WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


Pages:     || 2 |
-- [ Страница 1 ] --

Министерство образования Российской Федерации Ставропольский государственный университет

На правах рукописи

Малсугенов Олег Владимирович КАПЛЕСТРУЙНОЕ ДВИЖЕНИЕ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И

МАГНИТНОМ ПОЛЯХ 01.04.13 – Электрофизика, электрофизические установки Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Научный руководитель д.т.н., профессор Кожевников В.М.

Ставрополь 2003 Содержание стр. Содержание Введение ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР 1.1. Электрофизические свойства магнитодиэлектрических жидкостей 1.1.1. Проводимость и диэлектрическая проницаемость магнитных жидкостей 1.1.2. Механизмы зарядообразования в дисперсных системах 1.1.3. Взаимодействие магнитных жидкостей с магнитным полем 18 1.2. Неустойчивость свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в электрическом и магнитном полях 1.3. Каплеструйные течения слабопроводящих сред в электрическом и магнитных полях 1.4. Нейтрализация статического электричества ГЛАВА 2. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСТАНОВКИ. МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТОВ. ОЦЕНКА И УЧЕТ ПОГРЕШНОСТЕЙ 2.1. Постановка задачи 2.2. Экспериментальные установки 2.3. Методики экспериментов 2.4. Обработка экспериментальных данных и оценка погрешностей ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ НЕУСТОЙЧИВОСТИ СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТИ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ 3.1. Исследование магнитного аэрозоля, полученного методом электростатического распыления 56 56 40 40 41 47 51 30 35 22 11 15 2 5 11 3.2. Электрические и геометрические параметры струйного течения магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях 3.2.1. Вольт-амперные характеристики струйного течения при изменении начального значения индукции магнитного поля и концентрации твердой фазы 3.2.2. Массоперенос с противоэлектрода в электрическом и магнитном полях 3.2.3. Массо- и зарядоперенос при струйном течении 3.3. Динамика возникновения, электрические и геометрические параметры межэлектродной перемычки 3.4. Неустойчивость магнитодиэлектрического коллоида с различными физико-химическими свойствами в нормальном к поверхности электрическом и магнитном полях 3.4.1. Влияние концентрации дисперсной фазы на характер неустойчивости свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в вертикальном магнитном поле 3.4.2. Исследование формы неустойчивости свободной поверхности жидкости в неоднородном поле при изменении концентрации дисперсной фазы, толщины слоя и внешнего электрического поля 106 3.4.3. Влияние электрического поля на форму неустойчивости свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида ГЛАВА 4. ПРАКТИЧЕСКОЕ ПРИМЕНЕНИЕ НЕУСТОЙЧИВОСТИ СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТИ МАГНИТОДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО КОЛЛОИДА В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ 4.1. Устройство для бесконтактного определения электростатической безопасности объектов 4.2. Высокоомное управляемое сопротивление 4.3. Улучшение технико-эксплуатационных показателей магнитожид119 124 119 111 100 100 84 73 77 68 костного индукционного струйного нейтрализатора Заключение Литература Приложения 130 134 136 Введение Актуальность. Магнитные жидкости на углеводородной основе (магнитодиэлектрические коллоиды), впервые полученные в 60-х годах прошлого столетия и изучаемые до настоящего времени, являются интереснейшим материалом, сочетающим в себе одновременно магнитные и диэлектрические свойства. Это сочетание дает возможность для их использования в качестве активной среды в электротехнических устройствах и аппаратах, а также с целью моделирования различных ЭГД-процессов. Одним из важных в этом направлении является применение магнитной жидкости в индукционных нейтрализаторах статического электричества, основанных на эффекте взаимодействия свободной поверхности магнитной жидкости с внешним электрическим полем. Этот метод нейтрализации является безискровым, что позволяет применять его в нефтеперерабатывающей, электронной, целлюлозно-бумажной и ткацкой отраслях промышленности, в которых большинство технологических процессов неразрывно связано с образованием и накоплением статического электричества. Безискровое выравнивание потенциалов на изолированных конструкциях является актуальной проблемой в космических технологиях. Не менее интересным является управляемый тепло- и массообмен в условиях почти полного отсутствия гравитации, основанный на взаимодействии свободной поверхности коллоида с внешними электрическим и магнитным полями. В тоже время большой научный интерес представляет изучение возможности создания магнитного аэрозоля электростатическим методом и управления движением аэрозольных частиц внешними электрическим и магнитным полями. Результаты этих исследования могут найти широкое применение в электрокаплеструйных регистрирующих устройствах и при получении магниточувствительных эмульсий. Достижения в области химии позволили синтезировать новые магнитодиэлектрические коллоиды на основе полимерных материалов. Это дает возможность создания управляемых микро устройств (датчики, электронные ключи, оптические электрозатворы и т.д.) с использованием жидкости на полимерной основе в качестве активной среды. Еще одним подтверждением актуальности выбранной тематики является то, что исследования физико-химических и тепло-физических свойств магнитных коллоидов, поведение объема и свободной поверхности во внешних полях отражено как как одно из приоритетных направлений научных исследований на ближайшее десятилетие XXI века в отчете Национального совета по науке и технике при президенте США. Целью настоящей работы является экспериментальное изучение неустойчивости свободной поверхности магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях и разработка устройств на основе этого явления. Научная новизна диссертации состоит в следующем. • Экспериментально определены средние размер и скорость частиц аэрозоля, полученного методом электростатического распыления, произведена оценка значения заряда частицы. • Получены вольт-амперные характеристики струйного течения магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях для диапазона значений концентрации дисперсной фазы =0,1…0,2;

индукции магнитного поля В=25…40 мТл и межэлектродного расстояния hМЭ=0,013…0,04 м. • Впервые обнаружено, что использование высококонцентрированных жидкостей (= 0,17-0,19) приводит к новому типу неустойчивости свободной поверхности в электрическом и магнитном полях – межэлектродной квазистационарной перемычке. В работе определены вольт-амперные характеристики перемычки и зависимости относительного изменения ее диаметра от величин внешних электрического и магнитного полей, межэлектродного расстояния.

• Впервые обнаружено и экспериментально исследовано периодическое изменение диаметра межэлектродной перемычки в приэлектродной области при постоянстве внешних электрического и магнитного полей. Получены и проанализированы амперо-временные зависимости перемычки при возникновении автоколебательного процесса, установлена зависимость периода колебаний от межэлектродной разности потенциалов для магнитной жидкости с концентрацией дисперсной фазы =0,19. 1. Впервые определено критическое значение концентрации дисперсной фазы (=0,033), ниже которого на поверхности коллоида, независимо от величины индукции магнитного поля, не возникает неустойчивость в виде выступов и впадин. На защиту выносятся следующие положения: 1. Результаты экспериментального исследования магнитного аэрозоля, полученного методом электростатического распыления: размер частиц, их заряд и скорость движения в электрическом поле. 2. Результаты экспериментального исследования струйного течения магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях, показавшие влияние концентрации дисперсной фазы на величину тока и расхода жидкости в струе и позволившие выбрать оптимальный диапазон концентраций дисперсной фазы (=0,140,16) для ее использования в индукционных электронейтрализаторах. 3. Результаты экспериментального исследования квазистационарной межэлектродной перемычки, возникающей вследствие неустойчивости свободной поверхности магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях. 4. Результаты экспериментального исследования неустойчивости свободной поверхности магнитной жидкости, позволившие определить критическое значение концентрации дисперсной фазы, ниже которой независимо от ве личины индукции магнитного поля поверхность не деформируется в виде выступов и впадин. 5. Устройство для бесконтактного определения электростатической безопасности объектов, основанное на эффекте взаимодействия свободной поверхности магнитной жидкости с внешним электрическим полем. Апробация работы. Материалы диссертационной работы докладывались и обсуждались на 9-й Международной Плесской конференции по магнитным жидкостям. (г. Плес, 2000г), Региональных научно-технических конференциях “Вузовская наука- Северо-Кавказскому региону” (Ставрополь, 2001г.), VIII Всероссийском съезде по теоретической и прикладной механике (Пермь, 2001г.), I Российской научно-технической конференции “Физикотехнические проблемы создания новых технологий в агропромышленном комплексе” (Ставрополь, 2001г.), 9-й Международной конференции по магнитным жидкостям (Бремен, 2001г.). По теме диссертации опубликовано 12 работ. Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и приложения. Диссертация содержит страниц текста, без приложения, 1 таблицу, 59 рисунков, список литературы состоит из 126 наименований. Приложение содержит 8 таблиц экспериментальных результатов. В первой главе представлен обзор теоретических и экспериментальных работ, содержащий информацию о свойствах магнитных жидкостей и ее применении в электротехнических устройствах. В обзоре рассмотрены исследования электрофизических свойств магнитных жидкостей, поведения ее свободной поверхности в электрическом и магнитном полях. Показана необходимость и обоснована актуальность экспериментального исследования свойств магнитодиэлектрической жидкости как среды, обладающей одновременно диэлектрическими и магнитными свойствами. Проведен анализ работ, содержащих информацию о применении электрического поля высокой напряженности, о методах измерения напряженности электрического поля в жидких диэлектриках и устройствах, обеспечивающих отвод зарядов статического электричества. Показана предпочтительность нейтрализаторов индукционного типа. Во второй главе поставлена задача исследования, описаны экспериментальные установки для исследования: магнитного аэрозоля, полученного методом электростатического распыления;

неустойчивости свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в электрическом и магнитном полях;

показаны формы использующихся электродов. Подробно описаны методики определения вольт-амперных зависимостей струйного течения и межэлектродной перемычки, высоты конического выступа при различных начальных условиях, массо- и зарядопереноса при струйном течении жидкости, определения сопротивления перемычки. Заключительный параграф посвящен оценке и учету погрешностей экспериментальных измерений. Третья глава посвящена исследованию каплеструйного течения магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях. Теоретически определено и экспериментально подтверждено значение заряда частицы. Экспериментально определен средний размер частиц магнитного аэрозоля, возникающего при электростатическом распылении магнитной жидкости и их скорость движения в электрическом поле. Приведены экспериментально полученные вольт-амперные зависимости струйного течения магнитодиэлектрического коллоида для разных значений индукции магнитного поля и концентрации дисперсной фазы. Показана возможность создания при некоторых начальных условиях квазистационарной межэлектродной магнитожидкостной перемычки. Представлены динамика возникновения, вольт-амперные зависимости, результаты измерений геометрических параметров перемычки от различных внешних факторов. Здесь же содержатся результаты экспериментального исследования периодического изменения диаметра перемычки при постоянстве напряженности электрического и индукции магнитного полей.

Приведен качественный анализ наблюдаемых явлений, приведены амперовременная зависимость, зависимость периода колебаний от межэлектродной разности потенциалов. Четвертый параграф третьей главы содержит результаты экспериментального и теоретического определения критического значения концентрации дисперсной фазы магнитной жидкости, ниже которого на его поверхности независимо от индукции магнитного поля не возникает неустойчивость в виде совокупности выступов и впадин. В нем же содержатся результаты экспериментального определения порогового значения индукции магнитного поля, при котором возникает неустойчивость на свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида для различных толщин слоев магнитной жидкости и начальном значении межэлектродной разности потенциалов. Четвертая глава посвящена применению эффекта неустойчивости свободной поверхности в электротехнических устройствах. Описано устройство для бесконтактного определения электростатической безопасности объектов, пояснен принцип его работы и методика проведения измерений. Предложено использование межэлектродной перемычки в качестве высокоомного управляемого сопротивления;

на основании полученных экспериментальных данных сформулированы пути усовершенствования магнитожидкостного индукционного струйного электронейтрализатора. В заключении сформулированы основные результаты и выводы.

ГЛАВА 1. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР 1.1. Электрофизические свойства магнитных жидкостей и диэлектрическая свойства проницаемость магнитных 1.1.1. Проводимость жидкостей Изоляционные электрическим материалов и пробивным характеризуются напряжением.

сопротивлением Электрическое сопротивление в жидких диэлектриках определяет силу тока, проходящего по ней при заданном напряжении. В случае представления жидкости в виде многофазной системы необходимо рассматривать проводимость как интегральную характеристику, зависящую от физико-химических свойств дисперсионной среды, т.е. жидкости – носителя;

дисперсной фазы – материала и формы коллоидных частиц, а также учитывать влияние сольватной оболочки, покрывающей частицы и не дающей им сблизится под действием Вандер-ваальсовых, магнитных и электрических сил. Дисперсионной средой в магнитных жидкостях, как правило, являются органические среды, занимающие промежуточное положение между ионными диэлектриками и жидкими ионными проводниками (водными растворами электролитов) [1]. Широко используемый в качестве дисперсной фазы «магнетит» имеет в монолите относительно высокую удельную электрическую проводимость, которая однако, на несколько порядков ниже, чем у металлов (2104 Смм -1) [2]. Поверхностно-активное вещество (ПАВ), формирующее сольватную оболочку на поверхности частицы, (например, олеиновая кислота) обычно также органическая жидкость, имеет близкое к жидкости - носителю значение подвижности носителей заряда и их концентрации. Так как в качественно приготовленной магнитной жидкости все твердые частицы окружены слоем ПАВ, то объемная проводимость магнитной жидкости должна определяться, по-видимому, концентрацией носителей заряда и их под вижностью в жидкой фазе. Типичные вольт-амперные характеристики качественно приготовленных магнетитовых магнитных жидкостей на основе керосина приведены на рис.1.1 [2]. Удельная проводимость исследованных в диапазоне концентраций (=00,3) магнитных жидкостей зависит от объемного содержания «магнетита» немонотонным образом (рис.1.2) [2-4]. В области 0<<0,09 проводимость растет с увеличением концентрации магнитных частиц, а в области высоких концентраций (>0,16) – уменьшается. Анализ работ [2, 3, 5] позволяет сделать вывод о том, что электропроводность магнитной жидкости обуславливается проводимостью основы (ионами примесей основы) и проводимостью, связанной с переносом заряда вдоль поверхности частиц или агрегатов. При этом общая электропроводность выражается [4] как =1+2+3, где 1 - составляющая, обусловленная переносом заряда вдоль поверхности частиц и их агрегатов;

2 – объемная составляющая электрической проводимости, обусловленная проводимостью основы, 3 – проводимость, обусловленная переносом заряда за счет миграции частиц дисперсной фазы. Нелинейность зависимости электропроводности от концентрации твердой фазы, а так же наличие максимума электропроводности объясняется тем, что при малых концентрациях твердой фазы, когда 1<2, электропроводность обуславливается в основном подвижностью ионов основы и растет пропорционально концентрации твердой фазы. С ростом концентрации твердой фазы увеличивается также концентрация носителей заряда, связанных с частицами и уменьшается объемная доля электропроводности 1>2. При достижении определенных концентраций твердой фазы, когда 1>>2 ограничивается подвижность носителей заряда, связанных с частицами твердой фазы [3, 4] и наблюдается уменьшение общей электропроводности магнитной жидкости. Известно, что аналогичный вид зависимости электрической проводимости свойственен растворам сильных электролитов [6, Рисунок 1.1 – Типичные вольт-амперные характеристики качественно приготовленных магнитодиэлектрических коллоидов в умеренных полях для: ° - =0,08;

• - =0, Рисунок 1.2 – Зависимость удельной электропроводности магнитодиэлектрического коллоида от концентрации дисперсной фазы: • - по данным Г.Э. Кронкалнса, - - - - - по данным В.М. Кожевникова, о – по данным В.Е. Фертмана 14], и снижение проводимости в области высоких концентраций объясняется снижением подвижности ионов при увеличении общего числа носителей заряда. Это обстоятельство позволяет предположить, что в магнитных жидкостях, полученных методом химической пептизации, определенный вклад вносит примесная проводимость. Электрическая прочность магнитной жидкости характеризуется пробивным напряжением. Измерения пробивного напряжения для магнитных жидкостей на углеводородной основе показали его снижение (более чем на 50%) по сравнению с дисперсной средой [7]. С увеличением магнитного поля, направленного параллельно электрическому, пробивное напряжение дополнительно уменьшается и достигает Епр0,5 МВ/м при индукции магнитного поля 0,40,8Тл. Как показывают исследования [8-10], многократное воздействие электрического поля также снижало пробивное напряжение испытываемого образца. Наряду с проводимостью, не менее важной характеристикой слабопроводящих проницаемость. жидких Она сред является диэлектрическая процесса характеризует интенсивность поляризации в электрическом поле. Диэлектрическая проницаемость зависит от поляризуемости молекул или отдельных ионов и их концентрации. Для магнитных жидкостей на углеводородной основе важным физико-химическим параметром является концентрация дисперсной фазы, относительная диэлектрическая проницаемость которой выше, чем проницаемость дисперсной среды. Присутствие полярных молекул ПАВ также влияет на диэлектрическую проницаемость жидкости в целом. В [2] содержатся результаты экспериментальных исследований диэлектрической проницаемости для различных частот внешнего электрического поля и концентрации дисперсной фазы. Увеличение концентрации дисперсной фазы от 0,05 до 0,19 приводило к увеличению диэлектрической проницаемости МЖ от 3 до 9 на частоте f=100Гц. При увеличении частоты внешнего электрического поля диэлектрическая проницае мость плавно уменьшалась с наиболее резким спадом в диапазоне частот f=102103 Гц.

Работа [12] посвящена экспериментальному исследованию влияния частоты электрического и интенсивности магнитного полей на диэлектрическую проницаемость различных феррожидкостей. В качестве объектов исследования были выбраны жидкости с основами: керосин, кремнийорганическая жидкость ФМ-6 и дисперсными фазами – магнетитом и карбонильным железом. Исследования показали, что наблюдается явно спадающая зависимость диэлектрической проницаемости от частоты воздействующего электрического поля для жидкости на основе керосина с карбонильным железом в качестве дисперсной среды. Для остальных жидкостей влияние частоты электрического поля на диэлектрическую проницаемость оказалось менее выраженным. Воздействие постоянного магнитного поля на исследуемые феррожидкости выразилось в увеличении диэлектрической проницаемости. При этом наибольшие изменения наблюдались для жидкостей с дисперсной фазой – карбонильным железом. Для жидкостей с магнетитом в качестве твердой фазы влияние магнитного поля существенно меньше. В работе [13] установлено, что воздействие электрического поля на магнитную жидкость приводит к увеличению диэлектрической проницаемости и объясняется возникновением во внешнем поле агрегативных структур. В этой работе отмечается, что диэлектрическая проницаемость магнитных жидкостей увеличивается пропорционально концентрации магнетита. Частотные исследования во внешнем электрическом поле указывают, что диэлектрическая проницаемость уменьшается с увеличением частоты, причем для жидкостей на углеводородной основе скорость уменьшения значительно зависит от величины дополнительного внешнего магнитного поля. 1.1.2. Механизмы зарядообразования в дисперсных системах Эффективность воздействия электрических полей на процессы, протекающие в диэлектрических дисперсных системах, в значительной мере определяются величиной заряда частиц дисперсной фазы, при этом нельзя не учитывать присутствие свободных носителей заряда в «жидкости – основе». Дисперсная фаза приобретает избыточный заряд как при контакте частиц с поверхностями раздела сред (твердыми поверхностями электродов, диэлектриков, других частиц) – контактная зарядка, так и при движении частиц в дисперсионной среде – дрейфовая зарядка. Зарядка частиц обычно связана с одновременным действием нескольких механизмов электризации, что существенно усложняет расчетные задачи. Сложность обусловлена также и тем, что условия зарядки при поддержании на постоянном уровне всех параметров процесса (электрических, гидродинамических, тепловых) для разных частиц, участвующих в одном и том же процессе, различны. Эти различия довольно значительны и наиболее существенны при контактной зарядке. При соударении частицы о твердую поверхность сильно сказывается присутствие элемента случайности (в расположении выступов шероховатости, наличия оксидных и других пленок на контактирующих поверхностях [15], времени удара и т.д.). Флуктуации концентрации ионов и других величин, определяющих интенсивность дрейфовой зарядки, обычно менее существенны [16]. Индукционная зарядка заключается в наведении за счет электростатической индукции на контактирующей с электродом частице заряда его знака [17]. По истечении большого промежутка времени с момента контакта частицы любой природы с электродом ее заряд в постоянном электрическом поле возрастает до насыщения. Процесс релаксации индукционного заряда зависит от удельной проводимости и диэлектрической проницаемости материала частиц, сольватных оболочек и электродов. При расчете индукционного заряда частицы полуэллиптической формы, ориентированные полуосью а вдоль однородного поля напряженностью Е и контактирующей с плоской поверхностью отрицательно го электрода бесконечной проводимости, в работе [18] учтены электрические параметры дисперсионной среды и частицы. Это позволило получить в квазистационарном приближении зависимости, описывающие кинетику зарядки, q = q + (q0 q )e q ;

(1.1) q = q0 = T bcE ;

T d a + (1 d a ) 0 T bcE ;

T d a + (1 d a ) 0 T d a + (1 d a ), T d a + (1 d a ) (1.2) (1.3) (1.4) q = где q и q0 – предельный и начальный заряды частицы;

q – постоянная времени релаксации заряда частицы;

a, b, c – полуоси эллипсоида;

dа – коэффициент деполяризации. При соотношении проводимости <Т частица получает заряд q одноименный знаку контактирующего с ней электрода. В противном случае (>Т – диэлектрические частицы) знак заряда частицы противоположный и действующая на нее кулоновская сила препятствует отрыву частицы от поверхности электрода. Это подтверждается и соотношением из [18] / q = k 1 T T ES, / (1.5) где k – постоянный множитель, / и Т/Т – время релаксации зарядов дисперсной среды и материала частиц, S – площадь поверхности частицы. Зависимости (1.2) и (1.5) показывают, что максимальный индукци онный заряд q приобретается частицей с бесконечной проводимостью (Т). В то же время, двигаясь в дисперсной среде, содержащей распределенный объемный заряд, частицы заряжаются одноименно знаку объемного заряда. Интенсивность дрейфовой зарядки определяется количеством ионов, осевших на частице. К факторам, приводящим к улавливанию ионов поверхностью частицы, согласно [18], относятся ее поляризация, диффузия ионов к поверхности частицы и действие в этой области сил зеркального отображения. Условием, определяющим зарядку частицы до состояния насыщения, является перераспределение (под воздействием сил отталкивания, действующих со стороны зарядов частицы на движущиеся ионы) траекторий ионов таким образом, что они неsпересекают поверхность частицы. частицы за Заряд насыщения q и кинетика дрейфовой зарядки счет направленного движения ионов определяются для одиночной сферической частицы соотношениями [15,19,20] 3 T 0 d T2 E0 ;

T + qS = (1.6) (1.7) q = qS k, 4 0 + k где k и - подвижность и плотность объемного заряда ионов. Величины, характеризующие заряженную дисперсную среду (k, ), определяют только кинетику зарядки частицы и не отражаются на ее предельном заряде qS. Для проводящих частиц, заряд которых равномерно распределен по поверхности, расчетные выражения (1.6) и (1.7) с учетом 3Т/(Т+2) были получены М.М. Потенье [21]. Равномерное распределение заряда на поверхности диэлектрических частиц происходит из-за их вращения в движущемся потоке, в том числе и под действием моментов электрических сил, действующих со стороны внешнего поля на их неравномерно заряженную поверхность. 1.1.3. Взаимодействие магнитных жидкостей с магнитным полем В классической, «доферромагнитной» гидродинамике, известен один механизм силового воздействия на жидкость с помощью магнитного поля – это взаимодействие поля и протекающего по жидкости электрического тока. Большинство магнитных жидкостей относятся к слабопроводящим средам. Механизм воздействия магнитного поля на жидкость в этом случае связан только с ее уникальными магнитными свойствами [22]. Во многих случаях взаимодействие поля с намагниченной жидкостью можно отнести к квазистационарному, намного когда время любого установления намагниченности меньше макроскопического времени [23-26]. Это условие позволяет считать параллельными векторы намагниченности М и напряженности поля Н в любой момент свойства суспензий определяются как состоянием Магнитные времени.

твердых частиц, так и степенью их упорядоченности. В ферромагнитных коллоидах элементарными носителями магнитного момента являются частицы ферромагнетика. а Природа их намагничивания размеры настолько что (10-8м) является их ферромагнитной, умеренных малые обеспечивают их однодоменность [26,27]. Но разбавление этих частиц в коллоиде при концентрациях друг с ослабляет их можно магнитное взаимодействие другом, рассматривать невзаимодействующими броуновскими частицами, участвующими в хаотичном тепловом движении с энергией kT. В результате коллоидный раствор магнетита в керосине представляют [28] как разреженный газ и для его описания используют теорию намагничивания парамагнитного газа [24,25]. Эта теория приводит к закону намагничивания, описываемому функцией Ланжевена M = nm cth 1, (1.8) где = µ 0 mH / kT - ланжевеновский аргумент, n – концентрация частиц дисперсной фазы, m – магнитный момент частицы, Н – напряженность магнитного поля, µ0 – магнитная проницаемость вакуума. Ввиду большой величины момента m отдельных частиц такие коллоиды [23] определяют как суперпарамагнетики. Нелинейные эффекты в них проявляются довольно рано: значение 1 достигается при комнатной температуре уже в полях Н102 Э. Асимптотики функции Ланжевена достаточно точно описывают начальный участок кривой намагничивания nm 2 << 1 : M = 0 H 0 =, 3kT и приближение к насыщению [25] nkT kT = Ms1 µ MH. H (1.9) >> 1 : M = nm (1.10) Из выражения (1.10) следует, что ММs при 10. Для частиц с магнитным моментом m10-19Дж/Тл и комнатных температурах это соответствует напряженности магнитного поля Н105 А/м. Кривые намагничивания реальных магнитных жидкостей отличаются от ланжевеновской [23,24]. Причина этого отличия кроется сразу в нескольких факторах, из них основные – полидисперсность частиц в реальной жидкости и взаимное влияние локальных полей частиц в концентрированных жидкостях. В [23] исследование кривой намагничивания с учетом функции распределения частиц по размерам показало, что в умеренно концентрированных ( 0,05) магнитных жидкостях для объяснения отличий кривой намагничивания от ланжевеновской недостаточно отталкиваться от предположения о полидисперсности. При малых значениях Н ( << 1) существенную роль играют локальные поля частиц, усиливающие ориентирующее действие внешнего магнитного поля. Учет дипольдипольного взаимодействия может быть осуществлен подобно тому, как это делается в теории Дебая-Онзагера для полярных жидкостей [29]. В результате формулу (1.9) можно заменить следующим образом [25] M = H, µ 1 =, ( µ 1)(2 µ + 1) µ nm 2 = 4. kT аппроксимацию (1.11) А.Н. Вислович намагничивания, предложил значительно простую кривой точнее соответствующую (1.12) экспериментальным данным M = MsH /( H T + H ), где НТ – напряженность поля, при которой М(НТ)=Мs/2. Для более точного описания в определенной (конечной) области изменения величины напряженности магнитного поля H1 H 2 (M 2 M 1 ), M 1 H 2 M 2 H1 МS и НТ определяют как MS = M 1M 2 ( H 2 H1 ) M 1H 2 M 2 H1 HT = где Н1 и Н2 – значения напряженности магнитного поля вблизи от начала и конца диапазона изменения Н;

М1 и М2 – экспериментальные значения намагниченности в этих точках. Взаимодействие магнитной жидкости с внешним магнитным полем имеет, очевидно, и силовую характеристику. Это взаимодействие проявляется не только в ориентации магнитных моментов частиц, но и в вовлечении частиц в область сильного поля. При этом в жидкости возникает магнитная объемная сила. Эта сила определяется как Fм=µ0МН и характеризует степень воздействия стационарного неоднородного магнитного поля на магнитную жидкость, которое прежде всего заключает ся в перемещении объема магнитодиэлектрической жидкости в область более сильного поля. В магнитной жидкости (однородной по концентрации) магнитное поле создает давление [24,28] H р м = µ 0 0 МdH = µ 0 MH, 1 H (1.13) где М – средняя равновесная намагниченность: M = H MdH.

Распределение давления в неподвижной магнитной жидкости дается уравнением статики [24] r P = g + µ 0 MH, (1.14) где - плотность жидкости, g – ускорение в гравитационном поле, из которого следует, что силой, градиент параллелен давления, градиенту обусловленный напряженности магнитостатической магнитного поля. Давление в жидкости больше в тех местах, где больше напряженность магнитного поля. В изотермической жидкости общий интеграл этого уравнения имеет вид P = P0 g ( z z 0 ) + µ 0 MdH, H0 H (1.15) где Р0 – давление в точке (x0,y0,z0), в которой Н=Н0. Этот интеграл берется с учетом уравнения намагничивания при известном пространственном распределении поля Н=Н(x,y,z). Эти зависимости можно использовать для описания распределения давления в плоском слое магнитной жидкости при воздействии нормального к свободной поверхности неоднородного магнитного поля.

1.2. Неустойчивость свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в электрическом и магнитном полях.

Явление неустойчивости заряженной поверхности жидкости как феномен было обнаружено еще в середине XVIII века несколькими независимыми исследователями [30,31]. Однако серьезное академическое изучение этого эффекта началось лишь на рубеже XIX и XX веков [32-36]. Что же касается его практического применения, то только в начале 50-х годов нашего столения Воннегут и Нюбауэр [37], Дрозин [31], а позже Хендрикс [38] обратили внимание на возможность использования эммитируемых в на технике и технологии стадии заряженных капелек, финальной развития неустойчивости заряженной поверхности жидкости. Наиболее очевидной оказалась идея разработки методов электроокраски при распылении лакокрасочных материалов, реализованная в серии работ, начатых в 50-х годах и завершившаяся к 70-м [39]. В тоже время была высказана мысль о возможности электростатического ускорения заряженных микрокапелек с целью создания тяги для космических двигателей, которая и была воплощена в практику в 70-е годы [40]. С начала 60-х годов начали проводиться основанные на обсуждаемом эффекте работы по разработке электрокаплеструйных регистрирующих устройств. Во всех перечисленных технических устройствах приходится сталкиваться как с неустойчивостью заряженной поверхности жидкости вообще, так и с неустойчивостью заряженных капель во внешних электрических полях в частности. Явление неустойчивости заряженных капель в постоянных и переменных электрических полях кроме уже упомянутых приложений играет важную роль в задачах химической технологии [41], очистке жидких металлов от шлаков и окислов [42], в теории и практике пробоя жидких диэлектриков [43]. Во всех перечисленных технических и технологических приложениях используется эмиссия заряженных микрокапель с жидкого мениска на торце капилляра, по которому подается жидкость. В плане исследования механизма развития неустойчивости в жидком мениске такой капилляр эквивалентен сильно вытянутой сфероидальной капле, помещенной во внешнее поле [44]. В работе [45] приведен обзор, посвященный неустойчивости заряженных капель в электрическом и магнитном полях, обобщен критериальных подход как к развитию неустойчивости, так и к параметрам капель во внешнем электрическом поле. В работе [46] исследуется неустойчивость сильно заряженной сферической капли по отношению к деформациям ее формы к вытянутому и сплюснутому сфероидам. В работе показано, что капля может потерять устойчивость и распасться на части при условии, что ее виртуальная форма есть вытянутый сфероид, деформация капли к сплюснутому сфероиду не приводит к ее распаду. В работе устойчивость капли к собственному заряду определялась по значению параметра Релея, анализ неустойчивости велся исходя из принципа минимальности потенциальной энергии сфероида. В работе [47] впервые обнаружены и исследованы автоколебания капли магнитной жидкости, помещенной между двумя намагниченными электродами. Записаны нелинейные уравнения колебаний в электрическом и магнитном полях, экспериментально найдены коэффициенты в этих уравнениях. Показано, что с достаточной точностью наблюдаемые автоколебания описываются уравнением Релея. Здесь же исследована неустойчивость поверхности магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях с начальной деформацией ультразвуковым полем. Найден подход, позволяющий описать гистерезис возникновения и исчезновения структур на поверхности магнитной жидкости. В работе [48] изучено поведение капли магнитной жидкости во вращающемся магнитном поле, установлены зависимости ее параметров от частоты вращения и напряженности внешнего магнитного поля. Показано, что одновременное действие вращающегося магнитного и стационарного электрического полей приводит к колебаниям во времени эксцентриситета капли и угла между вектором напряженности вращающегося магнитного поля и направлением большой оси эллипсоидальной капли. При этом обнаруживается напряженность Hкр, ниже которой капля совершает вместо вращательного движения колебательное около вектора напряженности электрического поля, а выше – колебания около вектора напряженности магнитного поля. Исследования, проведенные в [49], касаются электростатического способа распыления жидких сред во внешнем поле. В работе приведен анализ исследовательского потенциала по электрокаплеструйным способам и устройствам регистрации информации, записаны выражения для определения баланса сил и давлений на вершине мениска, уравнение движения заряженных частиц золя в электрическом поле. Показаны способы отклонения капли от траектории движения электрическим полем. Как показали исследования [7,11,22], магнитные жидкости на основе углеводородов обладают не только сильной магнитной, но и сильной электрической поляризацией. Если относительная магнитная проницаемость нескольких µ в концентрированных [50], то жидкостях доходит до единиц относительная диэлектрическая превышает проницаемость составляет магнитных жидкостей, хотя Электропроводность десятки единиц.

примерно на 2-3 порядка проводимость жидкости-носителя, остается еще достаточно низкой (10-6 - 10-8 Ом-1м-1). Таким образом, интерес для исследователя представляет изучение поведения свободной поверхности магнитодиэлектрической жидкости при одновременном действии электрического и магнитного полей. Равновесная поверхность магнитодиэлектрического коллоида в магнитном поле формируется под влиянием следующих видов сил: тяжести, поверхностного натяжения и магнитных. В работе [25] указано критическое значение напряженности Н*, выше которого плоская форма поверхности раздела магнитной и немагнитной сред неустойчива по от ношению к малым возмущениям. Равновесным рельефом при Н>Н* являются неподвижные (стоячие) волны, подробно рассмотренные в работах [25,51-56]. Неустойчивость границы между феррожидкостью и атмосферой впервые наблюдали Каули и Розенцвейг [51]. Ими же определена критическая намагниченность. В системе СГС она запишется как M *2 = 1 + 1 ) µµ g µ= B H µ= ) B H (1.16) H где - коэффициент поверхностного натяжения;

– плотность магнитодиэлектрического коллоида. Теоретическое исследование характера перехода от плоской поверхности к волнистой нашло отражение в работах В.М. Зайцева и М.И. Шлиомиса [57]. При линейной связи М и Н (случай квазистационарной гидростатики), а так же предполагая незначительное различие между ( µ и µ ), удобно перейти от критической намагниченности (1.16) к критической напряженности [25] (H ) = (µH ) e2 * * = µ ( µ + 1) g. ( µ 1) (1.17) Этой же формулой (с заменой Н на Е и µ на ) определяется начало неустойчивости свободной поверхности жидкого диэлектрика в постоянном вертикальном электрическом поле [25]. На рис.1.3, взятом из [25], приведена фотография свободной поверхности феррожидкости в однородном магнитном поле Н=1,03Н*, создаваемом катушками Гельмгольца. Физический механизм этой неустойчивости связан с тем, что всякие возмущения свободной поверхности жидкости приводят к таким искажениям магнитного поля, которые вызывают их дальнейший рост [25,28,57]. Например, если на плоской поверхности возникает возмущение в виде горба, то в результате этого скачка распределение давления в Рисунок 1.3 – Структура поверхности магнитодиэлектрического коллоида в вертикальном магнитном поле (вид сверху) а) б) Рисунок 1.4 – Зависимости высоты одиночного конического выступа от напряженности магнитного поля при: а) мягком типе возбуждения;

б) жестком типе возбуждения волн на поверхности магнитной жидкости горбе становится таким, что оно минимально в его вершине, где нормальная компонента намагниченности имеет наибольшее значение. Ситуация эквивалентна рассмотренной в [24] для капли жидкости. Для компенсации этого перепада давления требуется еще большее увеличение кривизны поверхности на вершине горба, то есть его развитие. Компенсация недостатка давления во впадине на поверхности осуществляется гравитационным гидростатическим перепадом давлений между вершиной горба и впадиной. Поверхность приобретает волнистую форму, причем ее кривизна в вершинах горбов гораздо больше, чем во впадинах. Стационарная форма поверхности устанавливается в результате равновесия магнитных, гравитационных и капиллярных сил. В работах [25, 52] указано, к что изменение концентрации типам дисперсной фазы приводит качественно разным неустойчивости. Возвращаясь к зависимости (1.17) можно сказать о том, что значение Н=Н* является точкой бифуркации, выше которой в принципе возможны два типа возбуждения волн – мягкий и жесткий. Принадлежность к тому или иному типу определяется зависимостью амплитуды а искривления поверхности от параметра надкритичности (Н-Н*): в мягком режиме а обращается в нуль вместе с этой разностью (рис.1.4 а), в жестком – амплитуда при Н=Н* остается конечной. В последнем случае могут наблюдаться гистерезисные явления (рис.1.4 б). Аналитический расчет, проведенный в [25] показал возможность по известной относительной магнитной проницаемости оценить режим возбуждения волн на свободной поверхности коллоида. В частности решение уравнения 32( µ + 1) 2 F (µ ) =, 42 µ 11( µ 2 + 1) где µ - относительная магнитная проницаемость, (1.18) являющегося функцией в выражении для определения критической амплитуды волны ak * = F (µ ) H 0 H * дает критическое значение магнитной H* проницаемости, выше которой режим возбуждения волн имеет жесткий тип. Функция F(µ) меняет знак при µ=µ*3,54. Если µ<µ*, то F>0 и неустойчивость мягкая (мягкий тип возбуждения волн). При µ>µ* возникает ситуация, характерная для жесткого типа неустойчивости, т.е. возникает возможность создания волнистого рельефа в подкритической области полей. Из вышеизложенного следует, что на поверхности магнитной жидкости будет возникать неустойчивость при воздействии достаточно сильного как магнитного, так и электрического полей. Однако критические магнитные поля создать гораздо легче, чем электрические. В работе [52] также проведено теоретическое исследование возникновения жидкости в неустойчивости вертикальном свободной поверхности Расчет магнитной аналогичен магнитном поле.

проведенному ранее В.М. Зайцевым и М.И. Шлиомисом, с тем отличием, что вместо одной плоской волны в качестве исходного решения линейной задачи используется сумма трех, также плоских волн, повернутых друг к другу на 120° вокруг вертикальной оси. В силу этого нелинейные эффекты проявляются в более низком порядке, к неустойчивость всегда имеет “жесткий” характер и приводит экспериментально установленной “шестиугольной” картине с выделенпиками. нымиВ работе [54], по аналогии с [24], для анализа поверхностной неустойчивости введены безразмерные величины, такие как длина волны, безразмерное волновое число S, критерий поверхностной неустойчивости определяются как Si, гравитационное число Бонда Bo, которые g µ0M 2 gl 2 =,, S = k g, Si =, Bo = 2 g (1.19) где – размерная длина волны;

М – намагниченность;

l – характерный размер системы, в данном случае – толщина слоя магнитного коллоида;

k – размерное волновое число. На основе этого критериального подхода введены понятия тонкого слоя и слоя жидкости большой толщины. Под слоем большой толщины понимается слой, определяющийся условием Во>>1, т.е. толщина которого много больше капиллярного радиуса l >> g или длины волны развивающихся возмущений. В работах [24,58,59] указано, что если над поверхностью магнитной жидкости находится немагнитная жидкость, плотностью которой уже нельзя пренебречь, то капиллярный радиус и критерий поверхностной неустойчивости определяются через разность плотностей жидкости µ 0 M 02 = 1 2 ;

S = k g ;

Si =. g В заключении хотелось бы отметить, в что использование магнитных жидкостей устройствах, (1.21) практическое где определяющими являются условия возникновения неустойчивости, влияние на неустойчивость физико-химических параметров коллоида, свойств материала, ограничивающего слой магнитной жидкости и его толщина, на ряду с теоретическими зависимостями, нуждается в практическом исследовании конкретных жидкостей в конкретных полях, для выбора оптимальных параметров работы устройств и аппаратов.

1.3. Каплеструйные течения слабопроводящих сред в электрическом и магнитном полях Способы создания и интенсификации разнообразных технологических и физико-химических процессов и управления ими путем непосредственного воздействия на рабочую среду электрических, магнитных или электромагнитных полей все чаще возникают в различных областях науки и техники. Особый интерес вызывает исследование воздействия электрического и магнитного полей на магнитную жидкость, который определен возможностью использования ее в теплообменных аппаратах, устройствах нейтрализации статического электричества, электрокаплеструйных регистрирующих устройствах и т.п. При одновременном воздействии электрического и магнитного полей можно наблюдать свободные вертикальные струи магнитной жидкости [60]. Динамика возникновения струй имеет следующее качественное описание. Первоначально на свободную, невозмущенную внешними силами поверхность магнитодиэлектрической жидкости, воздействуют нормальным к поверхности магнитным полем таким образом, чтобы возникла неустойчивость в виде конического выступа. Далее прикладывают соосное с магнитным электрическое поле. При увеличении электрического поля до некоторой критической величины, можно наблюдать изменение геометрических параметров конического выступа (рост пика в электрическом поле). Дальнейшее увеличение поля приведет к возникновению с вершины пика неустойчивости в виде струйного течения. Геометрические и физические параметры струйного течения определяются конфигурацией внешних полей, их интенсивностью, а так же физико-химическими свойствами жидкости. На рис.1.5, взятом из [8], представлены фотографии струйных течений для разных значений числа конических выступов. В работе [61] содержатся результаты экспериментального исследования неустойчивости свободной поверхности магнитодиэлектрической жидкости с объемной концентрацией дисперсной фазы =0,17 в электрическом и магнитном полях, получены вольт-амперная характеристика струи, зависимости перенесенных массы и объемного электрического заряда от приложенной разности потенциалов. Показана возможность регулировки переносимых массы и объемного заряда путем изменения индукции магнитного поля. Эти результаты имеют бесспорно важное зна Рисунок 1.5 – Струйное течение со свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в электрическом и магнитном полях Рисунок 1.6 – Характеристики струйного течения магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях Рисунок 1.7 – Схема устройства для нейтрализации статического заряда: 1 – корпус, 2,3 – электроды, 4 – источник магнитного поля, 5 – слой магнитной жидкости, 6 – конический выступ, 7 – струя магнитной жидкости чение как для дальнейшего изучения явления неустойчивости свободной поверхности при воздействии электрического и магнитного полей, так и для решения задач прикладного характера. Среди вариантов практического использования вышеописанного эффекта следует выделить: применение явления неустойчивости для разработки устройств регистрации информации [23,49, 62-65], разработки нейтрализаторов статического электричества [66,67], проектирование приборов для бесконтактного определения электростатической безопасности объектов [68], а так же для реализации управляемого теплообмена нагретых тел [24,69-71]. Влияние электрического и магнитного полей на струйные течения может быть воспринято двояко. Во-первых, наложение полей на уже существующее струйное течение вызывает его изменение, что подробно изучено, например, для течения проводящих жидкостей в магнитном поле. Во-вторых, поле может быть непосредственной причиной возникновения струи. Если речь идет о проводящих жидкостях, то в магнитной гидродинамике оба рода воздействий подробно изучены [72]. В диэлектрической жидкости струйные течения наблюдал Фарадей [73], погружая в масло высоковольтные электроды, а также многие другие В работах [78,85] содержатся теоретические и экспериментальные теоретики и экспериментаторы [74-77]. результаты исследований движение диэлектрической жидкости при воздействии электрического поля. В [78] приведены соотношения для определения пондеромоторной силы, действующей на жидкий диэлектрик. В случае идеального диэлектрика, т.е. проводимость равна нулю (=0), соотношение принимает вид r r r E2 f = E + grad 8 r E 2 8 grad, T (1.22) где - плотность среды, - относительная диэлектрическая проницаемость среды, - удельный объемный заряд, Е – напряженность электрического поля.

Для случая реального диэлектрика с конечной и отличной от нуля электропроводностью формула (1.22) перепишется следующим образом r r r r f = E = E j grad 4, (1.23) где - удельная электропроводность среды, j – плотность электрического тока. Здесь же записаны основные соотношения для уравнений стационарной электрогидродинамики. В приближении континуальных представлений классической физики математическая связь между электрическими: плотностью тока j, напряженностью электрического поля E, электрическим потенциалом, удельной электропроводностью и гидродинамическими: скоростью v и давлением р параметрами j = E + v выражается следующим образом r div j = 0 r E = grad r r r (1.24) r 4 = div ( E ) r r r r ( v ) v = grad p + µ v + E div v = Функции уравнений электродинамики удовлетворяют уравнениям Максвелла для проводящих сред [79]. Функции гидромеханические определяются законами механики сплошных изотропных невесомых инертных вязкотекущих сред [80-82]. Вышеописанные уравнения независимы друг от друга и составляют замкнутую систему. Поэтому система в принципе разрешима, а участвующие в уравнениях функции дают в пределах оговоренных приближений достоверные результаты о происходящих в среде процессах. Некоторые детали решения этой системы приведены в работах [79,83,84,86]. свободная поверхность магКак указывалось в работах [24,25,26] нитодиэлектрической жидкости в достаточно сильном магнитном поле перестает быть гладкой – на ней появляется неустойчивость в виде конических выступов. При воздействии на свободную поверхность с на чальной деформацией электрического поля, с поверхности конических выступов наблюдается движение жидкости в виде струй [60], подобно тем, которые наблюдал Поль [75]. В работе [61] приведены результаты экспериментального изучения струйного течения магнитной жидкости при воздействии электрического и магнитного полей;

получены вольтамперные зависимости (рис.1.6), зависимости перенесенной массы и удельного объемного заряда от приложенного напряжения (рис.1.7) [61]. Показана возможность управления процессом переноса заряда путем изменения количества конических выступов и, как следствие, изменением количества струй. Указано, что для разных начальных значений индукции магнитного поля имеется критическое значение количества струй, выше которого ток системы не изменяется или изменяется в пределах ошибки эксперимента.

1.4. Нейтрализация статического электричества В настоящее время статическое электричество является одним из вредных факторов на многих а в производствах. также Интенсификация переработки к и применение резкому технологических транспортировки полимерных процессов, увеличение скоростей материалов, привели последние широкое годы материалов возрастанию числа взрывов и пожаров, вызванных накоплением статических зарядов и пробою межэлектродных промежутков. Статическое электричество неблагоприятно влияет на человека, создает ряд технологических трудностей, часто приводит к браку продукции [87-90]. Возникновение зарядов статического электричества происходит при деформации, дроблении (разбрызгивании) веществ, относительном перемещении сплошных тел или слоев жидкости и сыпучих материалов, находящихся в контакте друг с другом, при движении воздуха (или других газов) по трубопроводам, а также при интенсивном перемешивании, кристаллизации и испарении веществ.

В промышленности статическое электричество прежде всего представляет пожарную опасность, поскольку возникающие искровые разряды могут превышать минимальную энергию воспламенения горючих сред. Следует отметить, что разряды с диэлектрических поверхностей, опасные с точки зрения воспламенения, возникают довольно редко, так как удельная распределенная емкость разряжаемой поверхности обычно невелика (10-610-4 пФ/м2). Гораздо большую опасность представляют электрические разряды с поверхностей незаземленных проводящих тел, которые могут или заряжаться от наэлектризованных способом [91-95]. В величины материалов условиях потенциалов контактным переработки индуктивным полимерных материалов изолированных опорных валиков, расширительных дуг и других аналогичных элементов могут достигать 15кВ [96]. Потенциал человека, работающего в изолированной обуви на разбраковке прорезиненной или ее с пожарной опасностью статическое электричество в тканиНаряду раскрое, достигает 11кВ [89-91]. промышленности следует рассматривать и как фактор вредного воздействия на обслуживающий персонал. Электрические разряды, возникающие при работе с наэлектризованными материалами, вредно влияют на психику рабочих, а в некоторых случаях вызывают повышение травматизма. Кроме того, при постоянном прохождении малых токов электризации через тело человека могут возникнуть и различные неблагоприятные физиологические изменения в организме [93,97]. Принципы защиты от статического электричества могут быть условно разделены на следующие способы:

• уменьшающие процесс генерации электростатических зарядов (ограничение • исключающие скоростей опасные переработки разряды и транспортировки электричества материалов, подбор контактных пар трения);

статического (заземление проводящих объектов и изменение распределения емкости наэлектризованных диэлектриков);

• обеспечивающие рассеяние возникающих электростатических за рядов за счет проводимости самих материалов (антистатическая обработка) и проводимости окружающей среды и дополнительных материалов (ионизация воздуха с помощью нейтрализаторов, использование слабопроводящих магнитных жидкостей в качестве Остановимся на последнем способе нейтрализации статического активной среды). электричества. Этот способ, не исключая возможности накопления зарядов, предотвращает нежелательное или опасное их проявление. В этом случае задача решается установкой на технологическом оборудовании нейтрализаторов зарядов, а также другими способами, в том числе проведением технологических процессов в средах, в которых разряд статического электричества не вызовет пожаров и взрывов. Нейтрализаторы зарядов на поверхности твердых материалов, а в некоторых случаях и жидкостей, представляют собой устройства, обеспечивающие ионизацию газовой среды (воздуха) у поверхности заряженного материала или между его частями [98,101]. Таким образом, нейтрализация статического электричества сводится к образованию необходимого количества положительных и отрицательных ионов в местах генерирования и скопления зарядов другого знака. Для ионизации воздуха используют коронный разряд, радиоактивное излучение, рентгеновское и ультразвуковое излучение [98-103]. В промышленности наибольшее распространение получили индукционный, высоковольтные и радиоактивные нейтрализаторы. Одним из наиболее распространенных типов индукционного нейтрализатора являются устройства, основным элементом которых является иглообразный разрядный электрод [99]. Подробный анализ эффективности индукционных нейтрализаторов проведен в работах [101,104,105]. Исследования [8] показали возможность практического применения струйного течения магнитной жидкости для нейтрализации статического электричества. Результатом этих исследований явились экспе риментальные зависимости порогового значения разности потенциалов для магнитных жидкостей с различной объемной концентрацией твердой фазы, зависимость значения разности потенциалов, при котором возникает течение, от расстояния между электродами. Линейность этой кривой позволила создать достаточно простое устройство для бесконтактного определения электростатической безопасности объектов [68]. Проведен теоретический расчет, в котором определены основные параметры струйного течения магнитной жидкости: скорость, диаметр струи, переносимый удельный заряд;

разработан магнитожидкостный индукционный струйный электронейтрализатор (МИСЭН) [66], схема которого приведена на рис.1.8. Неустойчивость в виде одного или нескольких конических выступов (6) создавалась полем постоянного магнита (4). Струйное течение (7) возникало с деформированной свободной поверхности магнитной жидкости при возникновении разности потенциалов между электродами 2 и 3, причиной которой является электризация узлов и агрегатов в процессе работы. Уменьшение потенциала, за счет отведенного заряда до начального значения, приводило к исчезновению струйного течения, и система приходила в исходное состояние. По сравнению с аналогами это устройство обладает следующими преимуществами: низким начальным значением потенциала на защищаемом объекте (0,5кВ), широким диапазоном регулирования тока нейтрализации (10-910-4)А, повышенной взрывобезопасностью ввиду отсутствия коронного или искрового разряда.

Рисунок 1.8 – Магнитожидкостный нейтрализатор статических зарядов: 1 – корпус, 2,3 – верхний и нижний электроды, 4 – винт подачи верхнего электрода, 5 – крышка корпуса, 6 – соединительные клеммы, 7 – постоянный магнит, 8 – винт подачи постоянного магнита, 9 – направляющие перемещения постоянного магнита, 10 – слой магнитной жидкости ГЛАВА 2.

ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСТАНОВКИ. МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТОВ. ОЦЕНКА И УЧЕТ ПОГРЕШНОСТЕЙ 2.1. Постановка задачи В первой главе проведен обзор и анализ основных результатов теоретических и экспериментальных исследований, посвященных электрофизическим свойствам магнитных жидкостей на углеводородной основе, неустойчивости ее свободной поверхности в электрическом и магнитном полях, проведен обзор материалов по практическому применению явления неустойчивости поверхности в различных отраслях науки и техники. На основе сформулированной ранее цели и с учетом проведенного анализа работ по тематике исследования определим круг задач исследования: • экспериментальное определение заряда, размера и скорости движения частиц магнитного аэрозоля, получаемого методом электростатического распыления;

• определение зависимостей массо- и зарядопереноса при струйном течении магнитной жидкости от приложенного напряжения;

• определение влияния концентрации дисперсной фазы, индукции магнитного поля, межэлектродного расстояния и количества конических выступов на свободной поверхности, на величину тока, возникающего при струйном течении магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях;

• экспериментальное определение электрических и геометрических параметров нового типа неустойчивости – межэлектродной магнитожидкостной квазистационарной перемычки;

• Выяснение степени влияния толщины слоя магнитной жидкости и величины внешнего электрического поля на максимальную высоту одиночного конического выступа на свободной поверхности, возникающего при воздействии вертикального магнитного поля;

• на основании полученных экспериментальных данных и существующих решений других авторов создание новых и усовершенствование существующих технических решений с использованием свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в качестве активной среды. 2.2. Экспериментальные установки Прежде чем приступить к описанию установок, поясним термины «магнитный аэрозоль», «струйное течение», «межэлектродная перемычка». Магнитная аэрозоль – это взвесь капель магнитной жидкости в воздухе, получаемая путем электростатического распыления частиц. Струйное течение – вертикальное движение заряженного объема магнитной жидкости в виде струи со свободными границами. В рассматриваемом случае создается путем воздействия на конический выступ на свободной поверхности соосным электрическим полем. Межэлектродная перемычка – квазиустойчивое состояние объема магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях. Наблюдается в виде столба жидкости, ориентированного вдоль оси градиента внешнего воздействующего поля. Для исследования магнитного аэрозоля, получаемого методом электростатического распыления была использована экспериментальная установка, представленная на рисунке 2.1. Она состоит из: объема магнитной жидкости 1, деформированного внешним магнитным полем, создаваемым магнитом 2, стального сердечника, выполняющего роль электрода 3, стеклянной трубки 4, постоянного магнита 5, источника высокого напряжения 6, киловольтметра Э96 7, экрана (противоэлектрода) 8. В эксперименте использована магнитная жидкость на углеводородной основе с объемной концентрацией дисперсной фазы =0,12.

Рисунок 2.1 – Схема экспериментальной установки для исследования магнитного аэрозоля, полученного методом электростатического распыления Рисунок 2. – Экспериментальная установка для исследования геометрических параметров неустойчивости свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида Рисунок 2.3 – Схема экспериментальной установки для изучения электрических и гидродинамических параметров струйного течения и межэлектродной перемычки из магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях Технические параметры установки: Диаметр стального стержня – 7мм;

диаметр магнита 2 – 10мм;

размер магнита 5 – 50х40х12мм;

межэлектродное расстояние изменяется в диапазоне от 50 до 200мм;

высота конического выступа – 7мм;

длина стержня – 38мм;

расстояние от плоскости магнита 5 до оси движения капель – 30мм. Среднее значение индукции магнитного поля на оси движения капель в области воздействия поля от магнита 5 составляет 0,08Тл.Диапазон изменения межэлектродной разности потенциалов – от 5 до 25 кВ. Ось движения капель перпендикулярна к плоскости экрана 8. Для исследования геометрических параметров неустойчивости свободной поверхности магнитной жидкости в вертикальном магнитном поле была использована установка, представленная на рис.2.2. Она состоит из вертикально расположенного электромагнита 1, помещенной на него чашкой с магнитным коллоидом 2, окуляра с микрометрической шкалой (цена деления 0,1мм) 3. Ток в катушке электромагнита создавался с помощью источника В24 и измерялся с помощью амперметра типа Э59. Так как напряжение от источника В-24 является нестабилизированным, уменьшение пульсаций достигалось путем использования дополнительного внешнего фильтра (максимальное значение пульсаций не превышало 2,7%). Индукция магнитного поля рассеяния электромагнита измерялась с помощью тесламетра типа Ш1-8. Для определения влияния электрического поля на геометрические параметры конического выступа, а также экспериментального исследования электрических и геометрических параметров струйного течения магнитной жидкости и магнитожидкостной перемычки при воздействии электрического и магнитного полей была использована установка, представленная на рис.2.3. Она содержит катушку электромагнита (1), помещенную на него чашку с магнитной жидкостью (2) и нижним электродом (3). Над поверхностью расположен верхний электрод (4). Высокое напряжение создавалось высоковольтным источником ВИП (5) (принципиальная электрическая схема приведена в Приложении) и измерялось киловольтметром типа С96. Магнитное поле в катушке создавалось с помощью регулируемого источника В-24 (6) с использованием вышеописанного фильтра. Ток в обмотке электромагнита измерялся амперметром Э59. Ток через систему регистрировался по падению напряжения на образцовом сопротивлении R по стандартной методике, подробно изложенной в [106], вольтметром В7-34 (7). Диаметр межэлектродной перемычки регистрировался с помощью окуляра с микрометрической шкалой (8) (цена деления – 0,1мм). В эксперименте использовалась магнитная жидкость на основе керосина с объемной концентрацией твердой фазы [0,010,19]. Технические характеристики элементов установки. Чашка для магнитной жидкости изготовлена из фторопластового материала ФТ-4, внутренний диаметр 94мм, высота стенки 15мм. Нижний электрод выполнен в виде диска из латуни диаметром 94 мм и толщиной 3 мм. Тип верхнего электрода выбирался в зависимости от цели и методики эксперимента. Варианты исполнения электродов представлены на рис.2.4(а, б). На рис. 2.4а представлен электрод, используемый для исследования струйного течения при его применении в качестве рабочей среды в нейтрализаторах статического электричества. Форма электрода выбрана таким образом, чтобы жидкость под воздействием электрического и магнитного полей попадала в центр электрода и, удерживаясь за счет капиллярных сил, стекала под действием кулоновских, магнитных и гравитационных сил на край купола, и далее, посредством обратного массопереноса в виде струйного течения переносилась в чашку-резервуар. Таким образом, за счет разведения прямой и обратной струй, в эксперименте достигается стабильность тока нейтрализации. Электрод, представленный на рис. 2.4б использовался для исследования межэлектродной перемычки магнитной жидкости. Материал и форма электрода были выбраны так, чтобы наряду с градиентом электрического поля имел место градиент магнитного поля. Это позволило получить достаточно устойчивый режим возникновения магнитожидкостной перемычки и ее устойчивое положение в широком диапазоне регулировки магнитного и электрического б) а) Рисунок 2.4 – Формы верхнего электрода, используемого для изучения электрофизических параметров струйного течения и межэлектродной перемычки из магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях Рисунок 2.5 – Схема электрода для исследования массопереноса при струйном течении Рисунок 2.6 – Привод для динамической регулировки межэлектродного расстояния полей. Система, изображенная на рис. 2.5 использовалась для определения расхода жидкости при струйном течении. Жидкость, попадая под действием объемных электрических сил на верхний электрод стекает с него способом, аналогичным описанному для рис. 2.4а. Отличие состоит в том, что жидкость, стекая с верхнего электрода, попадает не в чашку, а в специальный контейнер (поз. 3 на рис. 2.5). Таким образом, с помощью взвешивания электрода с контейнером и регистрации времени существования ЭГД-течения можно определить массоперенос жидкости в струе. На рис. 2.6 представлен блок изменения межэлектродного расстояния с помощью привода с шаговым двигателем (ШД). Он состоит из ШД 1;

передачи, преобразующей вращательное движение в поступательное 2;

кронштейна для крепления электрода 3. При использовании в качестве привода стандартного блока с накопителя на гибких дисках 5,25’’ можно получить шаг перемещения в режиме “step” – 0,26мм, в режиме “half – step” – 0,13 мм [107]. Эта модернизация установки, представленной на рис. 2.3 использовалась для исследования диапазона регулировки как разрядного тока при струйном течении, так и сопротивления квазистационарной перемычки путем изменения межэлектродного расстояния. 2.3. Методики экспериментов Для определения критического значения индукции магнитного поля, при котором на поверхности магнитной жидкости возникает выступ, а при дальнейшем увеличении индукции одиночный выступ делится на два и более, был проведен эксперимент по следующей методике. На невозмущенную, свободную поверхность магнитной жидкости воздействовали вертикальным магнитным полем, плавно увеличивающимся до момента возникновения на поверхности неустойчивости в виде конического выступа. Далее плавно увеличивали магнитное поле до момента разделения выступа на два и более. Для каждого случая определялась высота выступа и значение индукции магнит ного поля. В этом заключалась первая часть эксперимента по определению критических значений индукции магнитного поля, при которых возникает неустойчивость в виде конического выступа и происходит его деления на два и более. При увеличении магнитного поля от нуля до критического значения, соответствующего возникновению выступа и его последующему увеличению до момента деления на два и более, получали кривую ОАВС (рис.3.5а). Далее магнитное поле уменьшали до момента исчезновения одиночного выступа и получали кривую СВДЕ. Высота конического выступа определялась с помощью окуляра с микрометрической шкалой. При этом следует отметить, что при уменьшении объемной концентрации твердой фазы до =0,075 кривые ОАВС и СВДЕ сливались в одну, что указывает на переход от жесткого к мягкому типу возбуждения волн на поверхности магнитодиэлектрической жидкости. Таким образом, характер неустойчивости свободной поверхности связан с изменением концентрации дисперсной фазы. При использовании высококонцентрированных жидкостей (=0,100,19) выступ приобретает форму правильного конуса, а при низких концентрациях дисперсной фазы вплоть до =0,033 ведет к закруглению вершины и конус приобретает форму полуэллипсоида вращения. Следующей частью эксперимента было определение степени влияния дополнительного, соосного с магнитным, электрического поля на возникновение одиночного конического выступа. Методика определения высоты конического выступа осталась той же, возникло лишь дополнительное воздействие на свободную поверхность электростатических сил, т.е. получались зависимости высоты конического выступа от индукции магнитного поля для нескольких значений межэлектродной разности потенциалов. При этом максимальное значение потенциала выбиралась таким, чтобы с вершины одиночного конического выступа не возникало струйного течения. Определение геометрических параметров струйного течения и межэлектродной перемычки магнитной жидкости (под геометрическими параметрами в данном случае рассматривается диаметр струи в ее средней части и V, м/с x, cм 10.8 9. 8. x(t) x 7. ( 2 Y + h dc 100 ) 3 Y 4. 3. 2. V(t) t 0 0.01 0.02 0. 1. v t, c 0.04 0.05 1 Y 0.06 0.07 0.08 0.09 0. Рисунок 3.5 - Зависимость координаты и скорости от времени движения капли магнитной жидкости в электрическом поле.

0. x, cм 0.01 2 Y 0. t 0 0.01 0.03 1 Y1 Зависимость 0.02 0. t 0. t, c 0. Рисунок 3.6 координаты от времени. движения капли магнитной жидкости в магнитном поле диаметр магнитожидкостной межэлектродной перемычки в ее самой тонкой части dструи, dперемычки (рис. 2.7)) проводились с помощью окуляра (рис.2.3), расположенного перпендикулярно оси вращения струи или перемычки. Методика определения вольт-амперных характеристик струйного течения состояла в следующем. Первым этапом с помощью источника тока В-24 (рис.2.3) устанавливали такое значение индукции магнитного поля, при котором на свободной поверхности жидкости возникала неустойчивость в виде одиночного конического выступа. Высота выступа определялась как среднее значение между минимальной высотой пика, ниже которого он исчезал, и максимальной высотой, выше которой пик разделялся на два и более. Далее прикладывали и постепенно увеличивали высокое напряжение до момента возникновения струйного течения. Критерием возникновения являлось наличие массопереноса и отличие от нуля тока через систему. Массоперенос неизбежно приводил к возникновению обратной струи с поверхности верхнего электрода. Так как форма верхнего электрода куполообразная, то обратная струя возникала не с центра купола, куда попадала прямая струя, а с его края. Таким образом, обратный массоперенос не вызывал дестабилизирующего воздействия на ток через систему. Процесс возникновения струйного течения представлена на рис.2.8. В установившемся режиме, т.е. при существовании прямой и обратной струи производили измерения тока через систему при различных значениях межэлектродной разности потенциалов. Величина магнитного поля во время снятия одной вольт-амперной характеристики поддерживалась постоянной. При изменении межэлектродного расстояния методика эксперимента оставалась такой же. При этом следует отметить, что под межэлектродным расстоянием понимается расстояние от нижнего электрода до вершины купола верхнего электрода. Методика определения вольт-амперной зависимости магнитожидкостной перемычки несколько отличается от методики, описанной выше. Она состоит в следующем: первоначально магнитное поле устанавливали таким об а) б) Рисунок 2.7 – Пояснение к методике измерения диаметров струи (а) и перемычки (б) магнитной жидкости а) б) в) г) Рисунок 2.8 – Динамика возникновения обратного массопереноса при струйном течении магнитной жидкости: а) Н=0, Е=0;

б) Н>Нкр, Е=0;

в) Н>Нкр, Е>Екр, t

г) Н>Нкр, Е>Екр, t>tобр Eкр – значение напряженности внешнего поля, выше которого возникает струйное течение;

tобр – время стекания объема жидкости от центра к краю верхнего электрода разом, что на свободной поверхности магнитодиэлектрической жидкости возникала неустойчивость в виде одиночного конического выступа. Электрическое поле создавалось системой плоских электродов. При подаче межэлектродной разности потенциалов возникал массоперенос, приводящий к случаю, когда масса на верхнем электроде, достигнув критического значения, не стекала к краю электрода, а падала в виде капли на вершину конического выступа. В этом и состоит в данном случае особенность, приводящая к образованию нового типа неустойчивости – межэлектродной перемычки. Если в случае, описанном выше, скапывание с верхнего электрода на вершину пика оказывало негативное воздействие: нарушение установившегося массопереноса, дестабилизация тока через систему, то в рассматриваемом случае использование плоского или шарообразного электрода является необходимым условием возникновения перемычки. Для получения квазистационарной межэлектродной перемычки в экспериментах использовались жидкости на основе керосина с объемной концентрацией твердой фазы =0,100,19. При меньших значениях концентрации устойчивой перемычки в диапазоне межэлектродных расстояний от 13,5 до 25мм получить не удалось. В этом случае жидкость, накапливаясь на верхнем электроде, периодически стекала с него в виде капель или возникало обратное струйное течение, вызывающее дестабилизацию прямой струи. Ток измерялся по падению напряжения на сопротивлении R в установившемся режиме, т.е. при изменении тока в пределах погрешности. При переходе от точки к точке время измерения составляло 5 мин. Это объясняется временем релаксации тока, возникающем вследствие вязкости среды, конечности времени рассасывания заряда и перезарядки приэлектродных областей. Это время для жидкостей с объемной концентрацией дисперсной фазы =0,19 в среднем составляет 120180с.

2.4. Обработка экспериментальных данных и оценка погрешностей. Точность и достоверность экспериментальных данных, как показывает практика, зависят от многих составляющих: инструментальная погрешность, систематическая, случайная погрешность и др. [108-111]. При этом для каждого конкретного случая необходимо выделить наиболее значимые. В исследованиях, результаты которых представлены в данной работе, оценивались два вида погрешностей: инструментальная и случайная. В экспериментах по исследованию электрических и геометрических параметров разного рода неустойчивостей были использованы стандартные приборы, перечень которых, включая их класс точности или значение погрешности, рассчитываемое по заданной формуле, представлен в таблице 2.1. Таблица 2.1. – Перечень использованных приборов и их инструментальная погрешность № п/п 1 1. 2 Вольтметр В7-34 3 10 ± 0.00003 1 U изм 1, 10 3 (1 + tg )Rизм ± + 0,19999 L tg = изм Rизм + Наименование Класс точности Погрешность 2.

Мост измерительный Е7- 3. 4. 5.

Амперметр Э59 Киловольтметр С96 Тесламетр Ш1- 1,5 1,5 2, ±1,5% ±1,5% ±2,0% 6. 7.

Весы аналитические АД-200 Секундомер 0,5 ±0,5% ±0,2с В экспериментах использовался источник высокого напряжения, разработанный автором на базе стандартных схем и методик. Электрическая принципиальная схема источника, а так же его эксплуатационные показатели (диапазон выходного напряжения, нагрузочная кривая, зависимость амплитуды пульсаций от нагрузки) представлены в приложении. Таким образом, при установке индукции магнитного поля максимальная инструментальная погрешность не превышала ±0,5%, регистрации тока через систему - ±0,27%, определении перенесенной массы - ±0,5%, межэлектродной разности потенциалов – 1,5%, геометрических параметров конического выступа и диаметра струи и перемычки - 3%. При проведении многократных измерений одной и той же физической величины получают результаты измерений, некоторые из которых отличаются друг от друга, а некоторые совпадают. Эти расхождения свидетельствуют о том, что в результатах имеются случайные погрешности. Для оценки случайных погрешностей воспользуемся следующим алгоритмом [111]: 1. Определим среднее арифметическое значение результата измерения при j-ом значении аргумента xj = 1n xi, j, n i = (2.1) где n – число наблюдений. 2. Рассчитаем среднеквадратичное отклонение результата измерения j = ( xi, j x j ) n 1. (2.2) 3.

Определим наличие промахов или грубых погрешностей. Для проверки воспользуемся методикой q-процентных точек распределения максимальных по модулю отклонений результатов наблюдений от их среднего значения [111]. Чтобы определить возможность отбросить наблюдение xi,j необходимо t= xi, j x j сначала вычислить границы допустимых значений. Применительно к нашему случаю запишем t1 = x j x min j, t2 = x max x j j, (2.3) где t1 и t2 соответственно нижняя и верхняя границы допустимых значений. Если выполняется условие t1

(2.4) 5.

Определим доверительные границы случайной погрешности результата измерений j = te x, j (2.5) где tе – коэффициент, определяемый по таблице распределения Стьюдента. 5. Определим границы неисключенной систематической погрешности =k = m (2.6) где m – число неисключенных систематических составляющих погрешности результата измерения;

k – коэффициент, принимаемый равным 1,1 [108] при доверительной вероятности Р=0,95. 6. Определим соотношение x j. Если оно меньше 0,8, то неисключен ными систематическими погрешностями пренебрегают и в качестве границы погрешности результата измерений принимают =. Если x j >8, то пре небрегают случайной погрешностью и считают что =. Если 0,8< x j <8, при определении границ погрешности будем учитывать и случайную и систематическую составляющие. Анализ результатов показал, что во всех сериях экспериментов /jx <0,8, т.е. можно пренебречь систематической погрешностью. 7. Определяем границу погрешности результата измерений = ± (2.7) Результаты представлены в виде x ± P. Таблицы с рассчитанными значениями погрешности для выборочных экспериментальных данных приведены в приложении.

ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ НЕУСТОЙЧИВОСТИ СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТИ МАГНИТНОЙ ЖИДКОСТИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЯХ 3.1. Исследование магнитного аэрозоля, полученного методом электростатического распыления Целью исследования является экспериментальное определение параметров капель магнитного аэрозоля, таких как: размер, заряд, скорость движения в электрическом и магнитном полях. Как показано в первой главе, в магнитном поле свободная поверхность магнитной жидкости перестает быть гладкой, на ней возникает неустойчивость в виде выступов и впадин. Воздействие дополнительного электрического поля приводит к развитию неустойчивости. При достижении электрическим полем некоторого критического значения с вершины конического выступа возникает движение жидкости в виде капельного либо струйного течения. В этом параграфе исследовался процесс эмиссии капель в электрическом и магнитном полях. Определение размеров капель проводилось по аналогии с [112]. Суть метода состояла в следующем: на чистый лист бумаги наносились капли жидкости методом электростатического распыления. Далее рядом наносились капли заданного объема с помощью микрошприца МШ-1 (цена деления 0,02мкл) (рис. 3.1). Предполагая одинаковость смачивания каплями поверхности бумаги в пропорциях отношений диаметров пятен к объему, определяли размеры капель (dпятна/Vк=dпш/Vкш, Vк=dпятнаVкш/dпш, где dпш, Vкш – диаметр пятна и объем капли из микрошприца, dпятна, Vк – диаметр пятна и объем капли магнитного аэрозоля). В [64] рассмотрены два основных условия эмиссии капель с вершины мениска при его вертикальном расположении. Ось z направлена вниз: а) условие отрыва капель от сопла Fэл-FgF 2 0 b 4 E P 2 2 2 a 2 2 ln 1 ab g 2b 2a e e b (3.1) б) условие нарушения устойчивости поверхности жидкости на конце мениска рэ+рhр 2 0 EP + gh 2 a, b (3.2) где рэ, р – давления на конце мениска, обусловленные силами электрического поля, поверхностного натяжения, магнитного поля, a, b – большая и малая полуоси эллипсоида вращения, Ер – напряженность равномерного поля при отсутствии пика жидкости, - коэффициент деполяризации эллипсоида, е – эксцентриситет эллипсоида, - плотность жидкости, h – высота столба жидкости. Эти два условия при подаче напряжения к электродам начинают работать одновременно. Однако [64], в зависимости от физико-химических свойств жидкости выполняется только одно. Если раньше выполняется условие (3.1), то мениск на поверхности пика будет вытягиваться в электрическом поле и разрываться у основания, образуя при этом крупную каплю. Если же раньше выполнится условие (3.2), то при увеличении напряженности поля до определенной величины нарушается устойчивость конца мениска и из него выбрасывается тонкая струйка жидкости, которая при движении дробится на мелкие капли или распыляется в виде факела. Причина распыления в виде факела будет рассмотрена нами позже. Проведенные в [113,114] эксперименты показали, что на характер каплеобразования влияет электропроводность жидкости. Показано [113], что определенное влияние на процесс образования капель оказывает поверхностное натяжение. Для жидкостей с малым коэффициентом поверхностного натяжения сначала выполняется ус ловие (3.2), в противном случае (>кр) нарушается устойчивость у основания мениска и образуются крупные капли.

b 2 0 E k2 = + gh 2a < кр (3.3) Учитывая низкую проводимость магнитной жидкости (10-6 Смм-1) и малый (262810-3 Нм) коэффициент поверхностного натяжения [115], можно предположить режим образования мелких капель и их распыление в виде факела. Для проверки предположения был проведен эксперимент, в котором аэрозоль возникала в результате электростатического распыления. Форма выступа показана на рисунке 3.2. Определенный по вышеописанной методике диаметр капли составлял dк=6810-6м. Гистограмма распределения частиц по размерам представлена на рисунке 3.3, при этом обработано более 500 капель. Следующим этапом исследования явилось определение динамических характеристик частиц аэрозоля. Уравнение движение частицы в электрическом поле запишется в виде rr r r r r r r r r d 2r m 2 = Fэ1 + Fэ 2 + FП1 + FП 2 + Fс + Fт + Fл + FМ 1 + FМ 2 dt nr r rr Fэ1 = qч E вн Fэ 2 = qч Eчi i= (3.4) r r FП1 = ( p К )E ВН rr r r2 n r 6 p1 pi r dr 1 d к dr 3 1 + FП 2 = 4 Fc = 3 В В d к dt 6 В dt ri i =2 r rr rr r rr Fт = Ж V К g Fл = qBv FМ 1 = (m )H FМ 2 = Uм где Fэл1– кулоновская сила взаимодействия заряженной капли с внешним электрическим полем, Fэл2 – сила, обусловленная взаимодействием заряженных частиц;

Fп1 – сила взаимодействия заряженного диполя с внешним элек 100 90 80 70 60 50 40 30 20 10 Количество частиц r, мкм 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 Рисунок 3.3 – Гистограмма распределения частиц по размерам Рисунок 3.4 – К определению заряда капель при электростатическом распылении трическим полем;

Fп2 – сила электростатического диполь-дипольного взаимодействия;

Fс – сила аэродинамического сопротивления среды, в которой происходит движение;

Fm – сила гравитационного притяжения;

Fл – сила Лоренца, FМ1 – сила, обусловленная взаимодействием магнитной частицы с внешним магнитном полем, FМ2 – сила магнитного диполь-дипольного взаимодействия. Направления векторов сил и силовых характеристик внешних полей показаны на рисунке 3.4. Запишем выражение для проекций сил на ось х d 2x = Fэ1X + Fэ 2 X + FП1X + FП 2 X Fс X FМ 1X + FМ 2 X dt m (3.5) Запишем выражение для проекций сил на ось y d2y m 2 = Fэ1Y + Fэ 2Y + FП1Y + FП 2Y + FМ 1Y + FМ 2Y dt (3.6) Определим оценочные значения модулей каждой составляющей сил. Заряд определим по формуле для заряженной диэлектрической частицы в электрическом поле по [94] 2 q К = 4 0 (3E 0 rК ) = 1.48 10 16 Кл Исходные данные для определения модулей сил q к = 1,48 10 16 Кл E вн Х = 2 10 5 0,5 10 3 В / м d К = 5 10 6 м В = 0,08Тл М = 10040 А / м H = 2 10 4 A / м 2 Ж = 1200 кг / м 3 p К = rК E 0 = 2,2 10 22 Кл м (3.7) 43 m К = rК µ 0 M = 6,6 10 18 Напряженность электрического поля в центральной силовой линии согласно [116,117] определялась как E ( x) = ( 2a1U (a + h0 ) a12 x 2 ln 1 (a1 h0 ) ) Напряженность в области действительной траектории движения частицы принималась равной по значению напряженности на осевой линии. Это предположение основывается на предварительной оценке характера силовых линий методом сеток (см. Приложение). Как видно из рисунка, густота силовых линий незначительно изменяется в начале и в конце области действия магнитного поля. Намагниченность определялась по Ланжевеновскому закону, при этом напряженность поля входила в формулу с учетом размагничивающего фактора N=1/3 для сферических частиц. Оценочные значения модулей сил приведены ниже Fэ1 = 4 10 11 Н Fэ 2 = 2,1 10 12 Н FП1 = 1.1 10 15 Н FП 2 = 4 10 22 Н Fт = 2,1 10 13 Н Fл = 1,6 10 17 Н FМ 1 = 5,2 10 14 Н FМ 2 = 7 10 14 Н В данном случае ввиду относительной малости величины можно пренебречь силами взаимодействия заряженных частиц, поляризационными силами, силой Лоренца, гравитационного притяжения и силами магнитного дипольного взаимодействия. Таким образом, соотношения (3.5) и (3.6) можно переписать в следующем виде 2 dr 1 d к dr 3 d 2x m 2 = qК E ( x) 3 В В d к 1 + 6 dt dt dt В 2 d2y 4 3 dr 1 d к dr 3 m 2 = rК µ 0 MH Y 3 В В d к 1 + 6 dt 3 dt dt В (3.8) (3.9) где m – масса капли аэрозоля, qк – заряд капли, В – плотность воздуха, В – вязкость воздуха, dk – диаметр капли, M – намагниченность капли с учетом размагничивающего фактора, Н – градиент магнитного поля. Результат расчета выражения (3.8) методом Рунге-Кутта 4-го порядка представлен на рисунке 3.5 в виде зависимостей пройденного расстояния и скорости движения капли в электрическом поле от времени после ее эмиссии. Расчет производился в математическом пакете MathCAD с использованием функции rkfixed. В качестве граничных условий были приняты нулевая скорость в начальный момент движения и начальная координата капли dx 0 dt t =0 = h + d. c x t =0 Функция численного интегрирования с постоянным шагом rkfixed выбрана не случайно. Постоянный шаг позволяет при интегрировании определять в один момент времени координату частицы как по оси х, так и по оси y при ее отклонении в магнитном поле. Начальным моментом времени для расчета отклонения частицы в магнитном поле явилось время t1, соответствующее расстоянию, пройденному только в электрическом поле. Результат расчета выражения (3.9) представлен на рисунке 3.6. Интегрирование выражения (3.9) проводилось до момента времени t2, соответствующего значению, за которое частица пролетает весь межэлектродный промежуток и ударяется об экран. Таким образом, отклонение несложно определить графически. Для рассматриваемого случая =9,8мм. Для экспериментального определения отклонения капель магнитным полем при их движении в электрическом поле был проведен следующий эксперимент. Капли аэрозоля напылялись на экран без воздействия магнитного поля (рис.2.1 без магнита 5) и с ним. Параметры напряженности магнитного поля и межэлектродной разности потенциалов, а также все расстояния принимались такими же как и для теоретического расчета. При этом на экране появлялись две окружности радиусом около 10 мм. Затем проводились изме V, м/с x, cм 10.8 9. 8. x(t) x 7. ( 2 Y + h dc 100 ) 3 Y 4. 3. 2. V(t) t 0 0.01 0.02 0. 1. v t, c 0.04 0.05 1 Y 0.06 0.07 0.08 0.09 0. Рисунок 3.5 - Зависимость координаты и скорости от времени движения капли магнитной жидкости в электрическом поле.

0. x, cм 0.01 2 Y 0. t 0 0.01 0.03 1 Y1 Зависимость 0.02 0. t 0. t, c 0. Рисунок 3.6 координаты от времени. движения капли магнитной жидкости в магнитном поле рения расстояния между центрами окружностей. Экспериментально определенное отклонение составило 11 мм. Таким образом, разница между экспериментально и теоретически определенной величиной отклонения капли аэрозоля в магнитном поле составляет 1,2мм, т.е. 10,9%. Этот результат дает основание считать выражение, приведенное выше для расчета заряда капли, приемлемым и дающим удовлетворительный результат при оценке величины заряда магнитного аэрозоля, полученного методом электростатического распыления. Рассмотрим движение системы капель жидкости в электрическом поле. Процесс движения характеризуется тонкой струйкой капель на небольшом отдалении от пика магнитной жидкости (до 12-17мм), и дальнейшим распылением капель в виде факела. Распыление предположительно можно объяснить так. Любое малое отклонение капли от оси движения, совмещенной с центральной силовой линией, приведет к появлению тангенциальной компоненты кулоновской силы взаимодействия между каплями. Эта сила будет способствовать расталкиванию капель и образованию «факела». Возвращающей будет сила, обусловленная взаимодействием заряда капли с неоднородным электрическим полем. Определим среднее расстояние между каплями. Оценочный расчет проведем, зная диаметр единичной частицы, расстояние от вершины выступа до противоэлектрода и частоту каплеобразования, определенную по выражению (3.10), взятому из [64] для аналогичного случая.

f = 1. 3 d C (3.10) где dC – диаметр смачивания сопла. В рассматриваемом случае принимался равным расстоянию 2а (рис. 3.2). Модель образования «факела» с указание направления координатных осей и векторов сил представлена на рисунке 3.7. Максимальная частота каплеобразования, определенная по выражению (3.10) составляет 19000 кап/с, Х q q vХ q F F12 FЭ2y FЭ1y r q EХ r F13 F Y Ey Рисунок 3.7 – Модель образования «факела» в результате взаимодействия частиц аэрозоля 5. Fрез, H, м 0 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 1. 5. 1. 1.5. 2. 2.5..

Рисунок 3.8 - Зависимость результирующей силы, действующей по оси y от величины отклонения капли от центральной силовой линии для: _ расстояние от вершины выступа 1,5 мм;

……. – расстояние от вершины выступа 3 мм;

_ _ _ _ - расстояние от вершины выступа 4,5 мм расстояние от вершины выступа до противоэлектрода – 0,1 м, диаметр частицы аэрозоля - 810-6 м. Как показал расчет, среднее время пролета частицей межэлектродного промежутка – 0,1 с. Таким образом, количество частиц находящихся в межэлектродном промежутке составляет 1900, а среднее расстояние между каплями – 44 мкм. Рассматривая модули проекций векторов сил, действующих на каплю по оси y запишем Fэ1y=qчEy q2 Fэ2y= i 2 0 sin arctan sin arctan 2 r i ( ( )) ri Fрез= Fэ2y- Fэ1y где Fрез – результирующая сила, действующая на частицу по оси y. При определении силы Fэ2y расчет ограничился восьмью каплями, так как сила взаимодействия от последующих по модулю не превышала 0,1% от воздействия ближних частиц. Рассмотрение частицы как одиночной предполагается ввиду малости значений числа Рейнольдса и сил диполь-дипольного взаимодействия. Зависимость результирующей силы от расстояния до осевой линии для разных значений дистанции от вершины выступа приведены на рисунке 3.8. Как видно, на малых дистанциях (до 2-3 мм) результирующая сила стремится к нулю или имеет отрицательное значение, что свидетельствует о нахождении всех частиц на осевой линии. По мере увеличения дистанции от вершины выступа результирующая сила увеличивается и имеет положительный знак, что приводит к образованию «факела». Обобщая вышеописанные экспериментальные и теоретические результаты, можно сделать вывод о том, что магнитодиэлектрической частицей, полученной методом диспергирования в воздухе можно управлять с помощью как электрического, так и магнитного полей. Это расширяет диапазон степеней воздействия на поток частиц при их использовании в электрокаплеструйных регистрирующих устройствах. Определенные руйных регистрирующих устройствах. Определенные средний размер и заряд частицы позволяют разработчикам регистрирующих устройств определить величины напряженности электрического или магнитного поля для отклонения частицы в процессе печати. Эти результаты могут служить основой для создания магниточувствительных аэрозолей с известными параметрами частиц.

3.2. Электрические и геометрические параметры струйного течения магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях 3.2.1. Вольт-амперные характеристики струйного течения при изменении начального значения индукции магнитного поля и концентрации твердой фазы В рассматриваемом случае струйное течение представляет собой движение заряженного объема магнитной жидкости со свободными границами, возникающее с поверхности конического выступа в электрическом и магнитном полях. Причем струя ориентирована вдоль градиента магнитного поля. Как известно из [2,24,25], изменение концентрации твердой фазы приводит к существенным изменениям электрофизических свойств магнитных жидкостей. Так, например, максимум электропроводности магнитных жидкостей на углеводородной основе лежит в диапазоне =0,080,12, а магнитная восприимчивость увеличивается с ростом концентрации. Концентрации порядка 0,10,14 являются критическими с точки зрения пренебрежения силами диполь-дипольного взаимодействия. При использовании жидкостей с объемной концентрацией твердой фазы =0,150,25 нельзя не учитывать вязкие силы, которые определенным образом сказываются на взаимодействии магнитодиэлектрических коллоидов с магнитным полем и на динамику образования струйного течения в электрическом и магнитном полях. Первым этапом исследований явилось получение вольт-амперных зависимостей струйного течения магнитной жидкости для различных концен траций твердой фазы. Экспериментальная установка подробно описана в п.2.2. Методика эксперимента изложена в 2.3. В экспериментах использовались жидкости на основе керосина с объемной концентрацией твердой фазы =0,10,17. Результаты исследований представлены в виде зависимостей тока через систему от приложенного напряжения для различных концентраций твердой фазы, индукции магнитного поля, числа конических выступов;

зависимостей начального напряжения возникновения струйного течения от индукции магнитного поля. На рис. 3.9 представлены вольт-амперные зависимости тока в струе для разной концентрации дисперсной фазы. Как видно из графиков максимальное увеличение тока достигается на жидкости с =0,14. Снижение концентрации, так же как и увеличение ведет к уменьшению величины тока. Этот факт можно объяснить на основании характера зависимости проводимости магнитодиэлектрического коллоида на углеводородной основе от концентрации дисперсной фазы (рис.1.2). Поскольку магнитная жидкость на углеводородной основе является диэлектриком с конечной проводимостью, то воздействие на нее электрического поля неизбежно приводит к образованию объемного электрического заряда, величина которого будет зависеть от интегральной проводимости (проводимости дисперсионной среды и дисперсной фазы). Таким образом, чем больше значение электропроводности, тем большая доля тока сквозной проводимости будет присутствовать в общем токе, и тем меньше становится доля тока обусловленного электроконвекцией. При увеличении концентрации дисперсной фазы электропроводность уменьшается, т.е. уменьшается доля тока проводимости и увеличивается доля тока переноса. Но возникает следующая проблема. Увеличение концентрации коллоида выше 0,150,2 ведет к значительному [2,23] росту вязкости коллоида. Повышение вязкости неизбежно скажется на количестве перенесенной массы в сторону ее уменьшения. Этим можно объяснить спад тока для жидкости с объемной концентрацией дисперсной фазы =0,17.

1,80E-05 1,60E-05 1,40E-05 1,20E-05 1,00E-05 8,00E-06 6,00E-06 4,00E-06 2,00E-06 0,00E+00 I, A U, кВ 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 Рисунок 3.9 – Вольт-амперные зависимости струйного течения магнитной жидкости при В=41,5мТл, hмэ=30мм для: - =0,10;

- =0,12;

- =0,14;

х - =0, 3,00E- I, A 2,50E- 2,00E- 1,50E- 1,00E- 5,00E- U, кВ 0,00E+00 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 Рисунок 3.10 – Вольт-ампеные зависимости струйного течения магнитодиэлектрического коллоида при =0,14, hмэ=30мм для: - В=39мТл;

- В=41,5мТл;

- В=44,5мТл Рассмотрим рис.3.10. Как видно из рисунка, магнитное поле, используемое для создания неустойчивости на поверхности жидкости, значительно влияет на ток в струе. Регулировка в пределах 5,5мТл приводит к почти двукратному изменению тока. Эта часть эксперимента была проведена с целью выяснения диапазона регулирования тока в струе путем изменения индукции магнитного поля, что связано с необходимостью расширения диапазона регулирования и поиском новых узлов регулировки тока нейтрализации. Рассмотрим зависимости на рис.3.11, характеризующие изменение тока в струе от приложенного напряжения для разного количества конических выступов. Как видно из графиков, увеличение числа пиков на свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида приводит к увеличению тока через систему, что очевидно по логике вещей. Особенность заключается в том, что увеличение числа конических выступов приводит к непропорциональному приросту тока. Так, при переходе от одиночного конического выступа к двум, увеличение тока происходит в среднем 1,8 раза. Увеличение количества выступов до 3 приводит к приросту тока в 2,4 раза по сравнению с током одиночной струи. Дальнейшее увеличение количества выступов приводит к 8-14%-му приросту тока. Этот факт можно объяснить следующим образом. Предполагая, что значительную долю в общем токе занимает ток переноса, можно говорить о распределении объемного заряда между струями, чем и объясняется снижение прироста тока при увеличении струй. Некоторое увеличение тока можно объяснить небольшим увеличением переносимого заряда за счет возникновения дополнительных локальных точек высокого градиента электрического поля и, следовательно, возникновение дополнительных локальных зон преимущественного формирования объемного заряда. На рис.3.12 представлены зависимости начального напряжения возникновения струйного течения от индукции магнитного поля для разных концентраций дисперсной фазы. Как видно из рисунка, наибольшее изменение (в 2 раза) начального напряжения происходит при использовании жидкости с 5,00E-05 4,50E-05 4,00E-05 3,50E-05 3,00E-05 2,50E-05 2,00E-05 1,50E-05 1,00E-05 5,00E-06 0,00E+00 I, A U, кВ 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 Рисунок 3.11 – Вольт-амперные зависимости струйного течения магнитодиэлектрического коллоида при =0,14, В=41,5мТл, hмэ=30мм для различного значения конических выступов:

- 1;

х – 2;

- 3;

- 7 6 5 4 3 2 U, кВ В, мТл 0 28,6 30,5 31,5 34 35,4 36,5 38 39 40 Рисунок 3.12 - Зависимость начального напряжения возникновения струйного течения от индукции магнитного поля при В=41,5мТл, h=30мм для: - =0,10;

- =0,12;

-> =0,14;

х - =0, наибольшей (=0,17) объемной концентрацией твердой фазы. Снижение концентрации приводит к уменьшению диапазона регулировки. Этот факт можно объяснить прямопропорциональной зависимостью магнитной восприимчивости от концентрации магнетита, т.е. чем выше концентрация, тем больше значение объемной магнитной силы и, соответственно, тем выше и остроугольней пик на свободной поверхности жидкости, что в свою очередь создает область большей неоднородности и способствует развитию неустойчивости. 3.2.2. Массоперенос с противоэлектрода в электрическом и магнитном полях При движении магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях в виде струйного течения и накопления перенесенной массы на поверхности противоэлектрода, неизбежно наступит режим, когда возникнет обратный массоперенос. Этот процесс может сопровождаться не только квазистационарным протеканием тока при возникновении струи с верхнего электрода, но и в некоторых случаях вызовет нестабильность тока через систему. Рассмотрим динамику этого явления. Случай первый – в качестве верхнего электрода используется плоский круглый диск. Жидкость, накопившаяся на верхнем электроде при возникновении обратного массопереноса будет стекать с него в виде струи. Так как электрод плоский и расположен параллельно свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида, то струя с противоэлектрода будет попадать в вершину пика. Этому будут способствовать ровная плоская поверхность диска и градиентное магнитное поле (вектор градиента соосен с осью вращения конического выступа на свободной поверхности). Таким образом, возникнет ситуация, в которой обратный массоперенос будет вызывать нестабильность тока через систему, потому как будет стремиться попасть в вершину пика. Случай второй – в качестве противоэлектрода используется куполообразный электрод (рис.2.3б). В этом случае возникает некоторая особенность. Жидкость, попадая на противоэлектрод, накапливается в центре и при некотором критическом значении массы не сбрасывается в виде струйного течения на пик, а стекает к краю электрода и с него уже возникает обратное течение. Этот факт примечателен тем, что струя с верхнего электрода не попадает на пик и не вызывает нестабильности тока через систему. Экспериментальная установка для исследования обратного массопереноса описана в п.2.2. Методика эксперимента подробно изложена в п.2.3. На рис.2.3б представлена форма электрода, использовавшегося в эксперименте. На рис.3.13 представлены осциллограммы тока через систему для случая возникновения обратного массопереноса. Как видно из рисунка, ток через систему как при одиночной струе, так и при возникновении обратного массопереноса увеличивается с ростом межэлектродной разности потенциалов. Эта информация соответствует вольт-амперным зависимостям струйного течения магнитодиэлектрического коллоида. Здесь важно отметить следующее: во-первых, с учетом погрешности эксперимента ток при возникновении обратного массопереноса в два раза превосходит ток при одиночном струйном течении (рис.3.14);

во-вторых, с увеличением напряжения уменьшается время между началом течения с вершины одиночного выступа и временем возникновения обратного массопереноса. Увеличение тока в два раза можно объяснить тем, что процесс зарядообразования в большом объеме магнитной жидкости носит биполярный механизм. Это свидетельствует о том, что процессы прохождения тока в магнитодиэлектрическом коллоиде аналогичны процессам токопрохождения в бинарных электролитах. График изменения времени возникновения обратной струи от приложенного напряжения представлен на рис.3.15. Как видно из представленных зависимостей время обратно пропорционально зависит от приложенной разности потенциалов. Это можно объяснить тем, что с увеличением межэлектродной разности потенциалов во-первых, увеличивается удельный массоперенос, а вовторых, увеличивается кулоновская сила, перемещающая накопленную на верхнем электроде жидкость в область более сильного поля, т.е. к краю электрода. Этот параметр необходимо учитывать при выборе начального напря Рисунок 3.13 – Осциллограммы тока в струе при возникновении обратного массопереноса с противоэлектрода для =0,14, hмэ=30мм при: 1 – U=10кВ;

2 - U=12кВ;

3 - U=14кВ;

4 - U=16кВ;

5 - U=18кВ;

6 U=20кВ Рисунок 3.14 – Вольт-амперные зависимости струйного течения магнитодиэлектрического коллоида: * - характеристика только при прямом массопереносе;

** - тоже при массопереносе с противоэлектрода;

1 - =0,14;

2 - =0, Рисунок 3.15 – Зависимость времени стекания жидкости от центра к краю купола верхнего электрода от приложенного напряжения при: 1 - =0,12;

2 - =0, жения и тока нейтрализации, так как некоторое время ток нейтрализации будет в два раза меньше номинального. Это может сказаться на режиме технологического процесса при использовании устройств нейтрализации в химической, целлюлозно-бумажной и нефтеперерабатывающей отраслях. 3.2.3. Массо- и зарядоперенос при струйном течении Как указывается выше, воздействие электрического и магнитного полей на свободную поверхность магнитодиэлектрического коллоида вызывает ее деформацию и, в конечном итоге, приводит к возникновению ЭГДтечения. Любое течение (истекание) связано с массопереносом, а учет той особенности, что течение происходит в электрическом поле и отличие от нуля тока через систему приводит к выводу, что имеет место зарядоперенос. Эти параметры являются определяющими при использовании магнтодиэлектрического коллоида в устройствах нейтрализации статического электричества. Экспериментальная установка для исследования подробно описана в п.2.2. Методика эксперимента описана в п.2.3. Особое внимание стоит уделить конструктивным особенностям верхнего электрода, разрез которого представлен на рис.2.4. Жидкость, попадая на верхний электрод, стекает по его поверхности не в чашку, а в специальный резервуар. Таким образом, удается определить удельную перенесенную массу и удельный заряд, перенесенный только прямой струей (имеется в виду отсутствие обратного массопереноса к нижнему электроду). Результаты эксперимента (рис.3.16 и 3.17.) содержат зависимости перенесенной массы и заряда от приложенного напряжения для разных концентраций дисперсной фазы. Как видно из графиков, с увеличением межэлектродной разности потенциалов увеличивается как перенесенная масса, так и перенесенный заряд. Это легко объясняется с точки зрения взаимодействия объемного заряда, возникающего в магнитодиэлектрическом коллоиде с внешним электрическим полем. С увеличением напряженности поля увели Рисунок 3.16 – Зависимость перенесенной струйным течением массы от межэлектродной разности потенциалов при hмэ=30мм, t=30с для: 1 - =0,12, 2 - =0, Рисунок 3.17 – Зависимости переносимого струйным течением заряда от приложенной разности потенциалов при hмэ=30мм, t=30с для: 1 - =0,12, 2 - =0, чивается скорость перекачки коллоида в резервуар за счет увеличения кулоновской силы и поляризации. Различие в значениях перенесенных массы и заряда при U=const для разных концентраций приводит к необходимости сопоставительного анализа сразу трех факторов: вязкости, электропроводности и магнитной восприимчивости. Жидкость с объемной концентрацией твердой фазы =0,12 является менее вязкой, имеет низкое значение магнитной восприимчивости, но имеет большее значение удельной проводимости по сравнению с жидкостью =0,14. Магнитная восприимчивость рассматривается как определяющий фактор ввиду того, что струйное течение возникает с поверхности конического выступа, который формируется во внешнем магнитном поле. Таким образом, чем больше значение магнитной восприимчивости, тем выше и остроугольней одиночный выступ при постоянстве индукции магнитного поля. Но повышение восприимчивости ведет к увеличению количества коллоидных частиц в единице объема, т.е. к росту концентрации, а концентрированные жидкости (=0,170,25) имеют большую по сравнению с жидкостью =0,14 вязкость, и их использование заметно снижает показатели массо- и зарядопереноса. Из зависимости проводимости от концентрации твердой фазы [2,23] известно, что максимум электропроводности для жидкостей на углеводородной основе расположен в диапазоне концентраций =0,080,12. Увеличение электропроводности коллоида ведет к увеличению тока проводимости и снижению тока переноса (возникающего за счет накопления объемного заряда). Расчеты, приведенные ниже для межэлектродной перемычки при определении тока сквозной проводимости показали, что ток переноса на 4-5 порядков превосходит ток проводимости. Для струйного течения значение тока и поясняющий рисунок представлены на рис.3.18 и 3.19. Из всего изложенного можно сделать вывод о том, что для жидкостей с =0,120,14 разница по вязкости незначительна, а значения электропроводности и магнитной восприимчивости у жидкости с =0,14 выше. Этим и объясняется большее значение тока для жидкости с =0,14. На рис.3.20 приведе Рисунок 3.18 – К расчету тока сквозной проводимости 2. I, A 11 1.5. 1. 1 5. 0 5 5.10 6.10 7.10 8.10 5 9.10 20 U, кВ t Рисунок 3.19 – Вольт-амперные зависимости тока сквозной проводимости для струйного течения магнитной жидкости при: 1 - =12%;

2 =14% Рисунок 3.20 – Зависимости массо- и зарядопереноса от приложенного напряжения при струйном течении магнитодиэлектрического коллоида для: 1 - =0,12;

2 =0, Рисунок 3.21 – Зависимости скорости движения жидкости в струе от приложенной разности потенциалов для: х - =0,12;

• - =0, ны зависимости удельных значений перенесенных массы и объемного заряда. Как видно из приведенных зависимостей удельный расход массы растет с увеличением межэлектродной разности потенциалов, что имеет объяснение, аналогичное приведенному выше. Что касается удельного перенесенного заряда, то на участке 10-14кВ для разных концентраций кривые имеют характерный спад. Дальнейшее увеличение напряжения приводит к незначительному уменьшению величины удельного объемного заряда для жидкости с объемной концентрацией твердой фазы =0,14 и росту для жидкости с =0,12. Этому явлению можно дать следующее объяснение. Предположим, что формирование значительной доли объемного заряда происходит в области острия конического выступа, так как в этой области напряженность электрического поля имеет максимальное значение. Увеличение межэлектродной разности потенциалов приводит не только к росту напряженности поля, но и к увеличению расхода жидкости, т.е. удельный объем жидкости меньшее время находится в области максимальной напряженности и не успевает приобрести максимальный заряд. Эти зависимости хорошо согласуются с аналогичными, полученными В.М. Кожевниковым для магнитной жидкости с объемной концентрацией =0,17 [61]. На рис.3.21 представлены зависимости средней скорости магнитодиэлектрического коллоида в струе от межэлектродной разности потенциалов. Как видно из рисунка, зависимости с учетом погрешности можно описать линейными функциями. Скорость определялась по расходу жидкости и диаметру струи. При истечении с поверхности пика струя по своей длине имеет переменное сечение: большее у основания и меньшее у поверхности верхнего электрода. Измерения, проводимые в средней части струи показали, что диаметр изменялся от 0,05 до 0,1мм. Так как увеличение разности потенциалов на 1 кВ приводило к трудно фиксируемому изменению диаметра, то расчет скорости проводился в предположении линейного изменения диаметра от приложенного напряжения. Об этом свидетельствуют данные многократных наблюдений в окуляр с микрометрической шкалой и видеоматериал после компьютерной обработки. Определение скорости проводили следующим образом: объем жидкости в некоторой области струи есть V= t d, (3.11) с другой стороны V = m. Приравнивая эти выражения получаем = 4 m0 4m, = 2 d t d (3.12) где V – объем жидкости, м3;

t – время истечения, с;

d – диаметр струи, м;

m – масса вытекшей жидкости, кг;

- плотность жидкости, кг/м3;

m0 – расход жидкости, кг/с. Таким образом, скорость имеет обратно пропорциональную зависимость от диаметра. Учитывая предположение о линейном изменении диаметра струи от приложенного напряжения и постоянство плотности коллоида, можно сделать вывод о том, что зависимость перенесенной массы от межэлектродного расстояния должна быть выражена нелинейной зависимостью. Этот факт хорошо согласуется с зависимостями (рис.3.14). Оценка МаксвеллВагнеровского времени релаксации заряда для магнтной жидкости на углеводородной основе показала значение =а/=2,5*8,85*10-12/3*10-61*10-5с. Сравнение его с временем нахождения единичного объема жидкости в электрическом поле t=hмэ/v=0,02/0.2=0.1c дает основание предположить, что преимущественная доля заряда переносится конвективным движением по поверхности струи. В завершении следует отметить, что полученные результаты имеют важное прикладное значение, т.к. могут быть использованы для определения основных рабочих характеристик нейтрализаторов статического электричества (расход материала жидкого электрода, скорость переноса заряда) и электрокаплеструйных регистрирующих устройств.

3.3. Динамика возникновения, электрические и геометрические параметры межэлектродной перемычки Как указывалось выше, свободная поверхность магнитодиэлектрического коллоида под действием нормально направленного магнитного поля перестает быть гладкой и на ней возникает неустойчивость в виде конических выступов. Воздействие на начально возмущенную поверхность электрического поля приводит к возникновению электрогидродинамических течений. Исследования струйного течения магнитодиэлектрических коллоидов с разной объемной концентрацией дисперсной фазы привело к наблюдению интересного явления. При увеличении концентрации до =0,170,2 и использовании верхнего электрода с плоской поверхностью впервые удалось получить и наблюдать квазистационарную межэлектродную перемычку, возникающую с поверхности магнитодиэлектрической жидкости при воздействии электрического и магнитного полей. Первым этапом исследования этого явления стало изучение динамики возникновения и разрушения межэлектродной перемычки. Характерные формы возникновения и разрушения перемычки в электрическом и магнитном полях представлены на рис.3.22(а, б). Рис. 3.22а соответствует режиму создания перемычки в электрическом и магнитном полях. В данном случае величина магнитного поля устанавливается таким образом, чтобы на поверхности жидкости образовалась неустойчивость в виде одиночного конического выступа. Далее воздействовали соосным с магнитным электрическим полем. Возникало струйное течение. Массоперенос приводил к накоплению жидкости на верхнем электроде до критического значения массы, по достижении которого электрические и гравитационные силы начинали преобладать над капиллярными, капля жидкости отрывалась от поверхности верхнего электрода и под действием гравитационных и магнитных сил падала на пик. При использовании магнитных жидкостей с большой объемной концентрацией за счет значительных вязких сил капля, перед отрывом от поверхно Рисунок 3.22 – Динамика формирования межэлектродной магнитожидкостной перемычки в электрическом и магнитном полях сти верхнего электрода, растягивается до размеров, соизмеримых с межэлектродным расстоянием. Пренебрежение изменением капиллярных сил с увеличением объемной концентрации твердой фазы вытекает из незначительности (79%) изменения коэффициента поверхностного натяжения при изменении от 0,01 до 0,2 [115]. В результате такого растяжения имеем состояние капли, еще не оторвавшейся от поверхности верхнего электрода, но уже сомкнувшейся с вершиной пика. В этой конфигурации, при достаточности потенциала электрического поля и напряженности магнитного, коллоид может находится продолжительное время. Этот вид неустойчивости здесь и в дальнейшем будем называть межэлектродной перемычкой [118,119]. Рис.3.22б иллюстрирует динамику разрушения межэлектродной перемычки при воздействии электрического и магнитного полей. Процесс разрушения можно условно разделить на две фазы. Первую фазу характеризуют кадры 1 и 2 на рис.3.22б. Полностью сомкнувшаяся перемычка имеет форму усеченного верхним электродом конуса. По мере понижения напряженности электрического поля до некоторого критического значения уменьшаются размеры конуса, но характер неустойчивости не изменяется. При дальнейшем понижении напряженности электрического поля характер неустойчивости изменяется, и геометрия перемычки приобретает вид, представленный кадрами 3 и 4 рис.3.22б. Конус на поверхности жидкости уменьшается по высоте, перестает быть усеченным и с его вершины возникает тонкий цилиндрический столб. Последующее понижение напряженности поля приводит к развитию волнообразного профиля цилиндрического столба и в конечном итоге к разрыву. Подобные формы представлены в работе [23,24] для цилиндрического столба жидкости, удерживаемого вокруг проводника с током силами магнитного поля. После разрыва можно наблюдать ЭГДтечение с периодическим скапыванием накапливающейся на верхнем электроде жидкости на пик конуса. Смыкания перемычки при этом не происходит. Объяснить это явление можно недостаточностью электрических сил, способствующих удержанию перемычки в квазиравновесном состоянии, удержанию перемычки в квазиравновесном состоянии, активизирующих массоперенос и влияющих на высоту конического выступа. На рис. 3.23 представлены фотографии характерных форм перемычки, возникающей со свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида в электрическом и магнитном полях. На рис.3.24, 3.25 представлены вольт-амперные характеристики межэлектродной перемычки для разных значений индукции магнитного поля и межэлектродных расстояний. Исследования проводились для формы перемычки в виде усеченного конуса. Как видно из приведенных графиков ток через систему во всех случаях имеет нелинейную зависимость. Параллельно с рассмотрением вольт-амперных характеристик, рассмотрим зависимости, представленные на рис.3.26 и 3.27. Эти значения получались одновременно с вольт-амперными характеристиками и иллюстрируют относительное изменение диаметра перемычки в ее самой тонкой части от приложенного напряжения. Видно, что относительное изменение диаметра перемычки от приложенного напряжения можно описать линейной зависимостью. Возвращаясь к вольт-амперным характеристикам, оценим в приближении однородного поля напряженность для случая максимального значения межэлектродной разности потенциалов. При U=20кВ, h=2см, E=U/h=20/2=10кВ/см;

это значение можно рассматривать как умеренное поле, в котором еще нет необходимости учитывать влияние рекомбинации, инжекции с поверхности электродов [120] и др. факторов, влияющих на электропроводность. Таким образом, нелинейный характер вольт-амперной характеристики, с высокой точностью аппроксимации описываемый полиномом 2-й степени, можно объяснить квадратичной зависимостью площади сечения перемычки от приложенного напряжения в предположении постоянства средней плотности тока. В подтверждение этому была проведена оценка тока проводимости по отношению к полному току через систему, обусловленному проводимостью и током переноса. Ток проводимости оказался на 45 порядков меньше тока переноса. Так как ток проводимости определялся по закону Ома с учетом изменения диаметра пе h=13,7 мм h=17,9 мм h=14,7 мм h=21,1 мм h=16,8 мм h=22,7 мм Рисунок 3.23 – Характерные формы межэлектродной перемычки при изменении межэлектродного расстояния для U=10кВ, =0, Рисунок 3.24 – Вольт-амперные характеристики межэлектродной перемычки при различных значениях индукции магнитного поля для =0,14: 1 – В=27,5мТл;

2 – В=29,5мТл;

3 – В=32мТл;

4 – В=34,5мТл Рисунок 3.25 – Вольт-амперные характеристики межэлектродной перемычки при различных расстояниях между электродами для В=34мТл: 1 – hмэ=18мм;

2 – hмэ=20мм;

3 – hмэ=22мм Рисунок 3.26 – Зависимость относительного изменения диаметра перемычки от приложенного напряжения для =0,14: 1 – В=27,5мТл;

2 – В=29,5мТл;

3 – В=32мТл;

4 – В=34,5мТл Рисунок 3.27 – Зависимость относительного изменения диаметра перемычки от приложенного напряжения для =0,14, В=34,5мТл: 1 – hмэ=18мм;

2 – hмэ=20мм;

3 – hмэ=22мм ремычки от приложенного напряжения, квадратичность изменения его легко объяснить. На самом деле, I = U / R, R = l S = 4l d, таким образом (3.13) I= 4Ul, d где U – приложенная разность потенциалов, В;

I – ток сквозной проводимости, А;

R – сопротивление столба жидкости в предположении его циллиндричности, Ом;

l - высота столба жидкости, м;

d – диаметр столба жидкости, м;

- удельная проводимость магнитодиэлектрической жидкости, См/м. Формула (3.13) не нуждается в дополнительном пояснении и раскрывает суть такого характера вольт-амперной зависимости. Для тока переноса можно записать следующее выражение m I пер = V t = t, (3.14) с другой стороны, объем перенесенной жидкости можно записать как V = t S. Ток в этом случае перепишется как I пер = t S t = S, (3.15) где - удельный объемный заряд, Кл/м3;

- скорость течения, м/с. Как видно из уравнения (3.15), в нем фигурирует площадь поперечного сечения S, что объясняет изменение тока переноса, как и тока проводимости по закону, близкому к квадратичному. Но, наряду с площадью, в формулу (3.15) входит скорость. Так как интегральный ток через систему на 45 порядков больше тока проводимости, рассчитанного по (3.13) и допуская отсутствие токов смещения, т.к.

E t = 0, а D = 0 E и соответственно D t = 0, можно предположить наличие электроконвекции в межэлектродной перемычке. Последующие визуальные наблюдения подтвердили предполо жение о движении жидкости. Предположительное направление потоков приведено на рис. 3.29. Из зависимостей на рис.3.24 видно, что ток через перемычку зависит не только от приложенного напряжения, но и начальной индукции магнитного поля. Таким образом, можно сделать вывод о том, что величиной магнитного поля можно управлять током через перемычку при использовании описываемого явления в нейтрализаторах статического электричества. Это расширяет возможности ныне существующих методов и средств нейтрализации статического электричества. Кривые на рис.3.25 представляют собой вольтамперные зависимости для различных межэлектродных расстояний. По сути своей, изменение межэлектродного расстояния в данной системе можно рассматривать как изменение напряженности электрического поля. Но при более детальном анализе выясняется, что с изменением межэлектродного расстояния и сохранением постоянства напряженности поля перемычка будет иметь разные геометрические и электрические параметры. Также следует отметить тот очевидный факт, что при увеличении межэлектродного расстояния для каждой (имеется ввиду разница по физико-химическим параметрам) жидкости можно определить такое его значение, выше которого перемычку получить практически невозможно. Зависимость на рис.3.25 наглядно иллюстрирует ширину диапазона изменения тока межэлектродным расстоянием. Проводя сопоставление между вольт-амперными характеристиками (рис.3.25) и зависимостями относительного изменения диаметра перемычки от приложенной разности потенциалов (рис.3.27) можно сказать о том, что кривая 3 на обоих графиках, соответствующая наибольшему расстоянию между электродами, соответствует форме перемычки, изображенной на рис.3.23д,е. То есть эти кривые соответствуют форме неустойчивости, при которой перемычка представляет собой конус в основании с тонким цилиндрическим столбом, возникающим с его вершины. Этому характеру неустойчивости свойственен незначительный диапазон изменения диаметра при регулировании напряжения в широком диапазоне. Необходимо отметить, что на харак 4. I, A 3. 2. 1. 0. 0. 0. 0. 0. 24 U, кВ Рисунок 3.28 – Вольт-амперные зависимости для тока сквозной проводимости межэлектродной перемычки для: 1 – =0,12;

2 - =0, Рисунок 3.29 – Направление потоков при электроконвекции в межэлектродной перемычке тер неустойчивости свободной поверхности магнитодиэлектрического коллоида оказывают влияние такие параметры, как объемная концентрация дисперсной фазы, электропроводность, магнитная восприимчивость и вязкость. Все эти параметры можно связать только с объемной концентрацией твердой фазы, так как рядом известных авторов ранее получены зависимости перечисленных величин от концентрации [2,23,24,26]. Так, с понижением концентрации до =0,070,09, наряду с уменьшением вязкости, уменьшаются значения таких определяющих неустойчивость параметров как электропроводность и магнитная восприимчивость. М.И. Шлиомисом и А. Гайлитисом было получено выражение для определения критического значения магнитной проницаемости жидкости, ниже которого изменяется характер образования стоячих волн на возмущенной магнитным полем свободной поверхности магнитной жидкости (п.3.4.1). При µ<3,54 характер возникновения волн носит мягкий тип возбуждения и форма одиночного выступа напоминает полуэллипсоид вращения, а при увеличении µ выше критического на поверхности скачкообразно возникает конический выступ и система переходит к жесткому типу возбуждения волн. Увеличение концентрации до =0,10,15 ведет не только к повышению электропроводности и магнитной восприимчивости, но и к увеличению вязкости жидкой среды, что может негативно сказаться на технических параметрах устройств нейтрализации статического электричества. Использование высококонцентрированных магнитодиэлектрических коллоидов приводит к увеличению времени релаксации тока в перемычке, неустойчивому массопереносу с поверхности верхнего электрода. В данной работе впервые обнаружены и исследованы периодические изменения диаметра перемычки в приэлектродной области при использовании магнитодиэлектрических коллоидов с объемной концентрацией твердой фазы =0,170,19. Колебательный процесс наблюдался при использовании в качестве верхнего электрода как плоского электрода из нержавеющей стали, так и шаров одинакового диаметра из магнитного материала и алюминия (рис.2.3а). Качественно картина происходящих явлений не зависела от типа электрода. Для наблюдаемого процесса были получены амперо-временные зависимости (рис.3.30), получена зависимость периода колебаний от приложенной разности потенциалов (рис.3.31). Анализируя кривую на рис.3.30 легко заметить периодический характер формы кривой, что свидетельствует о закономерной повторяемости, вызываемой одним и тем же воздействием. Из зависимости на рис.3.31 видно, что увеличение напряжения уменьшает период колебаний, то есть усиливает или ускоряет процессы, приводящие коллоид в движение. Анализ этих явлений дает возможность предположить следующий механизм происходящих явлений. Так как переход от конического выступа к устойчивой перемычке происходит под действием кулоновских сил, то у поверхности верхнего электрода будет находиться жидкость с объемным зарядом знака, противоположного знаку потенциала электрода. При взаимодействии приэлектродной области перемычки с электродом, произойдет частичная или полная перезарядка. В результате этого под действием кулоновских сил область со знаком заряда, одноименного знаку потенциала электрода, должна оттолкнуться от верхнего электрода, и как следствие уменьшить диаметр перемычки. При достижении диаметром критического значения (рис.3.32) начинается визуально наблюдаемое вертикальное движение жидкости по внешней поверхности перемычки в виде набегающих волн, что приводит к возвращению перемычки в первоначальную форму. Учитывая уникальную способность магнитодиэлектрических коллоидов ярко выражено взаимодействовать с электрическим и магнитным полями, представляет интерес изучение геометрических и электрических свойств перемычки при изменении этих величин. Разработка и создание электротехнических устройств, активной средой в которых будет являться магнитодиэлектрическая жидкость (нейтрализаторы статического заряда, электрокаплеструйные регистрирующие устройства, высокоомные управляемые сопротивления и т.п.), предполагают оценку, при необходимости, регулирующего эффекта от каждого из воздействий.

Рисунок 3.30 – Форма кривой тока через перемычку при U=7кВ Рисунок 3.31 – Зависимость периода колебаний перемычки от приложенного напряжения Рисунок 3.32 – Характерные фазы изменения формы перемычки в приэлектродной области при колебательном процессе для =0,19, U=7кВ В данном параграфе приведены зависимости изменения электрического сопротивления межэлектродной перемычки от межэлектродного расстояния в диапазоне от 13 до 25 мм с шагом 0,26мм и от индукции магнитного поля в диапазоне от 27 до 32мТл. Результаты исследований представлены в виде графиков на рис. 3.31, 3.32. Отличие этих зависимостей от представленных на рис.3.24, 3.25 состоит в том, что в п.3.4.2 исследовалась перемычка, представляющая собой усеченный конус во всем диапазоне изменений межэлектродного расстояния и индукции магнитного поля. В представляемом случае рассматривается прикладная задача, поэтому для достижения максимального эффекта исследовались обе формы перемычки (рис.3.22 1в., рис.3.22 4в). Проведем анализ зависимости, представленной на рис.3.31. Как видно, ток в перемычке, начиная с 11кВ, увеличивается с увеличением индукции магнитного поля. Причем для напряжений от 15 до 20кВ увеличение индукции на 46мТл приводит к двукратному росту тока. В диапазоне напряжений от 5 до 11кВ изменение индукции магнитного поля приводит к изменению тока через перемычку в пределах ошибки измерения. Эти явления можно объяснить следующим образом. При низких напряжениях (511) кВ, электрические силы малы по сравнению с капиллярными и гравитационными. Магнитное поле, в свою очередь, создает неустойчивость на поверхности магнитодиэлектрического коллоида в виде конического выступа и его изменение приводит к изменению высоты выступа в узком диапазоне. Таким образом, при напряжениях 511кВ магнитное поле изменяет напряженность электрического поля вблизи острия пика. Но этот вклад проявляется при напряжениях 1012кВ, когда перемычка имеет форму (рис.3.22 1в). Дальнейшее увеличение межэлектродной разности потенциалов приводит к заметному росту объемной кулоновской силы и магнитное поле несколько изменяет свои функции, оно способствует удержанию существующих и вовлечению новых объемов магнитной жидкости в межэлектродное пространство. Кривые на рис.3.34 представляют собой зависимости тока через перемычку от межэлектродного расстояния для различных концентраций твердой фазы I*106 A 70 60 50 40 30 20 U, кВ 0 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 Рисунок 3.33 – Вольт-амперные зависимости межэлектродной перемычки для =0,14 при:

- В=27мТл;

- В=29,5мТл;

- В=31,5мТл;

х – В=33мТл 0, I, A 0, 0, 0, 0, 0, B, мТл 0 13,7 14,2 14,7 15,3 15,8 16,3 16,8 17,4 17,9 18,4 19 19,5 20 20,5 21,1 21,6 22,1 22, Рисунок 3.34 – Зависимость тока через перемычку от межэлектродного расстояния при U=7кВ для:

- =0,10;

=0,12;

Pages:     || 2 |






© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.