких диэлектриков / Тез. докл. XXVII научно-технической конференции СтГТУ. Ставрополь, 1998. – С. 47. 116. 117. 118. Розенцвейг Р.Феррогидродинамика.-М.: Мир.-1989.- 467 с. Химический энциклопедический словарь М.: Сов. Энциклопедия, Кикоин К. Таблицы физических величин. Справочник М.:

1983.-792 с. Атомиздат, 1976.- 1008 с.

119.

120.

Кузнецов В.И. Химические реактивы и препараты (справочник).Диканский Ю.И. К вопросу о магнитогранулометрии в М. – Л.: ГНТИХЛ, 1953.- 670 с. магнитных жидкостях// Магнитная гидродинамика.- 1984.- №7.- С.123126. 121. Розенбаум В.М., Огенко Р.О. Фазовые переходы в двумерных системах диполей, совершающих повторные переориентации. // ФТТ.1984.- N5.- С.1448-1451. 122. 123. Пшеничников А.Ф., Шурубур Ю.И.//Магнитная гидродинамика. Чеканов В.В. О термодинамике агрегатов в магнитных 1986.-N2.- С. 137-141. жидкостях./ В кн.: Материалы 2-й Всесоюзной школы-семинара по магнитным жидкостям.-М.: МГУ, 1981.- С.15-16. 124. Диканский Ю.И., Полихрониди Н.Г., Балабанов К.А. Магнитная восприимчивость магнитной жидкости с микрокапельной структурой. // Магнитная гидродинамика.- 1988.- N2.- С.87-91. 125.

126.

Cebers A.O. Dynamic of magnetostatic instabilities // Magneto Cebers A.O., Maiorov M.M. Magnetostatic instabilities in plane layers hydrodynamics. – 1981. - Vol.17. - № 1. – Р. 3-15. of magnetizable fluids // Magneto hydrodynamics. – 1980. - Vol.16. - № 1. – Р. 21-27. 127. Диканский Ю.И., Ларионов Ю.А., Суздалев В.И., Полихрониди Н.Г. Двойное лучепреломление в структурированной магнитной жидкости в сдвиговом течении.//Коллоидный журнал.- 1998.- Т.60.№6.- С.753-756. 128. Минаков А.А., Мягков А.В., Зайцев И.А., Веселаго В.Г. Магнитные жидкости - неупорядоченные дипольные системы.//Изв. АН СССР. Сер. физ.- 1987.- Т.51.- N6.- С.1062-1066. 129. Зайцев И.А., Минаков А.А., Пичугин И.Г., Лесных Ю.И. Аномалия линейной и нелинейной динамической восприимчивости в магнитных жидкостях.//Тез.докл.V Всесоюз. конф. по магнитным жидкостям.- Москва, 1988.- Т.1.- С.55-56. 130. Минаков А.А., Зайцев И.А., Богуславский Ю.В. Влияние замерзания броуновских степеней свободы на магнитные свойства магнитных жидкостей.//Тез.докл.V Всесоюз. конф. по магнитным жидкостям.- Москва, 1988.- Т.2.- С.18-19. 131. Веселаго В.Г., Минаков А.А., Мягков А.В. Исследование ZnCdCrS с кубической магнитокристаллической процессов релаксации остаточной намагниченности спиновых стекол системы 132. 133. 134. анизотропией.//Письма в ЖЭТФ.- 1983.- Т.38.- Вып.5.- С.225-227. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. М.: O'Grady K., Popplewell J., Charles S.W. Initial susceptibility of Райхер Ю.Л., Пшеничников А.Ф. Динамическая Наука, 1992. ferrofluids.// J. Magn. and Magn. Mater.- 1983.-V.39.- P.56-58. восприимчивость концентрированных магнитных жидкостей.// Письма в ЖЭТФ.- 1985.- Т.41.- Вып.3.- С.109-111. 135. Диканский Ю.И. и др. Электрогидродинамические процессы в структурированных магнитных жидкостях / В кн. Материалы 6-ой Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям.- М.: МГУ, 1991.Т.1.- 156 с. 136. Nechaeva O.A., Dikansky Yu. I. The magnetic fluid microdrop’s form stability in an electrical field.// Abstracts «International workshop on recent advances in nanotechnology of magnetic fluids» (January 22-24, 2003). RANMF, 2003. - P. 112-113. 137. Шацкий В.П., Нечаева О.А., Косенко И.В., Сидоренко А.А. Об поле.// Материалы XLVIII научно-методической устойчивости формы капли магнитной жидкости в переменном электрическом конференции преподавателей и студентов «Университетская наука – региону». - Ставрополь, 2003. - С. 16-18.

138. 139. 140. 141.

Стромберг А.Г., Семченко Д.П. Физическая химия.- М.: Высш. Стреттон Д. Теория электромагнетизма. М.-Л.: Гостехиздат.Haas W.E., Adams J.E. Diffraction effects in ferrofluids // Journal Майоров М.М. Экспериментальное исследование кинетики шк., 2001.- 527 с. 1948.-312 с. Applied Physics Letters.- 1975.- V.-27.P.571-572. магнитного двойного лучепреломления и дихроизма в разбавленной магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика.- 1977.-N3.- С.29 33. 142. Скибин Ю.Н., Чеканов В.В. Исследование вращающейся строения кюветы // ферромагнитной 143. жидкости методом Магнитная гидродинамика. - 1979.- N1. - С.19-21. Чеканов В.В. Магнитная проницаемость эмульсий магнитной жидкости / В кн.: Материалы 2-ой Всесоюзной Школы-семинара по магнитным жидкостям.- М.: МГУ.- 1981.- С.55-56. 144. 145. Bacri J.C., Cabuil V., Massart R. et al Ionic ferrofluid: optical Диканский Ю.И., Нечаева О.А. О фазовом переходе в магнитной магнитном полях.// Вестник СГУ. properties // JMMM.- 1987.- Vol.65 - P. 285288. жидкости в электрическом и 146.

Ставрополь, 2001. - Вып. 28. - С. 17-20. Dikansky Yu. I., Nechaeva O.A. On the phase transition in a magnetic magnetic field. // Magnetohydrodynamics. - Vol. 37, fluid in electric and 147.

2001.- № 4. - P. 894-397. Нечаева О.А. Формирование лабиринтной структуры в тонких пленках магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях.// Вестник СГУ. - Ставрополь, 2001. - Вып. 28. - С. 180-183. 148. Исследование остаточной намагниченности магнитной ленты и полей магнитных головок при высокой плотности записи способом визуализации с помощью композиционной жидкости // Отчет по НИР. Инв.N 5890015.- Ставропольский пединститут.- 1979. - 112 с. 149. 150. 368 с. 151. Бибик Е.Е. Влияние взаимодействия частиц на свойства феррожидкостей / В кн.: Физические свойства магнитных жидкостей. Свердловск: УНЦ АН СССР. - 1983. С. 3 - 21. 152. 153. P. Bartlett and R.H. Ottewile. Geometric interaction in binary Чеканов В.В., Бондаренко Е.А., Кандаурова Н.В. Накопление colloidal dispersions //Langmuir. - 1992. - v. 8. - P. 1919 - 1925. заряда в электрофоретической ячейке с магнитной жидкостью // Материалы XLIII научно-методической конференции преподавателей и студентов «Университетская наука – региону».- Ставрополь.-1998.-C. 3-4. 154. Падалка В.В., Закинян Р.Г., Бондаренко Е.А. К вопросу об образовании объемного заряда в приэлектродном слое разбавленной магнитной жидкости // Известия вузов. Северо-Кавказский регион. Естественные науки, 2002. - № 4.- 33-37. 155. Диканский Ю.И., Закинян Р.Г., Нечаева О.А. О причинах поле.// Материалы XLVIII научно-методической фазового перехода вблизи электродов в магнитной жидкости в электрическом конференции преподавателей и студентов «Университетская наука – региону». - Ставрополь, 2003. - С. 39-43. 156. Dikansky Yu. I., Nechaeva O.A. On the origin of structural grating in a magnetic fluid thin film under electric and magnetic field. // Magnetohydrodynamics. - Vol. 38, 2002. - № 3.- P. 287-291. 157. Блум Э.Я., Майоров М.М., Цеберс А.О. Магнитные жидкости. Рига: «Зинатне», 1989. – 386 с. Арутюнов М.Г. Феррография // М.: Энергоиздат.- 1982.- 312 с. Фридрихсберг Д.А. Курс коллоидной химии. - Л.: Химия, 1984. 158. 159. 160.

Кифер И.И. Испытания ферромагнитных материалов.- М.: Л., Блинов Л.М. Электро- и магнитооптика жидких кристаллов. М.: Диканский Ю.И., Нечаева О.А. Структурные превращения в жидкости в электрическом и магнитном полях.// Госэнергоиздат. - 1962.- 544 с. Наука, 1978.-384 с. магнитной 161.

Коллоидный журнал. - 2003. - Т. 65. - № 3. - С. 338-342. Диканский Ю.И., Цеберс А.О. Концентрационные доменные структуры в тонких слоях магнитной жидкости и дифракция света. // Магнитная гидродинамика.- 1990.- N2.- С.47-53. 162. Цеберс А.О. Пространственные структуры ферроколлоидов в плоских слоях.// Магнитная гидродинамика.- 1988.- N2.- С.57-62.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.