WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!

Pages:     | 1 ||

«Министерство образования Российской Федерации Тамбовский государственный технический университет Е.Б. ВИНОКУРОВ ЭЛЕКТРОНИКА Учебное пособие Тамбов • Издательство ТГТУ • 2004 УДК 621.38(075) ...»

-- [ Страница 2 ] --

Ра = IаUа.

Для каждого типа ламп существует максимально допустимое значение рассеиваемой анодом мощ ности Ра max, при котором анод не перегревается выше допустимой температуры.

Недостатки триода. Во-первых, недостатком триода является относительно малый коэффициент усиления. Это объясняется большим деуправляющим действием анода, так как управляющая сетка сла бо экранирует пространство между сеткой и катодом от действия поля анода на электронный поток.

Во-вторых, триоды имеют большую междуэлектродную емкость Сас (емкость между анодом и управляющей сеткой), которая вредно влияет на работу триода на высоких частотах за счет образования паразитной обратной связи между анодной и сеточной цепями.

6.6 Тетрод Четырехэлектродная лампа – тетрод – имеет две сетки: управляющую и экранирующую. Экра нирующая расположена между анодом и управляющей сеткой и выполнена в виде плотной спирали. На экранирующую сетку подается постоянное положительное напряжение, составляющее примерно 0,5Еа.

По переменному напряжению экранирующая сетка заблокирована конденсатором достаточно большой емкости. Переменное электрическое поле анода в основном замыкается на экранирующую сетку. В ре зультате его деуправляющее действие на электронный поток резко снижается и, следовательно, усили тельные свойства тетрода значительно выше, чем у триода.

Одновременно с этим значительно уменьшается вредная емкость анод – управляющая сетка, так как число силовых линий анодного поля, попадающих на управляющую сетку, также сокращается. Таким образом, недостатки, присущие триоду, в тетроде отсутствуют. Однако появление экранирующей сетки приводит к возникновению нового недостатка, связанного с динатронным эффектом, суть которого заключается в следующем.

При некоторой скорости электронов, летящих на анод, из анода выбиваются вторичные электроны.

При работе тетрода напряжение на аноде может стать меньше напряжения на экранирующей сетке, при этом вторичные электроны притягиваются этой сеткой. Это вызывает уменьшение анодного тока при одновременном увеличении тока экранирующей сетки, т.е. на анодной характеристике тетрода появля ется провал. Это приводит к искажению формы усиливаемого сигнала, что весьма нежелательно. В ре зультате практическое применение тетродов в качестве усилительных ламп ограничено.

6.7 Пентод и лучевой тетрод Для того чтобы устранить динатронный эффект, необходимо создать тормозящее поле в простран стве между анодом и экранирующей сеткой. Это поле обеспечит возвращение вторичных электронов на анод. Существует два способа создания тормозящего поля в пространстве между анодом и экранирую щей сеткой. Первый заключается в том, что между анодом и экранирующей сеткой размещается еще одна сетка, соединенная, как правило, с катодом и поэтому обладающая отрицательным потенциалом относительно анода. Третья сетка называется защитной или антидинатронной и конструктивно вы полняется так же, как управляющая или экранирующая.

К С С1 А Э1 А А А Э1 Э К С С С С С К К С Э а) б) в) г) Рис. 38 а – условное графическое изображение пентода;

б – разрез в вертикальной и в – в горизонтальной плоскостях лучевого тетрода;

г – его условное графическое изображение В пентоде, условное графическое изображение которого приведено на рис. 38, а, вторичные элек троны, летящие от анода с малой скоростью, возвращаются тормозящим полем защитной сетки C3 об ратно на анод. Следовательно, динатронный эффект полностью отсутствует. Наряду с этим наличие до полнительной сетки приводит к еще большему экранированию от анодного поля электронного потока в пространстве между катодом и управляющей сеткой. Это вызывает значительное увеличение внутрен него сопротивления Ri, а следовательно, и коэффициента усиления µ. Одновременно с этим значительно снижается емкость между анодом и управляющей сеткой Сас1. У пентодов значения Ri обычно порядка 1...2 МОм;

µ достигает 1000 и более;

Сас1 = = 0,002...0,005 пФ.

В лучевых тетродах динатронный эффект устраняют вторым способом, который основан на использовании пространственного заряда большей плотности, создаваемого электронным пото ком между экранной сеткой и анодом. Электронный поток большой плотности создают за счет особой конструкции лампы. Во-первых, управляющая и экранирующая сетки имеют одинако вый шаг, причем их витки расположены друг против друга. В результате этого электроны летят от катода к аноду уплотненными «лучами», как показано на рис. рис. 38, б. Во-вторых, в лампе имеются специальные экраны Э, соединенные с катодом, в результате чего электронный поток сжимается в два сектора, как это показано на рис. рис. 38, в, и его плотность значительно уве личивается. Таким образом, попадание вторичных электронов на экранирующую сетку практи чески исключено.

Необходимо заметить, что экранирующая сетка в лучевом тетроде не может быть очень плотной.

Поэтому емкость Сас1 относительно большая, порядка 0,3...1 пФ. По этой же причине невелики внут реннее сопротивление Ri и коэффициент усиления µ. Внутренне сопротивление Ri имеет значения по рядка десятков килоом, µ около 100.

6.8 Многоэлектродные и комбинированные лампы Многоэлектродные лампы имеют четыре сетки и более. При этом две сетки являются управляющи ми и, т.е. позволяют осуществлять одновременно двойное управление анодным током. Такое управле ние используют, например, в преобразователях частоты приемных устройств. На рис. 39, а показано ус ловное обозначение пятисеточной лампы – гептода, в котором сетки С1 и С3 являются управляющими, С2 и С4 – экранирующими, а С5 – защитной.

Широко применяются также комбинированные лампы, использование которых дает возможность уменьшать габариты электронных устройств.

А С А1 А А1 А2 С С С С С2, С1 К1 К А2 К А3С А А1 К К а) б) в) г) Рис. 39 Условные графические изображения:

а – семиэлектродной лампы;

б – г – комбинированных ламп При этом упрощается монтаж и снижается стоимость всего устройства. Комбинированная лампа со стоит из нескольких ламп, размещенных в одном баллоне, причем каждая лампа выполняет самостоя тельные функции. На рис. 39, б, в, г приведены условные обозначения некоторых комбинированных ламп: б – двойного диода;

в – двойного диода-триода;

в – двойного диода-пентода.

В настоящее время большинство электровакуумных приборов практически вытеснено более совер шенными полупроводниковыми приборами – биполярными и полевыми транзисторами. Электронные лампы находят применение в современной радиоэлектронной аппаратуре в качестве усилителей высо кочастотных колебаний мощностью от нескольких сотен ватт и выше, а также генераторов диапазона СВЧ.

6.9 Электроннолучевые приборы Характерной особенностью большой группы электровакуумных приборов является наличие в них сфокусированного пучка электронов – электронного луча. В электронных лампах длина пробега элек тронов между электродами измеряется в большинстве случаев миллиметрами, длина электронного луча имеет длину 20...30 см и более. В электронных лампах осуществляется управление интенсивностью по тока электронов между электродами, в электроннолучевых приборах, кроме управления интенсивно стью электронного луча, осуществляется также управление направлением этого луча.

Электроннолучевые приборы подразделяются на две большие группы. Первую из них составляют приборы СВЧ, к которым, в первую очередь, относятся клистроны, лампы бегущей и обратной волны.

Вторую составляют электронно-оптические преобразователи, причем с помощью электронного луча осу ществляется как преобразование оптических сигналов в сигналы электрического тока, так и обратное преобразование. Приборы именного такого принципа действия до настоящего времени широко применя ются в бытовой и радиоизмерительной аппаратуре.

Рассмотрим более подробно устройство и принцип действия электроннолучевых трубок, преобра зующих электрические сигналы в видимое светящееся изображение на экране.

Электроннолучевая трубка представляет собой электронный вакуумный прибор, основными частя ми которого в большинстве случаев являются: электронный прожектор, устройства, управляющие на правлением луча, которые носят название отклоняющей системы, и люминесцирующий экран, на ко тором под действием электронного луча возникает светящееся пятно, смещающееся по экрану под воз действием электрического или магнитного поля отклоняющей системы.

Электронный прожектор служит для получения электронного луча необходимой интенсивности. Он состоит из источника свободных электронов – обычно оксидного подогревного катода. Катод этот име ет форму стаканчика, на торцевую поверхность которого нанесен оксидный слой.

Катод помещен внутри цилиндра управляющего электрода – модулятора.

В середине дна этого цилиндра сделано отверстие, которое служит диафрагмой для электронного луча. Модулятору сообщается напряжение, обычно отрицательное по отношению к катоду. Отрица тельный заряд модулятора отталкивает часть электронов катодной эмиссии обратно на катод;

остальные пролетают через отверстие диафрагмы, образуя относительно сжатый пучок, благодаря воздействию электрического поля модулятора. Роль модулятора в электроннолучевой трубке в общем та же, что и роль управляющей сетки в электронной лампе. Изменение потенциала модулятора дает возможность изменять интенсивность электронного луча;

а при определенном, достаточно большом по абсолютной величине отрицательном потенциале модулятора луч запирается.

Электрическое поле, ускоряющее электроны луча, возбуждается напряжением, приложенным меж ду катодом и анодами, расположенными вдоль пути луча.

Придав специальную форму этим анодам, можно сфокусировать электронный луч на экране трубки.

Но если нужно обеспечить весьма малые размеры пятна на экране (например, в приемных трубках телевизоров), то применяется магнитная фокусировка луча посредством воздействия специальных фокусирующих катушек, надетых на узкую часть трубки. Соответственно принято различать трубки с электростатической фокусировкой и трубки с магнитной (точнее, с электромагнитной) фокусировкой.

При электростатической фокусировке два анода (рис. 40) выполняются в виде полых цилиндров с диафрагмами в форме перегородок с отверстиями. Между вторыми анодом и катодом включается ис точник постоянного высокого напряжения. На первый анод, посредством делителя подается напряже ние, составляющее только 10...30 % напряжения второго анода.

Электрическое (или магнитное) поле может воздействовать на поток электронов совершенно так же, как оптическая линза на световой поток, в соответствии с чем принято называть электронными и магнитными линзами электрические и магнитные поля соответствующей конфигурации. Это так назы ваемая электронная оптика.

В электронном прожекторе две электронные линзы, образуют фокусирующую систему. Роль первой линзы играет электрическое поле, создаваемое между первым анодом, модулятором и катодом. Эта электронная линза собирает луч в первый фокус между модулятором и первым анодом. Пройдя через первый фокус, траектории электронов вновь несколько расходятся. Для их фокусирования на экран трубки служит вторая электронная линза, образуемая полем между первым и вторым анодами. На рис.

40 две электронные линзы сопоставлены с линзами оптической системы, также дважды фокусирующей луч света. Рабочая фокусировка луча осуществляется регулированием напряжения первого анода. Такое регулирование изменяет радиусы кривизны электронных линз.

Существует большое количество различных вариантов конструкций фокусирующей электростати ческой системы. Например, между первым анодом и модулятором помещается ускоряющий электрод, соединенный со вторым анодом и, следовательно, находящийся под высоким напряжением.

При магнитной фокусировке применяется по существу смешанная система линз;

сохраняется упо мянутая первая электростатическая электронная линза, но вторая линза делается магнитной.

Рис. 40 Устройство и оптический аналог электростатической фокусирующей системы Второй анод при этом осуществляется часто в виде слоя графита, нанесенного на часть цилиндри ческого участка трубки и на ее конусную составляющую, прилегающую к экрану.

Магнитная линза возбуждается постоянным током, пропускаемым по катушке. Последняя надева ется на цилиндрическую часть баллона трубки. Благодаря большему диаметру магнитной линзы, по сравнению с электростатической, она обеспечивает меньшую сферическую аберрацию, а следовательно, меньшие размеры пятна на экране. Посредством изменения постоянного тока регулируется радиус кри визны магнитной линзы, а, следовательно, осуществляется фокусировка луча на экране.

Для управления положением луча на экране применяются электростатические и магнитные откло няющие системы. Они изменяют направление луча, а, следовательно, и положение светящегося пятна на экране воздействием на этот луч поперечным к его направлению электрическим или магнитным по лем.

Простейшая электростатическая отклоняющая система состоит из двух пар плоских параллельных пластин (рис. 41), между которыми воз буждаются два взаимно перпендикулярных электрических поля (ВО – пластины вертикального отклонения луча, ГО – пластины горизонталь ного отклонения луча). Посредством изменения напряжений на этих двух парах пластин можно сместить светящееся пятно в любую точку экрана.

Смещение пятна на экране пропорционально напряжению между пла стинами, но оно же обратно пропорционально анодному напряжению Uа2. Последняя зависимость имеет простую физическую причину: анод ВО ГО ному напряжению пропорциональна скорость V электрона, и чем выше Рис. 42 Устройство эта скорость, тем кратковременнее воздействие отклоняющей силы на электростатической отклоняющей электрон, а следовательно, и меньше отклоняющая скорость. Практиче системы ски в большинстве случаев простые плоскопараллельные пластины заме няются пластинами более сложной формы – изогнутыми, с расходящимися краями и т.п. Это делается для получения больших углов отклонения луча, для уменьшения расфокусировки луча при отклонении и т.п.

Магнитное отклонение луча осуществляется посредством магнитного поля, поперечного по отно шению к оси трубки. Это поле возбуждается током, проходящим по отклоняющим катушкам, устанав ливаемым снаружи цилиндрической части баллона трубки. Таким образом, оси отклоняющих катушек должны быть нормальны к оси фокусирующей катушки.

Магнитное управление требует значительно большей затраты мощности, чем электростатическое.

Но из-за значительной индуктивности самих катушек предельная частота для отклоняющего тока при мерно на два порядка ниже, чем частота отклоняющего напряжения в трубке с электростатической фо кусировкой.

Электронно-лучевые трубки с электростатической фокусировкой и электростатическим от клонением луча (рис. 42, а) применяются в основном в электроннолучевых осциллографах для наблю дения формы быстроменяющихся электрических сигналов.

А ОС К М Н К Н Н Н А А А1 А ОС а) б) Рис. 42 Условные графические обозначения:

а – осциллографической трубки, б – кинескопа Кинескопы (рис. 42, б) – это электроннолучевые трубки, предназначенные для воспроизведения сигналов графической информации, применяемые в основном в телевизионных приемниках и монито рах персональных компьютеров. Существует множество типов кинескопов, различающихся главным образом размерами экрана по диагонали и разрешающей способностью. Экраны кинескопов обычно прямоугольные;

угол отклонения луча в большинстве кинескопов составляет 90°. Современные кине скопы имеют электростатическую фокусировку и магнитное отклонение луча.

Контрольные вопросы 1 КАКОВА РОЛЬ ВАКУУМА В ЭЛЕКТРОВАКУУМНЫХ ПРИБОРАХ?

2 С какой целью активируют катоды электронных ламп?

3 Назовите основное назначение электровакуумного диода, основываясь на его вольтамперной ха рактеристике.

4 Каково назначение сетки в триоде?

5 Какую роль выполняет вторая сетка в четырехэлектродной лампе – тетроде?

6 Какую роль выполняет третья сетка в пятиэлектродной лампе – пентоде?

7 В чем состоит основное отличие между тетродом и лучевым тетродом?

8 Объясните различие между многоэлектродными и комбинированными электронными лампами.

9 В чем состоит основное отличие между электроннолучевыми приборами и электронными лам пами?

10 Назовите основные типы электроннолучевых приборов, служащих для получения изображения.

МОДУЛЬ 7 ГАЗОРАЗРЯДНЫЕ ПРИБОРЫ 7.1 Основные разновидности электрических разрядов в газе Принцип действия газоразрядных или ионных приборов основан на физических процессах, протекающих при прохождении электрического тока через газ. Прохождение тока через газо вую среду называют газовым разрядом. При этом ток создается не только направленным пере мещением электронов, но и встречным движением ионов.

Различают несамостоятельный и самостоятельный газовые разряды. Если заряженные частицы в разрядном промежутке образуются за счет внешних факторов (нагрев катода, радиоактивное облучение и т.д.), то газовый разряд называют несамостоятельным. Если газовый разряд поддерживается только за счет энергии электрического поля, возникающего при подаче напряжения на электроды, то разряд на зывают самостоятельным. Возникновение и особенности основных видов газового разряда удобно про следить, анализируя зависимость между напряжением на электродах и током в цепи газоразрядной трубки (вольтамперную характеристику). Схема для получения такой зависимости приведена на рис. 43, а, а вольтамперная характеристика газового разряда – на рис. 43, б.

С увеличением напряжения, подводимого к электродам газоразрядной трубки, ток I, протекающий через нее, увеличивается, так как все большее количество свободных электронов и ионов, образующих ся, например, при космическом облучении, достигает поверхности электродов. При напряжении в не сколько вольт (точка А) уже все носители зарядов участвуют в образовании тока и дальнейшее повы шение напряжения до сотни вольт (участок 0Б) не приводит к увеличению I. Этот ток, называемый то ком насыщения, зависит от интенсивности ионизирующих факторов и конструктивных особенностей газоразрядной трубки. Его значение порядка 10–14 А.

I, А З Ж 10– Е 10– Д 10– А 10– Г 10– V 10–12 В Б А 10– 0 10 102 U, В а) б) Рис. 43 Исследование разряда в газе:

а – схема установки;

б – вольтамперная характеристика газового разряда При дальнейшем увеличении напряжения скорость дрейфа электронов навстречу электрическому полю (к аноду) возрастает и они приобретают энергию, достаточную для ионизации молекул газа при столкновениях.

Количество заряженных частиц в газовой среде растет, что приводит к новому увеличению тока (уча сток БВ). При этом скорость дрейфа положительных ионов к катоду возрастает настолько, что ионы, попа дая на катод, могут, в свою очередь, выбить из него электроны. Точка Б соответствует такому состоянию процесса, когда излученные катодом электроны порождают столько ионов, что они, падая на катод, вновь выбивают не меньшее количество электронов. При этом разряд из несамостоятельного переходит в само стоятельный и способен поддерживаться в отсутствие внешней ионизации. Напряжение, при котором воз никает самостоятельный разряд, зависит от многих факторов. Чтобы снизить это напряжение, в некоторых ионных приборах катод покрывают веществами, уменьшающими работу выхода электронов (оксидами ба рия, цезия и др.).

На участке ВГ ток возрастает при постоянном напряжении только за счет размножения носителей заря да. На участке ГД лавинообразный рост количества заряженных частиц приводит к тому, что увеличение тока сопровождается снижением напряжения на электродах. Участок АБВГ соответствует темному разряду, который можно наблюдать только по показаниям амперметра.

На участке ГД осуществляется переход к тлеющему разряду. Насыщение разрядного промежутка большим количеством положительных ионов вызывает большой перепад потенциалов в небольшой облас ти, непосредственно примыкающей к катоду. Это создает большую напряженность электрического поля вблизи поверхности катода. Именно в этой области электроны приобретают значительную энергию и ин тенсивно ионизируют газ. Одновременно с ионизацией идет процесс рекомбинации: часть ионов захватыва ет электроны и превращается в нейтральные молекулы. Процесс рекомбинации сопровождается излучением квантов света, и газ начинает светиться.

Поверхность катода всегда имеет небольшие структурные неоднородности, вблизи которых интенсив ность ионизации газа несколько различна. Локальное увеличение ионизации вызывает некоторое повыше ние температуры малого участка катода, что приводит к дальнейшему возрастанию количества ионов над этим участком. В результате разряд «стягивается» в трубку, основание которой размещается на ограничен ном (рабочем) участке катода. Тонкий слой светящегося газа над этим участком образует катодное пятно.

Интервал ДЕ вольтамперной характеристики соответствует нормальному тлеющему разряду. Особен ность этого разряда заключается в том, что рост тока происходит только за счет увеличения площади катод ного пятна (при постоянной плотности тока).

В точке Е катодное пятно захватывает всю площадь катода и для дальнейшего роста тока необходимо снова увеличивать напряжение (участок ЕЖ). Разряд, соответствующий этому интервалу вольтамперной характеристики, называется аномальным тлеющим разрядом.

В точке Ж напряженность электрического поля вблизи катода достигает значений порядка 108 В/м, при этом становится возможной автоэлектронная эмиссия, т.е. вырывание электрическим полем электронов из анода. Возникает дуговой разряд, сопровождаемый резким увеличением тока при снижении напряжения на электродах до нескольких вольт (точка З). Образуется яркое катодное пятно дугового разряда, и последую щий рост тока происходит за счет увеличения площади этого пятна.

Если токи тлеющего разряда измеряются единицами миллиампер, то токи дугового разряда – десятками и сотнями ампер. Поэтому при работе в режиме дугового разряда в цепь газоразрядной трубки должно быть включено ограничительное сопротивление (рис. 43, а). Без этого сопротивле ния небольшие колебания питающего напряжения могут привести к такому росту тока, что катод расплавится.

Кроме напряжения на ток газоразрядной трубки существенно влияют состав и плотность газа наполнителя, размеры и конфигурация электродов, расстояние между электродами и материал, из которого они изготовлены.

Следует отметить, что в технике высоких напряжений существенную роль играют другие виды разря дов, в частности коронный и искровой.

7.2 ГАЗОРАЗРЯДНЫЕ ПРИБОРЫ На основе перечисленных основных разновидностей электрических разрядов в газе было создано достаточно большое число электронных приборов, применявшихся как в бытовой радиоэлектронной ап паратуре, так и в устройствах силовой электроники. Их основные типы можно определить следующим образом.

Газотрон – двухэлектродный газоразрядный прибор с подогревным катодом, работающий в режиме несамостоятельного дугового разряда при токах в сотни ампер и обратных напряжениях в десятки кило вольт.

Тиратрон – газоразрядный прибор с тремя или четырьмя электродами, моментом зажигания которо го можно управлять. Различают тиратроны с горячим катодом (работающие в режиме несамостоятельного дугового разряда) и с холодным катодом (работающие в режиме самостоятельного тлеющего разряда).

Стабилитрон – двухэлектродная лампа тлеющего разряда с холодным катодом. Используется в ста билизаторах напряжения постоянного тока при напряжениях в десятки-сотни вольт и токах единицы десятки миллиапмер.

Газосветные сигнальные лампы работают в режиме тлеющего разряда в цепях как постоянного, так и переменного тока. Газосветные цифровые индикаторы имеют анод, изготовленный в виде сетки, через которую легко просматриваются десять катодов, выполненных в виде цифр от 0 до 9. Каждый катод име ет свой вывод. Подавая напряжение на анод и один из катодов, высвечивают нужную цифру.

На рис. 44 приведены условные графические изображения некоторых газорязрядных приборов.

К настоящему времени они практически полностью вытеснены полупроводниковыми приборами.

Например, светоизлучающие диоды а) б) в) г) д) Рис. 44 Условные графические обозначения газоразрядных приборов:

а – стабилитрон;

б – сигнальная лампа;

в – трехэлектродный тиратрон с холодным катодом;

г – четырехэлектродный тиратрон с холодным катодом;

д – тиратрон с горячим катодом И СВЕТОДИОДНЫЕ МАТРИЦЫ ЗАМЕНИЛИ ГАЗОСВЕТНЫЕ СИГНАЛЬНЫЕ ЛАМПЫ;

ОС НОВНОЙ ЭЛЕМЕНТНОЙ БАЗОЙ УСТРОЙСТВ СИЛОВОЙ ЭЛЕКТРОНИКИ НА СЕГО ДНЯШНИЙ ДЕНЬ ЯВЛЯЮТСЯ ТИРИСТОРЫ И СИМИСТОРЫ. ОДНАКО В ПОСЛЕДНИЕ ГОДЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ГАЗОРАЗРЯДНЫХ ЭЛЕКТРОННЫХ ПРИБОРОВ ПОЛУЧИЛО НОВОЕ РАЗВИТИЕ В СОВРЕМЕННЫХ УСТРОЙСТВАХ ОТОБРАЖЕНИЯ ГРАФИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ – ПЛАЗМЕННЫХ ПАНЕЛЯХ. ОСНОВНУЮ КОНКУРЕНЦИЮ ИМ НА СЕГО ДНЯШНЕМ ЭТАПЕ СОСТАВЛЯЮТ ЖИДКОКРИСТАЛЛИЧЕСКИЕ ПАНЕЛИ. КАКОЕ ИЗ НАПРАВЛЕНИЙ ОКАЖЕТСЯ БОЛЕЕ ПЕРСПЕКТИВНЫМ, ПОКАЖЕТ ВРЕМЯ.

Контрольные вопросы 1 В ЧЕМ ЗАКЛЮЧАЕТСЯ СХОДСТВО И РАЗЛИЧИЕ МЕЖДУ ГАЗОРАЗРЯДНЫМИ И ЭЛЕКТРОВАКУУМНЫМИ ПРИБОРАМИ?

2 ДЛЯ КАКИХ ЦЕЛЕЙ ИСПОЛЬЗУЮТСЯ ГАЗОРАЗРЯДНЫЕ ПРИБОРЫ ТЛЕЮЩЕГО РАЗРЯДА?

3 НАЗОВИТЕ ОБЛАСТИ ПРИМЕНЕНИЯ ГАЗОРАЗРЯДНЫХ ПРИБОРОВ ДУГОВОГО РАЗ РЯДА.

4 КАКОЙ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫЙ ПРИБОР ЯВЛЯЕТСЯ АНАЛОГОМ ГАЗОТРОНА?

5 В ЧЕМ ЗАКЛЮЧАЮТСЯ ПРЕИМУЩЕСТВА СВЕТОИЗЛУЧАЮЩИХ ДИОДОВ ПЕРЕД ГАЗОСВЕТНЫМИ СИГНАЛЬНЫМИ ЛАМПАМИ?

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 1 Винокуров Е.Б. Лабораторный практикум по радиоэлектронным приборам и устройствам: Учеб но-метод. пособ. Тамбов: Изд-во Тамб. гос. техн. ун-та, 2001.

2 Власов А.Д., Мурин Б.П. Единицы физических величин в науке и технике. М., 1990.

3 Горохов П.К. Толковый словарь по радиоэлектронике. М., 1993.

4 Грамматикати В.М. Преподавание радиоэлектроники. М., 1991.

5 Гуревич Б.М., Иваненко Н.С. Справочник по электронике для молодого рабочего. М., 1987.

6 Данилов И.А., Иванов П.М. Общая электротехника с основами электроники. М., 1989.

7 Колонтаевский Ю.Ф. Радиоэлектроника. М., 1988.

8 Федосеева Е.О., Федосеева Г.П. Основы электроники и микроэлектроники. М., 1990.

9 Харченко В.М. Основы электроники. М., 1982.

10 Электротехника и электроника в экспериментах и упражнениях. Т. 2 «Электроника» / Под общей редакцией проф. Д.И. Панфилова. М.: «Додэка», 2000.

11 Электроника. Энциклопедический словарь / Под ред. В.Г. Колесникова. М.: «Советская энцикло педия», 1991.

Pages:     | 1 ||



© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.