WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

«СТАВРОПОЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ На правах рукописи ВЕГЕРА Жанна Геннадьевна ЭФФЕКТЫ СТРУКТУРНОЙ ОРГАНИЗАЦИИ КОЛЛОИДНЫХ ЧАСТИЦ И МИКРОЧАСТИЦ ДИСПЕРСНОГО НЕМАГНИТНОГО НАПОЛНИТЕЛЯ В МАГНИТНОЙ ...»

-- [ Страница 2 ] --

90 вязкости (кривая 1) от напряжения U, приложенного к боковым стенкам канала. На этом же рисунке представлена зависимость интенсивности рассеянного света от напряжения (кривая 3), которая позволяет определить величину порогового напряжения Uкр, при котором происходит возникновение структурных образований. Как можно видеть из рисунка, при этом же значении напряжения наблюдается уменьшение коэффициента вязкости. Дополнительное действие перпендикулярно плоскости магнитного слоя поля, направленного магнитной жидкости движущегося несколько сглаживает это уменьшение (кривая 2). Образование структурных решеток в тонких слоях магнитной жидкости при воздействии электрического поля может быть связано с повышением концентрации дисперсных частиц и формированием свободного заряда в приэлектродной области, что было отмечено ранее в работах [174, 175]. В работе [176] в качестве механизма структурообразования в электрическом поле рассмотрено явление вытеснительной флокуляции, о возможности которого в магнитных жидкостях ранее указывалось в [46]. Действительно, в магнитной жидкости в большинстве случаев возможно присутствие несвязанных молекул олеиновой кислоты. Вследствие обладания полярной головкой и наличия неоднородности электрического поля (обусловленного накопленным у электродов свободным зарядом), молекулы несвязанной олеиновой кислоты, двигаясь по направлению к электродам, накапливаются у их поверхностей. Повышение концентрации поверхностноактивного вещества может привести к мицеллообразованию и началу процесса вытеснительной флокуляции, приводящему к агрегированию частиц дисперсной фазы. Как уже сообщалось в работе [176], с целью проверки обусловленности процесса агрегирования избыточным содержанием у электродов несвязанных молекул олеиновой кислоты было проведено удаление несвязанного поверхностно-активного вещества в исходной магнитной жидкости. Для этого в исследуемый образец вводился порошок силикагеля (с последующим удалением), на поверхности частиц 91 которого предполагалось адсорбирование несвязанных молекул олеиновой кислоты. Оказалось, что после выполнения такой процедуры образование структурной решетки при воздействии электрического поля не происходит, однако, оно вновь возобновляется после добавления в магнитную жидкость некоторого объема (порядка нескольких процентов от объема образца) олеиновой кислоты. С целью подтверждения связи особенностей реологических свойств магнитной жидкости, возникающих при воздействии на нее электрического поля, с возникновением структурных образований, было произведено удаление избыточного ПАВ (наличие которого предполагалось причиной структурообразования) с помощью порошка силикагеля. Кривые течения очищенной таким образом магнитной жидкости остались линейными во всем исследованном диапазоне скоростей сдвига, кроме того, оказалось, что воздействие электрического поля не оказывает влияния на вязкость МЖ (рис. 3.14а). При этом, наблюдения в оптический микроскоп показали, что структурообразование в таком образце не наблюдается вплоть до напряжений, соответствующих появлению ЭГД - неустойчивости. Для того, чтобы окончательно удостовериться, что причиной обнаруженного в эксперименте изменения вязкости МЖ при воздействии постоянного электрического поля является ее фазовое расслоение было исследовано влияние свободного ПАВ, растворенного в дисперсионной среде на ее вязкость. Такое влияние может быть связано с эффектом пристеночного скольжения, способен обусловленного так увеличением у электродов содержания поверхность, свободной олеиновой кислоты. Избыток олеиновой кислоты в этом случае создавать называемую «смазывающую» облегчающую течение МЖ в капилляре, что в свою очередь может сказаться на результатах экспериментального исследования эффективной вязкости среды, т.е. привести к ее уменьшению [177].

1,2 1 0,8 0,6 0,4 Рис. 3.14а.

'/ Зависимость 12 U, B вязкости от относительной величины межэлектродного напряжения.

2,5 2 1,5 1 0,5 0, 10-3 Пас 1 2 U, B Рис. 3.14б. Зависимость вязкости от величины межэлектродного напряжения (1 – керосин;

2 – керосин с 5% олеиновой кислоты;

3 – керосин с 10% олеиновой кислоты).

93 Для изучения влияния пристеночного эффекта была исследована вязкость керосина в электрическом поле при последовательном добавлении олеиновой кислоты. Оказалось, что вязкость керосина увеличивается при добавлении ПАВ, что и следовало ожидать вследствие большей вязкости олеиновой кислоты (эфф=3,62 мПас при 20°С), но электрическое поле не приводило к изменению вязкости смеси (рис. 3.14б). Вследствие этого был сделан вывод об отсутствии влияния пристеночного скольжения на вязкость исследуемой среды. Таким образом, результаты проведенных экспериментов позволяют утверждать, что уменьшение вязкости МЖ в электрическом поле связано с ее структурированием, возникающим при некотором значении напряженности электрического поля. Анализ результатов реологических исследований проведен на основе представлений о диссипативных потерях энергии при течении жидкой среды со сформировавшимися в ней (под воздействием электрического поля) структурными магнитного поля. Для суспензий с малой концентрацией сферических частиц вязкость оценивают формулой Эйнштейна образованиями, форма и размер которых может регулироваться как действием сдвигового течения, так и постоянного = 0 (1 + 2,5 ), объемная доля частиц.

(3.12) где 0 и - вязкость соответственно жидкой основы и системы, Тейлор распространил эйнштейновский метод определения вязкости суспензий жестких сферических частиц на случай малых жидких сфер, не смешивающихся с взвешивающей жидкостью. При учете циркуляционных течений внутри частицы и неизменности ее формы для вязкости сильно разбавленных эмульсий получено следующее выражение [178]:

, + 0,4 0 = 0 1 + 2,5, + 0,, (3.13) где, - вязкость взвешенных сферических частиц, 0 - вязкость непрерывной фазы,, - объемная доля сферических капель. Рассчитаем вязкость магнитной жидкости 1 с объемной долей коллоидных частиц 1, воспользовавшись формулой (3.12): 1=0(1+2,51). После воздействия внешнего электрического поля в первоначально однородной магнитной жидкости образуются микрокапельные агрегаты с повышенной концентрацией твердой фазы, в результате чего вязкость изменяется. Оценим это изменение в предположении, что объемная концентрация агрегатов невелика (менее 10%) и форма их близка к сферической. Пусть число частиц в агрегатах равно N, = aN, где N – общее число частиц в суспензии;

объем, занимаемый агрегатами равен V, = bV фазы во взвешенных агрегатах (V – общий объем магнитной определяться выражением жидкости). При данных предположениях объемная концентрация твердой будет 2 = N,Vч V, = aNVч a = 1, где Vч – объем коллоидной частицы, а во bV b N,,Vч V,, = ( N aN )Vч (V bV )V,, = (1 а ) 1. (1 b) взвешивающей жидкости 3 = Очевидно, что вязкость агрегированной жидкости станет больше вязкости исходной суспензии - 2=0(1+2,51a/b), а вязкость окружающего агрегаты объема жидкости уменьшится - 3=0[1+2,51(1-a)/(1-b)]. Вязкость эмульсии, в соответствии с формулой (3.13), будет определяться выражением:

4 = 3 1 + 2.5b 2 + 0.4 3. 2 + 3 (3.14) Проведенный на основе полученных формул численный анализ показал, что вязкость эмульсии сферических частиц меньше вязкости 95 исходной суспензии в случае, если в агрегаты объединяется более коллоидных частиц, а объемная доля агрегатов при этом не превышает 0,1. При определенных условиях (а=0.7, b=0.05) это уменьшение может достигать 10%. Для более полной оценки влияния электрического поля на вязкость магнитной жидкости следует учесть, что в сдвиговом течении происходит деформация агрегатов, форму которых можно аппроксимировать ав 1 (a и b а вытянутыми эллипсоидами вращения с эллиптичностью = соответственно большой и малый диаметры агрегата).

Как уже было указано в предыдущем параграфе, движение жесткой эллипсоидальной частицы в сдвиговом течении было исследовано Джеффри. При этом для вязкости суспензии несферичных частиц им была получена формула =0(1+),в которой множитель в случае сильно вытянутых эллипсоидальных частиц ( 1) принимает значение, равное 2. Полагая, что для учета изменения вязкости за счет деформации микрокапельных агрегатов в формуле (3.12) следует заменить коэффициент 2,5 на 2, получим дополнительное уменьшению вязкости эмульсии, получившейся вследствие обратимого расслоения МЖ в электрическом поле. Таким образом, можно сделать вывод, что вязкость МЖ в электрическом поле уменьшается как вследствие фазового расслоения, так и деформации под действием сил инерции образовавшихся в результате этого расслоения микрокапельных агрегатов. Отметим, что проведенные исследования позволяют утверждать о возможности управления оптическими и реологическими свойствами магнитных жидкостей при воздействии на них электрического поля. Такая возможность обусловлена формированием в тонких слоях магнитной жидкости при воздействии электрического поля периодических структурных решеток и их трансформацией при дополнительном действии течения и магнитного поля.

96 3.3. Эффекты структурообразования и особенности процесса переноса заряда в тонких слоях магнитной жидкости Процессы формирования объемного заряда и фазовое расслоение магнитной жидкости в приэлектродном пространстве должны приводить к особенностям эффективной электрической проводимости ее тонких слоев. Исследования в этом направлении проводились ранее в ряде работ [113, 174, 179]. Дополнительная информация об особенностях переноса заряда в жидких средах может быть получена при создании в них сдвиговых течений. В связи с этим, было предпринято исследование электрической проводимости тонких слоев не только покоящейся, но и движущейся магнитной жидкости. Экспериментальная методика и установка для проводившихся измерений электрических параметров магнитной жидкости описаны в п. 2.3, визуальные наблюдения проводились с помощью оптического микроскопа. В качестве объекта исследования, как и в предыдущих случаях, была использована магнитная жидкость типа магнетит в керосине (объемная концентрация твердой фазы =10,5%), стабилизированная олеиновой кислотой. Как было предположено ранее, структурообразование в электрическом поле и связанные с ним оптические и реологические эффекты могут быть обусловлены формированием свободного заряда в приэлектродной области и наличием в объеме магнитной жидкости несвязанной олеиновой кислоты. Однако, создание избытка олеиновой кислоты в магнитной жидкости может сопровождаться повышением содержания в ней других примесей, в том числе среде и свободных ионов. были С целью изучения связи эффектов структурирования с особенностями процесса переноса заряда в коллоидной первоначально получены вольтамперные характеристики образца, содержащего избыток ПАВ. Оказалось, что вольтамперная характеристика магнитной жидкости, содержащей 10% несвязанной олеиновой кислоты, нелинейна при малых 97 напряжениях, соответствующих началу формирования объемного заряда (рис. 3.15, кривая 1). При напряжениях соответствующих развитой лабиринтной структуре, формирование которой наблюдалось с помощью оптического микроскопа (при U>6 В), вольтамперная характеристика выходит на линейный участок вплоть до напряжения, соответствующего ЭГД – неустойчивости МЖ (U=12 В). Очистка магнитной жидкости путем введения в нее порошка силикагеля (с последующим удалением) понижает ее удельную электропроводность почти на порядок, при этом вольтамперные характеристики до и после очистки имеют существенные различия (рис. 3.15, кривые 1 и 2 соответственно). На рисунке 3.16 представлены начальные участки этих же кривых, соответствующие малым значениям напряжения. Как можно видеть, прогиб, который имела вольтамперная характеристики МЖ до ее очистки при некотором значении напряжения, после обработки МЖ силикагелем исчезает и характеристика становится близкой к линейной. По-видимому, исчезновение прогиба на вольтамперной характеристике связано с уменьшением концентрации ионов в очищенной магнитной жидкости, что делает затруднительным формирование в приэлектродном пространстве свободного заряда, наличие которого может способствовать фазовому расслоению магнитной жидкости. Т.е., можно предположить, что механизм структурообразования в случае действия электрического поля может быть связан с наличием свободных ионов в дисперсионной среде и формированием в результате этого объемного заряда в приэлектродном пространстве. При добавлении в магнитную жидкость силикагеля, последний может адсорбировать не только молекулы несвязанного ПАВ, но и примеси (в частности, воду), в связи с чем проводимость МЖ уменьшается. Увеличение концентрации ионов, по-видимому, происходит и в процессе создания избытка олеиновой кислоты, так как в ней могут 16 14 12 10 8 6 4 2 0 0 2 4 6 8 10 12 14 U, B I, µA Рис. 3.15. Вольтамперные характеристики магнитной жидкости (кривая 1 – МЖ с 10% несвязанной олеиновой кислоты, кривая 2 – МЖ, очищенная силикагелем).

2 1.8 1.6 1.4 1.2 1 0.8 0.6 0.4 0.2 0 I, µA U, B Рис. 3.16. Начальный участок вольамперной характеристики.

99 содержаться как продукты ее окисления, так и вода. Действительно, было обнаружено, что проводимость магнитной жидкости увеличивается с добавлением в нее олеиновой кислоты. Для количественной оценки влияния избытка олеиновой кислоты на проводимость МЖ, была измерена зависимость сопротивления ячейки с МЖ от концентрации несвязанного ПАВ. На рис. 3.17 приведены такие зависимости, полученные на основе анализа вольтамперных характеристик ячейки (кривая 1 получена по начальному участку ВАХ, кривая 2 – по ее линейному участку при более высоких значениях напряжения на ячейке). Анализ кривых, приведенных на рисунке 3.17, позволяет сделать вывод, что первоначально, при увеличении концентрации свободной олеиновой происходит увеличение удельной электрической проводимости магнитной жидкости. Очевидно, это связано с наличием в добавляемой олеиновой кислоте свободных ионов и, вследствие этого, увеличением их концентрации электролитов в за магнитной счет жидкости. Последующее эффекта уменьшение проводимости можно было бы объяснить в рамках теории проводимости увеличения электростатического взаимодействия ионов при повышении их концентрации. Однако, более вероятно, что уменьшение проводимости в этом случае связано с началом возникновения структурных образований, которое, как будет показано ниже, может наблюдаться при повышении объемного содержания ПАВ даже при отсутствии электрического поля. Таким образом, результаты проведенных и описанных выше исследований показывают взаимосвязь между процессами переноса заряда и структурными превращениями в магнитной жидкости. При этом, по-видимому, немаловажную роль в такой взаимосвязи играет возможность формирования свободного заряда, как на межфазных поверхностях, так и вблизи электродов. Действительно, в случае образования вблизи электродов слоя более концентрированной магнитной жидкости на границе между сильно и слабоконцентрированными фазами должен 6 5 4 3 2 1 0 R, МОм 1, % Рис. 3.17. Зависимость сопротивления от объемного содержания несвязанной олеиновой кислоты.

101 появиться свободный заряд. Оценку его величины можно сделать, представив измерительную ячейку в виде конденсатора, содержащим три слоя слабопроводящего диэлектрика. Предположим, что толщина слоев высококонцентрированной фазы у каждого из электродов одинакова и равна l1, их удельная проводимость и диэлектрическая проницаемость равны 1 и 1 соответственно, а проводимость и диэлектрическая проницаемость лежащего между ними слоя менее концентрированной жидкости равны 2 и 2. Тогда поверхностная плотность свободных (сторонних) зарядов на границе раздела двух слоев = D2 n D1n = 0 2 E 2 0 1 E1, где E1 напряженность поля в приэлектродных слоях диэлектрика, E2 - в среднем слое. Согласно условию стационарности тока j1=j2, т.е. E1 / 1 = E 2 / 2. С другой стороны Edl = U, или 2 E1l1 + E2l2 = U. Из двух последних уравнений нетрудно найти E1 и E2, подстановка которых в уравнение для поверхностной плотности зарядов дает = 2 2 1 1 0U. 2 1l1 + 2 l (3.15) Анализ формулы (3.15) показывает, что для оценки необходимо определить толщины слоев сильно- и слабоконцентрированных фаз, а также их удельные проводимости и диэлектрические проницаемости. Однако, это сделать в реальных условиях затруднительно. Кроме того, сосредоточенный в приэлектродном пространстве слой сильноконцентрированной фазы, как следует из описанных выше результатов экспериментальных исследований, на самом деле не является однородным, а представляет собой лабиринтную или полосовую структурную сетку. Поэтому, поле создаваемое зарядами, сосредоточенными на межфазных границах такой сетки не является пространственно однородным. Действительно, потенциал поля заряженной полосовой сетки может быть представлен [180] в виде:

z 1 + ( x, z ) = An e 2 0 4 0 n =1 2nz d cos 2nx d (3.16) Очевидно, что напряженность поля, найденная согласно формуле E = grad путем подстановки в виде выражения (3.16), также изменяется как вдоль направления параллельного плоскости слоя (x), так и перпендикулярного (z) ему. При этом, пренебрежение неоднородным пространственным распределением поля заряженной сетки возможно только на расстояниях, существенно превышающих размеры ячеек сетки. Можно предположить, что именно решетчатый характер сформировавшегося в приэлектродном пространстве слоя высококонцентрированной жидкости (на межфазных поверхностях которого сосредотачиваются свободные заряды) и является причиной плавного, а не скачкообразного изменения напряженности поля в зависимости от расстояния от электродов, установленного в [180]. Вышеизложенное указывает на необходимость поиска более точных способов определения величины формирующегося в приэлектродном пространстве свободного заряда. Для осуществления одного из таких способов представилось интересным провести исследования проводимости при создании течения в магнитной жидкости. В работе [181] высказано предположение, что при сдвиговом течении происходит размывание приэлектродного заряда, в связи с чем происходит увеличение тока, протекающего через ячейку. Действительно, ВАХ движущейся МЖ показывает, что проводимость движущейся жидкости возрастает (рис. 3.18, кривая 1 соответствует неподвижной жидкости, кривая 2 - движущейся). Исследование зависимости электрического тока от скорости сдвига позволяют оценить величину свободного заряда, формирующегося в приэлектродном пространстве. С этой целью была получена зависимость величины тока через ячейку от величины сдвигового напряжения (рис. 3.19). Как видено из графика, при некотором значении напряжения сдвига ток через ячейку перестает расти, что может быть связано с полным 30 25 20 15 10 5 0 I, µA 2 U, B Рис. 3.18. Вольтамперная характеристика магнитной жидкости (кривая 1 – скорость сдвига & =0;

кривая 2 – скорость сдвига & =300 с-1).

75 70 65 60 55 50 45 40 I, µA -1 1200, с Рис. 3.19. Зависимость тока от скорости сдвига.

104 размыванием приэлектродного заряда. Последнее позволяет произвести расчет величины этого заряда из следующих соображений. Ток, текущий через ячейку с неподвижной жидкостью равен: I 0 = U U *, где U – R напряжение на электродах;

U* - напряжение, создаваемое расположенным в приэлектродной области свободным зарядом. Ток насыщения равен I 1 = свободный U * = Ed = заряд U. Исходя из предположения, что весь R вблизи электродов, получим сконцентрирован d, где - поверхностная плотность свободного заряда, d I 0U, dI расстояние между электродами. Отсюда поверхностная плотность заряда:

= (3.17) где I - максимальное изменение тока при создании течения исследуемой магнитной жидкости. Проведенный на основании формулы (3.17) расчет дал поверхностной плотности заряда значение =0,4 мкКл/м2 (относительная погрешность измерения =15%). Полученное значение согласуется по порядку величины с приведенным в [69], где его оценка проводилась при использовании другого (косвенного) метода. Результаты исследования зависимости тока от скорости сдвига позволяют также оценить время формирования свободного заряда в приэлектродном пространстве. Действительно, прекращение увеличения тока при некоторой скорости потока может указывать на то, что время протекания жидкости между электродами не достаточно для образования в ней свободного заряда. Тогда, зная размеры ячейки и скорость потока жидкости, соответствующей насыщению тока, нетрудно провести оценку времени формирования заряда. Соответствующие расчеты дали для этого времени значение порядка нескольких единиц секунд. Однако, такая величина для времени релаксации свободного заряда плохо согласуется с оценками, 105 сделанными при использовании выражения для времени Максвелла-Вагнера m = 4 2 2 + 1, 2 2 + а также проведенными на основе результатов экспериментальных исследований особенностей деформации микрокапелных агрегатов в магнитных жидкостях подверженных действию переменного электрического поля [92]. Это позволяет сделать вывод, что время, оцененное при использовании сдвигового течения, в большей степени характеризует время образования структурной решетки в приэлектродном пространстве, на которой впоследствии и формируется свободный заряд. Таким образом, проведенные исследования электрической проводимости магнитной жидкости указывают на взаимосвязь процессов структурообразования, формирования свободного электрического заряда и особенностей электрической проводимости тонких слоев таких сред.

3.4. Структурные превращения и магнитное упорядочение в магнитной жидкости Известно, [97, 98] что возникновение структурных решеток в электрическом поле, описанное выше, наблюдается при достижении некоторого (критического) значения напряжения на электродах, величина которого зависит от температуры и напряженности дополнительно приложенного магнитного поля. Это может служить основанием для интерпретации полученных результатов на основе представлений о фазовых переходах в дисперсных системах. Возможность интерпретации возникновения структурных образований в магнитных жидкостях на основе термодинамических представлений о фазовых переходах рассматривалась ранее во многих работах (например, [37, 73, 74]). Вместе с тем, экспериментальные исследования показывают, что хорошо стабилизированные магнитные жидкости на основе керосина являются 106 достаточно устойчивыми и не претерпевают фазового расслоения за счет магнитодипольного взаимодействия и внешних магнитных полей (в области температур, соответствующих существованию таких систем). Необходимо отметить, что аналогичное утверждение сделано также в работе [182]. Очевидно, при анализе механизмов и причин структурообразования, наблюдающегося в ряде случаев в магнитных жидкостях, необходимо учитывать специфику коллоидного состояния системы, связанную с поверхностными свойствами дисперсных частиц. В частности, нарушение агрегативной устойчивости магнитных жидкостей может быть вызвано введением полимерных добавок, молекулы которых приобретают форму клубков [46, 182]. Согласно [46] роль таких добавок могут играть молекулы несвязанного поверхностно-активного вещества, находящегося в растворе дисперсионной среды. В этом случае, образование агрегатов, как уже было указано в 3.2, связывают с известным в физике коллоидных систем явлением вытеснительной флокуляции [48], наблюдающемся при сближении дисперсных частиц до расстояний меньших размеров клубков, когда последние не в состоянии заполнить зазор между частицами. В результате этого осмотическое давление раствора создает силу, приводящую к притяжению частиц. Необходимо отметить, что вследствие небольшого объемного содержания свободного ПАВ в наиболее распространенных магнитных жидкостях на основе керосина при рассмотрении их агрегативной устойчивости последний механизм, как правило, не учитывается [158, 183]. Для выяснения возможности образования агрегатов в магнитных жидкостях за счет вытеснительных сил первоначально было предпринято исследование агрегативной устойчивости коллоида при избыточном содержании ПАВ в отсутствие воздействия каких-либо полей. Обнаружено, что при последовательном добавлении в магнитную жидкость олеиновой кислоты, при некоторой ее концентрации кр в первоначально однородной магнитной жидкости появляются структурные образования. Иллюстрацией этого может служить зависимость светорассеяния от концентрации 107 несвязанной (дополнительно добавляемой) олеиновой кислоты (рис. 3.20). На рис. 3.21а представлена фотография полученных в этом случае агрегатов. Оказалось, что они, в отличие от структурных образований, полученных в электрическом поле, являются квазитвердыми, кристаллоподобными, как правило, анизотропной формы, а процесс их образования необратим. Интересным оказался тот факт, что при концентрации ПАВ, несколько превышающей кр, образуются агрегаты с отличным от нуля магнитным моментом, аналогичные исследованным ранее в работе [184]. В магнитном поле такие образования объединяются в цепи (рис. 3.21б) и, при изменении направления поля на противоположное, поворачиваются на 180°. Это подтверждает возможность существования магнитного порядка в системе однодоменных коллоидных частиц. Однако такое упорядочение очевидно связано не только с действием диполь-дипольных сил, но и с особенностями коллоидного состояния системы и возникает при определенных условиях в процессе агрегирования полидисперсных частиц. В связи с этим, проведение какой-либо аналогии при между обнаруженным температуры явлением вряд ли магнитного уместно. упорядочения и магнитными фазовыми переходами, происходящими в ферромагнетиках изменении Подтверждением возникающего в агрегатах магнитной жидкости магнитного упорядочения могут служить зависимости магнитной восприимчивости от концентрации магнетита, полученные отдельно при разбавлении исходной магнитной жидкости керосином (рис. 3.22, кривая 1) и олеиновой кислотой (кривая 2). Как видно из сравнения полученных зависимостей, начиная с концентрации, соответствующей началу возникновения структурных образований в образце, разбавляемом олеиновой кислотой, графики раздваиваются, что связано с повышением 1,2 1 0,8 0,6 0,4 0,2 0 I/I0,10- 24, % Рис.

3.20.

Зависимость относительной величины светорассеяния от концентрации несвязанной олеиновой кислоты.

Рис. 3.21а. Агрегаты, возникающие в магнитной жидкости при избытке ПАВ.

Рис. 3.21б. Ориентация намагниченных агрегатов при воздействии внешнего магнитного поля напряженностью Н=7,8 кА/м.

110 магнитной восприимчивости системы при образовании в ней намагниченных агрегатов. Таким образом, можно предположить, что в последнем случае наличие свободного ПАВ в магнитной жидкости приводит к агрегированию за счет возникновения дополнительных сил взаимодействия между частицами. Энергия взаимодействия частиц (в долях kT), обусловленная этим механизмом, согласно [185 ] зависит от концентрации полимерных клубков:

2 1 U1 = n (d + 2 + b)3 (r + d )(d + 2 + b)2 + (r + d )3 4 3 3, где n - концентрация полимерных клубков, b - диаметр полимерного клубка;

- толщина адсорбционной оболочки. Так как стабилизация магнитных коллоидов достигается в основном за счет отталкивающего действия адсорбционно-сольватных оболочек, образованных длинноцепочечными молекулами ПАВ (в данном случае олеиновой кислоты), то энергия сил отталкивания может быть представлена [159] в виде:

r + d d + 2 U 2 = 2 d 2 2 ln r+d r, где d - диаметр магнетитовой частицы, - концентрация молекул олеиновой кислоты на поверхности магнетитовой частицы. Притяжение дисперсных частиц осуществляется за счет Ван-дерваальсовых сил и сил магнитодипольного взаимодействия. Энергия притяжения, обусловленная силами Ван-дер-Ваальса, изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния между частицами [183]:

A d2 d2 d2 U3 = + + 2ln 1 2 12kT ( r + d ) 2 ( r + d ) 2 d 2 (r + d ), где A - постоянная Гамакера, k - постоянная Больцмана. Энергия диполь-дипольного взаимодействия в случае малых частиц и усреднения по углам может быть записана [186] в виде:

1 µ0 m 2 d 7 µ0 m 2 d U4 = + 3 4 kTd 3 r + d 450 4 kTd 3 r + d, где m - магнитный момент частицы. Суммарная энергия системы из двух частиц равна сумме всех рассмотренных ее компонент:

U = U1 + U 2 + U 3 + U.

Проведенное построение зависимости суммарной энергии U от расстояния между поверхностями частиц при различном содержании свободного ПАВ показало, что увеличение концентрации несвязанных молекул олеиновой кислоты приводит к некоторому углублению вторичного минимума и существенному понижению потенциального барьера (рис. 3.23), что указывает на возможность необратимой коагуляции. Возможный диаметр клубков при этом принимался равным b=0,6 нм, кроме того, при проведении расчетов полагалось, что полимерные клубки не могут оказаться между частицами при расстоянии между их твердыми поверхностями меньшем 2+b ( - толщина защитной оболочки). Возникновение структурных образований в электрическом поле можно было бы также связать с явлением вытеснительной флокуляции, предположив, что дополнительное повышение концентрации удаление несвязаного ПАВ из у электродов магнитной достигается за счет к диполофореза и адсорбционных сил. Как было указано ранее (п.3.2), избыточного ПАВ жидкости приводит прекращению структурообразования в электрическом поле, однако оно вновь возобновляется после добавления в МЖ олеиновой кислоты. На рис. 3.24а показана зависимость относительной величины светорассеяния слоем исследуемой магнитной жидкости от объемного содержания добавляемой в нее олеиновой кислоты при напряжении на электродах, выше критического (6 В). Анализ представленной зависимости позволяет заключить, что добавление олеиновой кислоты способствует возникновению структурных 32 30 28 26 24 22 20 ' эф ф. 11 m, % Рис.

3.22.

Зависимость эффективной магнитной восприимчивости, измеренной на частоте 30 Гц, от концентрации магнетита.

U 20 12.5 12. U( h) Un2( h) Un3( h) 5 5 2.5·10-9 1. -2.5 2. 7.5·10- r, м 10 -10 h 9. Рис. 3.23. Потенциальные кривые взаимодействия системы двух частиц при различных концентрациях несвязанного ПАВ (1-=0%;

2-=10%;

3-=15%;

d=12 нм, =2,9 нм, =0,51018 м-2, b=0,6 нм).

113 образований при воздействии электрического поля (при его напряженности, превышающей критическую величину). Вместе с тем, наблюдения в оптический микроскоп показали, что устойчивые лабиринтные структурные решетки образуются только при концентрации свободного (добавленного) ПАВ, превышающей 8%. На рисунке 3.24б представлены фотографии таких структурных решеток. Необходимо отметить, что процессы структурообразования являются в этом случае обратимыми - после выключения электрического поля структурная решетка растворяется в течение нескольких при минут. избытке Фактически, ПАВ, структурные образования, собой более наблюдающиеся при воздействии электрического поля, в отличие от образующихся представляют концентрированную фазу магнитной жидкости, способную сохранять текучесть и изменять свою форму при дополнительном воздействии магнитного поля. Как было показано ранее, после обработки магнитной жидкости силикагелем с целью удаления избыточного ПАВ ее электрическая проводимость существенно уменьшилась. Это может указывать на связь механизма структурообразования в случае действия электрического поля не столько с наличием свободных молекул ПАВ, сколько с увеличением концентрации ионов в дисперсионной среде и формированием в результате этого объемного заряда в приэлектродном пространстве. Необходимо так же отметить, что при помещении в электрическое поле магнитной жидкости, уже содержащей агрегаты, полученные за счет добавления избыточного ПАВ, в ней независимо от их наличия образуются и лабиринтные структурные решетки, так что в этом случае происходит сосуществование агрегативных образований различных типов. Таким образом, возникновение структурных решеток в тонких слоях магнитной жидкости при воздействии электрического поля, по-видимому, нельзя рассматривать как флокуляцию, в этом случае действительно происходит фазовое расслоение магнитной жидкости.

I/I0, 10- 160 120 80 40 0 24, % Рис. 3.24а. Зависимость относительной величины светорассеяния от концентрации несвязанного ПАВ при воздействии постоянного электрического поля.

1) 2) Рис. 3.24б. Лабиринтная структура, возникающая в магнитной жидкости при воздействии постоянного электрического поля (1 – 13%;

2 – 18% несвязанной олеиновой кислоты).

115 Известно [48], что оболочки из молекул поверхностно-активного вещества могут состоять как из молекул, жестко связанных с поверхностью хемосорбцией, так и включать в себя свободные молекулы, удерживаемые либо между связанными молекулами, либо вблизи поверхности образованной ими оболочки. В целом, такая комбинированная защитная оболочка достаточно надежно обеспечивает агрегативную устойчивость коллоидной системы. При добавлении в магнитную жидкость олеиновой кислоты, содержащей примеси (предположительно продукты окисления и воду), концентрация ионов в дисперсионной среде увеличивается, что приводит к формированию в приэлектродном пространстве объемного заряда, и, как следствие, к ослаблению действия защитных оболочек. Под воздействием электрического поля (которое вблизи электродов за счет наличия объемного заряда становится неоднородным), несвязанные хемосорбцией с поверхностью дисперсной частицы молекулы ПАВ уходят из оболочки, тем самым, уменьшая энергию стерического отталкивания. Кроме того, к ослаблению действия защитных оболочек могут приводить накапливающиеся у электродов ионы. Простой учет последнего при моделировании процесса межчастичного взаимодействия можно осуществить уменьшением поверхностной концентрации адсорбированного ПАВ и толщины оболочки в выражении для U2. Действительно, построение потенциальных кривых взаимодействия при варьировании значений и показало возможность существенного уменьшения потенциального барьера и смещения вторичного минимума, соответствующего обратимому образованию агрегатов в область меньших расстояний между частицами (рис. 3.25). Необходимо отметить, что выдвижение в качестве причины структурообразования в электрическом поле предположения об определяющей роли межчастичного взаимодействия, обусловленного моментами наведенными [187] не электрическим полем электрическими достаточно представляется U 2 8.75 U( h) U1( h) 2.5 3.75 0 10 10 1. 5. 1. r, м h 9. Рис. 3.25. Потенциальные кривые взаимодействия при различных значениях поверхностной концентрации адсорбированного ПАВ и толщины защитной оболочки (1 - =0,51018 м-2, =2,9 нм, =2%;

2 - =0,251018 м-2, =1,9 нм, =2%).

117 обоснованным. Действительно расчет энергии такого взаимодействия показал, что ее максимальное значение (при расстоянии между центрами частиц, равном их диаметру) составляет не более нескольких сотых долей kT, а учет ее при построении потенциальной кривой взаимодействия системы двух частиц практически не оказывает влияния на ее вид. Таким образом, полученные результаты исследований, позволяют предположить, что происходящие процессы структурирования в магнитных коллоидах не могут быть интерпретированы при использовании только общих термодинамических свойств подходов. Очевидно, частиц, необходим учет поверхностных коллоидных особенностей строения адсорбционных защитных оболочек, наличия примесей в дисперсионной среде и других коллоидных свойств таких сред. По-видимому, в какой-то степени с влиянием этих факторов и связано наблюдающееся явление магнитного упорядочения в агрегатах дисперсных частиц.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 3-Й ГЛАВЫ 1.

Изучены особенности деформации микрокапельных агрегатов при совместном воздействии на них магнитного поля и вязких напряжений, исследовано влияние этих процессов на вязкость и оптические свойства магнитных жидкостей с хорошо развитой микрокапельной структурой. На основе анализа дифракционных эффектов, наблюдаемых в ходе экспериментальных исследований, и теоретического анализа поведения деформированных капельных агрегатов в потоке, показана возможность образования при этих условиях регулярной структуры. 2. Экспериментально показана и теоретически обоснована зависимость магнитной жидкости от воздействия электрического поля, вязкости обусловленная возникновением при некотором критическом значении напряженности электрического поля структурной решетки лабиринтного типа, трансформирующейся в потоке в полосовую структуру.

3.

118 Показана связь механизма структурообразования в случае действия электрической электрического поля с увеличением концентрации ионов в дисперсионной среде. При использовании результатов исследования проводимости магнитной жидкости при ее движении между электродами проведена оценка величины формирующегося вблизи электродов свободного заряда. 4. Исследованы процессы агрегирования в магнитной жидкости, обусловленные избыточным содержанием в ней поверхностно-активного вещества (олеиновой кислоты). Обнаружено, что возникающие в результате этого квазитвердые агрегаты имеют отличный от нуля магнитный момент. На основе моделирования процесса межчастичного взаимодействия путем построения потенциальных кривых взаимодействия системы двух частиц, проведен анализ причин и механизмов структурообразования магнитной жидкости в случае избытка ПАВ в электрическом поле и при его отсутствии. Сделан вывод, что при отсутствии электрического поля возникновение агрегатов может быть объяснено на основе явления вытеснительной флокуляции, тогда как появление микрокапельной структуры с последующим образованием структурных решеток при воздействии электрического поля может быть связано с фазовым расслоением системы.

119 ГЛАВА 4. СТРУКТУРНАЯ ОРГАНИЗАЦИЯ ЧАСТИЦ МЕЛКОДИСПЕРСНОГО НЕМАГНИТНОГО НАПОЛНИТЕЛЯ В МАГНИТНЫХ ЖИДКОСТЯХ 4.1. Особенности взаимодействия и ориентации немагнитных частиц в магнитной жидкости в магнитном поле Практически неизученными остаются свойства МЖ при наличии в них немагнитных включений – частиц микронных размеров различной формы. При воздействии на такую МЖ магнитного поля немагнитные включения могут рассматриваться как «диамагнитные частицы», имеющие магнитные моменты, направленные противоположно полю [150]. При этом взаимодействие и ориентация немагнитных частиц должны приводить к возникновению анизотропии ряда свойств (оптических, электрических, теплофизических) таких сред, что открывает новые возможности применения МЖ. В настоящей части работы исследуется формирование структуры в МЖ с дисперсией немагнитных включений различной формы и связанные с этими процессами особенности оптических и теплофизических свойств. Изучение результате процессов на структурообразования, исследуемые среды наблюдающихся магнитного в воздействия поля, использовалась методика, описанная в 2.2. Для получения МЖ с дисперсией немагнитных частиц сферической формы в первоначально однородную магнитную жидкость на основе керосина с магнетитовыми ультрадисперсными частицами были введены латексовые сферы одинакового диаметра (2,5 мкм) [188]. При этом концентрация магнетита в исходной МЖ составляла 10%, а объемное содержание немагнитного наполнителя достигало 10-20%. Магнитный момент немагнитной частицы, помещенной в магнитную жидкость, находящуюся в магнитном поле, может быть найден при 120 рассмотрении магнитостатической задачи, аналогичной электростатической для диэлектрического эллипсоида [189]. В этом случае для магнитного момента сферической дырки в неограниченном объеме магнитной жидкости справедливо выражение:

m= VH, 2 1+ где - магнитная восприимчивость МЖ, V – объем немагнитной сферической частицы. Вследствие взаимодействия магнитных моментов происходит объединение немагнитных частиц в цепочечные структуры, при этом в случае направления поля вдоль слоя энергия взаимодействия частиц в цепочке, согласно [190], может быть представлена в виде:

W = nm n n i, d 3 1 i где m – модуль магнитного момента сферы;

d – диаметр сферической частицы;

n – количество частиц в цепочке. Взаимодействие частиц, принадлежащих различным цепочкам, приводит к объединению коротких цепей в более длинные, а при достаточно их высокой концентрации – и к боковому слипанию и образованию структур, подробно рассмотренных в [150]. Если вектор напряженности магнитного поля направлен вдоль нормали к поверхности слоя, то длина образующихся цепочек ограничивается толщиной слоя. В этом случае энергия взаимодействия двух цепочек может быть определена как суммарная энергия попарного взаимодействия частиц, принадлежащих разным цепям при учете всех комбинаций пар (рис. 4.1). Для энергии взаимодействия любой пары частиц, принадлежащих разным цепям, с учетом одинакового направления их моментов и равенства их по величине справедливо выражение:

W = m 2 (3 cos 2 1) / r 3. Как можно видеть из рис. 4.1, r = (a 2 + (i j ) 2 d 2 )1 / 2, cos = (i j ) 2 d 2 a 2 + (i j ) 2 d, где i – номер частицы первой цепи;

j – номер частицы второй цепи (отсчет сверху вниз);

a – расстояние между цепями;

d - диаметр частицы. Тогда энергия взаимодействия двух цепочек, содержащих по n частиц, может быть представлена в виде:

W =m i, j n a 2 2(i j ) 2 d 2 (a 2 + d 2 (i j ) 2 ) 5 /.

Полученное выражение стремится к минимуму при увеличении расстояния между цепочками, что дает основание прийти к заключению, что взаимодействие цепочек, содержащих одинаковое число частиц, в конечном итоге носит характер отталкивания. В связи с этим можно сделать вывод, что наиболее вероятным является такое расположение параллельных цепей, при котором их концы располагаются у границ слоя в узлах гексагональной решетки. Необходимо отметить, что сделанный вывод находится в соответствии с результатами численного моделирования устойчивых двумерных структур, формирующихся в магнитном поле из дипольных частиц, выполненного А.О. Цеберсом [23]. Упорядоченное образований пространственное сферических расположение включений структурных приводит к немагнитных возникновению анизотропного рассеяния света, некоторые особенности которого приведены в [155], а также впоследствии исследовались нами [191]. Оказалось, что при направлении магнитного поля перпендикулярно слою исследуемой МЖ (вдоль лазерного луча) дифракционная картина представляет собой светлое кольцо, диаметр которого остается постоянным при увеличении поля и зависит лишь от концентрации немагнитных d a d(n) r Рис. 4.1. Схема для расчета энергии взаимодействия цепочечных структур.

Рис. 4.2. Дифракционное рассеяние света тонким слоем МЖ с дисперсией немагнитных частиц сферической формы при направлении магнитного поля вдоль слоя жидкости.

123 включений. В этом случае в поле зрения микроскопа наблюдается гексагональная структурная решетка, предположительно образованная торцами цепочечных структур. Исследование зависимости интенсивности рассеянного света от угла рассеяния позволяет зафиксировать наличие также второго дифракционного кольца. В [81] показано, что гексагональная решетка должна давать дифракционное кольцо с угловым диаметром = 7 / 2a (a – сторона гексагона). Вместе с тем проведенные с помощью этой формулы расчеты не дали в рассмотренном случае хорошего согласия с данными измерений, проведенных с помощью оптического микроскопа. Более сложная дифракционная картина наблюдается при направлении напряженности магнитного поля вдоль плоскости слоя МЖ с немагнитными сферическими частицами (рис. 4.2). В этом случае при невысокой объемной концентрации наполнителя (2-5%) они объединяются в линейные цепи, при этом число частиц в разных цепочках может быть различным. Расстояния между параллельно расположенными цепями также могут быть разными, т.е. такая структурная решетка не является регулярной. Наблюдаемая дифракционная картина, вероятно, обусловлена дифракцией света как на сферический частицах, так и на отдельных цепочечных структурах, в которых между сферами существует некоторый зазор. Рассмотрение цепочки сфер с одинаковыми расстояниями между ними как своеобразной дифракционной решетки позволило определить ее период. Его значение оказалось близким к диаметру сфер (d=2,5 мкм). Дополнительным воздействием электрического поля на структурную решетку, полученной созданную при магнитным полем, можно управлять ее поля, вектору упорядоченностью. Это следует из анализа дифракционной картины, дополнительном вдоль лазерного воздействии луча электрического направленного (перпендикулярно напряженности магнитного поля). В такой ситуации при некотором пороговом значении напряженности электрического поля дифракционная 124 картина становится нестабильной (начинает мерцать), вдоль вертикального направления выделяются максимумы и минимумы интенсивности. При выключении электрического поля первоначальная дифракционная картина восстанавливается. Следует отметить, что величина пороговой напряженности электрического поля зависит от напряженности магнитного поля, в котором находится образец. Магнитные жидкости с дисперсией немагнитных частиц цилиндрической формы были созданы путем добавления в исходную МЖ на основе керосина стеклянных цилиндрических частиц длиной несколько микрометров, полученных путем измельчения стекловолокна (рис. 4.3а). Воздействие магнитного поля ориентирует цилиндрические частицы вдоль направления поля (рис. 4.3б). Если вектор напряженности вращается вокруг перпендикулярной слою оси, то частицы также приходят во вращение с той же частотой, что и поле, но так, что ось цилиндра и направление напряженности поля образуют некоторый угол (угол запаздывания). Микроскопические наблюдения показали, что вращательное движение частицы в среднем можно считать равномерным. В этом случае уравнение движения цилиндрической частицы запишется в виде K m = K, где, согласно [173], 8a 3 K =. 2a 3 ln 0.8 b Здесь – вязкость магнитной жидкости, a – половина цилиндрической частицы, b – радиус ее основания. Механический момент магнитных сил, действующих на магнитную дырку стержнеобразной формы, определим по аналогии с решением такой задачи для эллипсоида, изложенной в [189]. Проекции магнитного момента цилиндрической немагнитной полости в магнитной жидкости имеют вид: (4.2) (4.1) высоты Рис. 4.3а. Цилиндрические немагнитные частицы в магнитной жидкости.

Рис. 4.3б. Ориентация немагнитных частиц во внешнем магнитном поле (Н=3,5 кА/м).

mx = где – V Hx, 1 + N my = 2V Hy 2 + N (4.3) N – магнитная восприимчивость магнитной жидкости, размагничивающий фактор частицы, Hx и Hy – проекции магнитного поля на ось анизотропии формы частицы, V – объем частицы. Модуль механического момента магнитных сил определяется выражением Кm=µ|[mH]|, которое можно представить в виде K m = µ 0 m0 H 3N 1 sin 2 2 2 + N (4.4) где Н – модуль напряженности магнитного поля, - угол между вектором напряженности магнитного поля и осью цилиндра, m0 – магнитный момент цилиндрической немагнитной полости в магнитной жидкости, когда направление поля совпадает с осью цилиндра. Тогда уравнение (4.1) с учетом (4.2) и (4.4) примет вид: 3N 1 8a 3 d sin 2 = µ 0 m0 H 2 2 + N 2a dt 3 0.8 b Решив это уравнение методом разделения переменных с учетом начальных условий (при t=0 =н, где 0 – угол, с которого начинается отсчет времени), получим:

2a 3 ln 0.8 tg 3N 1 b = µ 0 m0 H ln t 3 2 2 + N tg н 8a Если в момент времени t= угол =к, то из последнего выражения можно найти магнитный момент цилиндрической полости в магнитной жидкости, когда ее ось совпадает с направлением поля:

ln m0 = tg к tg н 16a 3 (2 + N ). 2a 0.8 3µ 0 H(3N 1) ln b 127 Экспериментально определенные величины магнитного момента по порядку величины совпадают с рассчитанными по теоретической формуле:

2ab 2 H m0 =. 1 + N (Для частицы с параметрами a=1,3510-4 м, b=0,110-4 м при напряженности магнитного поля Н=1 кА/м экспериментально определенное время поворота от угла 22° до угла 15° равнялось 1,5 с. Для такой частицы экспериментально определенный момент равен 810-11 Ам2, а рассчитанный по теоретической формуле - 410-11 Ам2). Вращение магнитного поля приводит к вращению частиц, при этом, вследствие наличия вязкого трения, наблюдается, как уже было указано, отставание длинной оси частицы от направления поля. Следует отметить, что в случае частиц разной длины вследствие различного момента вязких сил их поведение во вращающемся магнитном поле несколько отличается. Угол запаздывания для более длинных частиц с увеличением частоты вращения увеличивается быстрее, и при достижении его значения 45° вращательное движение частицы преобразуется в колебательное. Все эти процессы оказывают существенное влияние на оптические свойства тонких слоев таких сред. Так, действие магнитного поля, направленного вдоль слоя такой МЖ приводит к появлению анизотропного светорассеяния. В результате этого на экране появляется светлая полоса, обусловленная выстраиванием вдоль направления поля цилиндрических частиц. При вращении поля, вследствие распределения частиц по размерам больших полуосей, полоса расщепляется на несколько полос разной интенсивности (рис. 4.4). Анализ этой дифракционной картины позволяет оценить распределение цилиндрических частиц по длине. Замечено, что некоторые полосы имеют прерывистый характер. Это объясняется дифракцией света на тонком волокне. Расчет толщины отдельных групп волокон при использовании полученной дифракционной картины дал Рис. 4.4. Дифракционная картина рассеяния света тонким слоем магнитной жидкости с немагнитным наполнителем.

129 величины от 10 до 20 мкм, что хорошо согласуется с данными измерения толщины волокна с помощью оптического микроскопа. Таким образом, возможности управления структурой МЖ с немагнитными микрочастицами различной формы с помощью магнитного и электрического полей может указывать на перспективность применения таких сред в качестве управляемых дифракционных систем.

4.2. Особенности взаимодействия и ориентации немагнитных частиц в магнитной жидкости в магнитном и электрическом полях Как уже было показано выше (пп. 1.5, 4.1), немагнитные частицы в магнитной жидкости при воздействии магнитного поля образуют различные структурные решетки, тип которых зависит от ориентации вектора напряженности магнитного поля относительно плоскости слоя жидкости, его значения и объемной концентрации немагнитных включений. При одновременном действии электрического и магнитного полей ориентация немагнитных тел в МЖ определяется напряженностью как магнитного, так и электрического поля, что, несомненно, представляет интерес с точки зрения управляемости структурой ансамбля немагнитных микрочастиц. С целью исследования подобных вопросов были приготовлены два образца композиционной магнитной жидкости, первый из которых представлял собой ансамбль глицериновых капель (микронных размеров), взвешенных в магнитной жидкости на основе керосина с объемной концентрацией магнетита m=6%. Получение образца осуществлялось путем интенсивного перемешивания смеси МЖ, глицерина и эмульгатора с помощью электромеханической мешалки. Второй исследованный образец представлял собой взвесь микронных размеров капель магнитной жидкости (использованной при получении первого образца) в глицерине. Выбор 130 глицерина в качестве дисперсной фазы в первом случае и дисперсионной среды во втором был обусловлен его высокой диэлектрической проницаемостью (=43) и несмешиваемостью с магнитной жидкостью. Исследование структурных и ориентационных эффектов, наблюдающихся в образцах в магнитном и электрическом полях проводилось с помощью методики, подробно описанной в п. 2.2, при этом использовалась ячейка, схема которой приведена на рисунке 2.6. Для создания в исследуемой среде электрического поля на электроды ячейки подавалось напряжение, при этом в связи с трудностями проведения наблюдений в постоянных электрических полях из-за поляризации электродов и электрофоретической миграции структурных образований исследования проводились в переменных полях в частотном диапазоне 45-2000 Гц. Обнаружено, что капли глицерина, помещенные в магнитную жидкость при воздействии как электрического, так и магнитного поля объединяются в цепочечные структуры, вытянутые вдоль линий напряженности поля. В случае ортогонального направления напряженностей электрического и магнитного полей, цепочка, образовавшаяся в предварительно включенном одном из полей, при включении другого поля поворачивается на некоторый угол, величина которого определяется соотношением напряженностей полей. На рисунке 4.5 (кривая 1) представлен график зависимости Е2=f(H2) соответствующий стационарному расположению цепочки в скрещенных магнитном и электрическом поле под углом 30° к вектору напряженности магнитного поля. Следует отметить, что при попытке увеличения этого угла выше 30° путем увеличения напряженности электрического поля, происходило слияние капель цепочки в более крупные, вплоть до образования одной крупной капли. Можно предположить, что этот процесс соответствует минимизации полной энергии цепочки, которая является суммой трех ее компонент – магнитной, электрической и поверхностной энергии. При уменьшении угла между направлением электрического поля и осью цепочки происходит увеличение индуцированного 131 полем электрического момента каждой капли и цепочки в целом, кроме того, угол между моментом отдельной капли и осью цепочки уменьшается. Это приводит к увеличению дипольного взаимодействия глицериновых капель, обладающих достаточно высокими диэлектрическими свойствами, и как следствие к их слиянию. При исследовании поведения капель магнитной жидкости, взвешенных в глицерине, также обнаружено их объединение в цепочки, как в электрическом, так и в магнитном полях. Однако, в отличие от цепочек, образованных из глицериновых капель, цепочки из капель магнитной жидкости могли устанавливаться под любым углом к направлениям напряженностей полей без разрушения капель. Так, наблюдение за процессами агрегирования капель магнитной жидкости в глицерине показало, что предварительно образованные и ориентированные в магнитным поле цепочки, разворачиваются при последующем действии электрического поля вплоть до полной ориентации вдоль вектора Е. Повидимому, такое отличие связано с малой величиной диэлектрической проницаемости магнитной жидкости по сравнению с глицерином. Для цепочек из микрокапель магнитной жидкости также был получен график зависимости Е2=f(H2) соответствующий стационарному расположению цепочки в скрещенных магнитном и электрическом поле (для угла между осью цепочки и напряженностью магнитного 30°), который представлен на рис.4.5 (кривая 2). Как видно из рисунка 4.5 обе зависимости Е2=f(H2), как для цепочки из микрокапель глицерина, так и для цепочки из микрокапель магнитной жидкости являются линейными, однако углы наклона этих зависимостей разные. Кроме процессы исследования цилиндрических поведения микрокапель при воздействии частиц при магнитного и электрического полей были изучены также ориентационные немагнитных (стеклянных) 8 7 6 5 4 3 2 1 0 0 0,2 0,4 0,6 0,8 Н210-6, А2/м2 1 Е210-9, В2/м2 Рис. 4.5. Компенсационные кривые для магнитной эмульсии, f=2 кГц (1 – эмульсия глицерина в магнитной жидкости;

2 – эмульсия магнитной жидкости в глицерине).

4 3,5 3 2,5 2 1,5 1 0,5 0 Е210-9, В2/м Н210-6, А2/м2 0,5 1 1,5 2 2,5 3 3, Рис. 4.6. Компенсационные кривые для цилиндра (1 – f=45 Гц;

2 – f=200 Гц).

133 одновременном действии магнитного и электрического полей. Для создания образцов для исследования в магнитную жидкость на основе керосина с объемной концентрацией магнетита m=6% были добавлены цилиндрические частицы длиной несколько микрометров. Результаты теоретического и экспериментального исследования поведения таких частиц во вращающемся магнитном поле проведены в п. 4.1. Оказалось, что такие частицы ориентируются как в магнитном, так и в электрическом полях. Однако, процессы ориентации в электрическом поле существенно зависят от частоты переменного электрического поля. Примечательно, что в постоянном электрическом поле ориентации таких частиц обнаружено не было. Повидимому, благодаря это связано с близкими значениями диэлектрической магнитной омывающей проницаемости стекла и магнитной жидкости. Ориентация частиц появляется зависимости диэлектрической проницаемости жидкости, жидкости от частоты [21]. Действительно, при повышении частоты диэлектрическая проницаемость магнитной стеклянную частицу начинает отличаться от значения этого параметра для стекла, что и приводит к появлению ориентирующих частицу сил вдоль направления поля. Вместе с тем, не исключено, что причиной такого поведения может быть и наличие электрической проводимости у магнитной жидкости, величина которой может изменяться при повышении частоты подаваемого на электроды ячейки напряжения. На рис. 4.6. представлены графики, зависимости Е2=f(H2) соответствующей стационарному расположению цилиндрической частицы в скрещенных магнитном и электрическом поле (для угла между осью частицы и напряженностью магнитного поля 45°), соответствующие двум значениям частоты электрического поля. Для анализа результатов проведенных исследований рассмотрим моменты сил, действующие на частицу анизотропной формы (цепочечный агрегат) в магнитном и электрическом полях. Рассмотрим сначала цепочку 134 глицериновых капель, находящуюся в магнитном и электрическом полях. Согласно [189] выражение для момента сил, действующий на диэлектрический эллипсоид может быть представлено в виде:

г 1 (1 3n )E 2V sin 2 ж, K э = ж0 г г г 21 + 1n 2 + 1 1n ж ж ж где ж и г – диэлектрическая проницаемость магнитной жидкости и глицерина соответственно, – угол между длинной полуосью эллипсоида и вектором напряженности электрического поля, n – коэффициент деполяризации. Для момента магнитных сил возьмем выражение, ранее полученное для стержнеобразной немагнитной частицы, помещенной в магнитную жидкость. В стационарном состоянии величины этих моментов равны, т.е.:

µ V sin 2 2 (1 + N )(2 + N (1 3 N )H ) = г 1 (1 3n )E 2V sin 2 ж ж0 21 + г 1n 2 + г 1 г 1n ж ж ж Из последнего равенства нетрудно получить тангенс угла наклона конпенсационной зависимости Е2=f(H2):

µ 0 2 (1 3N )1 + г 1n 2 + г 1 г 1n E2 ж ж ж tg = 2 = (4.5) 2 H г 0 ж 1 (1 3n)(1 + N )(2 + N ) ж Нетрудно заметить, что, как и следовало ожидать, наклон зависимости Е2=f(H2) зависит от соотношения параметров, характеризующих магнитные и диэлектрические свойства среды.

Аналогично получим выражение для условия 135 стационарного расположения цепочки, образованной из микрокапель магнитной жидкости взвешенных в глицерине: ж 1 (1 3n )E 2V sin 2 (1 3N )H 2V sin 2 = г µ0 2 г0 2(1 + N )(2 + N ) 21 + ж 1n 2 + ж 1 ж 1n г г г Тангенс угла наклона в этом случае определяется выражением:

E2 tg = 2 = H, µ 0 2 (1 3N )1 + ж 1n 2 + ж 1 ж 1n г г г 0 г ж 1 (1 3n)(1 + N )(2 + N ) г (4.6) Отличие выражений (4.5) и (4.6) может служить объяснением неравенства углов наклона зависимостей Е2=f(H2) полученных для случая цепочек из глицериновых микрокапель в магнитной жидкости и микрокапель магнитной жидкости в глицерине. Следует расположения магнитном и заметить, что результаты агрегатов полях капель в исследования ортогонально позволяют (при стационарного направленных оценки магнитных цепочечных электрическом проницаемости делать диэлектрической известных параметрах магнитной жидкости) и наоборот – магнитной восприимчивости магнитной жидкости при известной диэлектрической немагнитных включений. Таким образом, проведенные исследования позволяют сделать вывод о возможности эффективного управления структурными свойствами исследованных сред с помощью постоянного магнитного и переменного электрического полей. проницаемости 136 4.3. Особенности теплопроводности магнитной жидкости в магнитном и электрическом полях Особенности поведения магнитной жидкости в электрическом поле, связанные с возможностью структурообразования или возникновения электрогидродинамических течений могут послужить основой для управления происходящими в ней процессами, в частности теплопередачей. Одним из механизмов теплопередачи, с которым связывается возможность такого управления, является конвективный теплообмен. Известно, что под воздействием электрического поля в магнитной жидкости возникает колебательная неустойчивость [192], развитие которой приводит к усилению теплообмена при наличии температурного градиента. При дополнительном воздействии магнитного поля коэффициент теплоотдачи становится сложной функцией напряженностей электрического и магнитного полей, а также концентрации дисперсной фазы [193]. В настоящей работе, для исследования теплопередачи в магнитной жидкости в системе горизонтальных плоскопараллельных электродов, использовалась методика, описанная в п. 2.4. В качестве объекта исследования была использована магнитная жидкость типа магнетит в керосине, стабилизированная олеиновой кислотой. Ее намагниченность насыщения составляла 15 кА/м, объемная концентрация дисперсной фазы - 8 %. Установлено, что действие постоянного электрического поля приводит при некотором пороговом значении напряженности Uр к росту теплопередачи в исследованном образце магнитной жидкости (рис. 4.7). Для выяснения причины обнаруженного явления были проведены наблюдения с помощью оптического микроскопа тонкого слоя исследованной магнитной жидкости, заключенного между двумя стеклянными что при пластинами с токопроводящим покрытием. Оказалось, напряженности 137 электрического поля, соответствующей по величине началу увеличения коэффициента теплоотдачи, в образце развивается электроконвективные течения. Последнее обстоятельство послужило основанием для использования магнитного поля с целью регулирования теплоотдачей через воздействие на процесс электроконвекции. Обнаружено, что дополнительное действие магнитного поля, направленного вертикально, практически не оказывает влияния на изменение коэффициента теплоотдачи (рис.4.7). Напротив, действие магнитного поля, такой же напряженности, но направленного горизонтально, оказывает существенное влияние на зависимость коэффициента теплопередачи от напряженности постоянного электрического поля (рис. 4.8), что может быть связано с изменением характера конвективного движения жидкости под воздействием магнитного поля, направленным вдоль горизонтального слоя исследуемой магнитной жидкости [194]. Несколько иной характер носит влияние неоднородного поля на процесс теплоотдачи в магнитной жидкости при наличии электроконвекции в данных условиях – так, при помещении измерительной ячейки с исследуемым образцом в неоднородное магнитное поле, направленное вертикально (µ0МН совпадает с направлением силы тяжести) происходит увеличение порогового значения напряжения Uр электрического поля, соответствующего началу роста коэффициента теплопередачи (рис. 4.9). Таким образом, проведенные исследования показали, что при наличии электроконвекции в плоском слое магнитной жидкости интенсивность теплоотдачи зависит от ориентации магнитного поля. Воздействие неоднородного магнитного поля приводит к увеличению напряжения, соответствующего началу интенсификации теплообмена. На процессы теплопередачи в магнитной жидкости должно оказывать влияние действие магнитных полей, приводящее к агрегированию и ориентации структурных образований вдоль направления линий 1,6 1,5 1,4 1,3 1,2 1,1 1 0 100 200 300 400 500 600 700 U, B e/o Рис. 4.7. Зависимость интенсификации теплопередачи через магнитную жидкость от величины межэлектродного напряжения ( – в отсутствие магнитного поля, – магнитное поле направлено по вертикали, Н=4,7 кА/м).

1,5 1,4 1,3 1,2 1,1 1 e/o 700 U, B Рис. 4.8. Зависимость интенсификации теплопередачи через магнитную жидкость от величины межэлектродного напряжения ( – в отсутствие магнитного поля, – магнитное поле направлено по горизонтали, Н=4,7 кА/м).

1,5 1,4 1,3 1,2 1,1 1 0 100 200 300 400 500 600 700 U,B e/o Рис. 4.9. Зависимость интенсификации теплопередачи через магнитную жидкость от величины межэлектродного напряжения ( – в отсутствие магнитного поля, – в неоднородном магнитном поле).

I/I0, 10- 100 10 0, - -, гр.

Рис. 4.10. Индикатрисы рассеяния света тонким слоем МЖ (1 – Н=1,8 кА/м;

2 – Н=5,4 кА/м).

140 напряженности магнитного поля. Однако, как следует из обзора литературы в большинстве работ указывается на слабое влияние магнитного поля на теплопроводность таких систем или вовсе не было обнаружено. Однако положение может существенно измениться в случае добавления в магнитную жидкость дисперсного наполнителя - немагнитных частиц с хорошей теплопроводностью. При воздействии на такую среду магнитного поля происходит объединение частиц в цепочечные образования, о чем свидетельствует появление анизотропного рассеяния света (рис. 4.10). Возникновение структурной анизотропии при воздействии магнитного поля должно приводить к возникновению анизотропии физических свойств такой композиционной среды, в частности теплопроводности. С целью проверки этого предположения в магнитную жидкость с объемным содержанием магнетита равным m=7,2%, были введены мелкодисперсные графитовые частицы, размер которых составлял 1-6 мкм, а объемное содержание - 6%. Измерение находилась теплопроводности в области композиционной магнитного магнитной поля, жидкости проводилось по методике, описанной в 2.4. Измерительная ячейка однородного (п2.4). создаваемого напряженность намагничивающей системой Максимальная магнитного поля составляла 4,7 кА/м. Оказалось, что магнитное поле приводит к существенной анизотропии коэффициента теплопроводности (рис. 4.11). Наблюдаемый эффект может быть объяснен агрегированием немагнитных частиц в магнитном поле, причем значение напряженности Н магнитного поля, при котором наступает агрегирование, на порядок меньше напряженности магнитного поля, соответствующей агрегированию магнитных частиц. Рассмотрим модель, согласно которой суспензия представляет собой систему образующихся под воздействием магнитного поля осесимметричных удлиненных агрегатов из частиц мелкодисперсного наполнителя, ориентированных вдоль внешнего магнитного поля. Если направление 0,24 0,22 0,2 0,18 0,16 0,14 0,12 0,1, Вт/м К Н, кА/м Рис. 4.11. Зависимость коэффициента теплопроводности магнитной жидкости с немагнитным наполнителем от напряженности внешнего магнитного поля.

142 теплового потока совпадает с направлением внешнего магнитного поля, то теплопроводность такой жидкости определяется выражением [195]: z = f 1+ 1 f + ( p f )N z p p 2 p 3 p. (4.7) f + ( p f )N z Здесь p и f – коэффициенты теплопроводности частицы и жидкости, Nz – размагничивающий фактор, который определяется выражением: 1/ 2 r 2 ln r + r 1 1, Nz = 2 2 1/ 2 r 1 r 1 ( ) [ ( ) ] где r=a/b – отношение длины к диаметру стержня. Увеличение напряженности магнитного поля приводит к удлинению цепочечных агрегатов, и, как следствие, уменьшению размагничивающего фактора. В соответствии с выражением (4.7) это приводит к увеличению коэффициента теплопроводности магнитной жидкости, что соответствует экспериментально полученной зависимости, представленной на рисунке 4.11. Таким образом, введение немагнитной дисперсной фазы в магнитную жидкость областях, позволяет управлять ее теплофизическими с заданными свойствами в достаточно малых магнитных полях, что может найти применение в использующих материалы управляемыми параметрами.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 4-Й ГЛАВЫ 1.

Исследованы процессы структурирования немагнитных микрочастиц формы (сферических и цилиндрических) что помещенных в жидкость. Установлено, равновесная ориентация различной магнитную немагнитных микрочастиц и структурных образований из них в совместно действующих магнитном и электрическом полях определяется соотношением 143 как напряженностей полей, так и магнитных и электрических параметров несущей среды и материала немагнитных включений. Проведен анализ механизмов взаимодействия частиц немагнитного наполнителя и ориентации образовавшихся структур под воздействием магнитного и электрического полей. Предложено объяснение особенностей возникающих в этом случае дифракционных эффектов. 2. Установлено, что действие с однородного магнитного поля на магнитную жидкость дисперсным немагнитным наполнителем (графитовыми частицами микронных размеров) приводит к существенной анизотропии коэффициента теплопроводности – различие коэффициента теплопроводности в направлении, совпадающем с вектором напряженности поля и перпендикулярном ему может достигать 25 %. Анализ обнаруженного эффекта сделан на основе представлений о возникновении структурной анизотропии в такой среде за счет структурной организации в магнитном поле частиц немагнитного наполнителя. 3. Показано, что при наличии электроконвекции в плоском слое магнитной жидкости интенсивность теплоотдачи зависит от ориентации магнитного поля. Воздействие неоднородного магнитного поля приводит к увеличению теплообмена. напряжения, соответствующего началу интенсификации 144 ЗАКЛЮЧЕНИЕ В заключение сформулируем основные результаты и выводы диссертационной работы: 1. Изучены особенности деформации микрокапельных агрегатов при совместном действии на них магнитного поля и вязких напряжений, показано, что эти процессы приводят к особенностям дифракционного светорассеяния и изменению вязкости магнитной жидкости с микрокапельной структурой. На основе теоретического анализа поведения деформированных капельных агрегатов в потоке и результатов наблюдений обнаруженных дифракционных эффектов, сделан вывод о возможности образования при этих условиях регулярной структуры. 2. Экспериментально показана и теоретически обоснована зависимость вязкости магнитной жидкости от воздействия электрического поля, обусловленная возникновением при некотором критическом значении напряженности электрического поля структурной решетки лабиринтного типа, трансформирующейся в потоке в полосовую структуру. 3. Обнаружено магнитное упорядочение в агрегатах магнитной жидкости, образующихся при избыточном содержании ПАВ. На основе моделирования процесса межчастичного взаимодействия путем построения потенциальных кривых взаимодействия системы двух частиц проведен анализ причин и механизмов структурообразования магнитной жидкости в случае избытка ПАВ в электрическом поле и при его отсутствии. Сделан вывод, что при отсутствии электрического поля возникновение агрегатов может быть объяснено на основе явления вытеснительной флокуляции, тогда как появление микрокапельной структуры с последующим образованием структурных решеток при воздействии электрического поля может быть связано с фазовым расслоением системы. 4. На основе результатов исследования дифракционных эффектов, наблюдающихся при пропускании луча лазера через тонкие слои магнитной 145 жидкости, показана возможность управления характером структурных решеток, возникающих в магнитной жидкости в постоянном и переменном электрическом поле путем дополнительного воздействия магнитным полем и сдвиговым течением. 5. Изучены особенности структурной организации системы дисперсных немагнитных частиц, помещенных в магнитную жидкость, подверженную действию магнитного и электрического полей. При этом в качестве такого дисперсного наполнителя использовались частицы различной формы – сферические, цилиндрические, а также бесформенные частицы графитовой пыли. Кроме того, рассмотрено структурообразование жидких (глицериновых) микрокапель, распыленных в магнитной жидкости. Проведен анализ механизмов взаимодействия частиц немагнитного наполнителя и ориентации образовавшихся структур под воздействием магнитного и электрического полей. Предложено объяснение особенностей возникающих в этом случае дифракционных эффектов. 6. Установлено, что действие однородного магнитного поля на магнитную жидкость с дисперсным немагнитным наполнителем (графитовыми частицами микронных размеров) приводит к существенной анизотропии коэффициента теплопроводности – различие коэффициента теплопроводности в направлении, совпадающем с вектором напряженности поля и перпендикулярном ему может достигать 25 %. Анализ обнаруженного эффекта сделан на основе представлений о возникновении структурной анизотропии в такой среде за счет структурной организации в магнитном поле частиц немагнитного наполнителя.

146 СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 1. 2. 3. Elmore W. C. Ferromagnetic colloid for studying magnetic structure // Phys. Rev. – 1938. – Vol. 54. – N 4. – P. 309. Elmore W. C. The magnetization of ferromagnetic colloid // Phys. Rev. – 1938. – Vol. 54. – N 12. – P. 1092-1095. Бибик Е.Е., Бузунов О.Е. Достижения в области получения и применения магнитных жидкостей. - М: ЦНИИ, Электроника, 1979. 60 с. 4. 5. Вонсовский С.В. Магнетизм. - М.: Наука, 1971. - 1032 с. Neel L. Influence des fluctuations thermiques sur l'aimantation de grains ferromagnetiques tres fins // Academic des sciences. Comptes rendus. 1949. - Vol. 228. – N 8.- P. 1927-1937. 6. 7. Bean C.P. Hysteresis loops of mixtures of ferromagnetic micropowdes // Journal of Applied Physics. - 1955.- Vol.26. - N 11. - P. 1381-1383. Shliomis M.I., Raikher Yu.L. Experimental Investigations of Magnetic fluids // IEEE Transactions on Magnetic. - 1980. - Vol. MAG – 16. – N 2. - P. 237-250. 8. Kaiser R., Miscolezy G. Magnetic properties of staible dispertions of subdomain magnetic particles // Journal of Applied Physics. - 1970. - Vol. 1, N 3. - P. 1064-1072. 9. Бибик Е.Е., Матыгулин Б.Я., Райхер Ю.Л., Шлиомис М.И. Магнитостатические свойства коллоидов магнетита // Магнитная гидродинамика. - 1973. – № 1. - С. 68-72. 10. Мозговой Е.Н., Блум Э.Я. Магнитные свойства мелкодисперсных ферросуспензий, синтезированных электроконденсационным способом // Магнитная гидродинамика. - 1971. - № 4. - С. 18-24. 11. Диканский Ю.И., Кожевников В.М., Чеканов В.В. Магнитная восприимчивость и электропроводность магнитной жидкости при 147 наличии структурных образований // В сб.: Физические свойства магнитных жидкостей. - Свердловск: УНЦ АН СССР, 1983. - С. 28-33. 12. Диканский Ю.И., Полихрониди Н.Г., Чеканов В.В. Исследование магнитных 120. 13. Пшеничников А.Ф., Мехоношин В.В. Магнитные свойства отвержденных ферроколлоидов // Физика твердого тела. – 1998. – Т. 40. - №6. – С. 1062-1067. 14. Mamiya H., Nakatani I., Furubashy T. Phase transitions of iron-nitride magnetic fluids // Phys. Rev. Lett. – 2000. – Vol. 84. - Р. 6106-6109. 15. Morozov K.I., Lebedev A.V. The effect of magneto-dipole interactions on the magnetization curves of ferrocolloids // J. Magn. Magn. Mater. – 1990. – Vol. 85. - P. 51-53. 16. Buevich Yu.A., Ivanov A.O. Equilibrium properties of ferrocolloids // Physica A. – 1992. – Vol. 190. - P. 276-294. 17. Huke B., Lucke M. Magnetization of ferrofluids with dipolar interaction: a Born-Mayer expansion // Phys. Rev. E. – 2000. – Vol. 62. - P. 6875-6890. 18. Ivanov A.O., Kuznetsova O.B. Magnetic properties of dense ferrofluids: an influence of interparticle correlation // Phys. Rev. E. – 2000. – Vol. 64. - P. 041405. 19. Иванов А.О., Менделев В.С. Цепочечные агрегаты в феррожидкостях: влияние магнитного поля // Сборник по научных трудов 11-ой (8-11 Международной 20. Канторович конференции магнитным агрегаты в жидкостям свойств феррожидкости в постоянном однородном магнитном поле // Магнитная гидродинамика. – 1981. - № 3. – С. 118 сентября 2004 г., г. Плес). – Иваново: Изд-во ИГЭУ, 2004. – С. 62-67. С.С. Цепочечные полидисперсных феррожидкостях // Сборник научных трудов 11-ой Международной конференции по магнитным жидкостям (8-11 сентября 2004 г., г. Плес). – Иваново: Изд-во ИГЭУ, 2004. – С. 27-32.

148 21. Фертман Е.Е. Магнитные жидкости. - Минск: Вышейшая школа, 1988. 184 с. 22. Гогосов В.В., Налетова В.А., Шапошникова Г.А. Гидродинамика намагничивающихся жидкостей // Итоги науки и техники, сер. Механика жидкости и газа. – 1981. - Т. 16. - С. 76- 208. 23. Блум Э.Я., Майоров М.М., Цеберс А.О. Магнитные жидкости. - Рига: Зинатне, 1986. - 386 с. 24. Скибин Ю.Н. Исследование свойств малых ферромагнитных частиц и их взаимодействия в магнитных жидкостях оптическими методами: Дис. канд. физ.-мат. наук. – Ставрополь, 1982. - 138 с. 25. Дроздова В.И. Экспериментальные исследования структуры и магнитных свойств магнитных жидкостей: Дис. канд. физ.-мат. наук. – Ставрополь, 1983. - 139 с. 26. Диканский Ю.И. Экспериментальное исследование взаимодействия частиц и структурных превращений в магнитных жидкостях: Дис. канд. физ.-мат. наук. – Ставрополь, 1984. - 125 с. 27. De Gennes P.G., Pair Correlation in a ferromagnetic colloids // Physics der kondensirten Materie. - 1970. - Vol.11. – N 3.- P.189-198. 28. Цеберс А.О. Собственные вращения частиц в гидродинамике намагничивающихся и поляризующихся сред: Дис. канд. физ-мат. наук. – Рига, 1976. - 145 с. 29. Krueger D.A. Theoretical estimates of equilibrium chain Lengths in Magnetic colloids. // Journal of Colloid and Interface Science. – 1979.- Vol. 70. – N 3. - P.558-563. 30. Krueger D.A. Review of agglomeration in ferrofluids // IEEE Transactions of Magnetics. - 1980. - Vol. Mag - 16. – N 2. - P.251-256. 31. Peterson E.A., Krueger D.A. Reversible field - induced agglomeration in magnetic colloids // Journal of Colloid and Interface Science. - 1977. - Vol. 62. – N 1. - P.24-34.

149 32. Martinet A. Birefringence et dyohroisme linear des ferrofluids sous champ magnetigue // Reologica Asta. - 1974. - Vol. – 52. – N 2. - P. 260-264. 33. Чеканов В.В. Магнетизм малых частиц и их взаимодействие в коллоидных ферромагнетиках: Дис. д-ра физ.-мат. наук. – М., 1985. – 270 с. 34. Чеканов В.В. О термодинамике агрегатов в магнитных жидкостях // Материалы 2-ой Всесоюзной школы-семинара по магнитным жидкостям. – М. – 1981. – С. 15-16. 35. Чеканов В.В., Дроздова В.И., Нуцубидзе П.В., Скроботова Т.В., Черемушкина А.В. Изменение намагниченности магнитной жидкости при образовании агрегатов // Магнитная гидродинамика. – 1984. – №1. – С. 3-9. 36. Диканский Ю.И., Балабанов исследование К.А., Полихрониди Н.Г. в Экспериментальное 117-119. 37. Буевич Ю.А., Иванов А.О. Кинетика образования сферических агрегатов в магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика. - 1990. - №2. - С. 33-40. 38. Зубарев А.Ю., Исакова Л.Ю. К статистической термодинамике магнитных суспензий // Коллоидный журнал. - 1994. - Т. 56. - № 4. - С. 509-512. 39. Зубарев А.Ю. Кинетика расслоения магнитных жидкостей в присутствии внешнего поля // Коллоидный журнал. – 1995.- Т. 57. - № 6. - С. 804-810. 40. Ivanov A.O. Phase separation in bidisperse ferrocolloids // J. Magn. Magn. Mater. - 1996. - Vol. 154. - P. 66-70. 41. Дроздова В.И., Шагрова Г.В., Черемушкина А.В. Исследование структуры магнитных жидкостей, содержащих микрокапельные структурных превращений магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика. - 1989. - №1. - С.

150 агрегаты // III Всесоюзное совещание по физике магнитных жидкостей: Тез. докл. - Ставрополь, 1986.- С.49-50. 42. Диканский Ю.И. Экспериментальное исследование эффективных полей в магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. - 1982. - № 3. - С. 33-36. 43. Чеканов В.В. Возникновение агрегатов как фазовый переход в магнитных коллоидах // Физические свойства магнитных жидкостей. Свердловск: УНЦ АН СССР, 1983. - С.42-49. 44. Морозов К.И. К теории конденсации магнитной жидкости в антиферромагнитную фазу // Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. - Свердловск: УНЦ АН СССР, 1986. - С.9-14. 45. Hayes Ch.F. Observation of assosiation in a ferromagnetic colloid // Journal of Colloid and Interface Science. - 1975. - Vol.52. - №2. - P. 239-243. 46. Цеберс А.О. К вопросу о причинах образования микрокапельных агрегатов в коллоидах ферромагнетиков // Магнитная гидродинамика. 1987. - № 3. - С. 143-145. 47. Буевич Ю.А., Иванов А.О. Кинетика образования сферических агрегатов в магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика. - 1990. - № 2. - С. 33-40. 48. Неппер Д. Стабилизация коллоидных дисперсий полимерами. - М.: Мир, 1986. - 487 с. 49. Scolten P.C. The origin of magnetic birefringence and dichroism in magnetic fluid // IEEE Trans. Magnetics. - 1980. - Vol. 16. - № 2. - P. 221-225. 50. Бибик Е.Е., Лавров И.С., Меркушев О.Н. Оптические эффекты при агрегировании частиц в электрическом и магнитном полях // Коллоидный журнал. - 1966. - Т.28. - №5. - С. 631-634. 51. Бибик Е.Е. Магнитооптический эффект агрегирования в поперечном электрическом поле // Коллоидный журнал. - 1970. - Т.32. - № 2. - С. 307.

151 52. Haas W.E., Adams J.E. Diffraction effects in ferrofluids // Journal Applied Physics Letters. - 1975. - Vol. - 27. - P. 571-572. 53. Райхер Ю.Л. Диффракционное рассеяние света ферромагнитной суспензией в сильном магнитном поле // Физические свойства магнитных жидкостей. - Свердловск: УНЦ АН СССР, 1983. - С. 58-65. 54. Кубасов А.А. Исследование структуры магнитной жидкости методом рассеяния света // Магнитная гидродинамика. - 1986. - № 2. - С.133135. 55. Дроздова В.И., Скибин Ю.Н., Шагрова Г.В. Исследование структуры разбавленных магнитных жидкостей по анизотропному светорассеянию // Магнитная гидродинамика. - 1987. - №2. - С. 63-66. 56. Пшеничников А.Ф., Шурубор И.Ю. Диффракционное рассеяние света тонкими слоями магнитной жидкости // Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. - Свердловск: УНЦ АН СССР, 1986. - С. 25-28. 57. Майоров М.М. Экспериментальное исследование кинетики магнитного двойного лучепреломления и дихроизма в разбавленной магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. - 1977. - №3. - С. 29 - 33. 58. Скибин Ю.Н., Чеканов В.В., Райхер Ю.Л. Двойное лучепреломление в ферромагнитной жидкости // ЖЭТФ. - 1977.- Т.72. - Вып.3. - С. 949955. 59. Скибин Ю.Н., Чеканов В.В. Исследование строения ферромагнитной жидкости методом вращающейся кюветы // Магнитная гидродинамика. - 1979. - № 1. - С. 19-21. 60. Davies H.W., Llewellyn J.P. Magnetic birefringence of ferrofluids. II. Pulsed field measurements // J. Phys. D. Appl. Phys. - 1979. - Vol. 12. - P. 13571363. 61. Scolten P.C. The origin of magnetic birefringence and dichroism in magnetic fluid // IEEE Trans. Magnetics. - 1980. - Vol. 16. - №2. - P.221-225.

152 62. Jones G.A. Aggregation of watter-based magnetic liquids observed with the polarising microscope // J. Phys. D: Appl. Phys. - 1985. - Vol. 18, № 7. - P. 1281-1290. 63. Чеканов В.В., Кожевников В.М., Падалка В.В., Скибин Ю.Н. Двулучепреломление 83. 64. Кожевников В.М., Падалка В.В., Райхер Ю.Л., Чеканов В.В., Оптическая анизотропия магнитной жидкости в скрещенных электрическом и магнитном полях // Изв. АН СССР. Сер. физ.1987. - Т. 51. - № 6. - С. 1042 - 1048. 65. Taketomi S. Magnetic field sensor using an anomalous pseudo CottonMouton effect of a magnetic fluid thin film // Proc. 3rd sensor symp. - 1983. - P. 175-178. 66. Bacri J.C., Cabuil V., Massart R. et al Ionic ferrofluid: optical properties // JMMM. - 1987. - Vol.65. - P. 285-288. 67. Taketomi S. Magnetic birefringence and dichroism in magnetic fluid // TJMJ. - 1989. - Vol 4. - № 6. - P. 384-394. 68. Taketomi S., Takahashi H., Inada N. Temperature and concentration dependence of magnetic birefringence of magnetic fluids // J. Phys. Soc. Jap. - 1990. - Vol. 59. - № 7. - P. 2500-2507. 69. Ерин К.В. Изучение кинетики двойного лучепреломления в коллоидных системах при воздействии внешних электрического и магнитного полей: Дис. канд. физ.-мат. наук.–Ставрополь, 2001.- 151 с. 70. Диканский Ю.И., Катранова Н.И., Темирчев Г.И. О дифракции света в агрегированной магнитной жидкости // XVIII Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений: Тез. докл. – Калинин, 1988. – С. 856857. 71. Диканский Ю.И., Бондаренко Е.А., Рубачева В.И. Дифракция света на света на структурных образованиях в магнитной жидкости // XIII магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях // Магнитная гидродинамика. – 1985. - №2. - С. 79 153 Рижское совещание по магнитной гидродинамике: Тез. докл. – Рига, 1990. – Т. 3. – С. 15-17. 72. Диканский Ю.И., Ачкасова Е.А., Полихрониди Н.Г. Дифракционное рассеяние света структурированными магнитными жидкостями в сдвиговом течении // Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57. - №1 - С. 113-116. 73. Чеканов В.В. О взаимодействии частиц в магнитных коллоидах // Гидродинамика и теплофизика магнитных жидкостей. - Саласпилс, 1980.- С.69-76. 74. Цеберс А.О. Термодинамическая устойчивость магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. - 1982. - № 2. - С. 42-48. 75. Цеберс А.О. О роли поверхностных взаимодействий при расслоении магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. - 1982. - № 4. - С. 21-27. 76. Барьяхтар Ф.Г., Горобец Ю.И., Косачевский Л.Я., Ильчишин О.В., Хиженков П.К. Гексагональная решетка цилиндрических магнитных доменов 77. Цеберс в А.О. тонких пленках и феррожидкости свойства крупных // Магнитная гидродинамика. - 1981. - № 3. - С. 120-123. Образование конгломератов магнитных частиц // Магнитная гидродинамика. – 1983. - №3. - С. 3-11. 78. Sano K. Theory off agglomeration of ferromagnetic particles in magnetic fluids // J.Phys. Soc. Japan. - 1983. – Vol. 52. - № 8. - P. 2810-2815. 79. Шлиомис М.И. О начальной магнитной восприимчивости коллоидов кобальта // Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. - Свердловск: УНЦ АН СССР, 1986. - С. 3-8. 80. Барьяхтар Ф.Г., Хиженков П.К., Дорман В.Л. Динамика доменной структуры магнитных жидкостей. // Физические свойства магнитных жидкостей. – Свердловск, 1983. – С. 50-57. 81. Bacri J.C., Salin D. Optical scattering on ferrofluid agglomerates // J. Physique (Lettres). – 1982. - T. 43. - № 22. – Р. L771-L777.

154 82. Bacri J.C., Salin D. Instability of ferrofluid magnetic drops under magnetic field // J. Physique (Lettres). –1982. - T. 43. - № 17. – Р. L649-L654. 83. Горобец Ю.И., Ильчишин О.В., Макмак И.М. Особенности процесса структурообразования в пленках ферромагнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. – 1988. - № 4. – С. 44-48. 84. Цеберс А.О. К вопросу об образовании коллоидами ферромагнетиков периодических структур в плоских слоях // Магнитная гидродинамика. – 1986. - № 4. – С. 132-135. 85. Зубарев А.Ю. Периодические доменные структуры в тонких слоях магнитных жидкостей // Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57. - № 5. – С. 684-687. 86. Дроздова В.И., Цеберс А.О., Шагрова В.Г. Магнитные неустойчивости микрокапель в тонких капиллярах // Магнитная гидродинамика. - 1990. - № 3. - С.55-62. 87. Диканский Ю.И., Цеберс А.О. Концентрационные доменные структуры в тонких слоях магнитной жидкости и дифракции света // Магнитная гидродинамика. – 1990. - № 2. – С. 47-53. 88. Chin-Yih Hong, Ho C.H., Horng H.E., Chen C., Yang S.Y., Chiu Y.P., Yang H.C. Parameter dependence of two-dimensional ordered structures in magnetic fluid thin films subjected to perpendicular fields // Magnetohydrodynamics. - Vol. 35. - 1999. - № 4. - P. 364-371. 89. Хиженков П.К., Дорман В.Л., Барьяхтар Ф.Г. Фазовая диаграмма магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. – 1989. - №1. – С. 35-40. 90. Cebers A. O. Magnetic colloid pattern formation at magnetic field induced phase separation // Magnetohydrodynamics. – Vol 35. - 1995. - №4. – Р. 344-364. 91. Dikansky Yu.I., Shatsky V.P. Electrohydrodynamics of magnetic emulsions and diffraction light scattering // XV international conference on magnetic fluids. - Riga, 1988. – P. 99-100.

155 92. Диканский Ю.И., Цеберс А.О., Шацкий В.П. Свойства магнитных эмульсий в электрическом и магнитном полях // Магнитная гидродинамика. - 1990. - №1. - С. 32-38. 93. Торза С., Кокс Р., Мейсон С. Электрогидродинамическая деформация и разрыв капель / Реология суспензий. - М.: Мир, 1975. - С. 285-331. 94. Диканский Ю.И. Эффекты взаимодействия частиц и структурнокинетические процессы в магнитных коллоидах: Дис. д-ра физ.-мат. наук. - Ставрополь, 1999. – 305с. 95. Цеберс А.О. Внутреннее вращение в гидродинамике слабопроводящих диэлектрических суспензий // Механика жидкости и газа. - 1980. - №2. - С. 86-93. 96. Нечаева О.А. Структурная организация магнитных коллоидов в электрическом и магнитном полях: Дис. канд. физ.-мат. наук. – Ставрополь, 2001. - 140 с. 97. Dikansky Yu.I., Nechaeva O.A. On the origin of structural grating in a magnetic fluid thin film under electric and magnetic field // Magnetohydrodynamics. – 2002. - Vol. 38. - № 3. – Р. 287-297. 98. Диканский Ю.И., Нечаева О.А. Структурные превращения в магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях // Коллоидный журнал. – 2003. – Т 65. - № 3. – 338-342. 99. Гордеев Г.М., Матусевич Н.П., Ржевская С.П., Фертман В.Е. Электрические свойства магнитных жидкостей // Физические свойства магнитных жидкостей. – Свердловск, 1983. – С. 98-102. 100. Кожевников В.М. Электрофизические свойства магнитоэлектрической жидкости и разработка струйного электронейтрализатора: Дис. канд. физ.-мат. наук. – Ставрополь, 2001. - 140 с. 101. Орлов Д.В. и др. Магнитные жидкости в машиностроении / Сб. научных трудов под редакцией проф. Д.В. Орлова и В.В. Подгоркова. – М.: Машиностроение, 1993. – 272 с.

156 102. Дюповкин 103. Шихмурзаев Н.И. Электропроводность магнитных жидкостей // Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57. - № 5. – С. 666-669. Ю.Д. Электродинамические параметры магнитной жидкости с диэлектрическим слоем ПАВ на частицах // Магнитная гидродинамика. – 1991. - № 2. – С. 35-40. 104. Дюповкин Н.И., Орлов Д.В. Влияние электрического и магнитного полей на структуру магнитных жидкостей // Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов. - Свердловск, 1986. – С.29-34. 105. Дюповкин Н.И. Диэлектрическая проницаемость магнитных жидкостей в магнитном поле // Коллоидный журнал. – 1995. – Т. 57. - № 4. – С. 476-479. 106. Зубков С.Ю., Митькин Ю.А., Орлов Д.В. Диэлектрическая проницаемость феррожидкостей в магнитном поле // Электронная обработка материалов. – 1981. - № 5. – С. 36-38. 107. Чеканов В.В., Кандаурова Н.В., Бондаренко Е.А. Изменение концентрации магнитной жидкости вблизи электродов в электрическом поле // Сборник научных трудов. Серия «Физико-химическая». Ставрополь: Изд-во СевКавГТУ. - 1999. – С. 80-83. 108. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Мельченков Д.С. Электрофизика поверхностных явлений в коллоиде высокодисперсного магнетита // Материалы научно-практической конференции «Химия твердого тела и современные микро- и нанотехнологии». - Кисловодск, 2001. – С. 7677. 109. Бондаренко Е.А Механизм формирования многослойной структуры в магнитной жидкости в приэлектродной области: Дис..канд. физ.-мат. наук. – Ставрополь, 2001. - 130 с. 110. Чеканов В.В., Бондаренко слоя Е.А., Дискаева жидкости Е.Н. по Изучение поляризации приэлектродного магнитной отраженного света // Сборник научных трудов 11-ой Международной 157 конференции по магнитным жидкостям (8-11 сентября 2004 г., г. Плес). – Иваново.: Изд-во ИГЭУ, 2004. – С. 90-95. 111. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф., Шаталов А.Ф., Малсугенов О. В. Исследование влияния температуры на параметры магнитной жидкости // XXVII научно-технической конференции СтГТУ: Тез. докл. - Ставрополь, 1997. – С.77. 112. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф., Шаталов А.Ф., Малсугенов О. В. Электрические свойства тонких слоев магнитной жидкости различной концентрации при воздействии температуры // Региональная научнотехническая конференция «Вузовская наука – Северо-Кавказскому региону: Тез. докл. - Ставрополь, 1997. – С. 80-83. 113. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Морозова Т.Ф. Влияние структуры приповерхностного слоя магнитной жидкости на проводимость // Региональная научно-техническая конференция «Вузовская наука – Северо-Кавказскому региону: Тез. докл. - Ставрополь, 1998. – С. 69. 114. Морозова Т.Ф. Электропроводность магнитной жидкости в постоянном электрическом поле при изменении температуры // Региональная научно-техническая конференция «Вузовская наука – СевероКавказскому региону: Тез. докл. - Ставрополь, 1998. – С. 82. 115. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Падалка В.В., Бутенко А.А. Свойства тонкого слоя магнитной жидкости в электрическом поле // XIII Рижское совещание по магнитной гидродинамике: Тез. докл. Саласпилс, 1990. – С. 89-90. 116. Кожевников В.М., Морозова Т.Ф. Электрофизические параметры тонких слоев магнитной жидкости и ее компонентов // Сборник научных трудов. Серия «Физико-химическая». - Ставрополь: Изд-во СевКавГТУ. - 1999. – С. 60-66. 117. Аверьянов П.В., Кожевников В.М., Морозова Т.Ф. Структурообразование в слое магнитной жидкости под воздействием постоянного электрического поля // Сборник научных трудов. Серия 158 «Естественнонаучная». - Ставрополь: Изд-во СевКавГТУ. - 2002. – С. 130-137. 118. Аверьянов П.В., Кожевников В.М., Морозова Т.Ф. Температурные зависимости электрофизических параметров слоя магнитной жидкости // Сборник научных трудов I-й Российской научно-практической конференции 2. – С. 294-296. 119. Аверьянов П.В., Кожевников В.М., Морозова Т.Ф. Структурирование слоя магнитной жидкости в приповерхностных областях // Материалы научно-практической 74. 120. Kozhevnikov V.M., Morozova T.F. Inductivity of a stratum magnetic fluid in electrical and magnetic fields // Magneto hydrodynamics. – 2001. Vol.37. - № 4. – Р. 383-388. 121. Богатырев Г.П., Гилев В.Г. Исследование концентрационной зависимости вязкости магнитной жидкости во внешнем магнитном поле // Магнитная гидродинамика. – 1984. - №3. – С. 33-37. 122. Бузмаков В.М., Пшеничников А.В. О концентрационной зависимости вязкости магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. – 1991. №1. – С. 18-22. 123. Мозговой Е.Н., Блум Э.Я., Цеберс А.О. Течение ферромагнитной жидкости в магнитном поле // Магнитная гидродинамика. – 1973. - №1. – С. 61-67. 124. Майоров М.М. Измерение вязкости феррожидкости в магнитном поле // Магнитная гидродинамика. – 1980. - №4. – С. 11-18. 125. Rosensweig R.E., Kaizer R., Viskolczy G. Viscosity of magnetic fluid in magnetic field // J. Coll. Int. Sci. – 1969. – V. 29. - №4. – Р. 680-686. конференции «Химия твердого тела и современные микро- и нанотехнологии». - Кисловодск, 2001. – С. 73«Физико-технические проблемы создания новых технологий в агропромышленном комплексе». - Ставрополь, 2001. – Т.

159 126. Calagaru Ch., Badescu R., Luca E. Magnetoviscosity of ferrofluids // Phys. – 1976. – T. 21. - №3. – Р. 305-306. 127. Цеберс А.О. О моделях намагничивания коллоида ферромагнетика в гидродинамическом потоке // Магнитная гидродинамика. – 1975. - №4. – С. 37-44. 128. Диканский Ю.И., Майоров М.М. Реологические свойства концентрированной магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. – 1982. - №4. – С. 117-130. 129. Шлиомис М.И. Магнитные жидкости // УФН. – 1974. – Вып. 3. - № 112. – С. 427-444. 130. Богатырев Г.П., Гилев В.Г. Реологические свойства магнитных жидкостей 131. Гилев // Материалы Шлиомис III М.И. Всесоюзной О школы-семинара по магнитным жидкостям. - Плес, 1983. - С. 30-31. В.Г., реологических свойствах мелкодисперсной магнитной жидкости // Структурные свойства и гидродинамика магнитных коллоидов: Сб. науч. трудов. – Свердловск, 1986. – С. 47-52. 132. Мартынов С.И. Влияние образования и разрушения агрегатов на вязкость магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. – 1989. №1. – С. 47-52. 133. Богатырев Г.П., Гилев В.Г. Исследование концентрационной зависимости вязкости магнитной жидкости во внешнем магнитном поле // Магнитная гидродинамика. – 1984. - №3. – С. 33-37. 134. Шульман З.П., Кордонский В.И., Зальцгендлер Э.А. Об измерении магнитореологических характеристик ферросуспензий // Магнитная гидродинамика. – 1979. - №1. – С. 39-43. 135. Русакова Н.Н., Орлов Д.В. Ориентационный эффект в реологии магнитных жидкостей // V Всесоюзное совещание по физике магнитных жидкостей (18-20 сентября 1990 г.): Тез. докл. - Пермь, 1990. - С. 108-109.

160 136. Минюков С.Г., Несвитайло А.И., Федоненко А.И. О влиянии концентрации дисперсной фазы на реологию магнитных жидкостей // VI Всесоюзная конференция по магнитным жидкостям (13-15 мая 1991г.): Тез. докл. - Плес, 1991 - С. 75-76. 137. Jennings B.R., Xu M., Ridler P.J. Structure in magneto-rheological fluids: a theoretical analysis // Journal Of Physics D: Appl. Phys. – 2001. - V. 34. - P 1617-1623. 138. Naletova V.A., Kvitantsev A.S., Zeidiz I., Zimmerman K. Study of Couette flow of magnetizable suspension in a magnetic field with consideration for the magnetic forces acting on the particles near the walls // Advances in Fluid Mechanics IV: WITPress southhampton. – Boston, 2002. - P. 367-376. 139. Чернобай В.А., Ярмольчик Ю.П. Вязкость магнитных эмульсий // V Всесоюзное совещание по физике магнитных жидкостей (18-20 сентября 1990 г.): Тез. докл. - Пермь, 1990. - С. 124-125. 140. Cebers A.O. Bistability and «negative» viscosity for suspension of insulating particles in an electric field // Physical Review Letters. – 2004. - V. 92. - N. 3. – Р. 034501. 141. Block H., Kelly J. Electro-reology // J. Phys. D. – 1988. – V. 21 - N. 12. – P. 1661-1677. 142. Электрореологический эффект / Шульман З.П., Дейнега Ю.Ф., Городкин Р.Г., Мацепуро А.Д. – Минск: Наука и техника, 1972. – 176 с. 143. Кронкалнс Г.Е., Майоров М.М., Фертман В.Е. Температурная зависимость физических свойств магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. – 1984. - №2. – С. 38-42. 144. Тареев Б.М. Теплопроводность коллоидных систем // Коллоидный журнал. – 1940. – Т. 6. -№ 6. – С. 545-550. 145. Марценюк М.А. Теплопроводность суспензии эллипсоидальных частиц в магнитном поле // 8-е Рижское совещание по магнитной гидродинамике. – Рига: Зинатне, 1975. – Т1. – С. 108-109.

161 146. Кронкалнс Г.Е. Измерение коэффициентов теплопроводности и электропроводности феррожидкости в магнитном поле // Магнитная гидродинамика. – 1977. - № 3. – С. 138-140. 147. Богатырев Г.П., Ястребов Г.В. Измерение коэффициента теплопроводности ферромагнитных суспензий // III Всесоюзная школасеминар по магнитным жидкостям: Тез. докл. - Плес, 1983 г. - С. 32-33. 148. Рыков В.Г. Экспериментальное исследование теплопроводности магнитной жидкости в магнитном поле // III Всесоюзная школасеминар по магнитным жидкостям: Тез. докл. - Плес, 1983 г. - С. 216218. 149. Шульман З.П., Кордонский В.И., Демчук С.А., Прохоров И.В. Влияние магнитных полей на процессы переноса в магнитореологических суспензиях // В кн.: Гидродинамика и теплофизика магнитных жидкостей. - Саласпилс, 1980. - С. 183-188. 150. Skjeltorp A.T. One- and two-dimensional crystallization of magnetic holes // Phys. Rev. Letters. – 1983. – Vol. 12. - N 6. – P. 935-955. 151. Skjeltorp A.T. Colloidal crystals in magnetic fluid // J. Appl. Phys. – 1984. – Vol. 55 - N 6. – P. 2587-2588. 152. Skjeltorp A.T. Ordering phenomena of particles dispersed in magnetic fluids (invited) // J. Appl. Phys. – 1985. – Vol. 57. - N 1. – P. 3285-3290. 153. Skjeltorp A.T. Monodisperse particles and ferrofluids a fruit-fly model system // 4th Intern. conf. on magnetic fluids. – Tokyo: Sendai, 1986. – P. 13-14. 154. Warner M., Hornreich R.M. The stability of quasi-2D lattices of magnetic holes // J. Phys. A: Math. Gen. – 1985. – Vol. 18. - N 12. – P. 2325-2341. 155. Такетоми С., Тикадзуми С. Магнитные жидкости / Пер. с японск. – М.: Мир, 1993. - 272 с. 156. Кашевский Б.Э., Кордонский В.И., Прохоров И.В. Магнитореологический эффект в суспензии с активной несущей жидкостью // Магнитная гидродинамика. – 1988. - №1. – С. 35-40.

162 157. Кашевский Б.Э., Кордонский В.И., Прохоров И.В., Хутская Н.Г. Влияние однородного поля на осаждение немагнитных частиц в магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. – 1989. - №4. – С. 123-127. 158. Розенцвейг Р. Феррогидродинамика / Пер. с англ. - М.: Мир, 1989.-467с. 159. Химический энциклопедический словарь. - М.: Сов. Энциклопедия, 1983. - 792 с. 160. Кикоин К. Таблицы физических величин. - М.: Атомиздат, 1976.- 1008с. 161. Кузнецов В.И. Химические реактивы и препараты. - М. – Л.: ГНТИХЛ, 1953. - 670 с. 162. Диканский Ю.И. К вопросу о магнитогранулометрии в магнитных жидкостях // Магнитная гидродинамика.- 1984.- № 7.- С.123-126. 163. Розенбаум В.М., Огенко Р.О. Фазовые переходы в двумерных системах диполей, совершающих повторные переориентации // ФТТ. - 1984. – № 5. - С. 1448-1451. 164. Барр Г. Вискозиметрия. - М.-Л.: ГОНТИ, 1938. - 99 с. 165. Шлихтинг Г. Теория пограничного слоя. - М.: Наука, 1969. 183 с. 166. Цедерберг Н.Ф. Теплопроводность газов и жидкостей. - М.-Л., 1963. 408 с. 167. Филиппов Л.П. Исследование теплопроводности жидкостей. - М., 1970. - 239 с. 168. Чечерников В.И. Магнитные измерения. - М.: Изд. МГУ, 1969.- 387 с. 169. Майоров М.М. Экспериментальное исследование магнитной проницаемости феррожидкости в переменном магнитном поле // Магнитная гидродинамика. - 1979. - № 2. - С. 21-26. 170. Диканский Ю.И., Полихрониди Н.Г., Балабанов К.А. Магнитная восприимчивость магнитной жидкости с микрокапельной структурой // Магнитная гидродинамика. - 1988. - № 2. - С. 87-91. 171. Диканский Ю.И., Ларионов Ю.А., Суздалев В.И., Полихрониди Н.Г. Двойное лучепреломление в структурированной магнитной жидкости в 163 сдвиговом течении // Коллоидный журнал. - 1998. - Т. 60. - №6. - С. 753-756. 172. Цеберс А.О. Трансформация концентрационных структур ферроколлоидов в наклонном к плоской щели поле // Магнитная гидродинамика. - 1989. - №3. - С. 110-113. 173. Губанов А. Оптические явления, связанные с ориентацией продолговатых частиц в потоке жидкости // УФН. - 1934.- Т.22. Вып.1. - С. 32-37. 174. Чеканов В.В., Бондаренко Е.А., Кандаурова Н.В. Накопление заряда в электрофоретической ячейке с магнитной жидкостью // Проблемы физико-математических наук: Материалы XLIII научно-методической конференции преподавателей и студентов «Университетская наука – региону». – Ставрополь: Изд-во СГУ, 1998. – С. 3-4. 175. Кожевников В.М., Ларионов Ю.И., Морозова Т.Ф. Электрокинетические свойства тонкого слоя магнитной жидкости // Материалы 8-й Международной Плесской конференции по магнитным жидкостям. – Плес, 1998. – С. 40-42. 176. Диканский Ю.И., Закинян Р.Г., Нечаева О.А. О возможной причине фазового перехода вблизи электродов в магнитной жидкости в электрическом поле // Вестник Ставропольского государственного университета. – 2003. - №34. – С. 177. Рейнер М. Деформация и течение / Пер. с англ. – М.: Мир, 1963, 374 с. 178. Хаппель Дж., Бреннер Г. Гидродинамика при малых числах Рейнольдса / Пер. с англ. – М.: Мир, 1976. – 630 с. 179. Падалка В.В., Ерин К.В. Изучение приэлектродных процессов в диэлектриках с магнитными коллоидными частицами // VII Международная конференция «Современные проблемы электрофизики и электрогидродинамики жидкостей»: Тез. докл. – С.-Петербург, 2003. – С. 208-210.

164 180. А.И. Ахиезер. Электрические и магнитные явления. - Киев: Наукова думка, 1981. - 472 с. 181. Ларионов Ю.А. Кинетика структурирования магнитного коллоида в приэлектродном слое: Дис. канд. тех. наук. – Ставрополь, 2002. - 179 с. 182. Van Ewijk G.A., Vroege G.J., Kuipers W.M., Philipse A.P. Thermodynamic (in) stability of ferrofluid-polimer // JMMM. - 2002. – Vol. 252. – P. 32-34. 183. Бибик Е.Е. Влияние взаимодействия частиц на свойства феррожидкостей // Физические свойства магнитных жидкостей. Свердловск: УНЦ АН СССР, 1983. - С. 3 – 21. 184. Диканский Ю.И., Балабанов К.А., Киселев В.В., Борисенко О.В. Магнитное упорядочение в магнитной жидкости с квазитвердыми агрегатами // Магнитная гидродинамика. - 1997. - Т. 33. - № 2. - С. 243. 185. Цеберс А.О. К вопросу о причинах образования микрокапельных агрегатов в коллоидах ферромагнетиков.// Магнитная гидродинамика. 1987. - № 3. - С. 143-145. 186. Иванов А.О. Фазовое расслоение ионных феррожидкостей // Коллоидный журнал. –1997 - Т. 59. - № 4. – С. 482-491. 187. Zubarev A.Yu., Iskakova L.Yu. Phase transition in electro- and magnetorheological fluids // Colloid Journal. – 2003. - Vol. 65 – N 2. - P. 159-165. 188. Диканский Ю.И., Суздалев В.Н., Шамардин Л.В., Дифракционное рассеяние света тонким слоем магнитной жидкости с немагнитным наполнителем // Сборник научных трудов 8-ой Международной Плесской конференции по магнитным жидкостям (сентябрь 1998, г. Плес). - Иваново: изд-во ИГЭУ, 1998. - С. 28-32. 189. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Электродинамика сплошных сред. – М.: Наука, 1982. – 620 с. 190. Ивановский В. И., Черникова Л.А. Физика магнитных явлений. М.:МГУ, 1981. – 288 с.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.