WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     || 2 | 3 |
-- [ Страница 1 ] --

Министерство образования Российской Федерации НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ===================================================== Г.С. ЗИНОВЬЕВ ОСНОВЫ СИЛОВОЙ ЭЛЕКТРОНИКИ

Часть 2 НОВОСИБИРСК 2000 1 УДК 621.314.2 (075.8) З-635 Рецензенты: д-р техн. наук, проф. В.З. Манусов, проф. Е.А. Подъяков Работа выполнена на кафедре промэлектроники для студентов III – IV курсов ФЭН, ЭМФ, РЭФ Зиновьев Г.С.

З 635 Основы силовой электроники: Учебник. – Новосибирск: Изд-во НГТУ, 2000. – Ч. 2 – 197 с.

ISBN 5-7782-0323-3 Вторая часть учебника, являясь продолжением первой части, изданной в 1999 г., посвящена изложению базовых схем преобразователей постоянного напряжения в по стоянное, постоянного – в переменное (автономные инверторы), переменного напряже ния в переменное напряжение неизменной или регулируемой частоты. Материал также структурирован в соответствии с принципом «четыре в одном» по четырем уровням доступности изложения: два уровня для «неспециалистов» по силовой электронике и два уровня для «специалистов» по силовой электронике. Основным методом анализа энергетических характеристик преобразователей является прямой метод.

ISBN 5-7782-0323-3 УДК 621.314.2 (075.8) Зиновьев Г.С., 2000 г.

© Новосибирский государственный © технический университет, 2000 г.

О Г Л А В Л Е Н И Е Предисловие.................................................................................................................... 1. Преобразователи постоянного напряжения в постоянное.................................... 1.1. Широтно-импульсные преобразователи (ШИП) постоянного напряжения.................................................................................... 1.1.1. Схемы широтно-импульсных преобразователей................................. 1.1.2. Характеристики ШИП при реальных параметрах элементов............................................................................................... 1.1.3. Достоинства и недостатки широтно-импульсных преобразователей.................................................................................... 1.2. Преобразователи с управляемым обменом энергии между реактивными элементами схемы......................................................... 1.2.1. Повышающий преобразователь............................................................ 1.2.2. Повышающе-понижающие преобразователи...................................... 1.2.2.1. «Инвертирующий» преобразователь..................................... 1.2.2.2. Преобразователь Кука............................................................. 1.2.3. Преобразователи с трансформаторной развязкой входа и выхода....................................................................................... 1.2.3.1. Обратноходовой преобразователь.......................................... 1.2.3.2. Прямоходовой преобразователь............................................. 1.3.* Преобразователи с использованием резонансных явлений LC-контуров...................................................................................................... 1.3.1. Квазирезонансный понижающий преобразователь с переключением при нулевом токе (КРП-ПНТ)............................... 1.3.2. Квазирезонансный понижающий преобразователь с переключением при нулевом напряжении (КРП-ПНН)................. 1.4.* Преобразователи с дозированной передачей энергии в нагрузку.......................................................................................................... 1.5.* Метод осреднения переменных состояния.................................................... Вопросы к главе 1......................................................................................................... 2. Преобразователи постоянного напряжения в переменное – автономные инверторы............................................................................................ 2.1. Инверторы тока.................................................................................................. 2.1.1. Параллельный инвертор тока............................................................... 2.1.2. Развитие схемотехники инверторов тока............................................ 2.1.2.1. Последовательно-параллельный инвертор тока................... 2.1.2.2. Инвертор тока с отсекающими вентилями............................ 2.1.2.3. Инвертор тока с выпрямителем обратного тока................... 2.1.2.4. Инвертор тока с тиристорно-реакторным регулятором............................................................................ 2.1.2.5.* Инвертор тока с широтно-импульсным способом формирования кривой выходного тока............................... 2.1.3. Заключительные замечания по инверторам тока................................. 2.2. Резонансные инверторы.................................................................................... 2.2.1. Параллельный и последовательно-параллельный резонансные инверторы с закрытым входом.................................... 2.2.2. Резонансные инверторы с открытым входом...................................... 2.2.2.1. Классические схемы последовательных резонансных инверторов (без обратных вентилей).................................................................................... 2.2.2.2. Резонансные инверторы с вентилями обратного тока........................................................................... 2.2.3.* Резонансные инверторы с умножением частоты.............................. 2.2.3.1. Инвертор с удвоением частоты.............................................. 2.2.3.2. Многоячейковые инверторы................................................... 2.2.4. Резонансный инвертор класса Е........................................................... 2.2.5. Заключительные замечания по резонансным инверторам.............................................................................................. 2.3. Инверторы напряжения..................................................................................... 2.3.1. Однофазные инверторы напряжения.................................................... 2.3.2. Базовые схемы трехфазных инверторов напряжения........................ 2.3.2.1. Трехфазный мостовой инвертор............................................. 2.3.2.2. Трехфазный инвертор напряжения на базе трех однофазных мостовых схем......................................... 2.3.3. Трехуровневый трехфазный инвертор............................................... 2.3.4. Пятиуровневые и m-уровневые инверторы напряжения................. Вопросы к главе 2....................................................................................................... 3. Регуляторы переменного напряжения.................................................................. 3.1. Классификация регуляторов переменного напряжения............................... 3.2. Регуляторы с фазовым способом регулирования......................................... 3.2.1. Базовые схемы регуляторов................................................................ 3.2.2. Основные характеристики регуляторов............................................ 3.3. Регуляторы с вольтодобавкой........................................................................ 3.4. Регуляторы с широтно-импульсным способом регулированием............... 3.4.1. Базовые схемы и способы регулирования......................................... 3.4.2. Основные характеристики регуляторов..................................................

3.5.* Регуляторы с коэффициентом преобразования по напряжению больше единицы (повышающие и повышающе-понижающие регуляторы)..................................................................................................... 3.5.1. Схемы регуляторов.............................................................................. 3.5.2. Основные характеристики регуляторов............................................ Вопросы к главе 3....................................................................................................... 4. Преобразователи переменного тока в переменный – преобразователи частоты....................................................................................... 4.1. Непосредственные преобразователи частоты на вентилях с неполным управлением............................................................................... 4.1.1. Принцип действия преобразователя.................................................. 4.1.2. Основные характеристики преобразователя..................................... 4.2. Непосредственные преобразователи частоты на вентилях с полным управлением и циклическим методом формирования кривой выходного напряжения..................................................................... 4.2.1. Принцип действия преобразователя.................................................. 4.2.2. Основные характеристики преобразователя..................................... 4.3.* Непосредственные преобразователи частоты с коэффициентом преобразования по напряжению больше единицы (повышающие циклоконверторы).......................................................................................... Вопросы к главе 4....................................................................................................... 5. Вентильные компенсаторы неактивных составляющих полной мощности................................................................................................................. 5.1. Компенсаторы реактивной мощности........................................................... 5.1.1. Конденсаторы, коммутируемые тиристорами (ККТ)....................... 5.1.2. Реакторы, управляемые тиристорами (РУТ)..................................... 5.1.3. Конденсаторно-реакторные компенсаторы реактивной мощности (КРК).................................................................................. 5.1.4. Компенсаторы с вентильным источником реактивного напряжения........................................................................................... 5.2. Компенсаторы мощности искажений – активные фильтры........................ Вопросы к главе 5....................................................................................................... 6. Методы и системы управления вентильными преобразователями................... 6.1. Требования к системам управления............................................................... 6.2. Многоканальная синхронная разомкнутая система управления «вертикального» типа..................................................................................... 6.2.1. Структура системы.............................................................................. 6.2.2. Передаточные характеристики системы............................................ 6.3. Одноканальная синхронная система управления вертикального типа....... 6.4. Одноканальная асинхронная система управления непрерывного слежения................................................................................. 6.5. Особенности управления некоторыми видами преобразователей на вентилях с неполным управлением......................................................... 6.6. Особенности управления преобразователями с широтно-импульсным регулированием............................................................................................... 6.6.1. Системы с вертикальным способом управления............................... 6.6.2. Системы со следящим способом управления.................................... 6.7. Особенности управления преобразователями на вентилях с полным управлением с синусоидальной широтно-импульсной модуляцией....................................................................................................... 6.7.1. Системы вертикального управления с формированием фазных напряжений трехфазного инвертора..................................... 6.7.2. Системы управления с регулированием компонентов обобщенного вектора напряжения (тока)........................................... 6.7.3. Системы управления инверторами со слежением............................. за токами................................................................................................ Вопросы к главе 6....................................................................................................... Литература................................................................................................................... Предметный указатель................................................................................................. ПРЕДИСЛОВИЕ Настоящий учебник является второй частью из трех запланированных по курсу «Основы силовой электроники» [1]. К первой части учебника примыка ет методическое руководство к лабораторным работам [2], реализованным с помощью кафедрального пакета программ моделирования устройств сило вой электроники PARUS-PARAGRAPH. Материал второй части учебника поддерживается компьютеризированными курсами лабораторных работ [3,4].

Во второй части учебника рассмотрены следующие базовые схемы уст ройств силовой электроники:

• преобразователи постоянного напряжения в постоянное;

• преобразователи постоянного напряжения в (независимое) перемен- ное – автономные инверторы;

• регуляторы переменного напряжения (преобразователи с одинаковой частотой напряжения на входе и выходе);

• преобразователи переменного напряжения в переменное другой часто ты – преобразователи частоты;

• вентильные компенсаторы неактивных составляющих полной мощ- ности;

• системы управления вентильными преобразователями.

Принцип «четыре в одном» проводится и здесь путем структурирования материала по глубине изложения для предполагаемых четырех уровней: двух разных направлений подготовки («неспециалист» и «специалист» по силовой электронике) и двух различных видов их деятельности на каждом уровне [1].

На первом уровне подготовки «неспециалистов» необходимо знать типы вентильных преобразователей и их входные и выходные характеристики и свойства. На втором уровне подготовки «неспециалистов» требуется допол нительно иметь представление об электромагнитных процессах внутри вен тильных преобразователей и знать основные формулы, номера которых выде лены жирным шрифтом, кроме тех, которые находятся в разделах, выделен ных по полям вертикальной полужирной чертой.

Третий уровень изложения материала рассчитан на первый уровень под готовки «специалистов» (инженерная подготовка) и включает в себя требова ние знать весь материал, кроме параграфов, отмеченных звездочками. Четвер тый уровень изложения рассчитан на второй уровень подготовки «специали стов» (магистерская подготовка), здесь необходимо знать весь материал учеб ника, уметь его творчески использовать и помимо учебников по курсу озна комиться еще и с монографиями из списка литературы по выбранной проблеме.

Во второй части учебника, как и в первой, по возможности выдержана единая концепция анализа базовых ячеек на основе прямых методов расчета их энергетических показателей. Только в случае нелинейных математических моделей преобразователей использовались и другие методы: метод припасо вывания;

линеаризации в малом;

линеаризации в большом – спектры и гармо ническая линеаризация.

Контрольные вопросы к главам структурированы для проверки знаний по двум уровням изложения (для «неспециалистов» и для «специалистов» сило вой электроники).

За время написания второй части учебника была выпущена электронная версия первой его части, предназначенная для дистанционного образования, демо-версия которого размещена в сети Интернет на сайтах www.edu.nstu.ru.

и www.ref.nstu.ru. Там же выставлен и электронный вариант нашего учебного пособия для магистрантов [5].

Обилие материала по пяти типам рассмотренных вентильных преобразо вателей привело к большому числу рисунков в тексте, и автор выражает бла годарность аспирантам Е. Левину и А. Обухову, студенту И. Проскурину за помощь в их оформлении. По-прежнему отдельной благодарности заслужи вает за компьютерный набор рукописи старший лаборант Л.А. Ларичева. Ос тается в силе, как и в первой части, наша готовность творчески откликнуться на все конструктивные замечания и предложения читателей.

1. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ ПОСТОЯННОГО НАПРЯЖЕНИЯ В ПОСТОЯННОЕ Рассмотренные в первой части учебника [1] вентильные преобразователи с выходом на постоянном токе получали на входе электроэнергию от источ ника переменного напряжения, в качестве которого обычно используются синхронные генераторы. В то же время имеется множество первичных источ ников электроэнергии, которые вырабатывают ее в виде постоянного напря жения. Это и солнечные батареи, работающие на основе фотоэффекта, и тер моэлектрогенераторы, и магнитогидродинамические (МГД) генераторы, и то пливные элементы, использующие энергию химических реакций, и аккумуля торы как источники запасенной электроэнергии и, наконец, электромашинные генераторы постоянного напряжения. Для приведения постоянных напряже ний этих источников к требуемому уровню, его стабилизации или (и) регули рования и требуются преобразователи постоянного напряжения в постоянное.

Ниже рассмотрены базовые схемы таких преобразователей, осуществ ляющие прямое (однокаскадное) преобразование постоянного напряжения в постоянное без использования какого-либо промежуточного (многокаскадно го) преобразования, например, постоянного напряжения в переменное (пер вый каскад) с последующим преобразованием переменного напряжения в по стоянное (второй каскад). Такие составные преобразователи будут проанали зированы в части 3 нашего учебника.

Можно выделить четыре типа базовых схем преобразователей постоян ного напряжения в постоянное:

• с широтно-импульсным (времяимпульсным) регулированием;

• с управляемым обменом энергии реактивных элементов;

• с использованием резонансных явлений LC-контуров;

• с дозированной передачей энергии в нагрузку.

1.1. ШИРОТНО-ИМПУЛЬСНЫЕ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ ПОСТОЯННОГО НАПРЯЖЕНИЯ 1.1.1. СХЕМЫ ШИРОТНО-ИМПУЛЬСНЫХ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕЙ Строго говоря, широтно-импульсные преобразователи постоянного на пряжения преобразовывают постоянное напряжение в импульсное, среднее значение которого (т.е. его постоянную составляющую, выделяемую в нагруз ке фильтрами) можно регулировать. Выходное напряжение таких преобразо вателей (до выходного фильтра) может иметь вид однополярных или двухпо лярных импульсов, как показано на рис. 1.1.1,а,б соответственно.

а б Рис. 1.1. Частота дискретизации зависит от динамических свойств вентилей, на которых выполнен преобразователь. В связи с постоянным напряжением на входе преобразователя естественная коммутация вентилей невозможна, что требует выполнения его на вентилях с полным управлением (запираемые ти ристоры, транзисторы). GTO-тиристоры допускают частоту переключений до 1 кГц, IGBT-транзисторы – примерно до 10 кГц, полевые транзисторы – при мерно до 1000 кГц и выше. Очевидно, что частота коммутации определяет возможную скорость регулирования параметров преобразованной энергии.

Регулировочная характеристика широтно-импульсного преобразователя постоянного напряжения показывает зависимость относительного среднего значения выходного напряжения (в долях среднего значения входного) преоб разователя от относительной длительности импульса напряжения на выходе преобразователя. Эта длительность положительного (отрицательного) им пульса напряжения определяется по отношению к периоду следования им пульсов, называемому длительностью такта Тт. С учетом рис. 1.1.1,а, урав нение регулировочной характеристики широтно-импульсного преобразовате ля (ШИП) с однополярными импульсами (однополярная модуляция), опреде ляющее степень регулирования среднего значения выходного напряжения, имеет вид tи Uвых T tи * 1 Cш.о = = U dt = U dt = = tи. (1.1.1) вх Uвх Tт 0 шип.д UвхT Tт Уравнение регулировочной характеристики ШИП с двухполярной моду ляцией (рис. 1.1.1,б ) получаем аналогично Tт T tи 1 1 1 Cш.д = dt + (-Uвх )dt = U dt = U шип.д вх Uвх T Uвх T 0 0 tи (1.1.2) 2tи - Tт * = = 2tи -.

Tт При однополярной модуляции 0 Ср < 1, при двухполярной -1 Ср 1, т.е. имеется возможность изменения знака (реверса) напряжения на выходе преобразователя.

Простейшая базовая схема ШИП показана на рис. 1.1.2,а.

В схеме возможна только однополярная модуляция. При включении транзистора Т1 (в режиме ключа, см. 1.3.1.2.2 части 1) на выходе формируется положительный импульс напряжения. При выключении транзистора Т1 вклю чается в режиме нулевого вентиля (см. раздел 2.2 части 1) диод D1, замыкая через себя ток нагрузки в случае наличия в цепи нагрузки индуктивности (собственной или фильтра). На этом интервале формируется нулевая пауза напряжения на нагрузке.

а б Рис. 1.1. Так как в этой схеме напряжение и ток на выходе могут иметь только од ну полярность, то внешние характеристики ШИП, показывающие зависимость среднего значения выходного напряжения от среднего значения выходного * тока при постоянной относительной длительности импульса tи, будут одно квадрантными. При допущении идеальности элементов ШИП внешние харак теристики будут параллельными горизонтальными прямыми, как показано на рис. 1.1.2,б.

Формы напряжений и токов всех элементов схемы приведены на рис. 1.1.3.

Рис. 1.1. Здесь последовательно по диаграммам представлены:

• напряжение и ток на выходе ШИП при Lн = ;

• напряжение на индуктивности нагрузки (фильтра);

• ток через транзистор Т1 и напряжение на нем;

• ток через диод D1 и напряжение на нем.

Работа вентилей в ШИП имеет следующие особенности:

• ничем не ограниченные скорости нарастания (скачки) токов в вентилях;

• ничем не ограниченные скорости нарастания прямого напряжения на вентилях;

• отсутствие на управляемых вентилях обратного напряжения.

Первые две особенности определяют высокие динамические потери мощности в вентилях, так как реальные вентили характеризуются конечными временами включения и выключения, что приводит к выделению пиковой мощности потерь в этих процессах. Последняя особенность подтверждает не возможность выполнения ШИП на вентилях с неполным управлением.

Чтобы изменять направление (реверс) тока в нагрузке, необходимо до полнить схему простого ШИП на рис. 1.1.2,а вторым простым ШИП (Т2, D2), включенным встречно-параллельно нагрузке, как показано на рис. 1.1.4,а. Та кой преобразователь будем называть реверсивным по току ШИП.

При этом, если нагрузкой является противоЭДС (например, якорной це пи машины постоянного тока), то возможен ее генераторный режим (отдача, а не потребление энергии). Ток обратного направления в противоЭДС будет протекать через транзистор Т2 при его включении и через диод D2 при вы ключенном транзисторе Т2, передавая энергию из противоЭДС выходной цепи в источник входного напряжения. Внешние характеристики такого ШИП уже будут располагаться в двух квадрантах, как показано на рис. 1.1.4,б.

а б Рис. 1.1. Схема ШИП на рис. 1.1.5,а обеспечивает двухполярную модуляцию с пассивным формированием отрицательного импульса напряжения на нагрузке.

Действительно, при выключении транзистора Т1 протекание тока в на грузке, содержащей индуктивность, обеспечивается естественным включени ем диода D1 за счет ЭДС самоиндукции индуктивности нагрузки, стремящей ся поддержать прежнее направление протекания тока в нагрузке до следую щего включения транзистора Т1.

а б в Рис. 1.1. На рис. 1.1.5,б показана схема ШИП, образованного встречно-парал лельным включением по выходу двух ячеек ШИП, выполненных по схеме рис. 1.1.5,а. Здесь активно формируется импульс напряжения отрицательной полярности на нагрузке, так как в случае спада до нуля тока нагрузки, проте кающего через диод D1 на интервале выключения транзистора Т1, включается транзистор Т2, сохраняющий тот же отрицательный потенциал на нагрузке до очередного включения транзистора Т1. Такая схема ШИП обеспечивает реверс напряжения на нагрузке, тока в нагрузке. Это означает, что внешние характе ристики такого ШИП будут расположены во всех четырех квадрантах, как по казано на рис. 1.1.5,в. Получился универсальный источник постоянного на пряжения по выходу, дающий двухполярное выходное напряжение ШИП, но требующий наличия средней точки у источника входного напряжения. Такой преобразователь будем называть реверсивным ШИП по полумостовой схеме.

Наконец, схемы ШИП на рис. 1.1.6,а,б являются универсальными по спо собам широтно-импульсной модуляции. Однополярная модуляция в схеме на рис. 1.1.6,а реализуется за счет включения на интервале паузы соответствую щего транзистора Т3 или Т4, выполняющего функции нулевых вентилей при любом направлении тока в нагрузке. Любая полярность импульса напряжения на выходе ШИП по мостовой схеме рис. 1.1.6,б достигается включением вен тилей соответствующей диагонали моста (Т2, Т3 или Т1, Т4), а нулевая пауза в выходном напряжении – включением вентилей одной группы (катодной Т1, Т3 или анодной Т2, Т4). Это схемы реверсивных ШИП по полумостовой схеме с нулевыми вентилями – первая и по мостовой схеме – вторая. Обе схемы имеют четырехквадрантные внешние характеристики.

Последнее обстоятельство, обеспечивающее получение в нагрузке любых четырех сочетаний полярностей напряжения и тока, позволяет формировать в ней и чисто переменный ток, рассматривая его как периодически реверси руемый постоянный (однонаправленный) ток. Поэтому схемы на рис. 1.1.5,б, 1-1-6 являются и преобразователями постоянного тока в переменный, которые называются автономными инверторами напряжения и рассматриваются в этом качестве в главе 2.

а б Рис. 1.1. Электромагнитные параметры элементов ШИП через заданные средние значения выходного напряжения и тока ШИП можно рассчитать с учетом простой формы временных диаграмм мгновенных значений напряжений и то ков, построенных для простейшей схемы ШИП на рис. 1.1.3.

Среднее значение тока транзистора, используя понятие скважности (см.

параграф 2.1 первой части):

* Iт = Iнtи.

Действующее значение тока транзистора * Iт.д = Iн tи.

Максимальное значение тока транзистора Iн.

Максимальная величина прямого напряжения транзистора (обратного на пряжения диода) Uв max = Uвх.

Среднее значение тока нулевого вентиля * ID = Iн(1- tи).

Действующее значение тока нулевого вентиля * ID.д = Iн 1- tи.

* * Установленные мощности транзистора (при tи 0) и диода (при tи 1) * * Sт = SD = UвхIн / Pн = 1.

Относительное содержание действующего значения k-й высшей гармони ки в спектре выходного напряжения ШИП * tи * sin kт Uш.(k) 1 1 4 tи / * Uш.(k) = = Uвх cos kтt* = 2 2 = * Uн Uн Tт 0 Tт kт tи (1.1.3) * tи sin kт 2 =.

* ktи Такой же относительный состав гармоник будет у входного тока ШИП.

Тогда интегральные коэффициенты гармоник выходного напряжения q-го порядка * tи sin kт 2 ( KГq) =. (1.1.4) q * kk tи k = 1.1.2. ХАРАКТЕРИСТИКИ ШИП ПРИ РЕАЛЬНЫХ ПАРАМЕТРАХ ЭЛЕМЕНТОВ На отличие реальных характеристик ШИП от характеристик, полученных при идеальных элементах, влияют:

– конечность значения индуктивности (фильтра) цепи нагрузки Lн;

– конечность времени переключения вентилей, заметная при высоких частотах коммуникации;

– конечное значение внутреннего сопротивления источника входного на пряжения.

Проанализируем влияние указанных реальных параметров элементов ШИП на их основные характеристики.

От величины индуктивности в цепи нагрузки зависят качество выходного тока ШИП в режиме непрерывного тока и граница зоны прерывистого тока нагрузки, в которой существенно искажаются внешние и регулировочные ха рактеристики ШИП, как и у управляемого выпрямителя в режиме прерыви стого тока (см. главу 3.2 части 1). Оценим эти два последствия влияния ко нечного значения индуктивности в цепи нагрузки.

Качество выходного тока ШИП в непрерывном режиме. Найдем ко эффициент гармоник выходного тока ШИП, определяющий дополнительные потери активной мощности в якоре машины постоянного тока, которая пита ется от ШИП при необходимости регулирования ее скорости. Поскольку вся переменная составляющая выходного напряжения ШИП выделяется на ин дуктивности цепи нагрузки, как показано на рис. 1.1.3, запишем дифференци альное уравнение в методе АДУ2 для высших гармоник тока нагрузки:

diн.вг Lн = uш.вг.

dt После его алгебраизации получим Uн Iн.вг = Uш.вг = Kг Lн тLн и коэффициент гармоник тока нагрузки Iн.вг Uн Kг Rн Kг.т = = = Kг. (1.1.5) Iн Iн тL тL Последнее равенство записано с учетом эквивалентности замены противоЭДС соответствующим активным сопротивлением, что допустимо при малых пуль сациях выходного тока (см. формулу (3.2.11) части 1).

Таким образом, как и у выпрямителя (см. формулу (2.3.17) части 1), каче ство выходного тока у ШИП зависит от интегрального коэффициента гармо ник напряжения первого порядка.

Если же ШИП используется как источник питания радиоэлектронной ап паратуры, то на выходе ШИП включается LC-фильтр и расчетная схема каче ства напряжения на выходе фильтра будет иметь вид, показанный на рис. 1.5. части 1. Рассчитанное там по (1.5.36) действующее значение высших гармо ник тока нагрузки при умножении на R дает действующее значение высших гармоник напряжения на нагрузке Uн Uвг = Kг(2), (1.1.6) LCт т.е. в случае фильтра второго порядка определяется теперь интегральным ко эффициентом гармоник напряжения ШИП второго порядка. В общем случае фильтра порядок интегрального коэффициента гармоник напряжения в реше нии равен разности порядков левой и правой частей дифференциального уравнения.

Граница зоны прерывистых токов ШИП. Границу зоны прерывистых токов на внешних характеристиках ШИП можно определить, если найти сред нее значение предельно-непрерывного тока нагрузки. При нагрузке на проти воЭДС вся пульсация выходного напряжения ШИП выделяется на индуктив ности фильтра нагрузки Lн, порождая в ней линейно изменяющийся ток, сред нее значение Iн.кр которого равно половине его амплитуды, как показано на рис. 1.1.7.

tи * * Uвх(1- tи)tи Uвх 1 * * * Iн.кр = (1- Tт = (1- tи)tи, (1.1.7) U tи)dt = 2 Lн 0 вх Lн тLн где т = – круговая частота коммутации ШИП.

Tт РИС. 1.1. Из рис. 1.1.7 видно, что ток нагрузки будет появляться в прерывистом режиме сразу при снижении противоЭДС ниже значения амплитуды импульса напряжения на нагрузке Uвх, т.е. точки холостого хода внешних характеристик * для любых tи в режиме прерывистого тока равны Uвх. Промежуточные точки внешних характеристик в области прерывистого тока могут быть построены по той же методике, что и у выпрямителя, работающего на противоЭДС (см. раздел 3.2 части 1). Результирующие внешние характеристики ШИП с однополярной модуляцией и конечным значением индуктивности в цепи на грузки показаны на рис. 1.1.8,а, а с двухполярной, смещением по вертикали на Uвх легко сводимой при анализе к однополярной – на рис.1.1.8,б.

а б Рис. 1.1. Итак, как и в случае управляемого выпрямителя, прерывистые токи на грузки в ШИП портят внешние и регулировочные характеристики, делая пер вые нелинейными и вторые – нелинейными и неоднозначными, так как вы ходное напряжение в области прерывистых токов зависит теперь не только от * параметра управления tи, но и от режима цепи нагрузки.

Обратное влияние ШИП на источник входного напряжения. Входной ток импульсного преобразователя имеет вид прямоугольных импульсов, как и ток транзистора Т1 на рис. 1.1.3. При наличии внутреннего сопротивления (ак тивного или (и) индуктивного) это приводит к искажению постоянного на пряжения на входе ШИП. Поэтому на входе ШИП обычно устанавливают LC-фильтр, который переменную составляющую импульсного входного тока ШИП замыкает через конденсатор фильтра, а постоянную составляющую че рез индуктивность реактора фильтра направляет в источник входного напря жения. Заменяя ШИП по входу (как и выпрямитель, см. раздел 3.13 части 1) источником тока известной формы, получим схему замещения ШИП по вхо ду, показанную на рис. 1.1.9.

Рис. 1.1. Оценим качество выходного напряжения U ШИП, вычисляя действую щее значение его высокочастотной составляющей методом АДУ2. Дифферен циальное уравнение для нее имеет вид d uш.вг duш.вг diш.вг LC + RC + uш.вг = L + Riш.вг, dt dt dt из которого (по методике параграфа 1.5.2.3.2 части 1) получаем 1 R 2 (2) Uш.вг = (Iш.вг) + (Iш.вг) = LC C (1.1.8) Iш.ср R 2 (2) = (Kг.ш) + Iш.ср(Kг.ш), LC (C) * (2) где Iш.ср = Iнtи – среднее значение входного тока ШИП;

Kг.ш, Kг.ш – инте гральные коэффициенты гармоник входного тока ШИП, которые, как уже от мечалось, равны соответствующим интегральным коэффициентам гармоник выходного напряжения ШИП (до фильтра).

В этом случае в параметры модели R и L входят как собственные пара метры источника входного напряжения, так и параметры реактора входного фильтра.

Влияние конечности времен переключения вентилей. Скачкообразное изменение напряжений и токов вентилей при их коммутации, изображаемое в идеализированных моделях ШИП, в действительности имеет конечные ско рости изменения из-за известных динамических процессов внутри вентилей при их открывании и закрывании. Энергия потерь, выделяемая при каждой коммутации в вентиле, определяется следующим интегралом от мгновенных значений напряжений uв и тока iв вентиля W = iвdt.

u в Умножая эти потери на число коммутаций, можно рассчитать дополнитель ные к статическим (см. (3.10.6) части 1) коммутационные потери в вентилях, которые становятся доминирующими при высоких частотах коммутации.

Для уменьшения коммутационных потерь применяют различные приемы, позволяющие разнести во времени высокие значения напряжения на венти- ле uв с высоким значением тока вентиля iв (снабберы, LC резонансные цепи коммутации – см. ниже).

1.1.3. ДОСТОИНСТВА И НЕДОСТАТКИ ШИРОТНО-ИМПУЛЬСНЫХ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЕЙ Основное достоинство ШИП связано с отсутствием каких-либо реактив ных элементов (реакторов, конденсаторов) внутри преобразователя, что по зволяет выполнять его в едином технологическом процессе в виде твердо тельного модуля. Это обусловливает низкие значения удельных массогаба ритных показателей (кГ/кВА, дм3/кВА) преобразователя. Правда, пока мо дульное изготовление преобразователей нашло ограниченное применение из за сравнительно большого (до двух раз) удорожания модулей по сравнению со случаем выполнения преобразователей из дискретных вентильных элементов.

Диапазон мощностей ШИП простирается от десятков ватт до десятков кило ватт и более при необходимости.

Недостатки ШИП связаны с импульсным характером токов и напряжений вентилей преобразователя, что обусловливает:

– высокие требования к динамическим параметрам вентилей;

– доминирование фактора динамических потерь в вентилях при опреде лении частоты коммутации;

– высокие уровни высокочастотных электромагнитных помех, генери руемых большими скоростями изменения токов и напряжений вентилей;

– широкополосный спектр преобразованных напряжений и токов на вы ходе ШИП.

1.2. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ С УПРАВЛЯЕМЫМ ОБМЕНОМ ЭНЕРГИИ МЕЖДУ РЕАКТИВНЫМИ ЭЛЕМЕНТАМИ СХЕМЫ 1.2.1. ПОВЫШАЮЩИЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ Все ШИП имеют коэффициент преобразования по напряжению, регули руемый в диапазоне 0…1. В то же время для стабилизации среднего значения выходного напряжения ШИП на уровне или выше номинального среднего значения входного напряжения необходим преобразователь с коэффициентом преобразования по напряжению более единицы. Преобразователь напряжения с такими свойствами можно получить, если обеспечить раздельные во време ни процесс накопления энергии в реактивном элементе входной цепи (напри мер, индуктивности) и процесс передачи этой энергии в реактивный элемент выходной цепи (например, емкость). Управление коэффициентом передачи достигается путем изменения соотношения между длительностью этих двух процессов, а частота их повторения будет определять (обратно пропорцио нально) величины указанных реактивных элементов.

Схема повышающего преобразователя на базе такой концепции показана на рис. 1.2.1,а, а диаграммы токов и напряжений элементов схемы при конеч ной величине индуктивности нагрузки и емкости фильтрового конденсатора – на рис. 1.2.1,б.

При включенном транзисторе Т1 на интервале времени t1 в накопитель ном дросселе L нарастает ток и запасается энергия, отбираемая от источника входного напряжения Uвх. Нагрузка R при этом получает энергию от накопи тельного конденсатора С, имеющего определенный заряд. При включенном транзисторе Т1 на интервале времени t2 ток дросселя L через диод D протекает на выход преобразователя в нагрузку R и в конденсатор С, подзаряжая его и этим восполняя потерю энергии на интервале t1.

Идеальные элементы преобразователя. Начиная анализ новых преоб разователей, как и прежде, с их идеализации, будем считать, что все вентили – идеальные ключи, пульсации выходного напряжения преобразователя и его входного тока пренебрежимо малы по сравнению со средними значениями (постоянными составляющими) этих переменных. Для этого необходимо вы брать соответствующие значения элементов L и C при определенной частоте коммутации fт.

Рассматривая фрагмент схемы преобразователя из транзистора Т и диода D как вентильный комплект из ключей с коммутационными функциями 1 и 2, причем 1 + 2 = 1 (см. рис. 1.2.2), получаем дифференциальные уравне ния преобразователя с учетом уравнений вентильного комплекта:

iвых.к. = 2iвх.к, uвх.к. = 2uвых.к, (см. (1.4.3) части 1) diвх L = uвх - uвх.к. = uвх - 2uвых, dt (1.2.1) duвых uвых C + = iвых.к. = 2iвх.

dt R а б б Рис. 1.2. Рис. 1.2. Для расчета преобразователя по гладкой составляющей (здесь по посто янной составляющей) заменим мгновенные коммутационные функции их по стоянными составляющими (средними значениями) 2 = 1 - 1:

t1 Тт - t 1 = = = 1- 2, (1.2.2) Тт Тт а все производные переменных приравняем нулю. Подробное обоснование этого подхода будет сделано в разделе 1.5. Тогда из (1.2.1) при учете замены мгновенных значений переменных на их средние значения получим из перво го уравнения Uвх = 2Uвых = (1- 1), откуда коэффициент преобразования по напряжению Uвых Кп.н = =. (1.2.3) Uвх 1- Из второго уравнения (1.2.1) аналогично имеем Uвых Uвх Uвх 2 Uвх Iвх = = = Кп.н =, (1.2.4) R(1- 1) R Rвх R(1- 1) т.е. налицо в таком преобразователе постоянного напряжения трансформация сопротивлений из выходной цепи во входную, подобную той, которая имеет место в трансформаторах переменного напряжения:

Rвх = (1- 1)2 =. (1.2.5) R Кп.н Регулировочная характеристика идеального повышающего преобразова теля, определяемая по (1.2.3), показана на рис. 1.2.3. Поскольку выходное на пряжение преобразователя не зависит от нагрузки (R), внешние характеристи ки преобразователя Uвых = f (Iвых ) будут параллельными горизон 1 =const тальными прямыми с напряжением, определяемым регулировочной характе ристикой для каждого 1 = const.

Реальные элементы. В случае реальных параметров элементов преобра зователя необходим учет активного сопротивления RL обмотки дросселя L, ак тивного сопротивления потерь в диэлектрике RC конденсатора C, активных сопротивлений вентилей в прямом направлении. Так как входной дроссель L включается в контур с проводящим транзистором Т (интервал t1) или дио- дом D (интервал t2), то, пренебрегая разницей их прямых сопротивлений, можно добавить прямое сопротивление вентиля в RL. В расчетную схему за мещения преобразователя на рис. 1.2.2 добавятся RL и RС.

Дифференциальные уравнения, составленные по той же методике, что и (1.2.1), будут иметь вид:

diвх duc L + RLiвх = uвх - 2 uc + RcC, dt dt (1.2.6) duc uвых + C = 2iвх.

R dt Алгебраические уравнения для средних значений переменных также по лучим по методике алгебраизации, которая была применена к дифференци альным уравнениям (1.2.1). Тогда для интегральных значений переменных с учетом того, что средние значения напряжений на конденсаторе и выходе преобразователя связаны соотношением R Uвых = Uc, R + Rc имеем R + Rc RL I Uвх R =. (1.2.7) Uвых 2 R Из решения системы (1.2.7) получаем Uвых * Кп.н = = Uвых =, (1.2.8) RL 2 R + RL Uвх + R R Uвх Uвх Iвх = =. (1.2.9) RL + (R + Rc)2 Rвх На рис. 1.2.3 построено семейство регулировочных характеристик повы RL шающего преобразователя при различных значениях при условии, что R RL = RC. На рис. 1.2.4 построены внешние характеристики также в предполо жении RL = RC. Уравнение (1.2.8) преобразовано для относительного значения выходного тока в виде 1 * * * Uвых = - Rc - Iвых, (1.2.10) 1- (1- 1) * * где Iвых = Iвых RL /Uвых, Rc = Rc / RL.

Рис. 1.2. Рис. 1.2. 1.2.2. ПОВЫШАЮЩЕ-ПОНИЖАЮЩИЕ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ Возможности применения преобразователей постоянного напряжения в постоянное значительно расширятся, если они будут обеспечивать регули рование постоянного напряжения на выходе как выше, так и ниже значения входного напряжения. Рассмотрим два типа таких повышающе-понижающиx преобразователей: «инвертирующий» преобразователь и преобразователь Кука.

1.2.2.1. «ИНВЕРТИРУЮЩИЙ» ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ Идеальные элементы. Схема повышающе-понижающего преобразова теля, у которого полярность выходного напряжения инверсна (противополож на) полярности входного напряжения показана на рис. 1.2.5.

Диаграммы напряжений и токов элементов схемы приведены на рис. 1.2.6.

При включенном транзисторе Т в накопительном дросселе L на интер вале t1 запасается энергия. По-преж нему, первоначальный анализ делается Рис. 1.2. при допущении идеальности элементов преобразователя. В пределе, прираще ние тока i на интервале t1 стремится к нулю. Накопительный конденсатор C на выходе, отключенный от входной цепи на этом интервале, отдает энергию в нагрузку R. На интервале t2 при вы ключенном транзисторе Т ток дросселя через диод D питает нагрузку и подза ряжает конденсатор С в полярность, противоположную входной.

Рис. 1.2. Дифференциальные уравнения преобразователя с элементами без потерь имеют следующий вид:

di L = uвх1 - uвых2, dt (1.2.11) duвых uвых С + = i2.

dt R После алгебраизации по приведенной выше методике получаем систему урав нений относительно средних значений переменных:

0 2 I 1Uвх =. (1.2.12) 2 Uвых R Решение для коэффициента преобразования по напряжению Uвых 1 * Кп.н = = = = Uвых (1.2.13) Uвх 2 1- отличается от коэффициента преобразования по напряжению повышающего преобразователя наличием множителя 1.

Из решения для тока дросселя в виде 1 Uвх 1 Uвх I = = (1.2.14) R 2 R (1- 1) можно найти входное сопротивление преобразователя с учетом наличия вход ного ключа 1 :

12 Uвх Uвх 2 Uвх Iвх = 1I = = Кп.н =, (1.2.15) Rвх 2 R R R Rвх =.

Кп.н В этом преобразователе, как и в предыдущем, происходит «трансформа ция» сопротивления выходной цепи во входную с коэффициентом преобразо вания Кп.н, аналогично подобному преобразованию сопротивлений в транс форматоре переменного напряжения через квадрат коэффициента трансфор мации. Тогда продолжая аналогию рассмотренных преобразователей с транс форматорами, легко находим и коэффициент преобразования схем по току как величину, обратную коэффициенту преобразования по напряжению.

Указанные свойства позволяют назвать данные преобразователи «элек тронными трансформаторами постоянного напряжения».

Реальные элементы преобразователя. Схема замещения преобразова теля с учетом сопротивления потерь RL накопительного реактора L и сопро тивления потерь Rc конденсатора C показана на рис. 1.2.7.

Рис. 1.2. Вентили представлены ключами с коммутационными функциями 1 и 2.

Сопротивления вентилей в прямом направлении, пренебрегая их различием у транзистора и диода, можно добавить к сопротивлению RL дросселя, последо вательно к которым все время и включен один из ключей.

Дифференциальные уравнения для этой схемы имеют следующий вид:

duc di L + RLi = uвх1 - 2 uc + RcC, dt dt (1.2.16) uвых duc + C = i2.

R dt От дифференциальных уравнений (1.2.6) предыдущего преобразователя они отличаются только наличием множителя 1 у входного напряжения. Значит, и в соответствующих решениях алгебраических уравнений для средних зна чений переменных (1.2.13) и (1.2.14) появится этот множитель, т.е.

Uвых * Кп.н = Uвых = =, (1.2.17) RL 2 R + Rc Uвх + R R Uвх12 Uвх Iвх = =. (1.2.18) RL + (R + Rc)2 Rвх На рис. 1.2.8 показаны регулировочные характеристики повышающе * RL понижающего преобразователя с реальными элементами Uвых = f (1)=const R в предположении RL = RC. На рис. 1.2.9 – внешние характеристики преобразо * * вателя Uвых = f (Iвых). Отметим опять изменение вида внешних харак 1 =const теристик для значений 1, соответствующих правой (падающей) ветви экс тремальной кривой регулировочной характеристики.

Рис. 1.2. Рис. 1.2. В случае прерывистого тока накопительного дросселя расчетные соот ношения значительно усложняются, как это показано в работе [7].

При необходимости рекуперации (возврата) энергии с выхода преобразо вателя в его входной источник напряжения требуется дополнить вентильный комплект преобразователя встречно-параллельными вентилями. Для этого транзистор Т1 шунтируется встречным диодом D2, а диод D1 преобразователя по рис. 1.2.5 – встречным транзистором Т2, что приводит к схеме реверсивного по току, рекуперативного повышающе-понижающего преобразователя (рис. 1.2.10).

Рис. 1.2. При этом при включении транзистора Т2 под действием источника на пряжения U0 на выходе преобразователя (случай работы преобразователя на якорную цепь машины постоянного тока) в накопительном дросселе нарастает ток противоположного направления. При выключении транзистора Т2 этот ток через диод D2, проводящий ток под действием ЭДС самоиндукции дросселя L, втекает в источник Uвх, возвращая в него энергию из источника U0 в цепи, прежде служившей нагрузкой.

Внешние характеристики такого преобразователя с возможностью реверса направления тока в нагрузке будут теперь двухквадрантными, аналогичными ха рактеристикам ШИП, обладающего подобными свойствами (см. рис. 1.1.4,б).

1.2.2.2. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ КУКА Другой вариант повышающе-понижающего преобразователя, известного как схема Кука, показан на рис. 1.2.11, а диаграммы, поясняющие его работу, – на рис. 1.2.12.

Рис. 1.2. На интервале замкнутого состояния транзистора Т1 во входном дроссе- Рис. 1.2. ле L1 нарастает ток i1 и запасается энергия, забираемая от источника входного напряжения. При этом буферный конденсатор С1 через реактор L2 передает энергию в накопительный конденсатор С2, от которого питается нагрузка, представленная сопротивлением R. На интервале t2 транзистор Т выключен, ток проводит диод D, открывающийся под действием ЭДС самоиндукции дросселя L2 с током i2. Ток накопительного реактора L1 подзаряжает конденса тор С1, восполняя отданную им энергию в конденсатор С2 на предыдущем ин тервале t1.

Достоинствами этой схемы по сравнению с предыдущей являются:

– непрерывный, а не импульсный характер входного тока преобразовате ля, что не требует наличия входного LC-фильтра, обязательного для сравни ваемой схемы;

– непрерывный характер тока дросселя L2, питающего выходную цепь преобразователя, что уменьшает необходимые значения накопительного кон денсатора;

– возможность в принципе получения нулевой пульсации выходного тока [7] при создании соответствующей величины магнитной связи между обмот ками дросселей L1 и L2;

– возможны схема преобразователя Кука с гальванической развязкой (за счет трансформатора) входной и выходной цепи и получение вследствие этого нескольких выходов с различными напряжениями [7].

Построим математические модели этого преобразователя для изучения его внешних и регулировочных характеристик. Как и прежде, сначала проана лизируем упрощенную модель преобразователя, считая все его элементы иде альными (без потерь), а затем учтем реальные паразитные параметры элемен тов, вызывающие потери активной мощности в них.

Идеальные элементы. Дифференциальные уравнения преобразователя с заменой транзистора Т1 коммутационной функцией 1 и диода D2 коммута ционной функцией 2 (для режима непрерывных токов в дросселях L1 и L2, влекущего за собой 2 = 1 - 1) имеют вид di L1 = uвх - uc12 ;

dt di 1 uc - L2 = uc2 ;

dt (1.2.19) duc2 uc C2 + = i2 ;

dt R duc C1 = i12 - i21.

dt После алгебраизации этих уравнений по той же методике, что и в разделе 1.2.1 для средних значений переменных состояния, получим (с учетом UC2 = Uвых) следующую систему:

0 0 2 0 I1 Uвых 0 0 1 -1 I2. (1.2.20) = 0 1 0 - Uc1 R 2 1 0 0 Uвых Из ее решения найдем коэффициент преобразования по напряжению преобра зователя Uвых * Кп.н = = Uвых = (1.2.21) Uвх 1- и среднее значение его входного тока Uвх 12 Uвх 2 Uвх Iвх = = Кп.н =, (1.2.22) R Rвх 2 R где входное сопротивление преобразователя находим путем уже известной «трансформации» сопротивления нагрузки R (1 - 1) R Rвх = = R. (1.2.23) Кп.н Уравнение регулировочной характеристики здесь такое же, как у предыдуще го преобразователя (см. рис. 1.2.8, верхнюю кривую). Внешние характеристи * ки преобразователя Uвых = f (Iвых ) =const будут семейством параллельных горизонтальных прямых в первом квадранте с напряжениями холостого хода, определяемыми по регулировочной характеристике для соответствующих значений 1 = const.

Построение и анализ модели преобразователя Кука с реальными пара метрами элементов можно сделать аналогично тому, как это было выполнено в разделе 1.2.2.1. Из-за четвертого порядка системы уравнений оконечные вы ражения получаются громоздкими и здесь не приводятся, а выносятся на са мостоятельную работу. На рис. 1.2.12 построены регулировочные характери стики преобразователя с реальными элементами в предположении RC = RL для двух значений RL/R, равных 0,025 и 0,05. Просматривается более сильное влияние параметров реальных элементов (из-за их большего числа) на сниже ние выходного напряжения, чем в предыдущей схеме «инвертирующего» преобразователя. Но если учесть еще реактивные элементы входного LC-фильтра, требующегося для получения непрерывного входного тока, то по числу реактивных элементов эти схемы сравниваются.

1.2.3. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ С ТРАНСФОРМАТОРНОЙ РАЗВЯЗКОЙ ВХОДА И ВЫХОДА Дополнение или замена в предыдущих схемах индуктивного накопитель ного элемента (реактора) на трансформатор позволяет решить ряд новых задач в преобразователе постоянного напряжения в постоянное[12]. Этими новыми задачами являются:

– облегчение согласования уровней входного и выходного напряжений при их большом различии;

– оптимизация установленных мощностей элементов преобразователя;

– способность к выполнению преобразователя с несколькими гальваниче ски развязанными выходными напряжениями.

В первом типе такого преобразователя, называемого обратноходовым, трансформатор заменил накопительный дроссель. Во втором типе преобразо вателя, называемого прямоходовым, трансформатор добавлен в схему для по лучения всех перечисленных выше новых возможностей, без функции энерго накопления, которая осталась за накопительным реактором. Ниже рассмотре ны обе указанные схемы.

1.2.3.1. ОБРАТНОХОДОВОЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ Принципиальная схема преобразователя показана на рис. 1.2.13. При обычных мощностях таких преобразователей, используемых как вторичные источники питания, в единицы ватт, применяется MOSFET – транзистор с частотой коммутации до 100 кГц. При включении транзистора в индуктив ности первичной обмотки трансформатора нарастает ток и запасается энергия.

Рис. 1.2. При выключении транзистора эта энергия из индуктивности намагничивания трансформатора передается во вторичную обмотку и через диод D1 в накопи тельную емкость С, от которой питается нагрузка R. Для вывода энергии, за пасенной в индуктивности рассеивания первичной обмотки, она зашунтиро вана стабилитроном Dc, ограничивающим уровень перенапряжения на обмот ке при закрывании транзистора Т. Последовательно со стабилитроном вклю чен диод D2, снимающий с него прямое напряжение при включенном транзи сторе Т. Стабилизацию выходного напряжения обеспечивают обычно регули рованием частоты импульсов отпирания транзистора.

1.2.3.2. ПРЯМОХОДОВОЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ Принципиальная схема прямоходового преобразователя показана на рис.

1.2.14. При включении транзистора Т напряжение входного источника Uвх че рез трансформатор Тр и диод D1 прикладывается ко входу цепочки из накопи тельного дросселя L и накопительного конденсатора C. Ток в дросселе и на пряжение на конденсаторе, от которого питается нагрузка R, возрастают, уве личивая запасенную в них энергию. При выключении транзистора Т транс форматор обесточивается, а ток накопительного дросселя L замыкается через диод D2. Для вывода из индуктивности намагничивания трансформатора Тр «паразитной», не передающейся в нагрузку энергии, накопленной в ней за время открытого состояния транзистора, можно использовать такую же це почку из диода и стабилитрона параллельно трансформатору, как в обратно ходовом преобразователе (рис. 1.2.13).

Рис. 1.2. Использование трансформатора в этой схеме по своему прямому назна чению, а не как накопительного элемента делает прямоходовые преобразова тели предпочтительными перед обратноходовыми (самыми простыми) при мощностях нагрузки в несколько сотен ватт.

1.3. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ РЕЗОНАНСНЫХ ЯВЛЕНИЙ LC-КОНТУРОВ Рассмотренные выше широтно-импульсные преобразователи характерны тем, что токи в вентилях и напряжения на них в моменты включения и вы ключения изменяются скачком. Подобные формы токов и напряжений при сущи и вентилям преобразователей с управляемым обменом энергией между реактивными элементами схемы, где это управление также достигнуто за счет широтно-импульсного регулирования. Но скачки токов и напряжений есть идеализация реальных динамических процессов в вентилях, при которых на вентилях сохраняются высокие значения напряжения при высоких значениях тока. Это вызывает большие потери активной мощности в процессах включе ния и выключения вентилей, что диктует необходимость ограничивать верх нюю частоту переключения вентилей на уровне килогерц в мощных преобра зователях и на уровне десятков килогерц в маломощных преобразователях.

Известно, что ток в индуктивности не может изменяться скачком, как и напряжение на емкости. Поэтому очевидны преимущества совместного ис пользования с ключом реактора и конденсатора, включенных соответствую щим образом, как показано на рис. 1.3.1, и называемых резонансными ключа ми. Из них образуется резонансный контур, собственная частота которого оп ределит скорости изменения напряжения и тока ключа и, главное, разнесет во времени максимумы тока и напряжения ключа, что резко уменьшит потери при переключении ключа. Это позволяет поднять, как правило, на один-два порядка предельную частоту коммутации вентилей. При этом нужно только учесть, что коэффициент формы у синусоидальной полуволны тока больше в раз, чем у прямоугольного импульса тока. В результате при одном и том же среднем значении тока, являющемся полезной составляющей в пре образователях постоянного напряжения, большее действующее значение им пульсов тока вентилей будет вызывать увеличение составляющей потерь в элементах цепи от такого тока в = 2,46 раза.

а б Рис. 1.3. Схемы ключей на рис. 1.3.1,а обеспечивают включение и выключение вентилей при нулевом токе, а схемы на рис. 1.3.1,б – включение и выключение вентилей при нулевом напряжении. Двухполюсные схемы резонансных ключей на рис. 1.3.1 (слева) прямо заменяют ключи в широтно-импульсных преобра зователях постоянного напряжения. Трехполюсные схемы резонансных ключей на рис. 1.3.1 (справа) заменяют ключи в ШИП так, чтобы их третий полюс (с емкостью) попадал на общую шину питания или выхода.

Таким образом, в соответствии с двумя типами резонансных ключей раз личают два типа широтно-импульсных преобразователей, которые получили соответственно названия:

• квазирезонансные преобразователи с переключением при нулевом токе;

• квазирезонансные преобразователи с переключением при нулевом на пряжении.

Практически любой широтно-импульсный преобразователь из раздела 1. и 1.2 может быть выполнен с резонансными ключами. Ограничимся здесь рас смотрением перевода простейшей схемы ШИП на рис. 1.1.2,а в оба вида ква зирезонансных преобразователей.

1.3.1. КВАЗИРЕЗОНАНСНЫЙ ПОНИЖАЮЩИЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ С ПЕРЕКЛЮЧЕНИЕМ ПРИ НУЛЕВОМ ТОКЕ (КРП-ПНТ) Схема названного преобразователя изображена на рис. 1.3.2, а диаграммы токов и напряжений его элементов – на рис. 1.3.3. При первоначальном рас смотрении не принимаем во внимание диоды D1 и D2.

Рис. 1.3. Период электромагнитных процессов Тт в преобразователе состоит из че тырех обозначенных 1, 2, 3, 4 интервалов, соответствующих разным структу рам (схемам замещения) преобразователя.

• На первом интервале t0t1 начинает нарастать ток в транзисторе Т, включенном с момента времени t0. Если считать ток нагрузки Iн идеально сглаженным, то ток диода D, пропускающий до момента t весь ток нагрузки, начнет спадать. В момент времени t1 токи транзистора Т и нагрузки Iн сравня ются и диод D обесточится.

• Второй интервал t1t2 характеризуется протеканием колебательной по луволны тока индуктивности Lк колебательного контура LкCк. К концу интер вала ток спадет до нуля и транзистор Т обесточится, а ток емкости Cк дорастет до тока нагрузки Iн;

при этом напряжение на емкости будет близко к макси мальному, в пределе равному значению двойного напряжения входного ис точника.

• На третьем интервале t2t3 цепь нагрузки LR питается от заряженного конденсатора, пытаясь перезарядить его током нагрузки Iн.

• Четвертый интервал начинается в момент t3 разряда конденсатора до нулевого напряжения, когда открывается диод D, через который протекает ток нагрузки, а напряжение на нагрузке равно нулю. В момент времени t4 прихо дит новый отпирающий импульс на транзистор Т, и процессы повторяются.

Из временных диаграмм на рис. 1.3.3 видны две особенности рассмот ренного квазирезонансного преобразователя при однополупериодном режиме его работы.

Рис. 1.3. Во-первых, импульс управления транзистором должен быть не короче интервала времени t0t2, а оптимально – равен ему. Во-вторых, на интервале t2t2’ на коллекторе транзистора Т появляется прямое напряжение, которое от кроет p-n-переход коллектор-база транзистора Т, что недопустимо. Чтобы ис ключить появление прямого напряжения на транзисторе Т, необходимо или включить диод D1 последовательно с ним, или шунтировать транзистор встречно-параллельным диодом D2 (при использовании вместо транзистора запираемого тиристора эти меры не потребуются). В случае использования диода D2 приходим к так называемому двухполупериодному режиму работы резонансного ключа. В этом случае на интервале t2t3 разряд конденсатора ко лебательного контура LкCк происходит в колебательном режиме через этот диод, независимо от нагрузки, как явствует из временных диаграмм на рис. 1.3.4, построенных для двухполупериодного режима его работы.

Математическую модель квазирезонансного преобразователя в виде еди ной системы дифференциальных уравнений на такте Тт можно получить, если ввести в рассмотрение четыре коммутационные функции для четырех рас смотренных выше интервалов. Но поскольку времена смены интервалов опре деляются здесь из решения трансцендентных уравнений, общее решение для регулировочных и внешних характеристик преобразователя может быть полу чено только численным путем. Показано [5], что регулировочная характери стика при двухполупериодном режиме работы квазирезонансного преобразо вателя совпадает с линейной регулировочной характеристикой широтно-им пульсного преобразователя (1.1.1). При однополупериодном режиме работы получаем семейство регулировочных характеристик, зависящих от величины нагрузки, которые идут выше регулировочной характеристики для двухполу периодного режима.

Рис. 1.3. Аналогичная картина наблюдается и с внешними характеристиками ква зирезонансного преобразователя. При однополупериодном резонансном клю че разряд конденсатора на интервале t2t3 происходит при протекании тока на грузки. С его уменьшением длительность интервала разряда t2t3 растягивается, а среднее значение напряжения на выходе преобразователя соответственно растет. Если конденсатор не разрядится до нуля к моменту t4 очередного от крывания транзистора, рассмотренный режим работы преобразователя изме нится. Это ограничивает минимальные значения тока нагрузки. Максималь ные значения тока нагрузки также ограничены и не могут превосходить ам плитуды тока Iк.max колебательного контура LкCк, определяемой его волновым сопротивлением и входным напряжением Uвх Lк Iк.т =, к =.

к Cк Очевидно, что и регулирование среднего значения выходного напряже ния квазирезонансного преобразователя может быть выполнено только за счет изменения длительности периода Тт, так как длительность синусоидальной полуволны напряжения на конденсаторе Ск определяется собственной часто той колебаний контура LкCк. Изменение же периода Тт изменяет длительность t3t4 нулевой паузы напряжения на нагрузке и тем самым регулирует относи тельную длительность импульса напряжения, как и в ШИП. Подобный способ регулирования, в отличие от широтно-импульсного, принято называть час тотно-импульсным способом, так как изменяется частота следования импуль сов неизменной длительности, а в итоге изменяется скважность импульсов.

1.3.2. КВАЗИРЕЗОНАНСНЫЙ ПОНИЖАЮЩИЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ С ПЕРЕКЛЮЧЕНИЕМ ПРИ НУЛЕВОМ НАПРЯЖЕНИИ (КРП-ПНН) Схема названного преобразователя показана на рис. 1.3.5.

Рис. 1.3. Она также получена из схемы простого ШИП на рис. 1.1.2,а путем ис пользования резонансного ключа с переключением при нулевом напряжении, состоящего из транзистора Т, диода Dк, дросселя Lк, конденсатора Cк и обес печивающего за счет наличия диода Dк двухполупериодный режим работы ключа.

Период электромагнитных процессов в преобразователе здесь также со стоит из четырех интервалов, обозначенных соответствующими временами на рис. 1.3.6.

Рис. 1.3. • Первый интервал t0t1 начинается при выключении транзистора Т. Счи таем, как обычно, при первоначальном анализе все элементы идеальными. То гда постоянный ток нагрузки Iн, протекающий через транзистор Т, коммути рует в конденсатор Ск и начинает заряжать его по линейному закону. В мо мент t1 напряжение на конденсаторе достигнет напряжения входного источ ника, а напряжение на диоде D спадет до нуля.

• Второй интервал t1t2 отсчитывается с момента вступления в работу диода D и начала колебательного процесса в резонансном контуре LкCк. В ре зультате колебательного заряда и разряда конденсатора напряжение на нем в конце второго интервала упадет до нуля. Максимум напряжения на конден саторе Ск превосходит Uвх на величину кIн, не меньшую, чем Uвх, для того, чтобы он разряжаясь после максимума напряжения на источник Uвх, мог раз рядиться в колебательном режиме хотя бы до нулевого напряжения. Иначе невозможно открывание диода Dк, и тогда включение транзистора будет про исходить не при нулевом напряжении, что противоречит целям модификации ключа.

• Третий интервал t2t3 начинается с открывания диода Dк, который фик сирует нулевое напряжение на конденсаторе и транзисторе, пропуская через себя «хвост» отрицательной полуволны тока колебательного контура (на рис.

1.3.6 заштрихованный участок тока iк на интервале t2t2’). В момент t2 включа ется транзистор Т и пропускает нарастающий в дросселе Lк ток положитель ного направления до тока нагрузки Iн в момент времени t3.

• Четвертый интервал t3t4 отсчитывается с момента t3, когда прекращает проводить диод D. К нагрузке снова прикладывается положительное напря жение входного источника и идет формирование импульса напряжения на на грузке. С момента выключения транзистора Т все процессы повторяются.

Для регулирования выходного напряжения преобразователя здесь также изменяем период процесса Тт, что приводит к изменению скважности импуль сов напряжения на нагрузке. Только в отличие от предыдущей схемы здесь при регулировании частоты изменяется длительность импульса, а не паузы, длительность которой зависит от полупериода собственных колебаний резо нансного контура LкСк.

Регулировочная характеристика КРП-ПНН при двухполупериодном ре жиме работы резонансного ключа также линейна, как и у КРП-ПНТ с двухпо лупериодным режимом работы ключа. Да и все остальное, что было сказано о регулировочных и внешних характеристиках КРП-ПНТ, в общем справедли во и здесь.

Сравнение свойств двух рассмотренных типов квазирезонансных преоб разователей, используемых обычно для построения маломощных (порядка 100 Вт) вторичных стабилизированных источников питания электронной ап паратуры, позволяет заключить, что удельные массогабаритные показатели КРП определяются во многом параметрами колебательного контура, что тре бует повышения его частоты и частоты коммутации ключей. Для транзисто ров характерно снижение предельных параметров тока и напряжения при улучшении его частотных свойств. Поэтому квазирезонансные преобразова тели, эффективные по удельным массогабаритным показателям при высоких частотах коммутации вентилей, могут быть выполнены только на малые мощ ности, порядка 100 Вт. Это уровень вторичных источников питания радио электронной аппаратуры (компьютеры, телевизоры и т.п.). Для КРП-ПНТ дос тигнуты частоты коммутации порядка мегагерца. При более высоких частотах заметно сказываются потери в транзисторе при включении от разряда их соб ственных (паразитных) междуэлектродных емкостей. Для исключения этой составляющей потерь в транзисторе необходимо применять схемы КРП-ПНН, где эти емкости в момент включения транзистора разряжены. Это позволяет поднять предельные частоты коммутации в таких преобразователях до 10 мГц. Но худшая форма тока транзистора (квазипрямоугольная, по сравне нию с полусинусоидальной у КРП-ПНТ) увеличивает потери в транзисторе от прохождения прямого тока, что делает КРП-ПНТ предпочтительнее при более низких частотах коммутации.

Общее достоинство квазирезонансных преобразователей заключается в их простоте (один транзистор) и возможности использования на предельных частотах преобразования в качестве параметров колебательного контура соб ственных «паразитных» параметров элементов схемы (индуктивности рассеи вания трансформаторов, собственных емкостей транзисторов), что делает их «полезными». Это позволило достичь в таких источниках удельного объемно го показателя порядка 100 Вт/см3 и выше.

1.4*. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ С ДОЗИРОВАННОЙ ПЕРЕДАЧЕЙ ЭНЕРГИИ В НАГРУЗКУ Все рассмотренные выше преобразователи постоянного напряжения в по стоянное требовали применения вентилей с полным управлением, т.е. транзи сторов или GTO-тиристоров. В то же время обычные тиристоры, являющиеся вентилями с неполным управлением, могут приобрести свойства полностью управляемых вентилей при добавлении к ним устройств искусственной ком мутации, обеспечивающих управляемое включение тиристоров в цепях посто янного напряжения. Источником энергии в узле искусственной коммутации служит заряженный конденсатор, который можно использовать не только для выключения тиристоров, но и для дозирования передачи с него энергии в на грузку. Так родились схемы тиристорно-конденсаторных преобразователей [10]. Поскольку стоимость тиристоров существенно ниже стоимости транзи сторов и GTO-тиристоров той же мощности, а надежность и перегрузочная способность выше, данные схемы на основе технико-экономического анализа могут находить ниши для применения и сегодня.

Схема тиристорно-конденсаторного преобразователя с дозированной передачей энергии в нагрузку показана на рис. 1.4.1.

Преобразователь содержит мост из тиристоров Т1-Т4 с дозирующим и од новременно коммутирующим конденсатором Ск, дроссель Lк, выступающий в роли промежуточного накопителя энергии, и конденсатор С, подключенный через диод к дросселю Lк и выполняющий функцию выходного накопителя энергии, к которому подключается нагрузка R. Схема рассматриваемого пре образователя подобна схеме повышающе-понижающего преобразователя на рис. 1.2.5, у которого входной транзистор заменен тиристорно-конденса торным мостом.

Рис. 1.4. Диаграммы электромагнитных процессов в элементах схемы приведены на рис. 1.4.2.

Период Тт процессов состоит из трех интервалов.

• Первый интервал t0t1 начинается с момента подачи импульсов управ ления на тиристоры Т1 и Т2. Конденсатор Ск, заряженный до напряжения Uвх+Uвых в полярности, обозначенной на конденсаторе без скобок (далее мы убедимся в правильности исходного допущения), начинает перезаряжаться в колебательном режиме по контуру, включающему Lк и источник входного на пряжения Uвх. В процессе колебательного перезаряда конденсатор Ск приоб ретет полярность напряжения, обозначенную на конденсаторе в скобках. Ве личина этого напряжения в момент t1 будет равна исходной, и дальнейший перезаряд прекратится, поскольку напряжение на дросселе Lк в этот момент сравняется с выходным напряжением и откроется диод D. Тиристоры Т1 и Т обесточиваются, так как напряжение на конденсаторе Ск больше не изменяется.

• Второй интервал t1t2 характеризуется протеканием тока, оставшегося в коммутирующем дросселе Lк в момент t1, через диод D в выходной накопи тельный конденсатор С и нагрузку R. Под действием напряжения выхода ток в Lк спадает по линейному закону до нуля и диод D закрывается.

• Третий интервал t2t3 характеризуется разрядом накопительного кон денсатора С на нагрузку. В момент времени t3 включается вторая пара Т3, Т тиристоров моста и все процессы в схеме повторяются, с тем только отличи ем, что на следующем такте работает другая пара тиристоров моста, через ко торые дозирующий конденсатор Ск колебательно перезаряжается в напряже ние той же величины и полярности, с которых мы начали рассмотрение на первом интервале.

Параметры вентилей в этой схеме и условия в моменты их включения и выключения ясны из временных диаграмм напряжений и токов тиристора и диода на рис. 1.4.2.

Рис. 1.4. Для того чтобы воспользоваться прежней методикой (см. раздел 1.1.2) получения внешних и регулировочной характеристик преобразователя, необ ходимо знать моменты перехода схемы от одного интервала к другому в функции параметров схемы для определения длительностей трех коммута ционных функций, соответствующих трем интервалам в периоде процессов в схеме. Качественный анализ временных диаграмм показал возможность нахо дить моменты времени t1 и t2 прямо из анализа процессов на соответствующих интервалах. Но в этом случае возможен и более простой путь анализа исходя из энергетического баланса активных мощностей на входе и выходе преобра зователя на идеальных элементах, который можно записать в следующей форме (пренебрегая пульсациями выходного напряжения относительно его среднего значения Uвых) Uвых UвхIвх =, (1.4.1) R где Iвх – среднее значение тока дозирующей емкости Ск на такте, которое на гружает источник входного напряжения:

t 2Uвх + Uвых 2Uвх + Uвых Iвх = sin кtdt = [1 - cos кt1], Тт 0 к Тткк Lк где к = – волновое сопротивление контура LкСк;

к = – собст Ск LкСк венная частота контура.

Момент времени t1 можно выразить из условия окончания первого интер вала по признаку достижения напряжением на Lк выходного напряжения пре образователя, т.е.

U = (2Uвх + Uвых )cos кt Lк Uвы х при t = t1 достигает (–Uвых). Тогда cos кt1 = -.

2Uвх + Uвых Подставляя это значение в выражение для Iвх, получим 2(Uвх + Uвых ).

Iвх = (1.4.2) ккТт С учетом этого из уравнения баланса (1.4.1) имеем * * 2(1+ Uвых)R (1+ Uвых)R* fт* Uвых (Uвых )2 = = =, (1.4.3) Uвх кТт к fт R где R* = – относительное сопротивление нагрузки;

fт* = – относи к fк тельная частота тактов.

Из решения уравнения (1.4.3) находим относительное значение выходно го напряжения преобразователя R** * т 1± 1- 4.

Uвых = (1.4.4) R** т По этому уравнению можно построить семейство регулировочных харак * теристик Uвых = f1(*) при R* = const. В отличие от аналогичного повышаю т ще-понижающего преобразователя на транзисторе, имеющего при идеальных элементах регулировочную характеристику, не зависящую от нагрузки, здесь эти характеристики зависят от нагрузки. Это связано с тем, что накопитель ный дроссель Lк в рассматриваемой схеме работает в режиме прерывистого тока, а в противопоставляемой схеме рассматривался режим непрерывного тока дросселя. Да и способ регулирования выходного напряжения здесь стал уже частотно-импульсным, а не широтно-импульсным, как ранее.

Из уравнения (1.4.4) можно получить явное выражение и для внешней * * характеристики преобразователя в виде Uвых = f (Iвых), заменив * =const т * Uвых * R* = и решив полученное уравнение снова относительно Uвых, т.е.

* Iвых * * Uвых * * т 1± 1- 4Iвых.

= Iвых = * * Rвых Uвых* т Из его решения имеем уравнение внешней характеристики * Uвых =. (1.4.5) 1 * Iвых * т 1.5*. МЕТОД ОСРЕДНЕНИЯ ПЕРЕМЕННЫХ СОСТОЯНИЯ Проделанный анализ электромагнитных процессов в различных типах преобразователей постоянного напряжения в постоянное показал, что все пе ременные состояния в них (напряжения емкостей и токи индуктивностей) со держат две составляющие: постоянную и переменную. Если скорости измене ния таких составляющих, характеризующих режим работы устройства по по стоянному току и по переменному току, существенно различны, то можно два этих режима рассматривать раздельно, полагая, что режим по переменному току (динамический режим) есть как бы режим периодических малых откло нений от режима по постоянному току (статического режима). Данное базовое положение хорошо себя зарекомендовало при изучении непрерывных систем, описываемых дифференциальными уравнениями с постоянными параметрами.

Как было показано выше, из-за дискретного характера работы ключей в вентильных преобразователях последние имеют различные системы диффе ренциальных уравнений на интервалах между коммутациями. При объедине нии с помощью коммутационных функций этих различных систем на интер валах в одну систему дифференциальных уравнений на периоде процесса приходим к системе дифференциальных уравнений с переменными (разрыв ными) коэффициентами. Но в такой системе уже трудно в общем случае про вести разделение переменных состояния на постоянные и переменные состав ляющие, хотя уравнения по постоянной составляющей при этом выделить не трудно, как это было проделано в разделе 1.3. Поэтому требовалась такая ме тодика сведения различных систем дифференциальных уравнений в одну об щую систему, которая бы не содержала переменных коэффициентов.

Подобная методика была создана и получила название метода осредне ния переменных состояния [9]. Она основана на процедуре объединения от дельных систем дифференциальных уравнений переменных состояния в одну общую систему путем слияния в одну эквивалентную матрицу парциальных матриц отдельных систем, взятых с весовыми коэффициентами, соответст вующими парциальной доле длительности существования отдельных интер валов l в общем периоде процессов.

В матричной форме системы уравнений пространства состояний х на от дельных L-интервалах периода имеют вид & x = Alx + Blu, (1.5.1) y = Clx, где х – вектор переменных состояния;

u – вектор воздействий;

y – вектор вы ходных переменных.

Общая система уравнений пространства состояний имеет форму & x = Allx + Bllu = Ax + Bu, ll (1.5.2) & y = Cllx = Cx, l где А, В – эквивалентные осредненные матрицы системы.

Затем переменные состояния, выхода и воздействия представляем в виде совокупностей постоянной Х, Y, U и переменной x, y, u составляющих x = X + x, y = Y + y, u = U + u. (1.5.3) В результате из системы уравнений (1.5.2) получаем две отдельные системы:

одна алгебраическая система для постоянных составляющих и вторая система дифференциальных уравнений для переменных составляющих, а именно:

(1.5.4а) AX + BU = 0, Y = CX, (1.5.4б) & x = Ax + Bu, y = Cx.

Тогда из решения системы (1.5.4а) получаем постоянные составляющие ре жима X = -A-1BU, (1.5.5) Y = -CA-1BU, а из преобразованного по Лапласу матричного дифференциального уравнения (1.5.4б) – уравнение в изображениях:

(pI - A) X ( p) = BU ( p), (1.5.6) Y ( p) = CX ( p), решение которого дает передаточные функции преобразователя в режиме ма лых отклонений:

X ( p) Wx ( p) = = (pI - A)-1B, U ( p) (1.5.7) Y ( p) Wy ( p) = = C(pI - A)-1B, U ( p) где I – единичная матрица.

В связи со сложностью эквивалентных матриц A, B в (1.5.2) метод осред нения в такой форме применим при числе интервалов непрерывности в пе риоде процесса в преобразователе не более 2-3. Именно для анализа широтно импульсных преобразователей постоянного напряжения он и был предложен, где в режиме непрерывного тока имеется два интервала непрерывности, а в ре жиме прерывистого тока – три интервала.

Проиллюстрируем изложенный метод на примере анализа понижающего ШИП по схеме рис. 1.1.2, эквивалентная схема замещения которого с учетом реальных параметров элементов показана на рис. 1.5.1. При этом в схеме ШИП добавлен фильтровой конденсатор С, включённый параллельно нагрузке.

Рис. 1.5. Дифференциальные уравнения переменных состояния (тока дросселя i и напряжения конденсатора u) для интервала замкнутого состояния ключа К имеют вид RL + R0 R di - & uвх L LRC i dt = +.

L du R 1 u 0 dt C RC C(R + RC ) Уравнения переменных вектора выхода y uвых R0 R0 i = RC, iвх 1 0 u RRC где R0 =.

R + RC Дифференциальные уравнения переменных состояния для интервала замкнутого положения ключа К2 имеют вид RL + R0 R di - L LRC i dt =, R du 1 u dt C RC C(R + RC ) а уравнения переменных вектора выхода:

uвых R0 R0 i = RC.

iвх u 0 Общая осредненная система уравнений состояния в соответствии с (1.5.2) будет RL + R0 R di - & uвх L LRC i dt L = + (1.5.8) R du u 0 dt RC C(R + RC ) и уравнений выхода uвых R0 R i = (1.5.9) RC, iвх u где – относительная длительность импульса напряжения на выходе ШИП.

Теперь для возможности декомпозиции систем уравнений (1.5.8), (1.5.9) на уравнения для постоянной и переменной составляющих представим мгно венные значения переменных в виде сумм указанных составляющих:

uвх = Uвх + uвхД, u = U + u, i = I + i, (1.5.10) = 1 +, uвых = Uвых + uвыхД, iвх = Iвх + iвхД, считая переменные составляющие малыми величинами по сравнению с посто янными.

После подстановки (1.5.10) в (1.5.8) и (1.5.9) из последних систем выде ляем системы уравнений переменных состояния по постоянному току R - (RL + R0) I 1Uвх RC = R U RC R + RC (1.5.11) и уравнений выхода по постоянному току R Uвых I R =, RC I U вх 1 (1.5.12) а также систему уравнений переменных состояния по переменному току (по отклонениям) R 1 Uвх di - RL + R i L uвхД L L RC L dt = + du R u R0 - CRC L(R + RC ) dt CRC L(R + RC ) (1.5.13) и систему уравнений выхода по переменному току R uвыхД i 0 0 uвхД R = +.

RC iвхД u 0 I 1 (1.5.14) При выводе этих уравнений любое произведение переменных в отклоне ниях типа u считалось малой величиной второго порядка и не учитыва лось. Таким образом, уравнения (1.5.13) и (1.5.14) есть линейная модель в ма лом для ШИП с реальными элементами. После преобразования этих уравне ний по Лапласу получаем уравнения в изображениях соответственно:

R pL + RL + R RC i ( p) 1 Uвх uвхД( p) =, (1.5.15) R 1 u ( p) ( p) 0 - pC + RC R + RC R uвыхД( p) i ( p) uвхД( p) 0 R = +.

RC iвхД( p) u ( p) 0 I ( p) 1 (1.5.16) Из решения этих уравнений можно получить необходимые передаточные функции ШИП. Для основной передаточной функции по каналу вход управ- ления шириной импульса – выходное напряжение имеем uвыхД( p) Uвых 1+ pRCC Wy ( p) = =. (1.5.17а) ( p) L p2LCR0 + RCC + R0C + p + R + RC Передаточная функция по каналу возмущения источник входного напря жения – выходное напряжение имеет вид uвыхД( p) R Wв ( p) = = Wy ( p).

uвхД( p) R + RL (1.5.17б) Выражение для выходного напряжения ШИП по постоянному току Uвых находим из решения уравнений режима постоянного тока (1.5.11), (1.5.12):

Uвых R * Uвых = = 1.

Uвх R + RL (1.5.18) По уравнению (1.5.18) можно построить семейство регулировочных ха * рактеристик рассматриваемого ШИП Uвых = f1(1)R=const и семейство внеш * * них характеристик ШИП Uвых = f (Iвых). Для получения последних 1 =const преобразуем уравнение (1.5.18) к искомому виду:

1 * Uвых = 1 = 1 =.

RL RLIвых RLIвых Uвх 1+ 1+ 1+ R Uвых Uвых Uвх (1.5.19) Введем базовый ток Uвх Iб =, RL Iвых * тогда с учетом относительного выходного тока Iвых = из (1.5.19) полу Iб чаем * Uвых = * Iвых 1+ * Uвых или * * Uвых = 1 - Iвых.

(1.5.20) Графики внешних характеристик здесь очевидны.

Таким образом, метод осреднения пространства состояний является эф фективным методом анализа широтно-импульсных преобразователей посто янного тока как по постоянному току, так и по переменному току в режиме малых отклонений (передаточные функции, частотные характеристики).

Такое разделение процессов, как можно строго показать, доступно только в тех случаях, когда частота среза непрерывной части (выходного фильтра) не менее чем на порядок меньше частоты коммутации ключей. В ШИП это прак тически всегда имеет место. К сожалению, в резонансных преобразователях это условие не выполняется, поэтому считается, что данный метод к ним не применим. Здесь в разделе 1.2 этот подход использован при анализе режима по постоянному току квазирезонансных преобразователей с реальными пара метрами элементов, что позволило просто получить их регулировочные и внешние характеристики. Возможен и малосигнальный анализ этих преоб разователей методом осреднения. Информация о других возможных подходах к анализу преобразователей постоянного напряжения в постоянное имеется в работах [9,8].

Вопросы к главе 1.1. Какие известны типы широтно-импульсных преобразователей (ШИП)?

1.2. Чем отличается однополярная широтно-импульсная модуляция от двух полярной?

1.3. Что определяет регулировочная характеристика ШИП?

1.4. Какой ШИП называется реверсивным?

1.5. Каким новым свойством обладают преобразователи с управляемым обменом энергии?

1.6. Какая основная новая возможность у преобразователя с гальваниче ской развязкой входа и выхода?

1.7. Что определяет внешняя характеристика преобразователей постоян ного напряжения?

2.8. В каких ШИП возможна рекуперация энергии из нагрузки?

2.9. Как сказываются параметры реальных элементов преобразователей с управляемым энергообменом на внешние характеристики?

2.10. Как сказываются параметры реальных элементов преобразователей с управляемым энергообменом на регулировочные характеристики?

2.11. Какая особенность у входного тока преобразователя Кука?

2.12. Почему преобразователи постоянного напряжения в постоянное на зывают «электронными трансформаторами постоянного напряжения»?

2.13. Какие ключи называются резонансными?

2.14. Как отличаются внешние и регулировочные характеристики квази резонансного преобразователя (КРП) от соответствующих характеристик ШИП?

2.15. Какой способ регулирования напряжения КРП называют частотно импульсным?

2.16. Какое свойство преобразователей с дозированной передачей элек трической энергии в нагрузку послужило основанием к их названию?

2.17. Какой способ регулирования напряжения применим в преобразова телях с дозированной передачей электрической энергии?

2.18. В чем суть метода осреднения переменных состояния (ОПС)?

2.19. Какова процедура метода ОПС?

2.20. Какие характеристики ШИП можно получить методом ОПС?

2.21* В каких преобразователях постоянного напряжения, кроме ШИП, возможна рекуперация энергии из нагрузки?

2. ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ ПОСТОЯННОГО НАПРЯЖЕНИЯ В ПЕРЕМЕННОЕ – АВТОНОМНЫЕ ИНВЕРТОРЫ Инвертированием в силовой электронике называют процесс преобразова ния постоянного напряжения в переменное, т.е. процесс, обратный выпрямле нию. Устройства, осуществляющие такое преобразование, являются инверто рами. Различают два типа инверторов:

• зависимые инверторы, или инверторы, ведомые сетью;

• независимые или автономные инверторы.

Зависимый инвертор работает при условии наличия в его выходной цепи источника переменного напряжения, который задает форму, частоту и вели чину напряжения образованной им сети переменного напряжения. В этой сети могут находиться потребители переменного тока, и задача зависимого (от этой сети) инвертора сводится к поставке в эту сеть недостающей или допол нительной активной мощности. С примером использования зависимого ин вертора мы сталкиваемся в системе передачи электрической энергии постоян ным током при связи двух энергосистем переменного напряжения. При этом на передающем конце линии выпрямитель преобразует переменное напряже ние в постоянное, а на приемном конце зависимый инвертор преобразует по стоянный ток в переменный, добавляя в приемную энергосистему свою ак тивную энергию. Возможна смена функций вентильных преобразователей на обратные для обращения потока активной мощности в линии постоянного тока.

Взаимная обратимость функций выпрямления и зависимого инвертиро вания позволила построить их теорию на базе единой методологии, изложен ной в главе 3 части 1 [1]. Поэтому здесь анализируются только автономные инверторы.

Автономный инвертор может работать при условии отсутствия на его выходе каких-либо источников переменного напряжения. При этом частота выходного напряжения автономного инвертора определяется частотой им пульсов управления вентилями инвертора, а форма и величина выходного на пряжения – характером и величиной нагрузки и в определенной мере – схемой автономного инвертора.

Различают три типа автономных инверторов:

1) инверторы тока;

2) резонансные инверторы;

3) инверторы напряжения.

2.1. ИНВЕРТОРЫ ТОКА Инвертор тока – исторически первый тип автономного инвертора – ха рактеризуется двумя отличительными энергетическими признаками. Во первых, входная цепь инвертора тока есть цепь со свойствами источника по стоянного тока, а функция вентилей инвертора сводится к периодическому переключению направления этого тока в выходной цепи инвертора. Значит, на выходе вентильного коммутатора будет переменный ток (или, образно говоря, периодически переключаемый по направлению постоянный ток), т.е. цепь со свойствами источника переменного тока. Во-вторых, нагрузкой инвертора то ка должна быть цепь со свойствами, близкими к источнику напряжения, т.е.

с близким к нулевому внутренним динамическим сопротивлением, допус кающим протекание через него скачкообразно меняющегося тока. Практиче ски это обеспечивается включением на выход вентильного коммутатора кон денсатора, что позволит уже подключить после него любую реальную нагруз ку с индуктивностью, не допускающей скачков тока. Условная схема инвер тора тока с механическим коммутатором показана на рис. 2.1.1,а, а диаграммы напряжений и токов на входе и выходе коммутатора – на рис. 2.1.1,б.

а б Рис. 2.1. Переменный прямоугольный ток I2 на выходе коммутатора порождает переменное линейно изменяющееся напряжение на конденсаторе С. Комму татор при этом выполняет функцию преобразования постоянного тока в пере менный, т.е. в соответствии с (1.4.3) части i2 = кi1, (2.1.1а) где к – коммутационная функция коммутатора (вентильного комплекта), имеющая здесь вид прямоугольного колебания единичной амплитуды.

Кроме того, в соответствии со вторым уравнением (1.4.3) части u1 = кu2, (2.1.1б) т.е. коммутатор еще выполняет и обратную функцию, т.е. преобразование пе ременного напряжения U2 на конденсаторе С в постоянное (выпрямленное) напряжение U1 в звене постоянного тока источника тока I. При этом в связи с отсутствием в примере потребления активной мощности с выхода инвертора среднее значение входного напряжения инвертора U1 равно нулю.

2.1.1. ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ ИНВЕРТОР ТОКА Принципиальная схема однофазного инвертора тока показана на рис. 2.1.2. Здесь функцию коммутатора выполняет однофазная мостовая схема на тиристорах. Режим источника тока на входе инвертора, получающего пи тание от источника напряжения Uвх, создан включением в цепь постоянного тока дросселя Ld с индуктивностью, достаточной для подавления возможных пульсаций входного тока. Нагрузка инвертора состоит из сопротивления R.

Рис. 2.1. Диаграммы токов и напряжений элементов инвертора показаны на рис. 2.1.3. Конденсатор С, помимо отмеченной функции энергетического бу фера (по току) между выходом инвертора с разрывным током и нагрузкой, не допускающей в общем случае скачков тока в ней, имеет еще одну функцию.

Он обеспечивает искусственную коммутацию тиристоров инвертора, т.е. вы ключение тиристоров под действием напряжения заряженного конденсатора, прикладываемого к тиристорам в обратном направлении. Так, при проводя щих тиристорах Т1 и Т4 диагонали моста конденсатор С заряжается от источ ника входного напряжения Uвх в полярности «плюс» слева конденсатора и «минус» справа. Тогда при включении тири сторов Т2, Т4 второй диагонали моста через них к тиристорам Т1 и Т2 скачком приложится обрат ное напряжение и они выключатся. Конденсатор С теперь начнет перезаряжаться в обратную по лярность, как видно из диаграмм на рис. 2.1.3, Рис. 2.1. а за время действия tсх на тиристоре обратного напряжения он должен успеть восстановить свои управляющие свойства.

Для получения внешних и регулировочных характеристик инвертора тока построим модель преобразователя в рамках метода АДУ(1). В предположе нии, что элементы схемы идеальны, приведем схему замещения инвертора то ка, как показано на рис. 2.1.4.

Рис. 2.1. Источник входного постоянного напряжения Uвх с последовательно включенным реактором Ld и тиристорный мостовой коммутатор представим источником переменного прямоугольного тока iи. Для упрощения анализа на грузку инвертора полагаем чисто активной, но по рассматриваемому методу АДУ(1) можно сделать расчет для любой схемы замещения нагрузки.

Дифференциальное уравнение для первых гармоник переменных имеет вид duвых (1) Uвых (1) C + = iн (1). (2.1.2) dt R После его алгебраизации (см. параграф 1.5.2.3.3 части 1) получим для дейст вующего значения первой гармоники выходного напряжения Iи(1) R U =. (2.1.3) вых (1) 1 + (CR ) Выразим действующее значение первой гармоники выходного тока вен тильного моста инвертора Iи(1) через параметры схемы исходя из уравнения баланса активных мощностей на входе и выходе инвертора при идеальных па раметрах элементов схемы U вых(1) U Id = U Кп.т Iи(1) =, (2.1.4) вх вх R где Кп.т – коэффициент преобразования схемы по току, здесь Кп.т = 2 (см. (2.3.26) части 1). Тогда Uвых Iи(1) =, UвхКп.т R и, подставив это в (2.1.3), получим в относительных единицах Uвых(1) * Uвых(1) = = Кп. т 1+(R*), (2.1.5) Uвх где R* = CR – относительное значение сопротивления нагрузки по сравнению с сопротивлением емкости С.

Так как ток нагрузки в сопротивлении R обратно пропорционален ве- личине этого сопротивления, то на рис. 2.1.5a построена зависимость * Uвых = f1, которая может быть названа квазивнешней характеристикой R* инвертора тока.

РИС. 2.1.5А Заметим, что если в уравнении (2.1.4) заменить R* * Uвых R* =, * Iвых (2.1.6а) Iвых Iвых * * * где Iвых = =, то получим уравнение Uвых = f2(Iвых), дающее CUвх IБ внешнюю характеристику по определению.

Уравнение (2.1.4) определяет и зависимость выходного напряжения ин вертора тока от частоты импульсов управления вентилями, которая может быть названа регулировочной характеристикой, т.е. здесь имеет место частот ный способ регулирования величины переменного напряжения, что не всегда приемлемо.

В инверторе тока показательна еще его входная характеристика, опреде ляемая здесь как зависимость относительного среднего значения входного то * ка инвертора Id от относительной проводимости нагрузки, т.е. Id = f, R* где за базовый ток по-прежнему принят ток, равный отношению базового на пряжения к базовому сопротивлению:

UБ IБ = = СUвх.

Х Б (2.1.6б) Из (2.1.3) с учетом (2.1.4) и (2.1.6,а,б) получаем * Id Uвых(1) * Id = = = 1+. (2.1.7) CUвх Кп.тR* R* График этой зависимости построен на рис. 2.1.5б.

Рис. 2.1.5б Как и в зависимом, так и в автономном инверторе тока есть ограничение на предельное значение тока нагрузки, поскольку с ростом тока нагрузки ус коряется процесс перезаряда конденсатора после каждой коммутации, а зна чит, уменьшается время приложения к тиристору отрицательного напряжения для восстановления его управляющих свойств, как это видно из диаграммы на рис. 2.1.3. Можно показать [11], что это время tсх на рис. 2.1.3, которое не мо жет быть меньше, чем время восстановления управляющих свойств тирис- тора tв, равно = tсх = R* ln tв. (2.1.8) R* 1 + e С другой стороны, угол определяет связь переменного напряжения на выходе инвертора Uвых с постоянным напряжением на его входе Uвх. В соот ветствии с регулировочной характеристикой управляемого выпрямителя имеем Ud = Uвх = Кп.нUвых cos, (2.1.9) откуда Uвх Uвых =. (2.1.9) cosКп.н Таким образом, на основании выполненного анализа можно заключить, что инвертор тока:

• не допускает режимов холостого хода и имеет ограничение по пре дельному значению тока нагрузки;

• имеет внешнюю характеристику с участком резкого спада напряжения;

• имеет форму выходного напряжения, зависящую от величины нагрузки (треугольная форма в режимах, близких к холостому ходу, и синусоидаль- ная – в режимах предельных нагрузок);

• является инерционным преобразователем, так как скорость изменения режима определяется скоростью изменения тока в реакторе с большой индук тивностью Ld;

• не рационален для получения низких частот выходного напряжения, так как при этом возрастают массогабаритные показатели реактора и конден сатора.

Для ослабления этих недостатков или даже устранения некоторых из них модифицируют классическую схему [13] так называемого параллельного ин вертора тока за счет [14-22]:

• введения дополнительных конденсаторов на выходе инвертора;

• введения отсекающих вентилей;

• введения вентилей обратного тока;

• введения тиристорно-индуктивного регулятора;

• применения широтно-импульсного регулирования выходного тока ин вертора;

• применения векторного (фазового) регулирования.

Ниже кратко рассмотрены указанные варианты инверторов тока.

2.1.2. РАЗВИТИЕ СХЕМОТЕХНИКИ ИНВЕРТОРОВ ТОКА 2.1.2.1. ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНО-ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ ИНВЕРТОР ТОКА При запредельных токах нагрузки параллельного инвертора тока, вызы вающих невосстановление управляющих свойств проводящего тиристора, происходит короткое замыкание источника входного напряжения через невос становившийся тиристор и вновь включенный очередной тиристор, т.е. через две ветви моста. Можно схемным решением ограничить предельно возмож ный ток, отбираемый с выхода мостового коммутатора, если подключить на грузку параллельно части расщепленного компенсирующего конденсатора, как показано на рис. 2.1.6.

Здесь конденсатор С1 будет огра ничивать предельную величину тока iи, отбираемого с выхода тиристорного ком мутатора, по мере уменьшения сопро тивления нагрузки R. В пределе, при ко ротком замыкании в нагрузке (R = 0) инвертор переходит в режим холостого хода с емкостью С1 (С2 закорочена), Рис. 2.1. раскачивая напряжение на ней до бес конечности в соответствии с внешней характеристикой параллельного инвер тора. Это требует принятия дополнительных мер (рассматриваемых ниже) по ограничению выходного напряжения инвертора, в то время как ток короткого замыкания нагрузки здесь уже вначале ограничен самой схемой.

2.1.2.2. ИНВЕРТОР ТОКА С ОТСЕКАЮЩИМИ ВЕНТИЛЯМИ Из принципа работы параллельного инвертора тока на тиристорах видно, что переменный ток инвертора iи должен опережать переменное напряжение на выходе инвертора Uвых на угол. Это опережение обеспечивается за счет реактивной мощности конденсатора QC, которая расходуется на компенсацию реактивной мощности нагрузки Qн при отстающей фазе тока относительно напряжения и реактивной мощности на коммутацию Qк, пропорциональную углу и необходимую для восстановления управляющих свойств вентиля по сле его выключения. Тогда уравнение баланса реактивных мощностей на вы ходе инвертора тока будет иметь вид с учетом векторной диаграммы рис. 2.1. CU QC = = Qн + Qк = Pнtg + Pн tg, (2.1.10) откуда Pн(tg + tg н).

C = U (2.1.11) Из этого соотношения видно, что при заданной активной мощности на грузки Pн, ее cos н и требуемом тиристорами угле на их восстановление, величина емкости обратно пропорциональна частоте выходного напряжения.

Из данного результата следуют два важных вы вода. Во-первых, параллельный инвертор тока труд но применять для получения низких частот выход ного напряжения из-за больших значений емкости конденсатора, а также больших значений индуктив ности реактора Ld в звене постоянного тока, при званного подавлять во входном токе инвертора гар Рис. 2.1. монику тока, кратную удвоенной частоте инвертора (см. рис. 2.1.1,б). Во-вторых, параллельный инвертор тока плохо подходит для получения выходного напряжения с регулируемой частотой, например для це лей построения регулируемого электропривода переменного тока, так как пере избыток реактивной мощности конденсатора на высоких частотах будет при водить к резкому росту напряжения на выходе инвертора в соответствии с уравнением внешней характеристики (2.1.5).

Для устранения указанных недостатков используют схему инвертора то ка с отсекающими вентилями, которые могут быть и управляемыми [10,11].

Поскольку такой инвертор тока позволяет регулировать частоту выходного напряжения, рационально рассмотреть пример трехфазного инвертора тока с отсекающими вентилями, предназначенного для питания трехфазных асин хронных двигателей. Схема такого инвертора показана на рис. 2.1.8 и содер жит две группы коммутирующих конденсаторов: С1, С3, С5 для катодной группы вентилей Т1, Т3, Т5 и С2, С4, С6 для анодной группы вентилей Т2, Т4, Т6.

Конденсаторы отделены от фаз нагрузки ZA, ZB, ZC соответствующими отсе кающими диодами D1- D6.

РИС. 2.1. В любой момент времени в схеме открыты два тиристора, один в катод ной группе и один в анодной группе, например Т1 и Т2, через которые питают ся фазы С и А нагрузки. Это означает, что каждый тиристор работает по одной трети периода выходного напряжения. Такой режим есть следствие так назы ваемого 120-градусного алгоритма управления инвертором. Конденсаторы С и С5 заряжены в полярности, указанной на рис. 2.1.8. При включении очеред ного тиристора Т3 к тиристору Т1 скачком прикладывается в обратном на правлении напряжение конденсатора С1 и тиристор Т1 выключается. Так как в цепи постоянного тока протекает неизменный ток id = id, то теперь этот ток вместо тиристора Т1 потечет через конденсатор С1 и параллельную ему це почку из последовательных конденсаторов С5 и С3. В момент смены полярно сти напряжения на конденсаторе С1 закончится действие отрицательного на пряжения на тиристоре Т1 и он восстановит свои управляющие свойства. Дру гой характерный момент процесса коммутации связан с фактом достижения напряжением на конденсаторе С1 линейного напряжения UАВ. С этого момен та начнется коммутация тока нагрузки, равного Id, из фазы А в фазу В по кон туру С5 -D3 -ZB - ZA - D1 - C5. Этот процесс аналогичен процессу коммутации в диодном выпрямителе, только вместо напряжения сети коммутирующим на пряжением является напряжение на конденсаторе С1. В процессе коммутации ток фазы В нагрузки нарастает, а ток фазы А уменьшается так, что сумма то ков остается равной току Id. Конденсатор С1 продолжает дозаряжаться до мо мента времени, пока не спадет к нулю ток фазы А и диод D1 не закроется.

В этот характерный момент коммутации инвертор переходит в новое состоя ние с открытыми тиристорами Т3 и Т2 и с токами в фазах В и С нагрузки. При этом емкость С1 перезарядилась в обратную полярность напряжения, емкость С5 разрядилась, а емкость С3 зарядилась в полярность минус слева, плюс справа и подготовилась для коммутации тока с тиристора Т3 на тиристор Т через 1200. Через шестую часть периода произойдет аналогичная коммутация в анодной группе вентилей при включении тиристора Т4, при этом заряжен ные в указанной полярности емкости С2 и С6 подготовлены для обеспечения выключения тиристора Т2.

Таким образом, емкости в этом инверторе подключаются параллельно нагрузке только на время коммутации токов в фазах нагрузки, поэтому они и названы коммутирующими. Их величина не зависит от значения реактивной мощности нагрузки, что и позволяет работать инвертору тока с отсекающими диодами на любую нагрузку и при любой частоте выходного напряжения в пределах коммутирующей способности емкостей.

2.1.2.3 ИНВЕРТОР ТОКА С ВЫПРЯМИТЕЛЯМИ ОБРАТНОГО ТОКА Для предотвращения чрезмерного возрастания напряжения на выходе ин вертора тока при малых нагрузках в соответствии с уравнением внешней ха рактеристики (2.1.4) на его выход вводят выпрямитель обратного тока, на груженный на противоЭДС требуемого уровня (рис. 2.1.9). Реактор L0B в цепи постоянного тока выпрямителя обратного тока на диодах D1 – D4 обеспечива ет режим непрерывного тока в цепи. При этом внешняя характеристика ин вертора тока будет иметь участок ограничения напряжения при малых нагруз ках (рис. 2.1.10).

РИС. 2.1. РИС. 2.1. Практически неудобно иметь второй источник постоянного напряжения, необходимый для нагрузки выпрямителя обратного тока. Непосредственно подключить выход этого выпрямителя к источнику входного напряжения Uвх нельзя, так как его выпрямленное напряжение U0В = UвыхКп.н больше, чем на пряжение входного источника, величина которого связана соотношением (2.1.9), т.е. Uвх = Кп.нUвых cos. Поэтому на вход выпрямителя обратного тока нужно подать только cos – часть выходного напряжения инвертора, что тре бует наличия на выходе инвертора тока трансформатора, к отводам которого и подключаются диоды выпрямителя обратного тока. Это естественным обра зом достигается в нулевой схеме автономного инвертора тока, требующей по характеру работы наличия выходного трансформатора, как показано на рис. 2.1.11.

РИС. 2.1. Очевидно, что, сделав вентили обратного тока управляемыми с углом, можно регулировать величину выходного напряжения инвертора тока, по скольку тогда U0B = Кк.пUвых cos, т.е.

U0В Uвх =.

Uвых = Кк.п cos Кк.п cos (2.1.12) С другой стороны, добавление на выход инвертора тока управляемого выпрямителя обратного тока уменьшит результирующий коэффициент мощ ности нагрузки инвертора, т.е. его н, что в соответствии с (2.1.11) потребует увеличения значения емкости конденсатора С инвертора для компенсации возросшей реактивной мощности результирующей нагрузки, складывающейся из собственной нагрузки инвертора и выпрямителя обратного тока.

Таким образом, можно заключить, что:

• использование выпрямителя обратного тока в инверторе требует до полнения его выходным трансформатором и при неуправляемом выпрями- теле только ограничивает предельную величину выходного напряжения ин вертора;

• при управляемом выпрямителе обратного тока появляется возмож ность регулировать выходное напряжение инвертора ценой повышения затрат на установку конденсатора большей величины, что ограничивает применение этой модификации инвертора;

• появляется дополнительный канал управления.

1.2.2.4. ИНВЕРТОР ТОКА С ТИРИСТОРНО-РЕАКТОРНЫМ РЕГУЛЯТОРОМ Как следует из соотношения (2.1.11), при прочих равных условиях вы ходное напряжение инвертора зависит от коэффициента мощности нагрузки cos н. Именно это обстоятельство было использовано в рассмотренном выше исполнении инвертора тока с управляемым выпрямителем обратного тока.

Возможно и иное регулирование результирующей реактивной мощности, по требляемой с выхода инвертора тока, за счет подключения параллельно на грузке чисто реактивного регулируемого потребителя тока, влияющего на ре зультирующий коэффициент мощности. В качестве такого регулируемого ре активного сопротивления обычно используется индуктивность реактора, включенного последовательно с парой встречно-параллельно включенных ти ристоров (гл. 3), как это видно из схемы такого инвертора на рис. 2.1.12.

РИС. 2.1. В главе 3 будет показана зависимость эквивалентной (виртуальной) ин дуктивности на входе такой тиристорно-реакторной цепи от угла управле- ния тиристорами и индуктивности реактора. Сейчас будем полагать, что па раллельно активному сопротивлению R нагрузки включена еще эквивалент ная индуктивность L (рис. 2.1.9).

Для получения уравнений внешних и регулировочных характеристик та кого инвертора тока запишем дифференциальное уравнение для выходной це пи инвертора:

duвых uвых C = + + dt = iи.

uвых dt R L (2.1.13) Выполнив алгебраизацию этого уравнения для действующего значения пер вой гармоники выходного напряжения, аналогичную сделанной для уравнения (2.1.2), получим в тех же относительных единицах * Uвых = Кп.т 1+ (R*)2 + (ctg н )2 - 2ctg н.

(2.1.14) По этому соотношению можно построить семейства внешних и регулировоч ных характеристик при различных значениях угла н полного сопротивления нагрузки. Они подобны соответствующим характеристикам на рис. 2.1.5 для н = 0.

Методом АДУ2 можно определить и качество выходного напряжения ин вертора, оцениваемого по его коэффициенту гармоник. Для получения фор мулы для действующего значения высших гармоник выходного напряжения методом АДУ2 запишем дифференциальное уравнение для мгновенного зна чения напряжения высших гармоник, аналогичное (2.1.13):

duвых.вг uвых.вг С + + dt = iи.вг. (2.1.15) uвых.вг dt R После его алгебраизации (см. раздел 1.5.2.3.2 части 1) получим для дейст вующих значений 1 C 2 2 (2) С2Uвых.вг + Uвых.вг - 2 +(Uвых.вг) = (Iи.вг). (2.1.16) L R2 L Из (2.1.16) видно, что в рамках первого уровня приближения (N = 1, т.е.

(2) Uвых.вг = 0, Uвых.вг = 0 ) решение не будет включать в себя параметры на грузки R и L. Поэтому построим решение в рамках второго уровня приближе ния (N = 2) [23], для чего проинтегрируем левую и правую части уравнения (2.1.15) два раза:

(2) (3) u u вых.вг вых.вг (2) Сuвых.вг + + = iи.вг.

R L (2.1.17) (2) (3) В рамках второго уровня приближения (N = 2, т.е. Uвых.вг = 0, Uвых.вг = 0 ) из (2.1.17) после алгебраизации получим Iи(1) (2) ( (Uвых.вг)= Iи.в) = Кг.т..

С 2С (2.1.18) Здесь Кг.т – интегральный коэффициент гармоник выходного тока вентиль ного комплекта инвертора, при прямоугольной форме тока, равный для одно фазного инвертора Кг.т = 0,04.

Тогда из (2.1.16) с учетом (2.1.18) будем иметь Iи(1) 2 1 C Iи(1) ( Uвых.вг = Кг.т - - Кг.т) (2.1.19) L С2 R2 2С или в тех же относительных единицах, что и в формуле для первой гармоники по (2.1.5) 1 2 1 2 * * * (2) Uвых.вг = (Iи(1)Кг.т) + - 2 (Iи(1)Кг.т ).

R* L* (2.1.20) Через это соотношение и (2.1.14) определяем коэффициент гармоник выход ного напряжения * Uвых.вг Кг =, * Uвых(1) (2.1.21) который зависит от интегральных коэффициентов гармоник тока вентильного комплекта инвертора первого и второго порядков.

Таким образом:

• тиристорно-реакторный регулятор, подгружая выход инвертора реак тивным током, расширяет рабочий участок внешних характеристик инвертора тока, на котором выходное напряжение мало зависит от выходного тока ин вертора, но не исключает резкого возрастания выходного напряжения инвер тора при снижении потребления нагрузкой активной мощности (при росте R*);

• тиристорное регулирование тока индуктивности искажает его, что со ответственно приводит к дополнительному искажению формы выходного на пряжения инвертора, не учитываемому формулой (2.1.21);

• появляется дополнительный канал управления.

2.1.2.5. ИНВЕРТОР ТОКА С ШИРОТНО-ИМПУЛЬСНЫМ СПОСОБОМ ФОРМИРОВАНИЯ КРИВОЙ ВЫХОДНОГО ТОКА Прямоугольный характер тока на выходе вентильного комплекта инвер тора тока обусловливает близкую к прямоугольной (точнее, трапецеидальной) форме выходного напряжения инвертора на низких частотах, когда время пе резаряда коммутирующей емкости становится малым по сравнению с дли тельностью полупериода выходного напряжения. Это ограничивает нижнюю рабочую частоту инвертора тока с рассмотренным простым алгоритмом управления.

Качество выходного напряжения инвертора тока можно значительно улучшить, если применить на низких выходных частотах широтно-импуль- сный способ формирования кривой выходного тока вентильного комплекта инвертора. Так как подобные регулируемые по выходной частоте источники переменного напряжения требуют прежде всего системы регулируемого элек тропривода переменного тока, которые, начиная с мощности несколько кило ватт, являются трехфазными, то проанализируем широтно-импульсный спо соб формирования выходного тока инвертора применительно к трехфазному инвертору тока. Для концентрации внимания именно на особенности алго ритма управления рассмотрим инвертор тока на GTO-тиристорах (рис. 2.1.13), хотя все сказанное будет применимо и к трехфазному тиристорному инверто ру с отсекающими вентилями.

РИС. 2.1. Улучшение формы выходного тока инвертора достигается за счет форми рования каждого полупериода тока в виде последовательности импульсов тока, длительность которых изменяется по трапецеидальному закону (рис. 2.1.14).

Такой алгоритм управления просто реализуется с учетом установленной выше особенности трехфазного инвертора тока – наличия включенными в любой момент времени одного вентиля катодной группы моста инвертора и одного вентиля анодной группы [4]. Конденсаторы С на выходе инвертора выполня ют функцию «энергетического буфера» между импульсами источника тока, каким по выходу является инвертор тока, и нагрузкой Zн, как правило, содер жащей последовательный реактанс индуктивного характера (индуктивности рассеивания трансформаторов, асинхронных двигателей), не допускающий скачков тока в них.

РИС. 2.1. 2.1.3. ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ ПО ИНВЕРТОРАМ ТОКА Таким образом, автономные инверторы тока имеют следующие свойства:

• сильную зависимость величины и формы выходного напряжения от величины и характера нагрузки в классическом варианте инвертора. Ограни чение на минимум нагрузки диктуется допустимой степенью возрастания на пряжения на выходе инвертора. Ограничения на максимум нагрузки обуслов лены требованием восстановления управляющих свойств тиристоров. Влия ние изменения частоты выходного напряжения на его величину такое же, как влияние изменения нагрузки;

• большую величину индуктивности реактора в звене постоянного тока для реализации режима источника тока, что ухудшает массогабаритные пока затели инвертора тока;

• большую инерционность регулирования величины выходного напря жения за счет регулирования входного напряжения инвертора из-за большой электромагнитной постоянной времени реактора в звене постоянного тока;

• возможность уменьшения пределов изменения напряжения на внешней характеристике инвертора модифицированной схемы инвертора путем приме нения или выпрямителя обратного тока, или тиристорно-индуктивного регу лятора;

возможность снижения величины (а значит, и массогабаритных пока зателей) коммутирующей емкости за счет применения отсекающих вентилей;

возможность улучшения гармонического состава выходного напряжения ин вертора, особенно при низких частотах, методом широтно-импульсного фор мирования токов вентилей;

• благоприятный с позиций электромагнитной совместимости режим нагрузки источника входного напряжения постоянным током со входа инвер тора тока.

2.2. РЕЗОНАНСНЫЕ ИНВЕРТОРЫ Резонансными называются инверторы, у которых периодический харак тер электромагнитных процессов в нагрузке обусловлен колебательными свойствами LC-контура инвертора. При этом возможны три варианта компо зиции LC-контура и нагрузки:

• последовательное включение нагрузки в последовательный LC-кон- тур – последовательные резонансные инверторы;

• параллельное подключение нагрузки к L или С LC-контура;

• подключение нагрузки параллельно к части С контура.

Эти три вида подключения нагрузки определяют три вида резонансных инверторов:

• параллельный;

• последовательно-параллельный;

• последовательный.

Кроме того, различают резонансные инверторы с закрытым входом, у ко торых индуктивность резонансного контура находится в цепи постоянного то ка (на входе) инвертора, и с открытым входом, у которых эта индуктивность находится на стороне переменного тока инвертора (в выходной цепи).

2.2.1. ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ И ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНО-ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ РЕЗОНАНСНЫЕ ИНВЕРТОРЫ С ЗАКРЫТЫМ ВХОДОМ Схема параллельного резонансного инвертора аналогична схеме парал лельного инвертора тока на рис. 2.1.2 и отличается только параметрами ин дуктивности реактора в звене постоянного тока. Из этой индуктивности и ем кости на выходе инвертора образуется LC-контур, индуктивность и емкость которого разделены вентильным комплектом. Параметры колебательного кон тура и частота импульсов управления вентилями моста выбраны так, что ток во входном реакторе имеет прерывистый характер. Это обеспечивает естест венное отключение тиристоров при спаде тока в них до нуля. Действительно, при включении в момент t0 тиристоров Т1, Т4 конденсатор стремится заря диться через индуктивность реактора до напряжения, превышающего напря жение входного источника (рис. 2.2.1).

Рис. 2.2. В момент t1, когда колебательная полуволна тока реактора спадет до ну ля, тиристоры Т1 и Т4 окажутся под обратным напряжением, равным разности напряжения на конденсаторе и напряжения входного источника. До момента времени t2 конденсатор разряжается только током нагрузки. В момент време ни t2 включаются тиристоры Т2, Т3 второй диагонали моста. Если к этому мо менту времени конденсатор не успел разрядиться до уровня напряжения входного источника, то тиристоры Т1, Т4 останутся под обратным напряжени ем до момента t3 смены полярности напряжения на конденсаторе.

В силу очевидной зависимости в трансцендентной форме момента време ни t2 от параметров схемы расчет основных характеристик параллельного ре зонансного инвертора может быть сделан только численно. Анализ показыва ет их подобие к характеристикам параллельного инвертора тока [15]. Пре имущество резонансного режима работы инвертора состоит в том, что токи тиристоров в моменты их включения и выключения равны нулю;

в результате этого существенно уменьшает потери на переключение в тиристорах. В ре зультате параллельный резонансный инвертор может работать при бльших частотах выходного напряжения, чем параллельный инвертор тока, где токи тиристоров изменяются скачком в моменты коммутации вентилей. Прерыви стый характер тока в звене постоянного тока инвертора, кроме того, обеспе чивает высокую скорость регулирования амплитуды выходного напряжения за счет изменения как напряжения входного источника питания, так и величи ны бестоковой паузы. Правда, последний способ приводит к ухудшению фор мы выходного напряжения инвертора при глубоком регулировании.

Подобно тому как улучшаются характеристики последовательно-парал лельного инвертора тока по сравнению с параллельным инвертором тока (см.

раздел 2.1.2.1), также улучшаются характеристики последовательно-парал лельного резонансного инвертора по сравнению с параллельным резонансным инвертором. Схема последовательно-параллельного резонансного инвертора идентична схеме последовательно-параллельного инвертора тока, показанной на рис. 2.1.6.

2.2.2. РЕЗОНАНСНЫЕ ИНВЕРТОРЫ С ОТКРЫТЫМ ВХОДОМ 2.2.2.1. КЛАССИЧЕСКИЕ СХЕМЫ ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫХ РЕЗОНАНСНЫХ ИНВЕРТОРОВ (БЕЗ ОБРАТНЫХ ВЕНТИЛЕЙ) Нулевая, полумостовая и мостовая схемы последовательных резонансных инверторов показаны на рис. 2.2.2. Все они работают, как и параллельные ре зонансные инверторы, в режиме прерывистого входного тока. Типовые диа граммы входного тока инвертора, напряжения на конденсаторе и тока нагруз ки приведены на рис. 2.2.3.

Рис. 2.2. В отличие от параллельных инверторов здесь напряжение на конденсато ре колебательного контура не спадает во время нулевой паузы, но ток нагруз ки имеет прерывистый характер. Аналитическое исследование прерывистого режима работы последовательного резонансного инвертора осложнено теми же трудностями, что и у параллельного резонансного инвертора, и поэтому здесь не приводится. С ним можно ознакомиться по монографиям [15] и прежним учебникам [9]. Да и сами эти схемы утрачивают свое доминирую щее значение для создания преобразователей повышенной частоты из-за не возможности режима холостого хода и существенной зависимости режима ра боты от параметров нагрузки. Их потеснили схемы резонансных инверторов с вентилями обратного тока на тиристорах или на транзисторах, у которых нет ограничений, связанных с обеспечением времени на восстановление их управляющих свойств после интервала проводимости ими тока.

Рис. 2.2. 2.2.2.2. РЕЗОНАНСНЫЕ ИНВЕРТОРЫ С ВЕНТИЛЯМИ ОБРАТНОГО ТОКА Тиристорные инверторы. Схема полумостового последовательного ре зонансного инвертора на тиристорах с диодами обратного тока приведена на рис. 2.2.4,а для случая доступности средней точки источника входного напря жения и на рис. 2.2.4,б – вариант с расщепленным фильтровым (коммути рующим) конденсатором, когда средняя точка источника недоступна.

а б Рис. 2.2. Работают схемы аналогично. Сначала рассмотрим случай, когда частота импульсов управления тиристорами ниже частоты резонанса контура LкCк и он работает в режиме прерывистого тока (рис 2.2.5).

Рис. 2.2. В момент времени t1 включается тиристор Т1 и конденсатор Ск заряжает ся в колебательном режиме до напряжения, близкого к двойному напряжению источника входного напряжения Uвх/2. В момент времени t2 зарядная полу волна тока через тиристор спадает до нуля и он закрывается. Конденсатор на интервале t2t3 заряжается также в колебательном режиме через диод обратного тока D1 на источник входного напряжения Uвх. Величина остаточного напря жения на конденсаторе в момент времени t3 зависит от соотношения волново го сопротивления колебательного контура к с сопротивлением нагрузки и в установившемся режиме равна взятому с обратным знаком начальному на пряжению на конденсаторе в момент времени t1.

В момент времени t2 включается тиристор Т2 и происходят аналогичные процессы перезаряда конденсатора в отрицательную полярность через тири стор Т2 и диод D2 до момента времени t6. С момента времени t7 начинается но вый период формирования напряжения на конденсаторе.

В рассмотренном режиме прерывистого тока нагрузки включение и вы ключение тиристоров и диодов происходит при нулевых токах в них, что снижает потери на коммутацию. Время, предоставляемое на восстановление управляющих свойств тиристоров, равно времени протекания тока через дио ды обратного тока (интервалы t2t3 и t5t6). Действующее или среднее по модулю выходное напряжение регулируют длительностью бестоковых пауз t3t4, t6t7, что достигается изменением частоты импульсов управления тиристорами. Та кое регулирование связано с ухудшением качества выходного напряжения и обычно приемлемо, только если выходное напряжение инвертора подвергает ся дальнейшему преобразованию, обычно выпрямлению и фильтрации посто янного тока.

Качество выходного напряжения можно улучшить при режиме работы с непрерывным током нагрузки, временные диаграммы для этого случая пока заны на рис. 2.2.6. Здесь включение тиристора Т2 в момент t3 происходит раньше спада тока до нуля в диоде D1, что возможно, так как к тиристору Т при проводящем диоде D1 приложено прямое напряжение Uвх. Уменьшение временного интервала t2t3 приводит к увеличению остаточного напряжения на конденсаторе в момент его перезаряда в обратную полярность, что, естествен но, вызовет рост амплитуды напряжения на конденсаторе. Значит, и в режиме непрерывного тока нагрузки регулирование частоты выходного напряжения инвертора будет регулировать величину выходного напряжения без того ис кажения формы, которое присуще режиму прерывистого тока. Другая воз можность регулирования выходного напряжения инвертора при выполнении его по однофазной мостовой схеме, вентильный комплект которой подобен реверсивному ШИП на рис. 1.1.6,б, связана с однополярным широтно-им пульсным регулированием выходного напряжения вентильного комплекта.

Подробнее о широтно-импульсном регулировании см. в разделе 2.3.

Рис. 2.2. В практических схемах таких инверторов нагрузка (обычно выпрямитель для получения постоянного напряжения другого уровня, чем Uвх) подключа ется через выходной трансформатор Тр, как показано на рис. 2.2.7,а. В первом случае роль индуктивности колебательного контура будет практически вы полнять суммарная индуктивность рассеивания обмоток трансформатора, если пренебречь влиянием индуктивности намагничивания трансформатора по сравнению с нагрузкой.

Во втором случае (рис. 2.2.7,б) приведенное сопротивление нагрузки ока зывается включенным параллельно конденсатору. Ниже для этого случая включения нагрузки найдем внешнюю и регулировочную характеристики ре зонансного инвертора и качество его выходного напряжения, воспользовав шись методом АДУ. Для упрощения анализа сначала расчет сделаем по пер вой гармонике методом АДУ(1), а затем оценим методом АДУ2 степень ис кажения реальной кривой напряжения по коэффициенту гармоник напря- жения.

Расчетная схема замещения параллельного резонансного инвертора рис. 2.2.7,а,б показана на рис. 2.2.8.

б а Рис. 2.2. Генератор прямоугольного напряже ния Uи моделирует прямоугольное вы ходное напряжение вентильного ком плекта инвертора (см. нижнюю диаграм му рис. 2.2.6). Дифференциальное урав нение для первой гармоники напряжения Рис. 2.2. на емкости С очевидным образом следует из дифференциального уравнения для тока активного сопротивления (1.5.10) части 1:

d uвых(1) 1 duвых(1) + + uвых(1) = uи(1). (2.2.1) RC dt LC LС dt После его алгебраизации получаем для действующего значения первой гармо ники выходного напряжения Uи(1) Uвых(1) =. (2.2.2) 2 1 2 2LC 1+ - + RC LC2 2LC Переходя опять к относительным единицам Uвых(1) Uвх 2 2 R R *, Uи(1) =, * = LC, R* = = Uвых(1) = Uвх L C * Uвых(1) и исключая сопротивление R* заменой, получаем для выходного на * Iвых(1) пряжения 2 * -(*) (Iвых(1)) * (Uвых(1))2 =. (2.2.3) 1- 2(*)2 +(*) По этому соотношению можно построить как внешние характеристики резо * * нансного инвертора Uвых(1) = f1(Iвых(1)) при * = const, так и регулировоч ные характеристики. Семейства этих характеристик показаны соответственно на рис. 2.2.9 и 2.2.10.

Рис. 2.2.9 Рис. 2.2. Необходимо иметь в виду, что рабочие участки на этих характеристиках ограничиваются условием, чтобы время проводимости диода обратного тока (интервал t2t3 на рис. 2.2.6) было больше времени, требуемого на восстановле ние управляющих свойств тиристоров tв, определяемого их типом и равного для высокочастотных тиристоров порядка 10…40 мкс.

Для оценки качества формы выходного напряжения резонансного инвер тора рассчитаем его коэффициент гармоник методом АДУ2. Дифференциаль ное уравнение для выходного напряжения высших гармоник находим анало гично (2.2.1):

d uвых.вг duвых.вг 1 1 + + uвых.вг = uи.вг. (2.2.4) RC dt LC LС dt Преобразовав его в интегральное уравнение 1 1 (2) (2) uвых.вг + uвых.вг + uвых.вг = uи.вг (2.2.5) RC LC LC и выполнив алгебраизацию в рамках АДУ2, получим для действующего зна чения высших гармоник выходного напряжения следующее алгебраическое уравнение:

1 2 2 (2) (U ) + (U ) = U + - вых.вг вых.вг вых.вг LC RC LC. (2.2.6) (2) = (U ) и.вг LC Решение этого уравнения в рамках первого уровня допущения метода АДУ2, (2) т.е. при Uвых.вг = 0, Uвых.вг = 0, дает априорно недостаточную точность ре зультата, так как в решении будет отсутствовать параметр нагрузки R. Поэто му строим решение для второго уровня приближения метода АДУ2 [14]. Для этого еще раз интегрируем уравнение (2.2.5), что дает 1 1 (2) (3) (3) uвых.вг + uвых.вг + uвых.вг = uи.вг, (2.2.7) RC LC LC и затем выполняем алгебраизацию этого интегрального уравнения, приводя щую к следующему уравнению:

1 2 2 (2) (3) (Uвых.вг) + (Uвых.вг) = (Uвых.вг) + - LC RC LC (2.2.8) (3) = (Uи.вг).

LC (2) В рамках второго уровня допущения считаем, что Uвых.вг = 0, (3) Uвых.вг = 0, так как двойное и тройное интегрирование несинусоидальных кривых ослабляет в них высшие k-е гармоники по отношению к первой соот 1 ветственно в и раз и ими уже можно пренебречь.

k k Тогда из совместного решения (2.2.6) и (2.2.7) получаем для искомого действующего значения высших гармоник выходного напряжения 1 2 2 1 (3) 2 (2) Uвых.вг = Uи.вг - - Uи.вг.

LC RC LC LC С учетом тех же относительных единиц, которые использованы при выводе (2.2.3), получаем 2 Кг(2) 2 1 * Uвых.вг = - - (Кг(3)). (2.2.9) 2 3 (*) (*) R*(*) Здесь Кг(2), Кг(3) – интегральные коэффициенты гармоник напряжения вен тильного комплекта инвертора второго и третьего порядка, равные при его прямоугольной форме Кг(2) = 0.038, Кг(3) = 0.0121.

Выражение для коэффициента гармоник выходного напряжения инвертора * Uвых.вг Кг = (2.2.10) * Uвых(1) получаем при делении соотношение (2.2.9) на соотношение (2.2.3).

Графики зависимости коэффициента гармоник от относительной частоты * управления * при Iвых(1) = const показаны на рис. 2.2.11.

Рис. 2.2. Параллельный резонансный инвертор критичен к максимальной нагрузке, но работоспособен на холостом ходу. Последовательный резонансный инвер тор критичен к минимальной нагрузке, но сохраняет работоспособность при коротком замыкании нагрузки. Поэто- му наилучшими свойствами в допус тимом диапазоне изменения нагрузки априори должен обладать последова тельно-параллельный резонансный ин вертор, полумостовой вариант которо Рис. 2.2. го показан на рис. 2.2.12.

В отличие от LC колебательной цепи в ранее рассмотренных резонанс ных инверторах, здесь LCC колебательная цепь дает одну дополнительную степень свободы для формирования характеристик инвертора помимо обеспе чения требуемых значений собственной частоты колебательного контура и его волнового сопротивления. Но опять остается проблема обеспечения времени, предоставляемого схемой на восстановление управляющих свойств тиристо ров, анализ которого может быть сделан в общем случае только численно.

Транзисторные инверторы. Из временных диаграмм рис. 2.2.6 видно, что при частоте управления вентилями инвертора, равной собственной резо нансной частоте контура, интервал t2t3, в течение которого вентили (тиристо ры) восстанавливали свои управляющие свойства, исчезает. Значит, работа ре зонансного инвертора при частотах управления вентилями, больших собст венной резонансной частоты LC-контура, возможна только в случае использо вания в качестве их вентилей с полным управлением (транзисторов, GTO тиристоров), для которых нет проблем восстановления управляющих свойств.

Схема транзисторного последовательно-параллельного резонансного ин вертора показана на рис. 2.2.13а, а диаграммы ее работы – на рис. 2.2.13б.

Рис. 2.2.13а При снятии сигнала управле ния с транзистора Т1 он выключает ся и ток из него коммутирует в ди од D2, который проводит до момен Рис. 2.2.13б та времени t2. Заряжавшийся в коле бательном режиме конденсатор С с этого момента начинает разряжаться. В момент времени t2 ток резонансного контура начинает протекать через транзистор Т2 и на интервале t2t3 конденса тор перезаряжается в обратную полярность напряжения. В момент времени t транзистор Т2 выключается и ток контура переходит в диод обратного тока D1, который проводит спадающий к нулю ток до момента t4. Затем включается транзистор Т1 и все процессы в схеме повторяются.

Внешние и регулировочные характеристики транзисторного резонансно го инвертора могут быть получены из выражения (2.2.3) для случая * > 1.

Они приведены на рис. 2.2.14 и 2.2.15 соответственно.

Дальнейшего улучшения качества рассмотренных характеристик в слу чае транзисторного инвертора можно достигнуть, как и в случае тиристорного инвертора, переходом к варианту последовательно-параллельного инвертора.

Схема такого инвертора получается из схемы тиристорного инвертора на рис.

2.2.12 заменой тиристоров на транзисторы. Получим внешние и регулировоч ные характеристики по первой гармонике выходного напряжения транзистор ного LCC-инвертора методом АДУ(1).

Дифференциальное уравнение для напряжения U2 конденсатора С2 ин вертора на рис. 2.2.12 имеет вид 3 d u2 d u2 C1 + C2 du2 duи 1 1 + + + u2 =. (2.2.11) dt3 C2R dt2 LC1C2 dt LC1C2R LC2 dt б Рис. 2.2. Рис. 2.2. После его алгебраизации по методу АДУ(1) получаем для действующего зна чения первой гармоники выходного напряжения, равного напряжению на конденсаторе С2 (с учетом коэффициента Кс, равного отношению емкости па раллельного конденсатора С2 к емкости последовательного конденсатора С1:

С Кс = ).

С Uвых (1) = Uи(1).

Pages:     || 2 | 3 |



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.