WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 | 2 ||

«ФЕДЕРАЛЬНАЯ СЛУЖБА РОССИИ ПО ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИИ И МОНИТОРИНГУ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ (РОСГИДРОМЕТ) ГИДРОМЕТЕОРОЛОГИЧЕСКИЙ НАУЧНО- ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЦЕНТР На правах рукописи ЛЕНСКАЯ Ольга Юрьевна МЕЗОМАСШТАБНАЯ ...»

-- [ Страница 3 ] --

P = Pa (Па), получим, что для рассмотренных в п. 5.3 20 МЛШ с известной скоростью смещения VL (м/с), численное значение коэффициента k (число Фруда), найденное методом наименьших квадратов, равно k = 0,82 с коэффициентом корреляции равным 0,7. Оценивая скорость перемещения мезомасштабных систем как C 0,82 Pa 2 из таблицы 5.3, получим, что системы «классического» типа смещаются в среднем со скоростью около 16 м/с, а системы типа СF — 13 м/с, что очень близко к средней максимальной скорости ветра, наблюдаемой у земли. Можно попытаться произвести прямую оценку связи скорости ветра и скачка давления V max = k1 Pa 2. Оценки коэффициента k1 по выборкам шквалов типов C и CF в зависимости от типа осадков дают значение от 0,75 до 0,95 при бльших значениях для случаев С с конвективными осадками и меньших в случаях CF без осадков, что соответствует выводам, полученным в п.5.2 о том, что наиболее сильные шквалы наблюдаются в плотных сегментах зрелой МЛШ. Можно привести примеры и других соответствий. Представляя, что оценки скорости линии, приведенные выше, верны и классические сверхбыстрые МЛШ смещаются со скоростью 1618 м/с, то, поскольку скорость таких линий шквала VL обычно превышает компоненту Vmn скорости переноса на 6-8 м/с, можно оценить величину последней как 812 м/с, или 3040 км/ч. В этом случае длительность прохождения мезомасштабной области повышенного давления А на барограмме составляет Ta=3,3 часа (табл.5.3) и может быть интерпретирована как время прохождения зоны осадков слоистообразной облачности размером 30(40)км / ч 3,3ч 100 120км. Это в свою очередь очень близко к оценкам ЗОСО по радиолокационным данным для V рn = 7 м / c. Таким образом очевидно, что зона повышенного давления соответствует зоне вторичного максимума отражаемости слоистообразной облачности.

5.6 Выводы к главе 5 Очевидно, что доплеровский радар – главный источник информации о генезисе «сухих» и «мокрых» шквалов в регионе, с помощью которого становится очевидной их мезо--масштабная природа. При отсутствии такой информации можно предложить достаточно простой способ типизации шквалов, сопоставляя шквалистые порывы с градациями интенсивностей осадков на пространственно-временном интервале масштаба мезо-, а затем типизировать события, базируясь на ходе давления в «классической сверхбыстрой» МЛШ масштаба малого мезо-. Обнаружено, что в исследованной точке региона, находящейся в нескольких десятках км от побережья океана, с практически однородными условиями подстилающей поверхности в 70% шквалы со скоростями ветра >8 м/с так или иначе связаны с кучево-дождевыми ячейками;

причём экстремальные порывы ветра всегда «сопряжены» с выпадением конвективных осадков. Сопоставление наземных и радарных данных убеждает, что максимальный ветер на станциях в большинстве случаев несколько меньше, чем скорость ядра холодного оттока, изначально формирующегося в зоне выпадения ливневых осадков. Эти наблюдения позволили обосновать идею, что видимое движение «плотных» сегментов зрелых МЛШ можно рассматривать как установившееся движение плотностного потока, и делать оценки максимума шквала при их прохождении. Своеобразный триплет в ходе давления: мезодепрессия В - пологий гребень А – тыловая деперессия Вw, — наблюдаемый при прохождении «зрелых» сверхбыстрых МЛШ (с развитой зоной осадков слоистообразной облачности в тылу), позволяет выделить «классический» тип С на фоне других, что дает перспективы построения климатологии мезомасштабных систем региона. С другой стороны, когда мезомасштабный гребень давления ограничен с фронта и тыла мезодепрессиями, предполагается, что над пунктом наблюдения прошла МЛШ асимметричной формы (тип CF), которая характерна для конца стадии зрелости сверхбыстрой МЛШ (см. главу 4). Действительно, этот тип имеет в среднем меньшие градиенты давления и интенсивность шквалов, чем «классические» системы с ходом давления типа С. Резюмируя, скажем, что более 50% шквалистых усилений ветра в регионе вызывают «сверхбыстрые» МЛШ. В другой половине случаев (тип U), где мезомасштабные особенности не столь явно выражены и преобладают «сухие» порывы (60%), происхождение шквалов определено не столь четко, но и здесь только 20% порывов не имеет отражения на фоне крупномасштабной тенденции давления на стандартных барограммах. Предложенная методика расширяет возможности стандартной наблюдательной сети в анализе повторяемости типов мезомасштабных систем, генерирующих шквалы в регионах, где радиолокационная информация отсутствует.

Проводя аналогичную работу по данным метеостанций конкретного региона, можно осуществить построение многолетних карт повторяемости типов систем и их параметров, т.е. сделать описание мезоклиматологических особенностей региона.

ГЛАВА 6 АНАЛИЗ И ИНТЕРПРЕТАЦИЯ МЕЗОМАСШТАБНЫХ ЦИРКУЛЯЦИЙ В СИСТЕМАХ ОСАДКОВ Очевидным применением данных, получаемых метеорологическим радаром является классификация типа системы осадков (глава 3), направления и стадии её эволюции (глава 4), прогноз шквалистых усилений ветра (глава 5). Еще одним важным направлением практического приложения в оперативной работе доплеровского радара является нахождение мезомасштабных циркуляций и их интерпретация (сопоставление) в рамках той или иной концептуальной модели МСО, в том числе и определение эволюции системы субсиноптического масштаба, на фоне которой развивается эта МСО. Данная глава основана на цикле работ [93, 137, 119 – 125], где проведен детальный анализ циркуляций в различного рода системах осадков: от МЛШ различного типа и нелинейных комплексов штормов до стационарных фронтов и облачных запятых, в целом относящихся ко всем шести морфологическим типам МСО. Как будет показано ниже (п. 6.1), существуют две «независимые» точки зрения на генезис мезомасштабных циркуляций систем осадков: одна, доминирующая в США, отчетливо выражена в работах Хауза и соавторов [132] и рассматривает циркуляции линий шквала и подобных МКС, как отдельное мезомасштабное явление (рис.6.1). В другой, преобладающей в Европе, благодаря работам Браунинга и соавторов [128], подчеркивается, что мезомасштабные линии осадков (в т.ч. и линии шквалов) есть проявление субсиноптического «конвейера» в циклонах (рис. 6.2). Глава 6 преследует две цели: 1) показать, что при анализе относительных движений в системе координат MWR эволюционная классификация МЛШ объединяет обе вышеупомянутые модели циркуляций в единое целое;

2) продемонстрировать потенциал данного анализа, позволяющего в сочетании с концепцией альфа кластера [1] не только осуществлять реальный прогноз явлений, но и ставить новые вопросы о механизме мезомасштабных явлений.

6.1. Структура циркуляций мезомасштабных конвективных систем Рисунок 6.1 Концептуальная модель системы движений в мезомасштабной линии шквалов, разработанная Хаузом и др., 1989 [132]. Жирной линией выделена граница осадков по радиолокационным данным, причем более темные регионы соответствуют бльшим значениям отражаемости. Тонкая линия проведена по видимой границе облачности. Вертикальные ядра большой интенсивности соответствуют Сb на различных стадиях, a «яркая линия радиоэха» - региону слоистообразных осадков.

Концептуальная задокументированных модель линий системы шквалов, движений в линиях шквалов представленная на рис.6.1, основана на цикле работ, касавшихся хорошо наблюдаемых доплеровскими локаторами в центральной части США (Smull and Houze, 1985 [140], Rutledge et. al., 1988 [138], Johnson and Hamilton, 1988 [136], Houze et al., 1989 [132], Schmidt and Cotton, 1989 [139], Brandes, 1990 [127] среди прочих). На рисунке представлено поперечное сечение, ориентированное перпендикулярно ведущему краю линии конвекции и сделанное примерно через центры конвективного и слоистого регионов симметричной и асимметричной МЛШ. В модели выделяются два характерных элемента циркуляций системы: восходящие движения, начинающиеся от фронта порывистости и направленные в тыл системы, и нисходящий со стороны тыла слоистого региона поток (т.н. тыловой вток или тыловая струя, от термина «rear-inflow jet» из англо американских источников), направленный к фронтальной части линии. Данная модель подробно описана Хаузом в работе [23] (c.348-354), здесь лишь отметим некоторые важные замечания, касающиеся интерпретации движений и кинематики радиоэха. Во-первых, согласно Хаузу, ведущий навес не всегда существует, его наличие зависит от сдвига ветра перпендикулярного линии: когда относительные движения в тыл МКС на верхних уровнях значительны, навес верхнего уровня не появляется (как например, в МЛШ, исследованной Чонгом и др. [15]). Важность навеса и наковальни в конвективном регионе очевидна — они предопределяют наличие предфронтальной мезодепрессии (L2, что соответствует В в главе 5), вызванной нагревом при опускании воздуха верхней и средней тропосферы из навеса и наковальни перед линией шквала (Hoxit et al., 1976 [133]), что подтверждено впоследствии наблюдениями. Мезодепрессия1 В совместно с мезомасштабной зоной повышенного давления H1 (соответствует А в главе 5), как показано в главе 5, определяет градиент давления на ведущем крае линии шквалов, скорость МЛШ и величину максимальных порывов. Таким образом, важно определить, какие линии в стадии зрелости будут иметь навес и наковальню, а какие нет. Во-вторых, тыловой вток значительно меняет свою силу от случая к случаю и в асимметричных линиях является одной из ветвей мезомасштабного вихря, а в симметричных линиях имеет более или менее однородную структуру. Важность тыловой струи подчеркивается следующим. В поле давления, связанном с прохождением МЛШ ([111], [134], [135], [136]), выделяется тыловая мезодепрессия2 L1 (Вw в главе 5), и предполагается, что она возникает из-за нагрева ненасыщенного нисходящего воздуха в струе тылового втока. Положение этой зоны пониженного давления на краю осадков, видимо, связано с тем, что здесь охлаждение воздуха за счет испарения капель недостаточно Мезодепрессию В часто путают с область пониженного давления меньшего -масштаба ~10 км, по-видимому, зоной генерации торнадо, часто некорректно цитируемая как «мезоциклон». 2 Тыловая мезодепрессия была впервые описана Фуджитой в 1955 г. и первоначально ассоциировалась с зоной пониженного давления за обтекаемым объектом, т.е. в кильватере (wake) и в дальнейшем получала различные интерпретации.

компенсирует адиабатический нагрев воздуха при опускании. Сильный нагрев нижних уровней в тыловой струе предполагает, что воздух «проскакивает» уровень нулевой плавучести, в отдельных случаях приводя к кратковременным нисходящим теплым потокам, вызывающим сильные порывы ветра у земли (от амер.термина «heart burst»). 6.2 Теплая несущая полоса во фронтах и циклонах Радарные наблюдения фронтов и циклонов умеренных широт уже к 70-м годам привели к мысли, что конвекция является главным фактором осадкообразования, а её реализация происходит через организованные мезомасштабные полосовые структуры протяженностью от десятков до сотен километров (Ноuze and Hobbs, 1982 [131], Шакина [142]). В качестве концепции Рисунок 6.2 Схематическое изображение воздушных потоков в циклоне умеренных широт: а) «наклонное восхождение в тыл»;

б) «наклонное восхождение вперед»: теплая несущая полоса наклонно поднимается над поверхностью холодного фронта перед восхождением на теплом фронте. Слева - вид сверху;

линия UU отмечает верхний холодный, отделенный от приземного холодного фронта. Сухой среднетропосферный воздух с низким значением w распространяется поверх теплой несущей полосы. Справа – вертикальное сечение вдоль AB. Цифры в кружках отмечают положение зон осадков различного типа. Воздушные потоки указаны в системе координат, движущейся с холодным фронтом. (По работе Браунинга, 1990 [122]) такой организации вводится понятие «конвейерная полоса» (КП), которая в системе координат, связанной с синоптическим объектом, идентифицируется как основной поток, производящий облачность и осадки. Несмотря на существование «холодной» КП, «теплая» (от англ. термина «warm conveyor belt») - ТКП имеет более фундаментальное значение. Воздух в теплом потоке движется приблизительно параллельно холодному фронту, его часть формирует в пограничном слое струю нижних уровней непосредственно перед приземным холодным фронтом. Хотя главное движение в ТКП происходит параллельно холодному фронту, относительно малая агеострофическая компонента движения, перпендикулярная фронту, имеет важное значение в структуре фронта и форме зон осадков. Различают две ситуации: 1) «наклонное восхождение в тыл», при котором воздух ТКП имеет компоненту, обратную относительно движения холодного фронта (т.е. в тыл, внутрь системы) и в котором бароклинный подъем под углом к фронту возникает вблизи и выше фронтальной зоны (рис.6.2 а);

2) «наклонное восхождение вперед», в которой воздух ТКП имеет составляющую движения от холодного фронта и где главный регион восходящих движений проявляется впереди холодного фронта в бароклинной области теплого фронта (рис.6.2 б). Поскольку изложенная выше концепция не рассматривала взаимодействия между элементами мезомасштабных систем осадков, то возникла парадоксальная ситуация, когда описанная в этой и предыдущих главах «самоорганизация» МЛШ и полос МСО на фронтах не ассоциировались друг с другом. Видимо, это не только следствие того, что главные наблюдения мезомасштабных систем осадков произведены в умеренном морском климате Британии, тихоокеанского побережья США и Японии, где локальные шторма и линии шквала не столь часты (Browning, 1990 [128]), но и то, что классификации полос на фронтах по своей природе были генетическими, с подчеркнутой организующей ролью крупномасштабных движений в рамках учения о фронтах и циклонах. К. Браунинг подчеркивает, что первым требованием для выделения конвейерной полосы (рис.6.2) является выбор «каркаса», или системы координат, синоптического масштаба, способного согласовать элементы осадков, наблюдаемых радаром, и других данных с движениями фронтальной системы. Отметим, что природа некоторых из типов полос, в рамках концепции (рис. 6.2 б) остается неясной. Так, К. Браунинг (Browning, 1990, с.442 [128]) задает вопрос о том, к какому типу: «наклонное восхождение в тыл» или «наклонное восхождение вперед» – должны относиться движения, чтобы возникли конвективные полосы теплого сектора (тип 2 и 5, по известной классификации полос осадков на фронтах Хауза и Хоббса,1982 [131]). 6.3 К вопросу о системе координат В исследованиях структуры циркуляций в МСО возникает важный вопрос о выборе скорости движения системы координат (в англоязычной литературе соответствующий термин «frame of reference»), в которой адекватно отображаются процессы, происходящие в конвективных и слоистообразных зонах осадков. В первую очередь используется система координат, неподвижная относительно радара (термин «Ground Relative Wind» в англоамериканских источниках, GRW), что является естественным выбором, но в GRW сложно в сопоставить двух многие важные отличия мезомасштабных различий в циркуляций различных МСО, например, из-за преобладающих скоростях ветра. Большинство исследователей предпочитают рассматривать воздушные движения в системах координат относительно перемещающейся зоны конвективных осадков, или шторма как целого (термин «Storm Relative Wind», SRW). Представление SRW часто используется без сопоставления соответствия способа нахождения вектора перемещения масштабу явления: наиболее часто под штормом подразумевается мультиячейковый или суперячейковый шторм, реже отдельные ячейки осадков, в случаях МКС — это линии шквалов. В последнем случае движения воздуха рассматриваются относительно смещающегося ведущего края линии, скорость которого VL вычитается из оценок скорости в перпендикулярном МЛШ направлении. Такой подход наиболее распространен в анализе радиолокационных данных, и заложен в основу концептуальной модели мезомасштабной конвективной системы Хауза и соавторов (рис.6.1). Средняя скорость движения линии (шторма) определяется по смещению ее ведущего края (центроида), но наблюдения [93] показывают, что эта скорость изменяется в течение эволюции МЛШ (шторма), т.е. зависит от интервала осреднения, и возможно поэтому модель на рис. 6.1 отражает лишь зрелую стадию МКС. Как показано в главе 5, скорость ведущего края МЛШ близка к скорости плотностного потока, поэтому другой модификацией анализа в SRW, можно считать представление Браунинга (рис. 6.2), где в качестве основы взято движение холодного фронта, т.е. и в этом случае используется средняя скорость линии приземного фронта. В главе 4 показано, что главные особенности системы осадков (скорости развития и диссипации, наличие ЗОСО, степень симметрии и др.) проявляются лишь при сравнении перемещения ведущего края МЛШ и компонент переноса элементов со среднетропосферным потоком Vm, который остается практически неизменным в течение нескольких часов и может быть оценен по среднему смещению центроидов отдельных ячеек Cb или по консервативным фрагментам поля. Наименование системы отсчета Mean Wind Relative (MWR), выбранное нами в [93], отражает именно тот факт, что циркуляции в МСО будут рассматриваются тропосфере Vm. 6.3.1. Линии тока в «сверхбыстрой» МЛШ Рассмотрим, какую информацию можно получить, анализируя МЛШ в системах отсчета, связанных с «неподвижной землей», «плотностным потоком» и «пассивным переносом», и применяя их к горизонтальным движениям в относительно скорости ведущего потока в средней квазидвумерных МЛШ:

«сверхбыстрой» из п.4.4. (рис. 6.3) и «сверхмедленной» п.4.4.2 (рис. 6.4). Поля скоростей на рисунках представлены в виде линий тока, которые в предположении, что МЛШ квазистационарны, можно рассматривать и как траектории частиц. Из рис. 6.3 а видно, что поле скоростей «сверхбыстрой» МЛШ в неподвижной системе координат отличается тем, что общее движение частиц наблюдается по направлению движения МЛШ и только над ведущим краем линии шквалов обнаруживается область почти вертикальных движений в новой и зрелой ячейке. Такие вертикальные движения связаны областью среднеуровневой радиальной конвергенции (от амер. термина «mid-latitude radial convergence» – MARC) — явлением, на которое, как ни странно, обратили внимание лишь совсем недавно (Weisman, 2001, fig, 16 [44]). Предполагается, что это переходный регион между втоком в систему и тыловой струей МЛШ. Тем не менее такой регион нами найден практически во всех линиях шквалов и локальных штормах в стадии интенсификации новой ячейки. Очевидно, что до систематических наблюдений с помощью доплеровского радара c cередины 90х использование различных техник анализа, таких как осреднение группы поперечных сечений и других, приводило к сглаживанию градиентов скорости у ведущего края шторма. В отличие от «истинного» движения частиц по направлению движения системы на рис. 6.3 а, поле скоростей в SRW относительно МЛШ, движущейся со скоростью 25 м/c (рис. 6.3 б) демонстрирует, что большинство «траекторий» пронизывает МЛШ с фронта в тыл. Лишь в трех областях: оттока от системы на верхних уровнях в наковальне Cb (x = –10 до 20 км), передней части холодного оттока от конвективной линии (x ~ –20 км) и в тылу зоны слоистообразных осадков между x = 85 и 128 км наблюдаются относительные движения сторону фронта. Сравнение рис.6.3 б с концептуальной моделью [132], представленной на рис. 6.1, приводит к выводу, что нисходящий поток с тыла к фронту линии вырождается в случае на рис. 6.3б в относительно небольшой в Рисунок 6.3 Линии тока в «сверхбыстрой» МЛШ 11/01/96, представленные в трех системах координат: а) относительно неподвижной земли;

б) в системе координат SRW, движущейся со скоростью смещения линии шквалов VL;

в) в системе координат MWR, связанной со среднетропосферным переносом Vm. Области с различной радиолокационной отражаемостью представлены оттенками серого цвета: 55, 50, 40 и 29 dBZ вток в тылу системы. Интересно заметить, что первая модель МЛШ по доплеровскому анализу [140, fig.10] относилась именно к таким случаям, как на рис. 6.3 б, т.е. к случаю, когда тыловой вток присутствует, но не распространяется до ведущего края системы. Может возникнуть вопрос о том, не является ли представленная нами линия особым случаем МЛШ. Мы [123] утверждаем, что это скорее более типичный случай системы, нежели представленный на рис. 6.1. Дело в том, что схема, разработанная Хаузом, указывает на направление тылового втока, но не на его силу и тем более не на наличие непрерывного потока с тыла к ведущему краю системы. Один из авторов модели [23, c.383] впоследствии указывал, что только несколько МКС демонстрировали относительный вток со скоростью до 15 м/с на средних уровнях. Только в половине случаев вместо тылового втока наблюдалась зона стагнации – область со слабыми относительными движениями, направленными от ведущего края в тыл системы. Браун и Хауз, 1994 [99] рассмотрели вариации скорости тылового втока вдоль МЛШ, наблюдавшейся 10-11 июня 1985 года в рамках эксперимента PRESTORM, с точки зрения изменений синоптического масштаба и пришли к выводу, что тыловой вток усиливается по двум причинам. Одна из них — внутренняя, то есть испарение и сублимация частиц осадков;

другая определяется составляющей скорости тропосферного ветра, перпендикулярной оси линии шквалов, величина которой увеличивается с углублением ложбины давления большого масштаба, расположенной в тыловой части МЛШ. Хауз [23, c.387] делает вывод, что интенсивность тылового втока или стагнация относительных движений определяется внешними причинами, тогда как сам поток с тыла к фронту конвективной части системы — внутренними. Ниже будет показано, что в системе координат MWR как конвективный тыловой вток, так и вток в тылу слоистообразного региона отмечаются во всех случаях зрелых МЛШ с ЗОСО. Таким образом модель, представленная на рис. 6.1 и основанная на SRW, не может рассматриваться как «архитипичная», т.е. обобщающая большинство случаев. Внутренняя проблема SRW заключатся также в том, что средняя скорость МЛШ часто не подходит для анализа мгновенного поля скорости, и определение, является ли данное возмущение «втоком» или «оттоком», для величин скорости менее 5 м/с проблематично. На рис. 6.3 в представлено поле линий тока относительно компоненты скорости пассивного переноса элементов Vmn, равной 12,5 м/с. Во-первых, визуально поле в данной системе координат MWR значительно сложнее, чем на предыдущих картинах, причем это касается как конвективного, так и слоистообразного регионов МЛШ. Для конвективного региона характерно, что уровень нулевых горизонтальных скоростей перед линией шкала понижается до 6 км (по сравнению с рис.6.3 б), а восходящие движения наклонены (ср. рис. 6.3 а), и линии тока расходятся3 вблизи вершин зрелой и молодой ячеек. В диссипирующей ячейке происходит вертикализация нисходящих движений по всей толще тропосферы: они переносятся со скоростью среднетропосферного потока! Интересно, что только в МWR проявляется непосредственная связь между нисходящим движением и плотностным потоком под конвективным регионом. Становится очевидным, в частности, почему в передней части плато А повышенного давления под МЛШ наблюдается так называемый «грозовой нос», связанный с негидростатическим добавочным увеличением давления при столкновении нисходящих движений с поверхностью земли. Неожиданно то, что элементы модели МКС (рис.6.1): восходящий наклонный поток с фронта в тыл системы и нисходящий поток обратного направления, — проявляются именно в MWR (рис. 6.3 в). Главным отличием последней является то, что в зоне малых относительных скоростей (линия нулевых скоростей в MWR) возникает цепочка «вихрей», поскольку восходящие и нисходящие движения (1-2 м/c) здесь перемежаются между собой. Интерпретация этого явления [96, 137] предполагает наличие в слоистообразном регионе циркуляционных систем масштаба – генерирующих ячеек, движущихся со скоростью среднетропосферного потока. Очевидно, наклон линии нулевых относительных скоростей в этом случае демонстрирует, Очевидно, что ни дивергенция, ни завихренность не зависят от системы координат что элементы слоистообразного региона, ответственные за осадки, имеют различную вертикальную протяженность: более старые ячейки локализуются в тылу на более высоких уровнях. В этом случае рис. 6.1в воспроизводит многие модели осадкообразования на холодных фронтах, и в частности схему Браунинга (рис. 6.2 а). Каким образом получилось, что MWR одновременно отобразило как схему 6.1, так и 6.2а? Дело в том, в том, что в основу первой схемы положены циркуляции в «сверхбыстрых» МЛШ, в которых безусловно должны существовать движения, определяющие её развитие, т.е. превышающие компоненту скорости ее смещения. В работе [123] показано, что как в тыловом втоке в ЗОСО, так и тыловом втоке конвективного региона максимальные превышения скорости в MWR примерно равны скорости развития МЛШ. Модель на рис. 6.2 а отражает движения в системе холодного фронта, который можно представить как быструю МЛШ, движущуюся со скоростью переноса. При детальном анализе работ, связанных с представлением «конвейерной полосы» можно заметить, что характерные разрезы в них представлены не перпендикулярно фронту (см. рис. 6.2 а), а под углом, вдоль оси системы осадков, т.е. компонента движения фронта вдоль такого разреза несоизмеримо меньше, чем при рассмотрении поперечных сечений (рис. 6.1) В заключение можно сказать, что главный итог рассмотрения МЛШ в системе координат, представленной на рис. 6.1 в — это обоснование наличия в мезомасштабных системах двух сопоставимых по масштабу квазигоризонтальных слоев с противоположно направленными скоростями относительно ведущего края системы, причем верхний слой представлен в основном восходящими движениями, а нижний нисходящими, ось нулевых движений наклонена к горизонтали в соотношении примерно 1:20.

6.3.2. Линии тока в «сверхмедленной» МЛШ Преимущества представления относительных движений в системе координат MWR проявляются также и для линий шквалов, в которых вектор развития Vpn имеет направление, противоположное вектору переноса Vmn. На рис. 6.4 представлены линии тока в трех системах координат, аналогично рис. 6.3: в неподвижной, в движущейся со скоростью линии 11,1 м/с и со скоростью переноса 15,5 м/с. Отличия «сверхмедленной» МЛШ существенны: зона стагнации движений в системе SRW не наблюдается;

поток, направленный от зоны осадков слоистообразной в сторону конвективной облачности располагается в слое до высоты 4 км, а в MWR в области, ограниченной отражаемостью в 30 dBZ, этот поток наклонен к горизонтали в соотношении 3:20 и распространяется до высот 6 км. В зоне осадков слоистообразной облачности так относительных представлена же, как нулевых цепочкой ив вихрей. случае «сверхбыстрых» линий, линия приподнята Эффект до высот 5 – 6 км и «вертикализации» движений движений отмечается в MWR для восходящих движений. С точки зрения модели, отраженной схематически на рис. 6.2 б, линии тока в «сверхмедленной» МЛШ (рис. 6.4 в) подобны «наклонному движению вперед» над теплым фронтом, причем здесь объединяются сразу все зоны осадков, как приземного и верхнего холодных фронтов, так и теплого фронта. Возникающий вопрос о сопоставимости горизонтальных масштабов на рис.6.2 б и рис. 6.4 в разрешается, тем, что модель, представленная на рис. 6.2 б представляет собой разрез, сделанный вдоль зоны осадков. Обратившись к оригинальной статье Браунинга и Монка [129] можно убедиться, что масштаб зоны осадков на рис.6.2 б составляет около 300 км, т.е. примерно равен продольному масштабу МЛШ. В таком случае при наблюдении картины движений поперечной МЛШ, подобной на рис. 6.4 в, с точки зрения синоптического анализа «сверхмедленную» МЛШ следует отнести к системе осадков теплого фронта.

Рисунок 6.4 Линии тока в «сверхмедленной» МЛШ 08/11/95, представленные в трех системах координат: а) относительно неподвижной земли;

б) в системе координат SRW, движущейся со скоростью смещения линии шквалов VL;

в) в системе координат MWR, связанной со среднетропосферным переносом Vm. Области с различной радиолокационной отражаемостью представлены оттенками серого цвета: 55, 50, 40 и 29 dBZ 6.4 Примеры использования MWR в прогнозе Возможность применения системы координат MWR не ограничивается только двумерными МЛШ, такими, как были рассмотрены выше. Важной особенностью MWR является то, что для анализа пригодны вертикальные сечения радиальной скорости, плоскость которых не обязательно перпендикулярна оси конвективной линии: для определения относительных движений используется проекция скорости переноса Vm на данную плоскость (данный азимут). В этом случае нулевые относительные скорости находятся в областях, где радиальная скорость VR совпадает с проекцией вектора скорости переноса на плоскость сечения движения, опережающие в данном азимуте. Тогда, определив знак среднетропосферный перенос, могут относительных движений в рамках модели на рис. 6.3, для быстрых МЛШ интерпретироваться как нисходящие, а противоположные — как восходящие. В рамках модели на рис. 6.4 для медленных МЛШ соотношение будет обратным. 6.4.1 Тыловой вток и направление движения МЛШ На рис. 6.5 представлены горизонтальные сечения поля радиолокационной отражаемости, сделанные 20 марта 1994 г. В тот день «сверхбыстрая» квазидвумерная мезомасштабная линия шквалов смещалась в направлении от 2250 к 450 со скоростью VL = 18 – 19 м/с, пройдя г.Пелотас в 21 ч по местному времени со шквалистым усилениям ветра до 15 м/с (рис.6.5 а,б, см. также рис. 5.1, 5.4 б, 5.5 в). Как и во многих других случаях, в данный момент линия принимает несколько изогнутую форму (от термина «bow-echo»). Далее в течение 1 часа двумерная линия трансформировалась в несколько относительно длинных сегментов различной ориентации (рис.6.5 в,г), т.е. процесс был вызван изменением скорости развития Vp, что часто наблюдается в течение эволюции двумерных МЛШ. В этих случаях физическая интерпретация движений внутри линии в системе координат SRW затруднена, поскольку происходят заметные изменения в направлении и скорости движения.

Рисунок 6.5 Эволюция «сверхбыстрой» МЛШ, наблюдавшейся 20 марта 1994 г.

Даже в самом начале наблюдений в 21:21 – 21:36 (рис.6.6 а), когда еще не произошло разделение линии, максимум радиальной скорости VR, как и ожидалось, отмечается в конвективной области в плоскости, перпендикулярной оси линии. Другой максимум, равный 25 м/с, в средней тропосфере, в зоне осадков слоистообразной облачности находится в азимуте 268.50, что составляет угол 450 с осью МЛШ. Мезомасштабный поток, который имеет такую скорость и составляет 11,50 с направлением скорости среднетропосферного переноса (2800 – 16 м/с), превышая ее на 9 м/с, является тыловым втоком. Как и в случае «сверхбыстрой» МЛШ, рассмотренной выше, вток расположен на разделении зоны осадков слоистообразной облачности на две части сразу за областью «яркой линии» (рис.6.6 а), состоящей из отдельных «генерирующих ячеек» с ядрами повышенной отражаемости более 50 dBZ. Около 23:00 конвективный регион (рис.6.5 ж) вновь приобретает линейную форму, но теперь линия имеет квазимеридиональное направление, тогда как первоначально ее ориентация была с СЗ на ЮВ. Таким образом, спустя час с половиной ось МЛШ стала направлена перпендикулярно изначальному направлению тылового втока. Величины и градиенты радиальной скорости (рис.6.6 б) в направлении, перпендикулярном конвективной части линии 20/03/94, не такие большие в сравнении с МЛШ 11/01/96, рассмотренной в п.6.3, однако вертикальная структура движений аналогична рис. 6.3. Как и в других двумерных линиях, в Рисунок 6.6 Проявление втоков в слоистообразный (ВС) и конвективный (ВК) регионы в МЛШ 20/03/94. Вверху ИДВ радиальных скоростей, внизу ИДВ р/л отражаемости. Пунктирная линия соответствует положению нулевых движений в MWR этой МЛШ наблюдаются максимумы радиальной скорости в средней тропосфере в тылу зоны осадков слоистообразной облачности и в транзитной зоне, которые могут быть связаны с втоком в тылу слоистообразного региона (ВС) и конвективного (ВК), который объединяется с сильным оттоком из конвективного региона. Скорость линии менялась с 18 до 21 м/с в течение наблюдений, поэтому при использовании SRW можно выделить только ускорение движения под конвективным регионом, где под зрелой ячейкой шторма в голове плотностного потока достигаются скорости 25 м/с (данное наблюдение уже констатировалось в п.6.3). Поле радиальных скоростей МЛШ в центральной части слоистообразного региона, как видно из рис. 6.6.б, относительно однородно с преобладанием скоростей ~19 м/с, что означает стагнацию движений. В то же время значения скоростей в этой области превышают величину компоненты скорости среднетропосферного переноса 15,3 м/с, т.е. при рассмотрении движения в системе координат MWR тыловой вток ВС проявляется как вытянутая область, которая объединяется с втоком конвективного региона ВК, точно так же, как на рис. 6.3. Следует отметить, что наблюдения указывают на то, что чем больше скорость развития Vpn МЛШ, тем больше интенсивность тыловых втоков ВС и ВК в MWR. Например, относительная скорость около 18 м/с в тыловых втоках МЛШ, наблюдавшейся 11/01/1996, в два раза больше чем в МЛШ от 20/03/1994, соответственно и средние скорости развития этих линий Vpn имеют такое же соотношение: 11,7 м/с и 6 м/с. 6.4.2 Шторма с индивидуальным развитием. В многих случаях Одним применение из таких системы случаев координат SRW не представляется возможным, а неподвижная система координат (GRW) малоэффективна. являются одновременно существующие шторма, которые смещаются с различными скоростями и в разных направлениях в связи с индивидуальными особенностями развития. Поскольку система координат MWR не зависит от величины скорости развития, то её применение возможно и в этом случае.

Рисунок 6.7 Применение системы координат MWR к моменту начала слияния штормов с МЛШ 11/01/96. Вверху представлен ИДВ р/л отражаемости МЛШ A и C, сделанный в азимуте 2800;

внизу ИДВ радиальной скорости, представлена шкала скоростей в неподвижной системе координат GRW и в MWR.

Рассмотрим вновь случай сверхбыстрой МЛШ 11/01/1996 перед слиянием с нею штормов линии С (см. рис. 4.1 д), в момент имеющей отрицательный вектор развития. Сложная система циркуляций, представленная на рис.6.7, не позволяет четко выделить втоки и оттоки между штормами в неподвижной системе координат GRW. Поскольку скорость МЛШ С направлена с запада на восток и равна 10-11 м/с, а МЛШ А на данный момент времени движется со скоростью 22 м/с, то и для анализа SRW невозможно выбрать единственную скорость. В то же время, вычитая из радиальной скорости VR компоненту вектора переноса на плоскость вертикального сечения (в данном случае это 18 cos(315 0 280 0 ) = 14,7 м / с ), потоки, связанные с обоими штормами, четко отображаются в системе координат MWR. Например, относительные отрицательные скорости (на расстоянии от 0 до 55 км) отражают интенсивный отток от МЛШ С. Этот отток, занимая слой от поверхности до 4 км в области больших градиентов отражаемости, поддерживает зону, расположенную от 55 до 60 км на рис. 6.7, где наблюдается преобразование положительных относительных скоростей в почти нулевые, что означает преобразование горизонтального втока в восходящее движение. То есть МЛШ С в данный момент времени представляет собой линию отдельных штормов, в целом такие движения подобны схеме на рис. 6.4 сверхмедленной МЛШ. В данном случае МЛШ С развивается в теплом секторе циклона и структура её циркуляций может быть условно отнесена к наклонному движению в тыл (рис. 6.2). Отметим, что в исследованных 22 относительно долгоживущих локальных штормов в системах N1 определение области интенсивного оттока нижних уровней и втока на средних уровнях не вызывало затруднений. Во всех случаях область наибольшей интенсивности оттока в MWR совпадало с направлением развития шторма на промежутках времени не менее получаса от момента снимка. 6.4.3 Квазистационарные фронты Одним из важных аргументов в пользу MWR является возможность диагноза и прогноза эволюции квазистационарных МСО. Возникновение таких систем над территорией штата Рио Гранде до Сул характерно для зимы и начала весны, с июня по сентябрь, когда ось струйного течения полярного фронта располагается над регионом и скорость переноса элементов систем осадков, как показано в главе 3, достигает своего внутригодового максимума. Несмотря на то, что в этот период возникают линейные и нелинейные конвективные системы со значительным количеством градовых штормов, в суммах осадков периода, очевидно, доминируют те системы, которые в условиях высоких скоростей потока остаются долгое время над одним регионом. Стационарные системы могут производить суммы осадков, которые отражаются на климатических аномалиях не только сезона, но и года в целом. Примером одной из таких систем, наблюдавшейся в период глубокого Эль-Ниньо, облачность фронта, Пелотас месячной (175 мм). которая дала На с является стационарного 24 по 1, 26 августа 1998 г. на станции более нормы осадков спутниковых снимках Meteosat-5 в видимом диапазоне (рис.6.8) заметно, что фронт имеет ориентацию с СЗ на ЮВ и в течение 2425 августа периодически волноподобные августа одна на нём возникают возмущения, из волн причём только к ночи 26 трансформировалась в хорошо выраженный который запада Рисунок 6.8 Спутниковые изображения в видимом диапазоне облачности стационарного фронта 24 – 26 августа 1998 г.

циклонический смещаться на с вихрь на верхних уровнях, стал Уругвая восток побережья Рио Гранде до Сул, что сопровождалось быстрым уменьшением давления у поверхности земли с 1018 до 998 гПа за сутки и усилением ветра до 26 м/с. К вечеру 27 августа вся система сместилась к северу. В данном разделе будет показано применение системы координат MWR к анализу структуры циркуляций в мезомасштабной системе осадков, наблюдавшейся во второй половине дня 24 августа 1998 г. Особенностью этой фазы фронта является то, что непрерывный дождь в г.Пелотас продолжался более полутора суток, сумма осадков за 24-часовой период с 13:00 24/08 по 25/08 составила 104 мм, или почти 80% от месячной нормы (131,8 мм) для станций региона. Уникальность данного случая подчеркивается и тем, что такие осадки находятся в диапазоне экстремальных суточных сумм осадков за 30 летний период на станциях региона (96-112 мм), причем почти половина осадков (49 мм) выпало после значительного усиления интенсивности дождя между 16:00 и 24:00 часами. а) Комплексная структура квазистационарных МСО На рис. 6.9 а показаны фрагменты поля радиолокационной отражаемости, представляющего собой полосу, ориентированную приблизительно по направлению ветра в средней тропосфере. Очевидно, что направление движения системы неопределенно, заметны лишь колебания ее границы за счет развития и смещения скоплений меньшего масштаба (например, А и В) внутри полосы. Благодаря таким скоплениям интенсивность осадков стационарных МСО имеет значительные колебания во времени: во всех шести случаях долгоживущих МСО, исследованных в [124], на плювиограммах обнаружены квазипериодические усиления осадков, вызванные прохождением скоплений мезомасштаба с пространственным периодом 80-120 км. Наиболее явно комплексный характер квазистационарных фронтов проявляется при аккумуляции осадков в системе координат, движущейся со скоростью переноса элементов. На рис. 6.9 б показан типичный для таких МСО результат аккумуляции осадков – отражаемости 30 и 45 dBZ, иллюстрирующий одновременно наличие двух продольных мезо--полос и поперечных масштабных «волн», которые на мгновенных снимках выражаются в уширении и сужении зон осадков полос -масштаба. В отдельных случаях такие «волны», перемещаясь вдоль главной оси системы, развиваются в конвективные линии, подобные МЛШ. Возможные причины кратко обсуждаются Рисунок 6.9 Эволюция МСО на стационарном фронте 24/08/98. а) ИКО радиолокационной отражаемости в радиусе 240 км под углом 0,5. С начальной стадии развития прослеживается структура двух полос масштаба мезо-, обозначенных, А и В – скопления меньшего масштаба;

б) проявление структуры полос мезо- и поперечных циркуляций на интегральном изображении зон осадков, накопленных в течение промежутка 15:52-19: в [124] и выходят за рамки данной работы. В условиях оперативного прогноза появление таких возмущений в поле отражаемости часто ведет к неверной интерпретации направления смещения системы и оценке суммы осадков на ближайшие часы. Например развитие мезо--масштабных возмущений А и B в поле отражаемости между 15:52 и 16:42 (рис. 6.9) формально свидетельствует о движении МСО на север, тогда как двумя часами позже ось МСО оказывается южнее радара. Тем не менее, даже в таких сложных для анализа случаях применение системы координат MWR позволяет оперативно интерпретировать структуру циркуляций в рамках моделей «быстрой» и «медленной» МЛШ и обоснованно прогнозировать интенсивность и длительность осадков, уточняя тип и стадию развития системы синоптического масштаба. б) Направление движения квазистационарных МСО Анализ поперечных циркуляций квазистационарных систем осадков можно производить как в неподвижной системе координат (GRW), так и в MWR, движущейся со скоростью среднетропосферного потока, который направлен почти параллельно оси МСО: с СЗ на ЮВ (3000 - 25 м/с). На рис.6.10 а представлена вертикальная структура горизонтальных скоростей в плоскости, почти перпендикулярной оси МСО, на момент времени до начала наиболее интенсивных осадков на метеостанции. Частицы воздуха на нижних уровнях до высот 4 км (на удалении от –40 до +50 км от радара) в этой плоскости почти неподвижны, с тенденцией слабого смещения с северо-востока на юго-запад, и лишь на удалении +50 км их скорость на высоте 2 км превышает 2-3 м/с. Проекция скорости переноса на данную плоскость имеет значение 6,5 м/с, и направление от радара на северо-восток (см. рис.6.10 б), в MWR слабые движения на юго-запад, обнаруженные выше, проявляются как вток воздуха в систему с северо-востока, со скоростью более 8,5 м/с. Напротив, если в неподвижной системе координат, на уровнях выше 4 км на рис.6.10 а, наблюдаются скорости, направленные от радара на северо-восток, возрастая от 6 м/c на уровне в 5 км до 19-25 м/с на высотах порядка 10 км, то в представлении МWR эти скорости становятся более умеренными, то есть от 0 до 12 -19 м/с.

Рисунок 6.10 Пример анализа в MWR применительно к участку квазистационарного фронта 24/08/98. Вертикальная структура движений (а) в азимуте, сделанном почти перпендикулярно квазистационарной МСО, представленной на ИКО (б) и гипотетические схемы мезомасштабных потоков «сверхбыстрой» (в) и «сверхмедленной» (г) МЛШ, которые могут использоваться для интерпретации этих движений. Радиальные скорости представлены как скорости движения относительно неподвижной земли (GWR) и относительно компоненты скорости переноса (MWR), положительное направление выбрано в сторону переноса Vmn элементов МСО. Наклон нулевой линии в MWR (граница синего и зеленого) позволяет интерпретировать участок фронта по схеме (г) «теплого участка».

Поскольку на ИКО квазистационарная МСО на рис.6.10 б представляет собой конвективную линию с максимальной отражаемостью Z > 55 dBZ на северо-востоке и полосу более слабых осадков к югу, то данная МСО может быть интерпретирована как мезомасштабная линия шквалов с зоной слоистообразных осадков, движущаяся на северо-восток. Если данное предположение верно, то вектор развития Vpn должен совпадать по направлению с компонентой скорости переноса Vmn и перед нами «быстрая» МЛШ. В схеме «быстрой» МЛШ мезомасштабный поток, восходящий от конвективной зоны, направлен в тыл слоистообразной зоны в верхней тропосфере (стрелка 1), а тыловой вток (стрелка 2) в систему со стороны ЗОСО опускается до конвективной части системы (рис.6.10 в). В этом случае слой относительных нулевых движений МWR, разделяющий эти два мезомасштабных потока, должен иметь наклон от предполагаемого ЗОСО на юге к конвективной линии на севере. Однако, анализируя рис.6.10 а, можно убедиться, что зона нулевых скоростей в МWR имеет обратный наклон, понижаясь от предполагаемого «фронта» МЛШ в точке +50 км с 4-5 км до 1 км в её «тылу» ( – 40 км). Возникающее противоречие между визуально определяемой структурой «быстрой» МЛШ и направлением восходящих и нисходящих мезомасштабных потоков можно разрешить, если взглянуть на данную МСО через схему (рис. 6.10 а). Приведем что именно эта схема движений «медленной» МЛШ (рис. 6.4, 6.10 г.), где наклон линии нулевых скоростей, очевидно, совпадает с наблюдаемым наиболее значимые доводы в пользу того, удовлетворительно объясняла последующие события, связанные с эволюцией данной МСО. Медленные МЛШ, как указывалось ранее, не обязательно перемещаются по направлению потока с меньшей скоростью. При значительной величине вектора развития фронт системы может двигаться и в обратном переносу направлении. В нашем случае, когда поперечная составляющая трансляции Vmn невелика, «отрицательное» развитие может вектора означать приближение МЛШ к радару. С поправкой на возможную разнонаправленность поперечного развития сегментов стационарных систем, непрерывно уходящих из зоны обзора, на ИКО, сделанном через два часа (рис.6.11а), отмечается, что несмотря на общее снижение интенсивности, полоса более интенсивных осадков находится южнее радара, а севернее радара осадки более «однородны». Вертикальная структура Z на рис.6.11 а явно отражает развитие новых конвективных ячеек в юго-западном направлении и, очевидно, нисходящий поток имеет наклон с севера на юг, т.е. от зоны слоистообразной облачности к переднему «конвективному» краю. Выше данного слоя воздуха обнаруживается Рисунок 6.11 Теплый (24/08/98) и холодный (25/08/98) участки квазистационарного фронта. а) ИДВ р/л отражаемости и изолинии радиальной скорости (слева) в направлении, перпендикулярном скорости переноса, а также структура поля р/л отражаемости (справа). Изображения, сделаные через 2 часа после снимка на рис.6.10 а ( положение разреза отмечено как t-2 ч) убеждают, что перед нами теплый участок фронта. Заметим, что на сечении t-2, которое «унесено» потоком на 180 км от радара, продолжается развитие поперечного возмущения, вызывающего уширение полосы как на север, так и на юг. б) В MWR вертикальная структура движений на участке фронта 25/08/98 однозначно интерпретируется как «сверхмедленная». Заметно, что тыловой вток (желтый и розовый) направленный в положительном) в систему достигая в MWR 10,5 м/с, приподнятый на южной границе ЗОСО до среднего уровня тропосферы ныряет под восходящие движения на севере. Структура ИКО тем не менее далеко не однозначна.

другой, противоположного направления, т.е. движения безусловно согласуются со схемой на рис.6.4 и 6.10 г.

Таким образом, наклон поверхности нулевых относительных движений в противовес видимой структуре поля отражаемости на рис.6.10 б и формальной флуктуации сегмента осадков на север из-за развития волнового возмущения (рис. 6.9, рис.6.11 а) однозначно показал, что на рис.6.10 а наблюдается участок фронта, соответствующий «сверхмедленной» МЛШ, и позволил предполагать перемещение зон интенсивных осадков в южном и юго-западном направлении с заблаговременностью не менее 2 часов до того момента, когда это смещение стало очевидным (рис.6.11 а). С точки зрения синоптического анализа (рис. 6.2), мезомасштабная система в этом случае может интерпретироваться как «теплый» участок стационарного фронта. Заметим, что на следующий день 25/08/98 (рис. 6.11 б) на фоне небольшого ослабления скорости переноса с 25 до 21,5 м/с, принявшей чуть более широтное направление (2950), поле осадков квазистационарного фронта сохранило форму полосы, став более однородным, чем в предыдущие сутки, но локальные усиления интенсивности осадков, связанные с -мезомасштабными возмущениями, продолжали наблюдаться. Радиальные скорости, представленные в MWR к середине дня, свидетельствуют, что система относительных движений приобрела форму, характерную для сверхбыстрой МЛШ (рис. 6.10 в), и система осадков начала смещаться на север. Таким образом, можно резюмировать, что в течение двух суток 24-25 августа над радаром последовательно находились «теплый» и «холодный» участки квазистационарного фронта, и в обоих случаях смещение его к югу или северу можно было прогнозировать, используя MWR. 6.4.4 Особенности формирования полос осадков на фронтах и в циклонах. Наиболее важным применением анализа в МWR является интерпретация будущего развития полос осадков в начальный период формирования участков стационарных фронтов и циклонов. В большинстве из 15 исследованных нами случаев глубоких циклонов интерпретация «теплых» и «холодных» участков в МWR по схеме сверхбыстрой и сверхмедленной МЛШ не представляет затруднения. В то же время наличие на полосах участков с поперечными циркуляциями может осложнить интерпретацию. Рассмотрим в качестве примера анализ начального периода формирования полос в циклоне 31 августа 1999 года. На рисунке 6.12 а показан ИКО в радиусе 120 км отражаемости Z и соответствующие ИДВ. Структура поля отражаемости сложная и к данному моменту может быть скорее отнесена к нелинейным МСО. С другой стороны очевидно, что зона слоистообразных осадков смещается впереди конвекции. Применение МWR в направлении, близком к скорости переноса, на первый взгляд также свидетельствует о том, что перед нами сверхмедленная МЛШ и интерпретация может производиться по схеме на рис.6.4 (6.10 г). Действительно, в области от –30 км до 120 км как наклон потока 1:10, так и тыловое ослабление более чем на 6 м/с на средних уровнях в ведущей по отношению к конвективному региону ЗОСО, представляют знакомую нам схему «сверхмедленной» МЛШ. Тем не менее интерпретация по единой схеме всех элементов вертикального сечения на рис. 6.12 б в не совсем верна: наиболее мощная ячейка в 60 км к СЗ от радара является одним из первых элементов полосы осадков, развивавшейся почти вдоль потока (см. 7:40-9:15 на рис. 6.13 a). Действительно, анализ сечений в азимуте 2700, сделанных почти одновременно с ИДВ на рис.6.12 б и других, показал, что характерный для «сверхмедленных» наклонный вток в конвективный регион с относительными движениями нижних уровней, которые имеют противоположное направление к скорости переноса, находится на западе — юго-западе от представленного на рис.6.12 б сечения. Проблемы, возникающие при интерпретации одиночных вертикальных сечений в период формирования фронтальных полос, часто снимаются, если принять во внимание возможность периодических возмущений основной полосовой структуры. Как показывают аккумулированные изображения (рис. 6.13 б) в движущейся с потоком системе координат, на этой полосе масштаба мезо-, как и в рассмотренном в п. 6.4 случае, развиваются возмущения мезо- масштаба под углом к основной полосе. В данном случае нами сделан разрез этого поперечного к фронтальным полосам возмущения.

Рисунок 6.12 Интерпретация системы движений в стационарной МСО 31/08/99 в начальный момент развития возмущения. Поле отражаемости на ИКО (а) и ИДВ (б) предполагает «сверхмедленную» МЛШ. Однако на ИДВ радиальных скоростей (в азимуте 315-1350) представленных в MWR, кроме очевидного наклона и втоков по схеме 6.10 г, обнаруживаются некоторые отличия от этой схемы (см. текст).

Рисунок 6.13 Фрагменты эволюции поля отражаемости 31/08/98 а) последовательные снимки и б) их аккумуляция в системе координат, движущейся со скоростью переноса;

Отмечены поперечные возмущения мезо- масштаба на фронтальной полосе масштаба мезо-.

6.5 Втоки в зону осадков слоистообразной облачности Как видно из изложенного выше, втоки в ЗОСО в быстрых МЛШ (рис. 6.3, 6.9) и им подобных МСО (рис.6.11 б) представляются в виде локального усиления ветра по сравнению со скоростью переноса и, наоборот, в медленных МЛШ (рис. 6.4) и им подобных МСО (рис. 6.10, рис. 6.12) — как локальное ослабление скорости ветра на средних уровнях. Одним из примечательных явлений, очевидно, связанных с такими втоками, является дивергенция ветра вблизи поверхности земли. Например, такая область заметна на рис. 6.11 б в тылу «быстрого» участка квазистационарного фронта ( x ~ 55км ), и на рис. 6.10 а (x ~ +50 км), на рис. 6.12 б (x ~ +35 км), относящихся к «медленным» участкам. Во всех отмеченных выше случаях, такая область приблизительно совпадает с краем ЗОСО, где оканчивается область вторичного максимума осадков. Например, на рис. 6.12 б нисходящий тыловой вток более 6 м/с, начинаясь на уровне около 7 км (x = + 90 км), достигает поверхности земли приблизительно в 10-20 км от радара, где начинает растекаться. Относительные движения в MWR при этом достигают скорости 30 м/с;

такие сильные относительные движения оставляют заметный след в виде выгнутой формы полос осадков ячеек ЗОСО. Возможно, дивергенция именно этого потока приводит к образованию «обратного» фронта порывистости, где вблизи поверхности земли под ЗОСО фиксируются радиальные скорости 30 м/с (см. также рис. 6.10-6.11). Неизвестно, является ли это «теплым» или «холодным» порывом и какова скорость ветра на уровне флюгера, но по сообщению Абдуллаева [119], наблюдавшего в ряде случаев прохождение слоистообразного региона с характерной свисающей вниз сигарообразной областью S слабого радиоэха, порывы происходят на фоне локального увеличения температуры. Анализируя рисунки, видим, что локальная область, ограниченная таким навесом, обычно имеет горизонтальные размеры около 50 км. Как показано в главе 5, в тылу ЗОСО обычно формируется тыловая депрессия, причем градиенты давления в тыловой депрессии по величине в ряде случаев сопоставимы с наблюдаемыми у ведущего края МЛШ. Так, Джонсон, 1996 [134] наблюдал в тылу одной из МКС падение давления 10 гПа за 20 минут, т.е. сравнимое с градиентом давления в центре урагана, что привело к порывам ветра до 24 м/с. В отдельных случаях скорости до 20 м/с наблюдались в тылу ЗОСО МЛШ и в нашей выборке (глава 5). Больших значений ветра не наблюдается, видимо, только из-за относительно быстрого смещения тыловой депрессии и её менее стабильного характера, чем это наблюдается в тропических циклонах. Дальнейшие наблюдения показали (Stumpf, 1991 [141] среди прочих), что аналог тыловой мезодепрессии может появляться позади слоистообразного региона в МКС со сложной нелинейной организацией конвективных элементов. Таким образом, положение тыловой депрессии и величина тылового ускорения могут явиться важным фактором для прогноза новых усилений ветра, подчас далеко за линией конвекции. Опасность холодных и теплых микропорывов1 подчеркивали Фуджита и Маккарти, 1990 [130], обнаружившие, что в 51 случае крушений или аварий самолетов за период 1959-1983 гг. в США, 65% были связаны с конвективными штормами, тогда как остальные могут быть связаны с тыловой депрессией (Johnson, 2001 [135]). На наш взгляд одним из возможных факторов, ведущих к таким событиям, может стать сильный сдвиг ветра, вызванной тыловой струей. На рисунке 6.14 представлены примеры вертикальных профилей ветра, зафиксированных вблизи края зоны слоистообразных осадков различных МСО, отнесенных нами к быстрым и медленным в зависимости от направления и наклона втока по отношению к вектору переноса.

Wilson & Wakimoto 2001 указывают, несмотря на работы Фуджиты, Баерса и Брэхэма, что большинство метеорологов не согласны с тем, что нисходящие потоки размерами около 1 км могут достичь поверхности без более ранней дивергенции.

Рисунок 6.14 Втоки в зону осадков слоистообразной облачности условно «быстрых» (б) и «медленных» (м) МСО: изменение скорости ветра с высотой. Радиальные скорости зарегистрированы на краю вторичного максимума осадков (темная линия) и в MWR (светлая линия) при углах места менее 100. Над каждым графиком указана дата и тип МСО.

Как видно из рис.6.14 в быстрых зрелых МСО профиль ветра во втоке приобретает форму натянутого лука, обращенного в сторону переноса МСО, а для медленных – в противоположную. Как видим, основное положение максимума усиления (ослабления) в быстрых и медленных МСО происходит на уровнях от 3 до 5 км, т.е. примерно на уровне высоты нулевой изотермы. При обычной вертикальной протяженности втока около 2 км, хорошо определяемой по пересечению линии нулевых скоростей в MWR, наибольшие вертикальные сдвиги ветра наблюдается под областью максимума, где обычным является увеличение (уменьшение) скорости более чем 10 м/с на 1 км, т.е. 10-2 с-1.. Появление втоков в ЗОСО, сопровождающих ассиметричные МЛШ, системы N1 и L2 и собственно слоистообразные системы SL и SN, говорит об определенной независимости тыловых усилений и ведущих ослаблений ветра от наличия конвективного элемента. В ряде случаев втоки вызывали столь сильное возмущение поля горизонтального ветра, что на ИКО радиальных скоростей фиксировались вихри с вертикальной осью масштабом ~30 км и со сдвигом ветра ~ 10-3 с-1 и более. Во многих системах осадков с ЗОСО подобие втока наблюдалось на нижних уровнях, например, в системах типа L2 031298 и 211298 (см. профили ветра в тылу этих систем на рис. 6.14). Однако, для данных случаев не характерно образование навеса слабой отражаемости в тылу региона. В тех случаях, когда фиксируется развитый навес со слабой отражаемостью, обычно велики и относительные скорости втока: вток в систему приобретает характер струи, как в МСО, изображенной на рис. 6.11 б6.12 б. 6.6 Выводы к главе 6 Сравнивая потенциальные возможности использования различных систем координат для представления движений внутри МСО, можно заключить, что наиболее адекватной является система координат, связанная со скоростью среднетропосферного потока — МWR. Построение относительных движений в этой системе координат не представляет трудностей с технической точки зрения и требует лишь определения скорости и направления среднетропосферного потока Vm. Поскольку скорость потока Vm одинакова для всех элементов системы осадков, как конвективных, так и слоистообразных, то движения, возникающие внутри различных облачных скоплений: линий различной интенсивности, локальных штормов, развивающихся в общем случае разнонаправленно, — в MWR могут быть проанализированы одновременно. Представление в MWR моделей «сверхбыстрой» и «сверхмедленной» МЛШ объединяет модель мезомасштабной конвективной системы P. Хауза (рис. 6.1) и «несущей конвейерной полосы» на фронтах К. Браунинга (рис. 6.2), что заметно облегчает интерпретацию типа и направления движения МCO. Отличительной особенностью представления движений в MWR является появление линии нулевых относительных движений как в конвективном, так и в слоистообразном регионе, подтверждая тот факт, что скорость переноса есть некоторая общая скорость мезомасштабной системы циркуляций.

При анализе систем осадков в MWR были выявлены новые возможности, которые предоставляет данная система координат. Среди явных прогностических признаков можно отметить ориентацию наклона линии нулевых скоростей и направления втоков окружающего воздуха в ЗОСО: 1) Наклон линии нулевых скоростей позволяет идентифицировать «теплые» и «холодные» участки квазистационарных фронтов и прогнозировать их смещение. В сочетании с аккумуляцией зон осадков в движущейся с переносом системе координат в MWR возможно исследование периодических возмущений на фронтах масштаба мезо-. 2) Обобщая наблюдения интенсивности и направления втоков в зону осадков слоистообразной облачности, можно прийти к простому выводу, что ключевым для развития втока является само существование зон осадков слоистообразной облачности по крайней мере умеренной интенсивности. Наиболее развитый вток в виде значительного усиления скорости ветра в средней тропосфере (3-6 км) наблюдается в тылу ЗОСО «сверхбыстрых» мезомасштабных линий шквалов непосредственно вблизи края вторичного максимума отражаемости («яркой линии»). Развитый вток в виде ослабления компоненты среднетропосферного ветра наблюдается и в ведущей зоне слоистообразной облачности «сверхмедленных» систем осадков. Над областью значительных втоков в ЗОСО образуется навес слабого радиоэха, что может служить индикатором соответствующей области тыловой депрессии и связанных с нею шквалистых усилений ветра. Исследовательский потенциал MWR далеко не исчерпан: регистрация очевидных циркуляций -мезомасштаба вдоль линии нулевых скоростей (рис. 6.3) в сочетании с описанными в главе 4 наблюдениями о непосредственной связи возникновения элементов ЗОСО с конвективными элементами, предполагает, например, один из интересных экспериментов по изучению эволюции слоистообразного региона линий шквала. Обоснованно предположив, что история элемента ЗОСО начинается с конвективной ячейки, и смещая область наблюдения со скоростью переноса, можно регистрировать изменения трехмерной структуры поля радиолокационной отражаемости и относительных движений в этом объеме, прослеживая таким образом этот элемент во времени – от начальной стадии на фронтальной части мезомасштабной системы до его диссипации в тылу. Такой взгляд на природу явления существенно отличается от схемы Хауза (рис. 6.1) в SWR, где существование слоистообразного региона МЛШ по сути является следствием выноса конвекцией в верхние слои тропосферы мельчайших гидрометеоров, которые, медленно падая, переносятся в тыл системы. По-видимому, по счастливой случайности с опубликованием первого анализа в MWR [93] на 28 радарной конференции, к аналогичному взгляду на будущий эксперимент пришли и ведущие сотрудники лабораторий в Боулдере и Норманне [125]. Стоит надеяться, что дальнейшие исследования в этой области, подкрепленные мощной экспериментальной базой ведущих центров, прольют свет на историю облачного объёма, в котором начались конвективные явления.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ Трехмерные поля радиолокационной отражаемости Z являются уникальным источником сведений о морфологии и эволюции мезомасштабных систем осадков (МСО). Поле радиальных скоростей VR, получаемое на выходе когерентных радарных систем, позволяет к тому же оценить горизонтальные и вертикальные движения частиц осадков, т.е. исследовать циркуляции МСО. Несмотря на то, что радарные наблюдения используются для шторомооповещения и оценки сумм осадков на протяжении более шести десятилетий, оперативный анализ эволюции поля Z до недавнего времени ограничивался мощными локальными штормами, например, c целью воздействия на процесс градообразования. Прогноз эволюции МСО в целом оставался в сфере научных разработок, а сверхкраткосрочный прогноз (nowcasting) ограничивался экстраполяционными технологиями. Как ни странно, но практический потенциал анализа данных радара стал очевиден лишь к середине 80-х годов с появлением в научном обиходе понятия мезомасштабная конвективная система (МКС), первоначально возникшего в спутниковой метеорологии. Не в последнюю очередь сыграл роль и тот факт, что в этот период с развитием новых информационных технологий, обычные и когерентные наземные радары были объединены в сети, позволяющие как оперативно получать информацию о цикле жизни системы, так и быстро обрабатывать её, совмещая с другими источниками данных. Именно на этом этапе развития мезомасштабной метеорологии, когда технические проблемы ассимиляции данных казалось бы были преодолены, и возникли вопросы: «Что такое МКС как объект прогноза? Каковы ее пространсвенно-временные масштабы? На какие видимые проявления в полях метеоэлементов МКС необходимо обратить внимание для того, чтобы описать ее дальнейшую эволюцию?» и т.д. Необходимость выявления объекта прогноза, классификации, создания климатологии региональных систем осадков четко прослеживается во многих зарубежных исследованиях. Несмотря на явные успехи в этом направлении, очевидно, что известные морфологические классификации МКС имеют существенные ограничения для использования в практическом прогнозе по ряду причин, в частности они: а) отражают форму поля осадков без точной привязки к стадии эволюции МКС;

б) основаны на ограниченной выборке МКС, например, только на системах, производящих какое-либо опасное явление;

в) используют набор структурных признаков, не обязательно проявляющихся в других регионах;

а многочисленность классов и подтипов систем сужает возможность их идентификации в реальном режиме времени и т.д. В представленной работе сделана попытка классификации морфологоэволюционной мезомасштабных систем осадков с целью выделения объектов возможного прогноза. В частности, выделены характерные структуры с линейной организацией конвективных элементов – линии шквалов, которым посвящена основная часть исследования. Как показано в главе 2, субтропики юга Бразилии являются идеальной природной лабораторией для круглогодичного исследования целого спектра систем осадков, ответственных за обычные в этом регионе грозы, град, шквалы и наводнения. Летом в условиях термического циклона развиваются типично тропические конвективные системы, прерываемые прохождениями холодных фронтов, а зимой и в переходные периоды регион является зоной интенсивного циклогенеза, имеющего значение для всего континента. В диссертации представлены результаты, обобщающие 7-летний опыт наблюдений и прогноза мезомасштабных систем осадков на юге Бразилии с использованием доплеровского радара DWSR-88S, установленного в метеорологическом центре федерального университета г.Пелотас, штат Рио Гранде до Сул. Показано, что такие данные достаточны для подразделения интенсивности и типа осадков на конвективные и слоистообразные по характерной форме поля отражаемости. Во всех случаях можно определить их максимальную радиолокационную отражаемость и высоты радиоэха. Определение скорости отдельных радиолокационных ячеек или выявление отдельных фрагментов зон осадков, сохраняющих в течение определенного промежутка времени свою форму, позволяет определить скорость переноса элементов – скорость пассивной трансляции системы со среднетропосферным ветром – одно из принципиальных положений работ А.Н. Старостина и С.М. Абдуллаева, защищенных в Гидрометцентре РФ под руководством А. А. Желнина. Одним из важных применений скорости переноса является её совместимость с продуктами анализа аэрологического зондирования, данными реанализа и полями радиальных скоростей доплеровского радара. В частности, сравнение скоростей переноса и данных реанализа NCEP/NCAR позволило подтвердить репрезентативность нашей выборки для определения количественных характеристик классифицируемых МСО. Для целей сверхкраткосрочного прогноза важно определить тип системы как можно на более раннем, но четко фиксируемым моменте её развития. В качестве основного методического принципа для классификации МСО масштаба более 100 км в главе 3 предложено, что таким моментом является время регистрации максимальных высот радиоэха и максимальной радиолокационной отражаемости. В этот промежуток жизни, названный стадией максимального развития, МСО конвективного и слоистообразного типа можно подразделить на линейные и на системы произвольной организации элементов в зависимости от наличия в них линейных структур протяженностью порядка 200 км. Установленная связь между высотами радиоэха и максимальной отражаемостью позволяет разделить системы с преобладающим конвективным элементом на классы с умеренной и глубокой конвекцией, базируясь на пороге отражаемости Z=55 dBZ. Главным итогом предложенного метода является следующее. На стадии максимального развития по радиолокационным данным можно выделить шесть типов организации мезомасштабных систем осадков: линии глубокой конвекции;

системы глубокой конвекции нелинейного типа (комплекс локальных штормов);

полосы ливневых осадков;

зоны ливневых осадков без линейной организации;

зоны слоистообразных осадков с линейной и произвольной исследование Выявлена организацией морфометрии вектора элементов классов системы. позволяет переноса Предварительное утверждать, в что пространственный масштаб всех систем заключается в пределах ~250-300 км. значимость пассивного организации мезомасштабных конвективных систем. Например, преобладание систем линейного типа, которым посвящена основная часть работы, отмечается в диапазоне скоростей среднетропосферного потока ~ от 10 до 20 м/с. Данное наблюдение подтверждается и анализом синоптических условий возникновения – линейные МСО возникают в различных крупномасштабных условиях, но преобладают в обстановке повышенной бароклинности. Изменение величины скорости переноса по сезонам года с общей тенденцией увеличения в зимний период и уменьшения летом, очевидно, определяет и сезонное изменение повторяемости морфологических типов МСО. Показано, что предложенная классификация мезомасштабных систем осадков может использоваться не только для интерпретации радарных данных в других географических регионах, но и позволяет сопоставлять информацию, полученную другими дистанционными средствами. В частности показано, что сеть наземной регистрации грозовых разрядов выявляет те же пространственные масштабы, что и данные радара, а грозовая активность коррелирует с типом систем осадков. Предложенная систематизация МСО может служить базисом для детального анализа эволюции каждого из классов систем с целью выявления характерного типа эволюции. Пример такого анализа представлен в главе 4, где исследуется выделенный на основании морфологической классификации линейный тип систем глубокой конвекции — мезомасштабные линии шквалов (МЛШ). Основная идея такого анализа заключается в вычитании вектора пассивного переноса Vm из средней скорости смещения квазидвумерных МЛШ VL, что позволяет оперировать с той компонентой движения, которая связана в чистом виде с появлением новых конвективных элементов системы, иначе говоря, с вектором развития МЛШ Vp. Было установлено определяющее значение вектора развития для предсказания многих важных характеристик мезомасштабной системы, таких как линейные размеры зоны осадков слоистообразной облачности, её положение относительно конвективного региона. На основе значения модуля вектора развития предложена эволюционная классификация линий шквалов, согласно которой линии с положительным вектором развития («быстрые» линии) — это те, в которых вектор развития V pn совпадает по направлению с нормальной компонентой средней скорости переноса Vmn. «Медленные» МЛШ, или с отрицательным вектором развития, — это линии, в которых вектор развития V pn противоположен по направлению к нормальной компоненте средней скорости переноса Vmn. Превышение модулем нормальной компоненты вектора развития значения ~3 м/с служит индикатором появления зоны слоистообразных осадков в зрелой стадии МЛШ. Установлена линейная зависимость максимальной ширины ЗОСО от скорости развития. В частности, для появления обширного ЗОСО ~100 км необходима средняя скорость развития ~7 м/с. Наблюдения таких явлений, как зоны слабой отражаемости, инкорпорированные в ЗОСО, позволяют предположить, что найденные связи являются следствием существования осадков слоистообразных облаков только в тех областях воздушной массы, переносимой со среднетропосферным ветром, которые ранее были заняты конвективными осадками. Органическая связь между появлением ЗОСО в тылу или впереди конвективной зоны МЛШ и величиной, а также направлением вектора нормального развития позволяют выделить два подкласса МЛШ: «сверхмедленные» и «сверхбыстрые». Одним из важных подтверждений целесообразности деления линий шквала на «сверхбыстрые» и «сверхмедленные» является проведенный анализ вертикальной структуры движений в квазидвумерных МЛШ, показавший различие в распределении горизонтальной завихренности в этих линиях. Предложенная эволюционная классификация линий шквалов, основанная на величине и направлении вектора развития, удовлетворительно описывает поведение МЛШ умеренных и тропических широт обоих полушарий на различных стадиях жизни, объясняя и обобщая результаты исследований последнего десятилетия. В частности, установлено, что преобладающее поведение от стадии формирования до стадии диссипации наиболее распространенных «сверхбыстрых» МЛШ – это «обратное развитие». На основании этих и других фактов предсказано, что сверхмедленные и сверхбыстрые МЛШ в конце стадии зрелости имеют асимметричную форму, т.е. часто обсуждаемые типы «симметричных» и «несимметричных» МКС – по сути лишь разные стадии МЛШ одного и того же типа. Очевидно, что прогноз шквалов и климатология систем осадков, их производящих, актуальны для любого региона. В главе 5 показано, как используя очевидные особенности типов линейных и нелинейных мезомасштабных систем осадков, можно последовательно типизировать шквалистые усиления ветра по стандартным данным метеостанций в тех условиях, когда радарная информация недоступна. По существу деление шквалов на те, которые связаны с конвективными, слоистообразными осадками, и на сухие шквалы повторяет начальное деление МСО по типу осадков и их интенсивности. Анализ радиолокационных изображений показывает, что «сухие» шквалы практически исключены в зрелых «сверхбыстрых» МЛШ. Такие шквалы в этих линиях могут наблюдаться только при особой конфигурации поля осадков и асимметричном положении ЗОСО с соответствующей тыловой депрессией давления. «Сухие» шквалы могут быть следствием развития оттоков от локальных штормов в системах типа N1 или же в «быстрых» и «медленных» МЛШ, не формирующих плотные сегменты отражаемости, присущие «сверхбыстрым» линиям. Характерные особенности хода приземного давления (фронтальная мезодепрессия В, область повышенного давления А и тыловая депрессия Вw) симметричных сверхбыстрых линий заложены в итоговую реконструкцию систем осадков, производящих «сухие» и «мокрые» шквалы. Показано, что наиболее интенсивные шквалы (>17 м/с) связаны со случаями МЛШ симметричной формы, что говорит о большей интенсивности шквалов в начале и середине её зрелой стадии. На основе 10-летней выборки установлено, что более 50% шквалистых усилений ветра связано со сверхбыстрыми МЛШ, имеющими ЗОСО, или с подобными им системами. В итоге «неклассифицированными» осталось 30% «сухих» шквалов. Найденная связь скорости максимального порыва и скорости МЛШ позволяет сформулировать последовательность прогноза шквалов по данным радара. Адекватная интерпретация информации, поступающей с доплеровского радара, является залогом успешного её внедрения в повседневный прогноз. В интерпретации, как известно, важное место занимает используемая концептуальная модель явления. В дискуссионной главе 6 рассмотрены существующие концептуальные модели мезомасштабных конвективных систем и фронтальных полос осадков. Показано, что они отражают, в частности, различные взгляды на систему координат, в которой происходит ассимиляция данных и представление относительных движений. В главе 6 приводится обоснование того, что наиболее в приемлемо проводить анализ со радиолокационной информации системе координат, движущейся скоростью среднетропосферного ветра, т.н. MWR. Данная система позволяет вне зависимости от направления развития конвективной системы и пульсаций скорости ее перемещения определять положение наиболее важных потоков внутри системы для прогноза ее дальнейшей эволюции. Взаимное положение восходящих и нисходящих мезомасштабных потоков, различное для «быстрых» и «медленных» МЛШ и подобных им систем, позволяет, например, однозначно интерпретировать «теплыe» и «холодные» участки фронтальных систем. В сочетании с накоплением зон осадков в системе координат, движущейся со скоростью переноса, MWR позволяет делать обоснованные прогнозы даже в случаях квазистационарных фронтов, имеющих поперечные возмущения, т.е. в условиях, когда остальные концептуальные модели принципиально не работают. С другой стороны показано, что в MWR четко отображаются втоки и оттоки от системы – важные элементы для прогноза локализации опасных явлений, связанных с развитием штормов и линий шквалов. Например, обнаружено, что во многих случаях в ЗОСО быстрых и медленных линий шквалов появляются нисходящие втоки воздуха из средней тропосферы, проявляющие относительных себя соответственно Такие как усиления или явления, ослабления очевидно, движений. мезомасштабные вызывают не только появления «тыловых» мезомасштабных депрессий, но и ведут к появлению «теплых» порывов ветров вне зон осадков. На защиту выносится: 1) метод морфологической классификации шести типов систем осадков;

2) эволюционная классификация линий шквалов, основанная на сопоставлении величины и направления вектора развития;

3) метод представления доплеровской информации MWR, где в качестве основы системы координат выбрана скорость пассивного переноса системы;

а также соответствующие следствия этих методов. Стоит заметить, что смысловая ориентация данной работы на методы анализа и использование их в прогнозе не позволяет обсудить многие интересные факты, обнаруженные в процессе наблюдений.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ К Введению и Главе 1 1. Abdoulaev, 1995: Evoluo and hierrquia das aglomeraes de Cumulonimbus. Revista Brasileira de Meteorologia, vol.10, no.1, So Paulo, 1995. p.1-9. 2. Atlas D., and T.L. Bell, 1992: The relation of radar to cloud area-time integrals and implications for rain measurements from space. Mon.Wea.Rev., v.120, p.1997-2008. 3. Atlas, D., ed., 1990: Radar in Meteorology. American Meteorological Society, Boston, 1990, 781 pp. 4. Augustine, J.A. and K.W. Howard, 1988: Mesoscale convective complexes over the United States during 1985. Mon. Wea. Rev., v.116, p.685-701 5. Bluestein H.B, M.J. Jain, and G.T. Marx, 1987: Formation of mesoscale lines of precipitation: non-severe squall lines in Oklahoma during the spring. Prepr. 3d Conf. on Mesoscale Proc., p.198-199 6. Bluestein, H.B, M.J. Jain, 1985: Formation of mesoscale lines of precipitation: severe squall lines in Oklahoma during the spring. J. of Atm.Sci., v.42, n16, p. 1711-1731 7. Bluestein, H.B., 1992. Synoptic-Dynamic Meteorology in Midlatitudes. Volume I. Principles of Kinematics and Dynamics. Oxford University Press., 1992, 426 pp. 8. Bluestein, H.B., 1993. Synoptic-Dynamic Meteorology in Midlatitudes. Volume II. Observations and Theory of Weather Systems. Oxford University Press., 1993, 594 pp. 9. Bluestein, H.B., and S.S. Parker, 1993: Modes of isolated, severe convective storm formation along dryline. Mon.Wea.Rev., v.121, p. 1354-1372. 10. Browning, K.A and C.G. Collier, 1989: Nowcasting. WMO training workshop in very short-range forecasting, Bratislava, Czechoslovakia, 10-21 July,1989, p.1-42 11. Browning, K.A., 1989: The mesoscale data base and it using in mesoscale forecasting. Q. J. Met. Soc., v.115, n. 488, p.717- 12. Browning, K.A., and F.F. Hill, 1984: Structure and evolution of mesoscale convective system near the British Isles. Quart. J.R. Met. Soc., 110, pp. 897-913 13. Byers, H.R., Braham R.R., Jr., 1948: Thunderstorm structure and circulation. J. Meteor., 1948, v.5, n.1, p.71-86 14. Calheiros, R.V. and I. Zawadski, 1987: Reflectivity-rain rate relationships for radar hydrology in Brazil. J. Clim. and Appl. Met., v 26, p.118-132 15. Chong, M., P.Amayens, G. Scialom, and J. Testud, 1987: A tropical squall line observed during the COPT 81 experiment in west Africa. Part I: Kinematic structure inferred from dual-Doppler radar data. Mon. Wea. Rev.,115, p.670-694 16. Clift, G. A., 1985: Use of radar in meteorology. WMO №625, (Technical Note No.181) 89 рp. 17. Cotton, W.R, R. A. Athnes, 1989: Storm and Cloud Dynamics. Academic Press, London, v.44, International Geophysics Series, 883 р. 18. Cotton,W.R., Lin, M.-S., McAnnelly, R.L., and C. J. Tremback, 1989: A composite model of Mesoscale Convective Complexes, Mon. Wea. Rev., v.117, p.765-783 19. Davies, H.C., 1996: Mesometeorology whence came you, and whither do you go? Keynote to 7th Conf. on Mesoscale process, Reading, UK, p.1-3 20. Doviak, R.J., D. S. Zrnic, 1984: Doppler Radar and Weather Observations. Academic Press, Orlando, 453 pp. 21. Guedes, R. A., Machado, L. A.T., Barbosa da Silveira, J.M., Alves, M. A.S., Waltz, R.C.,1994: Ciclo de vida de sistemas convectivos. Anais 8o Con. Bras. de Met., 2o Con. Latino Americano e Iberico de Met., Belo Horizonte, Outubro, 1994, v.2, p. 323-326 22. Guedes, R. L., and M.A.F. Silva Dias, 1985: Тhe observed synoptic scale structure in presence of mesoscale convective complexes over South America. Proc. 2nd of Brazil-USA Cooperative program on role of convection in the Amazon region, So Paulo 23. Houze, R.A. Jr., 1993: Cloud dynamics. Academic Press, London, 557 pp.

24. Houze, R.A., B.F. Smull, and P. Dodge, 1990: Mesoscale organization of springtime rainstorms in Oklahoma. Mon.Wea.Rev., v.119, p. 2608-2637 25. Houze, R.A., Jr., W. Schmid, R.G. Fovell and H.H. Schiesser, 1993: Hailstorms in Switzerland: Left movers, right movers, and false hooks. Mon. Wea. Rev., v.121, p.3345-3370 26. Joss J., A.Waldvogel, 1990: Precipitation measurement in hydrology in Radar Meteorology, p.577-608 27. Kidder S.Q., Vonder Haar, T.H., 1995: Satellite Meteorology: an introduction. Academic Press, London, 466 pp. 28. Laing, A.G and J. M. Fritch, 1993: Mesoscale convective complexes over Indian Monsoon Region. J. of Clim., v.6, p.911-919 29. Leary C.A., and R.A. Houze, 1979: The structure and evolution of convection in a tropical cloud cluster. J. Atmos. Sci., v. 36, p.437-457 30. Ligda, M.G.H, 1951: Radar storm observation. Compendium of Meteorology, AMS, p.1265-1282 31. Ludlam, F.H., 1980: Clouds and Storms. The Behavior and Effect of Water in the Atmosphere. The Pennsylvania State University Press, 1980, 461 pp. 32. Maddox, R.A., 1980: Mesoscale convective complexes. Bull. Am. Met. Soc.,v.61, p.1374-1387 33. McAnnelly, R.L., and Cotton, W.R., 1989: The precipitation life cycle of mesoscale Convective Complexes over Central United States. Mon. Wea. Rev., v.117, p.784-808 34. Menzel, W.P., 2001: Cloud tracing with satellite imagery: from pioneering work of Ted Fujita to present. Bull. Am. Met. Soc., v. 82 No.1, p.33-47 35. Mesoscale forecasting and its applications. WMO №712, 1989, 140 p. 36. Orlanski, I., 1975: A rational subdivision of scales for atmospheric processes. Bull. Amer. Meteor. Soc., n 56, p.527-530 37. Ray, P., 1990: Convective dynamics. in Radar in Meteorology, ed. D. Atlas p. 38. Rodgers, R.A., M.J. Magnano, and J.H. Arns, 1985: Mesoscale convective complexes over the United States during 1985. Mon. Wea. Rev., v.113, p.888-901 39. Shchiesser, H.H., R.A.Houze, Jr. and H.Hutrieser, 1995: Тhе mesoscale structure of severe precipitation systems in Switzerland. Mon.Wea.Rev., v.123, p.20712097 40. Silva Dias, M. A. F., 1989: Mesoscale Weather Systems-South American Phenomena. in Mesoscale forecasting and its applications, WMO No 712, p. 2148 41. Smull, B. F., 1995: Convectively induced mesoscale weather systems in tropical and warm-season midlatitude atmosphere. Reviews of Geophysics, Supplement, p. 897-906 42. Starostin, 1995: A estrutura de mesoescala e a evoluo do campo da nebulosidade Сb. Revista Brasileira de Meteorologia, vol.10, no.1, So Paulo, 1995, p.10-18. 43. Velasco, I. and J. M. Fritch, 1987: Mesoscale convective complexes in the Americas. J. Geoph. Res. v. 93, No.D8, p. 9561-9613 44. Weisman, M.L. 2001: Bow-echo: attribute to T.T.Fujita. Bull. Am. Met. Soc., v.82 No.1, p.97-116 45. Weisman, M.L., J.B. Klemp, 1984: The structure and classification of numerically simulated convective storms in directionally varying wind shears. Mon.Wea.Rev., v.112, p.2479-2498 46. Абдуллаев С.М., 1992: Эволюция и иерархия скоплений кучево-дождевой облачности Диссертация к.ф.- м. н. Гидрометцентр РФ, М. 206 с. 47. Абшаев М.Т., Бурцев, И.И., Шевела Г.Ф., 1980: Руководство по применению радиолокаторов МРЛ-4, МРЛ-5 и МРЛ-6 в системе градозащиты. Л. Гидрометеоиздат, 1980, 230 с. 48. Брылев Г.Б., 1989: Радиолокационные характеристики облаков. Глава 11, в спр. Облака и облачная атмосфера. Л., Гидрометеоиздат, 1989, с. 460- 49. Васильев А.А., 1999: Рекомендации по прогнозу неблагоприятных и стихийных 50. Вельтищев явлений, Н.Ф., связанных 1988: с зонами активной и конвекции. Гидрометцентр, Москва, 27 с. Мезометеорология краткосрочное прогнозирование. ВМО № 701, сборник лекций, 136 с. 51. Желнин А.А., Старостин А.Н., 1987: Сверхкраткосрочный прогноз и проблема предсказуемости атмосферных процессов. Метеорология и гидрология, №10, с. 5-13 52. Мазин И.П., А.Х. Хргиан, ред., 1989: Облака и облачная атмосфера. Справочник. Л., Гидрометеоиздат, 1989, 632 с. 53. Руководство по краткосрочным прогнозам погоды. Часть I, Л., Гидрометеоиздат, 1986. К Главе 2 54. Abdoulaev S., A. Starostin, O. Lenskaia, T. Starostina, 1994: Determinao das caractersticas do escoamento de escala meso- atravs de radar no Dopler. Anais VIII Congresso Brasileiro de Meteorologia, II Congresso Latino-Americano e Ibrico de Meteorologia, v.2., Belo Horizonte, MG, p.301-304 55. Abdoulaev, S. e O. Lenskaia, 1998: Uso de radar em localizao das rajadas de vento na superfcie. Anais de X Congresso Brasilieiro de Meteorologia, VIII Congresso da FLISMET, I Seminario Brasileiro de Meteorologia por Radar, Brasilia, 1998 p.1-6 56. Abdoulaev, S., A. Starostin, O. Lenskaia, e R. G. Gomes, 1998: Sistemas de Mesoescala de Precipitaes no Rio Grande do Sul. Parte 1: Classificao dos Sistemas de Mesoescala de Precipitaes. Rev. Bras. Meteorol. v.13, n.2, p.57-74 57. Amaro de Lima, R.G. Gomes, S. Abdoulaev, 1998: Estudo do regime de precipitacao na regio Sul do Rio Grande do Sul. Anais de X congresso Latinoamericano de Meteorologia, p.1- 58. Anjos R. J., B.L. Anjos, 1990: Fenmenos meteorolgicos adversos em Porto Alegre. Anais..VI congresso Brasileiro de Meterologia, Salvador, BA, v.2, p. 494497 59. Battan L.J., 1973: Radar observation of the atmosphere. The University of Chicago Press, 1973, 324 p. 60. CEEE-Gerencia de coordenacao regional de Pelotas,1998: Efeitos do El Ninho no abastecimento de energia eletrica na regio sul do estado. Отчет, 22 p. 61. Chapman, D., Browning, K.A. 1998: Use of wind-shear display for Doppler radar data. Bull. Amer. Meteor. Soc., v. 79, n.12, p.2685-2691 62. Coelho, C. A., de Moraes Drumond. A. R., Ambrizzi, T. 1999: Estudo climatolgico sazonal da precipitao sobre o Brasil em episdios extremos da Oscilao Sul. Rev. Bras. Meteorol. v.14, n. 1, p.49-66 63. Defesa Civil do Estado do Rio Grаnde do Sul,1996: Desastres 1992-1996, 6 p. 64. Fedorova, N., M. H. de Carvalho, 2000: Processos sinticos em anos de La-Ninha e de El Ninho. Parte II. Rev. Bras. de Met., v. 15, n.2, p.57-72 65. Foote, G.B., and Toit, P.S. 1969: Terminal velocity of raindrops aloft. J. Appl. Meteorol., v.8, p.249-253 66. Gan, A., e Rao, V., 1990 Ciclognese em superficie sobre a America do Sul. Anais..VI congresso Brasileiro de Meterologia, Salvador, BA, v.2, p.477-483 67. Kane, R.P., 2000: Relationship between El Nio timing and rainfall extremes in NE Brazil, So Paulo city and South Brazil, Rev. Bras. de Met., v.15, n.1, p.45-58 68. Khan, V and I.S. Kim, 1998: A analise de agrupamento pluviometrica nos estados do Rio Garnde do Sul e Santa Catarina. Anais de X congresso Latinoamericano de Meteorologia/ CL98032, p.1-5 69. Kousky V. E., Casarin D. P.1986: Rainfall anomalies in southern Brazil and related atmospheric circulation features. Prepr. 2 Int. Conf. on Southern Hemisphere Met. Wellington, New. Zealand, p. 435-438, 1986 70. Lin, Y.J., T. C. Wang, and J.H. Lin, 1986: Pressure and temperature perturbations within squall line thunderstorm from SESAME dual-Doppler data. J. Atmos. Sci., v.43, p.2302- 71. Nobre, C. A., Cavalcanti, I.F.A, Gun, M.A., et all., 1986: Aspectos da climatologia dinamica do Brasil. Climanalise, Volume especial, INEMET, Brasilia, 1986, 124 p. 72. Ray, P.S, C.L. Zielger, W.Baumgarner, R.J. Serafin, 1980: Single and Multiple Doppler radar observations of tornadic storms. Mon. Wea. Rev., v.108, p.16071625 73. Ropelewski, C.I. and Halpert, M.S.1996: Quantifying Southern Oscillation — precipitation relationships. J. Clim., v.9, n.5, p. 1043-1049 74. Sansigolo, C.A., G.B. Diniz, R. de Lima Saldanha, 2000: Influncia dos eventos El Ninho e La Ninha no regime de precipitao de Pelotas., Rev. Bras. de Met., v.15, n.1, p.69-76 75. Sekhon, R.S. and Srivastava, R.C., 1971: Doppler radar observations of drop size distribution in a thunderstorm. J. Atmos. Sci., v.28, p.983-994 76. Yuter, S.E., R.A.Houze Jr., 1995: Three-dimensional kinematic and microphysical evolution of Florida cumulonimbus. Part 1: Spatial distribution of updrafts, downdrafts and precipitation. Mon. Wea. Rev. v.123, p.1922-1939 77. Ленская О.Ю. и С.М.Абдуллаев, 2005: Использование доплеровского радара и данных наземных наблюдений для изучения и прогноза шквалов/ В сб.: Вестник Челябинского университета, Серия 12 «Экология и природопользование», №1 – Изд.ЧелГУ, с.131-143 78. Хан В. M., 1999: Статистическое прогнозирование на юге Бразилии.

Автореферат канд. дисс. Москва, МГУ, 23 с. К Главе 3 79. Abdoulaev S., Lenskaia, O., 1998: Mesoscale precipitation systems in Rio Grande do Sul. Part 1: Classification of mesoscale systems. Brazilian Journal of Meteorology, vol.13, N2, - San Paulo, p.57-74 80. Abdoulaev, S., A. Starostin, O. Lenskaia, 2001: Mesoscale precipitation systems in Rio Grande do Sul. Part 2: Thunderstorms in non-line mesoconvective systems. Brazilian Journal of Meteorology, vol.16, N1, - San Paulo, p.101- 81. Abdoulaev, S., A. Starostin, O. Lenskaia, 2001: Mesoscale precipitation systems in Rio Grande do Sul. Part 3: Structure and evolution of non-line mesoconvective systems. Brazilian Journal of Meteorology, vol.16, N2, - San Paulo, p.87-102 82. Abdoulaev, S., 2002: Oscilaes intrasazonais e centros de ao das tempestades com descargas nuvem-terra na America do Sul. Anais XII Congresso Brasileiro de Meteorologia. Comit 2- Variabilidade e Mudancas de Clima. Foz de Iguau, Parana, 4-9 Agosto de 2002, p.1027-1052 83. Abdoulaev, S., A. Starostin, O. Lenskaia, Gomes R.G., 1996: Sistemas de mesoescala de precipitaes no Rio Grande do Sul. Parte 1: Descrio geral. Parte 2: Classificao dos sistemas de mesoescala de precipitaes. Parte 3: Caractersticas bsicas dos padres de precipitaes. Parte 4: Condies de escala sintica do desenvolvimento dos SMP. Anais IX Congresso Brasileiro de Meteorologia, Campos de Jordo, v.2, p.936-940, 887-891, 891-894, 895-897 84. Abdoulaev, S., A. Starostin, O. Lenskaia, and R. G. Gomes, 1997: Mesoscale precipitation systems in Rio Grande do Sul. Part 1: General characteristics and classification. Prepr. of 28th Conference on Radar Meteorology, Austin, 712 September 1997, p. 487-488 85. Abdoulaev, S., V. S.Marques, M. A. Pinheiro, E. F. Martinez, O. Lenskaia, 2001: Analysis of mesoscale system using Cloud-to-Ground flash data. Brazilian Journal of Meteorology, vol.17, N1, - San Paulo, 2002. p. 53-68 86. Geerts, B., 1997. A radar-based survey of the characteristics of mesoscale convective systems in the Southeastern USА. Prepr. of 28th Conference on Radar Meteorology, Austin, 7-12 September 1997, p. 485-486 87. Hashem, M. A., M. I. Biggerstaff, 1997: Organization of convection in mesoscale systems. Preprints, 28th Conf. on Radar Meteorology, Austin, Texas, p.483-484 88. Lenskaia, O., Marques, J., Abdoulaev S., 1997: Mesoscale precipitation systems in Rio Grande do Sul. Part 2: Synoptic and satellite overview. Prepr. of 28th Conference on Radar Meteorology, Austin, 7-12 September 1997, p. 489-490 89. Nogus-Paegle, J., Mo, K.C., 1997: Alternating wet and dry conditions over South America during summer. Mon.Wea. Rev., v. 125, p. 279- 90. Rickenbach, T. M., S. A. Rutledge, C.A. de Mott, W. A. Petersen, R. C. Cifelli, 1994: Analysis of the organization and modulation of convection in Western Pacific warm pool region. Prepr. 6th conf on mesoscale processes. Portland, Oregon, 18 - 22 July 1994, p.13-16 К Главе 4 91. Abdoulaev, S. and O.Lenskaia, 1996: Linear mesoscale convective system in Southern Brazil. Prepr.of 7th Conference on Mesoscale Processes, Reading, United Kingdom, 9-13 September 1996, p.479-481 92. Abdoulaev, S., E O. Lenskaia, 1998: Evoluo das linhas de conveco severa. Parte 1. Classificao. Revista Brasileira de Meteorologia, v.13, n.2, p.15-36 93. Abdoulaev, S., O. Lenskaia, 1997: South Brazilian squall lines: variations of propagation. Prepr. of 28th Conference on Radar Meteorology, Austin, USA, 7-12 September 1997, p. 592-593 94. Abdoulaev, S., O.Lenskaia, 1996: Linhas de conveco severa. Parte 1: Classificao. Anais IX Congresso Brasileiro de Meteorologia, Campos de Jordo, 6 a 13 Novembro de 1996, v.2, p.1271-1275 95. Abdoulaev, S., O.Lenskaia, 1996: Linhas de conveco severa. Parte 2: Causas e consequncias das variaes da velocidade. Anais IX Congresso Brasileiro de Meteorologia, Campos de Jordo, 6 a 13 Novembro de 1996, v.2, p.871-874 96. Abdoulaev, S., O.Lenskaia, 1996: Linhas de conveco severa. Parte 3: Estrutura cinemtica. Anais IX Congresso Brasileiro de Meteorologia, Campos de Jordo, 6 a 13 Novembro de 1996, v.2, p.875-877 97. Abdoulaev, S., A. Starostin, D. P. Casarin, V. M. Oliveira, O. Lenskaia, T. Starostina, 1994: Estudo preliminar das linhas de conveco observadas no Estado do Rio Grande do Sul. Anais.VIII Congresso Brasileiro de Meteorologia, II Congresso Latino-Americano e Ibrico de Meteorologia, Belo Horizonte, 18 a 25 de Outubro de 1994, v.2., p. 301- 98. Barnes, G. M., and K. Sieckman, 1984: The environment of fast- and slowmoving tropical mesoscale convective cloud lines. Mon. Wea. Rev., v.112, p.1782-1794 99. Braun, S.A., and R. A. Houze Jr., 1994: The transition zone and secondary maximum of radar reflectivity behind a midlatitude squall line: results retrieved from Doppler radar data. J. Atmos. Sci., v.51, p.2733-2755 100. Hildendorf, E.R., and R.H. Johnson, 1998: A study оf the evolution of mesoscale convective systems using WSR-88D data. Wea. Forecasting, v.13, n.2, p. 437-452 101. LeMone, M. A., 1983: Momentum transport by a line of cumulonimbus. J. Atmos. Sci., v.40, p.1815-1834 102. LeMone, M. A., and M. W. Moncrieff, 1994: Momentum and mass transport by convective bands: comparisons of highly idealized dynamical models to observations. J. Atmos. Sci., v.51, p.281-305. 103. LeMone, M. A., G. M. Barnes, E. J. Szoke and E.J. Zipser, 1984: The tilt with height of the leading edge of a tropical mesoscale convective line. Mon. Wea. Rev., v.112, p.510-519 104. Lenskaia O., S. Abdoulaev, 1996: Linhas de conveco severa. Parte 4: Influncia a superfcie. Anais IX Congresso Brasileiro de Meteorologia, Campos de Jordo, 6 a 13 Novembro de 1996, v.2, p.878-882 105. Rassmussen, E.N., and S.A.Rutledge, 1993: Evolution of quasi-twodimensional squall lines. Part I. Kinematic and reflectivity structure. J. Atmos.Sci., v.50, p.2585-2606 106. Scamarock, W. C., Weisman, M. L., Klemp, J. B., 1994: Three dimensional evolution of simulated long-lived squall lines. J. Atmos. Sci., v.51, n.17, p.25632584 107. Silva Dias, M. A. F., 1989: Mesoscale weather systems - South American phenomena. Meso. Forec. and its Appl.,WMO, No 712, p.21-48 108. Vianello, R.L., A. R. Alves, 1991:Meteorologia bsica e aplicaes. Viosa, Minas Gerais, Brasil UFV, Impr. Univ., 449 p.

109. Абдуллаев С.М., О.Ю.Ленская, 1998: Эволюционная классификация мезомасштабных линий шквала. Метеорология и гидрология, 1998, n.3, с.24-32 К Главе 5 110. Kalnay E. et all. 1996 The NCEP/NCAR Bull.Atm.Soc., v.77, N3, p.437-471 111. Loehrer, S. M. and R. H. Johnson, 1993: The surface pressure features and precipitation structure of PRE-STORM mesoscale convective system. Prepr. of 17th Conf. on Severe Local Storms, St. Luis, Missouri, October 4-8, 1993, р. 481485 112. Mahoney III,W. P., 1988: Gust front characteristics and kinematics associated with interacting thunderstorm outflows. Mon. Wea. Rev., v.116, n.6, р.1474-1491 113. Seitter, K. L., 1987: A numerical study of atmospheric density motion including effect of condensation. J. Atmos. Sci., v. 43, p.3068-3076 114. Алексеева А.А., 2000: Распознавание конвективных стихийных явлений погоды на основе А.А., цифровой Глушкова информации Н.И., 2000: с ИСЗ с целью их сверхкраткосрочного прогноза. В сб.: Труды ГМЦ, вып.335, с. 59-73 115. Алексеева Особенности развития конвективных стихийных гидрометеорологических явлений и их прогноз. В сб.: Труды ГМЦ, вып.330, с.90-97 116. Песков Б.Е., Ватьян М.Р., Хохлов Г.В., 1988: К разработке синоптико – радиолокационного метода диагноза сильного шквала. Метеорология и гидрология, № 4, с. 36-40 117. Песков Б.Е., Хохлов Г.В., 1990: Сильные шквалы и возможности их сверхкраткосрочного прогноза. Метеорология и гидрология, № 5, с. 33-40 118. Руководство по диагнозу и прогнозу опасных и особо опасных осадков, града и шквалов по данным МРЛ и ИСЗ /Н.И.Глушкова, В.Ф.Лапчева/.– М.: Федеральная служба России по гидрометеорологии и мониторингу окружающей среды, 1996 40-year reanalyses project.

К Главе 6 119. Abdoulaev, S., 1998: Interpretao dos movimentos em sistemas convectivos de mesoescala de organizao complexa. Parte1. Exemplo de analise do sistema assimtrico “Vrgula Boreal”. Anais X Congresso Brasilieiro de Meteorologia, VIII Congresso da Federacao Latino-Americana e Ibrico de Sociedades de Meteorologia, de 26 a 30 de Outubro, 1998. MM98002. р.16-20 120. Abdoulaev, S., 1998: Interpretao dos movimentos em sistemas convectivos de mesoescala de organizao complexa. Parte 2. Sistemas com propagao multidirecional. Anais X Congresso Brasilieiro de Meteorologia, VIII Congresso da Federacao Latino-Americana e Ibrico de Sociedades de Meteorologia, de 26 a 30 de Outubro, 1998. MM98002. р.21-25 121. Abdoulaev, S., 1998: Movimentos em sistemas convectivos de mesoescala lineares acompanhados por precipitaes estratiformes. Parte 1. Sistemas Estacionrios. Anais X Congresso Brasilieiro de Meteorologia, VIII Congresso da Federacao Latino-Americana e Ibrico de Sociedades de Meteorologia, de 26 a 30 de Outubro, 1998. MM98002. Brasilia, р. 6-10 122. Abdoulaev, S., 1998: Movimentos em sistemas convectivos de mesoescala lineares acompanhados por precipitaes estratiformes. Parte 2. Linhas de Conveco Severa. Anais X Congresso Brasilieiro de Meteorologia, VIII Congresso da Federacao Latino-Americana e Ibrico de Sociedades de Meteorologia, de 26 a 30 de Outubro, 1998. MM98002. Brasilia, р.11-15 123. Abdoulaev, S., Lenskaia O., Marques V. S., Pinheiro F.M.A., 2000: Relative motions in squall lines accompanied by stratiform region. Brazilian Journal of Meteorology, v.15, N2, - San Paulo, 2000.p. 87-102. 124. Abdoulaev, S., Lenskaia O., Marques V. S.,Pinheiro F.M.A., 2002: Doppler radar study of quasi-stationary mesoscale frontal systems, Part 1: Periodical structures. Brazilian Journal of Meteorology, v.17, N1, - San Paulo, 2002. p. 53-68 125. Abdoulaev, S., O. Lenskaia, and A. Zhelnin, 1999: Mean wind relative motions and typical evolution of mesoscale convective systems having complex organization. Prep. 8th Conf. On Mesoscale Proc., Boulder, Colorado, P1.5, p.115-116 126. Bartels D. L., Matejka, Т., A. Rhykov, D. Zrnic, 1997: Dual-doppler analysis of 9 June 1993 squall line over Oklahoma. Prepr. of 28th Conference on Radar Meteorology, Austin, 7-12 September 1997, p.594-595 127. Brandes, E.W., 1990: Evolution and structure of the 6-7 May 1985 mesoscale convective system and associated vortex. Mon.Wea.Rev., v.118, p.109-126 128. Browning, K.A., 1990: Organization and internal structure of synoptic and mesoscale precipitation systems in midlatitudes. Radar in Met., p.433-460 129. Browning, K.A., and G.A. Monk, 1982: A simple model for the synoptic analysis of cold fronts. Quart. J.R.Met.Soc, v.108, p.435-452 130. Fujita and McCarthy, 1990: The application of weather radar to aviation meteorology. Radar in Meteorology, D. Atlas, Ed., Amer. Meteor. Soc., 657-681 131. Houze, R.A., Jr. and P.V. Hobbs, 1982: Organization and structure of precipitating cloud systems. in Advances in Geophysics, ed. B.Saltsman, v.24, p.225-315 132. Houze, R.A., S.A. Rutledge, M. I. Biggerstaff and B. F. Smull, 1989: Interpretation of Doppler Weather Radar Displays of midlatitude convective systems. Bull. Am. Met. Soc., v.70, n.6, p.609-618 133. Hoxit, L.R., C.F. Chappell, and J.M. Fritsch, 1976: Formation of mesolows or pressure troughs in advance of cumulonimbus. Mon.Wea.Rev., v.104, p. 14191428 134. Johnson, R.H, 1996: Mesoscale properties of midalatitude mesoscale convective systems deduced from operational data. 7th Conf. on Mesoscale process, Reading, UK, 473-475 135. Johnson, R.H., 2001: Surface mesohighs and mesolows. Bull.Am. Met. Soc., v.82 n.1, p.13-31 136. Johnson, R.H., P.J.Hamilton, 1988: The relationship of surface pressure features to the precipitation and airflow structure of an intense midalatide squall line. Mon.Wea.Rev., v.118, p.1445- 137. Lenskaia О., 1998: Evoluo das linhas de conveco severa no Estado do Rio Grande do Sul. (Squall lines evolution on Rio Grande do Sul state). Dissertao (Меstrado em Meteorologia).Теse. Universidade Federal de Pelotas, 94 р., (резюме англ., 28 рис.) 138. Rutledge, S.A, R.A.Houze, Jr., M. I. Biggerstaff, and T. Matejka, 1988: The Oklahoma-Kansas mesoscale convective system of 10-11 June 1985: Precipitation structure and single-Doppler radar analysis. Mon.Wea.Rev., v. 116, 1409-1430. 139. Schmidt, J. M., and Cotton, W.R., 1989: A High Plains Squall associated with severe surface winds. J. Atmos. Sci., v.46, p. 281-301 140. Smull, B.F. and R.A. Houze, Jr., 1985: A midlatitude squall line with a trailing region of stratiform rain: radar and satellite observation. Mon.Wea.Rev., v.113, p.117-133 141. Stumpf G.J., R.H.Johnson and B.F. Smull, 199l: The wake low in a midlatitude convective system having complex convective organization. Mon.Wea.Rev., 119, p.134-158 142. Шакина, Н.П., 1985: Динамика атмосферных фронтов. Л. Гидрометеоиздат, 263 с.

Pages:     | 1 | 2 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.