WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 | 4 |
-- [ Страница 1 ] --

На правах рукописи

Григорьев Валерий Георгиевич МЕТОДОЛОГИЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ СЛОЖНЫХ УПРУГИХ И ГИДРОУПРУГИХ СИСТЕМ Специальность 01.02.06 - Динамика, прочность машин, приборов и

аппаратуры Диссертация на соискание ученой степени доктора технических наук

Научный консультант доктор технических наук, профессор В.П.Шмаков Москва - 2000 -2СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ Глава 1. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ МЕТОДА КОРРЕКТИРУЮЩИХ РЯДОВ В СИНТЕЗЕ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК СЛОЖНЫХ УПРУГИХ КОНСТРУКЦИЙ. 1.1. Основные соотношения метода корректирующих рядов. 1.2. Построение корректирующих векторов в ортогональном подпространстве. 1.3. Основные теоремы метода корректирующих рядов. 1.4. Синтез изгибных колебаний однородных стержней. Глава 2. СИНТЕЗ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ДИСКРЕТНЫХ МОДЕЛЕЙ ПОДКОНСТРУКЦИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ КОРРЕКТИРУЮЩИХ РЯДОВ. 2.1. Модальный синтез дискретных моделей подконструкций методом жестких границ. 2.1.1. Общая схема построения корректирующих рядов и синтеза подконструкций. 2.1.2. Использование ортогональных подпространств в процессе построения корректирующих векторов. 2.1.3. Методы формирования матриц подконструкций с использованием корректирующих векторов. 2.1.4. Простые корректирующие вектора в методе жестких границ. 2.2. Модальный синтез дискретных моделей подконструкций методом свободных границ. 2.2.1. Построение корректирующих рядов в методе свободных границ. 2.2.2. Вычисление корректирующих векторов с... 113... 106... 106... 101... 92... 87... 74... 74......... 64 68 72...... 50 59...... 6 -3частотным сдвигом при наличии нулевых собственных частот. 2.2.3. Сопоставление точности методов свободных и жестких границ. 2.3. Гибридный подход к модальному синтезу дискретных моделей подконструкций. 2.4. Расчет амплитудно-фазовых частотных характеристик сложных упругих систем с учетом демпфирования. 2.5. О синтезе аналитических и дискретных моделей подконструкций. 2.6. Расчет динамических характеристик орбитальной космической станции. Глава 3. ПОСТАНОВКА КРАЕВЫХ ЗАДАЧ ГИДРОУПРУГОСТИ ДЛЯ КОНСТРУКЦИЙ, ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ С ОГРАНИЧЕННЫМИ ОБЪЕМАМИ ЖИДКОСТИ. 3.1. Уравнения малых колебаний жидкости в лагранжевой форме и кинематические условия на контактной поверхности. 3.2. Динамические условия на контактной поверхности и потенциальная энергия гравитационных сил жидкости. 3.3. Уравнения колебаний конструкции, содержащей жидкость. 3.4. Вариационные принципы для решения задач о колебаниях конструкций, содержащих жидкость. Глава 4. МЕТОДИКА РАСЧЕТА ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК СЛОЖНЫХ ОСЕСИММЕТРИЧНЫХ ОБОЛОЧЕЧНЫХ КОНСТРУКЦИЙ, СОДЕРЖАЩИХ ЖИДКОСТЬ. 4.1. Основные соотношения. 4.1.1. Колебания несжимаемой жидкости.... 177... 180... 177... 164... 171... 157... 152... 151... 140... 136... 131... 121... -44.1.2. Тонкостенная упругая оболочка. 4.1.3. Упругие шпангоуты. 4.1.4. Вариационная формулировка проблемы. 4.1.5. Массы эквивалентных осцилляторов. 4.2. Конечноэлементная дискретизация конструкции. 4.2.1. Конечные элементы несжимаемой жидкости. 4.2.2. Конечные элементы тонкостенной оболочки. 4.2.3. Конечные элементы свободной поверхности. 4.2.4. Формирование объединенных матриц конечноэлементной модели. 4.3. Учет влияния статического деформированного состояния при расчете динамических характеристик. 4.4. Основные принципы построения вычислительных алгоритмов. 4.4.1. Рациональное использование памяти вычислительной системы. 4.4.2. Решение проблемы собственных значений. 4.4.3. Ввод исходной информации. 4.5. Результаты расчетов. 4.5.1. Сопоставление расчетных данных с известными решениями. 4.5.2. Исследование устойчивости гидроупругой системы при действии гравитационного поля. 4.6. Синтез подконструкций в расчетах динамических характеристик корпусов жидкостных ракет тандемной схемы. Глава 5. ИССЛЕДОВАНИЕ ДИНАМИКИ ПРОДОЛЬНЫХ АВТОКОЛЕБАНИЙ ЖИДКОСТНОЙ РАКЕТЫ НА ОСНОВЕ ОБОЛОЧЕЧНОЙ МОДЕЛИ КОРПУСА.

... 182... 186... 189... 198... 200... 201... 204... 209... 210... 213... 216... 217... 219... 221... 223... 223... 234...... -55.1. Уравнения продольных колебаний жидкостной ракеты как гидроупругой системы с регулятором. 5.2. Уравнения нелинейных колебаний осесимметричных оболочечных конструкций с жидкостью. 5.3. Параметрическое возбуждение неосесимметричных форм при осесимметричных колебаниях. 5.4. Вычисление коэффициентов нелинейных уравнений. Построение областей параметрического возбуждения. 5.5. Уравнения продольных колебаний с учетом нелинейности поведения корпуса. Метод решения. 5.6. Исследование нелинейных автоколебаний гидроупругой системы с регулятором.

... 255... 268... 274... 277... 285... 5.6.1. Параметрическое возбуждение неосесимметричных... 292 колебаний. 5.6.2. Нелинейные продольные автоколебания гидроупругой системы с регулятором. ЗАКЛЮЧЕНИЕ ЛИТЕРАТУРА... 305... 308... -6ВВЕДЕНИЕ Практически все современные технические сооружения и аппараты - ракеты и космические станции, самолеты, корабли, автомобили, строительные и гидротехнические сооружения - представляют собой сложные системы, состоящие из совместно функционирующих подсистем. Условия взаимодействия этих подсистем, выделяемых либо пространственно, как часть конструкции, либо в плане выполняемой функции, определяют успешность выполнения главной задачи разрабатываемой системы. Как правило, понятие “сложность” связывается именно с наличием в системе многих компонент, взаимное влияние которых создает проблемы при проведении теоретических исследований, необходимых для ее проектирования. Физическую основу рассматриваемых систем, несущую все прочие подсистемы, представляет конструкция, скомпонованная из стержневых, тонкостенных или иных элементов, изготовленных из материалов, которые в пределах достаточно малых деформаций могут рассматриваться как упругие. Результатом взаимодействия упругой конструкции с прочими подсистемами и с внешней средой являются ее колебания - периодические или же переходный процесс. Параметры этих колебаний определяют пригодность конструкции к эксплуатации по критериям прочности, амплитудным значениям перемещений, уровням перегрузок или иным конкретным для каждой системы показателям. Важным этапом исследования динамического поведения разрабатываемой системы является определение динамических характеристик входящей в ее состав упругой конструкции, к числу которых относятся собственные частоты и формы колебаний, амплитудно-фазовые частотные характеристики, динамические коэффициенты влияния (динамические жесткости и динамические -7податливости) и т.д. Эта информация является исходной для последующего анализа вибраций конструкции. Обычно упругая конструкция сама представляет собой сложную систему, составленную из относительно более простых подконструкций, механически соединенных между собой и взаимодействующих в процессе совместных колебаний. Это существенно осложняет задачу исследования ее динамических характеристик как экспериментальными, так и расчетными методами. При этом возникающие трудности могут иметь как технический, так и организационный характер:

- размерность математической модели всей конструкции в целом может превышать возможности используемой для расчета вычислительной системы (либо ограничен объем памяти, либо потребное время счета делает задачу невыполнимой);

- конструкция может оказаться слишком велика для проведения вибрационных испытаний (в особенности это относится к летательным и космическим аппаратам, динамические характеристики которых должны определяться при отсутствии какого-либо закрепления);

- многие крупные системы (например, космические станции) обычно формируются из фрагментов, разрабатываемых разными фирмами, находящимися в разных странах на значительном удалении друг от друга, когда сборка всех компонент для проведения испытаний оказывается весьма дорогостоящим и трудновыполнимым мероприятием. Естественным направлением мысли на пути преодоления указанных проблем является анализ расчлененной на подсистемы конструкции по частям и последующий синтез результатов, полученных для каждой части в отдельности теоретически или экспериментально. Развитие электронной вычислительной техники с середины 1960-х годов придало актуальность разработке универсальных алгоритмов, позволяющих автоматизировать процедуру синтеза -8при исследовании динамических характеристик сложных механических систем. Считается, что впервые четко оформленный тензорно-матричный подход к этой проблеме изложен в работах Г.Крона [65]. Предложенная им методология преимущественно ориентирована на анализ электрических сетей и оказалась мало приспособленной к специфике механических задач. Тем не менее, имеются немногочисленные последователи, развивающие это направление [183, 185, 86]. Основные же пути развития теории синтеза динамических характеристик подконструкций определялись с учетом особенностей задач динамики упругих систем. Значительный вклад в этот раздел науки внесли отечественные исследователи, и здесь следует отметить работы Постнова В.А. [70, 89, 90, 85], Вольмира А.С. [28, 29, 30, 79], Шклярчука Ф.Н. [101], Шмакова В.П. [103, 104, 105], Лиходеда А.И. [68, 4, 5], Бурмана З.И. [24]. Среди зарубежных исследователей наиболее заметны работы таких авторов, как Craig R.R. [126, 127, 128, 129, 130], MacNeal R.H. [168]. Среди многообразия подходов к синтезу динамических характеристик выделим, как наиболее физически обоснованный, метод модального синтеза, когда в качестве исходной информации о свойствах подконструкций используются данные об их собственных частотах и формах колебаний. Основой для построения математической модели всей системы в этом случае служит представление колебаний каждой подконструкции в виде ряда, содержащего ее собственные формы (в дальнейшем - модального разложения колебаний). Т.е. собственные формы играют роль координатных функций в описании движения подконструкции. Заметим, что существуют подходы к решению данной задачи, не основанные на предварительном вычислении динамических характеристик подконструкций. Это, например, работа [113], в которой разбиение дискретной модели упругой системы на подконструкции используется, фактически, лишь для -9более эффективной реализации метода итерирования подпространства при вычислении собственных частот и форм системы. Здесь же упомянем работы [140, 169], в которых предлагается для аппроксимации колебаний подконструкций использовать произвольные полные системы базисных функций, а также работы [117, 141, 142], где с помощью специальных итерационных алгоритмов эти базисные функции улучшаются (итерация подпространств на уровне подконструкций). Тем не менее, наибольшее количество работ посвящено модальному синтезу, поскольку в этом случае удается эффективно сокращать объем исходной информации о подконструкциях и, что самое важное, уменьшать размерность решаемой в процессе синтеза динамических характеристик задачи, основываясь на ограничении исследуемого частотного диапазона. Важное значение при исследовании сложной системы имеет способ соединения ее компонент (интерфейс системы). Как правило, соединение подконструкций осуществляется посредством специальных пространственно локализованных узлов, работающих таким образом, что в рамках принимаемой математической модели подконструкции воздействие со стороны этого узла представляет совокупность сосредоточенных обобщенных сил, связанных с соответствующими обобщенными перемещениями в точке. Обычно входящие в узел степени свободы связаны линейными соотношениями, входящими в получаемую при синтезе математическую модель системы непосредственно либо с помощью множителей Лагранжа, как в работе [132]. Сопряжение подконструкций по одномерным и двумерным многообразиям обычно имеет место при искусственном рассечении крупногабаритной конструкции. При использовании в расчетах дискретных моделей подконструкций (как правило, построенных на основе метода конечных элементов) здесь не возникает принципиальных затруднений, поскольку соединение осуществляется посредством коллокации в узлах модели. В работах [140, 169] предлагается метод, основанный на введении специальных весовых функций, - 10 связанных с континуальным интерфейсом, что практически означает его дискретизацию (хотя и не пространственную). В работе [155] с этой целью введены граничные обобщенные координаты. Такой подход может быть полезен при использовании аналитических моделей подконструкций. Отметим также работу [174], где в вариационной постановке задачи синтеза используются определенные на границе сопряжения множители Лагранжа, а решение дискретизированных по методу Ритца уравнений осуществляется с использованием сингулярного разложения подматриц, соответствующих интерфейсу системы. Ключевым вопросом при реализации модального синтеза подконструкций является выбор граничных условий, при которых определяются собственные частоты и формы компонент системы (парциальные динамические характеристики). При этом, естественно, не могут варьироваться наложенные на подконструкцию кинематические ограничения, не относящиеся к интерфейсу системы. Свобода выбора существует только для обобщенных перемещений, связанных с соединительными узлами, которые в дальнейшем будем называть внешними степенями свободы подконструкции. Существующие методы модального синтеза можно классифицировать по этому признаку следующим образом:

- методы жестких границ, когда парциальные характеристики подконструкций определяются при условии закрепления внешних степеней свободы;

- методы свободных границ, когда парциальные характеристики подконструкций определяются при не закрепленных внешних степенях свободы;

- гибридные методы, если возможно частичное закрепление внешних степеней свободы подконструкции при определении ее парциальных характеристик. В дополнение к перечисленным, существует еще метод, названный в работе [131] методом «нагруженных границ», когда расчет форм колебаний подконструкции осуществляется не изолированно от остальных компонент системы, а при дополнительных жесткостных и инерционных нагрузках, добавляе - 11 мых к внешним степеням свободы с целью приблизить эти формы к виду собственных колебаний системы в целом на данной подконструкции. При правильном выборе этих нагрузок решение задачи о собственных значениях при синтезе подконструкций может дать более точный результат. Варианты такого подхода под названием «метода ветвей» описаны в работах [135, 116]. Нагруженные собственные формы используются также в работе [156]. Неудобство этого метода по сравнению с тремя перечисленными выше очевидно ввиду того, что модификация одной из составляющих систему подконструкций при таком подходе вызывает необходимость пересчета парциальных характеристик остальных подконструкций и внесения изменений в соответствующие им базы данных. При этом интуитивность подбора дополнительных нагрузок не гарантирует существенного повышения точности результата. Варианты метода жестких границ представлены в работах [149, 150, 151, 128, 126, 130, 61]. Отметим, что вариант в форме Крейга-Бэмптона [128] послужил основой распространенного в настоящее время формата обмена данными по динамике подконструкций между кооперированными разработчиками сложных конструкций. В работе [144] описан метод жестких границ применительно к системам с демпфированием, позволяющий учитывать несимметричность, связанную с кориолисовыми силами и взаимодействием системы с внешней средой. В работе [5] описан метод выделения квазистатических составляющих кинематического и силового типов как дополнительных членов модального разложения колебаний подконструции, обеспечивающий существенное повышение точности решения. При этом вычисляемая на первом шаге квазистатическая составляющая кинематического типа представляет собой аналог введенных в методе Крейга-Бэмптона «граничных форм» («constraint modes»), дополняющих модальное разложение. Методы свободных границ представлены в работах [136, 146, 129, 126, 181]. Отметим, что в работе [129] введено понятие остаточной податливости для приближенного учета влияния в низкочастотном диапазоне не включен - 12 ных в модальное разложение высших тонов подконструкции, с которым связано понятие «соединительных форм» («attachment modes»), как дополнительных членов этого разложения [126]. Метод учета остаточных эффектов второго порядка предложен в работе [181]. В работе [154] для построения матриц остаточной податливости балочных подсистем используются аналитические выражения для собственных форм и частот. Гибридный метод описан в работе [168], где также предложены методы учета остаточных эффектов для повышения точности решения. В отечественной практике получили распространение многоуровневые методы синтеза, в которых допускается поэтапное укрупнение фрагментов сложной системы. При этом синтез группы подконструкций на более низком уровне дает информацию о подконструкции следующего уровня, получаемой посредством их соединения. Метод суперэлементов, представленный в работах [28, 29], ориентирован на использование собственных форм, определяемых с учетом влияния соседних суперэлементов вдоль общих границ, чем сходен с методом работы [116]. Предложенный в работе [57] метод многоуровневой динамической конденсации может быть отнесен к методам жестких границ и на низшем уровне соответствует идеологии работы [128]. При этом, как и в работе [115], подконструкция рассматривается как суперэлемент с внутренними обобщенными неизвестными, соответствующими ее собственным формам. Отметим как предельный («вырожденный») случай модального синтеза метод, основанный на статической конденсации подконструкции [153, 139, 70], когда вводится жесткая связь внешних степеней свободы с внутренними и последние исключаются из уравнений колебаний. Такой подход весьма прост в реализации, т.к. не требует предварительного определения собственных частот и форм, но имеет весьма ограниченную сферу применения ввиду невысокой точности, поскольку в уравнениях полностью исключается внутренняя динамика подконструкции. Как промежуточный можно рассматривать предложенный в работе [167] вариант упрощенной динамической конденсации, когда вы - 13 численные при фиксированных границах собственные формы используются для приближенного учета внутренней динамики подконструкции посредством линеаризации в окрестности заданного значения частоты. Заметим, что все упомянутые выше методы направлены на обеспечение удовлетворительной точности результатов синтеза в диапазоне низких частот колебаний, для чего в модальных разложениях удерживаются формы, соответствующие низшим собственным частотам подконструкций. В работах [152, 162] предложены методы учета остаточных эффектов не только высших, но и низших отсекаемых в модальных разложениях тонов, когда интервал исследуемых частот для системы ограничен снизу ненулевым значением. Подавляющая часть методик синтеза динамических характеристик разрабатывалась таким образом, чтобы в результате синтеза формировались линейные алгебраические системы или системы дифференциальных уравнений. В этом случае на завершающем этапе расчета динамических характеристик системы формулируется линейная задача о собственных значениях, методы решения которой хорошо разработаны. Ради этого при выводе соотношений отбрасываются нелинейные члены и вводятся иные допущения, приводящие к погрешностям, оценка которых представляет собой непростую задачу. В случае метода жестких границ результирующая система обычно синтезируется аналогично процедуре объединения конечных элементов с внутренними степенями свободы [56] в соответствии с методом перемещений. В случае методов свободных границ процедура синтеза несколько более сложная. В работе [53] описан алгоритм формирования уравнений задачи о собственных значениях для метода остаточных податливостей. Однако, следует отметить, что для решения многих задач, связанных с разработкой технических систем, включающих сложную упругую конструкцию, определение в чистом виде ее собственных частот и форм колебаний является лишь промежуточной задачей. Непосредственно важными часто оказываются данные, получаемые с использованием этих характеристик, - это ам - 14 плитудно-фазовые частотные характеристики, передаточные функции, импедансы, динамические коэффициенты влияния (динамические жесткости и динамические податливости) и т.д. Характерными примерами здесь могут быть задачи исследования устойчивости систем управления упругими объектами, задачи акустики. Все перечисленные выше величины, являющиеся функциями частоты, относятся в широком смысле к динамическим характеристикам упругой системы. Непосредственное их получение из соотношений синтезированной математической модели упругой системы без промежуточной стадии вычисления ее собственных частот и форм обеспечивает в указанных случаях решение основной задачи. Подход, представленный в работе Крона [65] и его последователей [183, 185], фактически направлен на вычисление матриц динамических податливостей как нелинейных функций частоты с последующим синтезом по методу сил. Получаемая система линейных алгебраических уравнений содержит зависящие от частоты коэффициенты. Это дает возможность построения различного рода амплитудно-фазовых частотных характеристик и прочих перечисленных выше зависимостей. Определение собственных частот и форм колебаний системы здесь также возможно с использованием общих методов поиска решений нелинейных уравнений, разработаны и специализированные методы для рассматриваемого класса задач (см., например, [183, 185]). Заметим, что достаточно точная информация о динамических коэффициентах влияния упругой системы может эффективно использоваться и для расчета переходных процессов при исследовании динамических нагрузок при помощи численных интегральных преобразований, как, например, в работе [184]. Аналогичный подход представлен в работах [164, 165], но с использованием матриц динамических жесткостей подконструкций. Он проще в реализации, поскольку основан на синтезе систем уравнений по методу перемещений, что ближе исследователям, традиционно работающим с методом конечных элементов. Здесь, как и в работах [65, 183, 185], для построения динамических - 15 матриц подконструкций используются данные об их собственных частотах и формах колебаний. Отметим также работу [2], в которой для формирования нелинейных характеристических уравнений сложных упругих систем предлагается использовать математический аппарат метода факторизованных возмущений, предназначенного для анализа линейных физических систем с взаимодействием. Каждая налагаемая в процессе соединения подсистем связь при этом представляется возмущающим оператором, действующим на исходную совокупность не взаимодействующих подсистем. Существенной составляющей в предлагаемых математических построениях являются выражения для частотных гриновских функций изолированных подсистем. Это весьма жесткое для практического использования метода условие, поскольку построение соответствующих аналитических выражений возможно для ограниченного класса подсистем. Общей для всех описанных подходов является проблема точности представления динамических свойств подконструкции в синтезированной системе в условиях, когда в модальном разложении может присутствовать ограниченное число собственных форм, - проблема усечения модального разложения. Этот вопрос принципиален, поскольку лежит в основе метода модального синтеза, обеспечивающего снижение размерности решаемых задач и вычислительных затрат за счет ограничения спектра подконструкций. Очевидно, что если ставится задача исследования динамических свойств системы в диапазоне частот, ограниченных сверху некоторой частотой среза, то в модальных разложениях подконструкций должны учитываться все собственные формы, частоты которых не превосходят эту границу. Отбрасывание форм с более высокими частотами вносит погрешность в математическую модель и приводит к ошибкам в получаемых результатах. Как показывают исследования, в зависимости от способа соединения подконструкций и локальных особенностей их собственных форм влияние высших тонов на низкочастотную динамику системы меняется существенно не монотонно с возрастанием их - 16 собственных частот. Вопросам выбора критериев оценки и исследованию величины вносимой погрешности посвящены работы [171, 163, 145, 114, 52]. Предлагаемые критерии предназначены для автоматизации процесса выбора удерживаемых в модальных разложениях собственных форм подконструкций. Однако на практике наиболее употребителен подход, представленный в работах [181, 57] рекомендацией удерживать в модальных разложениях все собственные формы, частоты которых превосходят обусловленную частоту среза в 1,5 - 2 раза. Подчеркнем, что несмотря на актуальность вопроса, ни один из рассмотренных выше методов модального синтеза не позволяет сформулировать априорную оценку погрешности получаемых результатов. Причина этого в том, что единственным варьируемым параметром, влияющим на точность получаемого результата, остается во всех методах количество удерживаемых собственных форм в модальном разложении колебаний подконструкции. Изначально не предсказуемая в общем случае сложность спектров подконструкций и структура их собственных форм не позволяет делать предварительные оценки погрешности синтеза. В настоящей работе предлагается принципиально иной подход к оценке погрешности синтеза, основанный на отказе от идеи наращивания числа учитываемых собственных форм сверх минимально необходимого, определяемого количеством тонов с частотами, попадающими в исследуемый интервал. Повышение точности представления динамических свойств подконструкции в ограниченном частотном диапазоне достигается с помощью конструктивного алгоритма формирования вспомогательных членов модального разложения при неизменном наборе сохраняемых собственных форм. В работе В.П.Шмакова [103] предложено строить решение задачи о гармонических колебаниях одномерной подконструкции в виде разложения по собственным формам базовой задачи, дополненного корректирующей составляющей. Эта корректирующая составляющая строится в виде многочлена от - 17 носительно квадрата частоты колебаний, коэффициенты которого определяются как решения рекуррентной последовательности статических краевых задач. Поэтому степень многочлена может неограниченно наращиваться. При этом коэффициенты модальных членов разложения изменяются таким образом, что вклад тонов с высокими собственными частотами в области низких частот колебаний уменьшается с ростом порядка корректирующего многочлена. Это является основой для повышения точности получаемых при синтезе подконструкций решений частотного уравнения в условиях ограниченного числа учтенных собственных форм. Аналогичный подход использован в работе А.И.Лиходеда [68] для повышения точности при расчетах нестационарного динамического нагружения упругих систем, а также при синтезе подконструкций методом жестких границ [5], где он трактуется как многократное выделение квазистатической составляющей. Неограниченное наращивание порядка корректирующего многочлена не приводит к построению сходящегося степенного ряда. Однако, если выделить некоторое количество собственных форм и строить корректирующий многочлен в подпространстве, ортогональном к линейной оболочке этих форм, то соответствующие им (формам) коэффициенты имеют вид, не зависящий от порядка корректирующего многочлена. В таком случае получающийся степенной ряд оказывается сходящимся в ограниченном частотном интервале, если в модальное разложение включены все собственные формы, частоты которых лежат в этом интервале. С учетом этого обстоятельства автором настоящей работы был введен термин «корректирующий ряд» [37, 38, 39]. Коэффициенты этого ряда можно называть корректирующими функциями. В настоящей работе методика синтеза динамических характеристик строится на основе гибридного подхода, когда собственные формы подконструкции определяются при условии частичного закрепления внешних степеней свободы. Метод жестких границ и метод свободных границ рассматриваются - 18 как частные случаи. Соединение подконструкций предполагается дискретным, т.е. интерфейс системы конечномерный. Теоретической основой разработанного здесь метода корректирующих рядов служат две сформулированные автором основные теоремы. Суть первой из них в том, что гармонический отклик подконструкции в ограниченном частотном интервале может быть точно представлен в виде модального разложения, включающего лишь те тона колебаний, собственные частоты которых не превосходят верхней границы этого интервала, и дополненного равномерно сходящимся на этом интервале корректирующим рядом. Вторая теорема утверждает то же самое относительно ограниченного частотного интервала с ненулевой нижней границей, причем в модальном разложении должны присутствовать лишь те собственные формы, частоты которых лежат в этом интервале. В этом случае строятся корректирующие ряды относительно смещенного значения частотного параметра. Использование этих теорем позволяет принципиально изменить идеологию модального синтеза. Усечение модальных разложений путем отбрасывания высших тонов подконструкций заменяется усечением корректирующего ряда. В процессе доказательства теорем строится алгоритм вычисления коэффициентов корректирующего ряда и, что весьма важно, выводится асимптотическая оценка погрешности его усечения. Использование этой оценки в качестве априорной при проведении пробных расчетов дает возможность реально оценивать точность получаемых результатов. В настоящей работе принята терминология, в соответствии с которой усеченный корректирующий ряд, содержащий m членов, (фактически, корректирующий многочлен) называется корректирующим рядом m-го порядка. Упомянутая асимптотическая оценка содержит порядок корректирующего ряда в показателе степени, основание которой меньше единицы. Таким образом, наблюдается экспоненциальная сходимость решения с ростом порядка корректирующего ряда.

- 19 На основе предложенного вида модального разложения для подконструкции формулируются соотношения между внешними обобщенными силами и перемещениями в виде системы уравнений, содержащих набор динамических коэффициентов влияния. Эти коэффициенты могут использоваться для формирования матрицы динамических жесткостей или матрицы динамических податливостей подконструкции. Синтез системы в зависимости от этого можно осуществлять либо по методу перемещений (метод динамических жесткостей), либо по методу сил (метод динамических податливостей). Получаемая система уравнений может быть использована для определения собственных частот и форм упругой системы, однако наиболее удобно ее применение для непосредственного вычисления амплитудно-фазовых частотных характеристик, передаточных функций и других характеристик в решении тех задач, где такие данные используются. Следует отметить, что разработанная методика обеспечивает чрезвычайно быстрый расчет частотных характеристик системы при гарантированной высокой точности в заданном частотном диапазоне. Основные соотношения и теоремы метода сформулированы применительно к обобщенной операторной постановке задачи для континуальных моделей упругих систем. Аналогичные результаты формулируются для дискретных моделей подконструкций, получаемых, например, методом конечных элементов. Векторные коэффициенты корректирующих рядов в этом случае называются корректирующими векторами. Полученные формулы легко обобщаются на случай пропорционально демпфированных подконструкций. При этом предоставляется возможность задания различных коэффициентов демпфирования в подконструкциях, что существенно расширяет возможности моделирования демпфированных упругих систем. Для проведения численных исследований и расчетов разработан программный комплекс, содержащий:

- 20 - программы расчета динамических характеристик конечноэлементных моделей упругих подконструкций с препроцессором;

- постпроцессорные программы формирования баз данных о подконструкциях, содержащих информацию о динамических характеристиках и корректирующих векторах;

- программы исследования спектра составной упругой системы и построения ее частотных характеристик с учетом демпфирования. Сформированные предварительно базы данных о подконструкциях используются в алгоритме синтеза для определения динамических и частотных характеристик составной системы. Замена или модификация какой-либо компоненты системы отражается лишь в изменении соответствующей ей базы данных. Разработана универсальная структура баз данных для конечноэлементных моделей подконструкций. Программный комплекс строится на основе общих принципов и может дополняться программами расчета необходимых для синтеза данных о подконструкциях различного типа. В настоящее время разработаны версии для пространственных стержневых конструкций и осесимметричных оболочечных конструкций, содержащих жидкость. Могут использоваться и аналитические соотношения для континуальных моделей подконструкций. В частности, выведены формулы для изгибных колебаний однородных стержней, соединяемых в концевых сечениях. В процессе исследований автором настоящей работы обнаружено, что рекуррентному алгоритму построения корректирующих векторов присуще свойство неустойчивости, приводящее к быстрому накоплению погрешностей и распаду решения уже при учете 5-6 членов корректирующего ряда [37]. Эффективным средством подавления этой неустойчивости оказалась ортогонализация вычисляемых векторов на каждом шаге рекуррентного процесса к учтенным собственным формам подконструкции. Это обстоятельство свидетельствует о том, что формулировки работ [103, 104, 105, 5] не достаточны для по - 21 строения устойчивого гарантирующего точность результата алгоритма. Построение корректирующих функций неизбежно должно осуществляться в ортогональном к учтенным собственным формам подпространстве (с коррекцией ортогональности на каждом шаге). Существенные затруднения при реализации модального синтеза вызывает наличие среди собственных частот подконструкции нулевых значений, соответствующих формам движения твердого тела. Предложенный автором способ использования частотного сдвига при вычислении корректирующих векторов позволяет избежать трудностей и не вносить в алгоритм принципиальных изменений [39]. Помимо гарантированной оценки точности результата синтеза для метода корректирующих рядов важна оценка дополнительных затрат, связанных с вычислением корректирующих векторов, в сравнении с расширением набора собственных форм подконструкции. Учитывая то обстоятельство, что факторизация матрицы для решения последовательности статических задач выполняется однократно, можно приблизительно оценить затраты на вычисление одного дополнительного корректирующего вектора как на порядок меньшие по сравнению с затратами на вычисление дополнительной собственной формы. При этом проведенные исследования показали, что при использовании 5-10 членов корректирующего ряда относительная погрешность результатов синтеза не превышает 10-5-10-6. Это свидетельствует о неоспоримом преимуществе предложенного метода, особенно существенном для подконструкций с высокой плотностью спектра (что характерно для сложных пространственных конструкций). Его эффективность демонстрируется в настоящей работе на примере сложной составной конструкции орбитальной космической станции, модифицируемой в процессе сборки и изменяющей свою конфигурацию в процессе функционирования (например, в связи со стыковкой с транспортными кораблями или добавлением новых модулей).

- 22 Наличие среди компонентов сложной упругой системы гидроупругих звеньев, представляющих собой упругие конструкции, взаимодействующие с ограниченными объемами жидкости (в частности, содержащие жидкость во внутренних полостях), существенно усложняет задачу исследования ее динамических свойств. Такие задачи актуальны для исследования динамики летательных аппаратов, гидротехнических сооружений, проблем транспортировки жидких грузов. Успех их решения непосредственно зависит от правильности математической постановки задачи и эффективности методов определения динамических характеристик упругих конструкций с жидкостью, входящих в состав системы. Как правило, конструкции, содержащие жидкость, представляют собой тонкостенные сосуды, динамическое поведение которых хорошо описывается с помощью соотношений теории оболочек. Первые результаты в области динамики колебаний упругих оболочек, взаимодействующих с жидкостью, связаны с именами Рэлея, Жуковского Н.Е. и других исследователей конца XIX - начала XX веков. Однако период наиболее интенсивной разработки данной проблемы относится ко второй половине XX века в связи с развитием ракетной и авиационной техники, а также электронных вычислительных систем. В основе современного этапа развития методов решения данного класса задач лежат работы таких отечественных исследователей как Моисеев Н.Н. [73], Рабинович Б.И. [92], Шмаков В.П. [102], Рапопорт И.М. [94]. Среди зарубежных специалистов здесь можно отметить работы Abramson H.N., Kana D.D., Lindholm U.S., Bauer H.F. Значительный вклад в решение проблемы внесли исследования Григолюка Э.И., Шклярчука Ф.Н., Горшкова А.Г., Балабуха Л.И., Балакирева Ю.Г., Лампера Р.Е., Пожалостина А.А. и других. Вообще, число опубликованных к настоящему времени работ, посвященных задаче расчета динамических характеристик оболочек, содержащих жидкость, весьма велико. Основную часть из них составляют работы, в кото - 23 рых исследуются оболочки определенной формы и решения получаются, как правило, с помощью какого-либо вариационного метода, причем выбор координатных функций определяется формой полости. В этих работах получены приближенные или точные формулы для ряда оболочек простой геометрической формы. Однако для практики, где сложность конструкторских решений часто затрудняет получение аналитических оценок и не всегда позволяет использовать простые модели, наибольшую ценность представляют универсальные численные методы, не налагающие жестких ограничений на форму и параметры исследуемых конструкций. Здесь следует отметить разработанный под руководством В.П.Шмакова метод расчета динамических характеристик оболочек вращения с жидкостью [17, 18, 23], основанный на разложении потенциала смещений жидкости в ряд по собственным функциям гидродинамической задачи (решаемой методом Ритца) и использовании при решении уравнений теории оболочек метода ортогональной прогонки. Отметим также предложенный Р.Е.Лампером метод Ритца с варьируемым параметром [3, 67], позволяющий рассчитывать динамические характеристики широкого класса осесимметричных баков с жидкостью. Применялись при решении указанной задачи и прямые численные методы: метод конечных разностей [6, 7] и метод суммарных представлений [8, 9], также основанный на конечно-разностной аппроксимации дифференциальных операторов. В настоящее время известны решения задач для весьма широкого класса оболочек с жидкостью: исследовались цилиндрические оболочки с различными днищами (плоскими, сферическими, коническими), сферические оболочки, конические оболочки, соосные цилиндрические оболочки. Мы не указываем здесь эти работы ввиду большого их числа - библиография по этому вопросу содержит несколько сотен названий. Заметим однако, что, несмотря на это, ряд вопросов долгое время оставался не решенным. Неизвестны, например, работы, в которых изучались бы колебания тороидальной оболочки с жидкостью. Лишь единичные работы касаются задачи о колебаниях систем из двух баков с - 24 промежуточными разделительными днищами, причем рассмотрены весьма частные случаи. При этом на практике, например, в изделиях ракетной техники часто встречаются баки весьма сложной конфигурации, с двусвязными полостями, с разделительными днищами, когда невозможно рассматривать отдельно колебания жидкости в баках горючего и окислителя. Значительно усложняют разработку простых моделей для аналитических оценок и приближенных расчетов такие факторы, как переменность толщины оболочки, наличие шпангоутов, подкрепляющих ребер. Все это вызвало потребность разработки простого и универсального алгоритма, позволяющего быстро выполнить расчет с учетом как можно большего числа конструктивных особенностей (возможно, ценой увеличения затрат времени работы вычислительной системы). В наибольшей степени таким условиям при расчете упругих конструкций отвечает метод конечных элементов [56]. В настоящей работе развиваются теоретические и методические основы его применения для расчета динамических характеристик оболочечных конструкций с жидкостью, функционирующих самостоятельно либо входящих в состав сложной упругой системы в качестве подконструкций. Применению метода конечных элементов к расчету динамики упругих конструкций, взаимодействующих с жидкостью, посвящен целый ряд работ преимущественно зарубежных авторов. Если попытаться их классифицировать, то можно выделить две группы работ. К первой группе отнесем те работы, в которых движение частиц жидкости описывается непосредственно векторами их смещений. В [147, 148] разработаны дискретные элементы, моделирующие свойства частиц сжимаемой или несжимаемой жидкости, которые могут быть включены в конечноэлементную модель упругой конструкции, содержащей жидкость. В комментарии к этим работам [124] отмечается, что эти элементы построены лишь на основе физических соображений и интуиции, и предлагается выражение для лагранжиана, на основе которого можно строить любые конечные элементы жидкости, при - 25 чем несжимаемость может быть обеспечена наложением некоторых ограничений на степени свободы элемента. Фактически такое выражение для лагранжиана и использовано в работе [161], где описаны конечные элементы для аппроксимации сжимаемой жидкости. К этой же группе работ относится и работа [177], где метод конечных элементов разработан для расчета неосесимметричных колебаний оболочек вращения с несжимаемой жидкостью. Отметим, что подход, использованный в [177], отличается чрезмерной усложненностью и громоздкостью построений, не свойственными, вообще говоря, методу конечных элементов. В работе [97] обсуждается применение конечных элементов, предложенных в [161], к расчету осесимметричных колебаний оболочек вращения с жидкостью. Результаты сопоставляются с результатами расчета при помощи элемента с матрицей жесткости, сформированной на основе принципа минимума дополнительной энергии. При этом точность, полученная в первом случае, оказывается значительно хуже, чем во втором. Если пренебречь влиянием поверхностных волн, то эквивалентным подходом является интерпретация сжимаемой жидкости в виде упругой (акустической) среды с нулевым модулем сдвига [110, 111]. Такой подход позволяет использовать с небольшими дополнениями имеющиеся конечноэлементные программы общего назначения. Методы этой первой группы содержат ряд общих сложностей. Вопервых, это обеспечение условий на поверхности контакта упругого тела с жидкостью, для выполнения которых необходимо либо налагать дополнительные ограничения, как, например, в [177], либо вводить специальные конечные элементы, как предлагается в [110]. Во-вторых, как отмечается в [161], появляется набор собственных форм с нулевой частотой, соответствующих циркуляционным течениям жидкости, что усложняет решение задачи о собственных значениях.

- 26 Такие же циркуляционные формы получаются в работе [143], где для описания движения жидкости использованы уравнения в перемещениях в лагранжевой форме и сформулирован вариационный принцип, используемый для построения конечных элементов. Для исключения этих форм в этой работе предложено использовать метод штрафных функций. Ко второй группе отнесем работы, в которых используется предположение о безвихревом движении жидкости, что позволяет описывать его при помощи одной скалярной функции (давление, потенциал скоростей, потенциал смещений). Это не только исключает формы циркуляционного течения жидкости, но и снижает размерность дискретизированной задачи. В работах [187, 189, 160] поведение несжимаемой жидкости описывается потенциалом скоростей, который с помощью интегральных соотношений теории потенциала исключается из уравнений движения конструкции. Такой подход (часто используемый при решении задач гидроупругости) позволяет ограничиться описанием движения лишь оболочки и свободной поверхности жидкости, и соответственно лишь их дискретизацией при использовании метода конечных элементов, что особенно удобно при решении трехмерных задач. Однако при этом матрица масс конечноэлементной модели теряет весьма существенное свойство, а именно, ленточную структуру. Это резко увеличивает требуемые размеры памяти, используемой при расчетах вычислительной системы. Такой же результат получается в [56, 123, 112, 54], а также в [125] для несжимаемой жидкости, где сначала выполняется конечноэлементное разбиение жидкости, а затем из дискретной системы уравнений исключаются переменные, соответствующие жидкостным потенциалам (или давлению). Разбиение жидкости на конечные элементы с сохранением ленточной структуры матриц, как показано в [161], позволяет более эффективно использовать машинную память. Вопрос о формировании матриц дискретизированной системы в случае, когда разбиение осуществляется как для упругой конструкции, так и для жид - 27 кости, может решаться несколькими способами. В работах [56, 193, 112, 125], где поведение несжимаемой жидкости описывается давлением, отдельно строятся системы дискретных уравнений для упругой конструкции и для жидкости. При построении же матриц, определяющих взаимосвязь этих двух систем, давление жидкости и перемещения смоченной поверхности рассматриваются как внешние воздействия по отношению соответственно к первой и ко второй из них. Получающиеся системы уравнений несимметричны, а методы их симметризации, как и при исключении соответствующих жидкости переменных, нарушают ленточную структуру матриц. В работах [138, 191, 192] предложены методы решения получаемых при таком подходе задач о собственных значениях, экономно использующие память вычислительной системы. В работах [118, 119, 120, 121, 188] движение несжимаемой жидкости описывается при помощи потенциала скоростей. Для построения конечноэлементных систем уравнений здесь все уравнения (в том числе и соотношения на поверхности контакта конструкции с жидкостью) записываются в вариационной форме. Дискретизация задачи при таком подходе соответствует методу Бубнова-Галеркина. Для учета условий контакта с жидкостью при этом, вообще говоря, необходимо вводить специальные конечные элементы. Однако наиболее простым и естественным является подход, основанный на дискретизации функционала действия, условие стационарности которого удовлетворяется решением задачи. Такой подход использован в работе [54], где решается задача о колебаниях пластинки на поверхности несжимаемой жидкости, заполняющей жесткий резервуар, а также в работе [170], являющейся развитием работы [118] в плане учета сжимаемости жидкости. При этом из условия стационарности функционала следуют все соотношения, в том числе и граничные условия контакта упругого тела и жидкости, что приводит к их автоматическому учету в дискретизированных системах уравнений. Это обеспечивается надлежащим выбором вида функционала. В работах [32, 33] такой подход называется смешанным вариационным принципом. Фактически он эк - 28 вивалентен используемому в [118] в смысле построения матриц конечноэлементной модели. В работах [170, 175, 176] для описания поведения сжимаемой жидкости используются две функции: потенциал смещений и давление. Введение второй независимой переменной при учете сжимаемости оказывается необходимым для получения симметричных матричных уравнений. В противном случае, как, например, в [125, 133], где движение жидкости описывается лишь давлением, приходится осуществлять дополнительные преобразования с целью симметризации системы. Для получения правильного результата при использовании численного метода, в частности, метода конечных элементов, первоочередное значение имеет адекватность исходной математической модели (системы уравнений, вариационного принципа) исследуемому физическому явлению. Возможность пренебрежения в математической модели влиянием отдельных факторов с целью упрощения процедуры решения должна быть не только обоснованной, но и соответствующие преобразования должны быть выполнены корректно, не приводя к противоречиям с физическими законами. Поэтому целая глава настоящей работы посвящена формулировке математической модели колебаний упругой конструкции с жидкостью в условиях однородного гравитационного поля. В настоящей работе рассматриваются малые колебания упругой конструкции, содержащей жидкость во внутренних полостях (либо взаимодействующей с ограниченным объемом жидкости). Колебания жидкости также малы, и поэтому задача может рассматриваться в линейной постановке. Линеаризация исходных, вообще говоря, нелинейных соотношений должна осуществляться в окрестности статического равновесного состояния системы. Тем самым при определении ее динамических характеристик учитывается влияние статического нагружения. Материал конструкции считается линейно упругим, жидкость - идеальной и несжимаемой. Конструкция находится под действием - 29 однородного гравитационного поля, определяющего положение недеформированной свободной поверхности жидкости. Традиционно при формулировке замкнутой системы уравнений, описывающих колебания упругой конструкции, содержащей во внутренней полости жидкость, исследователи основывались на совмещении двух различных способов описания движения сплошной среды. Если уравнения малых колебаний упругого тела представляют лагранжев подход, то для описания движения жидкости наиболее распространен метод Эйлера. При этом используется предположение о потенциальности течения жидкости, позволяющее существенно упростить соответствующие уравнения. Такое совмещение разнородных методов повышает вероятность появления в постановке задачи некорректностей, одна из которых рассмотрена ниже. (Хотя, конечно, корректное построение определяющих соотношений возможно и на основе смешанного эйлероволагранжева подхода.) В настоящей работе вывод уравнений осуществлен на основе лагранжева подхода как для упругой конструкции, так и для заполняющей ее полости жидкости. Техника последовательного единого лагранжева подхода в проблемах динамического взаимодействия разнородных сред изложена в работах [58, 96, 59], где основное внимание уделено вопросам нелинейности получаемых соотношений. Применительно к случаю малых колебаний контактные соотношения линеаризованы в окрестности стационарных значений переменных параметров. В предположении о безвихревом движении жидкости для его описания введен потенциал смещений. Выведена формула для лагранжиана консервативной системы «упругая конструкция - жидкость». Сформулирован вариационный принцип смешанного типа, среди условий стационарности которого содержатся контактные соотношения на смоченной поверхности упругой конструкции, что важно для эффективной реализации метода конечных элементов.

- 30 Важным моментом в описанных построениях является корректный учет влияния гравитационного поля на динамику системы. Влияние интенсивности однородного гравитационного поля на собственные частоты колебаний упругих конструкций, содержащих жидкость, может осуществляться через два различных механизма взаимодействия этого поля с конструкцией. Первый из них реализуется опосредованно через статическую составляющую напряженно-деформированного состояния конструкции. Математически учет этого эффекта сводится к линеаризации уравнений малых колебаний относительно этой статической составляющей. Если материал конструкции линейно упругий, то определяющую роль здесь играет геометрическая нелинейность в выражении для тензора деформаций. Второй канал влияния связан с работой, выполняемой гравитационными силами, действующими на жидкость, в процессе колебаний гидроупругой системы. Одно из проявлений этой работы связано с волнообразованием на свободной поверхности жидкости. Однако этим механизм явления не исчерпывается. Тесно связанным с волнообразованием оказывается эффект колебаний гидростатического давления жидкости на стенки полости вследствие их движения. Локальное вертикальное смещение контактирующей с жидкостью стенки сосуда приводит к изменению давления на нее вследствие изменения глубины. Появляющийся при учете этого фактора член в уравнениях малых колебаний имеет первый порядок малости, т.е. по такому формальному признаку отброшен быть не может и должен присутствовать в динамических соотношениях на контактной поверхности. Впервые корректное выражение для динамических условий на контактной поверхности приведено применительно к оболочкам вращения в работе Э.И.Григолюка и Ф.Н.Шклярчука [33]. При их выводе принципиален учет того обстоятельства, что гидростатическая сила является “следящей”. Это выражается в том, что, во-первых, направление действия силы меняется в соответст - 31 вии с поворотом нормали к деформированной смоченной поверхности, а вовторых, изменение площади элемента поверхности вследствие растяжения или сжатия в процессе деформации влияет на величину совершаемой этой силой работы. Эти два обстоятельства отмечены в работе [20] применительно к проблемам устойчивости упругих оболочек. Только при учете этих факторов удается записать выражение для потенциальной энергии гравитационых сил, действующих на жидкость, и следовательно, выражение для лагранжиана гидроупругой системы. В процессе исследований выяснилось, что выражение для потенциальной энергии гравитационных сил жидкости, приведенное в работе [33], верно только для гладких поверхностей контакта жидкости с конструкцией. В настоящей работе получено выражение, применимое для произвольного случая кусочно-гладких смоченных поверхностей. Заметим, что в большинстве из рассмотренных выше работ гравитационными эффектами полностью пренебрегается. Это допустимо в тех случаях, когда для исследования представляют интерес лишь колебания, обусловленные преимущественно упругостью стенок сосуда, а их спектр существенно отделен от собственных частот колебаний свободной поверхности жидкости. В этом случае на свободной поверхности задается условие равенства нулю давления или потенциала смещений (или скоростей). Естественно, отсутствует гравитационная составляющая и в контактных соотношениях. Такой подход можно считать предельным случаем упрощения гидроупругой задачи. Он весьма распространен, поскольку его результаты дают точность, достаточную для широкого круга приложений. Однако, поскольку вносимая гравитационным членом поправка в эффективную жесткость стенок сосуда, как правило, весьма мала, возникает вопрос о возможности пренебрежения ее величиной в уравнениях математической модели при сохранении членов, описывающих волнообразование на свободной поверхности.

- 32 В настоящей работе показано, что простое вычеркивание соответствующего члена в динамических контактных соотношениях недопустимо, поскольку приводит к противоречивой с точки зрения механики математической модели. А именно, система получает дополнительную связь, препятствующую ее смещению как жесткого тела в направлении вектора гравитации. Оценки показывают, что вносимая этой связью погрешность в расчетный спектр системы может быть значительной. Это свидетельствует о взаимной связи колебаний свободной поверхности и деформации контактной поверхности как единой системы, состояние которой определяет потенциальную энергию гравитационных сил жидкости. В работе показано также, что, варьируя способ определения аддитивной константы в потенциале смещений, можно получить эквивалентную систему уравнений, в которой вычеркивание гравитационного члена в динамических контактных соотношениях не приводит к противоречиям. Фактически, в результате такого преобразования свободная поверхность жидкости выделяется в подсистему с собственной потенциальной энергией гравитационных сил. Вследствие указанного выбора константы в уравнениях колебаний свободной поверхности жидкости и в лагранжиане системы появляется интегральная величина - среднее смещение свободной поверхности. Введение такой интегральной величины вызывает затруднения при реализации метода конечных элементов, обесценивающие это «упрощение». Необходимо отметить, что в перечисленных выше основополагающих работах отечественных исследователей [73, 92, 102, 62, 94], где влияние гравитации учитывалось только в форме поверхностных волн, в уравнениях также присутствуют указанные интегральные члены, обеспечивающие непротиворечивость математической модели. Если же говорить о работах зарубежных специалистов, то библиографические исследования показывают, что все они (за исключением тех, где гравитационные эффекты не учитываются совсем) содержат ту или иную форму не - 33 корректности. Единственным обнаруженным исключением являются работы [108, 109], где исследуются математические свойства краевых задач, сформулированных на основе результатов работ [73, 94]. Несмотря на относительную давность результата работы [33], он остался, по-видимому, полностью вне сферы внимания зарубежных специалистов. Некорректный подход к формулировке динамических условий контакта упругого тела с жидкостью, когда не учитываются две отмеченные выше особенности действия гидростатической силы в условиях колебаний, приводит к появлению несимметричных операторов. В качестве примера можно привести работу [118], где с целью достижения симметричности введена совершенно не оправданная с точки зрения механики гипотеза, состоящая в пренебрежении касательными к поверхности контакта смещениями. Результатом явились уравнения, не инвариантные относительно сдвига системы и, как следствие, дополнительно наложенные на систему связи. Связи эти действуют не только в вертикальном направлении, как в рассмотренном выше случае неверных уравнений для свободной поверхности при отбрасывании гравитационной компоненты в динамических контактных соотношениях, но и в горизонтальном направлении. При этом жесткости этих связей могут быть как положительными, так и отрицательными. В работе [32] отмечено, что такой подход допустим, если нормальные перемещения смоченной поверхности значительно больше тангенциальных. Однако в случае систем, колебания которых характеризуются значительными средними смещениями содержащихся в них масс жидкости, указанные связи должны оказывать существенное влияние на результаты расчетов. (Отметим единственный геометрический вариант, когда эти связи не возникают, - полость, образованная строго вертикальными стенками и горизонтальным плоским днищем.) Часто такие же формулы получаются из-за небрежности при выводе динамических контактных условий, выполняемом с помощью наглядных геомет - 34 рических представлений, как это сделано в работе [133]. На таких же формулах основано выражение для энергии сил тяжести конечного элемента в работах [161, 124]. Такое же выражение использовано в работе [160] для потенциальной энергии объема жидкости. На основе таких же формул построены конечные элементы жидкости в распространенном программном комплексе ANSYS версии 5.4. Ссылки на эти же формулы содержатся в работах отечественных авторов [55, 74]. Возможность получить удобные формулировки, связав гравитационную потенциальную энергию жидкого объема (и конечного элемента жидкости) лишь с параметрами его собственной деформации, отвлекает разработчиков от механической сущности проблемы. Форма занимаемого жидкостью объема определяется удерживающими его стенками сосуда, а работа гравитационных сил жидкости осуществляется на перемещениях этих стенок (а не контактирующих с ними частиц жидкости в условиях взаимного скольжения). Отсюда следует невозможность конструирования жидкостного конечного элемента, в котором учитывался бы этот фактор. Иного рода усилия были приложены разработчиками известного конечноэлементного комплекса UAI/NASTRAN [186], где в результате применения метода конечных элементов к системе с несимметричными операторами получаются уравнения с несимметричными матрицами. Для решения проблемы собственных значений в состав комплекса включены специально разработанные алгоритмы, требующие нетривиальных ресурсов вычислительных систем. Вопрос о точности получаемых результатов требует отдельного исследования. Достоин удивления факт значительного количества работ, в которых при не учете влияния гравитации на контактные соотношения уравнения поверхностных волн сформулированы неверно - без учета среднего смещения свободной поверхности. В качестве примеров укажем работы [193, 175, 176, 122]. С попытками устранить возникающие при этом противоречия связано, повидимому, появление работ [134, 172, 173], где введены усложненные форму - 35 лировки, основанные на труднообъяснимом в рамках линейной задачи введении понятия «отсчетного» состояния для учета влияния движения стенок сосуда. Широкий класс практических задач связан с определением динамических характеристик осесимметричных оболочечных конструкций, полости которых частично заполнены жидкостью. Вектор гравитационных сил в этом случае коллинеарен продольной оси конструкции. В настоящей работе задача расчета динамических характеристик конструкций такого типа рассмотрена подробно и разработан алгоритм метода конечных элементов для ее решения. Осесимметричность конструкции позволяет в цилиндрической системе координат свести пространственную задачу определения динамических характеристик к двумерной путем разложения неизвестных в ряд Фурье по окружной координате. Расщепление системы уравнений для гармоник на независимые подсистемы приводит к тому, что собственные формы представляют собой колебания с целым числом волн по окружности (в случае нулевого значения это продольно-радиальные и крутильные колебания). Рассмотренная выше постановка задачи о колебаниях конструкций, содержащих жидкость, переработана с учетом гипотез теории тонких упругих оболочек и нелинейности геометрических соотношений [98, 77]. Линеаризация в окрестности статического напряженно-деформированного состояния, возникающего в результате действия давления газа в полостях конструкции и сил тяжести, позволяет учесть влияние этих факторов на собственные частоты и формы колебаний. Рассмотрен общий случай произвольного количества несвязанных между собой полостей, частично заполненных жидкостями разной плотности. Допускается наличие промежуточных между этими полостями стенок, касающихся жидкости с обеих сторон. Учитываются такие конструктивные особенности, как наличие упругих силовых шпангоутов, а также несимметричного относительно срединной поверхности оболочки подкрепления в виде часто расположенных продольных и кольцевых ребер.

- 36 Жидкость считается идеальной и несжимаемой, движение ее безвихревое и описывается при помощи потенциала смещений. Для применения метода конечных элементов использован описанный выше вариационный принцип в виде условия стационарности функционала, из которого следуют уравнение несжимаемости, граничные условия на свободной поверхности жидкости, а также условия на контактной поверхности жидкости и оболочки с учетом влияния однородного гравитационного поля. В работе описаны конечные элементы для дискретизации жидкости (включая элементы свободной поверхности) и оболочечные конечные элементы, описаны способы формирования их матриц и способ учета влияния статического напряженно-деформированного состояния на матрицу жесткостей оболочечного элемента. Заметим, что оболочечные элементы сформулированы таким образом, что учтена возможность контакта с жидкостью, и это освободило от необходимости введения специальных контактных элементов. На основе этих конечных элементов разработан программный комплекс, предназначенный для расчета динамических характеристик оболочечных конструкций с жидкостью при осесимметричных колебаниях, при колебаниях с заданным числом волн по окружности, с учетом влияния внутреннего давления и собственного веса конструкции. Этот программный комплекс расширяет возможности разработанных ранее программ [34, 35], эксплуатировавшихся на вычислительных машинах БЭСМ-6, единой серии ЕС-1050, ЕС-1060, на компьютерах типа IBM PC.

Программа расчета динамических характеристик оболочечных конструкций с жидкостью при осесимметричных колебаниях включена в ФАП по ракетнокосмической технике РКА [36], использовалась во всех конструкторских бюро ракетно-космической отрасли в расчетах динамических характеристик топливных баков и корпусов жидкостных ракет. Благодаря тщательной отладке и тестированию, а также использованию эффективных численных методов достигнута высокая надежность алгоритма, - 37 не имевшего отказов при проведении тысяч расчетов. Решающую роль в распространении программ сыграла разработка удобных препроцессорных и постпроцессорных процедур, а также возможность вести расчет практически от чертежа, без трудно обосновываемых упрощений и введения промежуточных расчетных моделей с использованием механических аналогов. Новый программный комплекс позволяет (в дополнение к прежним возможностям) в полном объеме учитывать гравитационные эффекты. Это важно ввиду того, что на практике далеко не всегда реализуются условия, позволяющие пренебрегать влиянием волн на поверхности жидкости. В работе приведен также пример конструкции, расчет динамических характеристик которой в принципе невозможен без учета гравитационной составляющей соотношений на смоченной поверхности. Применительно к проблемам динамики жидкостных ракет важное преимущество программного комплекса связано с возможностью определять динамические характеристики корпуса целиком, без промежуточной схематизации его стержнем с упруго подвешенными массами (что по сути является способом синтеза динамических характеристик). Такая схематизация затруднительна в упомянутом выше случае вложенных друг в друга баков с промежуточным разделительным днищем, когда невозможно рассматривать колебания жидкости в баках по отдельности. Кроме того, заметное влияние на собственные формы корпуса оказывает связь между радиальными и продольными колебаниями стенок несущих баков за счет отличия от нуля коэффициента Пуассона (не учитываемая в стержневой модели корпуса), что показано в работе [22] на примере продольных колебаний конструкции, составленной из отрезков стержня и цилиндрических баков, частично заполненных жидкостью. В программном комплексе предусмотрена также возможность модального синтеза подконструкций (отдельных отсеков) с использованием метода корректирующих рядов, обеспечивающего гарантированную высокую точность результатов, в случае когда расчет полной модели корпуса затруднен из-за вы - 38 сокой размерности задачи. В работе проведено сравнительное исследование точности результатов, получаемых различными методами синтеза. Возбуждение динамических процессов в упругой или гидроупругой системе в составе сложного технического объекта связано, как правило, с работой источника энергии. Интенсивность его воздействия на конструкцию связана с изменением параметров ее деформации, причем в этом процессе наряду с собственными динамическими характеристиками источника энергии значительную роль могут играть и специальные регулирующие устройства. Такая система образует замкнутый контур, в котором могут развиваться автоколебания, отрицательно влияющие на условия функционирования объекта. Одна из актуальных проблем такого рода связана с исследованием продольных автоколебаний жидкостной ракеты в полете, возникающих в результате взаимодействия колебаний корпуса ракеты и вызываемых ими колебаний жидкости в топливных магистралях с колебаниями давления в камере сгорания и тяги двигателя. Это явление достаточно хорошо изучено с точки зрения исследования условий возникновения автоколебаний при неустойчивости в замкнутом контуре «корпус - топливная магистраль - двигатель». Здесь значительный вклад внесли отечественные ученые Микишев Г.Н. [71], Рабинович Б.И. [91], Шмаков В.П. [93], Колесников К.С. [63, 64], Натанзон М.С. [75, 76], Пилипенко В.В. [88], Балакирев Ю.Г. [13, 16], а также ряд американских исследователей [178, 180, 190]. Тем не менее, в значительной мере дискуссионным остается вопрос о достигаемых при продольной неустойчивости амплитудах колебаний, которые могут оказаться невелики, не требуя поэтому специальных конструктивных мероприятий по их подавлению. В любом из звеньев указанного замкнутого контура могут проявляться нелинейные зависимости, влияющие на предельные значения амплитуд автоколебаний. Влияние нелинейных характеристик двигательной установки, обу - 39 словленных кавитационными явлениями в насосах, на амплитуды продольных колебаний жидкостных ракет рассматривалось в работах [88, 87]. Динамика корпуса описывалась при этом линейными соотношениями. В результате расчетов получено качественное соответствие форм колебаний параметров системы типичным данным летных испытаний. Тем не менее, упругая конструкция корпуса также может играть значительную роль в ограничении амплитуд. Предпосылкой для проведения исследований в этом направлении послужило экспериментально установленное явление возбуждения неосесимметричных форм колебаний осесимметричных оболочек с жидкостью при продольном воздействии, существенно снижающее порог, при котором проявляются их нелинейные свойства [158, 1]. Механизм этого явления имеет характер параметрического возбуждения при действии вызванных продольным воздействием периодических колебаний осесимметричного напряженного состояния оболочки. Поэтому при исследовании влияния нелинейности корпуса на динамику продольных автоколебаний нельзя ограничиться рассмотрением лишь осесимметричных форм колебаний оболочек, как это делается при исследовании устойчивости. Мы рассмотрим в данной работе ракеты тандемной компоновки, корпуса которых с хорошей степенью точности можно рассматривать как осесимметричные оболочечные конструкции с жидкостью. Параметрические колебания оболочек с жидкостью привлекают внимание исследователей с начала шестидесятых годов. Важность изучения этого эффекта особо отмечена в обзорном докладе Э.И.Григолюка [32] на VII Всесоюзной конференции по теории оболочек и пластинок в 1969 году. По-видимому, статья [26] - первая из работ, где теоретически рассмотрено это явление. В ней показано, что периодические осесимметричные усилия в оболочке играют роль параметрических нагрузок для неосесимметричных форм колебаний и в качестве примера рассмотрена цилиндрическая оболочка с шарнирно опертыми краями, заполненная жидкостью и находящаяся под дей - 40 ствием переменных во времени продольной сжимающей силы, распределенной продольной нагрузки и гидростатической силы. Задача о динамической неустойчивости методом Бубнова-Галеркина сводится к системе уравнений типа Хилла. Однако усилия, характеризующие невозмущенное напряженнодеформированное состояние, определяются без учета инерции оболочки и динамического взаимодействия оболочки с содержащейся в ней жидкостью, что ограничивает область применимости полученных соотношений. Аналогичный подход использован в работах [10, 11] при исследовании параметрических колебаний цилиндрической оболочки, заполненной жидкостью медленно меняющейся глубины, под действием периодической продольной сжимающей силы, а также в работе [49] при исследовании устойчивости колебаний цилиндрической оболочки с пологим сферическим дном и массами на торцах, частично заполненной жидкостью, под действием приложенных к торцам периодических продольных сил. В работах [99, 100], где исследовались параметрические колебания цилиндрической оболочки при продольных воздействиях, осесимметричные усилия в оболочке определяются из решения задачи об осесимметричных колебаниях оболочки совместно с частично заполняющей ее жидкостью. Из соотношений нелинейной теории пологих цилиндрических оболочек в работах [80, 81] выведены уравнения нелинейных параметрических осесимметричных колебаний цилиндрической оболочки, содержащей жидкость. Получены условия возбуждения неосесимметричного тона и выражения для амплитуды колебаний в окрестности главного параметрического резонанса. Построение областей неустойчивости осуществлялось в данных работах приближенно с помощью метода гармонического баланса. Аналогичные результаты, но в менее точной постановке, были получены в работе [158]. Исследование различного вида параметрических резонансов цилиндрической оболочки с жидкостью при гармонических колебаниях ее основания выполнено в работах [82, 83, 84].

- 41 Необходимо отметить большое значение экспериментальных исследований параметрических колебаний цилиндрической оболочки с жидкостью, описанных в работах [158, 1]. Экспериментальные данные содержатся также в работе [69]. В настоящей работе описана разработанная автором методика оценки амплитуды автоколебаний системы, состоящей из осесимметричной оболочечной конструкции с жидкостью, гидравлически связанного с ней трубопровода и регулятора, управляющего величиной действующей на конструкцию продольной силы зависимости от давления на выходе из трубопровода. Эта методика позволяет учитывать геометрическую нелинейность поведения оболочек и связанный с ней эффект параметрического возбуждения неосесимметричных форм колебаний. Первым этапом методики является расчет динамических характеристик оболочечной конструкции с жидкостью с помощью упомянутого выше программного комплекса, основанного на методе конечных элементов. Вычисляются как осесимметричные, так и неосесимметричные собственные формы, частоты которых лежат в представляющем интерес диапазоне. Второй этап заключается в вычислении коэффициентов при нелинейных членах (квадратичных и кубичных) в уравнениях колебаний конструкции, записанных в нормальных координатах. Эти коэффициенты представлены интегралами по поверхности оболочки и вычисляются при помощи той же конечноэлементной сетки, которая использовалась на первом этапе. В работе проанализирована структура определяемых этими коэффициентами нелинейных связей между осесимметричными и неосесимметричными тонами в зависимости от числа волн и сдвига по окружности (в случае кратных частот). Сформулированные условия неравенства нулю нелинейных коэффициентов значительно снижают объем вычислительной работы. На третьем этапе осуществляется расчет областей параметрического возбуждения неосесимметричных форм колебаний конструкции при гармониче - 42 ском продольном силовом воздействии для оценки степени возбудимости этих форм (и выделения наиболее важных для учета на следующем этапе). Границы областей строятся на плоскости «частота - амплитуда воздействия». Для этого с использованием данных первых двух этапов формируются уравнения в вариациях относительно стационарного осесимметричного отклика конструкции, образующие систему линейных однородных дифференциальных уравнений с периодическими коэффициентами. В предположении, что амплитуда воздействия достаточно мала, параметры этого осесимметричного отклика определяются аналитически из линейных уравнений (этому условию соответствуют нижние границы областей параметрического возбуждения неосесимметричных тонов). Для построения областей используется метод, основанный на вычислении мультипликаторов системы, предложенный в работе [21] и дающий точное положение границ. И последний, четвертый, этап состоит в исследовании амплитуд колебаний, развивающихся в автоколебательной системе. Для его реализации в работе выведена система уравнений и сформулирована задача Коши, описывающая переходный процесс. В уравнениях учтено взаимное влияние колебаний жидкости в баках и в присоединенных к ним трубопроводах. Динамика источника энергии (двигателя) описывается интегро-дифференциальным уравнением типа Вольтерра, ядро которого вычисляется на основе данных о его амплитуднофазовых частотных характеристиках. Сложный вид нелинейности, содержащейся в этой системе, ограничивает возможность ее аналитического исследования. Поэтому исследование проводится методом численного интегрирования при различных начальных условиях до выхода колебательного процесса на максимальные значения амплитуд. Для решения систем интегро-дифференциальных уравнений общего вида была разработана и отлажена подпрограмма, на основе которой составлена программа численного решения уравнений продольных колебаний.

- 43 Проведенное численное исследование показало, что, во-первых, учет геометрической нелинейности оболочек в рамках предположения об осесимметричности колебаний не дает существенного эффекта в плане ограничения амплитуд продольных автоколебаний, и во-вторых, учет эффекта параметрического возбуждения неосесимметричных тонов оказывает существенное влияние на характер переходного процесса и приводит к значительному ограничению амплитуд. Следовательно, благодаря указанному эффекту нелинейность корпуса может быть определяющим фактором в ограничении амплитуд продольных автоколебаний жидкостной ракеты наряду с нелинейными кавитационными эффектами на входе в насосы и нелинейным демпфированием. Основные результаты представленных в данной диссертации исследований опубликованы в работах [14, 15, 34 - 48, 106, 107, 182]. Диссертация состоит из введения, пяти глав, разбитых на 26 разделов, заключения и списка литературы. В первом разделе первой главы диссертации даны основные понятия, в наиболее общей операторной форме сформулирована постановка задачи модального синтеза упругих подконструкций и показана техника построения корректирующих функций, обеспечивающих ускорение сходимости модального разложения колебаний подконструкции. Во втором разделе представлен способ построения корректирующих функций в подпространстве, ортогональном к удерживаемым в модальном разложении собственным формам, позволяющий формировать сходящиеся корректирующие ряды. В третьем разделе сформулированы две основные теоремы метода корректирующих рядов: первая - для низкочастотного интервала, примыкающего к нулевому значению, а вторая - для ограниченного высокочастотного интервала с ненулевой нижней границей. В четвертом разделе полученные общие соотношения конкретизированы на примере изгибных колебаний однородных стержней, внешние степени свободы которых соответствуют смещениям и поворотам их концов.

- 44 Вторая глава посвящена разработке принципов метода корректирующих рядов применительно к дискретным моделям подконструкций с учетом особенностей, характерных для конечноэлементных моделей. В первом разделе подробно исследован вариант жестких границ, непосредственно дающий формулы для компонент матрицы динамических жесткостей подконструкции. Показана неустойчивость исходного рекуррентного процесса формирования корректирующих векторов и разработана устойчивая схема их вычисления в ортогональном к собственным формам подпространстве с дополнительной ортогонализацией на каждом шаге. Рассмотрены два способа формирования матриц динамических коэффициентов влияния: метод прямой подстановки и метод замены переменных, обеспечивающий удвоенный порядок точности для компонент матриц при том же порядке корректирующего ряда. Проведены численные исследования, подтверждающие справедливость асимптотических оценок погрешности метода корректирующих рядов. Во втором разделе второй главы, посвященном варианту свободных границ, предложен способ преодоления вычислительных сложностей, возникающих в случае вырожденной матрицы жесткостей базовой задачи о собственных значениях, что характерно для данного варианта. Соответствующий метод назван частотным сдвигом корректирующих векторов, а корректирующий ряд в этом случае строится относительно смещенного частотного параметра. Проведено численное исследование по сопоставлению точности результатов, получаемых методами жестких и свободных границ, в зависимости от порядка используемых корректирующих рядов. В третьем разделе второй главы результаты первого и второго разделов синтезированы в гибридном методе. Полученные формулы учитывают возможность независимого частотного сдвига для корректирующих рядов, соответствующих граничным и соединительным степеням свободы подконструкции. Выражения для динамических коэффициентов влияния получены как с помощью метода прямой подстановки, так и методом замены переменных. В - 45 четвертом разделе полученные результаты распространены на случай пропорционально демпфированных подконструкций. В пятом разделе исследована возможность введения в вычислительную схему метода аналитических формул для подконструкций, структура которых позволяет получать их без использования прямых численных методов и дискретизации исходной математической модели. В шестом разделе эффективность метода показана на примере сложной пространственной балочной модели орбитальной космической станции. В третьей главе сформулирована математическая постановка задачи о колебаниях упругой конструкции, взаимодействующей с ограниченным объемом жидкости, при действии однородного гравитационного поля. В первом разделе линейные уравнения колебаний жидкости и кинематические условия на контактной поверхности выведены на основе лагранжевого подхода. Во втором разделе исследованы динамические соотношения на контактной поверхности и выведено выражение для потенциальной энергии гравитационных сил жидкости, применимое к произвольному случаю кусочно-гладких поверхностей контакта. В третьем разделе приведена замкнутая система уравнений в перемещениях, а также система уравнений для случая безвихревого движения жидкости, описываемого потенциалом смещений. Рассмотрены возможности упрощения постановки задачи посредством отбрасывания отдельных составляющих гравитационной энергии жидкости. В четвертом разделе сформулирован смешанный вариационный принцип, основанный на модифицированном выражении для лагранжиана системы. Четвертая глава посвящена разработке методики расчета динамических характеристик осесимметричных оболочечных конструкций, содержащих жидкость. В первом разделе сформулирована математическая постановка задачи и вариационный принцип, удобный для применения метода конечных элементов. Второй раздел содержит описание использованных в работе конечных элементов и способ дискретизации задачи. В третьем разделе описана модификация оболочечных конечных элементов с целью учета влияния статического - 46 напряженно-деформированного состояния. В четвертом разделе описаны основные принципы построения вычислительных алгоритмов и даны краткие характеристики разработанных программ. В пятом разделе приведены результаты тестовых расчетов, показывающие эффективность разработанных программ и сходимость к точному решению. Здесь же приведены результаты исследования тороидальной оболочки, частично заполненной жидкостью, а также рассмотрен пример гидроупругой системы, в которой возможна потеря устойчивости в результате действия гравитационного поля. В шестом разделе исследована точность результатов синтеза динамических характеристик составных осесимметричных оболочечных конструкций с жидкостью (типа корпусов жидкостных ракет тандемной схемы) на основе метода корректирующих рядов. Полученные данные сопоставлены с результатами, полученными другими методами синтеза:

- с помощью стержневой схематизации корпуса и замены баков системами осцилляторов, - посредством последовательной замены верхних отсеков системами эквивалентных осцилляторов. В пятой главе разработана методика расчета автоколебаний гидроупругой системы с регулятором с учетом нелинейности поведения осесимметричной оболочки, предназначенная для исследования влияния нелинейности поведения корпуса жидкостной ракеты на амплитуду ее продольных колебаний в полете. В первом разделе выведены уравнения колебаний оболочечной конструкции с жидкостью с учетом влияния колебаний жидкости в присоединенных к ней трубопроводах и приведены уравнения колебаний жидкостной ракеты с двигателем (в линейном приближении). Во втором разделе выведены уравнения в нормальных координатах, описывающие нелинейные колебания осесимметричных оболочечных конструкций с жидкостью, и исследована их структура. В третьем разделе получены уравнения параметрического возбуждения неосесимметричных форм колебаний при осесимметричных вынужденных ко - 47 лебаниях конструкции. В четвертом разделе описан способ вычисления коэффициентов нелинейных уравнений и метод исследования областей параметрического возбуждения неосесимметричных форм, а также получены некоторые приближенные формулы для области главного параметрического резонанса. В пятом разделе уравнения продольных колебаний обобщены на случай учета нелинейности поведения корпуса и параметрического возбуждения неосесимметричных форм и описан метод их численного решения как системы интегродифференциальных уравнений. В шестом разделе описана гидроупругая система с регулятором, на примере которой проведены исследования нелинейных оболочечных эффектов при возникновении продольных колебаний. Построены области параметрического возбуждения неосесимметричных тонов при гармоническом продольном воздействии. Исследованы переходные процессы в замкнутом контуре без учета нелинейности корпуса и с учетом ее как в отсутствие неосесимметричных форм, так и при их возбуждении при различных начальных условиях, играющих роль внешних возмущений.

- 48 Глава 1. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ МЕТОДА КОРРЕКТИРУЮЩИХ РЯДОВ В СИНТЕЗЕ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК СЛОЖНЫХ УПРУГИХ КОНСТРУКЦИЙ. В данной главе рассматривается класс составных конструкций, формируемых из подконструкций, соединенных между собой дискретным образом. Подразумевается, что соединение осуществляется в конечном числе точек. Движение каждой из соответствующих материальных точек в подконструкции задается посредством набора степеней свободы, включающего, например, перемещения и повороты. Часть этих степеней свободы (обобщенных перемещений), может входить в соединение с системой. Это означает, что при движении системы возникают соответствующие этим степеням свободы обобщенные силы, характеризующие воздействие, осуществляемое на данную подконструкцию со стороны остальных компонент системы. Точки подконструкции, которые входят в соединение с другими подконструкциями, назовем “внешними”, а соответствующие степени свободы и обобщенные силы, действующие на подконструкцию, - внешними степенями свободы и внешними силами. Для каждой подконструкции число таких степеней свободы и сил конечно. При анализе гармонических колебаний в случае, когда движение подконструкции описывается линейными соотношениями, между внешними степенями свободы и силами устанавливается линейная зависимость, характеризуемая коэффициентами динамического влияния, являющимися функциями частоты. Исследовать динамические свойства системы можно имея для каждой подконструкции полный набор этих коэффициентов в виде матрицы динамических жесткостей либо матрицы динамических податливостей. В данной главе мы рассматриваем свободные колебания составной конструкции либо вынужденные колебания под действием сил, приложенных в - 49 узлах соединения подконструкций. В этом случае исследование гармонических колебаний можно без особого труда осуществлять с помощью методов динамических жесткостей или динамических податливостей, если имеются простые и экономичные способы вычисления соответствующих динамических матриц подконструкций (матриц динамических жесткостей или динамических податливостей). Непосредственному применению этих методов препятствуют, как правило, высокие размерности математических моделей подконструкций. Одним из путей преодоления этой трудности служит метод модального синтеза, когда матрицы формируются на основе информации о собственных частотах и формах колебаний подконструкций. Полнота набора собственных форм подконструкции позволяет перейти в описании ее колебаний к соответствующим обобщенным координатам через ряды, называемые в дальнейшем модальными разложениями колебаний. На базе модального разложения выводятся формулы для динамических матриц подконструкции, основанные на вычисленных предварительно собственных частотах и формах ее колебаний. В данной главе сформулированы наиболее общие соотношения метода корректирующих рядов, применимые к произвольным аналитическим моделям подконструкций, независимо от того, используются для описания их поведения соотношения трехмерной теории упругости или же это двумерные или одномерные модели, описываемые уравнениями теории оболочек или стержней. Методы модального синтеза различаются в зависимости от того, какие условия ставятся в задаче о собственных колебаниях подконструкции для ее внешних степеней свободы. Метод жестких границ и метод свободных границ являются частными случаями рассматриваемого здесь обобщенного гибридного подхода, в рамках которого при определении собственных форм колебаний подконструкции часть внешних степеней свободы фиксирована, а остальные свободны.

- 50 1.1. Основные соотношения метода корректирующих рядов. Запишем уравнения колебаний подконструкции в наиболее общей операторной форме:

2u rr A 2 + Cu = f, t r (1.1) где A - инерционный оператор, C - упругий (как правило, дифференциальr r ный) оператор, f - поле внешних сил. Векторное поле перемещений u определено в объеме упругого тела, представляющего подконструкцию, или же на двумерном либо одномерном многообразии в случае, когда уравнения редуцированы с использованием гипотез теории оболочек или теории стержней. Стационарные гармонические колебания описываются уравнением: r rr Cu Au = f, (1.2) r r где = 2 - квадрат круговой частоты, а u и f соответствуют амплитудным величинам соответствующих векторов. Исходя из самосопряженности операторов в уравнениях (1.1) и (1.2), введем обычным образом энергетические произведения [72]: rr rr rr [u, v ] A = ( Au, v ) = ( u, Av ), rr rr rr [u, v ]C = ( Cu, v ) = ( u, Cv ).

В множестве внешних обобщенных перемещений подконструкции (рис. 1.1) выделим те, которые фиксируются при определении ее собственных частот и форм - U ib, i = 1,K, nb (условно назовем их “граничными”), и те, которые остаются при этом свободными - U c, j = 1,K, nc (назовем их “соединительныj ми”). Соответствующие обобщенные силы обозначим Fi b и Fjc. Кроме того, введем в рассмотрение операторы выделения граничных и соединительных перемещений:

r U ib = U b [u], i r U c = U cj [u]. j - 51 (1.3) Соответствующая задача о собственных значениях (в терминах работы [103] “базовая” задача) может быть записана в виде: r r r Cu Au = 0, U b [u] = 0. i (1.4) Ее решения образуют набор собственных значений и соответствующих им r форм { k, u k, k = 1,2,K}. Решения считаем упорядоченными по возрастанию собственных частот. Если имеется нулевая собственная частота кратности p, то первые p решений соответствуют этой частоте.

Рис. 1.1. Обозначим пространство, образованное всеми кинематически допустиr ~ мыми движениями подконструкции, W = { u}, а пространство движений, стесненных дополнительными ограничениями r r ~ ~ ~ W0 = u U b [u] = 0. Очевидно, что W0 W. i в граничных узлах, { } Для дальнейших выкладок используем “слабую” вариационную формулировку задачи о гармонических колебаниях подконструкции под действием обобщенных сил, приложенных во внешних узлах: rr rr r r [u, v ]C [u, v ] A = Fi b U b [ v ] + Fjc U cj [ v ] i i j r~ v W.

(1.5) - 52 Полагаем, что собственные формы нормированы по массе, и поэтому условия их ортогональности записываются в виде: rr [u k, u l ] A = kl, rr [u k, u l ]C = k kl. Очевидна также справедливость равенства: rr rr r~ [u k, v ]C = k [u k, v ] A v W0.

(1.6) (1.7) Рассмотрим сначала случай, когда решение базовой задачи не имеет нулевых собственных значений. Представим колебания подконструкции в виде модального разложения, содержащего два вида корректирующих членов в соответствии с разными видами внешних перемещений: r r r r u = g iU ib + h j F jc + q k u k.

i j k (1.8) Здесь каждой граничной степени свободы соответствует корректирующий вектор, представляющий собой ряд относительно частотного параметра :

r m1 r g i = l g il, l = (1.9) коэффициенты которого определяются как решения рекуррентной последовательности статических задач, записанных в слабой вариационной форме следующим образом: rr g i0, v = 0 C r l 1 r rl r gi, v C = gi, v [ [ ] ][ ] A r~ r r ~ v W0 ;

g i0 W, U bj [g i0 ] = ij, r~ r ~ v W0 ;

g il W0, l = 1,K, m 1.

(1.10) Каждой соединительной степени свободы соответствует корректирующий ряд:

n 1 r r h j = l h lj, l = (1.11) и для определения его коэффициентов используется последовательность статических задач:

rr h 0j, v rl r h j,v [ [ r ] = U [ v]r r ] = [ h, v] C c j C l 1 j A - 53 r r~ ~ v W0 ;

h 0j W0, r r~ ~ v W0 ;

h lj W0, l = 1,K, n 1.

(1.13) Порядком корректирующего ряда будем называть количество его членов (а не максимальную степень) - в нашем случае это числа m и n. Подстановка формулы (1.8) в исходное соотношение (1.5) с учетом формул (1.9) и (1.11) дает выражение: rr rr rr [g i, v ]C [g i, v ] A U ib + h j, v i { } + k { rr rr r r [u k, v ]C [u k, v ] A q k = Fi b U b [ v ] + Fjc U cj [ v ] i i j } j {[ ] C rr h j,v [ ] }F A c j + (1.13) r~ v W.

Уравнения (1.10) и (1.12) позволяют вывести соотношения: rr rr r r [g i, v ]C [gri, v ] A = m g im1, v Ar r~ rr (1.14) r r r v W0. c n n 1 h j, v h j, v = U j [v] h j, v C A A r r Подставив в формулы (1.14) вместо v собственные формы u k, при по [ ] [ ] [ ] [ ] мощи соотношения (1.7) получим выражения:

rr rr [g i, u k ]C [g i, u k ] A = k m rr [g, u ] 0 i k n A, (1.15) r r = U [u k ] U cj [u k ]. (1.16) C A k rr Подстановка в выражение (1.13) v = u k с учетом условий ортогонально [ rr h j,uk ] rr h j,uk [ ] c j сти (1.6) и формул (1.15), (1.16) дает выражение для коэффициентов собственных форм:

m 1 n qk = i k k [ rr g i0, u k ] 1 cr c U ib + U j [u k ]F j. A j k k (1.17) в rr С учетом полученного результата посредством подстановки v = g i формулу (1.13) приходим к выражению для обобщенных граничных сил Fi b через граничные перемещения U ib и обобщенные соединительные силы Fjc.

- 54 Подстановка же формулы (1.8) во второе из соотношений (1.3) приводит к выражению для соединительных перемещений U c через U ib и Fjc. j Если ввести обозначения:

x b = U ib {}, xc = U c j {}, f b = Fi b {}, f c = F jc, {} то окончательно в векторной форме можно записать систему уравнений:

Q b x b S T f c = f b, x c = Sx b + R c f c, где элементы матриц вычисляются по формулам:

m (1.18) rr Qb,ij ( ) = g 0j, g i c i [ ] C rr g j, g i [ ] A k k k n r [u k r, g i r ] [g A 0 j r,uk ] A, r Rc,ij ( ) = U [h j ] + k 1 cr cr U j [u k ]U i [u k ], k k r Sij ( ) = U ic [g j ] + k c i k k m (1.19) rr [g, u ] 0 j k A r U ic [u k ] = n rr r = U [g 0j ] + h i, g 0j [ ] A r0 r + g j,uk k k k [ ] r U ic [u k ]. A Матрица динамических жесткостей подконструкции, связывающая ее внешние степени свободы с соответствующими обобщенными силами Q e ( )x e = f e, получается из системы (1.18) в виде:

Q b + S T R c 1S S T R c 1 Q e ( ) =, 1 R c1 R c S где векторы внешних обобщенных перемещений и сил x b xe =, x c f b fe =. f c Аналогично, матрица динамических податливостей в уравнении x e = R e ( )f e, имеет вид:

- 55 Qb1 R e ( ) = 1 SQ b. R c + SQ S Q b 1S T 1 b T Поскольку, как правило, практический интерес представляет лишь нижняя часть спектра, то оказывается возможным усекать соответствующие суммы в указанных формулах, используя лишь ряд низших тонов подконструкции. Пусть = r определяет верхнюю границу исследуемого частотного интервала (частоту среза). Тогда, ограничив сумму ряда членами, для которых k r, получим, что величина отброшенной части ряда в рассматриваемом частотном интервале оценивается сверху величиной = Cr min r min( m 1,n ), где rmin - минимальная из частот отброшенных собственных форм, а < rmin. Под знаком степени в этом выражении стоит число, меньшее 1. Отсюда очевидно, что посредством увеличения порядков корректирующих векторов m и n можно добиться в заданном частотном интервале сколь угодно высокой точности представления динамических матриц подконструкции, учитывая в разложении лишь те ее тона, частоты которых попадают в этот интервал. При этом получается асимптотическая оценка погрешности редукции рядов в виде:

min( m1,n ), m, n, = O min r (1.20) Формула (1.20) показывает, что погрешность редукции модального разложения в описании колебаний подконструкции в пределах ограниченной частотной области может быть сделана сколь угодно малой путем наращивания корректирующих рядов. Таким образом, в пределах ограниченного частотного интервала динамическое поведение конструкции может быть описано с любой степенью точ - 56 ности с использованием лишь тех ее собственных форм, частоты которых не превосходят верхнюю границу этого интервала. В связи с оценкой погрешности сделаем одно замечание. Выражения (1.15) и (1.16) являются ключевыми для вывода последующих формул и асимптотических оценок погрешности редукции модального разложения. Обращает на себя внимание различие порядков степеней отношения частот - если для соединительных степеней свободы этот порядок равен числу членов корректирующего ряда, то для граничных степеней свободы он на единицу меньше. Очередной (следующий за последним) шаг в цепочке преобразований, приводящих к соотношению (1.15), с использованием формулы (1.7) невозможен, r ~ поскольку g i0 W0. В сопоставлении между собой метода жестких и метода свободных границ это приводит к различию в порядках асимптотических оценок. А именно, в случае жестких границ при отсутствии соединительных степеней свободы асимптотическая оценка погрешности приобретает вид:

m1 = O min, m, r тогда как для свободных границ, когда все внешние степени свободы соединительные, она записывается следующим образом:

n = O min, n. r Из формальной записи следует, что для достижения сопоставимой точности результатов в методе жестких границ требуется корректирующий ряд на единицу большего порядка, чем в методе свободных границ. На уровне интуитивных представлений это ясно из того, что в методе жестких границ невозможно обойтись без введения в модальное разложение хотя бы одного поправочного члена, поскольку все собственные формы соответствуют нулевым перемещениям в узлах сопряжения подконструкций.

- 57 Обобщим теперь полученные соотношения на случай наличия среди решений базовой задачи (1.4) нулевых собственных значений. Выделим в модальном разложении (1.8) соответствующие нулевым тонам степени свободы:

rcpr r rb r u = g iU i + h j F j + q k u k + q k u k.

i j k =1 k> p (1.21) Корректирующие функции в выражении (1.21) определяются как решения следующих последовательностей статических краевых задач, существование и единственность которых можно доказать. Для граничных степеней свободы это последовательность:

r0 r gi, v rl r gi, v [ rr ] = g [u, v ] C k =1 ik k p A r~ v W0 ;

r r rr ~ g i0 W, U bj [g i0 ] = ij, g i0, u k r r~, v A v W0, r rr ~ g il W0, g il, u k [ ] A = 0 ( k = 1,K, p) ;

(1.22) [ r ] = [g C l 1 i ] [ ] l = 1,K, m 1 ;

A = 0 ( k = 1,K, p) ;

r где в первой задаче неизвестными являются корректирующие вектора g i0 и коэффициенты gik. Для соединительных степеней свободы имеем последовательность:

r0 r h j,v rl r h j,v [ ] C p r rrr = U [ v ] U cj [u k ][u k, v ] A c j r rr ~ h 0j W0, h 0j, u k k = r~ v W0 ;

(1.23) [ [ ] ] A = 0 ( k = 1,K, p) ;

l = 1,K, n 1 ;

[ ][ C rr r~ = h lj1, v v W0, A rl ~ rr h j W0, h lj, u k ] A = 0 ( k = 1,K, p).

Повторив проделанные выше преобразования, получим выражения для коэффициентов нулевых собственных форм (для k > p сохраняются формулы (1.17)): qk = [g i r0 r i,uk ] U ib C U j c j r [u k ]F jc, k = 1,K, p.

(1.24) - 58 Формулы для компонент матриц системы уравнений (1.18) приобретают вид:

rr Qb,ij ( ) = g 0j, g i [ ] C rr g j, g i [ 1r ] + [u A k = p k r, g i r ] [g C 0 j r,uk m ] C r, g i n k>p k k p r 1 r r Rc,ij ( ) = U [h j ] U ic [u k ] U cj [u k ] + c i k = r [u k r ] [g A 0 j r,uk ] A, 1 cr cr U j [u k ] U i [u k ], k>p k k k>p k k p 1r r r Sij ( ) = U [g j ] + g 0j, u k c i k = [ ] C r U [u k ] + c i m r [g 0 j r,uk n ] A r U ic [u k ] = rr r = U [g 0j ] + h i, g 0j c i [ ] A 1r r + g 0j, u k k = p [ ] C r U [u k ] + c i r0 r g j,uk k>p k k [ ] r U ic [u k ]. A (1.25) - 59 1.2. Построение корректирующих векторов в ортогональном подпространстве. Полученная в предыдущем разделе формула (1.17) для коэффициентов модального разложения, а также формулы для матриц коэффициентов динамического влияния имеют один существенный недостаток. При исследовании ограниченного частотного интервала колебаний системы выражения для оставляемых в суммах модальных членов содержат в явном виде порядок корректирующего ряда как показатель степени отношения k. На практике это означает, что наращивание длины корректирующего ряда приводит к необходимости заново формировать и сумму модальных членов. Улучшить ситуацию поможет прием, предложенный в работе [105] применительно к конечномерным упругим системам, который состоит в том, чтобы корректирующие векторы строить в подпространстве, ортогональном удерживаемым в модальном разложении собственным формам подконструкции. Распространить его на рассматриваемый в данной главе общий случай можно следующим образом. Пусть в усеченном модальном разложении колебаний подконструкции min удерживается K собственных форм, т.е. r = K +1. Выделим их в полной формуле (1.21) как отдельную сумму:

p rc r rb r u = g iU i + h j Fj + q k u k + i j k = k = p + q K k r r u k + qk u k.

k>K (1.26) Здесь усечение разложения сводится к отбрасыванию последнего слагаемого. Статические краевые задачи для определения корректирующих функций сформулируем следующим образом. Для граничных степеней свободы:

- 60 r0 r gi, v rl r gi, v [ rr ] = g [u, v ] C k =1 ik k K A r~ v W0 ;

r r rr ~ g i0 W, U bj [g i0 ] = ij, g i0, u k r r~, v A v W0, r rr ~ g il W0, g il, u k [ ] A = 0 ( k = 1,K, K ) ;

(1.27) [ r ] = [g C l 1 i ] [ ] l = 1,K, m 1 ;

A = 0 ( k = 1,K, p) ;

r где в первой задаче неизвестными являются корректирующие вектора g i0 и коэффициенты gik, k = 1,K, K. Заметим, что в число удерживаемых K собственных форм входят и p форм, соответствующих нулевым собственным частотам (если таковые имеются). Ортогональность корректирующих векторов собственным векторам rr g il, u k [ ] A = 0 ( k = p + 1,K, K ), l = 1,K, m следует из соотношений (1.27). Систему уравнений (1.27) можно заменить системой вида:

p K r0 r rr r0 r r0 r rr r~ g i, v C = gik [u k, v ] A + g i, u k C k g i, u k A [u k, v ] A v W0 ;

k =1 k = p +1 r r rr ~ g i0 W, U bj [g i0 ] = ij, g i0, u k A = 0 ( k = 1,K, p) ;

(1.28) rl r r l 1 r r~ g i, v C = g i, v A v W0, l = 1,K, m 1 ;

r rr ~ g il W0, g il, u k A = 0 ( k = 1,K, p) ;

[ ] ([ ] [ ]) [ ] [ ][ ] [ ] где число неизвестных коэффициентов в первой задаче сокращено до p, а из соотношений (1.28) следуют условия ортогональности: rr g il, u k A = 0 ( k = p + 1,K, K ), l = 0,K, m 1.

[ ] Для соединительных степеней свободы рекуррентная последовательность статических задач имеет вид:

- 61 r0 r h j,v rl r h j,v [ ] C K r rrr = U [ v ] U cj [u k ][u k, v ] A c j r rr ~ h 0j W0, h 0j, u k k = r~ v W0 ;

(1.29) [ [ ] ] A = 0 ( k = 1,K, p) ;

l = 1,K, n 1 ;

[ ][ C rr r~ = h lj1, v v W0, A rl ~ rr h j W0, h lj, u k ] A = 0 ( k = 1,K, p).

Из соотношений (1.29) следуют условия ортогональности: rr h lj, u k = 0 ( k = p + 1,K, K ), l = 0,K, m 1.

[ ] A Повторив выполненные в предыдущем разделе преобразования, нетрудно получить формулы для коэффициентов модального разложения:

qk = [g i r0 r i,uk ] U ib C U j c j r [u k ]F jc, k = 1,K, p ;

(1.30) 1 rr qk = g i0, u k k i [ ] 1 r U ib + U cj [u k ]Fjc, k = p + 1,K, K ;

C k j причем для k > K сохраняются формулы (1.17) Компоненты матриц системы уравнений (1.18) определяются формулами:

rr Qb,ij ( ) = g 0j, g i K [ ] C rr g j, g i [ 1r ] + [u A k = p k r, g i rr ] [g, u ] C 0 j kC m 1 2 r r0 r0 r u k, gi C g j, u k C k = p +1 k k >K k k p r 1 r r c Rc,ij ( ) = U i [h j ] U ic [u k ]U cj [u k ] + [ ][ ] r [u k r, g i rr ] [g, u ] A 0 j k A, k = 1 c r 1 r r cr + U ic [u k ]U cj [u k ] + U j [u k ]U i [u k ], k = p +1 k k>K k k K p 1r r r Sij ( ) = U [g j ] + g 0j, u k c i k = n (1.31) [ ] C r U ic [u k ] k>K k k 1 rr g 0j, u k k = p +1 k K [ ] r U [u k ] + C c i m rr [g, u ] 0 j k r U ic [u k ] = A - 62 rr r = U [g 0j ] + h i, g 0j c i [ 1r r ] + [g, u ] A k =1 0 j p kC r U ic [u k ] n 1 rr g 0j, u k k = p +1 k K [ ] r U [u k ] + C c i r0 r g j,uk k>K k k [ ] r U ic [u k ]. A Сопоставление формул (1.30), (1.31) с соответствующими формулами предыдущего раздела показывает, что отбрасываемые при усечении модального разложения члены сохранили прежние выражения, тогда как выражения коэффициентов удерживаемых модальных составляющих более не зависят от r r порядков m и n корректирующих рядов g i ( ) и h j ( ). Это означает, что сохраняются справедливыми все приведенные в предыдущем разделе рассуждения о порядке возникающей при этом погрешности и сходимости результатов к точному решению. В заключение раздела отметим, что формулы для вычисления корректирующих векторов (1.28), (1.29) можно заменить системами уравнений, в которых ортогонализация решения к удерживаемым в модальном разложении собственным векторам, имеющим ненулевые собственные значения, выделена в самостоятельную операцию:

p r0 r rr r~ $, v = g [u, v ] v W0 ;

gi ik k A C k =1 r r rr ~ $ $ $ g i0 W, U bj [g i0 ] = ij, g i0, u k = 0 ( k = 1,K, p) ;

A K r 0 r 0 r0 r r $ $ g i = g i - g i, u k A u k ;

k = p +1 rr rr r~ g l, v = g l 1, v v W0, l = 1,K, m 1 ;

i A i C r rr ~ g il W0, g il, u k A = 0 ( k = 1,K, p) ;

[ ] [ ] [ ] (1.28а) [ ][ ] [ ] - 63 p r0 r rr r~ $ cr cr v W0 ;

h j, v C = U j [ v ] U j [u k ][u k, v ] A k =1 r0 ~ rr $ $ h j W0, h 0j, u k = 0 ( k = 1,K, p) ;

A r K r0 r 0 r0 r $ $ h j = h j h j, u k u k ;

A k = p +1 rr rl r r~ v W0, l = 1,K, n 1 ;

h j, v = h lj1, v A C rl ~ rr h j W0, h lj, u k = 0 ( k = 1,K, p). A [] [ ] [ ] (1.29а) [ ][ ] [ ] Нетрудно проверить, что в этом случае также получаются формулы (1.30), (1.31).

- 64 1.3. Основные теоремы метода корректирующих рядов. Приведенные выше рассуждения и выкладки позволяют сформулировать следующую теорему. Теорема 1. Гармонический отклик упругой конструкции на систему дискретно приложенных (в узлах, называемых внешними) гармонических сил может быть точно представлен в ограниченном частотном интервале [0, r ] в виде модального разложения K r r r r c b u = G i ( )U i + H j ( ) Fj + q k ( )u k, i j k = (1.32) в котором присутствуют лишь собственные формы, частоты которых лежат в указанном интервале, определенные при условии закрепления граничных внешних степеней свободы. Коэффициенты q k определяются соотношениями (1.30). Корректирующие векторы являются равномерно сходящимися на интервале [0, r ] степенными рядами относительно частотного параметра :

r r G i ( ) = l g il, l =0 r r H j ( ) = l h lj, l = (1.33) (1.34) коэффициенты которых вычисляются как решения последовательностей статических задач (1.28) и (1.29).

Строгое доказательство этой теоремы очевидным образом строится на основе свойств положительной определенности и самосопряженности операторов краевой задачи в соответствующих гильбертовых пространствах с использованием равенства Парсеваля и теоремы Рисса-Фишера. Принципиальное значение этой теоремы состоит в том, что при исследовании гармонических колебаний подконструкции в ограниченном частотном - 65 интервале можно перейти от ряда, содержащего бесконечное количество модальных членов, к сумме их конечного набора и сходящегося степенного ряда. При проведении практических исследований здесь требуется лишь усекать этот степенной ряд, руководствуясь требованиями точности получаемого результата. Априорная оценка погрешности вида (1.20) позволяет получать апостериорные оценки погрешности при помощи последовательно уточняемых расчетов. Используя разложение (1.32), применительно к анализу поведения подконструкции получаем выражения для коэффициентов динамического влияния:

rr Qb,ij ( ) = g 0j, g i c i [ ] C r r G j ( ), g i [ ] K A k = 1 rr u k, g i0 k [ rr ] [g, u ] C 0 j kC, K r Rc,ij ( ) = U [H j ( )] + K r Sij ( ) = U ic [G j ( )] 1 r r U ic [u k ]U cj [u k ], k =1 k 1 rr g 0j, u k k =1 k [ ] r U ic [u k ] = C (1.35) r r r = U [g i0 ] + H j ( ), g i c i [ ] K A k = 1 rr g 0j, u k k [ ] C r U ic [u k ].

Справедливость полученных формул сохраняется, если в модальных суммах отброшены все члены, которым соответствуют собственные частоты, не попадающие в интервал [0, r ]. Часто при проведении исследования динамических свойств сложного объекта возникает потребность в описании гармонического отклика упругой системы в ограниченном частотном диапазоне, имеющем положительную нижнюю границу. Положительный ответ на вопрос о возможности отбрасывания низших тонов с собственными частотами, не попадающими в заданный интервал частот, дает следующая теорема. Теорема 2. Существует значение a ( 0, r ) такое, что гармонический отклик упругой конструкции на систему дискретно приложенных (в узлах, называемых внешними) гармонических сил может быть точно представ - 66 лен в ограниченном частотном интервале [ 0, r ] в виде модального разложения K r r r r c b u = G i ( a )U i + H j ( a ) Fj + q k ( )u k, i j k=L (1.36) в котором присутствуют лишь собственные формы, частоты которых лежат в указанном интервале (т.е. L 1 < 0, K +1 > r ), определенные при условии закрепления граничных внешних степеней свободы, причем a не является собственной частотой. Коэффициенты q k определяются соотношениями (1.30). Корректирующие векторы являются равномерно сходящимися на интервале [ 0, r ] степенными рядами относительно смещенного частотного параметра a :

r r G i ( a ) = ( a ) l g il, l = (1.37) (1.38) r r H j ( a ) = ( a ) l h lj, l = коэффициенты которых вычисляются как решения последовательностей статических задач: r0 r gi, v C a rl r gi, v C a rr ] = ([g, u ] K A k=L [ [ ] [ rr g i0, v 0 i kC rr k g i0, u k [ rr ] )[u, v] A k A r~ v W0 ;

(1.39) r r ~ g i0 W, U bj [g i0 ] = ij ;

rr r [g, v ] = [g l i A l 1 i ] r,v ] A r~ r ~ v W0 ;

g il W0, l = 1,K, ;

r r~ ~ v W0 ;

h 0j W0, (1.40) r0 r h j,v rl r h j,v [ [ ] ] C rr a h 0j, v [ [ ] A K r rrr = U [ v ] U cj [u k ][u k, v ] A c j k=L C rr a h lj, v ][ A rr = h lj1, v ] A r r~ ~ v W0, h lj W0 ;

l = 1,K,.

Возможность выбора a ( 0, r ), не совпадающего с собственной частотой, обусловлено конечностью множества собственных частот на ограниченном интервале. При этом необходимо, чтобы на всем интервале выполня - 67 лось условие a < k для k < L и k > K. Тогда справедлива асимптотическая оценка погрешности усечения степенных рядов min( m1,n ), m, n, = O a a a r (1.41) где a - наиболее близкая к a из частот отброшенных собственных форм, а r m и n - количество членов, удержанных в корректирующих рядах для граничных и соединительных степеней свободы подконструкции.

- 68 1.4. Синтез изгибных колебаний однородных стержней. В качестве примера применения сформулированного подхода к аналитическим моделям рассмотрим изгибные колебания стержня. Выделим в качестве подконструкции прямолинейный тонкий стержень длины L (рис. 1.2), внешними узлами которого являются его концы.

Рис. 1.2. Чтобы соединение стержня с системой могло осуществляться как жестко, так и шарнирно, внешние степени свободы включают прогибы и повороты в узлах. Обозначив E, - модуль упругости и плотность материала, F, I площадь и момент инерции поперечного сечения, запишем уравнение изгибных колебаний:

4w 2w EI 4 + F 2 = f ( x, t ). x t Постановка базовой задачи для построения модального разложения колебаний определяется условиями закрепления внешних степеней свободы. При построении аналитических соотношений целесообразно выбирать ее таким образом, чтобы выражения для собственных частот и форм получались наиболее простыми. В данном случае этому условию соответствует шарнирное закреп - 69 ление концов стержня. Тогда к граничным степеням свободы следует отнести прогибы концов стержня w, а к соединительным - их повороты = w(0) (0), xc = xb =. w( L ) ( L) Собственные частоты и формы колебаний такой подконструкции определяются формулами (формы нормированы по массе): 2 k sin k x, k =, k = 1,2,K. FL L w : x k = EI 2, wk ( x ) = F k Рекуррентные последовательности краевых задач для определения корректирующих функций (1.10) и (1.12) переписываются в виде: 4 g10 2 g10 2 g10 0 0 = 0, g1 (0) = 1, g1 ( L) = 0, = =0, EI x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L 4l 2l 2 g1l EI g1 = Fg l 1, g l (0) = g l ( L) = 0, g1 = = 0, l = 1,K, m 1. 1 1 1 x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L 0 0 0 4 g2 2 g2 2 g2 0 0 = 0, g 2 (0) = 0, g 2 ( L) = 1, = =0, EI x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L l 4l 2l 2 g2 EI g 2 = Fg l 1, g l (0) = g l ( L) = 0, g 2 = = 0, l = 1,K, m 1. 2 2 2 x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L 4 h10 2 h10 2 h10 0 0 = 0, h1 (0) = h1 ( L) = 0, EI =1, =0, EI x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L 4l 2l 2 h1l EI h1 = Fh l 1, h l (0) = h l ( L) = 0, h1 = = 0, l = 1,K, n 1. 1 1 1 x 2 x = 0 x 2 x = L x 4 4 h20 2 h20 2 h20 0 0 = 0, h2 (0) = h2 ( L) = 0, = 0, EI = 1, EI x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L 4l 2l 2 h2l EI h2 = Fh l 1, h l (0) = h l ( L) = 0, h2 = = 0, l = 1,K, n 1. 2 2 2 x 4 x 2 x = 0 x 2 x = L - 70 Решениями этих краевых задач являются полиномы: g ( ) = l i l 4 l + k = C l i,k, k h ( ) = l i l 4l + k = Dil,k k, где = x L, = FL4 EI, 0 = L2 EI, а коэффициенты определяются рекуррентным образом по формулам: C l i,k Cil, ( k = 4,K,4l + 1), k ( k 1)( k 2)( k 3) 4 l +1 1 4 l +1 = Cil,2 = 0, Cil,3 = k ( k 1)Cil,k, Cil,1 = Cil,k ;

6 k =4 k = = Cil,1 4 k C10,0 = 1, C10,1 = 1, при начальных условиях 0 0 C2,0 = 0, C2,1 = 1, D l i,k Dil, ( k = 4,K,4l + 3), k ( k 1)( k 2)( k 3) 4l +3 1 4 l +3 l l l l = Di,2 = 0, Di,3 = k ( k 1) Di,k, Di,1 = Dil,k ;

6 k =4 k = = Dil,1 4 k D10,0 = 0, D10,1 = 1 3, D10,2 = 1 2, D10,3 = 1 6, при начальных условиях 0 0 0 0 D2,0 = 0, D2,1 = 1 6, D2,2 = 0, D2,3 = 1 6. Вычисляя интегралы в выражениях для энергетических произведений:

L [ w1, w2 ] A = Fw1 ( x) w2 ( x)dx, [ w1, w2 ]C 2 w1 2 w2 = EI dx, x 2 x 2 L и подставляя их в выражения (1.19), получим простые формулы для компонент матриц:

- 71 m 1 4 l +1 C1l,k M 2 l +1 l Qb,11 ( ) = M 2M 3 l =1 k = 0 ( k + 1)( k + 2 ) k k k 4 l +1 m 1 C2l,k M 2 l +1 l M 2M Qb,12 ( ) = 6 l =1 k = 0 ( k + 1)( k + 2) k k k 4 l +1 C l m 1 2 M 1, k l +1 l 2M Qb,21 ( ) = M 6 l =1 k =0 k + 2 k k k 4 l +1 C l m 1 2 M 2,k l +1 l M 2M Qb,22 ( ) = 3 l =1 k =0 k + 2 k k k m 1 m 1 ( k ) ;

m ( 1) k +1 ;

( k ) ( 1) k +1 ;

( k ) 2 1 ( k ) 2 ;

m 1 n 1 2 Rc,11 ( ) = l 0 l D1l,1 + L l =0 ML2 1 n 1 2 Rc,12 ( ) = l 0 l D2l,1 + L l =0 ML 1 ( k ) 2 ;

k k k 1 ( 1) k ( k ) 2 ;

k k k 1 ( 1) k ( k ) 2 ;

k k k 1 ( k ) 2 ;

k k k m 1 n n n n 4l +3 1 n 1 l 2 l Rc,21 ( ) = 0 kD1l,k + L l =0 ML2 k =1 4 l +3 1 n 1 l 2 l Rc,22 ( ) = 0 kD2l,k + L l =0 ML2 k = 1 m1 l l l 2 S11 ( ) = C1,1 L l =0 L k k k 1 m1 l l l 2 S12 ( ) = C2,1 + L l =0 L k k k ;

m ( 1) k ;

m 1 m1 l l 4 l +1 l 2 S 21 ( ) = kC1,k + L l =0 L k k k k = 2 1 m1 l l 4 l +1 l S 22 ( ) = kC2,k + L k k k L l =0 k =1 где M = FL - масса стержня.

( 1) k +1 ;

m ;

Пример расчетов с использованием полученных формул рассмотрен в разделе 2.5.

- 72 Глава 2. СИНТЕЗ ДИНАМИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ДИСКРЕТНЫХ МОДЕЛЕЙ ПОДКОНСТРУКЦИЙ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ КОРРЕКТИРУЮЩИХ РЯДОВ. В данной главе методика синтеза динамических характеристик с использованием корректирующих рядов развивается применительно к дискретным моделям подконструкций, поведение которых описывается системами обыкновенных дифференциальных уравнений. Дискретность модели может быть основана на исходной схеме идеализации механической системы, однако в настоящее время в расчетные схемы, как правило, включаются конечноэлементные модели подконструкций. В этом случае исходная континуальная математическая модель подвергается дискретизации с использованием различных схем метода конечных элементов. При объединении в сложную систему дискретных подсистем нет необходимости, как в предыдущей главе, оговаривать условие дискретности соединения подконструкций - оно выполняется автоматически. Для дальнейших рассуждений полностью сохраняется введенная в предыдущей главе терминология. Все соотношения предыдущей главы выведены в форме, позволяющей непосредственно применить к ним процедуру конечноэлементной дискретизации и получить результирующие формулы для дискретных моделей подконструкций. Тем не менее, были проведены исследования специально для данного класса систем, в процессе которых разработаны специфические методы и алгоритмы, эффективно реализуемые численно на современной вычислительной технике. В качестве дополнительного довода в пользу отдельного рассмотрения дискретных моделей подконструкций можно привести интуитивные соображения о том, что методическая погрешность конечноэлементной дискретиза - 73 ции, наложенная на погрешность модального разложения, может оказать негативное влияние на свойства сходимости корректирующих рядов, сформулированные в предыдущей главе. Этот вопрос требует отдельного исследования, тогда как сходимость корректирующих рядов для конечноэлементных моделей обеспечивает получение точного результата для конечноэлементной модели сложной системы в целом. В этом случае соответствие численного решения точному обусловлено лишь адекватностью примененной процедуры метода конечных элементов.

- 74 2.1. Модальный синтез дискретных моделей подконструкций методом жестких границ. 2.1.1. Общая схема построения корректирующих рядов и синтеза подконструкций. Опишем схему модального синтеза подконструкций, представленных своими конечноэлементными моделями, с использованием корректирующих рядов в варианте жестких границ. Конечноэлементные уравнения стационарных одночастотных колебаний подконструкции в составе сложной конструкции запишем без учета демпфирования в виде:

K x M x = f, (2.1) где = 2 - квадрат круговой частоты, K, M - матрицы жесткостей и масс. В векторе дискретных параметров x выделим "внешние" или граничные параметры x b, по которым осуществляется включение данной подконструкции в сложную конструкцию, и "внутренние" параметры x 0 :

x b x=, x размерность которых nb и n0, причем n = nb + n0 - полное число степеней свободы дискретной модели. Соответственно разобьем на подматрицы матрицу жесткостей и матрицу масс:

K K= b A AT, K M M= b B BT. M Вектор f, содержащий амплитуды силовых воздействий на подконструкцию со стороны остальной части конструкции, тогда имеет вид:

- 75 f b f =. Определим "базовую" задачу как задачу с фиксированными внешними степенями свободы:

K 0x 0 = M 0x 0, (2.2) решением которой является набор собственных значений и векторов { k, x 0k }, удовлетворяющих условиям ортогональности:

x Tk M 0 x 0 l = µ k kl, kl x Tk K 0 x 0 l = k µ k, (2.3) где kl - символ Кронекера, µ k - обобщенные массы. Движение подконструкции представим в виде разложения в ряд по собственным векторам базовой задачи с добавлением nb корректирующих векторов с варьируемыми коэффициентами, объединенными в вектор c размерности nb : x = Gc + q k x k, k (2.4) где матрица корректирующих векторов G имеет размерность n nb, а недостающие компоненты собственных векторов дополнены нулями: 0 xk =. x 0 k Представим матрицу G в виде, позволяющем непосредственно выделить в разложении внешние степени свободы: I b G=, G (2.5) где Ib - единичная матрица nb nb. Очевидно, что при таком выборе вида матрицы коэффициенты в векторе c всегда совпадают с компонентами вектора граничных степеней свободы: c = xb.

- 76 Матрицу G построим в виде полиномиального ряда по параметру частоты : G = G 0 + G 1 +K+ m1G m1, тельности: K 0 G 0 + A = 0, K 0 G i = M 0 G i 1, (2.6) состоящего из m членов, вычисляемых на основе рекуррентной последова i = 1,K, m 1, (2.7) где A = A B = A ( ) - матричная функция частотного параметра. В дальнейшем в обозначениях для краткости будем подразумевать, если не оговорено иного, что A = A ( ). Здесь мы предполагаем, что матрица K 0 невырожденная, т.е. базовая задача не имеет нулевых собственных значений (этого всегда можно добиться, скорректировав условия закрепления, т.е. дополнив граничные переменные фиктивными, которые при синтезе просто "освобождаются", не войдя в соединение ни с одной из остальных подконструкций). Система (2.7) представляет не статическую, а квазистатическую задачу, что связано с недиагональностью матрицы M (точнее, с тем, что B 0 ). Ее решение для каждого значения частоты может быть сведено к комбинации двух статических решений. Для этого последовательность (2.7) достаточно разбить очевидным образом на две последовательности, не содержащие частотного параметра, представив матрицы в виде: G i = G iA G iB. В дальнейшем для краткости будем называть G матрицей корректи рующих векторов m-го порядка, а матрицы G i, G iA, G iB элементарными матрицами корректирующих векторов ( i-я элементарная матрица). Подставив теперь разложение (2.4) в (2.1), с учетом (2.5) - (2.7) получим уравнения:

- 77 A T Gx b + (K b M b )x b + q k A T x 0 k = f b, k (2.8) (2.9) q (K k k M 0 )x 0 k = m M 0 G m1x b.

Умножая (2.9) слева поочередно на x T с учетом соотношений ортого0k нальности собственных векторов (2.3), получаем уравнения:

q k ( k ) µ k = m x Tk M 0 G m1x b. Из (2.6), (2.7) получаем соотношение: x Tk M 0 G m1 = 0 (2.10) m k T x 0k A.

(2.11) Подставляя (2.11) в (2.10), получаем выражение для коэффициентов q k :

1 x Tk A x b. q k = 0 k µ k ( k ) m (2.12) Используя (2.8) и (2.12), получаем уравнение для вектора граничных параметров x b : Q( ) x b = f b, (2.13) где матрица Q( ) размерности nb nb имеет вид:

1 T Q ( ) = A G + K b M b A T x 0 k x 0 k A. µ k ( k ) k k T m (2.14) Эта матрица является матрицей динамических жесткостей подконструкции для заданного значения частоты. Вычислив из уравнения (2.13) вектор x b, можно получить выражение для полного вектора отклика подконструкции:

x b m. 1 x= T x 0 k x 0 k A x b G µ k ( k ) k k (2.15) - 78 Преимущество использования корректирующей матрицы G в виде (2.6) можно оценить, приняв в выкладках m = 0, в результате чего для Q( ) получится выражение: Q ( ) = K b M b k µ k ( k ) A T x 0 k x Tk A, (2.16) а для вектора отклика подконструкции получится формула:

x b 1 x= T. µ ( ) x 0 k x 0 k A x b k k k (2.17) Ввиду конечности содержащихся в (2.14) - (2.17) сумм, можно сделать вывод о том, что при учете в этих суммах всех тонов базовой задачи введение корректирующей матрицы не дает каких-либо преимуществ при анализе составной конструкции. Однако при расчетах по методу конечных элементов формируются матрицы размерности порядка сотен, тысяч или десятков тысяч, что делает неосуществимым вычисление всех собственных форм базовой задачи для подконструкции. Легко видеть, что отбрасывание последних членов рядов в формулах (2.14), (2.15) при относительно небольших значениях частоты приводит к существенно меньшей погрешности, чем в формулах (2.16), (2.17), благодаря появляющимся в членах ряда множителям ( k ), которые с увеличением ноm мера тона k уменьшаются и становятся меньше 1 для k >. Увеличение порядка матрицы корректирующих векторов m существенно снижает потенциальный вклад отбрасываемых членов ряда, повышая тем самым точность представления матрицы динамических жесткостей подконструкции, полностью определяющей ее поведение в составе сложной системы. Если частотная область колебаний составной конструкции ограничена сверху, то ряды в формулах (2.14), (2.15) можно редуцировать по признаку превышения собственными частотами этой обусловленной частоты среза.

- 79 Асимптотическая оценка погрешности в этом случае может быть записана в виде:

m = O min, m. r min где r - минимальная из частот отброшенных собственных форм.

(2.18) Рассмотрим теперь процедуру объединения или синтеза данных о решении базовых задач для подконструкций при исследовании динамических свойств составленной из них сложной конструкции. Предполагается, что подконструкции представлены своими конечноэлементными моделями, причем соединение подконструкций математически реализуется через совпадение соответствующих степеней свободы. Для каждой из подконструкций считаем известными ряд низших собственных частот и форм колебаний при закреплении ее по тем степеням свободы, по которым осуществляется ее включение в составную конструкцию (не исключаются и дополнительные условия закрепления в соответствии с постановкой задачи для составной конструкции), т.е. известно частичное решение базовой задачи (2.2). Вид полученной финальной формулы (2.13) подсказывает в качестве наиболее удобного способа объединения подсистем метод динамических жесткостей. Для дальнейших выкладок введем идентификацию подконструкций с помощью верхнего индекса в скобках. Обозначим x e - вектор всех степеней свободы, по которым осуществляется соединение подконструкций (сборка может осуществляться посредством соединения в нескольких узлах, и соответственно, в вектор x e включаются относящиеся к ним степени свободы). Локальные же вектора "внешних" степеней свободы для i-й подконструкции обо( значим x bi ). ( Связь между векторами x bi ) и вектором x e можно записать в матричной форме с помощью выражений:

( x bi ) = L( i ) x e, (2.19) - 80 представляющих собой кинематические условия объединения подконструкций. Динамические же условия состоят во взаимном уравновешивании обобщенных сил, действующих со стороны каждой из подконструкций, и внешних гармонических воздействий (в предположении, что силы приложены в точках сопряжения подконструкций):

f (i ) = f i, (2.20) причем вектор f (i ) состоит из преобразованных соответствующим образом компонент вектора f b(i ), что с учетом введенных обозначений можно записать в виде:

f ( i ) = L( i ) T f b( i ).

(2.21) Подставляя в (2.20) соотношения (2.13), (2.19) и (2.21), получим систему линейных алгебраических уравнений:

Q( 2 )x e = f, (2.22) в которой матрица динамических жесткостей составной конструкции формируется из матриц динамических жесткостей подконструкций по формуле:

Q( 2 ) = L(i ) T Q ( i ) ( 2 )L( i ).

i (2.23) Легко видеть, что матрица Q( 2 ) получается путем разнесения компо( нент матриц Q ( i ) ( 2 ) соответственно включению компонент векторов x bi ) в вектор x e и последующего их суммирования, т.е. соотношение (2.23) является формальной записью метода перемещений. Характеристическое уравнение для определения собственных частот колебаний составной конструкции имеет вид: det Q( 2 ) = 0. (2.24) Для эффективной организации исследования составной конструкции методом синтеза должны быть проведены предварительные исследования спектров составляющих ее подконструкций. С учетом установленной верхней гра - 81 ницы частотного интервала для каждой подконструкции выделяются тона, которые необходимо удерживать в модальном разложении, и формируется база данных, содержащая соответствующие собственные частоты и формы и рассчитанные путем решения последовательности статических задач матрицы корректирующих векторов, а также дополнительная информация, необходимая для формирования матрицы динамических жесткостей. Для рассмотренной выше схемы структура базы данных по подконструкции такова: 1) собственные частоты и векторы: { k, x 0 k }, k = 1,K, N eig ;

2) матрицы A, B, K b, M b ;

3) матрицы корректирующих векторов:

{G A k B, G k, k = 0,K, m 1.

Pages:     || 2 | 3 | 4 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.